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LA MÉTÉOROLOGIE N° 73 — Janvier-Mars 1964 SOMMAIRE Pages BERNADET, LAUR, VANDESWALME. — Analyse des courbes de singularité 3 DIMACOPOULOS. — Les Estiéns 15 ORIEUX. — Les retours d'Est sur la Côte d'Azur (1re partie) 23 BASSET-TERAUSSÉ. — Les retours d'Est sur la Côte d'Azur (2me partie) 43 TOMIEU. — L'hiver 1962-1963 à Paris 61 Notes et correspondance : DUFOUR. — Quelques événements météorologiques de la première moitié du XVIe siècle 67 N.D.L.R. — Code du bon usage en matière de publications scientifiques 75 Analyses bibliographiques 79 Vie de la Société 93 Assemblée générale du 17 janvier 1964 93 Séance du 18 février 1964 98 Séance du 10 mars 1964 98 ANALYSE DES COURBES DE SINGULARITÉS MM. P. BERNADET, M. LAUR, B. VANDESWALME RÉSUMÉ L'auteur a analysé en série de Fourier la pression moyenne à Paris (St-Maur) calculée jour par jour pour des périodes de 10 années, 30 années, et 70 années. La décomposition a été poussée jusqu'à l'harmonique 181 qui correspond sensiblement à une périodicité de 48 heures. Aucune correspondance entre les amplitudes et les phases des différentes séries analysées n'a été relevée; les spectres des phases et des amplitudes correspondent à des spectres de bruit. Il n'est donc pas possible de faire apparaître par ce procédé une variation annuelle de pression à Paris. SUMMARY The author has analysed in Fourier's series the mean pressure in Paris (St-Maur), calculated from day to day for 10, 30 and 70 years periods. The analysis has been carried on to the harmonic 181. That is greatly corresponding to the 48 hours frequency. No relation has been pointed out between the amplitudes and the phases of different series analysed. The phases spectra and the amplitudes are related with the noise spectra. Then, it is not possible to show by this proceeding a yearly pressure variation in Paris. RESUMEN El autor analizó en serie de Fourier la presión media en Paris (St Maur) calculada día al día para período de 10, 30 y 70 años. La descomposición fue llevada hasta la harmónica 181 que sensiblemente corresponde a una periodicidad de 48 horas. Ninguna correspondencia
pas possible de faire apparaître par ce procédé une variation annuelle de pression à Paris. SUMMARY The author has analysed in Fourier's series the mean pressure in Paris (St-Maur), calculated from day to day for 10, 30 and 70 years periods. The analysis has been carried on to the harmonic 181. That is greatly corresponding to the 48 hours frequency. No relation has been pointed out between the amplitudes and the phases of different series analysed. The phases spectra and the amplitudes are related with the noise spectra. Then, it is not possible to show by this proceeding a yearly pressure variation in Paris. RESUMEN El autor analizó en serie de Fourier la presión media en Paris (St Maur) calculada día al día para período de 10, 30 y 70 años. La descomposición fue llevada hasta la harmónica 181 que sensiblemente corresponde a una periodicidad de 48 horas. Ninguna correspondencia entre las amplitudes y las fases de las diferentes series analizadas fue señalada; los espectros de las fases y de las amplitudes corresponden a espectros de ruido. Así no es posible hacer aparecer por aquel método una variación anual de presión en París. Le premier