jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
loin, les surfaces structurales, subverticales au Nord, montrent des pendages dirigés vers l'intérieur du dispositif à l'Ouest et au Sud, ces unités s'« enfonçant » sous le granite central (fig., b). Le complexe se présente donc comme un entonnoir dissymétrique, fortement allongé E-W, déjeté vers le Sud, tronqué partiellement au Nord et à l'Est. STRUCTURE DE L'EXTRÉMITÉ OCCIDENTALE ET DE LA RÉGION D'ARBOUSSOLS. — Ces deux régions présentent un dispositif structural plus complexe. Dans la partie ouest, à l'articulation Millas-Quérigut (fig., a), on observe plusieurs caractères structuraux spécifiques : 1) Les surfaces de contact entre les unités périphériques sont indentées, définissant un système de plis déjetés vers l'Ouest à axes plongeant faiblement vers le Nord; ces indentations, serrées et profondes, conduisent localement à l'isolement de corps de granitoïde au sein du granitoïde adjacent et vice-versa (dispositif visible à la Serre d'Escale); 2) Les foliations assez redressées dessinent cartographiquement une figure en S ouvert; elles sont surfaces axiales des indentations. Dans la région d'Arboussols (fig., a), les structures des unités périphériques définissent un vaste demi-dôme dissymétrique déjeté vers l'Ouest à axe SE-NW. L'apex du demi-dôme se situe à l'Est du village d'Arboussols où les foliations sont faiblement pentées et les linéations SE-NW subhorizontales ou à faible plongement NW ([8], [9]). Lorsqu'on s'éloigne de la zone apicale, le pendage des foliations augmente progressivement pour atteindre 50° en moyenne dans les bordures du demi-dôme. Comme dans la partie occidentale, les contacts entre les unités sont fortement indentées avec isolement local de lentilles d'une unité dans l'autre (voir au Nord d'Eus) et les foliations sont surfaces axiales des plis ainsi formés. Enfin, dans la bordure sud du massif, entre Rodès et le Col de Jau, les foliations majeures montrent une orientation constante E-W, verticale [8]. NATURE DES FOLIATIONS. La nature des foliations a été définie à partir de l'observation macroscopique et microscopique des marqueurs [10] et de l'étude des déformations intracristallines au microscope. Les foliations du granite central et des unités périphériques, à son contact immédiat sont marquées par la disposition planaire et piano-linéaire des mégacristaux automorphes de feldspaths K au sein d'une mésostase
SE-NW subhorizontales ou à faible plongement NW ([8], [9]). Lorsqu'on s'éloigne de la zone apicale, le pendage des foliations augmente progressivement pour atteindre 50° en moyenne dans les bordures du demi-dôme. Comme dans la partie occidentale, les contacts entre les unités sont fortement indentées avec isolement local de lentilles d'une unité dans l'autre (voir au Nord d'Eus) et les foliations sont surfaces axiales des plis ainsi formés. Enfin, dans la bordure sud du massif, entre Rodès et le Col de Jau, les foliations majeures montrent une orientation constante E-W, verticale [8]. NATURE DES FOLIATIONS. La nature des foliations a été définie à partir de l'observation macroscopique et microscopique des marqueurs [10] et de l'étude des déformations intracristallines au microscope. Les foliations du granite central et des unités périphériques, à son contact immédiat sont marquées par la disposition planaire et piano-linéaire des mégacristaux automorphes de feldspaths K au sein d'une mésostase indéformée. Les relations texturales montrent que l'orientation des mégacristaux est synchrone de la cristallisation et que les foliations ont un caractère clairement magmatique ([3], [8], [9]). Dans l'extrémité SW du massif et le dôme d'Arboussols, la foliation majeure se traduit par l'orientation des grands cristaux dans une mésostase montrant un début de déformation plastique. De plus, la structure planaire est surface axiale de plis déterminant des indentations qui affectent les limites des unités, le passage de la foliation se faisant sans déflection notable. La foliation s'est ici développée dans un matériel fortement mais non entièrement cristallisé. Enfin, entre Rodès et le Col de Jau, la foliation est mylonitique et son développement est, pour une partie, d'âge alpin [11]. MISE EN PLACE DU COMPLEXE; RELATIONS AVEC L'OROGENÈSE VARISQUE. Avant de proposer un modèle de mise en place du complexe, il convient de rappeler les caractéristiques structurales de l'encaissant. La série de Jujols est affectée par un clivage de crénulation évolué, surface axiale de plis isoclinaux N 110-N 130 à pendage nord, rapporté à la phase majeure varisque D2 contemporaine d'un métamorphisme épizonal [12]. Dans l'auréole de contact, comme autour du Quérigut [13], le clivage passe à une schistosité parallèle aux limites
