雷诺数

在流体力学中，雷诺数（Reynolds number）是流体的惯性力 ρ v 2 L {\displaystyle {\frac {\rho v^{2}}{L}}} 与黏性力 μ v L 2 {\displaystyle {\frac {\mu v}{L^{2}}}} 的比值，它是一个無量纲量。 雷諾數較小時，黏滯力對流場的影響大於慣性力，流場中流速的擾動會因黏滯力而衰減，流體流動穩定，為層流；反之，若雷諾數較大時，慣性力對流場的影響大於黏滯力，流體流動較不穩定，流速的微小變化容易發展、增強，形成紊亂、不規則的紊流流場。 雷諾數一般表示如下： R e = ρ V L μ = V L ν {\displaystyle \mathrm {Re} ={{\rho {\mathbf {\mathrm {V} } }L} \over {\mu }}={{{\mathbf {\mathrm {V} } }L} \over {\nu }}} 其中 V {\displaystyle {\mathbf {\mathrm {V} } }} 是特徵速度（国际单位：m/s） L {\displaystyle {L}} 是特徵長度(m) μ {\displaystyle {\mu }} 是流體动力黏度（Pa·s或N·s/m²） ν {\displaystyle {\nu }} 是流體运动黏度（ ν = μ / {\displaystyle \nu =\mu /} ρ）(m²/s) ρ {\displaystyle {\rho }} 是流體密度（kg/m³） 对于不同的流场，雷诺数可以有很多表达方式。这些表达方式一般都包括流体性质（密度、黏度）再加上流体速度和一个特征长度或者特征尺寸。特徵長度取決於觀察的流場情況，以及約定俗成的使用习惯。當觀察在水管中流動內流場，或是放在流场中的球体外流場時，前者可能會選擇水管直徑或是管長，而後者通常使用直径作为特征長度。而半径和直径对于球型、圆形來說其實是同一件事，但是計算上就差了一倍，因此习惯上常用直徑來代表。 对于在管内的流动，雷诺数定义为： R e = ρ V D μ = V D ν = Q D ν A {\displaystyle \mathrm {Re} ={{\rho {\mathbf {\mathrm {V} } }D} \over {\mu }}={{{\mathbf {\mathrm {V} } }D} \over {\nu }}={{{\mathbf {\mathrm {Q} } }D} \over {\nu }A}} 式中： V {\displaystyle {\mathbf {\mathrm {V} } }} 特徵速度選擇平均流速（国际单位：m/s） D {\displaystyle {D}} 特徵長度選擇管径或管長(m) Q {\displaystyle {Q}} 体积流量（m³/s） A {\displaystyle {A}} 横截面积（m²） 假如雷諾數的體積流速固定，則雷諾數與密度（ρ）、速度的开方（ u {\displaystyle {\sqrt {u}}} ）成正比；與管徑（Ｄ）和黏度（ｕ）成反比 假如雷諾數的質量流速（即是可以穩定流動）固定，則雷諾數與管徑（Ｄ）、黏度（ｕ）成反比；與√速度（ u {\displaystyle {\sqrt {u}}} ）成正比；與密度（ρ）無關 要计算雷诺数，您可以使用此雷诺数计算器 （页面存档备份，存于互联网档案馆）来简化流程。 对于在两个宽板(板宽远大于两板之间距离)之间的流动,特征长度为两倍的两板之间距离 对于流体中的物体的雷诺数,经常用Rep表示。用雷诺数可以研究物体周围的流动情况，是否有漩涡分离，还可以研究沉降速度。 对于在流体中的球，特征长度就是这个球的直径，特征速度是这个球相对于远处流体的速度，密度和黏度都是流体的性质。在这种情况下，层流只存在于Re=10或者以下。 在小雷诺数情况下，力和运动速度的关系遵从斯托克斯定律。 球在流体中的雷诺数可以用下式计算，其中 v f {\displaystyle v_{f}} 为流体速度， v s {\displaystyle v_{s}} 为球速度， d s {\displaystyle d_{s}} 为球直径， ρ f {\displaystyle \rho _{f}} 为流体密度， μ f {\displaystyle \mu _{f}} 为流体粘度。 