jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
molybdène à valence mixte, Mo(V)Mo(VI), AgMo3P3O16, isotype du composé au sodium. SYNTHÈSE. — Les monocristaux de la phase AgMo3P3O16 ont été extraits d'une préparation de composition nominale Ag2Mo2P2O11. Ce produit a été préparé en deux étapes, selon le procédé habituellement utilisé. Dans un premier temps, on réalise un mélange de AgNO3, H(NH4)2PO4 et MoO3, qui est ensuite chauffé à 673 K à l'air pendant 6 h de façon à éliminer CO2, H2O et NH3. Dans une seconde étape, le résidu obtenu, correspondant à Ag2Mo1,666P2O11 est mélangé à la quantité appropriée de molybdène (c'est-à-dire 0,333 Mo). Ce mélange est placé dans un creuset d'alumine, puis scellé sous vide dans un tube de silice afin d'éviter la formation de silicophosphates. Le tube de silice est chauffé à 1 000 K pendant 12 h, puis refroidi à 1 K par heure jusqu'à 873 K avant d'être ramené à température ambiante. Le produit obtenu est en fait un mélange de plusieurs phases dont nous avons pu extraire des monocristaux brun foncé. La composition de ces cristaux, déduite de la structure cristalline, conduit à la formulation AgMo3P3O16, en accord avec les résultats obtenus par analyse à la microsonde Tracor. Ce composé est isotype de NaMo3P3O16, récemment isolé au laboratoire. DÉTERMINATION DE LA STRUCTURE ET DISCUSSION. Un cristal brun de dimensions 0,072x0,041 x 0,135 mm3 a été sélectionné pour la détermination structurale. Les paramètres de la maille cristalline ont été affinés par la méthode des moindres carrés à partir de 25 réflexions avec 18<θ<25° mesurées sur diffractomètre automatique «CAD4 Enraf Nonius»: a = 6,403(2) Å, b = 7,600(2) Å, c= 12,769(2) Å, α = 80,11(1)°, β = 79,59(1)°, γ = 83,82 (1)°; groupe d'espace P1. L'enregistrement des intensités de diffraction a été effectué avec la radiation MoKα 0,710 73 Å; sur 4370 réflexions, seulement 2905 avec 1/0' (1) > 3 ont été corrigées des effets de Lorentz et de polarisation. Une correction d'extinction secondaire a permis d'améliorer les résultats. La déconvolution de la fonction de Patterson a permis de confirmer l'isotypie avec NaMo3P3O16. Les positions des atomes ont été déduites de celles du composé au sodium.
récemment isolé au laboratoire. DÉTERMINATION DE LA STRUCTURE ET DISCUSSION. Un cristal brun de dimensions 0,072x0,041 x 0,135 mm3 a été sélectionné pour la détermination structurale. Les paramètres de la maille cristalline ont été affinés par la méthode des moindres carrés à partir de 25 réflexions avec 18<θ<25° mesurées sur diffractomètre automatique «CAD4 Enraf Nonius»: a = 6,403(2) Å, b = 7,600(2) Å, c= 12,769(2) Å, α = 80,11(1)°, β = 79,59(1)°, γ = 83,82 (1)°; groupe d'espace P1. L'enregistrement des intensités de diffraction a été effectué avec la radiation MoKα 0,710 73 Å; sur 4370 réflexions, seulement 2905 avec 1/0' (1) > 3 ont été corrigées des effets