jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
800 et 850°C, respectivement. L'acier trempé à 900°C n'est pas entièrement martensitique et il contient un certain pourcentage de phase ferritique (10~20%). La figure 2 résume les résultats obtenus sur les propriétés mécaniques en fonction de la température de chauffage. Ces aciers présentent une résistance à la rupture particulièrement élevée, d'environ 1200 et 1400 MPa pour des chauffages à 850 et 900°C, respectivement, et conservent encore une certaine ductilité. Nous avons ensuite examiné l'effet du traitement de réchauffage à 750°C, suivi d'une trempe à l'eau à température ambiante, sur les propriétés mécaniques des aciers préparés par chauffage à 900 ou 850°C pendant 10 mn et trempe à l'eau. La figure 3 montre ces résultats en fonction de la durée de réchauffage. Un traitement de réchauffage de courte durée (2~5 mn) à 750°C, pendant lequel la température de l'acier augmente de la température ambiante vers 750°C, adoucit les aciers: la résistance mécanique et la dureté diminuent fortement et la ductilité augmente. Le rapport c_re/a_r augmente, éloignant un peu de la propriété caractéristique de l'acier double phase, mais les phénomènes de crochet et de palier n'apparaissent toujours pas sur la courbe de traction. Cependant, un réchauffage prolongé (5 —10 mn) permet d'atteindre l'équilibre thermique à 750°C aux aciers et restaure ainsi la résistance à la rupture jusqu'à environ 900 et 800 MPa pour les deux aciers, préparés à 900 et 850°C respectivement et l'allongement à la rupture atteint près de 10%. L'observation par microscopie électronique à balayage montre l'évolution structurale des aciers et nous permet ainsi de comprendre le changement de propriétés mécaniques au cours de ce traitement de réchauffage. A titre d'exemple, la figure 4 représente le cas de l'acier préparé à 850°C et réchauffé ensuite à 750°C. Au premier stade de ce chauffage à partir de la température ambiante vers 750°C, la phase martensitique qui était présente sous forme d'aiguilles [fig. 1 (c)] se décompose rapidement en petites particules [fig. 4 (a)]. Cette structure sorbitique se transforme par la suite en une double phase où la phase martensitique se forme aux joints de grains et atteint finalement une structure d'équilibre
l'équilibre thermique à 750°C aux aciers et restaure ainsi la résistance à la rupture jusqu'à environ 900 et 800 MPa pour les deux aciers, préparés à 900 et 850°C respectivement et l'allongement à la rupture atteint près de 10%. L'observation par microscopie électronique à balayage montre l'évolution structurale des aciers et nous permet ainsi de comprendre le changement de propriétés mécaniques au cours de ce traitement de réchauffage. A titre d'exemple, la figure 4 représente le cas de l'acier préparé à 850°C et réchauffé ensuite à 750°C. Au premier stade de ce chauffage à partir de la température ambiante vers 750°C, la phase martensitique qui était présente sous forme d'aiguilles [fig. 1 (c)] se décompose rapidement en petites particules [fig. 4 (a)]. Cette structure sorbitique se transforme par la suite en une double phase où la phase martensitique se forme aux joints de grains et atteint finalement une structure d'équilibre à 750°C [fig. 4(b) et (c)] qui est beaucoup plus fine que dans la figure 1 (a), obtenue par un simple trempe intercritique à 750°C. Nos observations montrent que l'état d'adoucissement correspond justement à la structure sorbitique et que la répartition ultérieure de la phase martensitique provoque l'augmentation de la résistance mécanique. Il est à noter que la double trempe donne en général, dans le cas de l'acier à faible teneur en carbone, une résistance mécanique moins élevée mais une meilleure ductilité en comparaison avec l'acier préparé par un simple trempe intercritique [5]. Cependant, l'acier doux dans notre cas présente une meilleure ductilité et une résistance mécanique aussi élevée par double trempe que par simple trempe intercritique. Nous avons examiné par microscopie électronique en transmission l'évolution de structure au cours du traitement de réchauffage des aciers préparés par trempe à 900 et 850°C. La structure sorbitique décrite ci-dessus montre que plusieurs petites particules sont dispersées dans la matrice de ferrite [fig. 5 (a)]. Cette structure donne le diagramme de diffraction électronique présentant de nombreuses petites tâches de diffraction. Si plusieurs d'entre elles peuvent être attribuées à la phase de cémentite, Fe3C —0, et quelques-unes à la phase x, Fe2,3C (2<x<3)
