jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
seul corps employé comme absorbant des gaz a été le charbon de bois; seulement on a eu soin d'employer des charbons provenant de différentes essences de bois bourdaine, peuplier, buis, chêne, gaïac, ébène. Les gaz soumis à l'absorption ont été les suivants: les acides carbonique, sulfureux, chlorhydrique, le protoxyde d'azote et enfin l'ammoniaque. L'absorption du gaz a été rapportée à l'unité de poids du charbon et l'effet thermique dû à la condensation a été rapporté à l'unité de poids du gaz. La chaleur dégagée a été rapportée soit à l'état de saturation du charbon par le gaz, soit à un état plus ou moins éloigné de ce terme. Ne pouvant rapporter ici le tableau des résultats des nombreuses expériences exécutées soit sur diverses gaz, soit sur diverses qualités de charbons, ni entrer dans le détail de ces expériences, je me borne à présenter comme résumé les conclusions suivantes: 1°. Pour un même gaz le coefficient d'absorption par le charbon peut varier avec l'essence du bois carbonisé et aussi, mais à un moindre degré, avec des échantillons différents provenant de la même essence. Le même échantillon de charbon enfin peut lui-même offrir des variations dans une série d'expériences soit rapprochées, soit faites à des époques éloignées les unes des autres. Les charbons de bois les plus lourds sont ceux qui absorbent le moins de gaz. On ne peut donc pas s'attendre à obtenir des expériences faites sur les différents gaz un grand degré de comparabilité, puisque la structure des cellules peut varier ou peut subir des altérations dans le cours des expériences. Néanmoins, d'après la comparaison des volumes maxima des différents gaz absorbés par l'unité de poids d'un même charbon, on peut ranger les gaz expérimentés dans l'ordre suivant, en partant du plus absorbable ammoniaque, acide chlorhydrique, acide sulfureux, protoxyde d'azote, acide carbonique. C'est l'ordre indiqué par de Saussure. Cet ordre se maintient quelle que soit l'essence du bois carbonisé. Relativement au dégagement de chaleur qui accompagne l’absorption du gaz par le charbon à saturation, les gaz peuvent être classés dans le même ordre que précédemment, en partant de l’ammoniaque, qui
faites à des époques éloignées les unes des autres. Les charbons de bois les plus lourds sont ceux qui absorbent le moins de gaz. On ne peut donc pas s'attendre à obtenir des expériences faites sur les différents gaz un grand degré de comparabilité, puisque la structure des cellules peut varier ou peut subir des altérations dans le cours des expériences. Néanmoins, d'après la comparaison des volumes maxima des différents gaz absorbés par l'unité de poids d'un même charbon, on peut ranger les gaz expérimentés dans l'ordre suivant, en partant du plus absorbable ammoniaque, acide chlorhydrique, acide sulfureux, protoxyde d'azote, acide carbonique. C'est l'ordre indiqué par de Saussure. Cet ordre se maintient quelle que soit l'essence du bois carbonisé. Relativement au dégagement de chaleur qui accompagne l’absorption du gaz par le charbon à saturation, les gaz peuvent être classés dans le même ordre que précédemment, en partant de l’ammoniaque, qui dégage en effet le plus de chaleur, la comparaison des gaz étant faite à poids égal. Parmi les gaz étudiés il n’y a que l’acide chlorhydrique et l’ammoniaque qui donnent lieu à des différences notables, lorsque l’on fait varier l’espèce de charbon ou les échantillons d’une même espèce, ou même enfin par suite de l’emploi successif d’un même échantillon. Les écarts sont surtout marqués pour l’ammoniaque. » 3°. La chaleur maximum dégagée par l’absorption de 1 gramme d’acide sulfureux ou de protoxyde d’azote, dépasse de beaucoup la chaleur de liquéfaction d’un poids égal des mêmes gaz. » Les résultats, on le voit, dépassent ceux qu’assignent les calculs de M. Mitscherlich, puisqu’ils conduiraient à admettre comme possible même l’état solide de l’acide carbonique dans les cellules. En admettant pour un moment cette supposition, on voit qu’il resterait encore une part à faire à l’action thermique due à une affinité spéciale des deux corps. 4° En opérant sur certains gaz absorbables par le charbon, l’acide carbonique par exemple, on observe la même somme de chaleur dégagée pour le même poids de gaz absorbé, quelle que soit la nature du charbon, laquelle dans ce cas n’influe que sur le volume gazeux fixé dans
