jeanflop/post-ocr-correction huggingface dataset:
par M. Dulong sur la tension des vapeurs, complètent cet article. Quelques notions sur les machines à vapeur et sur l'emploi de la vapeur comme moyen de chauffage, précèdent un article détaillé sur la construction des divers thermomètres. L'ouvrage de M. P. nous a paru l'un des plus complets qui ait été publié sur la physique. Le nombre de planches qu'il contient facilite singulièrement l'intelligence du texte. Nous aurions désiré pouvoir faire connaître d'une manière plus détaillée plusieurs articles de cet ouvrage, qui ne peut manquer d'être recherché; mais l'étendue que nous devons donner à nos articles y a été
que nous devons donner à nos articles y a été un obstacle. G. DE C. SOCIÉTÉ POUR LA DIFFUSION DES CONNAISSANCES UTILES. Il s'est formé à Londres, sous la présidence de M. Brougham, membre du parlement, une Société dont le but est de répandre des traités sur diverses branches des sciences; ce ne sont, pour ainsi dire, que des chapitres séparés d'un grand ouvrage, qui présentent cet avantage, qu'on peut les acquérir séparément, et qu'ils se trouvent alors plus à la portée de ceux qui ont seulement besoin de quelques-uns d'entre eux. Un assez grand nombre de ces livraisons ont
d'entre eux. Un assez grand nombre de ces livraisons ont déjà été publiées, et la Société nous paraît remplir le but qu'elle s'est proposé. Il nous semblerait superflu de parler en détail de tous les objets que renferment les livraisons que nous avons à annoncer; nous indiquerons seulement les titres de celles qui ont rapport à la physique. "CHALEUR. — Deux livraisons, qui sont à leur 4e édition, présentent, après des remarques générales sur l'action de la chaleur, des articles étendus sur la nature et ses causes, l'expansion, l'application de la théorie à la construction des thermomètres, le pouvoir conducteur
la théorie à la construction des thermomètres, le pouvoir conducteur des corps, le rayonnement, la chaleur spécifique, la quantité absolue de chaleur, la chaleur latente et les froids artificiels." Plusieurs articles font double emploi avec ceux de divers autres traités, mais c'était une chose inévitable, d'après le plan de l'ouvrage, et c'est un faible inconvénient, tandis que la marche contraire en aurait présenté de plus graves, en obligeant à recourir à diverses livraisons pour la connaissance de divers objets. Une liste des ouvrages sur la chaleur termine la livraison. THERMOMÈTRE ET PYROMÈTRE.— Deux livraisons comprennent l'histoire et la description des
ET PYROMÈTRE.— Deux livraisons comprennent l'histoire et la description des divers instruments destinés à mesurer la chaleur; beaucoup d'entre eux sont peu importants; mais leur connaissance peut quelquefois être utile, ne fût-ce qu'indirectement, et plusieurs sont peu connus. Un appendice renferme des tables de correspondance des diverses échelles thermométriques, de l'expansion des corps par la chaleur, de la température, du changement d'état ou de l'incandescence de beaucoup de corps. PNEUMATIQUE. — La livraison qui porte ce titre est à sa 4e édition; elle traite des propriétés de l'air, de la pesanteur, des divers baromètres, des syphons de la machine pneumatique
pesanteur, des divers baromètres, des syphons de la machine pneumatique et des diverses pompes, des fusils à vent et du son; les titres des ouvrages qui traitent de cette branche de la science mettent à même de consulter ceux dont on pourrait avoir besoin. ÉLECTRICITÉ.—Les deux livraisons qui forment ce traité sont à leur 2e édition. Les six chapitres suivants comprennent la description de tous les phénomènes de l'électricité: excitation, attraction, répulsion, distribution, électrisation par influence, transport de l'électricité. La description des divers appareils nécessaires pour les expériences d'électricité se trouve comprise dans les articles mentionnés. GALVANISME.—L'histoire de l'électricité galvanique,
