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准粒子列表 载流子
传播子 Propagon：在非晶材料热传导研究中，振动模式两类之一，受结构无序性限制的短寿命声子，其传播距离远小于传统声子（如晶体中的纵/横声子）。核心机制为无序诱导的安德森局域化或多次散射效应。
弛豫子 Relaxon：指绝缘体热传导中声子模式的集体激发态。其核心特性是以指数形式衰减到平衡态，并具有明确的寿命与平均自由程，突破了传统声子理论的局限性。
准粒子列表 载流子
磁振子 Magnon：晶格中電子自旋結構集體激發的準粒子，可以被看作是量子化的自旋波，也就是磁性有序體的動態本徵激發。
双磁振子 Bimagnon：双磁振子束缚态（two-magnon bound state）
三磁振子 three-magnon：三磁振子束缚态（three-magnon bound state）
扭曲磁振子 twisted magnon：扭曲自旋波 twisted spin wave，具有旋转对称性的磁体系中(如纳米圆柱、圆盘等) 自旋波还可以携带轨道角动量。磁涡旋态是纳米圆盘中一种常见的稳态，它具有三种典型的本征模式，涡核的旋进模式、径向自旋波（radially spin waves）和角向自旋波（方位对称的自旋波 azimuthally symmetric spin waves）模式，角向自旋波具有轨道角动量属性，属于扭曲自旋波的一种。扭曲反铁磁振子 twisted antiferromagnetic magnon
准粒子列表 载流子
磁液滴孤子 Magnetic droplet solitons：是一种动态磁结构，它是由于具有垂直磁各向异性的薄膜中的自旋波之间的吸引相互作用而形成的。
电磁振子 Electromagnon：同时携带磁矩与电极化的集体激发，见于多铁性材料。自旋拉伸电磁振子 spin-stretching electro-magnons
平带磁振子 flat-band magnons
域壁磁振子 Domain Wall Magnon：是磁性系统中拓扑缺陷（畴壁）与自旋波量子（磁振子）耦合产生的。
铁磁磁振子 Ferromagnetic Magnon：铁磁体中由相邻自旋平行排列的交换作用激发的集体自旋波。
反铁磁磁振子 Antiferromagnetic Magnon：反铁磁体中由相邻自旋反平行排列形成的自旋波激发。异相反铁磁磁振子 out-of-phase antiferromagnetic magnon、同相反铁磁磁振子 in-phase antiferromagnetic magnon
多铁磁磁振子 Multiferroic Magnon：多铁性材料中与电极化耦合的磁振子。
准粒子列表 载流子
交错磁磁振子 Altermagnet Magnon
圆偏振磁振子 circularly polarized Magnon：圆偏振自旋波在各自的子晶格中以不同的振幅振荡，并引起斯格明子霍尔效应。这两种模式在子晶格交换下是对称的，并决定了霍尔角的整体符号。
线偏振磁振子 linearly polarized Magnon：线偏振自旋波，线偏振自旋波，两个子晶格以相反方向椭圆振荡，但振幅相同。它们仅将斯格明子加速到它们自己的传播方向。
体磁振子 Bulk Magnon：三维磁性材料内部传播的自旋波量子。能量连续谱，易与声子耦合导致能量耗散。
表面磁振子 Surface Magnon：局限于材料表面的自旋波模式，因表面对称性破缺形成。季亚科诺夫表面磁振子 Dyakonov surface magnon (DSM)
层间磁振子 Interlayer Magnon：二维反铁磁异质结中自旋波跨层传播，调控界面自旋流。
谷间磁振子 inter-valley magnon：电荷中性自旋-1 谷间磁振子 local charge-neutral spin-1 inter-valley magnon
准粒子列表 载流子
沃克磁子模 Walker magnon mode：磁性块体空间受限磁子态。
光诱导磁子态 pump-induced magnon mode, PIM：在低磁场下，铁磁绝缘体单晶球在受到强微波激励时，内部的非饱和自旋会获得一定的协同性，产生一个与微波激励信号同频率振荡的自旋波。
排斥结合磁振子 repulsively bound magnons：磁振子排斥性结合态，束缚磁振子对（bound magnon pairs），束缚三磁振子态（bound three-magnon states）。
