jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
2 ou 3 fois la valeur moyenne donnerait approximativement 2na, valeur en accord satisfaisant avec la valeur 2,16na calculée pour p = 3 et à'/à = 1,01, si l'on tient compte des nombreuses causes d'erreurs de telles mesures. Les expériences ci-après décrites ont été entreprises pour mettre en évidence la relation entre la fréquence critique et le rapport p. On a utilisé pour cela un rayonnement monochromatique 4360 Å (arc au mercure dans une boîte métallique avec une ouverture garnie de diffuseurs et du filtre en verre Corning n° 7-1), la boîte étant montée sur un banc de 12 m. de long portant aussi le sensitomètre ; l'angle sous lequel était chaque fois vue la source permet l'application de la loi du carré des distances ; le sensitomètre était du type à temps de pose variable par emploi d'un disque évidé donnant 10 temps en progression géométrique de raison 2 avec pose maxima de 4 096 secondes correspondant à une rotation du disque ; en avant du disque sensitométrique, était disposé le disque tournant provoquant les intermittences. On a opéré sur émulsion panchromatique très rapide, sur laquelle l'influence des intermittences est très marquée aux faibles éclairements. L'énergie reçue par unité d'aire de la couche sensible et par seconde a été déterminée par comparaison de la densité obtenue par exposition à cette lumière avec les densités obtenues dans un sensitomètre monochromatique comportant un couple thermoélectrique pour les mesures en valeurs absolues ; le couple était calibré sur une lampe HEFNER par la méthode de COBLENTZ (Biticau of Standards Scientific Paper no 11, 1915 p. 87). Après choix d'un disque d'ouverture correspondant au rapport p désiré, ce disque tournant à 120 tours/sec., fréquence supérieure à la fréquence critique, on a cherché par tâtonnements méthodiques la distance à donner à la source pour obtenir une densité 1 après développement en conditions bien déterminées (développement au pinceau de à min. à la température de 20° G dans le révélateur Kodak D.90 au pyrogallol, contenant 0,5 g. de bromure de potassium par litre). Avec l'éclairement ainsi déterminé, on a procédé, sur diverses régions d'un même
d'aire de la couche sensible et par seconde a été déterminée par comparaison de la densité obtenue par exposition à cette lumière avec les densités obtenues dans un sensitomètre monochromatique comportant un couple thermoélectrique pour les mesures en valeurs absolues ; le couple était calibré sur une lampe HEFNER par la méthode de COBLENTZ (Biticau of Standards Scientific Paper no 11, 1915 p. 87). Après choix d'un disque d'ouverture correspondant au rapport p désiré, ce disque tournant à 120 tours/sec., fréquence supérieure à la fréquence critique, on a cherché par tâtonnements méthodiques la distance à donner à la source pour obtenir une densité 1 après développement en conditions bien déterminées (développement au pinceau de à min. à la température de 20° G dans le révélateur Kodak D.90 au pyrogallol, contenant 0,5 g. de bromure de potassium par litre). Avec l'éclairement ainsi déterminé, on a procédé, sur diverses régions d'un même film, à des poses sensitométriques avec des fréquences échelonnées dans un intervalle étendu. Cet ensemble d'opérations a été répété pour diverses valeurs du rapport p. Les densités étaient mesurées sur un photomètre à polarisation de MARTENS. Les courbes de noircissement correspondant à une même valeur de p étaient tracées sur le même graphique ; une parallèle à l'axe des densités indique, à l'intersection de chacune de ces courbes, les densités correspondant à une même excitation et à diverses valeurs de la fréquence ; à partir de ces données ; on peut donc tracer les courbes de la figure 3 indiquant, pour 4 valeurs du rapport p, la variation, en fonction de la fréquence, de la densité résultant d'une excitation invariable (la valeur n indiquée pour l'éclairement est l'éclairement moyen, produit de l'éclairement vrai n' par le facteur de transmission du disque à intermittences Tl(T-0). Ces courbes ont pour asymptote l'horizontale représentant la densité qui aurait été obtenue avec excitation continue de même éclairement n. On voit que la fréquence critique (au-delà de laquelle la courbe se confond pratiquement avec son asymptote) est d'autant plus grande que le rapport p est plus grand, mais devient invariable pour les valeurs de p
