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la rivière d'Yonne pour faire tourner les moulins. On a vu que pendant tout le printemps il a régné une prodigieuse quantité de rougeoles et de petites vérolles, qui ont occupé dans la suite des ophtalmies et des tâches très-sévères les lèvres malignes ont été assez communes pendant l'été. SUR LA DIFFÉRENCE DES MÉRIDIENS ET SUR LA NUTATION DE L'AXE DE LA TERRE Dans l'année la différence des Méridiens. Par M. D'ALEMBERT. À ceux qui s'intéressent à la question de la figure de la Terre, n'ignorent les doutes qu'on a fait naître dans ces derniers temps sur l'identité de ses
fait naître dans ces derniers temps sur l'identité de ses méridiens. J'ai exposé dans la préface d'un Ouvrage qui vient de paraître, les raisons par lesquelles on a tâché d'anéantir cette similarité, et j'ai cru devoir y joindre en même temps celles qu'on peut avoir de la soutenir. Une des principales, en est que la différence des méridiens semble provenir d'une densité irrégulière dans les différentes couches de notre globe, ou du moins indiquer cette irrégularité; or la rotation uniforme de la Terre autour de son axe, et l'université de la précision des Équinoxes, semblent prouver que les parties de
la précision des Équinoxes, semblent prouver que les parties de la Terre sont à peu près régulièrement distribuées autour de son centre. Cependant, comme l'arrangement régulier des parties de notre globe pourrait absolument diverger avec la différence des méridiens, j'ai cru qu'il ne serait pas inutile d'examiner les phénomènes qui pourraient résulter de cette différence considérée en elle-même, et abolie toute autre Irrégularité. Il est d'abord évident que la rotation uniforme de la Terre autour de son axe pourra subir dans cette hypothèse mais les phénomènes de la précision des Équinoxes n'en seront-ils pas altérés ce que je me propose
Équinoxes n'en seront-ils pas altérés ce que je me propose d'examiner dans cet Écrit. Il est vrai que je ne pourrai traiter cette question avec la même généralité que je l'ai fait dans mes Écrits des planètes où j'ai supposé les méridiens semblables, mais d'ailleurs de telle figure qu'on voudra, pourvu qu'ils ne s'écartent pas beaucoup de la circulaire. Ici, la difficulté de la matière et la longueur des calculs m'obligent de supposer, du moins quant à présent, que les méridiens diffèrent, sont elliptiques, et de plus, que l'Équateur de la Terre le soit aussi d'où il s'ensuit que les
la Terre le soit aussi d'où il s'ensuit que les parallèles à l'Équateur seront aussi des ellipses semblables à l'Équateur même. Dans la seconde partie de mes Recherches sur la figure de la Terre, art. V, j'ai enseigné la méthode qu'on doit suivre pour trouver les formules de la précision des Équinoxes dans un pareil spheroidide; il ne s'agit donc plus que d'entreprendre les calculs indiqués par cette méthode, et d'examiner ce qui résulte des formules que ces calculs produiront. L'examen dont il s'agit paraît d'abord renfermer de grandes difficultés, à cause de certains termes qui semblent devoir se trouver
à cause de certains termes qui semblent devoir se trouver dans nos formules, et dont l'intégration échappe à toutes les méthodes connues; mais après avoir fait les substitutions et les opérations convenables, il arrive heureusement que tous ces termes se détruisent, et que ceux qui restent ne mettent plus aucun obstacle à la solution exacte et complète du problème à ce qu'il faut développer. Nous emprunterons ici tout ce dont nous aurons besoin, tant des Recherches sur les Équinoxes, que de l'article déjà cité de la seconde partie de nos Mémoires pour cela, il est nécessaire de remettre sous les
