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de ces fonctions. Puis, en appliquant les résultats trouvés, il étudie la distribution de l'électricité en des surfaces conductrices non homogènes. Enfin, par l'emploi des potentiels dans les espaces de plusieurs dimensions, il résout quelques problèmes relatifs à la distribution de l'électricité dans des corps conducteurs non homogènes, lorsque les potentiels sont indépendants d'une ou de plusieurs coordonnées. Tome IV ; 1887. Liste des élèves sortis de l'École Normale impériale depuis 1847 à 1862. (VII-XI). Liste des élèves sortis de l'École Normale royale de Pise depuis 1862 à 1886. (XII-XXX). Sadun (E.). — Sur la théorie des fonctions implicites. (3-52).
Sadun (E.). — Sur la théorie des fonctions implicites. (3-52). M. Sadun apporte des simplifications à la méthode rigoureuse de M. Bini (Cours autographié d'Analyse infinitésimale), et traite contemporanément, autant qu'il est possible, les deux cas, celui des variables réelles et celui des variables complexes. Nous citerons le théorème suivant : « Si le système ; ...,xn; y1,y2, =0, ƒ2 (x1, x3, ...,xn, y1,y2, ... ,ym) = 0, de m équations entre n+m variables est satisfait par les valeurs ~ ~ ~ ~ ~ et si dans un champ à n + m dimensions, dont le point ~ .. •,
n + m dimensions, dont le point ~ .. •, ~ ; ~ ~ est un point intérieur, les sont des fonctions à une valeur finies et continues, ainsi que leurs dérivées partielles du premier ordre, et le déterminant fonctionnel relatif aux yc est différent de zéro, ces équations définissent les y, comme autant de fonctions des x1, x2, ..., xn, à une valeur, finies et continues ainsi que leurs dérivées partielles du premier ordre, et ces dérivées peuvent être obtenues par le théorème de la dérivation des fonctions composées. » Boggio-Lera (E.). — Sur la cinématique des milieux continus.
» Boggio-Lera (E.). — Sur la cinématique des milieux continus. (55-99). L'auteur étudie les déformations définies par des déplacements donnés par des fonctions homogènes du second degré des coordonnées, déformations qu'il appelle homogènes et du deuxième degré. Une telle déformation peut être décomposée en trois autres plus simples : 1° Une déformation à potentiel de mouvement; 2° La résultante de trois torsions autour de trois droites orthogonales passant par l'origine; 3° Une flexion autour d'une droite passant par l'origine. L'auteur entend par flexion autour d'une droite (axe) une déformation dans laquelle les droites qui rencontrent l'axe et lui sont perpendiculaires
laquelle les droites qui rencontrent l'axe et lui sont perpendiculaires se réduisent à des arcs de parabole en restant chacune dans un même plan avec l'axe qui reste fixe. Ensuite, il définit la vitesse de flexion d'un point, qui est le rapport entre sa vitesse dans la direction de l'axe et le carré de sa distance de l'axe. Si u, v, w sont les composantes de la vitesse d'un point, les composantes de sa vitesse de flexion sont Puis l'auteur démontre que les molécules liquides, pour lesquelles les torsions sont stationnaires, ont aussi la flexion stationnaire. Dans les parties du
stationnaires, ont aussi la flexion stationnaire. Dans les parties du liquide où les molécules n'ont pas de flexion, et dans ces parties seules, existe toujours une certaine fonction que l'auteur définit et qu'il appelle potentiel de rotation. La fonction est appelée par l'auteur vorticosité de la courbe s, et les courbes lignes de flexion. Il considère ces courbes et les surfaces engendrées par les lignes de flexion passant par les points d'une directrice quelconque. Les vorticosités des courbes tracées sur ces surfaces (surfaces de flexion) ont des propriétés analogues à celles des circulations sur les vorticoïdes de M. Beltrami. Dans
