jeanflop/post-ocr-correction huggingface dataset:
noircissement comprise entre les points où la pente de la tangente, ou gradient, est égale à 0,2. Si nous admettons cette définition pratique de ce que nous pouvons appeler la gradation utile de notre plaque, par analogie avec la gradation utile des papiers, il y a lieu de rechercher un moyen simple de détermination des points de la courbe de noircissement où la tangente a une pente égale à 0,2. La même méthode serait évidemment applicable, avec les modifications qui se suggèrent d'elles-mêmes, à la détermination des points limites correspondant à toute autre valeur convenue de la pente minima utile.
à toute autre valeur convenue de la pente minima utile. Rappelons que ces auteurs ont proposé de définir la sensibilité des émulsions négatives par la valeur de l'excitation correspondant au point de pente 0,2 dans la région de sous-exposition après exposition à la lumière et développement dans des conditions bien déterminées. Établissons, sur l'émulsion à étudier, la copie d'un coin de GOLDBERG de constante 0,2 (accroissement de la densité égal à 0,2 par centimètre). Traçons la courbe de noircissement de cette copie en portant sur l'axe des y les densités de la copie et, sur l'axe des x, les distances
de la copie et, sur l'axe des x, les distances du point considéré au bord le plus dense du coin et non, comme à l'habitude, les logarithmes des excitations. Si nous portons ces longueurs en valeurs réelles, on représentera une densité 1 sur l'axe Oy par une longueur de 5 cm. de façon à conserver sa forme à la courbe de noircissement G. Si, sur les mêmes axes, nous traçons la courbe des densités du coin en fonction des distances au même bord du coin, nous aurons évidemment la droite D de pente 0,5. Superposez le coin et sa copie
D de pente 0,5. Superposez le coin et sa copie dans les positions relatives qu'ils occupaient pendant l'exposition à la lumière; nous pouvons tracer la courbe S exprimant les densités totales; l'ordonnée de chaque point de cette courbe est la somme des ordonnées des points correspondants de C et de D; la pente en chaque point est la somme algébrique des pentes aux points correspondants de C et de D (on sait, en effet, que la dérivée d'une somme est la somme des dérivées de ses divers termes). On remarquera que, à la région rectiligne de la courbe de noircissement
que, à la région rectiligne de la courbe de noircissement G, de pente gamma, correspond sur la courbe S une région rectiligne de pente (y + 0,2). Aux points de la courbe C dont la pente est 0,2, correspondent donc, sur la courbe S, des points de pente nulle, c'est-à-dire un minimum et un maximum visibles par simple inspection en transparence de l'ensemble du coin et de sa copie dûment repérés. Aux mesures de densités en valeurs absolues on peut ainsi substituer la localisation d'un minimum et d'un maximum, ce qui est plus facile; pour l'amateur qui ne recherche pas
qui est plus facile; pour l'amateur qui ne recherche pas une extrême précision, l'observation à vue permet cette localisation sans aucun instrument de mesure. Soient m et M les abscisses du minimum et du maximum, mesurées en cm: le logarithme du rapport des luminosités extrêmes utilement enregistrées par l'émulsion considérée, développée au même gamma que l'échantillon sensitométrique, est log G = 0,2 (M - m); on a ainsi une idée de la latitude de pose pour la photographie d'un sujet de contraste connu. Cette méthode est surtout intéressante pour qui veut se rendre compte simplement des rapidités relatives de deux
veut se rendre compte simplement des rapidités relatives de deux émulsions; si les abscisses des minimums sont respectivement m1 et m2 pour les deux émulsions à comparer, le rapport R2/R1 de leurs rapidités est donné par log (R2/R1) = 0,2 (m2 - m1), ce qui permet de passer des temps de pose reconnus convenables pour une émulsion au temps de pose optimum pour une autre émulsion. Dans le cas où l'on utilise une table de temps de pose par nombres additifs, il suffira d'ajouter au total obtenu pour la plaque (1) 10x0,2 (m1 - m2) = 2 (m1 - m2),
