jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
le mouvement de l'air, et une composante horizontale faible, mais qui ralentit en général le mouvement. Par analogie avec l'aérodynamique classique, on appelle traînée cette composante horizontale. Elle se divise à son tour en deux parties : une traînée turbulente, liée au frottement par la turbulence de petite échelle, et une traînée de pression, liée à la distribution de la pression atmosphérique à la surface du sol. En général, sur terrain plat la traînée de pression est négligeable devant la traînée turbulente, qui a pour ordre de grandeur 0,1 à 0,3 Pascal (ou Newton par m2). Si par contre un courant synoptique bien établi rencontre une barrière montagneuse, il se crée une surpression en amont et une dépression en aval. La traînée de pression devient alors du même ordre de grandeur, voire supérieure à la traînée turbulente. Sa mesure nécessite néanmoins des microbarographes extrêmement précis. Le principe consiste à disposer les instruments régulièrement le long de la montagne (schéma). Un exercice algébrique simple montre que la traînée est donnée par : .... .... ........ ........ ............... .............. ..... ............... ............................................. .............. .. Il faut que les microbarographes aient été calibrés soigneusement de telle sorte que les différences de pression amont/aval soient réellement significatives. Il faut aussi connaître leur altitude avec une précision de l'ordre de la dizaine de centimètres. Cette mesure, réalisée pendant PYREX, a été l'un des principaux succès expérimentaux de cette campagne. Figure 5 Le flux vertical de quantité de mouvement horizontale mesuré par les avions de recherche le 15 octobre 1990 (Hoinka, communication personnelle). contre) mesurée par le réseau le long de l'axe principal pendant les deux mois de la phase de terrain (Bessemoulin et al., 1992). La valeur de ce paramètre varie de -6 à 8 Pascals. Il s'agit de quantités très petites, et l'on comprend la difficulté de mesurer un tel effet. Pourtant, on sait que cette force, intégrée sur toute la surface terrestre, contribue de manière importante à l'équilibre de la circulation atmosphérique. Nous avons pu établir une corrélation entre cette force et la différence entre les pressions ramenées au niveau de la mer
soient réellement significatives. Il faut aussi connaître leur altitude avec une précision de l'ordre de la dizaine de centimètres. Cette mesure, réalisée pendant PYREX, a été l'un des principaux succès expérimentaux de cette campagne. Figure 5 Le flux vertical de quantité de mouvement horizontale mesuré par les avions de recherche le 15 octobre 1990 (Hoinka, communication personnelle). contre) mesurée par le réseau le long de l'axe principal pendant les deux mois de la phase de terrain (Bessemoulin et al., 1992). La valeur de ce paramètre varie de -6 à 8 Pascals. Il s'agit de quantités très petites, et l'on comprend la difficulté de mesurer un tel effet. Pourtant, on sait que cette force, intégrée sur toute la surface terrestre, contribue de manière importante à l'équilibre de la circulation atmosphérique. Nous avons pu établir une corrélation entre cette force et la différence entre les pressions ramenées au niveau de la mer à Pau et à Saragosse, avec une très grande précision. Ceci signifie que nous savons maintenant évaluer cette force avec une bonne précision uniquement à partir de ces deux mesures opérationnelles! On peut donc continuer l'étude sans le réseau spécial de mesures. Un autre terme important du bilan de quantité de mouvement est le flux vertical transporté par les ondes de relief. Cette quantité a pu être effectivement mesurée par les avions de recherche dans un certain nombre de cas. La figure 5, due à Hoinka (communication personnelle), montre ce profil pour l'une des meilleures périodes expérimentales, la POIS (15 octobre 1990). On y constate une diminution de ce flux avec l'altitude, ce qui montre bien l'effet de freinage réparti sur toute la profondeur de la troposphère. Cependant, ces deux résultats n'apportent une information que pour une composante de l'écoulement (la composante transverse à la chaîne) et une région bien précise (l'axe principal). Pour pouvoir généraliser et obtenir une vision cohérente de l'ensemble de l'effet, il faut avoir recours à la modélisation numérique. C'est là que se rejoignent les objectifs appliqués (valider et améliorer les modèles numériques de méso-échelle) et théoriques (comprendre l'effet de freinage pour mieux le représenter dans
