jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
comme lieu des vitesses d’hiver; la plus grande ordonnée était à la surface du fleuve. Lorsque la profondeur de l’eau avait plus de 50 pieds, la courbe du lieu des vitesses n’était plus une courbe unique; une portion d’ellipse pouvait toujours passer par l’extrémité des vitesses, prises pour ordonnées, à 30 pieds au-dessus du fond mais au-delà et jusqu’à la surface de l’eau, la courbe prenait des formes excessivement variables, si bien que dans le même lieu, elle offrait tantôt une ligne droite, tantôt une courbe convexe ou concave, sans qu’aucun effet apparent ici que des causes de changements aussi étranges. Ne pouvant attribuer qu’à l’action du vent insensible, ces altérations des vitesses de la surface du courant, qui contradictait entièrement avec la marche régulière et constante des vitesses du fond, nous prîmes le parti de nous entourer d’anémètres qui évaluaient jusqu’aux moindres mouvements de l’air et nous reconnûmes : Que les déplacements de l’air sensibles, pour l’observateur non prévenu, rendaient la courbe des vitesses de l’eau concave par rapport à son axe s’ils étaient opposés au courant; que dans le cas contraire, cette courbe devenait convexe. Cette influence devenait plus prononcée avec le courant d’air, et la courbe pouvait se fermer comme en hiver par l’action réglée d’un grand vent. Cette action de l’air se faisait ressentir d’une manière bien appréciable, jusqu’au filet d’eau à 30 pieds au-dessus du fond, et l’axe horizontal de l’ellipse du lieu des vitesses des tranches inférieures variait assez sensiblement sa direction. Lorsque la Néva avait une profondeur au-dessous de vingt pieds, les effets du vent étaient difficilement appréciables à moins qu’il ne devînt bien prononcé. On a observé que pour cette profondeur et à l’état calme, la plus grande vitesse était à la surface de l’eau, tandis qu’avec une profondeur d’eau de 60 pieds, la plus grande vitesse n’était plus à la surface, mais au centre; et une sorte de courbe, bien près d’être une ligne droite, devenait le lieu des vitesses continuant l’ellipse du fond et s’inclinant légèrement vers son axe. Ainsi il ne peut plus être permis de dire que les
se fermer comme en hiver par l’action réglée d’un grand vent. Cette action de l’air se faisait ressentir d’une manière bien appréciable, jusqu’au filet d’eau à 30 pieds au-dessus du fond, et l’axe horizontal de l’ellipse du lieu des vitesses des tranches inférieures variait assez sensiblement sa direction. Lorsque la Néva avait une profondeur au-dessous de vingt pieds, les effets du vent étaient difficilement appréciables à moins qu’il ne devînt bien prononcé. On a observé que pour cette profondeur et à l’état calme, la plus grande vitesse était à la surface de l’eau, tandis qu’avec une profondeur d’eau de 60 pieds, la plus grande vitesse n’était plus à la surface, mais au centre; et une sorte de courbe, bien près d’être une ligne droite, devenait le lieu des vitesses continuant l’ellipse du fond et s’inclinant légèrement vers son axe. Ainsi il ne peut plus être permis de dire que les plus grandes vitesses des eaux courantes sont exclusivement au centre ou à la surface, puisque cette vitesse maximum peut changer de lieu et qu’elle est démontrée par la puissance des faits, l’action de la vitesse du courant, de la profondeur de la masse d’eau, et de la direction des vents, lors même qu’elle est insensible. 100. NOTE SUR LA TRIGONOMÉTRIE SPHÉROÏDIQUE, dans laquelle on détermine généralement la plus courte distance de deux points donnés sur la terre par leur latitude et leur longitude; par M. PUISSANT. (Connaissances des Temps pour 1832, p. 34-48.) Les triangles que l’on considère dans les opérations géodésiques, sont formés par des lignes de plus courte distance sur la surface d’un ellipsoïde de révolution. Ces lignes sont toutes très petites par rapport au rayon de cet ellipsoïde, lorsque les triangles sont destinés à mesurer soit un arc de méridien, soit un arc de parallèle, soit enfin l'étendue superficielle d'une grande contrée; ou bien un seul côté est fort petit à l'égard des deux autres, quand ceux-ci représentent les méridiens de ses extrémités. Les formules fondamentales d'où dérive la résolution des triangles de cette seconde espèce, ont été donnés par plusieurs géomètres; elles résultent de la propriété