résistance mécanique. Il est à noter que la double trempe donne en général, dans le cas de l'acier à faible teneur en carbone, une résistance mécanique moins élevée mais une meilleure ductilité en comparaison avec l'acier préparé par un simple trempe intercritique [5]. Cependant, l'acier doux dans notre cas présente une meilleure ductilité et une résistance mécanique aussi élevée par double trempe que par simple trempe intercritique. Nous avons examiné par microscopie électronique en transmission l'évolution de structure au cours du traitement de réchauffage des aciers préparés par trempe à 900 et 850°C. La structure sorbitique décrite ci-dessus montre que plusieurs petites particules sont dispersées dans la matrice de ferrite [fig. 5 (a)]. Cette structure donne le diagramme de diffraction électronique présentant de nombreuses petites tâches de diffraction. Si plusieurs d'entre elles peuvent être attribuées à la phase de cémentite, Fe3C —0, et quelques-unes à la phase x, Fe2,3C (2<x<3) [8], d'autres ont une origine non identifiée. Nous avons parfois observé des particules de grande taille et isolées, dont les diagrammes monocristallins de diffraction électronique concordent sans aucune ambiguïté avec la phase de cémentite [fig. 5 (b)]. Après cette étape de structure sorbitique, la phase martensitique réapparaît mais en moindre quantité. Notre observation par microscopie électronique en transmission confirme qu'au cours du traitement de réchauffage la phase martensitique se transforme en une phase ferritique dans laquelle sont dispersées de petites particules dont la structure, en passant par des stades intermédiaires complexes, aboutit en fin de compte à celle d'une phase de cémentite. La phase austénitique apparaît quand la température dépasse Ac et redonne naissance à la phase martensitique par trempe à l'eau. Cette transformation structurale au cours du traitement de réchauffage est également visible sur quelques photos de métallographie électronique à balayage présentées dans notre étude précédente sur les aciers double phase à haute teneur en manganèse, mais apparaît moins nettement [6]. Cela est dû vraisemblablement à l'effet de stabilisation de la phase martensitique par les éléments d'addition tels que le manganèse et autres métaux réfractaires. Nous avons examiné également l'acier dur dont la composition chimique est : Fe-0,54% C-0,54%
quantité. Notre observation par microscopie électronique en transmission confirme qu'au cours du traitement de réchauffage la phase martensitique se transforme en une phase ferritique dans laquelle sont dispersées de petites particules dont la structure, en passant par des stades intermédiaires complexes, aboutit en fin de compte à celle d'une phase de cémentite. La phase austénitique apparaît quand la température dépasse Ac et redonne naissance à la phase martensitique par trempe à l'eau. Cette transformation structurale au cours du traitement de réchauffage est également visible sur quelques photos de métallographie électronique à balayage présentées dans notre étude précédente sur les aciers double phase à haute teneur en manganèse, mais apparaît moins nettement [6]. Cela est dû vraisemblablement à l'effet de stabilisation de la phase martensitique par les éléments d'addition tels que le manganèse et autres métaux réfractaires. Nous avons examiné également l'acier dur dont la composition chimique est : Fe-0,54% C-0,54% Mn-0,32% Si-0,01% P-0,03% S. Cet acier donne CJE = 517 MPa, CTR = 921 MPa, Au = 6,7% et AR = 8,2% par chauffage pendant 10 min à 750°C et trempe à l'eau. Il devient cependant très fragile par trempe à plus haute température. Note reçue le 14 septembre 1988, acceptée le 29 septembre 1988. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] Formable high strength and dual-phase steels, A. T. DAVENPORT éd., The Met. Soc. A.I.M.E., New York, 1979. [2] Structure and properties of dual-phase steels, R. A. KOT et J. W. MORRIS éd., The Met. Soc. A.I.M.E., New York, 1979. [3] Fundamentals of dual-phase steels, R. A. KOT et B. L. BRAMFITT éd., The Met. Soc. A.I.M.E., New York, 1981. [4] N. J. KIM et G. THOMAS, Met. Trans., 12, A, 1981, p. 483-489. [5] X.-J. HE, N. TERAO et A. BERGHEZAN, Métal Sci., 18, 1984, p. 367-373. [6] N. TERAO et B. CAUWE, CR. Acad. Sci. Paris, 306, série II, 1988, p. 1169-1174. [7] N. TERAO, E.-L. SHAM et A. BAUGNET, CR. Acad. Sci. Paris, 307, série II, 1988, p. 497-503. [8] S. NAGAKURA, J. Phys. Soc. Japan, 14, 1959, p. 186-195. Laboratoire de Métallurgie physique, Université catholique de Louvain, place Sainte-Barbe
acceptée le 29 septembre 1988. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] Formable high strength and dual-phase steels, A. T. DAVENPORT éd., The Met. Soc. A.I.M.E., New York, 1979. [2] Structure and properties of dual-phase steels, R. A. KOT et J. W. MORRIS éd., The Met. Soc. A.I.M.E., New York, 1979. [3] Fundamentals of dual-phase steels, R. A. KOT et B. L. BRAMFITT éd., The Met. Soc. A.I.M.E., New York, 1981. [4] N. J. KIM et G. THOMAS, Met. Trans., 12, A, 1981, p. 483-489. [5] X.-J. HE, N. TERAO et A. BERGHEZAN, Métal Sci., 18, 1984, p. 367-373. [6] N. TERAO et B. CAUWE, CR. Acad. Sci. Paris, 306, série II, 1988, p. 1169-1174. [7] N. TERAO, E.-L. SHAM et A. BAUGNET, CR. Acad. Sci. Paris, 307, série II, 1988, p. 497-503. [8] S. NAGAKURA, J. Phys. Soc. Japan, 14, 1959, p. 186-195. Laboratoire de Métallurgie physique, Université catholique de Louvain, place Sainte-Barbe 2, 6-1348 Louvain-la-Neuve, Belgique. PLANCHE 1/PLATE I NOBUZO TERAO Fig. 4 Fig. 4. — Évolution structurale des aciers, préparés par un chauffage de 10 min à 850°C et trempe à l'eau, en fonction de la durée du réchauffage à 750°C, (a) après 2 min, (b) 5 min et (c) 10 min (G x 1900). Fig. 4. — Structural évolution of steels, prepared by 10 min. annealing at 850°C and water-quenching, as a function of tempering duration at 750°C. (a) after 2 min., (b) 5 min. and (c) 10 min. (M x 1,900). Fig. 5. — Micrographies électroniques en transmission des aciers obtenus par (a) 10 min de chauffage à 900°C et trempe à l'eau, puis 3 min de réchauffage à 750°C et trempe à l'eau, (b) 10 min de chauffage à 850°C et trempe à l'eau, puis 2 min de réchauffage à 750°C et trempe à l'eau. Fig. 5. — Transmission électron micrographs of steels obtained by (a) 10 min. annealing at 900°C and water-quenching, and then 3 min. tempering at 750°C and water-quenching. (b) 10 min. annealing at 850°C and water-quenching, and then 2 min. tempering at 750°C and water-quenching. Fig. 5 C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307,
min (G x 1900). Fig. 4. — Structural évolution of steels, prepared by 10 min. annealing at 850°C and water-quenching, as a function of tempering duration at 750°C. (a) after 2 min., (b) 5 min. and (c) 10 min. (M x 1,900). Fig. 5. — Micrographies électroniques en transmission des aciers obtenus par (a) 10 min de chauffage à 900°C et trempe à l'eau, puis 3 min de réchauffage à 750°C et trempe à l'eau, (b) 10 min de chauffage à 850°C et trempe à l'eau, puis 2 min de réchauffage à 750°C et trempe à l'eau. Fig. 5. — Transmission électron micrographs of steels obtained by (a) 10 min. annealing at 900°C and water-quenching, and then 3 min. tempering at 750°C and water-quenching. (b) 10 min. annealing at 850°C and water-quenching, and then 2 min. tempering at 750°C and water-quenching. Fig. 5 C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1637-1639, 1988 1637 Chimie organique physique/Physical Organic Chemistry (Résonance magnétique/Magnetic Resonance) Variations