高校物理 電磁気学
クーロン力(静電気力)

離れた2個の無限に小さい帯電体(点電荷)の間に働く力をクーロン力(静電気力)といい,原点に点電荷 Q {\displaystyle Q} があるとき,そこから r → {\displaystyle {\overrightarrow {r}}} の位置に置かれた点電荷 q {\displaystyle q} の受ける力 F → {\displaystyle {\overrightarrow {F}}} は
クーロン力(静電気力)

である。 k {\displaystyle k} はクーロン力の比例定数とよばれ, k = 1 4 π ε 0 ≒ 8.99 × 10 9 N ⋅ m 2 / C 2 {\displaystyle k={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\fallingdotseq 8.99\times 10^{9}\,\ \mathrm {N\cdot m^{2}/C^{2}} } である( ε 0 {\displaystyle \varepsilon _{0}} :真空の誘電率)。
クーロン力(静電気力)

帯電体がある空間に、電荷を置くとその電荷は静電気力を受ける。これは帯電体が空間に影響を与え、電荷に力が加わったと考えることができる。このように、静電気力がはたらく空間の状態を電場(電界)という。
クーロン力(静電気力)

空間内の位置 r → {\displaystyle {\overrightarrow {r}}} に置いた十分小さい電荷 q {\displaystyle q} が力 F → ( r → ) {\displaystyle {\overrightarrow {F}}({\overrightarrow {r}})} を受けたならば,その位置の電場は単位電荷あたりの力,すなわちベクトル
クーロン力(静電気力)

で与えられる。(1.2)を変形すると
クーロン力(静電気力)

(1.2) ′ {\displaystyle '} は,電場 E → ( r → ) {\displaystyle {\overrightarrow {E}}({\overrightarrow {r}})} 中で点 r → {\displaystyle {\overrightarrow {r}}} に置かれた電荷 q {\displaystyle q} が受ける力を指す。この小電荷 q {\displaystyle q} を試験電荷という。
クーロン力(静電気力)

以上のように定義された電場がどのように生み出されるのかについて考えよう。静止した点電荷 Q {\displaystyle Q} があったとき, Q {\displaystyle Q} はそこから r → {\displaystyle {\overrightarrow {r}}} の位置に
クーロン力(静電気力)

の電場を生み出す。電場の大きさは
クーロン力(静電気力)

である。
クーロン力(静電気力)

r → {\displaystyle {\overrightarrow {r}}} の位置に複数の点電荷がつくる電場 E → ( r → ) {\displaystyle {\overrightarrow {E}}({\overrightarrow {r}})} は,それぞれの点電荷がつくる電場 E i → ( r → ) {\displaystyle {\vec {E_{i}}}({\overrightarrow {r}})} のベクトル和である。
クーロン力(静電気力)

電気力線とは電場の方向を接線とする曲線である。
クーロン力(静電気力)

電場中に置かれた電荷が静電気力(クーロン力)を受けて運動するとき,静電気力は電荷に対して仕事する。静電気力は保存力なので,その仕事は重力がする仕事と同様,始点と終点の位置によって決まり,途中の経路によらない。したがって,重力と同様に静電気力による位置エネルギーが定義できる。電場において,重力場における「高さ」に対応する概念が電位である。
クーロン力(静電気力)

x y {\displaystyle xy} 平面を水平面に,鉛直上向きに z {\displaystyle z} 軸をとり, − z {\displaystyle -z} 方向を向いた一様な電場 E → = ( 0 , 0 , − E ) {\displaystyle {\overrightarrow {E}}=(0,\ 0,\ -E)} を考える。この電場から電荷 q {\displaystyle q} の受ける力は q E → {\displaystyle q{\overrightarrow {E}}} ,これに逆らって電荷をゆっくり運ぶ力は − q E → = ( 0 , 0 , q E ) {\displaystyle -q{\overrightarrow {E}}=(0,\ 0,\ qE)} .この電荷が r {\displaystyle r} の位置で持つ位置エネルギーは,この力 − q E → {\displaystyle -q{\overrightarrow {E}}} で q {\displaystyle q} を基準点(原点O)から r → {\displaystyle {\overrightarrow {r}}} まで運ぶ仕事でそれは運ぶ経路によらず U ( r → ) = − q E → ⋅ r → = q E z {\displaystyle U({\overrightarrow {r}})=-q{\overrightarrow {E}}\cdot {\overrightarrow {r}}=qEz} .そこで電位を単位電荷あたりの位置エネルギー
クーロン力(静電気力)

で定義する。
クーロン力(静電気力)