Mémoires pour cela, il est nécessaire de remettre sous les yeux de l'Académie ce que nous avons trouvé dans ces deux Ouvrages. Nous supposerons d'abord que le Sphéroïde soit entièrement homogène; nous examinerons ensuite le cas de l'hétérogénéité des couches, et nous finirons par donner l'équation générale de la précision dans un sphéroïde quelconque. Soit donc PCp l'axe de la Terre, Cir un quart de l'Équateur, représenté par un quart de l'hippè, ainsi que le Méridien en sorte que nommant C~a, le demi-axe conjugué 6'~ du Méridien qui est lui-même un des demi-axes de l'Équateur, soit a – et. a
un des demi-axes de l'Équateur, soit a – et. a - et l'autre demi-axe Cr de l'Équateur == C~ - tp 6'n.== H– et. a - tp soit de plus S le Soleil, la distance SC du Soleil au centre de la Terre, ?/, et l'angle ?CJ'== V; ennn soit 6~ une perpendiculaire au plan Pp S, laquelle soit menée par un point quelconque C' de l'axe dans le plan ?C' parallèle à l'Équateur ?Cr/ soit nommé l'angle A. Cela posé, nommons ?M la force du Soleil, en tant qu'elle agit parallèlement au plan PSp, pour produire quelque mouvement dans
agit parallèlement au plan PSp, pour produire quelque mouvement dans l'axe de la Terre; et supposons que cette force qui résulte de l'action du Soleil sur toutes les parties du globe, agisse à une distance du plan PSp égale à 1: supposons de plus, en imaginant le plan QCpe qui passe par l'axe Cp de la Terre, et qui soit perpendiculaire à l'Écliptique, que la direction de la force passe par le point L; ayant mené C(~ perpendiculaire à l'Écliptique 1 Ce dans le plan même de l'Écliptique. R L parallèle à Cp, J et. L7V parallèle à C2. on
parallèle à Cp, J et. L7V parallèle à C2. on nommera A, et ?MV, A/ enfin on appellera S le complément de l'angle que font entre eux les plans ?C~ ?r &. PJ/? ou le complément du complément de cet angle à deux droits, lorsque l'angle des deux plans est obtus, comme on l'a supposé, des ?c~~y< ?A~ 7Mo/ Au moyen de ces dénominations, on trouvera, comme dans l'article 160 de ces mêmes Recherches, Maintenant soit la tangente de l'angle que le rayon mené de la Lune à la Terre fait avec l'Écliptique, on aura, pour la force de la
fait avec l'Écliptique, on aura, pour la force de la Lune parallèlement à l'Écliptique, force que je nomme on aura donc, en négligeant le carré de pp, == et par conséquent 'A' == 'A', ?Y = et ?"A' == = parce que côté a été démontré f. l, J~~Wf j~/7~ ?/ ?o/~ que A== et par conséquent coté.S'.côté.TT Tout cela supposé, si l'on fait y == côté. ?r, et par conséquent ?7f 1 v~ == ?n. et qu'on nomme T/ et 'u' les projections des angles sur le plan de l'Écliptique qu'enfin on suppose A" == on parviendra aux équations
l'Écliptique qu'enfin on suppose A" == on parviendra aux équations suivantes par la méthode qui a été détaillée dans nos Mémoires pour la ~/yf~o/7 des Equinoxes ~MMo~ ?r. 2 D == ?D~ [– ?i –] ?A~ y ?n.T/ -A'~ ?n. Dans cette équation, en: l'angle que parcourt sur l'Écliptique la projection de l'axe de la Terre, et de l'angle que chaque point de l'Équateur et des parallèles décrit autour d'un plan perpendiculaire à l'Écliptique, et parallèlement par l'axe de la Terre, tandis que la projection de l'axe Cp sur l'Écliptique décrit l'angle ?e. C'est ce que j'ai développé plus au
