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Commission composée de MM. Diméril, Velpeau, Rayer: M. Chenot adresse un Mémoire ayant pour titre Troisième Note sur la production de l'acide carbonique pur, pour arriver à l'obtention de l'oxyde de carbone pur comme combustible réducteur et véhicule. M. Chenot ayant annoncé que son travail devait se composer de plusieurs parties, on attendra, pour renvoyer à l'examen d'une Commission ces communications successives, jusqu'à ce que l'auteur ait fait savoir qu'il n'a plus rien à envoyer. M. CHOLET prie l'Académie de vouloir bien admettre au concours pour les prix de Médecine et Chirurgie, un opuscule qu'il a publié sous le titre
et Chirurgie, un opuscule qu'il a publié sous le titre de « Mémoire sur la peste qui a régné épidémiquement à Constantinople, en 1834, suivi de quelques réflexions sur les quarantaines et les lazarets (1836). » (Renvoi à la Commission des prix de Médecine et Chirurgie.) M. Avesier de Lagrée prie l'Académie de vouloir bien admettre au nombre des pièces de concours, pour le prix concernant le perfectionnement par la vapeur, une Note qu'il lui a adressée le 23 octobre 1854. La combinaison qui fait l'objet de cette Note doit permettre, dit l'auteur, d'utiliser pour la marine la haute pression,
permettre, dit l'auteur, d'utiliser pour la marine la haute pression, la grande détente et l'usage de l'eau pure or, comme la solution de ce problème amènerait une économie très notable du combustible, je crois que la question dont je me suis occupé concerne un des perfectionnements importants auxquels devront tendre les concurrents. » M. Versegh, communique une remarque qu'il a faite sur l'état différent dans lequel se trouvaient deux plumes d'oie prises l'une à un oiseau tué pendant le vol, l'autre à un oiseau tué à terre. L'auteur tire de cette remarque des conclusions relatives aux conditions que doit remplir
cette remarque des conclusions relatives aux conditions que doit remplir un corps destiné à la locomotion aérienne. (Renvoi à la Commission nommée pour une communication de l'auteur concernant l'aéronautique.) M. Vallot adresse des remarques relatives à une communication faite dans la séance du 6 octobre par M. Guérin-Ménéville. Suivant M. Vallot, ce que M. Guérin-Ménéville considère comme deux générations d'une seule espèce d'insectes serait l'apparition, à deux époques différentes de l'année, de deux espèces très différentes, appartenant, la première au groupe des Tenthrèdes (le Sirex pygmeus, Lin.), l'autre au groupe des Mouches, la Musca lineata, Lin., Chlorops lineata de M.
des Mouches, la Musca lineata, Lin., Chlorops lineata de M. Guérin. M. B. Auge présente les résultats de ses observations sur les mouvements qui s'opèrent dans l'eau contenue en un vase soumis à un mouvement de rotation, et cherche à déduire de ces remarques des conséquences pour l'explication des grands courants marins. M. BRACHET présente une Note sur des perfectionnements qu'il dit avoir apportés au microscope solaire, et prie l'Académie de vouloir bien la renvoyer à l'examen d'une Commission. M. Babinet est invité à prendre connaissance de cette Note et à faire savoir à l'Académie si elle est de nature
à faire savoir à l'Académie si elle est de nature à devenir l'objet d'un Rapport. M. Teissier prie l'Académie de vouloir bien lui nommer une Commission à l'examen de laquelle il soumettra ses recherches sur la quadrature du cercle. L'Académie, par une décision déjà ancienne, ne prend point en considération les communications relatives à la quadrature du cercle. À 5 heures et demie l'Académie se forme en comité secret. La séance est levée à 6 heures. E. D. B. BULLETIN BIBLIOGRAPHIQUE. L'Académie a reçu, dans la séance du 6 novembre 1854, les ouvrages dont voici les titres Comptes rendus hebdomadaires
