jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
les décharges de l'excitateur exercent une action sensible sur un résonateur, il faut qu'elles se succèdent avec une certaine fréquence et que l'appareil soit en activité depuis un certain temps. Ces faits se conçoivent très bien si on admet que la température de l'étincelle doit dépasser une certaine valeur β pour que les oscillations soient possibles. Cette température β qui n'est pas atteinte dans une décharge isolée lorsque la température initiale de l'étincelle est la température ordinaire, pourra être dépassée, si l'appareil fonctionne avec une fréquence d'étincelles et un temps suffisants pour amener le milieu traversé par l'étincelle à une température telle que par réchauffement dû à chaque étincelle, la température de cette dernière dépasse β. Dans le même ordre d'idées on comprend très bien certaines expériences de M. Töpler dans lesquelles on constate qu'un courant d'air lancé à travers l'étincelle de l'excitateur fait cesser le caractère oscillatoire de la décharge, ou, qu'une mince couche d'eau déposée sur la surface polaire du vibrateur supprime tout effet oscillatoire sur le résonateur. Le courant d'air a pour effet d'empêcher une même couche d'air d'être traversée plusieurs fois par la décharge; la vaporisation de la couche d'eau exigeant une dépense supplémentaire d'énergie assez considérable, w augmente beaucoup, tandis que IV reste sensiblement constant. De l'action de la couche d'eau sur le caractère oscillatoire de l'excitateur, M. Töpler conclut que la foudre n'est pas une décharge oscillatoire; les raisonnements précédents de Hertz expliquaient le fonctionnement de l'excitateur par des raisons analogues. Ausbrettung elektrischer Kraft, p. 43. » Töpler. Wied. Ann., t. 46, p. 465. font voir nettement que cette conclusion n'est pas fondée l'energie totale dépensée dans la décharge d'un nuage orageux étant très considérable par rapport à l'énergie d'une décharge hertzienne. On peut rendre compte de la même façon de l'influence de la distance explosive du vibrateur sur le caractère oscillatoire de sa décharge. Soit la température qu'il faut atteindre dans l'étincelle pour que la décharge puisse être oscillatoire, soit s la section, la longueur de l'étincelle, d la densité absolue de l'air, y sa chaleur spécifique sous pression constante, E l'équivalent mécanique
considérable, w augmente beaucoup, tandis que IV reste sensiblement constant. De l'action de la couche d'eau sur le caractère oscillatoire de l'excitateur, M. Töpler conclut que la foudre n'est pas une décharge oscillatoire; les raisonnements précédents de Hertz expliquaient le fonctionnement de l'excitateur par des raisons analogues. Ausbrettung elektrischer Kraft, p. 43. » Töpler. Wied. Ann., t. 46, p. 465. font voir nettement que cette conclusion n'est pas fondée l'energie totale dépensée dans la décharge d'un nuage orageux étant très considérable par rapport à l'énergie d'une décharge hertzienne. On peut rendre compte de la même façon de l'influence de la distance explosive du vibrateur sur le caractère oscillatoire de sa décharge. Soit la température qu'il faut atteindre dans l'étincelle pour que la décharge puisse être oscillatoire, soit s la section, la longueur de l'étincelle, d la densité absolue de l'air, y sa chaleur spécifique sous pression constante, E l'équivalent mécanique de la chaleur. Pour élever la température de l'air de t° Il faudra dépenser une quantité d'énergie w = Esldyt. t. Si on admet que la résistance de l'étincelle est comparable aux résistances métalliques, la résistance est donnée par la formule = ρ l. La résistance critique est une constante pour un excitateur; donc si s augmente, s restant constant on voit que p diminue; étant une fonction décroissante de la température, pour que p diminue il faut que β augmente, donc β croît avec l. Pour un excitateur donné ρ étant constant, et d'autre part E, d, y étant constants si s est invariable on peut mettre w sous la forme w = F (s), F (s) étant une fonction croissante de s'annulant avec s et croissant plus rapidement que l. Pour que les oscillations soient possibles il faut que F (β) V' F (s) > 0 et l'énergie dépensée pendant les oscillations sera, abstraction faite des rayonnements IV' F (s). Si on maintient C et V constants on voit que l'excitateur présentera une énergie disponible dans les oscillations d'autant plus grande que la distance explosive sera plus petite c-à-d. que le rayon des pôles (supposés sphériques) de l'excitateur