décrit l'angle ?e. C'est ce que j'ai développé plus au long dans l'Ouvrage cité sur la ~o// des jË<y<o~J.. Pour intégrer cette équation, je remarque d'abord qu'on a -?A == or côt. S == a T == Mf.~ côt.~ ?f' or côt. Y, f.n. J do~ des y/ le ~/7~ wo~? et on a trouvé ciT/T la valeur de f on A –f.~D.~rf.n.t~Cn. depuis la valeur de ainit on aura A == ';tt'côt.7r.(in.'M n de A ft Z.. 4.D 4-r (;n. <;n. et de même A == or on a e meme T == ?fm.V.cot.Tr ?f' or on a –==:
e meme T == ?fm.V.cot.Tr ?f' or on a –==: ?J'MOA-M~4 1 & -?L == ?[ -+Ç ?étant le mouvement annuel instantané de la Terre; ?4 == 180 –t-r S -H –(Recherches sur ?j~/?~ du wo/?, ?w~? étant un angle constant, qu'on peut, si l'on veut, supposer === o, pour simplifier le calcul; donc ?n. 2~ == fin. S +== 2?n. S côt. S côt. 2 P-+-tm. 2 jP ?<n.7~ Ggg (côté 2'' ?n.~) quantité dans laquelle on mettra pour côt. 2 sa valeur et pour ?n. S sa valeur ~M~ /o/?~. Ce qui donnera Ay< ?n. 'u == x
~M~ /o/?~. Ce qui donnera Ay< ?n. 'u == x j2 fin. v x t~ M~ côté T) ?1 x côt ~P -tr" V, De même, si on met pour côt. S' sa valeur et pour fin. valeur 1 dans l'expression de ?n. ?n. 2 on trouvera ?A' ?n.~=" [? fin. T/ côt. T;' ?1 yy) 2 /?' fin. <U ] x côt. 2 [?n. T; cor. T; ?i -t2. côt. T/' ?1 ] x fin. 2 Ces substitutions faites, on verra que l'équation se réduit à celle-ci, === ?T/~i -t dans laquelle k est une constante, égale à très-peu
-t dans laquelle k est une constante, égale à très-peu près à 366 c'est-à-dire, au rapport, pris négativement, du mouvement journalier de la Terre à l'anneau mouvement annuel. En effet, il sera aisé de voir que tous les termes qui viennent de -?A ?n. *u A' ?n. T/, renferment chacun coté 2. ou fin. 2 7~ & par conséquent cof j2. ou fin. 2. étant un très-grand coefficient qui n'est détruit par aucun autre, & qu'outre cela ces termes sont multipliés par la quantité très-petite ~F, qui dépend de l'ellipticité de l'Équateur; de plus ces termes, dans l'intégration, se trouveront
de l'Équateur; de plus ces termes, dans l'intégration, se trouveront encore divisés par 2~, & par conséquent deviendront encore incomparablement plus petits; ils pourront donc être regardés & traités comme absolument nuls. La seconde équation ou on trouvera en suivant la même méthode, exposée dans nos ?~r~ la ?/? Equinoxes sera 2K. 2 Dd [~ -HdP ~'t –~] == -~À~ fin. 'u~ -t-A'n. v' Et la troisième fera /C; ~D~~ –e~ = ~A~' cof.T/ ~t -}-~A co~ 'u dr -{'A' xco~ ~t -A' cof. T/~ ~A' il ne reste plus que les Abilitations à faire dans ces équations, en mettant
que les Abilitations à faire dans ces équations, en mettant pour 'À', 'A, ~"A', leurs valeurs déjà trouvées. Pour faciliter ce calcul, on remarquera que fin.2~fm.S rt <<n.t/(in.2 cohn. 2 A –t– cof. 2 jr cof.~ cors comme il est tacite de le voir, en substituant à la place de fin. 2. ~4 & cof. 2 leurs valeurs en S & en De plus, on remarquera que cof. V y cof.T ~f/~ ~d'o des Rectifions le ?/?~~ wo/ & c~f. V' ~y cof. 'u~ -ï Toutes ces substitutions étant faites, on trouve que fin. disparaît entièrement, & que fin. T;,
on trouve que fin. disparaît entièrement, & que fin. T;, la seule quantité qui pourrait rendre les intégrations difficiles, parce qu'elle renferme le radical ~t cof. 'u~, disjoint du dénominateur des différens termes où elle aurait pu se trouver, parce que ces termes, ou se détruisent mutuellement, ou renferment fin. v au numérateur. Ainsi regardant comme nuls, par les raisons qu'on vient de dire, tous les termes qui renferment fin. 2 P & cof. P, on trouve ~A~ fin. =~ [4.~ cof. T;' -+ ~1 –~] -tr~ -t3~ 4[7 cof. T/ -+-/ v7~ –yy~1 ~cof. –) -1– ~J cof.S i~t<!
