jeanflop/post-ocr-correction huggingface dataset:
en la compensant par un potentiomètre. Au lieu de la compenser simplement, on peut se proposer de l'étudier, et cette étude a conduit à des résultats pratiques importants. Exceptionnellement, elle peut être due à des infiltrations d'eau après les pluies, ou inversement à des appels par évaporation. Mais, si on prend soin d'éviter les zones où peuvent se produire de telles filtrations, on constate que la P. S. est très faible partout (quelques millivolts) sauf au voisinage de certains gisements minéraux, et notamment de gisements de sulfures de cuivre et de fer ou de graphite. En fait, elle se produit
de fer ou de graphite. En fait, elle se produit lorsque de tels gisements présentent d'une part une bonne continuité électrique interne, et d'autre part sont disposés de telle sorte qu'une partie se trouve au-dessous du niveau hydrostatique alors que l'autre est au-dessus. Cette dernière est oxydée par l'eau de pluie qui circule à son contact de sorte que le gisement dans son ensemble agit comme une masse métallique qui baigne dans deux électrolytes différents : il forme une gigantesque pile, qui débite spontanément du courant dans les terrains encaissants. Il suffit alors de déterminer expérimentalement le tracé des lignes
Il suffit alors de déterminer expérimentalement le tracé des lignes équipotentielles à la surface du sol pour avoir des données sur la forme du gisement ; le minimum de potentiel (qui peut être à plusieurs centaines de millivolts au-dessous de celui des terrains ambiants) correspond alors au point où le gisement est, électriquement le plus proche de la surface. Mais j'ai dit tout à l'heure qu'en outre de la P. S. stable dont il vient d'être question, il existait normalement entre M et N une petite différence de potentiel très variable avec le temps. On peut la négliger en général,
variable avec le temps. On peut la négliger en général, mais quand M et N doivent être assez distants — c'est le cas dans la mesure des champs artificiels faibles, c'est-à-dire quand on utilise des dispositifs d'envoi de courant AB de grande dimension, donc quand on veut explorer le sous-sol profondément — cette agitation naturelle devient très gênante et finit par masquer le phénomène à mesurer. C'est cependant cette agitation, qui, par un détour ingénieux, est devenue, depuis quelques années le moyen le plus simple et le plus puissant d'interroger les terrains électriquement. J'aborde là la méthode de prospection par
les terrains électriquement. J'aborde là la méthode de prospection par courants telluriques, la dernière née des méthodes de Géophysique appliquée. Essayée peu avant la guerre, elle a été essentiellement développée en France depuis 1940. C'est qu'en effet, l'agitation de la différence de potentiel entre les électrodes de mesure dont il vient d'être fait mention, n'est autre que la manifestation des courants telluriques dont l'existence est connue depuis longtemps. Or, on sait que ces courants, sauf au voisinage des centres industriels, où ils se mêlent de vagabonds, se propagent en vastes nappes, dont l'étude à l'échelle mondiale montre l'allure tourbillonnaire, mais
nappes, dont l'étude à l'échelle mondiale montre l'allure tourbillonnaire, mais qui, à l'échelle de la prospection sur des zones de dizaines ou de centaines de km. de large, seraient parallèles si le sous-sol était homogène. Or, l'expérience le démontre aussi, le champ des courants telluriques n'est pas identique d'un point à un autre, même en l'absence de vagabonds. La seule cause plausible pour cette non uniformité est la non uniformité du sous-sol ; et l'étude de l'une doit permettre d'atteindre l'autre. Telle est l'idée fondamentale de cette méthode de prospection. Nous allons voir rapidement comment on l'applique. Rien de plus
Nous allons voir rapidement comment on l'applique. Rien de plus aisé que de mesurer le champ tellurique en un point : il suffit de disposer de deux galvanomètres enregistreurs, grâce auxquels on pourra enregistrer de façon continue les différences de potentiel entre deux paires d'électrodes impolarisables MN, M'N', disposées à angle droit. On dispose ainsi, à chaque instant, des composantes du champ sur deux directions rectangulaires. Une première difficulté se présente : alors qu'en résistivité, on avait affaire à un champ stable de direction parfaitement définie, on a ici un champ parfaitement instable en grandeur comme en direction. Mais cette
