jeanflop/post-ocr-correction huggingface dataset:
de solvant apolaire dissolvant à la fois la chlorophylle et ces phosphates, nous mélangeons une solution de chlorophylle « a » dans l'acétone [celle-ci se complexant très faiblement avec la chlorophylle e)] avec une solution d'orthophosphate acides de sodium et de potassium dans l'eau lourde, elle-même dissoute dans l'acétone. Après évaporation sous vide, le résidu est mis en suspension dans une huile fluide (nujol par exemple) et examiné entre lames d'iodure de césium. Pour éviter tout risque de phéophytinisation au cours de l'évaporation de l'eau lourde et de l'acétone, la solution de départ est tamponnée à pH 7; sa composition
solution de départ est tamponnée à pH 7; sa composition est la suivante : P04H2K (0,3 mole.l-1) + P04HNa2 (0,3 mole.l-1) dans D20. Les spectres de mélanges chlorophylle-phosphate disodique et phosphate monopotassique (partiellement deutériés) ainsi obtenus ne présentent aucune des bandes caractéristiques de l'acétone et de l'eau lourde. Celle-ci est choisie de préférence à l'eau ordinaire; en effet, si des traces de D20 et de HDO restaient dans le mélange final, l'absorption due à la vibration de déformation angulaire de l'eau lourde n'apparaîtrait pas dans la région spectrale examinée. Comme avec les phosphates organiques, on observe la rupture des associations
avec les phosphates organiques, on observe la rupture des associations chlorophylle-chlorophylle (disparition de la bande 1 655 cm-1) (spectre 6); les absorptions caractéristiques des phosphates sont également modifiées. Par analogie avec ce qui est observé avec les phosphates organiques, on peut donc supposer qu'il y a formation de complexes chlorophylle-ions orthophosphates mono ou diacides. Il existe cependant une différence essentielle entre ces orthophosphates et phosphates organiques : l'éclairage provoque l'apparition d'une bande située à 1 670 cm-1, qui s'accompagne d'une réduction importante de l'intensité de la bande due aux vibratrices C = O cétoniques libres (spectres 7). Il faut noter
C = O cétoniques libres (spectres 7). Il faut noter que l'éclairage de la chlorophylle seule ne provoque pas une telle modification de son spectre. Cette bande disparaît après plusieurs heures, lorsque le complexe phosphate-chlorophylle à l'état solide est laissé à l'obscurité; elle doit être due à la création d'une liaison hydrogène (ou deutérium) sur ces vibratrices (C = O. HOPO3 -). Ceci est corroboré par la modification du spectre de l'orthophosphate dans la région 3 300-3 500 cm-1 : le doublet de deux bandes fines observées à 3 378 et 3 440 cm-1 donne un massif très large en
et 3 440 cm-1 donne un massif très large en présence de chlorophylle « a ». En conclusion, on montre que l'interaction orthophosphate mono ou diacide chlorophylle « a » in vitro s'exerce : 1° au niveau du magnésium de la chlorophylle, une liaison entre le magnésium et l'un des atomes d'oxygène de l'orthophosphate prenant naissance aussi bien à l'obscurité qu'à la lumière; 2° au niveau du groupement cétonique en C9, une liaison hydrogène C = O. HOPO4" se formant seulement à la lumière. Séance du 2 janvier 1974. M. HENRY et J. P. LEICKNAM, La nature et les propriétés
HENRY et J. P. LEICKNAM, La nature et les propriétés des liaisons de coordination (Colloques internationaux du C. N. R. S., n° 191, Paris, 1969, p. 317). K. BALLSCHMITTER et J. J. KATZ, J. Amer. Chem. Soc., 91, 1969, p. 2661. J. BOLLE et M. R. DE MAHEAS, Comptes rendus, 263, série D, 1966, p. 434. T. GRAMSTAD, Acta Chem. Scand., 15, 1961, p. 1337. T. GRAMSTAD et S. I. SNAPRUD, Acta Chem. Scand., 16, 1962, p. 999. T. GRAMSTAD et W. J. FUGLEVIK, Acta Chem. Scand., 16, 1962, p. 2368. G. ROLAND, Spectrochim. Acta, 25 A, 1969, p. 1135.
