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par l'énormité des rapports de masse combustible / charge utile (100 000) auxquels aurait conduit l'emploi des sources d'énergie précédemment connues. Enfin, sur le sort que réserve aux hommes cette dernière conquête de la science, nous ne pouvons que répéter, après bien d'autres, que celle-ci n'est moralement ni bonne, ni mauvaise et matériellement ni favorable, ni défavorable : tout dépendra de l'utilisation qui en sera faite. L'humanité se trouve peut-être à la fois à la veille d'atteindre la terre promise et au seuil d'une catastrophe finale qui l'anéantirait toute entière ; événements du reste l'un et l'autre parfaitement négligeables dans l'évolution générale de l'Univers. Observatoire Péridier, Le Houga (Gers). Août 1945. G. DE VAUCOTOT, Attaché de Recherches au Centre National de la Recherche Scientifique. (1) Bien entendu je ne livre ici que sous les plus expresses réserves cette vue de l'esprit, donnée seulement pour calmer la curiosité la plus immédiate du lecteur. (2) Cf. H. OBERTH, Wege zur Raumschiffahrt, Berlin, 1929, et R. ESNAULT-PELTERIE, L'Astronautique (Astronautique), Paris, 1930. Voir aussi L'Astronomie, février 1928, août et septembre 1935, mai et juin 1937. BIBLIOGRAPHIE SOMMAIRE I. — GÉNÉRALITÉS 1. J. PERRIN. Les Atomes (Alcan), Paris, 1912 et 1935. 2. G. CHAMPETIER. Les éléments de la Chimie (Deuxième partie : Les modèles atomiques et moléculaires). (Albin Michel). Paris, 1943. 3. J. EGGERT et L. HOCK, adapté par M. BOLL. Traité de Chimie-Physique, t. II (Première partie : L'Atome). (Dunod). Paris, 1944. II. — SPECTROGRAPHIE DE MASSE ET ISOTOPIE 4. F. W. ASTON, traduit par M. VEIL. Les Isotopes (Hermann), Paris, 1923. 5. Mme P. CURIE. L'Isotopie et les éléments isotopes. (Conférence-Rapport n° 9), Paris, 1924. 6. L. CARTAN. Spectrographie de masse. (Ac. Sc. et Ind., n° 550), (Hermann), Paris, 1937. III. — RADIOACTIVITÉ, TRANSMUTATIONS ET STRUCTURE NUCLÉAIRE 7. Mme P. CURIE. Radioactivité, t. I et II, (Hermann), Paris, 1935. 8. J. THIBAUD. Vie et transmutation des atomes, (Albin Michel), Paris, 1937 et 1942. 9. T. KAHAN. Radioactivité et transmutation des atomes, (A. Colin), Paris, 1940. IV. — SCISSION NUCLÉAIRE 10. J. HARRINGTON. Two Elements for One. Scientific American, 161, 1939, 214-6. 11. J.
