jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
la même valeur dans l'acier extra-doux PE (limite d'élasticité à 0,2 % Re = 13,5 hbar) et dans l'acier doux PD (Re = 27 hbar). Il en est de même pour l'acier 25-20 PAS (Rn = 22 hbar) et l'acier 18-10 PA (Re = 17 hbar). Des mesures de microdureté dans les couches sous-jacentes aux cassures des éprouvettes ont été utilisées pour évaluer le rayon de la zone plastifiée. Sans revenir sur le détail des techniques mises en œuvre (4), rappelons que la zone plastifiée comprend une zone interne, dite cyclique, formée lors de la fermeture de la fissure, et dont le rayon rc est environ le quart du rayon r de la zone externe, due à l'ouverture de la fissure. Ainsi, en déformation plane : La figure 2 donne le rayon r à mi-épaisseur des éprouvettes, suivant une normale à la cassure, en fonction des valeurs correspondantes de AK. Ce rayon ne dépend pas du mode de déformation plastique, mais seulement de la limite d'élasticité Re. Portant maintenant da/dN, en fonction de r, on trouve entre eux (fig. 3 et 4) une relation linéaire, ce qui, en vertu de la relation (1), permet d'écrire : 870 — Série A G. R. Acad. Sci. Paris, t. 274 (6 mars 1972) La pente 1/n des droites obtenues est toujours plus faible pour les aciers austénitiques que pour les ferritiques, ce qui peut, ici encore, être mis en relation avec le mode d'écrouissage à fond de fissure. Ainsi, la vitesse de propagation d'une fissure par fatigue apparaît liée à la fois à l'écartement COD et aux modifications que le métal subit à fond de fissure, c'est-à-dire au dommage. En résumé, pour les deux catégories d'acier étudiées : — la vitesse microscopique de propagation d'une fissure par fatigue est fonction linéaire de l'écartement à fond de fissure; — le coefficient de proportionnalité de cette fonction dépend de la nature de l'écrouissage à fond de fissure, lequel commande également l'exposant m de l'équation (2); — le type d'acier étant donné, la limite d'élasticité convenablement choisie n'a qu'une influence mineure sur ce coefficient. (*) Séance
G. R. Acad. Sci. Paris, t. 274 (6 mars 1972) La pente 1/n des droites obtenues est toujours plus faible pour les aciers austénitiques que pour les ferritiques, ce qui peut, ici encore, être mis en relation avec le mode d'écrouissage à fond de fissure. Ainsi, la vitesse de propagation d'une fissure par fatigue apparaît liée à la fois à l'écartement COD et aux modifications que le métal subit à fond de fissure, c'est-à-dire au dommage. En résumé, pour les deux catégories d'acier étudiées : — la vitesse microscopique de propagation d'une fissure par fatigue est fonction linéaire de l'écartement à fond de fissure; — le coefficient de proportionnalité de cette fonction dépend de la nature de l'écrouissage à fond de fissure, lequel commande également l'exposant m de l'équation (2); — le type d'acier étant donné, la limite d'élasticité convenablement choisie n'a qu'une influence mineure sur ce coefficient. (*) Séance du 28 février 1972. (1) R. PELLOUX, Engineering Fracture Mechanics, 1, 1970, p. 697-704. (2) C. BOWLES et D. BROEK, Int. J. of Fract. Mech., n° 5, 1969, p. 350. (3) C. BATHIAS, Mém. scient. Rev. Métall., n° 4, avril 1971, p. 233-245. (4) C. BATHIAS, Mém. scient. Rev. Métall., n° 4, avril 1971, p. 233-245. BATHIAS et H. DE LEIRIS, Métaux, Corrosion, Industrie, n° 535, mars 1970, p. 83 à 91. M. I. T. Room 8-328, Cambridge (Mass.), 02139-U. S. A. et S.T.C.A. N., 8, boulevard Victor, 15-Paris, 15e. G. R. Acad. Sci. Paris, t. 274(6 mars 1972) Série A — 871 PHYSIQUE MATHÉMATIQUE. Étude des solutions d'équilibre de l'équation de Boltzmann relativiste en présence d'un champ électromagnétique extérieur. Note de M. I. ABOUTI, présentée par M. Louis de Broglie. On établit dans cette Note, la condition que doit satisfaire un champ électromagnétique extérieur pour qu'il existe une fonction de distribution maxwellienne correspondant à l'équilibre thermodynamique local. 1. Nous partons de l'équation de Boltzmann relativiste, qui, en présence d'un champ électromagnétique extérieur F a pour forme où est le quadrivecteur (QV) impulsion, le QV gradient d'espace, V^ le gradient dans l'espace des impulsions, N (x, p) la fonction de