(1) 10x0,2 (m1 - m2) = 2 (m1 - m2), pour obtenir le nombre à employer au calcul de la pose sur la plaque (2). On éviterait d'ailleurs de passer par les logarithmes si le coin était gradué directement en opacités. REVUE DE LA PRESSE TECHNIQUE ET DE LA PRESSE SCIENTIFIQUE ÉMULSIONS SENSIBLES, IMAGE LATENTE SENSITOMÉTRIE Sur une loi de la technique des émulsions sensibles. A. STEIGMANN, Caméra (Luzern), t. 12, n° 12, juin 1934, p. 418-419. L'auteur a montré depuis plusieurs années que les résultats obtenus à partir d'une formule d'émulsion photographique déterminée ne dépendent pas seulement de la
formule d'émulsion photographique déterminée ne dépendent pas seulement de la teneur de la gélatine en sensibilisateurs mais encore de sa teneur en substances retardatrices de la maturation, substances dont l'auteur a reconnu l'existence dans divers albuminoïdes, impuretés ou composants normaux de la glutine. On connaît, en dehors de ces corps naturels, divers produits gênants la cristallisation des halosels d'argent et leur maturation, et notamment diverses matières colorantes signalées par LUPPO-CRAMER. Parmi les retardateurs naturels, on peut citer l'ovalbumine, la cystine et le rivanol. Les sensibilisateurs naturels se rencontrent dans la gélatine à divers stades de leur formation, les uns solubles
gélatine à divers stades de leur formation, les uns solubles dans l'eau et les autres insolubles, ces derniers étant plus ou moins aisément absorbés. Deux gélatines inertes, complètement exemptes de soufre labile et dont la teneur en retardateurs est différente, se comportent de façon très différente quand on les utilise à la préparation d'émulsions en employant l'hyposulfite d'ammonium comme sensibilisateur sulfuré. Hypersensibilisation d'émulsions sensibles à l'infrarouge par lavage à l'eau. K. WEBER (Univ. Zagreb), Phot. Korr., t. 70, n° 840, juillet 1934, p. 105-106 (2 fig.). Une plaque Agfa « Infrarot 730 » a été exposée à six reprises dans
Infrarot 730 » a été exposée à six reprises dans un spectrographe à prismes, les spectres de rang impair étant enregistrés sur la plaque telle qu'extraite du paquetage, avec poses de 1, 2 et 3 sec., tandis que les spectres de rang pair étaient enregistrés avec les mêmes poses après que la plaque avait été lavée 15 min. à l'eau distillée (température comprise entre 10° et 45° C); la comparaison des spectres de même temps de pose montre chaque fois une extension très nette du domaine spectral de sensibilité de la plaque lavée, la lacune dans l'orangé étant toujours plus
la plaque lavée, la lacune dans l'orangé étant toujours plus étroite [tous les spectres sont limités un peu avant 8 000 Å par l'instrument utilisé]. Les mêmes résultats ont été obtenus par lavage à l'eau ordinaire (eau des conduites urbaines ; pH compris entre 7.6 et 7,8). Le lavage après la pose n'a aucune influence sur l'image latente. Il est habituellement recommandé d'hypersensibiliser les plaques sensibles à l'infrarouge en les immersondant dans une solution faiblement alcaline et les séchant avant emploi. L'auteur a comparé les rapidités de la plaque ci-dessus désignée, utilisée telle quelle, lavée à l'eau, ou traitée en
désignée, utilisée telle quelle, lavée à l'eau, ou traitée en bain alcalin conformément au mode d'emploi en exposant les trois échantillons sous un coin de GOLDBERG irradié par de l'infrarouge filtré; on constate un accroissement très net de rapidité par le lavage, et il n'y a que très peu de différence entre la plaque lavée à l'eau ordinaire et la plaque hypersensibilisée en bain alcalin. Influence de la longueur d'onde sur la forme de la courbe de noircissement. A. VAN KREVELD (Univ. Utrecht), Phot. Jl, t. 74, juillet 1934, p. 377-380 (1 fig.). On sait que le contraste d'images développées
