moaminsharifi/fa-wiki-spell-checker huggingface dataset:
این رویکرد به‌طور مستقل، در مکان‌های مختلفی از جمله دانشگاه نیو ساوت ولز، دانشگاه ایالتی اورگان، مؤسسه فناوری ماساچوست، و مؤسسه تکنولوژی سؤول، به طرز خیلی سریعی توسغه یافت. در این تحقیقات گسترده، علاقهٔ زیادی در کارایی، به دلیل ماهیت قابل پردازش بودن محلول‌ها در روند چاپ، شکل گرفت.
اولین مورد از لوازم الکترونیکی چاپی در سال ۱۹۰۳ مشاهده شد، زمانی که آلبرت هانسون حق اختراعی، برای سیم «چاپی» ثبت کرد. پس از آن، رادیو، صنعت الکترونیک چاپی را به جلو سوق داد. تا همین اواخر از چاپگرهای جوهرافشان در صنعت الکترونیک چاپی استفاده زیادی نمی‌شد. صنعت به دلیل هزینه کم و انعطاف‌پذیری در استفاده، تصمیم گرفت به سمت چاپ جوهرافشان، به وسیله پرینترهای مخصوص (۳ بعدی)، حرکت کند. یکی از این موارد، سلول‌های خورشیدی جوهرافشان است. اولین نمونه از ساخت یک سلول خورشیدی با یک چاپگر جوهر افشان توسط کونارکا (Konarka) در سال ۲۰۰۸ بود. در سال ۲۰۱۱، دانشگاه ایالتی اورگان، توانست راهی برای ایجاد سلول‌های خورشیدی CIGS (ترکیب نیمه‌رساناهایی از جنس مس، ایندیم، گالیم و سلنیوم) با استفاده از یک چاپگر جوهر افشان، کشف کند. در همان سال MIT توانست با استفاده از یک چاپگر جوهرافشان بر روی کاغذ، سلول خورشیدی ایجاد کند. استفاده از چاپگر جوهر افشان برای ساخت سلول‌های خورشیدی بسیار جدید، و در حال تحقیق است. در سال ۲۰۱۴، اولگا مالینکیویچ فرایند تولید چاپ جوهر افشان خود را برای صفحات پروسکایت در بوستون (ایالات متحده آمریکا)، در طول نشست پاییز MRS ارائه کرد - که برای آن جایزه نوآوران زیر ۳۵ سال بررسی فناوری MIT را دریافت کرد.
به‌طور کلی سلول‌های خورشیدی پرینت شده، با استفاده از چاپگر جوهرافشان برای قرار دادن مواد نیمه هادی و الکترودها بر روی یک بستر سلول خورشیدی ساخته می‌شوند. سلول‌های خورشیدی آلی و غیر آلی، هر دو را می‌توان با استفاده از روش جوهر افشان ساخت. سلول‌های خورشیدی غیر آلی چاپ جوهرافشان، عمدتاً سلول‌های خورشیدی CIGS هستند. سلول‌های خورشیدی آلی، پلیمری هستند. چاپ جوهر افشان سلول‌های خورشیدی هیبریدی پروسکایت نیز امکان‌پذیر است. مهمترین جزء جوهر، ماده کاربردی است: مخلوط نمک فلزی (مس، ایندیوم، گالیم و سلنیوم)، ترکیب پلیمری فولرن (سلول‌های خورشیدی پلیمری) یا پیش ساز نمک‌های آلی و معدنی مخلوط (سلول‌های خورشیدی پروسکایت). این اجزا در یک حلال مناسب حل می‌شوند؛ ممکن است اجزای دیگری اضافه شوند تا بر ویسکوزیته و کشش سطحی جوهر، تأثیر بگذارند تا قابلیت چاپ و خیس شدن روی بستر را بهبود بخشند. جوهر در یک کارتریج قرار دارد که از آنجا به یک بستر منتقل می‌شود که می‌تواند متفاوت باشد. چاپ، معمولاً توسط یک درایور پیزوالکتریک در نازل‌های رویین، انجام می‌شود که برای اعمال الگوهای فشار از پیش تنظیم شده برای بیرون ریختن قطرات برنامه‌ریزی شده‌است. در بیشتر موارد چندین لایه از مواد کاربردی روی هم قرار می‌گیرند تا یک سلول خورشیدی فعال (با بازده بیشتر) تولید کنند. کل فرایند چاپ را می‌توان در شرایط محیطی (نه چندان سخت) انجام داد، اگرچه در بیشتر موارد به عملیات حرارتی بیشتری نیاز است! فاکتورهای مهم برای کارایی سلول‌های خورشیدی آلی، چاپ جوهر افشان، زمان تأخیر جوهرافشان، دمای جدول چاپ جوهر افشان و تأثیر خواص شیمیاییِ دَهَنده‌یِ پلیمر است.
مزیت اصلی چاپ سلول‌های خورشیدی با چاپگر جوهر افشان، هزینه پایین تولید آنهاست. دلیل ارزان‌تر بودن آن نسبت به روش‌های دیگر، عدم نیاز به خلاء (در روش ساخت سلول‌های عادی، به کمک خلاء است…) که باعث ارزان‌تر شدن تجهیزات می‌شود. همچنین، جوهر، یک ترکیب نمک فلزی کم هزینه است که هزینه سلول‌های خورشیدی را کاهش می‌دهد. در مقایسه با روش‌های دیگر، مانند رسوب فاز بخار هنگام استفاده از چاپگرهای جوهر افشان برای گذاشتن مواد نیمه هادی، مواد بسیار کمی هدر می‌رود. این به این دلیل است که چاپگر قادر است با ضایعات کمی الگوبرداری دقیق را ایجاد کند. برخی از سلول‌های خورشیدی جوهرافشان از ترکیب ماده CIGS استفاده می‌کنند که کارایی خورشیدی بیشتری نسبت به پنل‌های خورشیدی سیلیکونی سنتی دارد. استفاده از CIGS به دلیل کمیاب بودن برخی از مواد موجود در آن، داشتن ضایعات کم را بسیار مهم می‌کند. این روش همچنین سازگار با محیط زیست است زیرا مانند روش‌های دیگر نیازی به استفاده از مواد شیمیایی سمی برای آماده‌سازی سلول خورشیدی، ندارد.
راندمان سلول‌های خورشیدی جوهر افشان بسیار پایین است که از نظر تجاری قابل دوام نیستند. حتی اگر کارایی بهتر شود، مواد مورد استفاده برای سلول‌های خورشیدی می‌توانند مشکل ساز شوند. ایندیم یک ماده نادر است که در این سلول‌ها استفاده می‌شود و طبق استفاده فعلی ما می‌تواند ظرف ۱۵ سال از بین برود. مسئله دیگر، ایجاد جوهر مقاوم در برابر آب و هوا است که بتواند در شرایط سخت دوام بیاورد که این نیز از سری مشکلات پیش رو برای تهیه و ساخت این نوع از پنل‌ها می‌شود.
در سلول‌های خورشیدی سنتی، موادی که ماده‌های فتوولتائیک را نگه می‌دارند، معمولاً هزینهٔ بیشتری از خود مواد دارند. با چاپ جوهر افشان امکان چاپ سلول‌های خورشیدی بر روی کاغذ وجود دارد. این مسئله، باعث می‌شود که این نوع از سلول‌های خورشیدی، بسیار ارزان‌تر باشند و تقریباً در هر مکانی قرار گیرند. سلول‌های خورشیدیِ نازکِ کاغذی، در نهایت با پرینت سه بعدی، مستقیم به ایجاد سلول‌های خورشیدی روی پرده‌ها، پنجره‌ها، پرده‌ها و تقریباً در هر جای خانه، کمک می‌کنند. این بسیار امیدوار کننده است و می‌تواند آینده ای از انرژی‌های پاک، مخصوصاً نوع خورشیدی باشد.
- سلول خورشیدی پروسکایت
- سلول خورشیدی CIGS
- سلول خورشیدی آلی
- سلول‌های خورشیدی پرینت شده
ویو () یک سرویس استریم ویدئویی مستقر در هنگ کنگ است.
ویو اکنون در ۱۶ بازار سراسر آسیا، آفریقا و خاور میانه از جمله هنگ کنگ، سنگاپور، تایلند، فیلیپین، امارات متحده عربی، بحرین، مصر، اندونزی، اردن، کویت، مالزی، عمان، قطر، عربستان سعودی، میانمار و آفریقای جنوبی در دسترس است. تا ماه ژوئن ۲۰۲۰ با توجه به نتایج موقت، ویو بیش از ۳۶ میلیون کاربر فعال ماهانه داشته‌است.
ایران در ۲۰۲۲ گاه‌شماری از مهم‌ترین رویدادها در سال ۲۰۲۲ در کشور ایران است.
۲۳ مه - ساختمان متروپل آبادان به علت عدم کیفیت مناسب سازه فرو ریخت. ساختمان توسط هلدینگ عبدالباقی ساخته حسین عبدالباقی فرو ریخت.https://www.tasnimnews.com/fa/news/1401/03/02/2715600/ریزش-ساختمان-10طبقه-در-آبادان-فوت-6نفر-و-تخریب-40درصدی-برج-متروپل-احتمال-ریزش-بخشی-دیگر-از-ساختمان-افزایش-بازداشت-شدگان-به-8نفر-فیلم-و-تصاویرhttps://www.bbc.com/persian/iran-61569229
دی‌لایو یک سرویس پخش زنده ویدیو آمریکایی است که در سال ۲۰۱۷ تأسیس شد و در سال ۲۰۱۹ توسط شرکت بیت‌تورنت خریداری شد. به دلیل اجرای ضعیف دستورالعمل‌های محتوای ممنوعه توسط سایت، دی‌لایو در میان ملی‌گرایان سفیدپوست، نظریه‌پردازان تئوری توطئه، نئونازی‌ها و سایر افراط‌گرایان به یک جایگزین محبوب برای یوتیوب و توییچ تبدیل شده‌است.همچنین این سایت توسط گیمرها به عنوان جایگزینی برای توییچ استفاده می‌شود.