de Lorentz et de polarisation. Une correction d'extinction secondaire a permis d'améliorer les résultats. La déconvolution de la fonction de Patterson a permis de confirmer l'isotypie avec NaMo3P3O16. Les positions des atomes ont été déduites de celles du composé au sodium. L'affinement de ces coordonnées atomiques et de leurs facteurs d'agitation thermique anisotrope conduit à un facteur de réhabilité R = 0,030 et Rw = 0,036. Les positions atomiques et les facteurs d'agitation sont donnés dans le tableau I. La projection de la structure de AgMo3P3O16 suivant b montre sa parfaite similitude avec celle de NaMo3P3O16 (fig.). Cette structure est formée de deux types d'octaèdres MO(1)O6 et Mo(2)O6, de bipyramides à base trigonale Mo(3)O5 et de trois types de tétraèdres PO4. Elle peut donc être décrite, comme celle de NaMo3P3O16, à partir de chaînes [MoPO4]OJ et [MoPO7]oo parallèles à l'axe a, dans lesquelles un tétraèdre PO4 alterne avec un octaèdre MoO6 ou une bipyramide trigonale MoO5 respectivement. Le tableau II rassemble les distances et les angles dans les polyèdres. Les deux octaèdres Mo(1)O6 et Mo(2)O6, caractérisés par un oxygène libre [O(1) et O(2)], ont une distance Mo-O courte caractéristique de l'ion molybdényl opposée à une longue. La géométrie de ces octaèdres MoO6 dans laquelle l'atome de molybdène est décentré dans un octaèdre « O6 » presque régulier est caractéristique du MoV. Le calcul de la somme des valences électrostatiques effectué par la méthode de Zachariasen confirme que ces sites octaédriques sont
similitude avec celle de NaMo3P3O16 (fig.). Cette structure est formée de deux types d'octaèdres MO(1)O6 et Mo(2)O6, de bipyramides à base trigonale Mo(3)O5 et de trois types de tétraèdres PO4. Elle peut donc être décrite, comme celle de NaMo3P3O16, à partir de chaînes [MoPO4]OJ et [MoPO7]oo parallèles à l'axe a, dans lesquelles un tétraèdre PO4 alterne avec un octaèdre MoO6 ou une bipyramide trigonale MoO5 respectivement. Le tableau II rassemble les distances et les angles dans les polyèdres. Les deux octaèdres Mo(1)O6 et Mo(2)O6, caractérisés par un oxygène libre [O(1) et O(2)], ont une distance Mo-O courte caractéristique de l'ion molybdényl opposée à une longue. La géométrie de ces octaèdres MoO6 dans laquelle l'atome de molybdène est décentré dans un octaèdre « O6 » presque régulier est caractéristique du MoV. Le calcul de la somme des valences électrostatiques effectué par la méthode de Zachariasen confirme que ces sites octaédriques sont occupés par du molybdène pentavalent [valences calculées : 5,11 et 5,25 respectivement pour Mo(1) et Mo(2)], tandis qu'un degré d'oxydation 5,88 est obtenu pour la bipyramide à base trigonale Mo(3)O5, ce qui permet d'écrire la formule AgMoV (octa) MoVI P3O16. L'environnement de l'argent, donné dans le tableau II, est identique à celui du sodium dans NaMo3P3O16. Différents essais