le même graphique ; une parallèle à l'axe des densités indique, à l'intersection de chacune de ces courbes, les densités correspondant à une même excitation et à diverses valeurs de la fréquence ; à partir de ces données ; on peut donc tracer les courbes de la figure 3 indiquant, pour 4 valeurs du rapport p, la variation, en fonction de la fréquence, de la densité résultant d'une excitation invariable (la valeur n indiquée pour l'éclairement est l'éclairement moyen, produit de l'éclairement vrai n' par le facteur de transmission du disque à intermittences Tl(T-0). Ces courbes ont pour asymptote l'horizontale représentant la densité qui aurait été obtenue avec excitation continue de même éclairement n. On voit que la fréquence critique (au-delà de laquelle la courbe se confond pratiquement avec son asymptote) est d'autant plus grande que le rapport p est plus grand, mais devient invariable pour les valeurs de p supérieures à 31, résultat en accord avec celui prévu d'après les courbes théoriques de la figure 2. Une parallèle à l'axe des abscisses coupe les diverses courbes en des points indiquant les valeurs de f et p correspondant à une même amplitude de l'influence des intermittences ; c'est ainsi qu'ont été tracées les deux courbes de la figure 4, pour deux différences de densités AD respectivement égales à 0,04 et à 0,14, courbes parfaitement comparables à celles de la figure 2. Conclusions. -Non seulement ces expériences confirment l'hypothèse des quanta, ce dont elle n'a nul besoin, mais elles montrent que les grains d'une émulsion photographique, en tant que cibles, sont assez petits pour révéler la structure discontinue de la lumière et le hasard de la distribution des quanta, de même que le mouvement brownien des particules microscopiques en suspension dans un liquide met en évidence la structure discontinue du liquide et le hasard des collisions de ses molécules. Cette conception est corroborée par la façon dont se comportent les rayons X. L'influence des intermittences et, plus généralement, tout écart à la loi de réciprocité sont déterminés essentiellement par le fait qu'un grain ne devient développable qu'après avoir été atteint par
été tracées les deux courbes de la figure 4, pour deux différences de densités AD respectivement égales à 0,04 et à 0,14, courbes parfaitement comparables à celles de la figure 2. Conclusions. -Non seulement ces expériences confirment l'hypothèse des quanta, ce dont elle n'a nul besoin, mais elles montrent que les grains d'une émulsion photographique, en tant que cibles, sont assez petits pour révéler la structure discontinue de la lumière et le hasard de la distribution des quanta, de même que le mouvement brownien des particules microscopiques en suspension dans un liquide met en évidence la structure discontinue du liquide et le hasard des collisions de ses molécules. Cette conception est corroborée par la façon dont se comportent les rayons X. L'influence des intermittences et, plus généralement, tout écart à la loi de réciprocité sont déterminés essentiellement par le fait qu'un grain ne devient développable qu'après avoir été atteint par un grand nombre de quanta de lumière (visible) ou d'ultraviolet. Or, dans le cas des rayons X, on peut considérer comme bien établi le fait qu'un seul quantum suffit à rendre un grain développable (Se. tiçlnd. phot. 2J, 1. 1, p. 246), grâce à ce que l'énergie transportée par un quantum, même pour les rayons X les plus mous (1,5 Å environ) est plusieurs milliers de fois plus grande que celle transportée par un quantum de lumière bleue. Dans ces conditions, peu importe évidemment la façon dont les quanta parviendront au grain après le premier qui a suffi à amener le grain à l'état développable, l'action photographique ne dépend donc que du nombre de quanta reçus par l'émulsion sans avoir à tenir compte de leur distribution dans le temps. Application de l'effet Herschel à l'atténuation du contraste de copies sur papiers au chlorure d'argent. J. HERTZBERG (Tekn. Högsk. Stockholm), Nordisk Tidskrift Fotot. 18, n° 199, mai 1934, p. 61-66 (14 fig.). L'auteur a procédé sur plusieurs types de papiers du genre « gaslight » (Lupex Agfa, Ridax Gevaert, Velox Kodak, Sunotyp Jtluriosa) à diverses expériences concernant l'application de l'effet HERSCHEL à l'atténuation des contrastes; on sait que, pour cela, le
