jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
s * 5 min 43 s 18 5 min 50 s * 5 min 40 s * 5 min 31 s * 5 min 25 s 19 5 min 32 s * 5 min 23 s * 5 min 14 s * 5 min 9 s 20 5 min 15 s * 5 min 7 s * 4 min 59 s * 4 min 54 s 21 5 min 0 s * 4 min 53 s * 4 min 46 s * 4 min 41 s 22 4 min 46 s * 4 min 40 s * 4 min 33 s * 4 min 27 s * 23 4 min 34 s * 4 min 28 s * 4 min 22 s * 4 min 16 s * Fig. 3. — Périodes propres. Les modes qui pénètrent dans le noyau sont indiqués par un astérisque. Fig. 3. — Eigenperiods. Modes which penetrate in the core have an asterisk. noyau (core). Cet effet est sensible car le saut de la vitesse du son est notable, et comme le noyau est petit (noyau/R/10) la pondération en r est importante. Dans le cas étudié, la discontinuité de la structure interne liée au noyau va faire apparaître une discontinuité dans le spectre des oscillations (cf. fig. 2), car le signe de la correction au 2e ordre dépend de la pénétration ou non d'un mode dans le noyau. On en déduit deux renseignements : — le degré étant fixé, l'ordre radial augmentant, le rayon de rebroussement rc diminue. Seuls les modes ayant un ordre radial supérieur à une certaine valeur noyau pénètrent dans le noyau. Cet ordre donne la taille du noyau : co2noyau = (c/r)noyau. — La valeur de cette discontinuité dans le spectre (Ac/r)noyau donne alors le saut de vitesse du son, qui mesure la différence de densité entre le noyau et l'intérieur de l'enveloppe. Si la frontière du noyau n'est pas nette, la présence croissante vers le centre d'éléments lourds conduit à un gradient positif de vitesse du son. La pondération en l/r du 2e terme amplifiant le rôle des régions internes,
va faire apparaître une discontinuité dans le spectre des oscillations (cf. fig. 2), car le signe de la correction au 2e ordre dépend de la pénétration ou non d'un mode dans le noyau. On en déduit deux renseignements : — le degré étant fixé, l'ordre radial augmentant, le rayon de rebroussement rc diminue. Seuls les modes ayant un ordre radial supérieur à une certaine valeur noyau pénètrent dans le noyau. Cet ordre donne la taille du noyau : co2noyau = (c/r)noyau. — La valeur de cette discontinuité dans le spectre (Ac/r)noyau donne alors le saut de vitesse du son, qui mesure la différence de densité entre le noyau et l'intérieur de l'enveloppe. Si la frontière du noyau n'est pas nette, la présence croissante vers le centre d'éléments lourds conduit à un gradient positif de vitesse du son. La pondération en l/r du 2e terme amplifiant le rôle des régions internes, l'évolution de la correction doit être sensible et se retrouvera sur le spectre des oscillations, la signature étant néanmoins moins nette que dans le cas classique. Pour les calculs, le terme a qui traduit le déphasage à la réflexion externe a été choisi nul. La pulsation fondamentale vaut 1,01+0,02 mHz. Les modes représentés figure 2 et 3 ont des périodes comprises entre 4 et 17 mn (ordre radial et degré varient respectivement de 6 à 23 et de 0 à 3 : pour les valeurs de n trop faibles, la formule asymptotique utilisée n'est plus valable; la limite supérieure est fixée à 23 pour inclure la discontinuité du degré 3). Les premières harmoniques, que l'on n'observe pas pour le Soleil, restent également a priori énergétiquement défavorisées et leur cas n'a pas été traité ici. LA DISCONTINUITÉ EXTERNE. — Les modes qui peuvent fournir des renseignements sur la région de la transition de phase (0,75 rayon planétaire) ont un degré élevé: l'expression (1) est inapte à donner leurs pulsations. S'ils restent actuellement inobservables par les méthodes d'astérosismologie par effet Doppler depuis le sol, ils pourraient l'être à partir d'observations spatiales. C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1641-1646,
