jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
la plus forte augmentation de température, 9°.01, entre le 8 et le 9 décembre 1895. Il arrive parfois qu'il fait plus chaud dans la station de la montagne que dans celle de la plaine. Ce fait peut se produire pendant une ou plusieurs journées entières et n'a lieu que pendant les mois froids de l'année, alors que la plaine est recouverte de brouillard, tandis que le soleil resplendit sur la montagne. Ce fait s'est produit pendant 5 jours en 1896, mais pour les deux premiers l'influence précisée ci-dessus n'a pas une entière valeur, et d'autres facteurs plus importants ont dû jouer leur rôle. Voici les dates et les températures correspondantes des deux stations 31 janvier 1896 1°.75 5 janvier Genève 3 février 2°.29 8 février 2°.89 Genève Saint-Bernard + 0°.52 + 0°.58 1°.24 Saint-Bernard 12 février 2°.64 Nombre de jours dont la température est comprise entre et et et et et et et et 15 -10 5 5 0 5 +10 + 15 +20 SAINT-HERNAUD, 1896. TEMPÉRATURE. Nombre Écarts extrêmes Écarts de chanse entre 2 jours consécutifs Écarts de signe négatifs positifs consecutifs négatifs positifs Déc 1895 13 16 16 -17,83 -0.89 te 8 + 6.93 le 30 -13,09 9.01 te 7 + 9.01 le 9 Janv 1896 12 20 8 3.55 -11.96 le 9 + 9.59 le 31 2.76 -13.39 le 9 + 7.39 le 14 Février 4 25 4 4.25 -6.03 le 1 1,66 4.99 le 21 -18.28 le 26 Mars 8 22 3 35 6.99 te 29 + 7.43 le 17 1.50 4.34 le 29 + 3.73 le 7 Avril 21 9 3 3.53 9.75 le 13 + 4.38 le 29 2.06 6.36 le 13 + 4.59 le 25 Mai 18 13 10 2.61 -9.52 le 21 + 2.77 le 2,86 -7.82 le 2 + 4.38 le 1 Juin 28 12 7 2.00 4.17 le 9 + 4.04 le 14 2.08 4.79 le 20 + 5.78 le 13 Juillet 12 19 8 3.08 -4.60 le 2 + 5.90 le 12 1.85 -3.75 le 17 Août 24 7 6 3.18 9.50 le 28 + 3.08 le 4 2.33
te 7 + 9.01 le 9 Janv 1896 12 20 8 3.55 -11.96 le 9 + 9.59 le 31 2.76 -13.39 le 9 + 7.39 le 14 Février 4 25 4 4.25 -6.03 le 1 1,66 4.99 le 21 -18.28 le 26 Mars 8 22 3 35 6.99 te 29 + 7.43 le 17 1.50 4.34 le 29 + 3.73 le 7 Avril 21 9 3 3.53 9.75 le 13 + 4.38 le 29 2.06 6.36 le 13 + 4.59 le 25 Mai 18 13 10 2.61 -9.52 le 21 + 2.77 le 2,86 -7.82 le 2 + 4.38 le 1 Juin 28 12 7 2.00 4.17 le 9 + 4.04 le 14 2.08 4.79 le 20 + 5.78 le 13 Juillet 12 19 8 3.08 -4.60 le 2 + 5.90 le 12 1.85 -3.75 le 17 Août 24 7 6 3.18 9.50 le 28 + 3.08 le 4 2.33 4.89 le 20 + 4.68 le 14 Septembre 19 10 2.63 -7.43 le 25 + 5.94 le 18 2.43 -7.34 le 20 + 5.78 le 27 Octobre 26 5 6 3.29 8.64 le 24 + 3.55 le 7 2.07 5.87 le 24 + 5.35 le 29 Novembre 25 5 5 2.41 6.29 le 25 + 2.40 le 32 -7.71 3.53 le 15 + 4.27 le 26 Année. 201 164 86 3.10 -11.96 te 9 + 9.05 le 9 janvier 1896. février 1896. janvier 1896 décembre 1895. L'écart a été nul le 27 mars La température moyenne du 30 septembre 1896 est de 4.73 au lieu de -4.30 comme on l'a imputé par erreur dans le résumé mensuel On a relevé pour Genève la température moyenne de 5 en 5 jours pour l'année entière, du 1er janvier au 31 décembre 1896, en inscrivant à côté l'écart, soit la différence avec le chiffre moyen calculé par la formule déduite des soixante années de 1826 à 1885. Lorsque l'écart observé dépasse les limites de l'écart probable et constitue ainsi une anomalie, le chiffre est mis entre parenthèses. Sur les 73 pentades, on en trouve 28 seulement avec le signe + et 45 avec