éléments de la Chimie (Deuxième partie : Les modèles atomiques et moléculaires). (Albin Michel). Paris, 1943. 3. J. EGGERT et L. HOCK, adapté par M. BOLL. Traité de Chimie-Physique, t. II (Première partie : L'Atome). (Dunod). Paris, 1944. II. — SPECTROGRAPHIE DE MASSE ET ISOTOPIE 4. F. W. ASTON, traduit par M. VEIL. Les Isotopes (Hermann), Paris, 1923. 5. Mme P. CURIE. L'Isotopie et les éléments isotopes. (Conférence-Rapport n° 9), Paris, 1924. 6. L. CARTAN. Spectrographie de masse. (Ac. Sc. et Ind., n° 550), (Hermann), Paris, 1937. III. — RADIOACTIVITÉ, TRANSMUTATIONS ET STRUCTURE NUCLÉAIRE 7. Mme P. CURIE. Radioactivité, t. I et II, (Hermann), Paris, 1935. 8. J. THIBAUD. Vie et transmutation des atomes, (Albin Michel), Paris, 1937 et 1942. 9. T. KAHAN. Radioactivité et transmutation des atomes, (A. Colin), Paris, 1940. IV. — SCISSION NUCLÉAIRE 10. J. HARRINGTON. Two Elements for One. Scientific American, 161, 1939, 214-6. 11. J. HARRINGTON. Don't Worry. It Can't Happen. Scient. Amer., 162, 1940, 268. 12. H. COPPERUD. Is Atomic Energy Nearer ? Scient. Amer., 163, 1940, 16. 13. L. A. TURNER. Nuclear Fission. Reviews of Modern Physics, 12, 1940, 1-29. (Excellente mise au point et abondante bibliographie jusqu'à fin novembre 1939.) TABLEAU ANNEXE N° 1 ÉLÉMENTS DES CORPUSCULES USUELS DE LA CHIMIE NUCLÉAIRE (d'après M. BOLL, Mémento du Chimiste, t. I, 1942). MASSES ATOMIQUES CHARGES CORPUSCULES SYMBOLES DEFINITIONS, PHYSIQUES (160 : 16) (E I) (2) Négaton e- Electron négatif le0,0005490 — 1 Positon e+ Electron positif e+ 0,0005490 + 1 Neutron n Corpuscule de charge nulle 1n 1,00895 0 Proton p Noyau d'hydrogène H-1 1,00812 + 1 Deuteron d Noyau de Deutérium D 2,01471 + 2 Hélion a Noyau d'Hélium He 4,00391 + 4 Unité de masse : 1,66 • 10-24 g. Unité de charge : 4,80 10-10 c. g. s. es. TABLEAU ANNEXE N° 2 ÉNERGIES COMPARÉES DE QUELQUES RÉACTIONS (d'après M. BOLL, loc. cit. et divers). ENERGIE DÉGAGÉE PAR LA TRANSFORMATION CORPS PHÉNOMÈNE EN JEU REMARQUES ENERGIE DÉGAGÉE EN CAL.-G. EN ÉL.-V. PAR LA MOLE.-G. PAR L'ATOME Homme Vie (1,4 • 10^3 cal.-g.) par 100 g. et par heure, Bois Combustion
N° 1 ÉLÉMENTS DES CORPUSCULES USUELS DE LA CHIMIE NUCLÉAIRE (d'après M. BOLL, Mémento du Chimiste, t. I, 1942). MASSES ATOMIQUES CHARGES CORPUSCULES SYMBOLES DEFINITIONS, PHYSIQUES (160 : 16) (E I) (2) Négaton e- Electron négatif le0,0005490 — 1 Positon e+ Electron positif e+ 0,0005490 + 1 Neutron n Corpuscule de charge nulle 1n 1,00895 0 Proton p Noyau d'hydrogène H-1 1,00812 + 1 Deuteron d Noyau de Deutérium D 2,01471 + 2 Hélion a Noyau d'Hélium He 4,00391 + 4 Unité de masse : 1,66 • 10-24 g. Unité de charge : 4,80 10-10 c. g. s. es. TABLEAU ANNEXE N° 2 ÉNERGIES COMPARÉES DE QUELQUES RÉACTIONS (d'après M. BOLL, loc. cit. et divers). ENERGIE DÉGAGÉE PAR LA TRANSFORMATION CORPS PHÉNOMÈNE EN JEU REMARQUES ENERGIE DÉGAGÉE EN CAL.-G. EN ÉL.-V. PAR LA MOLE.-G. PAR L'ATOME Homme Vie (1,4 • 10^3 cal.-g.) par 100 g. et par heure, Bois Combustion (5,1 • 10^4 cal.-g.) par 100 g. Carbone C — 9,4 • 10^3 cal.-g. per 100 g. Alcool C2H5O — 3,2 • 10^5 cal.-g. per 100 g. Pétrole — (1,1 • 10^6 cal.-g.) env. par 100 g. Coton poudre — 2,6 • 10^10 cal.-g. per 100 g. Radium (avec RaB + C). Radioactivité 3,2 • 10^4 cal.-g. per 100 g. per heure per 226. Electrons + et Dématérialisation 2,3 • 10^10 cal.-g. per 100 g. Carbone "C Transmutation (p, a) 1,4 • 10^11 cal.