jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
quelques millimètres selon l’axe C. RÉSULTATS ET INTERPRÉTATION. La figure présente les spectres obtenus à 25 K suivant la polarisation de la lumière émise. Les maximums pointés sur les courbes sont : L’intensité relative des deux polarisations n’a qu’une valeur indicative et n’est pas corrigée pour tenir compte du facteur de polarisation du spectromètre ni de la différence d’indice dans SbSI pour une polarisation parallèle ou perpendiculaire à l’axe C. Les deux pics principaux, à 1,72 et 1,78 eV sont séparés par 60 meV, ce qui correspond, en grandeur et en signe au dichroïsme de SbSI dans la région de la bande interdite 60 meV à 87 K (12). D’après les calculs de structure de bandes cette séparation peut correspondre à celle des deux bandes de valence supérieures. Les deux maximums correspondent alors à des transitions d’un niveau d’électrons aux bandes de valence. Pour évaluer leur distance à la bande de conduction, on peut prendre une valeur d’environ 2,35 eV à 25 K pour la bande interdite, en extrapolant les valeurs mesurées à 90 K (8), (12). La distance de ce niveau à la bande de conduction (0,6 eV) est en accord avec les valeurs trouvées par conductivité thermostimulée (8). D'autre part, le pic à 1,92 eV peut être attribué à une transition d'un niveau de trous vers la bande de conduction, niveau qui se situerait à environ 0,4 eV de la première bande de valence. Cette valeur coïncide bien avec la profondeur des niveaux accepteurs déterminée par les maximums de courant thermostimulé qui est de 0,43 eV (7). CONCLUSION. Ces mesures de cathodoluminescence donnent donc directement les profondeurs des niveaux d'impuretés dans la bande interdite de SbSI contrairement aux résultats obtenus par des méthodes de transport, elles peuvent donner des indications sur les symétries des centres d'impuretés et permettent de choisir éventuellement entre les sites de défauts à l'origine de ces niveaux. Laboratoire de Physique des Solides de l'Université de Paris VI, 4, place Jussieu, 75005 Paris. LUMINESCENCE. Étude expérimentale de l'influence de la concentration en cobalt sur la distribution des pièges dans ZnS : Cu, Co. Note de
D'autre part, le pic à 1,92 eV peut être attribué à une transition d'un niveau de trous vers la bande de conduction, niveau qui se situerait à environ 0,4 eV de la première bande de valence. Cette valeur coïncide bien avec la profondeur des niveaux accepteurs déterminée par les maximums de courant thermostimulé qui est de 0,43 eV (7). CONCLUSION. Ces mesures de cathodoluminescence donnent donc directement les profondeurs des niveaux d'impuretés dans la bande interdite de SbSI contrairement aux résultats obtenus par des méthodes de transport, elles peuvent donner des indications sur les symétries des centres d'impuretés et permettent de choisir éventuellement entre les sites de défauts à l'origine de ces niveaux. Laboratoire de Physique des Solides de l'Université de Paris VI, 4, place Jussieu, 75005 Paris. LUMINESCENCE. Étude expérimentale de l'influence de la concentration en cobalt sur la distribution des pièges dans ZnS : Cu, Co. Note de Mmes Marie-Françoise Le Moal-Daire et Françoise Séverin-Rolland, présentée par M. Alfred Kastler. Deux ZnS : Cu, Co, de concentrations en cobalt différant d'un facteur 7, donnent à certaines températures des distributions de pièges en apparence très différentes. L'hypothèse de la proportionnalité du nombre de pièges dus au cobalt envers la concentration rend compte aisément de ce résultat. Les produits étudiés correspondent à deux concentrations différentes de l'activateur cobalt pour une même concentration de l'activateur cuivre. L'un noté « phosphor 1 », est un sulfure de zinc activé à 7.10-5 g de cuivre et 5. 