jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
des déblais. GARES. — Indépendamment des gares extrêmes de Miramas et de l'Estaque, la ligne comprend neuf gares, six stations et une halte. Les bâtiments de ces gares, stations et halte, comme d'ailleurs les maisons de garde, ont un aspect en harmonie avec les constructions du pays. Ils ont été enduits en ciment blanc, légèrement teinté à la partie inférieure pour former le soubassement: ils sont couverts en tuiles demi-rondes et ornés à la partie supérieure d'une frise en briques émaillées. De côté voie, une marquise sans piliers couvre le trottoir sur toute la longueur du bâtiment des voyageurs. SIGNAUX. — Comme la ligne principale, la nouvelle est exploitée par block-système enclenché. Mais, dans les deux sens de la circulation, un certain nombre de postes de block automatique, système Bujon, sont installés en gare ou en pleine voie, chaque poste automatique étant encadré par deux postes manuels de block enclenché. Le fonctionnement du block automatique est basé sur le principe du circuit de voie, c'est-à-dire sur l'emploi des rails de la voie comme conducteurs du courant qui sert à actionner les appareils de commande des signaux de protection. Le signal du poste automatique se met automatiquement à l'arrêt dès que la tête d'un train l'a dépassé. Le premier essieu provoque un court-circuit, le signal se met à l'arrêt sous l'action de la pesanteur. Une fois mis à l'arrêt, il est bloqué dans cette position tant que le bloqueur du poste manuel suivant n'a pas rendu la voie libre et tant que la voie est occupée entre le signal du poste automatique et le sémaphore protégeant l'entrée de la gare suivante. VOIE ET BALLAST. — La voie est constituée avec des rails Vignole en acier pesant 48 kilogr. par mètre courant et ayant 12 et 18 mètres de longueur. Dans les voies principales, les rails de 12 mètres reposent sur dix-huit traverses, ceux de 18 mètres sur vingt-sept, par l'intermédiaire de selles et sont fixés par quatre tirefonds. Les joints en porte-à-faux et concordants sont reliés par des éclisses-cornières maintenues par six boulons. Le ballast est en gravier de la Crau
la tête d'un train l'a dépassé. Le premier essieu provoque un court-circuit, le signal se met à l'arrêt sous l'action de la pesanteur. Une fois mis à l'arrêt, il est bloqué dans cette position tant que le bloqueur du poste manuel suivant n'a pas rendu la voie libre et tant que la voie est occupée entre le signal du poste automatique et le sémaphore protégeant l'entrée de la gare suivante. VOIE ET BALLAST. — La voie est constituée avec des rails Vignole en acier pesant 48 kilogr. par mètre courant et ayant 12 et 18 mètres de longueur. Dans les voies principales, les rails de 12 mètres reposent sur dix-huit traverses, ceux de 18 mètres sur vingt-sept, par l'intermédiaire de selles et sont fixés par quatre tirefonds. Les joints en porte-à-faux et concordants sont reliés par des éclisses-cornières maintenues par six boulons. Le ballast est en gravier de la Crau criblé et partiellement cassé dans la section Miramas-Port-de-Bouc, en calcaire dur cassé entre Port-de-Bouc et l'Estaque. PRISE D'EAU DE PORT-DE-BOUC. — L'alimentation en eau des machines est assurée à Port-de-Bouc à peu près à mi-distance entre Miramas et l'Estaque. L'eau est prise dans la nappe souterraine du vallon de Fanfarigoule, près de la station de Lavalduc, à 10 kilomètres environ en dessous de Port-de-Bouc, en quantité suffisante pour assurer un débit de 16 litres-seconde, dont 3,5 litres-seconde pour la Compagnie P.-L.-M. et 12,5 pour la ville de Port-de-Bouc, qui a pris à sa charge une partie de la dépense. Une pompe électrique refoule l'eau par une conduite de 300 millimètres de diamètre et de 21,600 mètres de longueur dans un réservoir de 1,400 mètres cubes de capacité. De ce réservoir l'eau s'écoule par la gravité dans une conduite de 250 millimètres de diamètre et de 7,300 mètres de longueur jusqu'à Port-de-Bouc, en alimentant au passage la station de Lavalduc, la halte de Plan-d'Aren, la gare de Fos-sur-Mer et quatre maisons de garde. Avant d'arriver aux grues hydrauliques de la gare de Port-de-Bouc, l'eau destinée aux machines est épurée au moyen d'un appareil Reisert par un traitement au carbonate de baryte
