泊肃叶定律

泊肃叶定律（英語：Poiseuille's law）也稱為泊谡叶方程、帕醉定律、哈根-泊肃叶定律（Hagen-Poiseuille's law）、哈根-帕醉方程（Hagen-Poiseuille's equation），是描述流體流经细管（如血管和导尿管等）所產生的壓力損失，壓力損失和體積流率、動黏度和管長的乘積成正比，和管径的四次方成反比例。此定律適用於不可壓縮、不具有加速度、層流穩定且長於管徑的牛頓流體。泊肃叶定律是让·泊肃叶（英语：Jean Léonard Marie Poiseuille）于1838年和戈特希尔夫·哈根（英语：Gotthilf Hagen）于1838和1839年分别实验独立发现的，並于1840年和1846年发表。 泊肃叶定律的应用前提有七： 假设液体是不可压缩流體； 假设液体是牛顿流体，即它的粘滞系数不随流速而改变； 假设液体的流动是层流，而不是湍流，即管的直径不能太大。 Fully Develop，液體在管內速度場為全展開 Steady state, 穩定流態 Circular pipe, 流體在圓形管內流動 忽略End effect 終端效應 以下是用標準流體力學表示法下的泊肃叶定律： Δ P = 8 μ L Q π r 4 {\displaystyle \Delta P={\frac {8\mu LQ}{\pi r^{4}}}} 或 Δ P = 128 μ L Q π d 4 {\displaystyle \Delta P={\frac {128\mu LQ}{\pi d^{4}}}} 其中 Δ P {\displaystyle \Delta P} 是壓力損失 L {\displaystyle L} 是細管長度 μ {\displaystyle \mu } 是黏度 Q {\displaystyle Q} 是體積流率 r {\displaystyle r} 是半徑 d {\displaystyle d} 是直徑 Φ = d V d t = v π R 2 = π R 4 8 η ( − Δ P Δ x ) = π R 4 8 η | Δ P | L {\displaystyle \Phi ={\frac {dV}{dt}}=v\pi R^{2}={\frac {\pi R^{4}}{8\eta }}\left({\frac {-\Delta P}{\Delta x}}\right)={\frac {\pi R^{4}}{8\eta }}{\frac {|\Delta P|}{L}}} 其中的單位如下，單位則是以相容的單位為主（例如國際單位制） Φ {\displaystyle \Phi } 是體積流率（標準流體力學表示法中的 Q {\displaystyle Q} ） V ( t ) {\displaystyle V(t)} 是流過的液體體積函數，參數為時間 t {\displaystyle t} v {\displaystyle v} 是沿著細管的平均流體速度 x {\displaystyle x} 是沿著流體流動方向的距離 R {\displaystyle R} 是細管的內半徑 Δ P {\displaystyle \Delta P} 是細管兩端的壓力損失 η {\displaystyle \eta } 是動黏度，SI制單位為Pa·s L {\displaystyle L} 是細管的長度 此公式在細管进口段的誤差較大。 此公式不適用在低黏度、短管、寬管或流體流速高的條件下。低黏度、高流速或寬管的條件會產生紊流，導致該流體的壓力差較此定律所預測的值為大。因此需要用到像是达西-韦史巴赫方程之類較複雜的模型。若管子太短，泊肃叶定律會計算出不實際的高體積流率。此公式所計算出的流體流率，被限制在較寬鬆條件的伯努利定律結果之內： Φ m a x = π R 2 2 Δ P / ρ {\displaystyle \Phi _{max}=\pi R^{2}{\sqrt {2\Delta P/\rho }}} 泊肃叶定律可以由纳维－斯托克斯方程推導而來，但若已知管子中的層流，其速度分布呈拋物線： v = − 1 4 η Δ P Δ x ( R 2 − r 2 ) {\displaystyle v=-{\frac {1}{4\eta }}{\frac {\Delta P}{\Delta x}}(R^{2}-r^{2})} 在相同直徑處的速度也會相同，因此將相同直徑處的流體視為一薄層，流過薄層流體的體積流量等於速度乘以薄層的截面積： Φ ( r ) d r = 1 4 η | Δ P | Δ x ( R 2 − r 2 ) 2 π r d r = π 2 η | Δ P | Δ x ( r R 2 − r 3 ) d r {\displaystyle \Phi (r)dr={\frac {1}{4\eta }}{\frac {|\Delta P|}{\Delta x}}(R^{2}-r^{2})2\pi rdr={\frac {\pi }{2\eta }}{\frac {|\Delta P|}{\Delta x}}(rR^{2}-r^{3})dr} 再將上述的量對半徑r積分，即可得到總流量。 Φ = π 2 η | Δ P | Δ x ∫ 0 R ( r R 2 − r 3 ) d r = | Δ P | π R 4 8 η Δ x {\displaystyle \Phi ={\frac {\pi }{2\eta }}{\frac {|\Delta P|}{\Delta x}}\int _{0}^{R}(rR^{2}-r^{3})\,dr={\frac {|\Delta P|\pi R^{4}}{8\eta \Delta x}}} 泊肃叶定律不只是有關壓力損失和流速的公式，也和管子中的層流，其速度分布呈拋物線有關。不過只要推定紊流下的有效紊流黏度，也可以將上述壓力損失的公式延伸到紊流的情形，即使紊流速度分布已不呈拋物線也沒關係。在層流和紊流的情形下，壓力損失都和管壁的應力有關，由管壁應力可以定義所謂的摩擦因數。在水力学的領域中，管壁應力可以用达西-韦史巴赫方程求得，其中摩擦因數表示為和雷諾數和其他物理量的函數。