《電磁場的動力學理論》（英語：A Dynamical Theory of the Electromagnetic Field）是一篇詹姆斯·馬克士威發於1864年的論文，這篇論文是他所寫的第三篇關於電磁學的論文。在這篇論文裏，他首次系統性地陳列出馬克士威方程組。馬克士威又應用了先前在他的1861年論文《論物理力線》裏提出的位移電流的概念，來推導出電磁波方程式。由於這導引將電學、磁學和光學聯結成一個統一理論。這創舉現在已被物理學術界公認為物理學史的重大里程碑。
這篇論文明確地闡明，能量儲存於電磁場內。因此，它在歷史上首先建立了場論的基礎概念。


馬克士威原本的方程式 在這篇論文的標題為電磁場一般方程式的第三章裏，馬克士威列出了涉及二十個未知量的二十個方程式，在那時期，稱為馬克士威方程組。由於向量微積分尚在發展中，這二十個方程式都是以分量形式表示，其中，有十八個方程式可以用六個向量方程式集中表示（對應於每一個直角坐標，有一個方程式），另外剩下的兩個是純量方程式。所以，以向量標記，馬克士威方程組可以表示為八個方程式。1884年，從這八個方程式，奧利弗·黑維塞重新編排出四個方程式，並且稱這一組方程式為馬克士威方程組。今天廣泛使用的馬克士威方程組就是黑維塞編成的這一組方程式。
黑維塞版本的馬克士威方程組是以現代向量標記法寫出。在原先版本的八個方程式裏，只有一個方程式，高斯定律的方程式(G)，完整不變地出現於黑維塞版本。另外一個在黑維塞版本的方程式，乃是由總電流定律的方程式(A)與安培環路定理的方程式(C)共同湊合而成。這方程式包含了馬克士威的位移電流，是安培環路定理的延伸。
以向量標記，馬克士威方程組的原先版本的八個方程式，分別寫為

(A) 總電流定律

  
    
      
        
          
            J
          
          
            t
            o
            t
          
        
        =
        
          J
        
        +
        
          
            
              ∂
              
                D
              
            
            
              ∂
              t
            
          
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {J} _{tot}=\mathbf {J} +{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}}
  
 、
(B) 磁場方程式

  
    
      
        μ
        
          H
        
        =
        ∇
        ×
        
          A
        
      
    
    {\displaystyle \mu \mathbf {H} =\nabla \times \mathbf {A} }
  
 、
(C) 安培環路定理

  
    
      
        ∇
        ×
        
          H
        
        =
        
          
            J
          
          
            t
            o
            t
          
        
      
    
    {\displaystyle \nabla \times \mathbf {H} =\mathbf {J} _{tot}}
  
 、
(D) 勞侖茲力方程式

  
    
      
        
          E
        
        =
        μ
        
          v
        
        ×
        
          H
        
        −
        
          
            
              ∂
              
                A
              
            
            
              ∂
              t
            
          
        
        −
        ∇
        ϕ
      
    
    {\displaystyle \mathbf {E} =\mu \mathbf {v} \times \mathbf {H} -{\frac {\partial \mathbf {A} }{\partial t}}-\nabla \phi }
  
 、
(E) 電彈性方程式

  
    
      
        
          E
        
        =
        
          
            1
            ϵ
          
        
        
          D
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {E} ={\frac {1}{\epsilon }}\mathbf {D} }
  
 、
(F) 歐姆定律

  
    
      
        
          E
        
        =
        
          
            1
            σ
          
        
        
          J
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {E} ={\frac {1}{\sigma }}\mathbf {J} }
  
 、
(G) 高斯定律

  
    
      
        ∇
        ⋅
        
          D
        
        =
        ρ
      
    
    {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {D} =\rho }
  
 、
(H) 連續方程式

  
    
      
        ∇
        ⋅
        
          J
        
        =
        −
        
          
            
              ∂
              ρ
            
            
              ∂
              t
            
          
        
