jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
its four corners with its four adjacent PO4 tetrahedra with rather short Be-P distances ranging from 2.809 to 2.886 Å. Inside the BeO4 tetrahedron, Be-O distances spread from 1.602 to 1.664 Å. It must be noticed that the P-P distance observed in the phosphoric group (2.818 Å) is the shortest ever observed in a condensed phosphate anion and that the P-O-P angle (105.28°) is also abnormally small for this class of compounds. Similar non-common features were observed in the isotypic ammonium berylillium salt in which P-P = 2.821 Å and P-O-P = 112.6°. The averaged values commonly measured in various families of condensed phosphate anions are closer to 2.927 Å for the P-P distance and 132.4° for the P-O-P angle. The rubidium atom located on a twofold axis has an eightfold coordination with Rb-O distances ranging from 2.976 to 3.160 Å. Main interatomic distances and bond angles in this atomic arrangement are given in table II. Drawings were performed using the STRUPLO system. INTRODUCTION. — L'anion triphosphate, P3O5, est construit par un enchaînement linéaire de trois tétraèdres PO4 reliés par leurs sommets. Si du point de vue chimique, on connaît actuellement près de quarante triphosphates, peu d'entre eux sont bien caractérisés du point de vue structural, de sorte que nos connaissances sur la géométrie de cet anion sont tributaires d'un petit nombre de déterminations structurales précises. Une synthèse de l'état actuel de la chimie structurale de ce type de composés a récemment été publiée par les auteurs. Le présent travail décrit une nouvelle détermination structurale précise pour une telle entité anionique observée dans l'arrangement atomique de Be2RbP3O10. L'intérêt de ce travail est renforcé par le fait que l'étude antérieure du sel isotype de berylillium-ammonium avait montré que la géométrie de son anion présentait un certain nombre de caractéristiques inhabituelles dans le domaine des anions phosphoriques condensés, en ce qui concerne les distances P-P et les angles P-O-P. PRÉPARATION CHIMIQUE. Le composé décrit dans ce travail a été élaboré par une méthode de flux dont l'optimisation a été longue et fastidieuse. Dans 7 cm3 d'acide monophosphorique à 85%, on introduit lentement,
caractérisés du point de vue structural, de sorte que nos connaissances sur la géométrie de cet anion sont tributaires d'un petit nombre de déterminations structurales précises. Une synthèse de l'état actuel de la chimie structurale de ce type de composés a récemment été publiée par les auteurs. Le présent travail décrit une nouvelle détermination structurale précise pour une telle entité anionique observée dans l'arrangement atomique de Be2RbP3O10. L'intérêt de ce travail est renforcé par le fait que l'étude antérieure du sel isotype de berylillium-ammonium avait montré que la géométrie de son anion présentait un certain nombre de caractéristiques inhabituelles dans le domaine des anions phosphoriques condensés, en ce qui concerne les distances P-P et les angles P-O-P. PRÉPARATION CHIMIQUE. Le composé décrit dans ce travail a été élaboré par une méthode de flux dont l'optimisation a été longue et fastidieuse. Dans 7 cm3 d'acide monophosphorique à 85%, on introduit lentement, à température ambiante, 0,5 g de BeO et 4 g de Rb2CO3. Le mélange ainsi obtenu est alors très progressivement porté à 613 K, puis maintenu à cette température durant 2 jours. Après refroidissement, l'excès de flux phosphorique est éliminé par lavage à l'eau chaude et les cristaux obtenus séparés par Projection, selon la direction c, de la structure de Be2RbP3O10. Les conventions utilisées pour la représentation des polyèdres sont identiques à celles de la première figure. Les cercles vides figurent les atomes de rubidium. Fig. 2. — Projection of Be2RbP3O10 along the c direction. The conventions used for the polyhedral representation are similar to those used for the b projection. The empty circles figurate the rubidium atoms. filtration. La cristallisation de Be2RbP3O10 apparaît sous la forme de touffes formées par des prismes monocliniques allongés dont la taille peut atteindre 3 mm. ÉTUDE CRISTALLOGRAPHIQUE. — Un diffractomètre Nonius CAD4 fonctionnant à la longueur d'onde de l'argent (0,560 8 Å) monochromatisée sur une lame de graphite a été utilisé pour les mesures d'intensité. 3529 reflexions (3<θ<30°) furent mesurées en utilisant un balayage de 1,20° et un temps maximum de mesure de 120 s par reflexion. Aucune variation des réflexions de référence