celles des circulations sur les vorticoïdes de M. Beltrami. Dans une masse liquide indéfinie et en repos à l'infini, le mouvement a lieu comme si chaque molécule ayant flexion induisait instantanément en chaque autre point, dans la direction de l'axe de flexion, une vitesse proportionnelle à son volume et à sa vitesse de flexion et inversement proportionnelle à la distance. Le travail se termine par l'examen de deux cas particuliers; ceux où les lignes de flexions sont des droites parallèles, ou des cercles disposés symétriquement autour d'un axe. Somigliana (Ch.). — Sur l'équilibre d'un corps élastique isotrope limité par une
— Sur l'équilibre d'un corps élastique isotrope limité par une ou deux surfaces sphériques. (103-172). L'auteur résout le problème de l'équilibre d'une sphère isotrope sans employer les développements en série, en supposant connues les forces agissant sur les points du corps et supposant connus les déplacements à la surface, ou bien les forces externes. Puis il applique la transformation par rayons vecteurs réciproques au cas d'un corps limité par deux surfaces sphériques concentriques. Tome V ; 1888. Bettazzi (?). — Sur la représentation analytique des fonctions de plusieurs variables réelles. (3-47). En étendant au cas des fonctions de plusieurs variables
(3-47). En étendant au cas des fonctions de plusieurs variables réelles la méthode donnée par M. Dini pour les fonctions d'une seule variable (Serie di Fourier ed altre rappresentazioni analitiche delle funzioni di una variabile reale, Pisa, Nistri), l'auteur démontre qu'une fonction finie et continue de n variables réelles, définie dans un champ fini, a dans ce champ un nombre infini de représentations analytiques. Bazzi (E.). — Sur le déplacement des lignes de niveau que l'on observe dans un disque métallique tournant traversé par des courants voltaïques. (51-75). Les lignes de niveau se déplacent dans le sens opposé au mouvement
de niveau se déplacent dans le sens opposé au mouvement de rotation, et le déplacement est proportionnel à la vitesse de rotation. Fibbi (C.). — Sur les surfaces contenant un système de géodésiques à torsion constante. (77-164, 1 pl.). Soit la torsion constante des lignes v = const., T, étant une fonction de V seulement. On a alors étant une fonction de u et v qui satisfait à l'équation. L'auteur étudie aussi une transformation de ces surfaces, qu'il appelle transformation de Bäcklund par son analogie avec la transformation connue des systèmes de Weingarten. Ensuite il traite le cas de Ta=
systèmes de Weingarten. Ensuite il traite le cas de Ta= 1. Les surfaces sont alors appelées par l'auteur surfaces asymptotiques des systèmes de Weingarten. Il les appelle asymptotiques cycliques lorsque les trajectoires orthogonales des géodésiques à torsion constante sont des cercles de même rayon, asymptotiques hyper cycliques lorsque ces trajectoires sont des courbes ayant même flexion constante. Ces surfaces se changent par une transformation de Backlund en d'autres qui sont respectivement de la même espèce. L'auteur donne une interprétation géométrique de la transformation de Backlund pour le cas où elle se réduit à la transformation complémentaire, et puis, il démontre