travail introduisant la notion de singularité est celui de A. BUCHAN : « Interruption in the regular rise and fall of temperature in the course of the year » (1). L'auteur constatait que pour aucune année, la température ne s'accroît régulièrement pour atteindre son maximum en juillet pour décroître ensuite sans interruption jusqu'à un minimum situé en janvier. L'expérience montrait que même pour une température moyenne obtenue à partir de plusieurs années, il n'en était pas ainsi, mais qu'au contraire, il y avait plusieurs époques plus ou moins définies pour lesquelles la température au lieu de croître reste stationnaire ou même décroît, et des époques où elle s'arrête de décroître et même s'élève. Il trouvait ainsi six périodes froides et trois périodes chaudes. Les périodes froides étaient les suivantes : 1° — du 1er au 14 février 2° — du 11 au 14 avril 3° — du 9 au 14 mai 4° — du 29
singularité est celui de A. BUCHAN : « Interruption in the regular rise and fall of temperature in the course of the year » (1). L'auteur constatait que pour aucune année, la température ne s'accroît régulièrement pour atteindre son maximum en juillet pour décroître ensuite sans interruption jusqu'à un minimum situé en janvier. L'expérience montrait que même pour une température moyenne obtenue à partir de plusieurs années, il n'en était pas ainsi, mais qu'au contraire, il y avait plusieurs époques plus ou moins définies pour lesquelles la température au lieu de croître reste stationnaire ou même décroît, et des époques où elle s'arrête de décroître et même s'élève. Il trouvait ainsi six périodes froides et trois périodes chaudes. Les périodes froides étaient les suivantes : 1° — du 1er au 14 février 2° — du 11 au 14 avril 3° — du 9 au 14 mai 4° — du 29 juin au 4 juillet 5° — du 6 au 11 août 6° — du 6 au 13 novembre Les périodes chaudes étaient les suivantes : 1° — du 12 au 15 juillet 2° — du 12 au 15 août 3° — du 3 au 14 décembre L'auteur, après avoir défini une variation annuelle de la température de l'année mettait donc en relief les « accidents », les « singularités » par rapport à cette variation de la température annuelle. Dans la définition des singularités de pression cette référence à une variation annuelle de la pression n'est pas mise en relief d'une façon nette. Par exemple GRAPPE (2) définit les singularités de pression de la façon suivante : « Lorsqu'on établit pour une station les moyennes brutes relatives à un assez grand nombre d'années, des valeurs des pressions journalières, on constate que le barogramme obtenu présente une succession de maximums et de minimums nettement accentués par rapport aux autres accidents de la courbe moyenne. Ces accidents très nets, caractérisés par leur forte amplitude sont appelés singularités de pression ». Par contre, la référence à une variation annuelle de la pression est faite dans l'article de BROOKS (3) qui indique l'utilisation d'une
