jeanflop/post-ocr-correction huggingface dataset:
déformation qui, pour plusieurs cas, n’a aucune importance, mais qui s’est montrée un peu plus considérable pour ces deux cas. Lorsqu’on atteint des intervalles plus grands, l’accord de l’équation sous sa forme (8) peut être, comme nous l’avons déjà dit, moins bon, quoique encore bien satisfaisant. Ainsi pour l’expérience du 11 juin nous avons les résultats du tableau III. Tableau III Équation : Y = 0,467 + 0,578 e^2 - 0,017 e^4 INTERVALLES 1/12 1/6 1/3 1/2 1 2 Y. observé 0,43 0,45 0,54 0,70 1,00 2,50 V. calculé 0,47 0,48 0,53 0,61 1,03 2,51 Dans le cas de la
0,48 0,53 0,61 1,03 2,51 Dans le cas de la troisième expérience du 17 janvier (2,5 secondes pour l’intervalle), on a aussi une approximation moins brillante, quoique pleinement satisfaisante. C’est ce que montre le tableau IV. Tableau IV Équation : Y = 6,3 + 2,86 e^2 - 0,274 s^4 INTERVALLES 1/12 1/6 1/3 1/2 1 1.5 V. observé 5,8 5,8 6,7 7,9 9,4 10,9 13,5 V. calculé 6,3 6,4 6,6 7,0 8,9 11,3 13,5 L’expérience II du même jour a aussi donné des écarts un peu sensibles. Si l’on considère avec attention les deux derniers tableaux, on peut voir cependant
avec attention les deux derniers tableaux, on peut voir cependant que même ces deux expériences confirment l’équation trouvée. Nous avons déjà donné les raisons de ces écarts. Si l’on prenait un ou deux nouveaux termes du développement en série, on obtiendrait une équation, dérivée aussi de la véritable équation du phénomène, et présentant un accord pour ces expériences où les intervalles arrivent à de grandes valeurs avec les données expérimentales aussi parfait que pour les expériences précédentes. Il n’y a pas besoin de faire ce travail, l’accord pour les autres expériences étant pleinement satisfaisant et tout à fait général, et
expériences étant pleinement satisfaisant et tout à fait général, et ainsi nous ne nous allongerons outre mesure en reproduisant un grand nombre de tableaux. Donc, la conclusion s’impose. L’équation est pleinement confirmée pour le cas du muscle columellaire de l’escargot. Voyons maintenant si les autres muscles étudiés par M. et Mme Chauchard obéissent aux mêmes lois. Prenons l’expérience du 13 avril faite sur le pédieux de l’escargot, muscle moins lent que le columellaire. Le tableau V résume les résultats de l’expérience et les résultats des calculs. Tableau V Équation : V = 8,62 + 10,11c^2 - 6,63 c^4 INTERVALLES 1/12
V = 8,62 + 10,11c^2 - 6,63 c^4 INTERVALLES 1/12 1/6 1/3 1/2 1 V. observé 1 x 10^-6 f Y. calculé 8,7 8,7 9,0 8,9 9,5 10,8 12,1 12,1 L’accord est très bon. L’équation est vérifiée. Considérons le cas de l’estomac de la grenouille. Les résultats du calcul pour les deux expériences de M. et Mme Chauchard se trouvent dans le tableau VI. L’accord est très bon, surtout pour la première expérience. Ces deux expériences, il ne faut pas l’oublier, ont atteint à des valeurs considérables de s, Tableau VI Estomac de grenouille. INTERVALLES 1/12 1/6 1/3 1/2 1
VI Estomac de grenouille. INTERVALLES 1/12 1/6 1/3 1/2 1 Équation : V = 3,8 + 1,6 e^2 - 0,06 e^4 V. observé 7,0 7,0 8,5 10,0 14,5 V. calculé 6,9 7,2 8,3 10,1 14,5 Équation : V = 6,1 + 1,73 e^2 - 0,03 e^4 V. observé 6,0 6,0 8,0 11,0 18,0 V. calculé 6,2 6,5 7,9 10,1 18,1 Le flagelle de l’escargot donne des résultats tout aussi bons. Le tableau VII résume les résultats des calculs pour deux expériences. Pour la première, l’équation est V = 2,72 + 12,76 i - 9,48 s^4 et pour la seconde :
12,76 i - 9,48 s^4 et pour la seconde : V = 2,80 + 12,72 i - 8,52 Tableau VII Flagelle de l’escargot. INTERVALLES 1/12 1/6 1/3 1/2 1 V. observé 2,80 3,2 3,9 5,3 6,0 V. calculé 2,81 3,1 4,0 5,3 6,0 V. observé 3,0 3,1 4,0 5,5 7,0 II V. calculé 2,9 3,1 4,1 5,4 7,0 Enfin, le travail expérimental de M. et Mme Chauchard contient les résultats d’une expérience faite sur le ventricule de la grenouille. Nous les avons calculés. Le tableau VIII contient les résultats de ce calcul. Tableau VIII Ventricule de grenouille. — Équation :
