jeanflop/post-ocr-correction huggingface dataset:
l'allure des courbes (2) expérimentales. Il en est de même pour tous les échantillons en essais; dans tous les cas les valeurs prévues par (3) pour les champs faibles sont légèrement inférieures aux valeurs mesurées. 2° Une manière plus rigoureuse de vérifier la loi (3) consiste à s'assurer si la fonction suivante F(H) = −ln[1-ma(H)/mr], ressortissant de (4), est une fonction linéaire de H, soit F(H) = H/He, pour toutes les valeurs mesurées de ma (H). Le coefficient de correlation r, obtenu après avoir utilisé la méthode des moindres carrés, peut donner des renseignements sur la précision dont la formule
peut donner des renseignements sur la précision dont la formule (3) est confirmée par les résultats des mesures directes. Les valeurs de r, reportées dans le tableau, montrent que la correlation en question est excellente pour la plupart des échantillons, excepté C2 et C3. Pour distinguer les sources des erreurs, nous avons représenté, pour deux situations extrêmes, (échantillons C3 et C8) les courbes F (H) [fig. 2 (a, b)], et les courbes de l'A.R.A. et de la S.R.A. en fonction de H pour les champs faibles (fig. 3 (a, b)). Alors, en ne retenant que les valeurs ma (H) de
Alors, en ne retenant que les valeurs ma (H) de champs faibles, l'interpolation et la dérivée numérique donnent pour He et p0, des valeurs présentées dans le tableau. Tableau Valeurs des paramètres magnétiques mrs, p0, He vérifiant la relation (2), relevées sur les courbes ma (H) et le coefficient de correlation r calculé d'après (5). Échantillon C3 C2 C3 C4 C5 C6 C7 C8 mrs × 10^4 (Am2). 20,80 10,00 9,77 5,54 4,35 4,77 4,33 12,80 p0 × 10^8 (m3). 43,50 35,40 30,70 10,10 9,62 10,90 11,30 26,50 He (kA/m). 4,85 2,65 3,09 5,37 4,75 4,17 3,67 4,79 p0 He/mrs
4,85 2,65 3,09 5,37 4,75 4,17 3,67 4,79 p0 He/mrs 1,01 0,94 0,97 0,98 1,05 0,96 0,94 0,99 r. 0,9984 0,9775 0,9886 0,9958 0,9999 0,9920 0,9952 0,9998 p0 × 10^8 (m3). 40,40 33,10 28,10 8,70 9,00 9,78 11,10 25,60 H* (kA/m). 4,99 2,71 3,35 6,25 4,78 4,36 3,67 4,83 Légèrement modifiées, soit H* et p0 (tableau). On en déduit que les erreurs viennent soit d'un écart systématique des valeurs de ma (H) de champs forts, possible dans certains cas, (C3 par exemple), fait indiqué par une modification de la pente de la droite F (H) (fig. 2 a), soit de
de la droite F (H) (fig. 2 a), soit de l'allure de la S.R.A. dans les champs faibles, celle-ci pouvant s'approcher, tantôt de l'allure d'une gaussienne déformée (fig. 3 a) tantôt de celle d'une exponentielle [fig. 3 b, courbe (2)] mais sans que l'allure générale de la S.R.A. [fig. 1 (a, b), courbes (2)] s'écarte substantiellement de celle de la courbe (3) prédite par la formule (3) en question. V. CONCLUSIONS. Les faits exposés dans ce Mémoire incitent à conclure que l'intensité de l'aimantation rémanente anhystérétique, ma (H), dans les couches minces renfermant des grains fins ferrimagnétiques plus ou moins
couches minces renfermant des grains fins ferrimagnétiques plus ou moins dispersés, est une fonction exponentielle croissante du champ H, qu'on peut formuler, en vertu de (4) par Ma(H) = Mrs[1-exp(-H/He)] Cette formule, entraînant la relation (2), est susceptible de vérifications numériques, d'où son importance. Les écarts des données des mesures à la loi (6), si ceux-ci ne sont pas négligeables, affectent surtout les valeurs des ma (H) de champs forts s'approchant de la saturation. Dans les champs faibles, l'allure de la susceptibilité anhystérétique xa (H) en fonction de H peut s'approcher, dans certains cas, de celle d'une gaussienne déformée, sans
s'approcher, dans certains cas, de celle d'une gaussienne déformée, sans que les écarts à la loi (3) dépassent 5-6%. Dans le modèle classique de Preisach [6] l'allure de la courbe la (H) est en relation directe avec la répartition numérique des porteurs de l'aimantation rémanente en fonction de leurs champs d'interaction H10, ce champ s'identifiant ici avec le champ magnétisant H. Alors que la distribution des grains d'un ensemble réel en fonction de leurs champs coercitifs est d'ordinaire gaussienne, une répartition d'allure exponentielle en fonction de leurs champs d'interaction (comme celle ressortissant de nos expériences) pourrait paraître paradoxale. Nous avons
