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TikTok的文化影响 文化影响
BookTok是一种集体讨论和推荐图书的视频现象，由用户共同创造。在BookTok上走红的书籍通常会迎来销量大幅增长。作家科琳·胡佛（Colleen Hoover）就是在BookTok上走红的典型例子，在2022年10月，她的六本书跻身《纽约时报》平装书小说畅销书排行榜前十名。根据图书销售追踪服务BookScan的分析师称，BookTok仍然是发现新作家的最重要平台之一。一些出版商已经开始向受欢迎的BookTok影响者支付费用，以推荐他们的书籍，以便利用这一现象。
BookTok在平台上的成功也催生了TikTok母公司字节跳动于2023年推出了自己的出版公司，名为“八音出版社”。
TikTok上的趋势导致了一些药物短缺的问题。丹麦制药公司诺和诺德（Novo Nordisk）生产了三种含有司美格鲁肽活性成分的药物。其中一种药物Wegovy已经被美国食品和药品管理局（FDA）批准用于治疗肥胖症。另外两种药物，Ozempic和Rybelsus，仅被批准用于治疗糖尿病。2022年，美国出现了Ozempic药物短缺的情况，因为在平台上，人们开始趋向于非标准使用这种药物以达到减肥的效果。澳大利亚治疗产品管理局报告称，Ozempic在TikTok上的流行导致了全球该药物的短缺。该机构建议医生不要给新患者开出这种药物的处方，并尽可能为现有患者开出替代药物的处方。截至2023年3月，使用标签#Ozempic的TikTok视频已经累计了6.9亿次观看。
TikTok的流行已经促使其他网络服务纷纷采取类似的功能，以与其竞争。Instagram在2020年推出了名为Instagram Reels的短视频功能，允许用户发布短小的垂直视频。YouTube紧随其后，于2021年推出了YouTube Shorts。2022年，Facebook在其应用程序中推出了一个视频选项卡，向用户展示个性化的视频内容。同年，Twitter宣布也将推出短视频功能，而亚马逊则在其移动应用程序中添加了一个滚动的产品图片和视频展示功能。到了2023年，Spotify将其首页重新设计成了与TikTok类似的滚动界面，而Reddit也在其移动应用程序中添加了一个独立的视频内容流。
TikTok的文化影响 经济影响
根据牛津经济学研究院（Oxford Economics）在2023年进行的一项研究，英国的中小企业通过在TikTok上发布广告来推广业务，在2022年因其在TikTok上的活动而为英国国内生产总值增加了16亿英镑。
根据Adweek和Morning Consult在2021年进行的一项研究，发现49%的TikTok用户在看到平台上讨论或推广的商品或服务后购买了它们。
而在2023年，欧洲商业与管理研究期刊发表的一项研究表明，TikTok用户更倾向于信任在视频质量高的TikTok视频中展示的产品，而不是那些更实用或价格更低的产品。
杨朴 (元朝)
杨朴（？—1354年），字文素，元朝官员，河南人。
杨朴早年以文学得推选为吏，官至滁州全椒县尹。滁州靠近庐江，红巾军攻陷庐江，滁州震动。行省参政也先在滁州总兵，不理军事，只是纵情饮酒，到了晚上，城门不锁，红巾军入城纵火，也先正在张烛挥杯，急忙逾城出走。杨朴知道必死，于是尽杀其妻女，穿朝服坐堂上。红巾军迫降他，杨朴指着妻女说：“我已戕杀亲属，想要死于官守！”连声唾骂。红巾军把他捆起来，倒悬树上，割其肉至尽，他大骂不绝。《元史·忠义传》称攻克滁州的是盗、贼、寇，但根据《明史·太祖本纪》攻克滁州的正是朱元璋。
向形
理论物理中，向形（orientifold）是对轨形的推广，1987年由Augusto Sagnotti提出。其新颖之处在于，弦论中轨形群的非平凡元素包括弦方向的反转；因此，向形化会产生无向弦，即没有携带“箭头”的弦，其两个相反方向是等价的。第一型弦理论是最简单的例子，可通过向形化IIB型弦得到。
用数学术语来说，给定光滑流形，两自由作用离散群与世界面宇称算子（使得），向形便可表为商空间。若空，则商空间是轨形；若非空，则是向形。
向形 在弦论的应用
弦论中，是通过卷起额外维度得到的紧空间，具体说是6维卡拉比-丘流形。最简单的可行紧空间是由修改环面形成的空间。
6维空间采用卡拉比-丘形式，是为了使弦论的超对称部分破缺，以使其更符合现象。第二类弦论有32个实超荷，在6维环面上紧化后，都不会破缺。在更一般的卡拉比-丘6维流形上紧化，则会有3/4的超对称破缺，产生具有8个超荷（N=2）的4维理论。要进一步分解为现象上唯一可行的非平凡超对称（N=1），必须将一半的超对称生成子投影出来，这可通过向形投影来实现。
除了用卡拉比-丘以突破N=2之外，还有更简单的方法：用由环面生成的轨形。这时，研究与空间相关的对称群更简单，因为空间的定义就给出了对称群。
轨形群仅限于能在环面格上起晶体学作用的群，即保格。可由对合生成，注意不要与表示弦长度方向上位置的参数相混淆。对合以不同形式作用于全纯3形式（同样，不要与上面的宇称算子混淆），取决于所用的弦公式。
向形 在弦论的应用
向形作用还原到弦向的改变的轨迹，称作向形面。对合不影响时空宏观维度，于是向形可有维度至少为3的O平面。在时，所有空间维度都可能保持不变，O9面也可能存在。I型弦论中的向形面就是时空填充O9面。
更一般地说，可考虑向形Op面，维度p的计算与Dp膜类似。O面与D膜可在相同结构中使用，并通常具有彼此相反的张力。
但与D膜不同的是，O面不是动态的。它们完全由对合作用定义，而非像D膜由弦边界条件定义。计算蝌蚪约束时，要同时考虑O面和D膜。
对合也作用于复结构(1,1)形式J
这样，空间参数化的模 数就减少了。由于是对合，所以特征值。(1,1)形式基，维数（由向形上同调的霍奇菱形定义）写作：每个基形式在下都有确定的符号。由于模由定义，J在下则要如上进行变换，因此只有在下与宇称正确的2形式基元素相配的模才能存活。于是，会产生上同调的分裂：，一般来说描述向形用的模数也少于描述构建向形的轨形所用的模数。要注意的是，虽然向形投影出了一半的超对称生成子，但投影出的模数则因空间而异。有时，即所有(1-1)形式在向形投影下都有相同的宇称。这样，不同超对称内容进入模行为的方式是通过模经历的通量相关标量势，N=1情形异于N=2。
向形 参考文献
Erratum: C. Angelantonj & A. Sagnotti.  (PDF). Physics Reports. 2003, 376 (6): 407  [2023-12-16]. Bibcode:2003PhR...376..407A. doi:10.1016/S0370-1573(03)00006-1. （原始内容存档 (PDF)于2022-06-16）.