une variation annuelle de la température de l'année mettait donc en relief les « accidents », les « singularités » par rapport à cette variation de la température annuelle. Dans la définition des singularités de pression cette référence à une variation annuelle de la pression n'est pas mise en relief d'une façon nette. Par exemple GRAPPE (2) définit les singularités de pression de la façon suivante : « Lorsqu'on établit pour une station les moyennes brutes relatives à un assez grand nombre d'années, des valeurs des pressions journalières, on constate que le barogramme obtenu présente une succession de maximums et de minimums nettement accentués par rapport aux autres accidents de la courbe moyenne. Ces accidents très nets, caractérisés par leur forte amplitude sont appelés singularités de pression ». Par contre, la référence à une variation annuelle de la pression est faite dans l'article de BROOKS (3) qui indique l'utilisation d'une courbe moyenne calculée par l'analyse harmonique et de deux courbes situées de part et d'autre de cette courbe moyenne à cette époque de l'année. Mais cette référence est ensuite oubliée quand il classe les jours en journées dépressionnaires (pression au-dessous de 992 mb) et en journées anticycloniques pour lesquelles la pression est égale ou supérieure à 1020 mb et la courbure des isobares anticycloniques. Devant certaines difficultés rencontrées dans l'utilisation pour la prévision des courbes de singularité (amplitude des variations prévues, décalage dans le temps des extrêma par rapport à leur position prévue) nous nous sommes demandé si les difficultés rencontrées ne viendraient pas du fait que l'on considérait à la fois la variation normale (variation annuelle) et les variations anormales (singularités). Nous avons donc recherché s'il était possible par l'analyse harmonique de dégager une variation annuelle et de rapporter à cette variation annuelle les variations observées. On sait en effet qu'il est possible de représenter une fonction X (t) par une somme de fonctions plus simples, et notamment de rechercher une décomposition du type. X (t) = 2 Xi (t) où les Xi (t) sont des fonctions non aléatoires du temps, tandis que les sont des variables aléatoires indépendantes
pression est égale ou supérieure à 1020 mb et la courbure des isobares anticycloniques. Devant certaines difficultés rencontrées dans l'utilisation pour la prévision des courbes de singularité (amplitude des variations prévues, décalage dans le temps des extrêma par rapport à leur position prévue) nous nous sommes demandé si les difficultés rencontrées ne viendraient pas du fait que l'on considérait à la fois la variation normale (variation annuelle) et les variations anormales (singularités). Nous avons donc recherché s'il était possible par l'analyse harmonique de dégager une variation annuelle et de rapporter à cette variation annuelle les variations observées. On sait en effet qu'il est possible de représenter une fonction X (t) par une somme de fonctions plus simples, et notamment de rechercher une décomposition du type. X (t) = 2 Xi (t) où les Xi (t) sont des fonctions non aléatoires du temps, tandis que les sont des variables aléatoires indépendantes du temps (4). Parmi les fonctions Xi (t) il est avantageux à cause de ses propriétés d'orthogonalité de choisir comme fonction la fonction exponentielle imaginaire ebt. Chaque composante sera caractérisée par sa fréquence v (nombre réel). On peut donc représenter la variation de pression d'une année en fonction du temps sous la forme : a0, ai, et bi représentant des nombres aléatoires. La pression moyenne pour plusieurs années sera donc de la forme : Il est naturel de penser que les moyennes a0, ai