2.41 6.29 le 25 + 2.40 le 32 -7.71 3.53 le 15 + 4.27 le 26 Année. 201 164 86 3.10 -11.96 te 9 + 9.05 le 9 janvier 1896. février 1896. janvier 1896 décembre 1895. L'écart a été nul le 27 mars La température moyenne du 30 septembre 1896 est de 4.73 au lieu de -4.30 comme on l'a imputé par erreur dans le résumé mensuel On a relevé pour Genève la température moyenne de 5 en 5 jours pour l'année entière, du 1er janvier au 31 décembre 1896, en inscrivant à côté l'écart, soit la différence avec le chiffre moyen calculé par la formule déduite des soixante années de 1826 à 1885. Lorsque l'écart observé dépasse les limites de l'écart probable et constitue ainsi une anomalie, le chiffre est mis entre parenthèses. Sur les 73 pentades, on en trouve 28 seulement avec le signe + et 45 avec le signe en ce qui concerne l'écart. Sur les 28 écarts positifs, un tiers seulement, soit 9, dépassent les limites de l'écart probable, dont 5 dans le seul mois de mars. La plus longue période de chaleur relative comprend cinq pentades consécutives avec le signe - et s'étend du 2 au 26 mars. Sur les 45 pentades ayant des écarts négatifs, plus de la moitié, soit 26, ont été particulièrement froides, ou, en d'autres termes, ont présenté des écarts dépassant les limites de l'écart probable. La plus longue période de froid relatif comprend 9 pentades consécutives et s'étend du 25 juillet au 7 septembre; puis viennent deux autres périodes de froid relativement un peu moindre; l'une embrasse 8 pentades consécutives et va du 2 janvier au 1er mars; l'autre en compte 7, commençant le 13 octobre pour finir le 16 novembre. Le plus fort écart positif, +6°.35, tombe sur la période du 17 au 21 mars, et le plus fort écart négatif, – 4°.65, sur celle du 25 au 25 mai. Le plus fort abaissement de température, 6°.74, a eu lieu entre la 17e et la 18e pentade; ensuite vient un abaissement de température de 5°.72 entre la 24e et
au 26 mars. Sur les 45 pentades ayant des écarts négatifs, plus de la moitié, soit 26, ont été particulièrement froides, ou, en d'autres termes, ont présenté des écarts dépassant les limites de l'écart probable. La plus longue période de froid relatif comprend 9 pentades consécutives et s'étend du 25 juillet au 7 septembre; puis viennent deux autres périodes de froid relativement un peu moindre; l'une embrasse 8 pentades consécutives et va du 2 janvier au 1er mars; l'autre en compte 7, commençant le 13 octobre pour finir le 16 novembre. Le plus fort écart positif, +6°.35, tombe sur la période du 17 au 21 mars, et le plus fort écart négatif, – 4°.65, sur celle du 25 au 25 mai. Le plus fort abaissement de température, 6°.74, a eu lieu entre la 17e et la 18e pentade; ensuite vient un abaissement de température de 5°.72 entre la 24e et la 25e pentade, soit de fin avril au commencement de mai. La plus forte augmentation de température, +5°.44, a eu lieu entre la 3e et la 4e pentade. La période du 1er au 14 juillet donne le chiffre le plus élevé pour la température d'une pentade, soit +22°.82; c'est du reste la seule dont la température moyenne dépasse 20°. La pentade la plus froide, -4°.40, est celle du 1er au 15 janvier. La différence entre ces deux périodes extrêmes est donc de 26°.22. Le minimum absolu enregistré à Genève au thermomètre graphique est de -9°.5 le 13 janvier; il est supérieur au minimum moyen absolu de l'année normale qui est de -13°.3. Le maximum absolu de l'année 1896 est de +29°.6, enregistré le 10 juillet, tandis que le maximum moyen absolu de l'année normale est, d'après E. Plantamour, de +32°.5. La différence entre les deux températures extrêmes de l'année météorologique 1896 est donc de 39°.7. La moyenne des 50 années 1826 à 1875 donne pour cette oscillation extrême un chiffre bien supérieur, soit 45°.8. La dernière gelée blanche à glace, c'est-à-dire où le minimum s'est abaissé pour la dernière fois au-dessous de 0°, a eu lieu le 6 avril. Le