凱斯維爾 (密歇根州)
凱斯維爾（英語：）是一個位於美國密歇根州休倫縣的城市。
凱斯維爾 (密歇根州) 人口
根據2020年美國人口普查的數據，凱斯維爾的面積為2.97平方千米，當中陸地面積為2.90平方千米，而水域面積為0.07平方千米。當地共有人口652人，而人口密度為每平方千米220人。
凱斯維爾鎮區 (密歇根州)
凱斯維爾鎮區（英語：）是位於美國密歇根州休倫縣的一個行政鎮區。
凱斯維爾鎮區 (密歇根州) 地方資料
凱斯維爾鎮區的面積為36.80平方千米，當中陸地面積為36.10平方千米，而水域面積為0.70平方千米。根據2020年美國人口普查的數據，當地共有人口1674人，而人口密度為每平方千米45.49人。
2023–24年歐霸盃淘汰賽
2023–24年歐霸盃淘汰賽在2024年2月15日展開淘汰圈附加賽賽事，並於5月22日在愛爾蘭都柏林英傑華球場舉行決賽，以決出2023–24年歐霸盃冠軍。 一共有 24 支球隊在淘汰賽階段參與角逐。
所有時間均為歐洲中部時間 (CET) 或歐洲中部夏令時間 (CEST)。假如與當地時間不同，會額外顯示於括號內。
2023–24年歐霸盃淘汰賽 晉級球隊
淘汰賽有 24 支球隊參與，他們分別是從分組賽晉級的八個小組首名和次名球隊，與及從歐洲冠軍聯賽分組賽轉戰的八個小組第三位球隊。
2023–24年歐霸盃淘汰賽 賽程
本屆淘汰賽賽程如下（所有抽籤儀式於瑞士尼翁的歐洲足協總部舉行）。
2023–24年歐霸盃淘汰賽 淘汰圈附加賽
淘汰圈附加賽抽籤儀式在2023年12月18日，歐洲中部時間 (CET) 13:00 舉行。
首回合賽事在2024年2月15日進行，次回合在2月22日進行。
2023–24年歐霸盃淘汰賽 十六強
十六強抽籤儀式在2024年2月23日，歐洲中部時間 (CET) 12:00 舉行。
首回合賽事在2024年3月7日進行，次回合在3月14日進行。
2023–24年歐霸盃淘汰賽 半準決賽
半準決賽抽籤儀式在2024年3月15日，歐洲中部時間 (CET) 13:00 舉行。 首回合賽事在2024年4月11日進行，次回合在4月18日進行。
首回合賽事在2024年4月11日進行，次回合在4月18日進行。
2023–24年歐霸盃淘汰賽 準決賽
準決賽抽籤儀式在2024年3月15日，歐洲中部時間 (CET) 13:00 於半準決賽抽籤後舉行。 首回合賽事在2024年5月2日進行，次回合在5月9日進行。
首回合賽事在2024年5月2日進行，次回合在5月9日進行。
2023–24年歐霸盃淘汰賽 決賽
決賽在2024年5月22日於都柏林的英傑華球場舉行。在2024年3月15日舉行的抽籤儀式中，當完成半準決賽和準決賽抽籤後，會再進行抽籤，以定出決賽行政上「主場」的一方。
2024年航天活動列表
2024年，人类连续第四年创造了新的航天世界纪录，包括轨道发射总次数（261次）和成功次数（253次），也是连续第二年保持200次以上发射记录。在这一年，火神半人马座、引力一号、长征十二号、阿丽亚娜6号（部分成功）等火箭完成首飞。SpaceX的星舰完成了更多发展性发射，并且在第五次轨道试飞任务中首次着陆。此外，德尔塔系列火箭的最后一次发射于4月进行——确切地说是一枚德尔塔-4重型运载火箭。5月，中国国家航天局发射了嫦娥六号，成功从月球背面完成首次采样返回。9月，北极星黎明任务在椭圆轨道上使用龙飞船进行了首次商业太空行走。
其他国家级科学太空任务包括美国宇航局的欧罗巴快船探测器和欧空局的赫拉探测器，二者均于10月发射。美国宇航局在火星上的机智号直升机于1月停止运行，原因是其第72次飞行后旋翼叶片出现损坏。今年人类还进行了多次登月尝试。日本宇宙航空研究開發機構的SLIM和直觉机器公司的IM-1均成功在月球表面软着陆，前者使日本成为第五个成功在月球表面软着陆的国家，但两架探测器也在下降的最后时刻倾覆，两次任务都在不久后结束。
2024年航天活動列表
两个载人空间站——国际空间站和天宫空间站，在2024年继续运行。在载人任务方面，国际空间站曾被远征队70、71和72造访，而天宫则被神舟十八号和十九号造访。国际空间站还接待了公理3号任务的四名私人宇航员乘组，其中包括成为首位土耳其宇航员的Alper Gezeravcı。
2024年，还有其他几个值得注意的国家第一。第一位白俄罗斯公民进入太空——宇航员Maryna Vasileuskaya乘坐联盟MS-25发射升空（如果不算彼得·克利穆克、弗拉基米尔·科瓦廖诺克和奥列格·诺维茨基，他们进入太空时是苏联或俄罗斯、白俄罗斯裔公民）。此外，英国公民Nicolina Elrick成为第一位进入太空的新加坡裔，当时蓝色起源NS-26任务于8月29日飞越了卡门线。
2024年航天活動列表 概览
2024年首飞的运载火箭有美国联合发射联盟的火神运载火箭、中国东方空间的引力一号、日本太空一号的KAIROS（失败）、中国中国航天科技集团的长征六号丙、欧洲欧空局的阿丽亚娜6号（部分成功）和中国航天科技集团的长征十二号。
spaceX的星舰在本年度进行了第三次、第四次、第五次和第六次亚轨道飞行试验任务，取得了包括超重助推器回收成功在内的重大进展。
2月4日，俄罗斯宇航员奥列格·科诺年科打破了在太空停留时间最长的世界纪录，超过了退休宇航员根纳季·帕达尔卡保持的878天11小时29分48秒。科诺年科于9月23日返回后，新纪录为1110天14小时57分钟。
6月5日，波音公司的星际客机飞船进行了载人试飞。蘇妮塔·威廉斯成为首位驾驶轨道级飞船进行首航的女性（对于亚轨道级飞船而言，类似的壮举由沃利·冯克在蓝色起源新雪帕德火箭的藍色起源NS-16任务中完成）。
9月11日，在联盟MS-26发射入轨后，创纪录地同时有19位人类进入地球轨道。除了MS-26的乘组人员外，这还包括北极星黎明、波音载人飞行测试、SpaceX載人8號、联盟MS-25和神舟十八号任务的乘组人员。
2024年航天活動列表 概览
12月17日，中国航天员蔡旭哲、宋令东在天宫空间站机械臂和地面科研人员协助下，完成了人类历史上最长的太空行走，行走时间为9小时6分钟，期间他们完成了安装空间碎片防护装置、检查、外部设备设施维护等任务。
游隼号月球着陆器于1月8日成功发射，但发射后检测到推进剂泄漏，导致无法进行任何登月尝试。最终，游隼号从未离开运载火箭送入的（高椭圆）地球轨道，任务在十天后（绕行一圈后）于1月18日结束，当时游隼号（在任务团队的控制下）再入地球大气层并被摧毁。
智能月球探测器（SLIM）实现了日本航天器首次月球软着陆。它于2024年1月19日15:20（UTC）着陆，使日本成为第五个在月球上软着陆的国家。虽然它成功着陆，但它在月昼开始时以侧身姿态着陆，导致太阳能电池板朝西，背对太阳，未能产生足够的电力。着陆器依靠内部电池供电，但在此月昼电池已完全耗尽。
2024年航天活動列表 概览
