jeanflop/post-ocr-correction huggingface dataset:
O. S. en fonction de la tension appliquée et pour des niveaux d'éclairements quelconques. L'expérience confirme la validité de la théorie élaborée. Différents auteurs ont étudié l'influence de la lumière sur les caractéristiques C (V) haute fréquence de structure M. O. S. soit qualitativement Ce), e)], soit quantitativement (3). Cependant, il se dégage des articles correspondants une imprécision sur les phénomènes du premier ordre et les formulations demeurent complexes. L'objet de cette Note est de présenter une théorie simplifiée qui sera vérifiée expérimentalement. À l'équilibre thermodynamique en zone d'appauvrissement et d'inversion, il est possible de considérer la capacité haute fréquence
d'inversion, il est possible de considérer la capacité haute fréquence CT de la structure comme l'association de la capacité de l'oxyde Co et de la capacité de transition associée à la région de déplétion que l'on admettra d'épaisseur W et dépourvue de porteurs mobiles (approximations de Schockley) : A, e, N, Os représentent respectivement l'aire de l'échantillon, la permittivité absolue du substrat (silicium), le dopage et le potentiel de surface. Ce dernier est relié au potentiel appliqué V par l'équation de neutralité de charges intégrée sur l'ensemble de la structure : uT, q représentent la tension thermodynamique et la charge
: uT, q représentent la tension thermodynamique et la charge élémentaire. n, p étant les densités d'électrons et de trous en volume toujours à l'équilibre thermodynamique. Supposons maintenant la capacité soumise à un éclairement suffisamment pénétrant pour considérer la génération comme uniforme; on admettra, en outre, un accroissement identique de porteurs en volume : h = p et l'on posera comme Pierret et Sah (3) : R représente directement le niveau d'injection lumineuse. L'effet de la lumière a pour propriété principale de modifier la densité de porteurs n et p en volume : n = n+W|R, p = p +n,-R.
en volume : n = n+W|R, p = p +n,-R. Il est possible de reprendre les relations (1) et (2) sous éclairement, en considérant les valeurs hors d'équilibre CT, C, W, Os : De ces relations, il est donc possible de déduire C (V) sous éclairement et ceci quel que soit le niveau d'éclairement et le dopage. On peut obtenir cependant des expressions approchées dans certains cas; en particulier, pour un semi-conducteur franchement extrinsèque et sous faible éclairement. Ces relations sont valables pour une tension V quelconque en zone d'appauvrissement ou d'inversion. Si on examine le cas asymptotique d'inversion franche,
ou d'inversion. Si on examine le cas asymptotique d'inversion franche, on sait qu'en obscurité, on atteint la valeur maximale Osm du potentiel de surface pour une valeur égale au double du potentiel de Fermi Of : Sous éclairement, on écrira cette relation en faisant intervenir cette fois-ci les pseudoniveaux de Fermi (3) : OFN et Cpp étant fonctions du niveau R d'éclairement : VERIFICATION EXPÉRIMENTALE. Afin de comparer les courbes théoriques et expérimentales, il est nécessaire d'opérer une coïncidence des échelles en ordonnée, la valeur de R ne pouvant être connue qu'à un coefficient multiplicatif près. Comme certains auteurs (3),
connue qu'à un coefficient multiplicatif près. Comme certains auteurs (3), on posera, en zone d'inversion : ce qui est encore égal à Pour un taux de dopage constant, donc pour une valeur de Of on mesurera Cr et Cr en zone d'inversion d'où R par les relations précédentes. Par cette méthode, on a tracé les courbes théoriques et reporté les points expérimentaux sur un même graphique en zone d'appauvrissement et d'inversion de la structure (fig. 1). Fig. 1 Fig. On observe que, mis à part le décalage en abcisse que l'on attribue habituellement à la présence des états de surface
l'on attribue habituellement à la présence des états de surface et des charges fixes dans l'oxyde, les résultats théoriques et expérimentaux sont en bon accord. Le tracé de [(co/cT)-1]2 en zone d'inversion (fig. 2), en fonction du niveau d'éclairement exprimé en valeurs logarithmiques, indique une loi sensiblement linéaire à partir d'un certain niveau. La théorie justifie ce résultat. En effet, d'après la relation (3), il est possible d'admettre une loi linéaire avec les inégalités suivantes : ce qui peut s'exprimer en termes de perturbation de porteurs : les minoritaires sont fortement perturbés, cependant, les majoritaires demeurent sensiblement non perturbés :
fortement perturbés, cependant, les majoritaires demeurent sensiblement non perturbés : c'est l'hypothèse classique de faible injection. (*) Séance du 4 février 1974. (1) J. GROVALET et C. JUND, Influence of illumination on M. L S. capacitances in the strong inversion layer (1. E. E. E. trans. on Electron Devices, ED 14 n° 11, novembre 1967). (2) HIROSHI OKAMOTO, Impedance measurements of the illuminated metal SiO2-Si diodes (/. E. E.E. Trans. on Electron Devices, ED 17, n° 1, janvier 1970). (3) R. F. PIERRET et C. T. SAH, Quantitative analysis of the effects of steady state illumination on the M. O.