enfin par suite de l’emploi successif d’un même échantillon. Les écarts sont surtout marqués pour l’ammoniaque. » 3°. La chaleur maximum dégagée par l’absorption de 1 gramme d’acide sulfureux ou de protoxyde d’azote, dépasse de beaucoup la chaleur de liquéfaction d’un poids égal des mêmes gaz. » Les résultats, on le voit, dépassent ceux qu’assignent les calculs de M. Mitscherlich, puisqu’ils conduiraient à admettre comme possible même l’état solide de l’acide carbonique dans les cellules. En admettant pour un moment cette supposition, on voit qu’il resterait encore une part à faire à l’action thermique due à une affinité spéciale des deux corps. 4° En opérant sur certains gaz absorbables par le charbon, l’acide carbonique par exemple, on observe la même somme de chaleur dégagée pour le même poids de gaz absorbé, quelle que soit la nature du charbon, laquelle dans ce cas n’influe que sur le volume gazeux fixé dans les pores. Ce résultat suppose l’absorption jusqu’à saturation, ou jusqu’à refus; car si l’on se borne à ne faire absorber, par exemple, qu’une fraction du volume qui correspond à l’absorption maximum, on obtient un effet calorifique supérieur à celui qui correspond à l’état de saturation du charbon. La chaleur dégagée qui correspond à l’absorption de la fraction complémentaire du volume total absorbable, est inférieure à l’effet calorifique total, mais complémentaire du premier effet calorifique partiel. Ce résultat a de l’intérêt, car il semble indiquer que l’effet thermique n’est pas dû à la liquéfaction du gaz, mais à une action spéciale, puisque l’introduction d’une faible quantité de gaz (dans des conditions où l’on ne saurait-le supposer liquéfié d’après les calculs de M. Mitscherlich) dégage plus de chaleur que la quantité qui accompagnerait sa liquéfaction. Cette action est-elle de la nature de l’affinité ordinaire? Je crois qu’on peut trouver dans les seuls résultats des expériences thermiques un argument pour répondre négativement. En effet, l’expérience prouve que le même poids d’un gaz donné peut dégager, en présence du charbon, des quantités variables de chaleur, circonstance qui oblige à faire intervenir une action de surface qu’on n’est pas maître de retrouver identique dans les
qui correspond à l’absorption de la fraction complémentaire du volume total absorbable, est inférieure à l’effet calorifique total, mais complémentaire du premier effet calorifique partiel. Ce résultat a de l’intérêt, car il semble indiquer que l’effet thermique n’est pas dû à la liquéfaction du gaz, mais à une action spéciale, puisque l’introduction d’une faible quantité de gaz (dans des conditions où l’on ne saurait-le supposer liquéfié d’après les calculs de M. Mitscherlich) dégage plus de chaleur que la quantité qui accompagnerait sa liquéfaction. Cette action est-elle de la nature de l’affinité ordinaire? Je crois qu’on peut trouver dans les seuls résultats des expériences thermiques un argument pour répondre négativement. En effet, l’expérience prouve que le même poids d’un gaz donné peut dégager, en présence du charbon, des quantités variables de chaleur, circonstance qui oblige à faire intervenir une action de surface qu’on n’est pas maître de retrouver identique dans les divers échantillons de charbon ou dans le même échantillon soumis successivement à diverses expériences. Ce qui semblerait rapprocher cette action de la capillarité proprement dite, serait l’observation des quantités de chaleur dégagées par l’absorption des gaz, et qui ne sont pas proportionnelles aux quantités de gaz fixés dans les pores du charbon lorsqu’on les introduit par parties successives jusqu’à arriver à la dose de