      
    
    {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {J} =-{\frac {\partial \rho }{\partial t}}}
  
 。
標記符號：

  
    
      
        
          H
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {H} }
  
 是磁場強度，

  
    
      
        
          J
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {J} }
  
 是傳導電流密度，

  
    
      
        
          
            J
          
          
            t
            o
            t
          
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {J} _{tot}}
  
 是總電流密度（包括位移電流密度），

  
    
      
        
          D
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {D} }
  
 是電位移，

  
    
      
        ρ
      
    
    {\displaystyle \rho }
  
 是自由電荷密度，

  
    
      
        
          A
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {A} }
  
 是磁向量勢，

  
    
      
        
          E
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {E} }
  
 是電場，

  
    
      
        ϕ
      
    
    {\displaystyle \phi }
  
 是電勢，

  
    
      
        μ
      
    
    {\displaystyle \mu }
  
 是磁導率，

  
    
      
        ϵ
      
    
    {\displaystyle \epsilon }
  
 是電容率，

  
    
      
        σ
      
    
    {\displaystyle \sigma }
  
 是電導率 。
關於介質的性質，馬克士威並沒有試着處理比較複雜的狀況。他表述的主要是線性、均向性、非色散性物質；他也稍微談到一些有關異向性的晶體物質的問題。
值得注意的是，馬克士威將 
  
    
      
        μ
        
          v
        
        ×
        
          H
        
      
    
    {\displaystyle \mu \mathbf {v} \times \mathbf {H} }
  
 項目包括於他的合勢方程式(D)。這項目表達一個以速度 
  
    
      
        
          v
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {v} }
  
 移動的導體所感受到的單位電荷的磁場力而產生的動生電動勢。這意味著合勢方程式(D)表達了勞侖茲力。這方程式最先出現為論文《論物理力線》的方程式(77)，比勞侖茲想到這問題早了很多年。現在，勞侖茲力方程式列為馬克士威方程組之外的額外方程式，並沒有被包括在馬克士威方程組裏面。


光波是電磁波 在論文《電磁場的動力學理論》裏，馬克士威應用了的1861年論文《論物理力線》第三節裏對於安培環路定理的修正，將位移電流與其它已成立的電磁方程式合併，因而得到了描述電磁波的波動方程式。最令人振奮的是，這方程式所描述的波動的波速等於光波的速度。他於是說：

馬克士威在對於光波是一種電磁現象的推導裏，並沒有使用法拉第電磁感應定律，而是使用方程式(D)來解釋電磁感應作用。由於不考慮導體的運動，項目 
  
    
      
        μ
        
          v
        
        ×
        
          H
        
      
    
    {\displaystyle \mu \mathbf {v} \times \mathbf {H} }
  
 可以被刪除。事實上，他的八個方程式裏，並沒有包括法拉第電磁感應定律方程式在內。
由於馬克士威的推導比較冗長，現代的教科書已不再採用這推導，改而選擇另一種比較簡易了解的推導，這推導主要是使用馬克士威-安培定律（安培環路定理的延伸）與法拉第電磁感應定律。


馬克士威的推導 假設電磁波是一個平面波，以波速 
  
    
      
        V
      
    
    {\displaystyle V}
  
 向正z-軸的方向傳播於某介質，則描述此電磁波的每一個函數都擁有參數 
  
    
      
        w
        =
        z
        −
        V
        t
      
    
    {\displaystyle w=z-Vt}
  
 。根據磁向量定義式(B)，

  
    
      
        
          B
        
        =
        −
        
          
            
              x
              ^
            
          
        
        
          
            
              ∂
              
                A
                
                  y
                
              
            
            
              ∂
              z
            
          
        
        +
        
          
            
              y
              ^
            
          
        
        
          
            
              ∂
              
                A
                
                  x
                
              
            
            
              ∂
              z
            
          
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {B} =-{\hat {x}}{\frac {\partial A_{y}}{\partial z}}+{\hat {y}}{\frac {\partial A_{x}}{\partial z}}}
  
