moaminsharifi/fa-wiki-spell-checker huggingface dataset:
انرژی‌های الکترون اولیه در SEM یا STEMها معمولاً بین ۱۰ تا ۳۰۰ کیلو الکترون ولت هستند، جایی که واکنش‌های ناشی از برخورد الکترون اتفاق می‌افتاد، یعنی تفکیک پیش ساخته، سطح مقطع نسبتاً کمی دارند. اکثر تجزیه از طریق برخورد الکترون با انرژی کم اتفاق می‌افتد: یا توسط الکترون‌های ثانویه کم انرژی، که از سطح مشترک زیرلایه-خلاء عبور می‌کنند و به چگالی کل جریان کمک می‌کنند، یا الکترون‌های پراکنده غیرالاستیک (پس پراکنده).
الکترون‌های S(T)EM اولیه را می‌توان در نقاطی به کوچکی ۰٫۰۴۵ نانومتر~ متمرکز کرد در حالی که کوچک‌ترین سازه‌هایی که تاکنون توسط EBID رسوب گذاری شده‌اند، رسوبات نقطه ای به قطر ~ ۰٫۷ نانومتری هستند، رسوبات معمولاً اندازه جانبی بزرگتری نسبت به اندازه لکه پرتو دارند. دلیل آن به اصطلاح اثرات مجاورتی است، به این معنی که الکترون‌های ثانویه، پراکنده عقب و پراکنده رو به جلو (اگر پرتو روی مواد از قبل رسوب‌شده، ساکن باشد) در رسوب‌گذاری نقش دارند. از آنجایی که این الکترون‌ها می‌توانند زیرلایه را تا چندین میکرون دورتر از نقطه برخورد پرتوی الکترونی (بسته به انرژی آن) ترک کنند، رسوب مواد لزوماً محدود به نقطه تابش شده نیست. برای حل این مشکل، می‌توان از الگوریتم‌های جبران استفاده کرد که برای لیتوگرافی پرتو الکترونی معمول است.
تا سال ۲۰۰۸، طیف موادی که توسط EBID رسوب داده شده بود شامل Al, Au، کربن بی‌شکل، الماس، Co, Cr, Cu, Fe, GaAs, GaN, Ge, Mo, Nb, Ni, Os, Pd, Pt, Rh, Ru, Re, Si, Si N , , , W, بود و در حال گسترش بود. عامل محدود کننده در دسترس نبودن پیش ساخته‌های مناسب، پیش ساخته‌های گازی یا داشتن دمای تصعید پایین است.
محبوب‌ترین پیش ساخته‌ها برای رسوب عناصر جامد، کربونیل‌های فلزی با ساختار Me(CO) یا متالوسن‌ها هستند. آنها به راحتی در دسترس هستند، با این حال، به دلیل ادغام اتم‌های کربن از لیگاندهای CO، رسوبات اغلب محتوای فلز پایینی را نشان می‌دهند. ترکیبات فلز - هالوژن (WF و غیره) منجر به رسوب تمیزتر می‌شوند، اما به دلیل سمی و خورنده بودن، استفاده از آنها دشوارتر است. مواد مرکب از گازهای عجیب و غریب که به‌طور خاص ساخته شده‌اند رسوب می‌کنند. به عنوان مثال D GaN برای GaN.
رسوب ناشی از پرتو یونی (IBID) بسیار شبیه به EBID است با این تفاوت که پرتو یون متمرکز، معمولاً +Ga با ۳۰ کیلو الکترون ولت، به جای پرتو الکترونی استفاده می‌شود. در هر دو روش، این پرتو اولیه نیست، بلکه الکترون‌های ثانویه هستند که باعث رسوب می‌شوند. IBID در مقایسه با EBID دارای معایب زیر است:
مزایای IBID عبارتند از:
نانوساختارهای تقریباً با هر شکل سه بعدی را می‌توان با استفاده از اسکن پرتوهای الکترونی کنترل شده توسط کامپیوتر رسوب داد. فقط نقطه شروع باید به زیرلایه متصل شود، بقیه ساختار می‌تواند آزاد باشد. اشکال و دستگاه‌های به دست آمده قابل توجه هستند:
نئو ماکاما (؛ زادهٔ ۱۷ مارس ۱۹۸۱) بازیکن فوتبال اهل لسوتو است که در پست مهاجم بازی می‌کند. او از سال ۲۰۰۸ چهار بازی ملی برای تیم ملی فوتبال لسوتو انجام داده‌است.
امور دولتی یک فیلم دلهره‌آور سیاسی آمریکایی محصول سال ۲۰۱۸ به کارگردانی اریک بروس با بازی دیوید کورنزوت، تورا برچ، دیوید جیمز الیوت، گریس ویکتوریا کوکس، میمی راجرز و آدریان گرنیر است. در ۱۵ ژوئن ۲۰۱۸ توسط کمپانی لاینزگیت فیلمز در سینماهای منتخب و از طریق ویدیوی درخواستی منتشر شد.
یک دستیار جوان کنگره، مایکل لارنس (دیوید کورنزوت)، با همسر (میمی راجرز) رئیس خود، سناتور جان بینز (دیوید جیمز الیوت) رابطه نامشروع دارد. در همین حال، دستیار بی‌رحم بینز (آدرین گرنیر) در راه اوست. سپس لارنس به‌طور غیرمنتظره‌ای عاشق دختر سناتور (گریس ویکتوریا کوکس) می‌شود و باید با هم‌خانه فعال چپ خود (تورا برچ) به صورت دو نفره برود.
کراش تیم رامبل یک بازی ویدئویی رو به انتشار به سبک اکشن است که توسط تویز فور باب توسعه یافته و به‌وسیلهٔ اکتیویژن قرار است در ۲۰ ژوئن ۲۰۲۳ منتشر شود. این بازی جدیدترین نسخه از مجموعه بازی‌های "کراش باندیکوت" محسوب می‌شود و چندین عضو قدیمی شامل کراش و کورتکس به عنوان شخصیت‌های قابل کنترل در آن حضور دارند. بازی در حالت چندنفره تیمی، چهار در مقابل چهار خواهد بود. این بازی در جریان مراسم جوایز بازی سال ۲۰۲۲ رونمایی شد و در ۲۰ ژوئن ۲۰۲۳، برای کنسول‌های پلی‌استیشن ۴، پلی‌استیشن ۵، ایکس‌باکس وان، و ایکس‌باکس سری اکس/اس روانه بازار خواهد شد.
مولوی عبدالواحد ریگی از علمای شاخص و پرنفوذ در استان سیستان و بلوچستان و شهرستان خاش بوده و امام جمعه اهل سنت مسجد جامع امام حسین خاش بود.
وی همزمان با آغاز خیزش ۱۴۰۱ ایران در تاریخ پنجشنبه ۱۷ آذر ۱۴۰۱ ربوده و کشته شد.
به گفته دادستان عمومی و انقلاب استان سیستان و بلوچستان افرادی بعد از ربودن مولوی عبدالواحد ریگی، اقدام به قتل او کردند. جسد وی در یکی از جاده‌های فرعی شهرستان خاش، در حالی که ۳ گلوله به سرش شلیک شده بود، پیدا و شناسایی شد. به گفته منابع وابسته به جمهوری اسلامی ایران این قتل توسط «جریان‌های تجزیه‌طلب بلوچ خارج‌نشین» صورت گرفته‌است.
وزارت اطلاعات ایران روز سه شنبه ۲۲ آذر در اطلاعیه‌ای اعلام کرد سه نفر از عوامل اصلی ترور مولوی عبدالواحد ریگی که قصد فرار از کشور را داشتند، شناسایی و دستگیر شدند.
پیکر مولوی عبدالواحد ریگی با حضور گسترده مردم و برخی مقامات شهرستانی و استانی در خاش تشییع شد و برای خاکسپاری به زادگاهش در روستای نرون در شهرستان تفتان منتقل شد.
مولانا عبدالحمید، امام جمعه اهل سنت زاهدان، از حامیان خیزش سراسری ۱۴۰۱ ایران، در بیانیه‌ای رسمی نوشت: «مولانا عبدالواحد یکی از علمای دلسوز، خیرخواه، مردمی، و از نیکان و صالحان شهرستان خاش و از دوستان قدیمی بود که علاوه بر امامت جمعه در مسجد امام‌حسین، یک شعبۀ حفظ موفق را در کنار آن مدیریت می‌کرد. خداوند به عموم مردم منطقه، علمای شهرستان خاش و شاگردان مرحوم مولانا، خصوصا بازماندگان و خانوادۀ محترم ایشان اجر و صبر فراوان نصیب فرماید.»
سید علی خامنه‌ای، ابراهیم رئیسی رئیس‌جمهور وقت،رئیس قوه قضائیه، نماینده ولی‌فقیه در سیستان و بلوچستان و امام جمعه زاهدان، امام جمعه اهل سنت اینچه برون نیز در پیامی کشته شدن مولوی عبدالواحد ریگی را تسلیت گفتند و بر تعقیب و شناسایی عوامل قتل تاکید کردند.