377-380 (1 fig.). On sait que le contraste d'images développées simultanément varie avec la longueur d'onde de la lumière utilisée, mais plusieurs des expériences anciennes ont été viciées par le fait que l'on n'avait pas utilisé le même temps de pose pour les divers échantillons comparés. On attribue habituellement ces variations aux différences d'absorption et de turbidité de l'émulsion vis-à-vis des diverses radiations, mais cette interprétation évidente n'est pas vérifiée par l'expérience, du moins quantitativement (Thèse de l'auteur, Utrecht 1933). Suivant une suggestion d'ORNSTEIN, l'auteur a cherché à obtenir une preuve directe de une variation du contraste en fonction de
preuve directe de une variation du contraste en fonction de la longueur d'onde, indépendamment des effets de l'absorption, en limitant à 2 μm environ la profondeur atteinte par le révélateur dans la couche d'émulsion, suivant une technique analogue à celle déjà décrite (Sc. 9" Ind. phot. [2], t. 5, p. K3) et qui fera l'objet d'une communication ultérieure. Ayant ainsi éliminé l'influence de l'absorption, on a éliminé l'influence de la sensibilisation chromatique en employant exclusivement des émulsions « ordinaires ». Les expériences ont été effectuées au moyen d'un spectrographe à optique de quartz éclairé par une lampe à incandescence étalonnée
optique de quartz éclairé par une lampe à incandescence étalonnée à divers régimes; pour compenser approximativement la diminution de l'éclairement dans les courtes longueurs d'onde, un écran opaque était disposé à quelque distance de l'objectif de façon à projeter une pénombre sur la région des grandes longueurs d'onde. On pouvait enregistrer successivement 13 spectres sur la même plaque, en abaissant chaque fois l'intensité de la lampe par interposition de résistances. Les densités étaient mesurées en lumière rouge, au moyen du pyromètre déjà utilisé par l'auteur (Ibid., t. 5, p. 76), pour les radiations 4. 700, 4. 360, 3 650, 3
pour les radiations 4. 700, 4. 360, 3 650, 3 130, et 2 970 A0; en raison du mode de développement adopté, les densités sont toutes très faibles, la région rectiligne étant limitée à 0,5 environ; on a indiqué par un astérisque (*) les plaques pour lesquelles les diverses mesures coincident à moins de 10 près, les variations atteignant 250e10 sur certaines des autres plaques. Au tableau ci-contre, on a indiqué pour quelques-unes des plaques expérimentées, les moyennes des valeurs de log I2/dos (la valeur correspondante de l'est seule indiquée en tête de chaque colonne) des éclairements donnant une même
en tête de chaque colonne) des éclairements donnant une même densité; le mémoire original donne les valeurs individuelles pour un plus grand nombre de clichés. Plaque expérimentée 4700 4360 3120 2970 J~o~Process -1,62 -1,54 +1,10 » Special Rapid -0.84 0,84 +0,83 +1,06 » Ordinary -1,31 –1,22 +0,75 Impérial Special Sensitive 0,83 0,86 +0,61 + 0,90 Impérial SSS Press. -1,15 -1,12 +0,73 Ilford Empress -1,1 –1,30 +0,84 +1,04 Impérial Special Rapid". 0,78 –0,96 +0,79 +1,01 Même si l'on tient compte des erreurs possibles dans les mesures, ces valeurs indiquent une variation de la forme des courbes de noircissement dans le domaine
de la forme des courbes de noircissement dans le domaine spectral de la sensibilité propre de l'halosel d'argent; les valeurs relatives à une même plaque seraient en effet constantes si les courbes ne différaient les unes des autres que par une translation. Pour certaines des plaques, le maximum est dans les courtes longueurs d'onde et, sur d'autres, dans les grandes longueurs d'onde. Les sensibilités relatives du bromure d'argent (inverse des excitations en ergs donnant d'égales densités) sont approximativement: X 4700 4360 3 650 3130 2970 S 0,26 0,27 0,28 0,23 Essais de plaques et pellicules de fabrication ancienne. J. DAIMLER,
