jeanflop/post_ocr_correction2 huggingface dataset:
980.305 57 Collet. 981.129 981.135 981.158 7 Defforges et Bourgeois. 981.214 981.224 981.214 + 10 Defforges. 981.278 981.278 981. 272 + 6 Bourgeois. 981.290 981.292 981. 292 + 18 Kühnen et Fürstengler. 980.876 980.913 980.9229 Von Sterneck. 981.595 981.579 981.578 16 Rasmussen. 980.627 980.742 980.808 66 Messerschmitt. 980.363 980.375 980.351 + 24 Pisati et Pucci. 960.000 980.131 980.210 87 Hecker. 980.860 980.887 980.858+ 29 Von Krilka. 981.856 981.865 981.878 33 Rosén. 981.943 981.950 981.923 + 27 Schiötz. 981.916 981.932 981.912 + 20 Defforges. 979.922 979.971 979-396 + 75 Defforges et Bourgeois. 978.493 978.496 978.376 + 120 Bouquet de la Grye. 978.690 979.377 979- + 73 Bouquet de la Grye. 978.396 978.397 978.355 + 42 Bigourdan. 979.669 979-671 979.655 + 16 Preston. 981.718 981.728 981.785 57 Wilkitzky. 978.823 978.824 978.800 + 19 Basevi. 978.184 979.091 979- + 5o9 Basevi 979.458 979.459 979-430 + 29 Marine autrichienne. 979.814 979-817 979.806 + 11 Nagaoka. 980.124 980.126 980.083 + 43 Defforges 980.302 980.336 980.341 5 Defforges. INTENSITÉ DE LA PRESSION ATMOSPHÉRIQUE STATIONS H hr l 'ri 3 !I = 0, 0 t; San-Francisco Observatoire Davidson). 07.47,5 N 124.45,0 E > Rio-de-Janeiro (Observatoire) 22.47,4 S 43.30,60 E Buenos-Aires .Cave, rue de Floride. 34.36,5 S 60.42,40 O Callao (Pérou) (Magasin de la Compagnie Anglo-Américaine des pétroles) 11. 4,1 S 0 J Honolulu (Maison Kapuaiwa) 21. 18,1 160. 12,0 0 Melbourne Observatoire. 37.49,9 S 142.38,3 E Auckland (Consulat d'Allemagne), 36. 50, 9 S 172 26, 0 E Port-Lloyd (île du Bonin) (Colonnade de Basal,é) 27. 4,2 N 136.51,3 E Coveture, Océan Glacial arctique à bord du Fram 85.55,3 N 28. E TABLES DIVERS LIEUX (suite). VALEURS OBSERVÉES. E l'ÉQUIPEURS. 979-978 980.002 979.985 -+17 Defforges. 980.083 980.019 979.990 -49 Marine autrichienne. 978.985 978.984 978.727 -+25 Preston. 980.013 980.019 979.990 -4 Marine autrichienne. 979-978 979 979 979-985 + 74 Marine autrichienne. 979.046 979.462 979.110 -+34 Lfitelie. 171 34 Expédition Nansen. La petite correction A = 1,32 cos2 L qui dépend de la latitude L et s'ajoute à la somme des températures est donnée par la Table II. Les nombres de la Table I donnent, avec l'argument B, les valeurs
O Callao (Pérou) (Magasin de la Compagnie Anglo-Américaine des pétroles) 11. 4,1 S 0 J Honolulu (Maison Kapuaiwa) 21. 18,1 160. 12,0 0 Melbourne Observatoire. 37.49,9 S 142.38,3 E Auckland (Consulat d'Allemagne), 36. 50, 9 S 172 26, 0 E Port-Lloyd (île du Bonin) (Colonnade de Basal,é) 27. 4,2 N 136.51,3 E Coveture, Océan Glacial arctique à bord du Fram 85.55,3 N 28. E TABLES DIVERS LIEUX (suite). VALEURS OBSERVÉES. E l'ÉQUIPEURS. 979-978 980.002 979.985 -+17 Defforges. 980.083 980.019 979.990 -49 Marine autrichienne. 978.985 978.984 978.727 -+25 Preston. 980.013 980.019 979.990 -4 Marine autrichienne. 979-978 979 979 979-985 + 74 Marine autrichienne. 979.046 979.462 979.110 -+34 Lfitelie. 