폴랴코프 작용

폴랴코프 작용(영어: Polyakov action)은 보손 끈을 비선형 시그마 모형으로 나타내는 작용이다. 난부-고토 작용과 고전적으로 동일하나, 양자화가 수월하다. 목표 공간(target space)의 좌표는 X μ {\displaystyle X^{\mu }} 로, 끈의 세계면의 좌표는 ξ α {\displaystyle \xi ^{\alpha }} 로 쓰자. 목표 공간의 계량 텐서를 g μ ν {\displaystyle g_{\mu \nu }} 로 쓰자. 끈의 장력을 T = 1 / 2 π α ′ {\displaystyle T=1/2\pi \alpha '} 로 쓰자. 폴랴코프 작용은 세계면의 계량 텐서 h α β {\displaystyle h_{\alpha \beta }} 와 세계면 좌표에서 목표 공간으로의 매장 (embedding) X μ ( ξ α ) {\displaystyle X^{\mu }(\xi ^{\alpha })} 에 대한 범함수로, 다음과 같다. S Polyakov [ h α β , X μ ] = − 1 2 T ∫ d 2 ξ − det h h α β g μ ν X , α μ X , β ν {\displaystyle S_{\text{Polyakov}}[h_{\alpha \beta },X^{\mu }]=-{\frac {1}{2}}T\int \mathrm {d} ^{2}\xi \;{\sqrt {-\det h}}h^{\alpha \beta }g_{\mu \nu }X_{,\alpha }^{\mu }X_{,\beta }^{\nu }} . 폴랴코프 작용은 다음과 같은 세 대칭을 지닌다. 목표 공간의 로런츠 대칭 (목표 공간이 민코프스키 공간인 경우) 세계면 위의 미분동형사상 불변성 바일 불변성 이 가운데 로런츠 대칭을 제외한 나머지 두 대칭은 게이지 대칭이다. 즉, 물리적인 의미를 갖지 않는다. 게이지 대칭을 고정시켜 세계면 계량 텐서를 h α β = ( − 1 0 0 1 ) {\displaystyle h_{\alpha \beta }={\begin{pmatrix}-1&0\\0&1\end{pmatrix}}} 의 꼴로 놓을 수 있다. 이 게이지 조건을 등각 게이지 조건(conformal gauge condition)이라고 한다. 등각 게이지에서 폴랴코프 작용은 다음과 같다. S = 1 2 T ∫ d 2 ξ g μ ν ( X ˙ μ X ˙ ν − X ′ μ X ′ ν ) {\displaystyle S={\frac {1}{2}}T\int \mathrm {d} ^{2}\xi \;g_{\mu \nu }({\dot {X}}^{\mu }{\dot {X}}^{\nu }-X'^{\mu }X'^{\nu })} . 여기서 A ˙ = ∂ A / ∂ σ 0 {\displaystyle {\dot {A}}=\partial A/\partial \sigma ^{0}} , A ′ = ∂ A / ∂ σ 1 {\displaystyle A'=\partial A/\partial \sigma ^{1}} 이다. 등각 게이지 폴랴코프 작용의 오일러-라그랑주 방정식은 다음과 같이 단순한 파동 방정식이다. ( X ¨ − X ″ ) μ = 0. {\displaystyle ({\ddot {X}}-X'')^{\mu }=0.} 여기에 게이지 고정을 위한 구속 조건(constraint)을 부여하여야 한다. 보조장 h α β {\displaystyle h_{\alpha \beta }} 에 대한 오일러-라그랑주 방정식은 다음과 같다. 0 = 1 − h δ δ h α β − h h γ δ X , γ ⋅ X , δ = X , α ⋅ X , β − 1 2 X , γ ⋅ X , δ h γ δ h α β {\displaystyle 0={\frac {1}{\sqrt {-h}}}{\frac {\delta }{\delta h^{\alpha \beta }}}{\sqrt {-h}}h^{\gamma \delta }X_{,\gamma }\cdot X_{,\delta }=X_{,\alpha }\cdot X_{,\beta }-{\frac {1}{2}}X_{,\gamma }\cdot X_{,\delta }h^{\gamma \delta }h_{\alpha \beta }} . 등각 게이지에서는 이는 다음과 같다. 0 = X ˙ 2 + X ′ 2 {\displaystyle 0={\dot {X}}^{2}+X'^{2}} 0 = X ˙ ⋅ X ′ {\displaystyle 0={\dot {X}}\cdot X'} . 