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un obstacle. G. DE C. SOCIÉTÉ POUR LA DIFFUSION DES CONNAISSANCES UTILES. Il s'est formé à Londres, sous la présidence de M. Brougham, membre du parlement, une Société dont le but est de répandre des traités sur diverses branches des sciences; ce ne sont, pour ainsi dire, que des chapitres séparés d'un grand ouvrage, qui présentent cet avantage, qu'on peut les acquérir séparément, et qu'ils se trouvent alors plus à la portée de ceux qui ont seulement besoin de quelques-uns d'entre eux. Un assez grand nombre de ces livraisons ont déjà été publiées, et la Société nous paraît remplir le but qu'elle s'est proposé. Il nous semblerait superflu de parler en détail de tous les objets que renferment les livraisons que nous avons à annoncer; nous indiquerons seulement les titres de celles qui ont rapport à la physique. "CHALEUR. — Deux livraisons, qui sont à leur 4e édition, présentent, après des remarques générales sur l'action de la chaleur, des articles étendus sur la nature et ses causes, l'expansion, l'application de la théorie à la construction des thermomètres, le pouvoir conducteur des corps, le rayonnement, la chaleur spécifique, la quantité absolue de chaleur, la chaleur latente et les froids artificiels." Plusieurs articles font double emploi avec ceux de divers autres traités, mais c'était une chose inévitable, d'après le plan de l'ouvrage, et c'est un faible inconvénient, tandis que la marche contraire en aurait présenté de plus graves, en obligeant à recourir à diverses livraisons pour la connaissance de divers objets. Une liste des ouvrages sur la chaleur termine la livraison. THERMOMÈTRE ET PYROMÈTRE.— Deux livraisons comprennent l'histoire et la description des divers instruments destinés à mesurer la chaleur; beaucoup d'entre eux sont peu importants; mais leur connaissance peut quelquefois être utile, ne fût-ce qu'indirectement, et plusieurs sont peu connus. Un appendice renferme des tables de correspondance des diverses échelles thermométriques, de l'expansion des corps par la chaleur, de la température, du changement d'état ou de l'incandescence de beaucoup de corps. PNEUMATIQUE. — La livraison qui porte ce titre est à sa 4e édition; elle traite des propriétés de l'air, de la
articles font double emploi avec ceux de divers autres traités, mais c'était une chose inévitable, d'après le plan de l'ouvrage, et c'est un faible inconvénient, tandis que la marche contraire en aurait présenté de plus graves, en obligeant à recourir à diverses livraisons pour la connaissance de divers objets. Une liste des ouvrages sur la chaleur termine la livraison. THERMOMÈTRE ET PYROMÈTRE.— Deux livraisons comprennent l'histoire et la description des divers instruments destinés à mesurer la chaleur; beaucoup d'entre eux sont peu importants; mais leur connaissance peut quelquefois être utile, ne fût-ce qu'indirectement, et plusieurs sont peu connus. Un appendice renferme des tables de correspondance des diverses échelles thermométriques, de l'expansion des corps par la chaleur, de la température, du changement d'état ou de l'incandescence de beaucoup de corps. PNEUMATIQUE. — La livraison qui porte ce titre est à sa 4e édition; elle traite des propriétés de l'air, de la pesanteur, des divers baromètres, des syphons de la machine pneumatique et des diverses pompes, des fusils à vent et du son; les titres des ouvrages qui traitent de cette branche de la science mettent à même de consulter ceux dont on pourrait avoir besoin. ÉLECTRICITÉ.—Les deux livraisons qui forment ce traité sont à leur 2e édition. Les six chapitres suivants comprennent la description de tous les phénomènes de l'électricité: excitation, attraction, répulsion, distribution, électrisation par influence, transport de l'électricité. La description des divers appareils nécessaires pour les expériences d'électricité se trouve comprise dans les articles mentionnés. GALVANISME.—L'histoire de l'électricité galvanique, des divers appareils pour la développer, et de son action sur les corps forme le sujet de cette livraison. L'emploi de gravures en bois intercalées dans le texte est extrêmement commode pour faire comprendre les descriptions. Plus répandu dans les ouvrages anglais qu'en France, il serait à désirer qu'il fût plus souvent adopté parmi nous; moins on fait que les planches gravées ou lithographiées, ce genre permet de donner à plus bas prix un plus grand nombre de figures, et évite la peine de recourir à plusieurs volumes pour trouver l'appareil ou l'objet que l'on veut examiner. G. DE C.