n° 4, avril 1971, p. 233-245. BATHIAS et H. DE LEIRIS, Métaux, Corrosion, Industrie, n° 535, mars 1970, p. 83 à 91. M. I. T. Room 8-328, Cambridge (Mass.), 02139-U. S. A. et S.T.C.A. N., 8, boulevard Victor, 15-Paris, 15e. G. R. Acad. Sci. Paris, t. 274(6 mars 1972) Série A — 871 PHYSIQUE MATHÉMATIQUE. Étude des solutions d'équilibre de l'équation de Boltzmann relativiste en présence d'un champ électromagnétique extérieur. Note de M. I. ABOUTI, présentée par M. Louis de Broglie. On établit dans cette Note, la condition que doit satisfaire un champ électromagnétique extérieur pour qu'il existe une fonction de distribution maxwellienne correspondant à l'équilibre thermodynamique local. 1. Nous partons de l'équation de Boltzmann relativiste, qui, en présence d'un champ électromagnétique extérieur F a pour forme où est le quadrivecteur (QV) impulsion, le QV gradient d'espace, V^ le gradient dans l'espace des impulsions, N (x, p) la fonction de distribution à une particule, oNcolI le terme de collision [cf. par exemple (1), (2)]. Comme il est bien connu (2), en l'absence de champs extérieurs, la solution pour l'équilibre thermodynamique de l'équation (1) n'est fonction que des cinq invariants de collision, correspondants à la conservation du nombre de particules et du QV impulsion, fait qui entraîne l'annulation du terme de collision. En effet, à l'équilibre thermodynamique, l'équation (1) se réduit à Le scalaire A et la QV B (multiplicateurs de Lagrange des invariants de collision) doivent donc satisfaire à tirée de (2) en y substituant (3). L'équation est une identité pour n'importe quelle valeur de p'. On en tire Cette dernière condition détermine B^ (x) en fonction de avec et bu étant constants. La relation entre la fonction de distribution à l'équilibre et les quantités macroscopiques thermodynamiques détermine la forme finale des paramètres A et B. On a ainsi où p est la densité de masse au repos du système envisagé et K2 la fonction de Bessel modifiée (de seconde espèce) d'indice 2 [voir (1)]. 2. En prenant le cas du champ extérieur électromagnétique F = F, on peut supposer que le mécanisme de collision n'est pas modifié par la
du QV impulsion, fait qui entraîne l'annulation du terme de collision. En effet, à l'équilibre thermodynamique, l'équation (1) se réduit à Le scalaire A et la QV B (multiplicateurs de Lagrange des invariants de collision) doivent donc satisfaire à tirée de (2) en y substituant (3). L'équation est une identité pour n'importe quelle valeur de p'. On en tire Cette dernière condition détermine B^ (x) en fonction de avec et bu étant constants. La relation entre la fonction de distribution à l'équilibre et les quantités macroscopiques thermodynamiques détermine la forme finale des paramètres A et B. On a ainsi où p est la densité de masse au repos du système envisagé et K2 la fonction de Bessel modifiée (de seconde espèce) d'indice 2 [voir (1)]. 