クラウゼン関数

クラウゼン関数（クラウゼンかんすう、英: Clausen function）は、トーマス・クラウゼンによって導入された超越的な単一変数の関数である。定積分、三角級数（英語版）などによっても表現される。多重対数関数 、逆正接積分（英語版）、ポリガンマ関数、リーマンゼータ関数、ディリクレベータ関数などと深い関わりがある。 オーダー2のクラウゼン関数:単にクラウゼン関数とも呼ばれることもある。次の式で与えられる。 Cl 2 ⁡ ( φ ) = − ∫ 0 φ log ⁡ | 2 sin ⁡ x 2 | d x : {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(\varphi )=-\int _{0}^{\varphi }\log \left|2\sin {\frac {x}{2}}\right|\,dx:} 範囲 0 < φ < 2 π {\displaystyle 0<\varphi <2\pi \,} では式中の正弦関数は正の値を取るから、絶対値は無視しても良い。クラウゼン関数はまた、フーリエ級数を用いて次のようにも表せる。 Cl 2 ⁡ ( φ ) = ∑ k = 1 ∞ sin ⁡ k φ k 2 = sin ⁡ φ + sin ⁡ 2 φ 2 2 + sin ⁡ 3 φ 3 2 + sin ⁡ 4 φ 4 2 + ⋯ {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(\varphi )=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin k\varphi }{k^{2}}}=\sin \varphi +{\frac {\sin 2\varphi }{2^{2}}}+{\frac {\sin 3\varphi }{3^{2}}}+{\frac {\sin 4\varphi }{4^{2}}}+\cdots } クラウゼン関数は、関数の一つとして現代の様々な分野で研究されている。特に、対数積分や多重対数積分の評価に用いられる。また超幾何関数の和や中心二項係数の逆数に関連する和、ポリガンマ関数の和、ディリクレのL関数にも応用される。 k ∈ Z {\displaystyle k\in \mathbb {Z} \,} において sin ⁡ k π = 0 {\displaystyle \sin k\pi =0} であるから、（オーダー2の）クラウゼン関数は、 π {\displaystyle \pi } の整数倍で0を取る。 Cl 2 ⁡ ( m π ) = 0 , m = 0 , ± 1 , ± 2 , ± 3 , ⋯ {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(m\pi )=0,\quad m=0,\,\pm 1,\,\pm 2,\,\pm 3,\,\cdots } また θ = π 3 + 2 m π [ m ∈ Z ] {\displaystyle \theta ={\frac {\pi }{3}}+2m\pi \quad [m\in \mathbb {Z} ]} で最大値を取る。 Cl 2 ⁡ ( π 3 + 2 m π ) = 1.01494160 … {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {\pi }{3}}+2m\pi \right)=1.01494160\ldots } θ = − π 3 + 2 m π [ m ∈ Z ] {\displaystyle \theta =-{\frac {\pi }{3}}+2m\pi \quad [m\in \mathbb {Z} ]} で最小値をとる。 Cl 2 ⁡ ( − π 3 + 2 m π ) = − 1.01494160 … {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}\left(-{\frac {\pi }{3}}+2m\pi \right)=-1.01494160\ldots } 次の式の成立は、関数の定義より直ちに示される。 Cl 2 ⁡ ( θ + 2 m π ) = Cl 2 ⁡ ( θ ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(\theta +2m\pi )=\operatorname {Cl} _{2}(\theta )} Cl 2 ⁡ ( − θ ) = − Cl 2 ⁡ ( θ ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(-\theta )=-\operatorname {Cl} _{2}(\theta )} 詳しくは Lu & Perez (1992)を見よ。 より一般に、クラウゼン関数は2つの一般化がある。 S z ⁡ ( θ ) = ∑ k = 1 ∞ sin ⁡ k θ k z {\displaystyle \operatorname {S} _{z}(\theta )=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin k\theta }{k^{z}}}} C z ⁡ ( θ ) = ∑ k = 1 ∞ cos ⁡ k θ k z {\displaystyle \operatorname {C} _{z}(\theta )=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\cos k\theta }{k^{z}}}} ここで、定数zは実部が1より大きい複素数である。この定義は解析接続によって複素平面上に拡張できる。 z を非負整数に置き換えて、フーリエ級数を用いて、一般クラウゼン関数（standard Clausen functions）は次のように定義される。 Cl 2 m + 2 ⁡ ( θ ) = ∑ k = 1 ∞ sin ⁡ k θ k 2 m + 2 {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2m+2}(\theta )=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin k\theta }{k^{2m+2}}}} Cl 2 m + 1 ⁡ ( θ ) = ∑ k = 1 ∞ cos ⁡ k θ k 2 m + 1 {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2m+1}(\theta )=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\cos k\theta }{k^{2m+1}}}} Sl 2 m + 2 ⁡ ( θ ) = ∑ k = 1 ∞ cos ⁡ k θ k 2 m + 2 {\displaystyle \operatorname {Sl} _{2m+2}(\theta )=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\cos k\theta }{k^{2m+2}}}} Sl 2 m + 1 ⁡ ( θ ) = ∑ k = 1 ∞ sin ⁡ k θ k 2 m + 1 {\displaystyle \operatorname {Sl} _{2m+1}(\theta )=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin k\theta }{k^{2m+1}}}} SLのクラウゼン関数は、グレッシャー＝クラウゼン関数 Gl m ⁡ ( θ ) {\displaystyle \operatorname {Gl} _{m}(\theta )\,} （Glaisher–Clausen functions、ジェームズ・ウィットブレッドリー・グレーシャーの名を冠する）と言われる場合もある。 SL-type Clausen function は θ {\displaystyle \,\theta \,} の多項式でベルヌーイ多項式と近い関係を持つ。これは、 ベルヌーイ多項式のフーリエ級数による表示より明らかである。 B 2 n − 1 ( x ) = 2 ( − 1 ) n ( 2 n − 1 ) ! ( 2 π ) 2 n − 1 ∑ k = 1 ∞ sin ⁡ 2 π k x k 2 n − 1 . {\displaystyle B_{2n-1}(x)={\frac {2(-1)^{n}(2n-1)!}{(2\pi )^{2n-1}}}\,\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin 2\pi kx}{k^{2n-1}}}.} B 2 n ( x ) = 2 ( − 1 ) n − 1 ( 2 n ) ! ( 2 π ) 2 n ∑ k = 1 ∞ cos ⁡ 2 π k x k 2 n . {\displaystyle B_{2n}(x)={\frac {2(-1)^{n-1}(2n)!