파인만의 슬래시 기법

양자장론에서 파인만의 슬래시 기법 ( Feynman slash notation ) 은 디랙 장의 연구에서 파인만에 의해 도입된 사차원 벡터와 감마 행렬 γ 의 축약를 나타내는 표기법이다: A /   ≡ γ μ A μ = γ μ A μ {\displaystyle {A\!\!\!/}\ \equiv \gamma ^{\mu }A_{\mu }=\gamma _{\mu }A^{\mu }} . 여기서 Aμ 는 공변 벡터, Aμ 는 반변 벡터이며 아인슈타인 표기법을 사용하고 있다. A / {\displaystyle {A\!\!\!/}} 는 「A슬래시」라고 읽는다. 감마 행렬의 반교환 관계 {γμ, γν} = 2gμν 를 사용함으로써 임의 벡터 a, b 에 대해 다음 항등식이 성립한다. a / a / ≡ a μ a μ ⋅ I 4 = a 2 ⋅ I 4 a / b / + b / a / ≡ 2 a ⋅ b ⋅ I 4 {\displaystyle {\begin{aligned}{a\!\!\!/}{a\!\!\!/}&\equiv a^{\mu }a_{\mu }\cdot I_{4}=a^{2}\cdot I_{4}\\{a\!\!\!/}{b\!\!\!/}+{b\!\!\!/}{a\!\!\!/}&\equiv 2a\cdot b\cdot I_{4}\,\end{aligned}}} . 여기서 I4 는 4차원 단위 행렬이다. 특히 ∂ / 2 ≡ ∂ 2 ⋅ I 4 {\displaystyle {\partial \!\!\!/}^{2}\equiv \partial ^{2}\cdot I_{4}} . 다음 항등식은 감마 행렬의 성질로부터 계량 텐서와 내적을 지환함으로써 직접 얻어진다. 예를 들면 tr ⁡ ( a / b / ) ≡ 4 a ⋅ b tr ⁡ ( a / b / c / d / ) ≡ 4 [ ( a ⋅ b ) ( c ⋅ d ) − ( a ⋅ c ) ( b ⋅ d ) + ( a ⋅ d ) ( b ⋅ c ) ] tr ⁡ ( γ 5 a / b / c / d / ) ≡ 4 i ϵ μ ν λ σ a μ b ν c λ d σ γ μ a / γ μ ≡ − 2 a / γ μ a / b / γ μ ≡ 4 a ⋅ b ⋅ I 4 γ μ a / b / c / γ μ ≡ − 2 c / b / a / {\displaystyle {\begin{aligned}\operatorname {tr} ({a\!\!\!/}{b\!\!\!/})&\equiv 4a\cdot b\\\operatorname {tr} ({a\!\!\!/}{b\!\!\!/}{c\!\!\!/}{d\!\!\!/})&\equiv 4\left[(a\cdot b)(c\cdot d)-(a\cdot c)(b\cdot d)+(a\cdot d)(b\cdot c)\right]\\\operatorname {tr} (\gamma _{5}{a\!\!\!/}{b\!\!\!/}{c\!\!\!/}{d\!\!\!/})&\equiv 4i\epsilon _{\mu \nu \lambda \sigma }a^{\mu }b^{\nu }c^{\lambda }d^{\sigma }\\\gamma _{\mu }{a\!\!\!/}\gamma ^{\mu }&\equiv -2{a\!\!\!/}\\\gamma _{\mu }{a\!\!\!/}{b\!\!\!/}\gamma ^{\mu }&\equiv 4a\cdot b\cdot I_{4}\\\gamma _{\mu }{a\!\!\!/}{b\!\!\!/}{c\!\!\!/}\gamma ^{\mu }&\equiv -2{c\!\!\!/}{b\!\!\!/}{a\!\!\!/}\\\end{aligned}}} 여기서 εμνλσ 는 레비 티비타 완전 반대칭 텐서 . 디랙 방정식을 사용하여서 산란 단면적을 풀 때 사차원 운동량에 대해 슬래시 기법을 사용한다: 감마 행렬은 다음 디랙 표현을 사용하면 γ 0 = ( I 0 0 − I ) , γ i = ( 0 σ i − σ i 0 ) {\displaystyle \gamma ^{0}={\begin{pmatrix}I&0\\0&-I\end{pmatrix}},\quad \gamma ^{i}={\begin{pmatrix}0&\sigma ^{i}\\-\sigma ^{i}&0\end{pmatrix}}} , 여기서 σ 는 파울리 행렬이다. 또한 사차원 운동량의 정의: p μ = ( E , − p x , − p y , − p z ) {\displaystyle p_{\mu }=\left(E,-p_{x},-p_{y},-p_{z}\right)} 에 따라서, 다음을 얻는다. p / = γ μ p μ = γ 0 p 0 + γ i p i = [ p 0 0 0 − p 0 ] + [ 0 σ i p i − σ i p i 0 ] = [ E − σ ⋅ p → σ ⋅ p → − E ] . {\displaystyle {\begin{aligned}{p\!\!/}&=\gamma ^{\mu }p_{\mu }=\gamma ^{0}p_{0}+\gamma ^{i}p_{i}\\&={\begin{bmatrix}p_{0}&0\\0&-p_{0}\end{bmatrix}}+{\begin{bmatrix}0&\sigma ^{i}p_{i}\\-\sigma ^{i}p_{i}&0\end{bmatrix}}\\&={\begin{bmatrix}E&-\sigma \cdot {\vec {p}}\\\sigma \cdot {\vec {p}}&-E\end{bmatrix}}.\end{aligned}}} 가튼 결과는 바일 표현과 같은 다른 표현을 사용하면서도 얻을 수 있다. 「ディラック・スラッシュ」の記法と呼ばれることもある。例えば 1, OCLC Cambridge University Press |oclc= 값 확인 필요 (도움말), |보존url=은 |보존날짜=를 필요로 함 (도움말)에 원본|보존url=은 |url=을 필요로 함 (도움말)에서 보존된 문서  |제목=이(가) 없거나 비었음 (도움말) 実際は4元ベクトルに限らず、時空間が d 次元であれば d 元ベクトルに対し成り立つ。 Halzen, Francis; Martin, Alan (1984). 《Quarks & Leptons: An Introductory Course in Modern Particle Physics》. John Wiley & Sons. ISBN 0-471-88741-2. Halzen, Francis; Martin, Alan (1984). 《Quarks & Leptons: An Introductory Course in Modern Particle Physics》. John Wiley & Sons. ISBN 0-471-88741-2.  감마 행렬