pour un excitateur; donc si s augmente, s restant constant on voit que p diminue; étant une fonction décroissante de la température, pour que p diminue il faut que β augmente, donc β croît avec l. Pour un excitateur donné ρ étant constant, et d'autre part E, d, y étant constants si s est invariable on peut mettre w sous la forme w = F (s), F (s) étant une fonction croissante de s'annulant avec s et croissant plus rapidement que l. Pour que les oscillations soient possibles il faut que F (β) V' F (s) > 0 et l'énergie dépensée pendant les oscillations sera, abstraction faite des rayonnements IV' F (s). Si on maintient C et V constants on voit que l'excitateur présentera une énergie disponible dans les oscillations d'autant plus grande que la distance explosive sera plus petite c-à-d. que le rayon des pôles (supposés sphériques) de l'excitateur entre lesquels jaillissent les étincelles est plus considérable. On conçoit de plus que pour des distances explosives supérieures à une certaine valeur β, les oscillations seront impossibles. Ces considérations rendent bien compte d'une expérience de MM. Ebert et Wiedemann. Ces auteurs font éclater les étincelles au vibrateur de Hertz sous un même potentiel explosif, quand l'excitateur est éclairé ou non par les radiations ultra-violette d'une lampe à arc; ils constatent que la décharge de l'excitateur non éclairé, très active sur un résonateur, cesse de l'être dès qu'on éclaire l'excitateur par la lampe à arc. Le potentiel étant maintenu constant dans les deux parties de l'expérience W=-%CV' reste invariable; sous l'action de la lumière ultra-violette, la distance explosive avait augmenté d'environ la moitié de la valeur primitive, par conséquent w == F(l) a augmenté dans un rapport plus grand que le rapport des distances explosives et il est possible que W-to < o. Dans tous les cas l'énergie W-w disponible pendant les oscillations a diminué. On explique de la même façon l'influence de la courbure des pôles constatée par Hertz. Supposons maintenant que l'excitateur de Hertz soit placé et excité dans des conditions telles que sa décharge soit oscillatoire et qu'il
un même potentiel explosif, quand l'excitateur est éclairé ou non par les radiations ultra-violette d'une lampe à arc; ils constatent que la décharge de l'excitateur non éclairé, très active sur un résonateur, cesse de l'être dès qu'on éclaire l'excitateur par la lampe à arc. Le potentiel étant maintenu constant dans les deux parties de l'expérience W=-%CV' reste invariable; sous l'action de la lumière ultra-violette, la distance explosive avait augmenté d'environ la moitié de la valeur primitive, par conséquent w == F(l) a augmenté dans un rapport plus grand que le rapport des distances explosives et il est possible que W-to < o. Dans tous les cas l'énergie W-w disponible pendant les oscillations a diminué. On explique de la même façon l'influence de la courbure des pôles constatée par Hertz. Supposons maintenant que l'excitateur de Hertz soit placé et excité dans des conditions telles que sa décharge soit oscillatoire et qu'il exerce par conséquent une action sensible sur le résonateur. Quelle est la nature de ce genre d'oscillations du vibrateur? Nous avons vu que pour une décharge par étincelle quelconque, la première période, définie comme nous l'avons fait, est toujours plus grande que la suivante, même si l'on suppose que la résistance totale devienne constante avant le premier maximum de l'intensité. Cette supposition est très vraisemblable pour les condensateurs de capacité suffisamment grande. Si la capacité est suffisamment petite on a vu que la décharge n'est oscillatoire en aucun moment de sa durée, et nous avons vu ce dernier cas réalisé dans certaines expériences de Hertz; il est donc probable que même avec un vibrateur de Hertz fonctionnant très bien, la résistance totale du circuit du vibrateur ne tombe au-dessous de la résistance critique qui permet les oscillations qu'après la dépense d'une fraction assez notable de l'énergie de chaque décharge. De plus, on désigne par Re la résistance critique définie par la relation – = o où R, L et C ont les significations précédemment indiquées et par Rm la résistance au-dessous de laquelle le terme est négligeable devant 1. Pendant que la résistance passe de la valeur Rc à la