2368. G. ROLAND, Spectrochim. Acta, 25 A, 1969, p. 1135. G. ROLAND et G. DUYCKAERTS, Spectrochim. Acta, 27 A, 1971, p. 975. J.-P. L. et M. H. : Département de Recherche et Analyse; E. R. : Département de Biologie, Centre d’Études nucléaires de Saclay, B. P. n° 2, 91190 Gif-sur-Yvette. PHYSIQUE DES SOLIDES. Cathodoluminescence sur des niveaux d’impuretés dans SbSI à 25 K. Note de MM. Norbert Piccioli et Jean-Michel Besson, présentée par M. Alfred Kastler. La cathodoluminescence visible (hv > 1,5 eV) de SbSI dans sa phase ferroélectrique (T = 25 K) peut être attribuée à la recombinaison radiative
= 25 K) peut être attribuée à la recombinaison radiative à partir de niveaux d’électrons et de trous dans la bande interdite du matériau. GÉNÉRALITÉS. Le sulfoiodure d’antimoine SbSI fait partie du groupe des semiconducteurs ferroélectriques V, VI, VII. Il possède des propriétés photoferroélectriques remarquables, qui entraînent un certain nombre d'effets : variation du point de Curie et décroissance de l’hystérésis thermique (2), sous illumination, par exemple. On peut rendre compte quantitativement de ces propriétés par la présence dans la bande interdite de niveaux de pièges pour les électrons et les trous photoexcités. Ces niveaux de défauts semblent toujours présents
les trous photoexcités. Ces niveaux de défauts semblent toujours présents dans les échantillons de SbSI fabriqués en phase gazeuse. Cependant, ni la nature chimique de ces défauts, ni les sites cristallins qu’ils occupent ne sont encore déterminés bien qu’on ait des indications sur les niveaux d’énergie et le nombre d’états qu’ils occupent dans le cristal. Pour expliquer les effets photoferroélectriques, différents calculs ont été faits, tenant compte des porteurs excités par le rayonnement. En utilisant un développement simple de l’énergie libre du cristal en fonction de la polarisation spontanée au voisinage du point de Curie (4), on peut expliquer ces
voisinage du point de Curie (4), on peut expliquer ces effets avec une concentration d’environ 1018 porteurs/cm3. La variation de la température de transition peut aussi provenir de l’écrantage des champs locaux par les porteurs hors d’équilibre (5), ou du changement de l’interaction ionique dû aux porteurs libres (6), qui peut modifier la fréquence des modes de réseau responsables de la transition. De toute façon, il est indispensable, pour expliquer les propriétés photoferroélectriques, de connaître les paramètres des niveaux de pièges qui participent aux transitions. Ces niveaux ont déjà été étudiés par des méthodes électriques et photoélectriques en particulier par
étudiés par des méthodes électriques et photoélectriques en particulier par les effets de photoconduction et de photodiffusion (8), (9) ou par la mesure de la conductivité thermostimulée (10). Les méthodes de luminescence ont été jusqu’ici très peu employées bien qu’elles puissent donner une mesure directe de l’énergie des niveaux. La photoluminescence due aux recombinaisons dans SbSI à 90 K a été mesurée (11) pour des énergies de photons émis hv < 1,5 eV, mais aucune mesure n’a été faite pour les énergies supérieures. Cette Note présente nos résultats de cathodoluminescence dans le visible pour hv > 1,5 eV (λ <
dans le visible pour hv > 1,5 eV (λ < 0,8 μm) ainsi que l’interprétation des spectres obtenus. MÉTHODE EXPÉRIMENTALE. La source d’électrons est un canon 20 kV, 20 μA de courant crête, fonctionnant en régime d’impulsions. Un cryostat à hélium liquide refroidit un porte-échantillon en cuivre. Le vide commun du canon et du cryostat de l’ordre de 10-7 Torr est assuré par une pompe ionique amorcée par des pompes cryogéniques à zéolithe de façon à éviter la pollution par l’huile. La lumière émise est analysée en polarisation perpendiculaire et parallèle à l’axe C du cristal et le spectre est