DLive از زنجیره بلوکی (بلاک چین) برای سرورها و سازوکارهای دونیت خود استفاده می‌کند. در ابتدا بر روی بلاک چین استیمیت کار می‌کرد و بعد از خرید توسط بیت‌تورنت در سال ۲۰۱۹ به شبکه ترون تبدیل شد.
MERMOZ (همچنین، پروژه MERMOZ و پایش سطح سیاره با ویژگی‌های پلاریمتری مدرن) یک پروژه اخترزیست‌شناسی است که برای تشخیص از راه دور رد پای زیستی طراحی شده‌است. تشخیص بر اساس همو کایرالیت مولکولی است که یک ویژگی مشخص مواد بیوشیمیایی زندگی است. هدف از این پروژه شناسایی و توصیف حیات در سیاره زمین از راه دور از فضا و گسترش این فناوری به دیگر اجرام منظومه شمسی و سیاره‌های فراخورشیدی است. این پروژه در سال ۲۰۱۸ آغاز شد و با همکاری دانشگاه برن، دانشگاه لیدن و دانشگاه فناوری دلفت انجام شد.
اومیگل یک وب سایت چت آنلاین رایگان است که به کاربران امکان می‌دهد بدون نیاز به ثبت نام با دیگران ارتباط برقرار کنند. این سرویس به‌طور تصادفی کاربران را در جلسات چت یک به یک جفت می‌کند به طوری که آنها به‌طور ناشناس با استفاده از نام‌های «You» و «Stranger» یا «Stranger 1» و «Stranger 2» در حالت جاسوسی با یکدیگر چت می‌کنند. این سایت توسط لیف کی بروکس ۱۸ ساله از براتلبورو، ورمونت ایجاد شد و در ۲۵ مارس ۲۰۰۹ راه اندازی شد. کمتر از یک ماه پس از راه اندازی، اومیگل حدود ۱۵۰۰۰۰ بازدید از صفحه در روز به دست آورد. و در مارس ۲۰۱۰ این سایت ویژگی ویدئو کنفرانس را معرفی کرد.
پاراگ آگراوال یک مدیر فناوری هندی-آمریکایی و مدیر عامل سابق اجرایی توئیتر بود.او در تاریخ ۲۷ اکتبر ۲۰۲۲ توسط ایلان ماسک مالک جدید توییتر از کار برکنار شد .
آگراوال در سال ۲۰۱۱ به عنوان مهندس نرم‌افزار ارشد به توییتر پیوست و در سال ۲۰۱۷ مدیر ارشد فناوری شد. در ۲۹ نوامبر ۲۰۲۱ جک دورسی، مدیرعامل توییتر اعلام کرد که از توئیتر استعفا می‌دهد و آگراوال مدیرعامل جدید این شرکت خواهد بود. او چهارمین فردی است که هدایت توییتر را برعهده می‌گیرد. او با به کار آمدن ایلان ماسک به عنوان مالک توییتر ،از سمتش اخراج شد
آگراوال مدرک کارشناسی خود را از مؤسسه فناوری هند بمبئی و در علوم کامپیوتر از دانشگاه استنفورد دکترا گرفت.
اطلس‌ژن‌داران یک کلاد پیشنهادی از پستانداران حاوی گروه‌ها یا بالاراسته‌های شگفت‌بندان و آفریقاددان است. این گروه‌ها به ترتیب در قاره‌های آمریکای جنوبی و آفریقا احتمالاً در دوره کرتاسه، منشأ گرفته و منشعب شدند. آنها همراه با شمال‌هوددان کلاد بزرگ‌تر هوددان را تشکیل می‌دهند. تک‌تباری این گروه‌بندی توسط برخی شواهد ژنتیکی تأیید شد.
فرضیه جایگزین این است که شمال‌هوددان و آفریقاددان به شکل برددان ترکیب شدند (به عنوان کلی توسط شواهد فیزیولوژیکی تشریحی و دیگر پشتیبانی می‌شود) یا شمال‌هوددان و شگفت‌بندان به شکل جزآفریقاجفت‌داران یا جزآفریقاجفت‌داران ترکیب شدند.
تجزیه و تحلیل به‌روزرسانی‌شده از عناصر جابجاشونده در حول و حوش زمان واگرایی، به‌شدت از فرضیه چهارم منشأ تقریباً همزمان (تریفورکاسیون) از سه بالاراستهٔ پستانداران: افروتریا، بوروئوتریا و گزنارترا پشتیبانی می‌کند.
در زیر تبارشناسی خانواده‌های اطلس‌ژن‌داران موجود را نشان می‌دهد.
تنسنت ویدئو (; ) یک وبگاه رسانه جاری چینی متعلق به تنسنت است. تا مارس ۲۰۱۹، این وبگاه بیش از ۹۰۰ میلیون کاربر فعال ماهانه و ۸۹ میلیون مشترک وی‌آی‌پی داشته‌است. نسخهٔ بین‌المللی تنسنت ویدئو، وی‌تی‌وی (WeTV) است که در سال ۲۰۱۸ بنیان‌گذاری شد.
پروانه محمدتقی‌پور طهرانی، (زاده ۱۳۵۹، تهران)، مربی و داور درجه یک بین‌المللی تکواندوhttps://www.ilna.news/بخش-ورزشی-7/296754-شهرام-اربابی-پروانه-محمدتقی-پور-عازم-روسیه-شدند و نخستین زن تکواندوکار ایرانی دارای مدال در رقابت‌های بین‌المللی است.https://www.isna.ir/news/8107-06571/پروانه-محمدتقي-پور-تهراني-دارنده-ي-مدال-برنز-تكواندو-بازيهاي
او در بازی‌های آسیایی ۲۰۰۲ بوسان در سال ۱۳۸۱ با دریافت نشان برنز، نخستین مدال زنان ایران پس از انقلاب ۱۳۵۷ را در بازی‌های آسیایی به دست آورد.http://www.olympic.ir/fa/historymedals/asianmedalisthttps://www.irna.ir/news/10047245/عرب-عامری-مدال-برنز-پروانه-محمد-تقی-پور-در-بوسان-ارزشمند-بود
وی در سال ۱۳۸۱ قهرمان اخلاق و بهترین رزمی کار زن سال ایران شد.https://www.isna.ir/news/8112-06831/تقي-پور-قهرمان-اخلاق-سال-قهرمان-واقعي-با-حضور-در-صحنه-هايhttps://www.isna.ir/news/8112-03028/اخبار-رزمي-حسين-اوجاقي-به-عنوان-ورزشكار-برتر-اخلاق-در-سال
طهرانی از سال ۱۳۸۲ تا ۱۳۹۲ در مقاطع مختلف سرمربی‌گری و مربی‌گری تیم ملی تکواندوی بانوان ایران را برعهده داشته‌است.https://www.mehrnews.com/news/8194/چهارمين-مرحله-اردوي-تداركاتي-تيم-ملي-تكواندو-بانوانhttps://www.isna.ir/news/8401-08695/سرمربي-تيم-ملي-تكواندو-بانوان-پس-از-بازگشت-از-اسپانيا-اين-نتايجhttps://www.isna.ir/news/92120704916/کادرفنی-تیم-ملی-تکواندوی-بانوان-معرفی-شدhttps://www.isna.ir/news/9005-10667/مربي-تيم-تكواندو-بانوان-از-تجربه-ام-براي-گرفتن-سهميه-المپيك
او از مدرسین داوری تکواندوی استان تهران است.https://www.irna.ir/news/81010254/120تكواندوكار-تهراني-دركلاسهاي-آموزشي-درجه-سه-كيوروگي-شركت-مي
https://www.tms.org/portal/PROFESSIONAL_DEVELOPMENT/Honors___Awards/William_Hume-Rothery_Award/portal/Professional_Development/Honors___Awards/William_Hume_Rothery_Award.aspx?hkey=4cc463fc-4947-4b37-8338-c5996a1f851ahttps://en.wikipedia.org/wiki/William_Hume-Rothery
ویلیام هیوم-روتری (۱۵ مه ۱۸۹۹–۲۷ سپتامبر ۱۹۶۸)، عضو والای امپراتوری بریتانیا، عضو انجمن سلطنتی بریتانیا، متالورژیست و دانشمند مواد انگلیسی که ساختار آلیاژها را مطالعه کرد.Hume-Rothery Bio, The Golden Years, Jack Christian, Department of Materials at Oxford University" The Structure of Metals and Alloys" (first published in 1936)
ویلیام هیوم-روتری که نام هیفنات(hyphenated surname) شدهٔ او نشان دهنده نسب فوری اوست، در پارک ورسستر ساری به دنیا آمد. پدر وی جوزف هیوم-روتری وکیل بود. پدربزرگ او، ویلیام روتری، یک روحانی با دیدگاه‌های پیشرفته بود. مادربزرگ مبارز و شیفتهٔ شعر او، مری هیوم-روتری، دختر جوزف هیوم، پزشک اسکاتلندی و عضو رادیکال پارلمان بود. جوزف یکی از بنیانگذاران کالج دانشگاهی لندن بود و نگرانی توسعه موزه بریتانیا را داشت. وی یکی از حرکت کنندگان لایحه اصلاحات سال ۱۸۳۲ بود و شواهدی وجود دارد که نشان می‌دهد او در حوزه اقتصاد هم فعالیت کرده‌است. جوزف در سال ۱۸۵۵ درگذشت.
