三相交流

三相交流（さんそうこうりゅう、英語: three-phase electric power）とは、起電力（電圧）の位相を120度（ 2 π / 3 {\displaystyle 2\pi /3} [rad] ）ずつずらした3組の交流のことである。多相システムの一種で、現代の電力系統において主流の送電方法である。回転磁界を容易に作れることから大型の電動機や他の大型の負荷でも使用される。電動機への応用にはドイツの電機メーカーAEGが最も寄与した。 三相交流による送電（三相三線式）は同条件で比較した場合、単相交流（単相二線式）よりも導体の使用量が少なくて済むため経済的である。三相システムはガリレオ・フェラリス、ミハイル・ドリヴォ＝ドブロヴォルスキー、Jonas Wenströmとニコラ・テスラ達の働きによって1880年代末に発明された。 三相交流のうち、起電力（電圧）の大きさが等しく、位相が120度ずつずれているものを特に対称三相交流という。式で表すと次の通り。 E a ˙ = E ∠ 0 = E e j 0 = E E b ˙ = E ∠ − 2 π 3 = E e − j 2 π / 3 E c ˙ = E ∠ − 4 π 3 = E e − j 4 π / 3 {\displaystyle {\begin{aligned}{\dot {E_{a}}}&=E\angle 0=Ee^{j0}=E\\{\dot {E_{b}}}&=E\angle -{\frac {2\pi }{3}}=Ee^{-j2\pi /3}\\{\dot {E_{c}}}&=E\angle -{\frac {4\pi }{3}}=Ee^{-j4\pi /3}\\\end{aligned}}} 瞬時値形式で書いた場合は次の通り。 e a ( t ) = E sin ⁡ ( ω t ) e b ( t ) = E sin ⁡ ( ω t − 2 3 π ) e c ( t ) = E sin ⁡ ( ω t − 4 3 π ) {\displaystyle {\begin{aligned}e_{a}(t)&=E\sin(\omega t)\\e_{b}(t)&=E\sin(\omega t-{\frac {2}{3}}\pi )\\e_{c}(t)&=E\sin(\omega t-{\frac {4}{3}}\pi )\\\end{aligned}}} 対称三相交流であれば、三つの起電力の和は0になる。 E a ˙ + E b ˙ + E c ˙ = 0 e a ( t ) + e b ( t ) + e c ( t ) = 0 {\displaystyle {\begin{aligned}{\dot {E_{a}}}+{\dot {E_{b}}}+{\dot {E_{c}}}&=0\\e_{a}(t)+e_{b}(t)+e_{c}(t)&=0\\\end{aligned}}} 瞬時値形式とベクトル形式は、形が違うだけで同じものを指し示している。そのためどちらか一方の形式において、証明すれば十分なのだが、ここではそれぞれの形式における証明方法を記載している。 三角関数の加法定理を用いる。 e a ( t ) + e b ( t ) + e c ( t ) = E { sin ⁡ ω t + sin ⁡ ( ω t − 2 3 π ) + sin ⁡ ( ω t − 4 3 π ) } = E ( sin ⁡ ω t − 1 2 sin ⁡ ω t − 3 2 cos ⁡ ω t − 1 2 sin ⁡ ω t + 3 2 cos ⁡ ω t ) = 0 {\displaystyle {\begin{aligned}e_{a}(t)+e_{b}(t)+e_{c}(t)&=E\left\{\sin \omega t+\sin \left(\omega t-{\frac {2}{3}}\pi \right)+\sin \left(\omega t-{\frac {4}{3}}\pi \right)\right\}\\&=E\left(\sin \omega t-{\frac {1}{2}}\sin \omega t-{\frac {\sqrt {3}}{2}}\cos \omega t-{\frac {1}{2}}\sin \omega t+{\frac {\sqrt {3}}{2}}\cos \omega t\right)\\&=0\end{aligned}}} 以上の計算により、三つの起電力の和が0になることが示された。 オイラーの公式を用いる。 