10-6 g de cobalt par gramme de substance; l'autre, noté « phosphor 2 », est un sulfure de zinc activé à 7. 10-7 g de cuivre et 7. 10-7 g de cobalt par gramme de substance. Nous désignerons dans ce qui suit par k (≈ 7) le rapport des concentrations en cobalt dans ces deux produits. CONDITIONS EXPÉRIMENTALES. Elles sont identiques à celles déjà décrites dans une Note précédente (1). Les études comparatives qui vont suivre sont réalisées à 30, 40, 50 et 60°C. RÉSULTATS EXPÉRIMENTAUX. Pour chaque « phosphor » et à chaque température T, on a tracé point par point la courbe de déclin,
concentration rend compte aisément de ce résultat. Les produits étudiés correspondent à deux concentrations différentes de l'activateur cobalt pour une même concentration de l'activateur cuivre. L'un noté « phosphor 1 », est un sulfure de zinc activé à 7.10-5 g de cuivre et 5. 10-6 g de cobalt par gramme de substance; l'autre, noté « phosphor 2 », est un sulfure de zinc activé à 7. 10-7 g de cuivre et 7. 10-7 g de cobalt par gramme de substance. Nous désignerons dans ce qui suit par k (≈ 7) le rapport des concentrations en cobalt dans ces deux produits. CONDITIONS EXPÉRIMENTALES. Elles sont identiques à celles déjà décrites dans une Note précédente (1). Les études comparatives qui vont suivre sont réalisées à 30, 40, 50 et 60°C. RÉSULTATS EXPÉRIMENTAUX. Pour chaque « phosphor » et à chaque température T, on a tracé point par point la courbe de déclin, décomposé chaque courbe en une somme d'exponentielles et déduit la distribution des pièges Y = f (log T) [Les notations ont été exposées dans (2) et (3)]. La durée de vie T des électrons dans les pièges étant reliée à la profondeur E de ceux-ci par la relation bien connue : log x est fonction linéaire de E et l'on peut passer de la graduation en log T à celle en E dès que l'on connaît la valeur de la constante se. Les distributions obtenues, pour les deux « phosphors » sont représentées dans les figures 1 et 2. Un seul maximum apparaît, pour les deux « phosphors », à 30, 40 et 50°C; mais à 60°C il existe deux maximums distincts pour le « phosphor » 2 et un seul pour le « phosphor » 1. Nous allons essayer de montrer que ce changement d'allure est lié à la variation de la concentration en cobalt. Nous supposerons que : a. dans les deux « phosphors », la distribution des pièges liés au cuivre est la même que celle obtenue avec un ZnS : Cu étudié par ailleurs (3), de même concentration en cuivre 7.10-5 g par gramme, mais exempt
: log x est fonction linéaire de E et l'on peut passer de la graduation en log T à celle en E dès que l'on connaît la valeur de la constante se. Les distributions obtenues, pour les deux « phosphors » sont représentées dans les figures 1 et 2. Un seul maximum apparaît, pour les deux « phosphors », à 30, 40 et 50°C; mais à 60°C il existe deux maximums distincts pour le « phosphor » 2 et un seul pour le « phosphor » 1. Nous allons essayer de montrer que ce changement d'allure est lié à la variation de la concentration en cobalt. Nous supposerons que : a. dans les deux « phosphors », la distribution des pièges liés au cuivre est la même que celle obtenue avec un ZnS : Cu étudié par ailleurs (3), de même concentration en cuivre 7.10-5 g par gramme, mais exempt de cobalt; b. en première approximation tout au moins, l'intensité