se réduit à la transformation complémentaire, et puis, il démontre que les surfaces asymptotiques sont les plus générales possibles qui contiennent un système de géodésiques à torsion constante. Paladini (B.). — Sur le mouvement de rotation d'un corps rigide autour d'un point fixe. (67-226). La position des axes principaux d'inertie O (ξ, n, Ç) relatifs au point fixe O, par rapport à trois axes orthogonaux passant par ce point et fixes dans l'espace, est donnée par les neuf quantités α1, ..., α3, qui entrent dans les relations X = x1ξ + α2η + α3 ζ, y = y1ξ + α2η
+ α2η + α3 ζ, y = y1ξ + α2η + α3 ζ, z = γ1ξ + γ2η + γ3ζ, et l'on peut exprimer α1, ..., α3, par les angles éulériens θ, ϕ, ψ. L'auteur suppose que le potentiel V des forces agissant sur le corps ait la forme H1ω2 + H3ω, H1, H2, étant des constantes et ω = cos θ, et que le corps soit symétrique par rapport à l'axe ç. Les intégrales du mouvement sont alors A, A2, C étant les trois moments d'inertie, g la constante de l'intégrale des aires relatif à l'axe z, ωla composante
de l'intégrale des aires relatif à l'axe z, ωla composante de la vitesse angulaire de rotation dans la direction de l'axe de symétrie, et ou h est la constante des forces vives. L'auteur réduit la seconde et la troisième de ces quadratures aux suivantes et distingue deux cas : 1° L'équation F(w) = 0 a toutes ses racines réelles; 2° Elle a deux racines réelles et deux imaginaires. Dans le premier cas, si α1, α2, α3, α4 sont les racines et si l'on a α1 < w < α2, et − 2 AH3 = L < 0, posons supposons aussi
− 2 AH3 = L < 0, posons supposons aussi (puisque nous nous bornons ici à ce cas) que les racines α1 et α2 soient entre 1 et − 1 et les α3, α4 entre 1 et + ∞, et posons En introduisant aussi la constante ix définie par la relation on obtient, après des calculs, et la rotation du corps se compose de trois mouvements périodiques : une rotation autour de l'axe de symétrie du corps, une rotation autour de l'axe fixe des z, et une rotation oscillatoire des axes principaux autour des axes fixes x, y, z. Nous
axes principaux autour des axes fixes x, y, z. Nous n'entrerons pas dans les détails relatifs au second cas. L'auteur donne aussi pour les deux cas l'expression des neuf cosinus α1, ..., α3, par les fonctions thémœdiques des arguments u±iσ1, m + u±iτ, iσ2±iτ, iσ±iσ1, et les formules de l'auteur contiennent comme cas particulier (iτ = iK') celles de Jacobi et de Lottner. Citons le théorème suivant, qui donne la représentation cinématique du mouvement : La rotation d'un corps symétrique par rapport à un axe autour d'un point fixe de cet axe, le potentiel des forces étant H1 cos2 θ
cet axe, le potentiel des forces étant H1 cos2 θ + H2 cose, où θ est l'angle que l'axe fait avec une droite fixe passant par le point fixe, peut être représenté par celui d'un cône ayant pour axe l'axe du corps et roulant sur une surface de révolution du deuxième degré dont l'axe soit la droite fixe. Un dernier Chapitre est dédié à l'étude du mouvement d'un corps solide dans un fluide homogène incompressible, sous l'hypothèse que le potentiel soit encore de la forme H1 cos2 θ + H2 cos θ, que le corps soit symétrique par rapport à
cos θ, que le corps soit symétrique par rapport à un axe et la force vive totale du corps et du fluide soit donnée par 2 T = ν2 + α32(v2 + α42(p2 + q2) + 2α14(up + + vq) + 2α36 wr + α66r2, u, v, w étant les composantes de la vitesse de l'origine d'un système d'axes orthogonaux fixes dans le corps, prises suivant les axes mêmes, et p, q, r les composantes de la vitesse angulaire de rotation autour de ces axes. L'auteur part des équations canoniques et en déduit les intégrales par la méthode de Jacobi.