E a ˙ + E b ˙ + E c ˙ = E e j 0 + E e − j 2 π / 3 + E e − j 4 π / 3 = E e j θ ( 1 + e − j 2 π / 3 + e − j 4 π / 3 ) = E e j θ ( 1 + cos ⁡ 2 3 π − j sin ⁡ 2 3 π + cos ⁡ 4 3 π − j sin ⁡ 4 3 π ) = E e j θ ( 1 − 1 2 − j 3 2 − 1 2 + j 3 2 ) = 0 {\displaystyle {\begin{aligned}{\dot {E_{a}}}+{\dot {E_{b}}}+{\dot {E_{c}}}&=Ee^{j0}+Ee^{-j2\pi /3}+Ee^{-j4\pi /3}\\&=Ee^{j\theta }\left(1+e^{-j2\pi /3}+e^{-j4\pi /3}\right)\\&=Ee^{j\theta }\left(1+\cos {\frac {2}{3}}\pi -j\sin {\frac {2}{3}}\pi +\cos {\frac {4}{3}}\pi -j\sin {\frac {4}{3}}\pi \right)\\&=Ee^{j\theta }\left(1-{\frac {1}{2}}-j{\frac {\sqrt {3}}{2}}-{\frac {1}{2}}+j{\frac {\sqrt {3}}{2}}\right)\\&=0\\\end{aligned}}} 以上の計算により、三つの起電力の和が0になることが示された。 対称三相交流であり、各起電力に接続されている負荷インピーダンスがたがいに等しい（平衡負荷）場合を考える。 このとき各負荷に流れる電流は I a ˙ = I ∠ − θ = I e − j θ I b ˙ = I ∠ − ( θ + 2 π 3 ) = I e − j ( θ + 2 π / 3 ) I c ˙ = I ∠ − ( θ + 4 π 3 ) = I e − j ( θ + 4 π / 3 ) {\displaystyle {\begin{aligned}{\dot {I_{a}}}&=I\angle -\theta =Ie^{-j\theta }\\{\dot {I_{b}}}&=I\angle -\left(\theta +{\frac {2\pi }{3}}\right)=Ie^{-j(\theta +2\pi /3)}\\{\dot {I_{c}}}&=I\angle -\left(\theta +{\frac {4\pi }{3}}\right)=Ie^{-j(\theta +4\pi /3)}\\\end{aligned}}} となる。（ θ {\displaystyle \theta } は電圧と電流の位相差）各負荷に流れる電流の大きさが等しく、電流の位相が120°ずつ異なる回路を三相平衡交流という。 瞬時値形式で書いた場合は次の通り。 i a ( t ) = I sin ⁡ ( ω t − θ ) i b ( t ) = I sin ⁡ ( ω t − θ − 2 3 π ) i c ( t ) = I sin ⁡ ( ω t − θ − 4 3 π ) {\displaystyle {\begin{aligned}i_{a}(t)&=I\sin(\omega t-\theta )\\i_{b}(t)&=I\sin(\omega t-\theta -{\frac {2}{3}}\pi )\\i_{c}(t)&=I\sin(\omega t-\theta -{\frac {4}{3}}\pi )\\\end{aligned}}} 平衡三相交流であれば、三つの電流の和は0になる。 I a ˙ + I b ˙ + I c ˙ = 0 i a ( t ) + i b ( t ) + i c ( t ) = 0 {\displaystyle {\begin{aligned}{\dot {I_{a}}}+{\dot {I_{b}}}+{\dot {I_{c}}}&=0\\i_{a}(t)+i_{b}(t)+i_{c}(t)&=0\\\end{aligned}}} 電圧・電流の大きさが一定でない、もしくは位相差が120°でない交流のことを三相不平衡交流という。各負荷のインピーダンスが等しくなかったり、短絡・地絡などの故障が起きたりした場合に三相不平衡交流となる。なおその回路のことを三相不平衡回路という。 三相不平衡回路の回路計算は複雑であるため、2つの対称三相交流と1つの単相交流に変換し対称交流回路と単相回路として扱う対称座標法（英語版、ドイツ語版、スペイン語版、フランス語版）と呼ばれる計算方法が用いられる。 三相交流によって電源と負荷を接続する場合、例えば図のように接続する。 Y-Δ接続 Y-Y接続 Δ-Y接続 Δ-Δ接続 これらの接続方式を順に、Y-Δ接続・Y-Y接続・Δ-Y接続・Δ-Δ接続と呼ぶ。 図のように電源と負荷を接続した場合を考える。（この接続方式をY-Y接続 という）電源は対称三相交流、負荷は同じインピーダンス（平衡負荷） とする。 このとき中性線に流れる電流は0になり、中性点間の導線を取り除くことができる。 上記回路（中性点を省略していない方）に重ねの理を適用する。電源が E a ˙ {\displaystyle {\dot {E_{a}}}} だけの回路における電流 I o ˙ {\displaystyle {\dot {I_{o}}}} を I o ˙ ′ {\displaystyle {\dot {I_{o}}}^{\prime }} 、 同様に電源が E b ˙ {\displaystyle {\dot {E_{b}}}} だけの電流を I o ˙ ′ ′ {\displaystyle {\dot {I_{o}}}^{\prime \prime }} 、 E c ˙ {\displaystyle {\dot {E_{c}}}} だけの電流を I o ˙ ′ ′ ′ {\displaystyle {\dot {I_{o}}}^{\prime \prime \prime }} とする。 