the effects of steady state illumination on the M. O. S. capacitor (Solid State Electronics, 23, mars 1970). (4) A. S. GROVE, Physics and technology of semiconductor devices, John Wiley and Sons, New York, 1967. Laboratoire de Semi-conducteurs, École Nationale Supérieure d'Electrotechnique, d'Électronique, d'Informatique et d'Hydraulique, 2, rue Charles-Camichel, 31071 Toulouse. SISMOLOGIE THÉORIQUE. Problème direct et inverse de diffraction d'une onde élastique par une zone perturbée sphérique. Compléments. Note (*) de M. Pierre C. Sabatier, présentée par M. Jean Coulomb. Le problème direct est traité dans sa généralité. Le problème inverse est traité pour l'onde de moment angulaire nul. Nous
inverse est traité pour l'onde de moment angulaire nul. Nous reprenons le problème traité dans une Note précédente e) avec les mêmes notations, mais la rigidité kt varie dans la zone perturbée [g = g (R)] et est égale à n0 pour R > b. L'équation d'un petit mouvement u est Posons ©/ (/ * 0) et W, sont les coefficients des développements des contraintes tangentielles (PRO) et radiales (PRR) appliquées à une surface R = Cte, et sont donc continues, ainsi que Ot et àtl, même si le milieu est seulement presque continu. Laissons tout d'abord de côté l'onde
est seulement presque continu. Laissons tout d'abord de côté l'onde partielle de moment angulaire nul (/ = 0). À partir de w, (R) pris pour R = 8 on déduit w, (R > e) par l'équation de Volterra : Dans un intervalle de valeurs de R où 1, n et p ne varient pas, S est nul. Séparons p u en grad P+rot £ , où E est un vecteur dont la seule y-composante, E, est non nulle, et décomposons P (R, 0) et Y, (R, 0) comme les déplacements On déduit de (1) les relations, valables pour X, p,
On déduit de (1) les relations, valables pour X, p, JI. indépendants de R : La continuité de 0t', 01, 0', 0 et les relations (3), permettent de relier w, au vecteur p, de composantes (d/dR) 1:" R-1 El, (d/dR) n/5 R-1 n" par une relation linéaire bijective Nous n'avons pas la place de donner ici les matrices K, et Xi 1, dont les formes explicites sont relativement simples (K" par exemple, dépend linéairement de R2). Supposons maintenant qu'il existe une boule, si petite soit-elle, de centre 0 et de rayon e, à l'intérieur de laquelle 1, n et p
rayon e, à l'intérieur de laquelle 1, n et p sont constantes. Les arguments de continuité de la Note précédente permettent d'affirmer que El et II, sont nécessairement solutions régulières de (3) donc, pour R < e, de la forme 4, Eo et wf, où Eo et IIo sont des solutions régulières de (3) normalisées d'une certaine façon, par exemple j, (A:(10) R) et j, (A:[>0) R) [l'indice haut (0) indique la valeur dans la boule (0, e)]. Le vecteur p, (E) est alors relié au vecteur h, de composantes ;" ;" lqi, 11, par la relation linéaire p, (E)
;" ;" lqi, 11, par la relation linéaire p, (E) = pO (s) h" où pf est la matrice diagonale de composantes (dldr) Elo, -R -11:?, (djdR) 11°, R-1 11° Le résolvant de (2) permet de relier w, (b) à w, (s) par la relation linéaire où H, (b, E) est formellement l'exponentielle de l'intégrale de x-1 M (x). En appliquant les relations linéaires ainsi obtenues et les relations (4) aux points e et b, on construit des fonctions réelles, dérivables, oc (R), p (R), y (R), 3 (R), telles que pour R b : Pour déterminer les potentiels pour