de synthèse de phases isotypes AMo3P3O16 avec des ions A de taille supérieure ou inférieure à celle des ions sodium et argent ont échoué. Cette étude illustre la grande flexibilité du molybdène pentavalent, mais aussi confirme la coordinence bipyramide trigonale inhabituelle pour le molybdène hexavalent. Elle montre par ailleurs le rôle prépondérant de la taille du cation en insertion dans la stabilisation de charpentes mixtes très variées dans les phosphates des métaux de transition. Note remise le 2 décembre 1992, acceptée le 6 janvier 1993. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] P. KIERKEGARD et M. WESTERLUNG. Acta Chem. Scand.. 18, 1964. p. 2217-2225. [2] L. KH. MINACHEVA, A. S. ANTSYSHKINA, A. V. LAVROV, V. G. SAKHAROVA, V. P. NIKOLAEV et M. A. PORAI-KOSHITS, Russian J. Inorg. Chem.. 24. 1979. p. 51-53. [3] A. LECLAIRE, J. C. MONIER et B. RAVEAU, J. Solid State Chem., 48,
à celui du sodium dans NaMo3P3O16. Différents essais de synthèse de phases isotypes AMo3P3O16 avec des ions A de taille supérieure ou inférieure à celle des ions sodium et argent ont échoué. Cette étude illustre la grande flexibilité du molybdène pentavalent, mais aussi confirme la coordinence bipyramide trigonale inhabituelle pour le molybdène hexavalent. Elle montre par ailleurs le rôle prépondérant de la taille du cation en insertion dans la stabilisation de charpentes mixtes très variées dans les phosphates des métaux de transition. Note remise le 2 décembre 1992, acceptée le 6 janvier 1993. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] P. KIERKEGARD et M. WESTERLUNG. Acta Chem. Scand.. 18, 1964. p. 2217-2225. [2] L. KH. MINACHEVA, A. S. ANTSYSHKINA, A. V. LAVROV, V. G. SAKHAROVA, V. P. NIKOLAEV et M. A. PORAI-KOSHITS, Russian J. Inorg. Chem.. 24. 1979. p. 51-53. [3] A. LECLAIRE, J. C. MONIER et B. RAVEAU, J. Solid State Chem., 48, 1983, p. 147-153. [4] K. H. Lu et R. C. HAUSHALTER, J. Solid State Chem., 69, 1987, p. 320-328. [5] K. H. Lu, D. C. JOHNSTON, D. P. GOSHORN et R. C. HAUSHALTER, J. Solid State Chem., 71, 1987, p. 131-138. [6] J. J. CHEN, K. H. LII et S. L. WANG, J. Solid State Chem., 76, 1988, p. 204-209. [7] D. Riou et M. GOREAUD, J. Solid State Chem., 79, 1989, p. 99-106. [8] A. LECLAIRE, M. M. BOREL, A. GRANDIN et B. RAVEAU. Z. Für Kristallog., 188, 1989, p. 77-83. [9] R. C. HAUSHALTER et F. W. LAI, Ang. Chem., 28, 1989, p. 743-746. [10] R. C. HAUSHALTER et F. W. LAI, J. Solid State Chem., 83, 1989 p. 202-206. [11] A. LECLAIRE, M. M. BOREL, A. GRANDIN et B. RAVEAU, J. Solid State Chem., 89, 1990, p. 10-15. [12] G. COSTENTIN, M. M. BOREL, A. GRANDIN, A. LECLAIRE et B. RAVEAU, J. Solid State Chem., 89, 1990, p. 31-38. [13] G. COSTENTIN, M. M. BOREL, A. GRANDIN, A. LECLAIRE et B. RAVEAU, J. Solid State Chem., 89, 1990, p. 83-87. [14] A. LECLAIRE, M. M. BOREL, A. GRANDIN et B. RAVEAU, Acta Cryst., C46, 1990, p. 2009-2011.