-g. per 100 g. 6,0 • 10^6 lithium Li — (P, a) 4,0 • 10^11 cal.-g. per 100 g. 1,7 • 10^7 Uranium.235 Scission 3,7 • 10^11 cal.-g. per 100 g. 1,6 • 10^7 Uranium 238 Dématérialisation 5,1 • 10^12 cal.-g. per 100 g. 2,2 • 10^11 (Énergie intrinsèque). UNITÉS ÉNERGÉTIQUES 1 électron-Volt = 16.034 • 10^-12 erg = 23.080 calories-gramme par molécule-gramme. 1 unité de masse = 931 • 10^12 eV. TABLEAU ANNEXE N° 3 RÉPARTITION MONDIALE DE L'URANIUM (d'après Mme CURIE, Radioactivité, p. 142). NOM COMPOSITION % D'U. LIEUX DE PRODUCTION Pechblende (Uraninite) oxydes d'Uranium et mélange 30 à 80 % Tchécoslovaquie, Angleterre, complexe. terre, Etats-Unis, Congo Belge, Canada. Broggérite, clévéite oxydes d'Uranium et de
+ C). Radioactivité 3,2 • 10^4 cal.-g. per 100 g. per heure per 226. Electrons + et Dématérialisation 2,3 • 10^10 cal.-g. per 100 g. Carbone "C Transmutation (p, a) 1,4 • 10^11 cal.-g. per 100 g. 6,0 • 10^6 lithium Li — (P, a) 4,0 • 10^11 cal.-g. per 100 g. 1,7 • 10^7 Uranium.235 Scission 3,7 • 10^11 cal.-g. per 100 g. 1,6 • 10^7 Uranium 238 Dématérialisation 5,1 • 10^12 cal.-g. per 100 g. 2,2 • 10^11 (Énergie intrinsèque). UNITÉS ÉNERGÉTIQUES 1 électron-Volt = 16.034 • 10^-12 erg = 23.080 calories-gramme par molécule-gramme. 1 unité de masse = 931 • 10^12 eV. TABLEAU ANNEXE N° 3 RÉPARTITION MONDIALE DE L'URANIUM (d'après Mme CURIE, Radioactivité, p. 142). NOM COMPOSITION % D'U. LIEUX DE PRODUCTION Pechblende (Uraninite) oxydes d'Uranium et mélange 30 à 80 % Tchécoslovaquie, Angleterre, complexe. terre, Etats-Unis, Congo Belge, Canada. Broggérite, clévéite oxydes d'Uranium et de Thorium. Norvège et Etats-Unis. Thorianites : oxydes de Thorium et d'Uranium. 10 % Ceylan. Becquerelite UO₃, 2HIO 72 % Congo Belge. Curite 2PbO, 5UO₃, 4H₂O. 55 % Congo Belge. Kasolite 3PbO, 3UO₃, 3SiO₂, 4H₂O. 40 % Congo Belge. Soddyite 2UO₂, 5SiO₂, 14H₂O. 72 % Congo Belge. Orangite silicate hydr. de Th. et U. 1 % Norvège. Thorite — — — 9 % ,^ ,Autunite Ca, 2UO₄, 2P₂O₅, 8H₂O. 50 % Portugal Tonkm. Calcolite, torbenite Cu, 2UO₃, 2P₂O₅, 8H₂O. 50 % Angleterre, Portugal. Carnotite vanadate d'UO₂ et de K hydr. 50 % Etats-Unis. Ferghanite, Tuyamunite... composés de UO₃ et V₂O₅. 50 % Turkestan. Samarskite niobate et tantalate de terres rares. 3 à 15 % U. R. S. S., Etat-Uni, Madagascar. Euxénite niobate et titanate de terres 3 à 15 % Norvège, Etats-Unis, Madagascar. Bétafite titanoniobate et tantalate d'Uranium. 25 % Madagascar. DESCRIPTION D'UN TELESCOPE DE SCHMIDT DE 380mm DE DIAMÈTRE, OUVERT A f / 1,6, INSTALLÉ À L'OBSERVATOIRE DE LYON À la suite de la réalisation en 1938-39 d'un premier télescope de Schmidt de 200 millimètres à / 2 qui m'avait donné entière satisfaction, j'ai envisagé peu après la construction d'un autre Schmidt de plus grande dimension. Les considérations de prix
Th. et U. 1 % Norvège. Thorite — — — 9 % ,^ ,Autunite Ca, 2UO₄, 2P₂O₅, 8H₂O. 50 % Portugal Tonkm. Calcolite, torbenite Cu, 2UO₃, 2P₂O₅, 8H₂O. 50 % Angleterre, Portugal. Carnotite vanadate d'UO₂ et de K hydr. 50 % Etats-Unis. Ferghanite, Tuyamunite... composés de UO₃ et V₂O₅. 50 % Turkestan. Samarskite niobate et tantalate de terres rares. 3 à 15 % U. R. S. S., Etat-Uni, Madagascar. Euxénite niobate et titanate de terres 3 à 15 % Norvège, Etats-Unis, Madagascar. Bétafite titanoniobate et tantalate d'Uranium. 