parallèle à l’axe C du cristal et le spectre est relevé après dispersions sur un monochromateur simple à réseau. Les impulsions ont une durée de 1 μs, et le signal est reçu par un détecteur synchrone intégrateur « P. A. R. Boxcar » type CW1. La température réelle mesurée sur les échantillons est de 25 K. Les échantillons de SbSI, fabriqués en phase gazeuse se présentent sous la forme d’aiguilles d’une épaisseur de l’ordre du millimètre et d’une longueur de quelques millimètres selon l’axe C. RÉSULTATS ET INTERPRÉTATION. La figure présente les spectres obtenus à 25 K suivant la polarisation
présente les spectres obtenus à 25 K suivant la polarisation de la lumière émise. Les maximums pointés sur les courbes sont : L’intensité relative des deux polarisations n’a qu’une valeur indicative et n’est pas corrigée pour tenir compte du facteur de polarisation du spectromètre ni de la différence d’indice dans SbSI pour une polarisation parallèle ou perpendiculaire à l’axe C. Les deux pics principaux, à 1,72 et 1,78 eV sont séparés par 60 meV, ce qui correspond, en grandeur et en signe au dichroïsme de SbSI dans la région de la bande interdite 60 meV à 87 K (12). D’après
la bande interdite 60 meV à 87 K (12). D’après les calculs de structure de bandes cette séparation peut correspondre à celle des deux bandes de valence supérieures. Les deux maximums correspondent alors à des transitions d’un niveau d’électrons aux bandes de valence. Pour évaluer leur distance à la bande de conduction, on peut prendre une valeur d’environ 2,35 eV à 25 K pour la bande interdite, en extrapolant les valeurs mesurées à 90 K (8), (12). La distance de ce niveau à la bande de conduction (0,6 eV) est en accord avec les valeurs trouvées par conductivité thermostimulée (8).
en accord avec les valeurs trouvées par conductivité thermostimulée (8). D'autre part, le pic à 1,92 eV peut être attribué à une transition d'un niveau de trous vers la bande de conduction, niveau qui se situerait à environ 0,4 eV de la première bande de valence. Cette valeur coïncide bien avec la profondeur des niveaux accepteurs déterminée par les maximums de courant thermostimulé qui est de 0,43 eV (7). CONCLUSION. Ces mesures de cathodoluminescence donnent donc directement les profondeurs des niveaux d'impuretés dans la bande interdite de SbSI contrairement aux résultats obtenus par des méthodes de transport, elles peuvent donner
résultats obtenus par des méthodes de transport, elles peuvent donner des indications sur les symétries des centres d'impuretés et permettent de choisir éventuellement entre les sites de défauts à l'origine de ces niveaux. Laboratoire de Physique des Solides de l'Université de Paris VI, 4, place Jussieu, 75005 Paris. LUMINESCENCE. Étude expérimentale de l'influence de la concentration en cobalt sur la distribution des pièges dans ZnS : Cu, Co. Note de Mmes Marie-Françoise Le Moal-Daire et Françoise Séverin-Rolland, présentée par M. Alfred Kastler. Deux ZnS : Cu, Co, de concentrations en cobalt différant d'un facteur 7, donnent à certaines températures des
cobalt différant d'un facteur 7, donnent à certaines températures des distributions de pièges en apparence très différentes. L'hypothèse de la proportionnalité du nombre de pièges dus au cobalt envers la concentration rend compte aisément de ce résultat. Les produits étudiés correspondent à deux concentrations différentes de l'activateur cobalt pour une même concentration de l'activateur cuivre. L'un noté « phosphor 1 », est un sulfure de zinc activé à 7.10-5 g de cuivre et 5. 10-6 g de cobalt par gramme de substance; l'autre, noté « phosphor 2 », est un sulfure de zinc activé à 7. 10-7 g de cuivre