L. WANG, J. Solid State Chem., 76, 1988, p. 204-209. [7] D. Riou et M. GOREAUD, J. Solid State Chem., 79, 1989, p. 99-106. [8] A. LECLAIRE, M. M. BOREL, A. GRANDIN et B. RAVEAU. Z. Für Kristallog., 188, 1989, p. 77-83. [9] R. C. HAUSHALTER et F. W. LAI, Ang. Chem., 28, 1989, p. 743-746. [10] R. C. HAUSHALTER et F. W. LAI, J. Solid State Chem., 83, 1989 p. 202-206. [11] A. LECLAIRE, M. M. BOREL, A. GRANDIN et B. RAVEAU, J. Solid State Chem., 89, 1990, p. 10-15. [12] G. COSTENTIN, M. M. BOREL, A. GRANDIN, A. LECLAIRE et B. RAVEAU, J. Solid State Chem., 89, 1990, p. 31-38. [13] G. COSTENTIN, M. M. BOREL, A. GRANDIN, A. LECLAIRE et B. RAVEAU, J. Solid State Chem., 89, 1990, p. 83-87. [14] A. LECLAIRE, M. M. BOREL, A. GRANDIN et B. RAVEAU, Acta Cryst., C46, 1990, p. 2009-2011. [15] A. LECLAIRE, M. M. BOREL, A. GRANDIN et B. RAVEAU, Zeit. Für Krist., 190, 1990, p. 135-142. [16] G. COSTENTIN, M. M. BOREL, A. GRANDIN, A. LECLAIRE et B. RAVEAU, Acta Cryst., C47, 1991, p. 1136-1138. [17] L. A. MUNDI, K. G. STOHMAIER et R. C. HAUSHALTER, Inorg. Chem., 30. 1991, p. 154-156. [18] L. A. MUNDI, L. YACULLO et R. C. HAUSHALTER, J. Solid State Chem., 95, 1991, p. 283-289. [19] R. PEASCOE et A. CLEARFIELD, J. Solid State Chem., 95, 1991, p. 289-290. [20] C. GUEHO, M. M. BOREL, A. GRANDIN, A. LECLAIRE et B. RAVEAU, Z. Anorg. Allg. Chem., 615, 1992, p. 104-108. [21] G. COSTENTIN, A. LECLAIRE, M. M. BOREL, A. GRANDIN et B. RAVEAU, Z. Fur Krist., 201, 1992, p. 5358. 22] C. GUEHO, M. M. BOREL, A. GRANDIN, A. LECLAIRE et B. RAVEAU, J. Solid State Chem., K2Mo2P2O4 (sous presse). [23] M. E. KING, L. A. MUNDY, K. G. STROHMAIER et R. C. HAUSHALTER, J. Solid State Chem., 92, 1991, p. 1-7. [24] G. COSTANTIN, M. M. BOREL, A. GRANDIN et A. LECLAIRE, J. Solid State Chem., 95, 1991, p. 168-175. Laboratoire CRISMAT, CNRS-URA n 1318, ISMRA, Université de Caen, boulevard du Maréchal-Juin,
30. 1991, p. 154-156. [18] L. A. MUNDI, L. YACULLO et R. C. HAUSHALTER, J. Solid State Chem., 95, 1991, p. 283-289. [19] R. PEASCOE et A. CLEARFIELD, J. Solid State Chem., 95, 1991, p. 289-290. [20] C. GUEHO, M. M. BOREL, A. GRANDIN, A. LECLAIRE et B. RAVEAU, Z. Anorg. Allg. Chem., 615, 1992, p. 104-108. [21] G. COSTENTIN, A. LECLAIRE, M. M. BOREL, A. GRANDIN et B. RAVEAU, Z. Fur Krist., 201, 1992, p. 5358. 22] C. GUEHO, M. M. BOREL, A. GRANDIN, A. LECLAIRE et B. RAVEAU, J. Solid State Chem., K2Mo2P2O4 (sous presse). [23] M. E. KING, L. A. MUNDY, K. G. STROHMAIER et R. C. HAUSHALTER, J. Solid State Chem., 92, 1991, p. 1-7. [24] G. COSTANTIN, M. M. BOREL, A. GRANDIN et A. LECLAIRE, J. Solid State Chem., 95, 1991, p. 168-175. Laboratoire CRISMAT, CNRS-URA n 1318, ISMRA, Université de Caen, boulevard du Maréchal-Juin, 14050 Caen Cedex, France. Limnologie/Limnology Purge par auto-siphon du gaz carbonique dissous dans le lac Monoun (Cameroun): premiers résultats expérimentaux Michel HALBWACHS, Jacques GRANGEON, Jean-Christophe SABROUX et Adelin VILLEVIELLE Résumé — Un siphonnage des eaux profondes du lac Monoun (Cameroun) a été expérimenté en mars-avril 1992 à l'aide, successivement, de deux tuyaux verticaux en polyéthylène, de diamètre intérieur 53 mm pour l'un (longueur 90 m), et 141 mm pour l'autre (longueur 65 m). Après amorçage de l'auto-siphon et établissement d'un jet stationnaire de fluide biphasique à l'extrémité émergée du tuyau, les débits observés de gaz carbonique ont été respectivement de 15 et 151 1 (TPN) par seconde. Avec trois tuyaux de diamètre 141 mm, le dégazage complet du lac Monoun durerait moins d'une année. Gas-lift flushing of dissolved carbon dioxide out of Lake Monoun, Cameroon: first experimental results Abstract — A gas-lift experiment was tested on the deep waters of Lake Monoun, Cameroon, in March-April 1992. Two polyethylene pipes were used: a 53 mm inner-diameter (length 90 m), and a 141 mm inner-diameter (length 65 m). After the gas-lift was primed and a steady flow of diphasic fluid was established at the pipe outlet, the observed flow-rates of carbon dioxide
