jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
50,2 0,1878 5 8.13 12,4 19 19.15 50,2 6 61-58 11'1 20 15.10 44,2 7 7.45 10,0 21 14.31 41,3 8 7.33 8,9 0,2448 22 13.54 38,5 0,1978 9 7-23 8,0 23 13.18 35,5 - 10 7.47 7,-3" "24-12.44 33,4 r: H 7. 7 6,7 25 12. 11 31,0 12 72 6,2 0,-2578 8 26 11.40 28,6 0,2086 13-6.58 5,9 27 11. 26,4 15 7.36.56 5,6 28 10.42 24,2 16 7.56.56 5,6 29 10.17 22,1 17 7.57 5,7 0,2710 30 9-52 20,1 0,2201 astronomie. – Ephémérides de la 3e petite planète découverte à l'observatoire national de Washington, le 2 septembre 1854; par M. J. Ferguson. « M. le lieutenant MAURY, directeur de l'observatoire, en adressant ces éphémérides, annonce qu'il a retardé jusqu'à présent cette communication parce qu'il a voulu s'assurer auparavant si M. Ferguson, qui fit cette découverte le 2 septembre dernier à 11 heures P. M., lorsqu'il était occupé à observer la planète Égérie, n'avait pas été prévenu par quelque astronome en Europe. » M. Ferguson a donné à cette nouvelle planète, la première qui ait été découverte en Amérique, le nom d'Euphrosine. Éléments de la planète Euphrosine calculés par M. le professeur Keith, d'après les observations du 2, du 6 et du 1 septembre. T. M. de Washington. 1854, Oct. 19, 9h26'04is,9. rhi2mi5",u. i°56'7",21. 0 1854, 2 Sept. 721. M. J. Green. 352. 35a. 5.50,6 ) M. oe. 352. 35a. M. Equ. 1854, R 33. 29. 21, 7 j. 1 t c 22.39-. 13, 6 ç 42-22-3°,2 log a 0 469530 log 2.845712 a Ephémérides pour Octobre. M. J. Berlin. a. S. log; log A. h m s o 1 f 1854. Oct. 18.5 1.12. 0 1.59.21 0.43828 0.24622 23.5 1. 7. 49 1.47 • 29 0.43850 0.24937 27.5 1. 3.49 1.33. 49 0.43873 0.25345 31.5 1. 0. 3 – 1..18.18 0,43897 0.25861 physique. – Recherches sur les variations de l'aiguille aimantée; Lettre du P. Secchi à M. L. de Beauffroy. V. « Des occupations nombreuses, et qui se sont succédé sans interruption, m'ont empêché de vous adresser le texte du travail par lettres. Je prends maintenant la
du 6 et du 1 septembre. T. M. de Washington. 1854, Oct. 19, 9h26'04is,9. rhi2mi5",u. i°56'7",21. 0 1854, 2 Sept. 721. M. J. Green. 352. 35a. 5.50,6 ) M. oe. 352. 35a. M. Equ. 1854, R 33. 29. 21, 7 j. 1 t c 22.39-. 13, 6 ç 42-22-3°,2 log a 0 469530 log 2.845712 a Ephémérides pour Octobre. M. J. Berlin. a. S. log; log A. h m s o 1 f 1854. Oct. 18.5 1.12. 0 1.59.21 0.43828 0.24622 23.5 1. 7. 49 1.47 • 29 0.43850 0.24937 27.5 1. 3.49 1.33. 49 0.43873 0.25345 31.5 1. 0. 3 – 1..18.18 0,43897 0.25861 physique. – Recherches sur les variations de l'aiguille aimantée; Lettre du P. Secchi à M. L. de Beauffroy. V. « Des occupations nombreuses, et qui se sont succédé sans interruption, m'ont empêché de vous adresser le texte du travail par lettres. Je prends maintenant la liberté de vous en envoyer un exemplaire imprimé dans la Correspondance scientifique de Rome. Vous y trouverez les lois des variations déduites, au moyen des formules de M. Savary, des lois des attractions des courants sur l'aiguille. Cette méthode, quoique indirecte, conduit aux lois auxquelles on est arrivé par l'observation, et surtout elle donne la très remarquable période simple observée à l'équateur pour les forces horizontales et verticales, dont l'une est complémentaire de l'autre. Nous trouvons aussi une loi nouvelle, c'est-à-dire que la courbe du magnétomètre bifilaire est d'une période simple dans l'époque des équinoix. Pour les variations nocturnes de la déclinaison, il faut tenir compte de l'épaisseur du globe, qui diminué (lorsqu'il est interposé) l'action solaire sur l'aiguille, et on trouve qu'il la réduit d'environ un septième. Vous trouverez encore signalée dans mon Mémoire l'importance extrême dont les observations de M. Arago sont aujourd'hui pour la science, non seulement en confirmant les lois découvertes depuis, mais encore en montrant que la période décennale des taches du Soleil découvert par Schwabe se reproduit manifestement dans les variations de la déclinaison et dans les perturbations magnétiques. Les observations de ce savant nous montrent un maximum dans l'année 1829 et un minimum
