正弦

在數學中，正弦（英語：sine、縮寫 sin {\displaystyle \sin } ）是一種週期函數，是三角函数的一種。它的定义域是整个实数集，值域是 [ − 1 , 1 ] {\displaystyle [-1,1]} 。它是周期函数，其最小正周期为 2 π {\displaystyle 2\pi } （ 360 ∘ {\displaystyle 360^{\circ }} ）。在自变量为 ( 4 n + 1 ) π 2 {\displaystyle {\frac {(4n+1)\pi }{2}}} （ 360 ∘ n + 90 ∘ {\displaystyle 360^{\circ }n+90^{\circ }} ，其中 n {\displaystyle n} 为整数）时，该函数有极大值1；在自变量为 ( 4 n + 3 ) π 2 {\displaystyle {\frac {(4n+3)\pi }{2}}} （ 360 ∘ n + 270 ∘ {\displaystyle 360^{\circ }n+270^{\circ }} ）时，该函数有极小值-1。正弦函数是奇函数，其图像于原点对称。 在半个最小正周期内，正弦函数有反函数，称为反正弦函数。 正弦的符号为 sin {\displaystyle \sin } ，取自拉丁文sinus，词源是梵文的jiva（“弓弦”，如今多写作jya）。这个词在阿拉伯语里转写为jiba（جيب），但该词无意义，阿拉伯语又好省略元音，故只写作jb（جب）。然而在从阿拉伯文翻译到拉丁文时，jb被解释为jayb（جيب），意为“胸部”或“乳房”，而拉丁文sinus便是克雷莫纳的杰拉德由此词翻译而来。该符号最早由法国数学家阿尔贝·热拉尔（Albert Gerard）使用（但他只使用了正弦、余弦和正切；其余三个符号则是被欧拉补足的）。 在直角三角形中，一个锐角 ∠ A {\displaystyle \angle A} 的正弦定义为它的对边与斜边的比值，也就是： sin ⁡ θ = a c {\displaystyle \sin \theta ={\frac {\mathrm {a} }{\mathrm {c} }}} 其定義與餘割函數互為倒數。 设 α {\displaystyle \alpha } 是平面直角坐标系xOy中的一个象限角， P ( x , y ) {\displaystyle P\left({x,y}\right)} 是角的终边上一点， r = x 2 + y 2 > 0 {\displaystyle r={\sqrt {x^{2}+y^{2}}}>0} 是P到原点O的距离，则 α {\displaystyle \alpha } 的正弦定义为： sin ⁡ α = y r {\displaystyle \sin \alpha ={\frac {y}{r}}} 图像中给出了用弧度度量的某个公共角。逆时针方向的度量是正角而顺时针的度量是负角。设一个过原点的线，同x轴正半部分得到一个角 θ {\displaystyle \theta } ，并与单位圆相交。这个交点的y坐标等于 sin ⁡ θ {\displaystyle \sin \theta } 。在这个图形中的三角形确保了这个公式；半径等于斜边并有长度1，所以有了 sin ⁡ θ = y 1 {\displaystyle \sin \theta ={\frac {y}{1}}} 。单位圆可以被认为是通过改变邻边和对边的长度并保持斜边等于1查看无限数目的三角形的一种方式。 对于大于 2 π {\displaystyle 2\pi } 或小于 − 2 π {\displaystyle -2\pi } 的角度，简单的继续绕单位圆旋转。在这种方式下，正弦变成了周期为2π的周期函数： sin ⁡ θ = sin ⁡ ( θ + 2 π k ) {\displaystyle \sin \theta =\sin \left(\theta +2\pi k\right)} 对于任何角度 θ {\displaystyle \theta } 和任何整数 k {\displaystyle k} 。 sin ⁡ x = x − x 3 3 ! + x 5 5 ! − x 7 7 ! + ⋯ = ∑ n = 0 ∞ ( − 1 ) n x 2 n + 1 ( 2 n + 1 ) ! {\displaystyle \sin x=x-{\frac {x^{3}}{3!}}+{\frac {x^{5}}{5!}}-{\frac {x^{7}}{7!}}+\cdots =\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}x^{2n+1}}{(2n+1)!}}} 由于正弦的导数是余弦，余弦的导数是负的正弦，因此正弦函数满足初值問題 y ″ = − y , y ( 0 ) = 0 , y ′ ( 0 ) = 1 {\displaystyle y''=-y,\,y(0)=0,\,y'(0)=1} 这就是正弦的微分方程定义。 正弦函數的指數定義可由歐拉公式導出： sin ⁡ θ = e i θ − e − i θ 2 i {\displaystyle \sin \theta ={\frac {e^{i\theta }-e^{-i\theta }}{2i}}\,} sin ⁡ ( x + y ) = sin ⁡ x cos ⁡ y + cos ⁡ x sin ⁡ y {\displaystyle \sin \left(x+y\right)=\sin x\cos y+\cos x\sin y} sin ⁡ ( x − y ) = sin ⁡ x cos ⁡ y − cos ⁡ x sin ⁡ y {\displaystyle \sin \left(x-y\right)=\sin x\cos y-\cos x\sin y} sin ⁡ 2 θ = 2 sin ⁡ θ cos ⁡ θ {\displaystyle \sin 2\theta =2\sin \theta \cos \theta \,} sin ⁡ 3 θ = 3 sin ⁡ θ − 4 sin 3 ⁡ θ {\displaystyle \sin 3\theta =3\sin \theta -4\sin ^{3}\theta \,} sin ⁡ θ 2 = ± 1 − cos ⁡ θ 2 . {\displaystyle \sin {\frac {\theta }{2}}=\pm \,{\sqrt {\frac {1-\cos \theta }{2}}}.