}{(2\pi )^{2n}}}\,\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\cos 2\pi kx}{k^{2n}}}.} x = θ / 2 π {\displaystyle \,x=\theta /2\pi \,} を代入して、項を並べ替えると次のような表示が得られる。 Sl 2 m ⁡ ( θ ) = ( − 1 ) m − 1 ( 2 π ) 2 m 2 ( 2 m ) ! B 2 m ( θ 2 π ) , {\displaystyle \operatorname {Sl} _{2m}(\theta )={\frac {(-1)^{m-1}(2\pi )^{2m}}{2(2m)!}}B_{2m}\left({\frac {\theta }{2\pi }}\right),} Sl 2 m − 1 ⁡ ( θ ) = ( − 1 ) m ( 2 π ) 2 m − 1 2 ( 2 m − 1 ) ! B 2 m − 1 ( θ 2 π ) , {\displaystyle \operatorname {Sl} _{2m-1}(\theta )={\frac {(-1)^{m}(2\pi )^{2m-1}}{2(2m-1)!}}B_{2m-1}\left({\frac {\theta }{2\pi }}\right),} ここでベルヌーイ多項式 B n ( x ) {\displaystyle \,B_{n}(x)\,} はベルヌーイ数 B n ≡ B n ( 0 ) {\displaystyle \,B_{n}\equiv B_{n}(0)\,} を用いて次のように定義される。 B n ( x ) = ∑ j = 0 n ( n j ) B j x n − j . {\displaystyle B_{n}(x)=\sum _{j=0}^{n}{\binom {n}{j}}B_{j}x^{n-j}.} 以上の式から分かるSLタイプのクラウゼン関数の評価は次の通り。 Sl 1 ⁡ ( θ ) = π 2 − θ 2 , {\displaystyle \operatorname {Sl} _{1}(\theta )={\frac {\pi }{2}}-{\frac {\theta }{2}},} Sl 2 ⁡ ( θ ) = π 2 6 − π θ 2 + θ 2 4 , {\displaystyle \operatorname {Sl} _{2}(\theta )={\frac {\pi ^{2}}{6}}-{\frac {\pi \theta }{2}}+{\frac {\theta ^{2}}{4}},} Sl 3 ⁡ ( θ ) = π 2 θ 6 − π θ 2 4 + θ 3 12 , {\displaystyle \operatorname {Sl} _{3}(\theta )={\frac {\pi ^{2}\theta }{6}}-{\frac {\pi \theta ^{2}}{4}}+{\frac {\theta ^{3}}{12}},} Sl 4 ⁡ ( θ ) = π 4 90 − π 2 θ 2 12 + π θ 3 12 − θ 4 48 . {\displaystyle \operatorname {Sl} _{4}(\theta )={\frac {\pi ^{4}}{90}}-{\frac {\pi ^{2}\theta ^{2}}{12}}+{\frac {\pi \theta ^{3}}{12}}-{\frac {\theta ^{4}}{48}}.} 0 < θ < π {\displaystyle 0<\theta <\pi } において、クラウゼン関数の倍角の公式は積分の結果から直接証明できる。Lu & Perez (1992)では証明なしに使われている。 Cl 2 ⁡ ( 2 θ ) = 2 Cl 2 ⁡ ( θ ) − 2 Cl 2 ⁡ ( π − θ ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(2\theta )=2\operatorname {Cl} _{2}(\theta )-2\operatorname {Cl} _{2}(\pi -\theta )} カタランの定数 K = Cl 2 ⁡ ( π 2 ) {\displaystyle K=\operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {\pi }{2}}\right)} を用いれば、次のような関係も成り立つ。 Cl 2 ⁡ ( π 4 ) − Cl 2 ⁡ ( 3 π 4 ) = K 2 {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {\pi }{4}}\right)-\operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {3\pi }{4}}\right)={\frac {K}{2}}} 2 Cl 2 ⁡ ( π 3 ) = 3 Cl 2 ⁡ ( 2 π 3 ) {\displaystyle 2\operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {\pi }{3}}\right)=3\operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {2\pi }{3}}\right)} より高次のクラウゼン関数の倍角公式も、上記の式で変数 θ {\displaystyle \,\theta \,} を他のダミーの変数 x {\displaystyle x} に置き換えて、 [ 0 , θ ] {\displaystyle \,[0,\theta ]} の範囲で積分をして求めることができる。 Cl 3 ⁡ ( 2 θ ) = 4 Cl 3 ⁡ ( θ ) + 4 Cl 3 ⁡ ( π − θ ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{3}(2\theta )=4\operatorname {Cl} _{3}(\theta )+4\operatorname {Cl} _{3}(\pi -\theta )} Cl 4 ⁡ ( 2 θ ) = 8 Cl 4 ⁡ ( θ ) − 8 Cl 4 ⁡ ( π − θ ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{4}(2\theta )=8\operatorname {Cl} _{4}(\theta )-8\operatorname {Cl} _{4}(\pi -\theta )} Cl 5 ⁡ ( 2 θ ) = 16 Cl 5 ⁡ ( θ ) + 16 Cl 5 ⁡ ( π − θ ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{5}(2\theta )=16\operatorname {Cl} _{5}(\theta )+16\operatorname {Cl} _{5}(\pi -\theta )} Cl 6 ⁡ ( 2 θ ) = 32 Cl 6 ⁡ ( θ ) − 32 Cl 6 ⁡ ( π − θ ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{6}(2\theta )=32\operatorname {Cl} _{6}(\theta )-32\operatorname {Cl} _{6}(\pi -\theta )} より一般には m , m ≥ 1 {\displaystyle \,m,\;m\geq 1} について Cl m + 1 ⁡ ( 2 θ ) = 2 m [ Cl m + 1 ⁡ ( θ ) + ( − 1 ) m Cl m + 1 ⁡ ( π − θ ) ] {\displaystyle \operatorname {Cl} _{m+1}(2\theta )=2^{m}\left[\operatorname {Cl} _{m+1}(\theta )+(-1)^{m}\operatorname {Cl} _{m+1}(\pi -\theta )\right]} 一般の倍角公式を用いて、オーダー2の場合のカタランの定数に関わる式も一般化できる。 m ∈ Z ≥ 1 {\displaystyle \,m\in \mathbb {Z} \geq 1\,} において、 Cl 2 m ⁡ ( π 2 ) = 2 2 m − 1 [ Cl 2 m ⁡ ( π 4 ) − Cl 2 m ⁡ ( 3 π 4 ) ] = β ( 2 m ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2m}\left({\frac {\pi }{2}}\right)=2^{2m-1}\left[\operatorname {Cl} _{2m}\left({\frac {\pi }{4}}\right)-\operatorname {Cl} _{2m}\left({\frac {3\pi }{4}}\right)\right]=\beta (2m)} β ( x ) {\displaystyle \,\beta (x)\,} はディリクレベータ関数。 