et en déduit les intégrales par la méthode de Jacobi. Tome VI; 1889. Ciani (E.). — Sur les courbes diamétrales des courbes algébriques planes et en particulier sur leurs axes de symétrie (36-160, 4 pl.). L'auteur commence par rappeler la notion de courbe polaire une d'une courbe par rapport à une autre, qui est l'enveloppe des polaires premiers des points de la première par rapport à la seconde. Ensuite il définit et distingue les courbes diamétrales premiers d'une courbe Cv comme il suit : Les ordinaires sont les polaires premiers des points de l'infini par rapport à Cv. La principale
des points de l'infini par rapport à Cv. La principale est la polarité de la droite de l'infini par rapport à Cv. Un axe de symétrie ou bien est lui-même une ligne diamétrale (diamètre), ce qui a toujours lieu pour les courbes d'ordre pair, où il fait partie d'une courbe diamétrale, ce qui arrive lorsque la courbe est d'ordre impair; dans ce cas l'axe et l'asymptote qui lui est perpendiculaire (qui existe toujours) constituent une conique diamétrale ordinaire. La condition qu'une courbe de l'ordre n ait un axe de symétrie donné équivaut à des conditions linéaires suivant que n est
donné équivaut à des conditions linéaires suivant que n est pair ou impair. Une courbe ne peut avoir un nombre d'axes de symétrie supérieur à son degré. Une courbe d'ordre impair 2r + 1 non dégénérée peut avoir 1, 3, 5, 2r + 1 axes de symétrie, qui passent toujours par un même point et sont disposés symétriquement autour de lui. La hessienne, la steinénenne et la cayleyenne ont la même symétrie que la courbe primitive. Les asymptotes et les axes constituent des couples de tangentes orthogonales de la cayleyenne. Une courbe d'ordre pair peut avoir un nombre quelconque d'axes
Une courbe d'ordre pair peut avoir un nombre quelconque d'axes inférieur à son degré. Elle peut même en avoir un nombre égal à son degré; il y a exception seulement pour la classe de courbes d'ordre pair n que la droite de l'infini touche n fois aux points cycliques, et que l'auteur appelle courbes hypercycliques. L'auteur applique ensuite ses résultats aux cas particuliers des courbes du troisième et du quatrième ordre. Bigliavi (C.). — Sur une classe d'équations différentielles linéaires à coefficients doublement périodiques. (163-252). Le travail est divisé en trois Parties. Dans la première l'auteur expose les conditions qui
trois Parties. Dans la première l'auteur expose les conditions qui doivent être satisfaites pour que l'intégrale générale de l'équation soit uniforme et ait seulement des singularités polaires aux points où les coefficients deviennent infinis. Dans la seconde partie il indique une méthode pour construire ces équations, et l'applique au cas du second et du troisième ordre. Il y a cinq types d'équations du second ordre, et treize du troisième. La troisième partie est dédiée à l'intégration de ces équations. S. R. MÉMOIRES couronnés et autres Mémoires publiés par l'Académie royale des Sciences, des Lettres et des Beaux-Arts de Belgique. Collection
des Sciences, des Lettres et des Beaux-Arts de Belgique. Collection in-8°, t. XL. Bruxelles, F. Hayez, octobre 1887. De Tilly (J.-M.). — Recherches sur l'intégration des équations différentielles linéaires du second ordre. (1-98). Voici un aperçu des nombreux résultats obtenus d'une manière systématique par l'auteur de ce Mémoire, au moyen d'une seule et même transformation. I. L'équation linéaire du second ordre y" - y F (x) + ϕ (x), devient si l'on fait. On déduit de là les théorèmes suivants : « On pourrait intégrer toutes les équations linéaires du second ordre, si l'on savait déduire l'intégrale générale de l'équation