résistance totale devienne constante avant le premier maximum de l'intensité. Cette supposition est très vraisemblable pour les condensateurs de capacité suffisamment grande. Si la capacité est suffisamment petite on a vu que la décharge n'est oscillatoire en aucun moment de sa durée, et nous avons vu ce dernier cas réalisé dans certaines expériences de Hertz; il est donc probable que même avec un vibrateur de Hertz fonctionnant très bien, la résistance totale du circuit du vibrateur ne tombe au-dessous de la résistance critique qui permet les oscillations qu'après la dépense d'une fraction assez notable de l'énergie de chaque décharge. De plus, on désigne par Re la résistance critique définie par la relation – = o où R, L et C ont les significations précédemment indiquées et par Rm la résistance au-dessous de laquelle le terme est négligeable devant 1. Pendant que la résistance passe de la valeur Rc à la valeur Rm la période d'oscillation définie par la relation 1 ~i 8 V LU~417» 9 Il est probable que pendant cette durée, la décharge effectue plusieurs oscillations, en raison même de la faible capacité de l'excitateur et de sa très petite période d'oscillation Tm. En définissant la période comme étant la durée comprise entre deux zéros consécutifs de l'intensité, on peut énoncer cette proposition: Dans chaque décharge, l'excitateur de Hertz émet successivement des vibrations de longueurs d'onde décroissantes jusqu'à la valeur normale rn n ^Ic (Les dernières vibrations ont probablement une durée plus longue que Tn, mais leur amplitude est trop petite pour qu'elles exercent une nouvelle action perturbatrice sensible.) Cette proposition précise l'hypothèse émise par MM. Sarasohn et de la Rive pour expliquer la résonance multiple. MM. Poincaré et Bjerknes ont donné de ce dernier phénomène une autre interprétation basée sur l'hypothèse que la décharge de l'excitateur a une forme pendulaire très amortie. Pour expliquer certaines contradictions de cette hypothèse avec l'expérience, M. Drude admet que l'excitateur émet une vibration complexe formée par la superposition de plusieurs vibrations pendulaires amorties de période sous multiple de la plus grande. Les considérations précédentes montrent dans quel sens il faut modifier l'hypothèse
la durée comprise entre deux zéros consécutifs de l'intensité, on peut énoncer cette proposition: Dans chaque décharge, l'excitateur de Hertz émet successivement des vibrations de longueurs d'onde décroissantes jusqu'à la valeur normale rn n ^Ic (Les dernières vibrations ont probablement une durée plus longue que Tn, mais leur amplitude est trop petite pour qu'elles exercent une nouvelle action perturbatrice sensible.) Cette proposition précise l'hypothèse émise par MM. Sarasohn et de la Rive pour expliquer la résonance multiple. MM. Poincaré et Bjerknes ont donné de ce dernier phénomène une autre interprétation basée sur l'hypothèse que la décharge de l'excitateur a une forme pendulaire très amortie. Pour expliquer certaines contradictions de cette hypothèse avec l'expérience, M. Drude admet que l'excitateur émet une vibration complexe formée par la superposition de plusieurs vibrations pendulaires amorties de période sous multiple de la plus grande. Les considérations précédentes montrent dans quel sens il faut modifier l'hypothèse faite sur le mouvement de l'électricité dans l'excitateur pour faire concorder la théorie avec l'expérience. Lille, le 20 avril 1897. 1 Sarasohn et de la Rive. Arch. des Sc. Phys. et nat., t. 23, p. 113. a Poincaré. Electricité et Optique. Carré, éditeur. Paris, 1891. 8 Bjerknes. Wied. Ann., t. 44, p. 75. Drude. Wied. Ann., t. 60, p. 18. Et maintenant il vient de rassembler cet ensemble considérable de recherches en un beau volume que nous signalons ici à l’attention de nos lecteurs et qui constitue, comme l’indique son titre, un véritable traité d’optique des oscillations électriques, écrit par une des autorités les plus compétentes en la matière. Ce livre se recommande de lui-même, mais nous n’en tenions pas moins à lui payer ici un juste tribut d’éloges. E. S. CHIMIE Revue des travaux faits en Suisse. R. Nietzki ET E. Burckhardt. SUR LES dérivés chiniques DE LA PHÉNOLPHTALEINE (Berichte XXX, 175 page) Nietzki et Schröter ont préparé depuis longtemps au moyen de l’éther quinoïdique de la fluorescéine, l’éther quinoidique diéthylque et l’éther monohydroxylique, ils ont montré que ces substances se forment en même temps que l’ether lactoïdique diéthylque par élévation alcaline au moyen du bromure d’éthyle. Les auteurs