et surtout elle donne la très remarquable période simple observée à l'équateur pour les forces horizontales et verticales, dont l'une est complémentaire de l'autre. Nous trouvons aussi une loi nouvelle, c'est-à-dire que la courbe du magnétomètre bifilaire est d'une période simple dans l'époque des équinoix. Pour les variations nocturnes de la déclinaison, il faut tenir compte de l'épaisseur du globe, qui diminué (lorsqu'il est interposé) l'action solaire sur l'aiguille, et on trouve qu'il la réduit d'environ un septième. Vous trouverez encore signalée dans mon Mémoire l'importance extrême dont les observations de M. Arago sont aujourd'hui pour la science, non seulement en confirmant les lois découvertes depuis, mais encore en montrant que la période décennale des taches du Soleil découvert par Schwabe se reproduit manifestement dans les variations de la déclinaison et dans les perturbations magnétiques. Les observations de ce savant nous montrent un maximum dans l'année 1829 et un minimum dans les années 1825 et 1824, ce qui coïncide, avec le maximum et le minimum de taches solaires qui est constaté pour les mêmes époques. Il semble aussi résulter des observations de M. Gauss, à Göttingue, que les années 1836 et 1837 seraient des années de maxima pour la variation en déclinaison comme elles le sont aussi pour les taches; ainsi cette coïncidence remarquable se reproduit pendant trois périodes. J'ai le plaisir de vous annoncer que le grand équatorial de Metz vient d'être établi à l'observatoire; la lunette paraît de force assez remarquable elle a 9 pouces et 4 lignes d'objectif et 14 pieds de longueur focale; elle résout complètement en très-petites étoiles étincelantes la nébuleuse annulaire de la Lyre avec un grossissement de six cents fois seulement. Il est remarquable que les parties qui répondent aux extrémités du grand axe de cette nébuleuse susdite, sont considérablement moins lumineuses que le reste de l'anneau. L'intérieur de l'anneau paraît plus nébuleux avec de forts qu'avec de faibles grossissements. La subdivision de l'anneau extérieur de Saturne ne peut pas rester douteuse. J'ai vu aussi, le soir du 9 courant, une subdivision très-nette et très-fine dans l'anneau intérieur, près de l'anneau nébuleux; mais,
en déclinaison comme elles le sont aussi pour les taches; ainsi cette coïncidence remarquable se reproduit pendant trois périodes. J'ai le plaisir de vous annoncer que le grand équatorial de Metz vient d'être établi à l'observatoire; la lunette paraît de force assez remarquable elle a 9 pouces et 4 lignes d'objectif et 14 pieds de longueur focale; elle résout complètement en très-petites étoiles étincelantes la nébuleuse annulaire de la Lyre avec un grossissement de six cents fois seulement. Il est remarquable que les parties qui répondent aux extrémités du grand axe de cette nébuleuse susdite, sont considérablement moins lumineuses que le reste de l'anneau. L'intérieur de l'anneau paraît plus nébuleux avec de forts qu'avec de faibles grossissements. La subdivision de l'anneau extérieur de Saturne ne peut pas rester douteuse. J'ai vu aussi, le soir du 9 courant, une subdivision très-nette et très-fine dans l'anneau intérieur, près de l'anneau nébuleux; mais, quelques heures après, elle était disparue ce qui prouverait des variations dans ce singulier appendice. Je regrette que les opérations de la mesure de la base sur la via Appia, que je fais avec M. le colonel Levret, du Dépôt de la Guerre, m'empêchent d'entreprendre une suite régulière d'observations avec ce magnifique instrument. Le mouvement d'horlogerie qui ordinairement est la partie faible, agit ici à merveille. La mesure de la base est déjà commencée, mais l'état imparfait dans lequel étaient envoyés les appareils, en nous obligeant à modifier plusieurs choses, nous ont fait perdre un temps précieux. J'ai dû changer complètement le système de nivellement, et en partie celui d'alignement. Du reste, l'exactitude sera assez grande et le principe est excellent. J'entrerai un autre fois dans quelques détails à ce sujet. Sur les variations de l'intensité des courants induits (deuxième Note); par M. J.-M. Galvani. (Commissaires, MM. Béquerel, Pouillet, Regnault.) Indépendance des actions inductrices. Il est impossible de déterminer rigoureusement la valeur de l'action inductrice totale qui s'exerce entre deux spirales, sans calculer l'intégrale double qui représente cette action; mais, sans avoir recours à l'analyse, on aperçoit bien que la somme des actions inductrices développées entre deux fils égaux roulés
