jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
initiale, telle qu'après la fusion de la glace, elle descende à un petit nombre de degrés au-dessous de la température ambiante. Dans ces expériences, le thermomètre du vase marquait la température de l'air ambiant au bout de 1 m 15 s à 1 m 30 s, à partir de l'observation de la température initiale : on admettait que pendant ce temps l'eau était restée à une température constante égale à la moitié de l'excès initial, et l'on calculait, d'après cette donnée, la perte de chaleur éprouvée pendant ce temps. À partir de ce moment, jusqu'à celui de l'observation de la température minimum, qui avait lieu au bout de cinq minutes, le vase gagnait au contraire de la chaleur, puisqu'il se trouvait au-dessous de la température ambiante. On déterminait ce gain en tenant compte des observations faites de demi-minute en demi-minute sur le thermomètre. Les éléments de cette correction étaient d'ailleurs déterminés par une série d'expériences directes pour les excès positifs ou négatifs de température observés. La correction qui résulte de là est toujours très petite, elle ne s'élève jamais à 0°,1, et le plus souvent elle est beaucoup plus faible. Cette condition est essentielle, et, pour qu'elle soit sûrement remplie, il est nécessaire d'opérer sur une masse d'eau un peu considérable : celle-ci était d'environ 900 grammes dans toutes mes expériences. Les températures initiales et finales doivent subir encore une petite correction qui tient à ce que les colonnes de mercure ne sont pas à la même température que le réservoir : la correction résultante ne s'élève qu'à quelques centièmes de degré. Une seconde cause d'erreur tient à ce que la glace, bien qu'elle ait été préalablement essuyée avec le plus grand soin, arrive nécessairement dans le vase; couverte d'une faible couche liquide. Cette quantité d'eau liquide est extrêmement petite : on peut la négliger, d'autant plus qu'il est impossible de la déterminer avec quelque précision; au reste, j'ai employé tantôt la glace en deux gros morceaux et tantôt en cinq ou six, ce qui augmentait nécessairement la surface, mais je n'ai pas reconnu de différence sensible. Une troisième cause
il est nécessaire d'opérer sur une masse d'eau un peu considérable : celle-ci était d'environ 900 grammes dans toutes mes expériences. Les températures initiales et finales doivent subir encore une petite correction qui tient à ce que les colonnes de mercure ne sont pas à la même température que le réservoir : la correction résultante ne s'élève qu'à quelques centièmes de degré. Une seconde cause d'erreur tient à ce que la glace, bien qu'elle ait été préalablement essuyée avec le plus grand soin, arrive nécessairement dans le vase; couverte d'une faible couche liquide. Cette quantité d'eau liquide est extrêmement petite : on peut la négliger, d'autant plus qu'il est impossible de la déterminer avec quelque précision; au reste, j'ai employé tantôt la glace en deux gros morceaux et tantôt en cinq ou six, ce qui augmentait nécessairement la surface, mais je n'ai pas reconnu de différence sensible. Une troisième cause d'erreur tient à la vaporisation de l'eau du vase pendant la durée de l'expérience, ce qui tend à faire paraître la quantité de glace ajoutée plus petite qu'elle n'est réellement, et, par conséquent, à donner une valeur trop grande à la chaleur de fusion; pour atténuer autant qu'on le peut cette erreur, il faut opérer le plus rapidement possible. La balance pesait facilement 1 kilogramme, à 1 ou 2 milligrammes près; mais on se contentait de faire les pesées au centigramme, ce qui était plus que suffisant et permettait d'aller plus vite; la balance conservait d'ailleurs la même tare. La disposition donnée au vase entre les trois tiges verticales terminées par un anneau avait pour but de faciliter le transport et de le rendre très-rapide. C'est principalement après la première pesée, avant l'immersion de la glace, que la perte par vaporisation est à craindre; après l'immersion, la température descend beaucoup, et la perte par vaporisation devient beaucoup plus faible. L'immersion de la glace avait lieu une minute après la pesée. On a fait quelques expériences pour déterminer la perte par vaporisation pour différentes températures, l'eau étant d'ailleurs agitée comme dans les expériences véritables; elles ont donné les résultats suivants :