44, p. 75. Drude. Wied. Ann., t. 60, p. 18. Et maintenant il vient de rassembler cet ensemble considérable de recherches en un beau volume que nous signalons ici à l’attention de nos lecteurs et qui constitue, comme l’indique son titre, un véritable traité d’optique des oscillations électriques, écrit par une des autorités les plus compétentes en la matière. Ce livre se recommande de lui-même, mais nous n’en tenions pas moins à lui payer ici un juste tribut d’éloges. E. S. CHIMIE Revue des travaux faits en Suisse. R. Nietzki ET E. Burckhardt. SUR LES dérivés chiniques DE LA PHÉNOLPHTALEINE (Berichte XXX, 175 page) Nietzki et Schröter ont préparé depuis longtemps au moyen de l’éther quinoïdique de la fluorescéine, l’éther quinoidique diéthylque et l’éther monohydroxylique, ils ont montré que ces substances se forment en même temps que l’ether lactoïdique diéthylque par élévation alcaline au moyen du bromure d’éthyle. Les auteurs du présent mémoire ont fait les mêmes recherches avec la phénilphtaléine; en éthylant la phénolphtaléine en solution alcaline avec le bromure d’éthyle ils ont obtenu l’éther diéthylque incolore déjà décrit par d’autres auteurs et dont ils ont reconnu comme ceux-ci la constitution lactoïdique. Dans le but de préparer un éther quinoidique Ils sont partis de l’ether carboxylique de la phénolphtaline déjà décrit par Herzig; ils n’ont pas réussi de même que cet auteur à le transformer par oxydation en éther quinoïdique de la phénolphtaléine mais les expériences qu’ils avaient faites avec la fluorescéine et l’éosine les ont conduits au but désiré. En effet tandis que la fluorescéine paraît exister aussi bien sous la forme quinoidique que sous la forme lactoïdique et fournit des éthers appartenant à ces deux modifications, l’éosine paraît être exclusivement de constitution quinoïdique. Cette observation a engagé les auteurs à transformer d’abord l’éther de la phénolphtaléine en dérivé chrome; ils ont obtenu par l’action du brome sur le dit éther en solution acétique l’éther de la tétrabromophthalène lequel cristallise dans l’acide acétique en aiguilles incolores fusibles à 163°, possédant la formule C6H4Br4O4. Chauffé avec l’anhydride acétique il fournit un dérivé diacétylé C22H20O4Br4 (C2H3O)2 fusible à 231°. L’éther
quinoidique Ils sont partis de l’ether carboxylique de la phénolphtaline déjà décrit par Herzig; ils n’ont pas réussi de même que cet auteur à le transformer par oxydation en éther quinoïdique de la phénolphtaléine mais les expériences qu’ils avaient faites avec la fluorescéine et l’éosine les ont conduits au but désiré. En effet tandis que la fluorescéine paraît exister aussi bien sous la forme quinoidique que sous la forme lactoïdique et fournit des éthers appartenant à ces deux modifications, l’éosine paraît être exclusivement de constitution quinoïdique. Cette observation a engagé les auteurs à transformer d’abord l’éther de la phénolphtaléine en dérivé chrome; ils ont obtenu par l’action du brome sur le dit éther en solution acétique l’éther de la tétrabromophthalène lequel cristallise dans l’acide acétique en aiguilles incolores fusibles à 163°, possédant la formule C6H4Br4O4. Chauffé avec l’anhydride acétique il fournit un dérivé diacétylé C22H20O4Br4 (C2H3O)2 fusible à 231°. L’éther ci-dessus se dissout incolore dans les alcalis lorsqu’on ajoute à sa solution alcaline (avec 4 mol. de KOH) du ferricyanure de potassium elle se colore en bleu intense et laisse déposer bientôt une bouillie de flocons bleus constitués par le sel de potassium de l’éther quinoïdique de la tétrabromophénolphtaléine. Ce sel est à peu soluble dans l’eau; il se dissout facilement dans l’alcool; sa coloration bleue passe au jaune par l’addition d’un acide et l’éther qu’on en sépare est saponifié par l’ébullition avec les acides étendus pour donner la tétrabromophénolphtaléine de Baejer tandis qu’il est beaucoup plus stable envers les alcalis. L’éther lui-même qu’on obtient en ajoutant de l’acide acétique à la solution du sel de potassium recouvert de benzène, qui s’en empare et dans lequel il cristallise, est en prismes rouge sang, fusibles à 210-213°. Tandis que la phénolphtaléine ne se fixe pas sur les fibres cet éther constitue une matière colorante assez puissante, elle se fixe sur la laine et la soie en une nuance bleue, pure à la lumière naturelle et violacée à la lumière artificielle. La manière dont se comporte cette matière colorante permet de démontrer par une expérience élégante la théorie chimique de la teinture;