lors même qu’elle est insensible. 100. NOTE SUR LA TRIGONOMÉTRIE SPHÉROÏDIQUE, dans laquelle on détermine généralement la plus courte distance de deux points donnés sur la terre par leur latitude et leur longitude; par M. PUISSANT. (Connaissances des Temps pour 1832, p. 34-48.) Les triangles que l’on considère dans les opérations géodésiques, sont formés par des lignes de plus courte distance sur la surface d’un ellipsoïde de révolution. Ces lignes sont toutes très petites par rapport au rayon de cet ellipsoïde, lorsque les triangles sont destinés à mesurer soit un arc de méridien, soit un arc de parallèle, soit enfin l'étendue superficielle d'une grande contrée; ou bien un seul côté est fort petit à l'égard des deux autres, quand ceux-ci représentent les méridiens de ses extrémités. Les formules fondamentales d'où dérive la résolution des triangles de cette seconde espèce, ont été donnés par plusieurs géomètres; elles résultent de la propriété que la ligne géodésique possède d'être la plus courte parmi toutes celles qu'on peut mener sur la terre entre deux points. Les premières recherches en ce genre sont dues à Euler et remontent à l'année 1753. Ce grand géomètre parvint, à l'aide de sa théorie de maximis et minimis, aux 3 équations qui expriment les relations qu'ont entre eux les éléments d'un triangle sphéroïdique. Toutefois Clairaut, 20 ans auparavant, avait déjà signalé les principales propriétés du triangle sphéroïdique rectangle. Des 3 équations obtenues par Euler, la première est donnée en termes finis et contient le rapport entre les azimuts de la ligne géodésique et les latitudes de ses extrémités; la seconde exprime le rapport entre la différentielle de la plus courte distance et celle d'une des latitudes données; la 3e fait connaître le rapport entre la différentielle de cette même latitude et celle de l'angle au pôle formé par les deux méridiens des extrémités de la ligne géodésique. Pour appliquer ces équations aux questions de pratique, il est donc indispensable d'intégrer les deux dernières; mais c'est une opération qu'Euler lui-même regarda comme très difficile et même comme impossible dans certains cas. Dionis du Séjour aplanie cette difficulté d'analyse en faisant
3 équations qui expriment les relations qu'ont entre eux les éléments d'un triangle sphéroïdique. Toutefois Clairaut, 20 ans auparavant, avait déjà signalé les principales propriétés du triangle sphéroïdique rectangle. Des 3 équations obtenues par Euler, la première est donnée en termes finis et contient le rapport entre les azimuts de la ligne géodésique et les latitudes de ses extrémités; la seconde exprime le rapport entre la différentielle de la plus courte distance et celle d'une des latitudes données; la 3e fait connaître le rapport entre la différentielle de cette même latitude et celle de l'angle au pôle formé par les deux méridiens des extrémités de la ligne géodésique. Pour appliquer ces équations aux questions de pratique, il est donc indispensable d'intégrer les deux dernières; mais c'est une opération qu'Euler lui-même regarda comme très difficile et même comme impossible dans certains cas. Dionis du Séjour aplanie cette difficulté d'analyse en faisant subir aux équations différentielles de la ligne la plus courte des transformations qui en simplifient la forme et dans lesquelles les latitudes vraies sont remplacées par les latitudes réduites qui leur correspondent sur la sphère inscrite. On peut voir à ce sujet son Traité analytique du mouvement apparent des corps célestes. Depuis lors, d'autres géomètres, profitant de cette heureuse idée, parvinrent à perfectionner et à étendre la théorie des triangles sphéroïdiques