de mouvement est le flux vertical transporté par les ondes de relief. Cette quantité a pu être effectivement mesurée par les avions de recherche dans un certain nombre de cas. La figure 5, due à Hoinka (communication personnelle), montre ce profil pour l'une des meilleures périodes expérimentales, la POIS (15 octobre 1990). On y constate une diminution de ce flux avec l'altitude, ce qui montre bien l'effet de freinage réparti sur toute la profondeur de la troposphère. Cependant, ces deux résultats n'apportent une information que pour une composante de l'écoulement (la composante transverse à la chaîne) et une région bien précise (l'axe principal). Pour pouvoir généraliser et obtenir une vision cohérente de l'ensemble de l'effet, il faut avoir recours à la modélisation numérique. C'est là que se rejoignent les objectifs appliqués (valider et améliorer les modèles numériques de méso-échelle) et théoriques (comprendre l'effet de freinage pour mieux le représenter dans les modèles de climat). En effet, ce sont les modèles de méso-échelle, qui, validés par les mesures, répondront aux questions théoriques que nous nous posons sur ces écoulements. Quelques résultats préliminaires de ce type d'étude sont donnés ci-après. MODELISER LE BILAN DE QUANTITE DE MOUVEMENT : PREMIER ESSAI Ce premier essai a été réalisé par Beau (1992) dans le cadre d'un stage de fin d'étude de l'Ecole nationale de la météorologie. On utilise la version recherche du modèle Péridot pour simuler numériquement, avec une grande résolution, l'écoulement observé le 15 octobre 1990. La résolution horizontale est de 10km (16 fois plus de points de calcul sur l'horizontale que la version opérationnelle de Péridot), avec 30 niveaux répartis régulièrement sur la verticale entre le sol et 15km d'altitude. Les paramétrisations physiques sont les mêmes que dans le modèle opérationnel, à l'exception de la friction turbulente, qui utilise le schéma d'énergie turbulente de Bougeault et Lacarrère (1989). La simulation numérique démarre à 3 heures du matin le 15, et dure 6 heures. Les dernières heures de cette simulation correspondent à la phase de vol des avions de recherche. Dans un premier temps, il faut valider les résultats du modèle à l'aide de
essai a été réalisé par Beau (1992) dans le cadre d'un stage de fin d'étude de l'Ecole nationale de la météorologie. On utilise la version recherche du modèle Péridot pour simuler numériquement, avec une grande résolution, l'écoulement observé le 15 octobre 1990. La résolution horizontale est de 10km (16 fois plus de points de calcul sur l'horizontale que la version opérationnelle de Péridot), avec 30 niveaux répartis régulièrement sur la verticale entre le sol et 15km d'altitude. Les paramétrisations physiques sont les mêmes que dans le modèle opérationnel, à l'exception de la friction turbulente, qui utilise le schéma d'énergie turbulente de Bougeault et Lacarrère (1989). La simulation numérique démarre à 3 heures du matin le 15, et dure 6 heures. Les dernières heures de cette simulation correspondent à la phase de vol des avions de recherche. Dans un premier temps, il faut valider les résultats du modèle à l'aide de l'ensemble des observations disponibles. Cette étude montre que la simulation est assez bonne: elle reproduit correctement les grands traits de l'onde de relief principale sur le massif pyrénéen. Elle sous-estime toutefois la force de l'Autan. Nous cherchons encore à améliorer cette simulation par une meilleure prise en compte de l'orographie et de la rugosité de la montagne, mais il est d'ores et déjà possible de montrer des paramètres plus élaborés, comme les différents termes du bilan de quantité de mouvement, et de les comparer aux mesures. Sur la figure 6, on constate que le modèle prévoit un équilibre entre un grand nombre de termes: la traînée de pression au sol, la force agéostrophique, l'évolution temporelle, les termes d'advection, et le flux de quantité de mouvement dû à l'onde de relief. Pour représenter correctement les effets dynamiques de la montagne dans les modèles de plus grande échelle, il faut reproduire cet équilibre du bilan, alors même que le modèle ne voit pas le détail du relief. Nous avons donc développé une méthodologie originale pour étudier ce point. On a réalisé une expérience numérique avec le même modèle, mais en utilisant un relief extrêmement lisse, similaire à celui que verrait un modèle