Les modes représentés figure 2 et 3 ont des périodes comprises entre 4 et 17 mn (ordre radial et degré varient respectivement de 6 à 23 et de 0 à 3 : pour les valeurs de n trop faibles, la formule asymptotique utilisée n'est plus valable; la limite supérieure est fixée à 23 pour inclure la discontinuité du degré 3). Les premières harmoniques, que l'on n'observe pas pour le Soleil, restent également a priori énergétiquement défavorisées et leur cas n'a pas été traité ici. LA DISCONTINUITÉ EXTERNE. — Les modes qui peuvent fournir des renseignements sur la région de la transition de phase (0,75 rayon planétaire) ont un degré élevé: l'expression (1) est inapte à donner leurs pulsations. S'ils restent actuellement inobservables par les méthodes d'astérosismologie par effet Doppler depuis le sol, ils pourraient l'être à partir d'observations spatiales. C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1641-1646, 1988 1645 Comme le montre la figure 1, le carré de la vitesse du son croît quasi linéairement avec la profondeur z : c = ylz pour z<ztrans; c = y2z pour z>ztrans. Si on se limite aux modes qui ne pénètrent pas trop profondément dans la planète (z<R/3), on peut déterminer les pulsations propres : Elles sont représentées figure 4 selon le diagramme de Duvall (n(n+1/2)/co en fonction de la vitesse de phase horizontale a/g/k), qui regroupe en une même courbe tous les modes. Le diagramme montre que la mesure des seuls modes observables depuis le sol (n<3) serait insuffisante pour mettre en évidence la signature de la transition de phase. CONCLUSION. — Les résultats de l'étude préliminaire présentés ici mettent en lumière l'apport de la détection éventuelle des oscillations à la connaissance de la structure interne de Jupiter. En particulier, la mesure, possible à partir du sol, des modes de degré peu élevé devrait permettre en principe d'évaluer la dimension du noyau planétaire, actuellement très incertaine. Diverses équipes dans le monde s'efforcent actuellement de détecter les oscillations de Jupiter, soit par analyse du rayonnement solaire réfléchi, soit à partir d'observations radiométriques dans l'infrarouge lointain; d'autres méthodes sont envisageables.
peut déterminer les pulsations propres : Elles sont représentées figure 4 selon le diagramme de Duvall (n(n+1/2)/co en fonction de la vitesse de phase horizontale a/g/k), qui regroupe en une même courbe tous les modes. Le diagramme montre que la mesure des seuls modes observables depuis le sol (n<3) serait insuffisante pour mettre en évidence la signature de la transition de phase. CONCLUSION. — Les résultats de l'étude préliminaire présentés ici mettent en lumière l'apport de la détection éventuelle des oscillations à la connaissance de la structure interne de Jupiter. En particulier, la mesure, possible à partir du sol, des modes de degré peu élevé devrait permettre en principe d'évaluer la dimension du noyau planétaire, actuellement très incertaine. Diverses équipes dans le monde s'efforcent actuellement de détecter les oscillations de Jupiter, soit par analyse du rayonnement solaire réfléchi, soit à partir d'observations radiométriques dans l'infrarouge lointain; d'autres méthodes sont envisageables. Le présent travail sera approfondi dans le futur par l'introduction de la rotation de la planète dans les calculs; Vorontsov et Zharkov [11], utilisant une approche différente, indiquent que la levée de dégénérescence attendue est faible pour les harmoniques d'ordre radial élevé. Note reçue le 27 juillet 1988, acceptée le 26 septembre 1988. Fig. 4. — Représentation de Duvall. La brisure dans la courbe représente la signature de la discontinuité superficielle. Les croix désignent les modes de degré inférieur ou égal à 3. Fig. 4. — Duvall représentation, with the signature of the outer discontinuity. Crosses indicate low-degree modes (/g3). 1646 C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1641-1646, 1988 RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [J] J. K. CAMPBELL et S. P. SYNNOT, Astron. J., n° 90, 1985, p. 364-372. [2] W. B. HUBBARD et M. S. MARLEY, Optimized Jupiter, Saturn and Uranus Interiors Models, soumis à Icarus, avril 1988. [3] W. J. NELLIS, M. Ross, A. C. MITCHELL, M. VAN THIEL, D. A. YOUNG, F. H. REE et R. J. TRAINOR, Phys. Rev. A, n° 27, 1983, p. 608-611. [4] D. O. GOUGH, Hydrodynamics and MHD problems in the sun and stars, Y. Osaki, University of Tokyo Press, 1986,