Essais de plaques et pellicules de fabrication ancienne. J. DAIMLER, Phot. Korr. 70, n° 840, juillet 1934, p. 106-108. L'auteur a trouvé au Graphische Lehr. u. Versuchsanstalt (Wien), dans une caisse doublée de fer blanc soudé, deux boites intactes, l'une de plaques, l'autre de pellicules 16 X 21 cm. « Spécial Cyclist » fabriquées à Londres vers 1891 par R. W. Thomas. Sur les bords de coulée (aisément caractérisés par le débordement de l'émulsion sur la face postérieure), une plaque développée sans avoir été exposée accusait une marge noire d'environ 2 cm. de largeur, la région centrale étant très pure;
2 cm. de largeur, la région centrale étant très pure; un essai pratique a fourni un négatif donnant des copies normales sur papier du type « Gaslight ». La pellicule donnait un voile trop intense pour être utilisable. Un essai sensitométrique sous écran Eder-Hecht a donné (développement de 5 min. à 48° C dans un révélateur gélogén-hydroquinone) : Rapport Voile Plaque. , 13° Sch. d = 0,3 Pellicule. 11° 1,1 Le gamma était voisin de 1 sur les deux clichés. Les deux émulsions étaient au bromure d'argent, sans iodure. Après gonflement d'une nuit à l'eau froide, l'émulsion de la plaque
gonflement d'une nuit à l'eau froide, l'émulsion de la plaque commençait à se dissoudre vers 78° C; la couche superficielle achevait de se dissoudre à 80°, et la couche profonde à 880-900 C, indiquant la présence de deux couches superposées. L'émulsion des pellicules ne se dissolvait pas à l'eau bouillante, si ce n'est après acidification par de l'acide nitrique; rien n'indique en ce cas la présence de deux émulsions superposées. La teneur en bromure d'argent par mg était, pour la plaque, de 27,3 g. (couche inférieure : 42,8 g.; couche supérieure : 14,5 g.) et, pour la pellicule, 15 g.
supérieure : 14,5 g.) et, pour la pellicule, 15 g. seulement; la teneur en gélatine par mg était, respectivement, de 57 g. et 20 g. Le poids total de la pellicule était de 341 g/mg avec une épaisseur de 0,48 mm. L'analyse faite sur trois plaques a indiqué, comme teneur en bromure de potassium, 0,5 g/mg. L'examen microscopique indique des grains cristallins de forme générale triangulaire à arêtes vives, de dimensions comprises entre 1,7 et 0,17 μm pour l’émulsion supérieure de la plaque, entre 0,8 et 0,08 μm pour la couche inférieure. Accroissement de sensibilité par excitation préalable inférieure au
couche inférieure. Accroissement de sensibilité par excitation préalable inférieure au seuil. K. SCHAUM, Zeits. wiss. Phot., t. 33, n° 3, juillet 1934, p. 80. Pour constater photographiquement l’existence de rayonnements ne pouvant amener une plaque photographique au seuil de son noircissement, on fait agir ce rayonnement sur une plaque préalablement soumise à une excitation légèrement inférieure au seuil. L’auteur a utilisé pour cela un sensitomètre à disque tournant, l’évidement étant limité par un rayon du disque, un arc de cercle centré sur le disque, et une spirale logarithmique. L’influence des intermittences dans l’excitation photographique et la structure discontinue de la
intermittences dans l’excitation photographique et la structure discontinue de la lumière. L. SILBERSTEIN & J. H. WEBB (Labo. Kodak), Phil. Mag. [7], t. 18, n° 117, juillet 1934, p. 1-24 (4 fig.). On sait qu’une excitation intermittente détermine généralement un effet moindre que celui dû à une excitation continue fournissant à l’émulsion sensible la même quantité d’énergie. Toutefois, au lieu de remarquer que l’influence des intermittences n’a pu être constatée dans le cas des rayons X; l’influence des intermittences disparaît quand la fréquence dépasse une certaine valeur critique, variable avec l’émulsion et à peu près proportionnelle à l’éclairement (WEBB, Se.
