jeanflop/post-ocr-correction huggingface dataset:
instrumentales. Dans ce cas rien n'est changé, tous les éléments restent les mêmes. D'ailleurs, lorsque j'ai combiné les résultats des différents groupes, plusieurs avaient les différences des distances zénithales de leurs composantes égales et de signes contraires; il y a eu compensation relativement à la valeur d'une révolution du micromètre. De même j'ai combiné des observations où les corrections dépendant du niveau étaient égales et de signes contraires, ce qui élimine la petite incertitude relative à la valeur d'une division du niveau. Il ne reste plus que l'erreur de pointe. Pour ce qui est de la période de la variation
Pour ce qui est de la période de la variation de la latitude, évidemment je ne pourrai rien dire, eu égard au court laps de temps embrassé par mes observations. Je regrette que des causes indépendantes de ma volonté ne m'aient pas permis de continuer une longue série d'observations, ce que je me propose de faire plus tard, en choisissant des groupes dont les distances zénithales allent jusqu'à 60°. Cependant, comme je suis retombé presque exactement sur la valeur que M. Cerulli avait déduite de 11 observations, du 24 octobre au 6 novembre 1893, en employant le même instrument et
au 6 novembre 1893, en employant le même instrument et les mêmes étoiles, je pense qu'on pourrait trouver dans ce fait une confirmation de la période de 43 i3, à laquelle M. Chandler s'était arrêté dernièrement. Entre les observations de M. Cerulli et les miennes il se serait écoulé à peu près cinq périodes de 43 i3. On remarquera que c'est déjà un résultat satisfaisant qu'avec cette méthode un observateur puisse, dans une seule soirée, en observant une dizaine de groupes d'étoiles (je suis allé quelquefois jusqu'à onze), déterminer une latitude avec une erreur probable de ±0",3, résultat qu'on ne
latitude avec une erreur probable de ±0",3, résultat qu'on ne pouvait obtenir autrefois qu'après plusieurs soirées, en employant les autres méthodes. Remarque. — Quoique la déviation de la verticale ne se rapporte pas à la variation de la latitude, il ne sera pas sans intérêt de savoir que la latitude déduite pour notre observatoire des triangulations géodésiques exécutées par M. de Berardinis (professeur de Géodésie à la Faculté de Naples) est inférieure de à la latitude que j'ai déterminée. Peut-être faut-il attribuer cette forte déviation à l'attraction exercée par la chaîne du Gran-Sasso, qui n'est pas loin de Teramo, et
chaîne du Gran-Sasso, qui n'est pas loin de Teramo, et dont plusieurs sommets atteignent 2900m d'altitude. SUR LE DÉTERMINANT DE HILL; PAR M. H. POINCARÉ. On sait que M. Hill a ramené le calcul du mouvement du périgée de la Lune à l'intégration de l'équation suivante : Quelques-uns trouveront, peut-être, trop forte la variation de la latitude qui résulte de mes observations. Je ferai remarquer cependant : 1° Que cette valeur ne s'écarte pas beaucoup de celle qu'on a trouvée, à Berlin, à Potsdam, à Prague, à Strasbourg. 2° Que la valeur 0,3 qu'on assigne depuis quelque temps à l'amplitude
la valeur 0,3 qu'on assigne depuis quelque temps à l'amplitude de cette variation n'est qu'une moyenne. Sa valeur serait des plus fortes. 3° Que d'après la polonaise tracée par Chandler et par Helmert, les spires de cette courbe vont en s'élargissant depuis où e = eo + 20, COS2T - 20 COS T les ei étant des coefficients constants. D'une équation de la même forme dépend le mouvement du nœud. On cherche à satisfaire à cette équation en posant w = Y.bneix^n+C k étant un entier positif ou négatif et c un nombre qu'il s'agit de déterminer et dont dépend
c un nombre qu'il s'agit de déterminer et dont dépend le mouvement du périgée. Cela nous donne les équations linéaires en nombre infini : (-1)2 - (2n -1)c2] + Zp8n-pb+p = 0. Sous le signe S, p doit prendre les valeurs 1, ± 2, ..., ad inf. et l'on suppose 0-P = ef". On sait que M. Hill, pour déterminer c, envisage le déterminant d'ordre infini déduit des équations (2). Numérotons les lignes et les colonnes de ce déterminant qui s'étend à l'infini dans les deux sens de façon que la ligne (ou la colonne) centrale soit numérotée zéro, et
