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et dont le contenu n'est pas sans quelques rapports avec le contenu de la dernière Note de M. Delanoy. » M. Montagne présente au nom de l'auteur, M. le Prince Ch. Bonaparte, un exemplaire d'un Mémoire sur les Oiseaux grands-voiliers de la sous-famille des Lariens. chirurgie. – De la cautérisation cutanée dans les maladies du système osseux; par M. Bouvier. (Extrait par l'auteur.) (Renvoi à l'examen de la Section de Médecine et de Chirurgie.) « Depuis longtemps j'ai été frappé de l'abus que l'on fait de la cautérisation révulsive dans les maladies des os, notamment dans le mal vertébral, la tumeur blanche, la coxalgie. » Les cas de ce genre forment deux catégories. Dans l'une, les irritations cutanées ne sont ni nécessaires ni même utiles, et le traitement interne presque seul conduit à la guérison. Dans l'autre, quelque symptôme spécial réclame l'emploi de la dérivation ou de l'excitation cutanée. Mais il n'est pas pour cela nécessaire de détruire le derme; il suffit d'agir sur les couches superficielles de la peau, sur les tissus sus-dermiques. D'une part, la simple douleur de l'électrisation cutanée, la rubéfaction par les liniments irritants ou les sinapismes, les vésicatoires, les ventouses sèches prolongées, la pustulation du tartre stibié, de l'huile de croton, les applications de créosote, d'ammoniaque, etc., peuvent dispenser, plus souvent qu'on ne le croit, d'avoir recours à la cautérisation. En second lieu, quand l'insuffisance de ces moyens indique l'emploi de la cautérisation, on peut substituer à celle que l'on met communément en usage la simple ustion de l'épiderme et du corps muqueux de la peau, comme l'a très bien indiqué M. Sédillot. Je me sers de deux procédés pour produire cette cautérisation épidermique. L'un n'est autre que l'allumette de M. Goudret, dont la flamme est rapidement appliquée ou promenée sur différents points de la peau, où elle produit autant de petits moxas épidermiques. L'autre est l'application également instantanée, mais répétée dans plusieurs points, d'un disque métallique monté sur une tige ou un manche, comme un cachet ordinaire, et chauffé à la flamme d'une lampe à alcool. Le stylet de M. Sédillot ou la sonde
tartre stibié, de l'huile de croton, les applications de créosote, d'ammoniaque, etc., peuvent dispenser, plus souvent qu'on ne le croit, d'avoir recours à la cautérisation. En second lieu, quand l'insuffisance de ces moyens indique l'emploi de la cautérisation, on peut substituer à celle que l'on met communément en usage la simple ustion de l'épiderme et du corps muqueux de la peau, comme l'a très bien indiqué M. Sédillot. Je me sers de deux procédés pour produire cette cautérisation épidermique. L'un n'est autre que l'allumette de M. Goudret, dont la flamme est rapidement appliquée ou promenée sur différents points de la peau, où elle produit autant de petits moxas épidermiques. L'autre est l'application également instantanée, mais répétée dans plusieurs points, d'un disque métallique monté sur une tige ou un manche, comme un cachet ordinaire, et chauffé à la flamme d'une lampe à alcool. Le stylet de M. Sédillot ou la sonde de femme des trousses peuvent évidemment servir au même usage. L'essentiel, quelque instrument que l'on emploie, est de ne pas trop le chauffer et de ne pas prolonger le contact au point de désorganiser le derme. L'intégrité du derme, tel est, en effet, le caractère de cette méthode; c'est ce qui la distingue des cautérisations transcurrentes, ponctuées, qui se pratiquent avec le fer rouge, quelque réduites que soient ses dimensions. De là dérive la propriété qui lui est particulière, de ne déterminer aucune solution de continuité, aucune inflammation suppurative. J'ai réussi, par cette seule ustion épidermique, à calmer la douleur symptomatique de lésions osseuses, à guérir la paralysie liée au mal vertébral, à procurer la résorption d'abcès ossifluents, aussi bien que par les procédés ordinaires de cautérisation. D'après les faits que j'ai observés, cette méthode peut remplacer, dans tous les cas d'affection osseuse, non-seulement le fer rouge, mais encore les cautères calci-potassiques, les moxas, les traînées d'acides concentrés, que l'on prodigue dans le traitement de ces maladies, et qui produisent des plaies larges, profondes, de véritables ulcères, le plus souvent inutiles au but qu'on se propose. J'ai été heureux de voir un chirurgien éminent comme M. le professeur Sédillot provoquer