oblongs. C'est surtout à l'occasion de la mesure de la méridienne de France par Delambre et Méchain, que MM. Legendre et Oriani établirent chacun de leur côté les vérités principes de la résolution de ces triangles l'un dans les Mémoires de l'Académie des sciences, année 1806 l'autre dans les Mémoires de physique et de mathématiques de Milan, même année. Les formules principales de ces deux savants ont cela de remarquable, que leur exactitude a lieu pour toute grandeur de la ligne géodésique; ainsi la convergence des séries qui en proviennent dépend uniquement de la petitesse de l'extrémité de la terre. Dans la présente note, M. Puissant s'est proposé de tirer des formules mêmes de M. Legendre, démontrées au livre IV de sa Géodésie, une solution directe et générale de
célestes. Depuis lors, d'autres géomètres, profitant de cette heureuse idée, parvinrent à perfectionner et à étendre la théorie des triangles sphéroïdiques oblongs. C'est surtout à l'occasion de la mesure de la méridienne de France par Delambre et Méchain, que MM. Legendre et Oriani établirent chacun de leur côté les vérités principes de la résolution de ces triangles l'un dans les Mémoires de l'Académie des sciences, année 1806 l'autre dans les Mémoires de physique et de mathématiques de Milan, même année. Les formules principales de ces deux savants ont cela de remarquable, que leur exactitude a lieu pour toute grandeur de la ligne géodésique; ainsi la convergence des séries qui en proviennent dépend uniquement de la petitesse de l'extrémité de la terre. Dans la présente note, M. Puissant s'est proposé de tirer des formules mêmes de M. Legendre, démontrées au livre IV de sa Géodésie, une solution directe et générale de ce problème: Etant données les latitudes et longitudes de deux points sur l'ellipsoïde de révolution, trouver leur plus courte distance. La méthode par laquelle M. Puissant résout ce problème consiste à déterminer d'abord la différence de longitude des deux points réduite à la sphère inscrite et donnée en fonction de la différence de longitude correspondante sur le sphéroïde, ensuite à introduire cette différence dans la formule qui donne la tangente d'un des angles azimutaux par deux côtés donnés, parce que dans le triangle sphérique qui correspond au triangle sphéroïdique, les azimuts sont les mêmes; enfin à déduire de l'un de ces angles et des formules fondamentales qui en sont fonctions la longueur de la ligne cherchée. Nous ne saurions entrer dans le détail des calculs de l'auteur et des formules auxquelles il parvient. Il obtient deux solutions du problème qu'il s'est proposé; il les applique ensuite à un exemple particulier. Mémoire SUR LES PERTURBATIONS DES COMÈTES par M. Damoiseau. (Ibid.; p. 25-32.) Les grandes excentricités et les inclinaisons variées des orbites des comètes ne permettent pas d'exprimer analytiquement les perturbations qu'elles éprouvent par l'action des planètes pour un nombre indéfini de révolutions; on est réduit à les déterminer par parties
la différence de longitude correspondante sur le sphéroïde, ensuite à introduire cette différence dans la formule qui donne la tangente d'un des angles azimutaux par deux côtés donnés, parce que dans le triangle sphérique qui correspond au triangle sphéroïdique, les azimuts sont les mêmes; enfin à déduire de l'un de ces angles et des formules fondamentales qui en sont fonctions la longueur de la ligne cherchée. Nous ne saurions entrer dans le détail des calculs de l'auteur et des formules auxquelles il parvient. Il obtient deux solutions du problème qu'il s'est proposé; il les applique ensuite à un exemple particulier. Mémoire SUR LES PERTURBATIONS DES COMÈTES par M. Damoiseau. (Ibid.; p. 25-32.) Les grandes excentricités et les inclinaisons variées des orbites des comètes ne permettent pas d'exprimer analytiquement les perturbations qu'elles éprouvent par l'action des planètes pour un nombre indéfini de révolutions; on est réduit à les déterminer par parties au moyen des quadratures. Pour y