定義より、 Cl 2 ⁡ ( 2 θ ) = − ∫ 0 2 θ log ⁡ | 2 sin ⁡ x 2 | d x {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(2\theta )=-\int _{0}^{2\theta }\log \left|2\sin {\frac {x}{2}}\right|\,dx} 正弦関数の倍角の公式 sin ⁡ x = 2 sin ⁡ x 2 cos ⁡ x 2 {\displaystyle \sin x=2\sin {\frac {x}{2}}\cos {\frac {x}{2}}} を用いて、 − ∫ 0 2 θ log ⁡ | ( 2 sin ⁡ x 4 ) ( 2 cos ⁡ x 4 ) | d x = − ∫ 0 2 θ log ⁡ | 2 sin ⁡ x 4 | d x − ∫ 0 2 θ log ⁡ | 2 cos ⁡ x 4 | d x {\displaystyle {\begin{aligned}&-\int _{0}^{2\theta }\log \left|\left(2\sin {\frac {x}{4}}\right)\left(2\cos {\frac {x}{4}}\right)\right|\,dx\\={}&-\int _{0}^{2\theta }\log \left|2\sin {\frac {x}{4}}\right|\,dx-\int _{0}^{2\theta }\log \left|2\cos {\frac {x}{4}}\right|\,dx\end{aligned}}} x = 2 y , d x = 2 d y {\displaystyle x=2y,dx=2\,dy} のように、変数を置換して、 − 2 ∫ 0 θ log ⁡ | 2 sin ⁡ x 2 | d x − 2 ∫ 0 θ log ⁡ | 2 cos ⁡ x 2 | d x = 2 Cl 2 ⁡ ( θ ) − 2 ∫ 0 θ log ⁡ | 2 cos ⁡ x 2 | d x {\displaystyle {\begin{aligned}&-2\int _{0}^{\theta }\log \left|2\sin {\frac {x}{2}}\right|\,dx-2\int _{0}^{\theta }\log \left|2\cos {\frac {x}{2}}\right|\,dx\\={}&2\,\operatorname {Cl} _{2}(\theta )-2\int _{0}^{\theta }\log \left|2\cos {\frac {x}{2}}\right|\,dx\end{aligned}}} 最後に y = π − x , x = π − y , d x = − d y {\displaystyle y=\pi -x,\,x=\pi -y,\,dx=-dy} と置換して余弦関数の加法定理 cos ⁡ ( x − y ) = cos ⁡ x cos ⁡ y − sin ⁡ x sin ⁡ y {\displaystyle \cos(x-y)=\cos x\cos y-\sin x\sin y} を用いれば、 cos ⁡ ( π − y 2 ) = sin ⁡ y 2 ⟹ Cl 2 ⁡ ( 2 θ ) = 2 Cl 2 ⁡ ( θ ) − 2 ∫ 0 θ log ⁡ | 2 cos ⁡ x 2 | d x = 2 Cl 2 ⁡ ( θ ) + 2 ∫ π π − θ log ⁡ | 2 sin ⁡ y 2 | d y = 2 Cl 2 ⁡ ( θ ) − 2 Cl 2 ⁡ ( π − θ ) + 2 Cl 2 ⁡ ( π ) {\displaystyle {\begin{aligned}&\cos \left({\frac {\pi -y}{2}}\right)=\sin {\frac {y}{2}}\\\Longrightarrow \qquad &\operatorname {Cl} _{2}(2\theta )=2\,\operatorname {Cl} _{2}(\theta )-2\int _{0}^{\theta }\log \left|2\cos {\frac {x}{2}}\right|\,dx\\={}&2\,\operatorname {Cl} _{2}(\theta )+2\int _{\pi }^{\pi -\theta }\log \left|2\sin {\frac {y}{2}}\right|\,dy\\={}&2\,\operatorname {Cl} _{2}(\theta )-2\,\operatorname {Cl} _{2}(\pi -\theta )+2\,\operatorname {Cl} _{2}(\pi )\end{aligned}}} となる。 Cl 2 ⁡ ( π ) = 0 {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(\pi )=0\,} であるから、 Cl 2 ⁡ ( 2 θ ) = 2 Cl 2 ⁡ ( θ ) − 2 Cl 2 ⁡ ( π − θ ) . ◻ {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(2\theta )=2\,\operatorname {Cl} _{2}(\theta )-2\,\operatorname {Cl} _{2}(\pi -\theta )\,.\,\Box } クラウゼン関数のフーリエ級数展開表示の微分によって次の式の成立が分かる。 d d θ Cl 2 m + 2 ⁡ ( θ ) = d d θ ∑ k = 1 ∞ sin ⁡ k θ k 2 m + 2 = ∑ k = 1 ∞ cos ⁡ k θ k 2 m + 1 = Cl 2 m + 1 ⁡ ( θ ) {\displaystyle {\frac {d}{d\theta }}\operatorname {Cl} _{2m+2}(\theta )={\frac {d}{d\theta }}\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin k\theta }{k^{2m+2}}}=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\cos k\theta }{k^{2m+1}}}=\operatorname {Cl} _{2m+1}(\theta )} d d θ Cl 2 m + 1 ⁡ ( θ ) = d d θ ∑ k = 1 ∞ cos ⁡ k θ k 2 m + 1 = − ∑ k = 1 ∞ sin ⁡ k θ k 2 m = − Cl 2 m ⁡ ( θ ) {\displaystyle {\frac {d}{d\theta }}\operatorname {Cl} _{2m+1}(\theta )={\frac {d}{d\theta }}\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\cos k\theta }{k^{2m+1}}}=-\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin k\theta }{k^{2m}}}=-\operatorname {Cl} _{2m}(\theta )} d d θ Sl 2 m + 2 ⁡ ( θ ) = d d θ ∑ k = 1 ∞ cos ⁡ k θ k 2 m + 2 = − ∑ k = 1 ∞ sin ⁡ k θ k 2 m + 1 = − Sl 2 m + 1 ⁡ ( θ ) {\displaystyle {\frac {d}{d\theta }}\operatorname {Sl} _{2m+2}(\theta )={\frac {d}{d\theta }}\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\cos k\theta }{k^{2m+2}}}=-\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin k\theta }{k^{2m+1}}}=-\operatorname {Sl} _{2m+1}(\theta )} d d θ Sl 2 m + 1 ⁡ ( θ ) = d d θ ∑ k = 1 ∞ sin ⁡ k θ k 2 m + 1 = ∑ k = 1 ∞ cos ⁡ k θ k 2 m = Sl 2 m ⁡ ( θ ) {\displaystyle {\frac {d}{d\theta }}\operatorname {Sl} _{2m+1}(\theta )={\frac {d}{d\theta }}\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin k\theta }{k^{2m+1}}}=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\cos k\theta }{k^{2m}}}=\operatorname {Sl} _{2m}(\theta )} 微分積分学の基本定理を使えば、次のようにも表現できる。 