la ligne (ou la colonne) centrale soit numérotée zéro, et qu'à partir de là les autres lignes (ou colonnes) soient numérotées successivement ±1, ±2, etc. L'élément du déterminant qui fera partie de la nième ligne et de la Pième colonne sera : 1 Si n = p : c'est-à-dire sur la diagonale principale, 8u - (-2/1 - fc)2, a" Si n ≠ p, c'est-à-dire en dehors de la diagonale principale, e Ilp' Outre ce déterminant, on aura à en envisager deux autres analogues. Le premier, que M. Hill appelle V(£), est celui des équations Je désigne par £ une indéterminée
est celui des équations Je désigne par £ une indéterminée quelconque; on voit que pour £ = c les équations (2 bis) se réduisent aux équations (2) multipliées par un facteur constant. Les éléments du déterminant V(£) sont donc : pour n = p pour n≠p, Je considérerai ensuite le déterminant que j'appellerai H(£) et qui est celui des équations Ces équations (2 ter) ne diffèrent des équations (2 bis) que par un facteur constant. Les éléments du déterminant H(£) sont donc : pour n = p, 1: pour n≠p, On remarquera que, pour £ = 0, ce déterminant se
On remarquera que, pour £ = 0, ce déterminant se réduit à ce que M. Hill appelle D(0); en revanche, pour £ = y/(H)0, il ne se réduit pas à ce que M. Hill appelle H(y/(H)0). M. Hill admet sans démonstration que ces déterminants d'ordre infini convergent et, en se contentant d'un simple aperçu, que Dans le tome V des Méthodes nouvelles de la Mécanique céleste, j'ai donné de ces deux propositions une démonstration rigoureuse, mais cette démonstration est assez compliquée et fait appel à un théorème de M. Hadamard qui appartient à la partie la plus délicate de la
qui appartient à la partie la plus délicate de la théorie des fonctions. Il y a moyen de simplifier cette démonstration. Je commence par en rappeler rapidement la première partie sans y rien changer d'essentiel. Le développement d'un déterminant d'ordre infini où tous les éléments de la diagonale principale sont égaux à 1 : conduit à une série infinie dont les termes peuvent s'obtenir de la façon suivante : on considère le produit infini ( 1 + a1 + a2+""+ c1 -4-.)([ + b1 + b2+.+ b_1+.) X ( 1 + c1 + C2 +-. + C_1 + .) ,
+ c1 + C2 +-. + C_1 + .) , on développe ce produit et l'on affecte chaque terme de l'un des coefficients 0, + 1 ou — 1. Je désignerai pour abréger ce produit par U = (1 + Sa)(1 + Sè)(1 + Sc). Au lieu du produit U, je puis considérer le produit D' = (1 + Z a1)(1 + Z b1)(1 + Z c1) ., en remplaçant chacun des a, des b, des c, etc., par sa valeur absolue. Il est clair : 1°Que tous les termes du produit D' sont réels et positifs; 2°Que chaque terme
du produit D' sont réels et positifs; 2°Que chaque terme de D' est égal à la valeur absolue du terme correspondant de U, de sorte que pour obtenir le déterminant il suffit encore : 3° Si les a, b, c, sont réels, d'affecter chaque terme de D' de 1 un des coefficients 0, + 1 ou — 1; Ou, si les a, b, c, sont imaginaires, d'affecter chaque terme de D' d'un coefficient dont le module est 0 ou 1. Ainsi la convergence du produit U entraîne celle du déterminant. D'autre part, si l'on développe l'exponentielle e^iJ/nl, suivant les puissances
D'autre part, si l'on développe l'exponentielle e^iJ/nl, suivant les puissances croissantes des 1 et l, on obtiendra tous les termes du polynôme 1 + S ! a1 et d'autres termes encore qui seront réels et positifs. Si nous développons l'exponentielle E = e~~:+~n-~ nous obtiendrons tous les termes de n'et d'autres encore qui seront réels et positifs. Pour obtenir le déterminant, il suffit donc de développer E et d'affecter chaque terme d'un coefficient ayant pour module 0 ou 1. Si la série S=.S[a1+2|b1+|c1 + ., converge, il en sera de même de la série obtenue par le développement de E
même de la série obtenue par le développement de E et par conséquent du déterminant. Si les a, les b, ..., dépendent d'une variable quelconque et si la convergence de la série S est uniforme, la convergence de la série E et du déterminant sera également uniforme. Appliquons ces principes au déterminant □(£); la série S peut alors s'écrire Le premier facteur 2 |0y( est évidemment convergent. Le second facteur converge également, à moins que l'on n'ait 2 il Si dans le plan des £ on entoure chacun de ces points singuliers ; = 2 n ± /0o par une