début de déformation plastique. De plus, la structure planaire est surface axiale de plis déterminant des indentations qui affectent les limites des unités, le passage de la foliation se faisant sans déflection notable. La foliation s'est ici développée dans un matériel fortement mais non entièrement cristallisé. Enfin, entre Rodès et le Col de Jau, la foliation est mylonitique et son développement est, pour une partie, d'âge alpin [11]. MISE EN PLACE DU COMPLEXE; RELATIONS AVEC L'OROGENÈSE VARISQUE. Avant de proposer un modèle de mise en place du complexe, il convient de rappeler les caractéristiques structurales de l'encaissant. La série de Jujols est affectée par un clivage de crénulation évolué, surface axiale de plis isoclinaux N 110-N 130 à pendage nord, rapporté à la phase majeure varisque D2 contemporaine d'un métamorphisme épizonal [12]. Dans l'auréole de contact, comme autour du Quérigut [13], le clivage passe à une schistosité parallèle aux limites du complexe, schistosité soulignée par l'orientation des minéraux de métamorphisme de contact. Les relations schistosité de l'encaissant et foliations du complexe montrent que la mise en place du pluton, ou du moins de ses unités externes est contemporaine du raccourcissement régional, en accord avec son allongement général E-W et son déversement vers le Sud. Par ailleurs, la schistosité majeure est affectée par un clivage de crénulation plus tardif déformant les porphyroblastes associés à D2 et localement accompagné de néogenèse de biotite. Aparicio [13] a montré que cette structure résulte d'une déformation D3, associée à un cisaillement transcurrent sénestre, se manifestant par les grands accidents WNWESE régionaux (faille nord-pyrénéenne et faille de Mérens) [14]. Compte tenu des caractères structuraux des formations du complexe et de l'encaissant on peut proposer le modèle de mise en place suivant : 1) Mise en place des unités périphériques à la fin de la déformation majeure D2 correspondant à un raccourcissement subméridien [12]. 2) Mise en place, au cœur du complexe, du massif du Pic de Toulouse au début du cisaillement régional D3. La mise en place et le gonflement de la partie occidentale du granite central déforment ainsi les unités périphériques encore visco-plastiques, avec développement
déversement vers le Sud. Par ailleurs, la schistosité majeure est affectée par un clivage de crénulation plus tardif déformant les porphyroblastes associés à D2 et localement accompagné de néogenèse de biotite. Aparicio [13] a montré que cette structure résulte d'une déformation D3, associée à un cisaillement transcurrent sénestre, se manifestant par les grands accidents WNWESE régionaux (faille nord-pyrénéenne et faille de Mérens) [14]. Compte tenu des caractères structuraux des formations du complexe et de l'encaissant on peut proposer le modèle de mise en place suivant : 1) Mise en place des unités périphériques à la fin de la déformation majeure D2 correspondant à un raccourcissement subméridien [12]. 2) Mise en place, au cœur du complexe, du massif du Pic de Toulouse au début du cisaillement régional D3. La mise en place et le gonflement de la partie occidentale du granite central déforment ainsi les unités périphériques encore visco-plastiques, avec développement de replis au niveau des contacts et de la foliation surface axiale. L'influence simultanée du cisaillement se traduit par le dispositif en S de l'extrémité sud-occidentale et la structuration en dôme dissymétrique dans la région d'Arboussols. 3) Mise en place tardive de granitoïdes de type Rodès et Saint-Michel, puis d'un système filonien marquant la fin de l'activité magmatique. CONCLUSION. Le complexe plutonique de Millas se présente comme un entonnoir dissymétrique fortement allongé E-W, déjeté vers le Sud et tronqué partiellement au Nord et à l'Est. Les granitoïdes se mettent en place de manière séquentielle pendant l'orogenèse hercynienne, les unités périphériques au cours de la phase majeure de raccourcissement subméridien (D2) et l'unité centrale au cours du cisaillement régional transcurrent senestre. Les structures internes du granite central résultent de son intrusion et de son gonflement, alors que celles des formations périphériques résultent, postérieurement à la mise en place, de l'influence simultanée du gonflement du pluton central et du cisaillement transcurrent senestre régional. Note remise le 20 août 1992, acceptée après révision le 15 novembre 1992. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] D. LAFFONT, Thèse Doct. de 3e cycle, Univ. de Toulouse-III, 1971, 139 p. [2] J. L. JOLY, Thèse Doct. de 3e cycle, Univ.