ce calcul. Tableau VIII Ventricule de grenouille. — Équation : V = 10,13 + 8,85 s^2 - 4,16 e^4 INTERVALLES 1/12 1/6 1/4 1/3 1/2 1 V. observé 10,2 10,2 10,7 11,2 12,0 V. calculé 10,2 10,4 10,7 11,1 12,1 L’accord du calcul avec l’expérience est des plus satisfaisants. Les expériences que nous analysons ici montrent que la durée du courant excitant a une grande influence sur les valeurs du voltage. L’équation générale de l’addition latente nous montre nettement cette influence. Pour le montrer, prenons encore une fois l’équation (7). La fraction indique la valeur du voltage nécessaire pour une
La fraction indique la valeur du voltage nécessaire pour une seule excitation. La fraction 1 1 . à indique la réduction de ce voltage pour les conditions de l’addition. Nous avons montré que la fonction a g croît lorsque la durée du courant excitant croît, jusqu'à une valeur maximum correspondant à la rhéobase. Cette altération de a g doit se faire sentir sur les valeurs des coefficients de l'équation expérimentale. Une simple inspection de l'équation nous le montre. Nous n'examinerons cependant que les altérations du premier terme de l'équation, le terme constant a qui est exprimé par : a =
terme constant a qui est exprimé par : a = L 1 —(3 771 a [3 1 — (3n Ce terme est celui qui est le moins sensible, si l'on nous permet cette expression, aux erreurs expérimentales ; il représente, en outre, le voltage pour des intervalles nuls, c'est-à-dire pour l'application d'un courant de durée n fois plus considérable que le courant donné. Nous pouvons donc le L représenter par —. vF 1 /n(a g )n (a g )n étant la valeur de la fonction a g pour un courant de durée n fois celle du courant donné. Or, comme
de durée n fois celle du courant donné. Or, comme a g croît avec la durée du courant, le terme a est d'autant plus petit que cette durée est plus grande. C'est justement ce que nous montrent les expériences. Ainsi le tableau IX nous montre les valeurs de a pour les deux séries d'expériences du 17 janvier et du 16 février, les capacités ayant varié. Tableau IX 17 janvier 16 février Capacités Valeurs de a Capacités Valeurs de a 0,1 X 10-6 12,5 0,05 X 10-6 9,3 0,2 x 10-6 8,75 0,1 X 10-6 6,0 0,4 x 10-6 6,3 0,2
8,75 0,1 X 10-6 6,0 0,4 x 10-6 6,3 0,2 X 10-6 3,33 Il ne serait pas difficile d'établir les rapports entre cette variation du coefficient a et la loi des intensités de G. Weiss. Nous ne voulons pas entrer dans cette question pour le moment et nous nous bornons dans ce travail à enregistrer ces faits sans pousser plus loin leur analyse. Influence du nombre des excitations. — Pour vérifier nettement l'influence du nombre des excitations, il faudrait maintenir invariables toutes les autres conditions de l'expérience et ne faire varier que celle-là, en cherchant pour chaque cas le voltage
varier que celle-là, en cherchant pour chaque cas le voltage nécessaire pour arriver au seuil. Le travail de M. et Mme Chauchard ne présente pas des expériences de ce type. Ce point demanderait ainsi de nouvelles recherches qui nous fourniraient sans doute des résultats intéressants. L'équation : L 1 — pète-ete* ma [3 1 •— $n e -nkei va nous donner ce qui doit se passer dans ces conditions. Nous considérons s constant et faisons varier seulement n. L'équation peut être mise sous la forme V = ma(3 1 — (e~*e*)n ma(3 1 — (3nyn en faisant e~ kzi =
(e~*e*)n ma(3 1 — (3nyn en faisant e~ kzi = 7 = constante. Or, comme 3 et 7 sont moindres que 1 pour les valeurs non nulles de s, p n y n décroît quand n augmente, et V décroît aussi, d'après une courbe comme celle de la figure 3. Dans un travail de Mlle Königs (3) nous trouvons la confirmation de cette déduction. L'objet d'expérience a été l'innervation vasomotrice chez la grenouille. La figure 4 nous montre graphiquement les résultats d'une des expériences. M. et Mme Chauchard ont suivi une technique différente pour mettre en évidence l'influence du nombre
