hpprc/jawiki-books huggingface dataset:
HTML/リスト

箇条書きを書きたい場合など、下記の節のようにリスト(List)を定義します。
リストには「順不同リスト」「序列リスト」と「定義リスト」があります。 このうち「順不同リスト」と「序列リスト」のマークアップは共通していますが「定義リスト」のマークアップは2つとは異なります。
「順不同リスト」と「序列リスト」では
のように、内部をLI要素を用いて各要素を指定し外側のリスト要素(UL要素など)で表示方法を指定します。 なお、内部のLI要素の冒頭の「l」は、小文字のLですので注意してください。 内部のLI要素によって記述された部分は、ウェブブラウザのユーザーエージェント・スタイルシートでは行頭にインデントがとられ各項目は強制的に改行されます。 また、行頭には黒丸や数字が表示されるものもありますがウェブブラウザの種類やウェブページ側の設定によって黒丸や数字以外のものが表示される場合もあります。
UL要素はアイテムのリストを表しますが、アイテムの順序は重要ではありません。 UL要素の内容にはLI要素しか許されません。
リストの中にリストを入れることもできます。
この際、内側のリストはインデントされる事に注意してください。
表示結果の例
普通の実効環境では、インデントが適用されるのはリスト項目だけでなく、内側のulタグで囲まれた部分全体になります。 たとえば、
ソース例
とすると、
リスト中でリスト項目外にテキストを書いても、特に追加のインデントなどは無いので、項目の備考などを書きたい場合には、そのままでは不便です。
そこで、下記のように div タグによるスタイル指定などを用いて、インデントが出来ます。(リストに限らず、一般的にHTMLでインデントをする場合の手法です。)
ソース例

CSSのlist-style-typeプロパティをUL要素に適用すると、リスト全体のリストマークの種類を変更することが出来ます。 CSSのlist-style-typeプロパティをUL要素の子要素のLI要素に適用すると、個々のリスト要素のリストマークの種類を変更することが出来ます。 リストマークのデザインや使えるリストマークの種類はウェブブラウザによって異なる場合があります。
OL要素は、アイテムのリストを表し、アイテムが意図的に順序付けられており順序を変更するとドキュメントの意味が変わるようなケースに用いられます。 一般的なウェブブラウザでは1, 2, 3, ... や A, B, C, ... とレンダリングされる事が多く、個々の項目はUL要素の時と同様LI要素を用います。
CSSのlist-style-typeプロパティをOL要素に適用するとリスト全体の列挙表現を変更することが出来ます。 CSSのlist-style-typeプロパティをOL要素の子要素のLI要素に適用すると、個々のリスト要素の列挙表現を変更することが出来ます。 列挙表現のデザインや使える列挙表現はウェブブラウザによって異なる場合があります。
OL要素にvalue属性を指定すると開始番号を変更可能である。例えばvalue属性に5を指定するとLI要素には上から順番に5, 6, 7, ...という番号が振られる。また、個別のli属性にstart属性を変更することでリストの途中から開始番号を変更することが出来る。例えばリスト中の3番目にあるリストに9というvalue属性値を付与した場合、そのリストは三番目の項目から9, 10, 11, ...という番号が振られるようになる。
用語の定義のような名前と説明が対になったリストにはDL要素を用います。 DT要素は、UL要素やOL要素と違い、LI要素ではなくDT要素とDD要素とDIV要素から構成されます。 DT要素は定義される用語(名前)を示し、DD要素は用語の説明を示します。 DT要素にはDT要素とDD要素とDIV要素のみを含むことが出来ます。 DT要素はインライン要素を含むことができます。 DD要素はブロックレベル要素を含むことが出来ます。
次の例は、ウィキブックスの姉妹プロジェクトを説明しています。
旧課程(-2012年度)高等学校数学A

平成15年(2003年)から平成23年(2011年)までの間に高等学校に入学した人の履修する科目「数学A」は以下の単元からなっています。
平成24年(2012年)から令和3年(2021年)までの間に高等学校に入学する人の履修する科目「数学A」は、以下の単元からなっています。
令和4年(2022年)以降に高等学校に入学する人は、以下の単元からなる「数学A」を履修します。
高等学校物理/物理II/物質と原子

高等学校理科 物理II > 物質と原子
本項は高等学校理科 物理IIの物質と原子の解説である。

物質には固体、液体、気体の3つの相がある。 これを物質の三態と呼ぶ。 これらはおおよそ温度の高い順から 気体、液体、固体となっているが、 実際には圧力の変化によって 相が変わることもある。
ピストンの中に空気をつめておしていくと 何かが押し返しているように感じられることが分る。 これは、ピストンの中の空気が押し返しているのである。 空気は実際には様々な種類の気体によって できており、それらの気体はそれぞれの分子によって できている。それぞれの分子は いくらかの速度を持って運動しており、 それらのランダムな衝突が、ピストンを押し返しているのである。
理想気体を考えると、 圧力と温度の間には P V = n R T {\displaystyle PV=nRT} の関係があることが知られている。 (理想気体の状態方程式) ここで、nはモル濃度(mol/m 3 {\displaystyle {}^{3}} )であり、 Tは温度[K]である。

物質を作る形態の1つを原子と呼ぶ。 原子は原子核と電子によって構成されている。 これらは古典的には安定な状態として 存在し得ないことが知られている。 これらが安定でいられるのは実際には 極微の世界ではおおきなスケールでの世界と 物理法則が変わって来ることによる。 この場合は電子は波であるかのように振舞い、 その性質によって決まるある配置にあるときのみ 安定でいられることが知られている。

電子の状態によって 固体の電気的性質が決まる。 電子を励起するのにエネルギーが僅かしか必要でないとき、 これを導体と呼ぶ。 一方多くのエネルギーを必要とするとき、 これを絶縁体(不導体)と呼ぶ。
また、その中間に位置するようなものを 半導体と呼ぶ。
旧課程(-2012年度)高等学校数学B/数値計算とコンピューター