du groupe de pièges liés au cobalt est proportionnelle à la concentration de celui-ci. Dans ces conditions, nous traçons sur un même graphique pour chaque température T : la distribution de l'ensemble des pièges (cuivre + cobalt) du « phosphor » 1; la distribution des pièges liés au cuivre présentée par le ZnS : Cu à la même température; (courbe III); par différence, nous obtenons la distribution des pièges liés au cobalt dans le « phosphor » 1 (courbe I) ; nous divisons par k = 7 l'intensité de cette dernière distribution : nous obtenons ainsi la distribution « théorique » des pièges liés au cobalt dans le « phosphor » 2 (courbe II); Fig. 1 et 2. Courbes de distribution des pièges de deux ZnS : Cu, Co à différentes températures. nous superposons à ce groupe la distribution des pièges liés au cuivre, la même que ci-dessus pour le « phosphor » 1 ainsi que pour le produit ZnS : Cu exempt de cobalt; nous obtenons ainsi une distribution « théorique » de l'ensemble des pièges présents dans le « phosphor » 2, (courbe IV), que nous pouvons comparer
» 1; la distribution des pièges liés au cuivre présentée par le ZnS : Cu à la même température; (courbe III); par différence, nous obtenons la distribution des pièges liés au cobalt dans le « phosphor » 1 (courbe I) ; nous divisons par k = 7 l'intensité de cette dernière distribution : nous obtenons ainsi la distribution « théorique » des pièges liés au cobalt dans le « phosphor » 2 (courbe II); Fig. 1 et 2. Courbes de distribution des pièges de deux ZnS : Cu, Co à différentes températures. nous superposons à ce groupe la distribution des pièges liés au cuivre, la même que ci-dessus pour le « phosphor » 1 ainsi que pour le produit ZnS : Cu exempt de cobalt; nous obtenons ainsi une distribution « théorique » de l'ensemble des pièges présents dans le « phosphor » 2, (courbe IV), que nous pouvons comparer à la distribution « expérimentale » de la figure 2 (courbe V) (fig. 3 à 6). Le fait remarquable est qu'en procédant de la sorte on trouve bien, pour les distributions relatives à la température 60°C, un seul maximum avec le « phosphor » 1 pour lequel le groupe de pièges liés au cobalt est très fortement prépondérant, et deux maximums avec le « phosphor » 2 pour lequel les deux groupes sont d'importance comparable. Il apparaît donc que les différences d'allure observées pour ces deux distributions ne correspondent pas à une erreur d'expérience, mais au contraire viennent appuyer la validité de la méthode. Les distributions obtenues aux autres températures étudiées, aussi bien « théoriques » qu' « expérimentales », sont également d'allures identiques. Observons toutefois que si l'on désire étudier particulièrement les pièges liés au cobalt, on doit utiliser de préférence une concentration en cobalt à la fois suffisamment élevée Fig. 3 Fig.4 Fig. 5 Fig. 6 Fig. 3 à 6. Étude comparative des distributions des pièges des deux ZnS : Cu, Co à température fixée. Courbe 1 ( ) : Pièges liés au cobalt dans ZnS : Cu, Co « phosphor » 1 ; » il (-.-.-.): Id.