parvenir, M. Damoiseau calcule pour divers points de l'orbite pris successivement, les variétés différentielles des éléments de la comète dues à la force perturbatrice; ces points espacés arbitrairement correspondent à des intervalles de temps embrassant dans leur ensemble la durée du temps pendant lequel on veut connaître l'effet de la force perturbatrice. Par l'emploi des différences de plusieurs de ces variations successives, on détermine en intégrant les changements correspondants dans la durée de chacun de ces intervalles. En réunissant les altérations partielles pour chaque élément, on obtient l'altération totale qu'il a éprouvée pendant le temps donné; on arrive ainsi à la connaissance de l'état passé ou de l'état futur de la comète. M. Damoiseau a calculé par les formules qu'il donne dans ce mémoire les perturbations des deux comètes à courte période de 3, 3 ans et de 6, 7 ans; ses résultats se trouvent dans la Connaissance des temps de 1827 et de 1830. Il en fait ici l'application à la recherche de l'altération que doit éprouver le moyen mouvement de la comète de 1759, dans sa période actuelle par l'action de la terre. Dans un mémoire présenté à l'Académie de Turin, l'auteur
on veut connaître l'effet de la force perturbatrice. Par l'emploi des différences de plusieurs de ces variations successives, on détermine en intégrant les changements correspondants dans la durée de chacun de ces intervalles. En réunissant les altérations partielles pour chaque élément, on obtient l'altération totale qu'il a éprouvée pendant le temps donné; on arrive ainsi à la connaissance de l'état passé ou de l'état futur de la comète. M. Damoiseau a calculé par les formules qu'il donne dans ce mémoire les perturbations des deux comètes à courte période de 3, 3 ans et de 6, 7 ans; ses résultats se trouvent dans la Connaissance des temps de 1827 et de 1830. Il en fait ici l'application à la recherche de l'altération que doit éprouver le moyen mouvement de la comète de 1759, dans sa période actuelle par l'action de la terre. Dans un mémoire présenté à l'Académie de Turin, l'auteur a donné les résultats des perturbations que cette comète doit éprouver dans sa révolution actuelle par l'action de Jupiter, de Saturne et d'Uranus. C. S. PHYSIQUE. TRAITÉ DE PHYSIQUE; par E. PECLET. 2e édition, Tom. 1er. In-8° de 630 p. et 18 pl. Paris, 1830; Malher et Cic. Il y a quelques années, M. Péclet, alors professeur au collège de Marseille, publia la première édition de cet ouvrage, mais celle qui paraît aujourd'hui a été entièrement refondue et forme véritablement un ouvrage nouveau. Ce traité est le résumé des leçons que M. P. donne à l'école centrale des arts et manufactures. Le 1er volume, qui est seul publié en ce moment, nous a paru renfermer tout ce qui est connu sur les divers sujets qui y sont traités ; les travaux les plus récents s'y trouvent rapportés, et pour qu'il ait pu en introduire quelques-uns, il a fallu que l'auteur s'occupât de l'impression de son ouvrage en même temps que de la rédaction. Dans une courte introduction, M. P. établit les divisions des sciences physiques, et fait connaître les divisions de son cours. Dans la première partie, il traite des corps pondérables et dans la 2e des corps impondérables. L'étude
a quelques années, M. Péclet, alors professeur au collège de Marseille, publia la première édition de cet ouvrage, mais celle qui paraît aujourd'hui a été entièrement refondue et forme véritablement un ouvrage nouveau. Ce traité est le résumé des leçons que M. P. donne à l'école centrale des arts et manufactures. Le 1er volume, qui est seul publié en ce moment, nous a paru renfermer tout ce qui est connu sur les divers sujets qui y sont traités ; les travaux les plus récents s'y trouvent rapportés, et pour qu'il ait pu en introduire quelques-uns, il a fallu que l'auteur s'occupât de l'impression de son ouvrage en même temps que de la rédaction. Dans une courte introduction, M. P. établit les divisions des sciences physiques, et fait connaître les