阿布拉罕-勞侖茲力

阿布拉罕-勞侖茲力（Abraham-Lorentz force）是一加速帶電粒子因為粒子放射出電磁輻射而所受到的平均力。其適用在粒子行進速度不快的時候。若在相對論性速度下，此力則稱作是阿布拉罕-勞侖茲-狄拉克力（Abraham-Lorentz-Dirac force）。 阿布拉罕-勞侖茲力問題的解被認為預測了「來自於未來的訊號影響了現在」這樣的結果，而挑戰了直觀上的因果律。試圖解決此一問題的涉及到許多近代物理的領域，雖然Yaghjian曾展試過這問題的解實際上相當簡單。 數學上，阿布拉罕-勞侖茲力可寫為： F r a d = μ 0 q 2 6 π c a ˙ = q 2 6 π ϵ 0 c 3 a ˙ {\displaystyle \mathbf {F} _{\mathrm {rad} }={\frac {\mu _{0}q^{2}}{6\pi c}}\mathbf {\dot {a}} ={\frac {q^{2}}{6\pi \epsilon _{0}c^{3}}}\mathbf {\dot {a}} \,} （SI單位制） F r a d = 2 3 q 2 c 3 a ˙ {\displaystyle \mathbf {F} _{\mathrm {rad} }={2 \over 3}{\frac {q^{2}}{c^{3}}}\mathbf {\dot {a}} \,} （cgs單位制） 其中： F是力， a ˙ {\displaystyle \mathbf {\dot {a}} } 是加加速度（加速度的時間导数）。 μ0 （页面存档备份，存于互联网档案馆）和ε0 （页面存档备份，存于互联网档案馆）是真空磁导率和真空电容率， c （页面存档备份，存于互联网档案馆）是真空中的光速， q是电荷量。 當速度很慢時。根據拉莫爾方程式，一加速電荷放出輻射，而輻射會將動量自電荷帶走。既然動量是守恆的，電荷會被推往與輻射釋放方向相反的方向。阿布拉罕-勞侖茲力即為因於輻射釋放而施加在一加速電荷上的平均力。 古典電動力學中，問題通常可以分為兩類： 問題中，產生場的電荷與電流源已指定，要計算出場； 問題中，場已指定，要計算出電荷的運動。 在一些物理學領域中，如電漿物理學，場由源產生，而源的運動可以自洽的解出。然而在這樣的場合中，源的運動常是從所有其他的源產生的場來計算。很少去計算一粒子（源）所產生的場，對於同一粒子造成什麼樣的運動影響。理由有兩個層次： 忽略「自身場（self-fields）」通常仍可得到足夠精確的答案，足以用在許多應用上； 包含自身場會導致物理學中目前未解決的問題，關係到物質與能量的本質。 由自身場所衍生的概念問題在標準的研究生教科書有所著墨。（Jackson電動力學） 我们从点电荷辐射的拉莫爾方程式开始： P = μ 0 q 2 a 2 6 π c {\displaystyle P={\frac {\mu _{0}q^{2}a^{2}}{6\pi c}}} . 如果我们假设带电粒子的运动是周期性的，则阿布拉罕-洛伦兹力对粒子所做的功等于拉莫功率从 τ 1 {\displaystyle \tau _{1}} 到 τ 2 {\displaystyle \tau _{2}} 的积分： ∫ τ 1 τ 2 F r a d ⋅ v d t = ∫ τ 1 τ 2 − P d t = − ∫ τ 1 τ 2 μ 0 q 2 a 2 6 π c d t = − ∫ τ 1 τ 2 μ 0 q 2 6 π c d v d t ⋅ d v d t d t {\displaystyle \int _{\tau _{1}}^{\tau _{2}}\mathbf {F} _{\mathrm {rad} }\cdot \mathbf {v} dt=\int _{\tau _{1}}^{\tau _{2}}-Pdt=-\int _{\tau _{1}}^{\tau _{2}}{\frac {\mu _{0}q^{2}a^{2}}{6\pi c}}dt=-\int _{\tau _{1}}^{\tau _{2}}{\frac {\mu _{0}q^{2}}{6\pi c}}{\frac {d\mathbf {v} }{dt}}\cdot {\frac {d\mathbf {v} }{dt}}dt} . 我们可以用分部积分法来计算以上的积分。如果我们假设运动是周期性的，则表达式的第一项为零： ∫ τ 1 τ 2 F r a d ⋅ v d t = − μ 0 q 2 6 π c d v d t ⋅ v | τ 1 τ 2 + ∫ τ 1 τ 2 μ 0 q 2 6 π c d 2 v d t 2 ⋅ v d t = − 0 + ∫ τ 1 τ 2 μ 0 q 2 6 π c a ˙ ⋅ v d t {\displaystyle \int _{\tau _{1}}^{\tau _{2}}\mathbf {F} _{\mathrm {rad} }\cdot \mathbf {v} dt=-{\frac {\mu _{0}q^{2}}{6\pi c}}{\frac {d\mathbf {v} }{dt}}\cdot \mathbf {v} {\bigg |}_{\tau _{1}}^{\tau _{2}}+\int _{\tau _{1}}^{\tau _{2}}{\frac {\mu _{0}q^{2}}{6\pi c}}{\frac {d^{2}\mathbf {v} }{dt^{2}}}\cdot \mathbf {v} dt=-0+\int _{\tau _{1}}^{\tau _{2}}{\frac {\mu _{0}q^{2}}{6\pi c}}\mathbf {\dot {a}} \cdot \mathbf {v} dt} 因此，我们有： F r a d = μ 0 q 2 6 π c a ˙ {\displaystyle \mathbf {F} _{\mathrm {rad} }={\frac {\mu _{0}q^{2}}{6\pi c}}\mathbf {\dot {a}} } 下面展示了一种会导致惊人结果的经典分析方法。