sulfure de zinc activé à 7. 10-7 g de cuivre et 7. 10-7 g de cobalt par gramme de substance. Nous désignerons dans ce qui suit par k (≈ 7) le rapport des concentrations en cobalt dans ces deux produits. CONDITIONS EXPÉRIMENTALES. Elles sont identiques à celles déjà décrites dans une Note précédente (1). Les études comparatives qui vont suivre sont réalisées à 30, 40, 50 et 60°C. RÉSULTATS EXPÉRIMENTAUX. Pour chaque « phosphor » et à chaque température T, on a tracé point par point la courbe de déclin, décomposé chaque courbe en une somme d'exponentielles et déduit la
décomposé chaque courbe en une somme d'exponentielles et déduit la distribution des pièges Y = f (log T) [Les notations ont été exposées dans (2) et (3)]. La durée de vie T des électrons dans les pièges étant reliée à la profondeur E de ceux-ci par la relation bien connue : log x est fonction linéaire de E et l'on peut passer de la graduation en log T à celle en E dès que l'on connaît la valeur de la constante se. Les distributions obtenues, pour les deux « phosphors » sont représentées dans les figures 1 et 2. Un
» sont représentées dans les figures 1 et 2. Un seul maximum apparaît, pour les deux « phosphors », à 30, 40 et 50°C; mais à 60°C il existe deux maximums distincts pour le « phosphor » 2 et un seul pour le « phosphor » 1. Nous allons essayer de montrer que ce changement d'allure est lié à la variation de la concentration en cobalt. Nous supposerons que : a. dans les deux « phosphors », la distribution des pièges liés au cuivre est la même que celle obtenue avec un ZnS : Cu étudié par ailleurs (3), de
avec un ZnS : Cu étudié par ailleurs (3), de même concentration en cuivre 7.10-5 g par gramme, mais exempt de cobalt; b. en première approximation tout au moins, l'intensité du groupe de pièges liés au cobalt est proportionnelle à la concentration de celui-ci. Dans ces conditions, nous traçons sur un même graphique pour chaque température T : la distribution de l'ensemble des pièges (cuivre + cobalt) du « phosphor » 1; la distribution des pièges liés au cuivre présentée par le ZnS : Cu à la même température; (courbe III); par différence, nous obtenons la distribution des pièges liés
III); par différence, nous obtenons la distribution des pièges liés au cobalt dans le « phosphor » 1 (courbe I) ; nous divisons par k = 7 l'intensité de cette dernière distribution : nous obtenons ainsi la distribution « théorique » des pièges liés au cobalt dans le « phosphor » 2 (courbe II); Fig. 1 et 2. Courbes de distribution des pièges de deux ZnS : Cu, Co à différentes températures. nous superposons à ce groupe la distribution des pièges liés au cuivre, la même que ci-dessus pour le « phosphor » 1 ainsi que pour le produit ZnS
« phosphor » 1 ainsi que pour le produit ZnS : Cu exempt de cobalt; nous obtenons ainsi une distribution « théorique » de l'ensemble des pièges présents dans le « phosphor » 2, (courbe IV), que nous pouvons comparer à la distribution « expérimentale » de la figure 2 (courbe V) (fig. 3 à 6). Le fait remarquable est qu'en procédant de la sorte on trouve bien, pour les distributions relatives à la température 60°C, un seul maximum avec le « phosphor » 1 pour lequel le groupe de pièges liés au cobalt est très fortement prépondérant, et deux
pièges liés au cobalt est très fortement prépondérant, et deux maximums avec le « phosphor » 2 pour lequel les deux groupes sont d'importance comparable. Il apparaît donc que les différences d'allure observées pour ces deux distributions ne correspondent pas à une erreur d'expérience, mais au contraire viennent appuyer la validité de la méthode. Les distributions obtenues aux autres températures étudiées, aussi bien « théoriques » qu' « expérimentales », sont également d'allures identiques. Observons toutefois que si l'on désire étudier particulièrement les pièges liés au cobalt, on doit utiliser de préférence une concentration en cobalt à la fois suffisamment