une technique différente pour mettre en évidence l'influence du nombre des excitations. Ils maintiennent constant le temps de sommation et font varier à la fois et les intervalles et le nombre des stimuli appliqués au tissu. Il n'est pas difficile de savoir ce qui donne l'équation dans ce cas particulier. En effet, en remarquant que ru = C, C étant une constante, nous avons : (X) L 1 — pefce» ma (3 1 — (âne-fcCe Cette équation nous donne une courbe semblable à la courbe antérieurement obtenue sous le point de vue de l'allure géné z? 4 6 8 10
de vue de l'allure géné z? 4 6 8 10 n Fig. 3. 10 20 30 W 50 60 n Fig. 4. raie. Quelques-unes des expériences de M. et Mme Chauchard sont bien traduites par des courbes semblables ; d'autres SUR LA THÉORIE DE L’ADDITION LATENTE 123 cependant présentent des inflexions, qui sont dues certainement à l'imprécision des expériences dans ce cas particulier. Lapicque observe en effet, à la page 148 de son mémoire, que les déterminations de M. et Mme Chauchard sont faites pour ce cas, par des tours entiers du cylindre à cames, ce qui laisse une très
entiers du cylindre à cames, ce qui laisse une très grande marge d'indétermination. Valeurs du voltage inférieures à la rhéobase. — Dans le travail de M. et Mme Chauchard, il apparaît avec une grande netteté, dans certains cas, un fait qui avait été successivement affirmé et nié par les physiologistes. Pour certaines valeurs de l'intervalle et de la durée de l'excitant, le voltage nécessaire pour arriver au seuil est inférieur au voltage rhéobasique. Lapicque, dans son mémoire, appelle particulièrement l'attention sur ce fait en soulignant son incompatibilité avec la conception de Nernst et de Hill. La seule intervention d'une polarisation
de Nernst et de Hill. La seule intervention d'une polarisation ne pourrait jamais rendre compte de ce fait, dont l'existence doit être considérée comme étant hors de contestation. Voyons si un tel fait peut être prévu par l'équation que nous avons établie ci-dessus. D'après les hypothèses initiales, nous pouvons supposer que l'excitation produite par le courant rhéobasique est égale à l'excitation produite par un courant de durée n fois moindre répété n fois et se suivant à des intervalles nuls. Nous avons donc : v = n 777 a P 1 — p i Si nous appliquons au tissu le
1 — p i Si nous appliquons au tissu le même courant, un nombre n de fois, à des intervalles quelconques s, nous avons : L 1 — pefce* 777 a P 1 — p ne~nk& Pour que V soit moindre que V, il suffit que nous ayons : (A) 1 — p e “*e 2 /I — p 1 — p n e ~n*£3 i — ^ La fraction qui forme le premier membre de cette inégalité croît lorsque 3 augmente. Il nous suffit donc, pour la vérifier, de nous assurer que sa limite inférieure satisfait à l'inégalité. Nous
nous assurer que sa limite inférieure satisfait à l'inégalité. Nous avons ainsi à vérifier l’inégalité : ou Cette inégalité est satisfaite si nous avons < P* ou comme £ < 1, si ri > /. Or, rien ne nous empêche de prendre ri plus grand que /, et nous aurons, dans ces conditions, des voltages pour la sommation moindres que le voltage rhéobasique. La différence entre n et l doit être d’autant plus grande que s est plus grand. Prenons un exemple numérique. Supposons k = 1. Prenons un temps de passage du courant égal à 0,02 seconde. Admettons que
de passage du courant égal à 0,02 seconde. Admettons que ce temps soit dix fois moindre que le temps de passage efficace du courant rhéobasique. Nous avons alors : 1 - B l = e-ix 0,0004 0,00040 = 0.1020 1 - pi 1 - e-ix 10 x 0,0004 0,00392 1 Supposons maintenant que le même courant soit répété dix fois à des intervalles de 1/10. Comme le nombre des stimuli est égal à 10 et qu'il y a un intervalle, on n’obtiendra pas des voltages inférieurs à la rhéobase. On aura pour la fraction du premier membre de l’inégalité (A)