d d θ Cl 2 ⁡ ( θ ) = d d θ [ − ∫ 0 θ log ⁡ | 2 sin ⁡ x 2 | d x ] = − log ⁡ | 2 sin ⁡ θ 2 | = Cl 1 ⁡ ( θ ) {\displaystyle {\frac {d}{d\theta }}\operatorname {Cl} _{2}(\theta )={\frac {d}{d\theta }}\left[-\int _{0}^{\theta }\log \left|2\sin {\frac {x}{2}}\right|\,dx\,\right]=-\log \left|2\sin {\frac {\theta }{2}}\right|=\operatorname {Cl} _{1}(\theta )} 逆正接積分（英語版）は、 0 < z < 1 {\displaystyle 0<z<1} において、次のように定義される。 Ti 2 ⁡ ( z ) = ∫ 0 z tan − 1 ⁡ x x d x = ∑ k = 0 ∞ ( − 1 ) k z 2 k + 1 ( 2 k + 1 ) 2 {\displaystyle \operatorname {Ti} _{2}(z)=\int _{0}^{z}{\frac {\tan ^{-1}x}{x}}\,dx=\sum _{k=0}^{\infty }(-1)^{k}{\frac {z^{2k+1}}{(2k+1)^{2}}}} クラウゼン関数との関係は次のようになる。 Ti 2 ⁡ ( tan ⁡ θ ) = θ log ⁡ ( tan ⁡ θ ) + 1 2 Cl 2 ⁡ ( 2 θ ) + 1 2 Cl 2 ⁡ ( π − 2 θ ) {\displaystyle \operatorname {Ti} _{2}(\tan \theta )=\theta \log(\tan \theta )+{\frac {1}{2}}\operatorname {Cl} _{2}(2\theta )+{\frac {1}{2}}\operatorname {Cl} _{2}(\pi -2\theta )} 逆正接積分（英語版）の定義より、 Ti 2 ⁡ ( tan ⁡ θ ) = ∫ 0 tan ⁡ θ tan − 1 ⁡ x x d x {\displaystyle \operatorname {Ti} _{2}(\tan \theta )=\int _{0}^{\tan \theta }{\frac {\tan ^{-1}x}{x}}\,dx} ∫ 0 tan ⁡ θ tan − 1 ⁡ x x d x = [ tan − 1 ⁡ x log ⁡ x ] 0 tan ⁡ θ − ∫ 0 tan ⁡ θ log ⁡ x 1 + x 2 d x = {\displaystyle \int _{0}^{\tan \theta }{\frac {\tan ^{-1}x}{x}}\,dx={\bigg [}\tan ^{-1}x\log x\,{\Bigg ]}_{0}^{\tan \theta }-\int _{0}^{\tan \theta }{\frac {\log x}{1+x^{2}}}\,dx=} θ log ⁡ tan ⁡ θ − ∫ 0 tan ⁡ θ log ⁡ x 1 + x 2 d x {\displaystyle \theta \log \tan \theta -\int _{0}^{\tan \theta }{\frac {\log x}{1+x^{2}}}\,dx} x = tan ⁡ y , y = tan − 1 ⁡ x , d y = d x 1 + x 2 {\displaystyle x=\tan y,\,y=\tan ^{-1}x,\,dy={\frac {dx}{1+x^{2}}}\,} を置換して、 θ log ⁡ tan ⁡ θ − ∫ 0 θ log ⁡ ( tan ⁡ y ) d y {\displaystyle \theta \log \tan \theta -\int _{0}^{\theta }\log(\tan y)\,dy} y = x / 2 , d y = d x / 2 {\displaystyle y=x/2,\,dy=dx/2\,} を置換して、 θ log ⁡ tan ⁡ θ − 1 2 ∫ 0 2 θ log ⁡ ( tan ⁡ x 2 ) d x = θ log ⁡ tan ⁡ θ − 1 2 ∫ 0 2 θ log ⁡ ( sin ⁡ ( x / 2 ) cos ⁡ ( x / 2 ) ) d x = θ log ⁡ tan ⁡ θ − 1 2 ∫ 0 2 θ log ⁡ ( 2 sin ⁡ ( x / 2 ) 2 cos ⁡ ( x / 2 ) ) d x = θ log ⁡ tan ⁡ θ − 1 2 ∫ 0 2 θ log ⁡ ( 2 sin ⁡ x 2 ) d x + 1 2 ∫ 0 2 θ log ⁡ ( 2 cos ⁡ x 2 ) d x = θ log ⁡ tan ⁡ θ + 1 2 Cl 2 ⁡ ( 2 θ ) + 1 2 ∫ 0 2 θ log ⁡ ( 2 cos ⁡ x 2 ) d x . {\displaystyle {\begin{aligned}&\theta \log \tan \theta -{\frac {1}{2}}\int _{0}^{2\theta }\log \left(\tan {\frac {x}{2}}\right)\,dx\\[6pt]={}&\theta \log \tan \theta -{\frac {1}{2}}\int _{0}^{2\theta }\log \left({\frac {\sin(x/2)}{\cos(x/2)}}\right)\,dx\\[6pt]={}&\theta \log \tan \theta -{\frac {1}{2}}\int _{0}^{2\theta }\log \left({\frac {2\sin(x/2)}{2\cos(x/2)}}\right)\,dx\\[6pt]={}&\theta \log \tan \theta -{\frac {1}{2}}\int _{0}^{2\theta }\log \left(2\sin {\frac {x}{2}}\right)\,dx+{\frac {1}{2}}\int _{0}^{2\theta }\log \left(2\cos {\frac {x}{2}}\right)\,dx\\[6pt]={}&\theta \log \tan \theta +{\frac {1}{2}}\operatorname {Cl} _{2}(2\theta )+{\frac {1}{2}}\int _{0}^{2\theta }\log \left(2\cos {\frac {x}{2}}\right)\,dx.\end{aligned}}} 倍角公式の証明のように x = ( π − y ) {\displaystyle x=(\pi -y)\,} と置換すれば、 ∫ 0 2 θ log ⁡ ( 2 cos ⁡ x 2 ) d x = Cl 2 ⁡ ( π − 2 θ ) − Cl 2 ⁡ ( π ) = Cl 2 ⁡ ( π − 2 θ ) {\displaystyle \int _{0}^{2\theta }\log \left(2\cos {\frac {x}{2}}\right)\,dx=\operatorname {Cl} _{2}(\pi -2\theta )-\operatorname {Cl} _{2}(\pi )=\operatorname {Cl} _{2}(\pi -2\theta )} したがって、 Ti 2 ⁡ ( tan ⁡ θ ) = θ log ⁡ tan ⁡ θ + 1 2 Cl 2 ⁡ ( 2 θ ) + 1 2 Cl 2 ⁡ ( π − 2 θ ) . ◻ {\displaystyle \operatorname {Ti} _{2}(\tan \theta )=\theta \log \tan \theta +{\frac {1}{2}}\operatorname {Cl} _{2}(2\theta )+{\frac {1}{2}}\operatorname {Cl} _{2}(\pi -2\theta )\,.\,\Box } 実数 0 < z < 1 {\displaystyle 0<z<1} について、オーダー2のクラウゼン関数は、バーンズのG関数とガンマ関数で書くことができる。 