すると次のような回路となるから、負荷インピーダンスを Z ˙ {\displaystyle {\dot {Z}}} とすると I o ˙ ′ = E a ˙ Z ˙ I o ˙ ′ ′ = E b ˙ Z ˙ I o ˙ ′ ′ ′ = E c ˙ Z ˙ {\displaystyle {\begin{aligned}{\dot {I_{o}}}^{\prime }&={\frac {\dot {E_{a}}}{\dot {Z}}}\\{\dot {I_{o}}}^{\prime \prime }&={\frac {\dot {E_{b}}}{\dot {Z}}}\\{\dot {I_{o}}}^{\prime \prime \prime }&={\frac {\dot {E_{c}}}{\dot {Z}}}\\\end{aligned}}} と求めることができる。重ねの理より I o ˙ {\displaystyle {\dot {I_{o}}}} は I o ˙ = I o ˙ ′ + I o ˙ ′ ′ + I o ˙ ′ ′ ′ = 1 Z ˙ ( E a ˙ + E b ˙ + E c ˙ ) {\displaystyle {\begin{aligned}{\dot {I_{o}}}&={\dot {I_{o}}}^{\prime }+{\dot {I_{o}}}^{\prime \prime }+{\dot {I_{o}}}^{\prime \prime \prime }\\&={\frac {1}{\dot {Z}}}({\dot {E_{a}}}+{\dot {E_{b}}}+{\dot {E_{c}}})\\\end{aligned}}} となる。ここで対称三相交流の性質で解説したように E a ˙ + E b ˙ + E c ˙ = 0 {\displaystyle {\dot {E_{a}}}+{\dot {E_{b}}}+{\dot {E_{c}}}=0} であるから I o ˙ = 0 {\displaystyle {\dot {I_{o}}}=0} が成り立ち、中性点間の導線を取り除いても構わないことが分かる。 三相平衡回路の、伝送電力の瞬時値 p ( t ) {\displaystyle p(t)} は、常に p ( t ) = 3 2 V I cos ⁡ θ {\displaystyle p(t)={\frac {3}{2}}VI\cos {\theta }} となる。ただし V {\displaystyle V} は各起電力の最大電圧値、 I {\displaystyle I} は各起電力に流れる最大電流値、 cos ⁡ θ {\displaystyle \cos {\theta }} は力率である。 三相平衡回路の起電力の瞬時値・三相平衡回路に流れる電流の瞬時値は、次のように書ける。（ θ {\displaystyle \theta } は電圧と電流の位相差） { v a ( t ) = V sin ⁡ ( ω t ) v b ( t ) = V sin ⁡ ( ω t − 2 3 π ) v c ( t ) = V sin ⁡ ( ω t − 4 3 π ) {\displaystyle \left\{{\begin{aligned}v_{a}(t)&=V\sin(\omega t)\\v_{b}(t)&=V\sin(\omega t-{\frac {2}{3}}\pi )\\v_{c}(t)&=V\sin(\omega t-{\frac {4}{3}}\pi )\\\end{aligned}}\right.} { i a ( t ) = I sin ⁡ ( ω t + θ ) i b ( t ) = I sin ⁡ ( ω t + θ − 2 3 π ) i c ( t ) = I sin ⁡ ( ω t + θ − 4 3 π ) {\displaystyle \left\{{\begin{aligned}i_{a}(t)&=I\sin(\omega t+\theta )\\i_{b}(t)&=I\sin(\omega t+\theta -{\frac {2}{3}}\pi )\\i_{c}(t)&=I\sin(\omega t+\theta -{\frac {4}{3}}\pi )\\\end{aligned}}\right.} これらの式を p ( t ) {\displaystyle p(t)} の定義式 p ( t ) = v a ( t ) i a ( t ) + v b ( t ) i b ( t ) + v c ( t ) i c ( t ) {\displaystyle p(t)=v_{a}(t)i_{a}(t)+v_{b}(t)i_{b}(t)+v_{c}(t)i_{c}(t)} に代入して計算を進める。