champ parfaitement instable en grandeur comme en direction. Mais cette difficulté peut être aisément vaincue. Si le champ tellurique est effectivement composé de nappes quasi parallèles, il doit y avoir une relation simple entre les composantes du champ en un point A et du champ en un point B au même instant. D'une façon plus précise (fig. 16) si X et Y sont les composantes en A, X et Y les composantes au même instant en B, on doit avoir : X = ax + by Y = cx + d. Alors que x, y, X, Y varient d'un instant
d. Alors que x, y, X, Y varient d'un instant à l'autre, a, b, c, d sont fixes, et il s'agit de les sortir de la comparaison des deux enregistrements simultanés en A et en B. Il n'est même pas nécessaire de déterminer a, b, c et d : ils dépendent des directions choisies pour MN, M'N' : mais la combinaison ad - bc est, par contre, on le démontre, indépendante de ces directions, et c'est elle seule qui est intéressante. En pratique, au lieu du champ lui-même, on utilisera les variations du champ. Si le champ en A restait
les variations du champ. Si le champ en A restait de grandeur fixe, mais prenait toutes les directions possibles, son extrémité serait donc sur un cercle : les extrémités des champs correspondants en B seraient, on le démontre, sur une ellipse, et la combinaison ad - bc cherchée n'est autre que le rapport de l'aire de l'ellipse à l'aire du cercle. Il suffira donc de construire cette ellipse. Le fait que la courbe expérimentale, ainsi déterminée est bien une ellipse, justifie à postériori les hypothèses faites. Une prospection tellurique consistera donc à déterminer, en un nombre de points aussi grand
donc à déterminer, en un nombre de points aussi grand que possible, les aires relatives par rapport à une "base" fixe déterminée et à en faire une carte. L'intérêt pratique de ces aires réside dans le fait que leur valeur est en rapport avec les valeurs que l'on obtiendrait pour les résistivités apparentes en longueur de lignes très grandes ; mais elles constituent une description plus complète des propriétés du point étudié, car elles résument ces propriétés dans toutes les directions alors que la spécialisation nécessairement une direction, celle de AB. Je ne vous ai indiqué que le principe ;
AB. Je ne vous ai indiqué que le principe ; je n'insiste pas sur toutes les variantes déjà en usage, ni sur les corrections à faire quand on travaille dans une zone où le tellurique est mêlé de vagabonds, ce qui est malheureusement souvent le cas en France. Ces corrections ne sont d'ailleurs importantes qu'à proximité des sources : dans la région de Lyon elles sont sensibles par exemple jusqu'à plus de 50 kilomètres. Quand à l'interprétation, le principe en est assez simple, comme le suggère la figure 17, correspondant au cas d'une structure cylindrique (dont toutes les coupes perpendiculaires
au cas d'une structure cylindrique (dont toutes les coupes perpendiculaires à la direction de la structure seraient identiques à celle de la figure). La figure montre le tracé des filets de courant, on voit bien où les obstacles souterrains obligent le courant à se resserrer près de la surface, c'est-à-dire déterminent en surface un champ électrique — ou champ tellurique — élevé. Les données telluriques se modèlent étroitement sur la structure géologique. C'est qu'en effet, et c'est là leur immense avantage, leur interprétation est beaucoup plus simple, plus immédiate que celle des mesures électriques, et, à plus forte raison, des
celle des mesures électriques, et, à plus forte raison, des mesures gravimétriques et magnétiques. Elle est presque intuitive, en utilisant les analogies hydrauliques. On peut presque dire, en pratique, que les courants telluriques se propagent essentiellement dans la croûte conductrice sédimentaire, c'est-à-dire justement dans la zone du sous-sol, qui intéresse seule le pétrole ; et que ce sont les propriétés de cette zone sédimentaire qui déterminent leur répartition à la surface du sol : toute diminution de la conductance de cette zone entraîne une augmentation du champ tellurique, qui se marque sur nos cartes par une région à aires élevées.