qui la distingue des cautérisations transcurrentes, ponctuées, qui se pratiquent avec le fer rouge, quelque réduites que soient ses dimensions. De là dérive la propriété qui lui est particulière, de ne déterminer aucune solution de continuité, aucune inflammation suppurative. J'ai réussi, par cette seule ustion épidermique, à calmer la douleur symptomatique de lésions osseuses, à guérir la paralysie liée au mal vertébral, à procurer la résorption d'abcès ossifluents, aussi bien que par les procédés ordinaires de cautérisation. D'après les faits que j'ai observés, cette méthode peut remplacer, dans tous les cas d'affection osseuse, non-seulement le fer rouge, mais encore les cautères calci-potassiques, les moxas, les traînées d'acides concentrés, que l'on prodigue dans le traitement de ces maladies, et qui produisent des plaies larges, profondes, de véritables ulcères, le plus souvent inutiles au but qu'on se propose. J'ai été heureux de voir un chirurgien éminent comme M. le professeur Sédillot provoquer à cet égard une réforme que, de mon côté, j'appelais de tous mes vœux. OPTIQUE. – Mémoire sur l'aberration de sphéricité et sur de nouvelles méthodes à employer pour la détruire dans les appareils composés d'un nombre quelconque de surfaces sphériques réfringentes ou réfléchissantes disposées consécutivement sur un même axe central; par M. Breton (de Champ). (Commissaires, MM. Babinet, Chasles) Je considère, dans ce Mémoire, des points rayonnants situés sur une surface de révolution ayant pour axe celui de l'appareil. Parmi les rayons qui, émanés d'un même point, tombent sur la première surface, il en est un qui peut être considéré comme central dans les faisceaux efficaces auxquels est due la formation des images c'est celui qui passe par le centre de courbure de la première surface. Cette propriété résulte de ce que le rayon de courbure au point de rebroussement d'une caustique quelconque formée par les intersections de rayons partis d'un point de l'axe est toujours nul, ce qui rend très-grand l'angle de contingence en ce point de la caustique. Ce rayon central ou focal touche en deux points généralement différents les surfaces caustiques formées par les intersections successives des rayons qui l'accompagnent. Ces points ont pour lieu géométrique
central; par M. Breton (de Champ). (Commissaires, MM. Babinet, Chasles) Je considère, dans ce Mémoire, des points rayonnants situés sur une surface de révolution ayant pour axe celui de l'appareil. Parmi les rayons qui, émanés d'un même point, tombent sur la première surface, il en est un qui peut être considéré comme central dans les faisceaux efficaces auxquels est due la formation des images c'est celui qui passe par le centre de courbure de la première surface. Cette propriété résulte de ce que le rayon de courbure au point de rebroussement d'une caustique quelconque formée par les intersections de rayons partis d'un point de l'axe est toujours nul, ce qui rend très-grand l'angle de contingence en ce point de la caustique. Ce rayon central ou focal touche en deux points généralement différents les surfaces caustiques formées par les intersections successives des rayons qui l'accompagnent. Ces points ont pour lieu géométrique deux surfaces de révolution autour de l'axe de l'appareil, qui se touchent sur cet axe et s'écartent plus ou moins rapidement l'une de l'autre à mesure qu'on s'éloigne de ce point central. C'est la séparation de ces deux surfaces qui produit la confusion des images. En faisant en sorte que ces deux surfaces aient la même courbure au point où elles