pièges liés au cobalt est très fortement prépondérant, et deux maximums avec le « phosphor » 2 pour lequel les deux groupes sont d'importance comparable. Il apparaît donc que les différences d'allure observées pour ces deux distributions ne correspondent pas à une erreur d'expérience, mais au contraire viennent appuyer la validité de la méthode. Les distributions obtenues aux autres températures étudiées, aussi bien « théoriques » qu' « expérimentales », sont également d'allures identiques. Observons toutefois que si l'on désire étudier particulièrement les pièges liés au cobalt, on doit utiliser de préférence une concentration en cobalt à la fois suffisamment élevée Fig. 3 Fig.4 Fig. 5 Fig. 6 Fig. 3 à 6. Étude comparative des distributions des pièges des deux ZnS : Cu, Co à température fixée. Courbe 1 ( ) : Pièges liés au cobalt dans ZnS : Cu, Co « phosphor » 1 ; » il (-.-.-.): Id. réduit au 1/7. » III ( ) ; ZnS : Cu; w IV ( ) : ZnS : Cu, Co «phosphor» 2 théorique (= courbe II + courbe III); M V ( ) : ZnS : Cu, Co « phosphor » 2 expérimental. (N. B. : Les ordonnées des courbes IV et V sont tracées à des échelles différentes pour plus de clarté et ne doivent pas être comparées.) pour que le groupe de pièges liés au cobalt soit relativement important par rapport au groupe de pièges liés au cuivre, pas trop élevée cependant pour que l'effet « killer » ne vienne pas entraîner l'extinction de la luminescence par le cobalt. Ainsi, bien que les résultats obtenus avec les deux concentrations étudiées se recoupent, il est clair que la détermination de la constante s obtenue en utilisant le « phosphor » 1 est plus précise que celle que permettrait le « phosphor » 2. (*) Séance du 28 janvier 1974. (1) M.-F. LE MOAL-DAIRE et F. SÉVERIN-ROLLAND, Comptes rendus, 277, série B, 1973, p. 159. (2) J. SADDY, J. Phys. Rad., 20, 1959, p. 890. (3) M. F. LE MOAL-DAIRE, Thèse Spécialité (Chimie-Physique), Paris, 1973. Laboratoire de Luminescence I, Université
IV et V sont tracées à des échelles différentes pour plus de clarté et ne doivent pas être comparées.) pour que le groupe de pièges liés au cobalt soit relativement important par rapport au groupe de pièges liés au cuivre, pas trop élevée cependant pour que l'effet « killer » ne vienne pas entraîner l'extinction de la luminescence par le cobalt. Ainsi, bien que les résultats obtenus avec les deux concentrations étudiées se recoupent, il est clair que la détermination de la constante s obtenue en utilisant le « phosphor » 1 est plus précise que celle que permettrait le « phosphor » 2. (*) Séance du 28 janvier 1974. (1) M.-F. LE MOAL-DAIRE et F. SÉVERIN-ROLLAND, Comptes rendus, 277, série B, 1973, p. 159. (2) J. SADDY, J. Phys. Rad., 20, 1959, p. 890. (3) M. F. LE MOAL-DAIRE, Thèse Spécialité (Chimie-Physique), Paris, 1973. Laboratoire de Luminescence I, Université de Paris VI, Tour 13, 4, place Jussieu, 75230 Paris-Cedex 05 et Laboratoire de Luminescence, U. E. R. Sciences de Reims, B. P. n° 347, 51100 Reims. ASTRONOMIE. La comète de Kohoutek (1973/) observée en lumière de résonance du radical oxydrique OH. Note (*) de MM. Jacques Blamont, Correspondant de l'Académie et Michel Festou. L'interprétation physique de nos observations de l'émission Lyman α de l'hydrogène atomique par les comètes de Bennett et d'Encke K1), (2)] a été interrompue par notre ignorance des propriétés physiques du radical OH. Nous nous sommes proposé de mesurer la durée de vie, inverse de la probabilité de dissociation, de ce radical dans l'espace interplanétaire, grâce à l'émission de la comète de Kohoutek. DESCRIPTION DE L'EXPÉRIENCE. L'expérience consiste à obtenir une photographie monochromatique de la comète à la longueur d'onde de résonance de la bande (0, 0) de OH à 3 090 Å et à en étudier la distribution d'intensité : le signal lumineux est proportionnel à la densité intégrée des radicaux OH le long de la ligne de visée; on en déduit la distribution de densité de ces radicaux à partir du noyau cométaire. L'appareil est un télescope photographique placé derrière un héliostat (fig. 1).