赝戈德斯通磁振子 Pseudo-Goldstone Magnons：单畴固有螺旋相中的低能磁激发表现出软螺旋磁振子模式，其能隙较小，不存在磁布拉格峰。因为它们在线性自旋波理论中似乎没有间隙，并且仅由于高阶量子涨落校正才获得有限的间隙。
赝磁振子 Pseudomagnon：赝自旋自由度的量子化激发。
谷赝磁振子 Valley Pseudomagnon：在具有多个能量简并的动量空间极值点（即“谷”，如K和K'点）的材料中，不同谷的自由度被抽象为赝自旋。
子晶格赝磁振子 Sublattice Pseudomagnon：在双层或多层材料中，不同层的自由度被抽象为赝自旋。
层赝磁振子 Layer Pseudomagnon：在双层或多层材料中，不同层的自由度被抽象为赝自旋。
轨道赝磁振子 Orbital Pseudomagnon：通过不同原子轨道（如pₓ、pᵧ轨道）的简并态构造赝自旋。
手性赝磁振子 Chirality Pseudomagnon：在具有手性（左旋/右旋）对称性的系统中，手性自由度被抽象为赝自旋。
莫尔赝磁振子 Moiré Pseudomagnon：在莫尔超晶格（Moiré Superlattice）中，由超晶格周期势导致的赝自旋自由度。
电荷密度波赝磁振子 Moiré Pseudomagnon：在电荷密度波系统中，不同相位或极化的电荷序被映射为赝自旋。
电荷自旋分离 Spin-charge separation
空穴子 Holon 或 电荷子 Chargon：电子自旋-电荷分离形成的准粒子。
轨道子 Orbiton：电子自旋轨道分离产生的准粒子。
磁轨道子 magneto-orbitons：磁轨道表现的集体模式，是由系统中磁轨道耦合引起的耦合轨道-磁振子激发引起的。
自旋子 Spinon：又称赝费米子(pseudo-fermion)、由电子自旋电荷分离而产生的一种准粒子，自旋1/2，它可以形成量子自旋液体和强相关的量子自旋液体。
双重子 Doublon：双自旋子 two-spinon，在量子磁系统中，两个自旋子通过强关联作用形成的复合准粒子，反铁磁三聚体自旋链中能磁激发。
四重子 Quarton：四自旋子 four-spinon，在量子磁系统中，由四个自旋子或更复杂的关联结构组成，反铁磁三聚体自旋链高能磁激发。
三重子 Triplon：在量子自旋系统中形成的准粒子，由三重态（triplet state）电子配对激发产生。
五重子 Quinton：其激发态简并度为五倍。
双粒子激发 two-particle excitations：双单重子 two-singlon、双三重子 two-triplon、三重子-五重子triplon-quinton 、双五重子 two-quinton
狄拉克自旋子 Dirac Spinon：线性色散关系，它们的能量与动量呈线性关系。
缀饰自旋子 Dressed-Spinon：自旋子与传导电子耦合形成自旋子Kondo效应。
旋涡子 Vison：在量子自旋液体中的规范场通量对应量子化的拓扑分数化激发，这些通量的存在或缺失构成系统的低能激发态，类似于超导体中的涡旋激发。与自旋子（Spinon）共存，满足非阿贝尔统计。
自旋子-空穴子复合态 Spinon-Holon Bound State：强关联系统中自旋和电荷分数化形成的束缚态，类似激子但具有分数统计，可能表现为类费米子或玻色子行为。出现在量子自旋液体、莫特绝缘体或高温超导体中。
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光子准粒子 photonic quasiparticles：是电磁模式的量子化激发。作为光场的一部分，光子准粒子模式形式上是任意介质中频率ω的 Maxwell 方程在边界条件下的量子化时谐解，是一个广义的概念，它允许任何介质中电磁场的量子化，包括非局域的电磁场，比如等离子、极化子、声子、激子、磁振子等极化激元，这些准粒子可以用许多与光子相同的方式进行操纵。不仅是极化激元，还包括在真空和均匀介质中的光子、透明介质中的光子、腔光子、布洛赫光子，范德华材料中的光子、光子晶体中的光子，甚至包括看起来是非光子的激发，比如体等离子体和体声子（描述非局域响应函数）中进行量子化。