ویلیام و همسرش که نام هیوم-راتری را به خود گرفته بودند، مدتی در شمال انگلستان زندگی کردند اما در نهایت در حدود زمان استعفای ویلیام از وزارت، به سمت جنوب به چلتنهام نقل مکان کردند. پسر آنها جوزف هیوم-راتری (پدر ویلیام هیوم-راتری متالورژیست) در سال ۱۸۶۶ به دنیا آمد و تا زمان ازدواجش با الن ماریا کارتر در چلتنهام زندگی می‌کرد. جوزف (پدر ویلیام هیوم-راتری) هرگز به مدرسه نرفت و توسط اساتید خصوصی تحصیل کرده بود. این ادای احترام به او و خانوادهٔ او بود که افتخار درجه یک فیزیک سال ۱۸۸۶ دانشگاه لندن به او تعلق گرفت. سپس محقق کالج ترینیتی لندن شد و در سال ۱۸۹۰ رتبه ۱۶ ورنگلر را کسب کرد. بعد از آن در رشته حقوق تحصیل خود را ادامه داد و در سال ۱۸۹۳ به بار فراخوانده شد.
در ادامه جوزف و همسرش به ورسستر پارک ساری نقل مکان کردند و در اینجا بود که ویلیام هیوم-راتری به دنیا آمد. پدر وی، جوزف، با پیدا کردن کارش به عنوان وکیل ثبت اختراع، به چلتنهام بازگشتند و ویلیام بیشتر دوران کودکی و جوانی‌اش را در آنجا با خواهرانش گذراند.
ویلیام از ۱۹۰۳ تا ۱۹۱۲ در مدرسه سافک در چلتنهام شرکت کرد. او بورس تحصیلی کالج چلتنهام را به دست آورد و در سال‌های ۱۹۱۲ تا ۱۹۱۶ در همان کالج تحصیل کرد. در همین حال او می‌بایست تصمیم خود را برای ادامه حرفهٔ خود در حوزه نظامی می‌گرفت. درنهایت او در حوزه نظامی و مهندسی شروع به فعالیت کرد و در حوزه خود، عنوان بهترین را کسب کرد. او در حین فعالیت‌های خود در سال ۱۹۱۶ تحت تأثیر دو استاد خود، جی. دبلیو. مرکر و سرپرست بخش نظامی-مهندسی، جورج وارد، قرار گرفت. در سال ۱۹۱۷ او به دلیل عفونت ویروسی کاملاً ناشنوا شد. با این وجود، او وارد کالج Magdalen آکسفورد شد و مدرک کارشناسی ارشد و درجه یک افتخار در شیمی را به دست آورد. او همچنین در مدرسه سلطنتی معادن تحصیل کرد و دکترای متالورژی خود را زیر نظر هارولد کارپنتر به دست آورد.
در نهایت بیشتر عمر خود در حوضه کارهای دانشگاهی را در دانشگاه آکسفورد گذراند و در سال ۱۹۳۸ به درجه استادی رسید.
در طول جنگ جهانی دوم، او بر قراردادهای دولتی متعددی برای کار بر روی آلیاژهای آلومینیوم و منیزیم نظارت داشت.
پس از جنگ او به آکسفورد بازگشت " "برای انجام تحقیقات در مورد ترکیبات بین فلزی و مسائل در سرزمین مرزی متالوگرافی و شیمی" " و تا پایان عمر کاری خود در آنجا ماند. در سال ۱۹۳۸ به عنوان استاد شیمی متالورژی منصوب شد. او در تحقیقات خود به این نتیجه رسید که ریزساختار یک آلیاژ به اندازه اتم‌های اجزاء تشکیل دهنده و همچنین غلظت الکترون ظرفیت و تفاوت‌های الکتروشیمیایی بستگی دارد. این منجر به تعریف قوانین هیوم-روتری شد.
قوانین هیوم-راتری قوانین اساسی است که شرایط انحلال یک عنصر در عنصری فلزی و تشکیل یک محلول فلزی را توضیح می‌دهد که به دو حالت محلول‌های جامد جایگزینی و محلول‌های جامد بینابینی می‌پردازد.
این قوانین به شرح زیر است:
۱) اختلاف شعاع اتمی حلال و حل‌شونده نباید بیشتر از ۱۵٪ باشد.
کتاب «الکترون‌ها، اتم‌ها، فلزها و آلیاژها» اثری است از این متالورژیست که در آن این قوانین شرح داده شده‌اند.
قوانین ویلیام هیوم-راتری بر مبنای قواعد آماری، فازهای میان‌فلزی را سازماندهی کرده‌است که آنرا فازهای هیوم-راتری میخوانند.
در دهه ۱۹۵۰ او دپارتمان متالورژی (که اکنون دپارتمان مواد است) را در دانشگاه آکسفورد تأسیس کرد و یکی از اعضای سنت ادموند هال در آکسفورد بود. او همچنین در تأسیس "مجله فلزات کمتر رایج"، که از یک سمپوزیوم بین‌المللی در مورد فلزات و آلیاژهای بالای ۱۲۰۰ درجه سانتیگراد که در ۱۷–۱۸ سپتامبر ۱۹۵۸ در دانشگاه آکسفورد توسعه یافته، مشارکت داشت. مقالات ارائه شده در سمپوزیوم «مطالعه فلزات و آلیاژهای بالای ۱۲۰۰ درجه سانتیگراد» به عنوان جلد ۱ "مجله فلزات کمتر رایج منتشر شد".
مطالعات او بیشتر بر آلیاژهای آهن، نقره و مس متمرکز بود.
او عضو انجمن فیلاتلیس آکسفورد بود.
جایزه ویلیام هیوم-روتری از سال ۱۹۷۴ هر ساله توسط انجمن مواد معدنی، فلزات و مواد بریتانیا به کسی که خود را در زمینه علوم مواد متمایز کرده‌است، اعطا می‌شود.
این جایزه به نام پیشگام بزرگ در علم آلیاژها، ویلیام هیوم-راتری اهدا می‌شود و از پلاکی که تصویر و نام ویلیام هیوم-راتری و نماد تی ام اس بر روی آن حک شده، تشکیل می‌شود.
او در سال ۱۹۳۱ با الیزابت فیا ازدواج کرد. در سال ۱۹۳۴ صاحب یک دختر به نام جنیفر شدند. او در سال ۱۹۶۶ بازنشسته شد و در سال ۱۹۶۸ درگذشت.
جِم کاکو ( ) هنرمند اهل آلمان-مقدونیه شمالی است. او در زمینه مد فعالیت می‌کند.
او در "Polimoda" در فلورانس در زمینه بینایی و سیستم‌های فکری خلاق تدریس می‌کند.
کاکو مدرس هنرهای زیبا در زمینه مجسمه‌سازی در یک آکادمی دولتی در اشتوتگارت است.
ویلهلم کاور (Wilhelm Cauer) (متولد ۲۴ ژوئن ۱۹۰۰ – درگذشت ۲۲ آوریل ۱۹۴۵)، ریاضی‌دان و دانشمند آلمانی بود. او بیشتر به‌خاطر فعالیت در زمینه تجزیه و سنتز فیلترهای الکتریکی مورد توجه قرار گرفت، تلاش‌های او سرآغاز توسعه ترکیب شبکه بود. پیش از فعالیت‌های کاور، برای طراحی فیلتر الکترونیکی از تکنیک‌هایی استفاده می‌شد که تنها قادر بودند رفتار فیلتر را در شرایط غیرواقعی به‌طور دقیق پیش‌بینی کنند. این امر مستلزم این بود که طراح برای انتخاب مقاطع مناسب برای گنجاندن در طراحی، تجربه خوبی داشته باشد. کاور اساس کار خود را بر پایه‌های مستحکم ریاضیاتی قرارداد و ابزارهایی را معرفی کرد، که قادر به ارائه راه حل‌های دقیقی برای مشخصات داده شده در جهت طراحی یک فیلتر الکترونیکی بودند.
تخصص اولیه کاور در نسبیت عام بود، اما به زودی به مهندسی برق روی آورد. همکاری او با یکی از شرکت‌های آلمان از زیرمجموعه شرکت تلفن بل، او را با مهندسان برجسته آمریکایی در زمینه فیلترها آشنا ساخت. این آشنایی زمانی مفید واقع شد که در دهه ۱۹۲۰ همزمان با بحران اقتصادی آلمان، کاور قادر به تأمین مالی فرزندانش نبود، لذا به ایالات متحده نقل مکان کرد. او قبل از بازگشت به آلمان، در ایالات متحده به مطالعه تکنیک‌های پایه کامپیوتری پرداخت. به عقیده پسر ویلهلم کاور، با روی کار آمدن حزب نازی در آلمان، کاور شغل خودEmil Cauer: "Wilhelm Cauer: His Life and the Reception of his Work" را از دست داد، زیرا اجداد دور او یهودی بودند. در جریان سقوط برلین، کاور به دست سربازان شوروی به قتل رسید.
در طول جنگ، دست‌نوشته‌های برخی از مهم‌ترین آثار منتشرنشده کاور از بین رفت. با این حال، خانواده‌اش توانستند بسیاری از این مطالب را از یادداشت‌های او بازسازی کنند؛ لذا پس از مرگ وی، جلد دوم Theorie der linearen Wechselstromschaltungen منتشر شد. امروزه میراث کاور، روش ترکیب شبکه است که به عنوان انتخابی برای طراحی شبکه به‌کار می‌رود.
ویلهلم آدولف ادوارد کاور در ۲۴ ژوئن ۱۹۰۰ در برلین آلمان به دنیا آمد. او یک پیشینه طولانی آکادمیک داشت. اولین مدرسه گرامر او جیمنیزیوم کایزرین آگوستا بود، موسسه‌ای که پدربزرگش، لودویگ کاور، بنیان‌گذار آن بود. این مدرسه در کاورشتراس، که به نام لودویگ نام‌گذاری شده بود، در منطقه شارلوتنبورگ برلین قرار داشت."Die Geschichte unserer Schule", "Ludwig Cauer Grundschule" official site (in German), accessed and 29 July 2012. این ساختمان هنوز هم وجود دارد اما اکنون یک مدرسه ابتدایی به نام «دبستان لودویگ کاور» است."Ludwig-Cauer-Grundschule Berlin", "Architektur Bild Archiv" (in German), accessed and archived 29 July 2012. بعدتر او وارد دبیرستان مومسن در برلین شد. پدرش نیز که ویلهلم کاور نام داشت، مشاور خصوصی و استاد مهندسی خط آهن در دانشگاه تکنیکی برلین بود. در سیزده سالگی کاور شیفته ریاضیات شد و هرچه بزرگ می‌شد نشان می‌داد که از نظر تحصیلی به این رشته گرایش دارد.E. Cauer et al. , p2
در آخرین مراحل جنگ جهانی اول، کاور برای مدت کوتاهی در ارتش آلمان خدمت کرد. او در سال ۱۹۲۵ با کارولین کاور (در حد یک رابطه) Accessed and archived 29 July 2012. عروسی کرد و سرانجام صاحب شش اولاد شد.