cette erreur, il faut opérer le plus rapidement possible. La balance pesait facilement 1 kilogramme, à 1 ou 2 milligrammes près; mais on se contentait de faire les pesées au centigramme, ce qui était plus que suffisant et permettait d'aller plus vite; la balance conservait d'ailleurs la même tare. La disposition donnée au vase entre les trois tiges verticales terminées par un anneau avait pour but de faciliter le transport et de le rendre très-rapide. C'est principalement après la première pesée, avant l'immersion de la glace, que la perte par vaporisation est à craindre; après l'immersion, la température descend beaucoup, et la perte par vaporisation devient beaucoup plus faible. L'immersion de la glace avait lieu une minute après la pesée. On a fait quelques expériences pour déterminer la perte par vaporisation pour différentes températures, l'eau étant d'ailleurs agitée comme dans les expériences véritables; elles ont donné les résultats suivants : TEMPÉRATURE DE L'EAU DE L'AIR. EN 10 MINUTES. gr. 130,39 13°,5 0,050 16°,30 13°,5 0,117 9°,96 13°,5 0,023 24°,54 13°,5 1 0,400 La perte par vaporisation, dans une de mes expériences, s'élève au plus, d'après ces données, à 0,07; elle est complètement négligeable par rapport à un poids de plus de 100 grammes de glace fondue. On peut d'ailleurs admettre que cette cause d'erreur, qui tend à rendre la chaleur latente trop forte, est compensée par la cause qui tend à la rendre trop faible et qui tient à ce que la glace est toujours un peu mouillée. Le tableau suivant renferme tous les résultats obtenus. POIDS DU VASE DE LAITON, PLUS SPATULE, 685g,5*.20. Valeur en eau 685,434 Valeur en eau de la partie plongée du thermomètre. 0,516 Total. 685,950 qu'il faut ajouter à chacun des poids d'eau placés dans le vase. POIDS POIDS TEMPERATURE TEMPERATURE DURÉE DU POIDS de l'eau TEMPERATURE Finale de la fusion. CHALEUR LATENTE de la glace de l'eau TEMPERATURE Finale de l'air de la fusion. dans l'eau observée, corrigée, ambiant. de fusion. de fondue. du vase. g gr. gr. 88,75 898,85 23°,815 14°,719 140,808 140,0 4m 79°,22 123,23 898,45 23,667 11,315 11,355 14,2 5,30 79,06
de 100 grammes de glace fondue. On peut d'ailleurs admettre que cette cause d'erreur, qui tend à rendre la chaleur latente trop forte, est compensée par la cause qui tend à la rendre trop faible et qui tient à ce que la glace est toujours un peu mouillée. Le tableau suivant renferme tous les résultats obtenus. POIDS DU VASE DE LAITON, PLUS SPATULE, 685g,5*.20. Valeur en eau 685,434 Valeur en eau de la partie plongée du thermomètre. 0,516 Total. 685,950 qu'il faut ajouter à chacun des poids d'eau placés dans le vase. POIDS POIDS TEMPERATURE TEMPERATURE DURÉE DU POIDS de l'eau TEMPERATURE Finale de la fusion. CHALEUR LATENTE de la glace de l'eau TEMPERATURE Finale de l'air de la fusion. dans l'eau observée, corrigée, ambiant. de fusion. de fondue. du vase. g gr. gr. 88,75 898,85 23°,815 14°,719 140,808 140,0 4m 79°,22 123,23 898,45 23,667 11,315 11,355 14,2 5,30 79,06 125, 15 921,22 24,516 12,156 12,226 14,2 4,30 78,99 116,02 918,80 25,905 14,220 14,220 15,2 3,30 79,07 110,00 927,75 20,319 9,726 9,680 13,0 5 79,06 135,709 40,652 20,110 7,726 7,680 13,2 5 79,06 133,42 929,60 22,616 9,375 9,368 13,5 5 79,56 130,90 934,35 20,119 8,018 7,995 12,5 5,30 79, 16 120,67 944,95 19,810 8,716 8,703 12,7 5 78,89 127,25 905,75 21,334 9,100 9,088 13,0 5 78,74 128,67 932,20 22,833 10,582 10,583 13,3 5 78,83 120,25 935,70 20,593 9,308 9,294 13,5 5 79,26 137,06 901,77 21,334 8,226 8,192 13,7 5 78,93 Moyenne. 