sel est à peu soluble dans l’eau; il se dissout facilement dans l’alcool; sa coloration bleue passe au jaune par l’addition d’un acide et l’éther qu’on en sépare est saponifié par l’ébullition avec les acides étendus pour donner la tétrabromophénolphtaléine de Baejer tandis qu’il est beaucoup plus stable envers les alcalis. L’éther lui-même qu’on obtient en ajoutant de l’acide acétique à la solution du sel de potassium recouvert de benzène, qui s’en empare et dans lequel il cristallise, est en prismes rouge sang, fusibles à 210-213°. Tandis que la phénolphtaléine ne se fixe pas sur les fibres cet éther constitue une matière colorante assez puissante, elle se fixe sur la laine et la soie en une nuance bleue, pure à la lumière naturelle et violacée à la lumière artificielle. La manière dont se comporte cette matière colorante permet de démontrer par une expérience élégante la théorie chimique de la teinture; si l’on acidifie en effet avec précaution la solution bleue du sel de potasse avec de l’acide acétique cette solution devient incolore lorsqu’elle est suffisamment étendue; si l’on y introduit un écheveau de soie ou de laine et qu’on chauffe, la soie et la laine prennent une nuance bleue intense quoique le bain reste incolore, ce qui prouve que les fibres animales se comportent envers l’acide et la matière colorante à la façon d’un alcali. La peau mise en contact avec l’éther libre prend de même une coloration bleue intense. Les auteurs ont transformé cet éther en éther diéthylique par l’action de l’iodure d’éthyle sur le sel d’argent. Ce composé cristallise en aiguilles jaune-soufre, fusibles à 150-151° et correspond à la formule C9H8O4Br4. Chauffé en solution alcoolique avec une petite quantité d’acide sulfurique étendu il fournit par saponification partielle un éther monoethylique C22H20O4(Br4) aiguilles incolores fusibles à 237° et se dissolvant dans les alcalis étendus sans coloration, ce qui prouve qu’il n’existe que sous la forme lactoïdique. C’est un éther hydroxylique qui se laisse acétyler avec la plus grande facilité pour donner un dérivé acétylé C22H20O5Br4 cristallise en aiguilles incolores, fusibles à 110-111°. En cherchant à éthénier la tétrabromophénolphtaléine en
quoique le bain reste incolore, ce qui prouve que les fibres animales se comportent envers l’acide et la matière colorante à la façon d’un alcali. La peau mise en contact avec l’éther libre prend de même une coloration bleue intense. Les auteurs ont transformé cet éther en éther diéthylique par l’action de l’iodure d’éthyle sur le sel d’argent. Ce composé cristallise en aiguilles jaune-soufre, fusibles à 150-151° et correspond à la formule C9H8O4Br4. Chauffé en solution alcoolique avec une petite quantité d’acide sulfurique étendu il fournit par saponification partielle un éther monoethylique C22H20O4(Br4) aiguilles incolores fusibles à 237° et se dissolvant dans les alcalis étendus sans coloration, ce qui prouve qu’il n’existe que sous la forme lactoïdique. C’est un éther hydroxylique qui se laisse acétyler avec la plus grande facilité pour donner un dérivé acétylé C22H20O5Br4 cristallise en aiguilles incolores, fusibles à 110-111°. En cherchant à éthénier la tétrabromophénolphtaléine en solution alcaline au moyen du bromure d’éthyle les auteurs n’ont pu obtenir aucune des substances dont il vient d’être question mais seulement un éther diéthylique incolore fusible à 175° qui est sans doute de forme lactoïdique et qui correspond à la formule C22H20O4Br2. H. Brunner ET E. Chuard. SUR L’ACIDE monojodsuccinique (Berichte, XXX. 200. Lausanne). Les auteurs ont signalé autrefois, à l’occasion de recherches sur l’absorption de l’iode par les sucs végétaux, qu’il se formait de l’acide monojodsuccinique qu’ils avaient isolé à l’état de sel basique de plomb CH3.COO.CO.Pb Ce sel se décompose en solution aqueuse concentrée ainsi que lorsqu’on le chauffe en éliminant du jodure de plomb et traité par l’argent et l’eau fournit de l’acide malique. Les auteurs ont cherché à préparer synthétiquement l’acide monojodsuccinique pour le comparer à celui dont ils avaient constaté la formation, ils l’ont obtenu le mieux, mais à l’état de sel de plomb seulement, en faisant réagir l’iodure de potassium sur l’acide monobromsuccinique en solution dans l’alcool absolu et à la température ordinaire, puis en le traitant par l’acétate de plomb. Le sel de plomb ainsi préparé est exactement semblable à celui qu’ils avaient retiré des sucs végétaux après absorption d’iode. L’acide libre