et de la rugosité de la montagne, mais il est d'ores et déjà possible de montrer des paramètres plus élaborés, comme les différents termes du bilan de quantité de mouvement, et de les comparer aux mesures. Sur la figure 6, on constate que le modèle prévoit un équilibre entre un grand nombre de termes: la traînée de pression au sol, la force agéostrophique, l'évolution temporelle, les termes d'advection, et le flux de quantité de mouvement dû à l'onde de relief. Pour représenter correctement les effets dynamiques de la montagne dans les modèles de plus grande échelle, il faut reproduire cet équilibre du bilan, alors même que le modèle ne voit pas le détail du relief. Nous avons donc développé une méthodologie originale pour étudier ce point. On a réalisé une expérience numérique avec le même modèle, mais en utilisant un relief extrêmement lisse, similaire à celui que verrait un modèle de grande échelle. Nous avons calculé de la même manière que précédemment les différents termes du bilan, et nous nous intéressons à la différence terme à terme entre le bilan de l'expérience de référence, et celui de l'expérience avec relief lissé. Ce «bilan différentiel» est reproduit à la figure 7. CORRECTION ### En général, sur terrain plat la traînée de pression est négligeable devant la traînée turbulente, qui a pour ordre de grandeur 0,1 à 0,3 Pascal (ou Newton par m2). Si par contre un courant synoptique bien établi rencontre une barrière montagneuse, il se crée une surpression en amont et une dépression en aval. La traînée de pression devient alors du même ordre de grandeur, voire supérieure à la traînée turbulente. Sa mesure nécessite néanmoins des microbarographes extrêmement précis. Le principe consiste à disposer les instruments régulièrement le long de la montagne (schéma). Un exercice algébrique simple montre que la traînée est donnée par : .... .... ........ ........ ............... .............. ..... ............... ............................................. .............. .. Il faut que les microbarographes aient été calibrés soigneusement de telle sorte que les différences de pression amont/aval soient réellement significatives. Il faut aussi connaître leur altitude avec une précision de l'ordre de
CORRECTION ### En général, sur terrain plat la traînée de pression est négligeable devant la traînée turbulente, qui a pour ordre de grandeur 0,1 à 0,3 Pascal (ou Newton par m2). Si par contre un courant synoptique bien établi rencontre une barrière montagneuse, il se crée une surpression en amont et une dépression en aval. La traînée de pression devient alors du même ordre de grandeur, voire supérieure à la traînée turbulente. Sa mesure nécessite néanmoins des microbarographes extrêmement précis. Le principe consiste à disposer les instruments régulièrement le long de la montagne (schéma). Un exercice algébrique simple montre que la traînée est donnée par : .... .... ........ ........ ............... .............. ..... ............... ............................................. .............. .. Il faut que les microbarographes aient été calibrés soigneusement de telle sorte que les différences de pression amont/aval soient réellement significatives. Il faut aussi connaître leur altitude avec une précision de l'ordre de la dizaine de centimètres. Cette mesure, réalisée pendant PYREX, a été l'un des principaux succès expérimentaux de cette campagne. Figure 5 Le flux vertical de quantité de mouvement horizontale mesuré par les avions de recherche le 15 octobre 1990 (Hoinka, communication personnelle). contre) mesurée par le réseau le long de l'axe principal pendant les deux mois de la phase de terrain (Bessemoulin et al., 1992). La valeur de ce paramètre varie de -6 à 8 Pascals. Il s'agit de quantités très petites, et l'on comprend la difficulté de mesurer un tel effet. Pourtant, on sait que cette force, intégrée sur toute la surface terrestre, contribue de manière importante à l'équilibre de la circulation atmosphérique. Nous avons pu établir une corrélation entre cette force et la différence entre les pressions ramenées au niveau de la mer à Pau et à Saragosse, avec une très grande précision. Ceci signifie que nous savons maintenant évaluer cette force avec une bonne précision uniquement à partir de ces deux mesures opérationnelles! On peut donc continuer l'étude sans le réseau spécial de mesures. Un autre terme important du bilan de quantité de mouvement est le flux vertical transporté par les ondes de relief. Cette quantité a