trouve comprise dans les articles mentionnés. GALVANISME.—L'histoire de l'électricité galvanique, des divers appareils pour la développer, et de son action sur les corps forme le sujet de cette livraison. L'emploi de gravures en bois intercalées dans le texte est extrêmement commode pour faire comprendre les descriptions. Plus répandu dans les ouvrages anglais qu'en France, il serait à désirer qu'il fût plus souvent adopté parmi nous; moins on fait que les planches gravées ou lithographiées, ce genre permet de donner à plus bas prix un plus grand nombre de figures, et évite la peine de recourir à plusieurs volumes pour trouver
évite la peine de recourir à plusieurs volumes pour trouver l'appareil ou l'objet que l'on veut examiner. G. DE C. 10. SUR L'INTENSITÉ DU MAGNÉTISME A BRUXELLES, PARIS, LONDRES ET ALTONA.-Extrait d'un Mémoire de M. QUETELET, lu le 5 décembre 1829, à l'Académie de Bruxelles. (Corresp. mathématique; Tom. VI, 1er livr.) L'intensité magnétique n'avait pas encore été déterminée à Bruxelles, avant les observations qui ont été faites par M. Sabine et M. Quetelet, vers la fin de l'année dernière et dans le courant de cette année. Les observations de M. Sabine ont eu lieu le 5 novembre 1828, vers midi,
Sabine ont eu lieu le 5 novembre 1828, vers midi, dans le jardin de l'Observatoire, avec un appareil semblable à celui dont se sert M. Hansteen. Les résultats ont été publiés dans le tome V de la Corresp. mathém., p. 226, en même temps que les résultats obtenus à Londres et à Altona avec le même appareil. Mais les nombres devant être réduits, à cause de l'inégalité de température à laquelle les expériences ont eu lieu, M. Quetelet a entrepris ce calcul, en faisant usage de la formule de Hansteen, que M. Sabine a lui-même employée dans les Transactions philosophiques
que M. Sabine a lui-même employée dans les Transactions philosophiques pour 1828, en déterminant la différence d'intensité magnétique entre Paris et Londres. Voici cette formule: En supposant que n oscillations s'effectuent en T secondes, par une température de t degrés de Fahrenheit, et en T' secondes par une température de e' degrés, on a T = T' | 1 — 0, 000165 (t'-e') | En réduisant donc les résultats comme s'ils avaient été déterminés à la température de 64° de Fahrenheit, on obtient les nombres suivants: Bruxelles. Londres. Altona. Aiguille IV. 349" 39 352" 84 351" 98 — XI. 306,
IV. 349" 39 352" 84 351" 98 — XI. 306, 22 312, 28 311, 98 X. 342, 61 345, 40 344, 98 Tels sont les temps employés par les aiguilles de M. Sabine à faire 100 oscillations horizontales. Or, si l'on considère que les composantes horizontales de l'intensité sont en raison inverse des carrés de ces nombres, on a, en prenant pour unité la composante de l'intensité à Londres, Bruxelles. Altona. Paris. 1.0198 1,0049 1,0725 1,0199 . 1,0019 1,0723 .1,0163 1,0024 1,0726 Moyennes 1,0187 1,0031 1,0727 On voit que Bruxelles, Londres et Altona sont à peu près sur la même
Londres et Altona sont à peu près sur la même ligne isodynamique, comme l'indique la carte que M. Hansteen a insérée dans les Astronomische Nachrichten. Les valeurs pour Paris sont extraites du Mémoire des Transactions dont il a été question plus haut. M. Sabine a trouvé plus exactement 1,0714, en faisant concourir 6 aiguilles à la détermination de cet élément. En faisant usage des nombres que M. Hansteen donne dans sa carte des lignes isodynamiques, on obtient: Intensité horizontale Temps de 100 oscill. d'après Hansteen, Sabine. Altona. 774" 1,0000 1,0000 Paris. 752." 2 1,0588 1,0681 Bruxelles. 1,0156 Londres. 774" 5
Paris. 752." 2 1,0588 1,0681 Bruxelles. 1,0156 Londres. 774" 5 0,9987 0,9969 Voici les résultats que M. Quetelet a obtenus à Altona et à Bruxelles avec deux aiguilles différentes: Bruxelles. Altona. Aiguille I. 392" 13 396" 75 — II. 374' 66 379, 39 Les réductions pour la température ont été faites comme plus haut; si l'on calcule la partie horizontale de l'intensité, celle pour Altona servant d'unité, il vient 1,02360 pour la première aiguille, et 1,02374 pour la seconde. Les observations de M. Quetelet, ainsi que celles du capitaine Sabine, s'accordent donc à donner la partie horizontale de l'intensité magnétique