près de la station de Lavalduc, à 10 kilomètres environ en dessous de Port-de-Bouc, en quantité suffisante pour assurer un débit de 16 litres-seconde, dont 3,5 litres-seconde pour la Compagnie P.-L.-M. et 12,5 pour la ville de Port-de-Bouc, qui a pris à sa charge une partie de la dépense. Une pompe électrique refoule l'eau par une conduite de 300 millimètres de diamètre et de 21,600 mètres de longueur dans un réservoir de 1,400 mètres cubes de capacité. De ce réservoir l'eau s'écoule par la gravité dans une conduite de 250 millimètres de diamètre et de 7,300 mètres de longueur jusqu'à Port-de-Bouc, en alimentant au passage la station de Lavalduc, la halte de Plan-d'Aren, la gare de Fos-sur-Mer et quatre maisons de garde. Avant d'arriver aux grues hydrauliques de la gare de Port-de-Bouc, l'eau destinée aux machines est épurée au moyen d'un appareil Reisert par un traitement au carbonate de baryte et à la chaux. Ainsi que nous l'avons dit au début, la ligne de Miramas à l'Estaque a été mise en service le 15 octobre dernier. Les travaux avaient été commencés en 1910 et l'on espérait les terminer en 1914, mais, par suite de la guerre, diverses parties de la ligne ont subi un assez grand retard, à cause surtout de la pénurie de main-d'œuvre. MAUGUIN, Ingénieur des Arts et Manufactures. PHYSIQUE INDUSTRIELLE L'ÉCOULEMENT DES GAZ ET DE LA VAPEUR par les tuyères. La question de l'écoulement des gaz et de la vapeur par un orifice ou une tuyère, qui est d'une très grande importance pour l'établissement des machines thermiques, comporte actuellement la mise au clair et l'explication de désaccords sérieux entre les résultats théoriques et ceux des expériences. Les études récentes pour résoudre ces difficultés ont un intérêt pratique incontestable, soit au point de vue de la construction des moteurs et notamment des turbines à vapeur, soit pour le perfectionnement de divers outillages à circulation d'air ou de vapeur, comme le frein à air comprimé et le chauffage des trains par la vapeur. Les premiers calculs relatifs à l'écoulement des fluides gazeux par un orifice furent basés sur la
ligne ont subi un assez grand retard, à cause surtout de la pénurie de main-d'œuvre. MAUGUIN, Ingénieur des Arts et Manufactures. PHYSIQUE INDUSTRIELLE L'ÉCOULEMENT DES GAZ ET DE LA VAPEUR par les tuyères. La question de l'écoulement des gaz et de la vapeur par un orifice ou une tuyère, qui est d'une très grande importance pour l'établissement des machines thermiques, comporte actuellement la mise au clair et l'explication de désaccords sérieux entre les résultats théoriques et ceux des expériences. Les études récentes pour résoudre ces difficultés ont un intérêt pratique incontestable, soit au point de vue de la construction des moteurs et notamment des turbines à vapeur, soit pour le perfectionnement de divers outillages à circulation d'air ou de vapeur, comme le frein à air comprimé et le chauffage des trains par la vapeur. Les premiers calculs relatifs à l'écoulement des fluides gazeux par un orifice furent basés sur la loi de Mariotte, en supposant que la pression sur l'orifice restait égale à celle du milieu extérieur, mais les recherches de Coriolis, Saint-Venant et Wantzel en 1833 révélèrent l'existence d'une contraction dans le jet, le coefficient de contraction n'étant plus constant comme dans le cas d'un liquide mais variant de 0,60 à 0,70 quand la différence de pression allait en croissant. Ces observateurs reconnurent aussi que, dans le cas d'un orifice convergent-divergent, avec des raccords adoucis, le débit était plus grand que celui de la formule théorique pour une pression extérieure supérieure à la valeur correspondant au maximum, et ils en conclurent que la pression dans la section contractée était moindre qu'à l'extérieur. Ces résultats remarquables ont été confirmés par les travaux récents. En 1856, Joule et Thomson, s'appuyant sur la théorie mécanique de la chaleur récemment fondée, cherchèrent une solution thermodynamique et procédèrent à leur expérience connue du "tampon poreux" (porous plug). Ils obtinrent, pour la vitesse d'écoulement U à l'orifice, la formule suivante : V0 désignant le volume spécifique sous la pression P0; H, H0, valeurs de la chaleur totale définie comme la fonction thermodynamique E = PV; m, exposant dans l'équation adiabatique P— const. T (P)'!. En
