חברו של ויגנר

חברו של ויגנר (באנגלית: Wigner's friend) הוא ניסוי מחשבה בפיזיקה קוונטית תאורטית, שנהגה לראשונה על ידי הפיזיקאי יוג'ין ויגנר בשנת 1961, והתפתח לניסוי מחשבה על ידי דייוויד דויטש בשנת 1985. התרחיש כולל התבוננות עקיפה במדידה קוונטית: צופה W צופה בצופה אחר F שמבצע מדידה קוונטית במערכת פיזיקלית. שני המשקיפים מגבשים הצהרה על מצבה של המערכת הפיזיקלית לאחר המדידה בהתאם לחוקי תורת הקוונטים. עם זאת, ברוב הפרשנויות של תורת הקוונטים, הצהרותיהם המתקבלות של שני הצופים סותרות זו את זו. זה משקף חוסר התאמה לכאורה של שני חוקים בתורת הקוונטים: התפתחות הזמן הדטרמיניסטית והרציפה של מצבה של מערכת סגורה והקריסה ההסתברותית והאי רציפה של מצב המערכת במדידה. לכן חברו של ויגנר מקושר ישירות לבעיית המדידה במכניקת הקוונטים עם פרדוקס "החתול של שרדינגר" המפורסם. הוצעו הכללות והרחבות של "חברו של ויגנר". שני תרחישים כאלה הקשורים למספר חברים יושמו במעבדה, תוך שימוש בפוטונים במקום חברים. בניסוי המחשבתי חבר של ויגנר נמצא במעבדה, ומאפשר לחבר לבצע מדידה קוונטית במערכת פיזיקלית (שיכולה להיות מערכת ספין או משהו מקביל ל"חתול של שרדינגר"). ההנחה היא שמערכת זו נמצאת בסופרפוזיציה של שני מצבים נפרדים, למשל, מצב 0 ומצב 1 (או "מת" ו"חי", במקרה של "החתול של שרדינגר"). כאשר חברו של ויגנר מודד את המערכת על בסיס 0/1, על פי מכניקת הקוונטים, הם יקבלו אחת משתי התוצאות האפשריות (0 או 1) והמערכת קורסת לאותו מצב. כעת ויגנר עצמו מדגמן את התרחיש מחוץ למעבדה, בידיעה שבפנים חברו יבצע בשלב כלשהו את מדידת 0/1 במערכת הפיזית. על פי הליניאריות של המשוואות המכניות הקוונטיות, ויגנר יחשיב את כל המעבדה כמערכת (כלומר גם המערכת הפיזיקלית וגם החבר). מצב הסופרפוזיציה של המעבדה הוא שילוב ליניארי של "המערכת במצב 0 / החבר מדד 0" ו־"המערכת במצב 1 / החבר מדד 1". כעת ויגנר מבקש מחברו את תוצאת המדידה: לא משנה מה התשובה שהחבר נותן (0 או 1), ויגנר יבחר עבור המעבדה בין המצב "המערכת במצב 0 / חבר נמדד 0" למצב "המערכת במצב 1 / חבר מדד 1" בהתאם לתשובה. לכן, רק בזמן שהוא שומע על התוצאה של חברו, מצב הסופרפוזיציה של המעבדה קורס. עם זאת, אלא אם כן ויגנר נחשב בעמדה עדיפה כ"משקיף אולטימטיבי", נקודת מבטו של החבר חייבת להיחשב תקפה באותה מידה, וכאן נכנס לתמונה פרדוקס לכאורה: מנקודת מבטו של החבר, תוצאת המדידה נקבעה הרבה לפני שוויגנר שאל על כך, ומצב המערכת הפיזיקלית כבר קרס. מתי בדיוק התרחשה הקריסה? האם היה זה כאשר החבר סיים את מדידתו, או כאשר המידע על תוצאתו נכנס לתודעתו של ויגנר? נניח עבור הפשטות שהמערכת הפיזיקלית היא מערכת ספין דו־מצבית S {\displaystyle S} עם מדינות | 0 ⟩ S {\displaystyle |0\rangle _{S}} ו | 1 ⟩ S {\displaystyle |1\rangle _{S}} , המתאים לתוצאות המדידה 0 ו־1. בתחילה, S {\displaystyle S} נמצא במצב סופרפוזיציה α | 0 ⟩ S + β | 1 ⟩ S {\displaystyle {\displaystyle \alpha |0\rangle _{S}+\beta |1\rangle _{S}}} ונמדד על ידי חברו של ויגנר ( F {\displaystyle F} ) על בסיס { | 0 ⟩ S , | 1 ⟩ S } {\displaystyle \{|0\rangle _{S},|1\rangle _{S}\}} . בהסתברות | α | 2 {\displaystyle |\alpha |^{2}} , F {\displaystyle F} ימדוד 0 ובהסתברות | β | 2 {\displaystyle |\beta |^{2}} , ימדוד 1. מנקודת מבטו של החבר, הספין קרס לאחד ממצבי הבסיס שלו עם מדידתו, ומכאן שהוא יקצה לסיבוב את המצב המתאים לתוצאת המדידה שלהם: אם הוא קיבל 0, הוא יחליט שמצב הסחרור הוא | 0 ⟩ S {\displaystyle |0\rangle _{S}} , ואם הוא קיבל 1, הוא יחליט שהמצב הוא | 1 ⟩ S {\displaystyle |1\rangle _{S}} . ויגנר ( W {\displaystyle W} ) יימדל כעת את המערכת המשולבת של הספין יחד עם חברו (המערכת המשותפת ניתנת על ידי מכפלת הטנזור S ⊗ F {\displaystyle S\otimes F} ). בכך הוא לוקח נקודת מבט מחוץ ל־ F {\displaystyle F} המעבדה, שנחשבת מבודדת מהסביבה. מכאן, שעל פי חוקי מכניקת הקוונטים למערכות מבודדות, מצב המעבדה כולה מתפתח באופן ייחודי בזמן. לכן, התיאור הנכון של מצב המערכת המשותפת כפי שהוא נראה מבחוץ הוא מצב העל α ( | 0 ⟩ S ⊗ | 0 ⟩ F ) + β ( | 1 ⟩ S ⊗ | 1 ⟩ F ) {\displaystyle {\displaystyle \alpha (|0\rangle _{S}\otimes |0\rangle _{F})+\beta (|1\rangle _{S}\otimes |1\rangle _{F})}} כאשר | 0 ⟩ F {\displaystyle |0\rangle _{F}} מציין את מצב החבר כאשר הוא מדד 0, ו | 1 ⟩ F {\displaystyle |1\rangle _{F}} מציין את מצב החבר כאשר הוא מדד 1. למצב התחלתי | 0 ⟩ S {\displaystyle |0\rangle _{S}} שֶׁל S {\displaystyle S} , המצב עבור S ⊗ F {\displaystyle S\otimes F} יהיה | 0 ⟩ S ⊗ | 0 ⟩ F {\displaystyle |0\rangle _{S}\otimes |0\rangle _{F}} לאחר המדידה של F {\displaystyle F} , ולמצב התחלתי | 1 ⟩ S {\displaystyle |1\rangle _{S}} , המצב של S ⊗ F {\displaystyle S\otimes F} יהיה | 1 ⟩ S ⊗ | 1 ⟩ F {\displaystyle |1\rangle _{S}\otimes |1\rangle _{F}} . על ידי הליניאריות של משוואות התנועה הקוונטיות של שרדינגר, מצב התחלתי α | 0 ⟩ S + β | 1 ⟩ S {\displaystyle \alpha |0\rangle _{S}+\beta |1\rangle _{S}} עבור S {\displaystyle S} מביא לסופרפוזיציה α ( | 0 ⟩ S ⊗ | 0 ⟩ F ) + β ( | 1 ⟩ S ⊗ | 1 ⟩ F ) {\displaystyle \alpha (|0\rangle _{S}\otimes |0\rangle _{F})+\beta (|1\rangle _{S}\otimes |1\rangle _{F})} עבור S ⊗ F {\displaystyle S\otimes F} . E. P. Wigner (1961), "Remarks on the mind-body question"(הקישור אינו פעיל), in: I. J. Good, "The Scientist Speculates", London, Heinemann Deutsch, D. (1985). "Quantum theory as a universal physical theory". International Journal of Theoretical Physics. 24: 1–41. Bibcode:1985IJTP...24....1D. doi:10.1007/BF00670071. Proietti, Massimiliano; Pickston, Alexander; Graffitti, Francesco; Barrow, Peter; Kundys, Dmytro; Branciard, Cyril; Ringbauer, Martin; Fedrizzi, Alessandro (2019-09-20). "Experimental test of local observer independence". Science Advances (באנגלית). 5 (9): eaaw9832. arXiv:1902.05080. Bibcode:2019SciA....5.9832P. doi:10.1126/sciadv.aaw9832. ISSN 2375-2548. PMC 6754223. PMID 31555731. Merali, Zeeya (17 באוגוסט 2020). "This Twist on Schrödinger's Cat Paradox Has Major Implications for Quantum Theory - A laboratory demonstration of the classic "Wigner's friend" thought experiment could overturn cherished assumptions about reality". Scientific American. נבדק ב-17 באוגוסט 2020. {{cite news}}: (עזרה) Musser, George (17 באוגוסט 2020). "Quantum paradox points to shaky foundations of reality". Science Magazine. נבדק ב-17 באוגוסט 2020. {{cite news}}: (עזרה) Bong, Kok-Wei; et al. (17 באוגוסט 2020). "A strong no-go theorem on the Wigner's friend paradox". Nature Physics. 27. doi:10.1038/s41567-020-0990-x. נבדק ב-17 באוגוסט 2020free {{cite journal}}: (עזרה)תחזוקה - ציטוט: postscript (link)