s'accordent donc à donner la partie horizontale de l'intensité magnétique un peu plus grande à Bruxelles qu'à Londres et à Altona. Pour avoir l'intensité totale, il faudrait diviser les quantités précédentes par les cosinus respectifs des angles d'inclinaison. On aurait de cette manière, en adoptant les valeurs des inclinaisons données par M. Sabine, pour Paris et Londres, et celle que M. Quetelet a trouvée pour Bruxelles (l'inclinaison pour Altona lui est inconnue), Intensité horizontale. Inclinaison. Intensité. Paris. 1,0681 67° 58' 2,8471 Londres. 0,9969 69 45 2,8803 Bruxelles. 1,0156 68 * 56,5 2,8265 Altona. 1,0237 . 2.8ltao En adoptant, comme l'a
56,5 2,8265 Altona. 1,0237 . 2.8ltao En adoptant, comme l'a fait M. Hansteen, dans les Astronomische Nachrichten, 1,3482 pour l'intensité totale à Paris, on obtient : Paris. 1,3482 Londres. 1,3639 d'après M. Sabine. Bruxelles. 1,349, — Quetelet. Ainsi, d'après M. Quetelet, l'inclinaison magnétique à Bruxelles est plus grande qu'à Paris et moindre qu'à Londres. La valeur obtenue par M. Sabine serait moindre que dans ces deux villes, ce qui paraît peu probable. 105. SUR LA PRODUCTION DES BANDES COLORÉES PAR DES MIROIRS PLANS; par M. QUETELET. ( Ibid.; Tom. V, 6e livr. ) . Si l'on se place à quelques
6e livr. ) . Si l'on se place à quelques pas devant un miroir étamé, et qu'on observe la lumière d'une bougie par réflexion, on voit, à côté de l'image de cette lumière, se former plusieurs bandes colorées très-apparentes: Il faut tenir la bougie à quelques pouces devant l'œil, et de manière que les rayons incidents et les rayons réfléchis fassent ensemble un très-petit angle. Cette observation curieuse est due à M. Whewell, prof. à l'université de Cambridge, mais en la répétant, M. Quetelet s'est aperçu qu'elle ne se produisait pas constamment, et que la condition nécessaire pour qu'elle pût
pas constamment, et que la condition nécessaire pour qu'elle pût avoir lieu était la présence d'une légère couche de vapeur sur le verre. Pour répéter l'expérience, il suffit de faire passer légèrement l'haleine sur un miroir un peu froid, afin que la vapeur ne disparaisse pas trop rapidement. M. Quetelet a reconnu depuis, que l'expérience réussit également bien, lorsque le miroir n'est pas étamé; on peut même se borner à prendre un simple carreau de vitre, seulement les bandes colorées se prononcent moins bien à cause de l'irrégularité du verre. Il n'est pas non plus nécessaire de faire l'observation dans
Il n'est pas non plus nécessaire de faire l'observation dans une chambre obscure; on peut la faire même en plein jour. Si l'on applique derrière le verre une goutte d'huile, de térébenthine par exemple, on voit disparaître les bandes colorées dans la partie correspondante. L'expérience n'a pas lieu avec un miroir métallique ou sur un verre opaque; il faut nécessairement un corps diaphane terminé par des plans parallèles. En général, quand la lumière se trouve avec l'œil dans un plan vertical, les bandes colorées sont horizontales; elles deviennent verticales si la lumière et l'œil sont dans un plan horizontal. Pour
la lumière et l'œil sont dans un plan horizontal. Pour les autres positions, on prévoit facilement leur arrangement. Ces bandes colorées affectent la forme de lignes courbes qui, pour certains cas, dégénèrent en droites. Elles ne se prolongent pas au-delà d'une certaine distance de la lumière. On distingue, en partant de l'image de la lumière, successivement du vert-bleuâtre, du jaune, du rouge; du vert-bleuâtre, du jaune, du rouge, etc. Toutes choses égales, ces bandes sont plus larges à mesure qu'on s'éloigne davantage du miroir, que la lumière se rapproche davantage de l'œil, en un mot, que l'angle des rayons incidents
de l'œil, en un mot, que l'angle des rayons incidents et réfléchis se trouve moindre; quand l'angle est nul, les bandes deviennent infinies. Le phénomène dont nous venons de parler ne semble pas se rapporter à celui que Newton a observé pour les miroirs concaves. Il paraît, quant aux couleurs, avoir plus de rapport avec ce qu'on observe quand on voit le soleil ou une lumière à travers une lame transparente sur laquelle on a répandu une poudre très-fine, La force élastique de la vapeur aqueuse saturée à un degré de température différent de celui de l'ébullition, dépend tout à