traité sont à leur 2e édition. Les six chapitres suivants comprennent la description de tous les phénomènes de l'électricité: excitation, attraction, répulsion, distribution, électrisation par influence, transport de l'électricité. La description des divers appareils nécessaires pour les expériences d'électricité se trouve comprise dans les articles mentionnés. GALVANISME.—L'histoire de l'électricité galvanique, des divers appareils pour la développer, et de son action sur les corps forme le sujet de cette livraison. L'emploi de gravures en bois intercalées dans le texte est extrêmement commode pour faire comprendre les descriptions. Plus répandu dans les ouvrages anglais qu'en France, il serait à désirer qu'il fût plus souvent adopté parmi nous; moins on fait que les planches gravées ou lithographiées, ce genre permet de donner à plus bas prix un plus grand nombre de figures, et évite la peine de recourir à plusieurs volumes pour trouver l'appareil ou l'objet que l'on veut examiner. G. DE C. 10. SUR L'INTENSITÉ DU MAGNÉTISME A BRUXELLES, PARIS, LONDRES ET ALTONA.-Extrait d'un Mémoire de M. QUETELET, lu le 5 décembre 1829, à l'Académie de Bruxelles. (Corresp. mathématique; Tom. VI, 1er livr.) L'intensité magnétique n'avait pas encore été déterminée à Bruxelles, avant les observations qui ont été faites par M. Sabine et M. Quetelet, vers la fin de l'année dernière et dans le courant de cette année. Les observations de M. Sabine ont eu lieu le 5 novembre 1828, vers midi, dans le jardin de l'Observatoire, avec un appareil semblable à celui dont se sert M. Hansteen. Les résultats ont été publiés dans le tome V de la Corresp. mathém., p. 226, en même temps que les résultats obtenus à Londres et à Altona avec le même appareil. Mais les nombres devant être réduits, à cause de l'inégalité de température à laquelle les expériences ont eu lieu, M. Quetelet a entrepris ce calcul, en faisant usage de la formule de Hansteen, que M. Sabine a lui-même employée dans les Transactions philosophiques pour 1828, en déterminant la différence d'intensité magnétique entre Paris et Londres. Voici cette formule: En supposant que n oscillations s'effectuent en T secondes, par une température de t degrés
et M. Quetelet, vers la fin de l'année dernière et dans le courant de cette année. Les observations de M. Sabine ont eu lieu le 5 novembre 1828, vers midi, dans le jardin de l'Observatoire, avec un appareil semblable à celui dont se sert M. Hansteen. Les résultats ont été publiés dans le tome V de la Corresp. mathém., p. 226, en même temps que les résultats obtenus à Londres et à Altona avec le même appareil. Mais les nombres devant être réduits, à cause de l'inégalité de température à laquelle les expériences ont eu lieu, M. Quetelet a entrepris ce calcul, en faisant usage de la formule de Hansteen, que M. Sabine a lui-même employée dans les Transactions philosophiques pour 1828, en déterminant la différence d'intensité magnétique entre Paris et Londres. Voici cette formule: En supposant que n oscillations s'effectuent en T secondes, par une température de t degrés de Fahrenheit, et en T' secondes par une température de e' degrés, on a T = T' | 1 — 0, 000165 (t'-e') | En réduisant donc les résultats comme s'ils avaient été déterminés à la température de 64° de Fahrenheit, on obtient les nombres suivants: Bruxelles. Londres. Altona. Aiguille IV. 349" 39 352" 84 351" 98 — XI. 306, 22 312, 28 311, 98 X. 342, 61 345, 40 344, 98 Tels sont les temps employés par les aiguilles de M. Sabine à faire 100 oscillations horizontales. Or, si l'on considère que les composantes horizontales de l'intensité sont en raison inverse des carrés de ces nombres, on a, en prenant pour unité la composante de l'intensité à Londres, Bruxelles. Altona. Paris. 1.0198 1,0049 1,0725 1,0199 . 1,0019 1,0723 .1,0163 1,0024 1,0726 Moyennes 1,0187 1,0031 1,0727 On voit que Bruxelles, Londres et Altona sont à peu près sur la même ligne isodynamique, comme l'indique la carte que M. Hansteen a insérée dans les Astronomische Nachrichten. Les valeurs pour Paris sont extraites du Mémoire des Transactions dont il a été question plus haut. M. Sabine a trouvé plus exactement 1,0714, en faisant concourir 6 aiguilles à la détermination de cet élément.