que pour R b : Pour déterminer les potentiels pour R b, remarquons que le raisonnement de la Note précédente peut être repris pour le potentiel des ondes de compression, sauf que le taux il, de partage ondes sortantes/ondes entrantes, égal à exp [2 i SJ précédemment, est ici à déterminer. Pour cela, écrivons que l'onde S est asymptotique à une onde sortante, donc que S, doit, pour R b, être proportionnel à R 1/2 [(^/2) ki]1/2 Hj+^/2) (kt R), fonction que nous noterons plus simplement St (R), Il résulte alors des relations (6) que Ç,j111 est un nombre complexe
alors des relations (6) que Ç,j111 est un nombre complexe entièrement déterminé par (7), et donc II, (b)/II j (b) aussi, ce qui détermine il, (j il, < 1). Nous avons là une situation bien connue en théorie des collisions : une voie d'entrée, deux voies de sortie dont l'une identique à la voie d'entrée; l'influence de la voie de « réaction » (ici la voie 2) sur l'ensemble des voies de « diffusion » (voies P) se traduit par une absorption. Dans ce problème d'interaction tronquée, la très rapide convergence à zéro, pour 1 -> oo, du facteur de
convergence à zéro, pour 1 -> oo, du facteur de pénétration assure (un peu moins rapidement que dans le cas liquide), la convergence de toutes les séries écrites. Notons que si le milieu est complètement non perturbé, ou bien si p. est partout nul, P et y sont nuls, la voie E et les voies P ne sont pas couplées, rien n'apparaît dans la voie E et 111 = 1. Venons-en maintenant à l'onde de moment angulaire nul (/ = 0). Le potentiel des ondes P est traité comme la Note précédente et il n'y a pas d'onde S. Le
Note précédente et il n'y a pas d'onde S. Le déphasage ô0 est donné directement par le comportement asymptotique de la solution régulière de l'équation. Dans le cas où X, |i, p sont deux fois dérivables et à dérivée seconde presque continue, la solution de (8) est également la solution continue et à dérivée continue de. L'équation (8) montre que si co2 est négatif, et pour une solution régulière, 910 (b) et 0'o (b) sont de même signe. Introduisons la fonction no (R) pour R > b. (djdR) (R II0) et no sont alors de même signe au point b,
et no sont alors de même signe au point b, et il n'existe donc pas d'état lié. Donc la méthode de Gelfand-Levitan ou celle de Martenko permettent de construire Wo (t) à partir de 60 (m) (avec les mêmes restrictions que dans la Note précédente). En conclusion le problème direct est entièrement résolu par le calcul des déphasages, le problème inverse à partir de bo (co) n'est (presque) bien posé que pour la fonction W0 (T) et donc sous-déterminé pour X, u, p (sauf si l'on connaît a priori deux relations entre ces trois fonctions). Notons enfin que le problème
relations entre ces trois fonctions). Notons enfin que le problème direct peut être traité dans le cas stratifié par applications répétées de la relation (4) aux intercouches successifs. Dans le cas particulier d'une inclusion sphérique à paramètres constants, on retrouve ainsi les résultats donnés par exemple par Kuster. Ce travail a été effectué dans le cadre de la R. C. P. n° 264 : « Problèmes inverses ». Séance du 21 janvier 1974. P. C. SABATIER, Comptes rendus, 278, série B, 1974, p. 545. Université des Sciences et Techniques du Languedoc, Laboratoire de Physique mathématique, place Eugène-Bataillon, 34000 Montpellier. ASTROPHYSIQUE.