重力が等高面(位置エネルギー一定の面)に垂直で下(位置エネルギーの低くなる向き)を向いているのと同様,電場は等電位面に垂直で電位の低くなる向きを向いている。
クーロン力(静電気力)

一般の静電場の場合も同様で, r {\displaystyle r} 位置で電荷 q {\displaystyle q} がもつ位置エネルギーが,電場から受ける q E → {\displaystyle q{\overrightarrow {E}}} に逆らって − q E → {\displaystyle -q{\overrightarrow {E}}} を加え,基準点 r 0 → {\displaystyle {\vec {r_{0}}}} からその点 r → {\displaystyle {\overrightarrow {r}}} まで電荷をゆっくり運ぶ仕事
クーロン力(静電気力)

で定義される。静電気力が保存力であるためこの積分は r 0 → {\displaystyle {\vec {r_{0}}}} から r → {\displaystyle {\overrightarrow {r}}} への経路によらない。そこで,電位を単位電荷あたりの静電気力による位置エネルギー
クーロン力(静電気力)

で定義する。つまり,ある点の電位とは,基準点からその点まで電荷をゆっくり運ぶために外力が単位電荷あたりにせねばならぬ仕事のことである。この定義より質量 m {\displaystyle m} ,電荷 q {\displaystyle q} の粒子に対する電場中でのエネルギー保存則は次のように表される。
クーロン力(静電気力)

また定義より,電荷 q {\displaystyle q} を電場の力 q E → {\displaystyle q{\overrightarrow {E}}} に抗して r 1 → {\displaystyle {\vec {r_{1}}}} から r 2 → {\displaystyle {\vec {r_{2}}}} まで運ぶために外力のする仕事 W E F {\displaystyle W_{\mathrm {EF} }} は
クーロン力(静電気力)

で与えられる。この V ( r 2 → ) − V ( r 1 → ) {\displaystyle V({\vec {r_{2}}})-V({\vec {r_{1}}})} を電位差又は電圧という。つまり2点間の電位差(電圧)とは電場に抗して電荷をその2点間で運ぶために単位電荷あたり要する仕事である。
クーロン力(静電気力)

点電荷 Q {\displaystyle Q} が原点にあるときの電位を求めよう。このとき電場は(1.3)で与えられるから,(1.6)は
クーロン力(静電気力)

となる。基準点を無限遠( r 0 → ∞ {\displaystyle r_{0}\to \infty } )にとると,点電荷 Q {\displaystyle Q} がとる電場の電位は
クーロン力(静電気力)

図のように2枚の金属板を平行に向かい合わせて、電源をつなげると、自由電子が導線を通り金属板に電荷が蓄えられる。
クーロン力(静電気力)

平行板コンデンサーの2つの金属板にそれぞれ Q [ C ] , − Q [ C ] {\displaystyle Q[\mathrm {C} ],\ -Q[\mathrm {C} ]} の電荷が蓄えられているとき、極板間の電位差 V [ V ] {\displaystyle V[\mathrm {V} ]} は次の関係がある。
クーロン力(静電気力)

ここで、 C {\displaystyle C} をコンデンサーの電気容量という。 電気容量の単位はファラド F {\displaystyle \mathrm {F} } が使われる。
クーロン力(静電気力)

極板の間隔 d [ m ] {\displaystyle d[\mathrm {m} ]} で面積 S [ m 2 ] {\displaystyle S[\mathrm {m^{2}} ]} の平行板コンデンサーの電気容量 C [ F ] {\displaystyle C[\mathrm {F} ]} を求める。
クーロン力(静電気力)

コンデンサーに電荷 Q [ C ] {\displaystyle Q[\mathrm {C} ]} が蓄えられているとき、極板間の電位差を V [ V ] {\displaystyle V[\mathrm {V} ]} とする。このとき、極板間の電場 E [ V / m ] {\displaystyle E[\mathrm {V/m} ]} は E = V d {\displaystyle E={\frac {V}{d}}} である。
クーロン力(静電気力)

極板から出る電気力線の本数 N {\displaystyle N} は N = S E = S V d {\displaystyle N=SE=S{\frac {V}{d}}} である。
クーロン力(静電気力)

また、ガウスの法則より、 N = Q ε {\displaystyle N={\frac {Q}{\varepsilon }}} である。
クーロン力(静電気力)

すなわち、電気力線の本数について
クーロン力(静電気力)

より、 C = Q V = ε S d {\displaystyle C={\frac {Q}{V}}=\varepsilon {\frac {S}{d}}} を得る。
クーロン力(静電気力)