25 % Madagascar. DESCRIPTION D'UN TELESCOPE DE SCHMIDT DE 380mm DE DIAMÈTRE, OUVERT A f / 1,6, INSTALLÉ À L'OBSERVATOIRE DE LYON À la suite de la réalisation en 1938-39 d'un premier télescope de Schmidt de 200 millimètres à / 2 qui m'avait donné entière satisfaction, j'ai envisagé peu après la construction d'un autre Schmidt de plus grande dimension. Les considérations de prix pour l'achat des verres bruts et pour la construction de la monture mécanique — j'étais encore amateur à ce moment — me firent opter pour les dimensions suivantes : Miroir sphérique : 420 millimètres de diamètre et 38 millimètres d'épaisseur seulement. Lame compensatrice, en glace de miroir, ne présentant aucune garantie d'homogénéité : 380 millimètres de diamètre et 10 millimètres d'épaisseur. Le miroir fut taillé avec une distance focale de 590 millimètres, il s'ensuit que l'échelle des clichés est d'environ un degré par centimètre. Étant donné la faible épaisseur de ce miroir, le rapport (x) de la 4ème puissance du rayon du disque au carré de son épaisseur vaut sensiblement 13 500, il était donc impossible de le laisser reposer simplement sur le fond du barillet car il y aurait eu des lésions intolérables. Pour éviter ces flexions, la meilleure solution aurait été d'utiliser quelques levers àstatiques comme ceux qui soutiennent les grands miroirs des réflecteurs paraboliques, mais une telle construction mécanique aurait été longue et délicate. Dans le cas présent, le miroir est supporté par neuf touches de plomb placées aux sommets de trois triangles d'acier tenus eux-mêmes au leur centre de gravité par les vis de réglage du
garantie d'homogénéité : 380 millimètres de diamètre et 10 millimètres d'épaisseur. Le miroir fut taillé avec une distance focale de 590 millimètres, il s'ensuit que l'échelle des clichés est d'environ un degré par centimètre. Étant donné la faible épaisseur de ce miroir, le rapport (x) de la 4ème puissance du rayon du disque au carré de son épaisseur vaut sensiblement 13 500, il était donc impossible de le laisser reposer simplement sur le fond du barillet car il y aurait eu des lésions intolérables. Pour éviter ces flexions, la meilleure solution aurait été d'utiliser quelques levers àstatiques comme ceux qui soutiennent les grands miroirs des réflecteurs paraboliques, mais une telle construction mécanique aurait été longue et délicate. Dans le cas présent, le miroir est supporté par neuf touches de plomb placées aux sommets de trois triangles d'acier tenus eux-mêmes au leur centre de gravité par les vis de réglage du miroir (fig. 43) (1). C'est par un dispositif analogue, mais beaucoup plus compliqué que Rossé supportait son grand miroir de 683 de diamètre et de 14 centimètres d'épaisseur. En ce qui concerne la lame dont une face est plane et l'autre asphérique, il existe une infinité de formes capables de compenser l'aberration de sphericité du miroir. Les formes les plus faciles à réaliser sont celles des lames 1 et 2 (fig. 44) qui constituent des solutions limites, mais le calcul montre que la forme 3, onéreuse au bord et convexe au centre, avec zone neutre située à 0,866 du centre, est celle qui introduit le minimum d'aberration chromatique. C'est pour cette raison que la forme 3 fut adoptée bien que de construction plus laborieuse. Les déformations de la surface asphérique sont très fortement exagérées sur le dessin, en réalité la dépression maximum de la zone neutre : de l'ordre de ce qui constitue ailleurs une déformation considérable. On sait que le télescope de Schmidt présente une courbure de champ prononcée et on ne veut pas compliquer l'instrument par l'adjonction d'une lentille de Piazzi ou plan convexe placée aussi près que possible de la surface de l'image et destinée à aplanir