se touchent, on assurera leur coïncidence dans une certaine étendue autour du point de contact, et on peut espérer, par conséquent, que les appareils dans lesquels cette condition sera remplie se distingueront sous le rapport de la netteté des images produites. Tel est le problème que je me suis proposé de résoudre. On voit que les considérations qui m'ont guidé ne sont pas les mêmes qui ont guidé jusqu'à présent les géomètres dans les recherches de ce genre. PHYSIQUE. Note sur la densité possible du milieu lumineux et sur la puissance mécanique d'un mille cube de lumière solaire; par M. W. Thomson. (Commissaires, MM. Pouillet, Babinet, Regnault) L'existence d'un milieu formant, à travers l'espace, une communication matérielle continue jusqu'aux corps visibles les plus éloignés sert d'hypothèse fondamentale à la théorie des ondulations. Que ce milieu soit (ce qui me
ces deux surfaces aient la même courbure au point où elles se touchent, on assurera leur coïncidence dans une certaine étendue autour du point de contact, et on peut espérer, par conséquent, que les appareils dans lesquels cette condition sera remplie se distingueront sous le rapport de la netteté des images produites. Tel est le problème que je me suis proposé de résoudre. On voit que les considérations qui m'ont guidé ne sont pas les mêmes qui ont guidé jusqu'à présent les géomètres dans les recherches de ce genre. PHYSIQUE. Note sur la densité possible du milieu lumineux et sur la puissance mécanique d'un mille cube de lumière solaire; par M. W. Thomson. (Commissaires, MM. Pouillet, Babinet, Regnault) L'existence d'un milieu formant, à travers l'espace, une communication matérielle continue jusqu'aux corps visibles les plus éloignés sert d'hypothèse fondamentale à la théorie des ondulations. Que ce milieu soit (ce qui me semble le plus probable) ou ne soit pas une continuation de notre propre atmosphère, le fait de son existence ne peut être mis en doute quand on songe à la puissance des arguments qui assurent aujourd'hui l'évidence de la théorie ondulatoire, et la recherche de ses propriétés de toute nature devient une étude intéressante au plus haut point. La première question qui se présente naturellement à l'esprit est celle-ci: Quelle est la densité absolue de l'éther lumineux dans une partie quelconque de l'espace? Je ne sache pas qu'on ait fait jusqu'ici aucune tentative pour résoudre ce problème, et, en fait, la science à son état actuel ne fournit point pour cela de données suffisantes. J'ai eu l'idée, néanmoins, qu'on pourrait déterminer une limite inférieure à la densité du milieu lumineux qui remplit les espaces interplanétaires, par la considération de la puissance mécanique d'un rayon solaire, telle que je l'ai déduite dans des communications antérieures présentées à la Société royale d'Édimbourg, des résultats obtenus par M. Pouillet sur la radiation solaire, et des travaux de Joule sur l'équivalent mécanique de l'unité de chaleur. Ainsi la puissance vive de la radiation solaire, telle que je l'ai déduite dans des communications antérieures présentées
devient une étude intéressante au plus haut point. La première question qui se présente naturellement à l'esprit est celle-ci: Quelle est la densité absolue de l'éther lumineux dans une partie quelconque de l'espace? Je ne sache pas qu'on ait fait jusqu'ici aucune tentative pour résoudre ce problème, et, en fait, la science à son état actuel ne fournit point pour cela de données suffisantes. J'ai eu l'idée, néanmoins, qu'on pourrait déterminer une limite inférieure à la densité du milieu lumineux qui remplit les espaces interplanétaires, par la considération de la puissance mécanique d'un rayon solaire, telle que je l'ai déduite dans des communications antérieures présentées à la Société royale d'Édimbourg, des résultats obtenus par M. Pouillet sur la radiation solaire, et des travaux de Joule sur l'équivalent mécanique de l'unité de chaleur. Ainsi la puissance vive de la radiation solaire, telle que je l'ai déduite dans des communications