de température différent de celui de l'ébullition, dépend tout à la fois de sa température et de la condensation qu'elle éprouve pour arriver au point de saturation. J'ai admis dans mon premier mémoire, en désignant par x l'excès de la température sur cent degrés, que la force élastique que j'appelle F, celle de l'atmosphère étant prise pour unité, pour une augmentation de l'empéreur infiniment petite dx, s'augmentait en raison du produit de la force élastique existente F, par la différentielle de sa chaleur expansive représentée par le produit de x, par la densité qu'acquerrait la vapeur sous la pression de
par la densité qu'acquerrait la vapeur sous la pression de l'atmosphère, d'après la loi de dilatation des gaz, comparée à celle de la vapeur à 100° c'est-à-dire 1 (100+x). Présentant également le rapport suivant lequel la densité s'augmente de 100° à 100° + x sous une pression quelconque. Il en conséquent j'ai conclu l'équation dF = F (1 + nx) où n étant un coefficient constant, d'où il résulte, pour la force élastique, log F = 11 + 0,033x, F 10 x u + 0,03r, vu A qu à F=0 correspond x= 0, et j'avais trouvé, d'après la comparaison à
correspond x= 0, et j'avais trouvé, d'après la comparaison à la table des forces élastiques de la vapeur dressée par l'Académie, pour le coefficient n, une valeur approchée de 0,17, prenant une moyenne entre un certain nombre de coefficients aux forces élastiques de la vapeur au-dessous de 100° et un même nombre de coefficients aux forces élastiques au-dessus de 100°. Je ai cru devoir, pour rendre ma démonstration plus claire, définir ce que j'ai désigné sous le nom de chaleur expansive d'après les principes connus de la théorie de la chaleur. Un gaz qui se dilate sous une même pression
chaleur. Un gaz qui se dilate sous une même pression est censé, d'après la loi uniforme de sa dilatation, conserver à l'égal la même chaleur spécifique, de sorte que l'unité de poids, en représentant la chaleur spécifique à 100° par 1, reçoit une quantité de chaleur proportionnelle à x par chaque degré x de température au-dessus de 100°, mais la chaleur spécifique sous l'unité de volume est alors représentée par 1 et conséquemment pour chaque degré x la quantité de chaleur absorbée par chaque unité de volume de la masse dilatée est ce que j'appelle la chaleur expansive; celle qui
dilatée est ce que j'appelle la chaleur expansive; celle qui contribue à déterminer, par son accroissement, l'augmentation proportionnelle de la force élastique F, ce qu'exprime l'équation ci-dessus; l'accroissement de chaleur parce que la force élastique de la vapeur doit être considérée sous l'unité de volume, puisqu'elle augmente lorsque la masse de vapeur sous l'unité de volume ou la densité augmente. J'ai indiqué dans mon mémoire, que, malgré l'accroissement indéfini de la température x, la force élastique F ne croît pas indéfiniment et présente un maximum mathématique qui est évidemment. Ceci n'est qu'un maximum mathématique, car on doit admettre pour maximum
n'est qu'un maximum mathématique, car on doit admettre pour maximum réel celui où la densité de la vapeur est égale à celle du liquide en contact, que l'on peut déterminer en admettant, au-dessus de 100°, la dilatation proportionnelle de 77 de 1), à 100°, ce qui fait une dilatation de 77 pour chaque intervalle de 100° au-dessus de 100° comparé au volume de la vapeur à cette température qui fait équilibre à la pression de l'atmosphère; j'ai trouvé que ce maximum aurait lieu à une température un peu inférieure à 720°, et à une pression d'environ 3600 atmosphères, mais on
720°, et à une pression d'environ 3600 atmosphères, mais on ne sait pas encore précisément si l'eau liquide suit à tous les degrés une dilatation uniforme. Si elle suivait dans un rapport plus grand que celui de la première puissance de x, ce maximum aurait lieu à une température inférieure. Je dois ajouter qu'il existe un autre maximum qui peut paraître extraordinaire, c'est celui de la densité; car en supposant que x s'accroît à l'infini, F deviendra constante et la densité deviendra infiniment petite ou nulle; ce résultat ne doit pas paraître extraordinaire ni absurde: il en est de même
