磁場

磁場（じば、英語: Magnetic field）は、電気的現象・磁性的現象を記述するための物理的概念であり、電流が作り出す場として定義される。工学分野では、磁界（じかい）ということもある。 単に磁場と言った場合は磁束密度Bもしくは、「磁場」Hのどちらかを指すものとして用いられるが、どちらを指しているのかは文脈により、また、どちらの解釈としても問題ない場合も多い。後述のとおりBとHは一定の関係にあるが、BとHの単位は国際単位系（SI）でそれぞれWb/m2, A/m であり、次元も異なる独立した二つの物理量である。Hの単位はN/Wbで表すこともある。なお、CGS単位系における、磁場 Hの単位は、Oeである。 この項では一般的な磁場の性質を扱うこととする。 磁場は、空間の各点で向きと大きさを持つ物理量（ベクトル場）であり、電流によって形成される。磁場の大きさは、+1の磁荷（実在しない、単独の N 極）が受ける力の大きさで表される。磁場を図示する場合、N 極から S 極へ向かう磁力線で表す。 小学校などの理科の授業では、砂鉄が磁石の周りを囲むように引きつけられる現象をもって、磁場の存在を教える。このことから、磁場の影響を受けるのは鉄だけであると思われがちだが、強力な磁場の中では、様々な物質が影響を受けることが分かっている。最近では、磁場や電場（電磁場、電磁波）が生物に与える影響について関心が寄せられている。 磁荷が見つかっていない現状では磁場の源は電流または磁気モーメントである。特に電流によって生じる磁気の作用は電荷による相対論的効果と考えられている。 現状では電荷無しで磁荷のみを有する物質は見つかっておらず、磁場の源は電流もしくは電気スピンである。また電流の周りの磁気の効果は電荷の相対論的効果と考えられ、ローレンツ収縮による電荷密度が変化したときの電気作用によって説明がつく場合がある 。 磁場 H の定義にはいくつかの流儀がある。（E-B対応とE-H対応を参照） 現在は、磁場の源は電流のみとし磁荷を考えないことが通常である。したがってアンペール則やビオ・サバール則に基づく定義が広く用いられる。 微小な長さの電流要素 I dl によって r 離れた位置に作られる微小な磁場 dH は d H = I d l × r 4 π r 3 {\displaystyle \mathrm {d} {\boldsymbol {H}}={\frac {I\mathrm {d} {\boldsymbol {l}}\times {\boldsymbol {r}}}{4\pi r^{3}}}} 最も簡単な定義は無限に長い棒磁石に作用する力から導かれる。（E-H対応） qmの磁荷に大きさ F の力を及ぼす磁場 H は次式で表される。 F = q m H {\displaystyle {\boldsymbol {F}}=q_{m}{\boldsymbol {H}}} 棒磁石はS極の影響を無視できるほど長く、さらに棒磁石内のミクロな磁気双極子が無視できるほどの太さを持つとする。この定義は具体的な測定法に基づいているため利用しやすいが、S極を無視できる条件が自明でないため理論的には扱いにくい。 任意の磁場Bについて、それを導くベクトルポテンシャルAを定義できる。 B = ∇ × A {\displaystyle {\boldsymbol {B}}=\nabla \times {\boldsymbol {A}}} 分野領域によってはこういった電磁ポテンシャルがもっぱら用いられる。 磁場 H はマクスウェルの方程式中で、 rot ⁡ H = j + ∂ D ∂ t {\displaystyle \operatorname {rot} {\boldsymbol {H}}={\boldsymbol {j}}+{\frac {\partial {\boldsymbol {D}}}{\partial t}}} とされる。ここで D は電束密度、j は電流密度である。 右辺第2項の電流の時間変動は、変位電流あるいは電束電流と呼ばれ、マクスウェルによって電荷保存則(連続の方程式)を満たすように付け加えられた。この項から電磁波の放射などが導かれる。 導体中で電磁場の時間変動が激しくない場合にはこの項を無視して rot ⁡ H = j {\displaystyle \operatorname {rot} {\boldsymbol {H}}={\boldsymbol {j}}} とする場合がある。 積分形で書くと、 ∮ C H ⋅ d l = ∫ S j + ∂ D ∂ t ⋅ d S {\displaystyle \oint _{C}{\boldsymbol {H}}\cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {l}}=\int _{S}{\boldsymbol {j}}+{\frac {\partial {\boldsymbol {D}}}{\partial t}}\cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {S}}} これはアンペールの法則と呼ばれる。 閉じた曲線の上に分布する磁場が、その曲線の内側を通過する電流の総量と対応することを意味する。 磁場 H は電流によって生み出される場であり、磁束密度 B は電流に力を及ぼす場である。H と B の関係は媒質の構成方程式により次のようになる。 H = μ 0 − 1 B − M {\displaystyle {\boldsymbol {H}}=\mu _{0}^{-1}{\boldsymbol {B}}-{\boldsymbol {M}}} ここで、 である。 電子はじめとする点状の電荷が運動するときに周りに磁場が生じる。 速度vで移動する電荷によってrの位置に生じる磁場Bは、その電荷によって生じる電界をEとすると、近似的に B ( r ) = 1 c 2 v × E ( r ) {\displaystyle {\boldsymbol {B}}({\boldsymbol {r}})={\frac {1}{c^{2}}}{\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {r}})} で表される。この式はv/cがゼロに近いときに有効である。 厳密にはリエナール・ヴィーヘルト・ポテンシャルから導かれる。※ただし量子論の対象となる領域を除く。同ポテンシャルは電場の伝播が光速度とする特殊相対論に則るもので、電荷の移動による静電場からのずれや、電荷が加速する際の電磁波の放出を包含する。 [脚注の使い方] ^ 国際単位系（SI）第9版（2019）日本語版 産業技術総合研究所、計量標準総合センター、p.108 表5、2020年4月 ^ The International System of Units BIPM, p.139, Table 5 ^ 佐藤憲史「相対論的な効果としての磁場について (PDF) 」 、『沼津工業高等専門学校研究報告』51巻 pp. 7-10 ^ E.M.Purcell (1963). Electricity and Magneism. MCGRAW-HILL COMPANY  ^ R.P.Feynman; R.B.Leighton; M.Sands (1964). “13.6-13.11”. Lectures on Physics. 2. ADDISON-WESLEY PUBLISHING COMPANY  アンペールの法則 ビオ・サバールの法則 クーロンの法則 電場の強さ(E)、磁束密度(B)、電束密度(D) E-B対応とE-H対応 地磁気 ホール素子 SQUID ファラデー効果 磁気光学カー効果 マクスウェルの方程式 ローレンツ力 フレミングの法則 静磁場 核磁気共鳴画像法（MRI） 『磁場』 - コトバンク