初等的な算法を扱い、計算機を用いてそれを計算する方法を学ぶ。プログラム例としては、PythonとSchemeという言語を扱うが言語の詳細に立ち入らず、考え方を学ぶことが重要となる。
ユークリッドの互除法は2つの整数の最大公約数を求める算法である。ある整数m, n (m > n > 0) をとる。このときユークリッドの互除法は
で与えられる。
(導出)
m,nが互いに素であるときを考える。mをnで割った商をa、余りをrとするとき、
が成り立つ。ここで、仮にn、rが共通因数を持つならその因数はmの因数でもあるがこれはm、nが互いに素であることに矛盾する。よって、n、rは互いに素である。ここから上の1、2を行なうと互いに素でありより小さい2つの整数n,rが得られる。これを繰りかえすと小さい側の整数は1となる。
実際余りが2以上になるときは2数が互いに素であることから、次の計算で更に小さい数が得られ、余りが0になることは小さい方の数が1である場合を除いて、2数が互いに素であることに反する。よって、確かに小さい側の整数は1となる。よって、m,nが互いに素であるときユークリッドの互除法は確かめられた。次にm,nが最大公約数Mを持つときを考える。このときもmをnで割った商をa、余りをrとするとき、
が成り立つが、
を考えると、rもm、nと同じ最大公約数Mを持つ。r,m,nをMで割ったものをそれぞれr',m',n'とおくと、これらは互いに素であるが(最大公約数の定義)、このとき上の2数が互いに素であるときのユークリッド互除法の導出から小さい方の整数は1が得られる。よって元の整数に戻るためにMをかけることで、この方法が2数の最大公約数Mを与えることが分かる。よって、m、nが共通因数を持つ場合にもユークリッド互除法は示された。
実際の計算には計算機を用いると(特に2数が大きいときには)便利である。
ある関数f(x)とx軸との接点を求める方法の1つに、2分法がある。特にf(x)が求める点で正の傾きを持っているものとして考える。この方法は、
この方法は元々の範囲[a,b]の中点を取り、解が中点から見てどちらにあるかを判断し、範囲を狭めていく方法である。
台形公式は、あるグラフf(x)とx軸とx=a,x=bに囲まれた面積を近似的に求める公式である。この公式では、[a,b]の範囲をN個の小さい範囲に分け、i個目の範囲を、 [ x i , x i + 1 ] {\displaystyle [x_{i},x_{i+1}]} と書く。このときその範囲においては求める面積を台形で近似しても面積のずれは小さい。
ここで、台形の面積 s i {\displaystyle s_{i}} は
で書かれることを考慮すると、求める面積Sは、
で近似できることが分かる。
Pythonによるプログラム例では、半径1の円の面積を近似的に求め、それによって π {\displaystyle \pi } の値を計算する。
実際の π {\displaystyle \pi } の値と近い値が得られていることが分かる。
Schemeによるプログラム例
こちらも実際の π {\displaystyle \pi } の値と近い値が得られていることが分かる。
電磁気学

本項は物理学 電磁気学 (Electromagnetism) の解説である。
ここでは電気・磁気が関連する現象を扱う。歴史的には電場と磁場による相互作用は早くから知られており、現代の技術の多くはこれらの力によっている。また、それだけではなく、世の中に存在する力のうちのほとんどは電磁気力で書かれることが知られている。これは、電磁気力が他の相互作用と比べて、巨視的に見た場合に相対的に強い力によるものであるからである。例外的に、天体と天体の間の相互作用は重力によって記述されるが、これは星が全体として電気的に中性であり、他の天体と比較的小さい電磁的な相互作用しか持たないことによる。
ここでは、特に電磁気による力のうちの初等的な記述法を見て行く。この部分は、化学、生物、電気などあらゆる分野に応用があるため、理系分野に進む全ての学生がよく習熟しておかねばならない。
また、この分野は高等教育の電気と磁気に当たる。初学者は該当教科書が理解の助けとなるため学習に行き詰まったら参照をお願いしたい。
物理学科に進む学生は、この後電磁気学II以降で相対論的な記述法と整合的な記述による電磁気学を学ぶことになる。電磁気学ではそのような視点は用いず、古典的な3次元的記述法にとどめる。
特殊相対論

大学の教科書 自然科学: 数学 - 物理学; 古典力学 量子力学 - 化学; 無機化学 有機化学 - 生物学; 植物学 研究技術 - 地球科学 - 医学; 解剖学 語学: 日本語 英語 エスペラント 朝鮮語 デンマーク語 ドイツ語 フランス語 ラテン語 ルーマニア語 人文科学: 歴史学; 日本史 中国史 世界史 歴史観 - 心理学 - 哲学 - 芸術; 音楽 美術 - 文学; 古典文学 漢詩 社会科学: 法学 - 経済学 - 地理学 - 教育学; 学校教育 教育史 情報技術: 情報工学; MS-DOS/PC DOS UNIX/Linux TeX/LaTeX CGI - プログラミング; BASIC C言語 C++ D言語 HTML Java JavaScript Lisp Mizar Perl PHP Python Ruby Scheme SVG 小・中・高校の教科書 小学: 国語 社会 算数 理科 英語 中学: 国語 社会 数学 理科 英語 高校: 国語 - 地歴 - 公民 - 数学; 公式集 - 理科; 物理 化学 地学 生物 - 外国語 - 情報 解説書・実用書・参考書 趣味: 料理本 - スポーツ - ゲーム 試験: 資格試験 - 入学試験 その他の本: 防災 - 生活と進路 - ウィキペディアの書き方 - ジョーク集
本項は特殊相対論の解説です。
特殊相対論 はじめに