途中の式変形で三角関数の積和公式を用いている。 p ( t ) = v a ( t ) i a ( t ) + v b ( t ) i b ( t ) + v c ( t ) i c ( t ) = V I { sin ⁡ ( ω t ) sin ⁡ ( ω t + θ ) + sin ⁡ ( ω t − 2 π 3 ) sin ⁡ ( ω t + θ − 2 π 3 ) + sin ⁡ ( ω t − 4 π 3 ) sin ⁡ ( ω t + θ − 4 π 3 ) } = 1 2 V { cos ⁡ ( − θ ) − cos ⁡ ( 2 ω t + θ ) + cos ⁡ ( − θ ) − cos ⁡ ( 2 ω t + θ − 4 π 3 ) + c o s ( − θ ) − cos ⁡ ( 2 ω t + θ − 8 π 3 ) } = 3 2 V I cos ⁡ θ + 1 2 V { I sin ⁡ ( ω ′ t + θ ′ ) + I sin ⁡ ( ω ′ t + θ ′ − 2 3 π ) + I sin ⁡ ( ω ′ t + θ ′ − 4 3 π ) } {\displaystyle {\begin{aligned}p(t)&=v_{a}(t)i_{a}(t)+v_{b}(t)i_{b}(t)+v_{c}(t)i_{c}(t)\\&=VI\left\{\sin(\omega t)\sin(\omega t+\theta )+\sin(\omega t-{\frac {2\pi }{3}})\sin(\omega t+\theta -{\frac {2\pi }{3}})+\sin(\omega t-{\frac {4\pi }{3}})\sin(\omega t+\theta -{\frac {4\pi }{3}})\right\}\\&={\frac {1}{2}}V\left\{\cos(-\theta )-\cos(2\omega t+\theta )+\cos(-\theta )-\cos(2\omega t+\theta -{\frac {4\pi }{3}})+cos(-\theta )-\cos(2\omega t+\theta -{\frac {8\pi }{3}})\right\}\\&={\frac {3}{2}}VI\cos \theta +{\frac {1}{2}}V\left\{I\sin(\omega ^{\prime }t+\theta ^{\prime })+I\sin(\omega ^{\prime }t+\theta ^{\prime }-{\frac {2}{3}}\pi )+I\sin(\omega ^{\prime }t+\theta ^{\prime }-{\frac {4}{3}}\pi )\right\}\end{aligned}}} ω ′ = 2 ω , θ ′ = θ − π / 2 {\displaystyle \omega ^{\prime }=2\omega ,\theta ^{\prime }=\theta -\pi /2} とおいた。右式第二項は0になる。よって p ( t ) {\displaystyle p(t)} は p ( t ) = 3 2 V I cos ⁡ θ {\displaystyle p(t)={\frac {3}{2}}VI\cos {\theta }} となる。 電源の接続方法には、Y結線・Δ結線・V結線の三つがある。ここでは電源の結線方法しか述べていないが、負荷にもY結線・Δ結線が存在する。 負荷結線の、相電流・相電圧・線電流・線間電圧の定義は、電源と同じである。 Y結線（ワイけっせん, ほしがたけっせん, スターけっせん）は、三相各相をその一端の中性点で接続する結線。星形結線（ほしがたけっせん）、スター結線とも表記する。 各相間の電位差を線間電圧（せんかんでんあつ）といい、各相と大地間の電位差を相電圧（そうでんあつ）という。また、結線外の各相の電流を線電流（せんでんりゅう）といい、結線内の各相の電流を相電流（そうでんりゅう）という。 Y結線における、線間電圧と相電圧の関係は次の通り。 線間電圧の大きさは、相電圧の大きさの 3 {\displaystyle {\sqrt {3}}} 倍に等しい 線間電圧の位相は、線間電圧の正極性につながっている相電圧よりも30°進んでいる 線間電流は線電流に等しい 上の三つの関係を数式で表すと E ˙ a b = 3 E a ˙ ∠ π 6 E ˙ b c = 3 E b ˙ ∠ π 6 E ˙ c a = 3 E c ˙ ∠ π 6 I ˙ a a = I ˙ a I ˙ b b = I ˙ b I ˙ c c = I ˙ c {\displaystyle {\begin{aligned}{\dot {E}}_{ab}&={\sqrt {3}}{\dot {E_{a}}}\angle {\frac {\pi }{6}}\\{\dot {E}}_{bc}&={\sqrt {3}}{\dot {E_{b}}}\angle {\frac {\pi }{6}}\\{\dot {E}}_{ca}&={\sqrt {3}}{\dot {E_{c}}}\angle {\frac {\pi }{6}}\\{\dot {I}}_{aa}&={\dot {I}}_{a}\\{\dot {I}}_{bb}&={\dot {I}}_{b}\\{\dot {I}}_{cc}&={\dot {I}}_{c}\\\end{aligned}}} となる。 