\,} sin ⁡ θ + sin ⁡ ϕ = 2 sin ⁡ ( θ + ϕ 2 ) cos ⁡ ( θ − ϕ 2 ) {\displaystyle \sin \theta +\sin \phi =2\sin \left({\frac {\theta +\phi }{2}}\right)\cos \left({\frac {\theta -\phi }{2}}\right)} sin ⁡ θ − sin ⁡ ϕ = 2 cos ⁡ ( θ + ϕ 2 ) sin ⁡ ( θ − ϕ 2 ) {\displaystyle \sin \theta -\sin \phi =2\cos \left({\theta +\phi \over 2}\right)\sin \left({\theta -\phi \over 2}\right)\;} sin ⁡ α = 2 tan ⁡ α 2 1 + tan 2 ⁡ α 2 {\displaystyle \sin \alpha ={\frac {2\tan {\frac {\alpha }{2}}}{1+\tan ^{2}{\frac {\alpha }{2}}}}} ∫ sin ⁡ c x d x = − 1 c cos ⁡ c x {\displaystyle \int \sin cx\;dx=-{\frac {1}{c}}\cos cx\,\!} ∫ | sin ⁡ x | d x = − cos ⁡ x {\displaystyle \int |\sin x|\;dx=-\cos x\,\!} ∫ sin n ⁡ c x d x = − sin n − 1 ⁡ c x cos ⁡ c x n c + n − 1 n ∫ sin n − 2 ⁡ c x d x (for  n > 0 ) {\displaystyle \int \sin ^{n}{cx}\;dx=-{\frac {\sin ^{n-1}cx\cos cx}{nc}}+{\frac {n-1}{n}}\int \sin ^{n-2}cx\;dx\qquad {\mbox{(for }}n>0{\mbox{)}}\,\!} ∫ sin 2 ⁡ c x d x = x 2 − 1 4 c sin ⁡ 2 c x = x 2 − 1 2 c sin ⁡ c x cos ⁡ c x {\displaystyle \int \sin ^{2}{cx}\;dx={\frac {x}{2}}-{\frac {1}{4c}}\sin 2cx={\frac {x}{2}}-{\frac {1}{2c}}\sin cx\cos cx\!} ∫ 1 − sin ⁡ x d x = ∫ cvs ⁡ x d x = 2 cos ⁡ x 2 + sin ⁡ x 2 cos ⁡ x 2 − sin ⁡ x 2 cvs ⁡ x = 2 1 + sin ⁡ x {\displaystyle \int {\sqrt {1-\sin {x}}}\;dx=\int {\sqrt {\operatorname {cvs} {x}}}\,dx=2{\frac {\cos {\frac {x}{2}}+\sin {\frac {x}{2}}}{\cos {\frac {x}{2}}-\sin {\frac {x}{2}}}}{\sqrt {\operatorname {cvs} {x}}}=2{\sqrt {1+\sin {x}}}} ∫ x sin ⁡ c x d x = sin ⁡ c x c 2 − x cos ⁡ c x c {\displaystyle \int x\sin cx\;dx={\frac {\sin cx}{c^{2}}}-{\frac {x\cos cx}{c}}\,\!} ∫ x n sin ⁡ c x d x = − x n c cos ⁡ c x + n c ∫ x n − 1 cos ⁡ c x d x (for  n > 0 ) {\displaystyle \int x^{n}\sin cx\;dx=-{\frac {x^{n}}{c}}\cos cx+{\frac {n}{c}}\int x^{n-1}\cos cx\;dx\qquad {\mbox{(for }}n>0{\mbox{)}}\,\!} ∫ − a 2 a 2 x 2 sin 2 ⁡ n π x a d x = a 3 ( n 2 π 2 − 6 ) 24 n 2 π 2 (for  n = 2 , 4 , 6... ) {\displaystyle \int _{\frac {-a}{2}}^{\frac {a}{2}}x^{2}\sin ^{2}{\frac {n\pi x}{a}}\;dx={\frac {a^{3}(n^{2}\pi ^{2}-6)}{24n^{2}\pi ^{2}}}\qquad {\mbox{(for }}n=2,4,6...{\mbox{)}}\,\!} ∫ sin ⁡ c x x d x = ∑ i = 0 ∞ ( − 1 ) i ( c x ) 2 i + 1 ( 2 i + 1 ) ⋅ ( 2 i + 1 ) ! {\displaystyle \int {\frac {\sin cx}{x}}\;dx=\sum _{i=0}^{\infty }(-1)^{i}{\frac {(cx)^{2i+1}}{(2i+1)\cdot (2i+1)!}}\,\!