deux tuyaux verticaux en polyéthylène, de diamètre intérieur 53 mm pour l'un (longueur 90 m), et 141 mm pour l'autre (longueur 65 m). Après amorçage de l'auto-siphon et établissement d'un jet stationnaire de fluide biphasique à l'extrémité émergée du tuyau, les débits observés de gaz carbonique ont été respectivement de 15 et 151 1 (TPN) par seconde. Avec trois tuyaux de diamètre 141 mm, le dégazage complet du lac Monoun durerait moins d'une année. Gas-lift flushing of dissolved carbon dioxide out of Lake Monoun, Cameroon: first experimental results Abstract — A gas-lift experiment was tested on the deep waters of Lake Monoun, Cameroon, in March-April 1992. Two polyethylene pipes were used: a 53 mm inner-diameter (length 90 m), and a 141 mm inner-diameter (length 65 m). After the gas-lift was primed and a steady flow of diphasic fluid was established at the pipe outlet, the observed flow-rates of carbon dioxide were 15 and 151 I (STP) per second, respectively. Complete degassing of Lake Monoun would take less than one year with three 141 mm diameter pipes. Abridged English Version — The true nature of the catastrophic gas bursts of lakes Monoun (Sigurdsson et al., 1987) and Nyos (Freeth, 1988), Cameroon, in 1984 and 1986, respectively, is still unclear. Whether or not the gas release was provoked by a CO2-rich volcanic eruption (Tazieff, 1989), like at Dieng Plateau (Le Guern et al., 1982), Java, in 1979, or by any kind of lake overturn (Sabroux et al., 1987 a; Tietze, 1992), it is certain that both Lake Monoun and Lake Nyos still contain huge amounts of dissolved carbon dioxide in their stratified deep water layers. The figures reach 10 million cubic metres STP for Lake Monoun and 265 million cubic metres for Lake Nyos (Halbwachs et al., in prep.). Any disturbance of the present stratification of these lakes may trigger a catastrophic gas release, and the amount of ex-soluble carbon dioxide dissolved at depth is sufficient to feed an asphyxiating and dense gas cloud of the same volume as the cloud responsible for the previous disasters (Kling et al., 1989). For alleviating
in 1984 and 1986, respectively, is still unclear. Whether or not the gas release was provoked by a CO2-rich volcanic eruption (Tazieff, 1989), like at Dieng Plateau (Le Guern et al., 1982), Java, in 1979, or by any kind of lake overturn (Sabroux et al., 1987 a; Tietze, 1992), it is certain that both Lake Monoun and Lake Nyos still contain huge amounts of dissolved carbon dioxide in their stratified deep water layers. The figures reach 10 million cubic metres STP for Lake Monoun and 265 million cubic metres for Lake Nyos (Halbwachs et al., in prep.). Any disturbance of the present stratification of these lakes may trigger a catastrophic gas release, and the amount of ex-soluble carbon dioxide dissolved at depth is sufficient to feed an asphyxiating and dense gas cloud of the same volume as the cloud responsible for the previous disasters (Kling et al., 1989). For alleviating this particular hazard, many authors, including an international panel (Freeth et al1990), strongly advocate a controlled degassing of the so-called "killer lakes" of the Northwest Cameroon (Sabroux et al., 1987 b; Fletcher, 1992). This controlled degassing can be elegantly carried out by gas-lift, a method already used for extracting methane (and CO2) from Lake Kivu at