26 septembre 1988. Fig. 4. — Représentation de Duvall. La brisure dans la courbe représente la signature de la discontinuité superficielle. Les croix désignent les modes de degré inférieur ou égal à 3. Fig. 4. — Duvall représentation, with the signature of the outer discontinuity. Crosses indicate low-degree modes (/g3). 1646 C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1641-1646, 1988 RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [J] J. K. CAMPBELL et S. P. SYNNOT, Astron. J., n° 90, 1985, p. 364-372. [2] W. B. HUBBARD et M. S. MARLEY, Optimized Jupiter, Saturn and Uranus Interiors Models, soumis à Icarus, avril 1988. [3] W. J. NELLIS, M. Ross, A. C. MITCHELL, M. VAN THIEL, D. A. YOUNG, F. H. REE et R. J. TRAINOR, Phys. Rev. A, n° 27, 1983, p. 608-611. [4] D. O. GOUGH, Hydrodynamics and MHD problems in the sun and stars, Y. Osaki, University of Tokyo Press, 1986, p. 117-143. [5] W. B. HUBBARD, Communication privée. [6] D. J. STEVENSON, Icarus, n" 62, 1985, p. 4-15. [7] G. GREC, E. FOSSAT et M. POMERANTZ, Solar Phys., n" 82, 1983, p. 55-66. [8] E. FOSSAT, Communication privée. [9] D. DEMING, M. J. MUMMA, F. ESPENAK, T. KOSTIUK et J. PISCITELLI, Bulletin of the American Astronomical Society, n° 19, 1987, p. 828. [10] D. BERCOVICI et G. SCHUBERT, Icarus, n" 69, 1987, p. 557-565. [11] S. V. VORONTSOV et V. N. ZHARKOV, Sov. Astron., n° 25, 1981, p. 627-634. D. G. et B. M. : Département de Recherches spatiales, Observatoire de Meudon, 92195 Meudon Cedex; Ph. D. : Observatoire de Nice, B.P. n° 139, 06003 Nice Cedex. C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1647-1650, 1988 1647 Géothermie/ Geothermics Estimation du flux géothermique dans la zone mercurifère nord-numidique (Azzaba, wilaya de Skikda, Algérie) Hamid MEZGHACHE, Jean-Jacques ROYER et Francis SAUPÉ Résumé — Des écoulements d’eaux tièdes ont été observés sur des forages de prospection effectués sur le flanc Nord du gisement de mercure d’Ismail dans la zone mercurifère nord-numidique (Algérie). La température de ces eaux à l’émergence pouvait laisser suspecter une anomalie géothermique profonde. Cependant le flux
PISCITELLI, Bulletin of the American Astronomical Society, n° 19, 1987, p. 828. [10] D. BERCOVICI et G. SCHUBERT, Icarus, n" 69, 1987, p. 557-565. [11] S. V. VORONTSOV et V. N. ZHARKOV, Sov. Astron., n° 25, 1981, p. 627-634. D. G. et B. M. : Département de Recherches spatiales, Observatoire de Meudon, 92195 Meudon Cedex; Ph. D. : Observatoire de Nice, B.P. n° 139, 06003 Nice Cedex. C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1647-1650, 1988 1647 Géothermie/ Geothermics Estimation du flux géothermique dans la zone mercurifère nord-numidique (Azzaba, wilaya de Skikda, Algérie) Hamid MEZGHACHE, Jean-Jacques ROYER et Francis SAUPÉ Résumé — Des écoulements d’eaux tièdes ont été observés sur des forages de prospection effectués sur le flanc Nord du gisement de mercure d’Ismail dans la zone mercurifère nord-numidique (Algérie). La température de ces eaux à l’émergence pouvait laisser suspecter une anomalie géothermique profonde. Cependant le flux géothermique régional, estimé par une méthode simplifiée, a une valeur de 80 mW.m-2, voisine des flux mesurés sur le pourtour du bassin méditerranéen et démontre que le système géothermique à l’origine du gisement d’Ismail n’est plus actif. Estimation of the regional heat flow in the North Numidic mercury zone (Azzaba, Wilaya of Skikda, Algeria) Abstract — Tepid waters flowed