1027,88 = 79,06 13 (*) Le nombre donné par cette expérience est un peu trop fort, parce qu'on a remarqué la projection d'une petite gouttelette d'eau au moment de l'immersion d'un des fragments de glace; ce qui a fait paraître un peu trop faible le poids de la glace fondue. Les résultats de cette série d'expériences s'accordent très bien avec ceux de la première série; la moyenne est presque identique avec celle trouvée par MM. de la Provostaye et Desains. NOUVEAUX DOCUMENTS SUR LA PILE DE M. BUNSEN; Communiqués par M. J. REISET (1). En examinant la valeur pratique des moyens employés pour déterminer les lois des courants électriques,
120,67 944,95 19,810 8,716 8,703 12,7 5 78,89 127,25 905,75 21,334 9,100 9,088 13,0 5 78,74 128,67 932,20 22,833 10,582 10,583 13,3 5 78,83 120,25 935,70 20,593 9,308 9,294 13,5 5 79,26 137,06 901,77 21,334 8,226 8,192 13,7 5 78,93 Moyenne. 1027,88 = 79,06 13 (*) Le nombre donné par cette expérience est un peu trop fort, parce qu'on a remarqué la projection d'une petite gouttelette d'eau au moment de l'immersion d'un des fragments de glace; ce qui a fait paraître un peu trop faible le poids de la glace fondue. Les résultats de cette série d'expériences s'accordent très bien avec ceux de la première série; la moyenne est presque identique avec celle trouvée par MM. de la Provostaye et Desains. NOUVEAUX DOCUMENTS SUR LA PILE DE M. BUNSEN; Communiqués par M. J. REISET (1). En examinant la valeur pratique des moyens employés pour déterminer les lois des courants électriques, il est facile de se convaincre combien ces moyens sont imparfaits pour atteindre le but que l'on se propose. C'est aux beaux travaux de Gaus et de Weber que l'on doit de pouvoir mesurer les courants électriques d'une manière absolue. Weber a fait connaître le principe sur lequel cette mesure est fondée. On se rappelle qu'il faut faire passer le courant que l'on veut mesurer par un anneau de cuivre épais, placé dans le méridien magnétique; anneau dont la résistance conductrice peut être considérée comme disparaissant vis-à-vis de la résistance conductrice des autres parties de la pile, et qu'il faut observer la déviation d'une petite aiguille aimantée placée au centre du cercle. Si le diamètre de ce cercle dépasse six ou huit fois la longueur de l'aiguille, on peut trouver la grandeur du courant J, indépendamment des dimensions de l'appareil et du magnétisme de l'aiguille, si l'on multiplie la tangente de l'angle de déviation observé φ avec le rayon du cercle R, et l'intensité absolue de la portion horizontale du magnétisme terrestre au point d'observation T, et si l'on divise par le nombre double 2π. La formule pour l'instrument employé dans les recherches suivantes au point d'observation (Marbourg) était :
est fondée. On se rappelle qu'il faut faire passer le courant que l'on veut mesurer par un anneau de cuivre épais, placé dans le méridien magnétique; anneau dont la résistance conductrice peut être considérée comme disparaissant vis-à-vis de la résistance conductrice des autres parties de la pile, et qu'il faut observer la déviation d'une petite aiguille aimantée placée au centre du cercle. Si le diamètre de ce cercle dépasse six ou huit fois la longueur de l'aiguille, on peut trouver la grandeur du courant J, indépendamment des dimensions de l'appareil et du magnétisme de l'aiguille, si l'on multiplie la tangente de l'angle de déviation observé φ avec le rayon du cercle R, et l'intensité absolue de la portion horizontale du magnétisme terrestre au point d'observation T, et si l'on divise par le nombre double 2π. La formule pour l'instrument employé dans les recherches suivantes au point d'observation (Marbourg) était : 99, 5 x 1, 88 J. Le nombre 1, 88, exprimant dans 6,2832 cette formule l'intensité de la portion horizontale du magnétisme terrestre est calculé d'après la théorie de Gaus. M. Bunsen pense que ce nombre est peut-être trop grand pour la localité de Marbourg, qui n'est pas exempte de fer; ce qui confirmerait cette opinion, c'est l'équivalent électro-magnétique de l'eau, trouvé trop petit comparativement aux observations de Weber; d'après cela, le nombre serait 1, 85. Pour comparer l'intensité du courant de la pile de charbon avec la pile de Grove perfectionnée par Poggendorff, on emploie deux appareils d'égales dimensions, on diminue successivement l'intensité du courant au moyen de fils intercalés. Les liqueurs de la pile étaient de l'acide sulfurique de 1, 170 et de l'acide nitrique de 1,305. La surface active du platine et du charbon était de 14,28 centimètres carrés, la surface du zinc plongé dans l'acide de 10 à 12 centimètres carrés. Les résistances intercalées sont représentées par des fils de cuivre de 1 millimètre carré. Pour maintenir constante l'action de la batterie de charbon, il est nécessaire de percer de trous les éléments de charbon, afin de procurer à l'acide nitrique placé entre le charbon et
fer; ce qui confirmerait cette opinion, c'est l'équivalent électro-magnétique de l'eau, trouvé trop petit comparativement aux observations de Weber; d'après cela, le nombre serait 1, 85. Pour comparer l'intensité du courant de la pile de charbon avec la pile de Grove perfectionnée par Poggendorff, on emploie deux appareils d'égales dimensions, on diminue successivement l'intensité du courant au moyen de fils intercalés. Les liqueurs de la pile étaient de l'acide sulfurique de 1, 170 et de l'acide nitrique de 1,305. La surface active du platine et du charbon était de 14,28 centimètres carrés, la surface du zinc plongé dans l'acide de 10 à 12 centimètres carrés. Les résistances intercalées sont représentées par des fils de cuivre de 1 millimètre carré. Pour maintenir constante l'action de la batterie de charbon, il est nécessaire de percer de trous les éléments de charbon, afin de procurer à l'acide nitrique placé entre le charbon et le diaphragme poreux une communication libre avec l'autre acide. L'espace compris entre le charbon et le diaphragme doit être de 2 à 3 millimètres, et l'anneau de zinc bien adapté. Les observations ont été prises de minute en minute et pendant le même espace de temps. Longueur du fil. charbon. platine. 298,7 298,7 301,5 301,5 304,2 304,2 304,2 304,2 304,2 charbon. 51,89 51,53 50,62 50,62 50,62 50,62 platine. 52,07 52,07 52,07 52,63 52,35 52,35 52,35 8, 406 charbon. 61,80 61,71 61,71 61,71 61,71 m 538 platine. 61,60 61,80 61,80 61,17 60,96 60,96 60,96 6, 538 charbon. 68,19 67,95 67,95 67,71 67,71 67,71 67,71 5, 600 platine. 65,60 65,37 65,37 64,91 64,80 64,68 64,01 5, 600 charbon. 77,51 77,51 77,51 77,51 platine. 73,19 72,41 72,16 71,90 71,64 71,39 71,21 4, 610 charbon. 88,50 88,50 88,50 platine. 81,26 81,26 80,96 80,96 79,79 79,79 3, 760 charbon. 102,20 101,00 100,50 100,50 2, 800 charbon. 129,80 128,00 128,00 127,40 126,80 125,70 1, 860 charbon. 156,30 156,30 160,50 160,50 Pour apprécier la constance des courants faibles dans la pile de charbon, on y intercale un fil plus considérable, en mesurant l'intensité du courant d'heure en heure : Zinc charbon. 6,06 5,85 5,85 5,85 5,85 Il
