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tombaient du sommet de la « falaise » d'Amguid, la crue de l'oued issu de cette « falaise » avait transformé la cour du bordj en bourbier. Le fort coefficient de rétention de l'eau par les couches superficielles du sable dans les oueds, et la réduction de l'évaporation, du fait que le ciel est resté couvert le 21 novembre, ont contribué à humidifier fortement les basses couches de l'air stagnant dans les bassins des oueds Taremert et Irharhar. Dans ces conditions, un refroidissement nocturne relativement faible (voir sondage d'In-Amguel le 22 à 00 h) a été suffisant pour amener la saturation sans détruire complètement la turbulence, ce qui pourrait expliquer la présence de brouillard en amont du bassin, les noyaques de condensation ayant été vraisemblablement fournis par les soulèvements de poussières et de sable qui précèdent ou accompagnent les perturbations sahariennes. Les cartes au sol et à 500 mb du 20 novembre à 1200 T.U. expliquent l'origine des conditions qui ont favorisé la formation de brouillard. La carte au sol indique, à 1200 T.U., la position du front froid qui atteindra In Amguel dans la soirée du 20. La carte 500 mb montre un profond thalweg, du golfe de Gênes à Adrar : c'est le déplacement de ce thalweg vers l'Est, qui provoque une importante advection froide sur le Hoggar, à partir du 20 novembre. L'ÉTÉ CHAUD DE 1962 ET L'HIVER FROID DE 1963, (Etude de la distribution des pressions pendant deux périodes caractéristiques) par Adrien GROSREY -1 Professeur Entre juillet 1962 et mars 1963, soit en l'espace de 9 mois, l'Europe occidentale a connu un été exceptionnel et un hiver non moins exceptionnel. Ainsi pour Genève, la moyenne de la température au mois d'août 1962 a atteint 21°,3 soit, 2°,8 au-dessus de la normale; la moyenne de janvier 1963 n'a été que de —4°,5, soit 4°,6 au-dessous de la normale. Nous avons pensé qu'il était intéressant d'étudier la répartition des pressions pendant ces deux périodes si particulières. 1. — Période chaude Nous étudions la période s'étendant du 20 juillet au 5 septembre 1962 (46 jours). Caractéristiques pour Genève :
à Adrar : c'est le déplacement de ce thalweg vers l'Est, qui provoque une importante advection froide sur le Hoggar, à partir du 20 novembre. L'ÉTÉ CHAUD DE 1962 ET L'HIVER FROID DE 1963, (Etude de la distribution des pressions pendant deux périodes caractéristiques) par Adrien GROSREY -1 Professeur Entre juillet 1962 et mars 1963, soit en l'espace de 9 mois, l'Europe occidentale a connu un été exceptionnel et un hiver non moins exceptionnel. Ainsi pour Genève, la moyenne de la température au mois d'août 1962 a atteint 21°,3 soit, 2°,8 au-dessus de la normale; la moyenne de janvier 1963 n'a été que de —4°,5, soit 4°,6 au-dessous de la normale. Nous avons pensé qu'il était intéressant d'étudier la répartition des pressions pendant ces deux périodes si particulières. 1. — Période chaude Nous étudions la période s'étendant du 20 juillet au 5 septembre 1962 (46 jours). Caractéristiques pour Genève : Température moyenne : 21°,8. Précipitations : 48 mm (dont un orage le 6 août avec 27 mm). Fréquence : 10. Orages : 4. Nombre de jours où la moyenne des températures a été supérieure à 20° : 32. Nombre de jours où la température maximum a dépassé 30° : 26. Température maximum : 37°,5 les 25 juillet et 14 août. Quelle fut la distribution des pressions pendant cette période ? Reprenant l'étude des cartes météorologiques publiées par l'Institut suisse de Météorologie à Zurich, en utilisant le même procédé que nous avions appliqué dans une communication précédente sur les périodes pluvieuses ou sèches, (voir Météorologie de mars 1961), nous avons obtenu les deux cartes suivantes : l'une donne la répartition des pressions au sol, l'autre donne l'altitude de la surface de 500 mb. Pour cette dernière, l'altitude varie entre 5 et 6 000 m. Nous avons supprimé le premier chiffre, qui est toujours un 5; donc le chiffre 88 par exemple, signifie 5 880 m. Observations La répartition générale au sol, comme en altitude, semble conforme aux observations séculaires. L'anticyclone des Açores (1 025,6) se prolonge par une dorsale jusqu'en Ukraine (1 018,5). Les basses pressions relatives sont situées sur l'Islande
