jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
Paris, t. 307, Série II, p. 1519-1522, 1988 configuration des lieux permet de placer l'enregistreur à quelques 5 m de la glace seulement en évitant ainsi toutes les influences perturbatrices sur un long filin. Effectivement, dans ces conditions d'expérience, pendant 2 années consécutives, on obtient des enregistrements semblables à celui présenté sur la figure 2 qui ne montrent aucune saccade, mais au contraire une vitesse pratiquement constante à l'échelle de la journée, ce qui diffère totalement des résultats obtenus par d'autres auteurs même en des lieux voisins de cette même chute de glace [9]. Ce mode d'écoulement régulier a de même été obtenu récemment par une équipe norvégienne, avec un appareillage similaire à partir des galeries forées sous le glacier Bondhusbre pour des vitesses de 8 cm/jour [10]. Par contre la vitesse varie lentement d'un jour à l'autre avec une moyenne annuelle de 0,5 m/jour entre les extrêmes de 0,2 et 1,1 m/jour. Sur l'ensemble des enregistrements portant sur 2 ans (mars 1986 à avril 1988), on observe une très grande variabilité de la vitesse avec des périodes de l'ordre de un mois de vitesses élevées alternant avec des ralentissements, que ce soit en hiver ou en été, sans qu'on retrouve le schéma classique d'une vitesse plus forte en juin-juillet et plus faible en hiver. Pour être en mesure d'analyser cette répartition de vitesse au cours de l'année il faudrait disposer de plusieurs années d'enregistrements continus sur le même site. C'est ce qui pourra être fait quand le système actuellement en place aura produit suffisamment de données. En conclusion, on peut affirmer que le mouvement de la glace en ce site se fait d'une façon très continue sans présenter d'irrégularités, qui condamnerait l'utilisation habituelle des équations d'équilibre quasi statique. De plus, on peut tirer argument de l'absence de saccades en ce lieu particulier, peu épais, très fracturé en surface, pour étendre la régularité de mouvement aux autres zones de glaciers, plus calmes, plus épaisses et de vitesses généralement moindres. Car la glace, bien que plastique, possède une viscosité telle qu'elle ne peut se permettre des mouvements irréguliers. D'une façon plus
retrouve le schéma classique d'une vitesse plus forte en juin-juillet et plus faible en hiver. Pour être en mesure d'analyser cette répartition de vitesse au cours de l'année il faudrait disposer de plusieurs années d'enregistrements continus sur le même site. C'est ce qui pourra être fait quand le système actuellement en place aura produit suffisamment de données. En conclusion, on peut affirmer que le mouvement de la glace en ce site se fait d'une façon très continue sans présenter d'irrégularités, qui condamnerait l'utilisation habituelle des équations d'équilibre quasi statique. De plus, on peut tirer argument de l'absence de saccades en ce lieu particulier, peu épais, très fracturé en surface, pour étendre la régularité de mouvement aux autres zones de glaciers, plus calmes, plus épaisses et de vitesses généralement moindres. Car la glace, bien que plastique, possède une viscosité telle qu'elle ne peut se permettre des mouvements irréguliers. D'une façon plus générale, il apparaît ainsi que les expérimentations antérieures qui avaient conclu à des mouvements irréguliers étaient tributaires en fait d'artefacts instrumentaux qui masquaient la réelle régularité du déplacement. Ces mesures n'ont pu être réalisées dans de bonnes conditions que grâce à l'aide attentive fournie par Electricité d'Emosson S.A. qui exploite ce site sous glaciaire dans le cadre de l'aménagement hydro-électrique franco-suisse d'Emosson. Note reçue le 24 août 1988, acceptée le 9 septembre 1988. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] L. LLIBOUTRY et L. REYNAUD, Journal of Glaciology, 27, n° 96, 1981, p. 207-226. [2] L. REYNAUD, M. VALLON et A. LETREGUILLY, Journal of Glaciology, 32, n° 112, 1986, p. 446-454. [3] A. IKEN, Mitteilungen der VAW, 90, 1986, 148 p. [4] R. P. GOLDTHWAIT, A.I.H.S. Publ, 95, p. 183-188. [5] R. MILLECAMPS, 1956, C.R. Acad. Sci., Paris, 242, p. 397-400 et 803-806. [6] L. REYNAUD, I.A.S.H.bulletin, XX, n° 3, septembre 1975, p. 329-339. [7] L. LLIBOUTRY, I.A.S.H. bulletin, XX, n° 3, septembre 1975, p. 365-366. [8] R. T. CHAMBERLAIN, Journal of Geology, n° 36, 1, 1928, p. 1-30. [9] R. VIVIAN et G. BOCQUET', Journal of Glaciology, 12, n° 66, 1973, p. 439-451. [10] J. O. HAGEN, Naturgeografisk serie. Université d'Oslo, n° 4,