reste la seule dont la température moyenne dépasse 20°. La pentade la plus froide, -4°.40, est celle du 1er au 15 janvier. La différence entre ces deux périodes extrêmes est donc de 26°.22. Le minimum absolu enregistré à Genève au thermomètre graphique est de -9°.5 le 13 janvier; il est supérieur au minimum moyen absolu de l'année normale qui est de -13°.3. Le maximum absolu de l'année 1896 est de +29°.6, enregistré le 10 juillet, tandis que le maximum moyen absolu de l'année normale est, d'après E. Plantamour, de +32°.5. La différence entre les deux températures extrêmes de l'année météorologique 1896 est donc de 39°.7. La moyenne des 50 années 1826 à 1875 donne pour cette oscillation extrême un chiffre bien supérieur, soit 45°.8. La dernière gelée blanche à glace, c'est-à-dire où le minimum s'est abaissé pour la dernière fois au-dessous de 0°, a eu lieu le 6 avril. Le minimum marquait ce jour-là -0°.3. Le 14 avril le thermomètre s'arrêtait à 0°.0 et la veille il neigeait encore dans la plaine. La date moyenne de la dernière gelée blanche à glace du printemps est le 19 avril, avec un écart moyen de 12 jours. La première gelée blanche de l'automne a été une gelée à glace; elle a eu lieu le 25 octobre et le minimum s'est abaissé à -0°.9. La date moyenne de la première gelée blanche à glace est le 29 octobre, avec un écart moyen de 10 jours. Au Saint-Bernard, le minimum absolu de température pendant l'année 1896, 24°.8, a eu lieu le 10 janvier, et le maximum absolu, -18°.0, le 12 juillet. L'amplitude entre ces deux températures extrêmes observées dans cette station est donc de 42°.8. 1896. Température de 5 en 5 jours, à Genève. 16,4 le M +0,8 le 12 Année.–24,8 telOjanv. +18,0 lel2ju~tetl896. 1896 Température du Rhône en 1896. Écarts avec la Différence entre L'ÉPOQUE. Moyenne. Minimum. Maximum. de la température "L'ÉPOQUE. Moyenne. valeur normale, Minimum. Maximum. de l'eau et celle de cette valeur normale. de l'eau et cette valeur normale. u o 0 0 0 Décembre 1895.. +6,64 +0.03 +5,0 les 24,
l'automne a été une gelée à glace; elle a eu lieu le 25 octobre et le minimum s'est abaissé à -0°.9. La date moyenne de la première gelée blanche à glace est le 29 octobre, avec un écart moyen de 10 jours. Au Saint-Bernard, le minimum absolu de température pendant l'année 1896, 24°.8, a eu lieu le 10 janvier, et le maximum absolu, -18°.0, le 12 juillet. L'amplitude entre ces deux températures extrêmes observées dans cette station est donc de 42°.8. 1896. Température de 5 en 5 jours, à Genève. 16,4 le M +0,8 le 12 Année.–24,8 telOjanv. +18,0 lel2ju~tetl896. 