2. En prenant le cas du champ extérieur électromagnétique F = F, on peut supposer que le mécanisme de collision n'est pas modifié par la présence du champ extérieur. C'est dire qu'on peut annuler le terme de collision en admettant, pour la fonction de distribution, exactement la même structure que sans champ extérieur, soit avec, évidemment, certaines conditions restrictives qui sont à imposer à la forme admissible du champ extérieur. La substitution de (11) dans (1) donne qui est de nouveau une identité pour les QV impulsions. On tire de (12) l'équation (6), dont la solution (7) doit être introduite dans la discussion de la seconde condition exigée par (12), à savoir: Autrement dit, il faut que le deuxième terme de (13) soit un QV gradient. Pour cela, il faut et il suffit que ce qui, compte tenu de (7), équivaut à: G^v peut être égal à zéro, soit lorsque: (a) 0 et Fp = Cte (indépendant du QV position, ou bien indépendant du temps propre du système) ; soit lorsque (b) avec constants [comme dans le cas (a)]. Compte tenu de (9), on a, dans le cas où = 0, et la fonction de distribution a pour expression où log A0 a la forme (10). Mais si 0, l'équation (13), compte tenu de (7) et de (9), prend la forme où les constantes E
(1) donne qui est de nouveau une identité pour les QV impulsions. On tire de (12) l'équation (6), dont la solution (7) doit être introduite dans la discussion de la seconde condition exigée par (12), à savoir: Autrement dit, il faut que le deuxième terme de (13) soit un QV gradient. Pour cela, il faut et il suffit que ce qui, compte tenu de (7), équivaut à: G^v peut être égal à zéro, soit lorsque: (a) 0 et Fp = Cte (indépendant du QV position, ou bien indépendant du temps propre du système) ; soit lorsque (b) avec constants [comme dans le cas (a)]. Compte tenu de (9), on a, dans le cas où = 0, et la fonction de distribution a pour expression où log A0 a la forme (10). Mais si 0, l'équation (13), compte tenu de (7) et de (9), prend la forme où les constantes E et E sont définies par L'intégration de (16) est alors immédiate. 3. En conclusion, on peut affirmer que l'équation de Boltzmann relativiste admet une solution maxwellienne, même en présence d'une force électromagnétique extérieure dans les deux cas suivants: a. les champs sont constants et le système est en mouvement rectiligne uniforme; ou bien, b. les champs sont constants et le système effectue une rotation uniforme (comme un corps rigide), avec la vitesse angulaire F (*) Séance du 21 février 1972. (1) W. ISRAËL, J. Math. Phys., 4, 1963, p. 1163. (2) I. ABONYI, Cahier de Physique, n°s 171-172, 1964, p. 461. Institut de Physique théorique, Université Eotvös, Budapest, Hongrie; actuellement: Institut Henri Poincaré, 11, rue Pierre-et-Marie-Curie, 75-Paris. 5e. 874 — Série A G. R. Acad. Sci. Paris, t. 274 (6 mars 1972) PHYSIQUE MATHÉMATIQUE. — Sur quelques univers magnétohydrodynamiques du type de Godel. Note de M. MARCEL BRAY, présentée par M. André Lichnerowicz. Le ds2 étant celui de la Note précédente (1) avec Z, v, to-(r, z) nous étudions le cas 0 = 0 entraîne les deux équations de Maxwell sont satisfaites en vertu des hypothèses. Les équations de conservation s'écrivent Une des fonctions étant arbitraire, soit L'examen des diverses
uniforme; ou bien, b. les champs sont constants et le système effectue une rotation uniforme (comme un corps rigide), avec la vitesse angulaire F (*) Séance du 21 février 1972. (1) W. ISRAËL, J. Math. Phys., 4, 1963, p. 1163. (2) I. ABONYI, Cahier de Physique, n°s 171-172, 1964, p. 461. Institut de Physique théorique, Université Eotvös, Budapest, Hongrie; actuellement: Institut Henri Poincaré, 11, rue Pierre-et-Marie-Curie, 75-Paris. 5e. 874 — Série A G. R. Acad. Sci. Paris, t. 274 (6 mars 1972) PHYSIQUE MATHÉMATIQUE. — Sur quelques univers magnétohydrodynamiques du type de Godel. Note de M. MARCEL BRAY, présentée par M. André Lichnerowicz. Le ds2 étant celui de la Note précédente (1) avec Z, v, to-(r, z) nous étudions le cas 0 = 0 entraîne les deux équations de Maxwell sont satisfaites en vertu des hypothèses. Les équations de conservation s'écrivent Une des fonctions étant arbitraire, soit L'examen des diverses contraintes de positivité conduit à la solution: domaine de validité définie dans le domaine C. R. Acad. Sci. Paris, t. 274 (6 mars 1972) Série A — 875 R : plus petit des deux nombres Considérons maintenant le ds2 suivant: Cet élément est encore une