l’émulsion et à peu près proportionnelle à l’éclairement (WEBB, Se. g. Ind. phot. [2], t. 4, p. 261). Une interprétation qualitative de ce phénomène avait été proposée, basée sur l’hypothèse des quanta de lumière, étant admis que les intermittences ne devaient plus avoir d’influence quand la fréquence des éclairs est au moins égale à la fréquence des impacts d’un quantum sur un grain. Une analyse complète de cette question a mis en évidence de nombreuses complications mais a permis d’asseoir plus solidement l’hypothèse proposée en donnant des lois numériques qui ont pu être vérifiées expérimentalement. Partie théorique. Du point de
ont pu être vérifiées expérimentalement. Partie théorique. Du point de vue de l’hypothèse des quanta, une excitation, qu’elle soit continue ou intermittente, consiste en un bombardement de la couche sensible par une grêle de « particules d’énergie », ou quanta, les impacts sur un même grain étant séparés par des intervalles de temps finis; les deux modes d’excitation considérés ne différeraient donc que par la répartition des impacts dans le temps. Le problème se ramène donc à déterminer l’intervalle probable entre les impacts successifs sur un grain et à calculer les écarts probables à cette valeur probable tant pour l’excitation
les écarts probables à cette valeur probable tant pour l’excitation « continue » que pour l’excitation « intermittente ». Dans le cas d’un éclairage monochromatique, l’énergie hλ portée par chaque quantum étant déterminée, l’éclairement peut être exprimé par le nombre des quanta atteignant l'unité d’aire de la plaque pendant l’unité de temps. Soit n ce nombre et S l’aire d’une portion de la couche sensible assez grande pour assurer l’uniformité statistique; le nombre des quanta atteignant cette surface pendant le temps de pose T est nS T. Considérons l’un des grains d’halosel d’argent répartis sur la surface S; la probabilité
grains d’halosel d’argent répartis sur la surface S; la probabilité pour que ce grain d’aire a soit atteint par un quantum atteignant l’aire S est p = a/S, que nous supposerons être une très petite fraction (de l’ordre de 10-6 si S = 1 mm2) ; le grain est atteint irrégulièrement, à intervalles tantôt plus courts et tantôt plus longs. Une fois atteint par un quantum, la probabilité pour que ce grain échappe aux m quanta suivants parvenant à la surface S et soit atteint par le (m + 4)ème est qmp où q–i p; l’intervalle entre les deux impacts
est qmp où q–i p; l’intervalle entre les deux impacts est (m+ 1) In8; la probabilité pour que cet intervalle soit égal à t est donc, en posant t = (m + 1) In8 : pet) = pqm (1) L’intervalle probable x est la somme des produits de chaque valeur possible de t par la probabilité correspondante; le nombre total des quanta atteignant S pendant le temps de pose T peut être considéré comme très grand, et l’on peut donc pousser la sommation jusqu’aux valeurs infiniment grandes de m, donc : d’où l’on peut tirer (consulter le mémoire original pour
: d’où l’on peut tirer (consulter le mémoire original pour le détail des calculs) : x = 1/na. L’intervalle probable est donc inversement proportionnel à l’éclairement et aux dimensions du grain; on aurait pu d’ailleurs prévoir, sans faire intervenir le calcul des probabilités, que le grain est atteint na fois par seconde. Si le nombre des impacts est très grand, et ce sera le cas du nombre d’impacts par les quanta de lumière visible pour amener le grain à l’état développable (plusieurs centaines, d’après EGGERT & NODDACK), l’intervalle probable se trouve être la moyenne arithmétique des intervalles effectifs. L’écart probable
trouve être la moyenne arithmétique des intervalles effectifs. L’écart probable A à la valeur probable x, défini par A2 = (t-) 2 où (t2) est la valeur probable du carré de l’intervalle t, se réduit, tous calculs faits, à : A = xV^ et comme, pratiquement, on peut considérer que l’écart == i (a/S2) = 1, il reste A = x, l’écart possible étant ainsi pratiquement égal à l’intervalle probable lui-même. Considérons un éclairage intermittent monochromatique constitué par une suite d’éclairs de durée T séparés par des intervalles d’obscurité de durée T, l’éclairement correspondant chaque fois à n quanta par
durée T, l’éclairement correspondant chaque fois à n quanta par unité d’aire et par unité de temps; du fait des intervalles d’obscurité, la répartition des fréquences des intervalles t entre quanta successifs atteignant un grain d’aire a est beaucoup plus compliquée que dans le cas de l’éclairage continu. Le nombre N des impacts sur le grain pendant chaque éclair est N = nS T. La probabilité P (f) pour qu’un intervalle entre impacts ait la valeur t' change brusquement de forme quant t' passe par l’une des valeurs 0, T, T + 0, 2T + 0, etc. La loi de
T + 0, 2T + 0, etc. La loi de distribution qui joue en ce cas le rôle de l'expression (1) est alors constituée par une suite compliquée de formules qui ne se prête pas à la comparaison entre excitation continue et excitation intermittente; les seuls paramètres dont on dispose, le rapport n/l des éclairements et la durée T de chaque éclair (0/7' est une variable), ne suffisent pas à assurer la coïncidence des lois de distribution P(t) et Pt'). Nous pouvons tout au moins comparer dans les deux cas les intervalles probables et les écarts probables à ces intervalles.