marque sur nos cartes par une région à aires élevées. Le tellurique offre donc un champ naturel, comme le champ de pesanteur ou le champ magnétique, mais les propriétés de ce champ dépendent seulement de la structure des quelques kilomètres de sédimentaire, elles sont essentiellement locales, et cet avantage explique le succès qu'entraîne son emploi. Il ne présente qu'un seul défaut, assez relatif d'ailleurs : il est aussi capricieux que l'activité solaire. Et dans les périodes de minimum, comme actuellement, il faut des galvanomètres vraiment sensibles pour en tirer quelque chose. Ceux que nous employons permettent de mesurer quelques micro
chose. Ceux que nous employons permettent de mesurer quelques micro volts. Me voici parvenu à la fin de cette révision, à la fois trop longue et trop rapide, des principales méthodes de la Géophysique appliquée à la prospection du sous-sol. Je voudrais cependant, avant de terminer mon exposé, vous donner une idée de leur importance pratique. La Géophysique appliquée est jeune, je vous l'ai déjà dit, et jusqu'à 1920, on a pu la considérer comme une curiosité évadée du laboratoire. Mais il y a vingt ans déjà qu'elle a perdu ce caractère. C'est maintenant une industrie considérable, exercée par des
ce caractère. C'est maintenant une industrie considérable, exercée par des Sociétés indépendantes aux États-Unis, en Allemagne, en France et par la plupart des grands trusts producteurs de pétrole elle emploie plusieurs milliers d'ingénieurs répartis sur l'ensemble du globe. Rien ne peut mieux mesurer son importance pratique que son chiffre d'affaires : il était, avant la guerre, de 25 millions de dollars par an, soit un milliard de francs, sur le territoire des seuls États-Unis. Il est bien évident que de telles dépenses ne s'expliquent que si elles sont productives elles le sont. La recherche du pétrole, qui occupe presque la
le sont. La recherche du pétrole, qui occupe presque la totalité des ingénieurs géophysiciens, a été à peu près renouvelée par ces nouvelles techniques. Le meilleur exemple qu'on en puisse donner est celui-ci : une statistique complète portant sur tous les forages de recherches de pétrole exécutés aux États-Unis depuis 1859 jusqu'en 1930, a montré qu'en moyenne, un seul sur vingt-quatre a donné un résultat positif, les vingt-trois autres restant stériles. La situation actuelle est tout autre, bien qu'on recherche aujourd'hui des gisements beaucoup plus difficiles à trouver : grâce aux progrès de la Géophysique et, il faut le reconnaître
aux progrès de la Géophysique et, il faut le reconnaître aussi, des connaissances sur la géologie des gisements, la proportion de réussites est de 1 sur 6 ou 7 en moyenne. L'usage des méthodes modernes de prospection épargne donc 17 ou 18 forages d'exploration sur 24. Les forages restants entraînant une dépense annuelle d'au moins 200 millions de dollars pour les seuls États-Unis, soit près de 10 milliards de francs, ce sont ainsi 25 à 30 milliards de francs qui sont épargnés chaque année, et dont la moitié certainement au moins est redevable à la Géophysique de surface. Aussi grandes
moins est redevable à la Géophysique de surface. Aussi grandes peut-être sont les économies que le carottage électrique a permises dans l'exploitation proprement dite. Lui seul permet de forer vite et à coup sûr ; lui seul permet de ne pas oublier à l'exploitation la moitié des sables productifs ; lui seul permet de forer profond, et de reconnaître des zones où la prise d'un échantillon serait un problème techniquement presque insoluble. C'est grâce à lui certainement qu'un forage en Californie a pu en 1940 atteindre 4 950 mètres de profondeur, et qu'on commence à exploiter des gisements de profondeurs