ce magnifique instrument. Le mouvement d'horlogerie qui ordinairement est la partie faible, agit ici à merveille. La mesure de la base est déjà commencée, mais l'état imparfait dans lequel étaient envoyés les appareils, en nous obligeant à modifier plusieurs choses, nous ont fait perdre un temps précieux. J'ai dû changer complètement le système de nivellement, et en partie celui d'alignement. Du reste, l'exactitude sera assez grande et le principe est excellent. J'entrerai un autre fois dans quelques détails à ce sujet. Sur les variations de l'intensité des courants induits (deuxième Note); par M. J.-M. Galvani. (Commissaires, MM. Béquerel, Pouillet, Regnault.) Indépendance des actions inductrices. Il est impossible de déterminer rigoureusement la valeur de l'action inductrice totale qui s'exerce entre deux spirales, sans calculer l'intégrale double qui représente cette action; mais, sans avoir recours à l'analyse, on aperçoit bien que la somme des actions inductrices développées entre deux fils égaux roulés en spirale doit être beaucoup plus grande que la somme des actions qui se produisent entre les mêmes fils étendus en ligne droite; et s'il était vrai, comme on l'a affirmé, que l'intensité du courant induit obtenu dans le premier cas ne dépassât jamais le double de l'intensité du courant obtenu dans le second, il paraîtrait nécessaire d'admettre, comme on l'a admis en effet, qu'il y a réaction entre les courants induits élémentaires, ce qui revient, en d'autres termes, à rejeter le principe de l'indépendance des actions inductrices. Il était donc important de rechercher entre quelles limites la disposition en spirale peut faire varier l'intensité du courant induit. Pour cela, j'ai pris deux fils de cuivre couverts de soie, que j'ai attachés l'un à l'autre dans toute leur longueur; puis j'ai formé avec le double fil des circuits différents, et j'ai déterminé l'intensité du courant induit correspondant à chacun de ces circuits, en dirigeant dans l'un des fils un courant inducteur d'intensité constante, et en mettant l'autre fil en rapport avec un galvanomètre. En procédant de cette manière, je suis arrivé aux résultats suivants: Comme on le voit, l'intensité obtenue avec le quatrième circuit n'est pas seulement double de celle
obtenu dans le second, il paraîtrait nécessaire d'admettre, comme on l'a admis en effet, qu'il y a réaction entre les courants induits élémentaires, ce qui revient, en d'autres termes, à rejeter le principe de l'indépendance des actions inductrices. Il était donc important de rechercher entre quelles limites la disposition en spirale peut faire varier l'intensité du courant induit. Pour cela, j'ai pris deux fils de cuivre couverts de soie, que j'ai attachés l'un à l'autre dans toute leur longueur; puis j'ai formé avec le double fil des circuits différents, et j'ai déterminé l'intensité du courant induit correspondant à chacun de ces circuits, en dirigeant dans l'un des fils un courant inducteur d'intensité constante, et en mettant l'autre fil en rapport avec un galvanomètre. En procédant de cette manière, je suis arrivé aux résultats suivants: Comme on le voit, l'intensité obtenue avec le quatrième circuit n'est pas seulement double de celle qui correspond au premier; elle est environ huit fois plus grande. Tant que le diamètre des tours conserve une certaine grandeur, l'intensité croît presque proportionnellement au nombre des tours; au-delà de certaines limites, à la vérité, l'accroissement du nombre