celle ressortissant de nos expériences) pourrait paraître paradoxale. Nous avons montré récemment [7] que cette incompatibilité se résout dans le « moving Preisach model » [8]. Effectivement le champ d'interaction Hio n'est-il pas indépendant de l'état d'aimantation de l'ensemble des grains comme l'on suppose dans le modèle classique de Preisach. En admettant que celui-ci dépend d'aimantation (soit Hi = Hio + αM), la simulation du processus de l'A.R.A. nous conduit à conclure que la répartition numérique des grains d'après leurs champs d'interaction peut s'approcher de celle d'une exponentielle ou de celle d'une gaussienne si les valeurs de α s'étalent en
celle d'une gaussienne si les valeurs de α s'étalent en dessus ou au-dessous d'une valeur déterminée. Disons finalement que, dans cette simulation, la déformation de la courbe d'A.R.A. est sensible surtout pour les champs magnétisants faibles, fait confirmé par les données des expériences. Note remise le 5 octobre 1992, acceptée après révision le 9 décembre 1992. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] C. POPUSOI et P. APOSTOL, Phys. stat. sol., (a), 54, 1979, p. 477-486. [2] C. POPUSOI et P. APOSTOL, An. St. Univ. Iasi, 31 (I), 1985, p. 31-38. [3] L. NÉEL, Cahiers de Phys., 14, 1943, p. 69 et 17, 1943,
Cahiers de Phys., 14, 1943, p. 69 et 17, 1943, p. 51. [4] E. THELLIER, Ann. Inst. Phys. Globe, Paris, 16, 1938, p. 157-302. [5] J. BOK, Comp. Phys. Comm., 16, 1978, p. 113-118. [6] F. PREISACH, Z. Physik, 94, 1935, p. 277-302. [7] C. POPUSOI et Al. STANCU, I.E.E.E. Trans. Magn. (sous presse). [8] E. DELLA TORRE, J. Appl. Phys., 36 (2), 1965, p. 518-522. Laboratoire d'Électricité, Université "Al. I. Cuza", Bd. Copou 11, 6600, Iasi, Roumanie. Chimie physique/ Physical Chemistry (Chimie des surfaces/Surface Chemistry) Réalisation de films de Langmuir-Blodgett conducteurs : généralisation de la technique d'autodopage à partir
Langmuir-Blodgett conducteurs : généralisation de la technique d'autodopage à partir de composés amphiphiles du tétracyanoquinodiméthane (TCNQ) Odile FICHET, Béatrice AGRICOLE, Jacques AMIELL, Vassilis GIONIS et Pierre DELHAES Résumé En vue d'obtenir des conducteurs organiques de structure bidimensionnelle, la technique d'autodopage est appliquée sur des films de Langmuir-Blodgett (L-B) d'une série de sels ioniques composés d'un même cation mais d'anions différents (I-, TCNQ' et ~TCNQF"). Les films L-B sont obtenus à partir d'une monocouche de Langmuir contenant un des sels et la molécule neutre C18H37 TCNQ. Leurs propriétés spectroscopiques et électroniques sont indépendantes de l'anion utilisé et le même matériau final
sont indépendantes de l'anion utilisé et le même matériau final est obtenu. Une réaction chimique, qui n'a lieu qu'à l'interface gaz-eau, conduit à des composés conducteurs formés de dimères à l'état de valence mixte de type (C18TCNQ)2 Ce type de matériau ne peut être obtenu par aucune autre technique connue aujourd'hui. Conducting Langmuir-Blodgett films: a generalized approach of the homodoping technique applied on amphiphilic tetracyanoquinodimethane (TCNQ) salts Abstract In order to obtain organic conductors with a two-dimensional structure, the homodoping technique is applied on L-B films of ionic salts with the same cation but with different anions (I -, TCNQ
the same cation but with different anions (I -, TCNQ and TCNQF4). LB films are obtained from a Langmuir monolayer containing one of the salts and the neutral molecule C18 TCNQ. Their spectroscopic and electronic properties are independent of the anion used and the same final material is obtained. A chemical reaction taking place only at the gas-water interface gives conductor compounds formed of dimers in the mixed valence state ~(C18 TCNQ); for example. This kind of material cannot be obtained with any other known technique. Abridged English Version Conducting Langmuir-Blodgett (L-B) films with in-plane electronic transport properties is an
Langmuir-Blodgett (L-B) films with in-plane electronic transport properties is an attractive possibility to develop components for molecular electronic devices. The requirement of mixed valence state is a well established principle concerning the molecular conducting and superconducting systems. Different strategies have been elaborated to create new molecular associations, with a mixed valence state in a layered system, which are based on the synthesis of amphiphilic Π-donor and acceptor derivatives. Among them, it appears that the homodoping process is a new approach to obtain a conducting L-B film with mixed valence clusters brought to a controlled ratio between fully ionic semi-amphiphilic (1:1