尽管着陆器上的太阳能电池阵列存在问题，在最终着陆前悬停期间部署的两辆LEV月球车（1号和2号）仍按预期工作，LEV-1可以独立与地面站通信。LEV-1在月球表面进行了七次跳跃，耗时107分钟。LEV-2拍摄的图像显示着陆姿态错误，下降过程中发动机喷嘴丢失，甚至着陆器的地球天线可能持续受损，因为它没有指向地球。尽管姿态错误和与着陆器失去通信，在确认其主要目标——在预定着陆点100米以内着陆——完成后，任务仍算完全成功。
1月29日，智能月球探测器在关闭一周后恢复运行。JAXA表示，它与探测器重新建立了联系，光照条件的变化使其能够在捕捉到阳光后，让太阳能电池再次工作。此后，探测器进入睡眠模式，准备迎接即将到来的严酷月夜。尽管 智能月球探测器预计只能运行一个月昼，即14个地球日，而且其机载电子设备并非设计用于承受月夜−120°C的温度，但它还是成功度过了3个月夜，分别于2月25日、3月27日和4月24日唤醒，并发回了更多数据和图像。此前只有勘测者计划中的部分着陆器能够在没有放射性同位素加热器的情况下度过月夜。
2024年航天活動列表 概览
直觉机器Nova-C月球着陆器IM-1奥德修斯号于2月15日通过猎鹰9号运载火箭以直接插入轨道向月球发射，随后于2月22日降落在月球南极地区，成为首个成功着陆的私人着陆器，也是首个使用低温推进剂着陆的着陆器。虽然着陆成功，但着陆器的一条腿在着陆时断裂，由于在斜坡上着陆，着陆器向另一侧倾斜了18°，但着陆器幸存下来，有效载荷正常运行。
着陆前，在距离月球表面约30米处，奥德修斯号计划弹出配备名为EagleCam摄像头的立方卫星，该卫星应当以大约10米/秒（22英里/小时）的撞击速度降落在着陆器附近的月球表面上。然而，由于软件补丁引起的复杂情况，实际着陆时没能弹出EagleCam。它后来于2月28日弹出，带回了所有类型的数据，除了其任务主要目标——奥德修斯号着陆后的图像。
着陆器还配备了月球图书馆，其中包含英文维基百科、艺术作品、互联网档案馆精选、古腾堡计划的部分内容等。预计图书馆的内容将在月球上以可读状态保存数十亿年。
2024年航天活動列表 概览
3月13日，中国尝试将地月空间三星星座中的两颗卫星“DRO-A”和“DRO-B”发射至绕月远距离逆行轨道，但远征一号S上面级工作异常，卫星未能直接进入预定轨道，而是滞留在高度椭圆的低地球轨道上。7月15日，经卫星团队努力，两颗卫星成功到达预定轨道。8月30日，两颗卫星与“DRO-L”卫星成功构建K频段微波星间测量通信链路，完成世界上首个地月空间三星星座建设。
3月20日，中国将鹊桥二号中继卫星发射至月球轨道，同时发射的还有两颗微型卫星“天都一号”和“天都二号”。鹊桥二号将为嫦娥六号（月球背面）、嫦娥七号和嫦娥八号（月球南极地区）航天器提供通信中继服务。天都一号和天都二号将测试未来月球导航和定位星座的技术。所有三颗探测器均于2024年3月24日成功进入月球轨道（两颗探测器于2024年4月3日在月球轨道上解锁分离）。
2024年航天活動列表 概览
中国于5月3日发射嫦娥六号，从月球背面的阿波罗盆地首次采样返回。这是中国第二次月球样品返回任务，第一次是四年前嫦娥五号从月球正面返回。嫦娥六号携带了几个国际有效载荷以及一个事前未公布的中国微型月球车“金蟾”，对月球表面进行红外光谱分析，并对嫦娥六号着陆器在月球表面进行成像。着陆器-上升器-月球车组合体在6月1日22:23（UTC）着陆前与轨道器-返回器组合体分离。它于2024年6月1日降落在月球表面。上升器于6月3日23:38（UTC）携带着陆器采集的样本返回月球轨道，并与在月球轨道上等候的轨道器-返回器组合体完成交会对接。样品容器被转移到返回器上，返回器于6月25日着陆在内蒙古四子王旗着陆场，顺利完成中国的月球背面样品返回任务。巴基斯坦随嫦娥六号发射了一颗名为ICUBE-Q的月球轨道器。着陆器还放置了一面由玄武岩制成的小型中国国旗，玄武岩是一种在月球表面大量存在的物质，此举意在展现原位资源利用的精神。嫦娥六号轨道器将样本送回地球后，于9月9日成功被日地L2拉格朗日点捕获。
11月，用于阿耳忒弥斯2号任务的SLS火箭的固体火箭助推器各部件开始堆叠作业。12月5日，NASA更新了阿耳忒弥斯计划任务时间表，阿耳忒弥斯2号从2025 年9月推迟到2026年4月，阿耳忒弥斯3号从2026年9月推迟到2027年中期。延迟主要归因于猎户座飞船的隔热罩问题。
哈伯比奇 (密歇根州)
哈伯比奇（英語：）是一個位於美國密歇根州休倫縣的城市。
哈伯比奇 (密歇根州) 人口
根據2020年美國人口普查的數據，哈伯比奇的面積為5.33平方千米，當中陸地面積為4.46平方千米，而水域面積為0.87平方千米。當地共有人口1604人，而人口密度為每平方千米301人。
埃爾克頓 (密歇根州)
埃爾克頓（英語：）是位於美國密歇根州休倫縣奧利弗鎮區的一個村。
埃爾克頓 (密歇根州) 人口
根據2020年美國人口普查的數據，埃爾克頓的面積為2.59平方千米，當中陸地面積為2.59平方千米，而水域面積為0.00平方千米。當地共有人口796人，而人口密度為每平方千米307人。
金迪 (密歇根州)
金迪（英語：）是位於美國密歇根州休倫縣德懷特鎮區、林肯鎮區及米德鎮區的一個村。
金迪 (密歇根州) 人口
根據2020年美國人口普查的數據，金迪的面積為3.09平方千米，當中陸地面積為3.05平方千米，而水域面積為0.04平方千米。當地共有人口421人，而人口密度為每平方千米136人。
小佐野賢治
小佐野贤治（日語：，1917年2月15日—1986年10月27日），日本的商人，国际兴业株式会社的创始人，1976年曝光的洛克希德事件参与其中。
乾真大
真大（日语：／，1988年12月8日—）是日本前職業棒球選手與教練，出生於日本兵庫縣加古川市。擅長滑球、曲球和伸卡球，曾效力於日本職棒的北海道火腿鬥士與讀賣巨人，目前是東洋大學硬式棒球部教練。
乾真大 生平
乾真大在小學三年級時開始打壘球和軟式棒球，並在中學時期加入了軟式棒球部。
因憧憬越南籍投手阮陳福安，高中進入東洋大學附屬姫路高校就讀，並加入硬式棒球部，從高中二年級秋季開始成為主力球員，三年級參加第88屆全國高等學校棒球錦標賽。
大學進入東洋大學，從一年級開始被選入替補成員，並在二年級在東都大學聯盟取得了四勝，帶領球隊連續三季取得冠軍，並獲得最優秀投手獎和最佳九人。在東都大學聯盟時期共出場46次，取得10勝7敗，獲得179次三振，防禦率為2.80。
大學時期亦被選為第四屆世界大學棒球錦標賽的日本代表選手，並在四年級時再次被選為第五屆的日本代表。也獲邀參加U-26日本職棒選拔對大學日本代表的比賽，並投出一局無失分兩次三振的好成績。
2010年10月28日的日本職棒選秀會上，被北海道日本火腿鬥士以第三輪指名選中，並在同年11月20日以6500萬日元的簽約金和年薪900萬日元（估計）加入。
乾真大 生平
2011年，4月下旬登錄上了一軍，但沒有出場就被下放至二軍，直到賽季末才再次被登錄，主要作為敗戰處理的中繼投手。共出場5場比賽，雖然防禦率不佳，但在8局的投球中奪取了9個三振。
2012年開始，時常在一軍和二軍之間往返。直到2016年4月11日，與大累進進行了交換交易，轉籍到讀賣巨人，背號換成大累進原本穿的60號。