Cl 2 ⁡ ( 2 π z ) = 2 π log ⁡ ( G ( 1 − z ) G ( 1 + z ) ) + 2 π z log ⁡ ( π sin ⁡ π z ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(2\pi z)=2\pi \log \left({\frac {G(1-z)}{G(1+z)}}\right)+2\pi z\log \left({\frac {\pi }{\sin \pi z}}\right)} または、 Cl 2 ⁡ ( 2 π z ) = 2 π log ⁡ ( G ( 1 − z ) G ( z ) ) − 2 π log ⁡ Γ ( z ) + 2 π z log ⁡ ( π sin ⁡ π z ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(2\pi z)=2\pi \log \left({\frac {G(1-z)}{G(z)}}\right)-2\pi \log \Gamma (z)+2\pi z\log \left({\frac {\pi }{\sin \pi z}}\right)} 詳しくはAdamchik (2003)を見よ。 クラウゼン関数は単位円上の多重対数関数の実部と虚部を表す。 Cl 2 m ⁡ ( θ ) = ℑ ( Li 2 m ⁡ ( e i θ ) ) , m ∈ Z ≥ 1 {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2m}(\theta )=\Im (\operatorname {Li} _{2m}(e^{i\theta })),\quad m\in \mathbb {Z} \geq 1} Cl 2 m + 1 ⁡ ( θ ) = ℜ ( Li 2 m + 1 ⁡ ( e i θ ) ) , m ∈ Z ≥ 0 {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2m+1}(\theta )=\Re (\operatorname {Li} _{2m+1}(e^{i\theta })),\quad m\in \mathbb {Z} \geq 0} これは、多重対数関数の級数による定義より簡単に示される。 Li n ⁡ ( z ) = ∑ k = 1 ∞ z k k n ⟹ Li n ⁡ ( e i θ ) = ∑ k = 1 ∞ ( e i θ ) k k n = ∑ k = 1 ∞ e i k θ k n {\displaystyle \operatorname {Li} _{n}(z)=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {z^{k}}{k^{n}}}\quad \Longrightarrow \operatorname {Li} _{n}\left(e^{i\theta }\right)=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\left(e^{i\theta }\right)^{k}}{k^{n}}}=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {e^{ik\theta }}{k^{n}}}} オイラーの定理より、 e i θ = cos ⁡ θ + i sin ⁡ θ {\displaystyle e^{i\theta }=\cos \theta +i\sin \theta } さらにド・モアブルの定理より、 ( cos ⁡ θ + i sin ⁡ θ ) k = cos ⁡ k θ + i sin ⁡ k θ ⇒ Li n ⁡ ( e i θ ) = ∑ k = 1 ∞ cos ⁡ k θ k n + i ∑ k = 1 ∞ sin ⁡ k θ k n {\displaystyle (\cos \theta +i\sin \theta )^{k}=\cos k\theta +i\sin k\theta \quad \Rightarrow \operatorname {Li} _{n}\left(e^{i\theta }\right)=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\cos k\theta }{k^{n}}}+i\,\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin k\theta }{k^{n}}}} したがって、 Li 2 m ⁡ ( e i θ ) = ∑ k = 1 ∞ cos ⁡ k θ k 2 m + i ∑ k = 1 ∞ sin ⁡ k θ k 2 m = Sl 2 m ⁡ ( θ ) + i Cl 2 m ⁡ ( θ ) {\displaystyle \operatorname {Li} _{2m}\left(e^{i\theta }\right)=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\cos k\theta }{k^{2m}}}+i\,\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin k\theta }{k^{2m}}}=\operatorname {Sl} _{2m}(\theta )+i\operatorname {Cl} _{2m}(\theta )} Li 2 m + 1 ⁡ ( e i θ ) = ∑ k = 1 ∞ cos ⁡ k θ k 2 m + 1 + i ∑ k = 1 ∞ sin ⁡ k θ k 2 m + 1 = Cl 2 m + 1 ⁡ ( θ ) + i Sl 2 m + 1 ⁡ ( θ ) {\displaystyle \operatorname {Li} _{2m+1}\left(e^{i\theta }\right)=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\cos k\theta }{k^{2m+1}}}+i\,\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin k\theta }{k^{2m+1}}}=\operatorname {Cl} _{2m+1}(\theta )+i\operatorname {Sl} _{2m+1}(\theta )} クラウゼン関数は正弦関数とポリガンマ関数の線型結合によってあらわすことができる。 Cl 2 m ⁡ ( q π p ) = 1 ( 2 p ) 2 m ( 2 m − 1 ) ! ∑ j = 1 p sin ⁡ ( q j π p ) [ ψ 2 m − 1 ( j 2 p ) + ( − 1 ) q ψ 2 m − 1 ( j + p 2 p ) ] . {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2m}\left({\frac {q\pi }{p}}\right)={\frac {1}{(2p)^{2m}(2m-1)!}}\,\sum _{j=1}^{p}\sin \left({\tfrac {qj\pi }{p}}\right)\,\left[\psi _{2m-1}\left({\tfrac {j}{2p}}\right)+(-1)^{q}\psi _{2m-1}\left({\tfrac {j+p}{2p}}\right)\right].} この系に、フルヴィッツのゼータ関数との関係式もある。 Cl 2 m ⁡ ( q π p ) = 1 ( 2 p ) 2 m ∑ j = 1 p sin ⁡ ( q j π p ) [ ζ ( 2 m , j 2 p ) + ( − 1 ) q ζ ( 2 m , j + p 2 p ) ] . {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2m}\left({\frac {q\pi }{p}}\right)={\frac {1}{(2p)^{2m}}}\,\sum _{j=1}^{p}\sin \left({\tfrac {qj\pi }{p}}\right)\,\left[\zeta \left(2m,{\tfrac {j}{2p}}\right)+(-1)^{q}\zeta \left(2m,{\tfrac {j+p}{2p}}\right)\right].} 一般化された対数正弦積分は次のように定義される。 L s n m ( θ ) = − ∫ 0 θ x m log n − m − 1 ⁡ | 2 sin ⁡ x 2 | d x {\displaystyle {\mathcal {L}}s_{n}^{m}(\theta )=-\int _{0}^{\theta }x^{m}\log ^{n-m-1}\left|2\sin {\frac {x}{2}}\right|\,dx} クラウゼン関数は一般化対数正弦積分の一種である。