距離というのは例えば、 d s 2 = d x 2 + d y 2 + d z 2 {\displaystyle ds^{2}=dx^{2}+dy^{2}+dz^{2}} というようにこの世が3次元であるから、3つの変数x,y,zを用いて書かれる。しかし、世界にはもうひとつ時間方向の自由度もあるように思える。つまり、あるものとその隣のものというものを考えることが出来るように、ある時間のあるものと、少し時間が経ってからのあるものというものも考えることが出来る。このとき、時間も上の式のような表式で表わされると都合がよい。実際実験的に、 d s 2 = c 2 d t 2 − d x 2 − d y 2 − d z 2 {\displaystyle ds^{2}=c^{2}dt^{2}-dx^{2}-dy^{2}-dz^{2}} であることが知られている。
重要なのは、この式がどんな速度であっても、等速直線運動する観測者から見た場合には、常に成り立っていることである。 このように等速直線運動する観測者から見た場合に変化しない量をローレンツ不変量とよぶ。
このことは違った運動をしている物体から見た場合の、運動の違いを計算する方法を与えている。このような場合に関する物体の運動を見て行くことがこの文書の目的となる。
数学的にはこのような対称性を扱う良い方法が知られているので、まずはそれを導入する。それを用いると、 d s 2 = c 2 d t 2 − d x 2 − d y 2 − d z 2 {\displaystyle ds^{2}=c^{2}dt^{2}-dx^{2}-dy^{2}-dz^{2}} = η μ ν d x μ d x ν {\displaystyle =\eta _{\mu \nu }dx^{\mu }dx^{\nu }} と書くことが出来る。この記法はテンソルのセクションで導入する。
特殊相対論 時間の遅れ

特殊相対論 > 時間の遅れ

ある点(0,0)から速度vで動きだした粒子は 静止している観測者から見て (ct,vt)となる時刻において、 自分自身から見た座標系では、 γ ( 1 − β − β 1 ) ( c t v t ) {\displaystyle \gamma {\begin{pmatrix}1&-\beta \\-\beta &1\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}ct\\vt\end{pmatrix}}} = γ t ( c − β v − c β + v ) {\displaystyle =\gamma t{\begin{pmatrix}c-\beta v\\-c\beta +v\end{pmatrix}}} = γ t ( c − β v 0 ) {\displaystyle =\gamma t{\begin{pmatrix}c-\beta v\\0\end{pmatrix}}} となる。最後の計算で
を用いた。 ここで、粒子と一緒に動いている観測者から見て 粒子の位置座標が0であることは、 粒子と一緒に動く観測者に取って 粒子は動いていないように見えることに対応している。 粒子と共に運動する観測者に取っての時間経過は
となる。よって、 粒子と一緒に動く観測者に取って出発してから経過した時間が、 静止している観測者に取っての 時間よりもゆっくりと経過していることを示している。 これは直観的には、粒子がある速度で動いている分だけ、時間の方向に 運動していく速度が遅くなったものとみなすことが出来る。
特殊相対論 ローレンツ収縮

特殊相対論 > ローレンツ収縮
ある観測者にとって 時刻0で、x=0に左端があり、 x=lに右端がある 棒を考える。 このときx方向に速度vで移動している 観測者にとって (0,0)はそのままであるけれども (0,l)は、 γ ( 1 − β − β 1 ) ( 0 l ) {\displaystyle \gamma {\begin{pmatrix}1&-\beta \\-\beta &1\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}0\\l\end{pmatrix}}} = γ ( − β l l ) {\displaystyle =\gamma {\begin{pmatrix}-\beta l\\l\end{pmatrix}}} が得られ、右端と左端は 異なった時間にあるように見えることが分る。
右端は速度vで動いている観測者から見て 速度vで動いているように見えることから 右端の動いている観測者に対する運動は ( x − x 0 = v ( t − t 0 ) {\displaystyle x-x_{0}=v(t-t_{0})} に適切な値を代入すると、) x − γ l = v ( t − 1 c γ β l ) {\displaystyle x-\gamma l=v(t-{\frac {1}{c}}\gamma \beta l)} と書かれる。 t = 0 とおくと、 x = γ l − 1 c γ β v l {\displaystyle x=\gamma l-{\frac {1}{c}}\gamma \beta vl} , x = γ l ( 1 − β 2 ) {\displaystyle x=\gamma l(1-\beta ^{2})} , x = l 1 − β 2 {\displaystyle x=l{\sqrt {1-\beta ^{2}}}} が得られ、 x < l {\displaystyle x<l} つまり、棒が縮んでいるように見えることが分かる。 このことをローレンツ収縮と呼ぶ。
特殊相対論 電磁気学への導入

特殊相対論 > 電磁気学への導入

ローレンツ変換に対して よい変換をするという要請は 非常に多岐にわたって当てはまることが 知られているが、その例として 特に有名なものは 電磁気学である。 詳細は電磁気学で述べられるが、 電磁気学の基礎方程式は ∂ μ F μ ν = 4 π J ν {\displaystyle \partial _{\mu }F^{\mu \nu }=4\pi J^{\nu }} , ∂ ρ F μ ν + ∂ ν F ρ μ + ∂ μ F ν ρ = 0 {\displaystyle \partial _{\rho }F_{\mu \nu }+\partial _{\nu }F_{\rho \mu }+\partial _{\mu }F_{\nu \rho }=0} となることが知られている。 (Maxwell方程式)
特殊相対論 運動方程式

特殊相対論 > 運動方程式
SO(3,1)のうちで、最初の3はSO(3)の3と同一である。 そのため、ある3次元のベクトルを取ったとき それと適当な量を組み合わせて4次元のベクトルを 作ることが出来る。 d s 2 {\displaystyle ds^{2}} がスカラーであることから x μ = ( c t x y z ) {\displaystyle x^{\mu }={\begin{pmatrix}ct\\x\\y\\z\end{pmatrix}}} のように、tと、x,y,zを組み合わせられるように思える。 さらに、 固有時間 d s 2 = d t 2 1 − ( v / c ) 2 {\displaystyle ds^{2}=dt^{2}{\sqrt {1-(v/c)^{2}}}} を導入すると、この量はスカラーになる。
このとき、 運動方程式は、 ある力 f μ {\displaystyle f^{\mu }} を想定すると、 (note: 多くの場合電磁気力を想定している。) d p μ d s = f μ {\displaystyle {\frac {d{p^{\mu }}}{d{s}}}=f^{\mu }} と書かれる。 これは、運動方程式が ローレンツ変換に対してよい性質を もっていなくてはいけないという 要請から来ている。 ニュートンの方程式 d p → d t = f → {\displaystyle {\frac {d{\vec {p}}}{dt}}={\vec {f}}} も、両辺が3次元のベクトルであることから SO(3)の変換について良い性質をもっており、 上の式はそれの拡張と考えることが出来る。
経済学 現代経済の仕組み 財政