points singuliers ; = 2 n ± /0o par une petite courbe fermée et que l'on considère le domaine situé en dehors de ces petites courbes fermées, ce second facteur convergera uniformément dans ce domaine. Donc, dans ce domaine, □( £ ) convergera absolument et uniformément. Comme chacun des termes du développement de □( £ ) est une fonction analytique de ç, Q( £ ) sera dans ce même domaine une fonction analytique. Cette fonction sera uniforme, puisque elle est entièrement déterminée quand on se donne £, elle ne peut avoir d'autres points singuliers que les points = ». Je
avoir d'autres points singuliers que les points = ». Je dis que ces points singuliers sont des pôles simples. En effet, supposons que E tende vers gj + V®oi — j étant entier. Envisageons le produit II' dont les divers facteurs sont ici tous de la forme Quand E tendra vers sa limite, tous ces facteurs resteront finis, excepté le facteur Soit II le produit obtenu en supprimant dans IT ce facteur et S, la série obtenue en supprimant dans S les termes correspondants, c'est-à-dire ceux qui contiennent ce dénominateur [ij -£ )2 — 00, La série S convergeira même
[ij -£ )2 — 00, La série S convergeira même quand £ atteindra sa limite; et, comme on a lu', <es., on voit que reste fini quand £ atteint sa limite. Donc D (Ej + v) reste fini et, comme □( £ ) est toujours plus petit que II en valeur absolue, le produit □ (S)(v* + E -v^) restera fini, ce qui montre que le point singulier est un pôle simple. La fonction D(E) est donc méromorphique. Comme la convergence est absolue, on peut intervertir l'ordre des lignes et des colonnes du déterminant. Or, changer Z en E +2,
des colonnes du déterminant. Or, changer Z en E +2, Ou £ en —ç, cela revient à une semblable interversion. Donc □( £ ) ne change pas, soit quand on change £ en £ + 2, soit quand on change £ en — E. La fonction □( £ ) s'annule pour = c, puisque pour ç = c, les équations (2 ter) ne diffèrent pas des équations (2), qui doivent être satisfaites à la fois. À cause de la périodicité de la fonction, elle s'annule également pour jj = 2 n + c et, comme la fonction est paire, pour
n + c et, comme la fonction est paire, pour £ = 2 n — c. En résumé, D(E) est une fonction méromorphique de ; de plus, elle est périodique avec la période 2 et ne change pas quand on change E en — E. Envisageons maintenant l'expression C'est encore une fonction méromorphique de £ Le premier facteur devient infini pour £ = 1 ± y/2π mais alors cos£ -cos s/2π s'annule et, comme l'inégalité (3) montre que tous nos pôles sont des pôles simples, la fonction F(£) reste finie. Pour £ = 2n ± c, le dénominateur cos2πc -cos2πc
Pour £ = 2n ± c, le dénominateur cos2πc -cos2πc s'annule; mais □( £ ) s'annule également et la fonction F (ç) reste encore finie. Donc F(ç) est une fonction entière. Comment se comporte-t-elle quand £ augmente indéfiniment? Comme la fonction est périodique, il suffira de donner à E des valeurs dont la partie réelle restera comprise entre 0 et 2; si l'on partage le plan des en bandes par des droites parallèles équidistantes, perpendiculaires à l'axe des quantités réelles, et que l'équidistance soit égale à 2, les valeurs dont il vient d'être question seront comprises dans l'une de ces
il vient d'être question seront comprises dans l'une de ces bandes. Et il est clair que dans les autres bandes la fonction périodique F (ç) reprendra les mêmes valeurs. Si la variable ç reste dans cette bande, elle ne pourra croître indéfiniment sans que sa partie imaginaire croît indéfiniment. Or il est clair que, quand la partie imaginaire de ; croît indéfiniment, l'expression tend vers zéro. Chacun des éléments du déterminant □( £ ) tend donc vers zéro, sauf les éléments de la diagonale principale. Chacun des termes du développement de ce déterminant tend donc vers zéro, sauf un seul
de ce déterminant tend donc vers zéro, sauf un seul terme qui reste égal à 1. Comme la convergence du déterminant est uniforme, cela veut dire que le déterminant tend vers 1. D'autre part, COST £ tend vers l'infini, de sorte que le rapport tend aussi vers 1. Donc F( £ ) tend vers 1. Ainsi F( £ ) est une fonction entière qui tend vers 1 quand £ croît indéfiniment. Elle est donc finie dans tout le plan. C'est donc une constante, et comme limF( £ ) = 1 (pour = 00), cette constante ne peut être que 1.