T/ -+-/ v7~ –yy~1 ~cof. –) -1– ~J cof.S i~t<! 3 .jZ.D.4.rf.n.t~.6n.y.'f.'). /-tn -t-i; substituant une -t-i; substituant ,enlleHe Ggg'; <!h.~ y cof/s–fy~–t/f pour sa valeur tos.S' <!n.~ -F~ cof. M, fin.~ l valeur &; pour fin. 2~, la valeur tin.T;' fin..L~ n. 2 A', sa valeur ~n.~ cor ~t –y~ *T/] cof. 2~ ~n. <!n. 2 [ f~n. cof: T)~ ~t +. cor ~~t ~) t .-}–p~ on verra que fin. disparaît, ainsi que fin. T/ & qu'il ne reste plus que des quantités sans radical & sans dénominateur; ce qui aura lieu, plus forte raison, pour la quantité
ce qui aura lieu, plus forte raison, pour la quantité À & fin. & par conséquent si on néglige, comme on le doit, dans l'équation ~F~ les termes qui renferment cof~ 2 P & fin. 2. comme devant donner, par l'intégration, des termes incomparablement plus petits que les autres, on aura une équation de cette forme, x[~col.'u -+~1 1 –7/J' équation Similaire à celle qu'on a trouvée pour le cas du Sphéroïde, dont les méridiens seraient équivalents. On trouvera de même A' cof~ T/~i i fy~ -+cof. c~T/ ~1 ~~1 ] 3~D.~r~~2~ r –t– –x ––v~n.'u cof.T; –t-D ~n.T/ V~i
] 3~D.~r~~2~ r –t– –x ––v~n.'u cof.T; –t-D ~n.T/ V~i ]. quantité dans laquelle il n'y a plus ni ~)n.T;~ ni ~)n. soit au dénominateur, soit en radical. Il en sera de même de sa quantité À cof. 'z/ V~t y~y -+A cof. v qui ne différera de la précédente qu'en ce qu'il faudra faire p' = 0, & mettre, S pour L, H pour ?/ & pour 'u'. Donc en négligeant, par les raisons déjà alléguées, les termes où fin. 2 P & cof. 2 P se rencontrent, on aura 2 K 2 D j~ <J' 4.Z? 4.)' cef.
aura 2 K 2 D j~ <J' 4.Z? 4.)' cef. = ~7~ -tr; x [cor.q; ~i -~] S ui 3 Z.. 4. D [~ cor. -u' -t] -)r/ t~ x rcof.T/l –]~ On aura donc les mêmes équations que si le Sphéroïde avait tous ses méridiens semblables, avec cette seule différence qu'au lieu de e~ il faut mettre -t– ou -H r. De là il s'enfuit que les mêmes équations s'appliqueront aux mêmes cas, les mêmes conditions elliptiques seront vérifiées, dans les mêmes sphères, dont les méridiens seront équivalents, dans les mêmes sphères, dont le rayon de la courbure sera
les mêmes sphères, dont le rayon de la courbure sera égal au rayon du méridien par le petit axe de la moitié de l'aplatissement de la surface de la Terre. Si le sphéroïde elliptique à méridiens différents n'était pas supposé homogène, mais que A fût la densité de chaque couche, r le rayon de chaque couche, c(, & p les ellipticités variables du méridien & de l'Équateur dans chaque couche, le résultat serait précisément le même; il faudrait seulement mettre dans les équations -A au lieu de A', J /A r~ au lieu de & /A /J au lieu de
r~ au lieu de & /A /J au lieu de r; du renouvellement, il n'y aura aucun changement à la solution ni aux conséquences qui en résultent. Si -tr était == o, ce qui peut arriver de plusieurs manières, il n'y aurait point de précession ni de nutation Gggii; en effet dans le Sphéroïde, les valeurs de de &; de fe trouvant alors = o; c'est ce qui arriverait à un sphéroïde elliptique homogène dans lequel on aurait p == o, c'est-à-dire, dans lequel on aurait à la fois C~ == Cp –{– & < et étant positif ou négatif,
== Cp –{– & < et étant positif ou négatif, oc 6T == CQ -«.C~I === ~a-Q?. Donc W/~P~O/<~? <T~ serait /K<y~M'y?/ow~/ M~ o// ~om~ entre les deux axes de /'jË<~A~ H'~f/yo/y woM~?~/? <o~ axe, <j'~M~ comme s'il était une j~ D'où il s'enfuit que la Terre n'a point la figure d'un tel sphéroïde, & on peut par le même moyen donner l'excision à beaucoup d'autres figures qui ne s'accordent pas avec les phénomènes. Nous allons présentement donner les équations pour la précession, en supposant que la Terre soit un Sphéroïde quelconque, qui ait seulement la propriété de pouvoir tourner