R e = | v f − v s | d s ρ f μ f {\displaystyle Re={\frac {|v_{f}-v_{s}|d_{s}\rho _{f}}{\mu _{f}}}} 对于一个圆柱形的搅拌槽，中间有一个旋转的桨或者涡轮，特征长度是这个旋转物体的直径D。速度V等于ND,其中N是转速(周/秒)。雷诺数表达为: R e = ρ V D μ = ρ N D 2 μ . {\displaystyle \mathrm {Re} ={{\rho VD} \over {\mu }}={{\rho ND^{2}} \over {\mu }}.} 当Re>10,000时，这个系统为完全湍流状态。 在外流場中由於有边界层的影響，實驗中發現当流體流过一定长度后，會由层流過渡到完全為湍流。对于不同的尺度和不同的流体，只要雷諾數達到某個特定值，这种不稳定性都会发生。外流場通常以雷諾數 R e x ≈ 5 × 10 5 {\displaystyle \mathrm {Re} _{x}\approx 5\times 10^{5}} 代表層流結束, 这里特徵長度 x 是从物體前缘起算的距离，特徵速度是边界层以外的自由流场速度。 內流場雷诺数 R e < 2100 {\displaystyle \mathrm {Re} <2100} 为层流状态， R e > 4000 {\displaystyle \mathrm {Re} >4000} 为湍流状态，介於2100～4000为过渡流状态。 層流(又可稱作黏滯流動、線流)：流體沿著管軸以平行方向流動，因為流體很平穩，所以可看作層層相疊，各層間不互相干擾。流體在管內速度分佈為拋物體的形狀，面向切面的則是拋物線分佈。因為是個別有其方向和速率流動，所以流動摩擦損失較小。 湍流(又可稱作紊流、擾流)：此則是管內流體流動狀態為各分子互相激烈碰撞，非直線流動而是漩渦狀，流動摩擦損失較大。 在管道中完全成形（fully developed）流體的壓降可以用穆迪圖來說明，穆迪圖繪製出在不同相對粗糙度下，達西摩擦因子f和雷诺数 R e {\displaystyle {\mathrm {Re} }} 及相對粗糙度 ϵ / D {\displaystyle \epsilon /D} 的關係，圖中隨著雷诺数的增加，管流由層流變為过渡流及湍流，管流的特性和流體為层流、过渡流或湍流有明顯關係。 两个流动如果相似的话，他们必须有相同的几何形状和相同的雷诺数和欧拉数。当在模型和真实的流动之间比较两个流体中相应的一点，如下关系式成立： R e m = R e {\displaystyle \mathrm {Re} _{m}=\mathrm {Re} \;} E u m = E u i.e. p m ϱ m v m 2 = p ϱ v 2 , {\displaystyle \mathrm {Eu} _{m}=\mathrm {Eu} \;\quad \quad {\mbox{i.e.}}\quad {p_{m} \over \varrho _{m}{v_{m}}^{2}}={p \over \varrho v^{2}}\;,} 带m下标的表示模型里的量，其他的表示实际流动里的量。 这样工程师们就可以用缩小尺寸的水槽或者风洞来进行试验，与数值模拟的模型比对数据分析，节约试验成本和时间。实际应用中也许会需要其他的无量纲量与模型一致，比如说马赫数，福祿數。 以下是一些雷诺数的例子： 纤毛虫~ 1×10−1 最小的魚 ～1 大脑中的血液流 ～1×102 主动脉中的血流~ 1×103 湍流临界值~ 2.3×103-5.0×104(对于管内流)到106(边界层) 棒球（美國職業棒球大聯盟投手投球）~2×105 游泳（人）~4×106 最快的魚 ~1×108 蓝鲸~ 3×108 大型邮轮（伊丽莎白女王2号（英语：Queen_Elizabeth_2））~ 5×109 雷诺数可以从无量纲的非可压納維－斯托克斯方程推导得来: ρ ( ∂ v ∂ t + v ⋅ ∇ v ) = − ∇ p + μ ∇ 2 v + f . {\displaystyle \rho \left({\frac {\partial \mathbf {v} }{\partial t}}+\mathbf {v} \cdot \nabla \mathbf {v} \right)=-\nabla p+\mu \nabla ^{2}\mathbf {v} +\mathbf {f} .