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激子 Exciton：一對電子與空穴由靜電庫侖作用相互吸引而構成的束縛態，是一种类氢系统。除了普通低能激子（A excitons），还有高能量的谷激子（B exciton）。按维度分类：体激子（Bulk Exciton，3D）、面激子（surface exciton，2D）、线激子（1D）、点激子（0D）；在量子点中按运动特性分类：自由激子，可以在材料中自由移动，束缚激子，被缺陷或界面束缚。电子、空穴。根据所组成的电子和空穴在实空间和动量空间的相对位置，激子可以分成四类：I型激子（实空间直接、动量空间直接）、II型激子（实空间直接、动量空间间接）、III型激子（实空间间接、动量空间直接）以及IV型激子（实空间间接、动量空间间接）。根据电子的自旋状态，可以将激子分为单线态激子、双线态激子以及三线态激子。
瓦尼尔-莫特激子 Wannier-Mott Exciton：电子和空穴分布在较大的空间范围，库仑束缚较弱，电子“感受”到的是平均晶格势与空穴的库仑静电势，这种激子主要是半导体中
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弗仑克尔激子 Frenkel Exciton：电子和空穴束缚在体元胞范围内，库仑作用较强，这种激子主要是在绝缘体中。
电荷转移激子 charge transfer Exciton：CT激子，介于上述两种之间的中间状态，电子和空穴位于相邻分子上，在有机太阳能电池中起重要作用。
混合瓦尼尔-莫特-弗仑克尔激子 Hybrid Wannier-Mott-Frenkel Excitons：结合瓦尼尔-莫特激子和弗仑克尔激子优点的有机-无机界面上的混合激子。
单重态激子 Singlet Exciton：也称S1激子、副激子（Paraexciton），是由电子和空穴的自旋方向相反组成的。具有很长的寿命和高的光量子效率。
三重态激子 Triplet Exciton：也称T1激子、正激子（Orthoexciton），是由电子和空穴的自旋方向相同组成的。与S1激子相比，T1激子的能量较低，寿命较短。
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三子 Trion：三激子、三极子、三角子，与带电激子不同，是一种由两个电子和一个空穴或者两个空穴和一个电子组成，三个粒子通过库仑相互作用形成不可分割的复合态，无法分解为激子与自由载流子的简单组合。通过三体 Bethe-Salpeter (3B-BSE)方程和簇展开技术，发现三子对应不可约三体簇<eeh>或 <ehh>，其形成需要三个粒子的直接关联，无法通过激子与自由电子的弱耦合解释。仅在间隔谷（intervalley） 情况下存在，即两个电子来自不同谷（如 K 和 K’谷），具有不同的自旋或轨道角动量。负暗三角子 negative dark trions、正暗三角子 positive dark trions、莫尔三角子 Moiré Trion
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带电激子 Charged Exciton：是激子与电子或空穴的弱耦合态，其本质是一个激子与一个电子或空穴通过库仑相互作用形成的准粒子。通过簇展开技术，带电激子对应可分解的弱耦合态<e><eh>或<h><eh>，其中激子与电子之间的相互作用通过更高阶的不可约簇（如<eee>或 <hhh>）进行重整化。在间隔谷和同谷（intravalley） 情况下均存在，即两个电子可来自同一谷或不同谷。
四子 quadruplon：与双激子不同，是一种由两个电子和两个空穴组成的更一般的、真正的四体复合粒子，，不包含明确的激子对。属于不可约的四阶簇（4B irreducible cluster），四个粒子作为一个整体紧密关联，无法分解为两个独立的双粒子复合体。
双激子 Biexciton：由两个激子通过弱相互作用结合形成的四粒子复合体，可视为两个独立的激子（2B）的弱耦合组合，类似于“分子”结构。电中性双激子（四准粒子：2电子+2空穴）和单电双激子。
双电荷激子 doubly charged exciton：携带两个净电荷的四粒子激发，一个激子和两个电子或者一个激子和两个空穴的束缚态。
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四元子 quatron：四体相互作用，包括激子与两个电子（空穴）的散射（光子激发产生激子的同时，两个背景电子被散射至更高能态）或三子与一个电子（空穴）的散射（三子形成时，另一个电子被散射，形成四粒子相互作用态）。
