マグニチュード

地震のマグニチュード（英: Seismic magnitude scales）とは、地震が発するエネルギーの大きさを対数で表した指標値である。揺れの大きさを表す震度とは異なる。日本の地震学者和達清夫の最大震度と震央までの距離を書き込んだ地図に着想を得て、アメリカの地震学者チャールズ・リヒターが考案した。 この最初に考案されたマグニチュードはローカル・マグニチュード (ML) と呼ばれており、リヒターの名からリヒター・スケール (Richter scale) とも呼称される。マグニチュードは地震のエネルギーを1000の平方根を底とした対数で表した数値で、マグニチュードが 1 増えると地震のエネルギーは約31.6倍になり、マグニチュードが 2 増えると地震のエネルギーは1000倍になる。 地震学ではモーメント・マグニチュード (Mw) が広く使われている。日本では気象庁マグニチュード (Mj) が広く使われるが、長周期の波が観測できるような規模の地震（Mj5.0以上）ではモーメント・マグニチュードも解析・公表されている。 一般的にマグニチュードは M = log 10 ⁡ A + B ( Δ , h ) {\displaystyle M=\log _{10}{A}+B(\Delta ,h)} の形の式で表される。ここで、A はある観測点の振幅、B は震央距離 Δ や震源の深さ h による補正項である。 地震が発するエネルギーの大きさを E（単位：ジュール）、マグニチュードを M とすると、次の関係がある。 log 10 ⁡ E = 4.8 + 1.5 M {\displaystyle \log _{10}E=4.8+1.5M} この式からマグニチュード M が 1 大きくなると左辺の log10 E が 1.5 増加するからエネルギーは約32倍大きくなる (101.5 = 10√10 ≒ 31.62)。同様にマグニチュードが 2 大きくなるとエネルギーは1000倍になる (101.5×2 = 103 = 1000)。また、マグニチュードで0.2の差はエネルギーでは約2倍の差になる (101.5×0.2 = 100.3 ≒ 1.995)。 一般に使われる他の各種のマグニチュードでは、概ね8（表面波マグニチュードで8.5、実体波マグニチュードでは7程度）を超えると数値が頭打ち傾向になる。これを「マグニチュードの飽和」と呼ぶ。例えばローカル・マグニチュード (ML) は約6.5あたりから飽和しはじめ、約7が最大値となる。 短周期の地震波ほど減衰しやすく、その影響を受ける地震波の周期はおよそ L/v（L: 断層の長さ、v: 断層破壊の伝播速度）程度以下、すなわち断層の破壊に要した時間程度以下の周期である。従って断層破壊に要する時間が長い巨大地震では地震の発生を瞬時の破壊と見なせなくなり、例えば周期20秒の地震波の振幅に着目する表面波マグニチュードは断層破壊に20秒程度かかる約100 kmより長い断層では、地震の規模が大きくなっても地震波の振幅が頭打ちとなる。 マグニチュードを決めるために用いる地震波の周波数とエネルギーのモデルから地震波によるマグニチュードは高周波、かつ規模の小さな地震ほど飽和が起こりにくいことが示される。このモデルでは実体波マグニチュード (Mb) は約5.5から飽和しはじめ6で飽和となり、表面波マグニチュード (Ms) では7.25から飽和しはじめ8で飽和となるが、飽和となる数値は観測される地震により異なり、Mb ≧ 6 の報告例も多数あるためモデルがあらゆる地震に当てはまるわけではない。 エネルギーが大きく、長周期（低周波）の地震動が卓越した巨大地震においても飽和がなく、より正確に地震の規模を表す指標として、無限大の長周期地震波に基づくと見做されるモーメント・マグニチュードが考案され、地震学では広く使われている。 地震学では各種のマグニチュードを区別するために「M」に続けて区別の記号を付ける。地震学ではモーメント・マグニチュード (Mw) を単に「M」と表記することが多い（アメリカ地質調査所 (USGS) など）。日本では気象庁マグニチュード (Mj) を単に「M」と表記することが多い。各種のマグニチュードの値の間では差異を持つので注意が必要である。 以下、振幅という場合は片振幅を意味する。 リヒター・スケールとも。リヒターは、ウッド・アンダーソン式地震計（2800倍）の最大振幅 A（単位：μm）を震央からの距離100 kmのところの値に換算したものの常用対数をマグニチュードとした。従って、地震波の振幅が10倍大きくなるごとに、マグニチュードが1ずつあがる。 M l = log 10 ⁡ A {\displaystyle M_{l}=\log _{10}A} ベノー・グーテンベルグは、表面波マグニチュードを M s = log ⁡ A h + 1.656 log ⁡ Δ + 1.818 + C {\displaystyle M_{s}=\log A_{h}+1.656\log \Delta +1.818+C} で定義した。