1896 Température du Rhône en 1896. Écarts avec la Différence entre L'ÉPOQUE. Moyenne. Minimum. Maximum. de la température "L'ÉPOQUE. Moyenne. valeur normale, Minimum. Maximum. de l'eau et celle de cette valeur normale. de l'eau et cette valeur normale. u o 0 0 0 Décembre 1895.. +6,64 +0.03 +5,0 les 24, 36 et 28 + 9,2 le 2 +4,86 Janvier 1896 + 5,00 –0.01 + 3,3 le 10 + 6,9 le 2 + 5,86 Février + 3,90 –1,06 + ~,3 le 27 +5,5 le 2~ 4~,35 Mars +6,16 +0.03 -5,1 les 3 et 4 + 8,5 le 27 –1,96 Avril +7,60 –0.35 -4,8)es3 et 4 +1,5 le 3 0,29 Mat. +-1),13 -0.29 +7,2ie 2 +12,8)es'9 et 30 –0,28 Juin. +14,80 -0.53 +14.8)et 31 -18,96 Septembre. -14,45 –2.62 + 9,3 )e 26 + 16,8 le 18 -0,27 Octobre. +10,84 –3.75 + 5,7 le 23 +~,4)e~ +2,26 Novembre +8.65 –0.98 +6.2 le 28 +)0,6)e 2 +5,17 Année. +10,60 -0.74 + 2,2 le 27février 1896. +22,tt et 5 juillet 1896. + 19 Température du Rhône en 1896. Écarts Écarts extrêmes Écarts Écarts extrêmes moyens L'ÉPOQUE ~-–––––––––~–––-–––––~ 2 jours "–––––––––"–––––––––" jour négatifs positifs consécutifs négatifs positifs Décembre 1895 ±0°8) – ~,0 )e 24 +1.4 les 3 et 6 ±0°2t – 0°9 le <i + 0~4 ie 14 Janvier ~8M O.SC ~,8 le ~0 +1,S le 2 0,39 – 2,2 )e )0 + '.2 le 15 Février. ).U –3,i)e27 0,0 le 22 0,36 -2,0)e25 +0,7 le 20 Mars 0,6~ 2,1 fe 3~ +~,6 les 2d et
–0.35 -4,8)es3 et 4 +1,5 le 3 0,29 Mat. +-1),13 -0.29 +7,2ie 2 +12,8)es'9 et 30 –0,28 Juin. +14,80 -0.53 +14.8)et 31 -18,96 Septembre. -14,45 –2.62 + 9,3 )e 26 + 16,8 le 18 -0,27 Octobre. +10,84 –3.75 + 5,7 le 23 +~,4)e~ +2,26 Novembre +8.65 –0.98 +6.2 le 28 +)0,6)e 2 +5,17 Année. +10,60 -0.74 + 2,2 le 27février 1896. +22,tt et 5 juillet 1896. + 19 Température du Rhône en 1896. Écarts Écarts extrêmes Écarts Écarts extrêmes moyens L'ÉPOQUE ~-–––––––––~–––-–––––~ 2 jours "–––––––––"–––––––––" jour négatifs positifs consécutifs négatifs positifs Décembre 1895 ±0°8) – ~,0 )e 24 +1.4 les 3 et 6 ±0°2t – 0°9 le <i + 0~4 ie 14 Janvier ~8M O.SC ~,8 le ~0 +1,S le 2 0,39 – 2,2 )e )0 + '.2 le 15 Février. ).U –3,i)e27 0,0 le 22 0,36 -2,0)e25 +0,7 le 20 Mars 0,6~ 2,1 fe 3~ +~,6 les 2d et 27 0,32 "-) – 2,~ te 28 + 0,5 te 25 Avril. t,36 –2.7)e 4 +1,2!ea9 0,~6 –0,5tes3etat -)-1.t)e28 Mat 0,80 – 3,0 le 2 +0,7 tes Set 16 0,~6 – 2,5 le 6 + 1,9 le 9 )mn. 1,27 –3,~)ed) -)-2,7ie24. 0.90 –3,5)e10 -)-2,01e24 Juin. 2,42 –3,5)e 4 +4.4)ei5 0,78 –3,7ie30 +1,6)e 9 Août. 0,98 – 6,4 le 29 -~1,7 le 3 0,88 – 4,2 le 28 + 2,4 le 1 Septembre* 2,72 – 6,9 le 26 –0,2 te <8 et 19 0,56 – 1,9 les 22 et 23 + 0,7 le 2 Octobre 2,93 – 7,2 )es2 et 23-)-0,1 le 2 0,81 2,5 le <3 + 3,9 te 2 Novembre* -1,13 – 2,4 le 4 –0,4 le 20 0,34 1,4 le 4 -(1,1 le 5 Année. ±',4t –7,2;es2 et 23+4,4)el5juillet±0,54 –4,2te28août1896 -)-3,9 )e2 octobre 1896 octobre 1896. 1896. Les écarts des mois de septembre et de novembre sont tous négatifs. QUELQUES REMARQUES SUR LES VARIATIONS DE TEMPÉRATURE D'UN CONDUCTEUR PARCOURU PAR DES COURANTS ALTERNATIFS PAR Ch.-Eug. CUTTÉ Communication faite à la Société de physique dans sa séance du 7 janvier 1897. Ayant eu l'occasion à l'aide d'appareils thermiques d'effectuer des mesures sur des courants alternatifs de fréquence très
0,78 –3,7ie30 +1,6)e 9 Août. 0,98 – 6,4 le 29 -~1,7 le 3 0,88 – 4,2 le 28 + 2,4 le 1 Septembre* 2,72 – 6,9 le 26 –0,2 te <8 et 19 0,56 – 1,9 les 22 et 23 + 0,7 le 2 Octobre 2,93 – 7,2 )es2 et 23-)-0,1 le 2 0,81 2,5 le <3 + 3,9 te 2 Novembre* -1,13 – 2,4 le 4 –0,4 le 20 0,34 1,4 le 4 -(1,1 le 5 Année. ±',4t –7,2;es2 et 23+4,4)el5juillet±0,54 –4,2te28août1896 -)-3,9 )e2 octobre 1896 octobre 1896. 1896. Les écarts des mois de septembre et de novembre sont tous négatifs. QUELQUES REMARQUES SUR LES VARIATIONS DE TEMPÉRATURE D'UN CONDUCTEUR PARCOURU PAR DES COURANTS ALTERNATIFS PAR Ch.