苏里斯四子 Suris tetron：是由四个准粒子组成的状态（一个激子、一个电子和费米海中的一个空穴），在致密电子气体存在下的激子-电子相互作用导致形成。[20]
带电双激子 Charged biexciton：高阶激子复合体，由两个电子、两个空穴及一个额外电荷载流子（如自由电子或空穴）通过库仑相互作用形成的五粒子准粒子态。
晶胞间带电激子复合体 intercell charged exciton complexes：晶胞间空穴被分布在三个相邻莫尔陷阱中的伙伴电子波函数包围，这种三维激子结构除了垂直偶极子外，还能产生大的平面内电四极矩，掺杂后，四极子促进层间莫尔激子与相邻莫尔单元中的电荷结合，晶胞间带电激子复合物。
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哈伯德激子 Hubbard exciton：空穴子和双聚子之间的吸引相互作用可以形成束缚对，在Hubbard模型中，动能提供了结合能。双据子-空穴子激子 doublon-holon exciton、空穴子-双据子-空穴子 三子复合激子 holon-doublon-holon trion complexes exciton、双据子-空穴子对 Doublon-Holon Pair、 双据子-双据子对 doublon-doublon pair： 空穴子-空穴子对 holon-holon pair
偶极激子 dipolar exciton：无需外加电场就具备电偶极矩的激子，其电子和空穴在实空间上是分离的。在耦合双量子阱中发现，其电子和空穴分别位于两个量子阱中，电偶极矩方向垂直于阱面，具有显著的斯塔克效应。
亮偶极激子 Bright dipolar exciton：既具有固定电偶极矩又具备较强的与光相互作用能力。
暗偶极激子 dark dipolar exciton：间接动量空间暗激子 indirect momentum space dark exciton
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层间激子 interlayer exciton (ILXs)：空间间接激子indirect excitons(lXs)，层间（层内）激子是一种特殊的偶极激子，其电子和空穴分别位于上下两层。层内电荷转移激子 intralayer charge-transfer exciton、杂化层间激子 hybridized interlayer excitons (hIX) 
间隔一层激子 every-other-layer exciton
四极激子 quadrupolar exciton (QX)：具有反对齐偶极矩的两个偶极激子的叠加。耦合自旋三重态层间激子的谷内与谷间杂化作用形成四极激子。明四极激子 Bright Quadrupolar Exciton、暗四极激子 Dark Quadrupolar Exciton
热激子 hot exciton
亮激子 bright exciton：能够与光相互作用的激子。
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暗激子 dark exciton：动量空间间接跃迁激子，因动量或自旋禁戒而无法直接通过光跃迁复合发光的激子。由自旋相反的子能级形成（如自旋三重态激子）时，其复合被自旋选择规则禁止。由不同动量谷（如K与Q谷）的电子-空穴对构成时，导致复合时无法满足动量守恒，表现为非辐射跃迁。动量禁阻暗激子 momentum-forbidden dark excitons、K-Q 动量暗激子 K-Q momentum-dark excitons、自旋禁戒暗激子 Spin‐Forbidden Dark Excitons、局域暗激子 Localized Dark Exciton、谷相干暗激子 Valley-Coherent Dark Excitons
自旋-轨道激子 spin-orbit excitons：自旋-轨道纠缠激子 spin-orbit entangled excitons
自旋极化激子 Spin-polarized exciton：自旋激子 Spin Exciton，电子与空穴对由自旋轨道耦合，自旋自由度被选择性极化的激发态。