de préférence une concentration en cobalt à la fois suffisamment élevée Fig. 3 Fig.4 Fig. 5 Fig. 6 Fig. 3 à 6. Étude comparative des distributions des pièges des deux ZnS : Cu, Co à température fixée. Courbe 1 ( ) : Pièges liés au cobalt dans ZnS : Cu, Co « phosphor » 1 ; » il (-.-.-.): Id. réduit au 1/7. » III ( ) ; ZnS : Cu; w IV ( ) : ZnS : Cu, Co «phosphor» 2 théorique (= courbe II + courbe III); M V ( ) : ZnS : Cu, Co « phosphor
V ( ) : ZnS : Cu, Co « phosphor » 2 expérimental. (N. B. : Les ordonnées des courbes IV et V sont tracées à des échelles différentes pour plus de clarté et ne doivent pas être comparées.) pour que le groupe de pièges liés au cobalt soit relativement important par rapport au groupe de pièges liés au cuivre, pas trop élevée cependant pour que l'effet « killer » ne vienne pas entraîner l'extinction de la luminescence par le cobalt. Ainsi, bien que les résultats obtenus avec les deux concentrations étudiées se recoupent, il est clair que la détermination
concentrations étudiées se recoupent, il est clair que la détermination de la constante s obtenue en utilisant le « phosphor » 1 est plus précise que celle que permettrait le « phosphor » 2. (*) Séance du 28 janvier 1974. (1) M.-F. LE MOAL-DAIRE et F. SÉVERIN-ROLLAND, Comptes rendus, 277, série B, 1973, p. 159. (2) J. SADDY, J. Phys. Rad., 20, 1959, p. 890. (3) M. F. LE MOAL-DAIRE, Thèse Spécialité (Chimie-Physique), Paris, 1973. Laboratoire de Luminescence I, Université de Paris VI, Tour 13, 4, place Jussieu, 75230 Paris-Cedex 05 et Laboratoire de Luminescence, U. E. R. Sciences de
05 et Laboratoire de Luminescence, U. E. R. Sciences de Reims, B. P. n° 347, 51100 Reims. ASTRONOMIE. La comète de Kohoutek (1973/) observée en lumière de résonance du radical oxydrique OH. Note (*) de MM. Jacques Blamont, Correspondant de l'Académie et Michel Festou. L'interprétation physique de nos observations de l'émission Lyman α de l'hydrogène atomique par les comètes de Bennett et d'Encke K1), (2)] a été interrompue par notre ignorance des propriétés physiques du radical OH. Nous nous sommes proposé de mesurer la durée de vie, inverse de la probabilité de dissociation, de ce radical dans l'espace interplanétaire, grâce
probabilité de dissociation, de ce radical dans l'espace interplanétaire, grâce à l'émission de la comète de Kohoutek. DESCRIPTION DE L'EXPÉRIENCE. L'expérience consiste à obtenir une photographie monochromatique de la comète à la longueur d'onde de résonance de la bande (0, 0) de OH à 3 090 Å et à en étudier la distribution d'intensité : le signal lumineux est proportionnel à la densité intégrée des radicaux OH le long de la ligne de visée; on en déduit la distribution de densité de ces radicaux à partir du noyau cométaire. L'appareil est un télescope photographique placé derrière un héliostat (fig. 1).
est un télescope photographique placé derrière un héliostat (fig. 1). L'ensemble est embarqué à bord de l'avion Convair 990 de la NASA mis en œuvre par Ames Research Center. La trajectoire est maintenue perpendiculaire à la direction de visée de la comète. Quatre vols ont été faits en janvier 1974, d'une durée de 1 h chacun, à l'altitude de 12 000 m, suivant une trajectoire pratiquement Sud-Nord à 125° W, entre 40° et 45° de latitude Nord de façon à maintenir la direction d'observation de la comète perpendiculaire à la fenêtre d'observation. Les résultats présentés dans cette Note ont été
fenêtre d'observation. Les résultats présentés dans cette Note ont été obtenus le 15 janvier 1974 (T. U.) alors que la comète, dont la grandeur visuelle était légèrement supérieure à +5 et l'élévation sur l'horizon variait pendant l'observation de 22° à 15°, se trouvait à des distances de 0,63 UA du Soleil et de 0,82 UA de la Terre. La raison de l'emploi d'un avion était de gagner un facteur 3 à 5 sur la diffusion atmosphérique à 3 000 Å, alors que l'intensité de l'émission OH à observer d'un observatoire situé au sol pouvait a priori être estimée très faible.