0,60 à 0,70 quand la différence de pression allait en croissant. Ces observateurs reconnurent aussi que, dans le cas d'un orifice convergent-divergent, avec des raccords adoucis, le débit était plus grand que celui de la formule théorique pour une pression extérieure supérieure à la valeur correspondant au maximum, et ils en conclurent que la pression dans la section contractée était moindre qu'à l'extérieur. Ces résultats remarquables ont été confirmés par les travaux récents. En 1856, Joule et Thomson, s'appuyant sur la théorie mécanique de la chaleur récemment fondée, cherchèrent une solution thermodynamique et procédèrent à leur expérience connue du "tampon poreux" (porous plug). Ils obtinrent, pour la vitesse d'écoulement U à l'orifice, la formule suivante : V0 désignant le volume spécifique sous la pression P0; H, H0, valeurs de la chaleur totale définie comme la fonction thermodynamique E = PV; m, exposant dans l'équation adiabatique P— const. T (P)'!. En remarquant que T P I ni, on reconnaît que cette formule est équivalente à celle de Saint-Venant et Wantzel. L'expression du débit résultant de ces formules présente un maximum quand le rapport de la pression P sur l'orifice à la pression initiale P0 est donné par l'expression. La vitesse d'écoulement à l'orifice s'exprime alors par U = mgVX et Osborne Reynolds a remarqué qu'on retombe ainsi sur l'équation donnant la vitesse du son dans un fluide défini par l'état (P, V). Il expliquait en même temps pourquoi le débit devenait indépendant de la pression extérieure, lorsque le rapport de celle-ci à la pression initiale était moindre que celui correspondant au débit minimum, attendu qu'aucune variation de pression ne pourrait se propager à travers le fluide avec une vitesse supérieure à celle du son. A la même époque, Hugoniot et Parenty étudiaient chacun de leur côté, au point de vue purement cinétique, cette question de l'écoulement des gaz. Hugoniot pensait que le débit du jet augmentait constamment avec la perte de charge, ne se rapprochant qu'asymptotiquement de sa limite, avec une vitesse susceptible de croître encore après l'orifice de sortie. Parenty mit en évidence l'existence au col de striction d'un débit
à l'orifice s'exprime alors par U = mgVX et Osborne Reynolds a remarqué qu'on retombe ainsi sur l'équation donnant la vitesse du son dans un fluide défini par l'état (P, V). Il expliquait en même temps pourquoi le débit devenait indépendant de la pression extérieure, lorsque le rapport de celle-ci à la pression initiale était moindre que celui correspondant au débit minimum, attendu qu'aucune variation de pression ne pourrait se propager à travers le fluide avec une vitesse supérieure à celle du son. A la même époque, Hugoniot et Parenty étudiaient chacun de leur côté, au point de vue purement cinétique, cette question de l'écoulement des gaz. Hugoniot pensait que le débit du jet augmentait constamment avec la perte de charge, ne se rapprochant qu'asymptotiquement de sa limite, avec une vitesse susceptible de croître encore après l'orifice de sortie. Parenty mit en évidence l'existence au col de striction d'un débit limite, la vitesse du jet devant être une fraction déterminée de la vitesse cinétique. Il entreprit ensuite l'étude de la structure des jets de vapeur invisible, suivi de près par le docteur Emden qui eut l'idée de recourir aux expériences photographiques pour préciser les combinaisons régulières observées dans l'axe du jet et dont la longueur d'onde A croît avec la pression. Les volumes 1 et II