des tours n'augmente plus et même finit par diminuer l'intensité du courant induit. Mais il est possible d'expliquer ce fait, même sans le secours de l'analyse, au moyen des considérations suivantes. Si l'on envisage l'action d'un des tours de spire du circuit inducteur sur l'un des éléments du tour de spire induit qui lui est accolé, et que l'on suppose la circonférence inductrice partagée en deux parties par un diamètre parallèle à l'élément induit considéré, il est aisé de voir que les deux moitières de cette circonférence doivent exercer sur l'élément induit des actions de signes contraires, et que la différence entre les valeurs de ces actions contraires est d'autant moindre que le diamètre des spires est plus petit. Or, dans les expériences qui précèdent, on n'augmente le nombre des tours qu'en diminuant le diamètre des spires; par suite de cette circonstance, les actions de signes contraires qui s'exercent, d'une part entre les éléments distants de moins de 90 degrés, et
courant induit. Mais il est possible d'expliquer ce fait, même sans le secours de l'analyse, au moyen des considérations suivantes. Si l'on envisage l'action d'un des tours de spire du circuit inducteur sur l'un des éléments du tour de spire induit qui lui est accolé, et que l'on suppose la circonférence inductrice partagée en deux parties par un diamètre parallèle à l'élément induit considéré, il est aisé de voir que les deux moitières de cette circonférence doivent exercer sur l'élément induit des actions de signes contraires, et que la différence entre les valeurs de ces actions contraires est d'autant moindre que le diamètre des spires est plus petit. Or, dans les expériences qui précèdent, on n'augmente le nombre des tours qu'en diminuant le diamètre des spires; par suite de cette circonstance, les actions de signes contraires qui s'exercent, d'une part entre les éléments distants de moins de 90 degrés, et de l'autre entre les éléments séparés par des angles supérieurs à 90 degrés, croissent suivant des lois très-différentes, lorsqu'on augmente le nombre des tours de spire; on peut donc concevoir que la différence de leurs accroissements change de signe lorsque le diamètre des spires s'abaisse au-dessous d'une certaine limite. En résumé, l'influence que la disposition en spirale exerce sur l'intensité des courants induits ne paraît donc nullement incompatible avec le principe de l'indépendance des actions inductrices. Relation entre les intensités des courants inducteur et induit. Cette relation peut être déduite à priori du principe de l'indépendance des actions inductrices. En effet, un courant inducteur d'intensité m peut être considéré comme le résultat de la superposition de n. courants d'intensité \(i\), or, si l'on appelle \(i\) l'intensité du courant induit produit sous l'influence du courant inducteur pris pour unité, il est évident que \(n\) courants inducteurs égaux produiront un courant induit d'intensité \(ni\), puisque les actions inductrices sont sans réactions mutuelles l'intensité de l'induit doit donc être proportionnelle à celle de l'inducteur. Il était toutefois nécessaire de vérifier ce fait par expérience. Pour cela il suffit de prendre une bobine à deux fils, de mettre l'un des fils en rapport avec
résumé, l'influence que la disposition en spirale exerce sur l'intensité des courants induits ne paraît donc nullement incompatible avec le principe de l'indépendance des actions inductrices. Relation entre les intensités des courants inducteur et induit. Cette relation peut être déduite à priori du principe de l'indépendance des actions inductrices. En effet, un courant inducteur d'intensité m peut être considéré comme le résultat de la superposition de n. courants d'intensité \(i\), or, si l'on appelle \(i\) l'intensité du courant induit produit sous l'influence du courant inducteur pris pour unité, il est évident que \(n\) courants inducteurs égaux produiront un courant induit d'intensité \(ni\), puisque les actions inductrices sont sans réactions mutuelles