second ordre, si l'on savait déduire l'intégrale générale de l'équation y" = Xy, où X est une fonction qui ne contient pas y; de l'intégrale supposée connue de y" - kXy, X contient k, si k est littéral; 2° de 20 des intégrales supposées connues de y" = Xy + Uy, y" = Xy + k Uy, U étant une fonction déterminée ou une constante, X contient k et U si ces quantités sont des constantes littérales; 3° de l'intégrale supposée connue de y" - Xy + U, U étant une fonction ou une constante; X contient U, si U
une fonction ou une constante; X contient U, si U est une constante littérale. Le auteur donne ensuite de nombreuses conséquences de ces théorèmes, d'abord en donnant à F, ϕ ou g des formes particulières, puis en déterminant F de manière que l'on puisse ensuite, pour une certaine forme de f, trouver celle de v. II. On peut trouver les équations différentielles linéaires qui ont pour solutions les produits m à m des solutions d'une autre équation linéaire du second ordre; on peut aussi tirer l'intégrale de celle-ci de la connaissance d'une seule intégrale de celle-là. Application au cas où
connaissance d'une seule intégrale de celle-là. Application au cas où m=2 et m=4; dans ce dernier cas, l'auteur trouve une formule relative à une transformation du second ordre de la seconde intégrale elliptique. On peut aussi trouver l'équation linéaire qui a pour intégrales deux puissances semblables de deux intégrales particulières d'une équation du second ordre. III. Essai de réduction de y" - Xy à un système de deux équations simultanées du premier ordre, pour résoudre la première. IV. Si y' - uy, l'équation y" = Xy devient u' + u2 = X. L'auteur remarque que l'on pourrait intégrer celle-ci si
= X. L'auteur remarque que l'on pourrait intégrer celle-ci si l'on connaissait l'intégrale de v' + v2 = - X; il essaye d'y parvenir, sans succès, mais en trouvant divers théorèmes spéciaux intéressants, en ramenant l'équation en u à une équation de Clairaut, et aussi par l'application d'un théorème de Ch. Lagrange. Ainsi, en particulier, il réduit la question de l'intégration des équations du second ordre à celle de l'équation u' (v2 + x) + v' (u2 + x) = 0, où v est connu. La recherche du facteur d'intégrabilité de l'équation en u ne conduit à aucun résultat saillant.
de l'équation en u ne conduit à aucun résultat saillant. V. L'auteur essaye d'intégrer l'équation y" - y F(x) par les intégrales définies de la forme 1 et 2, étant des fonctions de x à déterminer. L'auteur détermine la valeur de la dernière intégrale, quand 0, 0, = k. VI. Essais d'intégration par réduction aux équations aux dérivées partielles. L'auteur intègre y" + (k + 1)y' + kly = yk ϕ (yekx), cp désignant une fonction quelconque. On pourrait intégrer y" = yFx si l'on pouvait trouver l'intégrale de ~^; h? - bx5 - -=0, v étant connu. Mailly (Ed.).
h? - bx5 - -=0, v étant connu. Mailly (Ed.). Étude pour servir à l'histoire de la culture intellectuelle à Bruxelles, pendant la réunion de la Belgique à la France. (48 pages). Il n'y avait alors en Belgique qu'un seul mathématicien dont le nom mérite d'être cité, de Nieuport. FIN DE LA DEUXIÈME PARTIE DU TOME XIV. TABLES DES MATIÈRES ET NOMS D'AUTEURS. TOME XIV; 1890. PREMIÈRE PARTIE. TABLE ALPHABÉTIQUE DES MATIÈRES. COMPTES RENDUS ET ANALYSES. Pages. BERTRAND (J.-B.). — Leçons sur la théorie mathématique de l'Electricité. 57-60 BOUSSINESQ. — Leçons synthétiques de Mécanique générale servant d'introduction au cours de