 ；
其中，
  
    
      
        B
         
        
          
            
              
                =
              
              
                d
                e
                f
              
            
          
        
         
        μ
        
          H
        
      
    
    {\displaystyle B\ {\stackrel {def}{=}}\ \mu \mathbf {H} }
  
 是磁感應強度的定義式。
注意到 
  
    
      
        
          B
          
            z
          
        
        =
        0
      
    
    {\displaystyle B_{z}=0}
  
 ， 還有，
  
    
      
        
          B
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {B} }
  
 垂直於平面波的傳播方向，這電磁波是個橫波。
根據安培環路定理(C)，

  
    
      
        
          
            J
          
          
            t
            o
            t
          
        
        =
        −
        
          
            
              x
              ^
            
          
        
        
          
            
              ∂
              
                H
                
                  y
                
              
            
            
              ∂
              z
            
          
        
        +
        
          
            
              y
              ^
            
          
        
        
          
            
              ∂
              
                H
                
                  x
                
              
            
            
              ∂
              z
            
          
        
        =
        −
        
          
            1
            μ
          
        
        
          (
          
            
              
                
                  x
                  ^
                
              
            
            
              
                
                  
                    ∂
                    
                      2
                    
                  
                  
                    A
                    
                      x
                    
                  
                
                
                  ∂
                  
                    z
                    
                      2
                    
                  
                
              
            
            +
            
              
                
                  y
                  ^
                
              
            
            
              
                
                  
                    ∂
                    
                      2
                    
                  
                  
                    A
                    
                      y
                    
                  
                
                
                  ∂
                  
                    z
                    
                      2
                    
                  
                
              
            
          
          )
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {J} _{tot}=-{\hat {x}}{\frac {\partial H_{y}}{\partial z}}+{\hat {y}}{\frac {\partial H_{x}}{\partial z}}=-{\frac {1}{\mu }}\left({\hat {x}}{\frac {\partial ^{2}A_{x}}{\partial z^{2}}}+{\hat {y}}{\frac {\partial ^{2}A_{y}}{\partial z^{2}}}\right)}
  
 ；
假設介質是個絕緣體，傳導電流密度 
  
    
      
        
          J
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {J} }
  
 等於零，則根據總電流定律(A)和電彈性方程式(E)，

  
    
      
        
          
            J
          
          
            t
            o
            t
          
        
        =
        
          
            
              ∂
              
                D
              
            
            
              ∂
              t
            
          
        
        =
        ϵ
        
          
            
              ∂
              
                E
              
            
            
              ∂
              t
            
          
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {J} _{tot}={\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}=\epsilon {\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}}
  
 ；
假設導體的速度等於零，即動生電動勢項目等於零，則根據合勢方程式(D)，

  
    
      
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                A
                
                  x
                
              
            
            
              ∂
              
                z
                
                  2
                
              
            
          
        
        −
        μ
        ϵ
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                A
                
                  x
                
              
            
            
              ∂
              
                t
                
                  2
                
              
            
          
        
        =
        0
      
    
    {\displaystyle {\frac {\partial ^{2}A_{x}}{\partial z^{2}}}-\mu \epsilon {\frac {\partial ^{2}A_{x}}{\partial t^{2}}}=0}
  
 、

  
    
      
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                A
                
                  y
                
              
            
            
              ∂
              
                z
                
                  2
                
              
            
          
        
        −
        μ
        ϵ
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                A
                
                  y
                
              
            
            
              ∂
              
                t
                
                  2
                
              
            
          
        
        =
        0
      
    
    {\displaystyle {\frac {\partial ^{2}A_{y}}{\partial z^{2}}}-\mu \epsilon {\frac {\partial ^{2}A_{y}}{\partial t^{2}}}=0}
  
 。
再應用磁向量定義式(B)，就可以得到磁場的波動方程式：

  
    