saturation. La première dose, en effet, dégage notablement plus de chaleur que les autres, comme si le gaz absorbé possédait des densités décroissantes à partir du contact même des cellules. optique. – Note sur les trois cas de non-division par double réfraction que peuvent présenter les cristaux biréfringents uniaxes, et sur les faces qui peuvent les offrir; par M. Billet. (Commissaires, MM. Pouillet, Babinet, de Senarmont.) « On sait depuis longtemps que la bifurcation qui accompagne l’entrée d’un rayon de lumière dans un milieu biréfringent uniaxe manque quelquefois et l’on a même remarqué deux cas distincts de non-division 1° celui où le rayon chemine intérieurement suivant l’axe; 2° celui où l’axe étant dans le plan de la face d’entrée, l’incidence est normale. Dans le premier cas, les deux rayons superposés ont même vitesse, et ils restent
du charbon lorsqu’on les introduit par parties successives jusqu’à arriver à la dose de saturation. La première dose, en effet, dégage notablement plus de chaleur que les autres, comme si le gaz absorbé possédait des densités décroissantes à partir du contact même des cellules. optique. – Note sur les trois cas de non-division par double réfraction que peuvent présenter les cristaux biréfringents uniaxes, et sur les faces qui peuvent les offrir; par M. Billet. (Commissaires, MM. Pouillet, Babinet, de Senarmont.) « On sait depuis longtemps que la bifurcation qui accompagne l’entrée d’un rayon de lumière dans un milieu biréfringent uniaxe manque quelquefois et l’on a même remarqué deux cas distincts de non-division 1° celui où le rayon chemine intérieurement suivant l’axe; 2° celui où l’axe étant dans le plan de la face d’entrée, l’incidence est normale. Dans le premier cas, les deux rayons superposés ont même vitesse, et ils restent superposés à la sortie du cristal, quelle que soit l’inclinaison de la deuxième face; dans le second cas, au contraire, leur vitesse intérieure est différente, et ils se séparent l’un de l’autre dès que la face de sortie cesse d’être parallèle à la face d’entrée. Nous nous proposons, dans cette Note, d’établir que la non-division avec inégalité de vitesse est un phénomène doué d’une certaine généralité, qu’elle est possible avec des faces obliques à l’axe, et qu’alors elle a lieu non plus dans une seule, mais bien dans deux directions, de telle sorte que pour ces faces le nombre des rayons qui, de fait, échappent à la double réfraction, en pénétrant dans le cristal, s’élève à trois. On reconnaîtra sans peine que les cas de non-division de deuxième espèce ne sont possibles que dans la section principale. Le calcul de ce phénomène est donc relativement simple. Cependant nous croyons utile de le préparer par une solution purement géométrique du même problème. Nous rappelons que, pour construire les rayons réfractés dans la section principale, il faut, 1° construire dans le sein du milieu biréfringent, et autour du point d'incidence comme centre commun, trois courbes, à savoir deux cercles de rayons \(i\)
Note, d’établir que la non-division avec inégalité de vitesse est un phénomène doué d’une certaine généralité, qu’elle est possible avec des faces obliques à l’axe, et qu’alors elle a lieu non plus dans une seule, mais bien dans deux directions, de telle sorte que pour ces faces le nombre des rayons qui, de fait, échappent à la double réfraction, en pénétrant dans le cristal, s’élève à trois. On reconnaîtra sans peine que les cas de non-division de deuxième espèce ne sont possibles que dans la section principale. Le calcul de ce phénomène est donc relativement simple. Cependant nous croyons utile de le préparer par une solution purement géométrique du même problème. Nous rappelons que, pour construire les rayons réfractés dans la section principale, il faut, 1° construire dans le sein du milieu biréfringent, et autour du point d'incidence comme centre commun, trois courbes, à savoir deux cercles de rayons \(i\) et \(b = -y\) et une ellipse ayant pour axes \(b\) et \(a -\), \([n\) et \(n'\) étant les indices