les intervalles probables et les écarts probables à ces intervalles. Il est donc nécessaire de déterminer ces grandeurs. On trouve, pour l'intervalle probable t', en posant x' = 1/l'n'a : (t1) = 't! ( 1 + -qo-) ou, pratiquement, et, pour A' (en posant k = 'l'nIa) : On peut alors comparer deux éclairements monochromatiques de même longueur d'onde, l'un intermittent, caractérisé par n', T, 0/7', l'autre continu, caractérisé seulement par son éclairement n. Supposons d'abord que les intervalles probables r et (ti) soient égaux, de telles excitations pouvant être qualifiées équivalentes. Si la durée totale des deux poses est
qualifiées équivalentes. Si la durée totale des deux poses est la même, des grains de mêmes dimensions auront été atteints par des nombres égaux de quanta, portant tous la même énergie; les deux excitations sont alors iso-énergétiques, mais leurs effets photographiques sont généralement différents, différence qui, dans l'hypothèse d'une structure discontinue de la lumière, ne peut être due qu'aux différences des écarts dans les intervalles effectifs relativement aux valeurs égales des intervalles probables. Il semble donc raisonnable d'admettre que l'influence des intermittences sera nulle, c'est-à-dire que deux excitations isoénergétiques auront des effets photographiques égaux, si les déviations probables A et
des effets photographiques égaux, si les déviations probables A et A' sont égales. Cette hypothèse est moins arbitraire qu'elle ne paraît l'être : en fait, la première égalité impose une condition sur le rapport n'jn, et la seconde fixe la valeur de k, soit donc, en définitive, la fréquence (les éclairs et, puisque 0/7' doit être conservé comme variable, il ne reste pas de paramètres disponibles pour satisfaire aux conditions de 2e ou 3e ordre; si donc les deux excitations ont produit des effets identiques, et l'expérience montre que tel peut être le cas pour toutes les valeurs de 0/r,
peut être le cas pour toutes les valeurs de 0/r, il faut que A' =A. La première condition se réduit à ce qui peut s'exprimer en énonçant que l'éclairement intermittent moyen doit être égal à l'éclairement continu. Cette condition a été assurée dans toutes les expériences ci-après décrites. La seconde condition (A' = A) est satisfaite quand k (e'c + 1) = ek 1 équation transcendante pour k, dont heureusement la seule racine réelle correspond à k = 0, c'est-à-dire à une fréquence infiniment grande. En toute rigueur, l'excitation intermittente ne devrait donc jamais produire un effet identique à celui
ne devrait donc jamais produire un effet identique à celui de l'excitation continue, mais les deux effets tendent à se confondre asymptotiquement quand augmente la fréquence des éclairs. Il y aura identité pratique quand A/A' sera au plus égal à 1,05. La valeur correspondante de k devra être d'autant plus petite, et par conséquent la fréquence d'autant plus grande, que le rapport 0/7' est plus grand. Quand OIT augmente indéfiniment, la fréquence f nécessaire pour que les effets des deux excitations ne puissent être différenciés tend vers une certaine limite finie, qui ne dépend que de la précision exigée, c'est-à-dire