کاور در زمینهٔ کاملاً نامرتبط با فیلترها شروع به کار کرد. وی از سال ۱۹۲۲ با ماکس فون لائو در مورد نسبیت عام مطالعه نموده و اولین کتابش در (۱۹۲۳) نیز در همین زمینه به چاپ رسید. بعدتر به دلایل نامشخص به مهندسی برق روی آورد. در سال ۱۹۲۴ کاور در رشته فیزیک کاربردی از دانشگاه تکنیکی برلین فارغ‌التحصیل شد.
سپس او مدتی برای شعبه‌ای از شرکت بل تلفن به نام «میکس و گنست» کار کرد و نظریه احتمالات را برای سوئیچینگ تلفن به‌کار برد. کاور همچنین بر روی رله‌های تایمر کار می‌کرد. او در این دوره دو کتاب مرتبط با مخابرات در مورد «سیستم‌های سوئیچینگ تلفن» و «تلفات انداکتورهای واقعی» داشت.
رابطه میکس و گنست با بل، برای کاور مسیر آسانی را برای همکاری با مهندسان AT&T در آزمایش‌گاه‌های بل در ایالات متحده فراهم کرد و مطالعه طراحی فیلتر توسط کاور کمک بزرگی به مهندسان کرد. بل در این زمان با همکاری افرادی مانند جورج کمپبل در بوستون و اتو زوبل در نیویورک پیشتاز طراحی فیلتر بود و مشارکت عمده‌ای در این راستا داشت.Bray, p62 با این حال، کاور با رونالد ام. فاستر توافقات زیادی داشت و اثر او را حایز اهمیت بسیار می‌دانست. مقاله کاور با عنوان «قضیه راکتانس»،Foster, R M, "A reactance theorem", "Bell System Technical Journal", Vol. 3, pp259–267, 1924. نقطه عطفی در نظریه فیلتر است و الهام بخش وی برای تعمیم این رویکرد به چیزی است که اکنون به عنوان حوزه سنتز شبکه شناخته می‌شود.
کاور در ژوئن ۱۹۲۶ در مؤسسه ریاضیات کاربردی و مکانیک دانشگاه تکنیکی برلین، مقاله پایان‌نامه خود را با عنوان «تحقق امپدانس‌های وابستگی فرکانس مشخص» ارائه داد. این مقاله آغاز راه سنتز شبکه مدرن است.Belevitch, p850
کاور در سال ۱۹۲۷ به عنوان دست‌یار پژوهشی در مؤسسه ریاضیات ریچارد کورانت در دانشگاه گوتینگن مشغول به کار شد و در سال ۱۹۲۸ با دریافت مدرک تحصیلی خود، به عنوان استاد مهمان در دانشگاه مشغول به کار شد.
در طول بحران اقتصادی دهه ۱۹۲۰، کاور متوجه شد که نمی‌تواند از خانواده خود حمایت کند و در سال ۱۹۳۰ آن‌ها را به ایالات متحده آمریکا برد. در آن‌جا برای تحصیل در دانشگاه‌های MIT و هاروارد، بورسیه تحصیلی (کمک هزینه تحصیلی راکفلر) را دریافت کرد. کاور با وانوار بوش که برای حل مسائل ریاضی ماشین‌هایی را می‌ساخت همکاری می‌کرد. اساساً، این ماشین‌ها همان تجهیزاتی بودند که ما اکنون آن‌ها را کامپیوترهای آنالوگ می‌نامیم: کاور علاقه‌مند بود برای حل سیستم‌های خطی به کمک طراحی فیلتر از این ماشین‌ها استفاده کند. در سال ۱۹۳۱ در آمریکا، فعالیت وی روی "مدارهای فیلتر" تکمیل شد.
کاور با بسیاری از محققین برجسته در زمینه طراحی فلتر در آزمایشگاه بل ملاقات کرد و با آن‌ها ارتباط مستحکمی داشت. از جمله این محققان هندریک، جورج کمبل، سیدنی دارلینگتون، فاستر و اتو زوبل بودند.E. Cauer et al. , p8
برای مدت کوتاهی، کاور برای «شرکت وایرد رادیو» در نیوآرک، نیوجرسی کار کرد. وی بعدتر به هدف ساخت یک کامپیوتر آنالوگ پرسرعت به گوتینگن بازگشت. با این حال کاور به دلیل بحران اقتصادی نتوانست بودجهٔ تهیه کند.
ظاهراً کاور با همکاران آلمانی خود روابط گرمی نداشته‌است. به گفته راینر پائولی، ارتباطات کاور با آن‌ها معمولاً مختصر و تجاری بود. به ندرت در مورد مسائل غیرکاری صحبت می‌کردند. اما ارتباط او با دوستان آمریکایی و اروپایی‌اش گرم‌تر بود. صحبت‌های آن‌ها شامل جزئیات تکنیکی و اغلب اخبار و احوال‌پرسی‌های شخصی و خانواده‌گی بود.E. Cauer et al. , p9 این ارتباطات فراتر از دوستان آمریکایی رفت و شامل اِی. سی. بارتلت از شرکت جنرال الکتریک در ومبلی، راجر جولیا از «Lignes Télégraphiques et Téléphoniques» در پاریس، ریاضی‌دانان گوستاو هرگلوتز، گئورگ پیک و نظریه‌پرداز گراف اهل مجارستان دنس کونیگ بود.
کاور پس از ترک «مؤسسه تکنیکال» به مقصد میکس و گنست، در پی‌فعالیت در «Verband Deutscher Elektrotechniker" (VDE، انجمن مهندسان برق آلمان) بود.
کاور در نوامبر ۱۹۳۳، پیمان وفاداری اساتید دانشگاه‌ها و دبیرستان‌های آلمان به آدولف هیتلر و دولت ملی سوسیالیست را امضا کرد.
از سال ۱۹۳۳ به بعد، نیروی روبه رشد نازیسم به مانع بزرگی بر سر راه فعالیت‌های کاور تبدیل شد. موج ضدیهود در آن زمان، موجب شد تا اعضای دانشگاه‌ها، از جمله رئیس مؤسسه ریاضیات، ریچارد کورانت، مجبور به ترک سمت خود گردند. اگرچه کاور یهود نبود، اما معلوم شد که یکی از اجداد او به نام دانیل ایتزیگ یهودی بوده و در زمان فردریک دوم پروس به عنوان بانکدار خدمت کرده‌است. بر اساس قوانین نژادی، این افشاگری دلیل کافی برای برکناری کاور نبود، اما به هر حال شغل آینده او را تحت تأثیر قرار داد. بدین ترتیب وی عنوان استادی را به‌دست‌آورد اما هرگز کرسی‌ای به او داده نشد.E. Cauer et al. , p3
کاور در سال ۱۹۳۵، صاحب سه فرزند بود که حمایت از آن‌ها هر روز دشوارتر می‌شد و همین امر باعث شد تا او به عرصه صنعت بازگردد. وی در سال ۱۹۳۶ به‌طور موقت در کارخانه هواپیماسازی فیزلر در Fi 156 Storch در کاسل مشغول شد و سپس مدیر آزمایشگاه میکس و گنست در برلین شد. با این وجود، او از سال ۱۹۳۹ در دانشگاه تکنیکی برلین تدریس می‌کرد.
جلد اول اثر اصلی کاور در سال ۱۹۴۱ به نام نظریه مدارهای متناوب خطی منتشر شد. نسخه دست‌نویس اصلی جلد دوم در جنگ ازمیان رفت. اگرچه کاور توانست این اثر را بازنویسی کند، اما نتوانست آن را منتشر نماید و نسخه بازنویسی شده آن نیز در طول جنگ از بین رفت. با این حال خانواده کاور مدتی پس از مرگ او، ترتیبی دادند تا برخی از مقالات او، بر اساس توضیحات باقی‌مانده از مطالب مورد نظر برای جلد دوم، در قالب جلد دوم منتشر شوند.
کاور فرزندانش را نزد خویشاوندان خود در ویتسن‌هاوزن (در هسن) برد تا خودش را از سقوط احتمالی برلین به دست روس‌ها محافظت کند. در این زمان وی بر خلاف توصیه اطرافیان به برلین بازگشت. پس از پایان جنگ، پیکر او در گور دسته جمعی قربانیان اعدام‌های روسیه پیدا شد. سربازان شوروی کاور را در برلین-مارینفلده به عنوان گروگان دستگیر کرده و با گلوله کشته بودند. سازمان اطلاعات اتحاد جماهیر شوروی فعالانه به دنبال دانشمندانی می‌گشت که بتوانند در تحقیقات به این سازمان کمک کنند. کاور در فهرست افراد مورد نظر شان بود، اما ظاهراً مأموران اعدام او را نمی‌شناختند.