به دنبال انتشار فیلم گفت‌وگوی مولوی عبدالواحد ریگی در ۲۳‌ آبان ۱۴۰۱ در همایش «تحکیم وحدت و همدلی» با هیئت سه‌‌نفره اعزامی از سوی علی خامنه‌ای به سیستان‌ و بلوچستان، بسیاری از رسانه‌ها به گمانه‌زنی درباره قتل وی پرداختند. مولوی عبدالواحد ریگی در این گفت‌وگو گفته‌بود: «من در دوران هشت سال دفاع مقدس در خط مقدم جبهه حضور داشتم و ما در طول انقلاب همواره در صحنه بوده‌ایم، از جمله در تمام دوره‌های انتخابات کشور و این افتخار ماست. کسی که از مرز خود دفاع نکند ناموس ندارد. شما بپرسید از مسجد امام حسین که من پیش‌نماز آن هستم حتی یکی نفر هم بعد از نماز جمعه به خیابان نیامد و در آشوب اخیر خاش حضور نداشت. گفتم کسی حق ندارد از مسجد بیرون برود چون می‌دانستیم منافقین بیرون هستند و می‌دانیم چه‌کار می‌کنند. ما مطلع هستیم که منافقین و دشمنان چه نقشه‌ها و طراحی‌هایی دارند. ما غیر از اسلام، نظام اسلامی، ایران و اخوت با شیعه، حرفی نداریم. باید تاریخ را بخوانید تا متوجه شوید ما اهل‌سنت سیستان‌ و بلوچستان با برادران شیعه چه ارتباط نزدیکی داشته‌ایم. من حتی از تهدید شده‌ام اما اینها تاثیری ندارد. ما شما برادران تشیع را به‌خاطر خدا دوست داریم وگرنه چیزی از شما نگرفته‌ایم که بگویند این دوستی به‌خاطر دنیاست. ما این مملکت را دوست داریم، رهبری دوست ما هستند. این مملکت بعد از این نظام اسلامی به درد ما، به درد دین و اسلام و حتی به درد ناموس مسلمین نمی‌خورد.»
برج ساعت ازمیت (به لاتین: İzmit Clock Tower) یک برج ساعت در ترکیه است که در ازمیت واقع شده‌است. این برج یکی از برج‌های ساعت بسیاری است که در سرتاسر امپراتوری عثمانی در نتیجه فرمانی که برای بزرگداشت بیست و پنجمین سالگرد بر تخت نشستن سلطان عبدالحمید دوم به تاج و تخت عثمانی برای فرمانداران استان‌ها فرستاده شد، ساخته شد. این بنا توسط معمار ودت تک به دستور موسی کاظم بیگ، فرماندار ازمیت طراحی و در سال ۱۹۰۲ ساخته شد. منابع دیگر معمار این برج را میهران آزاریان که اصالتاً یک ارمنی ازمیتی بود، نام می‌برند.
برج ساعت ازمیر (به لاتین: İzmir Clock Tower) یک برج ساعت در ترکیه است که در ازمیر واقع شده‌است. این برج در میدان کوناک در منطقه کوناک ازمیر واقع شده‌است و از جاذبه‌های اصلی گردشگری شهر به‌شمار می‌رود.
کامل پاشا فرماندار وقت ولایت آیدین، در ۱ اوت ۱۹۰۰ با افراد برجسته ازمیر نشستی برگزار کرد و تصمیم گرفته شد که یک برج ساعت به مناسبت بیست و پنجمین سالگرد به سلطنت رسیدن عبدالحمید دوم ساخته شود. برج ساعت توسط معمار فرانسوی لوانتین ریموند چارلز پره طراحی شده‌است. مراسم افتتاحیه برج در ۱ سپتامبر ۱۹۰۰ برگزار شد. این برج در اوت ۱۹۰۱ تکمیل شد و در ۱ سپتامبر ۱۹۰۱، بیست و پنجمین سالگرد به سلطنت رسیدن سلطان، رسماً گشایش یافت.
بخش بالایی برج در زلزله ۶٫۴ ریشتری در ۳۱ مارس ۱۹۲۸ و بار دیگر در زلزله ۵٫۲ ریشتری در ۱ فوریه ۱۹۷۴ ویران شد. در جریان اعتراضات به کودتای ۲۰۱۶ ترکیه، ساعت برج به سرقت رفت. این برج در سال ۲۰۱۹ تحت بازسازی قرار گرفت.
خواص حرارتی خاک بخشی از خواص فیزیکی خاک است که در رشته هایی مانند مهندسی، اقلیم شناسی و کشاورزی اهمیت بالایی دارد. این ویژگی ها بر اینکه انرژی چگونه در یک برش عمودی از خاک تقسیم می شود ، اثر دارد. با توجه به اینکه این فرایند به دما هم وابسته است. به طور کلی این موضوع با انتقال انرژی (بیشتر به صورت گرما) در سراسر خاک توسط تابش، رسانش و همرفت ارتباط دارد.
مهم ترین خواص حرارتی خاک عبارت است :
به سختی می توان سخنی کلی در مورد خصوصیات گرمایی خاک در یک مکان بخصوص گفت، زیرا این ویژگی ها در یک وضعیت ثابت از تغییرات روزانه و فصلی هستند. جدا از ترکیب اصلی خاک که در یک محل ثابت است، ویژگی های گرمایی خاک به شدت از محتوای حجمی آب موجود در خاک، کسر حجمی جامدات و کسر حجمی هوا تاثیر می پذیرد. هوا یک رسانای ضعیف برای گرما است و تاثیر فازهای جامد و مایع را برای انتقال گرما کاهش می دهند. در صوزتی که که فاز جامد بیشترین رسانایی را دارد، تغییرپذیری رطوبت خاک است که تا مقدار زیادی رسانایی گرمایی را تعیین می کند. از این رو ویژگی های رطوبتی خاک و ویژگس خاک بسیار مرتبط هستند و اغلب با هم اندازه گیری و گزارش می شوند. تغییرات دما در سطح خاک بسیار شدید است و این تغییرات به لایه‌های زیرسطحی منتقل می‌شود اما با افزایش عمق با نرخ‌های کاهش‌یافته. به‌علاوه تأخیر زمانی برای رسیدن به بیشترین و کمترین دما در افزایش عمق خاک وجود دارد (گاهی اوقات به عنوان تأخیر گرمایی نامیده می‌شود)
یکی از راه های ممکن برای تحلیل خصوصیات گرمایی خاک، تجزیه و بررسی تغییرات دمای خاک در مقابل قانون فوریه عمق است.
که در آن "Q" شار گرما یا نرخ انتقال گرما در واحد سطح است J·m -2 ∙s -1 یا W·m -2 ، "λ" رسانایی گرمایی W·m -1 ∙K -1 است. "dT" / "dz" گرادیان دما (تغییر دما/تغییر عمق) K·m -1 است.
مرسوم ترین روش برای اندازه‌گیری ویژگی‌های گرمایی خاک، انجام اندازه‌گیری‌های آنی با استفاده از سیستم‌های کاوشگر غیر ثابت یا کاوشگر حرارتی است.
روش ردیابی تکیT از یک منبع گرمایی وارد شده در خاک استفاده می کند که به وسیله آن انرژی گرمایی به صورت پیوسته در یک مقدار معین اعمال می شود. ویژگی های گرمایی خاک را می توان با تجزیه و تحلیل پاسخ دمایی مجاور منبع حرارت به وسیله یک سنسور حرارتی تعیین کرد. این روش نشان دهنده سرعتی است که گرما به دور از ردیاب هدایت می شود. محدودیت این دستگاه این است که فقط هدایت حرارتی را اندازه گیری می کند. استانداردهای قابل اجرا عبارتند از: راهنمای IEEE برای اندازه گیری مقاومت گرمایی خاک (استاندارد IEEE 442-1981) و همچنین با روش تست استاندارد ASTM D 5334-08 برای تعیین رسانایی حرارتی خاک و سنگ نرم با روش ردیابی سوزنی حرارتی.
پس از تحقیقات بیشتر تکنیک پالس حرارتی دو پروب توسعه داده شد. این روش شامل دو پروب سوزنی موازی است که توسط یک فاصله (r) از هم جدا شده اند. یکی از پروب ها شامل گرم کننده و دیگری شامل سنسور دمایی است. دستگاه پروب دوگانه درون خاک قرار گرفته و یک پالس گرمایی اعمال شده و سنسور دمایی پاسخ را به صورت تابعی از زمان گزارش می کند.بدین معنی که، یک پالس گرمایی از پروب به سراسر خاک (r) سنسور فرستاده می شود. بزرگترین مزیت این دستگاه این است که هم نفوذ گرمایی و هم ظرفیت حجمی گرمایی خاک را اندازه می گیرد. از این راه، رسانایی گرمایی خاک می تواند محاسبه شود یعنی پروب دوگانه می تواند تمام ویژگی های گرمایی خاک را مشخص کند. اشکالات بالقوه ای برای تکنیک پالس گرمایی ذکر شده است. این اشکالات شامل اندازه گیری حجم کوچکی از خاک است و اندازه گیری هایی است که به تماس پروب به خاک و فاصله سنسور به گرمکن حساس هستند.
سنجش از دور توسط ماهواره ها، هواپیماها به میزان زیادی شناسایی تغییرات در ویژگی های خاک را تسهیل کرده است و برای اینکه به بسیاری از جنبه های تلاش های انسانی سود برساند استفاده شده است. در حالی که سنجش از راه دور با نور منعکس شده از سطوح نشان‌دهنده واکنش گرمایی بالاترین لایه‌های خاک (با ضخامت چند لایه مولکولی ) است، این طول موج مادون قرمز گرمایی است که تغییرات میزان انرژی را تا عمق های مختلف کم عمق زیر سطح زمین فراهم می‌کند که مورد توجه است. یک حسگر حرارتی می تواند تغییرات انتقال حرارت به داخل و خارج از لایه های سطحی نزدیک را به دلیل گرم شدن بیرونی توسط فرآیندهای گرمایی رسانش، همرفت و تابش تشخیص دهد. سنجش از راه دور مایکروویو از ماهواره ها نیز مفید بوده است، زیرا نسبت به TIR مزیتی که دارد ااین است که تحت تأثیر پوشش ابر قرار نمی گیرد.