tendent chacune vers une limite quand le nombre d'années augmente. Nous ne considérerons que des moyennes brutes sans adoucissement préalable par moyenne chevauchante. En effet, un tel adoucissement a pour effet d'atténuer en partie certaines ondes et d'en amplifier d'autres. Si l'on examine par exemple l'adoucissement par moyenne de 5 valeurs consécutives, on remplace la valeur de chaque point par la somme Si l'on considère que la pression est une somme d'une série de termes de la forme E Cm [cos (wmt + <pm)] on a à considérer la somme : t correspondant à la pression P-2. On a donc à effectuer la somme d'arcs en progressions arithmétiques dont la somme est : La fonction de
sous la forme : a0, ai, et bi représentant des nombres aléatoires. La pression moyenne pour plusieurs années sera donc de la forme : Il est naturel de penser que les moyennes a0, ai tendent chacune vers une limite quand le nombre d'années augmente. Nous ne considérerons que des moyennes brutes sans adoucissement préalable par moyenne chevauchante. En effet, un tel adoucissement a pour effet d'atténuer en partie certaines ondes et d'en amplifier d'autres. Si l'on examine par exemple l'adoucissement par moyenne de 5 valeurs consécutives, on remplace la valeur de chaque point par la somme Si l'on considère que la pression est une somme d'une série de termes de la forme E Cm [cos (wmt + <pm)] on a à considérer la somme : t correspondant à la pression P-2. On a donc à effectuer la somme d'arcs en progressions arithmétiques dont la somme est : La fonction de filtrage est : Le déphasage cp (n)m) étant égal à CF (tom) = 2 Wm 2 TZ La pulsation étant reliée à la période par la relation w = la fonction de filtrage peut s'écrire : On voit que les périodes pour lesquelles la fonction de filtrage s'annule sont celles définies par les relations : TT (k entier positif) les valeurs pour lesquelles on a simultanément sin — = 0 étant exclues. 5 % TC La fonction de filtrage est donc complexe et ce n'est que quand sin —— et sin — 5TC 7z peuvent être considérés comme équivalents à et à — que la fonction de filtrage est équivalente à l'unité et que les ondes sont conservées en amplitude. On voit donc l'avantage que présente l'analyse d'une série brute sur l'analyse de la série adoucie par une moyenne chevauchante : c'est de conserver l'amplitude de chacune des ondes. Nous décomposerons donc en série de FOURIER des moyennes de la pression moyenne journalière effectuée sur des groupements d'années. On considèrera successivement les ondes de fréquence 1, 2... 181, la fréquence 1 correspondant à l'année. 1 1 1 1 1 Les périodes correspondantes seront donc 1, ... de l'année. 2 3
définies par les relations : TT (k entier positif) les valeurs pour lesquelles on a simultanément sin — = 0 étant exclues. 5 % TC La fonction de filtrage est donc complexe et ce n'est que quand sin —— et sin — 5TC 7z peuvent être considérés comme équivalents à et à — que la fonction de filtrage est équivalente à l'unité et que les ondes sont conservées en amplitude. On voit donc l'avantage que présente l'analyse d'une série brute sur l'analyse de la série adoucie par une moyenne chevauchante : c'est de conserver l'amplitude de chacune des ondes. Nous décomposerons donc en série de FOURIER des moyennes de la pression moyenne journalière effectuée sur des groupements d'années. On considèrera successivement les ondes de fréquence 1, 2... 