171 34 Expédition Nansen. La petite correction A = 1,32 cos2 L qui dépend de la latitude L et s'ajoute à la somme des températures est donnée par la Table II. Les nombres de la Table I donnent, avec l'argument B, les valeurs de l'expression qui représente l'altitude d'une station, en supposant que le baromètre marque 760 mm au niveau de la mer, que l'air est à zéro et qu'on opère sous la latitude de 45°. La différence de niveau A' - A qui correspond aux pressions observées B, B' dépend surtout de B ; elle est pratiquement indépendante de log B ; elle est pratiquement indépendante de toute hypothèse sur l'état du baromètre au niveau de la mer; elle offre donc plus de certitude que l'altitude absolue A qui se déduit d'une observation isolée. On peut toutefois obtenir une altitude absolue un peu plus exacte, lorsqu'on connaît à peu près la pression atmosphérique au niveau de la mer, pour la région du globe et l'époque de l'année où l'observation isolée a été faite, car on peut alors calculer cette altitude comme une différence de niveau, avec la pression connue B et la pression observée B'. On suppose ici que le baromètre a été réduit à zéro, en prenant 0,0001634 pour la différence des coefficients de dilatation du mercure et du laiton (voir p. 157). Si cette réduction n'a pas été faite, il suffit d'ajouter à la différence A' - A la correction
B ; elle est pratiquement indépendante de log B ; elle est pratiquement indépendante de toute hypothèse sur l'état du baromètre au niveau de la mer; elle offre donc plus de certitude que l'altitude absolue A qui se déduit d'une observation isolée. On peut toutefois obtenir une altitude absolue un peu plus exacte, lorsqu'on connaît à peu près la pression atmosphérique au niveau de la mer, pour la région du globe et l'époque de l'année où l'observation isolée a été faite, car on peut alors calculer cette altitude comme une différence de niveau, avec la pression connue B et la pression observée B'. On suppose ici que le baromètre a été réduit à zéro, en prenant 0,0001634 pour la différence des coefficients de dilatation du mercure et du laiton (voir p. 157). Si cette réduction n'a pas été faite, il suffit d'ajouter à la différence A' - A la correction -1m, 30 (t + t'), où t, t' sont les températures du baromètre. Ayant ainsi obtenu, à l'aide de la Table I, la valeur approchée (A' - A) de la différence de niveau Z, on en trouvera la valeur définitive en ajoutant la correction de température, qui est le produit de A'-A par 2(T + T' + λ). 1000 Au point de vue de la théorie, il serait plus exact de remplacer le coefficient 18382 par 18451 et le facteur T + T', T' + T 2 1000 ou 0,0004 par 0,00367 (T - t')2, où (T + T)m représente la valeur moyenne de T, augmentée de celle de la correction d'humidité qui dépend du rapport de la tension de la vapeur à la pression totale B. Mais, si l'on réfléchit à l'incertitude que la loi de décroissance, très variable, de la température avec l'altitude introduit dans la détermination des hauteurs, on sera disposé à se contenter, avec Laplace, des nombres empiriques qu'il a adoptés, en négligeant l'humidité et portant le coefficient de dilatation de l'air à 0,004, Type du calcul. Différence de niveau entre Genève et le Mont Blanc (latitude moyenne, 46°), Le 9 août 1844 Bravais et Martins
de A'-A par 2(T + T' + λ). 1000 Au point de vue de la théorie, il serait plus exact de remplacer le coefficient 18382 par 18451 et le facteur T + T', T' + T 2 1000 ou 0,0004 par 0,00367 (T - t')2, où (T + T)m représente la valeur moyenne de T, augmentée de celle de la correction d'humidité qui dépend du rapport de la tension de la vapeur à la pression totale B. Mais, si l'on réfléchit à l'incertitude que la loi de décroissance, très variable, de la température avec l'altitude introduit dans la détermination des hauteurs, on sera disposé à se