روش های گوناگون اندازه گیری ویژگی های گرمایی خاک به کمک زمینه های مختلفی مانند: انبساط و انقباض مصالح ساختمانی به ویژه در خاک های یخ زده، طول عمر و کارایی لوله های گاز یا کابل های برق دفن شده در زمین، برنامه های صرفه جویی در انرژی، در کشاورزی برای زمان کاشت برای اطمینان از محصول دادن بهینه نهال و رشد محصول، اندازه گیری انتشار گازهای گلخانه ای گرما بر آزاد شدن کربن دی اکسید از خاک تأثیر می گذارد. ویژگی های گرمایی خاک همچنین در زمینه های علوم زیست محیطی مانند تعیین حرکت آب در زباله های رادیواکتیو و در موقثیت یابی مین های دفن شده اهمیت پیدا می کند.
اینرسی گرمایی خاک، به زمین این قالبیت را می دهد تا برای ذخیره انرژی گرمایی زیرزمینی مورد استفاه قرار گیرد. انرژی خورشیدی را می توان از تابستان تا زمستان با استفاده از زمین به عنوان یک منبع ذخیره طولانی مدت انرژی گرمایی قبل از بازیابی توسط پمپ های حرارتی منبع زمین در زمستان بازیافت کرد.
تغییرات در میزان کربن آلی محلول و کربن آلی خاک، در خاک می تواند برمیزان توانایی خاک برای تنفس تأثیر بگذارد، یا باعث افزایش یا کاهش جذب کربن در خاک شود.
علاوه بر این موارد، اصول طراحی MCS برای پمپ های حرارتی منبع زمینی با حلقه کم عمق نیاز به خواندن دقیق هدایت گرمایی آنی دارد. این را می توان با استفاده از پروب حرارتی اشاره شده در بالا برای تعیین دقیق رسانایی گرمایی خاک در سراسر محوطه انجام پروژه انجام داد.
کیتلین بلک (متولد ۲۹ ژوئیه ۱۹۸۳) یک هنرپیشه آمریکایی است که به خاطر بازی در نقش «آنابث ناس» در سریال کمدی-درام CW "، هارت آو دیکسی" شناخته می‌شود.
بلک در کوپلی، اوهایو بزرگ شد و در سال از دبیرستان ریور در ریچفیلد، اوهایو فارغ التحصیل شد. او در سال 2005 با مدرک لیسانس هنر در تئاتر از دانشگاه ایالتی کنت فارغ التحصیل شد. وی از کلاس ششم در تئاترهای موزیکال و ... بازی می‌کرد و قبل از آن نیز در موسیقی جاز، تپ و باله(رقص) شروع به رقصیدن کرده بود.
بلک در سریال درام پزشکی "هارت دیکسی" در کنار ریچل بیلسون نقش یک دختر خوشگل جنوبی را بازی کرد. این سریال در سپتامبر 2011 در شبکه CW عرضه شد.
سمیر کاچایف (; – ) پرسنل نظامی، و مجسمه‌ساز اهل جمهوری آذربایجان بود.
وی همچنین برندهٔ جوایزی همچون نشان برای قهرمانی شده‌است.
شاهین الله‌یاروف (; – ) فرد نظامی اهل جمهوری آذربایجان بود.
وی همچنین برندهٔ جوایزی همچون نشان برای آزادسازی شوشی و نشان قهرمان جنگ میهنی شده‌است.
خوان کاسکو (؛ زادهٔ ) بازیکن سابق فوتبال اهل پاراگوئه است که در پست هافبک به زمین می‌رفت، او عمدتاً در اسپانیا بازی می‌کرد. پنج فصل را در لالیگا با الچه گذراند و ۲۵ گل در ۹۷ بازی رسمی برای این باشگاه به ثمر رساند.Casco Bogarín, Juan Gualberto
در بیوشیمی، بینابینی قرار دادن مولکول‌ها در بین بازهای مسطح دی‌اکسی ریبونوکلئیک اسید (DNA) است. این فرایند به عنوان روشی برای تجزیه و تحلیل DNA استفاده می‌شود و همچنین پایه انواع خاصی از مسمومیت‌ها می‌باشد.
راه‌های مختلفی وجود دارد که مولکول‌ها (در این مورد، که به عنوان "لیگاند" نیز شناخته می‌شوند) می‌توانند با DNA کنش داشته باشند. لیگاندها ممکن است با اتصال کووالانسی، اتصال الکترواستاتیکی، یا بین افکنی با DNA تعامل کنند. تلاقی زمانی اتفاق می‌افتد که لیگاندهایی با اندازه و ماهیت شیمیایی مناسب خود را در بین جفت‌های باز DNA قرار دهند. این لیگاندها عمدتاً چند حلقه ای، معطر و مسطح هستند و بنابراین اغلب لکه‌های اسید نوکلئیک خوبی را ایجاد می‌کنند. اینترکالاتورهای DNA که به‌طور متراکم مورد مطالعه قرار گرفته‌اند عبارتند از بربرین، اتیدیوم بروماید، پروفلاوین، داونومایسین، دوکسوروبیسین و تالیدومید. اینترکالاتورهای DNA در درمان‌های شیمی درمانی برای مهار تکثیر DNA در سلول‌های سرطانی با رشد سریع استفاده می‌شوند. به عنوان مثال می‌توان به دوکسوروبیسین (آدریامایسین) و دانوروبیسین (که هر دو در درمان لنفوم هوچکین استفاده می‌شوند) و داکتینومایسین (در تومور ویلم، سارکوم یوینگ، رابدومیوسارکوم استفاده می‌شود) اشاره کرد.
متالوترکالاتورها کمپلکس‌های یک کاتیون فلزی با لیگاندهای آروماتیک چند حلقه ای هستند. متداول‌ترین یون فلزی مورد استفاده روتنیوم (II) است، زیرا کمپلکس‌های آن در محیط زیستی بسیار کند تجزیه می‌شوند. کاتیون‌های فلزی دیگری که مورد استفاده قرار گرفته‌اند عبارتند از رودیوم (III) و ایریدیوم (III). لیگاندهای معمولی متصل به یون فلزی دی پیریدین و ترپیریدین هستند که ساختار مسطح آنها برای داخل شدن ایده‌آل است.
برای اینکه یک اینترکالاتور بین جفت بازها قرار بگیرد، DNA باید به صورت پویا با باز کردن یک فضا بین جفت باز خود، باز کند. درجه باز شدن بسته به اینترکالاتور متفاوت است. برای مثال، کاتیون اتیدیوم (شکل یونی اتیدیوم برومید موجود در محلول آبی) DNA را حدود ۲۶ درجه باز می‌کند، در حالی که پروفلاوین آن را حدود ۱۷ درجه باز می‌کند. این باز شدن باعث می‌شود که جفت‌های پایه از هم جدا شوند یا «بالا بیایند» و دهانه ای در حدود ۰٫۳۴ نانومتر ایجاد کنند. (۳٫۴ Å). این باز شدن باعث ایجاد تغییرات ساختاری موضعی در رشته DNA، مانند طولانی شدن رشته DNA یا پیچش جفت‌های باز می‌شود. این تغییرات ساختاری می‌تواند منجر به تغییرات عملکردی شود، اغلب به ممانعت از رونویسی و تکثیر و فرآیندهای ترمیم DNA منجر می‌شود، که باعث می‌شود اینترکالاتورها به جهش‌زاهای قوی تبدیل شوند. به همین دلیل، intercalators DNA اغلب سرطان زا هستند، مانند اگزو (اما نه اندو) اپوکسید ۸٬۹ آفلاتوکسین B و آکریدین‌هایی مانند پروفلاوین یا کویناکرین.
بینابینی به عنوان مکانیزمی از برهمکنش بین سیستم‌های آروماتیک کاتیونی، مسطح، چند حلقه‌ای با اندازه صحیح (به ترتیب یک جفت پایه) برای اولین بار توسط لئونارد لرمن در سال ۱۹۶۱ ارائه شد یکی از مکانیسم‌های پیشنهادی برای درون یابی به شرح زیر است: در محلول ایزوتونیک آبی، اینترکالاتور کاتیونی به صورت الکترواستاتیکی به سطح DNA پلی آنیونی جذب می‌شود. لیگاند یک کاتیون سدیم یا منیزیم موجود در «ابر تراکم» چنین کاتیون‌هایی را که DNA را احاطه کرده‌است جابجا می‌کند (برای متعادل کردن جزئی مجموع بارهای منفی حمل شده توسط هر اکسیژن فسفات)، بنابراین یک ارتباط الکترواستاتیک ضعیف با سطح بیرونی ایجاد می‌کند. از DNA این موقعیت، لیگاند در امتداد سطح DNA پخش می‌شود و ممکن است به محیط آبگریز موجود بین دو جفت باز که ممکن است به‌طور گذرا «باز شوند» و یک محل درونی تشکیل دهند، بلغزد و به اتیدیوم اجازه می‌دهد از محیط آبدوست (آبی) دور شود. DNA را احاطه کرده و وارد محل ادغام می‌شود. جفت بازها به دلیل انرژی جذب شده در هنگام برخورد با مولکول‌های حلال به‌طور موقت چنین روزنه‌هایی را تشکیل می‌دهند.
اسون آندرسون (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال هلسینگبورگس و باشگاه فوتبال وستهام یونایتد اشاره کرد.
توبی والاس (انگلیسی: Toby Wallace؛ زاده ۶ ژوئن ۱۹۹۵) یک بازیگر استرالیایی اهل بریتانیا است که برای بازی در فیلم "دندان شیری (۲۰۱۹)" شناخته شده‌است، که برای آن جایزه مارچلو ماسترویانی را در جشنواره فیلم ونیز ۲۰۱۹ و در سال ۲۰۲۰ برای بهترین بازیگر نقش اول مرد، AACTA نیز جایزه دریافت کرد.
او در فیلم دندان شیری بازی کرده‌است.