      
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                B
                
                  x
                
              
            
            
              ∂
              
                z
                
                  2
                
              
            
          
        
        −
        μ
        ϵ
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                B
                
                  x
                
              
            
            
              ∂
              
                t
                
                  2
                
              
            
          
        
        =
        0
      
    
    {\displaystyle {\frac {\partial ^{2}B_{x}}{\partial z^{2}}}-\mu \epsilon {\frac {\partial ^{2}B_{x}}{\partial t^{2}}}=0}
  
 、

  
    
      
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                B
                
                  y
                
              
            
            
              ∂
              
                z
                
                  2
                
              
            
          
        
        −
        μ
        ϵ
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                B
                
                  y
                
              
            
            
              ∂
              
                t
                
                  2
                
              
            
          
        
        =
        0
      
    
    {\displaystyle {\frac {\partial ^{2}B_{y}}{\partial z^{2}}}-\mu \epsilon {\frac {\partial ^{2}B_{y}}{\partial t^{2}}}=0}
  
 。
鏈式法則要求

  
    
      
        
          
            ∂
            
              ∂
              z
            
          
        
        =
        
          
            
              ∂
              w
            
            
              ∂
              z
            
          
        
        
          
            
              d
            
            
              
                d
              
              w
            
          
        
        =
        
          
            
              d
            
            
              
                d
              
              w
            
          
        
      
    
    {\displaystyle {\frac {\partial }{\partial z}}={\frac {\partial w}{\partial z}}{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} w}}={\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} w}}}
  
 、

  
    
      
        
          
            ∂
            
              ∂
              t
            
          
        
        =
        
          
            
              ∂
              w
            
            
              ∂
              t
            
          
        
        
          
            
              d
            
            
              
                d
              
              w
            
          
        
        =
        −
        V
        
          
            
              d
            
            
              
                d
              
              w
            
          
        
      
    
    {\displaystyle {\frac {\partial }{\partial t}}={\frac {\partial w}{\partial t}}{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} w}}=-V{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} w}}}
  
 。
所以，

  
    
      
        
          
            
              
                
                  d
                
                
                  2
                
              
              
                B
                
                  x
                
              
            
            
              
                d
              
              
                w
                
                  2
                
              
            
          
        
        −
        μ
        ϵ
        
          V
          
            2
          
        
        
          
            
              
                
                  d
                
                
                  2
                
              
              
                B
                
                  x
                
              
            
            
              
                d
              
              
                w
                
                  2
                
              
            
          
        
        =
        0
      
    
    {\displaystyle {\frac {\mathrm {d} ^{2}B_{x}}{\mathrm {d} w^{2}}}-\mu \epsilon V^{2}{\frac {\mathrm {d} ^{2}B_{x}}{\mathrm {d} w^{2}}}=0}
  
 、

  
    
      
        
          
            
              
                
                  d
                
                
                  2
                
              
              
                B
                
                  y
                
              
            
            
              
                d
              
              
                w
                
                  2
                
              
            
          
        
        −
        μ
        ϵ
        
          V
          
            2
          
        
        
          
            
              
                
                  d
                
                
                  2
                
              
              
                B
                
                  y
                
              
            
            
              
                d
              
              
                w
                
                  2
                
              
            
          
        
        =
        0
      
    
    {\displaystyle {\frac {\mathrm {d} ^{2}B_{y}}{\mathrm {d} w^{2}}}-\mu \epsilon V^{2}{\frac {\mathrm {d} ^{2}B_{y}}{\mathrm {d} w^{2}}}=0}
  
 。
傳播的速度為

  
    
      
        V
        =
        1
        
          /
        
        
          
            μ
            ϵ
          
        
      
    
    {\displaystyle V=1/{\sqrt {\mu \epsilon }}}
  
 。
設定磁導率為磁常數 
  
    
      
        
          μ
          
            0
          
        
      