contenter, avec Laplace, des nombres empiriques qu'il a adoptés, en négligeant l'humidité et portant le coefficient de dilatation de l'air à 0,004, Type du calcul. Différence de niveau entre Genève et le Mont Blanc (latitude moyenne, 46°), Le 9 août 1844 Bravais et Martins ont observé A Genève. Au Mont-Blanc Hauteur du baromètre. B = 72°Cmm,65 B' = 42°Cmm Therm. du baromètre, t = 18°C (t' = 4°C) Thermomètre libre T = 19°C, 3 T' = 7°C En réduisant à zéro, on aurait B = 727,44, B' = 424,34 et la Table I donnerait : pour B' = 424,34 A' = 46 J5 ; pour B = 72,44 A = 34 D' Différence 46,05 Si l'on préfère se servir des pressions observées, la même Table donne : pour B' = 424,65 A' = 466,4 pour B = 72,965 k = 325,4 Différence 4336,0 Ensuite, t t' = 220,8 et 52,8 x 1,3 t = 29,6 Diff. corr. 43,06,4 On a ainsi la première hauteur approchée, a = 43,06,4. Ensuite T + T' = 11°C, et la Table II donne, pour L = 46°, a = 90, 05; la collection de température devient Par conséquent : m a, 43,06,4 Corr. -100,3 z 44,06,7 Cette différence de niveau étant augmentée de 408 m pour l'altitude de l'observatoire de Genève et de 1 m pour la réduction au sommet, on trouve 48,15 m, 7 pour l'altitude du Mont-Blanc. D'après les meilleures déterminations, l'altitude du Mont-Blanc est de
: pour B' = 424,34 A' = 46 J5 ; pour B = 72,44 A = 34 D' Différence 46,05 Si l'on préfère se servir des pressions observées, la même Table donne : pour B' = 424,65 A' = 466,4 pour B = 72,965 k = 325,4 Différence 4336,0 Ensuite, t t' = 220,8 et 52,8 x 1,3 t = 29,6 Diff. corr. 43,06,4 On a ainsi la première hauteur approchée, a = 43,06,4. Ensuite T + T' = 11°C, et la Table II donne, pour L = 46°, a = 90, 05; la collection de température devient Par conséquent : m a, 43,06,4 Corr. -100,3 z 44,06,7 Cette différence de niveau étant augmentée de 408 m pour l'altitude de l'observatoire de Genève et de 1 m pour la réduction au sommet, on trouve 48,15 m, 7 pour l'altitude du Mont-Blanc. D'après les meilleures déterminations, l'altitude du Mont-Blanc est de 4810 m. L'approximation obtenue en 1844 est donc très remarquable; une erreur de 20 m n'aurait été que fort naturelle. En effet, le calcul a été fait en prenant pour la température moyenne de la couche d'air de 44°C la demi-somme des températures observées en bas et en haut; une erreur de 1°C, très admissible, pourrait expliquer une erreur de 1 m' sur le résultat. Si, pour calculer la hauteur de la montagne, on n'avait que l'observation du sommet, il faudrait faire une hypothèse sur la pression et la température au niveau de la mer. En prenant H = 760 m, la Table I donne A = 0 et, avec B1 = 4 A' - 425,5. C'est la première hauteur approchée. On a ici R = 336 et, en admettant que la température de l'air augmente, avec la pression, de 90 pour 100, l'accroissement est de 504, 1 ; par conséquent, En ajoutant 1 m pour la réduction au sommet, on aurait Z = 790,3 m. Cette altitude est un peu trop faible; on arriverait à 48,75 m avec = -0,12. Mais l'incertitude de la valeur de H étant de quelques millimètres et celle de la température T de quelques