181, la fréquence 1 correspondant à l'année. 1 1 1 1 1 Les périodes correspondantes seront donc 1, ... de l'année. 2 3 4 5 181 Nous pousserons la décomposition jusqu'à l'onde 181, nous mettons ainsi en évidence la période de 48 heures (plus exactement de j). Nous avons analysé successivement les moyennes des pressions moyennes quotidiennes de Paris (Parc St-Maur) relevées au niveau de la station. Les moyennes examinées ont été les suivantes : Moyenne des années 1881-1890 1891-1900 1901-1910 1911-1920 1921-1930 1931-1940 1941-1950 1891-1920 (30 ans) 1921-1950 (30 ans) 1881-1950 (70 ans) Les graphiques 1 et 2 donnent pour chacune des périodes 1881-1890, 1891-1900, 1901-1910, 1911-1920, 1921-1930, 1931-1940 et 1941-1950 le spectre des fréquences (amplitude) de la pression moyenne correspondante. Si l'on examine ces graphiques, on est frappé par le peu d'amplitude de chacune des ondes. L'onde maximum (onde semestrielle) a une amplitude variant de 0,56 mm (années 1941-1950) à 1,56 mm (année 1881-1890). L'amplitude des ondes décroît très rapidement pour rester inférieure à 0,2 mm à partir de l'onde 80. (La partie du spectre au-delà de cette onde n'a pas été représentée). Les phases ne présentent aucune liaison apparente. Par exemple, la phase correspondant à l'onde 2 (onde semestrielle) est pour les années 1881-1890 de 32°,65 (degrés et centièmes de degrés) pour les années 1891-1900 de 30°,73, pour les années
suivantes : Moyenne des années 1881-1890 1891-1900 1901-1910 1911-1920 1921-1930 1931-1940 1941-1950 1891-1920 (30 ans) 1921-1950 (30 ans) 1881-1950 (70 ans) Les graphiques 1 et 2 donnent pour chacune des périodes 1881-1890, 1891-1900, 1901-1910, 1911-1920, 1921-1930, 1931-1940 et 1941-1950 le spectre des fréquences (amplitude) de la pression moyenne correspondante. Si l'on examine ces graphiques, on est frappé par le peu d'amplitude de chacune des ondes. L'onde maximum (onde semestrielle) a une amplitude variant de 0,56 mm (années 1941-1950) à 1,56 mm (année 1881-1890). L'amplitude des ondes décroît très rapidement pour rester inférieure à 0,2 mm à partir de l'onde 80. (La partie du spectre au-delà de cette onde n'a pas été représentée). Les phases ne présentent aucune liaison apparente. Par exemple, la phase correspondant à l'onde 2 (onde semestrielle) est pour les années 1881-1890 de 32°,65 (degrés et centièmes de degrés) pour les années 1891-1900 de 30°,73, pour les années 1901-1910 de 48°,30, pour les années 1911-1920 de 21°,81, pour les années 1921-1930 de 40°,80, pour les années 1931-1940 de 39°,20 et enfin pour les années 1941-1950 de 106°,86. Ces spectres présentent donc l'aspect d'un spectre de bruit. Le graphique n° 3, donne pour les 2 groupements de 30 années 1891-1920, et FIG. 1 PARC SAINT-MAUR (Altitude de la station : 50 mètres) Spectre des pressions journalières moyennes (unité de temps : année) FIG. 2 PARC SAINT-MAUR (Altitude de la station ; 50 mètres) Spectre des pressions journalières moyennes (unité de temps : année) FIG. 3 AMPLITUDES ET PHASES DES ONDES COMPOSANTES N° de Moyennes années Moyennes années Moyennes années l'onde 1891-1920 1921-1950 1881-1950 m C. CPm Cm 9. Cm CPm 1891-1920 1921-1950 1881-1950 m Cm Cm 9m Cm m'm 45 0,06 47,45 0,09 70,72 0,07 60,67 46 0,12 164,90 0,21 -36,85 0,04 282,63 47 0,04 24,54 0,07 193,78 0,01 163,53 48 0,14 49,16 0,14 246,07 0,03 -7,95 49 0,19 16,21 0,28 285,66 0,17 -34,45 50 0,01 24,53 0,16 -5,85 0,07 -3,30 51 0,17 209,21 0,01 212,04 0,08 209,91 52 0,15 192,00 0,10 238,12 0,11 208,00 53 0,10 160,22 0,16 41,81 0,06 87,88 54 0,04 263,78 0,27 32,92 0,11 20,47
