ファン・デル・ヴェルデン表示

ファン・デル・ヴェルデン表示（ファン・デル・ヴェルデンひょうじ、英: Van der Waerden notation）とは理論物理学において4次元における2成分スピノル（ワイル・スピノル）の表記法。ツイスター理論や超対称性理論においては標準的な記法となっている。オランダの数学者ファン・デル・ヴェルデンに由来する。 以下ではカイラル表現（ワイル表現）により、ディラック・スピノル ψ は左右のカイラリティが上下の2成分で分かれているとする。すなわち ψ = ψ L + ψ R = ( ξ 0 ) + ( 0 η ¯ ) {\displaystyle \psi =\psi _{\rm {L}}+\psi _{\rm {R}}={\begin{pmatrix}\xi \\0\\\end{pmatrix}}+{\begin{pmatrix}0\\{\bar {\eta }}\\\end{pmatrix}}} , ここで ξ, η はそれぞれ2成分スピノル（ワイル・スピノル）。 下付の点なし（ドットなし, undotted）添字をもつスピノルはカイラリティ左巻きであり、カイラル・スピノルとも呼ばれる。 ψ L = ( ξ α 0 ) {\displaystyle \psi _{\rm {L}}={\begin{pmatrix}\xi _{\alpha }\\0\end{pmatrix}}} . 上付きの点付き（ドット付き, dotted）添字と記号の上に上線（バー）をもつスピノルは右巻きであり、反カイラル・スピノルとも呼ばれる。 ψ R = ( 0 η ¯ α ˙ ) {\displaystyle \psi _{\rm {R}}={\begin{pmatrix}0\\{\bar {\eta }}^{\dot {\alpha }}\end{pmatrix}}} . 添え字を欠く記法においても、曖昧さを無くすため右巻きワイル・スピノルには上線が残される。 ハットが付く添字はディラック添字と呼ばれ、点付きと点なし添字をまとめたものである。例えば、もしそれぞれの添字が α = 1 , 2 , α ˙ = 1 ˙ , 2 ˙ {\displaystyle \alpha =1,2,\,\,{\dot {\alpha }}={\dot {1}},{\dot {2}}} を動くのなら、カイラル表現の下でディラック・スピノル ψ は次のように表示される: ψ α ^ = ( ξ α η ¯ α ˙ ) {\displaystyle \psi _{\hat {\alpha }}={\begin{pmatrix}\xi _{\alpha }\\{\bar {\eta }}^{\dot {\alpha }}\\\end{pmatrix}}} , ここで α ^ = ( α , α ˙ ) = 1 , 2 , 1 ˙ , 2 ˙ {\displaystyle {\hat {\alpha }}=(\alpha ,{\dot {\alpha }})=1,2,{\dot {1}},{\dot {2}}} . また ψ のディラック共役 ψ = ψ†γ0 はこのとき ψ α ^ = ( η α ξ ¯ α ˙ ) {\displaystyle \psi ^{\hat {\alpha }}={\begin{pmatrix}\eta ^{\alpha }&{\bar {\xi }}_{\dot {\alpha }}\end{pmatrix}}} と表記される。すなわち ηα = (η·α)∗, ξ·α = (ξα)∗、上線と添字の点が複素共役を意味することが分かる。 スピノルの荷電共役変換（C 変換）は次のように表される: ψ ⟶ C ψ C = C ψ ¯ T {\displaystyle \psi \;{\overset {\rm {C}}{\longrightarrow }}\;\psi ^{\rm {C}}=C{\overline {\psi }}^{\rm {T}}} , ここで C は荷電共役行列であり、カイラル表現においては C = i γ 2 γ 0 = ( ε 0 0 − ε ) {\displaystyle C=i\gamma ^{2}\gamma ^{0}={\begin{pmatrix}\varepsilon &0\\0&-\varepsilon \end{pmatrix}}} である。ただし ε = i σ 2 = ( ε 11 ε 12 ε 21 ε 22 ) = ( 0 1 − 1 0 ) {\displaystyle \varepsilon =i\sigma _{2}={\begin{pmatrix}\varepsilon _{11}&\varepsilon _{12}\\\varepsilon _{21}&\varepsilon _{22}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}0&1\\-1&0\end{pmatrix}}} , ここで εij は2階の完全反対称テンソルである。 よって ψ = ( ξ α η ¯ α ˙ ) ⟶ C ψ C = C ( η α ξ ¯ α ˙ ) = ( ε α β η β ε α ˙ β ˙ ξ ¯ β ˙ ) {\displaystyle \psi ={\begin{pmatrix}\xi _{\alpha }\\{\bar {\eta }}^{\dot {\alpha }}\end{pmatrix}}\;{\overset {\rm {C}}{\longrightarrow }}\;\psi ^{\rm {C}}=C{\begin{pmatrix}\eta ^{\alpha }\\{\bar {\xi }}_{\dot {\alpha }}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\varepsilon _{\alpha \beta }\eta ^{\beta }\\\varepsilon ^{{\dot {\alpha }}{\dot {\beta }}}{\bar {\xi }}_{\dot {\beta }}\end{pmatrix}}} , ここで ε·α·β はクロネッカーのデルタ δ を用いた εαβ εβγ = δαγ によって定義され、εij = −εij を満たす。 