profondeur, et qu'on commence à exploiter des gisements de profondeurs supérieures à 4 000 mètres. J'ai fini : il ne me reste plus qu'à vous remercier de votre patience à m'entendre, et aussi à me suivre sur un terrain aussi utilitaire. Mais l'utile est un aspect du vrai, et la science pure n'est jamais si près de l'application que quand elle permet une compréhension parfaite de la réalité. L. MIGAUX, Directeur Général de la Compagnie Générale de Géophysique. L'ACTIVITÉ SOLAIRE I. — CARTES SYNOPTIQUES DE L'ATCHROMOSPHÈRE ET DES TACHES Ces cartes, publiées dans L'Astronomie depuis mars 1929, sont destinées à
cartes, publiées dans L'Astronomie depuis mars 1929, sont destinées à fournir des renseignements rapides sur la position et l'importance moyenne des taches, des Plages faculaires et des filaments principaux observés au cours de chaque rotation synodique du Soleil. Etablies à l'aide des seuls clichés obtenus au spectrohéliographe de l'Observatoire de Meudon, elles sont moins complètes et beaucoup plus schématiques que les cartes définitives, publiées par l'Observatoire, sous les auspices de l'Union Astronomique Internationale. Seulement, ces dernières, nécessitant les échanges de clichés avec des observatoires étrangers ne paraissent qu'avec un assez grand retard. Comme nous le faisons habituellement dans le premier
grand retard. Comme nous le faisons habituellement dans le premier Bulletin de l'année, nous reproduisons ci-dessous les indications relatives aux dispositions générales de ces cartes provisoires. Système de coordonnées. — Les méridiens et les parallèles héliographiques forment un simple quadrillage où les degrés de longitude et de latitude ont même valeur linéaire en tous les points de la carte. Ce système a l'avantage de modifier très peu les angles, sauf aux latitudes élevées. Par contre, les lignes horizontales sont agrandies, avec la latitude p, proportionnellement à cos p. Pour p = 60°, leur longueur est déjà double de leur longueur
= 60°, leur longueur est déjà double de leur longueur réelle sur la sphère. Le méridien origine, la période de rotation et le numérotage sont ceux de Carrington ; le méridien origine est celui qui passait par le nœud ascendant de l'équateur solaire sur l'écliptique, le 1er janvier 1854, à 12 heures (T. U.) ; la période de rotation sidérale moyenne, résultant des périodes observées aux différents parallèles, est prise égale à 25,38 jours (la rotation synodique qui s'en déduit, est comprise entre 27,20 jours et 27,33 jours, suivant la position de la Terre sur son orbite) ; la rotation
position de la Terre sur son orbite) ; la rotation no 1 a commencé le 9 novembre 1853. Jours d'observation. — À la partie supérieure du cadre de chaque carte sont tracées les positions journalières, à 0 heure (T. U.), du méridien central de l'hémisphère visible. Plus haut, des traits de repère fixent les positions de ce même méridien au moment des observations. On connaît ainsi, à première vue, la situation de l'hémisphère visible sur la carte, pour un jour donné, et le nombre des observations à l'aide desquelles le graphique a été établi. Représentation des divers phénomènes. — I.
graphique a été établi. Représentation des divers phénomènes. — I. Taches. — Les taches sont figurées par de petits cercles dont le diamètre est proportionnel à leur importance moyenne au cours de leur passage sur le disque. Un seul cercle peut représenter un groupe de taches serrées (moins de 50 de côté). Il est alors placé au centre de figure du groupe. II. Plages faculaires. — Leurs contours moyens, relevés sur les images du calcium ionisé (Ka), où elles apparaissent beaucoup plus développées que sur les images de l'hydrogène (Hα), sont marqués par un trait plein. Des hachures indiquent approximativement
sont marqués par un trait plein. Des hachures indiquent approximativement leur densité et leur éclat moyens ; elles sont d'autant plus serrées que la densité et l'éclat des plages sont plus grands. III. Filaments et protubérances. — Les filaments sont dus à l'action absorbante des parties les plus denses des protubérances quand celles-ci se projettent sur le disque de l'astre. Les plus importants d'entre eux sont figurés par des traits épais qui indiquent grossièrement leur aspect moyen. La hauteur et l'éclat des protubérances au bord ne correspondent très souvent pas à l'importance de leurs marques d'absorption sur le disque. Telle