1891-1920, et FIG. 1 PARC SAINT-MAUR (Altitude de la station : 50 mètres) Spectre des pressions journalières moyennes (unité de temps : année) FIG. 2 PARC SAINT-MAUR (Altitude de la station ; 50 mètres) Spectre des pressions journalières moyennes (unité de temps : année) FIG. 3 AMPLITUDES ET PHASES DES ONDES COMPOSANTES N° de Moyennes années Moyennes années Moyennes années l'onde 1891-1920 1921-1950 1881-1950 m C. CPm Cm 9. Cm CPm 1891-1920 1921-1950 1881-1950 m Cm Cm 9m Cm m'm 45 0,06 47,45 0,09 70,72 0,07 60,67 46 0,12 164,90 0,21 -36,85 0,04 282,63 47 0,04 24,54 0,07 193,78 0,01 163,53 48 0,14 49,16 0,14 246,07 0,03 -7,95 49 0,19 16,21 0,28 285,66 0,17 -34,45 50 0,01 24,53 0,16 -5,85 0,07 -3,30 51 0,17 209,21 0,01 212,04 0,08 209,91 52 0,15 192,00 0,10 238,12 0,11 208,00 53 0,10 160,22 0,16 41,81 0,06 87,88 54 0,04 263,78 0,27 32,92 0,11 20,47 55 0,13 238,75 0,05 -36,48 0,06 252,72 56 0,08 146,19 0,09 55,48 0,06 99,18 57 0,11 253,10 0,19 241,56 0,14 245,91 58 0,02 -11,71 0,10 82,58 0,04 66,46 59 0,03 286,60 0,12 285,28 0,07 289,65 60 0,07 131,73 0,10 68,33 0,07 95,26 61 0,05 156,38 0,05 130,37 0,05 153,85 62 0,07 -9,52 0,02 114,26 0,04 3,38 63 0,09 307,35 0,21 208,03 0,09 242,91 64 0,21 47,26 0,20 248,51 0,05 2,29 65 0,06 -35,81 0,03 -25,28 0,04 -36,93 66 0,05 305,62 0,11 38,29 0,05 2,48 67 0,07 254,38 0,19 90,96 0,05 103,36 68 0,05 144,15 0,06 118,26 0,05 123,61 69 0,07 312,12 0,17 239,66 0,08 261,01 70 0,03 182,05 0,13 253,43 0,06 241,49 71 0,03 195,65 0,05 115,88 0,04 156,16 72 0,03 310,59 0,19 -20,94 0,10 -24,97 73 0,09 279,53 0,14 211,78 0,08 243,48 74 0,11 -25,73 0,08 77,82 0,06 5,57 75 0,14 292,84 0,18 120,30 0,02 217,43 76 0,08 280,87 0,04 143,25 0,03 269,14 77 0,16 8,30 0,14 261,45 0,09 -29,73 78 0,04 253,50 0,16 307,70 0,08 295,90 79 0,06 -8,62 0,07 311,63 0,05 -24,13 80 0,10 242,39 0,07 -2. 6, 70 0,06 275, 86 • 81 0,07 215,01 0, 15 -10, 17 0,05 312, 68 82 0, 02 50,44
0,07 -9,52 0,02 114,26 0,04 3,38 63 0,09 307,35 0,21 208,03 0,09 242,91 64 0,21 47,26 0,20 248,51 0,05 2,29 65 0,06 -35,81 0,03 -25,28 0,04 -36,93 66 0,05 305,62 0,11 38,29 0,05 2,48 67 0,07 254,38 0,19 90,96 0,05 103,36 68 0,05 144,15 0,06 118,26 0,05 123,61 69 0,07 312,12 0,17 239,66 0,08 261,01 70 0,03 182,05 0,13 253,43 0,06 241,49 71 0,03 195,65 0,05 115,88 0,04 156,16 72 0,03 310,59 0,19 -20,94 0,10 -24,97 73 0,09 279,53 0,14 211,78 0,08 243,48 74 0,11 -25,73 0,08 77,82 0,06 5,57 75 0,14 292,84 0,18 120,30 0,02 217,43 76 0,08 280,87 0,04 143,25 0,03 269,14 77 0,16 8,30 0,14 261,45 0,09 -29,73 78 0,04 253,50 0,16 307,70 0,08 295,90 79 0,06 -8,62 0,07 311,63 0,05 -24,13 80 0,10 242,39 0,07 -2. 