(pour = 00), cette constante ne peut être que 1. On a donc F(£)=1, c'est-à-dire C. Q. F. D. Nous savons que le déterminant V( £ ) est une fonction entière de ç, 8, ..., il est aisé de se faire une idée de la rapidité avec laquelle converge le développement de v (ç) suivant les puissances de ces différentes variables. Les principes précédents permettent en effet de reconnaître que chacun des termes de ce développement est plus petit en valeur absolue que le terme correspondant du produit infini Sous le signe S, l'indice k de 0* doit prendre toutes
le signe S, l'indice k de 0* doit prendre toutes les valeurs entières positives, négatives ou nulles. Or ce produit est aisé à calculer. Posons i 0lri = Q2; je vois que les zéros du produit sont = 2 n ± Q; ce sont donc les mêmes que ceux de cosir -COSTIQ. Le produit est donc égal à A(COS £ -cos IQ), A ne dépendant que de Q. Faisons £ = 0; il vient Or le premier membre peut s'écrire Dans ces dernières équations, on donne à n, sous le signe n, les valeurs positives + 1, +2, etc., ad
signe n, les valeurs positives + 1, +2, etc., ad inf. On a donc Le terme général du développement de v (ç) suivant les puissances de 01,02, est donc plus petit que le terme correspondant du développement de cela permet de se rendre compte de la rapidité de la convergence du déterminant de Hill ; on l'appréciera mieux encore si l'on se rappelle que de nombreux termes manquent dans le déterminant, tandis que les termes correspondants figurent dans le produit infini auquel nous le comparons. On remarquera que le déterminant que j'appelle V(£) n'est pas tout à fait le même
que j'appelle V(£) n'est pas tout à fait le même que celui que M. Hill désigne ainsi ; pour passer de l'un à l'autre, il faudrait multiplier tous les éléments par 4. Ce facteur 4 a été introduit que par inadvertance puisqu'alors le déterminant deviendrait infini ; je crois avoir, en supprimant ce facteur, rétabli la véritable pensée de M. Hill. Il est aisé de voir que : ou par un calcul de tout point semblable à celui qui précède Dans le Chapitre cité (XVII) des Nouvelles Méthodes de la Mécanique céleste (t. II), j'ai désigné par V(E) un autre