l'Académie et Michel Festou. L'interprétation physique de nos observations de l'émission Lyman α de l'hydrogène atomique par les comètes de Bennett et d'Encke K1), (2)] a été interrompue par notre ignorance des propriétés physiques du radical OH. Nous nous sommes proposé de mesurer la durée de vie, inverse de la probabilité de dissociation, de ce radical dans l'espace interplanétaire, grâce à l'émission de la comète de Kohoutek. DESCRIPTION DE L'EXPÉRIENCE. L'expérience consiste à obtenir une photographie monochromatique de la comète à la longueur d'onde de résonance de la bande (0, 0) de OH à 3 090 Å et à en étudier la distribution d'intensité : le signal lumineux est proportionnel à la densité intégrée des radicaux OH le long de la ligne de visée; on en déduit la distribution de densité de ces radicaux à partir du noyau cométaire. L'appareil est un télescope photographique placé derrière un héliostat (fig. 1). L'ensemble est embarqué à bord de l'avion Convair 990 de la NASA mis en œuvre par Ames Research Center. La trajectoire est maintenue perpendiculaire à la direction de visée de la comète. Quatre vols ont été faits en janvier 1974, d'une durée de 1 h chacun, à l'altitude de 12 000 m, suivant une trajectoire pratiquement Sud-Nord à 125° W, entre 40° et 45° de latitude Nord de façon à maintenir la direction d'observation de la comète perpendiculaire à la fenêtre d'observation. Les résultats présentés dans cette Note ont été obtenus le 15 janvier 1974 (T. U.) alors que la comète, dont la grandeur visuelle était légèrement supérieure à +5 et l'élévation sur l'horizon variait pendant l'observation de 22° à 15°, se trouvait à des distances de 0,63 UA du Soleil et de 0,82 UA de la Terre. La raison de l'emploi d'un avion était de gagner un facteur 3 à 5 sur la diffusion atmosphérique à 3 000 Å, alors que l'intensité de l'émission OH à observer d'un observatoire situé au sol pouvait a priori être estimée très faible. En fait les résultats de nos expériences montrent que de telles photographies monochromatiques en lumière de OH seraient obtenues du
000 m, suivant une trajectoire pratiquement Sud-Nord à 125° W, entre 40° et 45° de latitude Nord de façon à maintenir la direction d'observation de la comète perpendiculaire à la fenêtre d'observation. Les résultats présentés dans cette Note ont été obtenus le 15 janvier 1974 (T. U.) alors que la comète, dont la grandeur visuelle était légèrement supérieure à +5 et l'élévation sur l'horizon variait pendant l'observation de 22° à 15°, se trouvait à des distances de 0,63 UA du Soleil et de 0,82 UA de la Terre. La raison de l'emploi d'un avion était de gagner un facteur 3 à 5 sur la diffusion atmosphérique à 3 000 Å, alors que l'intensité de l'émission OH à observer d'un observatoire situé au sol pouvait a priori être estimée très faible. En fait les résultats de nos expériences montrent que de telles photographies monochromatiques en lumière de OH seraient obtenues du sol avec des temps de pose de l'ordre de 30 à 60 mn sur une comète de grandeur apparente 5 à condition d'utiliser un télescope à focale 12. La fenêtre d'entrée, en quartz, mesure 25x35 cm; l'héliostat, placé à environ 50 cm, est un miroir elliptique d'axes respectivement 55 et 33 cm. Il est stabilisé par deux gyroscopes corrigeant les mouvements en azimuth et en élévation. Les mouvements non corrigés créent une rotation de l'image autour de l'axe du télescope de ± 0,25°, soit un effet négligeable (de l'ordre de 5 n) par rapport aux dimensions de l'image obtenue (environ 1 mm) placée au centre du champ. La précision de pointage est de 10 secondes d'arc. En réalité, les premiers vols ont révélé une dérive importante dans une direction, qu'il a fallu corriger continuellement pendant l'expérience en maintenant à l'œil la comète, au centre du champ de 1,5° du chercheur grâce à une commande de rappel manuelle. Les photographies obtenues présentent donc une précision de pointage de 10 secondes d'arc dans une direction et un élargissement par dérive d'environ 1 minute d'arc dans la direction perpendiculaire. Le comportement de l'appareil pendant l'expérience et les photographies de planètes obtenues dans les