} ∫ sin ⁡ c x x n d x = − sin ⁡ c x ( n − 1 ) x n − 1 + c n − 1 ∫ cos ⁡ c x x n − 1 d x {\displaystyle \int {\frac {\sin cx}{x^{n}}}\;dx=-{\frac {\sin cx}{(n-1)x^{n-1}}}+{\frac {c}{n-1}}\int {\frac {\cos cx}{x^{n-1}}}dx\,\!} ∫ d x sin ⁡ c x = 1 c ln ⁡ | tan ⁡ c x 2 | {\displaystyle \int {\frac {dx}{\sin cx}}={\frac {1}{c}}\ln \left|\tan {\frac {cx}{2}}\right|} ∫ d x sin n ⁡ c x = cos ⁡ c x c ( 1 − n ) sin n − 1 ⁡ c x + n − 2 n − 1 ∫ d x sin n − 2 ⁡ c x (for  n > 1 ) {\displaystyle \int {\frac {dx}{\sin ^{n}cx}}={\frac {\cos cx}{c(1-n)\sin ^{n-1}cx}}+{\frac {n-2}{n-1}}\int {\frac {dx}{\sin ^{n-2}cx}}\qquad {\mbox{(for }}n>1{\mbox{)}}\,\!} ∫ d x 1 ± sin ⁡ c x = 1 c tan ⁡ ( c x 2 ∓ π 4 ) {\displaystyle \int {\frac {dx}{1\pm \sin cx}}={\frac {1}{c}}\tan \left({\frac {cx}{2}}\mp {\frac {\pi }{4}}\right)} ∫ x d x 1 + sin ⁡ c x = x c tan ⁡ ( c x 2 − π 4 ) + 2 c 2 ln ⁡ | cos ⁡ ( c x 2 − π 4 ) | {\displaystyle \int {\frac {x\;dx}{1+\sin cx}}={\frac {x}{c}}\tan \left({\frac {cx}{2}}-{\frac {\pi }{4}}\right)+{\frac {2}{c^{2}}}\ln \left|\cos \left({\frac {cx}{2}}-{\frac {\pi }{4}}\right)\right|} ∫ x d x 1 − sin ⁡ c x = x c cot ⁡ ( π 4 − c x 2 ) + 2 c 2 ln ⁡ | sin ⁡ ( π 4 − c x 2 ) | {\displaystyle \int {\frac {x\;dx}{1-\sin cx}}={\frac {x}{c}}\cot \left({\frac {\pi }{4}}-{\frac {cx}{2}}\right)+{\frac {2}{c^{2}}}\ln \left|\sin \left({\frac {\pi }{4}}-{\frac {cx}{2}}\right)\right|} ∫ sin ⁡ c x d x 1 ± sin ⁡ c x = ± x + 1 c tan ⁡ ( π 4 ∓ c x 2 ) {\displaystyle \int {\frac {\sin cx\;dx}{1\pm \sin cx}}=\pm x+{\frac {1}{c}}\tan \left({\frac {\pi }{4}}\mp {\frac {cx}{2}}\right)} ∫ sin ⁡ c 1 x sin ⁡ c 2 x d x = sin ⁡ ( c 1 − c 2 ) x 2 ( c 1 − c 2 ) − sin ⁡ ( c 1 + c 2 ) x 2 ( c 1 + c 2 ) (for  | c 1 | ≠ | c 2 | ) {\displaystyle \int \sin c_{1}x\sin c_{2}x\;dx={\frac {\sin(c_{1}-c_{2})x}{2(c_{1}-c_{2})}}-{\frac {\sin(c_{1}+c_{2})x}{2(c_{1}+c_{2})}}\qquad {\mbox{(for }}|c_{1}|\neq |c_{2}|{\mbox{)}}\,\!} 正弦定理說明对于任意三角形，它的边是 a {\displaystyle a} , b {\displaystyle b} 和 c {\displaystyle c} 而相对这些边的角是 A {\displaystyle A} , B {\displaystyle B} 和 C {\displaystyle C} ，有： sin ⁡ A a = sin ⁡ B b = sin ⁡ C c {\displaystyle {\frac {\sin A}{a}}={\frac {\sin B}{b}}={\frac {\sin C}{c}}} 也表示为： a sin ⁡ A = b sin ⁡ B = c sin ⁡ C = 2 R {\displaystyle {\frac {a}{\sin A}}={\frac {b}{\sin B}}={\frac {c}{\sin C}}=2R} 它可以通过把三角形分为两个直角三角形并使用正弦的上述定义证明。在这个定理中出现的公共数 sin ⁡ A a {\displaystyle {\frac {\sin A}{a}}} 是通过 A {\displaystyle A} , B {\displaystyle B} 和 C {\displaystyle C} 三点的圆的直径的倒数。正弦定理用于在一个三角形的两个角和一个边已知时计算未知边的长度。这是三角测量中常见情况。 维基共享资源上的相關多媒體資源：正弦 维基共享资源上的相关多媒体资源：正弦 数学主题 餘弦 正切 餘切 正割 餘割 三角学 三角函数 函數 正弦波