可以看到，经典理论正在挑战因果律的标准图景，表明要么因果律被破坏，要么理论需要扩展。在本例中，理论的扩展包括量子力学和它的相对论版本量子场论。参考Rohrlich关于“物理学理论遵循有效性限制的重要性”的介绍。 对于一个受到外力 F e x t {\displaystyle \mathbf {F} _{\mathrm {ext} }} ，我们有 m v ˙ = F r a d + F e x t = m t 0 v ¨ + F e x t {\displaystyle m{\dot {\mathbf {v} }}=\mathbf {F} _{\mathrm {rad} }+\mathbf {F} _{\mathrm {ext} }=mt_{0}{\ddot {\mathbf {v} }}+\mathbf {F} _{\mathrm {ext} }} 其中： t 0 = μ 0 q 2 6 π m c {\displaystyle t_{0}={\frac {\mu _{0}q^{2}}{6\pi mc}}} 公式经过整理后，可以得到： m v ˙ = 1 t 0 ∫ t ∞ exp ⁡ ( − t ′ − t t 0 ) F e x t ( t ′ ) d t ′ {\displaystyle m{\dot {\mathbf {v} }}={1 \over t_{0}}\int _{t}^{\infty }\exp \left(-{t'-t \over t_{0}}\right)\,\mathbf {F} _{\mathrm {ext} }(t')\,dt'} 这个积分从当前延续到无穷远的未来。因而未来的作用力将影响到粒子当前的加速度。未来的数值按以下因子加权： exp ⁡ ( − t ′ − t t 0 ) {\displaystyle \exp \left(-{t'-t \over t_{0}}\right)} 随着未来超过 t 0 {\displaystyle t_{0}} 时间的增长而迅速减小。因此，大概在未来 t 0 {\displaystyle t_{0}} 时间段内的信号会影响到当前的加速度。对于电子来说，这个时间段大约是 10 − 24 {\displaystyle 10^{-24}} 秒，相当于光线穿越电子“尺寸”所需的时间。 輻射反作用力（Radiation reaction） F. Rohrlich. The dynamics of a charged sphere and the electron (PDF). Am J Phys. 1997, 65 (11): 1051 [2015-05-09]. （原始内容存档 (PDF)于2014-02-22）. 。其中文字："The dynamics of point charges is an excellent example of the importance of obeying the validity limits of a physical theory. When these limits are exceeded the predictions of the theory may be incorrect or even patently absurd. In the present case, the classical equations of motion have their validity limits where quantum mechanics becomes important: they can no longer be trusted at distances of the order of (or below) the Compton wavelength… Only when all distances involved are in the classical domain is classical dynamics acceptable for electrons." Griffiths, David J. Introduction to Electrodynamics 3rd ed. Prentice Hall. 1998. ISBN 978-0-13-805326-0.  引文格式1维护：冗余文本 (link) Jackson, John D. Classical Electrodynamics (3rd ed.). Wiley. 1998. ISBN 978-0-471-30932-1.  F. Rohrlich, Am. J. Phys. 65, 1051 (1997).