Languedoc, Laboratoire de Physique mathématique, place Eugène-Bataillon, 34000 Montpellier. ASTROPHYSIQUE. Le spectre de la comète Kohoutek 1973f e. Note de M. Charles Fehrenbach, Membre de l'Académie et Mme Yvette Andrillat. À l'Observatoire de Haute Provence, une trentaine de spectres ont été obtenus de 3 070 à 8 750 Å. Ils montrent les émissions cométaires classiques de C2, CN, CH, NH, OH, NH2, C3, des raies D de Na I et un continu relativement faible. On identifie CO+, CO+ et OH+ dans les spectres de la queue. Une excellente résolution de la bande 3 883 Å de CN a été obtenue.
la bande 3 883 Å de CN a été obtenue. Jusqu'à ce jour, une quarantaine de photographies de la comète Kohoutek ont déjà été obtenues à l'Observatoire de Haute Provence dont une dizaine correspondant à la période avant le passage au périhélie le 28 décembre 1973. La photographie la plus spectaculaire obtenue le 10 janvier 1974 montre une belle structure de la queue. Les jours suivants, cette forme tourmentée a fait place à une queue rectiligne, étroite, présentant parfois quelques cassures à peine visibles. La queue de poussières est faible, peu importante et se superpose en grande partie à la
peu importante et se superpose en grande partie à la queue de gaz. Il est intéressant de noter que, lors de son passage à proximité du Soleil, cette comète non périodique, a perdu relativement peu de poussières. Cette constatation est d'ailleurs confirmée par l'examen des spectres qui révèlent un continuum, dû à la diffusion de la lumière solaire par les poussières, relativement peu intense. Nous avons complété nos observations photographiques par des observations spectrographiques effectuées avec divers spectrographes montés aux télescopes de 80, 120, 152 et 193 cm de l'Observatoire de Haute Provence. Le domaine spectral étudié s'étend de 3
de Haute Provence. Le domaine spectral étudié s'étend de 3 070 à 8 750 Å et différentes dispersions de 4 à 230 Å.mm-1 ont été utilisées. Nous avons obtenu une trentaine de spectres qui montrent les émissions cométaires classiques dues à C2, CN, CH, NH, OH, NH2, C3 (pl. 1 et II). Sur les spectres à faible dispersion, le fond continu de la tête est bien visible. La connaissance de la répartition énergétique spectrale dans ce continu et de sa variation éventuelle en fonction de la distance de la comète au Soleil fournira des renseignements sur l'éjection des poussières. Le
au Soleil fournira des renseignements sur l'éjection des poussières. Le but essentiel de notre programme d'observation est, d'une part l'étude des régions de l'ultraviolet et du proche infrarouge pour lesquelles on possède généralement peu d'observations et, d'autre part, l'étude à haute résolution des bandes moléculaires les plus intenses de C2, CN, C3. Dans l'ultraviolet (pl. I), les bandes de vibration (0-0) et (1-1) du système A2 Π - X2 Σ of OH sont bien visibles. On identifie respectivement les composantes : 3 079, 3 084, 3 086, 3 090, 3 094, 3 096 Å et 3 135, 3 138, 3
094, 3 096 Å et 3 135, 3 138, 3 148, 3 150 Å. La confrontation de nos données optiques avec les résultats obtenus dans le domaine radioélectrique à Nançay est importante car elle permettra de préciser le mécanisme de pompage par le rayonnement ultraviolet solaire mis en jeu. Dans la région du proche infrarouge photographique jusqu'à 8 750 Å, les premières observations de comètes sont relativement récentes puisqu'elles datent de 1948. Jusqu'à maintenant, cinq comètes seulement ont été étudiées dans ce domaine spectral. Pourtant, on y trouve de nombreuses émissions parmi lesquelles plusieurs bandes de NH2 et surtout les
émissions parmi lesquelles plusieurs bandes de NH2 et surtout les bandes (2-0) et (3-1) respectivement à 7 900 et 8 100 Å du système rouge de CN qui n'ont été identifiées de façon certaine qu'en 1957 par Swings, Dufay et Haser dans la comète Mrkos 1957. Il est important d'obtenir le rapport de leur intensité à celle de la bande (0-0) du système violet à 3 883 Å. Bien que le mécanisme d'émission de ces bandes par fluorescence soit connu, il existe encore un désaccord entre les valeurs observées et théoriques de ce rapport. Sur nos spectres, des bandes (2-0)