quantum, même pour les rayons X les plus mous (1,5 Å environ) est plusieurs milliers de fois plus grande que celle transportée par un quantum de lumière bleue. Dans ces conditions, peu importe évidemment la façon dont les quanta parviendront au grain après le premier qui a suffi à amener le grain à l'état développable, l'action photographique ne dépend donc que du nombre de quanta reçus par l'émulsion sans avoir à tenir compte de leur distribution dans le temps. Application de l'effet Herschel à l'atténuation du contraste de copies sur papiers au chlorure d'argent. J. HERTZBERG (Tekn. Högsk. Stockholm), Nordisk Tidskrift Fotot. 18, n° 199, mai 1934, p. 61-66 (14 fig.). L'auteur a procédé sur plusieurs types de papiers du genre « gaslight » (Lupex Agfa, Ridax Gevaert, Velox Kodak, Sunotyp Jtluriosa) à diverses expériences concernant l'application de l'effet HERSCHEL à l'atténuation des contrastes; on sait que, pour cela, le châssis contenant le négatif et le papier est exposé d'abord en lumière blanche, puis en lumière rouge; la pose en lumière blanche doit être environ 2 à 3 fois la pose normale, de façon à détailler les lumières de l'image. En outre de nombreux essais pratiques (portraits, intérieurs, etc.), l'auteur a procédé à quelques essais sensitométriques. Les courbes du graphique ci-contre ont été obtenues sur Velox Médium exposé sous écran sensitométrique en lumière blanche artificielle puis pendant 10 min. en lumière naturelle sous un filtre rouge (5 g. de tartrazine et 5 g. de rouge solide D par mg.). Après exposition sous écran sensitométrique, un papier Ridax a été uniformément exposé à nu en lumière rouge; l'image latente ayant été détruite, le papier a été exposé à nouveau en lumière blanche sous l'écran sensitométrique et a donné ainsi une copie à gradation notablement plus étendue que celle donnée par la première pose. L'effet HERSCHEL peut être appliqué à créer des marges blanches sur une épreuve exposée. Des copies positives d'après positifs (ou négatives d'après négatifs) peuvent être obtenues par exposition en lumière rouge de papiers qui ont été préalablement voilés uniformément en lumière blanche; dans les mêmes conditions, on peut
a procédé à quelques essais sensitométriques. Les courbes du graphique ci-contre ont été obtenues sur Velox Médium exposé sous écran sensitométrique en lumière blanche artificielle puis pendant 10 min. en lumière naturelle sous un filtre rouge (5 g. de tartrazine et 5 g. de rouge solide D par mg.). Après exposition sous écran sensitométrique, un papier Ridax a été uniformément exposé à nu en lumière rouge; l'image latente ayant été détruite, le papier a été exposé à nouveau en lumière blanche sous l'écran sensitométrique et a donné ainsi une copie à gradation notablement plus étendue que celle donnée par la première pose. L'effet HERSCHEL peut être appliqué à créer des marges blanches sur une épreuve exposée. Des copies positives d'après positifs (ou négatives d'après négatifs) peuvent être obtenues par exposition en lumière rouge de papiers qui ont été préalablement voilés uniformément en lumière blanche; dans les mêmes conditions, on peut obtenir des copies positives d'après documents opaques par reproduction par contact en lumière réfléchie. Le système sensitométrique DIN. W. B. FERGUSON, Brit. Jl Phot., t. 81, n° 3869, 29 juin 1934, p. 380-382 (4 fig.). Mécanisme de synchronisation pour microphotomètre enregistreur. O. BLUH, Physics Abstr., t. 37, n° 438, juin 1934, p. 595, d'après Zeits. Phys., t. 88, n° 5/6, 3 avril 1934, p. 403-408. L'auteur décrit un dispositif de synchronisation à diverses vitesses relatives des chariots portant respectivement le cliché et le papier sensible dans un microphotomètre enregistreur : les deux chariots sont accouplés par un système de leviers rigides, suivant le principe du pantographe; ce dispositif présente l'avantage d'être de construction assez simple. Une méthode optique est indiquée pour le contrôle du synchronisme. Un microphotomètre a été réalisé et divers détails de sa construction sont précisés. Déformations des couches photographiques. Il : Pellicules; influence d'actions mécaniques. G. BERNDT, E. HANDLER & H. ZILL, Zeits. Instrum., t. 54, n° 7, juillet 1934, p. 228-232 (V fig.). Les pellicules, sous la forme de bobines ou de filmpacks, sont soumises à des efforts de traction au moment de l'escamotage, effort qui peut varier de 2 à 7 kg. pour pellicule en