عمده‌ترین میراث کاور، معرفی ترکیب شبکهٔ، شبکه‌های غیرفعال بود. از او به عنوان بنیان‌گذار این رشته یاد می‌شود و انتشار اثر اصلی‌اش به زبان انگلیسی با استقبالی گرم مواجه شد. البته این اتفاق، هفده سال بعد از انتشار (در سال ۱۹۵۸) رخ داد.Sooyoung Chang, "Academic Genealogy of Mathematicians", page 60, World Scientific, 2010 .K.C. Garner, "Reviews", "The Aeronautical Journal", volume 63, page 375, Royal Aeronautical Society 1959. شبکه‌ها، به ویژه فیلترها، قبل از سنتز شبکه با استفاده از روش امپدانسِ تصویر طراحی می‌شدند. دقت پیش‌بینی پاسخ دریافت‌شده از چنین طرح‌هایی، به تطابق امپدانس دقیق بین مقاطع بستگی داشت. این دقت را می‌شد با مقاطع کاملاً داخلی فیلتر به دست آورد، اما تطبیق کامل با پایانه‌های انتهایی ممکن نبود؛ لذا طراحان فیلتر تصویر، مقاطع پایانی را در طراحی‌های خود که از فرم بهینه‌شدهٔ متفاوتی بودند را جهت تطبیق با پایانه‌های انتهایی به کار بستند تا این که بخواهند از پاسخ فیلتری استفاده کنند. انتخاب فرم چنین مقاطعی بیش از آن‌که به محاسبه طراحی بستگی داشته باشد، به تجربه طراح بستگی داشت. ترکیب شبکه نیاز به این کار مکمل را برطرف کرد، زیرا مستقیماً پاسخ فیلتر را پیش‌بینی کرده و پایانه‌ها را در سنتز می‌گنجاند.Mathis et al. , pp.83-84
کاور سنتز شبکه را به عنوان مشکل معکوس تجزیه و تحلیل شبکه در نظر گرفت. تجزیه و تحلیل شبکه به دنبال پاسخ یک شبکه مشخص می‌گردد، اما سنتز شبکه به دنبال این است که چه شبکه‌هایی می‌توانند پاسخ دلخواه را ایجاد کنند. کاور این مسئله را با تقسیم کمیت‌ها و عمل‌کردهای الکتریکی بر معادل‌های مکانیکی آن‌ها حل کرد. سپس، وقتی متوجه شد که آن‌ها کاملاً مشابه هستند، مکانیک لاگرانژی شناخته شده را در مسئله به کار برد.E. Cauer et al. , p4
به عقیده کاور، سنتز شبکه سه وظیفه اصلی دارد. اولین وظیفه توانایی تعیین این‌که آیا یک تابع انتقال داده شده به عنوان یک شبکه امپدانس قابل تحقق است یا خیر. دومین وظیفه یافتن اشکال متعارف (مینیمال) این توابع و روابط (تبدیلات) بین اشکال مختلفی که تابع انتقال یک‌سان را نشان می‌دهند، است. در نهایت و به‌طور کلی، یافتن یک راه حل دقیق المان محدود برای یک تابع انتقال ایده‌آل-مانند تضعیف صفر در تمام فرکانس‌های زیر فرکانس قطع معین و تضعیف بی‌نهایت از بالا ممکن نیست؛ لذا وظیفه سوم، یافتن تکنیک‌های تقریبی برای دستیابی به پاسخ‌های مورد نظر است.
در ابتدا، کار حول امپدانس‌های تک پورتی می‌چرخید. تابع انتقال بین ولتاژ و جریان، معادل عبارت برای خود امپدانس است. یک شبکه مفید می‌تواند در ارتباط با باز کردن یک شاخه از شبکه و فراخوانی خروجی آن تولید شود.
تلاش کاور در ابتدا نادیده گرفته شد زیرا فرم‌های متعارف او از ترانسفورماتورهای ایده‌آل استفاده می‌کردند. همین امر باعث شد که مدارهای او کاربرد عملی کم‌تری برای مهندسان داشته باشد. با این حال، به زودی معلوم شد که تقریب چبیشف کاور را می‌توان به راحتی در توپولوژی نردبانی نسبتاً مفیدتر اعمال کرد و ترانسفورماتورهای ایده‌آل را کنار گذاشت. از آن زمان به بعد، سنتز شبکه به عنوان روش انتخابی، جایگزین طراحی تصویر شد.
بیشتر آثار فوق در تکنگاری‌های اول و دوم کاور موجود است، در آن‌ها تا حد زیادی به تک پورتی‌ها پرداخته‌است. کاور در تز خود نشان داد که در حالت کلی برای چند پورتی‌های سه عنصری (یعنی شبکه‌های که دارای هر سه عنصر R, L و C را هستند) نمی‌توان یک شکل متعارف فراگیر پیدا کرد و راه‌حل‌ها را تعمیم داد، بدین معنا که این وضعیت، با موارد دو عنصری متفاوت است. کاور با این روش، کار خود را بسط داد.E. Cauer et al. , p6
کاور کار بارتلت و برون را روی -پورتی‌های متقارن هندسی به همه دو پورتی‌های متقارن گسترش داد، یعنی دو پورتی که از نظر الکتریکی متقارن هستند اما لزوماً از نظر توپولوژیکی متقارن نیستند و نتیجتاً به تعدادی مدار متعارف دست یافت. او هم‌چنین دو پورتی آنتی‌متریک را مطالعه کرد. کاور قضیه فاستر را نیز به دو عنصری چندین پورتی ال‌سی (۱۹۳۱) تعمیم داد و نشان داد که تمام شبکه‌های ال‌سی معادل می‌توانند توسط تبدیل‌های خطی از یک‌دیگر مشتق شوند.
«خیانت به تو» () آهنگ از خواننده آمریکایی چارلی پوث که ۲ اکتبر ۲۰۱۹ منتشر شد.
«مادر» () آهنگ از خواننده آمریکایی چارلی پوث که ۱۲ سپتامبر ۲۰۱۹ منتشر شد. براساس مجله بیلبورد ۷۴ مین آهنگ سال ۲۰۱۹ شناخته شده‌است.
آبشار برخورد (همچنین به عنوان آبشار جابجایی یا سنبله جابجایی شناخته می‌شود) مجموعه‌ای از برخوردهای پرانرژی مجاور (بسیار بالاتر از انرژی‌های حرارتی معمولی) اتم‌ها است که توسط یک ذره پرانرژی در یک جامد یا مایع ایجاد می‌شود.
اگر حداکثر انرژی اتم یا یون در یک آبشار برخورد بالاتر از انرژی جابجایی آستانه ماده (ده‌ها الکترون ولت یا بیشتر) باشد، برخوردها می‌توانند به‌طور دائمی اتم‌ها را از محل‌های شبکه خود جابجا کرده و نقص ایجاد کنند. اتم پرانرژی اولیه می‌تواند، به عنوان مثال، یونی از یک شتاب‌دهنده ذره، یک پس زدن اتمی باشد که توسط یک نوترون، الکترون یا فوتون پرانرژی در حال عبور ایجاد می‌شود، یا زمانی که یک هسته رادیواکتیو تجزیه می‌شود و به اتم انرژی پس زدگی می‌دهد تولید شود.
ماهیت آبشارهای برخورد می‌تواند به شدت بسته به انرژی و جرم پس زدگی / یون ورودی و چگالی مواد (قدرت توقف) متفاوت باشد.
هنگامی که جرم پس زدن اولیه/یون کم است، و ماده‌ای که آبشار در آن رخ می‌دهد چگالی پایینی دارد (یعنی ترکیب ماده پس‌زن دارای قدرت توقف پایینی است)، برخورد بین پس‌زدگی اولیه و اتم‌های نمونه به ندرت رخ می‌دهد، و می‌تواند به خوبی به عنوان دنباله ای از برخوردهای دوتایی مستقل بین اتم‌ها شناخته شده‌است. این نوع آبشار را می‌توان از لحاظ نظری با استفاده از رویکرد شبیه‌سازی تقریب برخورد دودویی (BCA) به خوبی درمان کرد. به عنوان مثال، یون‌های H و He با انرژی کمتر از ۱۰ کیلو ولت می‌توان انتظار داشت که منجر به آبشارهای خطی صرفاً در همه مواد شود.
متداول‌ترین کد BCA SRIMSRIM web site را می‌توان برای شبیه‌سازی آبشارهای برخورد خطی در مواد نامنظم برای همه یون‌ها در همه مواد تا انرژی‌های یونی 1 GeV استفاده کرد. البته توجه داشته باشید که SRIM اثراتی مانند آسیب ناشی از رسوب انرژی الکترون یا آسیب ناشی از الکترون‌های برانگیخته را درمان نمی‌کند. قدرت‌های توقف هسته ای و الکترونیکی مورد استفاده به‌طور متوسط با آزمایش‌ها مطابقت دارند و بنابراین کاملاً دقیق نیستند. قدرت توقف الکترونیکی را می‌توان به آسانی در شبیه‌سازی تقریب برخورد باینری یا دینامیک مولکولی (MD) گنجاند. در شبیه‌سازی‌های MD می‌توان آنها را به عنوان نیروی‌های اصطکاکی یا به روشی پیشرفته تر با پیروی از گرمایش سیستم‌های الکترونیکی و جفت شدن درجات آزادی الکترونیکی و اتمی وارد کرد. با این حال، ابهاماتی در مورد حد کم انرژی مناسب قدرت توقف الکترونیکی یا جفت الکترون-فونون وجود دارد.
در آبشارهای خطی، مجموعه‌ای از پس زدن‌های تولید شده در نمونه را می‌توان به‌عنوان دنباله‌ای از نسل‌های پس‌زدگی، بسته به تعداد مراحل برخورد از زمان برخورد اولیه، توصیف کرد: اتم‌های ضربه‌ای اولیه (PKA)، اتم‌های ضربه‌ای ثانویه (SKA) اتم‌های ضربه ای سوم (TKA) و غیره. از آنجایی که بسیار بعید است که تمام انرژی به یک اتم ضربه‌ای منتقل شود، هر نسل از اتم‌های پس‌زن به‌طور متوسط انرژی کمتری نسبت به قبلی دارند و در نهایت انرژی‌های اتم ضربه‌ای برای تولید آسیب به زیر انرژی جابجایی آستانه می‌روند. در این مرحله دیگر آسیبی نمی‌تواند ایجاد شود.