aura pour la fraction du premier membre de l’inégalité (A) une valeur plus grande que celle que nous avons calculé pour la fraction du second membre. Nous obtenons : 1 - 0,996e-0,01 0,01035 1 - 0,9996 e-0,01 = 0,09877 = 0,1048 L’introduction de l’intervalle exige donc que le nombre des stimuli soit plus grand que le rapport entre la durée du stimulus et la durée du courant rhéobasique. Essayons maintenant un nombre plus grand de stimuli, 20 par exemple. 1 - 0,9996 e“0,01 0,01035 = 0,551 < 0,1020 1-e-20x 0,0004 e -0,20 0,18778 Dans ces conditions, le nombre des stimuli
e -0,20 0,18778 Dans ces conditions, le nombre des stimuli étant supérieur à 10, nous constatons que l’inégalité est satisfaite et on a un voltage inférieur au voltage rhéobasique. Dans tous les cas, en choisissant convenablement l’intervalle et le nombre n des excitations, nous pouvons tomber sur des voltages inférieurs à la rhéobase. Ce fait peut se produire d’autant plus facilement que l’intervalle est plus petit et que le nombre des stimuli est plus grand. La grandeur de la réduction du voltage obéit aux mêmes conditions. C’est d’ailleurs ce que l’expérience démontre. Ainsi, dans son mémoire, Lapicque nous renseigne :
l’expérience démontre. Ainsi, dans son mémoire, Lapicque nous renseigne : « Dans l’expérience III, le voltage rhéobasique était de 2 volts ; pour 6 stimuli, de seconde en seconde, le seul descend à 1 volt; pour 26 stimuli, à 6 par seconde, il descend à 0,45. » Lorsque, au lieu de choisir librement les conditions de l’expérience, on est devant une expérience déjà faite, il se peut que pour aucune valeur de l’intervalle, le nombre des stimuli étant petit, on n’ait des voltages inférieurs à la rhéobase. C’est ce qui est arrivé pour plusieurs des expériences de M. et Mme
est arrivé pour plusieurs des expériences de M. et Mme Chauchard. Dans ces cas, il aurait suffi de donner à n une valeur suffisamment grande pour obtenir ce fait. Le fait n’a donc rien de paradoxal et se trouve non seulement expliqué par la théorie ci-dessus développée, comme aussi soumis à des conditions parfaitement définies. Démonstration graphique de la théorie de l’addition latente. — La théorie de l’addition latente que nous venons de développer, quoique très simple, peut sembler à un premier examen aride et complexe. Une petite démonstration graphique pourra aider à la faire comprendre dans ses lignes générales
pourra aider à la faire comprendre dans ses lignes générales à ceux qui ne sont pas familiarisés avec les déductions analytiques. La figure 5 représente la courbe de la décroissance de l’état d’excitation, lorsqu’on supprime un stimulus antérieurement appliqué, et qui a produit au moment où son action a cessé une excitation E. Supposons que l’excitation visible, c’est-à-dire la contraction du muscle, se produira lorsque l’état d’excitation arrivera à L, le seuil. Si l’on répète les excitations, les nouveaux stimuli tombent sur une excitation déjà existente, et dont la valeur dépend de l’intervalle entre ces stimuli successifs. Ainsi, on voit
dépend de l’intervalle entre ces stimuli successifs. Ainsi, on voit que (fig. 5) de 0 à 0,1 le nouveau stimulus tombe sur un état d’excitation à peu près constant. Un même nombre de stimuli, ou si l’on maintient le nombre invariable, un même voltage fera arriver au seuil. Pour des intervalles au-dessous d'une certaine valeur, le voltage est à peu près constant et la courbe qui le traduit est à peu près horizontale. Supposons que nous élargissons les intervalles ; le deuxième stimulus tombera sur la partie descendante de la courbe. Les autres aussi tombent toujours sur la partie descendante
courbe. Les autres aussi tombent toujours sur la partie descendante des courbes analogues qui se superposent. Pour arriver au seuil, il nous faudra donc augmenter le voltage, et cette augmentation est d’autant plus sensible que l’intervalle est plus grand. En effet, une petite différence dans l’intervalle se traduit par une décroissance considérable dans l’état d’excitation. La courbe des voltages se montre donc ascendante pour cette région. Au-dessus d’une certaine limite, cependant, la courbe de décroissance de l’excitation se rapproche d’une horizontale. On tombe sur une région analogue à celle des petits intervalles. Pour des intervalles différents, dès qu’on atteint cette