1854, les ouvrages dont voici les titres Comptes rendus hebdomadaires des séances de l'Académie des Sciences; 2e semestre, 1854; n° 18; in-4°. Application de l'Algèbre à la Géométrie, comprenant la Géométrie analytique à deux et à trois dimensions; par M. Bourdon 5e édition. Paris, 1854 1 vol. in-8°. De l'identité du typhus et de la fièvre typhoïde; par M. C.-E.-S. GAULTIER DE Claubelay. Paris, 1844 1 vol. in-8°. (Renvoi à l'examen de la Commission nommée pour le Mémoire de M. FORGET, sur la non-identité de la fièvre typhoïde et du typhus.) Nouveau Manuel complet du bijoutier, du joaillier, de l'orfèvre,
typhus.) Nouveau Manuel complet du bijoutier, du joaillier, de l'orfèvre, du graveur sur métaux et du changeur; par M. JULIA DE FONTENELLE; nouvelle édition entièrement refondue par M. MALPEYRE. Paris, 1855; 2 vol. in-8°. Mémoire sur la peste qui a régné épidémiquement à Constantinople en 1834, et sur sa non-contagion; suivi de quelques réflexions sur les quarantaines et les lazarets; par M. S. Cholet. Paris, 1836; broch. in-8° (Destiné par l'auteur au concours pour le prix de Médecine.) Supplique contre les remèdes secrets et les annonces médicales dans les journaux politiques, adressée à S. M. Napoléon III; par M. BORIN
politiques, adressée à S. M. Napoléon III; par M. BORIN DU BUISSON. Lyon 1854 1 broch in-8° Notice sur la cause des mouvements de rotation et de translation de la Terre et des autres planètes, etc.; par M. J. Cornuel. Paris, 1854 broch. in-8°. Notice sur les améliorations à introduire au mode actuel d'exploitation des chemins de fer; par M. CH. Bordon; 1 de feuille in-8°. Académie des Sciences, Belles-Lettres et Arts de Rouen. Rapport sur les travaux dans la classe des sciences pendant l'année 1853-1854 par M. GARNARD broch. in-8°. Académie impériale de Reims. Programme des concours ouverts pour
in-8°. Académie impériale de Reims. Programme des concours ouverts pour l'année 1855; 1 feuille in-8°. Annales de la Société impériale d'Horticulture de Paris et centrale de France; octobre 1854; in-8°. Annales de l'Agriculture française, ou Recueil encyclopédique d'Agriculture, publié sous la direction de MM. Londet et L. BOUCHARD; 5e série tome IV n° 8; 30 octobre 1854; in-8°. Annales des Sciences naturelles, comprenant la Zoologie, la Botanique (Anatomie et la Physiologie comparée des deux règnes, et l'Histoire des corps organisés fossiles 4e série, rédigée pour la Zoologie par M. Milne-Edwards, pour la Botanique par MM. AD. BRONGNIART et J. DECAISNE.
pour la Botanique par MM. AD. BRONGNIART et J. DECAISNE. Tome II; n° 1; in-8°. Annales médico-psychologiques par M.WL. Baillarger, Brierre DE Bois-MONT et CERISE; octobre 1854; in-8°. Cosmos. Revue encyclopédique hebdomadaire des progrès des Sciences et de leurs applications aux arts et à l'industrie, fondée par M. B.-R. DE MONFORT, rédigée par M. l'abbé Moigné; 3e année; Ve volume; 18e livraison in-8°. Journal d'agriculture pratique, Moniteur de la propriété et de l'agriculture, fondé en 1837 par M. le Dr Bixio; publié sous la direction de M. BARRAL; 4e série; tome II; n° 21; 5 novembre 1854; in-8°. Report. Rapport
tome II; n° 21; 5 novembre 1854; in-8°. Report. Rapport annuel sur la situation des travaux de la topographie des côtes pendant l'année 1854; par M. A. P. Bâche. Washington, 1853. 1 vol. in-4°, accompagné de 37 planches ou cartes. Report. Rapport annuel sur l'état de l'Agriculture et de l'Industrie, sur les Inventions brevetées dans le courant de l'année 1853. Washington, 1854; 2 vol. in-8°. Seventh annual report. Septième Rapport annuel sur l'état du Cabinet d'Histoire naturelle, et de la Collection des antiquités de l'Etat de New-York, fait à la Législature le 18 janvier 1854. Albany, 1854 br. in-8°. Transactions.