Leçons synthétiques de Mécanique générale servant d'introduction au cours de Mécanique physique de la Faculté des Sciences de Paris. 5-6 BRUNN (E.-H.). — Ueber Ovale und Eiflachen. — Ueber Curven ohne Wendpunkte 95-97 DÖHLER (MAX). — Beitrag zur Potentialtheorie 157-141 FAERBER (CARL). — Herleitung von Kriterien für die Anzahl reeller Wurzeln von Gleichungen (speciell der Allgemeinen viergliedrigen und den Gleichungen vom fünften Grade) aus der Beschaffenheit ihrer Discriminantenmannigfaltigkeit 59-60 FAVARO (ANT.).—Per la edizione nazionale delle Opere di Galileo Galilei, sotto gli auspicii di S. M. il Re d'Italia. — Esposizione e disegno. — Indice alphabetico e topografico del commercio epistolare
e disegno. — Indice alphabetico e topografico del commercio epistolare 123-125 FUERER (HERMANN). Ueber die eindeutigen Lösungen einer Gruppe von Functionalgleichungen. 85-87 GOIDSCHEIDER (FRANZ). — Das Reciprocitätsgesetz der achten Potenzreste 226-228 TEIXEIRA (GOMÈS). — Curso di Analisi infinitesimale 45-58 HAENTZSCHEL (EMIL). — Beitrag zur Theorie der Functionen des Elliptischen und des Kreis cylinders 127-130 LANDSBERG (O.). — Untersuchungen über die Gruppen einer linearen fünffachen Mannigfaltigkeit 209-212 LEJEUNE-DIRICHLET'S WERKE (G.). — Herausgegeben auf Veranlassung der königlich preussischen Akademie der Wissenschaften von L. Kronecker. 121 des Sciences mathématiques, 28e série, t. XIV. (Décembre 1890.) Pages. MANSION (P.). — Esquisse de l'histoire du
(Décembre 1890.) Pages. MANSION (P.). — Esquisse de l'histoire du Calcul infinitésimal. 244-246 MASSAU (J.). — Sur l'intégration graphique et ses applications 231-244 — Note sur les intégraphes 244 — Calcul des cotisations des sociétés de secours mutuels 244 MATHIEU (E.)., — Théorie de l'élasticité des corps solides 161-184 MÜELLER (RICHARD). — Über die Curven, deren Bogen einer Potenz der Abscisse proportional ist 58-59 PRYTZ (H.). — Tables d'antilogarithmes.... 88-88 ROUCHÉ (E.). — Éléments de Statique graphique 105-107 ROUSE BALL (W.-W.). — A history of the study of Mathematics at Cambridge 89-94 SALMON. — Leçons d'Algèbre supérieure 185 SCHWARTZ. —
Cambridge 89-94 SALMON. — Leçons d'Algèbre supérieure 185 SCHWARTZ. — Gesammelte mathematische Abhandlungen 240-245 THIELE (T.-N.). — Fortolkninger over almindelig Valgelsesløre : Sandsynlighedsregning og mindste kvadraters Methode 73-85 VELDE (WILHELM). — Über einen Spezialfall der Bewegung eines Punktes, welcher von zwei festen Centren angezogen wird 125-126 VILLIÉ. — Compositions d'Analyse, de Mécanique et d'Astronomie 141-112 Voss (A.). — Zur Erinnerung an Axel Harnack 87 ZAREMBA. — Sur un problème concernant l'état calorifique d'un corps solide, homogène, indéfini 121-123 MÉLANGES. BOREL (EMILE). — Sur le changement de l'ordre des termes d'une série semi-convergente 97-102 BRIOSCHI. Notice sur la vie et les