brought to a controlled ratio between fully ionic semi-amphiphilic (1:1 stoichiometry) salts and its amphiphilic neutral analogue [3]. Following these leads, we have carried out a series of experiments using a new series of an ionic semi-amphiphilic TCNQ (tetracyanoquinodimethane) salt that we have recently synthesized [6] looking specifically for the anion or radical anion influence. The experimental system, as presented on scheme 1, is the 4,5-bis (octadecylthio )-3-methylthio-1,2-dithiolium cation associated with iodide anion, TCNQ radical anion or its fluorinated analogue (TCNQF4) to form a salt. Mixtures of all three salt solutions with the neutral octadecyl TCNQ derivative solution (salt/C18TCNQ1 :
solutions with the neutral octadecyl TCNQ derivative solution (salt/C18TCNQ1 : n, n = 2 for this study) were prepared and L-B films of these materials were obtained following the standard procedure, i.e. solutions prepared in chloroform, spreading out on the Langmuir trough, ATEMETA 105 (Z-type films with a transfer ratio close to unity for 50 deposits). Note présentée par Adolphe PACAULT. 0764-4450/93/03160335 $ 2.00 0 Académie des Sciences A specific molecular association appears, at the air-water interface only, giving rise to a mixed valence cluster which is, in principle, a dimer (C18 TCNQ) [7]. This result implies specific redox reactions
dimer (C18 TCNQ) [7]. This result implies specific redox reactions which cannot occur in a homogeneous medium and therefore, need to be explained (TCNQF4 is a much stronger electron acceptor than TCNQ [12]). Finally, this generalization of the homodoping process opens new ways to create organized and conducting thin films. I. INTRODUCTION. — For the obtention of molecular crystals, conductors or even superconductors, two essential criteria must be satisfied: the presence of a mixed valence state and a delocalization associated with an overlap of π orbitals in at least one direction of space [1]. An alternative possible to the crystallogenesis
direction of space [1]. An alternative possible to the crystallogenesis of this type of materials is the employment of the technique of Langmuir-Blodgett (L-B) which imposes a molecular organization particular in the form of a monolayer at the gas-water interface. For this, it is necessary that the synthesized molecules present a double character, both electroactive (donor or acceptor of electrons) and amphiphilic (polar of intrinsic nature or ionic linked to the formation of a salt). Their repetitive transfer onto a solid substrate leads to an organized system in multilayers [2]. Within the framework of realizing conducting monolayers and multilayers, several
Within the framework of realizing conducting monolayers and multilayers, several strategies have been developed in recent years, the most promising being that of autodoping [3]. This approach permits, indeed, to create a mixed valence state thanks to the mixture, prealable to the formation of the molecular film, of a semi-amphiphilic salt of tetracyanoquinodimethane (TCNQ: R+) with a derivative amphiphile of the same molecule at the neutral state (octadecyltetracyanoquinodimethane, C18H37TCNQ) that we will call C18 TCNQ. This strategy has been revealed of a rather general character, independent of the cation used (R+), and leading to an appreciable electrical conductivity [4]. It
(R+), and leading to an appreciable electrical conductivity [4]. It has been shown, indeed, that the planar conductivity of such a monolayer could reach, at room temperature, 10-5 S. cm-1 [5] and grow by more than two orders of magnitude after the deposition of several layers. These interesting results have led to ask, on the one hand, what were the conditions for the formation of a mixed valence state, in general dimers, trimers or tetramers of TCNQ [1], and on the other hand, what was the role played by the diamagnetic or paramagnetic anion present in the starting salt? II.