つまり、 Cl 2 ⁡ ( θ ) = L s 2 0 ( θ ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(\theta )={\mathcal {L}}s_{2}^{0}(\theta )} エルンスト・クンマーとロジャースは次の式を発見した。 0 ≤ θ ≤ 2 π {\displaystyle 0\leq \theta \leq 2\pi } について、 Li 2 ⁡ ( e i θ ) = ζ ( 2 ) − θ ( 2 π − θ ) / 4 + i Cl 2 ⁡ ( θ ) {\displaystyle \operatorname {Li} _{2}(e^{i\theta })=\zeta (2)-\theta (2\pi -\theta )/4+i\operatorname {Cl} _{2}(\theta )} ロバチェフスキー関数Λ（またはЛ）は本質的には、変数を変えただけで、クラウゼン関数と同義である。 Λ ( θ ) = − ∫ 0 θ log ⁡ | 2 sin ⁡ ( t ) | d t = Cl 2 ⁡ ( 2 θ ) / 2 {\displaystyle \Lambda (\theta )=-\int _{0}^{\theta }\log |2\sin(t)|\,dt=\operatorname {Cl} _{2}(2\theta )/2} ただし、ロバチェフスキー関数という名はあまり正確でない。というのも、ロバチェフスキーは双曲体積の公式において、わずかに異なる関数を用いている。 ∫ 0 θ log ⁡ | sec ⁡ ( t ) | d t = Λ ( θ + π / 2 ) + θ log ⁡ 2. {\displaystyle \int _{0}^{\theta }\log |\sec(t)|\,dt=\Lambda (\theta +\pi /2)+\theta \log 2.} 有理数値 θ / π {\displaystyle \theta /\pi } において、 sin ⁡ ( n θ ) {\displaystyle \sin(n\theta )} は巡回群における元の周期軌道として捉えられている。故にクラウゼン関数 Cl s ⁡ ( θ ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{s}(\theta )} はフルヴィッツのゼータ函数に関連する和として表現できる[要出典]。これは、ディリクレのL関数の特殊な値の計算を簡易にする。 クラウゼン関数の加速度は次のように与えられる。 | θ | < 2 π {\displaystyle |\theta |<2\pi } において、 Cl 2 ⁡ ( θ ) θ = 1 − log ⁡ | θ | + ∑ n = 1 ∞ ζ ( 2 n ) n ( 2 n + 1 ) ( θ 2 π ) 2 n {\displaystyle {\frac {\operatorname {Cl} _{2}(\theta )}{\theta }}=1-\log |\theta |+\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {\zeta (2n)}{n(2n+1)}}\left({\frac {\theta }{2\pi }}\right)^{2n}} ここで、 ζ ( s ) {\displaystyle \zeta (s)} はリーマンゼータ関数。より早く収束する形は次のように表現される。 Cl 2 ⁡ ( θ ) θ = 3 − log ⁡ [ | θ | ( 1 − θ 2 4 π 2 ) ] − 2 π θ log ⁡ ( 2 π + θ 2 π − θ ) + ∑ n = 1 ∞ ζ ( 2 n ) − 1 n ( 2 n + 1 ) ( θ 2 π ) 2 n . {\displaystyle {\frac {\operatorname {Cl} _{2}(\theta )}{\theta }}=3-\log \left[|\theta |\left(1-{\frac {\theta ^{2}}{4\pi ^{2}}}\right)\right]-{\frac {2\pi }{\theta }}\log \left({\frac {2\pi +\theta }{2\pi -\theta }}\right)+\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {\zeta (2n)-1}{n(2n+1)}}\left({\frac {\theta }{2\pi }}\right)^{2n}.} 収束は、nが大きくとき ζ ( n ) − 1 {\displaystyle \zeta (n)-1} が急速に0に近づくことより説明できる。両方の形は、有理ゼータ級数（英語版）を求める際の再足し上げの技法で得られる(Borwein et al. 2000)。 バーンズのG関数をG、カタランの定数をK、ギーゼキング定数をVとする。クラウゼン関数の特殊な値には、次のようなものがある。 Cl 2 ⁡ ( π 2 ) = K {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {\pi }{2}}\right)=K} Cl 2 ⁡ ( π 3 ) = V {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {\pi }{3}}\right)=V} Cl 2 ⁡ ( π 3 ) = 3 π log ⁡ ( G ( 2 3 ) G ( 1 3 ) ) − 3 π log ⁡ Γ ( 1 3 ) + π log ⁡ ( 2 π 3 ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {\pi }{3}}\right)=3\pi \log \left({\frac {G\left({\frac {2}{3}}\right)}{G\left({\frac {1}{3}}\right)}}\right)-3\pi \log \Gamma \left({\frac {1}{3}}\right)+\pi \log \left({\frac {2\pi }{\sqrt {3}}}\right)} Cl 2 ⁡ ( 2 π 3 ) = 2 π log ⁡ ( G ( 2 3 ) G ( 1 3 ) ) − 2 π log ⁡ Γ ( 1 3 ) + 2 π 3 log ⁡ ( 2 π 3 ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {2\pi }{3}}\right)=2\pi \log \left({\frac {G\left({\frac {2}{3}}\right)}{G\left({\frac {1}{3}}\right)}}\right)-2\pi \log \Gamma \left({\frac {1}{3}}\right)+{\frac {2\pi }{3}}\log \left({\frac {2\pi }{\sqrt {3}}}\right)} Cl 2 ⁡ ( π 4 ) = 2 π log ⁡ ( G ( 7 8 ) G ( 1 8 ) ) − 2 π log ⁡ Γ ( 1 8 ) + π 4 log ⁡ ( 2 π 2 − 2 ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {\pi }{4}}\right)=2\pi \log \left({\frac {G\left({\frac {7}{8}}\right)}{G\left({\frac {1}{8}}\right)}}\right)-2\pi \log \Gamma \left({\frac {1}{8}}\right)+{\frac {\pi }{4}}\log \left({\frac {2\pi }{\sqrt {2-{\sqrt {2}}}}}\right)} Cl 2 ⁡ ( 3 π 4 ) = 2 π log ⁡ ( G ( 5 8 ) G ( 3 8 ) ) − 2 π log ⁡ Γ ( 3 8 ) + 3 π 4 log ⁡ ( 2 π 2 + 2 ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {3\pi }{4}}\right)=2\pi \log \left({\frac {G\left({\frac {5}{8}}\right)}{G\left({\frac {3}{8}}\right)}}\right)-2\pi \log \Gamma \left({\frac {3}{8}}\right)+{\frac {3\pi }{4}}\log \left({\frac {2\pi }{\sqrt {2+{\sqrt {2}}}}}\right)} Cl 2 ⁡ ( π 6 ) = 2 π log ⁡ ( G ( 11 12 ) G ( 1 12 ) ) − 2 π log ⁡ Γ ( 1 12 ) + π 6 