ここで、Ah は表面波水平成分の最大振幅、Δ は震央距離（角度）、C は観測点ごとの補正値である。 これとほぼ同じであるが、国際地震学地球内部物理学協会の勧告（1967年）では、 M s = log ⁡ ( A / T ) + 1.66 log ⁡ Δ + 3.30 {\displaystyle M_{s}=\log(A/T)+1.66\log \Delta +3.30} （なお、20° ≦ Δ ≦ 60°） としている。A は表面波水平成分の最大振幅 (μm)、T は周期（秒）である。周期約20秒の地震動に着目して求められている。 より長周期の例えば周期100秒の表面波に基づいてその振幅からマグニチュードを算出すれば、巨大な地震の規模もある程度適切に表される様になる。例えば周期20秒の表面波マグニチュードではほとんど差が見られない1933年三陸地震、1960年チリ地震、1964年アラスカ地震の周期100秒表面波マグニチュード M100 は、それぞれ、8.4、8.8、8.9となる。 グーテンベルクおよびリヒターは、実体波マグニチュードを M b = log 10 ⁡ ( A T ) + B ( Δ , h ) {\displaystyle M_{b}=\log _{10}\left({\frac {A}{T}}\right)+B(\Delta ,h)} で定義した。A は実体波（P波、S波）の最大振幅、T はその周期、B は震源の深さ h と震央距離 Δ の関数である。 経験的に、 M b = 0.63 M s + 2.5 {\displaystyle M_{b}=0.63M_{s}+2.5} が成り立つ。周期約1秒の地震動に着目して求められている。 1979年、当時カリフォルニア工科大学の地震学の教授であった金森博雄と彼の学生であったトーマス・ハンクス（英語版）は、従来のマグニチュードは地震を起こす断層運動の地震モーメント (M0) と密接な関係があり、これを使えば大規模な地震でも値が飽和しにくいスケールを定義できるという金森のアイデアをモーメント・マグニチュード (Mw) と名付け、以下のように計算される量として発表した。 M w = log 10 ⁡ M 0 − 9.1 1.5 {\displaystyle M_{w}={\frac {\log _{10}M_{0}-9.1}{1.5}}} （ただし M0 = μ × D × S） S は震源断層面積、D は平均変位量、μ は剛性率である。 これまでに観測された地震のモーメント・マグニチュードの最大値は、1960年に発生したチリ地震の9.5である。 断層面の面積（長さ×幅）と、変位の平均量、断層付近の地殻の剛性から算出する、まさに断層運動の規模そのものである。 他の種類のマグニチュードでは、M8を超える巨大地震で地震の大きさの割りに値が大きくならない「頭打ち」と呼ばれる現象が起こる。モーメント・マグニチュードはこれが起こりにくく、巨大地震の規模を物理的に評価するのに適しているとされ、アメリカ地質調査所 (USGS) をはじめ国際的に広く使われている。 日本の気象庁では、2011年に発生した東北地方太平洋沖地震に対して、地震の規模をより適切に表せるとして、下記の気象庁マグニチュード (Mj8.4) に加え、モーメント・マグニチュードの計算値 (Mw9.0) を発表した。 気象庁マグニチュードは、日本で国としての地震情報として使用されており、2003年の約80年前まで遡って一貫した方法で決定され、モーメント・マグニチュードともよく一致している。略称としてMj、或いはMJMAが使われる。 気象庁マグニチュードは周期5秒までの強い揺れを観測する強震計で記録された地震波形の最大振幅の値を用いて計算する方式で、地震発生から3分程で計算可能という点から速報性に優れている。一方、マグニチュードが8を超える巨大地震の場合はより長い周期の地震波は大きくなるが、周期5秒程度までの地震波の大きさはほとんど変わらないため、マグニチュードの飽和が起き正確な数値を推定できない欠点がある。東北地方太平洋沖地震では気象庁マグニチュードを発生当日に速報値で7.9、暫定値で8.4と発表したが、発生2日後に地震情報として発表されたモーメント・マグニチュードは9.0であった。 2003年9月24日までは、下記のように、変位マグニチュードと速度マグニチュードを組み合わせる方法により計算していた。 