Sphéroïde quelconque, qui ait seulement la propriété de pouvoir tourner uniformément autour d'un axe, ainsi que les observations, le prouvent. Voyons d'abord les conséquences qui doivent résulter de cette dernière propriété. Nous supposerons donc 1.° qu'aucune force n'agisse sur la Terre, 2.° que de & dP soient == o, 3.° que le mouvement de rotation soit constant, & que par conséquent ddP ==:. o. Pour que la Terre subsiste en cet état, il faut que la somme des forces perdues à chaque instant soit nulle, 2° que la somme des moments de ces forces soit également nulle par rapport à
moments de ces forces soit également nulle par rapport à trois axes perpendiculaires l'un à l'autre, et passant par un des points de l'axe. Or nommant F la force centrifuge d'un point quelconque à la distance r, et P le point quelconque de la Terre, on trouvera que les forces perdues à chaque instant parallèlement à F sont .F/a. et perpendiculairement à F, donc sont toutes nulles, ce qui ne peut avoir lieu à moins que l'axe de rotation ne passe par le centre de gravité du corps. Car sinon, en la distance de chaque particule à un plan passant
en la distance de chaque particule à un plan passant par P et par C, et F est la distance de chaque particule à un plan perpendiculaire à C et passant par P: or il n'y a que le centre de gravité qui ait cette propriété, que la somme des produits des particules par leurs distances à un plan quelconque, passant par ce centre, soit nulle. A l'égard des moments des forces, il en est évident qu'ils seront, 1.° a. fm. cof. X fin. 2.° .Fy" cof. fin. en supposant C == 3.° .F cof. X On aura donc néanmoins,
C == 3.° .F cof. X On aura donc néanmoins, 3 f.n. p" cof. X On trouve la distance d'un point quelconque du plan à C, au point C', et X est l'angle que fait CK avec la ligne tirée de ce point quelconque au point C'. Voyez des Équinoxes, art. des Équinoxes, et le Sphéroïde du Mercenaire, art. Sphéroïde. On suppose le Sphéroïde avoir la propriété de pouvoir tourner uniformément autour de son axe; donc 1.° cet axe passe par le centre de gravité du Sphéroïde; 2.° on a z fin. X= 0 et y cof. J==: 0, et
z fin. X= 0 et y cof. J==: 0, et par conséquent les valeurs de L se réduisent à ces équations plus simples, L = = r y [1/2 –], –3– y'j~ -~co~ Pour trouver dans un pareil Sphéroïde les lois de la précision des Équinoxes, il faut d'abord nommer Y l'angle que fait un rayon quelconque du parallélélogramme CK avec le rayon de ce même parallélélogramme, qui se trouve à chaque instant dans un plan perpendiculaire à l'Écliptique, angle que nous avions appelé A dans l'art. 2 de nos Études sur les Planètes, après quoi il ne reste plus
Études sur les Planètes, après quoi il ne reste plus qu'à suivre exactement la méthode que nous avons donnée dans nos Études sur les Planètes, et dans l'Étude de la précession des Équinoxes, avec cette précaution, de regarder comme égaux à zéro les termes où se trouvent et fm. et /cos. Par-là on aura, après les réductions, les équations suivantes; Z==– -il /2n. cof. fin. = .œf. YA"' -t-. [~P -1~n. ~] [~ cof. ~] [~n. cof. ~] cof. [~n. T, cof. /] [~ –n. ~] +cor. cof..u ~t ~h ~1 Z On trouve la valeur de l'angle de l'obliquité,