diamagnetic or paramagnetic anion present in the starting salt? II. REALIZATION OF L-B FILMS. — We have applied the technique of autodoping to a series of ionic semi-amphiphilic salts based on the cation 4,5-bis(octadecylthio)-3-methylthio-1,2-dithiolium associated with an iodide, a TCNQ or its fluorinated homolog (TCNQF4) (see scheme) [6]. The salt of dithiolium and the molecule C18 TCNQ are dissolved separately in chloroform (c= 10-4 mole/l). Their mixture, in proportions variable characterized by their composition (1 : n) (see scheme), constitutes the spreading solution. We have already shown with the salt of TCNQ that the result obtained was independent of the
of TCNQ that the result obtained was independent of the chemical composition within the interval 1 < n < 3 [7]. For this study, we have chosen a constant value median n = 2 for the three salts presented. We propose to examine the L-B films obtained from an anion diamagnetic (I-) and from a radical anion (TCNQF4) possessing a stronger electron acceptor character than the TCNQ [1]. After spreading and evaporation of chloroform, the monolayers formed at the surface of water under an atmosphere of nitrogen, are homogeneous and thermodynamically stable; they present identical compression isotherms irrespective of the
thermodynamically stable; they present identical compression isotherms irrespective of the anion used [8]. The transfer pressure is fixed at 25 mN. m-1 with a transfer speed equal to 6 mm. min-1 onto hydrophilic substrates of calcium fluoride or glass. The multilayers are essentially of type Z [6] with a good transfer ratio (t>0.8) at emersion. The different samples obtained after 50 cycles of transfer are green and of good optical quality. We have examined their vibrational, electronic and magnetic properties. III. SPECTRA OF ABSORPTION ELECTRONIC AND VIBRATIONNAL. — The spectra of absorption are recorded in the UV-visible and infrared domains.
of absorption are recorded in the UV-visible and infrared domains. They are, for the three salts, identical, showing the presence of molecular associations partially ionic. In particular, in the infrared (fig. 1) these spectra clearly show the presence of a broad band centered around 3,000 cm-1 corresponding to a charge transfer band associated with a mixed valence state. At lower energies, a series of vibrational modes of the TCNQ (agv2, agv3, agvA, ag vs) normally inactive in infrared spectroscopy appear. They are the manifestation of an electron-vibration coupling Fig. 1. Absorption spectra of L-B films (1,2-dithiolium-R) (C18TCNQ)2 with R =
Absorption spectra of L-B films (1,2-dithiolium-R) (C18TCNQ)2 with R = I, TCNQ, TCNQF4 (note the change of the abscissa scale at 2,000 cm-1). Fig. 1. Absorption spectra of (1,2-dithiolium-R) (C18TCNQ)2 L-B films with R = I, TCNQ, TCNQF4 (note the change of the abscissa scale at 2,000 cm-1). molecular (e-mv) already observed in the crystals conductors and the films semi-amphiphilic of TCNQ doped with iodide [9]. The interpretation theory [7] from a model of linear coupling e-mv demonstrates the existence of dimers carrying a single charge. Moreover, the spectra of optical absorption are independent of the starting anion: thus it
optical absorption are independent of the starting anion: thus it appears as probable that entities (C18 TCNQ)2 are present. This result is confirmed by the measurement of the electrical conductivity in continuous current which, for the three samples, gives a value at room temperature to a little constant, of the order of 5. 10-3 S. cm-1, value usual in the L-B films fabricated by the technique of autodoping [4]. IV. ELECTRONIC PARAMAGNETIC RESONANCE. — The three L-B films conductors already defined present, at room temperature, a line of resonance fine (△H= 1-2 Gs) situated at a value of the factor