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谷极化激子 Valley-polarized exciton：谷激子 Valley Exciton，电子-空穴对占据特定动量谷，动量谷自由度被选择性极化。
层极化激子 Layer-polarized exciton：层激子 Layer exciton
磁激子 Magneto-exciton：在半导体材料中，当外部磁场作用于电子和空穴时形成的准粒子。狄拉克磁激子 Dirac Magnetoexciton、巨磁激子 Giant Magneto-Exciton
磁振子激子 Magnon-exciton，激子磁振子 Exciton-magnon：混合自旋轨道激子磁振子 hybrid spin-orbit exciton magnon
磁性表面激子 magnetic surface exciton：某些磁性材料严格限制电子-空穴对在同一层内的运动，从而抑制了层间激子相互作用，导致表面激子的束缚能显著高于体层激子。
核心激子 Core Exciton：由深层价带电子跃迁产生，能量较高（如真空紫外或X光波段），寿命极短（皮秒量级），常见于高能激发条件下的半导体材料。
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局域激子 Localized Exciton：由于晶格畸变、杂质、缺陷等因素引起的电子和空穴的局域化现象，形成的一种激发态。
瞬态激子 Transient Exciton：短暂存在的电子空穴对，研究光合作用等能量转移过程的核心对象。
应变激子 Strain-Engineered Exciton：通过晶格应变调控激子能级和迁移性质的准粒子。
自陷激子 Self-Trapped Exciton (STE)：固体材料中由激子（电子-空穴对）与晶格振动（声子）强耦合作用形成的局域量子态。当激子通过电子-声子相互作用引发晶格畸变时，其自身能量被局域势阱捕获，形成稳定的束缚态。
手性表面激子 chiral surface exciton：由结合在一起并在固体表面上彼此旋转的粒子和反粒子组成。
马汉激子 Mahan exciton：1967年，Gerald Mahan 预测，在绝缘体到金属莫特跃迁以上的电子空穴密度下，激子束缚态仍然可以存在于半导体中。
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莫尔激子 Moiré exciton：当两层二维(2D)材料以相对扭曲角度或晶格不匹配垂直堆叠时，就形成了莫尔超晶格，莫尔激子是由莫尔超晶格中莫尔势调制的电子空穴束缚态。计算显示莫尔激子具有不同的特征，包括调制的万尼尔激子和层内电荷转移激子。电荷转移激子可以与外加电场强耦合、掺杂电子和从衬底中屏蔽电子。
里德伯激子 Rydberg exciton：具有较大主量子数 n 的激子。
里德伯莫尔激子 Rydberg moiré exciton：在莫尔超晶格中创建里德伯激子时，生成明亮和暗里德伯激子的混合态，其中明亮激子具有较大的振子强度，可以与光耦合，而暗激子具有较小的振子强度，是光学禁戒的。混合是由莫尔势使能的，它打破了系统的对称性，并混合了明亮和暗态。
里德伯激子复合物 Rydberg exciton complex：电子与空穴之间的库仑相互作用导致激子复合物的形成，激子复合物是包括激子、三激子、双激子在内多个粒子的紧束缚态，并且以更多的组分聚集在一起。少体波函数通常表现为具有大空间扩展的“胖”里德伯轨道，类似于正电子和核电荷数小的原子。
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类H+2准粒子 H+2-like quasiparticle：由两个电子和一个与氮结合的空穴组成。
π子 Pi-ton：两个电子和两个空穴由电荷密度涨落或自旋涨落联系在一起，这些涨落总是将它们的特性从晶体的一个晶格点反转180度到另一个晶格点，也就是以弧度计算的π角。
量子液滴子 Quantum Dropleton：简称量子滴，类似液体的准粒子，由大约5个电子和5个空穴构成。
聚集子 Collexon：由原子晶格带中的电子和带正电空穴构成，是一个“粒子群”，其中的电子-空穴对则与周围的电子结合起来发生作用。
激子弦 Exciton String：多个电子-空穴对沿一维方向耦合的准粒子链。
分形激子 Fractal Exciton：分形晶格中受限电子-空穴对的激发，具有非整数维度特性。