IV. 349" 39 352" 84 351" 98 — XI. 306, 22 312, 28 311, 98 X. 342, 61 345, 40 344, 98 Tels sont les temps employés par les aiguilles de M. Sabine à faire 100 oscillations horizontales. Or, si l'on considère que les composantes horizontales de l'intensité sont en raison inverse des carrés de ces nombres, on a, en prenant pour unité la composante de l'intensité à Londres, Bruxelles. Altona. Paris. 1.0198 1,0049 1,0725 1,0199 . 1,0019 1,0723 .1,0163 1,0024 1,0726 Moyennes 1,0187 1,0031 1,0727 On voit que Bruxelles, Londres et Altona sont à peu près sur la même ligne isodynamique, comme l'indique la carte que M. Hansteen a insérée dans les Astronomische Nachrichten. Les valeurs pour Paris sont extraites du Mémoire des Transactions dont il a été question plus haut. M. Sabine a trouvé plus exactement 1,0714, en faisant concourir 6 aiguilles à la détermination de cet élément. En faisant usage des nombres que M. Hansteen donne dans sa carte des lignes isodynamiques, on obtient: Intensité horizontale Temps de 100 oscill. d'après Hansteen, Sabine. Altona. 774" 1,0000 1,0000 Paris. 752." 2 1,0588 1,0681 Bruxelles. 1,0156 Londres. 774" 5 0,9987 0,9969 Voici les résultats que M. Quetelet a obtenus à Altona et à Bruxelles avec deux aiguilles différentes: Bruxelles. Altona. Aiguille I. 392" 13 396" 75 — II. 374' 66 379, 39 Les réductions pour la température ont été faites comme plus haut; si l'on calcule la partie horizontale de l'intensité, celle pour Altona servant d'unité, il vient 1,02360 pour la première aiguille, et 1,02374 pour la seconde. Les observations de M. Quetelet, ainsi que celles du capitaine Sabine, s'accordent donc à donner la partie horizontale de l'intensité magnétique un peu plus grande à Bruxelles qu'à Londres et à Altona. Pour avoir l'intensité totale, il faudrait diviser les quantités précédentes par les cosinus respectifs des angles d'inclinaison. On aurait de cette manière, en adoptant les valeurs des inclinaisons données par M. Sabine, pour Paris et Londres, et celle que M. Quetelet a trouvée pour Bruxelles (l'inclinaison pour Altona lui est inconnue), Intensité horizontale. Inclinaison. Intensité. Paris. 1,0681 67° 58'
à Altona et à Bruxelles avec deux aiguilles différentes: Bruxelles. Altona. Aiguille I. 392" 13 396" 75 — II. 374' 66 379, 39 Les réductions pour la température ont été faites comme plus haut; si l'on calcule la partie horizontale de l'intensité, celle pour Altona servant d'unité, il vient 1,02360 pour la première aiguille, et 1,02374 pour la seconde. Les observations de M. Quetelet, ainsi que celles du capitaine Sabine, s'accordent donc à donner la partie horizontale de l'intensité magnétique un peu plus grande à Bruxelles qu'à Londres et à Altona. Pour avoir l'intensité totale, il faudrait diviser les quantités précédentes par les cosinus respectifs des angles d'inclinaison. On aurait de cette manière, en adoptant les valeurs des inclinaisons données par M. Sabine, pour Paris et Londres, et celle que M. Quetelet a trouvée pour Bruxelles (l'inclinaison pour Altona lui est inconnue), Intensité horizontale. Inclinaison. Intensité. Paris. 1,0681 67° 58' 2,8471 Londres. 0,9969 69 45 2,8803 Bruxelles. 1,0156 68 * 56,5 2,8265 Altona. 1,0237 . 2.8ltao En adoptant, comme l'a fait M. Hansteen, dans les Astronomische Nachrichten, 1,3482 pour l'intensité totale à Paris, on obtient : Paris. 1,3482 Londres. 1,3639 d'après M. Sabine. Bruxelles. 1,349, — Quetelet. Ainsi, d'après M. Quetelet, l'inclinaison magnétique à Bruxelles est plus grande qu'à Paris et moindre qu'à Londres. La valeur obtenue par M. Sabine serait moindre que dans ces deux villes, ce qui paraît peu probable. 