変位計 (h ≦ 60 km) の場合 M j = log ⁡ A + 1.73 log ⁡ Δ − 0.83 {\displaystyle M_{j}=\log A+1.73\log \Delta -0.83} （A は周期5秒以下の最大振幅） 変位計 (h ≧ 60 km) の場合 M j = log ⁡ A + K ( Δ , h ) {\displaystyle M_{j}=\log A+K(\Delta ,h)} （K(Δ, h) は表による） 速度計の場合 M j = log ⁡ A Z + 1.64 log ⁡ Δ + α {\displaystyle M_{j}=\log A_{Z}+1.64\log \Delta +\alpha } （AZ は最大振幅、α は地震計特性補正項） 変位マグニチュードは、系統的にモーメント・マグニチュードとずれることがわかってきたため、差異が小さくなるよう、2003年9月25日からは計算方法を改訂し（一部は先行して2001年4月23日に改訂）、あわせて過去の地震についてもマグニチュードの見直しを行った。 変位によるマグニチュード M d = 1 2 × log ⁡ ( A n 2 + A e 2 ) + β d ( Δ , H ) + C d {\displaystyle M_{d}={\frac {1}{2}}\times \log({A_{n}}^{2}+{A_{e}}^{2})+\beta _{d}(\Delta ,H)+C_{d}} （An, Ae の単位は 10−6 m） ここで、βd は震央距離と震源深度の関数（距離減衰項）であり、H が小さい場合には坪井の式に整合する。Cd は補正係数。 速度振幅によるマグニチュード M v = α × log ⁡ ( A z ) + β v ( Δ , H ) + C v {\displaystyle M_{v}=\alpha \times \log(A_{z})+\beta _{v}(\Delta ,H)+C_{v}} （Az の単位は 10−5 m/s） ここで、βv は Md と連続しながら、深さ 700 km、震央距離 2000 km までを定義した距離減衰項である。Cv は補正係数。 マグニチュードを厳密に区別すると、その種類は40種類以上に及ぶが、ここでは特徴的なものを記載する。 地震記象上で振動が継続する時間 Td はマグニチュードとともに長くなる傾向がある。そこで一般に、 M = c 0 + c 1 log ⁡ T d + c 2 Δ {\displaystyle M=c_{0}+c_{1}\log T_{d}+c_{2}\Delta } の式が成り立つ。c0, c1, c2 は定数、Δ は震央距離である。c2Δ は小さいため、第3項を省略することもある。 過去には河角のWiechert式地震計に対しての式 M = 4.71 + 1.67 log ⁡ T d {\displaystyle M=4.71+1.67\log T_{d}} などが提案されている。 地震波記録の回収や解析に多大な労力を要した1970年代頃までは、1つの地震計記録からマグニチュードを概算する方法として、気象台・観測所などで利用された。ただし各定数は地震計の特性に大きく依存するため、短時間で多くの地震波記録を扱うことができる現在ではこの式はほとんど用いられない。 グーテンベルクとリヒターは、南カリフォルニアの地震について、有感半径 R を用いて、 M = − 3.0 + 3.8 log ⁡ R {\displaystyle M=-3.0+3.8\log R} の式を得ている。 日本でも市川が日本の浅発地震に対して M = − 1.0 + 2.7 log ⁡ R {\displaystyle M=-1.0+2.7\log R} を与えている。なお、R は飛び離れた有感地点を除く最大有感半径 (km) である。 気象庁の震度で、4以上、5以上、6以上の区域の面積 (km2) をそれぞれ S4、S5、S6 とするとき、勝又護と徳永規一は log 10 ⁡ S 4 = 0.82 M − 1.0 {\displaystyle \log _{10}S_{4}=0.82M-1.0} という実験式を、村松郁栄は log 10 ⁡ S 5 = M − 3.2 {\displaystyle \log _{10}S_{5}=M-3.2} 、 log 10 ⁡ S 6 = 1.36 M − 6.66 {\displaystyle \log _{10}S_{6}=1.36M-6.66} という実験式を得ている。 河角廣は震央からの距離 100 km における平均震度を MK と定義し、リヒタースケールとの間に M = 4.85 + 0.5 M K {\displaystyle M=4.85+0.5M_{K}} の関係があるとした。また震央距離と震度、マグニチュードの間には以下の関係があるとした。 I = 2 M − 4.605 log 10 ⁡ Δ − 0.00166 Δ − 0.32 {\displaystyle I=2M-4.605\log _{10}\Delta -0.00166\Delta -0.32} （I: 気象庁震度階級, Δ: 震央距離 [km]） これらは地震計による記録がなかった歴史地震のマグニチュードを推定する際に有効である。家屋被害に関する文献記録から各地域の震度を求め、それをもとにマグニチュードを推定する。 微小地震については上記の Ms、Mb、Mj などでは正確な規模の評価ができない。