jeanflop/post-ocr-correction huggingface dataset:
du Marais de Mara (région de Moindou, Sud-Ouest de la Nouvelle-Calédonie). Cette structure ligneuse de type homoxylé pycnoxylique se caractérise par des zones d'accroissement nombreuses, des rayons hétérocellulaires à cellules couchées et à cellules dressées (jusqu'à 116 μm de hauteur) à parois ponctuées sur toutes les faces (photo 1 et 2); les ponctuations araucariennes sont parfois circulaires, à lumen elliptique; certaines fibres-trachéides présentent une perforation latérale (photo 3 et 4) qui pourrait avoir son origine dans une seule large poncturation aréolée qui aurait perdu sa membrane LÉGENDES DES PHOTOGRAPHIES 1. Rayons unisériés hétérogènes en vue tangentielle. 1. Heterogeneous uni-seriate rays
Rayons unisériés hétérogènes en vue tangentielle. 1. Heterogeneous uni-seriate rays in tangential view. 2. Rayons à cellules hétérogènes en vue radiale. 2. Heterogeneous rays cells in radial view. 3. Élément fibriforme à perforation latérale. 3. Fibriform element with lateral perforation. 4. Plan radial : perforations qui apparaissent sur les parois latérales des fibres-trachéides, en avant de la paroi terminale (= vaisseau fibriforme). 4. Radial section: perforation plates on the lateral walls of fusiform elements, before the end wall. Compte tenu d'un polyphylétisme évident dans l'origine des vaisseaux, cette structure pourrait être attribuée à une Pteridospermale (Caytoniales, Corynospermales); les Dicrodium, abondants
être attribuée à une Pteridospermale (Caytoniales, Corynospermales); les Dicrodium, abondants à cette période au Gondwana, de port lianescent, ont cependant, quand ils sont trouvés en connexion avec du bois, une structure de type Rhexoxylon. Elle pourrait aussi appartenir à une Bennettitale mais, l'hétérogénéité des rayons semble dans ce groupe davantage liée à l'existence d'un parenchyme commissural (Sahni, 1932) et (Vozenin-serra et al., 1992). Elle pourrait enfin caractériser une Angiosperme primitive. On sait que de nombreuses Dicotylédones homoxylées vivantes sont endémiques de Nouvelle-Calédonie. Huit espèces de Winteraceae y sont connues; ce sont en majorité des plantes de montagne à graines périssables,
sont en majorité des plantes de montagne à graines périssables, nécessitant une continuité terrestre pour leur expansion. Du point de vue anatomique, leurs rayons ligneux ont plus de 3 à 4 séries de large. Cependant, Carlquist (1983) a démontré que la largeur des rayons n'a pas une telle importance taxinomique; elle varie en fonction de l'âge, du milieu et peut-être aussi en fonction du degré évolutif. Le genre Pseudowintera est en effet, celui qui présente les plus larges rayons mais aussi l'inflorescence la plus évoluée. Nous n'avons pas, de plus, observé de ponctuations scalariformes; or, de nombreuses Winteraceae caractérisées par
observé de ponctuations scalariformes; or, de nombreuses Winteraceae caractérisées par des ponctuations circulaires à lumen elliptique (Bubbia semecarpoides, et B. camptoni) ne différencient ce type de ponctuations scalariformes (B. balansae) que dans les derniers anneaux de bois formé lorsque le Bubbia atteint la canopée; le nombre de ces ponctuations croît aussi avec l'âge. Dès 1944, Bailey faisait remarquer que le bois des Winteraceae est à rapprocher de celui des Cycadales, des Bennettitales, des Pteridospermales et que les Tetraedron et les Trochodendron dérivent probablement du même ancêtre que les Winteraceae. La difficulté que nous avons à différencier les structures de Corynospermales,