} 上式中每一项的单位都是加速度乘以密度。无量纲化上式，需要把方程变成一个独立于物理单位的方程。我们可以把上式乘以系数: D ρ V 2 {\displaystyle {\frac {D}{\rho V^{2}}}} 这里的字母跟在雷诺数定义中使用的是一样的。我们设: v ′ = v V , {\displaystyle \mathbf {v'} ={\frac {\mathbf {v} }{V}},}   p ′ = p 1 ρ V 2 , {\displaystyle \ p'=p{\frac {1}{\rho V^{2}}},}   f ′ = f D ρ V 2 , {\displaystyle \ \mathbf {f'} =\mathbf {f} {\frac {D}{\rho V^{2}}},}   ∂ ∂ t ′ = D V ∂ ∂ t , {\displaystyle \ {\frac {\partial }{\partial t'}}={\frac {D}{V}}{\frac {\partial }{\partial t}},}   ∇ ′ = D ∇ {\displaystyle \ \nabla '=D\nabla } 无量纲的纳维-斯托克斯方程可以写为: ∂ v ′ ∂ t ′ + v ′ ⋅ ∇ ′ v ′ = − ∇ ′ p ′ + μ ρ D V ∇ ′ 2 v ′ + f ′ {\displaystyle {\frac {\partial \mathbf {v'} }{\partial t'}}+\mathbf {v'} \cdot \nabla '\mathbf {v'} =-\nabla 'p'+{\frac {\mu }{\rho DV}}\nabla '^{2}\mathbf {v'} +\mathbf {f'} } 这里: μ ρ D V = 1 R e . {\displaystyle {\frac {\mu }{\rho DV}}={\frac {1}{\mathit {Re}}}.} 最后,为了阅读方便把撇去掉: ∂ v ∂ t + v ⋅ ∇ v = − ∇ p + 1 R e ∇ 2 v + f . {\displaystyle {\frac {\partial \mathbf {v} }{\partial t}}+\mathbf {v} \cdot \nabla \mathbf {v} =-\nabla p+{\frac {1}{\mathit {Re}}}\nabla ^{2}\mathbf {v} +\mathbf {f} .} 这就是为什么在数学上所有的具有相同雷诺数的流场是相似的。 磁雷诺数 董, 长银; 栾, 万里. 牛顿流体中的固体颗粒运动模型分析及应用 (PDF). 中国石油大学学报 (自然科学版 ). 2007, 31 (5): 55–63 [2017-10-25]. doi:10.3321/j.issn:1000-5870.2007.05.012. （原始内容存档 (PDF)于2017-10-25）.  R. K. Sinnott Coulson & Richardson's Chemical Engineering, Volume 6: Chemical Engineering Design, 4th ed (Butterworth-Heinemann) ISBN 0-7506-6538-6 page 473 Patel, V. C.; Rodi, W.; Scheuerer, G. Turbulence Models for Near-Wall and Low Reynolds Number Flows—A Review. AIAA Journal. 1985, 23 (9): 1308–1319. Bibcode:1985AIAAJ..23.1308P. doi:10.2514/3.9086.  Dusenbery, David B. Living at Micro Scale. Cambridge, Massachusetts: Harvard University Press. 2009: 136. ISBN 9780674031166.