log ⁡ ( 2 π 2 3 − 1 ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {\pi }{6}}\right)=2\pi \log \left({\frac {G\left({\frac {11}{12}}\right)}{G\left({\frac {1}{12}}\right)}}\right)-2\pi \log \Gamma \left({\frac {1}{12}}\right)+{\frac {\pi }{6}}\log \left({\frac {2\pi {\sqrt {2}}}{{\sqrt {3}}-1}}\right)} Cl 2 ⁡ ( 5 π 6 ) = 2 π log ⁡ ( G ( 7 12 ) G ( 5 12 ) ) − 2 π log ⁡ Γ ( 5 12 ) + 5 π 6 log ⁡ ( 2 π 2 3 + 1 ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {5\pi }{6}}\right)=2\pi \log \left({\frac {G\left({\frac {7}{12}}\right)}{G\left({\frac {5}{12}}\right)}}\right)-2\pi \log \Gamma \left({\frac {5}{12}}\right)+{\frac {5\pi }{6}}\log \left({\frac {2\pi {\sqrt {2}}}{{\sqrt {3}}+1}}\right)} 一般にはバーンズのG関数を用いて、 Cl 2 ⁡ ( 2 π z ) = 2 π log ⁡ ( G ( 1 − z ) G ( z ) ) − 2 π log ⁡ Γ ( z ) + 2 π z log ⁡ ( π sin ⁡ π z ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(2\pi z)=2\pi \log \left({\frac {G(1-z)}{G(z)}}\right)-2\pi \log \Gamma (z)+2\pi z\log \left({\frac {\pi }{\sin \pi z}}\right)} オイラーの相反公式（英語版）を使えば、 Cl 2 ⁡ ( 2 π z ) = 2 π log ⁡ ( G ( 1 − z ) G ( z ) ) − 2 π log ⁡ Γ ( z ) + 2 π z log ⁡ ( Γ ( z ) Γ ( 1 − z ) ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(2\pi z)=2\pi \log \left({\frac {G(1-z)}{G(z)}}\right)-2\pi \log \Gamma (z)+2\pi z\log {\big (}\Gamma (z)\Gamma (1-z){\big )}} 高次のクラウゼン関数の特殊な値には次のようなものがある。 Cl 2 m ⁡ ( 0 ) = Cl 2 m ⁡ ( π ) = Cl 2 m ⁡ ( 2 π ) = 0 {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2m}(0)=\operatorname {Cl} _{2m}(\pi )=\operatorname {Cl} _{2m}(2\pi )=0} Cl 2 m ⁡ ( π 2 ) = β ( 2 m ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2m}\left({\frac {\pi }{2}}\right)=\beta (2m)} Cl 2 m + 1 ⁡ ( 0 ) = Cl 2 m + 1 ⁡ ( 2 π ) = ζ ( 2 m + 1 ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2m+1}(0)=\operatorname {Cl} _{2m+1}(2\pi )=\zeta (2m+1)} Cl 2 m + 1 ⁡ ( π ) = − η ( 2 m + 1 ) = − ( 2 2 m − 1 2 2 m ) ζ ( 2 m + 1 ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2m+1}(\pi )=-\eta (2m+1)=-\left({\frac {2^{2m}-1}{2^{2m}}}\right)\zeta (2m+1)} Cl 2 m + 1 ⁡ ( π 2 ) = − 1 2 2 m + 1 η ( 2 m + 1 ) = − ( 2 2 m − 1 2 4 m + 1 ) ζ ( 2 m + 1 ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2m+1}\left({\frac {\pi }{2}}\right)=-{\frac {1}{2^{2m+1}}}\eta (2m+1)=-\left({\frac {2^{2m}-1}{2^{4m+1}}}\right)\zeta (2m+1)} ここで β ( x ) {\displaystyle \beta (x)} はディリクレベータ関数、 η ( x ) {\displaystyle \eta (x)} はディリクレのイータ関数（英語版）、 ζ ( x ) {\displaystyle \zeta (x)} はリーマンゼータ関数。 クラウゼン関数を直接積分した値は簡単に証明できる。 ∫ 0 θ Cl 2 m ⁡ ( x ) d x = ζ ( 2 m + 1 ) − Cl 2 m + 1 ⁡ ( θ ) {\displaystyle \int _{0}^{\theta }\operatorname {Cl} _{2m}(x)\,dx=\zeta (2m+1)-\operatorname {Cl} _{2m+1}(\theta )} ∫ 0 θ Cl 2 m + 1 ⁡ ( x ) d x = Cl 2 m + 2 ⁡ ( θ ) {\displaystyle \int _{0}^{\theta }\operatorname {Cl} _{2m+1}(x)\,dx=\operatorname {Cl} _{2m+2}(\theta )} ∫ 0 θ Sl 2 m ⁡ ( x ) d x = Sl 2 m + 1 ⁡ ( θ ) {\displaystyle \int _{0}^{\theta }\operatorname {Sl} _{2m}(x)\,dx=\operatorname {Sl} _{2m+1}(\theta )} ∫ 0 θ Sl 2 m + 1 ⁡ ( x ) d x = ζ ( 2 m + 2 ) − Cl 2 m + 2 ⁡ ( θ ) {\displaystyle \int _{0}^{\theta }\operatorname {Sl} _{2m+1}(x)\,dx=\zeta (2m+2)-\operatorname {Cl} _{2m+2}(\theta )} フーリエ解析の手法を用いれば、 [ 0 , π ] {\displaystyle [0,\pi ]} の範囲で、クラウゼン関数 Cl 2 ⁡ ( x ) {\displaystyle \operatorname {Cl} _{2}(x)} の自乗の積分は次のように書ける。 ∫ 0 π Cl 2 2 ⁡ ( x ) d x = ζ ( 4 ) , {\displaystyle \int _{0}^{\pi }\operatorname {Cl} _{2}^{2}(x)\,dx=\zeta (4),} ∫ 0 π t Cl 2 2 ⁡ ( x ) d x = 221 90720 π 6 − 4 ζ ( 5 ¯ , 1 ) − 2 ζ ( 4 ¯ , 2 ) , {\displaystyle \int _{0}^{\pi }t\operatorname {Cl} _{2}^{2}(x)\,dx={\frac {221}{90720}}\pi ^{6}-4\zeta ({\overline {5}},1)-2\zeta ({\overline {4}},2),} ∫ 0 π t 2 Cl 2 2 ⁡ ( x ) d x = − 2 3 π [ 12 ζ ( 5 ¯ , 1 ) + 6 ζ ( 4 ¯ , 2 ) − 23 10080 π 6 ] . {\displaystyle \int _{0}^{\pi }t^{2}\operatorname {Cl} _{2}^{2}(x)\,dx=-{\frac {2}{3}}\pi \left[12\zeta ({\overline {5}},1)+6\zeta ({\overline {4}},2)-{\frac {23}{10080}}\pi ^{6}\right].} ζ {\displaystyle \zeta } は多重ゼータ値。 