l'axe principal pendant les deux mois de la phase de terrain (Bessemoulin et al., 1992). La valeur de ce paramètre varie de -6 à 8 Pascals. Il s'agit de quantités très petites, et l'on comprend la difficulté de mesurer un tel effet. Pourtant, on sait que cette force, intégrée sur toute la surface terrestre, contribue de manière importante à l'équilibre de la circulation atmosphérique. Nous avons pu établir une corrélation entre cette force et la différence entre les pressions ramenées au niveau de la mer à Pau et à Saragosse, avec une très grande précision. Ceci signifie que nous savons maintenant évaluer cette force avec une bonne précision uniquement à partir de ces deux mesures opérationnelles! On peut donc continuer l'étude sans le réseau spécial de mesures. Un autre terme important du bilan de quantité de mouvement est le flux vertical transporté par les ondes de relief. Cette quantité a pu être effectivement mesurée par les avions de recherche dans un certain nombre de cas. La figure 5, due à Hoinka (communication personnelle), montre ce profil pour l'une des meilleures périodes expérimentales, la POIS (15 octobre 1990). On y constate une diminution de ce flux avec l'altitude, ce qui montre bien l'effet de freinage réparti sur toute la profondeur de la troposphère. Cependant, ces deux résultats n'apportent une information que pour une composante de l'écoulement (la composante transverse à la chaîne) et une région bien précise (l'axe principal). Pour pouvoir généraliser et obtenir une vision cohérente de l'ensemble de l'effet, il faut avoir recours à la modélisation numérique. C'est là que se rejoignent les objectifs appliqués (valider et améliorer les modèles numériques de méso-échelle) et théoriques (comprendre l'effet de freinage pour mieux le représenter dans les modèles de climat). En effet, ce sont les modèles de méso-échelle, qui, validés par les mesures, répondront aux questions théoriques que nous nous posons sur ces écoulements. Quelques résultats préliminaires de ce type d'étude sont donnés ci-après. MODELISER LE BILAN DE QUANTITE DE MOUVEMENT : PREMIER ESSAI Ce premier essai a été réalisé par Beau (1992) dans le cadre d'un stage de fin d'étude
bien l'effet de freinage réparti sur toute la profondeur de la troposphère. Cependant, ces deux résultats n'apportent une information que pour une composante de l'écoulement (la composante transverse à la chaîne) et une région bien précise (l'axe principal). Pour pouvoir généraliser et obtenir une vision cohérente de l'ensemble de l'effet, il faut avoir recours à la modélisation numérique. C'est là que se rejoignent les objectifs appliqués (valider et améliorer les modèles numériques de méso-échelle) et théoriques (comprendre l'effet de freinage pour mieux le représenter dans les modèles de climat). En effet, ce sont les modèles de méso-échelle, qui, validés par les mesures, répondront aux questions théoriques que nous nous posons sur ces écoulements. Quelques résultats préliminaires de ce type d'étude sont donnés ci-après. MODELISER LE BILAN DE QUANTITE DE MOUVEMENT : PREMIER ESSAI Ce premier essai a été réalisé par Beau (1992) dans le cadre d'un stage de fin d'étude de l'Ecole nationale de la météorologie. On utilise la version recherche du modèle Péridot pour simuler numériquement, avec une grande résolution, l'écoulement observé le 15 octobre 1990. La résolution horizontale est de 10km (16 fois plus de points de calcul sur l'horizontale que la version opérationnelle de Péridot), avec 30 niveaux répartis régulièrement sur la verticale entre le sol et 15km d'altitude. Les paramétrisations physiques sont les mêmes que dans le modèle opérationnel, à l'exception de la friction turbulente, qui utilise le schéma d'énergie turbulente de Bougeault et Lacarrère (1989). La simulation numérique démarre à 3 heures du matin le 15, et dure 6 heures. Les dernières heures de cette simulation correspondent à la phase de vol des avions de recherche. Dans un premier temps, il faut valider les résultats du modèle à l'aide de l'ensemble des observations disponibles. Cette étude montre que la simulation est assez bonne: elle reproduit correctement les grands traits de l'onde de relief principale sur le massif pyrénéen. Elle sous-estime toutefois la force de l'Autan. Nous cherchons encore à améliorer cette simulation par une meilleure prise en compte de l'orographie et de la rugosité de la montagne, mais il est d'ores et déjà possible de