이들은 에너지-운동량 텐서 T {\displaystyle T} 가 사라지는 것과 동등하며, 이를 방식 전개하면 비라소로 대수를 얻는다. 이는 양자화한 뒤 (연산자 순서에 대한 모호함을 제외하고는) 실재하는 상태에 대한 구속으로 적용하여야 한다. 고전적 폴랴코프 작용을 양자화하려면 경로 적분에 넣어야 한다. 이를 폴랴코프 경로 적분(Polyakov path integral)이라고 한다. 즉 (윅 회전을 하면) 그 분배 범함수는 다음과 같다. Z = ∫ d X d h exp ⁡ ( − S [ X , h ] ) {\displaystyle Z=\int dX\;dh\;\exp(-S[X,h])} 여기서 S [ X , g ] {\displaystyle S[X,g]} 는 좌표( X {\displaystyle X} )와 세계면 계량 텐서( h {\displaystyle h} )에 따르는 (유클리드) 폴랴코프 작용이다. 그러나 이는 미분동형사상 및 바일 변환이라는 게이지 대칭을 지니므로, 게이지를 고정시켜야 한다. 예를 들어 등각 게이지를 적용하여 (국소적으로) 계량 텐서를 단위행렬( h α β = δ α β {\displaystyle h_{\alpha \beta }=\delta _{\alpha \beta }} )로 놓자. 게이지를 고정시키면 이에 따라 파데예프-포포프 유령장이 생기는데, 그 작용은 다음과 같다. S g = 1 4 π ∫ d 2 z b a b ( ∂ a c b + ∂ b c a − g a b ∂ c a c ) {\displaystyle S_{g}={\frac {1}{4\pi }}\int d^{2}z\;b^{ab}(\partial _{a}c_{b}+\partial _{b}c_{a}-g_{ab}\partial _{c}a^{c})} 여기서 c a {\displaystyle c^{a}} 는 벡터 유령, b a b {\displaystyle b^{ab}} 는 무(無)대각합 대칭텐서 유령이다. 이를 b c {\displaystyle bc} 계( b c {\displaystyle bc} system)이라고 하며, 보존 끈의 임계 차원(D=26)의 계산에 중요한 역할을 한다. (대략, 바일 변칙을 없애기 위하여 적절한 수의 실재하는 마당 X {\displaystyle X} 로 b c {\displaystyle bc} 계의 비라소로 중앙원소를 상쇄하여야 한다.) 반면 초끈의 경우는 보존 끈의 게이지 대칭 밖에 초대칭이 있으므로, 이에 해당하는 유령인 β γ {\displaystyle \beta \gamma } 계가 필요하다. 이에 따라 초끈의 임계 차원은 D=10이다. 폴랴코프 작용은 라르스 브링크 (Lars Brink), 파올로 디베키아 (Paolo Di Vecchia), 폴 호 (Paul S. Howe), 스탠리 데서 (Stanley Deser), 브루노 추미노 가 1976년에 도입하였다. 알렉산드르 마르코비치 폴랴코프가 이를 이용한 경로 적분을 도입하였다. D-막 아인슈타인-힐베르트 작용 Lars Brink, Paolo Di Vecchia, Paul S. Howe (1976년 12월 20일). “A locally supersymmetric and reparametrization invariant action for the spinning string”. 《Physics Letters B》 65 (5): 471471–474. doi:10.1016/0370-2693(76)90445-7.  CS1 관리 - 여러 이름 (링크) Deser, Stanley; Bruno Zumino (1976년 12월 6일). “A complete action for the spinning string”. 《Physics Letters B》 65 (4): 369–373. doi:10.1016/0370-2693(76)90245-8.  더 이상 지원되지 않는 변수를 사용함 (도움말) Polyakov, Alexander M. (1981년 7월 23일). “Quantum geometry of bosonic strings”. 《Physics Letters B》 103 (3): 207–210. doi:10.1016/0370-2693(81)90743-7.  Polyakov, Alexander M. (1981년 7월 23일). “Quantum geometry of fermionic strings”. 《Physics Letters B》 103 (3): 211–213. doi:10.1016/0370-2693(81)90744-9.