métrique de Godel dans laquelle nous étudierons le problème magnétohydrodynamique avec h 0. Posant Reste l'unique équation: une des fonctions demeurant arbitraire. Posons maintenant pour que et rf soient simultanément positives. Si désignent les domaines de positivité de e et (avec A kn > 0), nous aurons la solution: dont la validité est restreinte au domaine D = 876 — Série A G. R. Acad. Sci. Paris, t. 274 (6 mars 1972) Nous mentionnerons pour terminer les résultats obtenus en étudiant l'hypothèse 0 à partir du même ds2. L'unique équation de Maxwell exige 0. Supposant 0, on tire Il faut p3 > A2. Reste l'équation Une des fonctions étant arbitraire, choisissons Z = log z2n. Ceci conduit aux conditions A2 z2 < 4 n2; (2 n - 1) > 0; (n - 1) > 0. Puis h 2, rf donnent les restrictions supplémentaires (condition suffisante pour p > 0 si 0). Par ailleurs, on vérifie
nous étudierons le problème magnétohydrodynamique avec h 0. Posant Reste l'unique équation: une des fonctions demeurant arbitraire. Posons maintenant pour que et rf soient simultanément positives. Si désignent les domaines de positivité de e et (avec A kn > 0), nous aurons la solution: dont la validité est restreinte au domaine D = 876 — Série A G. R. Acad. Sci. Paris, t. 274 (6 mars 1972) Nous mentionnerons pour terminer les résultats obtenus en étudiant l'hypothèse 0 à partir du même ds2. L'unique équation de Maxwell exige 0. Supposant 0, on tire Il faut p3 > A2. Reste l'équation Une des fonctions étant arbitraire, choisissons Z = log z2n. Ceci conduit aux conditions A2 z2 < 4 n2; (2 n - 1) > 0; (n - 1) > 0. Puis h 2, rf donnent les restrictions supplémentaires (condition suffisante pour p > 0 si 0). Par ailleurs, on vérifie que h 2, rf et p ne dépendent que de z. (Une des fonctions r, f est arbitraire.) Avec n = 4/3; nous avons donc la solution : , arbitraire. Domaine de validité Séance du 31 janvier 1972. Comptes rendus, 274, série A, 1972, p. 467. 657, rue de Robes, 02 Guise, Aisne. HEBDOMADAIRES DES SÉANCES DE L'ACADÉMIE DES SCIENCES GAUTHIER-VILLARS ÉDITEUR-IMPRIMEUR-LIBRAIRE DES COMPTES RENDUS DE L'ACADÉMIE DES SCIENCES Paris. — Quai des Grands-Augustins, 55 185 000-72 Imprimé en France HEBDOMADAIRES DES SÉANCES DE L'ACADÉMIE DES SCIENCES PUBLIÉS CONFORMÉMENT À UNE DÉCISION DE L'ACADÉMIE EN DATE DU 13 JUILLET 1835 PAR MM. LES SECRÉTAIRES PERPÉTUELS AVEC LE CONCOURS DU CENTRE NATIONAL DE LA RECHERCHE SCIENTIFIQUE TOME DEUX CENT SOIXANTE-QUARANTE QUATRE IEME SÉRIE B : SCIENCES PHYSIQUES DEUXIÈME PARTIE : MARS-AVRIL 1972 PARIS GAUTHIER-VILLARS ÉDITEUR 1972 C. R. Acad. Se. Paris, t. 274 (6 mars 1972) Série B — 673 NOTES DES MÉMÈBES ET CORRESPONDANTS ET NOTES PRÉSENTÉES OU TRANSMISES PAR LEURS SOINS MAGNÉTISME. — Préparation et propriétés magnétiques des alliages Cr Sn1 Te. Note de MM. OUKI GOROCHOV, ABOU KATALL et PATRICK LEROUX HUGON, transmise par M. Louis Néel. Description de la préparation, de l'analyse et des propriétés magnétiques d'un
02 Guise, Aisne. HEBDOMADAIRES DES SÉANCES DE L'ACADÉMIE DES SCIENCES GAUTHIER-VILLARS ÉDITEUR-IMPRIMEUR-LIBRAIRE DES COMPTES RENDUS DE L'ACADÉMIE DES SCIENCES Paris. — Quai des Grands-Augustins, 55 185 000-72 Imprimé en France HEBDOMADAIRES DES SÉANCES DE L'ACADÉMIE DES SCIENCES PUBLIÉS CONFORMÉMENT À UNE DÉCISION DE L'ACADÉMIE EN DATE DU 13 JUILLET 1835 PAR MM. LES SECRÉTAIRES PERPÉTUELS AVEC LE CONCOURS DU CENTRE NATIONAL DE LA RECHERCHE SCIENTIFIQUE TOME DEUX CENT SOIXANTE-QUARANTE QUATRE IEME SÉRIE B : SCIENCES PHYSIQUES DEUXIÈME PARTIE : MARS-AVRIL 1972 PARIS GAUTHIER-VILLARS ÉDITEUR 1972 C. R. Acad. Se. Paris, t. 274 (6 mars 1972) Série B — 673 NOTES DES MÉMÈBES ET CORRESPONDANTS ET NOTES PRÉSENTÉES OU TRANSMISES PAR LEURS SOINS MAGNÉTISME. — Préparation et propriétés magnétiques des alliages Cr Sn1 Te. Note de MM. OUKI GOROCHOV, ABOU KATALL et PATRICK LEROUX HUGON, transmise par M. Louis