divisions de son cours. Dans la première partie, il traite des corps pondérables et dans la 2e des corps impondérables. L'étude des corps pondérables commence par celle des propriétés générales des corps. M. Péclet étudie ensuite les forces permanentes qui agissent sur les corps : la gravitation, la pesanteur, l'attraction moléculaire et la force répulsive de la chaleur. Ici, comme dans tout le reste de l'ouvrage, M. P. donne, dans des notes que le lecteur peut consulter avec facilité, toutes les formules qui rendraient fatigante la lecture du texte. Les chapitres suivants sont consacrés à l'étude des corps solides, liquides et gazeux. Par rapport aux corps solides, l'auteur examine successivement la porosité, la densité, sur la détermination de laquelle il donne beaucoup de détails; les phénomènes qui dépendent de la stabilité plus ou moins grande d'équilibre entre les molécules, comme la compressibilité, l'extensibilité, l'élasticité, la ductilité, la résistance au choc, à la pression, à l'attraction; la résistance des tuyaux creux, des tuyaux ou des vases à des pressions intérieures et à l'usure. Il examine ensuite la structure des corps, leur équilibre, leur mouvement. Dans ce dernier article, M. P. étudie avec détails le frottement, le choc des corps, l'équilibre et le mouvement des machines. Dans le chapitre suivant, l'auteur s'occupe des liquides et parle successivement de leur porosité, de leur densité,
notes que le lecteur peut consulter avec facilité, toutes les formules qui rendraient fatigante la lecture du texte. Les chapitres suivants sont consacrés à l'étude des corps solides, liquides et gazeux. Par rapport aux corps solides, l'auteur examine successivement la porosité, la densité, sur la détermination de laquelle il donne beaucoup de détails; les phénomènes qui dépendent de la stabilité plus ou moins grande d'équilibre entre les molécules, comme la compressibilité, l'extensibilité, l'élasticité, la ductilité, la résistance au choc, à la pression, à l'attraction; la résistance des tuyaux creux, des tuyaux ou des vases à des pressions intérieures et à l'usure. Il examine ensuite la structure des corps, leur équilibre, leur mouvement. Dans ce dernier article, M. P. étudie avec détails le frottement, le choc des corps, l'équilibre et le mouvement des machines. Dans le chapitre suivant, l'auteur s'occupe des liquides et parle successivement de leur porosité, de leur densité, sur la détermination de laquelle il donne beaucoup de détails, des phénomènes qui résultent de la stabilité d'équilibre, de l'équilibre des liquides, de leur mouvement, de l'emploi des corps pour modifier ou transmettre les forces, et comme moteurs. Nous avons remarqué qu'à l'article compression des liquides, M. P. a toujours changé le nom de M. Sturm en celui de Strum. Cette erreur légère n'aurait au surplus d'inconvénient que pour ceux qui ne connaîtraient pas le travail de MM. Collation et Sturm, qui a remporté le prix de l'Académie. Ce chapitre, fort étendu, comprend toutes les notions nécessaires pour l'étude générale de cette partie de la science, dont l'étude plus particulière est du domaine de la statique. L'histoire des corps gazeux fait le sujet du chapitre suivant. L'auteur examine d'abord la constitution des corps gazeux et les phénomènes qui en résultent. Cet article comprend les propriétés générales de l'air et des gaz. L'article du baromètre est étendu; M. P. y donne les détails nécessaires pour construire un bon baromètre, et pour appliquer cet instrument à la détermination des hauteurs barométriques. Les articles suivants sont consacrés à l'étude des corps flottants dans des gaz, des mouvements des corps gazeux, des machines fondées