platine. 298,7 298,7 301,5 301,5 304,2 304,2 304,2 304,2 304,2 charbon. 51,89 51,53 50,62 50,62 50,62 50,62 platine. 52,07 52,07 52,07 52,63 52,35 52,35 52,35 8, 406 charbon. 61,80 61,71 61,71 61,71 61,71 m 538 platine. 61,60 61,80 61,80 61,17 60,96 60,96 60,96 6, 538 charbon. 68,19 67,95 67,95 67,71 67,71 67,71 67,71 5, 600 platine. 65,60 65,37 65,37 64,91 64,80 64,68 64,01 5, 600 charbon. 77,51 77,51 77,51 77,51 platine. 73,19 72,41 72,16 71,90 71,64 71,39 71,21 4, 610 charbon. 88,50 88,50 88,50 platine. 81,26 81,26 80,96 80,96 79,79 79,79 3, 760 charbon. 102,20 101,00 100,50 100,50 2, 800 charbon. 129,80 128,00 128,00 127,40 126,80 125,70 1, 860 charbon. 156,30 156,30 160,50 160,50 Pour apprécier la constance des courants faibles dans la pile de charbon, on y intercale un fil plus considérable, en mesurant l'intensité du courant d'heure en heure : Zinc charbon. 6,06 5,85 5,85 5,85 5,85 Il n'y avait pas la moindre diminution pendant la durée de quatre heures. Il résulte de ces expériences que le maximum des courants de la batterie de Grove, toutes choses étant égales d'ailleurs, est à peine de 10 plus considérable que celui de la pile de charbon, différence qui devient presque nulle dans les applications pratiques. La pile de charbon a en outre l'avantage d'être d'un effet plus constant, même là où la pile de platine ne donne pas de courants sensibles; puis, dans cette dernière, on remarque, pour une augmentation de résistance, une bien plus grande diminution dans l'intensité du courant. Dans la pile de charbon employée pour ces observations, la résistance entre les intensités absolues de 296 et 146 est partout égale à la résistance qu'éprouverait un fil de cuivre de 0,5 millimètre carré, de longueur 0,8270 m, et de 1 millimètre carré d'épaisseur. Entre 146,6 et 121,4, elle est égale à la résistance conductrice d'un fil de 3 m,5 de longueur et de l'épaisseur indiquée. En résumé, la pile de charbon ne le cède en rien aux piles les plus puissantes connues jusqu'à présent; elle l'emporte même sur celles-ci par sa simplicité et son usage économique et facile.
nulle dans les applications pratiques. La pile de charbon a en outre l'avantage d'être d'un effet plus constant, même là où la pile de platine ne donne pas de courants sensibles; puis, dans cette dernière, on remarque, pour une augmentation de résistance, une bien plus grande diminution dans l'intensité du courant. Dans la pile de charbon employée pour ces observations, la résistance entre les intensités absolues de 296 et 146 est partout égale à la résistance qu'éprouverait un fil de cuivre de 0,5 millimètre carré, de longueur 0,8270 m, et de 1 millimètre carré d'épaisseur. Entre 146,6 et 121,4, elle est égale à la résistance conductrice d'un fil de 3 m,5 de longueur et de l'épaisseur indiquée. En résumé, la pile de charbon ne le cède en rien aux piles les plus puissantes connues jusqu'à présent; elle l'emporte même sur celles-ci par sa simplicité et son usage économique et facile. Avec peu de moyens, elle permet de produire de grandes forces, qui pourront être utilisées dans les arts et l'industrie. M. Becquerel a fait observer à l'Académie des Sciences (séance du 6 mars 1843), qu'en raison du dégagement de gaz nitreux, il lui paraît douteux que la pile de M. Bunsen soit préférée dans les arts aux piles aujourd'hui généralement en usage. Mais il est facile de se convaincre par l'expérience que l'objection du savant académicien n'a pas la gravité qu'elle paraît avoir au premier abord. Car, lorsque les charbons soumis à un lavage préalable M. Bunsen a fait des expériences relativement à un mode d'éclairage consistant dans le jet de lumière produit par le courant entre deux pointes de charbon ; il s'est servi d'une batterie de 48 couples. Le jet de lumière, en éloignant les pointes de charbon, peut être allongé jusqu'à 7 millimètres; son intensité augmente à mesure qu'on rapproche les pointes l'une de l'autre. Pour mesurer l'intensité de cette lumière, il s'est présenté bien des difficultés que M. Bunsen a tenté de résoudre au moyen des expériences suivantes : Soit un diaphragme transparent, par exemple un morceau de papier mince aa, doublé par un second morceau