経済学>現代経済の仕組み>財政
払ってください。あなたが払わなければならない税金の額はあなたの収入によって決まっているはずです。なぜなら,税金は高所得者から低所得者に移すお金だからです。高所得であればあるほど払わなければならない税金は増えるわけです。ただし,消費税やたばこ税などの間接税はこの決まりに反しています。
政府がする経済活動のことを財政といいます。リチャード・マスグレイブ(Richard Abel Musgrave)は著書『財政理論(The Theory of Public Finance 1959)』で財政の機能を資源の分配,所得再分配,経済の安定化という3つに分類しました。どれも市場の失敗を補う機能です。19世紀までは財政は必要最低限度にされてきましたが,現代では財政規模は大きくなり,問題化しやすくなっています。
租税や予算などの原則は,日本国憲法 第7章 財政で定められています。
資本主義経済では市場を通じて資源を再配分しますが,公共財は市場を通じて取引されるのではありません。したがって,公共財は政府を介して配分されなければなりません。
市場が所得を公平に分配することはできません。政府が,高所得者には所得税などの累進課税を,低所得者には社会保障などの租税の振替支出をすることで所得を均衡にしようとする財政の機能のことです。
市場経済では景気の変動に波があり,非常に不安定です。経済の安定化機能または景気調節機能といいます。
古典文学

文学 > 古典文学 > 目次
大学の教科書 自然科学: 数学 - 物理学; 古典力学 量子力学 - 化学; 無機化学 有機化学 - 生物学; 植物学 研究技術 - 地球科学 - 医学; 解剖学 語学: 日本語 英語 エスペラント 朝鮮語 デンマーク語 ドイツ語 フランス語 ラテン語 ルーマニア語 人文科学: 歴史学; 日本史 中国史 世界史 歴史観 - 心理学 - 哲学 - 芸術; 音楽 美術 - 文学; 古典文学 漢詩 社会科学: 法学 - 経済学 - 地理学 - 教育学; 学校教育 教育史 情報技術: 情報工学; MS-DOS/PC DOS UNIX/Linux TeX/LaTeX CGI - プログラミング; BASIC C言語 C++ D言語 HTML Java JavaScript Lisp Mizar Perl PHP Python Ruby Scheme SVG 小・中・高校の教科書 小学: 国語 社会 算数 理科 英語 中学: 国語 社会 数学 理科 英語 高校: 国語 - 地歴 - 公民 - 数学; 公式集 - 理科; 物理 化学 地学 生物 - 外国語 - 情報 解説書・実用書・参考書 趣味: 料理本 - スポーツ - ゲーム 試験: 資格試験 - 入学試験 その他の本: 防災 - 生活と進路 - ウィキペディアの書き方 - ジョーク集
HTML/オブジェクト


画像の挿入にはimg要素を使用する。主に使用される画像形式はJPEG、GIF、PNGである。
テキストブラウザのような画像表示が出来ないブラウザではimg要素内のalt属性で指定した文字列が表示される。
テキストブラウザや画像表示をしないように設定しているクライアントへの配慮として、alt属性は代替となりうる表現を記載することとなっている。単に装飾的な意味で用いている画像等のように代替すべき文字表現がない場合は空文字列を指定 (alt="") すること(省略は出来ない)。
HTMLの本文内に記載する。あらかじめ、表示したい画像(下記コードでは sample.png )を手元のコンピュータに準備しておいて、HTMLファイルと同じフォルダに入れておく。
なお width は画像の横幅、height は画像の縦幅である。
img要素には終了タグがないため、</img>は記載しない。src属性には、表示したい画像ファイルのURI(アドレス)を記載する。相対URI(*) で指定することも可能であり、同一サイト内での画像を参照する場合は相対URIを用いることが多い。width属性とheight属性で画像の横幅と縦幅を指定できる。
(*)そのHTMLファイルが存在する地点(一般的にはディレクトリ)からの画像ファイルの位置により示されるURI。HTML/ハイパーリンク#相対パスと絶対パスも参照。
上のコードでは、画像の一部、特定領域にリンクを設定し、その領域をクリックした場合指定したリンク先へ飛べるようにしている。
決して、画像に円や四角形などを描画するわけではないので、混同しないように。なお、リンクある領域の位置は、上記コードの場合、モニターの設定や大きさなどにも寄るが、普通のノートパソコンで見た場合ならリンク領域は横に並んでいる(画像に円や四角形が表示されるわけではないので、実行しても見えない)。(なお、HTMLで円や四角などの基本図形を描画したい場合、HTML5以降なら『HTML/HTML5#canvas要素』で解説した方法で円などを描画できる。)
リンク領域の位置にマウスカーソルを動かせば、画面左下などをよく見れば、リンク先の名称が表示されている。
img要素にusemap属性であらかじめ設定されたイメージマップの名前を「#マップ名」と指定することにより利用可能となる。イメージマップを設定するときはmap属性でマップ名の定義を行い、area要素のspace属性で領域の形状を、coords属性で座標を指定する。座標指定の際、座標はコンマで区切る。
なおイメージマップの場合、テキストブラウザや画像非表示となっているブラウザのためにリンク先が何であるかを示すalt属性を指定すべきであり、この場合空文字列を指定すべきではない。
embed要素はプラグインを埋め込み、ブラウザが直接再生できないファイルをページコンテンツの一部として利用するものである。プラグインは予めブラウザ側にインストールしておく必要があり、該当のプラグインがないとコンテンツを利用できない場合がある。ただし全ての環境でプラグインが利用できるわけではないため、<noembed>〜</noembed>内で利用できない環境で表示させる内容を書くべきである。この際「プラグインを有効にしてください」や「プラグインがインストールされている必要があります」などとかかれるケースがあるが、このような記述は好ましくない。代替的な内容(例えばFlashによるメニューを埋め込んでいた場合はHTMLでのメニュー)を記述しておくか、必要がなければ何も書かないほうが良い。
objectはウェブページに様々なデータを埋め込むためのものである。ブラウザが直接処理できるファイルであればブラウザが直接処理を行い、直接処理を行えない場合はプラグインを利用してファイルを利用する。ただし利用できないブラウザが多いため、例えばプラグインを埋め込みたい場合はembed要素など他の要素を埋め込む必要がある。object要素に囲まれた部分は、そのオブジェクトが利用できる場合ブラウザはparam要素とmap要素を除いた全ての要素を無視し、オブジェクトが利用できない場合はobject, param, map要素を無視してそこにある他の要素の記述を適用する。
Windows Media Playerのプラグインを埋め込んだ例。
HTML/本文