Gisenyi, Ruanda. The method consists of a pipe set-up vertically between the lake bed and the surface. A pump raises the water in the pipe up to a level where it becomes saturated with gas. In the pipe, the column of water topped by a diphasic mixture of gas and water is lighter than the head of water outside the pipe. Consequently, the fluid in the pipe rises to the surface. Therefore, once it has primed the gas lift, the pump is useless; above the saturation level, isothermal expansion of gas bubbles powers the flow of the gas-liquid mixture as long as dissolved gas (at a saturation pressure above atmospheric pressure) is available for expansion. Note présentée par Jean AUBOUIN. 0764-4450/93/03160483 $ 2.00 0 Académie des Sciences Numerical models are designed for calculating the flow-rate of a gas-lift, knowing the input parameters (i. e.,
(and CO2) from Lake Kivu at Gisenyi, Ruanda. The method consists of a pipe set-up vertically between the lake bed and the surface. A pump raises the water in the pipe up to a level where it becomes saturated with gas. In the pipe, the column of water topped by a diphasic mixture of gas and water is lighter than the head of water outside the pipe. Consequently, the fluid in the pipe rises to the surface. Therefore, once it has primed the gas lift, the pump is useless; above the saturation level, isothermal expansion of gas bubbles powers the flow of the gas-liquid mixture as long as dissolved gas (at a saturation pressure above atmospheric pressure) is available for expansion. Note présentée par Jean AUBOUIN. 0764-4450/93/03160483 $ 2.00 0 Académie des Sciences Numerical models are designed for calculating the flow-rate of a gas-lift, knowing the input parameters (i. e., gas content) and the diameter and length of the pipe. Nevertheless, several unknowns remain that make field experiment necessary: 1) the cooling of the fluid upon ex-solution and expansion of the gas, 2) the characteristics of the diphasic flow (bubbly, slug or annular), 3) the viscosity of the diphasic flow, 4) the instabilities that may develop in the flow when the fluid velocity approaches the speed of sound in the gas-water mixture (Marchal, 1962; Gibson, 1970) and, 5) the amount of gas over-saturation before the nucleation of bubbles occurs. We carried out our first gas-lift experiment at lakes Monoun and Nyos in March 1990, by means of a 9 mm inner-diameter PVC pipe (Halbwachs et al., in prep.). The experiment was designed to provide Cameroonian scientists with a simple means for determining, in the field, the CO2 concentration profile of the lakes. Indeed, the gas-lift brings the gas-water mixture to the surface, where the flow-rate of each component is readily measured volumetrically by means of a graduated cylinder and a stopwatch. The results are in perfect accordance with the CO2 concentration profiles measured by other authors with less simple methods (e. g., Niskin-type water sampler). A larger-scale gas-lift experiment was
4) the instabilities that may develop in the flow when the fluid velocity approaches the speed of sound in the gas-water mixture (Marchal, 1962; Gibson, 1970) and, 5) the amount of gas over-saturation before the nucleation of bubbles occurs. We carried out our first gas-lift experiment at lakes Monoun and Nyos in March 1990, by means of a 9 mm inner-diameter PVC pipe (Halbwachs et al., in prep.). The experiment was designed to provide Cameroonian scientists with a simple means for determining, in the field, the CO2 concentration profile of the lakes. Indeed, the gas-lift brings the gas-water mixture to the surface, where the flow-rate of each component is readily measured volumetrically