série semi-convergente 97-102 BRIOSCHI. Notice sur la vie et les travaux de Georges-Henri Halphen. 62-72 CALLANDREAU (O.). — Calcul des transcendantes de Bessel pour les grandes valeurs de a, au moyen de séries convergentes 110-114 CELLÉRIER (CH.). — Note sur les principes fondamentaux de l'Analyse.. 142-160 CESARO. — Sur la multiplication des séries.... 114-120 TEIXEIRA (GOMÉS). — Extrait d'une lettre à M. Hermite 200-208 HAMY (MAURICE). — Sur le théorème de la moyenne 103-104 HERMITE. — Discours prononcé devant le Président de la République le 5 août, à l'inauguration de la nouvelle Sorbonne. 6-36 LISTE chronologique des pièces de la
la nouvelle Sorbonne. 6-36 LISTE chronologique des pièces de la correspondance de Fermat qui seront publiées dans les volumes II et III de ses Œuvres.. 133-134 MOLLET (JULES).— Exposition de la démonstration donnée par M. Weierstrass dans les Sitzungsberichte der Berliner Akademie (décembre 1885), de ce théorème : Il est un nombre transcendant 186-200 — Exposition de la démonstration, donnée par Weierstrass, des théorèmes de M. Lindemann sur la fonction exponentielle 228-240 PICARD (ÉMILE). Sur l'inversion de l'intégrale elliptique et l'irréductibilité de ses périodes 107-110 — Sur le nombre des intégrales abéliennes de première espèce...... 131-132 SAINT-GERMAIN (A. DE). —
intégrales abéliennes de première espèce...... 131-132 SAINT-GERMAIN (A. DE). — Généralisation de la règle de convergence de Gauss 212-215 TANNA (F.). — Sur quelques points de la théorie des nombres 215-218 WILLIOT (V.). — Sur une généralisation de la formule d'interpolation de Lagrange 218-224 TANNERY (P.). — Sur un opuscule de Desargues.... 248-250 WOLF. — Note sur le Traité élémentaire d'Astronomie physique par J.-B. Biot ............................................................... 36-37 FIN DE LA TABLE DE LA PREMIÈRE PARTIE DU TOME XIV. TABLE DES MATIÈRES ET NOMS D'AUTEURS. TOME XIV; 1890. — SECONDE PARTIE. TABLE ALPHABÉTIQUE DES MATIÈRES. RECUEILS ACADEMICIQUES ET LES ÉTÉ PÉRIODIQUES
TABLE ALPHABÉTIQUE DES MATIÈRES. RECUEILS ACADEMICIQUES ET LES ÉTÉ PÉRIODIQUES VOLUME DONT ARTICLES ONT ANALYSÉS DANS CE Acta Mathematica; T. VII, 1885-1886. — T. VIII, 1886. — T. IX, 1886. — T. X, 1887. — 59-74, 122-144, 227-240. Annales des Ponts et Chaussées; 6e série, T. XI, 1er semestre 1886. — T. XII, 2e semestre 1886. — T. XIII, 1er semestre 1887: — T. XIV, 2e semestre 1887. — T. XV, 1er semestre 1888. — T. XVI, 2e semestre 1888. — 5-26, Annales scientifiques de l'École Normale supérieure; 31e série, T. IV, 1887. — 3e série, T. V, 1888. —
T. IV, 1887. — 3e série, T. V, 1888. — 58-65, 188-203. Annali della R. Scuola Normale superiore di Pisa; T. II, 1879. — T. III, 1883. — T. IV, 1887. V T. V, 1888. — T. VI, 1889. — 258-270. Archives Néerlandaises des Sciences exactes et naturelles; T. XXII, 1888. — T. XXIII, 1889. — 69-173. Atti della Reale Accademia dei Lincei; in-4°, 4e série, Rendiconti. — T. IV, Ire Partie, 1er semestre, 2e semestre. — 210-216. Atti del R. Instituto Veneto di Scienze, Lettere ed Arti; in-8°, 6e série, T. III, 1884-85. — T. IV, 1885-86. — Appendice
série, T. III, 1884-85. — T. IV, 1885-86. — Appendice au T. IV. — T. V, 1886-87. — T. VI, 1887-88. — 159-164, 185-188. Bulletin de la Société mathématique de France; T. XVI, 1888. — 203-210. Comptes rendus hebdomadaires des séances de l'Académie des Sciences; t. CVI, 1888.—T. CVII, 1888. — 75-122, 240-258. Journal für die reine und angewandte Mathematik, herausgegeben von L. KRONECKER und K. WEIERSTRASS, T. XCVIII, 1885. — T. XCIX, 1886. — 27-36, 216-226. Mémoires couronnés et autres Mémoires publiés par l'Académie royale des Sciences, des Lettres et des Beaux-Arts de Belgique; 270-271. Mémoires de l'Académie des