antérieures présentées à la Société royale d'Édimbourg, des résultats obtenus par M. Pouillet sur la radiation solaire, et des travaux de Joule sur l'équivalent mécanique de l'unité de chaleur. Ainsi la puissance vive de la radiation solaire, action solaire par seconde et par pied carré à la distance de la Terre au Soleil estimée par M. Pouillet à 0,06 d'une unité thermale centigrade, équivalente à 83 pieds-livre, est la même que la puissance mécanique d'un rayon solaire qui, dans le milieu lumineux, se propagerait dans un nombre de pieds cubes égal au nombre de pieds linéaires parcourus par la lumière en une seconde. Il suit de là que l'expression de l'énergie totale actuelle et potentielle nécessaire à entretenir le mouvement lumineux dans l'espace d'un pied cube à la distance de la Terre au Soleil, est égale à 0,05 ou aux 0,05 d'un pied-livre. La puissance mécanique d'un mille cube de lumière solaire est donc égale à 1500 pieds-livres, ce qui équivaut, comme travail, à un cheval par tiers de minute. Ce résultat peut donner l'idée de la valeur actuelle de l'énergie mécanique des mouvements lumineux et de leur force dans l'intérieur de notre atmosphère. Pour commencer simplement à illuminer trois milles cubes,
Soleil estimée par M. Pouillet à 0,06 d'une unité thermale centigrade, équivalente à 83 pieds-livre, est la même que la puissance mécanique d'un rayon solaire qui, dans le milieu lumineux, se propagerait dans un nombre de pieds cubes égal au nombre de pieds linéaires parcourus par la lumière en une seconde. Il suit de là que l'expression de l'énergie totale actuelle et potentielle nécessaire à entretenir le mouvement lumineux dans l'espace d'un pied cube à la distance de la Terre au Soleil, est égale à 0,05 ou aux 0,05 d'un pied-livre. La puissance mécanique d'un mille cube de lumière solaire est donc égale à 1500 pieds-livres, ce qui équivaut, comme travail, à un cheval par tiers de minute. Ce résultat peut donner l'idée de la valeur actuelle de l'énergie mécanique des mouvements lumineux et de leur force dans l'intérieur de notre atmosphère. Pour commencer simplement à illuminer trois milles cubes, il faut développer un travail égal à celui d'un cheval, le même travail se renouvelle sans cesse, aussi longtemps que la lumière traverse cet espace, et se perd par émission jusqu'à ce que l'illumination ait complètement cessé, si la source lumineuse cesse subitement d'agir. La matière qui possède cette énergie est le fluide lumineux. Si donc nous connaissions les vitesses du mouvement vibratoire, nous pourrions déterminer la densité de ce milieu, ou réciproquement, si nous connaissions cette densité, nous pourrions déterminer la vitesse moyenne des parties en mouvement. Nous n'avons sur ce point aucune notion précise, mais nous pouvons assigner à cette vitesse une limite supérieure et en déduire une limite inférieure de la quantité de matière par la considération de la nature même du mouvement qui constitue l'onde lumineuse. Il paraît en effet certain que les amplitudes des vibrations qui constituent les rayons de lumière ou de chaleur ne sont que des fractions très-faibles des longueurs d'onde, et que les vitesses maximum des parties en état de vibration sont très-petites relativement à la vitesse de propagation des ondes. Considérons, par exemple, un rayon de lumière polarisée dans un plan; soient v la vitesse maximum du mouvement vibratoire, A l'écartement
est le fluide lumineux. Si donc nous connaissions les vitesses du mouvement vibratoire, nous pourrions déterminer la densité de ce milieu, ou réciproquement, si nous connaissions cette densité, nous pourrions déterminer la vitesse moyenne des parties en mouvement. Nous n'avons sur ce point aucune notion précise, mais nous pouvons assigner à cette vitesse une limite supérieure et en déduire une limite inférieure de la quantité de matière par la considération de la nature même du mouvement qui constitue l'onde lumineuse. Il paraît en effet certain que les amplitudes des vibrations qui constituent les rayons