l'intensité de l'induit doit donc être proportionnelle à celle de l'inducteur. Il était toutefois nécessaire de vérifier ce fait par expérience. Pour cela il suffit de prendre une bobine à deux fils, de mettre l'un des fils en rapport avec un galvanomètre, et de faire passer dans l'autre fil des courants inducteurs d'intensités diverses les déviations du galvanomètre mesurent les intensités des courants induits; les intensités des courants inducteurs peuvent être très-exactement mesurées avec mon rhéomètre à tangentes. En comparant les uns aux autres, on trouve qu'elles sont proportionnelles entre elles. Cette loi, comme toutes les autres, s'applique indifféremment aux courants inverses et aux courants directs; mais, pour en constater l'exactitude dans le cas des courants inverses, il est indispensable de prendre une précaution que je vais indiquer. Quand on rétablit le courant inducteur en vue de produire un courant induit inverse, ce courant se développe au moment même où le circuit inducteur est fermé, tandis qu'il n'est pas possible de mesurer l'intensité du courant inducteur à ce moment précis, parce que l'aiguille du rhéomètre à tangentes oscille pendant un certain temps avant de se fixer dans une position déterminée. Or on sait que, lorsqu'une pile est restée quelque temps inactive et qu'on vient à rétablir une communication entre ses pôles, le courant possède dans les premiers instants qui suivent la fermeture du circuit une intensité supérieure à celle qu'il conserve plus tard; par cette raison, l'intensité qu'on mesure avec
elles. Cette loi, comme toutes les autres, s'applique indifféremment aux courants inverses et aux courants directs; mais, pour en constater l'exactitude dans le cas des courants inverses, il est indispensable de prendre une précaution que je vais indiquer. Quand on rétablit le courant inducteur en vue de produire un courant induit inverse, ce courant se développe au moment même où le circuit inducteur est fermé, tandis qu'il n'est pas possible de mesurer l'intensité du courant inducteur à ce moment précis, parce que l'aiguille du rhéomètre à tangentes oscille pendant un certain temps avant de se fixer dans une position déterminée. Or on sait que, lorsqu'une pile est restée quelque temps inactive et qu'on vient à rétablir une communication entre ses pôles, le courant possède dans les premiers instants qui suivent la fermeture du circuit une intensité supérieure à celle qu'il conserve plus tard; par cette raison, l'intensité qu'on mesure avec le rhéomètre à tangentes n'est pas rigoureusement celle que possédait l'inducteur au moment où il a fait naître le courant induit inverse; mais on peut faire disparaître presque complètement cette cause d'erreur en évitant de laisser la pile inactive. Pour cela il suffit, lorsqu'on retire la bobine d'induction du circuit de la pile, de la remplacer par un fil d'égale résistance puis, au moment où l'on veut faire naître le courant inverse, d'enlever ce fil et de lui substituer celui de la bobine. Cette manœuvre n'exigeant pas une seconde, la légère interruption qui en résulte ne suffit pas pour modifier sensiblement l'intensité du courant inducteur. Influence nulle de la section du fil inducteur. On peut démontrer à priori que l'influence de la section du fil inducteur doit être nulle, en s'appuyant uniquement sur les principes qui viennent d'être établis. En effet, un fil de section \(n\), parcouru par un courant d'intensité \(i\), peut être considéré comme résultant de la juxtaposition de \(n\) fils de section \(i\) parcourus isolément par des courants d'intensité \(i\); or, si l'on représente par \(i\) l'intensité du courant induit produit sous l'influence du courant inducteur ayant l'unité pour section et l'unité pour intensité, il résulte du