یان اریکسون (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال کایزرسلاوترن، باشگاه فوتبال هلسینگبورگس، باشگاه فوتبال ای‌آی‌کی، باشگاه فوتبال ساندرلند، باشگاه فوتبال سروت ۱۸۹۰، و باشگاه فوتبال سوندسوال اشاره کرد.
اِما جیل اپلتون (انگلیسی: Emma Jill Appleton) یک هنرپیشه و مدل انگلیسی است که در فیلم‌های "دسته (۲۰۱۷)"، "خائنان" و "ویچر" (۲۰۱۹)، "بین کهکشانی" (۲۰۲۱)، "تپانچه" و "هر آنچه در مورد عشق می‌دانم" (۲۰۲۲) ظاهر شده است.
لیزر هلیوم-نئون (به انگلیسی : He-Ne)، نوعی لیزر گازی است که محیط پرانرژی آن از مخلوطی به نسبت ۱۰:۱ هلیوم و نئون با فشار کلی حدود ۱ تور ( حدود ۱۳۳٫۳ پاسکال) داخل یک تخلیه الکتریکی کوچک تشکیل شده‌است. شناخته شده‌ترین و پرکاربردترین لیزر He-Ne در طول موج ۶۳۲٫۸ نانومتر، در قسمت قرمز طیف مرئی کار می کند.
اولین لیزرهای He-Ne در ۱۱۵۰ نانومتر مادون قرمز ساطع کردند، و اولین لیزرهای گازی و اولین لیزرهایی با خروجی موج پیوسته بودند. با این حال، لیزری که در طول موج‌های مرئی کار می‌کرد، بسیار مورد تقاضا بود، و تعدادی از انتقال‌های نئونی دیگر برای شناسایی مواردی که در آن‌ها می‌توان به وارونگی جمعیت دست یافت، مورد بررسی قرار گرفت. خط ۶۳۳ نانومتر مشخص شد تا دارای بالاترین بهره در طیف مرئی و این طول موج انتخابی برای اکثر لیزرهای He-Ne باشد. با این حال، سایر طول موج‌های انتشار-تحریک شده مرئی و مادون قرمز، و با استفاده از پوشش‌های آینه ای با حداکثر بازتاب آنها در این طول موج‌های دیگر امکان‌پذیر می‌باشند. لیزرهای He-Ne را می‌توان برای استفاده از این انتقال‌ها مهندسی کرد، از جمله لیزرهای مرئی که قرمز، نارنجی، زرد و سبز به نظر می‌رسند.Willet, C.S. (1974). An Introduction to Gas Lasers. Pergamon Press. pp. 407–411 انتشارات تحریک شده از بیش از ۱۰۰ میکرومتر مورد در مادون قرمز دور تا ۵۴۰ نانومتر در مرئی شناخته شده‌اند.
از آنجایی که انتقال‌های مرئی تا حدی دارای بهره کمتری هستند، این لیزرها عموماً بازده خروجی کمتری دارند، هزینه بیشتری نیز دارند. ۳٫۳۹ میکرومتر انتقال بهره بسیار بالایی دارد، اما از استفاده در لیزر He-Ne معمولی (با طول موج مورد نظر متفاوت) جلوگیری می‌شود، زیرا حفره و آینه‌ها در آن طول موج دارای تلفات هستند. با این حال، در لیزرهای پرقدرت He-Ne که دارای یک حفره به خصوص طولانی هستند، در ۳٫۳۹ میکرومتر می‌تواند به یک مزاحم تبدیل شود، انرژی را از محیط انتشار تحریک‌شده سلب کند، که اغلب به سرکوب اضافی نیاز دارد.
شناخته شده‌ترین و پرکاربردترین لیزر He-Ne در طول موج ۶۳۲٫۸ نانومتر، در قسمت قرمز طیف مرئی کار می‌کند. در سال ۱۹۶۲ در آزمایشگاه تلفن بل،White, A.D. (October 2011). "Recollections of the first continuous visible laser". Optics and Photonics News. Vol. 22, no. 10. p. 34–39. 18 ماه پس از نمایش پیشگامانه اولین لیزر گازی He-Ne مادون قرمز پیوسته در همان آزمایشگاه در دسامبر ۱۹۶۰ توسعه یافت.
لیزر، همان‌طور که از نامش پیداست، مخلوطی از گازهای هلیوم و نئون به نسبت تقریباً ۱۰:۱ است که با فشار کم در یک پاکت شیشه ای موجود است. مخلوط گاز بیشتر هلیوم است، به طوری که اتم‌های هلیوم می‌توانند برانگیخته شوند. اتم‌های هلیوم برانگیخته با اتم‌های نئون برخورد می‌کنند و برخی از آنها را به حالتی برانگیخته می‌کند که ۶۳۲٫۸ نانومتر تابش می‌کند. بدون هلیوم، اتم‌های نئون بیشتر برانگیخته خواهند شد تا به حالت‌های برانگیخته پایین‌تر، مسئول خطوط غیر لیزری، برانگیخته می‌شوند.
یک لیزر نئون بدون هلیوم می‌تواند ساخته شود، اما بدون این وسیله اتصال انرژی بسیار دشوارتر است؛ بنابراین، لیزر He-Ne که به اندازه کافی هلیوم خود را از دست داده‌است (مثلاً به دلیل انتشار از طریق مهر و موم یا شیشه) عملکرد لیزر خود را از دست می‌دهد زیرا راندمان پمپاژ بسیار پایین خواهد بود. منبع انرژی یا پمپ لیزر توسط یک تخلیه الکتریکی با ولتاژ بالا که از طریق گاز بین الکترودها (آند و کاتد) درون لوله عبور می‌کند، تأمین می‌شود. جریانDC 3 تا ۲۰ میلی‌آمپر معمولاً برای [./https://en.wikipedia.org/wiki/Continuous%20wave#Laser%20physics عملیات CW] مورد نیاز است. حفره نوری لیزر معمولاً از دو آینه مقعر یا یک صفحه و یک آینه مقعر تشکیل شده‌است: یکی دارای بازتاب بسیار بالا (معمولاً ۹۹٫۹٪) و آینه جفت کننده خروجی که امکان انتقال تقریباً ۱٪ را فراهم می‌کند.
لیزرهای تجاری He-Ne دستگاه‌های نسبتاً کوچکی هستند، در بین لیزرهای گازی که دارای طول حفره معمولاً بین ۱۵ تا ۵۰ سانتی‌متر است. (اما گاهی تا حدود ۱ متر برای دستیابی به بالاترین توان) و سطوح توان خروجی نوری از ۰٫۵ تا ۵۰میلی وات.
طول موج لیزر He-Ne قرمز ۶۳۳ نانومتر دارای طول موج خلاء واقعی ۶۳۲٫۹۹۱ است نانومتر یا حدود ۶۳۲٫۸۱۶ نانومتر در هوا طول موج حالت‌های انتشار تحریک شده در حدود ۰٫۰۰۱ قرار دارد نانومتر بالاتر یا کمتر از این مقدار، و طول موج آن حالت‌ها به دلیل انبساط و انقباض حرارتی حفره در این محدوده تغییر می‌کند. نسخه‌های طول موج یک حالت واحد را در ۱ مشخص می‌کنند. بخش 10 8 با تکنیک مقایسه توان دو حالت طولی در قطبش‌های مخالف. تثبیت مطلق فرکانس (یا طول موج) لیزر به اندازه ۲٫۵ قطعات 10 11 را می‌توان با استفاده از سلول جذب ید به دست آورد.
مکانیسم ایجاد وارونگی جمعیت و تقویت نور در پلاسمای لیزر He-Ne از برخورد غیرالاستیک الکترون‌های پرانرژی با اتم‌های هلیوم حالت پایه در مخلوط گاز سرچشمه می‌گیرد. همان‌طور که در نمودار سطح انرژی همراه نشان داده شده‌است، این برخوردها اتم‌های هلیوم را از حالت پایه به حالت‌های برانگیخته با انرژی بالاتر، از جمله 2 3 S و 2 1 S (، شماره جلو ۲، تحریک می‌کنند. نشان می‌دهد که یک الکترون حالت ۲= برانگیخته است) حالت‌های فراپایدار با عمر طولانی هستند. به دلیل تصادفی تقریباً تصادفی بین سطوح انرژی دو حالت ناپایدار He و سطوح نئون 5s و 4s ([./https://en.wikipedia.org/wiki/Term%20symbol#Racah%20notation%20and%20Paschen%20notation نماد Paschen] ])، برخورد بین این اتم‌های بی‌پایدار هلیوم و اتم‌های نئون حالت پایه منجر به انتقال انتخابی و کارآمد انرژی تحریک از هلیوم به نئون. این فرایند انتقال انرژی تحریکی توسط معادلات واکنش داده می‌شود
که در آن * یک حالت برانگیخته را نشان می‌دهد و Δ "E" اختلاف انرژی کوچک بین حالات انرژی دو اتم، از مرتبه ۰٫۰۵ eV یا ۳۸۷ سانتی‌متر -1 است، که توسط انرژی جنبشی تأمین می‌شود. انتقال انرژی - تحریک جمعیت سطوح نئون 4s و 5s را چندین برابر افزایش می‌دهد. هنگامی که جمعیت این دو سطح بالا از سطح پایین‌تر مربوطه، 3p که به صورت نوری به آن متصل هستند، بیشتر شود، وارونگی جمعیت وجود دارد. این محیط قادر است نور را در یک باند باریک در ۱٫۱۵ تقویت کند میکرومتر (مرتبط با انتقال 4s به 3p ) و در یک نوار باریک در ۶۳۲٫۸ نانومتر (مرتبط با انتقال 5s به 3p ). سطح 3p به‌طور مؤثر با واپاشی تابشی سریع به حالت 3s تخلیه می‌شود و در نهایت به حالت پایه می‌رسد.