à l'importance de leurs marques d'absorption sur le disque. Telle protubérance élevée, mais faible, peut ne donner lieu qu'à un filament à peine marqué. De même, un filament net et sombre peut ne présenter au bord qu'une saillie presque invisible. Un tableau des protubérances : bérances les plus remarquables observées pendant la rotation est joint à chaque carte. On les identifie aisément avec les filaments correspondants en notant que, sur chaque carte, les bords est et ouest du disque solaire sont représentés par des droites parallèles, situées à 90° de part et d'autre du trait de repère relatif à la
part et d'autre du trait de repère relatif à la date d’observation considérée. Fig. 18. — Rotation n° 1219, du 25 octobre 1944, 2,8 heures (T. U.), au 21 novembre, 10,1 heures. Fig. 19. — Rotation n° 1220, du 21 novembre 1944, 10,1 heures (T. U.), au 18 décembre, 17,8 heures. Fig. 20. — Rotation n° 1221, du 18 décembre 1944, 17,8 heures (T. U.), au 15 janvier 1945, 1,7 heure. Fig. 21. — Rotation n° 1222, du 15 janvier 1945, 1,7 heure (T. U.), au 11 février, 9,9 heures. Fig. 22. — Rotation n° 1223, du 11 février 1945,
Fig. 22. — Rotation n° 1223, du 11 février 1945, 9,9 heures (T. U.), au 10 mars, 17,9 heures. PROTUBÉRANCES LES PLUS REMARQUABLES Dates et heures latitudes des extrémités Hauteurs d’observation (T. U.) Hémisphère Est Hémisphère Ouest (kilomètres) Rotation n° 1220 18 décembre 1944, 14h44 — 45° S. et 53° S. 73.000 Rotation n° 1221 23 décembre 1944, 14h10 38° N. et 42° N. — 90.000 Rotation n° 1222 21 janvier 1945 (14h12) 32° N. et 42° N. — 71.000 13 — 12h28 34° N. et 46° N. — 64.000 14 — 14h41 38° N. et 45° N. — 61.000
14 — 14h41 38° N. et 45° N. — 61.000 21 — 10h28 30° N. et 43° N. — 73.000 Rotation n° 1223 23 février 1945, 8h46 — 27° S. et 50° S. 49.000 23 — 8h48 34° S. et 54° S. — 61.000 MARGUERITE D’AZAMBUJA, Observatoire de Meudon. Les observations réunies par une accolade se rapportent à un même phénomène. II. — NOMBRES RELATIFS DE WOLF POUR L’ANNÉE 1944 DATES JANVIER FÉVRIER MARS AVRIL MAI JUIN JUILLET AOUT SEPTEMBRE OCTOBRE NOVEMBRE DÉCEMBRE 17 7 8 0 0 14 0 0 0 42 d 11 0 20 7 0 0
0 0 42 d 11 0 20 7 0 0 0 8 10, 0 W 21 C 32 11 0 3,0 0 8 0 0 10 7 8 46 12 a 0 4 0 0 7 0 0 0 7 8 41 12 0 5 0 0 0 0 7 E 10 c 0 23 14 7 6 0 0 0 0 7 E 20 c 0 15 14 E 16 c 7 0 0 0 0 0 22 0 8 a 0 16. 8 0 0 0 0 8 0 25 0 16 0 19 d 9 0 0
0 25 0 16 0 19 d 9 0 0 0 0 7 0 29 8 19 0 25 10 0 0 0 8 8 25 11 W 17 c 0 44 11 0 0 0 0 7 8 30 a 14 7 11 39 12 0 0 0 0 0 0 0 28 22 7 16 32 13 0 0 0 0 0 0 0 19 25 0 8 56 d 14 0 0 7 0 0 0 0 24 23 0 0 3 7 b 15 0 0 0 0 0 0 M 14 C 20 a 8
0 0 0 0 M 14 C 20 a 8 d 0 39 16 0 0 E 8 c 0 0 0 16 14 M 22 C 9 d 32 17 0 0 14 8 0 8 0 M 34 c 12 23 9 31 18 0 0 29 d 0 0 8 7 31 12 21 a 11 W 52 C 19 0 0 31 0 0 8 7 18 14 12 11 40 a 20 0 0 33 a 0 0 8 7 23 E 20 C 17 10 54 d 21 0 0 2 7 0 0
10 54 d 21 0 0 2 7 0 0 8 0 8 21 17 a 11 M 51 c 22 8 d 0 36 0 0 8 a 8 0 22 18 20 a 49 23 8 0 36 0 0 8 8 15 20 13 19 39 24 8 0 22 0 7 8 13 E 14 C 23 a 9 24 41 25 8 0 14 a 0 0 8 7 19 23 11 23 39 26 8 0 14 0 0 7. 7 18 22 10 17 31 27 13 0 12 0 0 7 0
17 31 27 13 0 12 0 0 7 0 14 a 18 9 17 33 a 28 18 0 12 0 11 7 W 14 C 21 11 14 19 24 29 19 0 15 0 19 0 11 18 9 11 d 8 17 30 9 7 0 W 23 C 0 10 16 M 28 c 18 8 8 31 8 0 0 16 0 0 17 9 Moyenne 3,7 0,5 11,0 0,3 2,5 4,8 5,0 16,7 14,3 16,9 10,8 28,4 Nombre relatif moyen pour l’année 9,6. a = Passage d’un groupe de dimension moyenne au méridien