Température maximum : 37°,5 les 25 juillet et 14 août. Quelle fut la distribution des pressions pendant cette période ? Reprenant l'étude des cartes météorologiques publiées par l'Institut suisse de Météorologie à Zurich, en utilisant le même procédé que nous avions appliqué dans une communication précédente sur les périodes pluvieuses ou sèches, (voir Météorologie de mars 1961), nous avons obtenu les deux cartes suivantes : l'une donne la répartition des pressions au sol, l'autre donne l'altitude de la surface de 500 mb. Pour cette dernière, l'altitude varie entre 5 et 6 000 m. Nous avons supprimé le premier chiffre, qui est toujours un 5; donc le chiffre 88 par exemple, signifie 5 880 m. Observations La répartition générale au sol, comme en altitude, semble conforme aux observations séculaires. L'anticyclone des Açores (1 025,6) se prolonge par une dorsale jusqu'en Ukraine (1 018,5). Les basses pressions relatives sont situées sur l'Islande (1007,1) et sur la Suède (1006,8), disposition qui engendre des vents d'ouest permanents au nord du 50e parallèle. En altitude, la surface de 500 mb atteint 5 920 m en Afrique du Nord. Ce maximum est particulièrement élevé; de plus il n'est pas situé sur les Açores, comme c'est le cas au sol. La zone méditerranéenne est donc sous l'influence d'un régime de haute pression accentué, la surface de 500 mb oscillant entre 5 875 m et 5 920 m. La France et la Suisse sont soumises à un régime méditerranéen : c'est comme si le continent européen lui-même avait été déplacé vers le sud de 5 à 600 kilomètres. II. — Période froide Nous étudions la période s'étendant du 9 janvier au 5 février 1963 (28 jours). Caractéristiques pour Genève : Température moyenne : −7°,9. Précipitations : 56 mm, exclusivement sous forme de neige. Hauteur totale des chutes de neige : 66 cm. Fréquence : 8 jours de neige. Pendant ces 28 jours, le maximum de la température n'a pas dépassé 0 degré. Minimum : −18° le 24 janvier et le 5 février, vent du N.-E. persistant. Répartition des pressions Le maximum des pressions se trouve légèrement au Nord
cas au sol. La zone méditerranéenne est donc sous l'influence d'un régime de haute pression accentué, la surface de 500 mb oscillant entre 5 875 m et 5 920 m. La France et la Suisse sont soumises à un régime méditerranéen : c'est comme si le continent européen lui-même avait été déplacé vers le sud de 5 à 600 kilomètres. II. — Période froide Nous étudions la période s'étendant du 9 janvier au 5 février 1963 (28 jours). Caractéristiques pour Genève : Température moyenne : −7°,9. Précipitations : 56 mm, exclusivement sous forme de neige. Hauteur totale des chutes de neige : 66 cm. Fréquence : 8 jours de neige. Pendant ces 28 jours, le maximum de la température n'a pas dépassé 0 degré. Minimum : −18° le 24 janvier et le 5 février, vent du N.-E. persistant. Répartition des pressions Le maximum des pressions se trouve légèrement au Nord de l’Écosse (1031,4) ; le minimum est situé à l’ouest de la péninsule ibérique (1006,8) et sur la Sicile (1011,2). Cette situation anormale pour l’Europe occidentale engendre la persistance de vents d’Est et de Nord-Est. Les perturbations contournant l’anticyclone s’acheminent à travers l’Allemagne en direction du Sud, et provoquent des chutes de neige. Le nombre de ces perturbations neigeuses s’élève à 11. En ce qui concerne la surface de 500 mb il y a concordance avec la situation au sol. Toutefois l’anticyclone est situé plutôt à l’Ouest de l’Écosse et le minimum des Açores est bien caractérisé. On remarque aussi un fort minimum au Nord de l’Europe et la présence d’une dorsale de hautes pressions sur la mer de Norvège en direction du Spitzberg. Cette situation ne pouvait que favoriser l’écoulement des masses polaires vers le Sud. Par contre, le Portugal et la partie Sud de l’Espagne qui se trouvent sur le flanc Nord de l’anticyclone africain, étaient soumis à un régime de vent d’Ouest, maritime et doux. AMPLIFICATION DES PERFORMANCES D’UN MICROBAROGRAPHE FUESS PAR UNE MÉTHODE ÉLECTRIQUE par R. DARGENT, R. GREZES-BESSET Faculté des Sciences de Toulouse et J. LACAZE Faculté des Sciences de Yaoundé (Cameroun) La sensibilité du