difficulté que nous avons à différencier les structures de Corynospermales, de Bennettitales et d'Angiospermes homoxylées suggère que ces différentes familles dérivent probablement d'un ancêtre commun qu'il faut au moins situer dans le Permien. Mettant en application le principe de l'horloge moléculaire à des Angiospermes actuelles, Martin et al. (1989) semblent reporter la diversification des Angiospermes au Permo-Carbonifère contrairement aux cladistes (1989) qui la situent au Trias supérieur. Il ne serait pas invraisemblable qu'il y ait eu deux radiations d'Angiospermes : l'une au Permo-Carbonifère ou peut-être même avant (si l'on en croit les travaux de Long (1977) et de Troitsky et
croit les travaux de Long (1977) et de Troitsky et al. (1991) dont les précurseurs pourraient être un groupe de « Pteridospermales » du Carbonifère inférieur, alors que les Angiospermes homoxylées actuelles en seraient les relictes les plus évoluées; l'autre à l'Hauterivien-Barrémien issue probablement d'une forme du Trias supérieur, qui se diversifiera de façon explosive, favorisée par un mode de pollinisation et de dissémination plus adapté (oiseaux, insectes) pour donner les Angiospermes plus évoluées. Les pollen à exine tectée-columellée signalée par Cornet (1977) dans le Trias supérieur des USA pourrait appartenir à cette nouvelle radiation. Si cette structure néocalédonienne, proche
appartenir à cette nouvelle radiation. Si cette structure néocalédonienne, proche des Winteraceae, et plus particulièrement du genre le plus primitif « Bubbia » représente une Angiosperme très primitive, elle pourrait indiquer l'aire d'origine de ce groupe; cette aire se serait disjointe à la suite des mouvements de dérive au Trias supérieur de certaines plaques cathaysiennes, confortant l'hypothèse de Takhtajan (1987) d'un berceau et d'un centre de diversification des premières Angiospermes sur un archipel montagneux situés près du bloc Australie-Nouvelle-Guinée. Cette dernière vue est fondée sur la concentration géographique des Angiospermes primitives actuelles dans le Sud-Est asiatique et en Mélanésie. De
primitives actuelles dans le Sud-Est asiatique et en Mélanésie. De toute évidence, et comme nous l'avons constaté lors de nos travaux sur le Sud-Est asiatique (Vozenin-Serra et al., 1985), la région du Sud-Ouest Pacifique semble avoir joué un rôle de toute première importance dans l'émergence de la flore mésozoïque. Note remise le 2 décembre 1992, acceptée après révision le 27 janvier 1993. RÉFÉRENCES BIBLIOGRAPHIQUES I. W. BAILEY, The comparative morphology of the Winteraceae, III. Wood, J. Arnold. Arbor., XXV, Lancaster, 1944, p. 97-102. Ed. BOUREAU, Découverte du genre Homoxylon Sahni dans les terrains secondaires de la Nouvelle-Calédonie, Mém. Mus. natn.
dans les terrains secondaires de la Nouvelle-Calédonie, Mém. Mus. natn. Hist. nat., sér. C, 3, (2), Paris, 1954, p. 129-143. Ed. BOUREAU, Étude paléoxylologique de la Nouvelle Calédonie. I. Sur un Homoxylon australe n. sp., bois fossile du Marais de Mara, Bull. Mus. natn. Hist. nat., sér. 2, 27, (4), Paris, 1955, p. 341-346. L. CARLQUIST, Wood anatomy of Bubbia (Winteraceae) with comments on origin of vessels in Dicotyledons, Am. J. Bot., 70, (4), Lancaster, 1983, p. 578-590. B. CORNET, Angiosperm-like pollen with tectate-columellate wall structure from the Upper Triassic (and Jurassic) of the Newark Supergroup USA, Am. Assoc. Strat.
(and Jurassic) of the Newark Supergroup USA, Am. Assoc. Strat. Palynol. 10th Ann. Meet, Tulsa, 1977, p. 8-9. P. CRANE, M. J. DONOGHUE, J. A. DOYLE et E. M. FRIIS, Angiosperm origins, Nature, London, 1989, 342, p. 131. A. G. LONG, Lower Carboniferous Pteridosperm cupules and the origin of angiosperms, Trans. royal Soc., Edinburgh, 70, 1977, p. 13-35. W. MARTIN, A. GIERI et H. SAEDLER, Molecular evidence for pre-Cretaceous angiosperm origins, Nature, London, 339, 1989, p. 46-48. R. N. PATEL, Wood anatomy of the Dicotyledons Indigenous to New Zealand, 4. Winteraceae, N. Z. J. Bot., Wellington, 12, 1974, p. 19-32.