des constantes de couplage JF-H et JF-c de C-1 gem fluorohalogénosucres selon la configuration et la substitution anomérique Jean-Pierre PRALY et Gérard DESCOTES Résumé — L'étude par résonance magnétique nucléaire du 13C et du 19F de trois fluorures de tétra-O-acétyl-2, 3,4,6-halogéno-β-D-glucopyrannosyle montre que les constantes de couplage 1JF,2JFC et 3JFc augmentent avec l'électronégativité de l'halogène axial en C-1 contrairement à la constante 3JFH qui décroît. Coupling constant variations in a série of C-1 gem fluorohalogenosugars with the anomeric configuration and substitution Abstract — For three 2,3,4,6-letra-0-acetyl-6-D-glucopyranosyl fluorides, 13C and 19F NMR spectroscopy shows that 1JF, 2JFC, and 3JFc coupling constants increase with the increasing electronegativity of the axially oriented halogen while 3JFH decreases. L'analyse structurale d'hexopyrannosides rigides par résonance magnétique nucléaire résulte principalement de l'étude des déplacements chimiques ([1], [2], [3]) (XH, 13C) et des constantes de couplage principalement vicinales 3JHH [4] qui varient en fonction de l'angle dièdre défini par les liaisons concernées [5]. Plus récemment, l'analyse de couples de sucres anomères variés a montré que la constante de couplage 1JCH pouvait être reliée à la configuration anomérique, sur la base d'un couplage de
de trois fluorures de tétra-O-acétyl-2, 3,4,6-halogéno-β-D-glucopyrannosyle montre que les constantes de couplage 1JF,2JFC et 3JFc augmentent avec l'électronégativité de l'halogène axial en C-1 contrairement à la constante 3JFH qui décroît. Coupling constant variations in a série of C-1 gem fluorohalogenosugars with the anomeric configuration and substitution Abstract — For three 2,3,4,6-letra-0-acetyl-6-D-glucopyranosyl fluorides, 13C and 19F NMR spectroscopy shows that 1JF, 2JFC, and 3JFc coupling constants increase with the increasing electronegativity of the axially oriented halogen while 3JFH decreases. L'analyse structurale d'hexopyrannosides rigides par résonance magnétique nucléaire résulte principalement de l'étude des déplacements chimiques ([1], [2], [3]) (XH, 13C) et des constantes de couplage principalement vicinales 3JHH [4] qui varient en fonction de l'angle dièdre défini par les liaisons concernées [5]. Plus récemment, l'analyse de couples de sucres anomères variés a montré que la constante de couplage 1JCH pouvait être reliée à la configuration anomérique, sur la base d'un couplage de 10 Hz supérieur pour un proton équatorial par rapport à son équivalent axial [6]. Bien que ces constantes de couplage puissent varier aussi avec les groupes fonctionnels du substrat ou le solvant employé [7], la connaissance de cette donnée peut s'avérer particulièrement utile pour préciser la configuration anomérique dans le cas de spectres protoniques mal résolus. De plus, la valeur 13C H observée pour des osides conformationnellement labiles a contribué à l'analyse des formes en équilibre en solution [8]. L'étude des sucres fluorés a également montré l'importance des paramètres angulaires et électroniques affectant les noyaux couplés avec l'atome de fluor. Par exemple, la constante de couplage 19F c [9] des fluorures de glucopyrannosyle peracétylés est de —228,92 ou —218,96 Hz selon la configuration anomérique α ou β. L'orientation équatoriale de l'atome couplé au carbone anomère (hydrogène ou fluor) accroît donc chacune des constantes 1JCH et 1JCF de 10 Hz environ par rapport à celles des anomères correspondants. Cette observation est cependant mise en défaut avec les fluorures de α et β-D-mannopyrannosyle peracétylés (1JF c= —223,1 et —223,6 Hz respectivement) en liaison avec l'orientation axiale du substituant en C-2 [9]. La configuration anomérique des fluorures de glycopyrannosyle peut également se déduire