-Eug. CUTTÉ Communication faite à la Société de physique dans sa séance du 7 janvier 1897. Ayant eu l'occasion à l'aide d'appareils thermiques d'effectuer des mesures sur des courants alternatifs de fréquence très différente, il m'a paru digne d'intérêt de rechercher d'abord dans quelle mesure la température du fil pouvait suivre les fluctuations du courant qui le traverse. J'ai envisagé dans ce but le cas le plus simple; celui d'un fil très fin ou mieux d'un mince ruban parcouru par un courant alternatif de petite fréquence. Dans ce cas on peut supposer que les variations de température intéressent également toute la section du conducteur, tandis qu'avec un conducteur d'épaisseur appréciable il est fort probable qu'il n'en est pas ainsi et que les oscillations de la température, particulièrement si la fréquence est élevée, sont différentes suivant qu'on les envisage au centre du conducteur ou dans les couches superficielles exposées au refroidissement. J'ai supposé en outre, en premier lieu, le cas d'un refroidissement proportionnel à l'excès de la température du fil sur celle de l'enceinte (loi de Newton). C'est, comme on sait, très approximativement exact pour un excès de température ne dépassant pas 50 à 60 degrés C. dans les conditions ordinaires. Les formules ainsi obtenues permettent de se faire une première idée des conditions de fonctionnement d'un appareil thermique. Elles montrent en particulier combien dans les tubes métalliques même les plus fins, les variations
de petite fréquence. Dans ce cas on peut supposer que les variations de température intéressent également toute la section du conducteur, tandis qu'avec un conducteur d'épaisseur appréciable il est fort probable qu'il n'en est pas ainsi et que les oscillations de la température, particulièrement si la fréquence est élevée, sont différentes suivant qu'on les envisage au centre du conducteur ou dans les couches superficielles exposées au refroidissement. J'ai supposé en outre, en premier lieu, le cas d'un refroidissement proportionnel à l'excès de la température du fil sur celle de l'enceinte (loi de Newton). C'est, comme on sait, très approximativement exact pour un excès de température ne dépassant pas 50 à 60 degrés C. dans les conditions ordinaires. Les formules ainsi obtenues permettent de se faire une première idée des conditions de fonctionnement d'un appareil thermique. Elles montrent en particulier combien dans les tubes métalliques même les plus fins, les variations de température doivent être petites, une fois le régime permanent atteint. De plus, et c'est un point qui me semble être signalé, la simplicité même de ces formules permet de se rendre compte comment dans un arc alternatif le maximum de température et de conductibilité ne doit pas être éloigné de correspondre exactement à l'instant où l'intensité du courant est elle-même maximum. Soit un fil de petite section et de longueur suffisante pour qu'il soit permis de négliger la perte par les points d'attache aux extrémités. La quantité de chaleur dq qu'il acquiert dans un temps dt a pour expression dans l'hypothèse précédente. R étant la résistance électrique du fil; i l'intensité instantanée du courant qui le traverse; J l'équivalent mécanique de la chaleur dans les unités électriques; K )R coefficient de transmission de la chaleur du fil au milieu extérieur; ce coefficient dépend de la grandeur et de la nature de la surface et comprend à la fois le rayonnement, la convection, etc.; il dépend des conditions particulières de l'expérience. Enfin r désigne l'excès de la température du fil sur celle de l'enceinte. Pour intégrer cette équation il suffit de faire dans la solution Le premier terme s'intègre immédiatement