erreur de 1°C, très admissible, pourrait expliquer une erreur de 1 m' sur le résultat. Si, pour calculer la hauteur de la montagne, on n'avait que l'observation du sommet, il faudrait faire une hypothèse sur la pression et la température au niveau de la mer. En prenant H = 760 m, la Table I donne A = 0 et, avec B1 = 4 A' - 425,5. C'est la première hauteur approchée. On a ici R = 336 et, en admettant que la température de l'air augmente, avec la pression, de 90 pour 100, l'accroissement est de 504, 1 ; par conséquent, En ajoutant 1 m pour la réduction au sommet, on aurait Z = 790,3 m. Cette altitude est un peu trop faible; on arriverait à 48,75 m avec = -0,12. Mais l'incertitude de la valeur de H étant de quelques millimètres et celle de la température T de quelques degrés, on voit facilement qu'une altitude obtenue de cette manière peut très bien être en erreur de plus de 50 m. Il faut donc, autant que possible, appuyer les déterminations barométriques des hauteurs sur des observations simultanées, faites dans une station peu élevée. Les Tables que nous donnons ici pour le calcul des hauteurs supposent que les observations ont été faites avec un baromètre à mercure. Le coefficient 18382 a été obtenu en augmentant de 1 celui de Ramond et de Laplace (18336), pour tenir compte de la diminution de la pesanteur dans la verticale, qui modifie la longueur de la colonne mercurielle. Mais cette correction n'est plus justifiée lorsqu'on fait usage de baromètres anéroïdes ou d'hypsomètres. Dans ces cas, les nombres A doivent être réduits de 1. L'hypsomètre ou thermomètre à eau bouillante fait connaître la pression atmosphérique par la température de la vapeur. L'usage de cet instrument se recommande par la facilité du transport. Il y a aussi lieu de remarquer que le point d'ébullition de l'eau s'abaisse assez régulièrement de 1° C. pour 300 m d'altitude, ce qui permet de marquer directement sur la tige du thermomètre les altitudes. Voici d'ailleurs quelques valeurs de la température d'ébullition
le calcul des hauteurs supposent que les observations ont été faites avec un baromètre à mercure. Le coefficient 18382 a été obtenu en augmentant de 1 celui de Ramond et de Laplace (18336), pour tenir compte de la diminution de la pesanteur dans la verticale, qui modifie la longueur de la colonne mercurielle. Mais cette correction n'est plus justifiée lorsqu'on fait usage de baromètres anéroïdes ou d'hypsomètres. Dans ces cas, les nombres A doivent être réduits de 1. L'hypsomètre ou thermomètre à eau bouillante fait connaître la pression atmosphérique par la température de la vapeur. L'usage de cet instrument se recommande par la facilité du transport. Il y a aussi lieu de remarquer que le point d'ébullition de l'eau s'abaisse assez régulièrement de 1° C. pour 300 m d'altitude, ce qui permet de marquer directement sur la tige du thermomètre les altitudes. Voici d'ailleurs quelques valeurs de la température d'ébullition H et de l'écart (dol) qui correspondent à des divisions de l'échelle des altitudes : A H 100° H m o o 3000 89,80 10,20 3500 88,17 11,83 4000 86,55 13,45 4500 84,95 15,05 5000 83,36 16,64 5500 81,79 18,21 6000 80,20 19,77 7000 77,17 22,83 Une Table hypsométrique, calculée pour les dixièmes de degré, fait partie de nos Tables pour le calcul des hauteurs (Paris, Gauthier-Villars). TABLE I Altitudes approchées (argument BAROMETRQUE) B A 215 90,50,3 216 90,1 7 217 90,85 218 90,40 7 219 90,05 8 220 89,70 9 221 89,35 10 222 89,00 11 223 88,65 12 224 88,30 13 225 88,00 14 226 87,70 15 227 87,35 16 228 87,05 17 229 86,75 18 230 86,50 19 231 86,30 20 232 86,15 21 233 85,95 22 234 85,80 23 235 85,65 24 236 85,50 25 237 85,40 26 238 85,30 27 239 85,25 28 240 85,20 29 241 85,15 30 242 85,10 31 243 85,05 32 244 85,00 33 245 84,95 34 246 84,90 35 247 84,85 36 248 84,80 37 249 84,75 38 250 84,70 39 251 84,65 40 252 84,60 41 253 84,55 42 254 84,50 43 255 84,45 44 256 84,40 45 257