Mécanique céleste (t. II), j'ai désigné par V(E) un autre déterminant, à savoir celui qu'on déduit de UJ(E) en multipliant la ligne numérotée zéro par et la ligne numérotée n(n?¿o) par d'où Or A étant indépendant de ij et de 00 ; d'olt pour ç et 00 infiniment petits ou d'où et enlim OBSERVATIONS DE PLANÈTES ET DE LA DEUXIÈME COMÈTE PÉRIODIQUE DE TEMPEL, FAITES A L'OBSERVATOIRE DE MARSEILLE (équatorial d'Eichens de om, 26 d'ouverture); PAR M. BORRELLY. Les Observations de Planètes et de la Deuxième Comète Périodique de Tempel, Faites à l'Observatoire de Marseille (équatorial d'Eichens de om, 26
Faites à l'Observatoire de Marseille (équatorial d'Eichens de om, 26 d'ouverture); PAR M. BORRELLY. 1892. Hécube. 1 1 h m s ni s „ h m s , „ 43' 1. 58,1 55 ig. 4 536 1,4irii 11 7 6t::rr. 8.., 10.32.2j —0.28,8,) -+1.58,1 5.5 19.40.5.3,60 1,44m 117. G.55,4 0,897^ 1 ''io.36.36—t.te),i3 + 3.44,6 5.5 19.40. 3,32 i,4i5/i 117. 8.41,9 0,900/J 2 io.3o.5a —2. 8,82 -H 5.24,0 5.5 19.3g.13,64 t,41971 117-10.21,3 0,900/1 3 7. 10.20.40 —a.58,35 -46.58,4 5.5 19.38.24,13 i,444 n 117.11.55,7 0,898/* 4 (82J Alcmène. 4. 11.17. 2 -1-2. 1,48 3.26,6 5.5 19.41. 6,47 1,280/1 110.33.25,7 0,908/1 5 11.17.21
1,48 3.26,6 5.5 19.41. 6,47 1,280/1 110.33.25,7 0,908/1 5 11.17.21 +1. 6,98 — o.53,3 5.5 19.40.11,99 1,257n n5.35.5g,o 0,909/2 6 6. 10.53.42 +0.13,75 -Ii.I8,5 5.5 19.39.18,77 ï,336« 115.38.10,8 0,904/1 7 7. 11. 3.i6 —0. r| 1,85 -h 3.40,9 5.5 ig.38.23,18 1,278n n5.4o.33,2 0,909/1 8 T. m. Marseille. AfR. Ait'. IRapp. log f. p. IRapp. log f. p. Idiinne. 1893. il) s ni s , h m s Idunne. 2, ~', , 68 1-) 6 11, 7 5 7. 2 2 6 0, 669 Il 9 JUILL. 6. 11.37.34 —2.10,48 -H 6. 8,5 5.5 19.46.28,68 1,126/1 77.57.22,6 0,669/1 9 7. 11.49.49
6. 8,5 5.5 19.46.28,68 1,126/1 77.57.22,6 0,669/1 9 7. 11.49.49 —2.52,95 + 5.1 t , 1 5.5 19.45.46,22 1,009/1 77.56.25,0 0,667/1 10 8. 10.40.29 -3.34,12 -1'1-27,1 5.5 19.45. 5,o6 I,34I n 77.55.40,8 0,680/t 11 (no) Maria. JUILL. 24. 10. 4.26 —-0.13,37 g. 5,7 5.5 20. 9.53,57 1,327/1 97.41. 0,7 0,833 il 20 25. 12.11.3g —1. 7,75 5.1.4,7 5.5 20. 8.59,20 2, J98 il 97.44*51,6 0,840/2 2' 26. 9.55.40 —1.52,21 1.53,2 5.5 20. 8.14,75 1,325/2 97.48.13,0 0,834/2 71 27. 9.20. 2 —2. 4 0, 00 1. 5 2, 5 5.5 20. 7.26,97 1, 417/! 97.51.58,6 o,83o/2 2J 9.20.2 -2'!j°,00 + 20.