Néel. Description de la préparation, de l'analyse et des propriétés magnétiques d'un alliage semi-conducteur à spins dilués (Cr Sn1 Te). Nous observons des interactions ferromagnétiques particulièrement élevées. Les températures de Curie observées sont comprises entre 160 et 210 K. Des études poursuivies depuis quelques années ont montré qu'il était possible d'obtenir des interactions ferromagnétiques entre atomes magnétogènes (Mn, Eu) mis en solution solide dans des matrices constituées par les semi-conducteurs extrinsèques que sont les composés IVB — VIB [(1) à (4)]. Dans le travail décrit ici nous avons plus particulièrement étudié l'alliage Cr Sn x Te. PRÉPARATION DES ÉCHANTILLONS. — Tous les échantillons ont été préparés par union des éléments (Sn 99,9999, Te 99,999 et Cr 99,99) en ampoules de silice scellées sous vide. Les premiers essais ont permis de conclure à partir de l'observation métallographique que seules les compositions comprises entre x = 0 et x = 0,005 conduisaient à des phases homogènes. En vue d'une étude plus approfondie, des échantillons monocristallins cylindriques (8 mm de diamètre et 50 mm de longueur) ont été obtenus en four de Bridgman. La ségrégation du chrome entre phase liquide et solide conduit, dans ce cas à une variation importante de la concentration en chrome le long du cristal et nous avons été amenés à
solide dans des matrices constituées par les semi-conducteurs extrinsèques que sont les composés IVB — VIB [(1) à (4)]. Dans le travail décrit ici nous avons plus particulièrement étudié l'alliage Cr Sn x Te. PRÉPARATION DES ÉCHANTILLONS. — Tous les échantillons ont été préparés par union des éléments (Sn 99,9999, Te 99,999 et Cr 99,99) en ampoules de silice scellées sous vide. Les premiers essais ont permis de conclure à partir de l'observation métallographique que seules les compositions comprises entre x = 0 et x = 0,005 conduisaient à des phases homogènes. En vue d'une étude plus approfondie, des échantillons monocristallins cylindriques (8 mm de diamètre et 50 mm de longueur) ont été obtenus en four de Bridgman. La ségrégation du chrome entre phase liquide et solide conduit, dans ce cas à une variation importante de la concentration en chrome le long du cristal et nous avons été amenés à analyser chaque échantillon parallélépipédique (1x3x6 mm) taillé dans le lingot. Les échantillons ont été taillés et classés dans les conditions suivantes : (A) échantillon taillé perpendiculairement à l'axe de croissance [111] dans la partie inférieure du lingot; (B) partie centrale; (C) partie supérieure. ANALYSE DES ÉCHANTILLONS (voir tableau). — Trois méthodes ont été successivement utilisées : l'observation au microscope métallographique, l'analyse par microsonde de Castaing et l'étude par microanalyseur ionique (fig. 1). Pour tous les échantillons de teneurs supérieures à x = 0,005 nous observons dans toutes les parties du lingot des précipités de CrTe (aiguilles orientées par rapport à la matrice). Dans les alliages à x = 0,004 et x = 0,005 le précipité n'apparaît que dans la partie supérieure du monocristal. Le microanalyseur ionique a permis, d'autre part, de doser le chrome présent dans la matrice pour tous les échantillons. Cette méthode, beaucoup 674 — Série B G. R. Acad. Se. Paris, t. 274 (6 mars 1972) Fig. 1 a. — Image obtenue avec un microscope métallographique. Échantillon à x = 0,02. Fig. 1 b. — Image obtenue à l'aide de la microsonde de Castaing (CAMECA). Rayonnement Kα du chrome : x = 0,02. Fig. 1 c et