petits intervalles. Pour des intervalles différents, dès qu’on atteint cette région, des voltages à peu près identiques permettront d’arriver au seuil. La courbe des voltages se rapproche donc d’une horizontale. On pourrait faire une démonstration graphique plus rigoureuse en calculant pour chaque cas considéré ce qui se passerait pour l’état d’excitation et en tenant compte des déformations que les courbes successives présenteraient. Il faudrait dans ce cas, cependant, ou multiplier les figures, ou si l’on se bornait à une seule figure, construire un graphique avec un grand nombre de courbes. La figure serait très compliquée et la démonstration perdrait en
La figure serait très compliquée et la démonstration perdrait en clarté ce qu’elle gagnerait en rigueur. Nous pensons que la démonstration ci-dessus présentée est suffisante pour faire comprendre l’allure générale des faits. CONCLUSIONS 1° Nous proposons dans ce travail une théorie du phénomène de l’addition latente. Dans cette théorie nous admettons, comme l’a fait précédemment Lapicque, que chaque stimulus appliqué sur le tissu produit une modification proportionnelle à son intensité. En outre, nous faisons intervenir une fonction de la durée du stimulus, dont la forme n’est pas rendue explicite, mais dont le sens général peut être connu par les faits
dont le sens général peut être connu par les faits actuellement établis. D’autre part, nous admettons que dans les intervalles des stimulus l’état d’excitation décroît d’après une fonction déterminée du temps de la forme ë~ klî . 2° Ces hypothèses nous ont permis d’établir une équation générale de l’addition latente, dans laquelle le voltage limitaire est exprimé en fonction de la valeur des intervalles et du nombre des stimulus appliqués. Cette équation exprime très bien tous les faits observés jusqu’ici, en rendant compte exactement des lois expérimentales mises en évidence. 3° De cette équation générale on peut déduire une autre
3° De cette équation générale on peut déduire une autre équation approchée, destinée à être vérifiée numériquement par les expériences. Le calcul des constantes de cette nouvelle équation a été fait par la méthode des moindres carrés pour les nombreuses expériences de M. et Mme Chauchard. Les résultats du calcul et les résultats expérimentaux ont une concordance rarement atteinte dans des expériences de cette nature. 4° Parmi les faits qui sont parfaitement expliqués par l’équation obtenue, nous voulons seulement détacher la possibilité d’obtenir l’excitation par des stimulus dont l’intensité est inférieure à l’intensité rhéobasique. Ce fait se trouve compris dans
inférieure à l’intensité rhéobasique. Ce fait se trouve compris dans l’équation et les conditions de sa production sont déterminées. NOTA. — Le phénomène de l’addition latente, en nous permettant d’avoir une idée sur la forme du phénomène qui se passe dans les tissus et qu’on pourrait considérer comme la décroissance de l’excitation, a une grande importance générale. Avec cette connaissance on pourra tenter le problème général de la théorie de l’excitation sur des nouvelles bases. Cette question sera l’objet de nouveaux mémoires qui sont maintenant en élaboration. BIBLIOGRAPHIE 1. M. et Mme Albert Chauchard. Recherches quantitatives sur l’addition latente. Annales
et Mme Albert Chauchard. Recherches quantitatives sur l’addition latente. Annales de Physiologie, 1925, I, pp. 6-15. 2. L. Lapicque. Sur la théorie de l’addition latente. Annales de Physiologie, 1925, I, pp. 132-158. 3. Mlle G. Konigs. Recherches sur l’excitabilité des nerfs vaso-moteurs. Journ. de Physiol. et de Pathol, gén. 1922, t. XI, pp. 721-736. Le Gérant : Gaston MOUSSU. ORLÉANS. — IMPRIMERIE ORLEANAISE. Recherches sur le métabolisme des purines et le diabète insipide Existe-t-il un centre végétatif régulateur du métabolisme des purines ? par Charles KAYSER et Eliane LE BRETON (Travail de l’Institut de Physiologie de la Faculté de Médecine