そこで、たとえば渡辺は上下方向の最大速度振幅 Av (cm/s) と震源距離 r (km) を用いて、 0.85 M − 2.50 = log ⁡ A v + 1.73 log ⁡ r {\displaystyle 0.85M-2.50=\log A_{v}+1.73\log r} の式を示している。なおこの式は r が 200 km 未満のときに限られる。マグニチュードがマイナス値を示す場合にもある程度有効であるため、ごくごく微小な人工地震のマグニチュードを求める際にも利用される。 低周波地震では Ms、Mb、Mj を用いると地震の規模が実際よりも小さく評価される。そこで阿部勝征によって、津波を用いたマグニチュード Mt が考案された。 M t = log ⁡ H + log ⁡ Δ + D {\displaystyle M_{t}=\log H+\log \Delta +D} ここで H は津波の高さ (m)、Δ は伝播距離 (km) (Δ ≧ 100 km)、D は Mt がモーメント・マグニチュード Mw と近い値を取るように定められた定数である。D は日本において観測されたデータを用いると 5.80 となる。 また、震央より1000 km以上離れた、遠隔地で発生した地震による津波における Mt は ΔC を Mt が Mw と近い値を取るように定められた定数とすれば、 M t = log ⁡ H m a x + 9.1 + Δ C {\displaystyle M_{t}=\log H_{\mathrm {max} }+9.1+\Delta C} と表される。ΔC は津波の発生地域及び観測地域によって変化する経験値で、太平洋で発生した津波地震については、−0.6 から +0.5 の値を取る。 津波地震では、津波マグニチュードは表面波マグニチュード・実体波マグニチュードよりも大きくなる。 簡易な計算式として、マグニチュードが ΔM 増えたときのエネルギーは 101.5 × ΔM 倍となる。たとえば、マグニチュードが1増えるとエネルギーは約31.62倍、2増えると1000倍となる（#マグニチュードと地震のエネルギーの節参照）。 また、マグニチュードが1増えると地震の発生頻度はおよそ10分の1になる（#頻度の目安の節参照）。 地域や構造物の強度等にもよるが、一般にM6を超える程度の直下型地震が、地下20キロメートル前後の深さで起こると、ほぼ確実に、人数の差こそあれ死傷者を出す「災害」となる。M7クラスの直下型地震では、条件にもよるが大災害になる。兵庫県南部地震は Mj7.3 (Mw6.9) だった。また、東海地震や南海地震といったプレート型地震はM8前後である。またMが7を大きく超えると、被害を生じさせる津波が発生する場合がある。一般的にマグニチュードが大きくなると、地震断層面も大きくなるため、被害の程度だけでなく被害が生じる範囲も拡大する。 M5未満では被害が生じることは稀で、M2程度の地震では、陸上でも人に感じられないことが多い。M0クラスになると、日本の地震計観測網でも捉えられない場合がある。なお、理論上マグニチュードにはマイナスの値が存在するが、この規模の地震になると精密地震計でも捉えられない場合が多く、また常時微動やノイズとの区別も難しくなってくる。 大きな地震のマグニチュードを求めることは、地震の規模や被害の推定に有用である。一方マグニチュードが小さく被害をもたらさないような地震も、地震や火山・プレートテクトニクスのメカニズムを解明するのに役立つため観測が行われている。 大地震の内、特にM8以上の地震を巨大地震、巨大地震の内、Mw9以上の地震を超巨大地震と区分けすることがある。 マグニチュード（以下M）のエネルギーの規模の比較と代表的な地震を下表に示す。歴史地震のマグニチュードは正確に決定することが困難であり諸説あるため、表に掲載する地震は主に近代以降の観測記録のある地震とする。 月面で観測される地震を月震という。M1 - M4 程度が観測されている。 恒星の振動を星震 (Starquake) といい、時に爆発現象を伴う。観測は恒星の内部構造を調べるのに利用される。2004年にSGR 1806-20で観測された星震では、M23.1 という値が算出されている。 地震の発生頻度は以下のグーテンベルグ・リヒターの関係式により表される。 log 10 ⁡ n = a − b M {\displaystyle \log _{10}n=a-bM} この式はマグニチュードが M のときの地震の頻度を n（回/年）で表す。傾きを表す b を「b 値」と言い、統計期間や地域により若干異なるものの、0.9 - 1.0 前後となる。この式から、マグニチュードが1大きくなるごとに地震の回数は約10分の1となる。ただ、実際に観測される地震の回数をグラフに表すと、日本付近ではM3 - 8付近では式に沿ったものとなるが、M3以下とM8以上では、正しく表されなくなる。