méthodes ont été successivement utilisées : l'observation au microscope métallographique, l'analyse par microsonde de Castaing et l'étude par microanalyseur ionique (fig. 1). Pour tous les échantillons de teneurs supérieures à x = 0,005 nous observons dans toutes les parties du lingot des précipités de CrTe (aiguilles orientées par rapport à la matrice). Dans les alliages à x = 0,004 et x = 0,005 le précipité n'apparaît que dans la partie supérieure du monocristal. Le microanalyseur ionique a permis, d'autre part, de doser le chrome présent dans la matrice pour tous les échantillons. Cette méthode, beaucoup 674 — Série B G. R. Acad. Se. Paris, t. 274 (6 mars 1972) Fig. 1 a. — Image obtenue avec un microscope métallographique. Échantillon à x = 0,02. Fig. 1 b. — Image obtenue à l'aide de la microsonde de Castaing (CAMECA). Rayonnement Kα du chrome : x = 0,02. Fig. 1 c et 1 d. — Images obtenues avec le microanalyseur ionique (CAMECA); Analyse sélective du chrome. 1 c : Échantillon 4 C (x = 0,004) (hétérogène). 1 d : Échantillon 2B (x = 0,002) (homogène). plus sensible que les deux précédentes, met en doute l'homogénéité de certains échantillons (mais il est difficile de faire une distinction entre les défauts de surface et les précipités observés). ÉTUDE DES PROPRIÉTÉS MAGNÉTIQUES. — Nous avons mesuré la susceptibilité magnétique de cinq lingots monocristallins. La susceptibilité corrigée du diamagnétisme sous-jacent des alliages homogènes s'est avérée très G. R. Acad. Se. Paris, t. 274 (6 mars 1972) Série B — 675 Fig. 2 Fig. 3 Fig. 2. — Aimantation à 77°K (a en u. é. m. C. G. S. par mole Cr x Sn1-xTe) en fonction du champ magnétique (H en kGs). Fig. 3. — Inverse de la susceptibilité magnétique (x en u. é. m. G. C. S. par mole Cr Sn1-xTe) en fonction de la température. faible à température ambiante; elle ne devient aisément mesurable qu'à plus basse température et au voisinage de la température de Curie. Les échantillons homogènes au microanalyseur ionique suivent la loi de Curie-Weiss avec des températures de Curie qui varient entre
de faire une distinction entre les défauts de surface et les précipités observés). ÉTUDE DES PROPRIÉTÉS MAGNÉTIQUES. — Nous avons mesuré la susceptibilité magnétique de cinq lingots monocristallins. La susceptibilité corrigée du diamagnétisme sous-jacent des alliages homogènes s'est avérée très G. R. Acad. Se. Paris, t. 274 (6 mars 1972) Série B — 675 Fig. 2 Fig. 3 Fig. 2. — Aimantation à 77°K (a en u. é. m. C. G. S. par mole Cr x Sn1-xTe) en fonction du champ magnétique (H en kGs). Fig. 3. — Inverse de la susceptibilité magnétique (x en u. é. m. G. C. S. par mole Cr Sn1-xTe) en fonction de la température. faible à température ambiante; elle ne devient aisément mesurable qu'à plus basse température et au voisinage de la température de Curie. Les échantillons homogènes au microanalyseur ionique suivent la loi de Curie-Weiss avec des températures de Curie qui varient entre 460 et 210 K. Les phases hétérogènes ont une susceptibilité beaucoup plus élevée, qui peut correspondre à la présence de CrTe ferromagnétique (T = 340 K). TABLEAU x = 0,002 Échantillon ABC x = 0,003 Échantillon ABC x = 0,004 Échantillon ABC x = 0,005 Échantillon ABC 676 — Série B G. R. Acad. Se. Paris, t. 274 (6 mars 1972) Les mesures d'aimantation en fonction du champ magnétique à 77 K montrent le caractère ferromagnétique, de ces phases (fig. 2). La saturation est obtenue avec un champ excessivement faible et égal au champ résiduel de l'électro-aimant (quelques dizaines de gauss). L'aimantation en fonction de la température conduit à des températures de Curie ferromagnétiques très proches des températures de Curie paramagnétiques. CONCLUSION. Il apparaît que les différentes méthodes de caractérisation conduisent aux résultats suivants : Les échantillons sont hétérogènes (précipité de CrTe) pour des teneurs supérieures à 0,005 et dans les parties supérieures de tous les lingots ; les autres échantillons semblent homogènes et une partie du chrome se trouve en solution solide dans la matrice. Nous observons, pour les phases dites homogènes, des propriétés magnétiques qui diffèrent de celles observées pour les échantillons hétérogènes ; ce qui nous permet