105. SUR LA PRODUCTION DES BANDES COLORÉES PAR DES MIROIRS PLANS; par M. QUETELET. ( Ibid.; Tom. V, 6e livr. ) . Si l'on se place à quelques pas devant un miroir étamé, et qu'on observe la lumière d'une bougie par réflexion, on voit, à côté de l'image de cette lumière, se former plusieurs bandes colorées très-apparentes: Il faut tenir la bougie à quelques pouces devant l'œil, et de manière que les rayons incidents et les rayons réfléchis fassent ensemble un très-petit angle. Cette observation curieuse est due à M. Whewell, prof. à l'université de Cambridge, mais en la répétant, M. Quetelet s'est aperçu qu'elle ne se produisait pas constamment, et que la condition nécessaire pour qu'elle pût
Quetelet, l'inclinaison magnétique à Bruxelles est plus grande qu'à Paris et moindre qu'à Londres. La valeur obtenue par M. Sabine serait moindre que dans ces deux villes, ce qui paraît peu probable. 105. SUR LA PRODUCTION DES BANDES COLORÉES PAR DES MIROIRS PLANS; par M. QUETELET. ( Ibid.; Tom. V, 6e livr. ) . Si l'on se place à quelques pas devant un miroir étamé, et qu'on observe la lumière d'une bougie par réflexion, on voit, à côté de l'image de cette lumière, se former plusieurs bandes colorées très-apparentes: Il faut tenir la bougie à quelques pouces devant l'œil, et de manière que les rayons incidents et les rayons réfléchis fassent ensemble un très-petit angle. Cette observation curieuse est due à M. Whewell, prof. à l'université de Cambridge, mais en la répétant, M. Quetelet s'est aperçu qu'elle ne se produisait pas constamment, et que la condition nécessaire pour qu'elle pût avoir lieu était la présence d'une légère couche de vapeur sur le verre. Pour répéter l'expérience, il suffit de faire passer légèrement l'haleine sur un miroir un peu froid, afin que la vapeur ne disparaisse pas trop rapidement. M. Quetelet a reconnu depuis, que l'expérience réussit également bien, lorsque le miroir n'est pas étamé; on peut même se borner à prendre un simple carreau de vitre, seulement les bandes colorées se prononcent moins bien à cause de l'irrégularité du verre. Il n'est pas non plus nécessaire de faire l'observation dans une chambre obscure; on peut la faire même en plein jour. Si l'on applique derrière le verre une goutte d'huile, de térébenthine par exemple, on voit disparaître les bandes colorées dans la partie correspondante. L'expérience n'a pas lieu avec un miroir métallique ou sur un verre opaque; il faut nécessairement un corps diaphane terminé par des plans parallèles. En général, quand la lumière se trouve avec l'œil dans un plan vertical, les bandes colorées sont horizontales; elles deviennent verticales si la lumière et l'œil sont dans un plan horizontal. Pour les autres positions, on prévoit facilement leur arrangement. Ces bandes colorées affectent la forme de lignes courbes qui, pour certains
miroir n'est pas étamé; on peut même se borner à prendre un simple carreau de vitre, seulement les bandes colorées se prononcent moins bien à cause de l'irrégularité du verre. Il n'est pas non plus nécessaire de faire l'observation dans une chambre obscure; on peut la faire même en plein jour. Si l'on applique derrière le verre une goutte d'huile, de térébenthine par exemple, on voit disparaître les bandes colorées dans la partie correspondante. L'expérience n'a pas lieu avec un miroir métallique ou sur un verre opaque; il faut nécessairement un corps diaphane terminé par des plans parallèles. En général, quand la lumière se trouve avec l'œil dans un plan vertical, les bandes colorées sont horizontales; elles deviennent verticales si la lumière et l'œil sont dans un plan horizontal. Pour les autres positions, on prévoit facilement leur arrangement. Ces bandes colorées affectent la forme de lignes courbes qui, pour certains cas, dégénèrent