ordinaires et extraordinaires] 2° prolonger le rayon incident jusqu'au premier cercle, et mener par le point d'intersection une tangente que l'on prolonge jusqu'à la surface de séparation qu'enfin, par cette dernière intersection, on mène deux tangentes aux deux autres courbes caractéristiques du milieu biréfringent, de sorte que les trois rayons correspondants, le générateur et les deux engendrés, sont déterminés par trois tangentes issues d'un même point de la surface de séparation. — Cela posé, soit un rayon vecteur commun au cercle de rayon \(b\) et à l'ellipse ayant pour axes \(b\) et \(a\). Il détermine deux tangentes qui se coupent en général. Si l'on accepte comme ligne de séparation des deux milieux la droite qui passe par leur point de rencontre et par le centre commun des trois courbes, et qu'on mène la troisième tangente, elle détermine un rayon incident tel, que ses deux réfractés restent confondus le long du rayon vecteur. » Quand, au lieu de se donner le rayon vecteur de non-division, on se donne la face de séparation, pour trouver ses rayons vecteurs singuliers correspondant à un
dernière intersection, on mène deux tangentes aux deux autres courbes caractéristiques du milieu biréfringent, de sorte que les trois rayons correspondants, le générateur et les deux engendrés, sont déterminés par trois tangentes issues d'un même point de la surface de séparation. — Cela posé, soit un rayon vecteur commun au cercle de rayon \(b\) et à l'ellipse ayant pour axes \(b\) et \(a\). Il détermine deux tangentes qui se coupent en général. Si l'on accepte comme ligne de séparation des deux milieux la droite qui passe par leur point de rencontre et par le centre commun des trois courbes, et qu'on mène la troisième tangente, elle détermine un rayon incident tel, que ses deux réfractés restent confondus le long du rayon vecteur. » Quand, au lieu de se donner le rayon vecteur de non-division, on se donne la face de séparation, pour trouver ses rayons vecteurs singuliers correspondant à un rayon incident convenablement choisi, et les trouver tous, il faut construire la courbe formée par les intersections des tangentes dont les points de contact sont sur un même rayon vecteur. Elle se compose de deux branches comprises entre deux parallèles à l'axe, vers lesquelles elles convergent asymptotiquement, et présente (sauf le parallélisme des deux asymptotes) l'allure d'une hyperbole. » Eh bien, les faces qui couperont cette courbe auront seules des rayons vecteurs singuliers, et en auront deux correspondant à deux incidences diverses. Les faces naturelles sont beaucoup trop inclinées sur l'axe pour offrir cette rencontre, qui cesse dès qu'on dépasse la face tangente à la courbe. » L'équation de cette courbe facile à former est \(b (A \tan r -B) + \sin r - A \tan r - a B \tan r - A"\), \(A\), \(B\), \(A'\) sont des combinaisons connues des paramètres précités et de \(r\), inconnue de la question, est l'angle que la direction commune aux deux rayons forme avec la normale. On voit donc qu'elle est très-compliquée. Par tâtonnement, quand \(L = 100^\circ\), je trouve que les valeurs \(r = 180^\circ\), \(r = 80^\circ 3'\) rendent le polynôme, la première positif, la dernière négatif; de sorte que
le parallélisme des deux asymptotes) l'allure d'une hyperbole. » Eh bien, les faces qui couperont cette courbe auront seules des rayons vecteurs singuliers, et en auront deux correspondant à deux incidences diverses. Les faces naturelles sont beaucoup trop inclinées sur l'axe pour offrir cette rencontre, qui cesse dès qu'on dépasse la face tangente à la courbe. » L'équation de cette courbe facile à former est \(b (A \tan r -B) + \sin r - A \tan r - a B \tan r - A"\), \(A\), \(B\), \(A'\) sont des combinaisons connues des paramètres précités et de \(r\), inconnue de la question, est l'angle que la direction commune aux deux rayons forme avec la normale. On voit donc qu'elle est très-compliquée. Par tâtonnement, quand \(L = 100^\circ\), je trouve que les valeurs \(r = 180^\circ\), \(r = 80^\circ 