2016年加入讀賣巨人之後，僅在一軍中投出少數幾場比賽。2017年10月4日，球隊發出對乾真大的戰力外通告。
2017年12月19日，當時在棒球挑戰聯盟的富山GRN雷鳥隊，宣布乾真大加入。
2018年9月29日，和隊友古村徹一起參加橫濱DeNA海灣之星的入團測試，也參加當年12球團合辦的聯合試驗。儘管乾真大希望能夠重返日本職棒，但最後沒有收到任何邀請。
2019年，他接受了總教練二岡智宏的要求，兼任投手教練。10月22日，宣布隔年加入同聯盟下的神奈川未來之夢隊。
乾真大 生平
2020年加入神奈川未來之夢隊，乾真大同時兼任投手教練。總共出場14場比賽，成績4勝2敗、防禦率3.18，72個三振，獲得了東區的最多三振的頭銜。
2022年8月23日，球團宣布乾真大將於本賽季退休。並於8月30日對上茨城宇宙行星隊的比賽後進行退休儀式。在賽季結束後的10月29日也宣布辭去教練的身份。
2022年8月30日的引退賽中擔任先發，共投了7.2局，奪取了10個三振，失掉了2分（自責分1），獲得勝投。在賽後的儀式上，他向讓他繼續打球的獨立聯盟表示了感謝，並說道「非常感謝，選手生涯告一段落了，但沒有留下任何遺憾」，並表示會繼續投球相關的研究。
2022年12月1日，回到母校東洋大學擔任硬式棒球部的教練。
乾真大 軼事
因乾真大漢字姓名的中文唸法諧音對台灣人有所共鳴，2014年開始就常見於台灣的網路社群當中，尤其是當地發生地震時，就會有民眾在PTT等論壇上相繼發文留言，表示地震體感較強。通常會附上當時乾真大在北海道火腿鬥士的介紹圖，這種現象已經成為台灣特有的網路迷因。
該「乾」字的日語讀音「」也可轉有對應漢字「戌亥」，以《周易》「乾卦」在文王卦位於西北位作意義，因此「乾」字在中文對應讀音為「」。
歐文代爾 (密歇根州)
歐文代爾（英語：）是位於美國密歇根州休倫縣布魯克菲爾德鎮區的一個村。
歐文代爾 (密歇根州) 人口
根據2020年美國人口普查的數據，歐文代爾的面積為1.93平方千米，當中陸地面積為1.93平方千米，而水域面積為0.00平方千米。當地共有人口275人，而人口密度為每平方千米142人。
皮金 (密歇根州)
皮金（英語：）是位於美國密歇根州休倫縣溫莎鎮區的一個村。
皮金 (密歇根州) 人口
根據2020年美國人口普查的數據，皮金的面積為2.06平方千米，當中陸地面積為2.06平方千米，而水域面積為0.00平方千米。當地共有人口1222人，而人口密度為每平方千米593人。
奧斯汀港 (密歇根州)
奧斯汀港（英語：）是位於美國密歇根州休倫縣奧斯汀港鎮區的一個村。
奧斯汀港 (密歇根州) 人口
根據2020年美國人口普查的數據，奧斯汀港的面積為2.60平方千米，當中陸地面積為2.56平方千米，而水域面積為0.04平方千米。當地共有人口622人，而人口密度為每平方千米239人。
奧斯汀港鎮區 (密歇根州)
奧斯汀港鎮區（英語：）是位於美國密歇根州休倫縣的一個行政鎮區。
奧斯汀港鎮區 (密歇根州) 地方資料
奧斯汀港鎮區的面積為43.20平方千米，當中陸地面積為42.50平方千米，而水域面積為0.70平方千米。根據2020年美國人口普查的數據，當地共有人口1384人，而人口密度為每平方千米32.04人。
霍普港 (密歇根州)
霍普港（英語：）是位於美國密歇根州休倫縣魯比肯鎮區的一個村。
霍普港 (密歇根州) 人口
根據2020年美國人口普查的數據，霍普港的面積為2.62平方千米，當中陸地面積為2.62平方千米，而水域面積為0.00平方千米。當地共有人口293人，而人口密度為每平方千米111人。
克拉克·葛利菲斯
克拉克·卡爾文·葛利菲斯（英語：，1869年11月20日—1955年10月27日），綽號「老狐狸」，為前美國職棒大聯盟的投手、總教練與球隊老闆，生涯曾效力於布朗(今紅雀)、波士頓紅人、小馬/孤兒(今小熊)、白襪、高地人(今洋基)、紅人與參議員(今雙城)等隊。
1907年，葛利菲斯第一次卸下球員身分，並於隔年擔任高地人總教練。1909年，他又以球員兼總教練身分加入紅人。1911年，他第二次退休，不過隔年又以球員兼總教練的身分加盟雙城。1914年球季結束後，葛利菲斯第三次退休，並執教到1920年球季結束為止。
1920年起，葛利菲斯成為參議員的老闆，並當到1955年去世為止。1946年，他成為入選美國棒球名人堂。
克拉克·葛利菲斯 生平
1891年，葛利菲斯在美國協會拿下14勝，並在1893年加盟芝加哥小馬。大聯盟在這年將投手丘與本壘距離調整為60英尺，這也導致打者數據上修，投手數據下修。
在葛利菲斯加入小馬之前，小馬隊的王牌Bill Hutchinson在前一年投了超過600局，這也讓葛利菲斯開始構想出新的投球方式，想讓自己的職業生涯可以延續更久。後來葛利菲斯修正了曲球的投法，讓他的投球變得比較不費力。
從1894年起，葛利菲斯連續6年都能穩定拿下超過20勝。1898年，他的單季防禦率更是只有1.88。
在得知好友Ban Johnson打算籌組美國聯盟後，葛利菲斯便決定成為第一批跳槽到美聯的國聯球員。1901年，葛利菲斯成功說服多達39名球員跟美聯簽約，而他本人也成功加入白長襪，並擔任球員兼總教練。他在白長襪首年就拿下20勝，並帶隊拿下83勝53敗，成為聯盟冠軍。
克拉克·葛利菲斯 生平
在Johnson的建議下，葛利菲斯在1903年離開白長襪，並加盟高地人。1907年，仍以球員兼總教練身分征戰的葛利菲斯因不堪勞累而導致賽季提前關機，這也讓他從1908年起主要都以總教練身分上場，偶爾客串擔任選手。1908年，高地人開季表現優異，但葛利菲斯卻在季中將陣中強打Jimmy Williams交易到布朗，換取天花板不高的新秀，使他遭受不少批評。
此後葛利菲斯在紅人和參議員執教，並偶爾會以球員身分上場出賽。
1920年起，葛利菲斯開始擔任參議員的老闆。1924年，他大膽啟用當時年僅27歲的Bucky Harris擔任球員兼總教練，1933年，他再度讓當時一樣只有27歲的喬·克羅寧擔任總教練。
儘管他相當信任年輕球員，但葛利菲斯並未在農場系統上積極培育新秀。當時參議員隊甚至只有3支小聯盟球隊，這也是為何參議員隊在二戰之後就毫無競爭力的原因。
克拉克·葛利菲斯 生平
後來球隊的第二大股東George Richardson去世，其股份被老虎和紅雀的球探John Jachym買下。Jachym曾建議葛利菲斯買下水牛城野牛，來讓參議員的小聯盟球隊變得更多，但葛利菲斯卻無視了Jachym的建議。
之後Jachym將自己的股份賣給了葛利菲斯的好友H. Gabriel Murphy，這也讓葛利菲斯的地位更加穩固。最後葛利菲斯在1955年讓自己的姪子Calvin接任成為新任球隊老闆。
1955年10月，葛利菲斯因為胃消化道出血引發的神經炎而住院治療。儘管他的狀況有一度好轉，不過他還是在不久後去世，享壽85歲。
克拉克·葛利菲斯 獲獎與榮譽
名人堂票選
1939年，運動作家Bob Considine曾表示對於葛利菲斯未入選名人堂一事深表遺憾。他在1937年僅獲得2%選票，接下來的得票數分別只有3.8%、7.3%。1942年，葛利菲斯在最後一年票選僅獲得30.5%的選票。