~1 Z On trouve la valeur de l'angle de l'obliquité, y cof. [ c.C T/ ~/t ;~] f.. On remarque que dans ces différentes équations on a cof. == cor. cof. == cof. T/ -t et par conséquent fin. j~ == 1– cof.'u~ et fin. i cof.<u~ cof. T/ Pour en faire sentir la raison, soit \(d\) étant une différence ordinaire, et \(q\) une quantité très-petite, on aura \(~~e = 6~ d étant une différence très-petite du troisième ordre, à cause que \(q\) est cent fois inférieure à la première, et \(< = 7~\) (qui fera proprement du quatrième). Donc
et \(< = 7~\) (qui fera proprement du quatrième). Donc \(< y' = 7~\) doivent être négligés vis-à-vis de \(< T = 6~\) et \(< y' = 7~\). Par la même raison, on pourra négliger \(< y' = 7~\), \(<\) et \(c.\) vis-à-vis de \(< T = 6~\) à cause de la grandeur considérable de \(<\) relativement à \(<\). Aussi, soit qu'on ait ou non, le second membre de l'équation se réduira en général à \([< P -< y' sin. -< y'] x < y'\). Le second membre de l'équation à \(< n.< y' rx (< e-j~ cos. < y')
à \(< n.< y' rx (< e-j~ cos. < y') -< cos. x (< n. cos. < y') \·: Le second membre de l'équation à \(2 < e. cos. < n-x < cos. < y\) · Et si on a \(< e~n. 2 = 0\), et \(< cos. 2 = 0\) les deux derniers de ces trois membres se réduiront, le premier à \(sin. Tf x\) et le second à \(cos. 'yf X\) De plus, on pourra, si l'on veut, n'avoir aucun égard à l'équation, parce que le lecteur n'a pas d'intérêt à cette équation et à la petite altération
pas d'intérêt à cette équation et à la petite altération insensible que cause la précession des Équinoxes à la valeur de la vitesse de rotation uniforme de la Terre, altération qu'il est inutile de chercher ici, tant à cause de son extrême petitesse des termes en jeu que parce qu'il s'agit ici uniquement du mouvement de l'axe de la Terre, c'est-à-dire, de \(< y' = 7~\) et \(< y' = 7~\). Ainsi, en supposant, comme les phénomènes le prouvent, 1.° que la rotation de la Terre autour de son axe soit essentiellement uniforme, 2.° que les mouvements de rotation et
soit essentiellement uniforme, 2.° que les mouvements de rotation et de nutation de l'axe de la Terre soient très-petits, on aura, de la manière suivante, les équations de la précession et de la nutation, quelque figure qu'on imagine à la Terre, pourvu que cette figure diffère peu de la sphérique, et quelque arrangement qu'on suppose dans l'intérieur de ses parties, pourvu que cet arrangement soit tel, que l'on ait toujours \(< y' = 0\), \(< x. cos. < y' = 0\), \(< y' n' = 0\), \(< cos. < y' = 0\), conditions nécessaires pour l'uniformité de la rotation. Il
= 0\), conditions nécessaires pour l'uniformité de la rotation. Il n'est pas inutile d'observer que dès que ces équations auront lieu pour un angle \(Y\) quelconque, elles auront lieu pour tout autre angle car \(sit = -tp\), \(p\) étant constant, on aura \(sin. cos. c + sin. cos. = sin. cos. < y' = sin. cos. < y' cos. = sin. cos.\(y + cos. cos. < y' = cos. cos. < y'\), donc y'a \(sin. cos. < y' + cos. cos. = 0\), \(sin. cos. = 0\), \(cos. = 0\), on aura \(sin. < y' n. = 0\), \(cos. <
on aura \(sin. < y' n. = 0\), \(cos. < y' = 0\), \(cos. < y'\) = 0\), on aura \(< y' n. = 0\), \(< cos. = 0\), et ainsi de suite. On prendra l'équation ci-dessus, et en lui conservant son premier membre tel qu'il est, on lui donnera pour second membre \(< n. x < cos. 2 < y'\) \(cos. xy < n. cos. < y'\) ensuite on prendra l'équation \(< z\) on lui donnera pour second membre (en conservant le premier tel qu'il est) \(< cos. < y\) \(cos. < y'\) \(< n. cos. < y'\) en