de correspondre exactement à l'instant où l'intensité du courant est elle-même maximum. Soit un fil de petite section et de longueur suffisante pour qu'il soit permis de négliger la perte par les points d'attache aux extrémités. La quantité de chaleur dq qu'il acquiert dans un temps dt a pour expression dans l'hypothèse précédente. R étant la résistance électrique du fil; i l'intensité instantanée du courant qui le traverse; J l'équivalent mécanique de la chaleur dans les unités électriques; K )R coefficient de transmission de la chaleur du fil au milieu extérieur; ce coefficient dépend de la grandeur et de la nature de la surface et comprend à la fois le rayonnement, la convection, etc.; il dépend des conditions particulières de l'expérience. Enfin r désigne l'excès de la température du fil sur celle de l'enceinte. Pour intégrer cette équation il suffit de faire dans la solution Le premier terme s'intègre immédiatement le second par parties. 2° que l'amplitude relative de ces variations a pour expression 3° que les maxima de la température sont décalés par rapport aux maxima et minima du courant d'un angle qui dépend à la fois de la vitesse de refroidissement et de la fréquence. Il est aisé de voir par l'examen des formules que les retards des maxima de la température sur ceux du courant ne peuvent dépasser un huitième de période. En effet, les maxima du courant considérés en valeur absolue D'autre part, les maxima de la température ont lieu de façon générale lorsque. Dans les cas théoriques extrêmes sont particulièrement intéressants à signaler, 1° Le refroidissement est très lent et la fréquence élevée; – le maximum de température se produit dans ce cas un huitième de période après le maximum du courant. 2° Le refroidissement est très rapide et la fréquence basse; – le maximum de température se produit dans ce cas également un huitième de période après le maximum du courant. Cette question est intéressante au point de vue de la température et de la conductibilité de l'arc alternatif nous y reviendrons plus loin. Afin de nous rendre compte de la valeur que les
de voir par l'examen des formules que les retards des maxima de la température sur ceux du courant ne peuvent dépasser un huitième de période. En effet, les maxima du courant considérés en valeur absolue D'autre part, les maxima de la température ont lieu de façon générale lorsque. Dans les cas théoriques extrêmes sont particulièrement intéressants à signaler, 1° Le refroidissement est très lent et la fréquence élevée; – le maximum de température se produit dans ce cas un huitième de période après le maximum du courant. 2° Le refroidissement est très rapide et la fréquence basse; – le maximum de température se produit dans ce cas également un huitième de période après le maximum du courant. Cette question est intéressante au point de vue de la température et de la conductibilité de l'arc alternatif nous y reviendrons plus loin. Afin de nous rendre compte de la valeur que les variations de température peuvent atteindre dans les fils métalliques, nous avons utilement utilisé les données fournies par M. Oelschleger. Cet auteur a trouvé qu'un fil de cuivre nu de 0.1°°* de diamètre subissait dans un air tranquille une augmentation de température de 50° sous l'influence d'un courant de 0,67 ampère. Si l'on considère un mètre de ce fil; sa résistance est approx. 