電気容量 C [ F ] {\displaystyle C[\mathrm {F} ]} のコンデンサーが Q [ C ] {\displaystyle Q[\mathrm {C} ]} の電荷を蓄え、極板間の電位差が V [ V ] {\displaystyle V[\mathrm {V} ]} のとき、コンデンサーの蓄えるエネルギー U [ J ] {\displaystyle U[\mathrm {J} ]} を求める。
クーロン力(静電気力)

コンデンサーに電荷 Q ′ [ C ] {\displaystyle Q'[\mathrm {C} ]} の電荷が蓄えられたとき、極板間の電位差は V ′ = Q C {\displaystyle V'={\frac {Q}{C}}} である。この状態で微小電荷 d Q ′ {\displaystyle dQ'} を運ぶために必要な仕事は V ′ d Q ′ = Q ′ C d Q ′ {\displaystyle V'dQ'={\frac {Q'}{C}}dQ'} である。これを Q ′ {\displaystyle Q'} が 0 から Q {\displaystyle Q} になるまで積分すればコンデンサーの蓄えるエネルギー U {\displaystyle U} が求まる。
クーロン力(静電気力)

したがって、 U = 1 2 Q 2 C = 1 2 C V 2 = 1 2 Q V {\displaystyle U={\frac {1}{2}}{\frac {Q^{2}}{C}}={\frac {1}{2}}CV^{2}={\frac {1}{2}}QV} である。
クーロン力(静電気力)

コンデンサーを並列につなげたとき、このコンデンサー全体としてみたときの電気容量を求める。
クーロン力(静電気力)

電気容量 C 1 [ F ] , C 2 [ F ] {\displaystyle C_{1}[\mathrm {F} ],\,C_{2}[\mathrm {F} ]} の電気容量を並列につなげ、電圧 V [ V ] {\displaystyle V[\mathrm {V} ]} の電源をつなげる。
クーロン力(静電気力)

それぞれのコンデンサーに蓄えられる電荷 Q 1 [ C ] , Q 2 [ C ] {\displaystyle Q_{1}[\mathrm {C} ],\,\ Q_{2}[\mathrm {C} ]} は
クーロン力(静電気力)

コンデンサーが蓄えた電荷の合計は Q 1 + Q 2 = C 1 V + C 2 V = ( C 1 + C 2 ) V {\displaystyle Q_{1}+Q_{2}=C_{1}V+C_{2}V=(C_{1}+C_{2})V} である。
クーロン力(静電気力)

コンデンサー全体としてみたときの合成電気容量 C [ F ] {\displaystyle C[\mathrm {F} ]} について Q 1 + Q 2 = C V {\displaystyle Q_{1}+Q_{2}=CV} となるので、これと比較して
クーロン力(静電気力)

を得る。
クーロン力(静電気力)

コンデンサーを直列につなげたとき、このコンデンサー全体としてみたときの電気容量を求める。
クーロン力(静電気力)

電気容量 C 1 [ F ] , C 2 [ F ] {\displaystyle C_{1}[\mathrm {F} ],\,C_{2}[\mathrm {F} ]} の電気容量を直列につなげ、電圧 V [ V ] {\displaystyle V[\mathrm {V} ]} の電源をつなげる。2つのコンデンサーが蓄える電荷は等しいので、これを Q [ C ] {\displaystyle Q[\mathrm {C} ]} とする。それぞれのコンデンサーの電圧 V 1 [ V ] , V 2 [ V ] {\displaystyle V_{1}[\mathrm {V} ],\ V_{2}[\mathrm {V} ]} は
クーロン力(静電気力)

である。この和が電源の電圧 V [ V ] {\displaystyle V[\mathrm {V} ]} に等しいので
クーロン力(静電気力)

コンデンサー全体としてみたときの合成電気容量 C [ F ] {\displaystyle C[\mathrm {F} ]} は V = Q C {\displaystyle V={\frac {Q}{C}}} となるので、これと比較して
クーロン力(静電気力)

である。
クーロン力(静電気力)

誘電体の誘電率 ε {\displaystyle \varepsilon } と真空の誘電率 ε {\displaystyle \varepsilon } の比 ε r = ε ε 0 {\displaystyle \varepsilon _{\mathrm {r} }={\frac {\varepsilon }{\varepsilon _{0}}}} を比誘電率という。
クーロン力(静電気力)

真空中で極板面積 S [ m 2 ] {\displaystyle S[\mathrm {m} ^{2}]} 、極板間隔 d [ m ] {\displaystyle d[\mathrm {m} ]} の平行板コンデンサーの電気容量 C 0 {\displaystyle C_{0}} は C 0 = ε 0 S d {\displaystyle C_{0}=\varepsilon _{0}{\frac {S}{d}}} である。
クーロン力(静電気力)