هنگامی که یون به اندازه کافی سنگین و پرانرژی باشد و مواد متراکم باشد، برخورد بین یون‌ها ممکن است آنقدر نزدیک به یکدیگر رخ دهد که نمی‌توان آنها را مستقل از یکدیگر در نظر گرفت. در این مورد، فرایند به فرایند پیچیده‌ای از برهمکنش‌های چند جسمی بین صدها و ده‌ها هزار اتم تبدیل می‌شود که نمی‌توان با BCA درمان کرد، اما می‌توان با استفاده از روش‌های دینامیک مولکولی مدل‌سازی کرد.
به‌طور معمول، یک سنبله گرما با تشکیل یک منطقه کم متراکم گذرا در مرکز آبشار، و یک منطقه بیش از حد متراکم در اطراف آن مشخص می‌شود. پس از آبشار، منطقه بیش از حد متراکم به نقص بین بافتی تبدیل می‌شود و منطقه کم متراکم معمولاً به منطقه خالی تبدیل می‌شود.
اگر انرژی جنبشی اتم‌ها در ناحیه برخوردهای متراکم دوباره به دما محاسبه شود (با استفاده از معادله اصلی E = ۳/۲·N·k T)، متوجه می‌شویم که انرژی جنبشی بر حسب واحد دما در ابتدا از مرتبه 10000 K است. به همین دلیل، منطقه را می‌توان بسیار گرم در نظر گرفت، و به همین دلیل آن را یک "سنبله" حرارتی یا "سنبله حرارتی می" نامند (این دو عبارت معمولاً معادل در نظر گرفته می‌شوند). سنبله گرما در ۱ تا ۱۰۰ ثانیه تا دمای محیط خنک می‌شود، بنابراین «دما» در اینجا با دمای تعادل ترمودینامیکی مطابقت ندارد. با این حال، نشان داده شده‌است که پس از حدود ۳ ارتعاش شبکه، توزیع انرژی جنبشی اتم‌ها در یک سنبله گرما دارای توزیع ماکسول-بولتزمن است، که استفاده از مفهوم دما را تا حدودی توجیه می‌کند. علاوه بر این، آزمایش‌ها نشان داده‌اند که یک سنبله گرما می‌تواند یک انتقال فاز ایجاد کند که مشخص است به دمای بسیار بالایی نیاز دارد، که نشان می‌دهد مفهوم دمای (غیر تعادلی) واقعاً در توصیف آبشارهای برخورد مفید است.
در بسیاری از موارد، شرایط تابش یکسان ترکیبی از آبشارهای خطی و اسپایک‌های حرارتی است. برای مثال، یون‌های مس ۱۰ مگا ولتی که مس را بمباران می‌کنند، ابتدا در شبکه در یک رژیم آبشاری خطی حرکت می‌کنند، زیرا قدرت توقف هسته‌ای کم است. اما هنگامی که یون مس به اندازه کافی کند شود، قدرت توقف هسته ای افزایش می‌یابد و یک موج گرما تولید می‌شود. علاوه بر این، بسیاری از پس زدگی‌های اولیه و ثانویه یون‌های ورودی احتمالاً دارای انرژی در محدوده KeV هستند و بنابراین یک موج گرما ایجاد می‌کنند.
به عنوان مثال، برای تابش مس از مس، انرژی‌های پس زدگی در حدود ۵–۲۰ کو تقریباً تضمین شده‌است که باعث ایجاد گرما می‌شود. در انرژی‌های پایین‌تر، انرژی آبشاری برای ایجاد یک ناحیه مایع مانند بسیار کم است. در انرژی‌های بسیار بالاتر، یون‌های مس به احتمال زیاد در ابتدا به یک آبشار خطی منتهی می‌شوند، اما پس‌کش‌ها می‌توانند منجر به افزایش گرما شوند، همان‌طور که یون اولیه پس از کاهش سرعت به اندازه کافی منجر به افزایش گرما می‌شود. مفهوم "انرژی آستانه شکست زیرآبشاری انرژی را" نشان می‌دهد که در بالای آن یک پس زدن در یک ماده به احتمال زیاد به جای یک بار متراکم، چندین نوک حرارتی جدا شده ایجاد می‌کند.
انیمیشن‌های مبتنی بر شبیه‌سازی رایانه‌ای از آبشارهای برخورد در رژیم افزایش گرما در YouTube در دسترس هستند."displacement cascade" Search, YouTube.com
یون‌های سنگین سوئیفت، به عنوان مثال یون‌های سنگین MeV و GeV که توسط یک توقف الکترونیکی بسیار قوی آسیب ایجاد می‌کنند، همچنین می‌توانند باعث ایجاد سنبله‌های حرارتی به این معنا که منجر به گرمایش شبکه قوی و یک منطقه اتمی بی‌نظم گذرا می‌شوند. با این حال، حداقل مرحله اولیه آسیب ممکن است از نظر مکانیزم انفجار کولن بهتر درک شود. صرف نظر از اینکه مکانیسم گرمایش چیست، به خوبی ثابت شده‌است که یون‌های سنگین سریع در عایق‌ها معمولاً مسیرهای یونی ایجاد می‌کنند که مناطق آسیب استوانه ای طولانی با چگالی کاهش یافته را تشکیل می‌دهند.
برای درک ماهیت آبشار برخورد، دانستن مقیاس زمانی مرتبط بسیار مهم است. فاز بالستیک آبشار، زمانی که یون/پس‌زن اولیه و پس‌زدگی‌های اولیه و مرتبه پایین‌تر آن انرژی بسیار بالاتری از انرژی جابجایی آستانه دارند، معمولاً 0.1-0.5 ps طول می‌کشد. اگر یک سنبله گرما ایجاد شود، می‌تواند حدود ۱ تا ۱۰۰ ثانیه زنده بماند تا زمانی که دمای سنبله اساساً به دمای محیط کاهش یابد. خنک شدن آبشار از طریق رسانایی حرارتی شبکه و رسانایی گرمایی الکترونیکی پس از اینکه زیرسیستم یونی داغ سیستم الکترونیکی را از طریق جفت شدن الکترون-فونون گرم کرد، اتفاق می‌افتد. متأسفانه سرعت جفت شدن الکترون-فونون از سیستم یونی داغ و نامنظم به خوبی شناخته نشده‌است، زیرا نمی‌توان با فرایند نسبتاً شناخته شده انتقال گرما از الکترون‌های داغ به ساختار بلوری دست نخورده برخورد کرد. در نهایت، فاز آرامش آبشار، زمانی که عیوب تشکیل‌شده احتمالاً دوباره ترکیب می‌شوند و مهاجرت می‌کنند، می‌تواند از چند ثانیه تا بی‌نهایت، بسته به ماده، ویژگی‌های مهاجرت و نوترکیب عیب آن، و دمای محیط طول بکشد.
از آنجایی که انرژی‌های جنبشی در یک آبشار می‌تواند بسیار زیاد باشد، می‌تواند ماده را به صورت محلی خارج از تعادل ترمودینامیکی هدایت کند. به‌طور معمول این منجر به تولید نقص می‌شود. عیوب می‌توانند مثل عیوب نقطه ای مانند جفت فرنکل، حلقه‌های نابجایی منظم یا نامنظم، گسل‌های انباشته، یا مناطق آمورف باشند. تابش طولانی مدت بسیاری از مواد می‌تواند منجر به آمورفیزاسیون کامل آنها شود، اثری که به‌طور منظم در حین دوپینگ کاشت یون تراشه‌های سیلیکون رخ می‌دهد.
تولید عیوب می‌تواند مضر باشد، مانند در راکتورهای شکافت هسته ای و همجوشی که در آن نوترون‌ها به آرامی خواص مکانیکی مواد را کاهش می‌دهند، یا یک اثر اصلاحی مفید و مطلوب مواد، به عنوان مثال، زمانی که یون‌ها برای سرعت بخشیدن به ساختارهای چاه کوانتومی نیمه هادی وارد می‌شوند. عملکرد لیزر یا برای تقویت نانولوله‌های کربنی.
یکی از ویژگی‌های عجیب آبشارهای برخورد این است که میزان آسیب نهایی تولید شده ممکن است بسیار کمتر از تعداد اتم‌هایی باشد که در ابتدا تحت تأثیر امواج گرما قرار گرفتند. به خصوص در فلزات خالص، تولید آسیب نهایی پس از فاز افزایش حرارت می‌تواند مرتبه ای کوچکتر از تعداد اتم‌های جابجا شده در سنبله باشد. از سوی دیگر، در نیمه هادی‌ها و سایر مواد با پیوند کووالانسی، تولید آسیب معمولاً مشابه تعداد اتم‌های جابجا شده‌است.K. Nordlund; et al. (1998). "Defect production in collision cascades in elemental semiconductors and fcc metals". "Physical Review B". 57 (13): 7556–7570. Bibcode:1998PhRvB..57.7556N. doi:. S2CID 55789148. مواد یونی می‌توانند مانند فلزات یا نیمه هادی‌ها با توجه به کسری از آسیب دوباره ترکیب شوند.
آبشارهای برخورد در مجاورت یک سطح اغلب منجر به کندوپاش می‌شود، هم در رژیم خوشه خطی و هم در رژیم سنبله گرما.R. Aderjan; H. Urbassek (2000). "Molecular-dynamics study of craters formed by energetic Cu cluster impact on Cu". "Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B". 164–165: 697–704. Bibcode:2000NIMPB.164..697A. doi:.
این واقعیت که بسیاری از اتم‌ها توسط یک آبشار جابه‌جا می‌شوند به این معنی است که یون‌ها را می‌توان برای مخلوط کردن عمدی مواد، حتی برای موادی که معمولاً از نظر ترمودینامیکی غیرقابل اختلاط هستند، استفاده کرد. این اثر به اختلاط پرتو یونی معروف است.
ماهیت غیرتعادلی تابش می‌تواند برای بیرون راندن مواد از تعادل ترمودینامیکی و در نتیجه تشکیل انواع جدیدی از آلیاژها استفاده شود.