from exploration boreholes drilled North of the mercury deposit of Ismail, located in the North Numidic mercury zone. The regional heat flow estimated by a simplified method is of 80 mW.m-2, a value close to those measured around the Mediterranean Basin. It also shows that the original geothermal System which produced the mercury ore deposit of Ismail is no longer active. I. INTRODUCTION. — Dans la zone Nord-numidique, des forages de prospection réalisés sur le flanc Nord du gisement de mercure d’Ismail (District d’Azzaba, wilaya de Skikda) (fig. 1) ([1] à [5]) ont recoupé, à différentes profondeurs, des eaux tièdes sous des formations imperméables (nappe Kabyle et nappe d’Ismail). La teneur en mercure métal de ces eaux atteint 2 ppb (détermination I.G.R.E.M., Moscou). La température de ces eaux à l’émergence varie entre 20 et 30°C pour des profondeurs allant de 75
Wilaya of Skikda, Algeria) Abstract — Tepid waters flowed from exploration boreholes drilled North of the mercury deposit of Ismail, located in the North Numidic mercury zone. The regional heat flow estimated by a simplified method is of 80 mW.m-2, a value close to those measured around the Mediterranean Basin. It also shows that the original geothermal System which produced the mercury ore deposit of Ismail is no longer active. I. INTRODUCTION. — Dans la zone Nord-numidique, des forages de prospection réalisés sur le flanc Nord du gisement de mercure d’Ismail (District d’Azzaba, wilaya de Skikda) (fig. 1) ([1] à [5]) ont recoupé, à différentes profondeurs, des eaux tièdes sous des formations imperméables (nappe Kabyle et nappe d’Ismail). La teneur en mercure métal de ces eaux atteint 2 ppb (détermination I.G.R.E.M., Moscou). La température de ces eaux à l’émergence varie entre 20 et 30°C pour des profondeurs allant de 75 à 200 m. La rareté des mesures de flux thermique en Afrique du Nord et la fréquence d’un lien entre minéralisations mercurifères et anomalies géothermiques ([6], [7]) nous ont incités à déterminer le flux thermique dans cette zone. Plusieurs arguments pouvaient être retenus TABLEAU Températures des eaux à l’émergence et calcul du flux thermique. Températures of outflowing waters and calculated heat flow densities. Puissances ** Sondage h Az T Calcaires Argililes Argiles Schistes Kcq surface (n°) (m) (m) (°C) (m) (m) (m) (m) (W/m/°C) (mW/m2) 122 173,50 175 27 25 0 25 125 1,63 86,6 123 149,50 200 27 5 0 30 165 1,57 73,0 94 144,00 75 21 30 45 0 0 1,72 75,7 104 132,40 60 21 10 50 0 0 1,58 86,9 130 142,10 200 30 25 0 25 150 1,61 99,0 124 116,40 200 25 0 0 75 125 1,66 60,6 93 164,00 30 19 5 25 0 0 1,58 68,5 125 126,60 25 19 0 25 0 0 1,50 78,0 Conduct. thermique (W/m/°C) 2,2 1,5 1,5 1,6 h, côte de la tête du sondage; z, profondeur du sondage; T, température de l’eau à l’émergence; Kcq, conductivité thermique équivalente. Note présentée par Maurice ROQUES. 0249-6305/88/03071647 $
calcul du flux thermique. Températures of outflowing waters and calculated heat flow densities. Puissances ** Sondage h Az T Calcaires Argililes Argiles Schistes Kcq surface (n°) (m) (m) (°C) (m) (m) (m) (m) (W/m/°C) (mW/m2) 122 173,50 175 27 25 0 25 125 1,63 86,6 123 149,50 200 27 5 0 30 165 1,57 73,0 94 144,00 75 21 30 45 0 0 1,72 75,7 104 132,40 60 21 10 50 0 0 1,58 86,9 130 142,10 200 30 25 0 25 150 1,61 99,0 124 116,40 200 25 0 0 75 125 1,66 60,6 93 164,00 30 19 5 25 0 0 1,58 68,5 125 126,60 25 19 0 25 0 0 1,50 78,0 Conduct. thermique (W/m/°C) 2,2 1,5 1,5 1,6 h, côte de la tête du sondage; z, profondeur du sondage; T, température de l’eau à l’émergence; Kcq, conductivité thermique équivalente. Note présentée par Maurice ROQUES. 