chutes de neige. Le nombre de ces perturbations neigeuses s’élève à 11. En ce qui concerne la surface de 500 mb il y a concordance avec la situation au sol. Toutefois l’anticyclone est situé plutôt à l’Ouest de l’Écosse et le minimum des Açores est bien caractérisé. On remarque aussi un fort minimum au Nord de l’Europe et la présence d’une dorsale de hautes pressions sur la mer de Norvège en direction du Spitzberg. Cette situation ne pouvait que favoriser l’écoulement des masses polaires vers le Sud. Par contre, le Portugal et la partie Sud de l’Espagne qui se trouvent sur le flanc Nord de l’anticyclone africain, étaient soumis à un régime de vent d’Ouest, maritime et doux. AMPLIFICATION DES PERFORMANCES D’UN MICROBAROGRAPHE FUESS PAR UNE MÉTHODE ÉLECTRIQUE par R. DARGENT, R. GREZES-BESSET Faculté des Sciences de Toulouse et J. LACAZE Faculté des Sciences de Yaoundé (Cameroun) La sensibilité du microbarographe Fuess 78 m, au niveau du stylet est de 5 mm par torr. Elle est à la limite de la détection des ondes dues aux « courants jets » perpendiculaires à la chaîne des Pyrénées. L’achat et l’installation d’un microbarographe plus sensible n’étant pas toujours possibles, nous avons pensé que l’amélioration des performances du Fuess serait utile. Nous avons eu le souci de garder à l’appareil ses avantages propres : faible encombrance, utilisation facile. Nous associons au microbarographe un suiveur de spot selon un procédé électrique classique : — une d.d.p. constante est appliquée aux deux électrodes circulaires (diamètre : 5,5 cm) en cuivre d’une solution électrolytique de CuSO4 ; — une fraction de cette d.d.p. est prise entre une des électrodes ci-dessus et une troisième électrode mobile liée au déplacement du bras enregistreur du microbarographe. Elle alimente le circuit d’un galvanomètre sensible (10-9 A. par mm à 1 m) qui commande le suiveur de spot. Le montage électrique utilisé est schématisé ci-après. La surcharge imposée au bras enregistreur par l’électrode mobile et les fils la reliant au circuit oblige à rééquilibrer le bras. Pour cela nous avons remplacé le contre-poids d’origine par un autre de même section mais
que l’amélioration des performances du Fuess serait utile. Nous avons eu le souci de garder à l’appareil ses avantages propres : faible encombrance, utilisation facile. Nous associons au microbarographe un suiveur de spot selon un procédé électrique classique : — une d.d.p. constante est appliquée aux deux électrodes circulaires (diamètre : 5,5 cm) en cuivre d’une solution électrolytique de CuSO4 ; — une fraction de cette d.d.p. est prise entre une des électrodes ci-dessus et une troisième électrode mobile liée au déplacement du bras enregistreur du microbarographe. Elle alimente le circuit d’un galvanomètre sensible (10-9 A. par mm à 1 m) qui commande le suiveur de spot. Le montage électrique utilisé est schématisé ci-après. La surcharge imposée au bras enregistreur par l’électrode mobile et les fils la reliant au circuit oblige à rééquilibrer le bras. Pour cela nous avons remplacé le contre-poids d’origine par un autre de même section mais plus long. La solution électrolytique employée est une solution décinormale (0,1N) de sulfate de cuivre cristallisé de couleur bleue (CuSO4, 5 H2O). L’amélioration obtenue avec notre montage est de l’ordre de 3. Nous pouvons ainsi déceler des variations de pression de 0,03 torr environ. Nous avons volontairement limité les performances de notre montage pour garder à notre appareillage ses qualités premières déjà mentionnées. Il existe, en effet, des possibilités d’amélioration soit en augmentant la résistivité de la solution soit en fixant l’électrode mobile à l’extrémité du bras enregistreur. Ce dernier procédé permettrait de doubler pratiquement la sensibilité. La comparaison d’enregistrements obtenus avec un microbarographe étalon montre la fidélité de l’appareil. Le cliché ci-après représentant un enregistrement réalisé le 11 mars 1963 illustre nos conclusions. La vitesse de déroulement choisie pour le suiveur de spot (60 mm/Heure) traduit une dilatation de même ordre pour les abscisses et pour les ordonnées. Les sens de rotation des tambours du microbarographe étalon et du suiveur de spot sont opposés. Ceci se traduit par un déroulement inversé des deux courbes obtenues. ANALYSES BIBLIOGRAPHIQUES 551.574.11: 551.524.3 + 551.547.3 POLLAK L.W., METNIEKS A. L. — The influence of pressure and temperature on the counting of condensation nuclei.