de lumière ou de chaleur ne sont que des fractions très-faibles des longueurs d'onde, et que les vitesses maximum des parties en état de vibration sont très-petites relativement à la vitesse de propagation des ondes. Considérons, par exemple, un rayon de lumière polarisée dans un plan; soient v la vitesse maximum du mouvement vibratoire, A l'écartement maximum des deux côtés de la position d'équilibre, et la longueur de l'onde. Alors, si V représente la vitesse de propagation de la lumière ou de la chaleur, nous avons v = 2πr et, par conséquent, si A est une petite fraction de X, v est la même fraction de V (multipliée seulement par 2). La même relation s'applique à la lumière polarisée circulairement, puisque, pendant que la particule décrit un cercle de rayon A, l'onde se propage à une distance égale à X. La puissance mécanique totale de la lumière homogène plane polarisée dans un espace infiniment petit contenant des particules qui soient toutes sensiblement à la même période du mouvement vibratoire, est formée uniquement d'énergie potentielle aux instants où les particules, arrivées aux extrémités de leur excursion, ont perdu toute leur vitesse; d'énergie en partie potentielle, en partie actuelle quand elles sont en mouvement pour quitter ou pour regagner la position d'équilibre; d'énergie uniquement actuelle quand elles passent par ces positions cette quantité est d'ailleurs constante et est par conséquent égale à chaque instant au produit de la moitié de la masse par le carré de la vitesse que possèdent les particules dans le dernier de ces trois
V (multipliée seulement par 2). La même relation s'applique à la lumière polarisée circulairement, puisque, pendant que la particule décrit un cercle de rayon A, l'onde se propage à une distance égale à X. La puissance mécanique totale de la lumière homogène plane polarisée dans un espace infiniment petit contenant des particules qui soient toutes sensiblement à la même période du mouvement vibratoire, est formée uniquement d'énergie potentielle aux instants où les particules, arrivées aux extrémités de leur excursion, ont perdu toute leur vitesse; d'énergie en partie potentielle, en partie actuelle quand elles sont en mouvement pour quitter ou pour regagner la position d'équilibre; d'énergie uniquement actuelle quand elles passent par ces positions cette quantité est d'ailleurs constante et est par conséquent égale à chaque instant au produit de la moitié de la masse par le carré de la vitesse que possèdent les particules dans le dernier de ces trois cas. Mais la vitesse d'une particule au moment où elle passe par la position d'équilibre, est précisément cette vitesse maximum de vibration que nous avons désignée par v et par conséquent, si p représente la quantité de matière à l'état de vibration dans un espace donné, dans l'unité de volume par exemple, la valeur mécanique totale de l'énergie, tant actuelle que potentielle, qui produit le mouvement dans cet espace à un moment donné, est p*v. L'énergie mécanique de la lumière polarisée se compose d'ailleurs à chaque instant (ainsi que M. le professeur Stokes me l'a fait voir), pour une moitié, de l'énergie actuelle de la particule qui exécute la rotation, et, pour une autre moitié, de l'énergie potentielle de la distorsion qui se produit dans le milieu lumineux; et par conséquent, v étant la vitesse constante de chaque particule en mouvement, le double de l'expression précédente donnera la valeur de la puissance mécanique qui répond en ce cas à l'unité de volume dans le mouvement total. Il est clair, d'après cela, que si la lumière est polarisée elliptiquement, la puissance mécanique relative à l'unité de volume doit être comprise entre p*v^2 et 2*p*v^2, si v représente la vitesse maximum des