多くの三角関数や、対数三角関数の積分は、クラウゼン関数、カタランの定数 K {\displaystyle \,K\,} 、 log ⁡ 2 {\displaystyle \,\log 2\,} 、ゼータ関数の特殊値 ζ ( 2 ) , ζ ( 3 ) {\displaystyle \zeta (2),\zeta (3)} を用いて表すことができる。 証明には、基礎的なものよりほんの少し難しい三角関数の積分と、クラウゼン関数のフーリエ級数表示の積分が必要とされる。 ∫ 0 θ log ⁡ ( sin ⁡ x ) d x = − 1 2 Cl 2 ⁡ ( 2 θ ) − θ log ⁡ 2 {\displaystyle \int _{0}^{\theta }\log(\sin x)\,dx=-{\tfrac {1}{2}}\operatorname {Cl} _{2}(2\theta )-\theta \log 2} ∫ 0 θ log ⁡ ( cos ⁡ x ) d x = 1 2 Cl 2 ⁡ ( π − 2 θ ) − θ log ⁡ 2 {\displaystyle \int _{0}^{\theta }\log(\cos x)\,dx={\tfrac {1}{2}}\operatorname {Cl} _{2}(\pi -2\theta )-\theta \log 2} ∫ 0 θ log ⁡ ( tan ⁡ x ) d x = − 1 2 Cl 2 ⁡ ( 2 θ ) − 1 2 Cl 2 ⁡ ( π − 2 θ ) {\displaystyle \int _{0}^{\theta }\log(\tan x)\,dx=-{\tfrac {1}{2}}\operatorname {Cl} _{2}(2\theta )-{\tfrac {1}{2}}\operatorname {Cl} _{2}(\pi -2\theta )} ∫ 0 θ log ⁡ ( 1 + cos ⁡ x ) d x = 2 Cl 2 ⁡ ( π − θ ) − θ log ⁡ 2 {\displaystyle \int _{0}^{\theta }\log(1+\cos x)\,dx=2\operatorname {Cl} _{2}(\pi -\theta )-\theta \log 2} ∫ 0 θ log ⁡ ( 1 − cos ⁡ x ) d x = − 2 Cl 2 ⁡ ( θ ) − θ log ⁡ 2 {\displaystyle \int _{0}^{\theta }\log(1-\cos x)\,dx=-2\operatorname {Cl} _{2}(\theta )-\theta \log 2} ∫ 0 θ log ⁡ ( 1 + sin ⁡ x ) d x = 2 K − 2 Cl 2 ⁡ ( π 2 + θ ) − θ log ⁡ 2 {\displaystyle \int _{0}^{\theta }\log(1+\sin x)\,dx=2K-2\operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {\pi }{2}}+\theta \right)-\theta \log 2} ∫ 0 θ log ⁡ ( 1 − sin ⁡ x ) d x = − 2 K + 2 Cl 2 ⁡ ( π 2 − θ ) − θ log ⁡ 2 {\displaystyle \int _{0}^{\theta }\log(1-\sin x)\,dx=-2K+2\operatorname {Cl} _{2}\left({\frac {\pi }{2}}-\theta \right)-\theta \log 2} ^ István, Mező (2020). “Log-sine integrals and alternating Euler sums”. Acta Mathematica Hungarica (160): 45–57. doi:10.1007/s10474-019-00975-w.  Abramowitz, Milton [in 英語]; Stegun, Irene Ann [in 英語], eds. (1983) [June 1964]. "Chapter 27.8". Handbook of Mathematical Functions with Formulas, Graphs, and Mathematical Tables. Applied Mathematics Series. Vol. 55 (Ninth reprint with additional corrections of tenth original printing with corrections (December 1972); first ed.). Washington D.C.; New York: United States Department of Commerce, National Bureau of Standards; Dover Publications. p. 1005. ISBN 978-0-486-61272-0. LCCN 64-60036. MR 0167642. LCCN 65-12253。 Clausen, Thomas (1832). “Über die Function sin φ + (1/22) sin 2φ + (1/32) sin 3φ + etc.”. Journal für die reine und angewandte Mathematik 8: 298–300. ISSN 0075-4102. http://resolver.sub.uni-goettingen.de/purl?PPN243919689_0008.  Wood, Van E. (1968). “Efficient calculation of Clausen's integral”. Math. Comp. 22 (104): 883–884. doi:10.1090/S0025-5718-1968-0239733-9. MR0239733.  Leonard Lewin, (Ed.). Structural Properties of Polylogarithms (1991) American Mathematical Society, Providence, RI. ISBN 0-8218-4532-2ISBN 0-8218-4532-2 Lu (1992年). “Massless one-loop scalar three-point integral and associated Clausen, Glaisher, and L-functions”. 2024年8月17日閲覧。 Kölbig, Kurt Siegfried (1995). “Chebyshev coefficients for the Clausen function Cl2(x)”. J. Comput. Appl. Math. 64 (3): 295–297. doi:10.1016/0377-0427(95)00150-6. MR1365432.  Borwein, Jonathan M.; Bradley, David M.; Crandall, Richard E. (2000). “Computational Strategies for the Riemann Zeta Function”. J. Comput. Appl. Math. 121 (1–2): 247–296. Bibcode: 2000JCoAM.121..247B. doi:10.1016/s0377-0427(00)00336-8. MR1780051. http://www.maths.ex.ac.uk/~mwatkins/zeta/borwein1.pdf 2005年7月9日閲覧。.  Adamchik, Viktor. S. "Contributions to the Theory of the Barnes Function". arXiv:math/0308086v1。 Kalmykov, Mikahil Yu.; Sheplyakov, A. (2005). “LSJK – a C++ library for arbitrary-precision numeric evaluation of the generalized log-sine integral”. Comput. Phys. Commun. 172: 45–59. arXiv:hep-ph/0411100. Bibcode: 2005CoPhC.172...45K. doi:10.1016/j.cpc.2005.04.013.  Borwein, Jonathan M.; Straub, Armin. “Relations for Nielsen Polylogarithms”. J. Approx. Theory 193: pp. 74–88. doi:10.1016/j.jat.2013.07.003  Mathar, R. J. "A C99 implementation of the Clausen sums". arXiv:1309.7504 [math.NA]。