33 cm. Il est stabilisé par deux gyroscopes corrigeant les mouvements en azimuth et en élévation. Les mouvements non corrigés créent une rotation de l'image autour de l'axe du télescope de ± 0,25°, soit un effet négligeable (de l'ordre de 5 n) par rapport aux dimensions de l'image obtenue (environ 1 mm) placée au centre du champ. La précision de pointage est de 10 secondes d'arc. En réalité, les premiers vols ont révélé une dérive importante dans une direction, qu'il a fallu corriger continuellement pendant l'expérience en maintenant à l'œil la comète, au centre du champ de 1,5° du chercheur grâce à une commande de rappel manuelle. Les photographies obtenues présentent donc une précision de pointage de 10 secondes d'arc dans une direction et un élargissement par dérive d'environ 1 minute d'arc dans la direction perpendiculaire. Le comportement de l'appareil pendant l'expérience et les photographies de planètes obtenues dans les mêmes conditions par l'appareil confirment exactement ce point de vue. L'instrument utilisé est un télescope Texereau (3) constitué d'un miroir hyperbolique (b = -1,7) de 60 cm de distance focale et de 30 cm de diamètre (y/2, en fait diaphragmé par les différentes obturations à 70 de la surface utile) muni d'un correcteur de coma à deux lentilles calculé par M. Paul. En fait, nous avons remplacé dans ce télescope le correcteur de coma par un correcteur de coma identique mais à lentilles de silice : les qualités de l'instrument ont été conservées par ce changement; le champ est plan sur plus de 2° et les images d'étoiles obtenues présentent sur tout le champ une résolution photographique de ± 5" à comparer avec un diamètre du grain de 3". Un filtre interférentiel, calculé pour les angles d'incidence élevés utilisés dans ce télescope (i = 5° 14°), de 50 mm de diamètre, 30 % de transmission à 3 090 Å et d'une bande passante de 70 Å (fig. 2), est placé derrière le correcteur. Le film, de type 103 a O-UV Kodak, est placé dans le plan focal; il est étalonné avant et après le vol au moyen du dispositif suivant
muni d'un correcteur de coma à deux lentilles calculé par M. Paul. En fait, nous avons remplacé dans ce télescope le correcteur de coma par un correcteur de coma identique mais à lentilles de silice : les qualités de l'instrument ont été conservées par ce changement; le champ est plan sur plus de 2° et les images d'étoiles obtenues présentent sur tout le champ une résolution photographique de ± 5" à comparer avec un diamètre du grain de 3". Un filtre interférentiel, calculé pour les angles d'incidence élevés utilisés dans ce télescope (i = 5° 14°), de 50 mm de diamètre, 30 % de transmission à 3 090 Å et d'une bande passante de 70 Å (fig. 2), est placé derrière le correcteur. Le film, de type 103 a O-UV Kodak, est placé dans le plan focal; il est étalonné avant et après le vol au moyen du dispositif suivant : une lampe à décharge Zn-Cd émettant une raie à 3 080 Å éclaire un diffuseur double derrière lequel est placé un ensemble de six trous de diamètre calibré variant d'un rapport 2 situés dans le même plan; ils éclairent à leur tour un dépoli dont l'effet est de créer six plages sur le film. Les temps de pose des calibrations du film sont les mêmes que les temps de pose sur la comète. Trois clichés correctement posés ont été obtenus pour des temps de pose de 10, 15 et 20 mn dont le noircissement maximal est de 0,45, 1,38 et 0,82. Il faut tenir compte pour comprendre ces nombres de la variation de la hauteur de la comète sur l'horizon pendant les mesures. La courbe de calibration des films, obtenue jusqu'à un noircissement de 1,65, est linéaire jusqu'au noircissement 1,1; tous les clichés obtenus sont donc utilisables au point de vue photométrique. DONNÉES OBTENUES. La figure 3 présente les isophotes en lumière monochromatique OH obtenus à partir du cliché exposé 15 mn. Les valeurs indiquées sont des intensités relatives. Il est à noter que les trois séries d'isophotes coïncident pratiquement. Nous attribuons la forme elliptique à la dérive de