de notre montage pour garder à notre appareillage ses qualités premières déjà mentionnées. Il existe, en effet, des possibilités d’amélioration soit en augmentant la résistivité de la solution soit en fixant l’électrode mobile à l’extrémité du bras enregistreur. Ce dernier procédé permettrait de doubler pratiquement la sensibilité. La comparaison d’enregistrements obtenus avec un microbarographe étalon montre la fidélité de l’appareil. Le cliché ci-après représentant un enregistrement réalisé le 11 mars 1963 illustre nos conclusions. La vitesse de déroulement choisie pour le suiveur de spot (60 mm/Heure) traduit une dilatation de même ordre pour les abscisses et pour les ordonnées. Les sens de rotation des tambours du microbarographe étalon et du suiveur de spot sont opposés. Ceci se traduit par un déroulement inversé des deux courbes obtenues. ANALYSES BIBLIOGRAPHIQUES 551.574.11: 551.524.3 + 551.547.3 POLLAK L.W., METNIEKS A. L. — The influence of pressure and temperature on the counting of condensation nuclei. Part II: influence of low temperature. — Geofisica pura e applicata, vol. 50 (1961/ III), Milano, Istituto geofisico italiano, 1961, p. 7-22, 8 fig., 1 tab., 5 ref. — P. 572. (Résumé en anglais et en allemand). (L’influence de la pression et de la température sur le dénombrement des noyaux de condensation. Deuxième partie : influence des basses températures). TRADUCTION DU RÉSUMÉ En généralisant dans le monde l’emploi du compteur de noyaux photo-électrique (modèle 1957), souvent dans des conditions très différentes de celles dans lesquelles l’instrument avait été étalonné en 1959 et en 1960, on a rendu impérative une étude de l’influence de la température sur le dénombrement des noyaux de condensation par cet appareil. Comme le compteur est actuellement beaucoup utilisé dans les régions polaires, on a examiné en premier lieu l’influence des basses températures sur l’extinction mesurée par le compteur photo-électrique. Dans ce but, on a construit une chambre dans laquelle un compteur photo-électrique tout entier pouvait être refroidi, hormis le sommet du dispositif d’éclairement. Pour imiter les conditions d’un climat froid, on pouvait aspirer l’échantillon contenant les noyaux dans le compteur par un système de larges tubes (« système pré-réfrigérant ») logé lui aussi dans la chambre
de condensation. Deuxième partie : influence des basses températures). TRADUCTION DU RÉSUMÉ En généralisant dans le monde l’emploi du compteur de noyaux photo-électrique (modèle 1957), souvent dans des conditions très différentes de celles dans lesquelles l’instrument avait été étalonné en 1959 et en 1960, on a rendu impérative une étude de l’influence de la température sur le dénombrement des noyaux de condensation par cet appareil. Comme le compteur est actuellement beaucoup utilisé dans les régions polaires, on a examiné en premier lieu l’influence des basses températures sur l’extinction mesurée par le compteur photo-électrique. Dans ce but, on a construit une chambre dans laquelle un compteur photo-électrique tout entier pouvait être refroidi, hormis le sommet du dispositif d’éclairement. Pour imiter les conditions d’un climat froid, on pouvait aspirer l’échantillon contenant les noyaux dans le compteur par un système de larges tubes (« système pré-réfrigérant ») logé lui aussi dans la chambre de refroidissement. L’extinction, produite, dans le « tube à brouillard » d’un compteur refroidi, par les noyaux d’un aérosol emmagasiné dans un gazomètre à ballon, était comparée à celle qu’on mesurait simultanément dans un second compteur photo-électrique maintenu à la température de la salle. On a trouvé que l'extinction mesurée par un compteur photo-électrique dépendait comme suit de la température du tube à brouillard et de l'échantillon qui y est contenu. a) l'extinction (E) diminue avec la température à laquelle elle se produit; b) la décroissance (AE) de l'extinction E est directement proportionnelle à l'écart (AT °C) de la température du tube et de l'échantillon contenu par rapport à la température d'étalonnage (20 °C). Le facteur de proportionnalité cependant, est différent suivant que la température du compteur est positive ou négative, et ce facteur peut varier; c) si AT est constant, la réduction AE de l'extinction diminue lorsque l'extinction diminue. Ainsi, le taux de décroissance de l'extinction avec AT diminue lorsque la concentration des noyaux diminue. Il paraît aussi dépendre de la dimension des noyaux. d) il n'y a pas de différence mesurable dans les effets de la température, suivant que les noyaux sont envoyés pour l'échantillonnage directement dans le