pas paraître extraordinaire ni absurde: il en est de même du gaz ou vapeur non saturée, dilatée à l'infini et faisant toujours équilibre à la pression de l'atmosphère. Sa densité, qui est 1 y devient infiniment petite, et la force élastique est toujours un. Cela provient de ce que la chaleur expansive x finit par devenir constante, égale à 1: mais cette limite n'aurait lieu qu'à une température prodigieuse et bien au-dessus de celle qui donne le maximum relatif que j'ai considéré; c'est donc encore une limite purement mathématique qui qu'on ne peut y parvenir dans la pratique, car elle
qu'on ne peut y parvenir dans la pratique, car elle indiquerait une pression de plus de cent soixante mille atmosphères, une température d'environ 4300° centigrades et une densité environ 8 fois supérieure à celle de l'eau bouillante. Or, comme on n'atteindra jamais une pareille limite, et qu'on ne dépassera pas la précédente, on voit que la densité de la vapeur croît dans un rapport bien inférieur à celui de la force élastique. Ces considérations sur le maximum absolu de la force élastique, et le maximum absolu de la densité, déduites de ma formule, quoiqu'elles ne représentent pas des faits physiquement
de ma formule, quoiqu'elles ne représentent pas des faits physiquement possibles, n'en sont pas moins une confirmation des principes sur lesquels est fondée la loi de la force élastique, et une conséquence des lois de la vaporisation des liquides et de la compression des gaz; et l'on peut en conclure que : toute formule exprimant la loi suivant laquelle la force élastique de la vapeur croît avec la température, d'où il résulterait que la force élastique et la densité croîtraient à l'infini avec la température, est nécessairement fausse et contraire aux principes de la physique; car 1° la densité ne
aux principes de la physique; car 1° la densité ne peut jamais devenir infinie; la force répulsive du calorique agissant entre les molécules du fluide, s'opposera toujours à sa condensation indéfinie. Des expériences ont été faites dernièrement par ordre de l'Académie des sciences, sous la direction de MM. Dulong et Arago, Prony et Girard. Les commissaires, chargés de diriger ce travail ayant pour but de déterminer les forces élastiques de la vapeur à de hautes températures, ont examiné ma formule et ont reconnu qu'elle était une de celles qui s'accorde le mieux avec le résultat des expériences; ils en ont
le mieux avec le résultat des expériences; ils en ont cité deux autres dues à M. Tredgold et à M. Coriolis, et ils ont employé, pour calculer les températures correspondant à des forces élastiques supérieures à celle de 24 atmosphères où s'arrêtent leurs expériences, une quatrième formule de même forme que les deux précédentes, c'est-à-dire dans laquelle la force élastique F est représentée par une fonction de la forme F = ( 1 + ax )n, le coefficient a et la puissance n étant des constantes; n = 6 dans la formule de M. Tredgold; n = 5,351 dans celle
la formule de M. Tredgold; n = 5,351 dans celle de M. Coriolis, et n = 5 dans celle de la Commission. Ces formules sont reconnues par la Commission pour être purement empiriques, et je crois avoir démontré par ce qui précède, que toutes celles de cette forme seraient nécessairement fausses. M. le rapporteur de la Commission a préféré employer la formule F = ( 1 + 0,007153 x )5, parce qu'il trouve qu'elle s'accorde mieux, depuis la pression de 4 à celle de 24 atmosphères, avec les résultats de l'expérience. Mais j'observerai à ce sujet : 1° qu'ils ont