7.26,97 1, 417/! 97.51.58,6 o,83o/2 2J 9.20.2 -2'!j°,00 + 20. ,.2),97 1,417n 97.1.3,0 0, ,¡oll rûT) Psyché. JUILL. 26. io.36.53 —L— 1.56,24 -41.16,4 5.5 20.17.27,53 1,208/1 107.2.3.38,1 o,884 '2 21 JUILL.26. 10.36.53 +1.56,2'1 + 1.16,4 5.S 20.I'j.2,,;J3 1,208n 10,.2.3.38,1 0,884'1 27. g.5o-46 -4-1. 7,43 + 4-55,9 5.5 20.16.38,73 1,352 /1 107.27.17,6 0,875/2 28. 9. 9.21 -t-o.18,46 -l8.39,2 5.5 20.15.49,76 1,470/2 107.31. 0,9 0,864/2 2° 29. g.II.43 -0.32,19 -1-12.25,1 5.5 20.14*59,12 7,453/1 107.34.46,8 0,867/2 2' @ Euterpe. JUILL.27. n.34-47 -+-i.36,6o -i-o.5i,3 5.5 20. 28.38,66 2,81271 110.25. 9,8 0,9°211. 28 28. 9.24.49 -+-0.37,65 -+4.46,0 5.5 20.27.39,72 ï, 1469 il 110.29. -11,5 0,8,411
-+-0.37,65 -+4.46,0 5.5 20.27.39,72 ï, 1469 il 110.29. -11,5 0,8,411 29 29. 9.28.30 —0.24,47 ~+~ S.49>7 5.5 20.26.37,61 1,449/1 110.33. 8,2 0,877/2 J<) 31. 9.27 4 1 2 28, 19 -+-16. 47,5 5.5 20.24 .33,91 1, 425/1 110.416,0 0,881/1 31 * Tempel II. JUILL. 8. n.30. 3 -4-1.54,18 — 3. 9,1 5.5 20.24.57,92 i,3o6/i 102. 4*21,3 0,85611. 3 10. II.4o.33 -1.21,06 — 0.18,8 5.5 20.27.26,59 1,243/1 io2.58.5o,o 0,86311. 311. 11.43.27 —3. 2,58 — 4*4i>8 5.5 20.28.40,38 1,217n 103.27. ^>4 o,865/2 T. m. Marseille. AiR. à l'iodee. lRapp. log f. P. SPapp. logf.p. * »•<# Tempel II. J S" Ui s
SPapp. logf.p. * »•<# Tempel II. J S" Ui s M S , l' h ni S. 0 , m s m s , ~3 , „ h ni 53,6 5 -1, * , „ 181 n i o355. 59, 9 0,869/1 35 15. 9-38.25 -0.15,37 + 4-39,7 5.5 20.33.26,43 7,54on 105.22.54,7 0,845n 36 18. 9.47. 1 —5.33,12 + 3.52,9 5.5 20.37. 3,62 1,515n 106.57. 3,4 o, 855 n 37 19. 10.44.26 —3.II,OI —4.42,9 5.5 20.38.18,17 1,370n 107.30.21,6 0,875n 38 27. 11.24.53 —0.46,19 + 5. 7,8 5.5 20.47.53,37 7,og3/i 111.55.39,1 0,904 n 39 28. n.27. 6 -0.28,35 1.25,8 5.5 20.48.54,06
0,904 n 39 28. n.27. 6 -0.28,35 1.25,8 5.5 20.48.54,06 7,o58/i 112.28.49,6 0,906/1 40 29. 9 53. -1-o. 5j, 62 —14.18,1 5.5 20.50. 11,02 7,452/1 112.59.29,6 0,887/1 41 31. 10.19.36 + 1. 6,73 — 8.16,0 5.5 20.52.34,75 i,363/i 114. 5.20,0 0,898/1 42 Positions des étoiles de comparaison. * Gr. iR moy. 1899,0. Réd.auj. '■f moy. 1899,0. Il éd. au j. Autorités. h in s S • , „ 1. 9 19.41. i7578 +4,65 117. 5. 9,0 -11 15676 An 2 Vi e ii ii c. 2. » » +4,67 » -11,7 Id. » » +4,68 » —11,7 Id. 4» »