théoriques de ce rapport. Sur nos spectres, des bandes (2-0) et (3-1) sont présentes avant et après le passage au périhélie (pl. II A). La bande (4-2) soupçonnée sur un spectre du 6 décembre 1973 est difficile à confirmer car, bien plus faible, elle se distingue mal du continuum fort intense sur nos spectres des 12 et 14 janvier 1974. De nombreuses et fortes émissions dues à NH2 sont également visibles mais on constate que leur étendue est limitée à la région de la tête de la comète tandis qu'au contraire, celles de CN débordent largement du continuum. Au-delà de
contraire, celles de CN débordent largement du continuum. Au-delà de 5 700 Å, quelques bandes de C2 sont visibles, mais nous ne retrouvons pas la bande (6-10) à 7 083 Å faible et peu visible sur notre spectre du 6 décembre 1973. Nos observations à haute résolution portent principalement sur les bandes de C3 à 4050 Å et CN à 3 883 Å. L'excitation de C3 est probablement due à un mécanisme de fluorescence. Pour le préciser, il est indispensable d'obtenir la structure rotationnelle des bandes intenses. Pour cela, nous avons obtenu un spectre à 20 Å.mm -1 au spectrographe
avons obtenu un spectre à 20 Å.mm -1 au spectrographe du foyer coudé du télescope de 152 cm. La haute résolution du spectre d'une part, et la faiblesse du continuum sous-jacent d'autre part, permettent de voir un grand nombre de composantes d'émission et de faire ainsi, une étude détaillée de ces bandes de Swings. TABLEAU Bande de CO+ présentes dans le spectre de la queue de la comète Kohoutek 1973 f (de 3 850 à 5 100 Å) x v'-v 5072-5048. (1-1) 4911-4879. (0-0) 4866-4835. (3-2) 4711-4683. (2-1) 4568-4544. (1-0) x v'-v" 4 518. (4-2) 4274-4251. (2-0) 4231-4209. (0-1) 4
x v'-v" 4 518. (4-2) 4274-4251. (2-0) 4231-4209. (0-1) 4 024-4 002. (3-0) Quant à la bande (0-0) du système violet de CN à 3 883 Å, c'est la plus intense de tout le spectre. Nous l'avons observée à 12 Å.mm -1. La résolution des bandes P et R est excellente et on peut dénombrer les composantes jusqu'à P 20 et R 24. On constate sur ce spectre l'absence de continuum. L'examen des différentes raies de rotation montre pour chaque une d'entre elles des variations d'intensité le long de la raie. Cette remarque suggère qu'il peut s'agir soit d'une rotation
raie. Cette remarque suggère qu'il peut s'agir soit d'une rotation de la tête de la comète, soit d'une éjection radiale de molécules à partir du noyau. L'étude des spectres à grande résolution et leur comparaison avec ceux d'autres comètes, permettraient de déceler éventuellement des mouvements de gaz dans la tête de la comète. Enfin, nous avons obtenu un certain nombre de spectres de la queue de la comète avant et après son passage au périhélie dans la région spectrale 3 850-5 100 Å (pl. II B). Le 28 décembre 1973, le spectre le mieux posé a été pris à 7
le spectre le mieux posé a été pris à 7 minutes d'arc du noyau et montre avec netteté de nombreuses bandes de la molécule CO+ dont nous donnons la liste : toutes les bandes qu'on pouvait attendre dans cette région sont effectivement observées : celles du système A2n-X2S et la bande (0-1) du système Baldet-Johnson B2E-A2n (voir tableau). En plus, le système violet de CN vers 3 883 Å, assez intense, est présent ainsi que celui vers 4 216 Å, plus faible mais bien visible. Deux raies posent des problèmes d'identification : 4 109 Å, assez faible, que nous n'avons
d'identification : 4 109 Å, assez faible, que nous n'avons pas pu identifier, et 4 238 Å due sans doute à la molécule CH+ dont l'extension en dehors de la tête est souvent observée. Le spectre obtenu le 25 novembre, avant le passage au périhélie, est moins posé et montre seulement les bandes les plus intenses du système de CO+; les autres sont à la limite de la perception. De plus, ce spectre montre la bande N à 3 914 Å. Elle est probablement due à la lumière crépusculaire, la comète étant photographiée à ce moment-là, dans les lueurs de