0249-6305/88/03071647 $ 2.00 © Académie des Sciences 1648 C. R. Acad. Sci. Paris, t. 307, Série II, p. 1647-1650, 1988 pour souligner la liaison entre les minéralisations mercurifères du district d’Azzaba et les eaux chaudes. Des sources thermales sont signalées par des travertins carbonatés (fig. 1), dont les teneurs en mercure peuvent atteindre 15 ppm (Laboratoire de chimie du C.R.P.G., P. Vernet). A 13 km au Sud d’Ismail, sur la faille Hahouner et son prolongement vers l’Est, se trouvent plusieurs sources thermales, dont celles de Hammam Meskhoutine où les eaux jaillissent à des températures allant jusqu'à 45°C. Elles déposent actuellement des travertins riches en oxyde d’arsenic. Des concentrations de scorodite furent exploitées artisanalement dans la région (Dj. Debbagh). De grands gisements d’halloysite sont aussi connus (Dj. Debbagh). II. LA RELATION TEMPÉRATURE-PROFONDEUR. — Les profils de température des sondages n’ont pas été établis et seules sont connues les températures de l’eau à l’émergence (tableau). L’erreur de mesure est de l’ordre de 1°C. Comme la disposition des couches est subhorizontale, nous avons utilisé une méthode simplifiée ([8], [9]) pour calculer le flux thermique conductif à partir des températures des eaux à l’émergence. En première approximation, on est obligé d'admettre : (1) que les températures
atteindre 15 ppm (Laboratoire de chimie du C.R.P.G., P. Vernet). A 13 km au Sud d’Ismail, sur la faille Hahouner et son prolongement vers l’Est, se trouvent plusieurs sources thermales, dont celles de Hammam Meskhoutine où les eaux jaillissent à des températures allant jusqu'à 45°C. Elles déposent actuellement des travertins riches en oxyde d’arsenic. Des concentrations de scorodite furent exploitées artisanalement dans la région (Dj. Debbagh). De grands gisements d’halloysite sont aussi connus (Dj. Debbagh). II. LA RELATION TEMPÉRATURE-PROFONDEUR. — Les profils de température des sondages n’ont pas été établis et seules sont connues les températures de l’eau à l’émergence (tableau). L’erreur de mesure est de l’ordre de 1°C. Comme la disposition des couches est subhorizontale, nous avons utilisé une méthode simplifiée ([8], [9]) pour calculer le flux thermique conductif à partir des températures des eaux à l’émergence. En première approximation, on est obligé d'admettre : (1) que les températures mesurées à l'émergence sont représentatives de celles des nappes; (2) que l'eau à l'émergence provient du fond du forage et (3) qu'elle n'a pas subi de refroidissement au cours de la montée. La relation: T(°C) = 17,7 + 0,049z (m) a été obtenue par régression linéaire (fig. 2). Le coefficient de corrélation est de 0,94, malgré deux points erratiques, 124 et 130 (seuil critique à 98 % pour huit valeurs : 0,88). Les hypothèses de départ semblent être confirmées par l'alignement de la plupart des points dans le diagramme de la figure 2, montrant ainsi que le gradient de température est constant dans la zone étudiée. L'ordonnée à l'origine de la courbe T=/(z), évaluée à 17,7°C, représente théoriquement la température moyenne annuelle à la surface du sol. Cette valeur est compatible avec la température moyenne annuelle de l'air estimée à 18,2°C [10] si l'on tient compte des écarts qui existent habituellement entre la température du sol et celle de l'atmosphère [11]. La position du forage 124, situé à proximité d'un ruisseau et recoupant en surface des séries quaternaires, pourrait expliquer la température relativement faible de son eau à l'émergence (25°C) par un mélange avec des eaux plus froides. L'eau du