Législature le 18 janvier 1854. Albany, 1854 br. in-8°. Transactions. Compte rendu des travaux de la Société médicale de l'Etat de New-York, lors de la séance générale tenue à Albany le 7 février 1854. Albany, 1854; broch. in-8. Tous ces ouvrages sont offerts par l'entremise de M. VATTEMARE. COMPTE RENDU DES SÉANCES DE L'ACADÉMIE DES SCIENCES. SÉANCE DU LUNDI 13 NOVEMBRE 1854. PRÉSIDENCE DE M. COMBES. MÉMOIRES ET COMMUNICATIONS DES MEMBRES ET DES CORRESPONDANTS DE L'ACADÉMIE. ASTRONOMIE physique. – Sur la théorie des réfractions atmosphériques par M. Biot. « Grâce à l'attention patiente que l'Académie a bien voulu m'accorder, je
à l'attention patiente que l'Académie a bien voulu m'accorder, je puis achever aujourd'hui d'expliquer ce mystère, en apparence si étrange, que les Tables de réfraction actuelles, calculées pour une atmosphère idéale, où les couches d'égale densité seraient sphériques et en équilibre, en quoi elle n'est pas physiquement assimilable à l'atmosphère réelle, donnent cependant des résultats vrais jusque vers 80 degrés de distance zénithale, ne devenant incertaines qu'aux approches de l'horizon. Après avoir reconnu, comme nous l'avons fait, les conditions spéciales sous lesquelles les réfractions s'opèrent, dans l'un et l'autre cas, la raison de l'accord et du désaccord, va se présenter
la raison de l'accord et du désaccord, va se présenter avec une entière évidence. » Dans ma communication précédente, j'ai spécifié les particularités d'intromission et de trajet d'un élément lumineux, qui, après avoir traversé l'atmosphère terrestre, arrive sous la distance zénithale apparente de 80 degrés à une station d'observation, suffisamment isolée, et élevée au-dessus du sol environnant, pour que la couche sphérique d'air, située à son niveau, ne se trouve pas comprise dans ce flux alternatif de courants ascendants et descendants qui sont occasionnellement produits par les différences locales de la température, au contact immédiat de la terre ou de
la température, au contact immédiat de la terre ou de la mer. Cette couche de niveau devra alors être considérée comme la base actuelle de l'atmosphère supérieure, au moment où chaque trajectoire lumineuse la traverse. J'ai montré de plus que, dans les circonstances météorologiques auxquelles notre calcul s'applique, la portion de cette atmosphère parcourue par la trajectoire qui s'observe à 80 degrés de distance zénithale apparente, est comprise tout entière dans un secteur sphérique décrit autour de la verticale de l'observateur, avec une amplitude d'écart mesurée par un angle au centre de 20 9'20". C'est dans cette étroite portion de
centre de 20 9'20". C'est dans cette étroite portion de l'atmosphère totale que se passent les phénomènes de transmission que nous allons étudier. Le reste de la masse gazeuse n'y a aucune influence. » Pour n'avoir à envisager que les conditions essentielles de leur accomplissement, je les dégage de leurs irrégularités accidentelles. Je choisis pour l'observation un temps serein et calme; non pas sans doute, que je veuille le supposer tel dans toute l'universalité de l'atmosphère, ce qui serait physiquement inadmissible. Je borne ces circonstances favorables au secteur atmosphérique restreint, qui entoure la verticale de notre station à une distance
qui entoure la verticale de notre station à une distance angulaire de 2°19'20", lequel comprend toute la trajectoire lumineuse que nous voulons suivre. Peu importe qu'il y ait ailleurs, au même instant, des pluies, des orages, ou des tempêtes, pourvu que l'effet ne s'en propage pas jusqu'à nous, pendant l'observation. J'isole cette trajectoire de toutes celles qui arrivent quelques secondes plus tôt, ou plus tard, dans la même direction, et je suis, dans sa marche rapide, l'élément lumineux qui la décrit. Comparativement à sa vitesse propre la portion de la masse gazeuse qu'il traverse est comme en repos; et les