par Projection, selon la direction c, de la structure de Be2RbP3O10. Les conventions utilisées pour la représentation des polyèdres sont identiques à celles de la première figure. Les cercles vides figurent les atomes de rubidium. Fig. 2. — Projection of Be2RbP3O10 along the c direction. The conventions used for the polyhedral representation are similar to those used for the b projection. The empty circles figurate the rubidium atoms. filtration. La cristallisation de Be2RbP3O10 apparaît sous la forme de touffes formées par des prismes monocliniques allongés dont la taille peut atteindre 3 mm. ÉTUDE CRISTALLOGRAPHIQUE. — Un diffractomètre Nonius CAD4 fonctionnant à la longueur d'onde de l'argent (0,560 8 Å) monochromatisée sur une lame de graphite a été utilisé pour les mesures d'intensité. 3529 reflexions (3<θ<30°) furent mesurées en utilisant un balayage de 1,20° et un temps maximum de mesure de 120 s par reflexion. Aucune variation des réflexions de référence n'a été constatée. Le fond continu était mesuré durant un maximum de 60 s. De la sorte 2304 réflexions non nulles furent obtenues. Après les corrections de Lorentz et de polarisation, mais sans correction d'absorption, la structure a été affinée en utilisant comme paramètres de départ ceux obtenus antérieurement par les auteurs lors de l'étude du sel correspondant d'ammonium ([2]-[3]). Les affinements finaux (sur F) furent effectués avec un jeu de 1546 réflexions correspondant à I>3a(I) conduisant à une valeur finale du facteur R de 0,017 (Rw = 0,022 and S = 0,557). Une pondération unitaire a été utilisée. Tous les atomes ont été affinés de manière anisotrope. Le système SDP [4] a été utilisé pour la totalité des calculs. Les coordonnées atomiques finales sont données dans le tableau I. DESCRIPTION DE LA STRUCTURE. — Le présent arrangement atomique peut être aisément décrit comme un réseau tridimensionnel de tétraèdres construit par les groupements P3O10 et les tétraèdres BeO4. La figure 1 représente l'ensemble de la structure en projection selon la direction b, de manière à en montrer l'organisation en couches. Les groupements P3O10 tous groupés autour des plans z = 1/4 et 3/4 sont reliés par les tétraèdres BeO4 situés
les auteurs lors de l'étude du sel correspondant d'ammonium ([2]-[3]). Les affinements finaux (sur F) furent effectués avec un jeu de 1546 réflexions correspondant à I>3a(I) conduisant à une valeur finale du facteur R de 0,017 (Rw = 0,022 and S = 0,557). Une pondération unitaire a été utilisée. Tous les atomes ont été affinés de manière anisotrope. Le système SDP [4] a été utilisé pour la totalité des calculs. Les coordonnées atomiques finales sont données dans le tableau I. DESCRIPTION DE LA STRUCTURE. — Le présent arrangement atomique peut être aisément décrit comme un réseau tridimensionnel de tétraèdres construit par les groupements P3O10 et les tétraèdres BeO4. La figure 1 représente l'ensemble de la structure en projection selon la direction b, de manière à en montrer l'organisation en couches. Les groupements P3O10 tous groupés autour des plans z = 1/4 et 3/4 sont reliés par les tétraèdres BeO4 situés dans les plans z = 0 et 1/2. L'atome central de phosphore du groupement P3O10 étant situé sur un axe binaire cet anion adopte bien sûr cette symétrie, d'ailleurs commune dans cette classe d'anions. La deuxième représentation de cet arrangement, une projection selon l'axe c, est donné dans la figure 2 et montre comment ce réseau de tétraèdres engendre de grands canaux parallèles à l'axe c dans lesquels sont situés les atomes de rubidium. Chaque tétraèdre BeO4 partage ses quatre sommets avec les quatre tétraèdres PO4 adjacents, avec des distances Be-P variant de 2,809 à 2,886 Å. Dans le tétraèdre BeO4, les distances Be-O varient de 1,602 à 1,664 Å. Il convient de remarquer que la distance P-P mesurée dans le présent groupement anionique (2,818 Å) est la plus courte jamais observée dans un anion phosphorique condensé et que l'angle P-O-P (105,28°) est ici lui aussi l'un des plus petits jamais mesuré dans cette classe de composés. Des valeurs anormales similaires avaient déjà été observées lors de l'étude du sel isotype de bérylliumammonium ([2]-[3]) (P-P = 2,821 Å et P-O-P = 112,6°). Les valeurs moyennes qui sont normalement observées dans les diverses familles d'anions phosphoriques condensés sont proches de 2,927