Δ結線（デルタけっせん, さんかくけっせん）は、三相各相を相電圧が加わる向きに接続し閉回路とする結線。三角結線（さんかくけっせん）、デルタ結線とも表記する。 Δ結線における、線電流と相電流の関係は次の通り。 線電流の大きさは、相電流の大きさの 3 {\displaystyle {\sqrt {3}}} 倍に等しい 線電流の位相は、対応する相電流に対して30°遅れている 線間電圧は相電圧に等しい 上の三つの関係を数式で表すと I a ˙ = 3 I ˙ a b ∠ − π 6 I b ˙ = 3 I ˙ b c ∠ − π 6 I c ˙ = 3 I ˙ c a ∠ − π 6 E ˙ a b = E ˙ a E ˙ b c = E ˙ b E ˙ c a = E ˙ c {\displaystyle {\begin{aligned}{\dot {I_{a}}}&={\sqrt {3}}{\dot {I}}_{ab}\angle -{\frac {\pi }{6}}\\{\dot {I_{b}}}&={\sqrt {3}}{\dot {I}}_{bc}\angle -{\frac {\pi }{6}}\\{\dot {I_{c}}}&={\sqrt {3}}{\dot {I}}_{ca}\angle -{\frac {\pi }{6}}\\{\dot {E}}_{ab}&={\dot {E}}_{a}\\{\dot {E}}_{bc}&={\dot {E}}_{b}\\{\dot {E}}_{ca}&={\dot {E}}_{c}\\\end{aligned}}} となる。 Y結線とΔ結線の相電圧と相電流の差を利用し、かご形三相誘導電動機をY結線で始動し、途中でΔ結線に切り替えることによって始動電流を3分の1に抑えるスターデルタ始動法（Y-Δ始動法）が存在する。 V結線（ブイけっせん）は、Δ結線より三相のうち一相を除いた結線である。 取り除かれた電源の端子間には、Δ結線のときと同じ電圧が発生する。したがって、V結線であってもΔ結線と同じように三相交流は供給される。 ただし有効電力の値はΔ結線の 1 / 3 {\displaystyle 1/{\sqrt {3}}} 倍となり、線電流が同じであれば、V結線の相電流はΔ結線の相電流の 3 {\displaystyle {\sqrt {3}}} 倍となる。 V結線の回路図より V c ˙ = − ( E a ˙ + E b ˙ ) {\displaystyle {\dot {V_{c}}}=-({\dot {E_{a}}}+{\dot {E_{b}}})} である。またΔ結線の回路図より E a ˙ + E b ˙ + E c ˙ = 0 E c ˙ = − ( E a ˙ + E b ˙ ) {\displaystyle {\begin{aligned}{\dot {E_{a}}}+{\dot {E_{b}}}+{\dot {E_{c}}}&=0\\{\dot {E_{c}}}&=-({\dot {E_{a}}}+{\dot {E_{b}}})\\\end{aligned}}} となる。 V c ˙ , E c ˙ {\displaystyle {\dot {V_{c}}},{\dot {E_{c}}}} 両式を比較すると V c ˙ = E c ˙ {\displaystyle {\dot {V_{c}}}={\dot {E_{c}}}} が成り立つ。 V結線における線電流と相電流、線間電圧と相電圧の関係は次の通り。 線間電流の大きさは線電流の大きさに等しい（位相は異なる場合がある） 線間電圧の位相と大きさは、相電圧の位相と大きさに等しい 上の関係を数式で表すと次の通り。 I ˙ a b = I ˙ a I ˙ b c = − I ˙ c I ˙ b c − I ˙ a b = I ˙ b E ˙ a b = E ˙ a E ˙ b c = E ˙ b E ˙ c a = V ˙ c = − ( E a ˙ + E b ˙ ) {\displaystyle {\begin{aligned}{\dot {I}}_{ab}&={\dot {I}}_{a}\\{\dot {I}}_{bc}&=-{\dot {I}}_{c}\\{\dot {I}}_{bc}-{\dot {I}}_{ab}&={\dot {I}}_{b}\\{\dot {E}}_{ab}&={\dot {E}}_{a}\\{\dot {E}}_{bc}&={\dot {E}}_{b}\\{\dot {E}}_{ca}&={\dot {V}}_{c}=-({\dot {E_{a}}}+{\dot {E_{b}}})\\\end{aligned}}} Y結線・Δ結線における有効電力 P {\displaystyle P} は、線間電圧を V l {\displaystyle V_{l}} 、線電流を I l {\displaystyle I_{l}} 、力率を cos ⁡ θ {\displaystyle \cos \theta } とすると、 P = 3   V l I l cos ⁡ θ {\displaystyle P={\sqrt {3}}\ V_{l}I_{l}\cos \theta } で表される。