3'\) rendent le polynôme, la première positif, la dernière négatif; de sorte que \(r = -80^\circ 3'\) exprime, à moins d'une minute, l'angle intérieur d'un rayon qui, quoique ne cheminant pas suivant l'axe et quoique sortant obliquement, cependant ne se diviserait pas. Ce dernier angle surpasse beaucoup l'angle limite; mais nous admettons que pour réaliser ces phénomènes on accepte la condition de juxtaposer au milieu biréfringent, si cela est nécessaire, des prismes de verre d'angles convenables. Bref, dans ce cas, les trois directions intérieures de non-division sont: \(r = -180^\circ\), qui donne la non-division unique de première espèce, \(r' = -80^\circ 3'\) et \(r"\), un peu inférieur à \(100^\circ\), qui donnent les deux directions de non-division de deuxième espèce. » De part et d'autre d'un rayon vecteur singulier, les deux rayons corréfractés ont une position relative inverse ainsi, dans l'exemple précédent, depuis \(r = -90^\circ\) jusqu'à \(r = -80^\circ 3'\), c'est le rayon ordinaire qui est le plus réfracté; entre les deux rayons vecteurs singuliers, c'est le rayon extraordinaire. Au-delà, le rayon ordinaire redevient plus rapproché de la normale. Les rayons vecteurs singuliers donnent donc la clef de ces curieuses alternatives. » La construction des rayons réfractés dans chacune des trois sections principales d'un cristal biaxe a lieu par l'emploi de trois mêmes
au milieu biréfringent, si cela est nécessaire, des prismes de verre d'angles convenables. Bref, dans ce cas, les trois directions intérieures de non-division sont: \(r = -180^\circ\), qui donne la non-division unique de première espèce, \(r' = -80^\circ 3'\) et \(r"\), un peu inférieur à \(100^\circ\), qui donnent les deux directions de non-division de deuxième espèce. » De part et d'autre d'un rayon vecteur singulier, les deux rayons corréfractés ont une position relative inverse ainsi, dans l'exemple précédent, depuis \(r = -90^\circ\) jusqu'à \(r = -80^\circ 3'\), c'est le rayon ordinaire qui est le plus réfracté; entre les deux rayons vecteurs singuliers, c'est le rayon extraordinaire. Au-delà, le rayon ordinaire redevient plus rapproché de la normale. Les rayons vecteurs singuliers donnent donc la clef de ces curieuses alternatives. » La construction des rayons réfractés dans chacune des trois sections principales d'un cristal biaxe a lieu par l'emploi de trois mêmes courbes, avec cette seule différence, que le cercle et l'ellipse propres au milieu biréfringent à deux axes cessent de se toucher. On comprend donc que des considérations analogues puissent s'appliquer à ces cristaux. Mais le lieu géométrique est bien plus compliqué, puisqu'il admet quatre asymptotes parallèles deux à deux. Qu'il nous suffise ici de signaler cette extension. » l'angle \(L\) qui sépare l'axe optique de la normale à la face. Ainsi l'on a ORGANOGENIE végétale. – Organogenie des familles des Orchidées, des Cannées, des Musacées et des Scitamineuses par M. Payer. (Extrait.) (Renvoi à l'examen de la Section de Botanique.) « Orchidées. – L'inflorescence du Calanthe veratrifolia, que j'ai pris pour type, est un épi. Chaque fleur naît à l'aisselle d'une bractée mère, mais n'est jamais accompagnée d'une bractée secondaire latérale, comme dans les Lilium. Les sépales sont au nombre de trois; ils n'apparaissent pas tous à la fois. Les deux postérieurs se montrent d'abord; le troisième, qui est antérieur, se montre ensuite, et il est longtemps plus petit. Les pétales sont au nombre de trois aussi ils se montrent aveclés sépales, et n'apparaissent également que successivement, mais en sens inverse, c'est-à-dire que ce sont les deux pétales antérieurs qui