2 et montre comment ce réseau de tétraèdres engendre de grands canaux parallèles à l'axe c dans lesquels sont situés les atomes de rubidium. Chaque tétraèdre BeO4 partage ses quatre sommets avec les quatre tétraèdres PO4 adjacents, avec des distances Be-P variant de 2,809 à 2,886 Å. Dans le tétraèdre BeO4, les distances Be-O varient de 1,602 à 1,664 Å. Il convient de remarquer que la distance P-P mesurée dans le présent groupement anionique (2,818 Å) est la plus courte jamais observée dans un anion phosphorique condensé et que l'angle P-O-P (105,28°) est ici lui aussi l'un des plus petits jamais mesuré dans cette classe de composés. Des valeurs anormales similaires avaient déjà été observées lors de l'étude du sel isotype de bérylliumammonium ([2]-[3]) (P-P = 2,821 Å et P-O-P = 112,6°). Les valeurs moyennes qui sont normalement observées dans les diverses familles d'anions phosphoriques condensés sont proches de 2,927 Å pour la distance P-P et de 132,4° pour l'angle P-O-P. L'atome de rubidium situé sur l'axe binaire est entouré d'un polyèdre formé de huit atomes d'oxygène. Les distances Rb-O varient de 2,976 à 3,160 Å. Les principales distances interatomiques et angles de liaison de cet arrangement atomique sont rassemblés dans le tableau II. Les dessins ont été réalisés à l'aide du programme STRUPLO [5]. Additional materials, list of structure factors and anisotropic thermal displacement parameters can be obtained on request to the authors. Note remise le 2 décembre 1992, acceptée le 6 janvier 1993. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] M. T. AVERBUCH-POUCHOT et A. DURIF, Crystal Chemistry of Oligophosphates in Ann. Rev. Mater. Sci., 21, 1991, p. 65-92. [2] M. T. AVERBUCH-POUCHOT, A. DURIF, J. COING-BOYAT et J. C. GUITEL, Acta Cryst., B33, 1977, p. 203-205. [3] M. BAGIEU-BEUCHER, A. DURIF et M. T. AVERBUCH-POUCHOT, J. Appl. Cryst., 9, 52, p. 1976. [4] Structure Package RSX II M, Version 1979, bnrat-Nonius (Délit). [5] R. X. FISCHER, J. Appl. Crystallogr., 18, 1985, p. 258-262. Laboratoire de Cristallographie, CNRS, associé à l'Université J. Fourier. Fourier, BP n° 166, 38042 Grenoble Cedex 09, France. Magnétosphère/Magnetosphere De deux modes de couplage entre le milieu interplanétaire
dans le tableau II. Les dessins ont été réalisés à l'aide du programme STRUPLO [5]. Additional materials, list of structure factors and anisotropic thermal displacement parameters can be obtained on request to the authors. Note remise le 2 décembre 1992, acceptée le 6 janvier 1993. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] M. T. AVERBUCH-POUCHOT et A. DURIF, Crystal Chemistry of Oligophosphates in Ann. Rev. Mater. Sci., 21, 1991, p. 65-92. [2] M. T. AVERBUCH-POUCHOT, A. DURIF, J. COING-BOYAT et J. C. GUITEL, Acta Cryst., B33, 1977, p. 203-205. [3] M. BAGIEU-BEUCHER, A. DURIF et M. T. AVERBUCH-POUCHOT, J. Appl. Cryst., 9, 52, p. 1976. [4] Structure Package RSX II M, Version 1979, bnrat-Nonius (Délit). [5] R. X. FISCHER, J. Appl. Crystallogr., 18, 1985, p. 258-262. Laboratoire de Cristallographie, CNRS, associé à l'Université J. Fourier. Fourier, BP n° 166, 38042 Grenoble Cedex 09, France. Magnétosphère/Magnetosphere De deux modes de couplage entre le milieu interplanétaire et la magnétosphère Jean-Pierre LEGRAND et Paul A. SIMON En associant les indices géomagnétiques et les observations d'aurores aux données du milieu interplanétaire, nous établissons l'existence de deux modes distincts de couplage du milieu interstellaire avec la magnétosphère. Nous précisons leurs caractéristiques propres et en discutons les origines interplanétaires et solaires respectives. Two coupling processes at work between the interplanetary medium and the magnetopause Abstract By a combined study of several series of geomagnetic indices, of auroral reports and of data on the interplanetary medium, we show that two separate coupling processes operate between the interplanetary medium and the magnetosphere. We identify their specific properties and discuss their relevant interplanetary and solar sources. Abridged English Version METHOD OF STUDY. Geomagnetic activity has two separate origins: the permanent flow of the solar wind which depends upon the cycle of the sun's dipole magnetic field, and a series of events, the shock waves, related to the cycle of the sunspot activity. The authors have shown that, with a weak percentage of error, these two components can be separated from a 27-day recurrence diagram of daily indices Aa of subauroral activity (Legrand and Simon, 1989; Simon and Legrand, 1989). The "solar-wind component" is
solaires respectives. Two coupling processes at work between the interplanetary medium and the magnetopause Abstract By a combined study of several series of geomagnetic indices, of auroral reports and of data on the interplanetary medium, we show that two separate coupling processes operate between the interplanetary medium and the magnetosphere. We identify their specific properties and discuss their relevant interplanetary and solar sources. Abridged English Version METHOD OF STUDY. Geomagnetic activity has two separate origins: the permanent flow of the solar wind which depends upon the cycle of the sun's dipole magnetic field, and a series of events, the shock waves, related to the cycle of the sunspot activity. The authors have shown that, with a weak percentage of error, these two components can be separated from a 27-day recurrence diagram of daily indices Aa of subauroral activity (Legrand and Simon, 1989; Simon and Legrand, 1989). The "solar-wind component" is made up of quiet days (Aa < 20 nT) and of two categories of disturbed days: the Bartels recurrent storms and an activity without any typical time profile that we call "fluctuating activity". The "shock-activity component" concerns exclusively the days of nonrecurrent sudden-commencement storms. Then we can establish the daily distribution of each category of activity and their salient features back to 1868. We studied the magnetospheric response to these two components from a list of "overhead" auroras and from two series of indices monitoring the activities of auroral electrojets (AE) and of equatorial ring current (Dst) respectively. AURORAL ACTIVITY AND SPREAD OF AURORAL OVAL. Subauroral activity shows two separate activity levels: in the wind component, Aa indices range from 0 nT up to about 100 nT, whereas in the shock activity, they range between 20 and 350 nT. That property is associated with a difference between the spreads of auroral oval. The "true latitude" of an aurora, i.e. the site of overhead aurora, shows the spread of auroral oval at the triggering time of geomagnetic disturbance. From a series of overhead aurorae of 1956-1965, we have shown the relationships occurring, for each geomagnetic component, between the Aa level of
distribution of each category of activity and their salient features back to 1868. We studied the magnetospheric response to these two components from a list of "overhead" auroras and from two series of indices monitoring the activities of auroral electrojets (AE) and of equatorial ring current (Dst) respectively. AURORAL ACTIVITY AND SPREAD OF AURORAL OVAL. Subauroral activity shows two separate activity levels: in the wind component, Aa indices range from 0 nT up to about 100 nT, whereas in the shock activity, they range between 20 and 350 nT. That property is associated with a difference between the spreads of auroral oval. The "true latitude" of an aurora, i.e. the site of overhead aurora, shows the spread of auroral oval at the triggering time of geomagnetic disturbance. From a series of overhead aurorae of 1956-1965, we have shown the relationships occurring, for each geomagnetic component, between the Aa level of subauroral activity and the spread of auroral oval (fig. 1a) (Legrand and Simon, 1988, 1989). A relationship links the average level of subauroral activity and the spread of auroral oval, but for each component, the slope of the activity level Aa as well as the maximal spread of the auroral oval are different. Note présentée par Jean COULOMB. Therefore these two separate activity levels, related to the spread of the auroral oval, result in two auroral zones (fig. 1b): — one extending between C = 56 and 67°, with a maximum frequency of auroral display at <E> = 65°, is formed by the fast solar wind, — a second, beginning at <E> = 65°, and extending towards the low latitudes, is generated by the shock waves. SUBAURORAL ACTIVITY AND EQUATORIAL RING CURRENT. — In figure 2, we show two storms, one linked to the solar wind activity, the other linked to a shock wave. One can notice that, although they reach nearly the same maximum level of subauroral activity, on the first storm, the ring current keeps a weak intensity (daily Dst peaks at 30 nT) and declines slowly whereas, on the second storm, it jumps to a high intensity
oval are different. Note présentée par Jean COULOMB. Therefore these two separate activity levels, related to the spread of the auroral oval, result in two auroral zones (fig. 1b): — one extending between C = 56 and 67°, with a maximum frequency of auroral display at <E> = 65°, is formed by the fast solar wind, — a second, beginning at <E> = 65°, and extending towards the low latitudes, is generated by the shock waves. SUBAURORAL ACTIVITY AND EQUATORIAL RING CURRENT. — In figure 2, we show two storms, one linked to the solar wind activity, the other linked to a shock wave. One can notice that, although they reach nearly the same maximum level of subauroral activity, on the first storm, the ring current keeps a weak intensity (daily Dst peaks at 30 nT) and declines slowly whereas, on the second storm, it jumps to a high intensity (daily Dst peaks at 110 nT) on the second and last storm day, followed by a 4-day decay. On average (table), the ratio Dst/Aa is 0.5 during quiet days and recurrent storms and the daily Dst passes occasionally beyond 50 nT and this ratio reaches 0.9 during the days of shock activity and the daily Dst can reach 240 nT. INTERPLANETARY MEDIUM DATA. — We selected 32 events of fast wind stream and of shock wave of which we studied hourly data published by King (1977). We extracted the following points (fig. 3): — For several tens of hours, the intensity of the interplanetary field B enhances beyond 10 nT and the Bz component, perpendicular to the ecliptic plane, undergoes, at a time-scale of a few hours, changes of direction and intensity. — During a shock, if, for 2 or 3 hrs., the Bz component takes a south orientation and an absolute value beyond 10 nT, over the next two hours, the hourly Dst reaches a high level (|Dst| > 100 nT) (see also Gonzales and Tsurutani, 1987). — Inside a wind stream, Bz takes on occasionally the south orientation and the corresponding level and duration, and the Dst does