système filonien marquant la fin de l'activité magmatique. CONCLUSION. Le complexe plutonique de Millas se présente comme un entonnoir dissymétrique fortement allongé E-W, déjeté vers le Sud et tronqué partiellement au Nord et à l'Est. Les granitoïdes se mettent en place de manière séquentielle pendant l'orogenèse hercynienne, les unités périphériques au cours de la phase majeure de raccourcissement subméridien (D2) et l'unité centrale au cours du cisaillement régional transcurrent senestre. Les structures internes du granite central résultent de son intrusion et de son gonflement, alors que celles des formations périphériques résultent, postérieurement à la mise en place, de l'influence simultanée du gonflement du pluton central et du cisaillement transcurrent senestre régional. Note remise le 20 août 1992, acceptée après révision le 15 novembre 1992. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] D. LAFFONT, Thèse Doct. de 3e cycle, Univ. de Toulouse-III, 1971, 139 p. [2] J. L. JOLY, Thèse Doct. de 3e cycle, Univ. de Lyon, 1982, 159 p. [3] H. MESSAOUDI, Thèse Doct., Univ. de Toulouse-III, 1990, 319 p. [4] J. LETERRIER, Thèse Doct. État, Univ. de Nancy, 1972, 292 p. [5] J. MARRE, Thèse Doct. État, Univ. de Toulouse-III, 536 p. [6] B. LAUMONIER, Hercynica, 4, 1988, p. 25-38. [7] J. MARRE, Manuels et Méthodes, B.R.G.M., 3, 1982, 128 p. [8] H. DIOT et J. L. BOUCHEZ, Séance spécialisée de la Société géologique de France à la Mémoire de Jean Lameyre, 1991. [9] H. DIOT, J. L. BOUCHEZ et P. LESPINASSE, 14e R.S.T., Toulouse, 1992, p. 54. [10] R. H. VERNON, M. A. ETHERIDGE et V. J. WALL, Lithos, 4, 1988, p. 1-11. [11] J. SOLIVA, S. PISTRE, F. ARTHAUD et M. BRUNEL, C. R. Acad. Sci. Paris, 314, série II, 1992, p. 611-618. [12] J. C. SOULA, P. DEBAT, J. DÉRAMOND et P. POUGET, Tectonophysics, 126, 1986, p. 29-51. [13] M. APARICIO, Thèse Doct. de 3e cycle, Univ. de Toulouse-III, 1975, 88 p. [14] J. C. SOULA, C. LAMOUROUX, P. VIALLARD, G. BESSIÈRE, P. DEBAT et B. FERRET, Tectonophysics, 126, 1986, p. 115-148. Laboratoire de Géologie structurale et de Tectonophysique, Université Paul-Sabatier, 38, rue des Trente-Six-Ponts, 31400 Toulouse. Mécanique des fluides/Fluid
Manuels et Méthodes, B.R.G.M., 3, 1982, 128 p. [8] H. DIOT et J. L. BOUCHEZ, Séance spécialisée de la Société géologique de France à la Mémoire de Jean Lameyre, 1991. [9] H. DIOT, J. L. BOUCHEZ et P. LESPINASSE, 14e R.S.T., Toulouse, 1992, p. 54. [10] R. H. VERNON, M. A. ETHERIDGE et V. J. WALL, Lithos, 4, 1988, p. 1-11. [11] J. SOLIVA, S. PISTRE, F. ARTHAUD et M. BRUNEL, C. R. Acad. Sci. Paris, 314, série II, 1992, p. 611-618. [12] J. C. SOULA, P. DEBAT, J. DÉRAMOND et P. POUGET, Tectonophysics, 126, 1986, p. 29-51. [13] M. APARICIO, Thèse Doct. de 3e cycle, Univ. de Toulouse-III, 1975, 88 p. [14] J. C. SOULA, C. LAMOUROUX, P. VIALLARD, G. BESSIÈRE, P. DEBAT et B. FERRET, Tectonophysics, 126, 1986, p. 115-148. Laboratoire de Géologie structurale et de Tectonophysique, Université Paul-Sabatier, 38, rue des Trente-Six-Ponts, 31400 Toulouse. Mécanique des fluides/Fluid Mechanics (Transferts thermiques/Thermal transports) Convection naturelle dans une couche poreuse inclinée Sélection du nombre d'onde des configurations d'écoulements Serge BORIES Résumé Une étude théorique approchée basée sur l'analyse d'échelles est développée en vue d'identifier les domaines d'existence des écoulements thermoconvectifs stationnaires dans le diagramme Ra*, (j). Pour les faibles inclinaisons et valeurs du nombre de Rayleigh, une expression liant la fonction d'onde dans le plan de la couche poreuse au couple de valeurs Ra* et est proposée. Elle permet de suivre l'évolution des configurations d'écoulements avec l'inclinaison de la couche et de déterminer l'inclinaison de transition entre le sous-domaine correspondant aux rouleaux transversaux et cellules polyédriques et celui correspondant aux rouleaux longitudinaux. Natural convection in an inclined porous layer. Wavenumber selection of flow configurations Abstract A simplified theoretical study, based on a scale analysis is developed, to identify the domains of the diagram Ra*, + where stationary convective flows exist. For small angles and moderate Rayleigh numbers an explicit relation between Ra*, <j> and the planform function Mf(xy) is proposed. This relation allows the evolution of flow configurations to be predicted, as a function of the slope, and determination of the transition angle between the subdomain corresponding to transverse rolls