若在層流的情形下： Λ = 64 R e , R e = 2 ρ v r η , {\displaystyle \Lambda ={64 \over {\it {\mathrm {Re} }}}\;,\quad \quad \mathrm {Re} ={2\rho vr \over \eta }\;,} 其中 Λ {\displaystyle \Lambda } 為摩擦因數 R e {\displaystyle Re} 為雷諾數 ρ {\displaystyle \rho } 為流體密度 v {\displaystyle v} 為平均流體速度，在層流的情形下會是最大流體速度的一半 上述式子用平均流體速度來定義雷諾數，因此其實用性提高。因為在紊流其最大流體速度很難計算。此公式可以近似达西摩擦因数。 Λ {\displaystyle \Lambda } 是圓型管子下流速很低的層流下的摩擦因數。韦德曼（Wiedman）曾在1856年獨立的進行和此定律型式稍微不同的定律的推導，諾伊曼和哈根巴赫（E. Hagenbach）也曾在1858年推導過型式不完全一様的定律。哈根巴赫是第一個稱此定律為泊肃叶定律的人。 泊肃叶定律在生理学中的血液流变学和血液動力学（英语：hemodynamics）中非常的重要。 1891年時L. R. Wilberforce以哈根巴赫的研究為基礎，將泊肃叶定律擴展到紊流的領域中。 若管中的是可壓縮流體，其體積流率及線速度會延著管子變化。流體一般會以出口處的壓力來表示，當流體壓縮或是膨脹時，流體會作功，溫度可能上昇或是下降，因此流體流率和流體與外界的熱交換有關。若是在等温过程下的理想氣體，也就是氣體溫度和外界平衡時，而且管子兩端的壓力差很小時，其出口處的體積流率可以表示如下式： Φ = d V d t = v π R 2 = π R 4 ( P i − P o ) 8 η L × P i + P o 2 P o = π R 4 16 η L ( P i 2 − P o 2 P o ) {\displaystyle \Phi ={\frac {dV}{dt}}=v\pi R^{2}={\frac {\pi R^{4}\left(P_{i}-P_{o}\right)}{8\eta L}}\times {\frac {P_{i}+P_{o}}{2P_{o}}}={\frac {\pi R^{4}}{16\eta L}}\left({\frac {P_{i}^{2}-P_{o}^{2}}{P_{o}}}\right)} 其中 P i {\displaystyle P_{i}} 為入口壓力 P o {\displaystyle P_{o}} 為出口壓力 L {\displaystyle L} 為管長 η {\displaystyle \eta } 為動黏度 R {\displaystyle R} 為半徑 V {\displaystyle V} 為出口處的流體體積 v {\displaystyle v} 為出口處的流體速度 當流體的馬赫數小於0.3時，可以用上式近似實際的體積流率。 上式可以視為是增加一修正係數 P i + P o 2 × 1 P o {\displaystyle {\frac {P_{i}+P_{o}}{2}}\times {\frac {1}{P_{o}}}} 的泊肃叶定律，修正係數是考慮平均壓力相對於出口壓力的比例。 電子一開始也是當作一種流體來了解，水力類比（英语：hydraulic analogy）的概念在了解電子電路上仍十分有用。這種類比方式也用來研究流體機械網路的頻率響應，其中流體機械網路會以液压回路（英语：hydraulic circuit）來表示。 泊肃叶定律對應電路中的歐姆定律（ V = I R {\displaystyle V=IR} ），其中壓力差 Δ P {\displaystyle \Delta P} 對應電壓 V {\displaystyle V} ，而體積流率 Φ {\displaystyle \Phi } 對應電流，則以下的物理量對應電阻 R = 8 η Δ x π r 4 . {\displaystyle R={\frac {8\eta \Delta x}{\pi r^{4}}}.} 一個管子的有效阻力和半徑倒數的四次方成正比，因此管子的半俓減半會使管子的阻力變為原來的16倍。 歐姆定律和泊肃叶定律都是對於輸運現象的描述。 达西定律 脉搏 波 液压回路 Sutera, S P; Skalak, R. The History of Poiseuille's Law. Annual Review of Fluid Mechanics. 1993-01, 25 (1): 1–20. ISSN 0066-4189. doi:10.1146/annurev.fl.25.010193.000245.  Kirby, Brian. Preface. Micro- and Nanoscale Fluid Mechanics. Cambridge: Cambridge University Press. : xv–xvi. ISBN 978-0-511-76072-3.  Bruus, Henrik. Theoretical microfluidics. Oxford Univ. Press. 2011. ISBN 978-0-19-923509-4. OCLC 753178868.  Vogel, Steven, author. Life in Moving Fluids : The Physical Biology of Flow - Revised and Expanded Second Edition. ISBN 0-691-21297-X. OCLC 1158109140.  層流與擾流. [2014-01-07]. （原始内容存档于2014-01-07）.  Determinants of Resistance to Flow (Poiseuille's Equation). CV Physiology. [2020-09-29]. （原始内容存档于2021-01-18）.