    
    {\displaystyle \mu _{0}}
  
 ，電容率為電常數 
  
    
      
        
          ϵ
          
            0
          
        
      
    
    {\displaystyle \epsilon _{0}}
  
 ，則傳播速度是電磁波傳播於自由空間的速度。
類似地，應用合勢方程式(D)，可以得到電場的波動方程式：

  
    
      
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                E
                
                  x
                
              
            
            
              ∂
              
                z
                
                  2
                
              
            
          
        
        −
        μ
        ϵ
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                E
                
                  x
                
              
            
            
              ∂
              
                t
                
                  2
                
              
            
          
        
        =
        0
      
    
    {\displaystyle {\frac {\partial ^{2}E_{x}}{\partial z^{2}}}-\mu \epsilon {\frac {\partial ^{2}E_{x}}{\partial t^{2}}}=0}
  
 、

  
    
      
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                E
                
                  y
                
              
            
            
              ∂
              
                z
                
                  2
                
              
            
          
        
        −
        μ
        ϵ
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                E
                
                  y
                
              
            
            
              ∂
              
                t
                
                  2
                
              
            
          
        
        =
        0
      
    
    {\displaystyle {\frac {\partial ^{2}E_{y}}{\partial z^{2}}}-\mu \epsilon {\frac {\partial ^{2}E_{y}}{\partial t^{2}}}=0}
  
 、

  
    
      
        
          E
          
            z
          
        
        =
        −
        
          
            
              ∂
              
                A
                
                  z
                
              
            
            
              ∂
              t
            
          
        
        −
        
          
            
              ∂
              ϕ
            
            
              ∂
              z
            
          
        
      
    
    {\displaystyle E_{z}=-{\frac {\partial A_{z}}{\partial t}}-{\frac {\partial \phi }{\partial z}}}
  
 。
注意到，
  
    
      
        
          E
          
            z
          
        
      
    
    {\displaystyle E_{z}}
  
 可能不等於零。在尚未更清楚了解電荷密度的性質之前，馬克士威不排除電場波為縱波的可能性。


現代推導 在自由空間裏，黑維塞版的馬克士威方程組的四個微分方程式為

  
    
      
        ∇
        ⋅
        
          E
        
        =
        0
      
    
    {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {E} =0}
  
 、(1)

  
    
      
        ∇
        ×
        
          E
        
        =
        −
        
          
            
              ∂
              
                B
              
            
            
              ∂
              t
            
          
        
      
    
    {\displaystyle \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}}
  
 、(2)

  
    
      
        ∇
        ⋅
        
          B
        
        =
        0
      
    
    {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {B} =0}
  
 、(3)

  
    
      
        ∇
        ×
        
          B
        
        =
        
          μ
          
            0
          
        
        
          ε
          
            0
          
        
        
          
            
              ∂
              
                E
              
            
            
              ∂
              t
            
          
        
      
    
    {\displaystyle \nabla \times \mathbf {B} =\mu _{0}\varepsilon _{0}{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}}
  
 ；(4)
其中，
  
    
      
        
          μ
          
            0
          
        
      
    
    {\displaystyle \mu _{0}}
  
 是磁常數，
  
    
      
        
          ε
          
            0
          
        
      
    
    {\displaystyle \varepsilon _{0}}
  
 是電常數。
分別取公式 (2) 、(4) 的旋度，

  
    
      
        ∇
        ×
        (
        ∇
        ×
        
          E
        
        )
        =
        −
        
          
            ∂
            
              ∂
              t
            
          
        
        (
        ∇
        ×
        
          B
        
        )
        =
        −
        
          μ
          
            0
          
        
        
          ε
          
            0
          
        
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                E
              
            
            
              ∂
              
                t
                
                  2
                
              
            
          
        
      
    
    {\displaystyle \nabla \times (\nabla \times \mathbf {E} )=-{\frac {\partial }{\partial t}}(\nabla \times \mathbf {B} )=-\mu _{0}\varepsilon _{0}{\frac {\partial ^{2}\mathbf {E} }{\partial t^{2}}}}
  