compenser l'aberration de sphericité du miroir. Les formes les plus faciles à réaliser sont celles des lames 1 et 2 (fig. 44) qui constituent des solutions limites, mais le calcul montre que la forme 3, onéreuse au bord et convexe au centre, avec zone neutre située à 0,866 du centre, est celle qui introduit le minimum d'aberration chromatique. C'est pour cette raison que la forme 3 fut adoptée bien que de construction plus laborieuse. Les déformations de la surface asphérique sont très fortement exagérées sur le dessin, en réalité la dépression maximum de la zone neutre : de l'ordre de ce qui constitue ailleurs une déformation considérable. On sait que le télescope de Schmidt présente une courbure de champ prononcée et on ne veut pas compliquer l'instrument par l'adjonction d'une lentille de Piazzi ou plan convexe placée aussi près que possible de la surface de l'image et destinée à aplanir le champ, il est indispensable d'utiliser des pellicules photographiques courbées. Pour y parvenir en appliquant ces pellicules, au moyen d'un anneau étroit, sur un support sphérique convexe de rayon de courbure égal à la distance focale du miroir. J'avais constaté avec mon premier Schmidt que les images étaient aussi fines au bord du cliché que au centre, aussi désirais-je donner à ce nouvel instrument un champ plus étendu. Un premier porte-film de 170 millimètres de diamètre fut donc construit mais dut être abandonné aussitôt car les pellicules employées n'étaient pas assez souples pour s'appliquer parfaitement sur toute la surface du support convexe. Un autre porte-film de 140 millimètres de diamètre s'est montré beaucoup plus satisfaisant à cet égard et a été définitivement adapté à l'instrument. Le champ couvert a environ 13° de diamètre et les images du bord sont aussi bonnes que celles du centre. Afin d'avoir un éclairement uniforme dans un champ étendu, on donne habituellement à la lame correctrice d'une chambre photographique, de Schmidt un diamètre très inférieur à celui du miroir, généralement des deux tiers environ. Ce n'est pas le cas de l'instrument décrit ici où la lame est presque aussi grande que le miroir. Si ce
au bord du cliché que au centre, aussi désirais-je donner à ce nouvel instrument un champ plus étendu. Un premier porte-film de 170 millimètres de diamètre fut donc construit mais dut être abandonné aussitôt car les pellicules employées n'étaient pas assez souples pour s'appliquer parfaitement sur toute la surface du support convexe. Un autre porte-film de 140 millimètres de diamètre s'est montré beaucoup plus satisfaisant à cet égard et a été définitivement adapté à l'instrument. Le champ couvert a environ 13° de diamètre et les images du bord sont aussi bonnes que celles du centre. Afin d'avoir un éclairement uniforme dans un champ étendu, on donne habituellement à la lame correctrice d'une chambre photographique, de Schmidt un diamètre très inférieur à celui du miroir, généralement des deux tiers environ. Ce n'est pas le cas de l'instrument décrit ici où la lame est presque aussi grande que le miroir. Si ce n'avaient été les