(△H= 1-2 Gs) situated at a value of the factor g equal to 2.0029 close to that of the free electron. Afin de mieux caractériser l'origine de ce signal paramagnétique obtenu avec un spectromètre classique fonctionnant en bande X, nous avons examiné son comportement en fonction de la température et de l'orientation du substrat dans la cavité de résonance pour les deux préparations issues des sels de TCNQ et de TCNQF4 (fig. 2). Les variations thermiques de la susceptibilité du spin, effectuées entre 300 et 4 K peuvent se décomposer comme la somme de deux termes, l'un constant, l'autre de
comme la somme de deux termes, l'un constant, l'autre de type Curie (la constante de Curie calculée correspond à 5,7 de la valeur théorique pour un spin S = 1/2 par mole). En outre, les largeurs de raie présentent une variation spécifique en fonction de l'angle θ entre la normale au substrat et le champ magnétique de résonance H0 lorsque l'axe de rotation est situé dans le plan du substrat [10]. Pour les deux échantillons étudiés, un comportement identique est détecté, complètement différent de celui observé pour les films L-B des sels avant autodopage [8]. Un comportement particulier de la
des sels avant autodopage [8]. Un comportement particulier de la largeur de raie est observé à l'angle magique (θm = 55°) révélant la présence d'interactions dipolaires magnétiques. En effet, nous avons pu rendre Fig. 2. Variations de la largeur de raie RPE △H à T = 295 K en fonction de l'orientation θ du substrat par rapport au champ magnétique H0. (a) (1,2-dithiolium-TCNQ) (C18TCNQ)2; (b) (1,2-dithiolium-TCNQF4) (C18 TCNQ)2. Les lignes en traits pointillés représentent le meilleur accord entre les points expérimentaux et l'équation donnée sur cette figure. Fig. 2. Variations of the ESR linewidth △H at T = 295 K
of the ESR linewidth △H at T = 295 K versus the orientation θ of the substrate in relation to the magnetic field H0. (a) (1,2-dithiolium-TCNQ) (C18TCNQ)2; (b) (1,2-dithiolium-TCNQF4) (C18TCNQ)2. The dashed lines represents the best fit between the experimental points and the equation given in the figure. compte de ces figures de rotation en utilisant l'expression indiquée sur les figures 2 a et b qui est caractéristique de systèmes magnétiques de type Heisenberg bidimensionnel [11]. Nous obtenons donc, quel que soit le radical anion du sel de départ, un système magnétique identique présentant une géométrie planaire associée à des
système magnétique identique présentant une géométrie planaire associée à des interactions magnétiques inter-dimères. V. DISCUSSION ET CONCLUSION. — Pour compléter cette étude, nous avons également mené à bien une série de contre-expériences sur les solutions d'épandage. D'une part, nous avons vérifié par spectroscopie d'absorption dans le visible qu'aucune bande nouvelle pouvant être attribuée à un transfert de charge intermoléculaire n'apparaissait. D'autre part, nous avons détecté la présence d'un signal RPE inchangé dans le sel de TCNQF4 avec une raie intrinsèque plus large que dans les films autodopés (ΔH = 5,5 Gs) dont seule l'intensité diminue lorsque la concentration en C18
Gs) dont seule l'intensité diminue lorsque la concentration en C18 TCNQ augmente, ou bien son absence pour les mélanges d'iodure de 1,2-dithiolium avec C18 TCNQ qui demeurent diamagnétiques en solution. Ainsi, avons-nous montré que les réactions chimiques conduisant à ces films L-B ne se passaient pas en solution homogène mais sûrement à l'interface azote-eau. Si nous examinons les valeurs des potentiels redox correspondant à la première vague de réduction dans une phase organique et homogène [12] aucun transfert d'électron ne peut avoir lieu entre le TCNF4 et le C18 TCNQ à l'état neutre. Il y a donc un processus redox