et valeurs du nombre de Rayleigh, une expression liant la fonction d'onde dans le plan de la couche poreuse au couple de valeurs Ra* et est proposée. Elle permet de suivre l'évolution des configurations d'écoulements avec l'inclinaison de la couche et de déterminer l'inclinaison de transition entre le sous-domaine correspondant aux rouleaux transversaux et cellules polyédriques et celui correspondant aux rouleaux longitudinaux. Natural convection in an inclined porous layer. Wavenumber selection of flow configurations Abstract A simplified theoretical study, based on a scale analysis is developed, to identify the domains of the diagram Ra*, + where stationary convective flows exist. For small angles and moderate Rayleigh numbers an explicit relation between Ra*, <j> and the planform function Mf(xy) is proposed. This relation allows the evolution of flow configurations to be predicted, as a function of the slope, and determination of the transition angle between the subdomain corresponding to transverse rolls and polyhedral cells and those corresponding to longitudinal rolls. Abridged English Version Experiments on natural convection in a differentially heated porous layer with large lateral dimensions, W and L > H, figure 1, gave evidence for different stationary flow configurations (flj, [2], [3]). Depending on the values of the filtration Rayleigh number Ra*, the inclination <j> and the longitudinal extension of the layer the two main structures observed correspond to a two-dimensional unicellular flow (A) and polycellular flows (B), figure 2. As experimentally observed and numerically predicted (T41 [5]), in the domain (B) the flows respectively form transverse rolls and polyhedral cells with a vertical axis in the subdomain (B1) and longitudinal rolls with axes up the slope in the subdomain (B2). For a fixed Ra*, the transition between polyhedral cells and longitudinal rolls is characterized by stretching of the cells, i.e. the decrease of the wavenumber component along the Ox direction when <j> increases from 0 to a transition angle <T. In the Note the wavenumber selection of flow configurations and the existence of the transition angle are justified by means of a simplified theoretical study based on a scale analysis. A stability study shows that for a porous
Rayleigh number Ra*, the inclination <j> and the longitudinal extension of the layer the two main structures observed correspond to a two-dimensional unicellular flow (A) and polycellular flows (B), figure 2. As experimentally observed and numerically predicted (T41 [5]), in the domain (B) the flows respectively form transverse rolls and polyhedral cells with a vertical axis in the subdomain (B1) and longitudinal rolls with axes up the slope in the subdomain (B2). For a fixed Ra*, the transition between polyhedral cells and longitudinal rolls is characterized by stretching of the cells, i.e. the decrease of the wavenumber component along the Ox direction when <j> increases from 0 to a transition angle <T. In the Note the wavenumber selection of flow configurations and the existence of the transition angle are justified by means of a simplified theoretical study based on a scale analysis. A stability study shows that for a porous layer of infinite extension in the x and y directions the transition from the basic unicellular flow to the polycellular flows is given by equation (2), where n is the wavenumber of the convection pattern in the Ox direction. If we are considering that for small <j>: equation (3) = 0 (e) with ~-.. 0, then the transition condition (2) becomes (8). Taking into account the theoretical analysis and interpretation of the experimental observations, this conditions justifies neglect of the non-linear term in the perturbation equation (4), where θ and W are respectively the temperature and the vertical component filtration velocity perturbations, superimposed on the basic flow. Note présentée par Michel COMBARNOUS. 0764-4450/93/03160151 $ 2.00 © Académie des Sciences Since, according to the linear stability theory: θ = 0 (E); as/ax = 0 (E) and w = 0 (~) with a small quantity proportional to the amplitude of the perturbations, condition (5) amounts to considering that: u0 m. For moderate Rayleigh number, 4 π2 ≦ Ra* cos <j> <100, the general solution of the weakly non-linear problem leads to the expression (10) for w. From equations (1), (9) and (10) it is then possible to deduce the equation (11). In