段落である事を表すにはp要素(Paragraphの略)を使う。多くのウェブサイトでは段落を示すためにbr要素を用いているが、この用法はHTMLの正しい書き方でなく、連続したbr要素は一部のブラウザではまとめて一つの改行として表示されてしまう。
Strictではbody要素直下にブロック要素を置いてその中に本文を書く必要があり、body要素直下に本文テキストを書いてはならない。
とくにP要素について、使い方を、 https://ja.wikiversity.org/wiki/Topic:HTML に書いています。使い方について参加して欲しいです
家に帰ると、楽しみにしていたおやつが食べられていた。仕方が無いのでPCを起動し、このウェブ日記を更新している。
今日は先日買った資料も参考にしつつ、ウィキペディアに項目を一つ投稿しようと思う。さて何時間掛かるだろうか。
見出しである事を表すにはh1~h6要素(hはHeadingの略)を使う。より下位の見出しほど、hの後に続く数字が大きくなる。一般的なブラウザでは文字サイズや文字の太さが変化するが、この要素を大文字や太字目的で使用してはならない。
日本国(にほんこく、にっぽんこく)は、アジア(ユーラシア大陸)の東方にある島国である。
四つの大きな島、北海道、本州、四国、九州と、千島列島、小笠原諸島、琉球列島など周辺の小島からなる列島(島弧)が領土の中心をなす。
大半の地域は温帯に属する。南方の諸島は亜熱帯、北方は亜寒帯的気候を示す。海洋性気候だが、モンスーンの影響を受け、寒暖の差は大きい。
上記事例の文章はWikipediaにある日本の項目の記述を利用している。
引用である事を表すには、blockquote要素あるいはq要素(Quotationの略)を使う。blockquote要素はブロックレベルの引用に使用し、q要素はインラインでの引用に使用する。両要素について、出典のURIを表すものとしてcite属性が、そのタイトルを表すものとしてtitle属性が利用できる。また、出典あるいは参照元を示すものとしてcite要素がある。その要素で囲った部分が出典であることを示すために使用する。
一般的なブラウザでは、blockquote要素は左右にインデントがある状態で、q要素は引用符に括られた状態(一部環境未対応)で、cite要素は斜体で表示される。なお、左右に空白を取るためにblockquote要素を使用するケースがあるが、これは不適切であり環境によってはその内容が引用であると認識されかねない。スタイルシートを使って空白を取ることが望ましい。
ウィキメディア財団について、ウィキペディアでは、以下の様に説明している。
ウィキメディア財団 (Wikimedia Foundation Inc.) はウィキペディアを運営し、その母体となる団体である。 米国フロリダ州法による非営利組織であり、ウィキペディアの創立者の一人でもあるジミー・ウェールズによって設立された。 財団名称のウィキメディアは英語版ウィキペディアの参加者シェルドン・ランプトンの命名により、ウィキとマルチメディアから造語された。
同財団の目的は、ウィキを用いたオープンコンテントの知的資源を開発するプロジェクトの促進、およびその資源を無料、広告なしで広く公衆に提供することにある。
同項目にある若年層向けの教育コンテンツ「ウィキジュニア」の作成には興味を引くところである。
強調を表すにはem要素(EMphasisの略)、strong要素を使う。strong要素の方がより強い強調を表す。一般的なブラウザではem要素は斜体字で、strong要素は太字で表示される。一部の音声ブラウザはこの要素を認識し、強調音声でテキストを読み上げる場合がある。
又は
暑い。いや寧ろ熱い。
テキストファイルでの改行は表示にはほぼ影響しない(ブラウザによってはスペースが開くことがある)。強制的に改行させたいときには<br>を使う。なお、XHTMLにおいては、<br />(XHTML 1.0ではbrと/の間に半角スペースを入れることが推奨されているが、必須ではない)とするように定められている。HTMLでも<br />を使うことは出来るが、文法上正しい書き方ではないので規格に沿ったHTMLを書きたいときは注意しよう。
改行します。 はい。あれ?
こうしないと。 ね!
XHTMLのときは、こっちで。 ね!
div要素はブロックレベル要素、span要素はインライン要素であるが、それ以外の意味はなく単体で指定しても、ブラウザが特別な扱いを行ったり、表示が特別変化したりすることはない(ただしdiv要素はブロックレベル要素であり、前後に改行が入る)。id属性やclass属性を使ってスタイルシートを適用したり、lang属性などを指定したり主に他の要素では代用できない(他の要素を用いると範囲内に不必要な情報を定義してしまう)ことを行う汎用要素として用いられる。

HTMLで半角英数の < や > といった制御用の文字そのものを表示したい場合には、
< と表示したいなら &lt; と入力する。
> と表示したいなら &gt; と入力する。
ltやgtの直後の記号はセミコロン(;)である。(コロン(:)ではない。)
HTMLに限らず、プログラミングや類似のコーディングにおいて、このように制御文字そのものを入力するための入力方法のことを「エスケープシーケンス」という。
HTMLのエスケープシーケンスについては、種類が多いので、詳しくはネットなどで検索してもらいたい。
なお、派生的な話題だが、 &lt; とwebページで表示したい場合、 &amp;lt;とHTMLに入力する。
線型代数学