à l'état neutre. Il y a donc un processus redox spécifique à la surface de l'eau qui conduit à la formation de dimères à état de valence mixte de type (C18 TCNQ)2 indépendants de l'anion utilisé qui ne se trouverait plus dans les couches mais apparemment serait en partie solubilisé dans la phase aqueuse : dans ce cas, les protons pourraient jouer un rôle essentiel. Une autre possibilité à considérer est la préformation de dimère (C18TCNQ)2 qui provoquerait un abaissement du potentiel redox par rapport à la valeur initiale observée sur le monomère; néanmoins, à notre connaissance, il n'y a
sur le monomère; néanmoins, à notre connaissance, il n'y a pas d'évidence spectroscopique concernant la formation de tels dimères. Ce résultat surprenant ouvre la voie à de nouvelles organisations supramoléculaires qui, a priori, ne peuvent pas être réalisées par des méthodes conventionnelles de cristallogenèse. Enfin, la compréhension de ces mécanismes devrait conduire à une stratégie d'obtention de monocouches présentant une conductivité électrique globale supérieure à celles observées pour le moment grâce à l'établissement d'une meilleure organisation à longue distance. Note remise le 6 novembre 1992, acceptée après révision le 18 décembre 1992. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] P. DELHAES dans Lower-dimensional systems
décembre 1992. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES [1] P. DELHAES dans Lower-dimensional systems and molecular electronics R. M. METZGER, P. DAY et G. C. PAPAVASSILIIOU éd., Nato Asi series, 248, 1990, 43 p. [2] G. L. GAINES Jr., Insoluble monolayers at liquid-gas interfaces, Interscience, New York, 1966. [3] A. RUAUDEL-TEIXIER, M. VANDEVYVER, M. ROULLAIS, J. P. BOURGOIN, A. BARRAUD, M. LEQUAN et R. M. LEQUAN, J. Phys. D: Applied Physics, 23, 1990, p. 987-990. [4] J. P. BOURGOIN, Thèse Université de Paris-XI, Orsay, décembre 1990. [5] J. P. BOURGOIN, A. RUAUDEL-TEIXIER, M. VANDEVYVER, M. ROULLAIS, A. BARRAUD, M. LEQUAN et R. M. LEQUAN,
M. ROULLAIS, A. BARRAUD, M. LEQUAN et R. M. LEQUAN, Makromol. Chem., Makromol. Symp., 46, 1991, p. 163-169. [6] V. GIONIS, O. FICHET, M. IZUMI, C. GARRIGOU-LAGRANGE, J. AMIELL, G. PAPAVASSILIIOU et P. DELHAES, Chem. Letters, 1991, p. 871-874. [7] O. FICHET, J. P. BOURGOIN, P. DELHAES, B. DESBAT, V. GIONIS et V. YARTSEV, Euroconférence sur l'électronique moléculaire (Padoue, août 1992) et comptes rendus dans Thin Solid Films (à paraître). [8] O. FICHET, Thèse, Université de Bordeaux-I, octobre 1992. [9] J. RICHARD, P. DELHAES et M. VANDEVYVER, New J. Chem., 15, 1991, p. 137-147. [10] Dans le plan des substrats
15, 1991, p. 137-147. [10] Dans le plan des substrats qui est celui des films L-B, on observe un signal RPE constant indépendant de l'angle θ correspondant à l'absence de dichroïsme linéaire en spectroscopie IR. Ces observations confirment l'existence d'une symétrie axiale dans ces échantillons. [11] D. GATTESCHI et R. SESSOLI, Magnetic Resonance Review, 15, 1990, p. 1-45. [12] Les potentiels d'oxydoréduction déterminés dans des conditions standards (solvant dichlorométhane, sel de tétrafluoroborate de butylammonium, référence électrode au calomel saturé) sont les suivants : E1/2(TCNQ) = 0,32 V; E1/2(C18TCNQ) = 0,29 V, E1/2(TCNQF4) = 0,74 V. Centre de Recherche Paul-Pascal, avenue
V, E1/2(TCNQF4) = 0,74 V. Centre de Recherche Paul-Pascal, avenue A.-Schweitzer, 33600 Pessac, France; V. G. NHRF, Theorical and Physical Chemistry Institute, Vas. Constantinou 48, Athènes 116.35 Grèce. Géophysique marine / Marine Geophysics Structure profonde du domaine nord du plateau de Kerguelen (océan Indien austral) : résultats préliminaires de la campagne MD66/KeOBS Philippe CHARVIS, Stéphane OPERTO, Lis K. KONNECKE, Maurice RECQ, Yann HELLO, Frédérique HOUDRY, Pierre LEBELLEGARD, Rémy LOUAT et Françoise SAGE Résumé Au cours de la campagne MD66/KeOBS, cinq profils de sismique réfraction ont été réalisés sur le plateau sous-marin de Kerguelen à l'aide de canons à air et