 、

  
    
      
        ∇
        ×
        (
        ∇
        ×
        
          B
        
        )
        =
        
          μ
          
            0
          
        
        
          ε
          
            0
          
        
        
          
            ∂
            
              ∂
              t
            
          
        
        (
        ∇
        ×
        
          E
        
        )
        =
        −
        
          μ
          
            o
          
        
        
          ε
          
            o
          
        
        
          
            
              
                ∂
                
                  2
                
              
              
                B
              
            
            
              ∂
              
                t
                
                  2
                
              
            
          
        
      
    
    {\displaystyle \nabla \times (\nabla \times \mathbf {B} )=\mu _{0}\varepsilon _{0}{\frac {\partial }{\partial t}}(\nabla \times \mathbf {E} )=-\mu _{o}\varepsilon _{o}{\frac {\partial ^{2}\mathbf {B} }{\partial t^{2}}}}
  
 。
應用一則向量恆等式

  
    
      
        ∇
        ×
        
          (
          
            ∇
            ×
            
              Z
            
          
          )
        
        =
        ∇
        
          (
          
            ∇
            ⋅
            
              Z
            
          
          )
        
        −
        
          ∇
          
            2
          
        
        
          Z
        
      
    
    {\displaystyle \nabla \times \left(\nabla \times \mathbf {Z} \right)=\nabla \left(\nabla \cdot \mathbf {Z} \right)-\nabla ^{2}\mathbf {Z} }
  
；
其中，
  
    
      
        
          Z
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {Z} }
  
 是任意向量函數。
將公式 (1) 、(3) 代入，即可得到波動方程式：

  
    
      
        
          (
          
            
              ∇
              
                2
              
            
            −
            
              
                1
                
                  
                    c
                  
                  
                    2
                  
                
              
            
            
              
                
                  ∂
                  
                    2
                  
                
                
                  ∂
                  
                    t
                    
                      2
                    
                  
                
              
            
          
          )
        
        
          E
        
         
        =
         
        0
      
    
    {\displaystyle \left(\nabla ^{2}-{\frac {1}{{c}^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)\mathbf {E} \ =\ 0}
  
 、(5)

  
    
      
        
          (
          
            
              ∇
              
                2
              
            
            −
            
              
                1
                
                  
                    c
                  
                  
                    2
                  
                
              
            
            
              
                
                  ∂
                  
                    2
                  
                
                
                  ∂
                  
                    t
                    
                      2
                    
                  
                
              
            
          
          )
        
        
          B
        
         
        =
         
        0
      
    
    {\displaystyle \left(\nabla ^{2}-{\frac {1}{{c}^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)\mathbf {B} \ =\ 0}
  
 ；(6)
其中，
  
    
      
        c
        =
        
          c
          
            0
          
        
        =
        
          
            1
            
              
                
                  μ
                  
                    0
                  
                
                
                  ε
                  
                    0
                  
                
              
            
          
        
        =
        2.99792458
        ×
        
          10
          
            8
          
        
      
    
    {\displaystyle c=c_{0}={1 \over {\sqrt {\mu _{0}\varepsilon _{0}}}}=2.99792458\times 10^{8}}
  
 ［公尺／秒］是電磁波傳播於自由空間的速度。


參閱 《論法拉第力線》
電磁波方程式
弯曲时空中的麦克斯韦方程组
非齊次的電磁波方程
馬克士威應力張量
麦克斯韦方程组的历史
電磁學與經點光學時間表(Timeline of electromagnetism and classical optics)


參考文獻 Maxwell, James C.; Torrance, Thomas F., A Dynamical Theory of the Electromagnetic Field, Eugene, OR: Wipf and Stock, March 1996, ISBN 1-57910-015-5 
Niven, W. D., The Scientific Papers of James Clerk Maxwell Vol. 1, New York: Dover, 1952