masse gazeuse qu'il traverse est comme en repos; et les impressions qu'il en éprouve sont uniquement produites par l'état instantané où il la trouve, au moment de son passage. » Pour caractériser avec précision, les phases successives de sa marche, considérons un arc infiniment petit de la trajectoire lumineuse, et menons le rayon central qui y correspond. Ce sera la verticale d'un des points de la surface terrestre, sur lesquels notre secteur atmosphérique repose. Ainsi, quand l'élément lumineux y arrivera, il se trouvera au zénith de ce point. Or, dans tous les lieux, et à toutes les hauteurs où l'on
tous les lieux, et à toutes les hauteurs où l'on a porté des instruments astronomiques, en les établissant dans les conditions d'observation que nous avons assignées, on constate que, sauf les cas de perturbations atmosphériques extrêmement violentes et toujours passagères, dont je fais ici abstraction, la réfraction est généralement nulle au zénith, et a des grandeurs égales dans tous les azimuts autour de ce point, même quand on s'en écarte à de grandes distances angulaires, pourvu que l'on ne descende pas trop près de l'horizon où elles deviennent irrégulières. Si la petite amplitude de quelques minutes qu'elles atteignent, sous ces
la petite amplitude de quelques minutes qu'elles atteignent, sous ces restrictions, pouvait être considérée comme un indice rigoureux, cette symétrie prouverait que la stratification des couches aériennes est généralement horizontale autour de chaque zénith. Mais, en restreignant la conséquence dans des limites proportionnées à la nature des données qui la fournissent, il résulte au moins de ce fait que, l'horizontalité a lieu, sinon rigoureusement, du moins très-approximativement au zénith même, sauf dans les cas de perturbations extraordinaires que j'ai exceptés. Ainsi, quand l'élément lumineux traversera les verticales successives des lieux situés sur sa route, la symétrie des réfractions qui s'y
situés sur sa route, la symétrie des réfractions qui s'y observent dans tous les azimuts, nous permettra d'admettre que la couche aérienne qu'il y rencontrera, se présentera à lui suivant une direction, exactement, ou à très-peu près, parallèle à l'horizon du lieu auquel chacune de ces verticales appartient. Cette conséquence se confirme et s'explique quand on examine la nature des causes mécaniques, par lesquelles les couches aériennes situées dans chaque verticale, pourraient être dérangées de l'horizontalité où les actions réunies de la gravité et de la force centrifuge tendent à les retenir. La principale consiste dans l'inégalité de température qui
les retenir. La principale consiste dans l'inégalité de température qui existe presque toujours entre l'air et les corps terrestres, avec lesquels il se trouve en contact immédiat. De là naissent des courants ascendants et descendants, entremêlés de remous intermédiaires, qui excluent toute régularité de stratification. Mais ces mouvements ne s'étendent qu'à de médiocres hauteurs, où ils sont éteints par les échanges mutuels des températures, qui ramènent bientôt les particules aériennes à un même état de poids spécifique, et les obligent à reprendre le mode de stratification horizontale que la gravité leur impose. Or, nous avons placé notre station d'observation au-dessus
leur impose. Or, nous avons placé notre station d'observation au-dessus de l'épaisseur restreinte d'air, où se passent ces agitations désordonnées. En nous élevant un peu plus haut, dans les portions inférieures du secteur atmosphérique que notre trajectoire de 80 degrés traverse, nous pourrons rencontrer des masses d'air d'égale densité, qui seront mues en divers sens, suivant des directions de transport que la gravité tend sans cesse à rendre horizontales. Mais, en exceptant les cas où elles seraient poussées avec tant de violence, qu'elles rompraient convulsivement sur elles-mêmes comme une mer que déferle, ainsi que cela arrive peut-être dans les Bora
que déferle, ainsi que cela arrive peut-être dans les Bora de Fiume, contrairement à la supposition d'un temps calme que j'ai admise, ce qu'on y devra concevoir de plus habituel, c'est qu'elles soient largement ondulantes comme les longues houles de l'Océan loin des côtes. Ces mouvements qui se ressentent encore de la proximité de la surface terrestre, doivent s'affaiblir à mesure qu'on s'élève, et devenir insensibles, ou tout à fait nuls, dans les régions supérieures de l'atmosphère, que leur distance soustrait complètement aux impressions qui les produisent. Les choses étant ainsi, du centre commun de la Terre et de l'atmosphère