موسیقی جاز ایرانی به اشاره موسیقی جاز ساخته شده توسط نوازندگان ایرانی که بعضاً با سازهای سنتی ایرانی ترکیب شده‌است دارد.
موسیقی جاز همراه با گسترش تأثیرات غربی در موسیقی پاپ در ایران ظهور کرد. یکی از پیشگامان موسیقی جاز در ایران، آلفرد لازاریان، خواننده و رقصنده کم‌شناختی بود که اولین آهنگ ضبط شده‌اش در رادیو ملی ایران پخش شد. با این حال، لازاریان خیلی زود خوانندگی را کنار گذاشت. ویگن دردریان، هنرمند مشهور پاپ و جاز که عموماً با نام «ویگن» شناخته می‌شود، کار خود را در اوایل دهه ۱۹۵۰ آغاز کرد. اولین آهنگ ویگن، "مهتاب"، که در سال ۱۹۵۴ منتشر شد نیز در رادیو پخش شد و نقطه عطفی را در موسیقی تحت تأثیر غرب ایران رقم زد. ویگن برخی از به یاد ماندنی‌ترین آهنگ‌های ایران از جمله همکاری با دلکش را خلق کرد و به عنوان سلطان جاز ایران شناخته شد.
یک گروه موسیقی به نام "ایجاز" اولین کنسرت موسیقی جاز با مجوز رسمی را در ایران پس از انقلاب اجرا کرد. آن‌ها جاز تلفیقی را ایجاد کردند که عناصری از موسیقی کلاسیک بومی را در خود جای داده بود.
بمرانی، یکی از اولین گروه‌های بلوز کانتری در ایران پس از انقلاب، در سال ۲۰۰۸ به عنوان بخشی از موج جدیدی از تأثیرات بر صحنه‌های موسیقی تهران تأسیس شد. پالت، یک گروه مشابه که در سال ۲۰۰۹ تشکیل شد، موسیقی ترکیبی از کلارینت، ویولن سل و کنترباس را می‌سازد. آن‌ها در ایران طرفداران زیادی پیدا کرده‌اند و در خارج از کشور نیز اجرا داشته‌اند.
لوئیزه دوتنهوفر (؛ – ) هنرمند اهل دوک‌نشین وورتمبرگ بود. آثار او دارای ویژگی های بیدرمایر، نوکلاسیسیسم و رمانتیسم است.
آفریقاحشره‌خواران یک کلاد از پستانداران است که شامل حشره‌خوار فیلی و حشره‌خوارسانان آفریقایی است. این کلاد شامل حشره‌خوار فیلی، موش کورهای طلایی و تیغ‌پشت‌ها است.
طیف‌سنجی پس‌پراکندگی رادرفورد
یک تکنیک تحلیلی است که در علم مواد استفاده می‌شود. گاهی به عنوان طیف سنجی پراکندگی یونی با انرژی بالا (HEIS) شناخته می‌شود. RBS برای تعیین ساختار و ترکیب مواد با اندازه‌گیری پراکندگی معکوس پرتوی از یون‌های پرانرژی (معمولاً پروتون‌ها یا ذرات آلفا) که به نمونه برخورد می‌کند، استفاده می‌شود.
طیف‌سنجی پس‌پراکندگی رادرفورد به افتخار لرد رادرفورد، فیزیکدانی که گاهی از او به عنوان پدر فیزیک هسته ای یاد می‌شود، نامگذاری شد. رادرفورد بر مجموعه‌ای از آزمایش‌های انجام‌شده توسط هانس گایگر و ارنست مارسدن بین سال‌های ۱۹۰۹ و ۱۹۱۴ نظارت داشت که در مورد پراکندگی ذرات آلفا از طریق ورق‌های فلزی مطالعه می‌کردند. رادرفورد در حالی که تلاش می‌کرد تا «ذرات سرگردان» را از بین ببرد که ناشی از نقص در منبع آلفای آنهاست، به مارسدن پیشنهاد کرد که پراکندگی عقب را از یک نمونه ورقه طلا اندازه‌گیری بکند. با توجه به مدل غالب اتم آلو-پودینگ، که در آن الکترون‌های منفی کوچک از طریق یک ناحیه مثبت پراکنده پخش می‌شدند، پس‌پراکندگی ذرات آلفای مثبت با انرژی بالا نباید وجود داشته باشد. حداکثر انحرافات کوچک باید رخ دهد زیرا ذرات آلفا تقریباً بدون مانع از فویل عبور می‌کنند. در عوض، زمانی که مارسدن آشکارساز را در همان سمت فویل به عنوان منبع ذره آلفا قرار داد، بلافاصله سیگنال پراکنده قابل توجهی را تشخیص داد. به گفته رادرفورد، "این باورنکردنی‌ترین اتفاقی بود که تا به حال برای من در زندگی ام رخ داده‌است. تقریباً به همان اندازه باورنکردنی بود که گویی یک گلوله ۱۵ اینچی را به یک تکه دستمال کاغذی شلیک کردید و دوباره برگشت و به شما برخورد کرد.»Rhodes (1995) pp.  48–49
رادرفورد نتیجه آزمایش گایگر-مارسدن را نشانه ای از برخورد کولن با یک ذره مثبت منفرد تفسیر کرد. این او را به این نتیجه رساند که بار مثبت اتم نمی‌تواند منتشر شود، بلکه باید در یک هسته عظیم متمرکز شود: هسته اتم. محاسبات نشان داد که بار لازم برای انجام این انحراف تقریباً ۱۰۰ برابر بار الکترون، نزدیک به عدد اتمی طلا است. این منتهی به توسعه مدل رادرفورد از اتم شد که در آن یک هسته مثبت که از ذرات مثبت "N" e یا پروتون‌ها تشکیل شده بود، توسط "الکترون‌های بار -e در مدار N" احاطه شده بود تا بار هسته‌ای را متعادل کند. این مدل در نهایت توسط اتم بور جایگزین شد و برخی از نتایج اولیه مکانیک کوانتومی را در خود جای داد.
اگر انرژی ذره فرودی به اندازه کافی زیاد شود، از سد کولن بیشتر رفته و توابع موجی ذرات فرود آمده و برخورد شده با هم همپوشانی دارند. این ممکن است در موارد خاصی منجر به واکنش‌های هسته‌ای شود، اما اغلب این برهمکنش کشسان باقی می‌ماند، اگرچه مقاطع پراکندگی ممکن است به‌عنوان تابعی از انرژی به شدت در نوسان باشند. این مورد به عنوان "طیف سنجی پس پراکندگی الاستیک (غیر رادرفورد)" (EBS) شناخته می‌شود. اخیراً با حل معادله شرودینگر برای هر برهمکنش، پیشرفت زیادی در تعیین مقاطع پراکندگی EBS حاصل شده‌است..
ما پراکندگی معکوس رادرفورد را به عنوان یک برخورد کره سخت الاستیک بین یک ذره با انرژی جنبشی بالا از پرتو فرودی ("پرتابه") و یک ذره ثابت واقع در نمونه ("هدف") توصیف می‌کنیم. "الاستیک" در این زمینه به این معنی است که هیچ انرژی بین ذره فرودی و ذره ساکن در هنگام برخورد انتقال نمی‌یابد و حالت ذره ساکن تغییر نمی‌کند. (به استثنای مقدار کمی تکانه که نادیده گرفته می‌شود. فعل و انفعالات هسته‌ای معمولاً کشسان نیستند، چون یک برخورد ممکن است منجر به واکنش هسته‌ای با آزاد شدن مقادیر قابل توجهی انرژی شود. تجزیه و تحلیل واکنش هسته ای (NRA) برای تشخیص عناصر سبک مفید است. با این حال، این پراکندگی رادرفورد نیست. با در نظر گرفتن سینماتیک برخورد (یعنی پایستگی تکانه و انرژی جنبشی)، انرژی E پرتابه پراکنده از انرژی اولیه E کاهش می‌یابد:
که در آن k "عامل سینماتیکی" شناخته می‌شود و
که در آن ذره ۱ پرتابه است، ذره ۲ هسته هدف است و formula_3 زاویه پراکندگی پرتابه در چارچوب مرجع آزمایشگاهی (یعنی نسبت به ناظر) است. علامت مثبت وقتی گرفته می‌شود که جرم پرتابه کمتر از هدف باشد، در غیر این حالت علامت منفی گرفته می‌شود.
در حالی که این معادله به درستی انرژی پرتابه پراکنده را برای هر زاویه پراکندگی خاص (نسبت به ناظر) تعیین می‌کند، اما احتمال مشاهده چنین اتفاقی را توصیف نمی‌کند. برای آن ما به سطح "مقطع دیفرانسیل" رویداد پس پراکندگی نیاز داریم:
جایی که formula_5 و formula_6 اعداد اتمی هسته‌های حادثه و هدف هستند. این معادله در مرکز مرجع جرم نوشته شده‌است وبه همین دلیل تابعی از جرم پرتابه یا هسته هدف نیست.
زاویه پراکندگی در چارچوب مرجع آزمایشگاهی formula_3 با زاویه پراکندگی در مرکز قاب مرجع جرم تتا یکسان "نیست" (اگرچه برای آزمایشات RBS معمولاً خیلی شبیه هستند). با این حال، پرتابه‌های یونی سنگین به راحتی می‌توانند یون‌های سبک تری را پس بزنند که اگر هندسه درست باشد، می‌توان آنها را از هدف پرتاب کرد و شناسایی کرد. این اساس تکنیک تشخیص پس زدگی الاستیک (ERD، با مترادف‌های ERDA, FRS, HFS) است. RBS اغلب از یک پرتو He استفاده می‌کند که به راحتی H را پس می‌کشد، بنابراین RBS/ERD به‌طور همزمان اغلب برای بررسی محتوای ایزوتوپ هیدروژن در نمونه‌ها انجام می‌شود (اگرچه H ERD با پرتو He بالاتر از 1 MeV رادرفورد نیست: http://www-nds را ببینید. .iaea.org/sigmacalc ). برای ERD زاویه پراکندگی در چارچوب مرجع آزمایشگاهی کاملاً متفاوت از زاویه مرکز مرجع جرم است.