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26-31. A. V. TROITSKY, Y. F. MELEKHOVETS, G. M. RAKHIMOVA, V. K. BOBROV, K. M. VALIEJOROMAN et A. S. ANTONOV, Angiosperm origin of early stages of seed plant evolution deduced from rRNA sequence comparisons, J. Mol. Evol., New York, 18, 1991, p. 253-261. C. VOZENIN-SERRA et J. TAUGOURDEAU-LANTZ, La flore de la Formation Shemshak (Rhétien à Bajocien, Iran) : rapports avec les flores contemporaines, Implications paléogéographiques, Bull. Soc. géol. France, Paris, 1, (5), 1985, p. 663-678. C. VOZENIN-SERRA et M. SALARD-CHEBOLDAEFF, Les bois minéralisés permotriasiques de Nouvelle-Calédonie, Implications phylogénétiques et paléogéographiques, Palaeontographica, Stuttgart, 225 B, (1-3), 1992, p. 1-25. Laboratoire
paléogéographiques, Palaeontographica, Stuttgart, 225 B, (1-3), 1992, p. 1-25. Laboratoire de Paléobotanique, Université Pierre-et-Marie-Curie, 12, rue Cuvier, 75005 Paris, France. Mécanique des solides/Mechanics of Solids A non-local gradient approach to the propagation of the Portevin-Le Chatelier deformation bands Veronique JEANCLAUDE and Claude FRESSENGEAS Abstract The velocity of the propagating bands associated with the Portevin-Le Chatelier (PLC) effect in a sample loaded at constant stress-rate is determined; it is shown that a non-local strain gradient model does not account for the observed experimental tendency. In fact, the computed velocity does not monotonically decrease with increasing stress-rate; on the contrary, a non-local
monotonically decrease with increasing stress-rate; on the contrary, a non-local cross-slip model does reproduce that trend. Approche non locale de type second gradient de la propagation des bandes de déformation Portevin-Le Châtelier Résumé — On détermine la vitesse de propagation des bandes de déformation plastique associées à l'effet Portevin-Le Châtelier (PLC) dans un matériau soumis à une traction simple à taux de contrainte imposé; on montre qu'un modèle non local de plasticité de type second gradient ne permet pas de rendre compte des observations expérimentales. En effet, la vitesse obtenue ne décroît pas de façon monotone lorsque la vitesse de
ne décroît pas de façon monotone lorsque la vitesse de chargement augmente; au contraire, un modèle d'interaction par glissement dévié est en accord avec cette tendance. Version française abrégée — L'identification des mécanismes d'interaction spatiale responsables de la propagation des bandes de déformation plastique localisée associées à l'effet PLC fait actuellement l'objet de controverses. Les modèles microscopiques locaux (Cottrell, 1953; Friedel, 1964) décrivant le vieillissement dynamique paraissent en tout état de cause incapables de rendre compte du phénomène de propagation de la déformation plastique. Intégrés dans une loi de comportement viscoplastique non linéaire du type (1) (Kubin-Estrin, 1985; Penning, 1972),
viscoplastique non linéaire du type (1) (Kubin-Estrin, 1985; Penning, 1972), ils permettent tout au plus une description qualitative correcte de la structure de déformation qui se substitue à la traction simple uniforme lorsque celle-ci est instable, c'est-à-dire dans la zone de sensibilité à la vitesse négative présentée par la fonction caractéristique F (fig. 1); en revanche, leur caractère local interdit la prévision quantitative de la vitesse de propagation. La Note (Jeanclaude-Fressengeas, 1992) a montré que l'interaction spatiale de pseudo-diffusion par double glissement dévié des dislocations vis pouvait être utilisée pour fournir une vitesse de bande en accord avec les données
fournir une vitesse de bande en accord avec les données expérimentales (Chihab, 1986; Karimi, 1981). Une approche non locale concurrente, utilisée auparavant par (Zbib-Aifantis, 1988) dans le cadre d'une analyse linéarisée de type stabilité marginale (Dee-Langer, 1953), consiste à incorporer un terme de second gradient de déformation dans la loi (1) sous la forme (2) (K est une constante), de manière à traduire un écrouissage non local faible, pour des interactions à courte distance (Aifantis, 1984; Kratochvil, 1988). Cette approche est reprise dans la présente Note à l'aide d'une analyse non linéaire, car la structure de déformation localisée est en
non linéaire, car la structure de déformation localisée est en général éloignée de l'état uniforme. La déformation plastique additionnelle est supposée faible et quasistatique, cependant que la perturbation de la vitesse de déformation plastique est en général finie. Tout effet de striction est négligé, et le modèle est entièrement exprimé par l'équation (3) où CJ0 est le taux de contraintes imposé, supposé constant. On montre (Zbib-Aifantis, 1988) que la traction uniforme (4) est instable dans la zone de sensibilité à la vitesse négative, et que la perturbation de la déformation (5) vérifie l'équation (6), ou encore (8) sous forme adimensionnelle.