【MV】#超絶かわいい/mona(CV:夏川椎菜)【HoneyWorks】 ◆歌:mona(CV:夏川椎菜) ◆作詞・作曲・編曲:HoneyWorks ◆歌詞翻譯:Fir(@Fir3k0) ※以AI輔助翻譯,所以算半機翻吧w 自己校正意思
「#超絶かわいい」
君の3分私にください 動画はそのままで 請你給我3分鐘時間吧 影片這樣放着就好
私のかわいいとこ 伝われば嬉しいです 要是能向你傳達到我的可愛之處 我會很高興呢
画面越しで触れないけど 私はいるんだよ 雖然隔着畫面沒辦法觸碰到 但我就在這裡喔
コメントも残して 君を認知させて 也請留下留言 讓我認識到你
かわいい子なんて たくさんいるけど 雖然可愛的孩子 多不勝數
かわいすぎる子は 私しかいない 但過於可愛的孩子 非我莫屬
あざとすぎたって これが私だって 就算過分地裝可愛 這也是我的一面呢
君の一番になるまでやめない 直到成為你的第一之前都不會罷休
君の大好きな人はだーれ? 你最喜歡的人是誰~呢?
超絶かわいい mona 超絕可愛的 mona
君が愛してる人はだーれ? 你最喜愛的人是誰~呢?
超絶かわいい mona 超絕可愛的 mona
私も大好きだから 恋人同士だね 我也最喜歡你了 所以是兩情相悅的戀人呢
花嫁修業頑張るね 新娘修行我會努力以赴呢
もうしばらくこのアピールに お付き合いください 這展現自身的機會 請再多奉陪我一會兒吧
私のかわいいとこ 伝われば嬉しいです 要是能向你傳達到我的可愛之處 我會很高興呢
身長も 足のサイズも 隠れてるホクロも 身高也好 雙腳尺寸也好 隱藏的痣也好
推しなら当然知ってるはずだよね? 如果是主推的話你當然會知道吧?
ファンが大切って 当たり前だけど 雖然粉絲很重要 這是理然當然的
こんなに好きとか 私しかいない 但喜歡到這種地步 非我莫屬
クサすぎる言葉? だって本当だもん 這些話都聽到膩了? 因為這是真心話啦
君の一番になるまでやめない 直到成為你的第一之前都不會罷休
君を虜にしたのはだーれ? 讓你成為俘虜的是誰~呢?
超絶かわいい mona 超絕可愛的 mona
君を幸せにするのだーれ? 讓你變得幸福的是誰~呢?
超絶かわいい mona 超絕可愛的 mona
もっと恋してもいいよ 責任取るからね 即便愛得更深也可以喔 我會負起責任呢
浮気なんてさせないから 我不會讓你三心兩意的啦
君の大好きな人はだーれ? 你最喜歡的人是誰~呢?
超絶かわいい mona 超絕可愛的 mona
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線型代数学/線型方程式

線型代数学 > 線型方程式
線型方程式(連立1次方程式)とは、 a i , j , b i ∈ K ( 1 ≤ i ≤ m , 1 ≤ j ≤ n ) {\displaystyle a_{i,j},b_{i}\in \mathbf {K} (1\leq i\leq m,1\leq j\leq n)} を用いて
で表わされる方程式である。
上の連立方程式は、
とおけば A x = b {\displaystyle \ Ax=b} と行列を用いて書ける。
仮に、Aが正方行列で逆行列を持つなら、 この式の一般解は、 x = A − 1 b {\displaystyle \ x=A^{-1}b} となる。
しかし、これは非常に特殊な場合であり、一般には解が存在しないこともあれば、いくつかの解の重ね合わせ(正しくは線形結合)として表わされることもある。
この章では、逆行列の再定義から始め、行列の基本変形、階数等を導入し、最終的には上の線型方程式の一般解を導く。
線形代数学/逆行列の一般型

線型代数学 > 逆行列の一般型
逆行列は、
A − 1 = 1 det A C {\displaystyle A^{-1}={\frac {1}{\det A}}C} で書かれる。 ここでCは、Aの余因子行列である。
導出
第l行について考える。(l = 1 , ... , n) このとき、l行l列について ACを考えると、 ∑ m = 1 n a l m c m l {\displaystyle \sum _{m=1}^{n}a_{lm}c_{ml}} = ∑ m = 1 n a l m ( − 1 ) m + l b l m {\displaystyle =\sum _{m=1}^{n}a_{lm}(-1)^{m+l}b_{lm}} , ( b l m {\displaystyle b_{lm}} は、行列Aの行l、列mに関する小行列式。) = det A {\displaystyle =\det A} (式の展開の逆) また、l行で、i列(i = 1, ... , n : l 以外) について ACを考えると、 ∑ m = 1 n a l m c m i {\displaystyle \sum _{m=1}^{n}a_{lm}c_{mi}} ∑ m = 1 n a l m ( − 1 ) m + i b i m {\displaystyle \sum _{m=1}^{n}a_{lm}(-1)^{m+i}b_{im}} これは、行列Aで、i行目をl行目で置き換えた行列の行列式に等しい。 行列式で行列のうちのある行か、ある列が他の行か他の列と一致する場合、 その2つの行または列からの寄与は必ず打ち消しあう。 (導出?) よってi列からの寄与は0に等しい。 よって求める行列 ACは、 det ( A ) E {\displaystyle \det(A)E} となり、 1 det A C {\displaystyle {\frac {1}{\det A}}C} は、(CはAの余因子行列) Aの逆行列に等しいことが分る。
実際にはこの計算は多くの計算量を必要とするので 実用的な計算には用いられない。 実用的な計算にはガウスの消去法が 用いられることが多い。
有機化学/アルカン