これまでの整合性から ( ψ L ) C = ( 0 ξ ¯ α ˙ ) , ( ψ R ) C = ( η α 0 ) {\displaystyle (\psi _{\rm {L}})^{\rm {C}}={\begin{pmatrix}0\\{\bar {\xi }}^{\dot {\alpha }}\end{pmatrix}},\quad (\psi _{\rm {R}})^{\rm {C}}={\begin{pmatrix}\eta _{\alpha }\\0\end{pmatrix}}} とすると、 ( η α ξ ¯ α ˙ ) = ( ε α β η β ε α ˙ β ˙ ξ ¯ β ˙ ) {\displaystyle {\begin{pmatrix}\eta _{\alpha }\\{\bar {\xi }}^{\dot {\alpha }}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\varepsilon _{\alpha \beta }\eta ^{\beta }\\\varepsilon ^{{\dot {\alpha }}{\dot {\beta }}}{\bar {\xi }}_{\dot {\beta }}\end{pmatrix}}} . すなわち ηα, ξ·α の添字の上げ下げには、2階の完全反対称テンソル εαβ が用いられることが分かる。 ^ a b ここで ξα, η·α はそれぞれの成分ではなく、成分の集合 (ξ1 ξ2)T, (η·1 η·2)T であることに注意。 ^ 添字の上にではない ^ ここでは成分同士の等式となっている。 ^ これらの表記を用いると、荷電共役行列 C は次のように表される: C = ( ε α β 0 0 ε α ˙ β ˙ ) {\displaystyle C={\begin{pmatrix}\varepsilon _{\alpha \beta }&0\\0&\varepsilon ^{{\dot {\alpha }}{\dot {\beta }}}\end{pmatrix}}} . ^ Van der Waerden, B.L. (1929). “Spinoranalyse”. Nachr. Ges. Wiss. Göttingen Math. Phys. 1929: 100–109.  ^ Veblen O. (1933). “Geometry of two-component Spinors”. Proc. Natl. Acad. Sci. USA 19: 462–474. Bibcode: 1933PNAS...19..462V. doi:10.1073/pnas.19.4.462.  ^ 佐古 2007, p. 25. ^ 佐古 2007, p. 26. ^ 林 青司「CP対称性の破れ ～ 小林・益川模型から深める素粒子物理 ～」『臨時別冊・数理科学』第91巻、サイエンス社、2012年6月、40-41頁。  ^ 林 2015, pp. 70–71. Spinors in physics - ウェイバックマシン（2016年9月20日アーカイブ分） P. Labelle (2010), Supersymmetry, Demystified series, McGraw-Hill (USA), ISBN 978-0-07-163641-4  Hurley, D.J.; Vandyck, M.A. (2000), Geometry, Spinors and Applications, Springer, ISBN 1-85233-223-9  Penrose, R.; Rindler, W. (1984), Spinors and Space–Time, Vol. 1, Cambridge University Press, pp. 107-, ISBN 0-521-24527-3  - ただし印刷上の理由により、点 · の代わりにプライム ′ を用いている。 Budinich, P.; Trautman, A. (1988), The Spinorial Chessboard, Springer-Verlag, ISBN 0-387-19078-3  九後 汰一郎『ゲージ場の量子論〈1〉』培風館〈新物理学シリーズ〉、1989年、8-29頁。ISBN 978-4563024239。  ヴェス, J.、バガー, J. 著、志摩 一成 訳「付録A. 表記法とスピノル代数」『超対称性と超重力』丸善出版、2011年（原著1992年）、219頁。ISBN 978-4621084465。  佐古 彰史『超対称ゲージ理論と幾何学』日本評論社、2007年。ISBN 978-4535784680。  林 青司「3.1 スピノールの2成分表示とスピノールのタイプ」『素粒子の標準模型を超えて』丸善出版〈現代理論物理学シリーズ〉、2015年、68-74頁。ISBN 978-4621065099。  ディラック方程式 インフェルト-ファン・デル・ヴェルデン記号（英語版） ローレンツ変換 パウリ方程式 リッチ計算法（英語版）