considérations de dépenses déjà mentionnées, j'aurais associé à cette lame un miroir de 550 millimètres de diamètre au lieu de 420 millimètres. Dans les conditions présentes le champ d'éclairement uniforme est de 13° seulement où l'instrument travaille à / 1,7, compte tenu du silhouettage occasionné par le porte-film qui ramène l'ouverture de 830 millimètres à une ouverture effective de 35 millimètres. La diaphragmation croît graduellement en s'éloignant du centre du champ ; au bord, l'ouverture relative n'est plus que de / 2,4 et correspond à une ouverture effective de 250 millimètres soit une perte théorique de 0,7 magnitude environ. Ainsi lorsqu'on travaille à pleine ouverture, il y a lieu de faire subir aux mesures de magnitudes d'importantes corrections de distance au centre. Ce télescope, dont les pièces optiques ont été terminées en 1941, a été installé l'an dernier à l'Observatoire de Lyon sur la monture équatoriale de la lunette Eichens. La monture du. Télescope, faite depuis plusieurs années, par un serrurier de village est nettement insuffisante pour un instrument de ce genre, aussi le réglage et la mise au point qui doit être réalisée à quelques centièmes de millièmes près se sont avérés longs et particulièrement difficiles.
porte-film qui ramène l'ouverture de 830 millimètres à une ouverture effective de 35 millimètres. La diaphragmation croît graduellement en s'éloignant du centre du champ ; au bord, l'ouverture relative n'est plus que de / 2,4 et correspond à une ouverture effective de 250 millimètres soit une perte théorique de 0,7 magnitude environ. Ainsi lorsqu'on travaille à pleine ouverture, il y a lieu de faire subir aux mesures de magnitudes d'importantes corrections de distance au centre. Ce télescope, dont les pièces optiques ont été terminées en 1941, a été installé l'an dernier à l'Observatoire de Lyon sur la monture équatoriale de la lunette Eichens. La monture du. Télescope, faite depuis plusieurs années, par un serrurier de village est nettement insuffisante pour un instrument de ce genre, aussi le réglage et la mise au point qui doit être réalisée à quelques centièmes de millièmes près se sont avérés longs et particulièrement difficiles. L'instrument est maintenant au point et la magnitude photographique limite des étoiles enregistrées en une demi-heure de pose est de 16,0, par nuit ordinaire, sur film Kodak Super-Speed. Si l'on compare ce résultat, au résultat théorique qu'il est permis d'espérer et donné, par exemple par la relation empirique et toute approximative : Mph = 4 + 5 log D + 2 log T = 14,9 dans ce cas — D étant le diamètre de l'instrument en centimètres et le temps de pose en minutes — avec émulsions ultra-rapides ; on voit que cette valeur 14,9 est nettement dépassée. Avec une telle ouverture relative, il n'y a pas intérêt à prolonger les poses plus de 30 minutes car si on accroît le temps de pose, le voile général dû au fond du ciel nocturne croît aussi rapidement que les images et le contraste ne s'accroît plus. Le programme d'observations suivant a été entrepris avec ce télescope. 1° Recherche de supernovae sur des clichés pris systématiquement, à raison de deux par mois en moyenne, dans un certain nombre de champs voisins du pôle galactique nord, très riches en galaxies. 2° Observations photographiques et photo visuelles d'étoiles variables et recherche étoiles variables nouvelles.