دلیل اینکه یون‌های سنگین نمی‌توانند از یون‌های سبک پس پرکنده شود: آن است که جنبشی ممنوع است. فاکتور سینماتیکی باید واقعی بماند و این زاویه پراکندگی مجاز را در چارچوب مرجع آزمایشگاهی محدود می‌کند. در ERD اغلب راحت است که آشکارساز پس زدگی را در زوایای عقب‌نشینی به اندازه کافی بزرگ قرار دهیم تا سیگنال از پرتو پراکنده منع شود. شدت یون پراکنده در مقایسه با شدت پس زدگی همیشه بسیار زیاد است (فرمول مقطع پراکندگی رادرفورد با صفر شدن زاویه پراکندگی به بی‌نهایت می‌رسد)، و برای ERD معمولاً پرتو پراکنده باید به نحوی از اندازه‌گیری حذف شود.
یکتایی در فرمول مقطع پراکندگی رادرفورد البته غیرفیزیکی است. اگر سطح مقطع پراکندگی صفر باشد، به این معنی است که پرتابه هرگز به هدف نزدیک نمی‌شود، اما در این مورد همچنین هرگز به ابر الکترونی اطراف هسته نیز نفوذ نمی‌کند. فرمول خالص کولن برای مقطع پراکندگی نشان داده شده در بالا باید برای این اثر غربالگری اصلاح شود، که با کم شدن انرژی پرتابه (یا به‌طور معادل، جرم آن زیاد می‌شود) اهمیتش بیشتر می‌شود.
در حالی که پراکندگی زاویه بزرگ فقط برای یون‌هایی که هسته‌های هدف را پراکنده می‌کنند، رخ می‌دهد، پراکندگی زاویه کوچک غیرکشسانی می‌تواند از الکترون‌های نمونه نیز رخ دهد. این منجر به کاهش تدریجی انرژی جنبشی یون‌های فرودی در هنگام نفوذ آنها به داخل نمونه می‌شود، به طوری که پراکندگی مجدد هسته‌های داخلی با انرژی فرودی «مؤثر» کمتری رخ می‌دهد؛ مثلاً، یون‌های پراکنده برگشتی، انرژی را به الکترون‌ها در حالی که خارج می‌شوند از دست می‌دهند. مقداری که انرژی یون پس از عبور از یک فاصله معین کاهش می‌یابد، به عنوان قدرت توقف ماده نامیده می‌شود و به توزیع الکترون بستگی دارد. این اتلاف انرژی با توجه به مسافت پیموده شده به‌طور مداوم تغییر می‌کند، به طوری که قدرت توقف به صورت بیان می‌شود
برای یون‌های انرژی بالا قدرت توقف معمولاً متناسب است formula_9 ; با این حال، بدست آوردن دقیق قدرت توقف با هر دقتی دشوار است.
توان توقف (به درستی، "نیروی توقف") دارای واحد انرژی در واحد طول است. به‌طور کلی در واحد فیلم نازک داده می‌شود، که از eV / (اتم / سانتی‌متر 2) از آن است که به صورت تجربی بر روی لایه‌های نازک که ضخامت همواره کاملاً به عنوان جرم واحد سطح اندازه‌گیری اندازه‌گیری، اجتناب از مسئله تعیین چگالی مواد که ممکن است به عنوان تابعی از ضخامت متفاوت باشد. قدرت توقف در حال حاضر برای همه مواد در حدود ۲٪ شناخته شده‌است، http://www.srim.org را ببینید.
یک ابزار RBS به‌طور کلی شامل سه جزء اساسی است:
دو ترتیب مشترک منبع/شتاب در سیستم‌های RBS تجاری استفاده می‌شود که در یک یا دو مرحله کار می‌کنند. سیستم‌های یک مرحله ای شامل یک منبع +He متصل به یک لوله شتاب با پتانسیل مثبت بالا که به منبع یونی اعمال می‌شود و زمین در انتهای لوله شتاب است. این آرایش ساده و راحت است، اما به دلیل دشواری اعمال ولتاژهای بسیار بالا به سیستم، دستیابی به انرژی‌های بسیار بیشتر از ۱ مگا ولت می‌تواند دشوار باشد.
یون و موقعیت ترمینال مثبت در مرکز لوله شتاب سیستم دو مرحله ای، یا «شتاب‌دهنده پشت سر هم»، با یک منبع _Hشروع می‌شود. عنصر پوست کن‌های موجود در حذف مثبت الکترون ترمینال از یون که از طریق عبور، تبدیل او - یون به یون او ++. بنابراین یون‌ها شروع به جذب به سمت ترمینال می‌کنند، از آن عبور می‌کنند و مثبت می‌شوند و تا زمانی که از لوله در زمین خارج شوند دفع می‌شوند. این آرایش، اگرچه پیچیده‌تر است، اما مزیت دستیابی به شتاب‌های بالاتر با ولتاژهای اعمال شده کمتر را دارد: یک شتاب‌دهنده معمولی پشت سر هم با ولتاژ اعمالی ۷۵۰ کیلو ولت می‌تواند انرژی یونی بیش از ۲ مگا ولت به دست آورد.EAG Instrumentation Tutorial: http://www.eaglabs.com/training/tutorials/rbs_instrumentation_tutorial/rinstrum.php
آشکارسازهایی برای اندازه‌گیری انرژی پس پراکنده معمولاً آشکارسازهای مانع سطحی سیلیکونی هستند، یک لایه بسیار نازک (100 nm) از سیلیکون نوع P بر روی یک بستر نوع N که یک اتصال pn را تشکیل می‌دهد. یون‌هایی که به آشکارساز می‌رسند مقداری از انرژی خود را در اثر پراکندگی غیرالاستیک الکترون‌ها از دست می‌دهند و برخی از این الکترون‌ها انرژی کافی برای غلبه بر شکاف نواری بین ظرفیت نیمه‌رسانا و نوارهای رسانایی به دست می‌آورند. این بدان معناست که هر برخورد یونی روی آشکارساز تعدادی جفت الکترون-حفره تولید می‌کند که به انرژی یون بستگی دارد. این جفت‌ها را می‌توان با اعمال ولتاژ در سرتاسر آشکارساز و اندازه‌گیری جریان تشخیص داد و اندازه‌گیری مؤثر انرژی یون را فراهم می‌کند. رابطه بین انرژی یون و تعداد جفت‌های الکترون-حفره تولید شده به مواد آشکارساز، نوع یون و بازده اندازه‌گیری جریان بستگی دارد. وضوح انرژی به نوسانات حرارتی بستگی دارد. پس از برخورد یک یون بر روی آشکارساز، "مدتی" قبل از ترکیب مجدد جفت الکترون-حفره باقی می‌ماند که در آن یون فرود دوم را نمی‌توان از اولی متمایز کرد.EAG Instrumentation Tutorial: http://www.eaglabs.com/training/tutorials/rbs_instrumentation_tutorial/rspect.php
وابستگی زاویه‌ای تشخیص را می‌توان با استفاده از یک آشکارساز متحرک، یا عملاً با جدا کردن آشکارساز مانع سطحی به سلول‌های مستقل زیادی که می‌توان به‌طور مستقل اندازه‌گیری کرد، به دست آورد و محدوده‌ای از زوایای حول پراکندگی مستقیم (۱۸۰ درجه) را پوشش داد. وابستگی زاویه ای پرتو فرودی با استفاده از یک مرحله نمونه کج کنترل می‌شود.
اتلاف انرژی یک یون پس پراکنده به دو فرایند بستگی دارد: انرژی از دست رفته در رویدادهای پراکندگی با هسته‌های نمونه، و انرژی از دست رفته در پراکندگی با زاویه کوچک از الکترون‌های نمونه. فرایند اول به سطح مقطع پراکندگی هسته و در نتیجه جرم و عدد اتمی آن بستگی دارد؛ بنابراین، برای یک زاویه اندازه‌گیری معین، هسته‌های دو عنصر مختلف، یون‌های فرود را به درجات مختلف و با انرژی‌های متفاوت پراکنده می‌کنند و پیک‌های جداگانه‌ای را در نمودار N(E) تعداد اندازه‌گیری در مقابل انرژی تولید می‌کنند. این پیک‌ها مشخصه عناصر موجود در ماده هستند و ابزاری برای تجزیه و تحلیل ترکیب یک نمونه با تطبیق انرژی‌های پراکنده با مقاطع پراکندگی شناخته شده فراهم می‌کنند. غلظت نسبی را می‌توان با اندازه‌گیری ارتفاع قله‌ها تعیین کرد.
دومین فرایند اتلاف انرژی، قدرت توقف الکترون‌های نمونه، منجر به تلفات گسسته بزرگی مانند تلفات ناشی از برخوردهای هسته‌ای نمی‌شود. در عوض، اتلاف تدریجی انرژی وابسته به چگالی الکترون و مسافت طی شده در نمونه ایجاد می‌کند. این اتلاف انرژی انرژی اندازه‌گیری‌شده یون‌هایی را که از هسته‌های داخل نمونه به صورت پیوسته بسته به عمق هسته‌ها به عقب پراکنده می‌شوند، کاهش می‌دهد. نتیجه این است که به جای قله‌های تیز پراکنده پشتی که در نمودار N(E) انتظار می‌رود، با عرض تعیین شده توسط انرژی و تفکیک زاویه ای، قله‌های مشاهده شده به تدریج به سمت انرژی پایین‌تر حرکت می‌کنند زیرا یون‌ها از عمق اشغال شده توسط آن عبور می‌کنند. عنصر عناصری که فقط در عمقی در داخل نمونه ظاهر می‌شوند، موقعیت‌های اوج خود را نیز به میزانی تغییر می‌دهند که نشان‌دهنده فاصله‌ای است که یک یون برای رسیدن به آن هسته‌ها باید طی کند.