(5) vérifie l'équation (6), ou encore (8) sous forme adimensionnelle. La recherche d'une onde de profil invariable (10) se propageant à la vitesse constante c conduit à l'équation ordinaire (11) ou, de manière équivalente, au système autonome (14) dans l'espace de phases (13) [la fonction f dépend implicitement de c d'après (12)]. Une condition nécessaire et suffisante pour que (14) admette une orbite fermée, et (8) une solution propageante (10), est exprimée par la nullité de l'intégrale (17). Cette condition fournit une équation non linéaire implicite en c qui est résolue numériquement pour la fonction caractéristique F relative à l'alliage
résolue numériquement pour la fonction caractéristique F relative à l'alliage Al-5% Mg fournie par Kubin et al., (1988) et représentée figure 1. Un exemple des orbites fermées obtenues est représenté sur la figure 2 pour une valeur donnée du taux de chargement; l'ensemble des valeurs calculées pour la vitesse de propagation est tracé sur la figure 3 en fonction du taux de contrainte appliqué, que l'on fait varier dans l'intervalle de sensibilité à la vitesse négative. Les résultats (Jeanclaude-Fressengeas, 1992) relatifs au glissement dévié sont rappelés sur la figure, ainsi que ceux de l'analyse de stabilité marginale (Zbib-Aifantis, 1988). On
que ceux de l'analyse de stabilité marginale (Zbib-Aifantis, 1988). On observe que l'hypothèse de stabilité marginale fournit des résultats voisins de ceux de la présente Note, mais qu'après une décroissance initiale aux faibles taux CJ0, la vitesse de bande augmente avec le taux de contraintes appliqué. Cette évolution se trouve être en contradiction avec la décroissance monotone fournie par les données expérimentales (Chihab, 1986; Karimi, 1981). Il semble donc que, contrairement au modèle de pseudo-diffusion par glissement dévié, les interactions spatiales faibles (2), de type second gradient, ne permettent pas de rendre compte de la propagation des bandes de déformation
de rendre compte de la propagation des bandes de déformation localisée PLC. Macroscopically, the constitutive equation which integrates this situation is of the form (Kubin-Estrin, 1985; Penning, 1972) cy = hE; + F(E;) where a denotes the uniaxial stress in the cross-section x of the sample, E is the plastic strain and e the plastic strain-rate. h is a constant hardening rate and F a characteristic cubic-shaped non-linear viscoplastic function which is plotted in figure 1 for a Al-5% Mg alloy; the curves are obtained from the model Kubin et al., (1988) which we use in this Note for a
al., (1988) which we use in this Note for a series of loading rates. On the descending branch, the strain rate sensitivity (SRS) is negative and the uniform plastic deformation is unstable; thus it is not actually attained (Kubin-Estrin, 1985). A non-uniform mode organized in propagating bands of localized deformation occurs instead. Despite the deficiencies of the constitutive law (1), which remain admissible at the small strains involved when a band is passing, the model (Kubin-Estrin, 1985) offers an adequate qualitative description of the PLC effect; however, due to the lack of any spatial interaction mechanism accounting for the propagation
lack of any spatial interaction mechanism accounting for the propagation of the plastic deformation, the band velocity remains uncovered by the analysis. It has been shown (Jeanclaude and Fressengeas, 1992) that the double cross-slip of mobile screw dislocations may provide the interaction mechanism between adjacent elements which is needed in order to predict quantitatively the band velocity. An alternative attempt was made earlier by Zbib-Aifantis (1988); these authors incorporated higher order strain gradients in the constitutive law in the form where K is a constant. The gradient term is meant to represent the non-local hardening which stems from the non-uniform
to represent the non-local hardening which stems from the non-uniform distribution of the dislocation structures (Aifantis, 1984; Kratochvil, 1988); it reflects short-distance interactions. In Zbib-Aifantis (1988), the bands velocity under constant stress-rate was derived on the basis of the linear marginal stability hypothesis (Dee-Langer, 1953). The predicted velocity first decreases, then increases as the imposed stress-rate is increased through the range of negative SRS, which is at odds with the experimental evidence, i.e.: the bands velocity decreases monotonically (Chihab, 1986; Karimi, 1981). Such a flawed prediction may stem either from the linearity of the marginal stability analysis (the perturbations are