有機化学>アルカン
炭素間に単結合のみを含む炭化水素をアルカン (alkane) という。
などはすべてアルカンである。
炭素原子が1個のアルカンの分子式は C H 4 {\displaystyle CH_{4}} である。 同じように、炭素原子が2個のアルカンは C 2 H 6 {\displaystyle C_{2}H_{6}} 、3個なら C 3 H 8 {\displaystyle C_{3}H_{8}} 、4個で C 4 H 10 {\displaystyle C_{4}H_{10}} 、である。 このようにアルカンは一般的に C n H 2 n + 2 {\displaystyle C_{n}H_{2n+2}} で表される。この式をアルカンの一般式という。
この表から分かるとおり、アルカンの名前は「数」を表す部分と「アルカン」を表す「-ane」から成っている。
分子式は同じであるが、構造や性質の異なる化合物を、互いに異性体と呼ぶ。 異性体には、構造式の違う構造異性体と、構造式は同じだが立体構造の異なる立体異性体がある。 構造異性体を単に異性体と呼ぶこともある。
アルカンは、炭素原子が4個以上のとき構造異性体を持つ。 そのため、同じ分子式を持つアルカンでも構造異性体同士で区別する必要がある。
例えば、
というアルカンを考える。
まずこの中で一番長い炭素の鎖を探す。 一番長いのは真ん中の列の炭素10個では無い。 真ん中の列の左から9個と、9個目から上に3個の、合わせて12個が一番長い炭素の鎖である。これを主鎖という。 このように主鎖は構造式のどこに書いてあるかは関係ない。
主鎖が12個と決まったのでこのアルカンは「~ドデカン」で終わる。 これ以外の炭素と水素の塊は、すべて置換基として扱われる。 アルカンの置換基は、別の小さいアルカンから水素原子を一つ取り除いたものとして表せる。これをアルキル基(alkyl group)という。 アルキル基の名称は、アルカンのaneをylに置き換えることで作る。 左から2個目の炭素から出ている置換基はメタン(methane)から水素原子を一つ取り除いたものに等しいので、メチル(methyl)基ということになる。 同様に、左から3個目の炭素から出ているのがエチル(ethyl)基、左から4個目の炭素から出ているのがプロピル(propyl)基、左から9番目の炭素から右に出ているのがメチル基である。
これらをまずアルファベット順に並べる。すると、ethyl、methyl、propylの順になる。 次に、エチル基から順に、主鎖の何番目の炭素に付いているかを示す。 ここで、左から数えたので3番目という考え方と、右から数えたので10番目という考え方があるが、なるべく番号が少なくなるようにつける。 よって、「3-エチル~」となる。
次に、メチル基はふたつ付いているので、「ジ(di)メチル」という風にする。位置番号は、一度決めた番号は変えないので、「2,9-ジメチル」となる。文字と数字の間をハイフンでつなぐと、「3-エチル-2,9-ジメチル~」となる。
最後にプロピル基は「4-プロピル」となるので、すべてをつないでこのアルカンの名前は「3-エチル-2,9-ジメチル-4-プロピルドデカン」となる。
基が何個あるかはギリシャ語の数詞を使って表す。 1から10まで、順に、モノ (mono)・ジ (di)・トリ (tri)・テトラ (tetra)・ペンタ (penta)・ヘキサ (hexa)・ヘプタ (hepta)・オクタ (octa)・ノナ (nona)・デカ (deca)である。5から10まではアルカンの名称とも関係する。
置換反応とは、原子(団)が他の原子(団)と置き換わる反応である。 アルカンは、紫外線(日光)の存在下でハロゲンと連続的に置換反応を起こす。
有機化学/基

有機化学>基
基とは官能基や炭化水素基などひとまとまりの原子団を指す。
アルカンからH原子を1個とりのぞいたものをアルキル基といい、アルカンの名前のaneをylに変えて命名する。 エチレンからH原子を1個とりのぞいたものをビニル基という。 芳香族炭化水素からH原子を1個とりのぞいたものをアリール基という。
炭化水素基は一般に「R-」と表されることもある。
ハロゲン原子も基として働く。ハロゲン原子が基として働く場合、ハロゲノ基といい、各々原子名と違う名前が与えられる。
有機化学/アルケン

有機化学>アルケン
炭素間にπ結合を1つだけ含む脂肪族炭化水素をアルケン (alkene) という。 アルケンは一般式CnH2nで表される。 定義より、炭素原子が1つのアルケンは存在しない。
アルカンの語尾aneをeneに変える。 エテン (ethen)、プロペン (propene)、ブテン (buthene)、ペンテン (pentene)・・・
但し、エテンは正式な名称(体系名)より、慣用名エチレン(ethylene)の方が良く使われる。 プロペンも慣用名プロピレン(propylene)が体系名と同程度使われる。
ブテン以上の長さのアルケンには、二重結合の位置による構造異性体が存在する。 この場合と、二重結合が主鎖のどこにあるかを出来るだけ小さい番号によって表す。
CH2=CHCH2CH3「1-ブテン」
CH3CH=CHCH3「2-ブテン」
ちなみにブテンの異性体にはCH2=C(CH3)2(2-メチルプロペン)も存在する。
二重結合を持つ2つの炭素原子とそれに結合する4つの原子は同一平面上にあり、二重結合を軸にひねるように回転させることはできない。このため、二重結合を持つ両方の炭素原子にそれぞれ違う原子(団)が接続しているとき、2つの立体異性体が存在する。これをシス・トランス異性体という。
例えば2-ブテンはCH3>C=C<CH3とCH3>C=C<Hの2つが存在する。このとき、主鎖(炭素数最多の鎖)となる炭素骨格が二重結合の同じ側にある方をシス (cis) 型、反対側にある方をトランス (trans) 型というので、前者は「シス-2-ブテン」、後者は「トランス-2-ブテン」である。よってブテンには構造異性体の1-ブテン, 2-メチルプロペンを含め、4種の立体異性体が存在する。注意すべきは、同種の原子団が同じ側にあるか反対側にあるかによってcis/transを区別するのではなく、あくまで主鎖が同じ側にあるか反対側にあるかによって区別する点である。例えば、CH3>C=C<CH3とCH3>C=C<C2H5では、前者がtrans、後者がcisである。
二重結合のうち片方はσ結合と呼ばれる堅い結合。もう片方はπ結合と呼ばれる弱い結合で、水素やハロゲンなどが近づくとπ結合が切れ反応する。これを付加反応という。
アルケン同士が付加反応を起こすと、多数のアルケンがつながった大きな分子が出来る。この反応を付加重合という。
付加重合はビニル基を持つものが起こす。一般的に書くと
となる。
二重結合は酸化されやすく、酸化剤を与えると二重結合が開裂し、ケトンやアルデヒド、カルボン酸などになる。
過マンガン酸塩や四酸化オスミウムによる酸化では、2価アルコール(1,2-ジオール)を生じる。
過酸-OOHによる酸化では、-C-O-C-で構成される三員環化合物、エポキシドを生じる。
有機化学/アルキン