مرحله باقیمانده در استفاده از تقویت نوری برای ایجاد یک نوسان ساز نوری، قرار دادن آینه‌های بسیار بازتابنده در هر انتهای محیط تقویت کننده است، به طوری که یک موج در یک خاص به خود منعکس می‌شود و در هر گذر، قدرت بیشتری نسبت به از دست دادن قدرت به دست می‌آورد. برای انتقال از طریق آینه‌ها و پراش. هنگامی که این شرایط برای یک یا چند برآورده می‌شود، تابش در آن حالت‌ها به سرعت افزایش می‌یابد تا زمانی که اشباع بهره رخ دهد، و در نتیجه یک خروجی پرتو لیزر پیوسته از طریق آینه جلویی (معمولاً ۹۹٪ بازتابنده) ایجاد می‌شود.
پهنای باند بهره لیزر He-Ne به جای افزایش فشار به دلیل فشار کم گاز، تحت سلطه گسترش داپلر است و بنابراین کاملاً باریک است: فقط حدود ۱٫۵ گیگاهرتز عرض کامل برای انتقال ۶۳۳ نانومتر با حفره‌هایی با طول معمولی ۱۵ تا ۵۰ سانتی‌متر، حدود ۲ تا 8 برای نوسان به‌طور همزمان این اجازه را می‌دهد. (با این حال، واحدهای تک حالت طولی برای کاربردهای خاص در دسترس هستند). خروجی مرئی لیزر He-Ne قرمز، طولانی و کیفیت فضایی عالی آن، این لیزر را به منبع مفیدی برای هولوگرافی و به عنوان مرجع طول موج برای طیف‌سنجی تبدیل می‌کند. لیزر He-Ne تثبیت شده نیز یکی از سیستم‌های معیار برای تعریف متر است.
قبل از اختراع لیزرهای دیود ارزان و فراوان، لیزرهای قرمز He-Ne به‌طور گسترده در اسکنرهای بارکد در پیشخوان‌های فروشگاه‌های سوپرمارکت استفاده می‌شدند. از لیزرهای He-Ne استفاده می‌کنند که در ۶۳۳ نانومتر در پیکربندی کار می‌کنند. لیزرهای He-Ne به‌طور کلی در آزمایشگاه‌های نوری آموزشی و تحقیقاتی وجود دارند.
لیزرهای Red He-Ne کاربردهای صنعتی و علمی بسیار زیادی دارند. این لیزرها به دلیل هزینه نسبتاً پایین و سهولت کار در مقایسه با سایر لیزرهای مرئی که پرتوهایی با کیفیت مشابه از نظر انسجام فضایی () و طولانی تولید می‌کنند، به‌طور گسترده در آزمایشات آزمایشگاهی در زمینه اپتیک استفاده می‌شوند. (با این حال، از حدود سال ۱۹۹۰، لیزرهای نیمه هادی جایگزین کم هزینه ای برای بسیاری از کاربردهای این چنینی ارائه کرده‌اند)
از سال ۱۹۷۸، لیزرهای تیوبی HeNe (تولید شده توسط توشیبا و NEC) در پخش کننده‌های Pioneer LaserDisc استفاده شد. این امر تا سال ۱۹۸۴ ادامه یافت که در مدل‌های سال ۱۹۸۴ از دیودهای لیزر مادون قرمز استفاده شد. پایونیر به استفاده از دیودهای لیزر در همه پخش‌کننده‌های بعدی تا زمان توقف این فرمت در سال ۲۰۰۹ ادامه داد.
پتر لارسون (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال هلسینگبورگس، باشگاه فوتبال هالمستاد، و باشگاه فوتبال کپنهاگن اشاره کرد.
پتر لارسون (؛ زادهٔ ) بازیکن سابق و مربی فوتبال اهل سوئد است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال گوتبورگ، باشگاه فوتبال هالمستاد، باشگاه فوتبال ای‌آی‌کی، و باشگاه فوتبال آژاکس آمستردام اشاره کرد.
روگر لیونگ (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال دویسبورگ، باشگاه فوتبال گالاتاسرای، باشگاه ورزشی یانگ بویز، باشگاه فوتبال مالمو، باشگاه فوتبال آدمیرا واکر مودلینگ، و باشگاه فوتبال زوریخ اشاره کرد.
رولاند نیلسون (؛ زادهٔ ) بازیکن سابق و مربی فوتبال اهل سوئد است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال گوتبورگ، باشگاه فوتبال کاونتری سیتی، باشگاه فوتبال هلسینگبورگس، و باشگاه فوتبال شفیلد ونزدی اشاره کرد.
نیکلاس نیلین (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال هالمستاد، باشگاه فوتبال لوکوموتیو لایپزیگ، باشگاه فوتبال ایر یونایتد، باشگاه فوتبال مالمو، باشگاه فوتبال کوزنتسا کالچو، باشگاه فوتبال دالیان هایچانگ، و باشگاه فوتبال وویوودینا اشاره کرد.
سوپرپارامغناطیس نوعی مغناطیس است که در نانوذرات فرومغناطیسی یا فری مغناطیسی کوچک پدید می‌آید. در نانوذراتی که به اندازه کافی کوچک هستند، مغناطیس‌پذیری می‌تواند به‌طور تصادفی بر اثر تغییر دما، جهت خود را عوض کند. به زمان معمول بین دو تلنگر، زمان آرامش نیل گفته می‌شود. در نبود میدان مغناطیسی خارجی، هنگامی که زمان مورد استفاده برای اندازه‌گیری مغناطیسی نانوذرات، بسیار بیشتر از زمان شل شدن نیل می‌باشد، به نظر می‌آید که مغناطیسی آنها به‌طور میانگین برابر صفر باشد؛ در چنین حالتی گفته می‌شود که آنها در حالت سوپرپارامغناطیس هستند. در این حالت، یک میدان مغناطیسی خارجی می‌تواند نانوذرات را مانند یک پارامغناطیس، مغناطیسی کند. با این وجود، حساسیت مغناطیسی سوپرپارامغناطیس‌ها بسیار بیشتر از پارامغناطیس‌ها است.
معمولاً، هر ماده فرومغناطیس یا فری مغناطیس بر اثر انتقال به حالت پارامغناطیس، بالاتر از دمای کوری قرار می‌گیرد. سوپرپارامغناطیس با این انتقال استاندارد تفاوت دارد، زیرا پایین‌تر از دمای کوری ماده اتفاق می‌افتد.
سوپرپارامغناطیس در نانوذراتی رخ می‌دهد که تک دامنه‌ای می‌باشند، یعنی از یک حوزه مغناطیسی تشکیل شده‌اند. این زمانی امکان‌پذیر است که قطر آنها با توجه به ماده استفاده شده، کمتر از ۳ تا ۵۰ نانومتر باشد. در این شرایط، فرض می‌کنیم که مغناطیسی نانوذرات یک گشتاور مغناطیسی غول‌پیکر می‌باشد و مجموع تمام گشتاورهای مغناطیسی منفرد، توسط اتم‌های نانوذره حمل می‌شود. کسانی که در زمینه سوپرپارامغناطیس فعالیت دارند، به این پدیده «تقریب ماکرو اسپین» می‌گویند.
به علت ناهمسانگردی مغناطیسی نانوذره، معمولاً گشتاور مغناطیسی فقط دو جهت پایدار ناموازی با یکدیگر دارد که این دو جهت توسط یک مانع انرژی از هم جدا شده‌اند. اصطلاحاً به جهت‌گیری‌های پایدار نانوذره «محور آسان» گفته می‌شود. در دمای محدود، احتمال محدودی برای چرخش مغناطیس و تغییر جهت آن وجود دارد. میانگین زمان بین دو تلنگر، زمان آرامش نیل نامیده می‌شود و آن را با formula_1 نمایش می‌دهند و مقدار آن با توجه به معادله نیل-آرنیوس به دست می‌آید:
این مدت زمان می‌تواند از چند نانوثانیه تا سالها یا حتی خیلی بیشتر طول بکشد. به‌طور خاص، می‌توان ملاحظه کرد که زمان آرامش نیل یک تابع نمایی از حجم دانه بوده و بیانگر آن است که چرا احتمال چرخش برای مواد حجیم یا نانوذرات بزرگ به سرعت ناچیز می‌شود.
فرض می‌کنیم که مغناطیس‌پذیری یک نانوذره سوپرپارامغناطیس اندازه‌گیری شده‌است و همچنین formula_7 را به عنوان زمان اندازه‌گیری تعریف کنیم. اگر formula_8 ، مغناطیس‌پذیری نانوذرات در طول اندازه‌گیری چندین بار دچار تغییر می‌شود، سپس مغناطیس‌پذیری اندازه‌گیری شده به‌طور میانگین برابر صفر خواهد شد. اگر formula_9 ، مغناطیس‌پذیری در طول اندازه‌گیری دچار تغییر نشده و بنابراین مغناطیس‌پذیری اندازه‌گیری شده همان مقداری می‌شود که مغناطیس‌پذیری آنی در ابتدا اندازه‌گیری شده بود. در حالت اول، نانوذره در وضعیت سوپرپارامغناطیس به نظر می‌رسد اما در حالت دوم به نظر می‌رسد که در وضغیت اولیه خود مسدود شده‌است.
وضعیت نانوذره (سوپرپارامغناطیس یا مسدود شده) به زمان اندازه‌گیری بستگی دارد. گذار بین سوپرپارامغناطیس و حالت مسدود هنگامی اتفاق می‌افتد که formula_10 . با توجه به آزمایش‌های انجام شده، زمان اندازه‌گیری ثابت نگه داشته می‌شود اما دما تغییر می‌کند، بنابراین انتقال بین ابرپارامغناطیس و حالت مسدود شده به عنوان تابعی از دما ملاحظه می‌شود. به دمایی که در آن formula_10، "دمای انسداد" می‌گویند:
برای اندازه‌گیری‌های آزمایشگاهی معمولی، مقدار لگاریتم در معادله قبلی بین ۲۰ تا ۲۵ است.