ce site sous glaciaire dans le cadre de l'aménagement hydro-électrique franco-suisse d'Emosson. Note reçue le 24 août 1988, acceptée le 9 septembre 1988. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] L. LLIBOUTRY et L. REYNAUD, Journal of Glaciology, 27, n° 96, 1981, p. 207-226. [2] L. REYNAUD, M. VALLON et A. LETREGUILLY, Journal of Glaciology, 32, n° 112, 1986, p. 446-454. [3] A. IKEN, Mitteilungen der VAW, 90, 1986, 148 p. [4] R. P. GOLDTHWAIT, A.I.H.S. Publ, 95, p. 183-188. [5] R. MILLECAMPS, 1956, C.R. Acad. Sci., Paris, 242, p. 397-400 et 803-806. [6] L. REYNAUD, I.A.S.H.bulletin, XX, n° 3, septembre 1975, p. 329-339. [7] L. LLIBOUTRY, I.A.S.H. bulletin, XX, n° 3, septembre 1975, p. 365-366. [8] R. T. CHAMBERLAIN, Journal of Geology, n° 36, 1, 1928, p. 1-30. [9] R. VIVIAN et G. BOCQUET', Journal of Glaciology, 12, n° 66, 1973, p. 439-451. [10] J. O. HAGEN, Naturgeografisk serie. Université d'Oslo, n° 4, 1986. Laboratoire de Glaciologie et Géophysique de l'Environnement, B.P. n° 96, 38402 Saint-Martin-d'Hères Cedex. C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1523-1526, 1988 1523 Minéralogie/MisraZogV' Evolution du spectre infrarouge de GeO2 (de type α quartz) en fonction de la pression (P=42 kbar). Comparaison avec les résultats obtenus par diffraction des neutrons René COUTY Résumé — En utilisant une cellule à enclumes de diamant et un mélange (KBr + CsI) comme transmetteur de pression, il a été possible d'étudier l'évolution du spectre infrarouge de GeO2 lorsque cet oxyde était soumis à une pression croissante de l'ambiante jusqu'à 42 kbar. En rapprochant nos résultats de ceux obtenus par Jorgensen [2] au moyen de la diffraction des neutrons, nous avons pu, en déduire que la liaison Ge — O commence à décroître de façon notable lorsque P=28 kbar et que l'angle B = (Ge — O — Ge) décroît asymptotiquement avec la pression pour atteindre une valeur Bc=126° lorsque P=42 kbar. Il est possible d'établir une corrélation entre le déplacement des fréquences d'absorption infrarouge et l'évolution des distances interatomiques. Infrared spectra of GeO2 (α quartz) up to 42 kbar. Comparison with neutron diffraction results Abstract— Using a diamond anvil cell
par diffraction des neutrons René COUTY Résumé — En utilisant une cellule à enclumes de diamant et un mélange (KBr + CsI) comme transmetteur de pression, il a été possible d'étudier l'évolution du spectre infrarouge de GeO2 lorsque cet oxyde était soumis à une pression croissante de l'ambiante jusqu'à 42 kbar. En rapprochant nos résultats de ceux obtenus par Jorgensen [2] au moyen de la diffraction des neutrons, nous avons pu, en déduire que la liaison Ge — O commence à décroître de façon notable lorsque P=28 kbar et que l'angle B = (Ge — O — Ge) décroît asymptotiquement avec la pression pour atteindre une valeur Bc=126° lorsque P=42 kbar. Il est possible d'établir une corrélation entre le déplacement des fréquences d'absorption infrarouge et l'évolution des distances interatomiques. Infrared spectra of GeO2 (α quartz) up to 42 kbar. Comparison with neutron diffraction results Abstract— Using a diamond anvil cell and a powdered sample (GeO2 +KBr + CsI) we have studied the infrared spectra of GeO2 (α quartz) up to 42 kbar. Table (A) and Figure 1 présent the evolution of the infrared spectra of GeO2 and Figures 3 A, B describe the pressure dependence of the frequencies and the B = (Ge — O — Ge) angle variation. By extrapolation, we obtained the value Bc = 126 degré for P=42 kbar. The Figures 2A, B présent the stretching frequency vibration (Ge — O — Ge) and the (Ge — O) bond length dependence. By comparison with the Jorgensen results (Table B), we have obtained the correlation between the frequencies and the angle variation (Fig. 4). INTRODUCTION. — Ayant étudié, au moyen de la spectroscopie infrarouge, la variation des fréquences de SiO2 (α quartz) en fonction de la pression [1], nous avons réalisé une étude semblable sur GeO2 car ces deux oxydes étant isostructuraux il est intéressant de comparer les réponses des liaisons Si — O et Ge — O vis-à-vis de la pression. Afin d'établir une corrélation entre les distances interatomiques et les variations de fréquences de GeO2, nous avons rapproché nos résultats de ceux que Jorgensen a obtenus
B = (Ge — O — Ge) angle variation. By extrapolation, we obtained the value Bc = 126 degré for P=42 kbar. The Figures 2A, B présent the stretching frequency vibration (Ge — O — Ge) and the (Ge — O) bond length dependence. By comparison with the Jorgensen results (Table B), we have obtained the correlation between the frequencies and the angle variation (Fig. 4). INTRODUCTION. — Ayant étudié, au moyen de la spectroscopie infrarouge, la variation des fréquences de SiO2 (α quartz) en fonction de la pression [1], nous avons réalisé une étude semblable sur GeO2 car ces deux oxydes étant isostructuraux il est intéressant de comparer les réponses des liaisons Si — O et Ge — O vis-à-vis de la pression. Afin d'établir une corrélation entre les distances interatomiques et les variations de fréquences de GeO2, nous avons rapproché nos résultats de ceux que Jorgensen a obtenus lors de son étude de GeO2 sous pression (P = 22 kbar), au moyen de la diffraction des neutrons. MÉTHODE EXPÉRIMENTALE. — Nous avons utilisé une cellule à enclumes de diamant spécialement conçue pour la spectroscopie infrarouge sous pression. Les spectres furent enregistrés entre 1400 et 400 cm-1 au moyen du spectromètre à transformée de Fourier du laboratoire de Minéralogie-Cristallographie de Jussieu. L'échantillon était constitué par un mélange (GeO2, KBr, CsI) préparé selon la méthode décrite antérieurement. La précision de l'appareil était de ±0,2 cm-1 et la pression était déterminée avec une précision de ± 3 kbar. RÉSULTATS. — Étant donné que les spectres infrarouges n'évoluent que lentement avec la pression, nous n'avons représenté sur la figure 1 qu'une partie des spectres. Ceux-ci comportent deux massifs, le premier se compose de deux bandes situées à 957,8 et 874 cm-1 et le second de trois bandes situées à 585,9, 554 et 517 cm-1. Note présentée par Jean WYART. 0249-6305/88/03071523 S 2.00 © Académie des Sciences 1524 C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1523-1526, 1988 p (kbar) TABLEAU v(Ge-O-Ge) (cm-1) v2-(Ge-O-Ge) (cm-1) 0,001 957,8 874,4 585,9 554,5 717,6 5,5 956,4 873 600,9 569,5 535,3 Av/AP(cm-1/kbar) -0,2 -0,2 +2,7
du spectromètre à transformée de Fourier du laboratoire de Minéralogie-Cristallographie de Jussieu. L'échantillon était constitué par un mélange (GeO2, KBr, CsI) préparé selon la méthode décrite antérieurement. La précision de l'appareil était de ±0,2 cm-1 et la pression était déterminée avec une précision de ± 3 kbar. RÉSULTATS. — Étant donné que les spectres infrarouges n'évoluent que lentement avec la pression, nous n'avons représenté sur la figure 1 qu'une partie des spectres. Ceux-ci comportent deux massifs, le premier se compose de deux bandes situées à 957,8 et 874 cm-1 et le second de trois bandes situées à 585,9, 554 et 517 cm-1. Note présentée par Jean WYART. 