0 (e) with ~-.. 0, then the transition condition (2) becomes (8). Taking into account the theoretical analysis and interpretation of the experimental observations, this conditions justifies neglect of the non-linear term in the perturbation equation (4), where θ and W are respectively the temperature and the vertical component filtration velocity perturbations, superimposed on the basic flow. Note présentée par Michel COMBARNOUS. 0764-4450/93/03160151 $ 2.00 © Académie des Sciences Since, according to the linear stability theory: θ = 0 (E); as/ax = 0 (E) and w = 0 (~) with a small quantity proportional to the amplitude of the perturbations, condition (5) amounts to considering that: u0 m. For moderate Rayleigh number, 4 π2 ≦ Ra* cos <j> <100, the general solution of the weakly non-linear problem leads to the expression (10) for w. From equations (1), (9) and (10) it is then possible to deduce the equation (11). In expressions (10) and (11) Mf (xy) denotes the normalized planform function which characterizes the configuration of the flow in the 0 xy plan. M is the amplitude of this function. It depends on the shape of the configuration: M = 0.82 for hexagonal cells, -2 for transverse rolls and 2 for square and rectangular cells. From equation (12) it is then possible to conclude that the planform function depends on the Rayleigh number and the inclination of the porous layer. For a given Ra*, this result shows that a selection of the wavenumber components, hence of the shape of configurations, must be expected, when the angle (j) varies. This conclusion, which is supported by experimental observations (5) is graphically presented on figure 2 where the curves corresponding to equation (12) for the hexagonal and rectangular cells have been drawn. This figure shows the domains where the transverse rolls and the cells of hexagonal and square planform are preferred. It also shows the corresponding transition angle (j)t. For small (j), an explicit relation (16) between (j)t, Ra* and M is derived from equation (12). This relation used to compute the transition between the polycellular cells and the longitudinal rolls leads to
for square and rectangular cells. From equation (12) it is then possible to conclude that the planform function depends on the Rayleigh number and the inclination of the porous layer. For a given Ra*, this result shows that a selection of the wavenumber components, hence of the shape of configurations, must be expected, when the angle (j) varies. This conclusion, which is supported by experimental observations (5) is graphically presented on figure 2 where the curves corresponding to equation (12) for the hexagonal and rectangular cells have been drawn. This figure shows the domains where the transverse rolls and the cells of hexagonal and square planform are preferred. It also shows the corresponding transition angle (j)t. For small (j), an explicit relation (16) between (j)t, Ra* and M is derived from equation (12). This relation used to compute the transition between the polycellular cells and the longitudinal rolls leads to a value that is in rather good agreement with the result deduced from the linear stability theory. I. INTRODUCTION. La convection naturelle d'origine thermique, qui se développe au sein d'une couche poreuse homogène inclinée, pour des valeurs du nombre de Rayleigh de filtration Ra* modérées, est caractérisée par l'existence de différentes configurations d'écoulements dépendant de Ra*, de l'inclinaison de la couche (j) et de son extension longitudinale L (fig. 1) ([1], [2], [3]). Fig. 1. La couche poreuse. Fig. 1. The porous layer. La détermination des critères de transition, entre certaines de ces configurations: écoulement unicellulaire ou de base (A) et écoulements polycellulaires (B), a également été effectuée. Dans le domaine (B), deux sous-domaines, (B1) et (B2), limités par l'inclinaison de transition (j)t, ont de surcroît été identifiés (fig. 2). Comme cela a été confirmé numériquement [4] et expérimentalement [5], chacun des sous-domaines (B1) et (B2) est lui-même caractérisé par des configurations d'écoulements particulières: cellules polyédriques et rouleaux transversaux en (B1), rouleaux longitudinaux en (B2). A nombre de Rayleigh de filtration fixé la transition entre les sous-domaines (B1) et (B2) s'effectue par diminution progressive de la composante du nombre d'onde, c'est-à-dire par allongement des cellules dans la direction de la