approximative : Mph = 4 + 5 log D + 2 log T = 14,9 dans ce cas — D étant le diamètre de l'instrument en centimètres et le temps de pose en minutes — avec émulsions ultra-rapides ; on voit que cette valeur 14,9 est nettement dépassée. Avec une telle ouverture relative, il n'y a pas intérêt à prolonger les poses plus de 30 minutes car si on accroît le temps de pose, le voile général dû au fond du ciel nocturne croît aussi rapidement que les images et le contraste ne s'accroît plus. Le programme d'observations suivant a été entrepris avec ce télescope. 1° Recherche de supernovae sur des clichés pris systématiquement, à raison de deux par mois en moyenne, dans un certain nombre de champs voisins du pôle galactique nord, très riches en galaxies. 2° Observations photographiques et photo visuelles d'étoiles variables et recherche étoiles variables nouvelles. 3° 30 Mesures d'indices de couleur et recherche d'étoiles de la classe spectrale B, d'étoiles rouges et de naines blanches faibles au moyen des trois sortes de clichés suivants : Figure 45. — Région sud de la constellation d'Orion. » 1° À gauche de Orionis, N.G.C. 2024. Nébulosité brillante coupée de bandes sombres. 2° Au-dessous de X Orionis ; I.C. 434 ou Barnard 33 connue sous le nom de Baie Sombre ou Tête de Cheval. 3° Au centre du cliché, la grande nébuleuse M 42 et légèrement au-dessus N.G.C. 1977 qui entoure l'étoile C2 42 F. Ce cliché est une reproduction directe par contact. Malgré la très grande étendue du champ (environ 130 degrés carrés), les images sont aussi bonnes au bord qu'au centre. Durée de la pose : 30 Film Kodak super-speed orthochromatique. 1a) Clichés bleus, donnant sensiblement la magnitude photographique, obtenus avec des films Kodak Super-Speed orthochromatiques associés à un filtre violet ; la sensibilité spectrale s'étend dans ce cas de 3 800 à 4 000 Å environ. 2° Clichés jaunes, donnant sensiblement la magnitude photovisuelle, avec le même film et un filtre jaune ; sensibilité spectrale de 5 000 à 6 000 Å environ. 3° Clichés rouges,
de bandes sombres. 2° Au-dessous de X Orionis ; I.C. 434 ou Barnard 33 connue sous le nom de Baie Sombre ou Tête de Cheval. 3° Au centre du cliché, la grande nébuleuse M 42 et légèrement au-dessus N.G.C. 1977 qui entoure l'étoile C2 42 F. Ce cliché est une reproduction directe par contact. Malgré la très grande étendue du champ (environ 130 degrés carrés), les images sont aussi bonnes au bord qu'au centre. Durée de la pose : 30 Film Kodak super-speed orthochromatique. 1a) Clichés bleus, donnant sensiblement la magnitude photographique, obtenus avec des films Kodak Super-Speed orthochromatiques associés à un filtre violet ; la sensibilité spectrale s'étend dans ce cas de 3 800 à 4 000 Å environ. 2° Clichés jaunes, donnant sensiblement la magnitude photovisuelle, avec le même film et un filtre jaune ; sensibilité spectrale de 5 000 à 6 000 Å environ. 3° Clichés rouges, avec des films Kodak Super-Speed panchromatiques et filtre rouge ; sensibilité spectrale de 5 700 Å à 6 700 Å environ. Le télescope de Schmidt apparaît comme l'instrument le mieux adapté à ce genre de recherches par suite du très grand champ photographié sur un seul cliché. Il convient particulièrement bien aussi, à cause de sa très grande ouverture relative à la photographie des nébuleuses de faible brillance et notamment de grandes nébulosités diffuses qui sont enregistrées très rapidement. Observatoire de Lyon. PHOTOGRAPHIES DE LA NOVA D'ORION (ÉTOILE DE WACHMANN) Dans un article récent, j'ai donné les résultats relatifs à cette étoile que j'ai photographiée les 7 février et 18 avril derniers, alors qu'elle était encore au voisinage de la 10e grandeur. Étant donné le caractère tout particulier de l'astre et sa parenté probable avec RT Serpentis, il était intéressant d'avoir d'autres points de sa courbe de lumière entre 1939 et 1945. M. Roger Weber, de Paris, observateur assidu du ciel et membre de la Société, me communique à ce sujet qu'il a l'image de cette étoile sur dix-sept de ses clichés, pris aux dates suivantes : 12 janvier, 16 septembre, 7 novembre, 1er, 5, 10, 12, 16 décembre 1942,