situé au sol pouvait a priori être estimée très faible. En fait les résultats de nos expériences montrent que de telles photographies monochromatiques en lumière de OH seraient obtenues du sol avec des temps de pose de l'ordre de 30 à 60 mn sur une comète de grandeur apparente 5 à condition d'utiliser un télescope à focale 12. La fenêtre d'entrée, en quartz, mesure 25x35 cm; l'héliostat, placé à environ 50 cm, est un miroir elliptique d'axes respectivement 55 et 33 cm. Il est stabilisé par deux gyroscopes corrigeant les mouvements en azimuth et en élévation. Les mouvements non corrigés
mouvements en azimuth et en élévation. Les mouvements non corrigés créent une rotation de l'image autour de l'axe du télescope de ± 0,25°, soit un effet négligeable (de l'ordre de 5 n) par rapport aux dimensions de l'image obtenue (environ 1 mm) placée au centre du champ. La précision de pointage est de 10 secondes d'arc. En réalité, les premiers vols ont révélé une dérive importante dans une direction, qu'il a fallu corriger continuellement pendant l'expérience en maintenant à l'œil la comète, au centre du champ de 1,5° du chercheur grâce à une commande de rappel manuelle. Les photographies obtenues
grâce à une commande de rappel manuelle. Les photographies obtenues présentent donc une précision de pointage de 10 secondes d'arc dans une direction et un élargissement par dérive d'environ 1 minute d'arc dans la direction perpendiculaire. Le comportement de l'appareil pendant l'expérience et les photographies de planètes obtenues dans les mêmes conditions par l'appareil confirment exactement ce point de vue. L'instrument utilisé est un télescope Texereau (3) constitué d'un miroir hyperbolique (b = -1,7) de 60 cm de distance focale et de 30 cm de diamètre (y/2, en fait diaphragmé par les différentes obturations à 70 de la surface utile)
par les différentes obturations à 70 de la surface utile) muni d'un correcteur de coma à deux lentilles calculé par M. Paul. En fait, nous avons remplacé dans ce télescope le correcteur de coma par un correcteur de coma identique mais à lentilles de silice : les qualités de l'instrument ont été conservées par ce changement; le champ est plan sur plus de 2° et les images d'étoiles obtenues présentent sur tout le champ une résolution photographique de ± 5" à comparer avec un diamètre du grain de 3". Un filtre interférentiel, calculé pour les angles d'incidence élevés utilisés dans
filtre interférentiel, calculé pour les angles d'incidence élevés utilisés dans ce télescope (i = 5° 14°), de 50 mm de diamètre, 30 % de transmission à 3 090 Å et d'une bande passante de 70 Å (fig. 2), est placé derrière le correcteur. Le film, de type 103 a O-UV Kodak, est placé dans le plan focal; il est étalonné avant et après le vol au moyen du dispositif suivant : une lampe à décharge Zn-Cd émettant une raie à 3 080 Å éclaire un diffuseur double derrière lequel est placé un ensemble de six trous de diamètre calibré variant
placé un ensemble de six trous de diamètre calibré variant d'un rapport 2 situés dans le même plan; ils éclairent à leur tour un dépoli dont l'effet est de créer six plages sur le film. Les temps de pose des calibrations du film sont les mêmes que les temps de pose sur la comète. Trois clichés correctement posés ont été obtenus pour des temps de pose de 10, 15 et 20 mn dont le noircissement maximal est de 0,45, 1,38 et 0,82. Il faut tenir compte pour comprendre ces nombres de la variation de la hauteur de la comète sur
de la variation de la hauteur de la comète sur l'horizon pendant les mesures. La courbe de calibration des films, obtenue jusqu'à un noircissement de 1,65, est linéaire jusqu'au noircissement 1,1; tous les clichés obtenus sont donc utilisables au point de vue photométrique. DONNÉES OBTENUES. La figure 3 présente les isophotes en lumière monochromatique OH obtenus à partir du cliché exposé 15 mn. Les valeurs indiquées sont des intensités relatives. Il est à noter que les trois séries d'isophotes coïncident pratiquement. Nous attribuons la forme elliptique à la dérive de l'héliostat comme nous l'avons expliqué. Nous considérons donc comme donnée
l'héliostat comme nous l'avons expliqué. Nous considérons donc comme donnée expérimentale de base fournie par l'expérience le profil d'intensité mesuré perpendiculairement à l'axe de la dérive le long de la direction XY. Tout bougé ne peut avoir pour effet que d'élargir le profil obtenu; il peut aussi introduire une légère erreur dans notre profil perpendiculaire; le noircissement central est largement en dehors de la région linéaire de la courbe de réponse de la plaque alors que les autres parties de l'image sont dans la région linéaire; le bougé peut donc donner un résultat apparemment erroné au centre et donc une