このコンデンサーの極板間に比誘電率 ε r {\displaystyle \varepsilon _{\mathrm {r} }} の誘電体をすきまなく挿入したとき、コンデンサーの電気容量 C {\displaystyle C} は
クーロン力(静電気力)

である。
クーロン力(静電気力)

導体断面を単位時間あたりに通過する電気量(電荷)を電流(英: electric current)という〔単位:A(アンペア)〕。時刻 t {\displaystyle t} において,電気量を Q ( t ) {\displaystyle Q(t)} とすると,微小時間 Δ t {\displaystyle {\mathit {\Delta }}t} 間に電荷が Q ( t + Δ t ) − Q ( t ) {\displaystyle Q(t+{\mathit {\Delta }}t)-Q(t)} 通過するとき,電流 I ( t ) {\displaystyle I(t)} は
クーロン力(静電気力)

である。また,断面積 S {\displaystyle S} 〔m 2 {\displaystyle ^{2}} 〕,単位体積あたりの自由電子数が n {\displaystyle n} 〔個/m 2 {\displaystyle ^{2}} 〕の導体を電流が流れるとき,その電流の大きさ I {\displaystyle I} 〔A〕は電気素量を e {\displaystyle e} 〔C〕,自由電子の速さを v {\displaystyle v} 〔m/s〕として
クーロン力(静電気力)

である。
クーロン力(静電気力)

電池の内部にもわずかに電気抵抗は存在する。これを電池の内部抵抗という。
クーロン力(静電気力)

起電力 E [ V ] {\displaystyle E\mathrm {[V]} } 、内部抵抗 r [ Ω ] {\displaystyle r\mathrm {[\Omega ]} } の電池に I [ A ] {\displaystyle I\mathrm {[A]} } 電流が流れるとき、電池の端子電圧 V [ V ] {\displaystyle V\mathrm {[V]} } は、内部抵抗による電圧降下は r I [ V ] {\displaystyle rI\mathrm {[V]} } であるから
クーロン力(静電気力)

である。
クーロン力(静電気力)

電圧を V {\displaystyle V} ,電流を I {\displaystyle I} とすると,単位時間あたりの発熱量(ジュール熱) P {\displaystyle P} は
クーロン力(静電気力)

起電力 E [ V ] {\displaystyle E\mathrm {[V]} } 、内部抵抗 r [ Ω ] {\displaystyle r\mathrm {[\Omega ]} } の電池に R [ Ω ] {\displaystyle R\mathrm {[\Omega ]} } の抵抗をつなぐとき、抵抗での電位差 V {\displaystyle V} はオームの法則より V = R I {\displaystyle V=RI} ,回路に流れる電流 I [ A ] {\displaystyle I\mathrm {[A]} } は I = E r + R {\displaystyle I={\frac {E}{r+R}}} であるから、抵抗での消費電力 P [ W ] {\displaystyle P\mathrm {[W]} } は
クーロン力(静電気力)

である。
クーロン力(静電気力)

ここで、 R {\displaystyle R} を変えたときの消費電力 P {\displaystyle P} の最大値を求める。
クーロン力(静電気力)

つまり、 R = r {\displaystyle R=r} で r 2 R + R {\displaystyle {\frac {r^{2}}{R}}+R} は最小値 2 r {\displaystyle 2r} を取る。すなわち、 P = E 2 r 2 R + R + 2 r {\displaystyle P={\frac {E^{2}}{{\frac {r^{2}}{R}}+R+2r}}} は最大値 E 2 4 r {\displaystyle {\frac {E^{2}}{4r}}} を取る。
クーロン力(静電気力)

任意の結接点において,流入電流の和は流出電流の和に等しい。
クーロン力(静電気力)

任意の閉回路に対して,起電力(英: electromotive force)の和は電圧降下(英: voltage drop)の和に等しい。
磁気力と磁場

以下では磁気を扱う。その際外積(ベクトル積)を用いることがあるので必要に応じて参照されたい。
磁気力と磁場

磁石に鉄粉をかけると磁石の両端によく付着する。この鉄粉を吸引する力の原料力とみられる部分(最も強い部分)を磁石の磁極という。磁極どうし或いは磁石どうし,電流どうし,電流と磁石が互いに引き合い或いは斥け合う力のことを磁気力(磁力)という。磁極の強さを表す量を磁気量〔Wb〕という。
磁気力と磁場