1946年，葛利菲斯透過資深選手委員會推薦入選名人堂。不過葛利菲斯因為年事已高，不克出席名人堂入選典禮。
克拉克·葛利菲斯 評價
入選名人堂的前聯盟主席Will Harridge當時曾表示葛利菲斯是棒球界的重要人物之一。葛利菲斯雖然一生膝下無子，但是他領養了不少親戚。他的姪子Calvin就是被葛利菲斯領養的其中一個孩子，他也在之後接手了球隊老闆的職務，並一直當到1984年為止。葛利菲斯的另一個外甥Sherry Robertson則是一名大聯盟選手，他在1940年代到1950年代初效力於費城運動家。
电阻率与电导率
电阻率（英語：），也称为体积电阻率或比电阻，是材料的特性，用于测量其电阻或抵抗电流的能力。 低電阻率表示材料容易通過電流。 電阻率通常用希腊字母ρ表示。电阻率的SI单位是欧姆·米（Ω· m）。例如，如果7000100000000000000♠1 m3實心立方體材料在兩個相對面上具有片狀觸點，這些觸點之間的电阻为7000100000000000000♠1 Ω，则材料的电阻率为7000100000000000000♠1 Ω·m。
电导率（英語：），或比电导，是電阻率的倒數，代表材料傳導電流的能力。 通常用希臘字母σ表示（西格玛），但特别在电气工程中，有時會用到字母κ（kappa ）和γ（gamma）。電導率的SI單位是西门子每米（S/m）。 電阻率和電導率是材料的内含性质。电阻和电导是相对应的外延属性，它們表現特定物體對電流相反的反應。
电阻率与电导率 定义
在理想情况下，被测材料的横截面和物理成分在整个样品中都是均匀的，电场和电流密度在各处都是平行且恒定的。事实上，许多电阻器和导体都具有均匀的横截面和均匀的电流，并且由单一材料制成，是很好的模型。(在这种情况下，导体的电阻与其长度成正比，与其横截面积成反比，其中电阻率ρ是比例常数。写為： 其中
电阻率可以使用SI单位欧姆·米（Ω·m）來表示，即歐姆乘以平方米（對橫截面積），然後除以米（對長度）。
“电阻”和“电阻率”都描述了使电流流过材料的困难程度，但电阻率与电阻不同，是一种固有属性，不依賴材料的幾何屬性。 這表示所有純銅（Cu）線（其晶體結構等未受到扭曲），無論其形狀和尺寸如何，都具有相同的電阻率，但又長又細的銅線比粗而短的銅線具有更 大的電阻。 每種材料都有其自身的電阻率特性。
在液压类比中，使電流通過高電阻率材料就像將水推過裝滿沙子的管道一樣。 讓電流通過低電阻率材料就像將水推過空管一樣。 如果管道尺寸和形狀相同，則充滿沙子的管道具有更高的流動阻力。 然而，阻力不僅取決於沙子的存在與否。 它還取決於管道的長度和寬度，短或寬的管道比窄或長的管道具有更低的阻力。
电阻率与电导率 定义
將上式轉置即可得到普耶定律（以克劳德·普耶命名）：給定元件的電阻與長度成正比，但與橫截面積成反比。 例如，如果A = 7000100000000000000♠1 m2,  = 7000100000000000000♠1 米（形成一個在相對面上具有完美導電觸點的立方體），則該元件的電阻（以歐姆為單位）在數值上等於其構成材料的電阻率（以Ω·m為單位）。
电导率σ是電阻率的倒數：電導率的SI單位為西门子每米（S/m）。
對於非理想狀況，例如更複雜的幾何形狀，或當電流和電場在材料的不同部分變化時，有必要使用更通用的表達式，其中特定點的電阻率定義為电场到它在该点产生的电流密度：其中：
和位于导体内部。
電導率是電阻率的倒數：例如，橡膠是一種ρ大、σ小的材料，即使橡膠中存在非常大的電場，也幾乎沒有電流流過。 另一方面，銅是一種ρ小、σ大的材料，即使是很小的電場也會吸引大量電流通過。
电阻率与电导率 定义
如下所示，当材料中的电场和电流密度恒定时，该表达可简化。
当材料的电阻率具有方向性成分时，必须使用电阻率的最一般定义。它以欧姆定律的张量-矢量形式为起点，将材料内部的电场与电流流联系起来。这个等式是完全通用的，这意味着它适用于所有情况，包括上述情况。不过，这个定义最为复杂，因此只直接用于各向异性的情况，在这种情况下无法应用更简单的定义。如果材料不是各向异性的，则可以忽略张量矢量定义，而使用更简单的表达式。
各向异性是指材料在不同方向上有不同的性質。 例如，石墨晶體在微觀上由一堆薄片組成，電流很容易流過每個薄片，但從一個薄片流向相鄰的薄片就不容易了。在這種情況下，電流的流動方向與電場的方向不完全相同。 因此，適當的方程式被推廣到三維張量形式：其中電導率σ和电阻率ρ是2階张量，電場E和电流密度J是向量。 這些張量可以用3×3矩陣、帶有 3×1矩陣的向量表示，並且在這些方程式的右邊使用矩阵乘法。 以矩陣形式，電阻率關係由下式給出：其中
电阻率与电导率 定义
或者在任一情況下，每個電場分量的結果表達式為：
由於座標系的選擇是自由的，通常的約定是透過選擇與目前方向平行的 x軸來簡化表達式，因此Jy = Jz = 0 ，得到：电导率的定义形式类似：或者得到对比两式，和互为逆矩阵。 然而，在最一般的情況下，各個矩陣元素不一定是彼此的倒數；例如， σxx不一定等于1/ρxx 。這可以從是非零的霍尔效应中看出，由于绕z軸的旋轉不變性，和，因此電阻率和電導率之間的關係簡化為：如果电场与施加的电流平行，和为零。当它们为零、或一个数时，足以描述电阻率。然后简单地写成 ，这简化为更简单的表达式。
电阻率与电导率 导电率的原因
根据基本量子力学，原子或晶體中的電子只能具有一定的精確能階；這些水平之間的能量是不可能的。 當大量這樣的允許能階具有緊密間隔的能量值時——即具有僅微小差異的能量——這些接近的能階組合被稱為「能帶」。 材料中可能存在許多這樣的能帶，取決於組成原子的原子序數及其在晶體內的分佈。
材料的電子試圖透過進入低能態來最小化材料中的總能量；然而，泡利不相容原理意味著每種這樣的狀態只能存在一個。 因此電子從底部開始「填充」能帶結構。 電子所填充的特徵能階稱為费米能级。 費米能階相對於能帶結構的位置對於電傳導非常重要：只有能階接近或高於费米能级的電子才能在更廣泛的材料結構內自由移動，因為電子可以輕鬆地在部分佔據的電子之間跳躍。 相較之下，低能態始終完全充滿電子數量的固定限制，而高能態始終沒有電子。
電流由電子流組成。 在金屬中，有許多電子能階接近費米能階，因此有許多電子可移動。 這就是金屬具有高電子導電性的原因。
电阻率与电导率 导电率的原因
能帶理論的一個重要部分是可能存在能量禁帶：不包含能階的能量區間。 在絕緣體和半導體中，電子的數量剛好可以填滿一定整數個低能帶，剛好達到邊界。 在這種情況下，費米能階落在帶隙內。 由於費米能階附近沒有可用的態，且電子不能自由移動，因此電子電導率非常低。
金属由原子晶格組成，每個原子都有一個電子外殼，電子可以自由地從其母原子中解離並穿過晶格。 這也叫正離子晶格。這種可離解電子的「海洋」使金屬能夠傳導電流。 當在金屬上施加電位差（电压）時，產生的電場導致電子向正極漂移。 電子的實際漂移速度通常很小，約為每小時米的數量級。 然而，由於移動電子的數量龐大，即使很慢的漂移速度也會導致很大的电流密度。该机制类似牛顿摆中，球的動量傳遞，但電能沿著導線的快速傳播不是由於機械力，而是由導線引導的載能電磁場的傳播。