de corrélation est de 0,94, malgré deux points erratiques, 124 et 130 (seuil critique à 98 % pour huit valeurs : 0,88). Les hypothèses de départ semblent être confirmées par l'alignement de la plupart des points dans le diagramme de la figure 2, montrant ainsi que le gradient de température est constant dans la zone étudiée. L'ordonnée à l'origine de la courbe T=/(z), évaluée à 17,7°C, représente théoriquement la température moyenne annuelle à la surface du sol. Cette valeur est compatible avec la température moyenne annuelle de l'air estimée à 18,2°C [10] si l'on tient compte des écarts qui existent habituellement entre la température du sol et celle de l'atmosphère [11]. La position du forage 124, situé à proximité d'un ruisseau et recoupant en surface des séries quaternaires, pourrait expliquer la température relativement faible de son eau à l'émergence (25°C) par un mélange avec des eaux plus froides. L'eau du sondage 130, situé sur une faille, a une température plus haute (30°C), attribuée à une venue artésienne d'eau plus chaude des nappes inférieures. III. ESTIMATION DU FLUX. — Comme les conductivités thermiques des différentes roches recoupées par les sondages n'ont pas pu être mesurées faute d'échantillons, la conductivité thermique des principales formations lithologiques d'Ismail ont été prises dans la littérature [12] (tableau) afin d'évaluer la conductivité thermique équivalente. Pour chaque forage, le flux géothermique a été calculé à l'aide de la relation : F= −Keq(AT/Az) où Keq est la conductivité équivalente, AT l'écart de température entre l'eau à l'émergence et la température du sol estimée sur la figure 2 et Az la profondeur du forage. Le relief est relativement calme dans le secteur étudié et l'on peut donc admettre que le flux ainsi calculé n'a pas à être corrigé des effets topographiques. La valeur moyenne du flux est de 80 mW.m-2±13 mW.m-2 si l'on élimine les forages 93 et 125 peu représentatifs à cause de leur faible profondeur. On retiendra 80 mW.m-2 comme estimation du flux régional. La dispersion des flux calculés est attribuable à des phénomènes de convection locale et/ou à un mélange d'eaux de différents aquifères (sondages 124
principales formations lithologiques d'Ismail ont été prises dans la littérature [12] (tableau) afin d'évaluer la conductivité thermique équivalente. Pour chaque forage, le flux géothermique a été calculé à l'aide de la relation : F= −Keq(AT/Az) où Keq est la conductivité équivalente, AT l'écart de température entre l'eau à l'émergence et la température du sol estimée sur la figure 2 et Az la profondeur du forage. Le relief est relativement calme dans le secteur étudié et l'on peut donc admettre que le flux ainsi calculé n'a pas à être corrigé des effets topographiques. La valeur moyenne du flux est de 80 mW.m-2±13 mW.m-2 si l'on élimine les forages 93 et 125 peu représentatifs à cause de leur faible profondeur. On retiendra 80 mW.m-2 comme estimation du flux régional. La dispersion des flux calculés est attribuable à des phénomènes de convection locale et/ou à un mélange d'eaux de différents aquifères (sondages 124 et 130) et non à des variations locales du flux conductif. Cette conclusion demande à être étayée par une étude géochimique. IV. DISCUSSION. La valeur moyenne du flux géothermique conductif de la zone Nord-numidique estimée à 80 mW.m-2 est comparable à celles mesurées sur la bordure Nord de la Méditerranée et en Corse [13]. Elle est légèrement supérieure aux valeurs couramment admises pour la croûte terrestre (70mW.m-2) mais très inférieures aux flux géothermiques des massifs rajeunis comme par exemple le Massif Central français (100 à 120mW.m-2). V. CONCLUSION. — Dans le diagramme température-profondeur (fig. 2), l'ajustement de l'ensemble des points par une droite des moindres carrés permet d'affirmer la présence d'un gradient thermique conductif et constant sur toute l'épaisseur étudiée dans le secteur d'Ismail. Le flux thermique conductif calculé à partir de ces températures montre qu'il n'y a pas d'anomalie géothermique avec toutefois un gradient (49°C/km) légèrement supérieur à la normale. Le système géothermique à l'origine des minéralisations mercurielles du gisement d'Ismail n'est donc plus actif. Le flux géothermique du secteur est de l'ordre de 80 mW.m-2. Ces conclusions s'appliquent probablement à Hammam Salhine (région de Azzaba), mais non à Hammam Meskhoutine dont les eaux plus chaudes et la position