cas de spectres protoniques mal résolus. De plus, la valeur 13C H observée pour des osides conformationnellement labiles a contribué à l'analyse des formes en équilibre en solution [8]. L'étude des sucres fluorés a également montré l'importance des paramètres angulaires et électroniques affectant les noyaux couplés avec l'atome de fluor. Par exemple, la constante de couplage 19F c [9] des fluorures de glucopyrannosyle peracétylés est de —228,92 ou —218,96 Hz selon la configuration anomérique α ou β. L'orientation équatoriale de l'atome couplé au carbone anomère (hydrogène ou fluor) accroît donc chacune des constantes 1JCH et 1JCF de 10 Hz environ par rapport à celles des anomères correspondants. Cette observation est cependant mise en défaut avec les fluorures de α et β-D-mannopyrannosyle peracétylés (1JF c= —223,1 et —223,6 Hz respectivement) en liaison avec l'orientation axiale du substituant en C-2 [9]. La configuration anomérique des fluorures de glycopyrannosyle peut également se déduire de la valeur des constantes de couplage 3JFH et 3JFc intéressant le proton H-2 [10] et le carbone C-3 [8]. En effet, selon l'orientation antiparallèle ou gauche des noyaux couplés, des valeurs de 24 et 12 Hz d'une part et de 4-10 et 0-6 Hz d'autre part, sont respectivement observées pour ces deux constantes. D'autre part, la présence de substituants électronégatifs voisins Note présentée par Marc JULIA. 0249-6305/88/03071637 € 2.00 © Académie des Sciences 1638 C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1637-1639, 1988 TABLEAU Données de RMN 13C (") et 19F (b) 13C (") and 19F (*) NMR data. C-1 C-2 C-3 C-4 C-5 C-6 F Y v 7 'T 2T 3T 3I 2T 3T A 1 ^ JC, F JC F JC F JC,F JF,H-1 JF,H-2 1 [9] H F H 105,97 70,81 71,77H 67,26 71,63 61,53 -137,8 52,5 12,0 -218,96 22,25 3,81 2,05 2 Br F H 106,80 70,36 70,37 67,95 94,69 65,50 -150,2 51 14 -222,8 24,6 10,6 7,2 3 H F Br 120,27 72,48 71,24 66,44 74,87 60,34 -68,9 8 -281,3 23,7 8,6 2,5 4 H F Cl 123,73 71,94 71,0 66,79 74,15 60,65 -68,2 6,2 -268,3 25,9 8,9 3,0 5(") H
pour ces deux constantes. D'autre part, la présence de substituants électronégatifs voisins Note présentée par Marc JULIA. 0249-6305/88/03071637 € 2.00 © Académie des Sciences 1638 C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1637-1639, 1988 TABLEAU Données de RMN 13C (") et 19F (b) 13C (") and 19F (*) NMR data. C-1 C-2 C-3 C-4 C-5 C-6 F Y v 7 'T 2T 3T 3I 2T 3T A 1 ^ JC, F JC F JC F JC,F JF,H-1 JF,H-2 1 [9] H F H 105,97 70,81 71,77H 67,26 71,63 61,53 -137,8 52,5 12,0 -218,96 22,25 3,81 2,05 2 Br F H 106,80 70,36 70,37 67,95 94,69 65,50 -150,2 51 14 -222,8 24,6 10,6 7,2 3 H F Br 120,27 72,48 71,24 66,44 74,87 60,34 -68,9 8 -281,3 23,7 8,6 2,5 4 H F Cl 123,73 71,94 71,0 66,79 74,15 60,65 -68,2 6,2 -268,3 25,9 8,9 3,0 5(") H F F 120,31 68,74 70,72 66,84 72,64 60,63 -82,8 3,4 -256,0 30,6 9,4 2,8 -86,4 17,5 -271,7 30,6 4,0 6 Br H F 103,66 69,31 67,68(c) 66,700 91,9 66,05 -146,6 54 24 -239,6 22,7 7 [9] H H F 103,65 69,90 69,16 67,13 69,66 60,99 -149,9 52,8 23,8 -228,92 24,29 4,39 C) Les déplacements chimiques (8) en ppm par rapport au tétraméthylsilane dans le deutériochloroforme ont été obtenus à l'aide d'un spectromètre « Bruker » AM300 (300 MHz). Les constantes de couplage sont exprimées en hertz. La résolution digitale est de 0,7 Hz par point. (b) Les déplacements chimiques (D) sont mesurés en ppm par rapport au fluorotrichlorométhane dans le deutériochloroforme à l'aide d'un spectromètre « Bruker » WP80FT. (c) Ces attributions peuvent être inversées. (d) 2JF,F= 148,8 Hz. C) Chemical shifts (5) are expressed in ppm and referenced to tetramethylsilane. The deuteriochloroform solutions were studied with a Bruker 4M 300 spectrometer with a digital resolution of 0,1 Hz per point. Coupling constants are given in hertz. (b) Chemical shifts (D, ppm) are referenced to fluorotrichloromethane in deuteriochloroform solutions studied with a Bruker WP 80 FT spectrometer. ("These assignments may be reversed. (d) 2JF,F= 148.8 Hz. entraîne la diminution de