V結線の有効電力 P v {\displaystyle P_{v}} は P v =   V l I l cos ⁡ θ {\displaystyle P_{v}=\ V_{l}I_{l}\cos \theta } となる。 Y結線・Δ結線における皮相電力 S {\displaystyle S} 、複素電力 S ˙ {\displaystyle {\dot {S}}} 、無効電力 Q {\displaystyle Q} は S = 3   V l I l S ˙ = 3   V l I l e j θ Q = 3   V l I l sin ⁡ θ {\displaystyle {\begin{aligned}S&={\sqrt {3}}\ V_{l}I_{l}\\{\dot {S}}&={\sqrt {3}}\ V_{l}I_{l}e^{j\theta }\\Q&={\sqrt {3}}\ V_{l}I_{l}\sin \theta \\\end{aligned}}} である。 三相交流による送電は、単相交流によるものと比較し以下のような利点がある。 電線一本あたりの送電電力が大きい。 同じ送電電力ならば、電線の質量を低減できる。 三相交流から単相交流を取り出すことができる。 三相交流からは回転磁界を容易に得られる。（かご形三相誘導電動機） 3、4が正しいことは明らかである。しかし1、2が本当に正しいかどうかは、すぐにはわからない。ここでは1、2となる理由について解説する。 下の表は電線1線あたりの送電電力を比較したものである。 三相三線式のほうが送電電力比率が大きいことが分かる。 次の手順で単相交流と三相交流の、電線の質量比較を行う。ただし同じ条件にするため、同一電力 P [ W ] {\displaystyle P[{\text{W}}]} ・同一線間電圧 E [ V ] {\displaystyle E[{\text{V}}]} ・同一力率 cos ⁡ θ {\displaystyle \cos \theta } ・同一電力損失 P l [ W ] {\displaystyle P_{l}[{\text{W}}]} ・同一電線材料での比較とする。 また、電線の長さを l [ km ] {\displaystyle l[{\text{km}}]} とする。 単相交流と三相交流の電流比を求める 抵抗比を求める 電線の断面積比を求める 電線質量比を求める 単相二線式の線電流を I 1 [ A ] {\displaystyle I_{1}[{\text{A}}]} 、三相三線式の線電流を I 3 [ A ] {\displaystyle I_{3}[{\text{A}}]} とすれば I 1 = P E cos ⁡ θ I 3 = P 3 E cos ⁡ θ {\displaystyle {\begin{aligned}I_{1}&={\frac {P}{E\cos \theta }}\\I_{3}&={\frac {P}{{\sqrt {3}}E\cos \theta }}\\\end{aligned}}} となるため、電流比は I 3 I 1 = P 3 E cos ⁡ θ P E cos ⁡ θ = 1 3 {\displaystyle {\frac {I_{3}}{I_{1}}}={\frac {\frac {P}{{\sqrt {3}}E\cos \theta }}{\frac {P}{E\cos \theta }}}={\frac {1}{\sqrt {3}}}} となる。 単相二線式における一線あたりの抵抗を R 1 [ Ω ] {\displaystyle R_{1}[\Omega ]} 、三相三線式における一線あたりの抵抗を R 3 [ Ω ] {\displaystyle R_{3}[\Omega ]} とすると P l = 2 R 1 I 1 2 = 3 R 3 I 3 2 {\displaystyle P_{l}=2R_{1}{I_{1}}^{2}=3R_{3}{I_{3}}^{2}} となるから、抵抗比は R 3 R 1 = 2 I 1 2 2 I 3 2 = 2 3 × 3 1 = 2 {\displaystyle {\frac {R_{3}}{R_{1}}}={\frac {2{I_{1}}^{2}}{2{I_{3}}^{2}}}={\frac {2}{3}}\times {\frac {3}{1}}=2} となる。 電線材料の体積抵抗率を ρ [ Ω ⋅ m ] {\displaystyle \rho [\Omega \cdot {\text{m}}]} とする。