des Annales des Mines de 1900 contiennent, avec les expériences de Rateau concernant le débit de la vapeur, un article de Parent y établissant la concordance des résultats de Rateau et de ses propres travaux. Il y rappelle sa formule du débit en poids \(T\) applicable à la fois aux gaz et à la vapeur d'eau : \(S\) étant la section de l'orifice; \(Po\) et \(pv\), les pressions d'amont et d'aval; \(R_1\) le rapport \(Po/Pv\); \(P_0\) Le coefficient \(M\) de l'effet Joule-Thomson (striction des fluides gazeux) est le rapport de la chute de température à la diminution de pression sous la loi adiabatique. On déduit aisément la valeur de \(M\) des équations thermiques fondamentales Dans cette formule, \(A\) est l'inverse de l'équivalent mécanique \(B\); \(c\), le volume spécifique du liquide; \(c_I\), la chaleur spécifique
jet et dont la longueur d'onde A croît avec la pression. Les volumes 1 et II des Annales des Mines de 1900 contiennent, avec les expériences de Rateau concernant le débit de la vapeur, un article de Parent y établissant la concordance des résultats de Rateau et de ses propres travaux. Il y rappelle sa formule du débit en poids \(T\) applicable à la fois aux gaz et à la vapeur d'eau : \(S\) étant la section de l'orifice; \(Po\) et \(pv\), les pressions d'amont et d'aval; \(R_1\) le rapport \(Po/Pv\); \(P_0\) Le coefficient \(M\) de l'effet Joule-Thomson (striction des fluides gazeux) est le rapport de la chute de température à la diminution de pression sous la loi adiabatique. On déduit aisément la valeur de \(M\) des équations thermiques fondamentales Dans cette formule, \(A\) est l'inverse de l'équivalent mécanique \(B\); \(c\), le volume spécifique du liquide; \(c_I\), la chaleur spécifique à pression constante; \(a, m, n\), des constantes numériques pour la vapeur d'eau : Dans le système métrique on a : \(\log 3a = 3,28644\); \(\log m = 8,59928\); \(n = 4\). On voit que \(M\) n'est pas seulement fonction de la température \(T\), mais aussi de la pression \(p\). Des expériences poursuivies au laboratoire de l'École supérieure de Munich par Knoblauch et Mollier ont donné des résultats conformes aux calculs rappelés plus haut, mais présentant des écarts notables avec les résultats d'autres expérimentateurs; il conviendrait que ces recherches fussent reprises et étendues avec les précautions convenables pour s'assurer de la sécheresse de la vapeur et de la rigueur des mesures. \(a\), un coefficient fonction des chaleurs spécifiques \(C\) et \(c\) variant de \(0,4734\) à \(0,4758\); \(m\), le coefficient de contraction, caractéristique de la forme de l'orifice; \(Tj\), le poids spécifique du fluide amont au repos. Le premier des deux facteurs exprimant \(Il\) ne dépend pas de \(p\) mais seulement du rapport \(R_1\); c'est l'ordonnée d'un quadrant \(a\) d'ellipse d'abscisse \(R_1\), ayant pour demi-axe horizontal \(B\) et pour demi-axe vertical \(S\). La vitesse d'écoulement en fonction de \(P_1\) s'élève à mesure que \(Pu\) décroît de \(p_0\) à \(( 1 -
Des expériences poursuivies au laboratoire de l'École supérieure de Munich par Knoblauch et Mollier ont donné des résultats conformes aux calculs rappelés plus haut, mais présentant des écarts notables avec les résultats d'autres expérimentateurs; il conviendrait que ces recherches fussent reprises et étendues avec les précautions convenables pour s'assurer de la sécheresse de la vapeur et de la rigueur des mesures. \(a\), un coefficient fonction des chaleurs spécifiques \(C\) et \(c\) variant de \(0,4734\) à \(0,4758\); \(m\), le coefficient de contraction, caractéristique de la forme de l'orifice; \(Tj\), le poids spécifique du fluide amont au repos. Le premier des deux facteurs exprimant \(Il\) ne dépend pas de \(p\) mais seulement du rapport \(R_1\); c'est l'ordonnée d'un quadrant \(a\) d'ellipse d'abscisse \(R_1\), ayant pour demi-axe horizontal \(B\) et pour demi-axe vertical \(S\). La vitesse d'écoulement en fonction de \(P_1\) s'élève à mesure que \(Pu\) décroît de \(p_0\) à \(( 1 - ) P_0\); elle s'arrête alors