4,39 C) Les déplacements chimiques (8) en ppm par rapport au tétraméthylsilane dans le deutériochloroforme ont été obtenus à l'aide d'un spectromètre « Bruker » AM300 (300 MHz). Les constantes de couplage sont exprimées en hertz. La résolution digitale est de 0,7 Hz par point. (b) Les déplacements chimiques (D) sont mesurés en ppm par rapport au fluorotrichlorométhane dans le deutériochloroforme à l'aide d'un spectromètre « Bruker » WP80FT. (c) Ces attributions peuvent être inversées. (d) 2JF,F= 148,8 Hz. C) Chemical shifts (5) are expressed in ppm and referenced to tetramethylsilane. The deuteriochloroform solutions were studied with a Bruker 4M 300 spectrometer with a digital resolution of 0,1 Hz per point. Coupling constants are given in hertz. (b) Chemical shifts (D, ppm) are referenced to fluorotrichloromethane in deuteriochloroform solutions studied with a Bruker WP 80 FT spectrometer. ("These assignments may be reversed. (d) 2JF,F= 148.8 Hz. entraîne la diminution de la constante 3JFH, également dépendante de facteurs stéréochimiques [12]. A la suite de la synthèse [13] et de l'analyse spectroscopique d'une série de fluorures de tétra-O-acétyl-2,3,4,6-O-et D-glucopyranosyle diversément substitués, la présente Note rapporte les principales données recueillies par RMN 13C et 19F (tableau) dans le but de préciser les corrélations qui lient les constantes de couplage JFC et JFH à la configuration anomérique et au substituant halogène présent sur le centre anomère. Les structures étudiées s'interprètent facilement sur la base des valeurs du tableau, en accord avec les données de la RMN XH. En particulier, la présence de brome pour 2 et 6 se traduit par un déblindage d'environ 23 Hz pour le déplacement chimique du carbone C-5. Par contre, l'absence de couplage 2JFH pour 3, 4 et 5 traduit la polyhalogénation du centre anomère dont la configuration se déduit sans ambiguïté des constantes 3JFC et 3JFH en accord avec les stéréosélectivités attendues des voies de synthèses ioniques ou radicalaires mises en œuvre [14]. Les constantes de couplage 1JFC (tableau) relevées pour les couples d'anomères 1 et 7 [9] ou 2 et 6 se révèlent plus importantes en valeur absolue de 10 ou 17 Hz lorsque le C. R. Acad.
qui lient les constantes de couplage JFC et JFH à la configuration anomérique et au substituant halogène présent sur le centre anomère. Les structures étudiées s'interprètent facilement sur la base des valeurs du tableau, en accord avec les données de la RMN XH. En particulier, la présence de brome pour 2 et 6 se traduit par un déblindage d'environ 23 Hz pour le déplacement chimique du carbone C-5. Par contre, l'absence de couplage 2JFH pour 3, 4 et 5 traduit la polyhalogénation du centre anomère dont la configuration se déduit sans ambiguïté des constantes 3JFC et 3JFH en accord avec les stéréosélectivités attendues des voies de synthèses ioniques ou radicalaires mises en œuvre [14]. Les constantes de couplage 1JFC (tableau) relevées pour les couples d'anomères 1 et 7 [9] ou 2 et 6 se révèlent plus importantes en valeur absolue de 10 ou 17 Hz lorsque le C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1637-1639, 1988 1639 fluor est d'orientation axiale plutôt qu'équatoriale. Une même différence de 17 Hz [15] existe entre les couplages observés pour le difluorure 5. Par ailleurs, la comparaison des constantes de couplage correspondantes entre 5 d'une part et 2 et 6 d'autre part, montre que l'absence de brome en C-5 et la présence d'un second atome de fluor en C-1 accroît numériquement de 32 à 33 Hz chacune des constantes 1JFC du composé 5. Ces variations cohérentes conduisent donc à attribuer les couplages de -256 et -272 Hz aux atomes de fluor, respectivement équatorial et axial. Enfin, l'absence de couplage 3JFC F au niveau de C-5 pour le fluorure 6, alors que l'anomère p-2 présente un couplage de 7,2 Hz, conduit à attribuer les couplages de 2,8 et 4,0 Hz observés pour 5 aux atomes de fluor d'orientation respective oc et p. Compte tenu du signe négatif ([9], [12]) de la constante 3JFC F et des différents couplages observés pour les C-1 gem fluorohalogéno sucres 3, 4 et 5, il ressort que les constantes 1JFC, 2JFC, et 3JFC augmentent avec l'électronégativité de l'halogène axial présent en C-1. L'accroissement observé (10 à 20