층밀림 변형력

층밀림 변형력(shear stress, 층밀림 응력, 전단 응력(剪斷 應力). 종종 τ로 표시됨, 그리스어: 타우)은 재료 단면(material cross section)과 동일 평면(공면점)에 있는 변형력(stress) 구성 요소이다. 이는 재료 단면에 평행한 힘 벡터의 구성 요소인 층밀림 힘(shear force)에서 발생한다. 반면에 수직 변형력(normal stress, 수직 응력)은 작용하는 재료 단면에 수직인 힘 벡터 구성요소에서 발생한다. 전단 응력(shear stress)은 재료가 전단력(shear force)을 받을 때 이에 저항하여 생기는 응력(stress)을 말한다. 평균 층밀림 번형력 τ 또는 단위 면적 당 힘을 계산하는 공식은 다음과 같다: τ = F A , {\displaystyle \tau ={F \over A},} 여기서: F, 적용된 힘; A, 단면적. 관련된 영역은 적용된 힘 벡터에 평행한 재료 면(face), 즉 힘에 수직인 표면 법선 벡터(normal vector)에 해당한다. 뉴턴 유체의 거동은 다음과 같은 간단한 식으로 나타낼있다. (가정조건 : 비 압축성 유동, 등방성 뉴턴유체) τ = μ d u d x {\displaystyle \tau =\mu {du \over dx}} 여기서, τ {\displaystyle \tau } 는 유체에 작용하는 층밀림 변형력(shear stress) μ {\displaystyle \mu } 는 유체의 점성계수 d u d x {\displaystyle {du \over dx}} 는 층밀림 힘(shear force)에 수직한 방향의 속도의 기울기로 표현되는 전단변형률이다. 흙이 전단 응력을 받아 현저한 전단 변형을 일으키거나 명확한 전단 활동을 일으킨다면 이것을 '흙이 전단 파괴되었다'고 하며 이때의 활동면 상의 전단 응력을 전단 강도(shear strength)라고 한다. Mohr-Coulomb의 이론에 따르면 전단강도는 흙 입자 사이에 작용하는 점착력(c)과 마찰에 의해서 결정된다. Φ는 내부마찰각 또는 전단저항각이라고 한다. 흙의 전단 강도 식은 다음과 같다. τ = c + σ t a n ϕ {\displaystyle \tau =c+\sigma tan\phi } 여기서 σ {\displaystyle \sigma } 는 전응력을 나타낸다. 만약 공극 수압이 발생한다면, 위 식에서 전응력이 아닌 유효응력을 대입하여 계산해야 한다. 즉, τ = c + σ ¯ t a n ϕ {\displaystyle \tau =c+{\bar {\sigma }}tan\phi } 유효응력이란 전응력에서 공극 수압을 뺀 것과 같다( σ ¯ = σ − u {\displaystyle {\bar {\sigma }}=\sigma -u} ) σ와 τ에 따른 파괴 포락선(failure envelope)은 실제로 곡선이지만, 계산의 편의 상 직선으로 보고 사용하며, 이를 모어―쿨롱의 파괴규준(Mohr―Coulomb failure criteria)이라고 한다. 파괴 규준 선 이하에 σ, τ가 위치하면 아직 전단파괴가 일어나지 않은 것이고, 파괴 규준 선에 점이 위치하면 전단파괴가 일어난 것을 의미한다. 전단강도는 흙의 종류에 따라 달라지는 것이 아니라 같은 흙이라도 다르게 나타날 수 있다. 전단강도에 영향을 주는 현장 요인들 공극비, 입도, 흙 입자 형상 함수비 하중 재하 속도. 급속 하중 재하는 과잉간극수압을 발생시킴 강도의 비등방성: 연직방향과 수평방향의 강도가 다를 수 있음. 전단강도에 영향을 주는 실내 실험 요인들 과잉간극수압 발생 여부 시료 교란 여부 함수비 지표면에서 z 거리만큼 아래에 있는 흙의 미소 단위에 대해 생각해보자. 이 미소 요소에 수직으로 작용하는 응력을 σ 1 {\displaystyle \sigma _{1}} 이라 하고, 수평으로 작용하는 응력을 σ 3 {\displaystyle \sigma _{3}} 라 할 때, 미소 요소내의 임의 경사면 상에서의 수직 응력과 전단 응력을 구할 수 있다. σ 1 > σ 3 {\displaystyle \sigma _{1}>\sigma _{3}} 라고 가정한다면, σ 1 {\displaystyle \sigma _{1}} 이 작용하는 면을 최대 주응력면이라고 하고, σ 3 {\displaystyle \sigma _{3}} 가 작용하는 면을 최소 주응력면이라고 한다. 이때 θ {\displaystyle \theta } 는 최대 주응력면과 응력을 구하려는 면이 이루는 각이다. 해당 경사면에 작용하는 수직 응력과 전단 응력은 다음과 같다. σ = σ 1 + σ 3 2 + σ 1 − σ 3 2 c o s 2 θ {\displaystyle \sigma ={\frac {\sigma _{1}+\sigma _{3}}{2}}+{\frac {\sigma _{1}-\sigma _{3}}{2}}cos2\theta } τ = σ 1 − σ 3 2 s i n 2 θ {\displaystyle \tau ={\frac {\sigma _{1}-\sigma _{3}}{2}}sin2\theta } θ = 45 ∘ + ϕ 2 {\displaystyle \theta =45^{\circ }+{\frac {\phi }{2}}} 연속체 역학 층밀림 탄성률(shear modulus) 항복 변형력(yield stress) 층류(laminar flow) 난류 (역학) 층밀림(shearing, 전단) 변형력(stress, 응력) 층밀림 힘(shear force, 전단력) 층밀림 비율(shear rate, 전단율) 겉보기 점성도 빙엄 플라스틱 층밀림 변형(shear strain, 전단 변형) 한국물리학회 물리학용어집 https://www.kps.or.kr/content/voca/search.php?et=en&find_kw=shear+stress Hibbeler, R.C. (2004). 《Mechanics of Materials》. New Jersey USA: Pearson Education. 32쪽. ISBN 0-13-191345-X.  장병욱 등. 2010, 175쪽. harv error: 대상 없음: CITEREF장병욱전우정송창섭유찬2010 (help) 이인모 2013, 378쪽. harv error: 대상 없음: CITEREF이인모2013 (help) 장병욱 등. 2010, 177쪽. harv error: 대상 없음: CITEREF장병욱전우정송창섭유찬2010 (help) 장병욱 등. 2010, 177-178쪽. harv error: 대상 없음: CITEREF장병욱전우정송창섭유찬2010 (help) 이인모 2013, 376쪽. harv error: 대상 없음: CITEREF이인모2013 (help) 장병욱 등. 2010, 176쪽. harv error: 대상 없음: CITEREF장병욱전우정송창섭유찬2010 (help) 이인모 2013, 383쪽. harv error: 대상 없음: CITEREF이인모2013 (help) 성안당 출판사, <토목기사 과년도 시리즈 - 토질 및 기초>, 2015 장병욱; 전우정; 송창섭; 유찬; 임성훈; 김용성 (2010). 《토질역학》. 구미서관. ISBN 978-89-8225-697-4.  이인모 (2013). 《토질역학의 원리》 2판. 씨아이알. ISBN 9791156100096.