电阻率与电导率 导电率的原因
大多數金屬都具有電阻。 在更簡單的模型（非量子力學模型）中，這可以透過用波狀結構取代電子和晶格來解釋。 當電子波穿過晶格時，波会发生干涉，從而產生電阻。 晶格越規則，發生的干擾越少，因此阻力越小。 因此，阻力的大小主要由兩個因素所引起。 首先，它是由溫度以及晶格的振動量引起的。 較高的溫度會導致更大的振動，從而導致晶格不規則。 其次，金屬的純度也很重要，因為不同離子的混合物也是不規則的。純金屬熔化時電導率的小幅下降是由於長程晶序的損失。 短程有序仍然存在，並且離子位置之間的強相關性導致相鄰離子衍射的波之間的相干性。
电阻率与电导率 导电率的原因
金属中，费米能级位于导带，產生自由傳導電子。 然而，半导体中，费米能级的位置位于带隙内，大约在导带最小值（未填充电子能级的第一能带的底部）和价带最大值（充滿電子能階的導帶下方的帶頂）。这适用于本征（未掺杂）半导体，这意味着在绝对零温度下，不会有自由传导电子，并且电阻无穷大。然而，随着导带中电荷载流子密度（即在不引入進一步複雜性的情況下的電子密度）增加，電阻減小。 在外在（摻雜）半導體中，掺杂原子透過嚮導帶提供電子或在價帶中產生電洞來增加多數電荷載子濃度。 （「電洞」是缺少電子的位置；此類電洞的行為方式與電子類似。）對於這兩種類型的施主或受主原子，增加摻雜劑密度會降低電阻。 因此，高摻雜半導體表現出金屬性。 在非常高的溫度下，熱產生的載子的貢獻超過摻雜劑原子的貢獻，且電阻隨著溫度呈指數下降。
电阻率与电导率 导电率的原因
电解质中，導電不是透過帶狀電子或洞發生，而是透過完整的原子種類（离子）移動，每個原子都攜帶電荷。 離子溶液（電解質）的電阻率隨濃度變化很大－蒸餾水幾乎是絕緣體，而盐水是合理的電導體。离子液体中的傳導也由離子的運動控制，但這裡我們討論的是熔鹽而不是溶劑化離子。 生物膜中，電流由離子鹽攜帶。 細胞膜上的小孔稱為离子通道，對特定離子具有選擇性並決定膜電阻。
液体（例如水溶液）中离子的浓度取决于溶解物质的离解程度，用离解系数來表徵 ，是離子濃度和溶解物質的分子濃度的比率：比电导率（  ) 等于：其中是离子电荷的模数，和是带正电和负电离子的迁移率。
金屬導體的電阻率隨著溫度降低而逐漸降低。 在普通（即非超導）導體中，例如铜或银，這種下降受到雜質和其他缺陷的限制。 即使接近绝对零度，普通導體的真實樣本也會顯示出一定的電阻。 在超導體中，當材料冷卻到其臨界溫度以下時，電阻突然降至零。 在普通導體中，電流由電壓梯度驅動，而在超導體中，沒有電壓梯度，電流與超導序參數的相位梯度有關。结果在超导线环中流動的電流可以在沒有電源的情況下無限持續。
电阻率与电导率 导电率的原因
在第二类超导体的超導體中，包括所有已知的高温超导体，當電流與強磁場結合使用時，在低於標稱超導轉變太遠的溫度下會出現極低但非零的電阻率，這可能是由電流引起的。 這是由於電子超流體中磁渦流的運動，它消耗了電流攜帶的部分能量。 與非超導材料相比，這種效應產生的電阻很小，但在敏感實驗中必須考慮到這一點。 然而，當溫度降低到遠低於標稱超導轉變時，這些渦流可能會凍結，使材料的電阻真正為零。
等离子体是非常好的导体，电势起着重要的作用。
電位均勻存在於帶電粒子之間的空間中的，與如何測量它的問題無關，被稱為等離子體電位或空間電位。 如果將電極插入等離子體中，由於所謂的德拜鞘，其電位通常遠低於等離子體電位。 等離子體良好的導電性使其電場非常小。 這就產生了準中性的重要概念，即在大量等離子體中負電荷的密度大約等於正電荷的密度（ ne = ⟨Z⟩ > ni )，但在德拜长度範圍內可能存在電荷不平衡。 在形成雙層的特殊情況下，電荷分離可以延伸數十個德拜長度。
电势和电场的大小必须通过简单地求净电荷密度以外的方法来确定。一个常见的例子是假设电子满足玻尔兹曼关系：区分这种关系提供了一种根据密度计算电场的方法：（∇ 是向量梯度运算符；有关详细信息，请参阅nabla 符号和梯度。）
在天体物理等离子体中，电场屏蔽可防止电场直接影响大距离（即大于德拜长度）的等离子体。然而，帶電粒子的存在導致等離子體產生磁場並受到磁场影響。 這可能並且確實會導致極其複雜的行為，例如等離子體雙層的產生，這是一種將電荷分離到數十個德拜长度的物体。磁流体动力学學科研究等離子體與外部磁場和自生磁場相互作用的動力學。
等離子體通常被稱為繼固體、液體和氣體之後的第四种物质状态。与这些和其他低能物质状态不同，儘管等離子體與氣相密切相關，因為它也沒有確定的形式或體積，但它在許多方面有所不同，包括以下方面：
电阻率与电导率 各种材料的电阻率和电导率
半导体掺杂程度使電導率差異很大。某種程度上，摻雜更多會提高電導率。水、水溶液的電導率很大程度取決於其溶解盐的浓度以及在溶液中电离的其他化學物質。 水樣的電導率可用作樣品無鹽、無離子或無雜質程度的指標；水越純淨，電導率越低（電阻率越高）。 水中的電導率測量通常以比電導的形式報告。EC计通常用於測量溶液中的電導率。 粗略總結如下：
此表显示了各种材料在20 °C（68 °F；293 K）的电阻率 ( ρ )、电导率和温度系数 。
有效溫度係數隨材料的溫度和純度等級而變化。 20°C 值在其他溫度下使用時，只是一個近似值。 例如，銅的溫度越高，係數就越低，且值0.00427 通常指定為7002273149999999999♠0 °C 。
银的极低电阻率（高导电率）是金属的特性。乔治·伽莫夫在他的科普书One, Two, Three...Infinity中简洁地总结了金属与电子相互作用的本质：
电阻率与电导率 各种材料的电阻率和电导率
The metallic substances differ from all other materials by the fact that the outer shells of their atoms are bound rather loosely, and often let one of their electrons go free. Thus the interior of a metal is filled up with a large number of unattached electrons that travel aimlessly around like a crowd of displaced persons. When a metal wire is subjected to electric force applied on its opposite ends, these free electrons rush in the direction of the force, thus forming what we call an electric current.