by means of a graduated cylinder and a stopwatch. The results are in perfect accordance with the CO2 concentration profiles measured by other authors with less simple methods (e. g., Niskin-type water sampler). A larger-scale gas-lift experiment was conducted in March-April 1992 at Lake Monoun, after determining an updated CO2 profile (fig. 1 b). Two polyethylene pipes (53 mm and 141 mm inner-diameter, respectively) were tightened between moorings on the lake bed and a floating raft, at a distance of 100 m or so from the meteorological monitoring platform set up by US limnologists (fig. 1 a). The main results of the experiments are presented in table. Two to three 141 mm diameter pipes (fig. 2) could readily remove in one year the carbon dioxide dissolved in Lake Monoun. I. INTRODUCTION. — L'émission brutale de gaz carbonique endogène par un lac de cratère résulte soit d'une éruption volcanique sous-lacustre, soit d'une remontée d'eau profonde chargée de CO2 dissous. Les éruptions phréatiques à forte composante carbo-gazeuse sont bien connues, du moins depuis l'éruption du plateau de Dieng à Java (Le Guern et al., 1982), qui fit 179 victimes en 1979. En revanche, le retournement d'un lac méromictique à l'hypolimnion chargé de CO2 dissous — phénomène que nous avons baptisé « éruption limnique » (Sabroux et al., 1987a) pour souligner l'analogie des mécanismes mis en jeu avec ceux qui gouvernent l'éruption volcanique magmatique — constituerait un risque naturel nouveau, ou
platform set up by US limnologists (fig. 1 a). The main results of the experiments are presented in table. Two to three 141 mm diameter pipes (fig. 2) could readily remove in one year the carbon dioxide dissolved in Lake Monoun. I. INTRODUCTION. — L'émission brutale de gaz carbonique endogène par un lac de cratère résulte soit d'une éruption volcanique sous-lacustre, soit d'une remontée d'eau profonde chargée de CO2 dissous. Les éruptions phréatiques à forte composante carbo-gazeuse sont bien connues, du moins depuis l'éruption du plateau de Dieng à Java (Le Guern et al., 1982), qui fit 179 victimes en 1979. En revanche, le retournement d'un lac méromictique à l'hypolimnion chargé de CO2 dissous — phénomène que nous avons baptisé « éruption limnique » (Sabroux et al., 1987a) pour souligner l'analogie des mécanismes mis en jeu avec ceux qui gouvernent l'éruption volcanique magmatique — constituerait un risque naturel nouveau, ou plus exactement un risque naturel largement sous-estimé avant 1986. Les évaluations du volume de gaz carbonique libéré en quelques heures par le lac Nyos (1 700 victimes en août 1986) vont de 10 à 1000 millions de mètres cubes TPN (Freeth, 1988; Tazieff, 1989). Deux ans auparavant, le lac Monoun (5°34'N, 10°35E, alt. : 1080 m), situé dans la même province du Nord-ouest, au Cameroun, et distant de 130 km seulement du lac Nyos, avait lui aussi brutalement émis du gaz carbonique, en quantité bien inférieure il est vrai, mais suffisante toutefois pour asphyxier 37 personnes parmi les riverains du lac (Sigurdsson et al., 1987). Près de 8 ans après la première de ces deux catastrophes, le mécanisme responsable des libérations brutales de CO2 par les lacs volcaniques n'est pas complètement élucidé. Cependant, en mars 1990, les eaux profondes du lac Monoun et du lac Nyos contenaient encore, respectivement, environ 10 et 265 millions de mètres cubes TPN de gaz carbonique dissous susceptible de se dégager de façon explosive (Halbwachs et al., en prép.). La stratification relativement stable de ces lacs maintient les couches chargées de gaz dans l'hypolimnion, mais une perturbation significative de cette stratification libérerait sans aucun doute