さらに単相二線式の場合の断面積を A 1 [ cm 2 ] {\displaystyle A_{1}[{\text{cm}}^{2}]} 、三相三線式の場合の断面積を A 3 [ cm 2 ] {\displaystyle A_{3}[{\text{cm}}^{2}]} とすれば R 1 = ρ l A 1 × 10 5 R 3 = ρ l A 3 × 10 5 {\displaystyle {\begin{aligned}R_{1}&={\frac {\rho l}{A_{1}}}\times 10^{5}\\R_{3}&={\frac {\rho l}{A_{3}}}\times 10^{5}\\\end{aligned}}} となり A 1 = ρ l R 1 × 10 5 A 3 = ρ l R 3 × 10 5 {\displaystyle {\begin{aligned}A_{1}&={\frac {\rho l}{R_{1}}}\times 10^{5}\\A_{3}&={\frac {\rho l}{R_{3}}}\times 10^{5}\\\end{aligned}}} となるから、断面積比は A 3 A 1 = ρ l R 3 × 10 5 ρ l R 1 × 10 5 = R 1 R 3 = 1 2 {\displaystyle {\frac {A_{3}}{A_{1}}}={\frac {{\frac {\rho l}{R_{3}}}\times 10^{5}}{{\frac {\rho l}{R_{1}}}\times 10^{5}}}={\frac {R_{1}}{R_{3}}}={\frac {1}{2}}} となる。 電線材料の密度を σ [ kg / cm 3 ] {\displaystyle \sigma [{\text{kg}}/{\text{cm}}^{3}]} とする。単相二線式の全電線重量を W 1 [ kg ] {\displaystyle W_{1}[{\text{kg}}]} 、三相三線式の全電線質量を W 3 [ kg ] {\displaystyle W_{3}[{\text{kg}}]} とすると W 1 = 2 σ A 1 l × 10 5 W 3 = 3 σ A 3 l × 10 5 {\displaystyle {\begin{aligned}W_{1}&=2\sigma A_{1}l\times 10^{5}\\W_{3}&=3\sigma A_{3}l\times 10^{5}\\\end{aligned}}} となるから、重量比は W 3 W 1 = 3 σ A 3 l × 10 5 2 σ A 1 l × 10 5 = 3 A 3 2 A 1 = 3 2 × 1 2 = 3 4 {\displaystyle {\frac {W_{3}}{W_{1}}}={\frac {3\sigma A_{3}l\times 10^{5}}{2\sigma A_{1}l\times 10^{5}}}={\frac {3A_{3}}{2A_{1}}}={\frac {3}{2}}\times {\frac {1}{2}}={\frac {3}{4}}} と求まる。同一条件の場合、三相三線式で送電したほうが単相二線式で送電するよりも、75%の電線重量で済むことが示された。 A相、B相、C相という表記もある 三相4線式の場合、第四相は中性相、中相ともいう。 本来電灯は蛍光灯や白熱灯といった照明器具という意味で、動力は機械を動かす力という意味で使用される。 だが、本来の意味とは異なる意味でこれらの語句が使用されることがある。ここではその例を見ていく。 電柱に設置されている配電線のうち、三相交流を三相三線式200Vで送電している配電線を低圧動力線と呼ぶ。 一方、単相交流を単相三線式100V/200Vで送電している配電線を低圧電灯線と呼ぶ。 蛍光灯や白熱灯といった照明器具および単相100V・単相200Vで使用する電気機器以外の電気機器を動力という。 三相電源で使用されるエアコンやエレベータなどが動力にあたる。 また、三相電源のことを動力電源という。 電力会社の料金プランに電灯・動力の語句が使われることがある。 例えば北海道電力には従量電灯という料金プランが存在する。プランの適用対象は「照明器具および単相交流で動作する電気機器を使用する場合」となっている。 また東京電力には動力プランという料金プランが存在する。プランの適用対象は三相交流を使用する電気機器（例：大型エアコン）を使用する場合となっている。 JIS C4526-1 3.4.9全極遮断には、機器用スイッチは「単相交流機器及び直流機器にあっては，一つのスイッチ作用で実質的に同時に両方の電源電線を遮断すること，又は3以上の電源電線に接続された機器にあっては，接地された導体を除き1回のスイッチ作用で実質的に同時に全ての電源電線を遮断すること」と規定されている。従って、片切スイッチ及びスイッチング回路を使用した単相機器を、三相電源のR-Tに接続して使用することは技術基準に違反する。また電力会社との約款に違反するケースもある。 具体的な送電方式として、以下のような方法がある。 