1934, p. 595, d'après Zeits. Phys., t. 88, n° 5/6, 3 avril 1934, p. 403-408. L'auteur décrit un dispositif de synchronisation à diverses vitesses relatives des chariots portant respectivement le cliché et le papier sensible dans un microphotomètre enregistreur : les deux chariots sont accouplés par un système de leviers rigides, suivant le principe du pantographe; ce dispositif présente l'avantage d'être de construction assez simple. Une méthode optique est indiquée pour le contrôle du synchronisme. Un microphotomètre a été réalisé et divers détails de sa construction sont précisés. Déformations des couches photographiques. Il : Pellicules; influence d'actions mécaniques. G. BERNDT, E. HANDLER & H. ZILL, Zeits. Instrum., t. 54, n° 7, juillet 1934, p. 228-232 (V fig.). Les pellicules, sous la forme de bobines ou de filmpacks, sont soumises à des efforts de traction au moment de l'escamotage, effort qui peut varier de 2 à 7 kg. pour pellicule en bobine et de 0,85 à 2,5 pour filmpack, l'un et l'autre en 9 cm. de largeur; suivant l'appareil employé et suivant les conditions atmosphériques (après quelques jours de séjour dans une atmosphère humide à 100%, les pellicules de filmpack adhèrent au papier, et l'effort subi par la pellicule est alors à peu près nul). Les essais de déchirure ont été faits au moyen d'un dynamomètre de Schopper, pour diverses valeurs du degré hygrométrique (réglé de 0 à 100 °/o par des mélanges d'acide sulfurique et d'eau), sur des épreuves de films non développés et de films débarrassés de la couche d'émulsion ou débarrassés à la fois de l'émulsion et de la couche de gélatine dorsale. Les expériences ont porté sur deux marques de filmpacks, Goerz et Perutz « Cachet vert » antihalo, dont les épaisseurs totales (mesurées avec une surface de contact de 8 mm. de diamètre sous pression de 2 kg./cm2) étaient respectivement 139 et 134 µ (à ± 4 près), les couches d'émulsion ayant une épaisseur de 30 et 20 µ et les gélatines dorsales 25 et 20 µ. La présence des couches de gélatine augmente beaucoup la résistance à la déchirure des films secs, qui passe ainsi
à peu près nul). Les essais de déchirure ont été faits au moyen d'un dynamomètre de Schopper, pour diverses valeurs du degré hygrométrique (réglé de 0 à 100 °/o par des mélanges d'acide sulfurique et d'eau), sur des épreuves de films non développés et de films débarrassés de la couche d'émulsion ou débarrassés à la fois de l'émulsion et de la couche de gélatine dorsale. Les expériences ont porté sur deux marques de filmpacks, Goerz et Perutz « Cachet vert » antihalo, dont les épaisseurs totales (mesurées avec une surface de contact de 8 mm. de diamètre sous pression de 2 kg./cm2) étaient respectivement 139 et 134 µ (à ± 4 près), les couches d'émulsion ayant une épaisseur de 30 et 20 µ et les gélatines dorsales 25 et 20 µ. La présence des couches de gélatine augmente beaucoup la résistance à la déchirure des films secs, qui passe ainsi de 42 à 18 ou 22 kg. pour une épreuve de 15 mm. de largeur; les valeurs de la résistance décroissent quand l'humidité augmente et sont toutes voisines de 11 kg. dans une atmosphère à 100 °/o d'humidité, la présence de la gélatine n'ayant plus alors aucune influence. Les mesures de déformation ont été faites, sur film émulsionné et sur celluloïd nu, en suivant au moyen d'un microscope (X 20) muni d'un oculaire micrométrique les déplacements de deux repères tracés sur le film relativement à une graduation sur verre. Sur film maintenu dans une atmosphère à 30 °/o d'humidité (épreuves de 30 mm. de largeur), l'allongement est fonction linéaire de l'effort appliqué (de 0 à 5,5 kg.); il varie avec la température et avec le film considéré. Le tableau ci-contre indique quelques valeurs de l'allongement total et de l'allongement permanent, mesurés en microns, sur films émulsionnés non développés de 120 mm. de longueur, pour diverses valeurs de l'effort appliqué à une épreuve de 30 mm. de largeur, les données représentant les moyennes obtenues sur filmpack et sur pellicule en bobine. Humidité et température Effort – en kg. 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C
de déformation ont été faites, sur film émulsionné et sur celluloïd nu, en suivant au moyen d'un microscope (X 20) muni d'un oculaire micrométrique les déplacements de deux repères tracés sur le film relativement à une graduation sur verre. Sur film maintenu dans une atmosphère à 30 °/o d'humidité (épreuves de 30 mm. de largeur), l'allongement est fonction linéaire de l'effort appliqué (de 0 à 5,5 kg.); il varie avec la température et avec le film considéré. Le tableau ci-contre indique quelques valeurs de l'allongement total et de l'allongement permanent, mesurés en microns, sur films émulsionnés non développés de 120 mm. de longueur, pour diverses valeurs de l'effort appliqué à une épreuve de 30 mm. de largeur, les données représentant les moyennes obtenues sur filmpack et sur pellicule en bobine. Humidité et température Effort – en kg. 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100