ainsi, du centre commun de la Terre et de l'atmosphère menez une verticale quelconque. Les éléments des couches d'égale densité qui se trouveront sur sa route, lui seront tous perpendiculaires ou très-peu obliques. Car, dans les couchettes laterales la perpendicularité résultera de ce qu'elles seront horizontales; et, pour celles qui auraient un mouvement de transport régulier, la verticale leur sera encore exactement ou à très-peu près perpendiculaire, selon qu'elle les rencontrera aux sommets opposés, ou sur les penchants de leurs ondulations et dans ce dernier cas même, leurs faibles obliquités, de sens divers à diverses hauteurs, équivaudront, en somme, à
de sens divers à diverses hauteurs, équivaudront, en somme, à l'horizontalité. C'est ce résultat d'ensemble que manifestait la symétrie des réfractions opérées autour de chaque zénith. Mais la discussion précédente le rend plus assuré, en faisant voir comment il se produit. D'après cela, quand l'élément lumineux poursuivra son trajet dans les circonstances régulières que nous avons spécifiées, les couches d'égale densité qu'il traversera successivement se présenteront toutes à lui, au point de rencontre, suivant des directions au moins très-approximativement perpendiculaires aux verticales locales, et qui se trouveront être exactement telles, en somme, si elles ne le sont individuellement. Laissant donc
en somme, si elles ne le sont individuellement. Laissant donc aux portions infiniment petites de ces couches dans lesquelles la réfraction s'est successivement opérée, leurs densités, leurs températures, les pressions qu'elles supportaient, et le mode des positions qu'elles avaient entre elles, à l'instant du passage de l'élément lumineux, je les rassemble toutes par leurs prolongements dans une sphère complète, dont les couches d'égale densité, rigoureusement sphériques, seront assujetties dans tout leur contour, aux mêmes conditions physiques qui n'étaient que locales dans ses éléments générateurs. Cette sphère instantanée qui devra être constituée spécialement pour chaque trajectoire lumineuse, conformément aux conditions réelles
constituée spécialement pour chaque trajectoire lumineuse, conformément aux conditions réelles de son parcours, sera évidemment un cas particulier de celles que les géomètres conçoivent spéculativement pour établir la théorie des réfractions atmosphériques. Mais, au lieu de se présenter à l'esprit avec le caractère contestable d'une hypothèse mathématique, elle sera seulement une construction auxiliaire légitimement permise, et complètement déduite de réalités, à lesquelles le calcul ne s'appliquera que sur la trajectoire même qui l'a fournie. Les géomètres assujettissent encore leurs atmosphères fictives à une autre condition. C'est que les densités y soient réparties dans le sens vertical, de manière que toute
soient réparties dans le sens vertical, de manière que toute la masse gazeuse se trouve dans un état d'équilibre stable. Or, nous ne pouvons nous prévaloir, dans la nôtre, de cette disposition arbitraire, puisque la distribution des densités, des températures et des pressions, nous est donnée. Nous bornant donc toujours, comme je l'ai fait précédemment, à déterminer deux limites, entre lesquelles la réfraction soit comprise, il nous va falloir examiner, jusqu'à quel point cette condition d'équilibre pourra être violée dans notre secteur idéal; et dans quelle proportion, nos deux limites, calculées en la supposant satisfaite, pourront se trouver fautives. C'est