معمولاً دمای مسدود کننده دمایی است که در زیر آن یک ماده آرام‌شدن آهسته مغناطیسی را نمایش می‌دهد.
زمانی که یک میدان مغناطیسی خارجی "H" به مجموعه‌ای از نانوذرات سوپرپارامغناطیس اعمال شود، گشتاورهای مغناطیسی آنها در امتداد میدان اعمال‌شده همسو شده و مغناطیسی خالص را پدیدمی‌آورند. منحنی مغناطیسی مجموعه، یعنی مغناطیس‌پذیری، به عنوان تابعی از میدان اعمال شده، یک تابع افزایشی S شکل بوده که برگشت‌پذیر می‌باشد. این فرایند بسیار پیچیده‌است اما برای برخی موارد که در ادامه آمده‌است، ساده می‌شود:
در معادلات فوق:
شیب اولیه تابع formula_18 حساسیت مغناطیسی نمونه formula_19 را نشان می‌دهد:
اگر محورهای آسان نانوذرات به صورت تصادفی جهت‌دهی شوند، حساسیت دوم برای تمام دماهای formula_21 نیز صدق می‌کند.
از این معادلات می‌توان دریافت که نانوذرات بزرگ μ بزرگتری دارند و در نتیجه حساسیتشان بیشتر می‌شود. این موضوع تأیید می‌کند که چرا نانوذرات سوپرپارامغناطیس حساسیت بسیار بیشتری نسبت به پارامغناطیس‌های استاندارد دارند: رفتار آنها دقیقاً مانند یک پارامغناطیس با گشتاور مغناطیسی بزرگ می‌باشد.
هنگامی که نانوذرات به‌طور کامل مسدود شوند (formula_22) یا کاملا سوپرپارامغناطیس شوند (formula_23)، مغناطیسی شدن آنها به زمان وابستگی نخواهد داشت. با این وجود، یک پنجره باریک در اطراف formula_24 وجود دارد که در آن، زمان اندازه‌گیری و زمان استراحت، مقدار قابل مقایسه‌ای دارند. در این مورد، یک وابستگی فرکانس حساسیت را می‌توان دید. برای یک نمونه تصادفی جهت‌دار، حساسیت پیچیده با توجه به رابطه زیر به دست می‌آید:
از این حساسیت وابسته به فرکانس، وابستگی زمان مغناطیسی برای میدان‌های کم از رابطه زیر نتیجه می‌شود:
یک سیستم سوپرپارامغناطیس را می‌توان با مقیاس حساسیت AC اندازه‌گیری نمود که در آن یک میدان مغناطیسی که با زمان تغییر می‌کند، اعمال شده و پاسخ مغناطیسی سیستم اندازه‌گیری می‌شود. یک سیستم سوپرپارامغناطیس وابستگی فرکانسی مشخصه‌ای را نمایش می‌دهد: هنگامی‌که فرکانس بسیار بالاتر از formula_31 باشد، پاسخ مغناطیسی متفاوتی نسبت به زمانی که فرکانس بسیار کمتر از formula_31 باشد، دریافت خواهیم کرد؛ زیرا در مورد دوم، خوشه‌های فرومغناطیسی زمان کافی دارند تا با چرخاندن مغناطیس‌پذیری خود به میدان پاسخ دهند. وابستگی دقیق را می‌توان از معادله نیل-آرنیوس به دست آورد، با فرض اینکه خوشه‌های همسایه رفتار مستقلی از یکدیگر دارند (اگر خوشه‌ها با یکدیگر برهم‌کنش داشته باشند، رفتار پیچیده‌تری از خود نشان می‌دهند). همچنین می‌توان حساسیت AC مغناطیسی نوری را به وسیله مواد سوپرپارامغناطیسی که مغناطیسی نوری فعالی دارند، مانند نانوذرات اکسید آهن، در محدوده طول موج مرئی اندازه‌گیری کرد.
سوپرپارامغناطیس به‌خاطر حداقل اندازه ذرات قابل استفاده، محدودیتی را برای چگالی ذخیره‌سازی درایوهای هارد دیسک تعیین می‌کند. به این حد در چگالی سطحی حد فوق پارامغناطیس گفته می‌شود.
کلاس اینگسون (; – ) بازیکن و مربی فوتبال اهل سوئد بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال بولونیا، باشگاه فوتبال المپیک مارسی، باشگاه فوتبال مشلان، باشگاه فوتبال شفیلد ونزدی، باشگاه ورزشی پی‌اس‌وی آیندهوون، باشگاه فوتبال باری، و باشگاه فوتبال لچه اشاره کرد.
اولریک یانسون (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال هلسینگبورگس، باشگاه فوتبال ورنمو، و باشگاه فوتبال اوسترش اشاره کرد.
لیف انگکویست (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد است.
پراش فیبر زیر شاخه ای از پراکندگی است، ناحیه ای که در آن ساختار مولکولی از پراکندگی داده‌ها (معمولاً اشعه ایکس، الکترون یا نوترون) تعیین می‌شود. در پراش فیبر، الگوی پراکندگی تغییر نمی‌کند، زیرا نمونه حول یک محور منحصر به فرد (محور فیبر) می‌چرخد. چنین تقارن تک محوری با رشته‌ها یا الیاف متشکل از ماکرومولکول‌های بیولوژیکی یا ساخت دست بشر مکرر است. در کریستالوگرافی، تقارن فیبر یک تشدید در مورد تعیین ساختار بلوری است، زیرا بازتاب‌ها لکه دار شده و ممکن است در الگوی پراش فیبر همپوشانی داشته باشند. علم مواد، تقارن فیبر را ساده‌سازی می‌داند، چرا که تقریباً اطلاعات کامل ساختار، قابل دستیابی در یک الگوی پراش دو بعدی (۲ بعدی) است که بر روی فیلم عکاسی یا آشکارساز دوبعدی قرار گرفته‌است. ۲ جهت مختصات به جای ۳ جهت برای توصیف پراش فیبر کافی است.
الگوی الیاف ایده‌آل دارای تقارن ۴ ربعی است. در الگوی ایده‌آل، محور فیبر نصف النهار نامیده می‌شود و جهت عمود بر آن استوا نامیده می‌شود. در مورد تقارن فیبر، بازتاب‌های بسیار بیشتری نسبت به پراش تک بلوری در الگوی دوبعدی نشان داده می‌شود. در الگوهای فیبر، این بازتاب‌ها به وضوح در امتداد خطوط (خطوط لایه‌ای) که تقریباً موازی با خط استوا قرار دارند، ظاهر می‌شوند؛ بنابراین، در پراش فیبر مفهوم خط لایه کریستالوگرافی قابل لمس می‌شود. خطوط لایه خم نشان می‌دهد که الگو باید صاف شود. بازتاب‌ها با شاخص Miller hkl، یعنی ۳ رقمی برچسب گذاری می‌شوند. انعکاس‌ها روی خط لایه "i" به اشتراک گذاشته می‌شوند l= "i". بازتاب‌های روی نصف النهار بازتاب‌های 00l هستند. در کریستالوگرافی الگوهای پراش الیاف مصنوعی با چرخش یک کریستال حول یک محور (روش کریستال چرخشی) ایجاد می‌شوند.
الگوهای الیاف غیر ایده‌آل در آزمایش‌ها به دست می‌آیند. آنها فقط نشان دهنده تقارن آینه ای در مورد نصف النهار هستند. دلیل آن این است که محور فیبر و پرتو فرودی (اشعه ایکس، الکترون، نوترون) نمی‌توانند کاملاً عمود بر یکدیگر باشند. اعوجاج هندسی مربوطه به‌طور گسترده توسط مایکل پولانی مورد مطالعه قرار گرفته‌است و مفهوم "کره پولانی" (به آلمانی: "Lagenkugel") را که کره اوالد را قطع می‌کند، معرفی کرده‌است. بعدها روزالیند فرانکلین و ریموند گاسلینگ استدلال هندسی خود را انجام دادند و معادله تقریبی برای زاویه شیب فیبر β ارائه کردند. تجزیه و تحلیل با نگاشت الگوی دوبعدی تحریف شده در صفحه نماینده فیبر شروع می‌شود. این صفحه ای است که شامل محور استوانه در فضای متقابل است. در کریستالوگرافی ابتدا تقریبی از نگاشت در فضای متقابل محاسبه می‌شود که به صورت تکراری پالایش می‌شود. روش دیجیتالی که اغلب "تصحیح فریزر" نامیده می‌شود از تقریب فرانکلین برای زاویه شیب β شروع می‌شود. شیب فیبر را از بین می‌برد، تصویر آشکارساز را باز می‌کند و شدت پراکندگی را تصحیح می‌کند. معادله صحیح برای تعیین β توسط نوربرت استریبک ارائه شده‌است.
مواد الیافی مانند پشم یا پنبه به راحتی دسته‌های هم تراز را تشکیل می‌دهند و جزو اولین ماکرومولکول‌های بیولوژیکی بودند که توسط پراش اشعه ایکس به ویژه توسط ویلیام استبری در اوایل دهه ۱۹۳۰ مورد مطالعه قرار گرفتند. داده‌های پراش فیبر منجر به چندین پیشرفت مهم در توسعه زیست‌شناسی ساختاری شد، به عنوان مثال می‌توان به مدل‌های اصلی مارپیچ α و مدل واتسون-کریک از DNA دو رشته‌ای اشاره نمود.