有機化学>アルキン
炭素間に三重結合を1つだけ含む脂肪族炭化水素をアルキン (alkyne) という。 アルキンは一般式CnH2n-2で表される。 定義より、炭素原子が1つのアルキンは存在しない。
アルカンの語尾aneをyneに変える。 エチン (ethyn)、プロピン (propyne)、ブチン (buthyne)、ペンチン (pentyne)・・・
但し、エチン、プロピンは正式な名称(国際名)より、慣用名アセチレン、メチルアセチレンの方が良く使われる。
構造異性体の命名についてはアルケンと同じである。
C≡Cに直接結合したH原子は弱いイオン性を示すので、アンモニア性硝酸銀水溶液([Ag(NH3)2]を含んだ溶液)にアセチレンを通じると銀アセチリド(白色沈殿)を生じる。アセチリドは不安定で、特に乾燥したものは爆発性がある。末端三重結合の検出に用いられる。
H-C≡C-H + 2Ag → Ag-C≡C-Ag + 2H
H-C≡C-CH2-CH3 + Ag → Ag-C≡C-CH2-CH3
三重結合のうち1本はσ結合、残りの2本はπ結合である。よって、アルキンは付加反応する。
アセチレン分子は少数で付加重合する。
アセチレン三分子が重合するとベンゼンを生じる。
特殊相対論 4元運動量

特殊相対論 > 4元運動量
解析力学を考えると、空間の等方性から運動量保存が 示されるのと同様に、時間に対する一様性からエネルギーの 保存則が導き出される。 そのため、 x μ = ( c t x y z ) {\displaystyle x^{\mu }={\begin{pmatrix}ct\\x\\y\\z\end{pmatrix}}} のように組み合わせて4元ベクトルを作ったことに対応して、 p μ = ( ε / c p x p y p z ) {\displaystyle p^{\mu }={\begin{pmatrix}\epsilon /c\\p_{x}\\p_{y}\\p_{z}\end{pmatrix}}} によって、4元ベクトルを作ることが出来る。 ここで、 ε {\displaystyle \epsilon } はエネルギーである。 この4元ベクトルを4元運動量と呼ぶ。 ある静止した物体については p → = 0 {\displaystyle {\vec {p}}=0} が成り立つので、 p μ = ( ε / c 0 0 0 ) {\displaystyle p^{\mu }={\begin{pmatrix}\epsilon /c\\0\\0\\0\end{pmatrix}}} となる。 このときの ε {\displaystyle \epsilon } の値を、ある質量mをもつ物体に対して、 mc と置く。 ε / c = m c {\displaystyle \epsilon /c=mc} つまり, ε = m c 2 {\displaystyle \epsilon =mc^{2}} に注意。 (エネルギーの定数値はどのようにでも取れるが、特にこのように 選ぶのは実験的に質量とエネルギーの同値性が知られていることに よっているものと思われる。) このとき、 ε {\displaystyle \epsilon } と | p → | {\displaystyle |{\vec {p}}|} の関係は、4元運動量の2乗がローレンツスカラーであることから p μ p μ = ε 2 / c 2 − p → 2 = m 2 c 2 {\displaystyle p^{\mu }p_{\mu }=\epsilon ^{2}/c^{2}-{\vec {p}}^{2}=m^{2}c^{2}} となる。 よって、 ε = c | p → | 2 + m 2 c 2 {\displaystyle \epsilon =c{\sqrt {|{\vec {p}}|^{2}+m^{2}c^{2}}}} が得られる。 p → 2 {\displaystyle {\vec {p}}^{2}} が小さいとしてテイラー展開を行なうと、 ε = m c 2 + p → 2 2 m + O ( p → 4 ) {\displaystyle \epsilon =mc^{2}+{\frac {{\vec {p}}^{2}}{2m}}+O({\vec {p}}^{4})} が得られ、通常のエネルギーと運動量の関係式 ε = p → 2 2 m {\displaystyle \epsilon ={\frac {{\vec {p}}^{2}}{2m}}} と、定数 m c 2 {\displaystyle mc^{2}} を除いて一致する。 定数 m c 2 {\displaystyle mc^{2}} を静止エネルギーと呼ぶことがある。
熱力学/はじめに

熱力学 > はじめに
この分野は高等教育の熱力学に当たります。初学者は該当教科書が理解の助けとなりますので学習に行き詰まったら参照してください。
現在では熱を100% の効率で、仕事に変えることは出来ないことが知られている。 このことは熱が微視的な物体の乱雑な動きから構成されており、 確かにそれらはエネルギーを持ってはいるのだが、それらを 秩序だった仕方で取り出し、何らかのことに役立てることが 困難であることによっている。
この項では、微視的な物体の動きから得られる巨視的な量を 用いて、熱と仕事の関係を見ていく。
熱力学/熱と仕事

熱力学 > 熱と仕事
ある物体について、エネルギーの収支を考える。 d Q {\displaystyle dQ} を物体が受け取った熱、 d U {\displaystyle dU} を物体の内部エネルギーの変化、 d W {\displaystyle dW} を物体がされる仕事(外に仕事をするとき、 d W {\displaystyle dW} は負になる。)とするとき、 実験的に
が知られている。 この式を熱力学の第1法則と呼ぶ。 (実際には物体が受け取った熱のうちから、物体以外の外界に対して 行なう仕事を引き去ったものを、物体の持つ内部エネルギーと呼んでいる。 そのため、この式は内部エネルギーの定義の式としてみることも出来る。) この式は、物体に熱を与えることはまるで物体に仕事を することであるかのように思われることがある、ということを 示している。 例えば、水の中に電熱線をいれて電気を流すことを考える。 このとき、電気はそのエネルギーを熱として放出するが それによって水の温度が上がる。 これは電気エネルギーが電熱線によって熱エネルギーに変換され それが水に与えられたものと解釈することが出来る。