par un compteur photo-électrique dépendait comme suit de la température du tube à brouillard et de l'échantillon qui y est contenu. a) l'extinction (E) diminue avec la température à laquelle elle se produit; b) la décroissance (AE) de l'extinction E est directement proportionnelle à l'écart (AT °C) de la température du tube et de l'échantillon contenu par rapport à la température d'étalonnage (20 °C). Le facteur de proportionnalité cependant, est différent suivant que la température du compteur est positive ou négative, et ce facteur peut varier; c) si AT est constant, la réduction AE de l'extinction diminue lorsque l'extinction diminue. Ainsi, le taux de décroissance de l'extinction avec AT diminue lorsque la concentration des noyaux diminue. Il paraît aussi dépendre de la dimension des noyaux. d) il n'y a pas de différence mesurable dans les effets de la température, suivant que les noyaux sont envoyés pour l'échantillonnage directement dans le compteur froid ou préalablement refroidis. D'après nos expériences, il ne se produit aucune perte de noyaux quand un aérosol subit un cycle de refroidissement et de réchauffement. Ainsi, lorsque du fait de la quantité plus petite d'eau libérée une extinction plus petite est mesurée à température plus basse par un compteur de noyaux photo-électrique, on peut supposer que les gouttelettes en quoi sont convertis certains noyaux, ou leur totalité, n'atteignent pas la même dimension à température plus basse qu'à la température d'étalonnage; on peut aussi supposer que les noyaux correspondant au déficit d'extinction, quoique présents n'agissent pas comme centres de condensation; on peut enfin admettre les deux hypothèses à la fois. L'effet de la température sur le dénombrement des noyaux avec un compteur photo-électrique peut être éliminé en maintenant le compteur à la température d'étalonnage, et, si nécessaire en climat froid, en chauffant l'aérosol dans un système de tubes avant son entrée dans le compteur. 551.508.91: 551.574.11 SIKSNA R. — An ionometric counter for condensation nuclei. — Geofisica pura e applicata, voi. 50 (1961/III); Milano, Istituto geofisico italiano, 1961, p. 23-36, 7 fig., 1 tab., 16 réf. — P. 572. (Résumé en anglais). (Un compteur ionométrique pour les noyaux de
compteur de noyaux photo-électrique, on peut supposer que les gouttelettes en quoi sont convertis certains noyaux, ou leur totalité, n'atteignent pas la même dimension à température plus basse qu'à la température d'étalonnage; on peut aussi supposer que les noyaux correspondant au déficit d'extinction, quoique présents n'agissent pas comme centres de condensation; on peut enfin admettre les deux hypothèses à la fois. L'effet de la température sur le dénombrement des noyaux avec un compteur photo-électrique peut être éliminé en maintenant le compteur à la température d'étalonnage, et, si nécessaire en climat froid, en chauffant l'aérosol dans un système de tubes avant son entrée dans le compteur. 551.508.91: 551.574.11 SIKSNA R. — An ionometric counter for condensation nuclei. — Geofisica pura e applicata, voi. 50 (1961/III); Milano, Istituto geofisico italiano, 1961, p. 23-36, 7 fig., 1 tab., 16 réf. — P. 572. (Résumé en anglais). (Un compteur ionométrique pour les noyaux de condensation). TRADUCTION DU RÉSUMÉ Les noyaux de condensation décelables dans le domaine de sursaturation qu'utilise la méthode d'expansion ne jouent pas le rôle auquel on s'attendait primitivement, quant à la production des gouttelettes d'eau dans les nuages naturels. Cependant, ces noyaux existent dans l'atmosphère, et ils peuvent avoir de l'importance en d'autres processus atmosphériques; par exemple, ils peuvent contribuer à l'annihilation des petits ions contenus dans l'air. Par conséquent, un examen direct de l'action réciproque des noyaux de condensation et des petits ions atmosphériques peut être intéressant. Dans ce but, on met en projet un compteur ionométrique des noyaux de condensation; dans cet appareil, l'air examiné est mélangé, dans une chambre de mélange, à de petits ions atmosphériques produits par un générateur d'ions à tritium; on mesure la présence des noyaux de condensation, par la diminution de la concentration d'ions atmosphériques donnée par les enregistrements d'un compteur d'ions à aspirations, par rapport à la concentration enregistrée lorsque de l'air filtré était à l'origine aspiré à travers la chambre de condensation. Des variations relativement rapides de la concentration des noyaux peuvent être enregistrées de façon continue. Les propriétés électriques des particules d'aérosols détruisant les ions atmosphériques peuvent être examinées en introduisant