Bunsen soit préférée dans les arts aux piles aujourd'hui généralement en usage. Mais il est facile de se convaincre par l'expérience que l'objection du savant académicien n'a pas la gravité qu'elle paraît avoir au premier abord. Car, lorsque les charbons soumis à un lavage préalable M. Bunsen a fait des expériences relativement à un mode d'éclairage consistant dans le jet de lumière produit par le courant entre deux pointes de charbon ; il s'est servi d'une batterie de 48 couples. Le jet de lumière, en éloignant les pointes de charbon, peut être allongé jusqu'à 7 millimètres; son intensité augmente à mesure qu'on rapproche les pointes l'une de l'autre. Pour mesurer l'intensité de cette lumière, il s'est présenté bien des difficultés que M. Bunsen a tenté de résoudre au moyen des expériences suivantes : Soit un diaphragme transparent, par exemple un morceau de papier mince aa, doublé par un second morceau de papier bb; que ce diaphragme soit éclairé à sa face postérieure L par une faible source de lumière constante, et à sa face antérieure L' par la lumière α' dont il s'agit de mesurer l'intensité, on verra que la face antérieure du diaphragme sera différemment éclairée par la coïncidence des deux lumières. La clarté des faces ab se compose des rayons émanés de L = ex., et de la portion de lumière de L' qui ne traverse pas le diaphragme = (3 : conséquemment, la clarté des deux faces est (X + β. La partie bb de la face antérieure du diaphragme reçoit également la quantité de lumière α, moins les rayons x retenus par le morceau de papier double. dans l'acide nitrique, sont exempts des sulfures qu'ils renferment ordinairement, la production des vapeurs nitreuses n'est jamais assez considérable pour avoir à craindre les effets délétères de ces vapeurs, ou même en être affectée d'une manière désagréable. D'ailleurs, pour la plupart des applications industrielles, l'acide nitrique étendu suffit, et peut même être employé avec plus d'avantages que l'acide concentré ; dans ce cas, la production du gaz nitreux est inappréciable. (J. R.) La face bb reçoit de ex' la
des deux lumières. La clarté des faces ab se compose des rayons émanés de L = ex., et de la portion de lumière de L' qui ne traverse pas le diaphragme = (3 : conséquemment, la clarté des deux faces est (X + β. La partie bb de la face antérieure du diaphragme reçoit également la quantité de lumière α, moins les rayons x retenus par le morceau de papier double. dans l'acide nitrique, sont exempts des sulfures qu'ils renferment ordinairement, la production des vapeurs nitreuses n'est jamais assez considérable pour avoir à craindre les effets délétères de ces vapeurs, ou même en être affectée d'une manière désagréable. D'ailleurs, pour la plupart des applications industrielles, l'acide nitrique étendu suffit, et peut même être employé avec plus d'avantages que l'acide concentré ; dans ce cas, la production du gaz nitreux est inappréciable. (J. R.) La face bb reçoit de ex' la quantité de lumière j3, et en outre la portion de la lumière partant de α' qui traverse le premier papier, et qui est rejetée de la surface du second, et que nous désignerons par y. La clarté de la face bb est donc en tout α + S x + y. Si α = ï, les clartés des faces bb et ab sont égales, savoir, ex + /3, et le papier apparaît comme une surface blanche uniformément éclairée. Si α > γ, la face bb reçoit moins de lumière que ab, et apparaît comme une tache obscure sur un fond blanc. Enfin, si γ > x, on aura le cas inverse, et la face bb apparaît comme une tache blanche sur un fond obscur. Si l'on approche la source de lumière L' du diaphragme, la surface revêt successivement les trois phases indiquées. Afin d'éviter les nuances de couleurs subjectives qui accompagnent le passage du noir au blanc, M. Bunsen se sert de deux lames de verre dépoli renfermant deux feuillets de papier à lettre superposés, dont l'un plus grand et l'autre plus petit. Si l'on place ces lames à la face antérieure d'une caisse faiblement éclairée à l'intérieur, il est