comète étant photographiée à ce moment-là, dans les lueurs de l'aurore. Ces clichés ont été pris par Y. Georgelin au foyer coudé du télescope de 152 cm, avec un spectrographe à tube image de dispersion 125 Å.mm -1. Les temps de pose variables ont atteint 30 mn : dans ces conditions, les raies du mercure de l'éclairage des villes voisines sont extrêmement intenses. Les spectres de la tête de la comète obtenus les 16 et 17 janvier à la dispersion de 67 Å.mm -1 montrent également le spectre de la queue sur une étendue de 2 minutes d'arc environ, au-delà
queue sur une étendue de 2 minutes d'arc environ, au-delà du noyau; on retrouve les émissions précédentes. Dans le domaine 3 075-3 850 Å, on identifie de plus : les bandes (5-0) et (4-0) du système A2n-X2S de CO+, respectivement à 3 580-3 584-3 601 Å et 3 781-3 801 Å. Par ailleurs, les bandes des molécules CO2 et OH+ sont présentes, telles : les transitions principales de CO2 à 3 503-3 511 Å (0-0), 3 548 Å (2-2) et 3 663-3 675 Å (0-1); la bande (0-0) du système A3n-X3S de OH+ à 3 566-3 572 Å (0-0) ;
A3n-X3S de OH+ à 3 566-3 572 Å (0-0) ; les autres raies (0-0) de OH+ sont mélangées avec CO2 et CO+. La plupart de ces spectres ont été obtenus il y a très peu de temps et leur étude est à peine abordée. Par leur qualité et leur nombre, leur mesure détaillée faite en commun avec les astronomes de Liège fournira une grande quantité d'informations. Déjà, cette étude préliminaire montre l'intérêt des observations photographiques et spectrophotométriques de la comète Kohoutek effectuées à l’Observatoire de Haute Provence. Séance du 18 février 1974. Toutes les observations ont été faites à l’Observatoire
février 1974. Toutes les observations ont été faites à l’Observatoire de Haute Provence (C. N. R. S.). CH. FEHRENBACH et Y. ANDRILLAT, Comptes rendus, 278, série B, 1974, p. 359. F. BIRAUD et coll., I. A. U. Circular n° 2607, 10 décembre 1973. P. SWINGS et T. L. PAGE, Astrophys. J., 108, 1948, p. 526. P. SWINGS, J. DUFAY et L. HASER, Comptes rendus, 245, 1957, p. 1765. Y. ANDRILLAT, I. A. U, Circular n° 2610, 18 décembre 1973. Observatoire de Haute-Provence, Saint-Michel l’Observatoire 04300 Forcalquier.
L'INFORMATION, DES MÉTÉOROLOGIES, DE LONDRES Londres, 3 h. 50. Un télégramme qui arrive à l'instant de Washington annonce qu'un attentat a été commis dans la capitale des États-Unis contre l'ambassade d'Angleterre. On ne dit pas de quelle nature est cet attentat. Cependant, la dépêche ajoute que Mlle Pauncefote a été légèrement blessée. CHATELERS EN FEU DE NOTRE CORRÉSPONDANT PAR HIER Brest, 4 heures. Un violent incendie vient d'éclater dans les chantiers de construction de navires Kerraudren à Camaret. Un grimpeur navire en construction a été la proie des flammes. Les chantiers sont à peu près détruits, mais une agrégation couvre
chantiers sont à peu près détruits, mais une agrégation couvre ces importantes démolières. La population s'est dévouée pour arrêter les progrès de l'incendie. Un sauveteur, M. Merlaut, est mort. LA POLICE ET LA PRÉVOYANCE D'ALGER Voici le texte du projet de loi que M. Charles Dupuy, président du conseil, vient de déposer sur le bureau de la Chambre au sujet de la réorganisation de la police d'Alger. EXPOSÉ DES MOTIFS Messieurs, Les motifs qui ont fait déroger, à Paris et à Lyon, aux règles ordinaires de la législation municipale sur l'organisation de la police, et qui ont déterminé le législateur
l'organisation de la police, et qui ont déterminé le législateur à placer ce service sous l'autorité directe du préfet, existent également pour la ville d'Alger. La situation de cette ville est bien connue. De récents événements ont trop démontré la nécessité de mettre à la disposition du pouvoir central, au sein de l'agglomération algéroise, une force de police numériquement suffisante, confiante en ses chefs et strictement disciplinée. Le défaut d'une institution de cette nature laisse le représentant du gouvernement à la merci du plus vulgaire incident et l'expose à voir contraint, dès le début d'une bagarre insignifiante, à faire appel