l'expérience. Mais j'observerai à ce sujet : 1° qu'ils ont opéré avec le thermomètre à mercure dont les indications au-dessus de 100° sont constamment supérieures à celles du thermomètre à air, et que ma formule, calculée d'après une température uniforme suppose nécessairement les degrés du thermomètre à air qui sont inférieurs à ceux du thermomètre à mercure, et qu'en réduisant les températures déduites de ma formule au-dessus de 100° en degrés du thermomètre à mercure, elle donnerait des résultats encore plus rapprochés ; 2° qu'en déterminant la valeur de mon coefficient constant n, qui est égal à log F(x) d'après
coefficient constant n, qui est égal à log F(x) d'après les forces élastiques et les températures observées au-dessus de 100°, en réduisant ces degrés en degrés du thermomètre à air qui sont plus petits, n' aurait une valeur plus grande, et que conséquemment l'anomalie qui présente, dans mes résultats, une valeur de n plus grande pour les observations faites aux températures supérieures à 100°, disparaît complètement. Le coefficient constant serait à-peu-près 0,167, un peu supérieur à celui 0,1644, comme l'évalue M. le rapporteur; les températures déduites un peu moindres, Mais réduites en degrés du thermomètre à air, elles deviendraient un
réduites en degrés du thermomètre à air, elles deviendraient un peu plus grandes, ce qui les rendrait sensiblement conformes à celles trouvées par l'expérience; 3° que la formule adoptée par la Commission, est non seulement en défaut et inapplicable aux forces élastiques inférieures à celle de l'atmosphère, mais a été encore reconnue par M. le rapporteur lui-même inexacte pour les interpolations des forces élastiques entre 1 et 4 atmosphères, pour lesquelles il a employé la formule de M. Tredgold, quoiqu'il ait reconnu que la mienne était plus exacte que celle-ci; 4° que ma formule même, considérée comme empirique, et indépendamment
4° que ma formule même, considérée comme empirique, et indépendamment des corrections qui doivent être faites pour les degrés du thermomètre à air, était encore préférable, à cause de sa généralité, et parce que les principes sur lesquels elle est fondée méritent, dans tous les cas, d'être examinés; 5° qu'il conviendrait de faire de nouvelles expériences en mesurant les températures avec le thermomètre à air, et employant, au lieu de chaudières, des tubes bouillons à la Perkins, au moyen desquels on pourrait mesurer sans danger les forces élastiques et les températures de la vapeur à de très-hautes pressions, au moins
températures de la vapeur à de très-hautes pressions, au moins jusqu'à celle de 100 atmosphères. La théorie de la force élastique des vapeurs est une des plus intéressantes de la physique, à cause des applications nombreuses que l'on peut faire de la force de la vapeur; il est donc un honneur de la science, d'en rechercher et d'en apprécier la véritable loi, et de ne pas la méconnaître pour lui préférer des calculs empiriques qui ne peuvent éclairer sur les lois de la physique, et qui ne satisfont ni au mathématicien ni au physicien; je crois avoir établi et démontré
mathématicien ni au physicien; je crois avoir établi et démontré la véritable loi de la force élastique de la vapeur, et je désire soumettre mes résultats aux jugements des savants français et étrangers, afin de les faire apprécier et de contribuer par-là à établir d'une manière certaine une des théories les plus importantes de la physique générale. Les principes sur lesquels est implicitement fondée ma démonstration, sont: 1° la loi de Mariotte appliquée aux vapeurs dans les limites de leur saturation, ce que l'on peut admettre avec d'autant plus raison que la vapeur n'est point comprimée au-delà des limites qui
que la vapeur n'est point comprimée au-delà des limites qui dénaturent les fluides élastiques; 2° l'égalité de chaleur spécifique de la vapeur à pression constante à toutes les températures, ce qui est une suite de la dilatation uniforme des fluides élastiques; 3° l'égalité de la chaleur spécifique de la vapeur à volume constant sous une même température, quelle que soit la pression, ce qui résulte naturellement de ce que la densité de la vapeur étant augmentée dans le rapport de la pression, la chaleur spécifique à poids constant diminue dans le même rapport, d'où il résulte qu'elle est constante sous