2.47 ohms à 50° et la chaleur dégagée par seconde en calories-grammes 0,265. La constante K est dans ces conditions 0,0053. Comme le poids du fil est de 0,07 gramme et sa chaleur spécifique 0.095 la constante A est environ 0,8. D'autre part, il est rare qu'on ait affaire à des courants de périodicité inférieure à 30; il en résulte que M ne descend presque jamais au-dessous de 200. Dans ces conditions, la formule se simplifie et devient très approximativement. Ce calcul suppose, comme nous l'avons dit, que le fil est suffisamment mince et la périodicité du courant assez petite pour que les oscillations de la température intéressent simultanément toute la masse du fil. Mais si tel n'était pas le cas, il est aisé de se rendre compte que le refroidissement ne pourrait être que moins rapide et
Si l'on considère un mètre de ce fil; sa résistance est approx. 2.47 ohms à 50° et la chaleur dégagée par seconde en calories-grammes 0,265. La constante K est dans ces conditions 0,0053. Comme le poids du fil est de 0,07 gramme et sa chaleur spécifique 0.095 la constante A est environ 0,8. D'autre part, il est rare qu'on ait affaire à des courants de périodicité inférieure à 30; il en résulte que M ne descend presque jamais au-dessous de 200. Dans ces conditions, la formule se simplifie et devient très approximativement. Ce calcul suppose, comme nous l'avons dit, que le fil est suffisamment mince et la périodicité du courant assez petite pour que les oscillations de la température intéressent simultanément toute la masse du fil. Mais si tel n'était pas le cas, il est aisé de se rendre compte que le refroidissement ne pourrait être que moins rapide et les variations de température plus petites. En effet, supposer que toute la masse du fil est à chaque instant à la même température revient à lui supposer une conductibilité calorifique parfaite c'est-à-dire la condition la plus propre à faciliter son refroidissement par la surface extérieure. Le chiffre obtenu précédemment constitue donc une limite supérieure des oscillations de la température moyenne du fil. Voyons maintenant ce que deviennent les oscillations de la température lorsque la loi du refroidissement n'est plus l'énoncé simple de Newton. Il devient alors difficile et souvent impossible de vouloir enserrer dans une formule l'expression complexe du refroidissement d'un corps porté à une haute température. Cette loi dépend, comme on sait, de nombreuses conditions et en particulier des dimensions et de la forme de l'enceinte et de la faculté avec laquelle les courants de convection peuvent s'y établir. En voulant introduire cette expression dans toute sa généralité, on compliquerait beaucoup l'équation différentielle et probablement la forme et la clarté de sa solution. D'ailleurs, quelle que soit l'expression du refroidissement d'un corps en fonction de sa température, on verra par ce qui suit qu'il est généralement possible de ramener le problème à la forme simple que nous venons d'examiner.