این انیمیشن هندسه پراش فیبر را نشان می‌دهد. این بر اساس مفاهیم پیشنهاد شده توسط پولانی است. جهت مرجع، پرتو اولیه است (برچسب: اشعه ایکس). اگر فیبر با زاویه β از جهت عمود برهم کج شود، همچنین اطلاعات مربوط به ساختار مولکولی آن در فضای متقابل (سه وجهی با علامت "s-space") کج می‌شود. در فضای متقابل، کره اوالد مرکز خود را در نمونه دارد. شعاع آن ۱/λ است و λ طول موج تابش فرودی است. در سطح کره اوالد تمام نقاط فضای متقابل یافت می‌شود که توسط آشکارساز دیده می‌شود. این نقاط بر روی پیکسل‌های آشکارساز با طرح‌ریزی مرکزی ترسیم می‌شوند.
در فضای s هر بازتابی در کره پولانی خود یافت می‌شود. ذاتاً انعکاس ایده‌آل نقطه‌ای در فضای s است، اما تقارن فیبر آن را به حلقه‌ای تبدیل می‌کند که با چرخش حول جهت فیبر آغشته شده‌است. "دو" حلقه نشان دهنده هر بازتاب در کره پولانی هستند، زیرا پراکندگی با توجه به مبدأ فضای s متقارن نقطه ای می‌باشد. بر روی آشکارساز تنها نقاطی از بازتاب در فضای s نگاشت شده‌اند که هم در کره اوالد و هم در کره پولانی هستند. این نقاط دایره بازتابی (حلقه آبی) را تشکیل می‌دهند. با کج شدن فیبر تغییر نمی‌کند. مانند پروژکتور اسلاید، دایره بازتابی (پرتوهای متحرک قرمز) روی آشکارساز (دایره آشکارساز، حلقه آبی) پخش می‌شود. حداکثر ۴ تصویر (نقطه قرمز) از بازتاب نظارت شده می‌تواند نشان داده شود. موقعیت تصاویر بازتاب تابعی از جهت‌گیری فیبر در پرتو اولیه است (معادله پولانی). معکوس، از موقعیت‌های تصاویر بازتابی، جهت فیبر را می‌توان تعیین کرد، اگر برای شاخص میلر formula_1 هر دو formula_2 و formula_3 معتبر است. از نمایش پولانی هندسه پراش فیبر، روابط نگاشت فیبر توسط هندسه ابتدایی و کروی ایجاد می‌شود.
شکل سمت چپ یک الگوی الیاف معمولی از پلی پروپیلن را قبل از ترسیم آن در فضای متقابل نشان می‌دهد. محور آینه در الگو توسط زاویه می‌چرخد formula_4 با توجه به جهت عمودی این نقص با چرخش ساده تصویر جبران می‌شود. ۴ فلش مستقیم به ۴ تصویر بازتابی از بازتاب مرجع انتخابی اشاره می‌کنند. موقعیت آنها برای تعیین زاویه شیب فیبر استفاده می‌شود formula_5 . تصویر بر روی یک آشکارساز CCD ثبت شده‌است. این شدت لگاریتمی را در نمایش شبه رنگ نشان می‌دهد. در اینجا رنگ‌های روشن نشان دهنده شدت بالا هستند.
پس از تعیین formula_5 فاصله بین نمونه و آشکارساز با استفاده از داده‌های کریستالوگرافی شناخته شده بازتاب مرجع محاسبه می‌شود، یک نقشه شبکه ای یکنواخت برای صفحه فیبر نماینده در فضای متقابل ساخته می‌شود و داده‌های پراش به این نقشه داده می‌شود. شکل سمت راست نتیجه را نشان می‌دهد. تغییر شدت پراکندگی در فرایند تاب برداشتن در نظر گرفته شده‌است. به دلیل انحنای سطح کره اوالد، لکه‌های سفیدی در نصف النهار باقی می‌ماند که اطلاعات ساختاری در آنها وجود ندارد. فقط در مرکز تصویر و با مقدار s مربوط به زاویه پراکندگی formula_7 اطلاعات ساختاری در نصف النهار وجود دارد. البته اکنون تقارن ۴ ربعی وجود دارد. این بدان معنی است که در الگوی مثال، بخشی از اطلاعات گم شده ممکن است «از نیمه پایین به نیمه بالایی» در مناطق سفید کپی شود؛ بنابراین، اغلب منطقی است که فیبر را عمداً کج کنیم.
طرح سه بعدی نشان می‌دهد که در آزمایش مثال، اطلاعات جمع‌آوری شده در مورد ساختار مولکولی فیبر پلی پروپیلن تقریباً کامل است. با چرخش الگوی صفحه حول نصف النهار، داده‌های پراکندگی در 4s جمع‌آوری شد یک حجم تقریباً کروی از فضای s را پر می‌کند. در مثال، تقارن ۴ ربعی هنوز برای پر کردن بخشی از نقاط سفید در نظر گرفته نشده‌است. برای وضوح، یک چهارم کره بریده شده‌است، اما خود صفحه استوایی حفظ شده‌است.
لارس اریکسون (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال هامارابی، باشگاه فوتبال رویال شارلوا، و باشگاه فوتبال پورتو اشاره کرد.
لارس اریکسون (; – ) بازیکن فوتبال اهل سوئد بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال دیگرفوش و باشگاه فوتبال تولوز اشاره کرد.
اوکه یونسون (; – ) بازیکن فوتبال اهل سوئد بود.
گلن استرومبری (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال گوتبورگ، باشگاه ورزشی بنفیکا، و باشگاه فوتبال آتالانتا اشاره کرد.
یواکیم نیلسون (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال مالمو و باشگاه فوتبال اسپورتینگ خیخون اشاره کرد.
ماتس گرن (؛ زادهٔ ) بازیکن سابق و مربی فوتبال اهل سوئد است.
یونی اکستروم (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال گوتبورگ، باشگاه فوتبال کن، باشگاه فوتبال آینتراخت فرانکفورت، باشگاه فوتبال بایرن مونیخ، باشگاه فوتبال رئال بتیس، باشگاه فوتبال دینامو درسدن، باشگاه فوتبال رجانا، و باشگاه فوتبال امپولی اشاره کرد.
استفان پترسون (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد بود.
از باشگاه‌هایی که او در آن بازی کرده‌، می‌توان به باشگاه فوتبال آژاکس آمستردام اشاره کرد.
استفان پترسون همچنین در تیم‌های ملی فوتبال زیر ۲۱ سال سوئد و سوئد بازی کرده‌است.
یواکیم نیلسون (؛ زادهٔ ) بازیکن فوتبال اهل سوئد است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال سوندسوال و باشگاه فوتبال الفسبورگ اشاره کرد.
جک پیچ (انگلیسی: jackscrew) نوعی جک است که با چرخاندن پیچ انتقال قدرت کار می‌کند. این جک بیشتر برای بلند کردن وزنه‌های متوسط و سنگین مانند وسایل حمل و نقل مورد استفاده قرار می‌گیرد. بالا و پایین بردن پایدارکننده‌های افقی هواپیما. و به عنوان تکیه گاه‌های قابل تنظیم برای بارهای سنگین مانند پی خانه‌ها.
یک جک پیچ شامل یک پیچ عمودی مخصوص کار سنگین با یک میز بار در قسمت بالایی آن است که با یک سوراخ رزوه‌دار در یک قاب پشتیبانی بی‌حرکت با یک پایه گسترده روی زمین پیچ شده‌است. یک یقه چرخان روی قسمت بالایی پیچ قرار دارد که دارای سوراخ‌هایی است تا دسته، یک میله فلزی، درون آن‌ها برود. هنگامی که دسته در جهت عقربه‌های ساعت چرخانده می‌شود، پیچ به سمت بالاتر پایه حرکت می‌کند و باری را که روی میز بار قرار داد بلند می‌کند. به منظور تحمل نیروهای بار بزرگ، پیچ معمولاً با رزوه ذوزنقه‌ای (thread acme) شکل می‌گیرد.
مزیت جک اسکروها نسبت به سایر انواع جک این است که "خودقفل‌شونده هستند"، به این معنی که وقتی نیروی دورانی از روی پیچ برداشته می‌شود، در جایی که رها شده‌است بی حرکت باقی می‌ماند و بدون توجه به بزرگی بار روی آن، به پایین برنمی‌گردد. این امر باعث می‌شود که آنها ذاتاً ایمن‌تر از جک‌های هیدرولیک باشند. برای مثال، در صورت آزاد شدن تصادفی نیروی وارد بر عملگر هیدرولیکی، تحت بار به سمت عقب حرکت می‌کنند.
مزیت مکانیکی ایده‌آل یک جک پیچ، نسبت نیرویی که جک بر بار وارد می‌کند به نیروی ورودی روی اهرم بدون در نظر گرفتن اصطکاک است.
جک پیچ از دو دستگاه ساده تشکیل شده که به صورت سری به یکدیگر متصل شده‌اند. دسته عملیاتی بلند نقش اهرمی را دارد که نیروی خروجی آن پیچ را می‌چرخاند؛ بنابراین هر چه دسته بلندتر و همچنین رزوه پیچ ریزتر باشد، مزیت مکانیکی افزایش می‌یابد. با این حال، اکثر جک پیچ‌ها دارای مقادیر زیادی اصطکاک هستند که باعث افزایش نیروی ورودی لازم می‌شوند، بنابراین مزیت مکانیکی واقعی اغلب تنها ۳۰٪ تا ۵۰٪ از این رقم است.
جک پیچ‌ها در ظرفیت بالابری دارای محدودیت می‌باشند. افزایش بار باعث افزایش اصطکاک در رزوه‌های پیچ می‌شود. یک گام پیچ خوب که مزیت پیچ را افزایش می‌دهد، باعث کم شدن سرعت کار جک می‌شود. استفاده از یک اهرم عملیاتی بلندتر به زودی به نقطه ای می‌رسد که اهرم به سادگی در انتهای داخلی خود خم می‌شود.