calculées en la supposant satisfaite, pourront se trouver fautives. C'est à quoi je vais procéder. Les instruments météorologiques placés à la station d'observation, indiquent à chaque instant l'état physique de l'air en ce point central de la base de notre secteur atmosphérique. On y connaît donc sa température, la pression p, qui s'y exerce, d'où l'on pourra conclure sa densité actuelle p, par les lois de la dilatabilité ou de la compressibilité des gaz, en tenant compte de la petite proportion de vapeur aqueuse qui s'y trouvera mêlée, et qui est indiquée par les épreuves hygrométriques. Des expériences très-précises faites
est indiquée par les épreuves hygrométriques. Des expériences très-précises faites par Arago et moi, d'après le désir et avec les conseils de Laplace, ont prouvé que, à force élastique égale, la vapeur d'eau, et l'air sec, exercent des forces réfrigérantes si approximativement pareilles, qu'on peut, dans le calcul des réfractions atmosphériques, substituer, sans erreur appréciable, aux molécules d'air humide, des molécules d'air sec exerçant la même pression, comme Laplace l'avait inféré d'une considération physique, qui rendait cette équivalence très-vraisemblable. En conséquence, ne voulant pas ici compliquer la question de particularités qu'il serait facile ensuite d'y introduire, et ayant surtout pour
qu'il serait facile ensuite d'y introduire, et ayant surtout pour but d'exposer le raisonnement qui la résout, je supposerai, pour simplifier, que le secteur atmosphérique qui contient notre trajectoire lumineuse est entièrement composé d'air sec auquel j'appliquerai les lois simples de compressibilité et de dilatabilité établies par Mariotte et Gay-Lussac, en remplaçant dans celle-ci le coefficient fautif 0,0037. 5, par 0,00366 qui est sa valeur plus exacte, assignée par MM. Regnault et Magnus, quand la pression est maintenue constante et le volume laissé variable. Pour abréger je représenterai ce nombre par s. Ceci admis, soit à la station d'observation, f,
par s. Ceci admis, soit à la station d'observation, f, la température mesurée au thermomètre centésimal, p, la densité de l'air rapportée à celle du mercure sous l'influence commune de la gravité locale g, h, la colonne de mercure ramenée à la température de 0°, qui est soutenue dans le baromètre par la pression p, qu'exerce l'atmosphère supérieure. Établissons idéalement autour de la verticale de l'observateur un cylindre très mince, ayant pour base l'unité de surface, composé d'air ayant partout la densité pt, et dont la longueur soit telle, que toute sa masse étant sollicitée par la gravité g2, qui
toute sa masse étant sollicitée par la gravité g2, qui a lieu au niveau de la station, y exerce la même pression p, que l'atmosphère réelle. La condition de cette égalité sera évidemment p = g1 Pt l. Quand on connaît, par l'expérience, le rapport des densités de l'air sec, et du mercure sous l'influence d'une gravité commune et connue G, on déduit aisément de cette relation (i). Par exemple, si l'on suppose la température ti égale à 0 degrés, et la pression p, mesurée par une colonne de mercure à cette même température, ayant une longueur, les expériences faites
à cette même température, ayant une longueur, les expériences faites à Paris par M. Regnault, sous l'action de la gravité g1 = G qui avait lieu dans le laboratoire où il a opéré, donneront pour ce cas d'application L = 7990.6 (g). Et dans toute autre station où la gravité sera g2, la température tl, la longueur de la colonne barométrique g2, on aura L = 7990.6 (g). Cette quantité revient sans cesse, dans la théorie des réfractions atmosphériques. Mais elle n'y entre jamais que divisée par le rayon a du sphéroïde terrestre, que Laplace suppose en moyenne contenir 6396198
du sphéroïde terrestre, que Laplace suppose en moyenne contenir 6396198 mètres. En adoptant cette évaluation, où la recherche d'une rigueur locale serait inutile, on aura généralement à une latitude quelconque où la gravité sera g2, et la température tl L = 0,0000551 (1 + 6°); la longueur h, de la colonne barométrique n'entre point dans l'évaluation de La base du secteur atmosphérique qui contient notre trajectoire ne s'étend que jusqu'à 2° 10' 20", au sud de la station d'observation que nous avons placée à l'Observatoire de Paris. Sur un arc si restreint, le rapport G S~ est à peine différent