brusquement et se régularise à la valeur correspondant à son point d'inflexion. En fait, les résultats obtenus par Rateau accusaient des débits trop forts de \(2\) à \(4\) par rapport au débit limite, et pourtant il les déterminait en observant l'élévation de température d'un courant jaugé d'eau de condensation, ce qui aurait dû produire un écart en sens contraire, si la vapeur était humide; Parent y et divers autres ont expliqué cet écart, la présence d'une certaine quantité d'eau non vaporisée ayant pour effet de faire croître au-delà des prévisions les débits les plus considérables. Dans la vapeur humide, la partie gazeuse éprouve bien seule le phénomène de la régularisation, et la partie liquide continue à s'élancer vers le vide d'aval avec une vitesse croissante. L'écoulement des gaz proprement dits et notamment de l'air a fait récemment l'objet des recherches théoriques et des expériences de A. G. Stewart (Proceedings Inst. Mech. Engineers, 1894, p. 949) qui a obtenu pour les pressions élevées des débits beaucoup plus considérables que ceux donnés par la simple théorie adiabatique. Cet opérateur a cherché une explication de la discordance dans l'inégale répartition de l'énergie entre les molécules gazeuses, résultant de
jaugé d'eau de condensation, ce qui aurait dû produire un écart en sens contraire, si la vapeur était humide; Parent y et divers autres ont expliqué cet écart, la présence d'une certaine quantité d'eau non vaporisée ayant pour effet de faire croître au-delà des prévisions les débits les plus considérables. Dans la vapeur humide, la partie gazeuse éprouve bien seule le phénomène de la régularisation, et la partie liquide continue à s'élancer vers le vide d'aval avec une vitesse croissante. L'écoulement des gaz proprement dits et notamment de l'air a fait récemment l'objet des recherches théoriques et des expériences de A. G. Stewart (Proceedings Inst. Mech. Engineers, 1894, p. 949) qui a obtenu pour les pressions élevées des débits beaucoup plus considérables que ceux donnés par la simple théorie adiabatique. Cet opérateur a cherché une explication de la discordance dans l'inégale répartition de l'énergie entre les molécules gazeuses, résultant de la rapidité de l'expansion sur une partie du parcours. Il estime aussi que surtout pour les orifices en mince paroi, il se produit une perte d'énergie mécanique croissante avec la chute de pression et qui contribue à abaisser la pression critique au droit de la striction. Les observations quantitatives faites sur l'écoulement de l'air et les gaz laissent toujours subsister au sujet de la précision plus de doutes que celles qui portent sur de la vapeur franchement surchauffée, laquelle peut être recueillie par condensation et pesée avec rigueur, tandis que la présence habituelle d'humidité dans l'air est une cause d'erreur qui peut contribuer largement aux écarts constatés entre l'observation et la théorie pour l'air et qu'on ne retrouverait pas avec la vapeur surchauffée. Dans la succession des travaux relatés jusqu'ici, il n'était pas tenu compte des actions moléculaires particulières que pouvait présenter la précipitation de la vapeur d'eau, lorsque la limite de saturation est franchie. Cependant, dès 1887, H. von Helmholtz, fils du grand physicien, avait signalé l'important phénomène de la sous-réfrigération (unterkühlung, undercooling) en montrant que le jet de vapeur lancé dans un orifice de \(a\) millimètres environ de diamètre restait transparent près de l'ouverture et ne se troublait