par exemple, la valeur mécanique totale de l'énergie, tant actuelle que potentielle, qui produit le mouvement dans cet espace à un moment donné, est p*v. L'énergie mécanique de la lumière polarisée se compose d'ailleurs à chaque instant (ainsi que M. le professeur Stokes me l'a fait voir), pour une moitié, de l'énergie actuelle de la particule qui exécute la rotation, et, pour une autre moitié, de l'énergie potentielle de la distorsion qui se produit dans le milieu lumineux; et par conséquent, v étant la vitesse constante de chaque particule en mouvement, le double de l'expression précédente donnera la valeur de la puissance mécanique qui répond en ce cas à l'unité de volume dans le mouvement total. Il est clair, d'après cela, que si la lumière est polarisée elliptiquement, la puissance mécanique relative à l'unité de volume doit être comprise entre p*v^2 et 2*p*v^2, si v représente la vitesse maximum des particules en mouvement. Si le mouvement est dû à un certain nombre de séries d'ondes coexistantes à périodes différentes, et polarisées dans le même plan, la puissance mécanique totale sera égale à la somme des puissances mécaniques relatives à chaque série homogène particulière, et la vitesse maximum que puisse atteindre une particule vibrante est la somme de différentes vitesses dues à chacune d'elles. La même remarque s'applique encore à des séries coexistantes d'ondes polarisées circulairement et dont les périodes sont inégales. Il suit de là que la puissance mécanique est certainement moindre que la moitié de la masse multipliée par le carré de la vitesse maximum que puisse atteindre une particule en vertu de la superposition de plusieurs séries d'ondes planes polarisées; et nous pouvons conclure de là que, pour toute espèce de rayons de lumière et de chaleur, sauf le cas d'une série d'ondes homogènes polarisées circulairement, la puissance mécanique du mouvement en un point donné est moindre que le produit de la masse par le carré de la vitesse maximum que peut atteindre une particule vibrante dans les diverses phases de son déplacement. De combien est-elle inférieure à ce produit ? La radiation de la lumière solaire et
une particule vibrante est la somme de différentes vitesses dues à chacune d'elles. La même remarque s'applique encore à des séries coexistantes d'ondes polarisées circulairement et dont les périodes sont inégales. Il suit de là que la puissance mécanique est certainement moindre que la moitié de la masse multipliée par le carré de la vitesse maximum que puisse atteindre une particule en vertu de la superposition de plusieurs séries d'ondes planes polarisées; et nous pouvons conclure de là que, pour toute espèce de rayons de lumière et de chaleur, sauf le cas d'une série d'ondes homogènes polarisées circulairement, la puissance mécanique du mouvement en un point donné est moindre que le produit de la masse par le carré de la vitesse maximum que peut atteindre une particule vibrante dans les diverses phases de son déplacement. De combien est-elle inférieure à ce produit ? La radiation de la lumière solaire et de la chaleur est trop complexe pour nous permettre de le dire, parce que nous ne pouvons savoir quel degré la vitesse d'une particule peut atteindre, en vertu de la superposition des divers mouvements qui peuvent se combiner, et peut-être même cette vitesse peut-elle s'élever assez pour devenir comparable à la vitesse de propagation; mais nous pouvons tenir pour certain que le produit de la masse par le carré de la vitesse maximum ordinaire ou de la moyenne d'une série nombreuse de vitesses maximum des particules en mouvement, ne peut pas dépasser d'une manière notable la vraie valeur de la puissance mécanique du mouvement. Revenant néanmoins à l'expression que nous avons indiquée pour cette puissance mécanique, dans le cas de la lumière homogène polarisée circulairement, seul cas où les vitesses de toutes les particules sont constantes et égales, nous pouvons définir ainsi la vitesse moyenne de vibration elle est telle, que le produit de son carré, par la masse des particules vibrantes, est égal à la puissance mécanique, actuelle et potentielle, du mouvement qui se produit dans la masse en vibration; et il résulte d'une manière certaine de tout ce que nous savons de la théorie mécanique des ondulations, que