-11,7 Id. » » +4,68 » —11,7 Id. 4» » +4,70 » —11,7 Id. 5. 8,9 19.39. o,38 +4,61 115.37. 3,7 -11,4 15650 An2 Vienne. 6 +4,63 -11,4 Id. 7. +4,64 11,4 Id. 8 +4,65 -11,4 Id. 9. 9 19.48.35,36 +3,80 77.51.23,6 - 9,5 1181 Wi XIXe. 10. +3,82 - 9,7 Id. 11. +3,82 9,9 Id. 11. 8 20.35. 2,37 -4,36 109. 7.51 9 -16,5 1630 An2 Vienne. 13. 9 20.32.41,61 +4,44 108.59.41,0 -16,5 16270 An2 Vienne. 14. 9 0.47. 3,77 +3,06 77.25.27,8 -16,3 477 Munich. 15. 7,6 0.50.51,17 +3,14 76.35.42,3 -16,5 192 Radcliffe. 16. -3,17 16,7 Id. 17. +3,20
76.35.42,3 -16,5 192 Radcliffe. 16. -3,17 16,7 Id. 17. +3,20 -16,9 Id. 18. 6,7 10. 4.50,10 +3,42 74.51.48,2 -17,7 267 Radcliffe. 19. 6 1. 8.45,76 +3,47 74.24. 3,1 -17,8 286 Radcliffe. 20. 7 20.10. 2,61 +4,33 97.50.21,2 -14,8 5435 Radcliffe. 21. +4,34 -14,9 Id. 22. +4,35 -15,0 Id. 23. +4,36 -15,1 Id. 24. 9 20.15.26,71 +4,58 107.22.37,1 -15,4 16073 An2 Vienne. 25. +4,58 -15,4 Id. 26. +4,59 -15,4 Id. 27. +4,60 -15,4 Id. Gr, M moy. 1899,0. Réd. auj. Cô moy. 1899,0. Réd. auj. Autorités. 28. 8,9 20.26.57,41 -4-4,65 110.24-35,0 -16,5 16208 An2 Vienne. 29. -4-4,66 -16,5 Id. 30. +4,67
-16,5 16208 An2 Vienne. 29. -4-4,66 -16,5 Id. 30. +4,67 -16,5 Id. 31. -4-4,69 -16,5 Id. 32. 7,8 20.22.59,56 +4,18 102. 7.44,9 - 14,5 506 Wi XXe. 33. 9 20.28.43,43 -4-4,22 102.59.24,0 -15,2 25025 Munich. 34. 8 20.31.38,72 +4,24 103.32. 5,8 -15,6 733 Wi XXe. 35. 6,7 20.28.34,24 -4-4,28 104. 4. 6,6 -15,5 5531 Radcliffe. 36. 5,6 20.33.37,45 -4-4,35 105.18.31,3 -16,3 5553 Radcliffe. 37. 7,8 20.42.32,33 -1-4, 4 1 106.53.27,8 -17,3 5596 Radcliffe. 38. 9 20.41.24,74 -4-4,44 107.35.21,9 -17,4 16392 An2 Vienne. 39. 9 20.48.34,91 -4-4,65 113.50.49,6 -18,3 16469 An2 Vienne. 40. 8,9 20.49.17,73 -4-4,68 112.30.34,0 -18,6 16480 An2 Vienne.
Vienne. 40. 8,9 20.49.17,73 -4-4,68 112.30.34,0 -18,6 16480 An2 Vienne. 41. 9 20.49.11,69 -1-4,71 113.14. 6,2 -18,5 16477 An2 Vienne. 42. 7,8 20.51.23,26 +4,76 114.13.54,9 -18,9 16502 An2 Vienne. OBSERVATIONS DE PLANÈTES ET DE COMÈTES, FAITES A L'OBSERVATOIRE DE BESANÇON (équatorial coudé); PAR M. P. CHOQUARD. Dates. T. m. Besançon. A/R. N. de c. m app. log f. p. app. log f. p. 1899. JUIN 12. 13.20.48 -1-5,04 9.48,7 9:6 18. 8.47,30 2,804 94.37.38,4 0,840,1 13. 12. 3.11 -4-0.18,74 -14.27,8 12:9 18.8.1,01 2,805 94.32.59,2 0,840,3 14. 12.15.27 -4-3.51,04 10.52,3 9:9 18. 7.11,25 2,531 94.28.11,6 0,840,3 15. 13. 9.14 +2.58,97 +