电阻率与电导率 各种材料的电阻率和电导率
廣泛認為木材是一種極好的絕緣體，但其電阻率敏感地取決於水分含量，潮濕的木材的絕緣性比烘乾的木材差至少7010100000000000000♠1010。足夠高的電壓（例如雷擊或某些高壓電線中的電壓）可能會導致絕緣擊穿和觸電風險，即使是明顯乾燥的木材也是如此。
电阻率与电导率 温度依赖性
大多數材料的電阻率隨溫度變化。 如果溫度T变化不大，通常使用线性近似：其中称为电阻率温度系数， 是固定的參考溫度（通常是室溫），並且是温度下的电阻率 。参数是根據測量資料擬合的經驗參數 。 線性近似只是一個近似，對不同的參考溫度來說不同。 因此，通常會指定溫度測量時帶有後綴，例如，表示該關係僅在參考值附近的溫度範圍內成立。當溫度在很大的溫度範圍內變化時，线性近似不够，应该更详细分析和理解。
一般来说，金属的电阻率随温度升高而增大。电子与声子的相互作用起到了关键作用。在高温下，金属的电阻随温度呈线性增长。随着金属温度的降低，电阻率的温度依赖性遵循温度的幂律函数。在数学上，金属电阻率 ρ 的温度依赖性可通过Bloch–Grüneisen公式近似表示：其中是由於缺陷散射而產生的殘餘電阻率，A 是取決於費米表面電子速度、德拜半徑和金屬中電子數密度的常數。是從電阻率測量獲得的德拜溫度，與從比熱測量獲得的德拜溫度值非常匹配。n是一個整數，取決於交互作用的性質：
Bloch-Grüneisen公式假设所研究的金属具有内接于第一布里渊区和德拜声子谱的球形费米面而获得的近似值。
电阻率与电导率 温度依赖性
如果同時存在多個散射源，Matthiessen規則（由 Augustus Matthiessen 在 1860 年代首次提出）指出，可以透過將幾個不同的項相加來近似總電阻，每個項都有適當的 n 值。
当金属的温度充分降低（从而“冻结”所有声子）时，电阻率通常达到恒定值，称为残余电阻率。該值不僅取決於金屬的類型，還取決於其純度和熱歷史。 金屬的殘餘電阻率的值由其雜質濃度決定。 由於超导效應，一些材料在足夠低的溫度下失去所有電阻率。
对金属低温电阻率的研究是海克·卡末林·昂內斯实验的动机，该实验于1911年发现了超导性。详细信息请参阅超导的历史。
维德曼-弗朗兹定律指出，對於熱和電荷傳輸由電子主導的材料，熱導率與電導率之比與溫度成正比：其中是热导率， 是玻尔兹曼常数， 是电子电荷， 是温度，并且是电导率。 rhs上的比率称为洛伦兹数。
电阻率与电导率 温度依赖性
一般来说，本征半导体電阻率隨著溫度的升高而降低。 電子透過熱能撞擊到导带，在那里自由流动，并在此过程中在价带留下空穴，这些空穴也自由流动。典型本征（非掺杂）半导体的电阻随温度呈指数下降，遵循阿伦尼乌斯模型：Steinhart-Hart方程给出了半导体电阻率与温度关系的更好近似值：其中A 、 B和C是Steinhart-Hart 系数。
该方程用于校准热敏电阻。
非本征（掺杂）半导体的溫度分佈就複雜得多。 隨著溫度從絕對零度開始升高，當載子離開供體或受體時，它們的電阻首先急劇下降。 在大多數施主或受主失去載子後，由於載子遷移率的降低（與金屬中的情況非常相似），電阻開始再次略有增加。 在較高溫度下，它們的行為類似於本徵半導體，因為與熱產生的載子相比，來自施主、受主的載子變得微不足道。
在非晶態半導體中，傳導可以通過從一個局部位置到另一個局部位置的电荷量子隧道发生。这称为可变范围跳变，其特征形式为其中 n = 2, 3, 4，取决于系统的维度。
近藤绝缘体是电阻率遵循以下公式的材料
其中, , 和是常数参数， 是残余电阻率， 是费米液体贡献， 是晶格振动项和近藤效应。
电阻率与电导率 复电阻率和电导率
在分析材料对交变电场（介电谱）的响应时， 在电阻抗断层扫描等应用中， 用称为阻抗的复数（类似于电阻抗）代替电阻率很方便。阻抗是实部电阻率和虚部电抗性的总和（类似于电抗）。阻抗的大小是电阻率和电抗性大小的平方和的平方根。
相反，在这种情况下，电导率必须表示为复数（或者在各向异性材料的情况下甚至表示为复数矩阵），称为导纳率。介电常数是称为电导率的实部和称为磁化率的虚部的总和。
对交流电响应的另一种描述使用实数（但与频率相关）电导率以及实数介电常数。电导率越大，交流信号被材料吸收的速度越快（即材料越不透明）。有关详细信息，请参阅opacity的数学描述。
电阻率与电导率 复杂几何形状中的电阻与电阻率
即使材料的电阻率已知，在某些情况下，计算由其制成的物体的电阻可能比公式复杂得多多于。一个例子是扩散电阻分析，其中材料不均匀（不同地方的电阻率不同），电流的确切路径并不明显。
在这种情况下，公式替换为其中E和J现在是向量场。该方程与J的连续性方程和E的泊松方程一起形成一组偏微分方程。在特殊情況下，可以手動計算出這些方程式的精確或近似解，但為了在複雜情況下獲得非常準確的答案，可能需要有限元分析等计算方法。
电阻率与电导率 电阻率-密度乘积
在一些物品重量非常重要的應用中，電阻率和密度的乘積比絕對低電阻率更重要－通常可以使導體更厚以彌補更高的電阻率；然後需要低電阻率密度產品材料（或等效地高電導率與密度比）。 例如，對於長距離架空电力线，經常使用鋁而不是銅 (Cu)，因為在相同的電導率下鋁更輕。
銀雖然是已知電阻最小的金屬，但具有高密度，以此標準衡量其性能與銅相似，但價格昂貴得多。 鈣和鹼金屬具有最佳的電阻率密度乘積，但由於它們與水和氧的高反應性（並且缺乏物理強度）而很少用於導體。 鋁更加穩定。 毒性排除了鈹的選擇。（纯铍也很脆）因此，当导体的重量或成本是主要考虑因素时，铝通常是首选金属。
帝國浩劫：美國內戰
《帝國浩劫：美國內戰》（英語：）是一部2024年英美合拍的反烏托邦驚悚片，由亞力克斯·嘉蘭編導，A24發行，主演陣容包括克絲汀·鄧斯特、華格納·莫拉、卡莉·史派妮、史蒂芬·麥金利·亨德森、水野索諾亞及尼克·奧佛曼。電影講述美國在不久的將來，爆發了影響全國的內戰，一隊記者穿越戰線並設法生存下來。
《帝國浩劫：美國內戰》2024年4月12日在英國和美國上映，影評界口碑普遍正面，全球票房超過1.2億美元。
帝國浩劫：美國內戰 劇情
一場介於第三任期總統領導的聯邦政府與多個分離主義陣營之間的內戰在全美爆發。雖然總統聲稱政府正在取得勝利，但事實上，由加州與德州領導的起義軍“西部力量”（）已逼近首都華盛頓，其淪陷只是時間問題。
在紐約市的一場自殺式炸彈襲擊中生存下來後，戰地攝影記者李·史密斯與其記者同事喬爾晚間在酒店與他們的導師薩米會面。他們計畫隔天前往華盛頓採訪四面楚歌的總統，薩米以政府軍會無差別射殺他人為由勸阻，但李和喬爾決意前往。薩米最終妥協並表示他希望加入兩人以先繞道進入弗吉尼亞州夏洛茨維爾的前線，李和喬爾同意他的請求。隔天出發時，李之前在炸彈攻擊中認識的年輕攝影師潔西·庫倫也上了他們的車。離開紐約市，四人在一間由多名武裝份子把守的加油站稍作停留。潔西則在加油站後方的洗車店發現兩個深受私刑折磨的人，跟隨的其中一名槍手聲稱兩人為盜賊。潔西看到此景不知所措，李隨後到場為槍手拍照以緩和緊張氣氛。潔西之後因剛才過於恐懼未能拍下照片而自責。
帝國浩劫：美國內戰 劇情
在一處戰場附近過夜後，四人於翌日跟隨拍攝一支分離主義武裝小隊攻克一幢由政府軍死守的大樓。李看見潔西的潛力，在其中開導她，而潔西也用相機記錄三名政府軍被俘虜並被當場處決的瞬間。四人在一處難民營休息後經過一座小鎮，此處有武裝把守，但居民不聞戰事並試圖復原戰前的美好生活。離開小鎮，四人又在一處廢棄的聖誕主題市集捲入一場狙擊戰。喬爾詢問附近狙擊手觀察員的所在陣營，後者沒有回答並嘲諷喬爾，表示他們現在的情況只為殺死對面的敵方。潔西此時也開始無懼暴力，攝影手法逐漸進步並為狙擊手拍下多張照片。
帝國浩劫：美國內戰 劇情