de la pile, de la remplacer par un fil d'égale résistance puis, au moment où l'on veut faire naître le courant inverse, d'enlever ce fil et de lui substituer celui de la bobine. Cette manœuvre n'exigeant pas une seconde, la légère interruption qui en résulte ne suffit pas pour modifier sensiblement l'intensité du courant inducteur. Influence nulle de la section du fil inducteur. On peut démontrer à priori que l'influence de la section du fil inducteur doit être nulle, en s'appuyant uniquement sur les principes qui viennent d'être établis. En effet, un fil de section \(n\), parcouru par un courant d'intensité \(i\), peut être considéré comme résultant de la juxtaposition de \(n\) fils de section \(i\) parcourus isolément par des courants d'intensité \(i\); or, si l'on représente par \(i\) l'intensité du courant induit produit sous l'influence du courant inducteur ayant l'unité pour section et l'unité pour intensité, il résulte du principe établi dans le paragraphe précédent, que chacun des courants inducteurs de section \(i\) et d'intensité \(i\) doit produire un courant induit d'intensité \(ni\), et, d'après le principe de l'indépendance des actions inductrices, l'intensité du courant induit résultant de l'ensemble des \(n\) actions doit être \(ni\), c'est-à-dire qu'elle est la même que si la section du fil inducteur était égale à l'unité. Pour vérifier expérimentalement cette conséquence, j'ai pris deux fils de cuivre couverts de soie, de même longueur et de diamètres différents je les ai attachés l'un à l'autre dans toute leur étendue, et j'ai enroulé le double fil de manière à former un toron; puis j'ai déterminé par expérience la différence des résistances des deux fils, et j'ai fixé au bout du fil le plus gros un fil de compensation représentant cette différence ce dernier fil a d'ailleurs été enroulé de manière à ne pouvoir exercer par lui-même aucune action inductrice. Les choses ainsi disposées, j'ai fait passer un courant inducteur constant, tantôt dans le fil fin, tantôt dans le gros fil compensé, et j'ai soumis à l'induction de ce courant un autre toron de même diamètre que les premiers, mais composé d'un seul fil dont j'ai mis
même que si la section du fil inducteur était égale à l'unité. Pour vérifier expérimentalement cette conséquence, j'ai pris deux fils de cuivre couverts de soie, de même longueur et de diamètres différents je les ai attachés l'un à l'autre dans toute leur étendue, et j'ai enroulé le double fil de manière à former un toron; puis j'ai déterminé par expérience la différence des résistances des deux fils, et j'ai fixé au bout du fil le plus gros un fil de compensation représentant cette différence ce dernier fil a d'ailleurs été enroulé de manière à ne pouvoir exercer par lui-même aucune action inductrice. Les choses ainsi disposées, j'ai fait passer un courant inducteur constant, tantôt dans le fil fin, tantôt dans le gros fil compensé, et j'ai soumis à l'induction de ce courant un autre toron de même diamètre que les premiers, mais composé d'un seul fil dont j'ai mis les extrémités en communication avec un galvanomètre. J'ai constaté ainsi que les déviations étaient rigoureusement les mêmes avec un fil inducteur de section simple et un fil inducteur de section quadruple. Influence nulle de la section du fil induit, – Il suffit de répéter presque mot pour mot les raisonnements du paragraphe précédent pour démontrer que l'influence de la section du fil induit doit être nulle, et la marche que j'ai suivie pour vérifier le fait expérimentalement ne diffère pas non plus de celle qui se trouve décrite dans ce même paragraphe. XIV, nous avons montré que ces suppositions, et les formules qu'on en déduit, étaient exactes lorsque la flexion du prisme s'effectue d'une manière égale, c'est-à-dire en arc de cercle, sous l'action de forces se réduisant à des couples, mais à la condition que ces forces soient appliquées sur les bases extrêmes et distribuées à leurs divers points, comme elles le sont sur les sections de l'intérieur du prisme. Nous nous proposons 1° d'examiner si ces mêmes suppositions et ces mêmes formules usuelles sont encore exactes, au moins pour certains modes d'application des forces, dans le cas le plus ordinaire, qui est celui d'une flexion inégale, bien qu'il soit