0249-6305/88/03071523 S 2.00 © Académie des Sciences 1524 C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1523-1526, 1988 p (kbar) TABLEAU v(Ge-O-Ge) (cm-1) v2-(Ge-O-Ge) (cm-1) 0,001 957,8 874,4 585,9 554,5 717,6 5,5 956,4 873 600,9 569,5 535,3 Av/AP(cm-1/kbar) -0,2 -0,2 +2,7 +2,7 +3,2 11 956,4 873 603,7 570,9 538 19 956,4 872,6 608,9 575,7 546,4 22,6 956,4 871,7 613,3 577,7 550,4 Av/AP(cm-1/kbar) +0,5 +0,3 +0,7 26,4 955 871,7 613,3 579,1 555,8 28 953,7 870,3 616 579,1 564 32 953,7 870,3 620,1 581,8 564 36 952,3 868,9 624,2 583,2 40 952,3 868,9 625,5 584,7 42 951 868,9 625,2 585,9 Av/AP(cm-1/kbar) -0,2 -0,1 +0,5 +0,3 Selon Lippincott, Obukhov, et Wong, le premier massif correspond à la vibration d'allongement dissymétrique (Ge — O— Ge); quant au second, il résulte du déplacement symétrique <(Ge — O— Ge) >. Nous avons représenté sur les figures 2 A et 3 A l'évolution de ces fréquences en fonction de la pression. Constatant que ces courbes présentent des changements de pentes vers 5,5 et 22,6 kbar, nous avons porté dans le tableau les fréquences observées ainsi que les variations moyennes (Av/AP) calculées pour les intervalles (0-5,5 kbar), (5,5-22,6 kbar) et (22,6-42 kbar). Nous avons représenté sur les figures (2B et 3B) la longueur de la liaison Ge-O et la valeur B de l'angle (Ge — O— Ge), que Jorgensen a mesurées au moyen de la diffraction des neutrons, lors de son étude de GeO2 sous pression. Celle-ci a montré
625,5 584,7 42 951 868,9 625,2 585,9 Av/AP(cm-1/kbar) -0,2 -0,1 +0,5 +0,3 Selon Lippincott, Obukhov, et Wong, le premier massif correspond à la vibration d'allongement dissymétrique (Ge — O— Ge); quant au second, il résulte du déplacement symétrique <(Ge — O— Ge) >. Nous avons représenté sur les figures 2 A et 3 A l'évolution de ces fréquences en fonction de la pression. Constatant que ces courbes présentent des changements de pentes vers 5,5 et 22,6 kbar, nous avons porté dans le tableau les fréquences observées ainsi que les variations moyennes (Av/AP) calculées pour les intervalles (0-5,5 kbar), (5,5-22,6 kbar) et (22,6-42 kbar). Nous avons représenté sur les figures (2B et 3B) la longueur de la liaison Ge-O et la valeur B de l'angle (Ge — O— Ge), que Jorgensen a mesurées au moyen de la diffraction des neutrons, lors de son étude de GeO2 sous pression. Celle-ci a montré que la compression de GeO2 n'entraînait pas une amorphisation du cristal. A partir de ces résultats on peut essayer d'établir une corrélation entre la variation des distances interatomiques et l'évolution des fréquences. On observe sur les figures (2 A, B) que lorsque la pression croît de 0 à 22 kbar la distance (Ge — O) et les fréquences de vibration d'allongement à 874,4 et 957,8 cm-1 ne sont pas modifiées, ceci justifie que l'on associe la distance interatomique (Ge—O) à ces fréquences. Étant donné que ces dernières décroissent lorsque la pression dépasse 28 kbar, on peut en déduire que c'est à partir de cette pression que la liaison (Ge-O) commence à diminuer. De la même manière, on peut comparer sur les figures (3A, B), l'évolution des fréquences d'allongement à 585,9, 554,4, 517,6 cm-1 et la variation de l'angle B=(Ge — O— Ge). On constate que ces trois fréquences augmentent à mesure que B décroît sous l'effet de la pression et que les variations (Av/AP) sont maximales dans l'intervalle 0-5,5 kbar. Il est donc logique d'admettre que les variations de ces fréquences sont provoquées par la modification de l'angle B. Ces variations étant monotones, cela justifie que l'on extrapole la courbe
la distance (Ge — O) et les fréquences de vibration d'allongement à 874,4 et 957,8 cm-1 ne sont pas modifiées, ceci justifie que l'on associe la distance interatomique (Ge—O) à ces fréquences. Étant donné que ces dernières décroissent lorsque la pression dépasse 28 kbar, on peut en déduire que c'est à partir de cette pression que la liaison (Ge-O) commence à diminuer. De la même manière, on peut comparer sur les figures (3A, B), l'évolution des fréquences d'allongement à 585,9, 554,4, 517,6 cm-1 et la variation de l'angle B=(Ge — O— Ge). On constate que ces trois fréquences augmentent à mesure que B décroît sous l'effet de la pression et que les variations (Av/AP) sont maximales dans l'intervalle 0-5,5 kbar. Il est donc logique d'admettre que les variations de ces fréquences sont provoquées par la modification de l'angle B. Ces variations étant monotones, cela justifie que l'on extrapole la courbe expérimentale B=(P) (fig. 3 b), obtenue par Jorgensen, jusqu'à 42 kbar. Cette courbe présentant l'allure d'une fonction logarithmique, nous avons ajusté une équation BC = K — Log (AP—D) aux valeurs expérimentales. Nous obtenons l'équation Bc= 135,5 —Log (1,3143 P—1,2007) qui pour P=42 kbar fournit la valeur Bc= 126°. En combinant nos résultats et ceux de Jorgensen, nous obtenons une corrélation (fig. 4) entre la variation des fréquences (v) et la modification de l'angle B. Note reçue le 16 mai 1988, acceptée le 19 septembre 1988. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] R. COUTY, C.R. Acad. Sci. Paris, 305, série II, 1987, p. 585-588. [2] D. JORGENSEN, J. Appl. Phys., 49, n° 11, 1978, p. 5473-5478. [3] N. DAHAN, R. COUTY et A. SEIJAS, Rev. Sci. Instrum., 58, n° 3, 1987, p. 412-414. [4] R. COUTY et B. VELDE, Amer. Mineral., 71, 1986, p. 99-104. [5] E. R. LIPPINCOTT, A. V. VALKENBURG, G. E. WEIR et E. N. BONTING, /. of Research of the N.B.S., 61, n° 1, 1958, p. 61-70. [6] V. V. OBUKHOV-DENISON, N. N. SOBOLEV et V. P. CHEREMISINOV, Optics and Spectroscopy, 8, 1960, p. 267. [7] J. WONG et G. A. ANGEL, Glass, M. Dekker, N.Y., 1976, p. 454.
combinant nos résultats et ceux de Jorgensen, nous obtenons une corrélation (fig. 4) entre la variation des fréquences (v) et la modification de l'angle B. Note reçue le 16 mai 1988, acceptée le 19 septembre 1988. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] R. COUTY, C.R. Acad. Sci. Paris, 305, série II, 1987, p. 585-588. [2] D. JORGENSEN, J. Appl. Phys., 49, n° 11, 1978, p. 5473-5478. [3] N. DAHAN, R. COUTY et A. SEIJAS, Rev. Sci. Instrum., 58, n° 3, 1987, p. 412-414. [4] R. COUTY et B. VELDE, Amer. Mineral., 71, 1986, p. 99-104. [5] E. R. LIPPINCOTT, A. V. VALKENBURG, G. E. WEIR et E. N. BONTING, /. of Research of the N.B.S., 61, n° 1, 1958, p. 61-70. [6] V. V. OBUKHOV-DENISON, N. N. SOBOLEV et V. P. CHEREMISINOV, Optics and Spectroscopy, 8, 1960, p. 267. [7] J. WONG et G. A. ANGEL, Glass, M. Dekker, N.Y., 1976, p. 454. Laboratoire de Géologie, E.N.S., 46, rue Saint-Michel, 75230 Paris Cedex 05. Certaines de ces enclaves ont un caractère extrêmement contaminant en alcalins (K, Rb, Cs) et montrent des analogies géochimiques et minéralogiques avec des formations sous-jacentes connues, qui affleurent au NE de l’Etna (Capo d’Orlando et Piedimonte). La localisation et la configuration du système filonien au cours de l’activité 86/87 semblent avoir créé des conditions favorables d’échanges entre le magma et des matériaux particulièrement contaminants. Approche work on the phenomena of magma/host-rock interaction by the study of the lithic xenoliths. The 24th September 1986 paroxysmal eruption of the volcano Etna (Sicily) Abstract — Lithic xenoliths were projected during the 2nd September 1986 eruption of Mount Etna. They are the result of walls being chimney swept. Three main families are identified: siliceous xenoliths, hyperaluminous xenoliths and carbonated/siliceous xenoliths. Their mineralogical and petrological characteristics are closely related to bedrock formations under. Some xenoliths are highly contaminating in alkalines (K, Rb, Cs) and show geochemical and mineralogical resemblances to underlying known formations, outcropping in the NE part of Etna volcano (Capo d’Orlando and Piedimonte). The localization and shape of the vein system during 86/87 activity seem to have created propitious conditions for exchanges
la configuration du système filonien au cours de l’activité 86/87 semblent avoir créé des conditions favorables d’échanges entre le magma et des matériaux particulièrement contaminants. Approche work on the phenomena of magma/host-rock interaction by the study of the lithic xenoliths. The 24th September 1986 paroxysmal eruption of the volcano Etna (Sicily) Abstract — Lithic xenoliths were projected during the 2nd September 1986 eruption of Mount Etna. They are the result of walls being chimney swept. Three main families are identified: siliceous xenoliths, hyperaluminous xenoliths and carbonated/siliceous xenoliths. Their mineralogical and petrological characteristics are closely related to bedrock formations under. Some