en droites. Elles ne se prolongent pas au-delà d'une certaine distance de la lumière. On distingue, en partant de l'image de la lumière, successivement du vert-bleuâtre, du jaune, du rouge; du vert-bleuâtre, du jaune, du rouge, etc. Toutes choses égales, ces bandes sont plus larges à mesure qu'on s'éloigne davantage du miroir, que la lumière se rapproche davantage de l'œil, en un mot, que l'angle des rayons incidents et réfléchis se trouve moindre; quand l'angle est nul, les bandes deviennent infinies. Le phénomène dont nous venons de parler ne semble pas se rapporter à celui que Newton a observé pour les miroirs concaves. Il paraît, quant aux couleurs, avoir plus de rapport avec ce qu'on observe quand on voit le soleil ou une lumière à travers une lame transparente sur laquelle on a répandu une poudre très-fine, La force élastique de la vapeur aqueuse saturée à un degré de température différent de celui de l'ébullition, dépend tout à la fois de sa température et de la condensation qu'elle éprouve pour arriver au point de saturation. J'ai admis dans mon premier mémoire, en désignant par x l'excès de la température sur cent degrés, que la force élastique que j'appelle
s'éloigne davantage du miroir, que la lumière se rapproche davantage de l'œil, en un mot, que l'angle des rayons incidents et réfléchis se trouve moindre; quand l'angle est nul, les bandes deviennent infinies. Le phénomène dont nous venons de parler ne semble pas se rapporter à celui que Newton a observé pour les miroirs concaves. Il paraît, quant aux couleurs, avoir plus de rapport avec ce qu'on observe quand on voit le soleil ou une lumière à travers une lame transparente sur laquelle on a répandu une poudre très-fine, La force élastique de la vapeur aqueuse saturée à un degré de température différent de celui de l'ébullition, dépend tout à la fois de sa température et de la condensation qu'elle éprouve pour arriver au point de saturation. J'ai admis dans mon premier mémoire, en désignant par x l'excès de la température sur cent degrés, que la force élastique que j'appelle F, celle de l'atmosphère étant prise pour unité, pour une augmentation de l'empéreur infiniment petite dx, s'augmentait en raison du produit de la force élastique existente F, par la différentielle de sa chaleur expansive représentée par le produit de x, par la densité qu'acquerrait la vapeur sous la pression de l'atmosphère, d'après la loi de dilatation des gaz, comparée à celle de la vapeur à 100° c'est-à-dire 1 (100+x). Présentant également le rapport suivant lequel la densité s'augmente de 100° à 100° + x sous une pression quelconque. Il en conséquent j'ai conclu l'équation dF = F (1 + nx) où n étant un coefficient constant, d'où il résulte, pour la force élastique, log F = 11 + 0,033x, F 10 x u + 0,03r, vu A qu à F=0 correspond x= 0, et j'avais trouvé, d'après la comparaison à la table des forces élastiques de la vapeur dressée par l'Académie, pour le coefficient n, une valeur approchée de 0,17, prenant une moyenne entre un certain nombre de coefficients aux forces élastiques de la vapeur au-dessous de 100° et un même nombre de coefficients aux forces élastiques au-dessus de 100°. Je ai cru devoir, pour rendre ma démonstration plus claire,