the linearity of the marginal stability analysis (the perturbations are generally not small with respect to the uniform solution) or from the assumed non-local form (2) of the constitutive equation. A non-linear analysis is carried out in this Note to gain a better understanding of the issue. 2. MECHANICAL MODEL. — The plastic deformation is assumed to be small and quasistatic; any cross-section reduction due to necking is neglected. Under a constant stress-rate loading, the model is expressed by the single partial differential equation where CT0 denotes the constant stress-rate. The equation (3) admits the uniform solution which is the
The equation (3) admits the uniform solution which is the uniaxial simple tension. A linearized stability analysis (Zbib-Aifantis, 1988) shows that it is unstable in the range of negative SRS, which is the situation we assume in the rest of this Note. Using non-linear perturbation u in the plastic deformation one may rewrite equation (3) as In order to obtain a dimensionless equation, we define the non-dimensional quantities where L and AF denote respectively the length of the specimen and the stress difference between the extrema of the characteristic function F. The governing equation (6) is now with the non-dimensional
F. The governing equation (6) is now with the non-dimensional quantities K characterizes the "non-locality" of the constitutive law; it can be thought of as being a small parameter in the context of elastic interactions between dislocations, but this is not mandatory in what follows. Equation (8) is usually referred to as a Rayleigh equation; differentiating (8) with respect to time and placing v = u leads equivalently to a Lienard equation in v. Since we look for propagative solutions to (8), periodicity conditions at infinity will be substituted to boundary conditions. 3. PROPAGATIVE SOLUTIONS. A solution to equation (8)
boundary conditions. 3. PROPAGATIVE SOLUTIONS. A solution to equation (8) is looked for in the form of a wave travelling at a constant velocity c with a constant profile The sign ('') denotes the differentiation with respect to ç. Equation (8) then reduces to the ordinary differential equation where the function f depends implicitly on the velocity c since Note that (11) can be interpreted as the equation of motion for a sliding solid of mass K whose "position" u is a function of "time" ç. The solid undergoes the action of a linear spring with a unit elastic constant
action of a linear spring with a unit elastic constant and of a non-linear friction force f (u ). Our problem consists in finding c and f such that a periodic motion for the solid exists. Using the phase variables (Ul' u2) the equation (11) is equivalent to the autonomous set Combining (14-1) and (14-2) it follows that Integrating (15) along a path (y) between two points A, B of the phase plane, one obtains A necessary and sufficient condition that (y) be a closed path is therefore (Lasalle, 1949) Whenever (17) is fulfilled, equation (11) has a periodic solution
Whenever (17) is fulfilled, equation (11) has a periodic solution and equation (8) a propagative one. The velocity c is determined from (14) and (17) as follows: for a given value c, a path (y) is obtained from the numerical integration of (14). Equation (17) is then checked and c is modified in (14) if necessary, until the desired accuracy is obtained. Since a periodic orbit of (11) is globally stable (Lasalle, 1949), the procedure converges rapidly. An example of such a periodic cycle in the phase space is given in figure 2. 4. RESULTS AND DISCUSSION. — The results
in figure 2. 4. RESULTS AND DISCUSSION. — The results obtained from the second gradient model when use is made of the characteristic function F already employed in Jeanclaude and Fressengeas (1992) are plotted in figure 3, together with those from the marginal stability approach (Zbib-Aifantis, 1988) and from the cross-slip analysis (Jeanclaude and Fressengeas, 1992). It can be seen that, despite strong non-linearities, the marginal stability hypothesis applies quite successfully to this problem; actually, the tendencies it predicts are fairly close to those emerging from the present non-linear "exact" analysis. However, as already emphasized above, experimental data indicate that
analysis. However, as already emphasized above, experimental data indicate that the band velocity decreases monotonically as the stress rate increases throughout the range of negative SRS (Chihab, 1986; Karimi, 1981). Clearly, this is not what is obtained from the second gradient model; thus it seems that the cross-slip mechanism should be favoured over the second gradient form in interpreting the PLC phenomenon. Note remise le 7 janvier 1993, acceptée le 12 février 1993. REFERENCES E. C. AIFANTIS, On the microstructural origin of certain inelastic models, Trans. ASME, J. Eng. Mat. Tech., 106, 1984, pp. 326-330. K. CHIHAB, Thesis, Poitiers, 1986.
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