جک پیچ‌ها اکنون تا حد زیادی با جک‌های هیدرولیک جایگزین شده‌اند. این امر در سال ۱۸۵۸ تشویق شد، زمانی که پس از دو تلاش ناموفق با ایده‌های دیگر جک‌های شرکت تانگی با ایده پرس هیدرولیک براما برای راه اندازی موفقیت‌آمیز کشتی اس‌اس شرقی بزرگ برونل مورد استفاده قرار گرفت. حداکثر مزیت مکانیکی ممکن برای جک هیدرولیک با محدودیت‌های جک‌های پیچی محدود نمی‌شود و می‌تواند بسیار بیشتر باشد. پس از جنگ جهانی دوم، پیشرفت در تراش‌کاری تلمبه‌های هیدرولیکی و استفاده از حلقه‌های آببندی قیمت جک‌های هیدرولیک ارزان قیمت را کم‌تر کرد و برای استفاده در خودروهای داخلی رایج شد. جک‌های پیچی هنوز برای کاربردهای کم‌هزینه مورد استفاده قرار می‌گیرند، مانند استفاده کوچک در جک‌های تعویض لاستیک خودروها یا جاهایی که خاصیت خود قفل شدن آن‌ها مهم است، مانند پایدارکننده‌های افقی در هواپیما.
سطح وسیع تماس لغزشی بین رزوه‌های پیچ به این معنی است که جک‌های پیچی در حدود ۳۰ تا ۵۰ درصد اصطکاک بیشتر و بازده کمتری به‌عنوان اتصالات انتقال نیرو دارند؛ بنابراین آنها اغلب برای انتقال مداوم توان بالا استفاده نمی‌شوند، بلکه اغلب در برنامه‌های موقعیت‌یابی متناوب استفاده می‌شوند.
در کاربردهایی که کار سنگین مانند جک‌های پیچی مورد نیاز است، از رزوه مربعی یا رزوه حائل استفاده می‌شود، زیرا کمترین اصطکاک و سایش را دارند.
در کاربردهای فنی مانند عملگرها، از رزوه ذوزنقه‌ای (thread acme) استفاده می‌شود، اگرچه این رزوه‌ها اصطکاک بالاتری به دلیل ساخت آسان دارند اما سایش آن قابل جبران است و از یک رزوه مربعی با اندازهٔ مشابه قوی‌تر است و باعث درگیری نرم‌تر می‌شود.
پیچ توپی (ball screw) نوع پیشرفته تری از پیچ انتقال قدرت است که از یک مهره توپی چرخشی (نوعی بلبرینگ) برای به حداقل رساندن اصطکاک و افزایش عمر رزوه پیچ استفاده می‌کند. نیم رخ رزوه چنین پیچ‌هایی تقریباً نیم دایره است (معمولاً نیم رخ "قوس گوتیک") تا با بلبرینگ به خوبی جفت شود. عیب این نوع پیچ این است که خاصیت خود قفل‌شوندگی ندارند. پیچ‌های توپی در عملگرهای پیچ انتقال قدرت برقی رایج هستند.
جک‌های پیچی همچنین به‌طور گسترده در حمل و نقل هوایی برای بالا و پایین بردن پایدارکننده‌های افقی استفاده می‌شوند.
خراب شدن جک پیچ در هواپیمای یاکولف یاک-۴۲ به دلیل نقص در طراحی منجر به سقوط پرواز ۸۶۴۱ آیروفلوت در سال ۱۹۸۲ شد.
خراب شدن جک پیچ در مک دانل داگلاس MD-80، ناشی از کمبود گریس، منجر به سقوط پرواز شماره ۲۶۱ خطوط هوایی آلاسکا در سال ۲۰۰۰ شد.
در سال ۲۰۱۳، تخریب یک جک پیچ در هواپیمای بوئینگ 747-400BCF باعث سقوط پرواز شماره ۱۰۲ خطوط هوایی ملی شد. این پرواز به تازگی از فرودگاه بگرام خارج شده بود که ناگهان یک وسیله نقلیه زرهی MRAP به نابودی کشیده شد، از قسمت تاقک عقبی کاملاً لغزید، خطوط هیدرولیک را قطع کرد و مهم‌تر از همه سبب از بین رفتن جک پیچ هواپیما و غیرقابل کنترل شدن آن شد.
جک ماشین‌کار یک جک پیچی مینیاتوری و بسیار کوچک است که برای پشتیبانی از قسمت‌های بیرون آمده قطعه کار یا متعادل کردن نیروهای به‌هم فشردگی بر روی قطعه کار در طول عملیات ماشینکاری به کار می‌رود. غیر از اندازه آنها، این جک‌ها اغلب تفاوتی با جک‌های پیچی برای بلند کردن ساختمان‌ها از پایه خود استفاده می‌شوند، ندارند.By Heinz K. Flack and Georg Möllerke, ed. , Machine Jack, Illustrated Engineering Dictionary, Springer, 1997; Page 349.S. L. Walton, Drill Press Vise Doubles as Machinist.s Jack, Popular Science, Vol. 188, No. 1 (Jan. 1966); page 127. جک‌های ماشین‌کار می‌توانند به راحتی یک جدا کننده رزوه دار با پیچ و مهره در آن باشند تا به عنوان جک پیچ عمل کنند.Mike's Workshop, Machinist Jacks, retrieved July 1, 2021.
اصطلاح "جک پیچ(jackscrew) هم"چنین برای پیچ‌هایی استفاده می‌شود که دو قسمت بعضی از اتصال‌دهنده‌های برق را به سمت هم می‌کشند و آنها را به یکدیگر متصل نگه می‌دارند. این جک‌ها معمولاً در اتصال‌دهنده‌های دی کانکتور دیده می‌شوند، جایی که آنها عمدتاً برای جلوگیری از قطع شدن به شکل تصادفی عمل می‌کنند. در اتصال‌دهنده‌های بزرگتر مانند آنچه در تصویر نشان داده شده‌است، جک پیچ‌ها نیز به تراز کردن اتصال‌دهنده‌ها و غلبه بر نیروهای بزرگ اصطکاک که در وارد کردن یا برداشتن اتصال‌دهنده دخیل هستند کمک می‌کند. وقتی پیچ باز می‌شود، اجازه می‌دهند تا نیمه‌های رابط از هم جدا شوند. جک‌پیچ‌ها در اتصال‌دهنده‌های الکتریکی ممکن است دارای سر پیچ‌های معمولی یا سرهای کشیده باشند که به‌عنوان پیچ‌انگشتی طراحی شده‌اند.
در اواخر دهه ۱۹۵۰ و اوایل دهه ۱۹۶۰ ایده استفاده از جک‌های پیچی در اتصال‌دهنده‌های الکتریکی یک نوآوری تلقی نمی‌شد. برخی از اختراعات مربوط به آن دوران جفت‌های جک‌پیچ را در طرف‌های مقابل یک اتصال‌دهنده چند پین نشان می‌دهند.Angilo M. Di Monte, Electrical Connector with Resiliantly Mounted Removable Contacts, , granted Apr. 3, 1962.Lincoln E. Roberts, Electrical Connecting Device, , granted Apr 13, 1965. بعضی از اخراعات دیگر نیز جک پیچ‌های مرکزی را نشان می‌دهد.Ronald G. Hartwell, Electrical Connector, , granted Mar. 16, 1965. این اختراعات به‌طور اتفاقی عبارت «جک پیچ» را بدون اظهار قطعی کردن ایده ذکر می‌کنند.
جک پیچ‌ها ممکن است دارای رزوه‌های نری یا مادگی باشند و در برخی از اتصال‌دهنده‌ها، جنسیت پیچ‌ها و همچنین تنوع زیاد پین‌های تراز ممکن است به منظور جلوگیری از وصل‌شدن اتصال‌دهنده اشتباه به سوکت اشتباه باترتیب مخلوط شده باشند.Douglas W. Jones, Repairing Electrical Connectors, last modified July 2017, retrieved June 2021.
پخشندگی یا پخشندگی جرمی یا پخشایی جرمی یا انتشار جرم یا ضریب پخش یا ضریب نفوذ مقداری ثابت تناسب بین شار مولی ناشی از نفوذ مولکولی و گرادیان غلظت گونه (یا نیروی راه‌انداز برای پخش) است. پخشندگی در قانون فیک و بسیاری از معادلات شیمی فیزیک قابل مشاهده است.
پخشندگی اغلب به صورت جفتی برای یک سیستم چند گونه‌ای تجویز می‌شود. هر چه مقدار پخشندگی بیشتر باشد، مواد سریعتر در یکدیگر حل می‌شوند. معمولاً، ضریب پخش یک ترکیب در هوا صدهزار برابر آب است. کربن دی‌اکسید موجود در هوا دارای ضریب انتشار ۱۶ میلی مترمربع بر ثانیه است و ضریب انتشار آن در آب ۰٫۰۰۱۶ میلی مترمربع بر ثانیه می‌باشد.Diffusion
سطح تماس (مترمربع یا سانتی‌مترمربع) تقسیم بر زمان در فرایند پخشندگی تاثیرگذارند.
ضریب پخش جامدات در دماهای مختلف با معادله آرنیوس به خوبی پیش‌بینی می‌شود:formula_1به ازای
تأثیر دما بر ضریب نفوذ مایعات را می‌توان به وسیله معادله استوکس-انیشتین به خوبی نشان داد. formula_2به ازای
تأثیر دما بر ضریب پخش گازها را می‌توان به وسیله نظریه چاپمن-انسکوگ بیان کرد (مقدار داده شده به‌طور متوسط تا حدود هشت درصد دقیق است): formula_3به ازای
برای خودپخشی در گازها در دو فشار متفاوت (اما دمای یکسان)، معادله تجربی زیر پیشنهاد شده‌است: formula_6به ازای