6, 70 0,06 275, 86 • 81 0,07 215,01 0, 15 -10, 17 0,05 312, 68 82 0, 02 50,44 0,06 188,08 0,02 175, 62 83 0, 01 -0, 96 0, 10 243,75 0,04 250, 42 84 0, 04 98, 88 0,13 217, 59 0,05 193, 20 85 0,05 -18, 11 0, 05 64,41 0,03 17, 17 86 0, 07 147,33 0, 12 112,49 0,08 125, 85 87 0,09 60,09 0,07 182, 14 0,04 99, 37 88 0,04 42,71 0,09 119,48 0,05 99, 10 89 0, 10 49, 82 0, 14 59, 31 0, 10 54, 68 90 0,04 1 160, 69 1 0, 10 78, 99 0,05 1 108, 63 N° de Moyennes années Moyennes années Moyennes années l'onde 1891-1920 1921-1950 1881-1950 Cm <P. Cm 9. Cm 91 0, 06 159,47 0,07 40,64 0,04 112, 16 92 0, 05 175, 86 0, 06 183, 21 0,05 176, 61 93 0, 07 -9,43 0,03 208, 61 0,03 -29, 88 94 0, 05 143,04 0, 04 232,46 0,03 171, 37 95 0, 06 188, 39 0, 02 221,04 0,04 195, 41 96 0, 06 207,78 0, 07 187,33 0, 06 197,43 97 0, 03 243,46 0, 01 1,49 0, 01 266, 10 98 0, 04 -30, 69 0, 13 .2, 85 0, 07 -6, 18 99 0, 08 239,38 0, 04
0,07 182, 14 0,04 99, 37 88 0,04 42,71 0,09 119,48 0,05 99, 10 89 0, 10 49, 82 0, 14 59, 31 0, 10 54, 68 90 0,04 1 160, 69 1 0, 10 78, 99 0,05 1 108, 63 N° de Moyennes années Moyennes années Moyennes années l'onde 1891-1920 1921-1950 1881-1950 Cm <P. Cm 9. Cm 91 0, 06 159,47 0,07 40,64 0,04 112, 16 92 0, 05 175, 86 0, 06 183, 21 0,05 176, 61 93 0, 07 -9,43 0,03 208, 61 0,03 -29, 88 94 0, 05 143,04 0, 04 232,46 0,03 171, 37 95 0, 06 188, 39 0, 02 221,04 0,04 195, 41 96 0, 06 207,78 0, 07 187,33 0, 06 197,43 97 0, 03 243,46 0, 01 1,49 0, 01 266, 10 98 0, 04 -30, 69 0, 13 .2, 85 0, 07 -6, 18 99 0, 08 239,38 0, 04 66, 14 0,03 235, 89 100 0, 03 62, 10 0,04 82, 88 0,03 72, 95 101 0, 02 108, 66 0, 04 141, 52 0,03 138, 12 102 0, 04 238, 35 0, 07 171, 56 0, 04 197, 84 103 0, 04 68, 34 0,09 217,41 0, 03 202, 29 104 0, 06 53, 28 0, 03 167,79 0,03 76,74 105 0, 06 51, 16 0,09 228, 22 0, 01 199, 83 106 0, 03 216,74 0, 04 189, 33 0,04 206, 17 107 0, 06 298, 29 0,08 185, 12 0,04 247, 32 108 0, 07 216,03 0, 05 111, 17 0,04 188, 60 109 0, 06 137, 89 0,07 -37,48 0, 00 -10,49 110 0, 02 165, 62 0,03 -18,74 0, 01 300,78 111 0, 02 197, 88 0,03 116, 54 0, 02 158,40 112 0, 02 234, 80 0,06 105, 53 0,02 110, 25 113 0, 04 59, 56 0,08 193, 15 0,02 159,03 114 0, 04 49,06 0,04 288,91 0,02 4,26 115 0, 06 265, 59 0, 11 29, 84 0, 04 -13,02 116 0, 03 7, 85 0, 09 76, 17 0, 05 60, 99 117 0, 04 125, 80 0, 06 160,
202, 29 104 0, 06 53, 28 0, 03 167,79 0,03 76,74 105 0, 06 51, 16 0,09 228, 22 0, 01 199, 83 106 0, 03 216,74 0, 04 189, 33 0,04 206, 17 107 0, 06 298, 29 0,08 185, 12 0,04 247, 32 108 0, 07 216,03 0, 05 111, 17 0,04 188, 60 109 0, 06 137, 89 0,07 -37,48 0, 00 -10,49 110 0, 02 165, 62 0,03 -18,74 0, 01 300,78 111 0, 02 197, 88 0,03 116, 54 0, 02 158,40 112 0, 02 234, 80 0,06 105, 53 0,02 110, 25 113 0, 04 59, 56 0,08 193, 15 0,02 159,03 114 0, 04 49,06 0,04 288,91 0,02 4,26 115 0, 06 265, 59 0, 11 29, 84 0, 04 -13,02 116 0, 03 7, 85 0, 09 76, 17 0, 05 60, 99 117 0, 04 125, 80 0, 06 160, 22 0,05 149, 52 118 0, 04 148, 84 0, 03 228, 54 0,02 176, 98 119 0, 04 32, 38 0, 04 240,05 0,01 -22, 59 120 0, 06 36, 52 0, 07 207, 10 0,01 98,77 121 0, 01 165, 16 0,03 267,05 0,01 251,47 122 0, 06 89, 10 0,04 -30,73 0,02 54, 30 123 0, 05 195, 80 0, 04 213,41 0,04 203, 85 124 0, 03 85,46 0, 01 -36, 88 0, 01 74, 56 125 0, 02 117, 53 0, 11 108,09 0,06 109,70 126 0, 08 243, 59 0, 03 160,77 0,04 229, 63 127 0, 02 300, 64 0,06 158, 99 0,02 174, 66 128 0, 02 93, 32 0, 02 49, 55 0,02 68, 28 129 0, 03 137,74 0,07 4,75 0, 02 27, 29 130 0, 02 38, 23 0, 05 16,03 0, 03 29,73 131 0, 03 105, 23 0,04 140,41 0,03 123, 21 132 0, 03 47, 94 0,02 301, 27 0,01 30, 53 133 0, 05 112, 94 0, 05 198, 97 0, 03 145, 19 134 0, 02 122,09 0,04 -39, 14 0,01 -5,72 135 0, 03 137, 96 0.04 128, 57 0,03 128, 11 136