pour les dixièmes de degré, fait partie de nos Tables pour le calcul des hauteurs (Paris, Gauthier-Villars). TABLE I Altitudes approchées (argument BAROMETRQUE) B A 215 90,50,3 216 90,1 7 217 90,85 218 90,40 7 219 90,05 8 220 89,70 9 221 89,35 10 222 89,00 11 223 88,65 12 224 88,30 13 225 88,00 14 226 87,70 15 227 87,35 16 228 87,05 17 229 86,75 18 230 86,50 19 231 86,30 20 232 86,15 21 233 85,95 22 234 85,80 23 235 85,65 24 236 85,50 25 237 85,40 26 238 85,30 27 239 85,25 28 240 85,20 29 241 85,15 30 242 85,10 31 243 85,05 32 244 85,00 33 245 84,95 34 246 84,90 35 247 84,85 36 248 84,80 37 249 84,75 38 250 84,70 39 251 84,65 40 252 84,60 41 253 84,55 42 254 84,50 43 255 84,45 44 256 84,40 45 257 84,35 46 258 84,30 47 259 84,25 48 260 84,20 49 261 84,15 50 262 84,10 51 263 84,05 52 264 84,00 53 265 83,95 54 266 83,90 55 267 83,85 56 268 83,80 57 269 83,75 58 270 83,70 59 271 83,65 60 272 83,60 61 273 83,55 62 274 83,50 63 275 83,45 64 276 83,40 65 277 83,35 66 278 83,30 67 279 83,25 68 280 83,20 69 281 83,15 70 282 83,10 71 283 83,05 72 284 83,00 73 285 82,95 74 286 82,90 75 287 82,85 76 288 82,80 77 289 82,75 78 290 82,70 79 291 82,65 80 292 82,60 81 293 82,55 82 294 82,50 83 295 82,45 84 296 82,40 85 297 82,35 86 298 82,30 87 299 82,25 88 300 82,20 89 301 82,15 90 302 82,10 91 303 82,05 92 304 82,00 93 305 81,95 94 306 81,90 95 307 81,85 96 308 81,80 97 309 81,75 98 310 81,70 99 311 81,65 100 312 81,60 101 313 81,55 102 314 81,50 103 315 81,45 104 316 81,40 105 317 81,35 106 318 81,30 107 319 81,25 108 320 81,20 109 321 81,15 110 322 81,10 111 323 81,05 112
274 83,50 63 275 83,45 64 276 83,40 65 277 83,35 66 278 83,30 67 279 83,25 68 280 83,20 69 281 83,15 70 282 83,10 71 283 83,05 72 284 83,00 73 285 82,95 74 286 82,90 75 287 82,85 76 288 82,80 77 289 82,75 78 290 82,70 79 291 82,65 80 292 82,60 81 293 82,55 82 294 82,50 83 295 82,45 84 296 82,40 85 297 82,35 86 298 82,30 87 299 82,25 88 300 82,20 89 301 82,15 90 302 82,10 91 303 82,05 92 304 82,00 93 305 81,95 94 306 81,90 95 307 81,85 96 308 81,80 97 309 81,75 98 310 81,70 99 311 81,65 100 312 81,60 101 313 81,55 102 314 81,50 103 315 81,45 104 316 81,40 105 317 81,35 106 318 81,30 107 319 81,25 108 320 81,20 109 321 81,15 110 322 81,10 111 323 81,05 112 324 81,00 113 325 80,95 114 326 80,90 115 327 80,85 116 328 80,80 117 329 80,75 118 330 80,70 119 331 80,65 120 332 80,60 121 333 80,55 122 334 80,50 123 335 80,45 124 336 80,40 125 337 80,35 126 338 80,30 127 339 80,25 128 340 80,20 129 341 80,15 130 342 80,10 131 343 80,05 132 344 80,00 133 345 79,95 134 346 79,90 135 347 79,85 136 348 79,80 137 349 79,75 138 350 79,70 139 351 79,65 140 352 79,60 141 353 79,55 142 354 79,50 143 355 79,45 144 356 79,40 145 357 79,35 146 358 79,30 147 359 79,25 148 360 79,20 149 361 79,15 150 362 79,10 151 363 79,05 152 364 79,00 153 365 78,95 154 366 78,90 155 367 78,85 156 368 78,80 157 369 78,75 158 370 78,70 159 371 78,65 160 372 78,60 161 373 78,55 162 374 78,50 163 375 78,45 164 376 78,40 165 377 78,35 166 378 78,30 167 379 78,25 168 380 78,20 169 381 78,15 170 382 78,10 171 383 78,05 172 384 78,00 173 385 77,95 174 386 77,90 175 387 77,85 176 388 77,80 177 389 77,75 178 390 77,70
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