sur l'écoulement de l'air et les gaz laissent toujours subsister au sujet de la précision plus de doutes que celles qui portent sur de la vapeur franchement surchauffée, laquelle peut être recueillie par condensation et pesée avec rigueur, tandis que la présence habituelle d'humidité dans l'air est une cause d'erreur qui peut contribuer largement aux écarts constatés entre l'observation et la théorie pour l'air et qu'on ne retrouverait pas avec la vapeur surchauffée. Dans la succession des travaux relatés jusqu'ici, il n'était pas tenu compte des actions moléculaires particulières que pouvait présenter la précipitation de la vapeur d'eau, lorsque la limite de saturation est franchie. Cependant, dès 1887, H. von Helmholtz, fils du grand physicien, avait signalé l'important phénomène de la sous-réfrigération (unterkühlung, undercooling) en montrant que le jet de vapeur lancé dans un orifice de \(a\) millimètres environ de diamètre restait transparent près de l'ouverture et ne se troublait qu'à une certaine distance; l'apparition des couleurs de l'arc-enciel servait à déceler la présence de gouttelettes liquides. En outre, la condensation était favorisée par l'introduction dans le jet d'une pointe électrisée. Remarquons que Callendar et d'autres auteurs emploient toujours le terme de sursaturation au lieu de sous-réfrigération. Aitken établit que la condensation d'une vapeur ne se produit qu'en présence de nuclei ou noyaux condensateurs (parcelles de poussières, ions, etc.) servant de centres de précipitation, et C. Wilson (Phil. Trans., 1898) montra que, dans la détente rapide de la vapeur en l'absence de nuclei, la condensation commence sous l'aspect d'un brouillard épais formé de très petites particules lorsque la densité est à peu près huit fois celle de la saturation. Cet état métastable, se réalisant vraisemblablement après le passage de la vapeur au col de la tuyère, doit rapidement faire place à l'état d'équilibre de la vapeur humide; mais il y ajoute toute un retard dans la condensation qui peut contribuer notablement aux écarts constatés entre les débits observés et ceux que donne le calcul pour la vapeur saturée. Une étude très approfondie, publiée en 1910 par le professeur Slodow, dans la Zeitschrift des Vereine deutscher Ingenieure, a cherché à préciser
la condensation d'une vapeur ne se produit qu'en présence de nuclei ou noyaux condensateurs (parcelles de poussières, ions, etc.) servant de centres de précipitation, et C. Wilson (Phil. Trans., 1898) montra que, dans la détente rapide de la vapeur en l'absence de nuclei, la condensation commence sous l'aspect d'un brouillard épais formé de très petites particules lorsque la densité est à peu près huit fois celle de la saturation. Cet état métastable, se réalisant vraisemblablement après le passage de la vapeur au col de la tuyère, doit rapidement faire place à l'état d'équilibre de la vapeur humide; mais il y ajoute toute un retard dans la condensation qui peut contribuer notablement aux écarts constatés entre les débits observés et ceux que donne le calcul pour la vapeur saturée. Une étude très approfondie, publiée en 1910 par le professeur Slodow, dans la Zeitschrift des Vereine deutscher Ingenieure, a cherché à préciser ces phénomènes de sous-réfrigération dans l'efflux de la vapeur saturée. Pour rendre manifestes les régions du jet où surviennent des condensations, M. Stodola y projeta et y concentra, dans un pinceau rectangulaire, les rayons d'un arc électrique ; l'examen de l'image observée sur un fond noir, perpendiculairement à la direction du pinceau lumineux, révélait dans les portions éclairées la présence du brouillard, les parties demeurées obscures en étant exemptes. Des ondes fixes de compressions locales se manifestaient aussi, semblables à celles d'un jet d'air comprimé. Ces observations montrèrent que la zone de vapeur exempte de brouillard n'existe pas seulement au voisinage immédiat de l'orifice, comme le croyait M. Helmholtz, mais qu'elle se prolonge bien avant dans l'intérieur du jet, avec une dilution progressive dans le milieu ambiant. En employant des tuyères convergentes-divergentes en verre, on peut constater que l'écoulement se maintient absolument clair jusqu'à la section contractée après laquelle commence l'aspect de brouillard. Cette limite de la condensation conserve la même position si l'on fait varier la pression initiale p,,, et elle gagne quelque peu vers l'intérieur si l'on donne de la surchauffe à la vapeur. Le professeur Stodola explique la sous-réfrigération par des considérations de théorie moléculaire : elle