changé le nom de M. Sturm en celui de Strum. Cette erreur légère n'aurait au surplus d'inconvénient que pour ceux qui ne connaîtraient pas le travail de MM. Collation et Sturm, qui a remporté le prix de l'Académie. Ce chapitre, fort étendu, comprend toutes les notions nécessaires pour l'étude générale de cette partie de la science, dont l'étude plus particulière est du domaine de la statique. L'histoire des corps gazeux fait le sujet du chapitre suivant. L'auteur examine d'abord la constitution des corps gazeux et les phénomènes qui en résultent. Cet article comprend les propriétés générales de l'air et des gaz. L'article du baromètre est étendu; M. P. y donne les détails nécessaires pour construire un bon baromètre, et pour appliquer cet instrument à la détermination des hauteurs barométriques. Les articles suivants sont consacrés à l'étude des corps flottants dans des gaz, des mouvements des corps gazeux, des machines fondées sur les propriétés de l'air, de l'emploi des gaz comme moteurs, et de l'air considéré comme véhicule du son. Ce dernier article, fort étendu, nous a paru l'un des plus complets de l'ouvrage; tous les résultats obtenus par M. Savart y sont exposés avec beaucoup de détails. L'étude des corps impondérables forme, comme nous l'avons dit, la 2e partie de l'ouvrage. L'histoire du calorique termine le 1er volume; elle est divisée en 4 sections : calorique sensible, calorique latent, sources de chaleur, sources de froid. La construction du thermomètre, que l'on fait connaître ordinairement en commençant l'étude du calorique, est rejetée à la fin; M. P. pensant que toute la théorie de la chaleur est nécessaire pour bien la comprendre. A l'article des vapeurs, M. P. traite de l'hygrométrie d'une manière assez étendue. Cette partie de la science est devenue très importante et présente beaucoup d'intérêt. Les résultats importants obtenus par M. Dulong sur la tension des vapeurs, complètent cet article. Quelques notions sur les machines à vapeur et sur l'emploi de la vapeur comme moyen de chauffage, précèdent un article détaillé sur la construction des divers thermomètres. L'ouvrage de M. P. nous a paru l'un des plus complets qui
impondérables forme, comme nous l'avons dit, la 2e partie de l'ouvrage. L'histoire du calorique termine le 1er volume; elle est divisée en 4 sections : calorique sensible, calorique latent, sources de chaleur, sources de froid. La construction du thermomètre, que l'on fait connaître ordinairement en commençant l'étude du calorique, est rejetée à la fin; M. P. pensant que toute la théorie de la chaleur est nécessaire pour bien la comprendre. A l'article des vapeurs, M. P. traite de l'hygrométrie d'une manière assez étendue. Cette partie de la science est devenue très importante et présente beaucoup d'intérêt. Les résultats importants obtenus par M. Dulong sur la tension des vapeurs, complètent cet article. Quelques notions sur les machines à vapeur et sur l'emploi de la vapeur comme moyen de chauffage, précèdent un article détaillé sur la construction des divers thermomètres. L'ouvrage de M. P. nous a paru l'un des plus complets qui ait été publié sur la physique. Le nombre de planches qu'il contient facilite singulièrement l'intelligence du texte. Nous aurions désiré pouvoir faire connaître d'une manière plus détaillée plusieurs articles de cet ouvrage, qui ne peut manquer d'être recherché; mais l'étendue que nous devons donner à nos articles y a été un obstacle. G. DE C. SOCIÉTÉ POUR LA DIFFUSION DES CONNAISSANCES UTILES. Il s'est formé à Londres, sous la présidence de M. Brougham, membre du parlement, une Société dont le but est de répandre des traités sur diverses branches des sciences; ce ne sont, pour ainsi dire, que des chapitres séparés d'un grand ouvrage, qui présentent cet avantage, qu'on peut les acquérir séparément, et qu'ils se trouvent alors plus à la portée de ceux qui ont seulement besoin de quelques-uns d'entre eux. Un assez grand nombre de ces livraisons ont déjà été publiées, et la Société nous paraît remplir le but qu'elle s'est proposé. Il nous semblerait superflu de parler en détail de tous les objets que renferment les livraisons que nous avons à annoncer; nous indiquerons seulement les titres de celles qui ont rapport à la physique. "CHALEUR. — Deux livraisons, qui sont à leur 4e édition, présentent, après