18. 7.11,25 2,531 94.28.11,6 0,840,3 15. 13. 9.14 +2.58,97 + 3.49,4 12:1 2 18. 6.19,20 2,835 94.23.29,8 0,833,4 Tyche (258). JUIN 16. 13.22. 4 -1.55,42 -4-10.58,8 9:9 16.11. 9,06 1,278 96.55.55,8 0,840,3 17. 12.28.33 -0.48,71 + 6.42,2 12:9 16.10.17,92 1,040 96.50.28,4 0,851,3 Unitas (306). MAI 30. 13. 5.58 -2.20,88 8. 9,9 9:9 17.46.12,85 2,071 101.10.49,0 0,875,9 31. 11.45.44 -3. 5,06 -8.58,0 12." 12 17.45.28,69 8 1 101.10. 0,9 0,871,5 JUIN 17. 12.32. 2 +1. 8,11 8.56,6 12:9 17.44.39,32 7,49 109. 9.27,5 0,875,6 17. 12.54.56 -4-0.20,24 - 9.18,1 12:9 17.43.51,47 1,052 101. 9. 5,9 0,873,5 18. 10.46.42 -0.42,70 -1-10.16,2 12." 9
101. 9. 5,9 0,873,5 18. 10.46.42 -0.42,70 -1-10.16,2 12." 9 17.4 3.51, 0,5 1,924 101.46.50,8 0,816,5 19. 9.29.31 -1.14,63 -1-10.46,3 12:9 17.43.19,12 2,632 101.48.20,8 0,816,5 20. 1899 El (Wolf-Schwassmann). VI, 6 20.35.57 -5,09 -10.22,9 15:12 n.17.41,43 1,245,5 88.21. 3,5 0,799,5 21. 1899 El (Coggia). AUG, 12.50.43 -2.24,96 -10.36,0 9:6 12.37.43,7° 1,276 93. 9.52,8 0,829,5 22. 1899 EU (Wolf-Schwassmann). OCT, 4 20.5. 9 +1.56,28 + 4.50,1 12:12 1.15.29,89 2,409,5 86.29.48,1 0,784,5 23. 1899 c (Tempe) 13'17.13 +0> 4,07 +g.38,2 15:12 15.44-38,07 1,131 94.20.5,9 0,837,5 24. 1899 c (Tempe) 13' 17.13 +0> 4,07 +g.38,2 15:12 15.44-38,07 1,131 94.20.5,9 0,837,5 25. n 3
4,07 +g.38,2 15:12 15.44-38,07 1,131 94.20.5,9 0,837,5 25. n 3 84 * 4 o +1.31,85 15. 3 2, 12:9 19.46.5,87 1,046 94.25.59,7 0,838,5 26. 13-25.23 -2.21,95 1. 2,5 9:9 19.47.32,77 5,542 94.32.22,9 0,839,5 27. 13' 12.57.43 -2.20,67 3. 7,6 9:9 19.50.23,45 1,178 101. 46.47,2 0,839,5 28. 13.37.36 -2.16,50 + 6.46,5 9:9 19.51.51,17 2,902,5 94.55.10,0 0,842,5 29. JUIL 14 12.50.45 -3.39,85 2.25,9 9:9 19.53.13,30 1,188,5 95. 3.36,9 0,841,5 30. 11.41.53 +1.10,26 -6.24,5 12:9 20.52.38,56 2,802,5 114. 7.17,0 0,921,5 Il n'y a pas de mëmë Il III S, Il AOUT 1. 12. 9. 9 +2.37,89 + 5.19,9 9:9 20.53.50,62 3,796/1 114.09.57,6 09
9. 9 +2.37,89 + 5.19,9 9:9 20.53.50,62 3,796/1 114.09.57,6 09 Il 3. n.55.34 4-3. 0,99 2.30,5 9:12 20.56.12,36 2,335n 115.42.52,5 0,926lL .¡ 4J 4. 11.16.34 —1.12,79 +14.59,4 12:9 20.57.22,65 3,965/i 116.i3.12,6 0,92Slt 4; 5. n.56.37 -3.59,55 9.29,1 9:12 20.58.36,40 3,975« 116.44.32,0 0,929" 1. 10. i2.50.39 4-0.55,76 —4-37,1 ^'-9 21. 4.40,51 1,095 119.8.48,6 0,927 II 5 11. ,2.44.31 4-2-44,56 -4-6.17,3 9:9 21.5.53,55 ,,o74 119.35.14,2 0,929" "(j 1) 12. 11.41. 9 —o.58,36 — 4.33,o 12:9 21.7.3,59 3,379/1 119.59.50,2 o,g3j" C)( 1.' f. {t 47 29. 11.25. o +2.[2,59 + 4. 2,6 12.9 21.28.52,88 2,77't 125. 6.42,8 0,9^^ ,.4 1899 e (Giacobini). 93.59.48,0