shock activity and the daily Dst can reach 240 nT. INTERPLANETARY MEDIUM DATA. — We selected 32 events of fast wind stream and of shock wave of which we studied hourly data published by King (1977). We extracted the following points (fig. 3): — For several tens of hours, the intensity of the interplanetary field B enhances beyond 10 nT and the Bz component, perpendicular to the ecliptic plane, undergoes, at a time-scale of a few hours, changes of direction and intensity. — During a shock, if, for 2 or 3 hrs., the Bz component takes a south orientation and an absolute value beyond 10 nT, over the next two hours, the hourly Dst reaches a high level (|Dst| > 100 nT) (see also Gonzales and Tsurutani, 1987). — Inside a wind stream, Bz takes on occasionally the south orientation and the corresponding level and duration, and the Dst does not reach the hourly values noted during a shock. From the above data analysis, we came to the conclusion that during a shock transit, in relationship with a large spread of the auroral oval, a short duration coupling (few hours) of high intensity (Bz > 10 nT) might occur, resulting in high enhancements of auroral electrojets, of the subauroral activity and of the equatorial ring current. During the crossing of a high-speed wind stream, the spread of the auroral oval remains inside a boundary, and the coupling process is a quasi-permanent phenomenon of lower intensity which feeds mainly the auroral electrojets and the subauroral activity. DISCUSSION. — In the interplanetary medium, two mechanisms currently generate the southward Bz component of the magnetospheric coupling: the turbulence of the medium, shown by the scintillation of radio sources, is the source of a Bz component of weak intensity having a random direction, and the movement of magnetic clouds whose field has its own topology. In the case of solar wind, the magnetic field of the solar dipole is frozen in the plasma: its direction depends upon the movement of the latter. At the earth's orbit, the wind flow in the ecliptic plane gives
in high enhancements of auroral electrojets, of the subauroral activity and of the equatorial ring current. During the crossing of a high-speed wind stream, the spread of the auroral oval remains inside a boundary, and the coupling process is a quasi-permanent phenomenon of lower intensity which feeds mainly the auroral electrojets and the subauroral activity. DISCUSSION. — In the interplanetary medium, two mechanisms currently generate the southward Bz component of the magnetospheric coupling: the turbulence of the medium, shown by the scintillation of radio sources, is the source of a Bz component of weak intensity having a random direction, and the movement of magnetic clouds whose field has its own topology. In the case of solar wind, the magnetic field of the solar dipole is frozen in the plasma: its direction depends upon the movement of the latter. At the earth's orbit, the wind flow in the ecliptic plane gives its direction to the main component of the interplanetary field. In addition, a weak turbulent component occurs which results in a Bz component having a random direction. Due to propagation effects, the distribution around the sun of the wind velocity plays an important role. In front of and behind fast wind streams, a higher and a lower pressure of the medium occur which modify the intensity but not the direction of the field (fig. 3). This phenomenon explains the result established by Svalgaard (1977): the value of the geomagnetic index am is closely correlated to an "average" velocity of solar wind at the power 2.25. In the case of magnetic clouds, large-scale magnetic structures of solar origin, trapping a plasma, move in the solar wind (fig. 4) (Gosling et al., 1976; Schwenn and March, 1990). When the magnetosphere passes, the direction of the field, whose direction depends upon the cloud topology, might generate a short magnetospheric coupling. Its intensity depends especially upon the velocity of the cloud in the wind. In the case of supersonic velocity, the especially strong coupling generates a shock-wave event. When both fast wind streams and subsonic magnetic clouds contribute together to geomagnetic activity (Burlaga and