電場が電荷に力を及ぼす空間の性質である一方,磁場(磁界)は運動している電荷に力を及ぼす空間の性質である。磁場は電場と同様に,大きさと向きを持つベクトルである。磁場ベクトル H → {\displaystyle {\overrightarrow {H}}} の点に,磁気量 m {\displaystyle m} 〔Wb〕の磁極を置いたとき,この磁極に働く力を F {\displaystyle F} 〔N〕とすると
磁気力と磁場

が成り立つ。
磁気力と磁場

磁束密度を B → {\displaystyle {\overrightarrow {B}}} とおくと,磁場 H → {\displaystyle {\overrightarrow {H}}} と真空の透磁率 μ 0 {\displaystyle \mu _{0}} を用いると
磁気力と磁場

と表される。なお,この磁束密度 B → {\displaystyle {\overrightarrow {B}}} のことを単に磁場と呼ぶこともある。
磁気力と磁場

電流 I → {\displaystyle {\overrightarrow {I}}} の流れている導線Cを微小区間に分割する。電流によって作り出される磁場を定めているビオ・サヴァールの法則(英: Biot–Savart law)により,位置 r ′ → {\displaystyle {\vec {r'}}} にある微小区間 d l {\displaystyle dl} の電流が位置 r → {\displaystyle {\overrightarrow {r}}} に作る磁束密度は
磁気力と磁場

電流全体の作る磁束密度は全微小区間からの寄与を足し合わせれば,つまり積分すれば求まる。
磁気力と磁場

右図のように,電流にそって z {\displaystyle z} をとり,磁場を求める点Pを通るように x {\displaystyle x} 軸をとると ( O P ̄ = r ) {\displaystyle ({\overline {\mathrm {OP} }}=r)} , x y z {\displaystyle xyz} 空間において r → = ( r , 0 , 0 ) . r ′ → = ( 0 , 0 , z ′ ) {\displaystyle {\overrightarrow {r}}=(r,\ 0,\ 0).\ {\vec {r'}}=(0,\ 0,\ z')} とおくと z {\displaystyle z} 軸上の微小区間 [ z ′ , z ′ + d z ′ ] {\displaystyle [z',\ z'+dz']} の電流が点Pに作る磁束密度は外積の性質より I → {\displaystyle {\overrightarrow {I}}} と r → − r ′ → {\displaystyle {\overrightarrow {r}}-{\vec {r'}}} に垂直,すなわち
磁気力と磁場

と y {\displaystyle y} 成分のみで, | r → − r ′ → | = r 2 + z ′ 2 {\displaystyle |{\overrightarrow {r}}-{\vec {r'}}|={\sqrt {r^{2}+{z'}^{2}}}} であるから
磁気力と磁場

よって電流全体が作る磁束密度 B {\displaystyle B} は(2.4)より
磁気力と磁場

ここで, z ′ = r tan φ {\displaystyle z'=r\tan \phi } とすると
磁気力と磁場

であるから(置換積分)
磁気力と磁場

以上より直線電流が作る磁束密度は電流まわりに渦巻き状に分布し,電流から垂直距離 r {\displaystyle r} 離れた位置では
磁気力と磁場

磁束密度(磁場) B → {\displaystyle {\overrightarrow {B}}} が長さ l {\displaystyle l} の電流 I → {\displaystyle {\overrightarrow {I}}} に及ぼす力(電磁力,アンペール力) F → {\displaystyle {\overrightarrow {F}}} は
磁気力と磁場

と表され,磁束密度 B → {\displaystyle {\overrightarrow {B}}} と電流 I → {\displaystyle {\overrightarrow {I}}} のなす角を θ {\displaystyle \theta } として外積の性質より
磁気力と磁場

一般に荷電粒子が磁場を横切ると,磁場から力を受けることが知られている。電場 E → {\displaystyle {\overrightarrow {E}}} ,磁束密度 B → {\displaystyle {\overrightarrow {B}}} の中で,速度 v → {\displaystyle {\overrightarrow {v}}} ,電荷 q {\displaystyle q} の荷電粒子に働く力
磁気力と磁場

特に磁束密度 B → {\displaystyle {\overrightarrow {B}}} の中で速度 v → {\displaystyle {\overrightarrow {v}}} ,電荷 q {\displaystyle q} の荷電粒子に働く力
磁気力と磁場

をローレンツ力(英: Lorentz force)という。磁束密度 B → {\displaystyle {\overrightarrow {B}}} と速度 v → {\displaystyle {\overrightarrow {v}}} のなす角を θ {\displaystyle \theta } として外積の性質より