(Travail de l’Institut de Physiologie de la Faculté de Médecine de Strasbourg). Les physiologistes accordent de jour en jour plus d’intérêt à l’étude des centres organo-végétatifs. Les lésions expérimentales portant sur le plancher du IIIe ventricule, la région du tuber cinereum, le noyau paraventriculaire, ont déjà fourni de ce point de vue de très importants résultats. Le nombre des centres décrits va chaque jour croissant. L’existence de centres présidant à la régulation thermique chez les homéothermes, d’un centre régulateur des échanges d’eau, est indiscutable. Mais Dora Gühring trouve un centre du métabolisme des graisses, Wacker et Hueck un centre pour
du métabolisme des graisses, Wacker et Hueck un centre pour la cholestérine, Leschke, Veil, Brugsch, Dresel et Löwy croient pouvoir provoquer l’hyper ou l’hypochlorhémie par la piqûre de centres organiques, etc... Avant de fixer la topographie de ces centres, il serait souvent prudent de s’entourer de toutes les précautions expérimentales pour démontrer leur existence, qui, admise, conduit à des théories physiologiques plus séduisantes qu’indiscutables. L’hypothèse de l’existence d’un centre végétatif régulateur du métabolisme des purines a été émise dès 1913 par Brugsch à la suite des travaux de Jakoby, Neumann, Pollack, Nissl, Fuji, sur l’action polyurique et glycosurique de la
Pollack, Nissl, Fuji, sur l’action polyurique et glycosurique de la caféine et de la diurétine. Cette hypothèse se trouva renforcée par les travaux de Michaelis, qui signala une augmentation de l’élimination de l’allantoïne à la suite de la piqûre de Claude Bernard. Puis Dresel et Ullmann conclurent d’une série de recherches que la diurétine agit semblablement sur le métabolisme des sucres et des purines : à savoir excitation d’origine centrale transmise au splanchnique par voie sympathique ; action sur les surrénales se traduisant par une augmentation de l’adrénaline dans le sang et retentissement sur le travail du foie. Mais ces
sang et retentissement sur le travail du foie. Mais ces derniers auteurs ne tranchent pas la question de l’existence d’un centre du métabolisme des purines (1921). Plus récemment, J. Camus et Gournay (9 à 13) firent paraître une série de publications les conduisant à admettre l’existence, dans la région du tuber cinereum d’un centre régulateur du métabolisme des substances nucléiniques. Le fait était en lui-même d’importance. Relié à d’autres constatations des mêmes auteurs concernant tant le diabète insipide (chez l’homme) que la polyurie expérimentale (chez le chien), il les amena à proposer une théorie nouvelle du métabolisme normal et pathologique
à proposer une théorie nouvelle du métabolisme normal et pathologique des purines, et une hypothèse explicative du mécanisme de la diurèse. La contradiction existant entre leurs conceptions et les faits classiques d’une part, et quelques constatations faites par nous d’autre part, nous conduisit à entreprendre une série de recherches systématiques sur cette question. La première partie de notre travail fut de soumettre au contrôle, avant de discuter les faits physiologiques, les différentes méthodes de dosage de l’acide urique et des oxypurines dans l’urine. Ces résultats, d’intérêt purement biochimique, paraissent ailleurs (Ç) ; ils nous ont permis de comprendre certaines des
(Ç) ; ils nous ont permis de comprendre certaines des divergences qui séparent nos constatations de celles de J. Camus et Gournay. (*) (*) Revue critique et expérimentale des méthodes de dosage de l’acide urique et des oxypurines dans l’urine, par Charles Kayser et Eliane Le Breton. Bulletin de la Société de Chimie biologique (à paraître en 1926). et à 4 la D C Cl a * * * Alors cours de leurs travaux sur la physiologie de l’hypophyse, Camus et Roussy furent conduits à étudier les lésions qui déterminent la polyurie ou diabète insipide expérimental du chien : ce