xenoliths are highly contaminating in alkalines (K, Rb, Cs) and show geochemical and mineralogical resemblances to underlying known formations, outcropping in the NE part of Etna volcano (Capo d’Orlando and Piedimonte). The localization and shape of the vein system during 86/87 activity seem to have created propitious conditions for exchanges between magma and highly contaminating materials. Abridged English Version — The Mt. Etna volcanic complex lies on a sedimentary pile about 10 km thick. This substratum is formed of two main structural units, i.e. the autochthon carbonate Unit of Iblean Foreland, surmounted by an allochthon series of several very varied nappes (Sicilide, Monte Soro and Calabride Units) [1]. Since the vein system of the volcano goes across this whole zone, some authors think that the observed alkaline anomaly [2] of present lavas testifies to interaction phenomena between the magma and contaminating materials of flyschs ([3] to [5]). A mineralogical and petrochemical study was carried out on the lithic xenoliths of the 24th September 1986 paroxysmal eruption. This eruption was characterized by an explosive activity of the NE crater, of a phreatic, phreatomagmatic to paroxysmal style ([6] to [9]). Three main families of xenoliths were observed among the pyroclastic products: — small, ovoid and white bombs: acid and "of rhyolitic type" [9]. They are constituted of poor titane and devoid of aluminium feldspar, wollastonite, sphene, apatite and residual quartz in a rhyolitic glass, enriched in alkalines. Their origin seems to be sandy. — long-shaped and twisted bombs: acid peraluminous. These xenoliths
nappes (Sicilide, Monte Soro and Calabride Units) [1]. Since the vein system of the volcano goes across this whole zone, some authors think that the observed alkaline anomaly [2] of present lavas testifies to interaction phenomena between the magma and contaminating materials of flyschs ([3] to [5]). A mineralogical and petrochemical study was carried out on the lithic xenoliths of the 24th September 1986 paroxysmal eruption. This eruption was characterized by an explosive activity of the NE crater, of a phreatic, phreatomagmatic to paroxysmal style ([6] to [9]). Three main families of xenoliths were observed among the pyroclastic products: — small, ovoid and white bombs: acid and "of rhyolitic type" [9]. They are constituted of poor titane and devoid of aluminium feldspar, wollastonite, sphene, apatite and residual quartz in a rhyolitic glass, enriched in alkalines. Their origin seems to be sandy. — long-shaped and twisted bombs: acid peraluminous. These xenoliths are: grey, feldspathic and characterized by crystallization of intermediate oxides and of cordierite or green spinel or: white and hyaline. The intergranular glasses are exceedingly varied and enriched in alkalines. The grey xenoliths are sometimes characterized by abnormally high volatile contents (3,500-6,200 ppm Q, 1,000-2,200 ppm S) for an acid composition ([10], [11], [12]). The existence of these concentrations in rhyolitic liquids is inconsistent with the sulfur solubility ([13], [14], [15]). It can be explained by an unbalanced system, resulting from sulfur oversaturation which has created particular conditions of sulfur solubility and the crystallization of volatile-rich minerals (anhydrite and lazurite). These xenoliths appear as the product of the transformation of marino-argillaceous sediments (with evaporitic levels) or of metamorphic rocks (schists and gneiss). — angular, flattened and light bombs: mixed calcic/acid and almost completely crystallized. They are constituted of wollastonite and of a rare rhyolitic and alkaline-rich glass. Their origin seems to be mixed carbonated/siliceous (sandy limestone or calcareous sand). The deduced primary compositions of lithic xenoliths are in agreement with the known nature of basement formations [1]. These xenoliths constitute a potential factor of contamination of Etnean magma, because of: — the strongly alkaline nature of their anatectic glasses (5