y\) \(cos. < y'\) \(< n. cos. < y'\) en nommant le premier membre de l'équation et le premier membre de l'équation, on aura \(< z. = < cos. x < n. cos. 2 + < cos. x < cos. < y' + < n. cos. < y'\) ou, ce qui est encore plus simplement, \(< z. = < cos. x < n. cos. 2 + < cos. x < cos. < y' + < n. cos. < y'\) La première de ces équations servira à déterminer la nutation de l'axe, et la Seconde à déterminer la précession. Donc toutes
l'axe, et la Seconde à déterminer la précession. Donc toutes les fois que les lois de la nutation et de la précession, tirées des deux équations ci-dessus, ne s'accorderont point avec les phénomènes, il faudra en conclure que l'hypothèse que l'on aura faite sur la figure de la Terre et sur l'arrangement de ses parties, n'est pas conforme à la vérité. prendre qu'après avoir coupé les gencives de mâchoires d'un fœtus, on remarque dans le premier temps de la formation un amas de matière molle et visqueuse, figurée à peu près comme une dent; que cette matière en renfermée dans
près comme une dent; que cette matière en renfermée dans une membrane vasculaire, très-fine, très-poreuse, et parée d'un grand nombre de vaisseaux, ce qui a donné lieu de la nommer soi; que cet amas de matière molle et visqueuse, ainsi enveloppé de cette membrane, est ce qu'on appelle le bel ou le jaune de la dent; que les dents reçoivent leur accroissement et leur solidité par le moyen d'un suc qui s'administré peu à peu et par couches; que leur émail est composé d'une infinité de petits filets qui sont attachés sur sa partie interne de la dent par leurs
attachés sur sa partie interne de la dent par leurs racines, et que l'accroissement de ces filets se fait comme celui des onglets; qu'enfin les gencives, dans l'enfant, couvrent entièrement les alvéoles, et qu'elles sont divisées et percées par les dents qui tendent à sortir et à se montrer. Il m'a semblé qu'on pouvait espérer que des observations très-répétées, avec beaucoup d'attention, nous découvrieraient quelque chose de plus précis sur la mécanique qui fait paraître au jour ces os singuliers, dès lors qu'une fonction aussi importante que la mastication, sur la manière dont ils sont formés, et surtout sur celle
la manière dont ils sont formés, et surtout sur celle dont est cet émail d'une nature très-particulière, qui ne peut être attaqué avec succès que par la lime, le burin, ou par des liqueurs corrosives. Persuadé qu'une attention obstinée peut faire voir ce qui a échappé à des yeux plus éclairés qui se sont rebutés trop tôt, j'ai donné toute la mienne à une matière qui m'avait extrêmement intrigué. Le premier fruit que je lui ai dû, a été de reconnaître que l'idée que l'on a eue jusqu'ici de la gencive qui est percée par les dents, avait besoin d'être
gencive qui est percée par les dents, avait besoin d'être rectifiée. Les ouvertures des trous d'une gencive, en dehors desquelles les dents paraissent, sont regardées comme celles que les dents se font percées: on croit les dents sortir des mêmes chairs dont elles étaient entourées immédiatement après qu'elles ont commencé à paraître; au lieu que les chairs qui sont trouvées percées et déchirées par les dents qui sortent de leurs alvéoles, celles au travers desquelles elles se font fait jour, disparaissent insensiblement dans la suite, et sont aussitôt remplacées par d'autres qui leur succèdent et qui subsistent aussi longtemps que