三相3線式 低圧三相3線式 高圧三相3線式 20kV／30kV級三相3線式 三相4線式 低圧三相4線式 11.4kV Y結線特別高圧三相4線式 電灯・動力共用三相4線式 電灯・動力共用YΔ三相4線式変圧器 異容量V結線三相4線式 [脚注の使い方] ^ 対応する相電流とは、Δ結線のある一点から線電流が流れ出ているとき、その点に流れ込む相電流のことである。 ^ 単相二線式の、1線当たりの送電電力を100%としている。 ^ 三相三線式の結線方法はY結線かΔ結線として計算している ^ 送電電力比率は力率を1として計算している ^ “5-2. 三相交流とは（電気の種類）”. 東京電力グループ. 2021年7月4日閲覧。動画の1分01秒から1分08秒に、三相交流の説明がある。 ^ a b c 山本充義, 山口貢「三相交流ができるまで」『電気学会誌』第120巻第8-9号、電気学会、2000年、522-525頁、doi:10.1541/ieejjournal.120.522、2022年5月17日閲覧。  ^ a b c “三相交流とは｜架空送電線（がくうそうでんせん）の話｜produced by 株式会社タワーライン・ソリューション”. www.k-tls.co.jp. 2023年8月5日閲覧。 ^ a b c d 『近代電気工学大講座12 近代送電工学1』p.28 ^ a b c 『例題で学ぶやさしい電気回路[交流編]』 p.160 ^ 『工専学生のための電気基礎』p.111 ^ a b 『工専学生のための電気基礎』p.112 ^ a b c 『例題で学ぶやさしい電気回路[交流編]』 p.162 ^ a b 『工専学生のための電気基礎』p.119 ^ a b “対称座標法とはどんな計算か”. 間邊 幸三郎. 2021年7月17日閲覧。 ^ a b c 『例題で学ぶやさしい電気回路[交流編]』 p.161 ^ a b 堀 浩雄『例題で学ぶやさしい電気回路[交流編]』 p.163 ^ a b “電力回路第8回目 多相交流回路の基礎”. 2021年7月17日閲覧。 ^ 『工専学生のための電気基礎』pp.114-119 ^ TAKE「三相交流回路の基礎」『電気主任技術者試験に挑戦』 2009年 ^ a b 佐藤智典「Y 結線 / Δ 結線」『電気製品の EMC／安全適合性 ―― 用語解説』 2008年4月27日 ^ 『例題で学ぶやさしい電気回路[交流編]』 p.164 ^ 『例題で学ぶやさしい電気回路[交流編]』 p.166 ^ 『工専学生のための電気基礎』p.127 ^ a b “通信講習用船舶電気装備技術講座（電気理論編・初級）”. 日本船舶電装協会. 2021年7月17日閲覧。 ^ “通信講習用船舶電気装備技術講座（電気理論編・初級）”. 日本船舶電装協会. 2021年7月28日閲覧。 ^ 『工専学生のための電気基礎』pp.117-118 ^ 『例題で学ぶやさしい電気回路[交流編]』 p.171 ^ 『例題で学ぶやさしい電気回路[交流編]』 p.172 ^ 「三相交流とは」『百科事典マイペディア』 コトバンク、2010年5月 ^ 『近代電気工学大講座12 近代送電工学1』p.26 ^ a b 『近代電気工学大講座12 近代送電工学1』p.27 ^ 『新明解国語辞典 第七版』p.1049 ^ 『新明解国語辞典 第七版』p.1071 ^ “電気の流れ（配電線）”. JEIC（電磁界情報センター）. 2021年7月17日閲覧。 ^ “用語解説”. 中部電力. 2021年7月17日閲覧。 ^ “電圧の種類・単相電源と動力電源とは”. 2021年7月17日閲覧。 ^ “従量電灯”. 北海道電力. 2021年7月17日閲覧。 ^ “動力プラン”. 東京電力. 2021年7月17日閲覧。 ^ https://kikakurui.com/c4/C4526-1-2013-01.html 堀 浩雄『例題で学ぶやさしい電気回路[交流編]』 森北出版、2015年 ISBN 9784627735422 埴野一郎 田村康男『近代電気工学大講座12 近代送電工学1』 電気書院、1969年 稲垣米一 大川善邦 若山伊三郎『工専学生のための電気基礎』 コロナ社、1984年 山田忠雄 柴田武『新明解国語辞典 第七版』 三省堂、2018年 ISBN 9784385131078 “5-2. 三相交流とは（電気の種類）”. 東京電力グループ. 2021年7月4日閲覧。 “用語解説”. 中部電力. 2021年7月17日閲覧。 “電気の流れ（配電線）”. JEIC（電磁界情報センター）. 2021年7月17日閲覧。 “従量電灯”. 北海道電力. 2021年7月17日閲覧。 “電圧の種類・単相電源と動力電源とは”. 2021年7月17日閲覧。 “動力プラン”. 東京電力. 2021年7月17日閲覧。 “動力プラン約款”. 東京電力. 2021年7月17日閲覧。 “通信講習用船舶電気装備技術講座（電気理論編・初級）”. 日本船舶電装協会. 2021年7月17日閲覧。 “対称座標法とはどんな計算か”. 間邊 幸三郎. 2021年7月17日閲覧。 “電力回路第8回目 多相交流回路の基礎”. 2021年7月17日閲覧。 交流 単相交流 送電 配電 可変電圧可変周波数制御