a = Passage d’un groupe de dimension moyenne au méridien central. b = Passage d’un grand groupe au méridien central. c = Nouvelle formation d’un centre d’activité important ou moyen ; E : dans la partie est du disque solaire ; W : dans la partie ouest ; M : dans la zone circulaire centrale. d = Arrivée au bord est d’un centre d’activité important ou moyen. W. BRUNNER, Directeur de l’Observatoire Astronomique Fédéral, à Zurich. Les nombres relatifs pour l’année 1943 ont été publiés dans L’Astronomie, numéro de 1944, p. 168. SIGNAUX HORAIRES EUROPÉENS Ce tableau que nous devons
p. 168. SIGNAUX HORAIRES EUROPÉENS Ce tableau que nous devons à notre dévoué collègue M. N. STOYKO, astronome au Bureau International de l’Heure, étant arrivé trop tard pour être inséré dans l’Annuaire Astronomique et Météorologique Camille Flammarion pour 1945, auquel il était destiné nous pensons être agréable à nos lecteurs en le publiant ici. TABLEAU DES SIGNAUX HORAIRES EUROPÉENS PUISSENCE HEURES NATURE PAYS STATIONS INDICATIF EN MÈTRES en Kw d’émission T. U. des Signaux France Pontoise FYP 3 307,6 25 A. à 20 6 j Nations totalles — — TMA2 29,94 5 A2 7 56 à 3 6 (suivi de
29,94 5 A2 7 56 à 3 6 (suivi de — — XWX, 45,75 5 A2 19 56 à 20 6) signaux rythmés, Grande-Bretagne Rugby GBR 18 740 350 A1 j 55 a 10 o j Signaux rythmés — Oxford GIC 34,72 20 A2 17 55 à 18 o) internationaux, Allemagne Nauen DFY 18 130 300 A1 11 57 à 12 6 Système ONOGO DFC 23,10 20,54 7,2 (A2 11 57 à 12 6) signaux rythmés. (15 55 à 16 6) U. R. S. S Sverdlovsk RSN 55,37 10 A1 19 40 à 19 51 — Tachkent RPT 51,72 2
19 40 à 19 51 — Tachkent RPT 51,72 2 A1 16 55 à 17 6 (signaux rythmés. A1 ondes entretenues non modulées. A2 ondes entretenues modulées à fréquence audible. Voici maintenant les émissions des signaux horaires commandées par l’Observatoire de Paris (Bureau International de l’Heure), à partir du 21 février 1945. Station d’émission : Pontoise. HEURES SYSTÈME ÉMETTEUR 7h55m-8h00m Onogo. FYP 3 307,6 90,7 Kc 8h00m-8h06m Rythmé. TMA2 29m.94 6020 Kc 19'.'i5"-20'00" ... Onogo. FYP 3 307,6 90,7Kc 20h05m-20h06m .......................... Rythmé. XVX2 45m,75 6558 Kc N. STOYKO. SPECTRE DU CIEL NOCTURNE DANS LE PROCHE INFRAROUGE Dans un travail relaté
CIEL NOCTURNE DANS LE PROCHE INFRAROUGE Dans un travail relaté en 1942 dans les Cahiers de Physique, M. et Mme Herman et J. Gauzit ont signalé l’existence dans le spectre du ciel nocturne de deux émissions voisines respectivement de 1,03 μx et 0,97 μL. Le spectre — unique — qui a révélé ces détails, ayant été pris sur une plaque Agfa « 800 » hypersensibilisée, dont le seuil de sensibilité se trouve normalement vers 0,85 μL, il fallait conclure à l’existence d’émissions extrêmement intenses, surtout à 1,03 μx. Le résultat que beaucoup trouvaient surprenant concernant cette dernière raie vient d’être
que beaucoup trouvaient surprenant concernant cette dernière raie vient d’être confirmé de façon éclatante par Stebbins (1) : cet auteur a mis en évidence photoélectriquement une radiation du ciel nocturne voisine de 10 450 A, environ 100 fois plus intense que la raie verte. Il s'agit certainement de la même radiation. Cette radiation serait sans doute la bande (0,0) du premier système positif de la molécule d’azote (comme d’ailleurs les auteurs français l’avaient suggéré). Le mécanisme par lequel Swings explique l’émission de la seule bande (0,0), fait intervenir des chocs triples et implique par suite, la présence de nombreux atomes
triples et implique par suite, la présence de nombreux atomes d’azote dans l'atmosphère à une altitude où la pression n’est pas encore extrêmement basse. D. CHANGÊ. (1) Je tire ces renseignements d’une lettre personnelle de Swings. En félicité, Swings parle de Stebbins, comme si cet auteur avait fait seul l’observation, mais il cite comme références : Swings, Stebbins et Ford, Astrophysical Journal, ici, 1945, p. 39. NOUVELLES DE LA SCIENCE, VARIÉTÉS, INFORMATION S Grêles extraordinaires. — À la suite d’une chute de grêle exceptionnellement violente qui s’est produite le jour de la Libération de Néris-les-Bains (Allier), le Maire de cette