niveaux répartis régulièrement sur la verticale entre le sol et 15km d'altitude. Les paramétrisations physiques sont les mêmes que dans le modèle opérationnel, à l'exception de la friction turbulente, qui utilise le schéma d'énergie turbulente de Bougeault et Lacarrère (1989). La simulation numérique démarre à 3 heures du matin le 15, et dure 6 heures. Les dernières heures de cette simulation correspondent à la phase de vol des avions de recherche. Dans un premier temps, il faut valider les résultats du modèle à l'aide de l'ensemble des observations disponibles. Cette étude montre que la simulation est assez bonne: elle reproduit correctement les grands traits de l'onde de relief principale sur le massif pyrénéen. Elle sous-estime toutefois la force de l'Autan. Nous cherchons encore à améliorer cette simulation par une meilleure prise en compte de l'orographie et de la rugosité de la montagne, mais il est d'ores et déjà possible de montrer des paramètres plus élaborés, comme les différents termes du bilan de quantité de mouvement, et de les comparer aux mesures. Sur la figure 6, on constate que le modèle prévoit un équilibre entre un grand nombre de termes: la traînée de pression au sol, la force agéostrophique, l'évolution temporelle, les termes d'advection, et le flux de quantité de mouvement dû à l'onde de relief. Pour représenter correctement les effets dynamiques de la montagne dans les modèles de plus grande échelle, il faut reproduire cet équilibre du bilan, alors même que le modèle ne voit pas le détail du relief. Nous avons donc développé une méthodologie originale pour étudier ce point. On a réalisé une expérience numérique avec le même modèle, mais en utilisant un relief extrêmement lisse, similaire à celui que verrait un modèle de grande échelle. Nous avons calculé de la même manière que précédemment les différents termes du bilan, et nous nous intéressons à la différence terme à terme entre le bilan de l'expérience de référence, et celui de l'expérience avec relief lissé. Ce «bilan différentiel» est reproduit à la figure 7. CORRECTION ### En général, sur terrain plat la traînée de pression est négligeable devant la
les termes d'advection, et le flux de quantité de mouvement dû à l'onde de relief. Pour représenter correctement les effets dynamiques de la montagne dans les modèles de plus grande échelle, il faut reproduire cet équilibre du bilan, alors même que le modèle ne voit pas le détail du relief. Nous avons donc développé une méthodologie originale pour étudier ce point. On a réalisé une expérience numérique avec le même modèle, mais en utilisant un relief extrêmement lisse, similaire à celui que verrait un modèle de grande échelle. Nous avons calculé de la même manière que précédemment les différents termes du bilan, et nous nous intéressons à la différence terme à terme entre le bilan de l'expérience de référence, et celui de l'expérience avec relief lissé. Ce «bilan différentiel» est reproduit à la figure 7. CORRECTION ### En général, sur terrain plat la traînée de pression est négligeable devant la traînée turbulente, qui a pour ordre de grandeur 0,1 à 0,3 Pascal (ou Newton par m2). Si par contre un courant synoptique bien établi rencontre une barrière montagneuse, il se crée une surpression en amont et une dépression en aval. La traînée de pression devient alors du même ordre de grandeur, voire supérieure à la traînée turbulente. Sa mesure nécessite néanmoins des microbarographes extrêmement précis. Le principe consiste à disposer les instruments régulièrement le long de la montagne (schéma). Un exercice algébrique simple montre que la traînée est donnée par : .... .... ........ ........ ............... .............. ..... ............... ............................................. .............. .. Il faut que les microbarographes aient été calibrés soigneusement de telle sorte que les différences de pression amont/aval soient réellement significatives. Il faut aussi connaître leur altitude avec une précision de l'ordre de la dizaine de centimètres. Cette mesure, réalisée pendant PYREX, a été l'un des principaux succès expérimentaux de cette campagne. Figure 5 Le flux vertical de quantité de mouvement horizontale mesuré par les avions de recherche le 15 octobre 1990 (Hoinka, communication personnelle). contre) mesurée par le réseau le long de l'axe principal pendant les deux mois de la phase de terrain (Bessemoulin et al., 1992).