nous suffise ici de signaler cette extension. » l'angle \(L\) qui sépare l'axe optique de la normale à la face. Ainsi l'on a ORGANOGENIE végétale. – Organogenie des familles des Orchidées, des Cannées, des Musacées et des Scitamineuses par M. Payer. (Extrait.) (Renvoi à l'examen de la Section de Botanique.) « Orchidées. – L'inflorescence du Calanthe veratrifolia, que j'ai pris pour type, est un épi. Chaque fleur naît à l'aisselle d'une bractée mère, mais n'est jamais accompagnée d'une bractée secondaire latérale, comme dans les Lilium. Les sépales sont au nombre de trois; ils n'apparaissent pas tous à la fois. Les deux postérieurs se montrent d'abord; le troisième, qui est antérieur, se montre ensuite, et il est longtemps plus petit. Les pétales sont au nombre de trois aussi ils se montrent aveclés sépales, et n'apparaissent également que successivement, mais en sens inverse, c'est-à-dire que ce sont les deux pétales antérieurs qui se montrent les premiers, et que le pétale postérieur ou labelle ne se montre qu'ensuite. Les étamines sont sur deux verticilles, superposés l'un au calice, l'autre à la corolle. Le premier apparaît avant le second, et, des trois étamines qui le constituent, celle qui est superposée au sépale antérieur, et qui seule sera fertile dans le Calanthe veratrifolia se montre la première; les autres ne viennent qu'ensuite. Le second verticille d'étamines ne se compose que de deux étamines superposées aux deux pétales antérieurs car on n'observe jamais devant le pétale postérieur ou labelle la moindre trace de l'étamine qui compléterait la symétrie de ce second verticille. Les mamelons carpellaires sont au nombre de trois, et sont superposés aux trois sépales; l'un d'eux, celui qui est superposé au sépale antérieur et à l'étamine fertile, grandit beaucoup, et forme, plus tard, avec cette étamine fertile qui lui est connue, ce que les botanistes ont appelé le gynostème. Les deux autres s'accroissent peu, deviennent connés avec les deux étamines du verticille interne et le gynostème, de façon à former une sorte de coupe bordée du côté antérieur par le gynostème, et du côté postérieur par quatre mamelons, dont deux sont latéraux, et représentent
qui seule sera fertile dans le Calanthe veratrifolia se montre la première; les autres ne viennent qu'ensuite. Le second verticille d'étamines ne se compose que de deux étamines superposées aux deux pétales antérieurs car on n'observe jamais devant le pétale postérieur ou labelle la moindre trace de l'étamine qui compléterait la symétrie de ce second verticille. Les mamelons carpellaires sont au nombre de trois, et sont superposés aux trois sépales; l'un d'eux, celui qui est superposé au sépale antérieur et à l'étamine fertile, grandit beaucoup, et forme, plus tard, avec cette étamine fertile qui lui est connue, ce que les botanistes ont appelé le gynostème. Les deux autres s'accroissent peu, deviennent connés avec les deux étamines du verticille interne et le gynostème, de façon à former une sorte de coupe bordée du côté antérieur par le gynostème, et du côté postérieur par quatre mamelons, dont deux sont latéraux, et représentent les deux étamines du verticille interne, et dont deux sont postérieurs, et représentent les deux mamelons carpellaires postérieurs qui se développent peu. Quant aux deux étamines postérieures appartenant au verticille externe, elles persistent pendant quelque temps sous la forme de petites glandes, à la base de cette sorte de coupe à la fois staminale et pistillaire dont je viens de parler, et finissent par disparaître plus tard complètement. Les bords postérieurs de cette coupe, à la fois staminale et pistillaire, grandissent peu; le bord antérieur, au contraire, formé par l'étamine fertile et le mamelon carpellaire qui lui est superposé, grandit beaucoup et forme le gynostème. Cette coupe entoure une cavité qui, devenant de plus en plus profonde, descend bientôt au-dessous de l'insertion des sépales et des pétales, et forme un ovaire infère dont les parois intérieures sont tapissées par trois placentas alternes avec les mamelons carpellaires, et sur lesquels apparaissent un grand nombre d'ovules. Quand je dis que cette cavité devient de plus en plus profonde, cela veut dire que, la portion périphérique du réceptacle qui supporte les organes de la fleur croissant davantage que le centre, il résulte de cette différence dans la croissance une cavité de plus en