R대칭

이론물리학에서 R대칭(R對稱, 영어: R-symmetry)은 서로 다른 초대칭 생성원(초전하)들을 섞는 (보손) 대칭이다. 가장 간단한 ( N = 1 {\displaystyle {\mathcal {N}}=1} ) 초대칭에서는 U(1)이지만, 확장 초대칭의 경우 아벨 군이 아닐 수 있다. 시공간 대칭 L {\displaystyle L} 이 주어졌다고 하자. 예를 들어, 부호수 ( p , q ) {\displaystyle (p,q)} 의 민코프스키 공간에서, 이는 푸앵카레 대칭 ISO ⁡ ( p , q ) {\displaystyle \operatorname {ISO} (p,q)} 이며, 반 더 시터르 공간이나 등각 장론에서는 이는 SO ⁡ ( p + 1 , q + 1 ) {\displaystyle \operatorname {SO} (p+1,q+1)} 의 꼴이다. 이 위에 초대칭 이론을 정의한다고 하자. 그렇다면, 초대칭의 리 초대수 g {\displaystyle {\mathfrak {g}}} 의 보손 성분 g 0 {\displaystyle {\mathfrak {g}}_{0}} 를 생각하자. 콜먼-맨듈라 정리 및 하크-워푸샨스키-조니우스 정리 등에 따라서, 이는 일반적으로 g 0 = Lie ⁡ ( L ) ⊕ r {\displaystyle {\mathfrak {g}}_{0}=\operatorname {Lie} (L)\oplus {\mathfrak {r}}} 의 꼴이다. 즉, 시공간 대칭과 가환하는 대칭의 리 대수 r {\displaystyle {\mathfrak {r}}} 가 존재한다. 이 리 대수에 대응하는 대칭을 R대칭이라고 한다. 스피너 표현이 실수 또는 복소수 또는 사원수 표현인지 여부에 따라서, R대칭군은 각각 직교군 또는 유니터리 군 또는 심플렉틱 군이 된다. 구체적으로, 시공간 부호수 ( p , q ) {\displaystyle (p,q)} 에서, 초대칭의 R대칭은 다음과 같다. 물론, 이 가운데 일부는 상호 작용에 의하여 깨지거나 게이지 대칭이 될 수 있다. 일반적인 초대칭 양자장론에서, R대칭은 (이름과 달리) 실제 이론의 대칭이 아닐 수 있다. 즉, 해밀토니언 연산자와 가환하지 않을 수 있다. 이 깨짐은 직접적으로 (R대칭을 따르지 않는 라그랑지언 항), 또는 변칙적으로 일어날 수 있다. 그러나 등각 장론의 경우, 등각 대수가 닫히기 위해서 R대칭이 꼭 필요하며, 따라서 R대칭이 깨질 수 없다. 4차원에서, 중심 전하(영어: central charge)가 없는 N {\displaystyle {\mathcal {N}}} 초대칭 이론의 경우 R대칭은 U ⁡ ( N ) {\displaystyle \operatorname {U} ({\mathcal {N}})} 이다 ( N = 4 {\displaystyle {\mathcal {N}}=4} 일 경우, SU ⁡ ( 4 ) {\displaystyle \operatorname {SU} (4)} ). 만약 중심 전하 Z i j {\displaystyle Z_{ij}} 가 주어질 경우, R대칭은 중심 전하를 보존하는 부분군인 심플렉틱 군 USp ⁡ ( N ) {\displaystyle \operatorname {USp} ({\mathcal {N}})} 으로 깨지게 된다.:40 민코프스키 공간 위의 초대칭 이론 (특히 양-밀스 이론)의 R대칭군은 다음과 같다. 이들 가운데 일부는 다음과 같이 기하학적으로 해석할 수 있다. 4차원 N = 4 {\displaystyle {\mathcal {N}}=4} 양-밀스 이론의 SU(4)=Spin(6) R대칭군은 AdS/CFT 대응성을 통해, 반 더 시터르 공간의 등거리군으로 설명할 수 있다. 또한, 4차원 N = 4 {\displaystyle {\mathcal {N}}=4} 는 10차원 N = 1 {\displaystyle {\mathcal {N}}=1} 양-밀스 이론에서 6개의 차원을 축소화하여 얻으며, 이에 따라 Spin(6)=SU(4)를 얻는다. 6차원 N = ( 1 , 1 ) {\displaystyle {\mathcal {N}}=(1,1)} 이론의 경우, 10차원 N = 1 {\displaystyle {\mathcal {N}}=1} 양-밀스 이론에서 4개의 차원을 축소화하여 얻을 수 있다. 이에 따라 R대칭군은 Spin(4)=USp(2)×USp(2)이다. 6차원 N = ( 2 , 0 ) {\displaystyle {\mathcal {N}}=(2,0)} 이론의 경우, M5-막 위에 존재한다. 따라서, 11차원 M이론을 사용하여, M5-막에 수직인 5개의 차원으로부터 R대칭 Spin(5)=USp(4)를 얻는다. 3차원 N = 4 {\displaystyle {\mathcal {N}}=4} 이론은 6차원 N = 1 {\displaystyle {\mathcal {N}}=1} 이론에서 세 개의 차원을 축소화하여 얻을 수 있다. 이 경우, 6차원 N = 1 {\displaystyle {\mathcal {N}}=1} 이론은 USp(2) R대칭을 가지며, 축소화한 3개의 차원으로부터 Spin(3)=SU(2) R대칭이 추가로 발생한다. 따라서 총 R대칭은 Spin(4)=SU(2)×SU(2)이다. 실수 단순 리 초대수 가운데, 그 보손 부분 대수가 o ( p , q ) ⊕ {\displaystyle {\mathfrak {o}}(p,q)\oplus } [콤팩트 리 대수] 의 꼴인 것들은 다음이 있다. 이들은 초등각 장론 또는 이에 대응하는 반 더 시터르 공간이나 더 시터르 공간 위의 초대칭 이론에서 사용된다. Labastida, Jose; Mariño, Marcos. 《Topological quantum field theories and four manifolds》. Mathematical Physics Studies (영어) 25. Springer. doi:10.1007/1-4020-3177-7. ISBN 978-1-4020-3058-1. ISSN 0921-3767.  “보관된 사본” (PDF). 2016년 3월 4일에 원본 문서 (PDF)에서 보존된 문서. 2015년 5월 15일에 확인함.  Berkovits, N.; Bershadsky, M.; Hauer, T.; Zhukov, S.; Zwiebach, B. (2000). “Superstring theory on AdS2 × S2 as a coset supermanifold”. 《Nuclear Physics B》 (영어) 567: 61–86. arXiv:hep-th/9907200.  R 반전성