隨之狙擊手掃清障礙，四人繼續前行並在途中遇到先前認識的兩名香港同行東尼與博海。托尼之後與潔西互相換乘對方車輛，博海載著潔西超車先行。但當追上的時候，李一行人發現一夥武裝民兵挾持潔西和博海並正將大量平民的遺體投入亂葬崗。除薩米之外，李、喬爾和托尼到場試圖說服民兵放人，卻被對方頭領反問眾人的美國成分，博海和托尼因“不是正統美國人，而是中國人”，而先後被槍決。就在雙方對峙時，薩米駕駛汽車衝入現場撞倒民兵，眾人趁機逃脫，但薩米也中槍受傷，在到達夏洛特斯維爾的西部力量基地之後傷重不治。其他三人陷入悲痛之中的同時也得知多數政府軍已投降的消息，現今華盛頓只有一小部分兵力與特勤局人員保衛總統。喬爾借酒澆愁，痛訴薩米死得毫無意義，一旁的李則安慰潔西稱薩米願意為此殉職。李之後內心煎熬為薩米拍下照片，但最終還是放棄並將其刪除。
三人接著啟程，跟隨西部力量部隊進入華盛頓記錄這場戰役。此時的潔西為了拍照時常忘我暴露在槍火中，而李則深受創傷後壓力症之苦。他們接著來到白宮的防禦工事，其被西部力量部隊突破，而白宮中一支包含總統座駕的車隊試圖突圍但失敗，車上人員被全數殲滅。李發現總統未在車上，遂告訴喬爾和潔西進入白宮繼續尋找。一支武裝小隊也發現他們的走向並跟隨其後。
來到白宮，眾人看到多具自殺的人員屍體。途中有特勤局特工試圖與小隊談判向其投降並請求保住總統性命，但遭到對方擊斃，雙方陣營隨之爆發激烈交火。潔西為拍攝照片走向交火中心，李及時將她救下，但也因此被特勤局特工擊斃。喬爾扶起一臉茫然的潔西，二人跟隨小隊來到橢圓辦公室，士兵拖曳出躲在辦公桌下的總統並準備將其擊斃。喬爾先制止他們以讓總統說出一句遺言，在得到「別讓他們殺我」的滿意答覆後即看著總統死在士兵槍下。最後，這支武裝小隊擺著姿勢，在潔西的鏡頭前與總統遺體合照紀念。
帝國浩劫：美國內戰 製作
2022年1月，據報導，亞力克斯·嘉蘭再度與A24合作，自編自導電影《帝國浩劫：美國內戰》，克絲汀·鄧斯特、華格納·莫拉、史蒂芬·麥金利·亨德森和卡莉·史派妮已簽約參演。卡爾·葛魯斯曼於4月加入演出陣容。嘉蘭在5月接受《每日电讯报》採訪時，將本片形容為《們》（2022年）的姊妹作，並補充：「電影設定在距離我足夠遠、不確定的某未來時間點，足以讓我自由發揮，更成為我們當今兩極分化困境的科幻寓言。」水野索諾亞也已參演本片。
本片2022年3月15日在亞特蘭大開拍。5月，劇組移至英國倫敦拍攝。《帝國浩劫：美國內戰》的製作預算為5,000萬美元，成為A24造價最昂貴的電影。
帝國浩劫：美國內戰 發行
《帝國浩劫：美國內戰》原先计划2024年4月26日在美國上映。后续改定2024年4月12日上映，與真實歷史上的美國內戰的開始日期相同。
帝國浩劫：美國內戰 迴響
本片在爛番茄網站上根據397名影評人的評分，新鮮度達81%，平均得分7.5／10。該網站的共識評論：「《帝國浩劫：美國內戰》設計上棘手且令人不安，以扣人心弦的視角近距離觀察深陷水深火熱的國家，此時的不安定生活是如此劇烈。」在Metacritic網站上，電影根據64名影評人的評分，取得75分（滿分100），象徵「普遍好評」。
石四牌坊
石四牌坊，位于山西省临汾市翼城县县城唐兴镇城内村，旧城南十字街心的北街上，距离木四牌坊约百余米。
石四牌坊 历史
石四牌坊创建于明万历三十九年（1611年），修建者为翼城县东河下人、云南道监察御史史学迁。
石四牌坊 建筑
石四牌坊为四面式牌楼，正方形平面，每个立面均为四柱三间式，青石砌筑，基座、石柱、雀替、额枋、花板等皆为石质仿木结构，
牌坊顶部的十字歇山顶则为木结构。木结构歇山顶曾被破坏，后期修复。
牌坊表面雕刻八仙过海、群贤毕至、双狮戏球等传统题材，以及祥瑞纹饰，雕刻华丽细腻。
牌楼的四面匾额分别刻有“衡文金吴”、“澄清江汉”、“持斧畿甸”、“观风西土”字样，指史学迁曾督学江南、巡视湖广屯垦、秉公执法惩恶、巡视川陕民情的事迹。
石四牌坊 保护
2004年6月10日，四牌坊公布为第四批山西省文物保护单位。
2013年3月5日，石四牌坊和木四牌坊公布为第七批全国重点文物保护单位。
广佛地铁增购列车
广佛地铁增购列车是广东广佛轨道交通有限公司为广佛地铁购置的电动车组，自2020年6月28日起陆续上线运营。
该款车合约由中车青岛四方机车车辆中标，为4节编组B型地铁列车，共订购18列，由中车四方位于佛山市高明区的基地生产。本款列车的制造商内部型号为SFM77，但一直未有地铁的内部型号标记。
广佛地铁增购列车 历史
为满足广佛地铁二期和后通段开通后增长的客流需求，广佛轨道公司于2016年12月启动了列车增购项目。相关合约由中车青岛四方机车车辆中标，2018年9月20日正式签约。
首辆列车于2019年4月开始生产制造，同年9月26日在佛山中车基地下线。同年11月，首两列车交付夏南车辆段。
2020年6月28日，首列车GFx073-074正式上线运营。
广佛地铁增购列车 设计
该批列车与二期列车基本一致，但国产化程度更高。牵引系统（中车永济电机制牵引电机、中车大连电牵制牵引逆变器、广州鼎汉轨道交通设备制辅助电源）等采用国产部件，国产化率达到98.9%。
列车两端车头换用了广佛地铁的标志，侧面车门处的红色线条则采用镬耳屋顶的设计。車廂内车门上方设有LCD動態地圖，空调系统则增设空气净化杀菌装置及二氧化碳浓度检测装置。
广佛地铁增购列车 编组
本款列车共有18列，编号从GFx067-068起到GFx101-102止。
錫伯溫 (密歇根州)
錫伯溫（英語：，SEE-bah-wing）是位於美國密歇根州休倫縣錫伯溫鎮區的一個村。
錫伯溫 (密歇根州) 人口
根據2020年美國人口普查的數據，錫伯溫的面積為4.44平方千米，當中陸地面積為4.12平方千米，而水域面積為0.32平方千米。當地共有人口1721人，而人口密度為每平方千米387人。
錫伯溫鎮區 (密歇根州)
錫伯溫鎮區（英語：）是位於美國密歇根州休倫縣的一個行政鎮區。
錫伯溫鎮區 (密歇根州) 地方資料
錫伯溫鎮區的面積為85.00平方千米，當中陸地面積為84.40平方千米，而水域面積為0.60平方千米。根據2020年美國人口普查的數據，當地共有人口2678人，而人口密度為每平方千米31.51人。
意大利佛教
佛教是意大利境内分布第三广泛的宗教，仅次于天主教与伊斯兰教，现有佛教徒160,000人左右，约占其人口的0.3%。
意大利佛教 历史
一些资料显示，尽管数量稀少，佛教有可能在古罗马时代便在意大利得到实践，并有可能由于罗马帝国晚期对异教徒的迫害而消失。
当代意大利佛教始为人知缘起于20世纪60年代一些佛教中心的建立。1985年，欧洲佛教联盟成员——意大利佛教联盟于米兰成立，于1991年受到意大利总统承认，并于2007年根据意大利宪法第8条（规范与宗教少数群体的关系的条款）与意大利政府签署协议，该协议于2012年成为法律。
阿布利 (密歇根州)
阿布利（英語：）是位於美國密歇根州休倫縣賓厄姆鎮區的一個村。
阿布利 (密歇根州) 人口
根據2020年美國人口普查的數據，阿布利的面積為3.41平方千米，當中陸地面積為3.41平方千米，而水域面積為0.00平方千米。當地共有人口836人，而人口密度為每平方千米245人。
賓厄姆鎮區 (密歇根州休倫縣)
賓厄姆鎮區（英語：）是位於美國密歇根州休倫縣的一個行政鎮區。
賓厄姆鎮區 (密歇根州休倫縣) 地方資料
賓厄姆鎮區的面積為92.90平方千米，當中陸地面積為92.90平方千米，而水域面積為0.00平方千米。根據2020年美國人口普查的數據，當地共有人口1642人，而人口密度為每平方千米17.67人。
馬頭山 (高雄市)
馬頭山，又名銀錠山，是位於臺灣高雄市內門區、田寮區與旗山區交界處的一座山峰，因其外型而得名。該地區曾因被劃為垃圾掩埋場預定地，引發當地居民抗爭。今劃入高雄泥岩惡地地質公園範圍中，為穿山甲、厚圓澤蟹、食蟹獴等保育動物之棲息地。