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Titolo: Dinamica delle galassie: le risposte.

Qui il testo completo (pdf scaricabile), cos� come appare su supporto
cartaceo, da sfogliare col cursore: l'indice � alla fine.
http://www.lucianobuggio.altervista.org/pdf/galassie.pdf
in attesa del completamento dell'edizione vera e propria per la rete,
i cui lavori sono in corso: � consultabile per ora l'indice, la
prefazione, l'introduzione ed il primo capitolo.
Qui (per chi ha fretta e vuole farsi solo un'idea dell'approccio)
http://www.lucianobuggio.altervista.org/galassie/
Luciano Buggio

 ha scritto nel messaggio 
news:e0f29569-4f40-47a9...@x6g2000prc.googlegroups.com...

Hum.. potresti fornire qua la tua equazione per la forza di gravitazione 
modificata? In pratica ci� che vuoi sostituire a F = GMm/(R^2). Giusto 
l'equazione, perch� non mi sembra di averla vista.. 


wrote:



 l'equazione, perch� non mi sembra di averla vista..
Vai all'appendice, nei dintorni di pag,107, e troverai quanto
cerchi.
Tieni presente per� che la mia formula non sostituisce quella di
Newton, � molto pi� genetrale, e quella dell'inverso del quadrato
della distanza non � per la mia teoria che un caso particoalre, come
viene spiegato in questo brano che copio ed incollo dalla prefazione.
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Ci� che non corrisponde, secondo la nostra ipotesi, all'andamento
canonico della gravit� � il campo del "costituente ultimo" del corpo
dotato di massa, che ha una legge completamente diversa. Secondo la
visione corrente, nonch� quella che appare una logica inoppugnabile,
frantumando un corpo in parti sempre pi� piccole, ciascuna continuer�
ad avere intorno, per quanto pi� debole, un campo gravitazionale con
la stessa legge dell'inverso del quadrato della distanza, vale a dire,
in termini di potenziale, un suo "imbutino" sempre pi� piccolo.
E questo fino ad un ipotetico frammento ultimo, elementare e
fondamentale, non ulteriormente divisibile: ricomponendo poi i pezzi
si riotterr� il vasto e profondo imbuto di partenza. Ma � questo il
solo modo di ottenere tale imbuto finale?
Noi ipotizzeremo (e proporremo per questo una legge nell'appendice
conclusiva) un altro modo di arrivare a questo risultato: il campo dei
costituenti ultimo ha un'altra legge, assai pi� complessa, ove figura
un solo parametro libero al variare del quale ciascun costituente
individuale si differenzia, nel continuo, da tutti gli altri, cos�
come ha una sua identit� ciascun numero reale. Se nel ricomporre il
corpo dotato di massa si utilizzer� una distribuzione casuale dei
valori di tale parametro si costruir� esattamente il campo di Newton.
Ma, in natura, non � obbligatorio che tale distribuzione sia casuale:
con una qualsivoglia anisotropia di tale distribuzione si avranno
andamenti diversi del potenziale macroscopico.
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Ciao.
luciano buggio
-- 
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ab...@newsland.it

 viene spiegato in questo brano che copio ed incollo dalla prefazione.
S�, ma non c'� scritto nulla di preciso... se voglio calcolare la forza fra 
due masse "M" e "m" a distanza "r" come faccio? Hai bisogno di ulteriori 
ipotesi, esiste un procedimento da seguire? Se � un problema, va bene anche 
l' equazione del potenziale.
Devi fornire una formula che dia un risultato numerico F = f (M, m, r) 
altrimenti com'� possibile fare delle verifiche?
Fra l'altro mi sembra che, invece che stare in appendice, questa parte 
dovrebbe essere il *fondamento* della tua teoria... 

 dovrebbe essere il *fondamento* della tua teoria.
Allora lascia stare l'appendice, e considera l'equazione alternativa
(questa s�, alcampo di Newton)., che ti do ora, e che trovi comunque anche
nel testo..
Qui (e nel testo, prima dell'appendice) viene semplicemente postulata.
Tieni presente che io inserisco qwui un'"anomalia" nell'imbuto
gravitaizonale, a una certa distanza, anomalia che non � obbligatoria,
come chiarir� �i� avanti..
L'equazione generale dei grafici di potenziale, alternativo a Newton, 
(con relativa derivata ) di fig 5, 7, 8 (quello di fig 6 � da 
scartare, come risulta dal commento, anche perch� non rispetta 
l'invarianza dell'integrale definito) � (la trova a pag 109): 
y'=-b/x - 2a^-(x-c)^2*ln a*(x-c)    a>0   b>0   c>0 
Dove il primo termine della somma � il potenziale di Newton, il 
secondo la derivata della gaussiana. 
b � correlato con la massa del corpo centrale, a con il rapporto tra 
l'ingombro orizzontale e quello verticale della campana, e c � la 
distanza dal centro di massa a cui � collocata l'anomalia. 
Per b=14, a=1.5 e c=10 a pag 18 troverai i due grafici del potenziale e 
della forza disegnati da graphmat, con l'andamento di quelli che avevo
disegnato 
a mano. 
In fig 5 7 e 8 i valori di a sono tali che rispettivamente nel flesso 
che separa il "dosso" dalla "cunetta"la derivata � positiva, nulla e 
negativa (la sorgente di campo � a sinistra) 
Alzo la puntata dicendo che l'eqwuazione va bene anche per descrivere 
i potenziali del microfisico (c molto piccolo), con valori di a molto 
grandi, a dar luogo in particolare a profondissime e strettisime buche 
(accanto ed elevatissimi e sottilissimi dossi) ove vanno a coricarsi i 
nuclei atomici ed altro. . 
Nel caso delle galassie c � molto grande (grande distanza dal centro 
di massa della galassia vicina) e la gaussiana la cui derivata � il 
termine aggiuntivo cosi estesa e relativamente poco rilevata  da 
configurare un letto del suo stesso ordine di grandezza, in cui � 
coricata, dimenandosi o meno. 
Nella fretta forse ho commesso qualche errore pacchiano (forse deve 
essere a>1: per a=1 il secondo termine scompare - la gaussiana diventa 
una retta e la sua derivata vale sempre zero - scompare l'anomalia ed 
abbiamo solo l'imbuto liscio di Newton. 
Luciano Buggio 
http://www.lucianobuggio.altervista.org/pdf/galassie.pdf
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