これは、M3以下の地震は、規模が小さすぎるために観測できていないものが多いからであり、この規模の地震の観測数を調べることで地震の観測網の能力を計ることもできるとされている。一方、M8以上の地震は、発生回数自体が少ないために正確に表せていないもので、より長期間調査することで精度が高まるとされている。 日本での頻度の目安は以下の通り。規模の小さなものは、1小さくなる毎に10倍になると考えればよい。 M10：500年に1回程度（グーテンベルグ・リヒター則の相似則を適用） M9.0 - 9.9 M8.0 - 8.9：10年に1回程度 M7.0 - 7.9：1年に1 - 2回程度 M6.0 - 6.9：1年に10数回程度 また、M5程度の地震は世界のどこかでほとんど毎日発生しており、M3 - 4程度の地震は日本でもほとんど毎日発生している。 以下は理論値ではなく、ある期間の観測結果からの年間の回数である。 宇津徳治『地震学 第3版』共立出版、2001年、ISBN 4-320-00216-4。 第1章 地震 2 - 山賀進『われわれは何者か-宇宙・地球・人類-』第2部 2 地球の科学、2008年2月23日閲覧。 1.2 マグニチュード - 防災科学技術研究所『地震の基礎知識とその観測』第1部 地震の基礎知識、2008年2月23日閲覧。 What is Richter Magnitude? - J. Louie, 9 Oct. 1996年 地震のマグニチュードとエネルギー - 慶應義塾高等学校地学教室, 2002年 マグニチュードとエネルギー - 山賀進 宇津徳治、嶋悦三、吉井敏尅、山科健一郎 編『地震の事典』（第2版 普及版）朝倉書店、2010年3月25日。ISBN 9784254160536。全国書誌番号:21740479。  [脚注の使い方] ^ リヒターはリクターとも発音される。発音のゆれについては、「チャールズ・リヒター」を参照。英語での発音は、「Richter scale (Merriam-Webster Dictionary)」を参照。 ^ M6程度でも、外洋の海底下を含む非居住地域で発生する地震や、深発地震では災害が発生しないことが多い。 ^ 明治時代以降に日本で発生し、死者を出した地震のうち、気象庁マグニチュードが最も小さかったのは、1961年に発生した長岡地震（Mj5.2、死者5人）である。 ^ 高密度に地震計を配し、その地域内で発生した震源の浅い地震などは十分観測できる場合もある。 ^ a b c d 「放出した全エネルギー（核出力）」と「それにより発生した地震のエネルギー」の違いに注意。 ^ 東北大学教授の松澤暢は、M9の東北地方太平洋沖地震の発生まで2つ以上の断層が連動する可能性は想定されていなかったとしている。 ^ 地球の直径約1万2700キロメートルと比して「地球が真っ二つに割れる」と表現されるが、実際の断層面は地球の表面付近に限られるため適切ではない。長さ1万キロメートルは、地球の外周約4万キロメートルの1/4、およそ北極点（または南極点）から赤道までの長さに相当する。 ^ 高密度な地震計観測網が構築され高い検知能力が期待できる、おおむね1997年以降の日本の内陸部の浅発地震に限れば、おおよそM1以上から式に沿ったものになる。 ^ 1900年以降のデータによる。 ^ a b c 1990年以降のデータによる。 ^ a b 推定値。 ^ “震度とマグニチュード”. 気象庁. 2023年1月22日閲覧。 ^ 和達清夫、1931年「Shallow and Deep Earthquakes」『中央氣象臺歐文彙報マグニチュード (Geophysical magazine)』4巻231ページ、ISSN 0016-8017 ^ Richter, Charles F., 1935年1月「An instrumental earthquake magnitude scale Archived 2013年7月30日, at the Wayback Machine.」『Bulletin of the Seismological Society of America』25巻1号（2011年1月16日閲覧） ^ Bolt, Bruce A.、1986年6月「Obituary - Richter, Charles-Francis」『Quarterly Journal of the Royal Astronomical Society』(SAO/NASA ADS Astronomy Abstract Service) 27巻2号308ページ（2011年1月16日閲覧）、310ページ目参照 ^ CMT解のページの見方 - 気象庁 ^ 長谷川昭・佐藤春夫・西村太志『地震学』共立出版〈現代地球科学入門シリーズ〉、2015年 ^ 例えば、国立天文台：理科年表（2016年版）、p. 718、丸善出版、2015年11月30日 発行 ^ a b c 金森博雄 『地震の物理』 岩波書店、1991年 ^ Geller, R. 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