l'atmosphère, d'après la loi de dilatation des gaz, comparée à celle de la vapeur à 100° c'est-à-dire 1 (100+x). Présentant également le rapport suivant lequel la densité s'augmente de 100° à 100° + x sous une pression quelconque. Il en conséquent j'ai conclu l'équation dF = F (1 + nx) où n étant un coefficient constant, d'où il résulte, pour la force élastique, log F = 11 + 0,033x, F 10 x u + 0,03r, vu A qu à F=0 correspond x= 0, et j'avais trouvé, d'après la comparaison à la table des forces élastiques de la vapeur dressée par l'Académie, pour le coefficient n, une valeur approchée de 0,17, prenant une moyenne entre un certain nombre de coefficients aux forces élastiques de la vapeur au-dessous de 100° et un même nombre de coefficients aux forces élastiques au-dessus de 100°. Je ai cru devoir, pour rendre ma démonstration plus claire, définir ce que j'ai désigné sous le nom de chaleur expansive d'après les principes connus de la théorie de la chaleur. Un gaz qui se dilate sous une même pression est censé, d'après la loi uniforme de sa dilatation, conserver à l'égal la même chaleur spécifique, de sorte que l'unité de poids, en représentant la chaleur spécifique à 100° par 1, reçoit une quantité de chaleur proportionnelle à x par chaque degré x de température au-dessus de 100°, mais la chaleur spécifique sous l'unité de volume est alors représentée par 1 et conséquemment pour chaque degré x la quantité de chaleur absorbée par chaque unité de volume de la masse dilatée est ce que j'appelle la chaleur expansive; celle qui contribue à déterminer, par son accroissement, l'augmentation proportionnelle de la force élastique F, ce qu'exprime l'équation ci-dessus; l'accroissement de chaleur parce que la force élastique de la vapeur doit être considérée sous l'unité de volume, puisqu'elle augmente lorsque la masse de vapeur sous l'unité de volume ou la densité augmente. J'ai indiqué dans mon mémoire, que, malgré l'accroissement indéfini de la température x, la force élastique F ne croît pas indéfiniment et présente un maximum mathématique qui est évidemment. Ceci
de poids, en représentant la chaleur spécifique à 100° par 1, reçoit une quantité de chaleur proportionnelle à x par chaque degré x de température au-dessus de 100°, mais la chaleur spécifique sous l'unité de volume est alors représentée par 1 et conséquemment pour chaque degré x la quantité de chaleur absorbée par chaque unité de volume de la masse dilatée est ce que j'appelle la chaleur expansive; celle qui contribue à déterminer, par son accroissement, l'augmentation proportionnelle de la force élastique F, ce qu'exprime l'équation ci-dessus; l'accroissement de chaleur parce que la force élastique de la vapeur doit être considérée sous l'unité de volume, puisqu'elle augmente lorsque la masse de vapeur sous l'unité de volume ou la densité augmente. J'ai indiqué dans mon mémoire, que, malgré l'accroissement indéfini de la température x, la force élastique F ne croît pas indéfiniment et présente un maximum mathématique qui est évidemment. Ceci n'est qu'un maximum mathématique, car on doit admettre pour maximum réel celui où la densité de la vapeur est égale à celle du liquide en contact, que l'on peut déterminer en admettant, au-dessus de 100°, la dilatation proportionnelle de 77 de 1), à 100°, ce qui fait une dilatation de 77 pour chaque intervalle de 100° au-dessus de 100° comparé au volume de la vapeur à cette température qui fait équilibre à la pression de l'atmosphère; j'ai trouvé que ce maximum aurait lieu à une température un peu inférieure à 720°, et à une pression d'environ 3600 atmosphères, mais on ne sait pas encore précisément si l'eau liquide suit à tous les degrés une dilatation uniforme. Si elle suivait dans un rapport plus grand que celui de la première puissance de x, ce maximum aurait lieu à une température inférieure. Je dois ajouter qu'il existe un autre maximum qui peut paraître extraordinaire, c'est celui de la densité; car en supposant que x s'accroît à l'infini, F deviendra constante et la densité deviendra infiniment petite ou nulle; ce résultat ne doit pas paraître extraordinaire ni absurde: il en est de même du gaz ou vapeur non saturée, dilatée à l'infini et