°C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. Of ',"', 0,3 2,5 5 10 4010 10 15 20 60 2,5 30 30 30 40 1 TECHNIQUE PHOTOGRAPHIQUE Le potentiel de réduction des révélateurs et le développement de l'image latente. W. REINDERS (Techn. Hogsch. Delft), Phys. Chem., t. 38, p. 6, juin 1934, p. 783-796 (5 fig.). Le développement peut être considéré comme la résultante de deux réactions se produisant dans une pile électrique BrAg + (-) = Ag + BrHéd. = Ox. + (–) la
C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. —- 250 C 50° C 250 C 10° C 30 °C 100 °C en kg. Of ',"', 0,3 2,5 5 10 4010 10 15 20 60 2,5 30 30 30 40 1 TECHNIQUE PHOTOGRAPHIQUE Le potentiel de réduction des révélateurs et le développement de l'image latente. W. REINDERS (Techn. Hogsch. Delft), Phys. Chem., t. 38, p. 6, juin 1934, p. 783-796 (5 fig.). Le développement peut être considéré comme la résultante de deux réactions se produisant dans une pile électrique BrAg + (-) = Ag + BrHéd. = Ox. + (–) la force électromotrice de la pile étant : E = EAg + Rédox. La condition pour que le bromure d'argent soit réduit est que cette f. é. m. soit positive. Dans cette équation, le potentiel de l'argent est (à 18° C) : eAg = 0,086 0,008 log C [Br-] La concentration des ions bromure dans les révélateurs normaux étant voisine de 0,01 M, l'équation devient : EAg = 0,202 Volt. La valeur du potentiel d'oxydoréduction varie d'un révélateur à un autre et détermine la valeur de E. L'image latente. Suivant les hypothèses couramment adoptées, le développement commence par la réduction du bromure d'argent dissous, avec formation d'une solution sursaturée d'argent qui précipite de l'argent sur les germes d'argent dus à l'action de la lumière, tandis qu'un équilibre tend à s'établir en l'absence de germes. La concentration de l'argent métallique dans cette solution est déterminée par le potentiel de réduction du développateur. Soit C cette concentration et C0 la concentration de l'argent dans une solution en équilibre avec de grosses particules d'argent ou avec une lame de ce métal, on a 0,058 log (C/C0) = 0,086 0,058 log C [Br-] iR6Agn.. Les particules d'argent de l'image latente, de dimensions extrêmement petites, ont
des ions bromure dans les révélateurs normaux étant voisine de 0,01 M, l'équation devient : EAg = 0,202 Volt. La valeur du potentiel d'oxydoréduction varie d'un révélateur à un autre et détermine la valeur de E. L'image latente. Suivant les hypothèses couramment adoptées, le développement commence par la réduction du bromure d'argent dissous, avec formation d'une solution sursaturée d'argent qui précipite de l'argent sur les germes d'argent dus à l'action de la lumière, tandis qu'un équilibre tend à s'établir en l'absence de germes. La concentration de l'argent métallique dans cette solution est déterminée par le potentiel de réduction du développateur. Soit C cette concentration et C0 la concentration de l'argent dans une solution en équilibre avec de grosses particules d'argent ou avec une lame de ce métal, on a 0,058 log (C/C0) = 0,086 0,058 log C [Br-] iR6Agn.. Les particules d'argent de l'image latente, de dimensions extrêmement petites, ont une solubilité très supérieure à celle de l'argent compact. En appliquant la relation DENNOMSON-OSTWALD à la solubilité et les dimensions des particules, et donnant d'ailleurs une valeur quelque peu arbitraire à la tension superficielle au contact de la solution et de l'argent solide, on est amené à considérer que le rapport C/Co est très voisin de l'unité pour des particules d'argent de diamètre au moins égal à 0,2 μm, la valeur de C croissant d'ailleurs très vite quand la dimension des particules décroît; on trouve en effet, pour C/C0, les valeurs 3,6 ou 900 suivant que l'on considère des particules de 20 μm ou de 4 μm de diamètre ; les germes de l'image latente sont encore beaucoup plus petits (environ 4 atomes, et non 500), ce qui fait prévoir pour C une valeur 1000 fois plus grande que pour Co; la tension superficielle n'a d'ailleurs plus aucune signification dans ce cas. Une solution de concentration C est saturée relativement à des particules de diamètre a; elle est sursaturée pour des particules de dimensions supérieures qui joueront donc le rôle de germes de cristallisation, tandis qu'elle n'est pas saturée pour des particules plus petites, qui se dissolvent. Si les germes