分数激子 fractional exciton：携带分数电荷（如1/3e或2/3e单位电荷），其量子统计行为介于玻色子和费米子之间。在分数量子霍尔体系中，分数激子由电子和空穴的分数电荷配对形成。
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负质量激子 negative-mass exciton：当电子的质量为负且其绝对值比空穴质量要大时，可以存在带有负质量电子的激子，电子和空穴则向同一方向移动，并绕着一个不在它们之间的中心而移动。
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声激子 Phoniton：声激子，理论上的声子与物质激发（如激子、磁振子）杂化准粒子，兼具声子的晶格振动特性和物质激发的局域化特性。其存在依赖于强耦合条件下的拓扑保护或对称性破缺。
暗态电子声激子 dark states electron Phoniton：暗电子-声子束缚态 dark electron-phonon bound states，这些束缚态通过频域中等间隔的声子重复谱现象表现出来。它们在尼尔温度（Néel temperature）以上是光学“暗态”，而在磁有序态下变得可访问。
电子声激子 electron Phoniton：电子-声子束缚态，是电子和振动能级之间相干耦合。
层间电子声激子 Interlayer electron Phoniton：层间电子-声子束缚态。
激子声激子 exciton Phoniton：层间激子-声子束缚态。
层间激子声激子 interlayer exciton Phoniton：层间激子-声子束缚态。
磁振子声激子 Magnon Phoniton：磁振子-声子束缚态。
准粒子列表 光子准粒子
极化子 Polaron：晶体和离子晶体中导带的电子和与其周围晶格畸变的带电复合体，相当于电子与声子云。极化子根据尺寸可分为小极化子（小于或等于晶格常数）和大极化子（远大于晶格常数），分别由 Holstein 和 Fröhlich 模型描述。束缚极化子 Bound Polaron（局域磁极化子）、自由极化子 Free Polaron（离域极化子）。电子、声子
双极化子 Bipolaron：两个极化子的束缚态（Holstein 或 Fröhlich），类似于导电库珀对。极化子 (电子、声子)
多极化子 multipole polaron：由一个四极晶体电场极化云修饰的移动电子组成。
大弗勒利希极化子 Large Fröhlich polaron：在极性材料中由电子与长程库仑相互作用形成的极化子。形成是由于电子与晶格振动（光学声子）的强耦合作用，这种耦合作用会导致电子周围形成一个云状的电荷分布，从而形成极化子。
准粒子列表 光子准粒子
小霍斯顿极化子 Small Holstein polaron：在非极性材料中由电子与晶格振动（声子）的短程相互作用形成的极化子。形成涉及电子与晶格振动的弱耦合，导致电子周围形成一个较小的电荷云。
电子极化子 electron-Polaron：电子在外电场作用下发生的极化现象。
电子自旋极化子：是电子自旋在外磁场作用下发生的极化现象，电子自旋可以朝向与磁场方向相同或相反的两个方向。
电子轨道极化子：是电子在外电场作用下，电子轨道发生的极化现象。电子轨道极化子可以分为径向极化子和角向极化子。径向极化子是指电子在外电场作用下，电子的轨道在径向方向上发生的极化现象。角向极化子是指电子在外电场作用下，电子的轨道在角向方向上发生的极化现象。
光子极化子 Photon-Polaron：是指光子在介质中发生的极化现象。它们的产生与光的偏振状态密切相关。
线偏振光极化子：是指光在介质中传播时，光的电场矢量只在一个平面上振动的极化现象。线偏振光极化子可以分为水平偏振光极化子和垂直偏振光极化子两种类型。
准粒子列表 光子准粒子
圆偏振光极化子：是指光在介质中传播时，光的电场矢量在一个平面上既有振动分量又有旋转分量的极化现象。圆偏振光极化子可以分为左旋圆偏振光极化子和右旋圆偏振光极化子两种类型。
声子极化子 Phonon-Polaron：晶格振动极化子，是指晶体中声子在外力作用下发生的极化现象。声子极化子的产生与晶体中原子的振动有关。
纵声子极化子：是指晶体中的声子在振动方向与声波传播方向相同的极化现象。
横声子极化子：是指晶体中的声子在振动方向与声波传播方向垂直的极化现象。
空穴极化子 Holon-Polaron：是一种由空穴与周围晶格振动（声子）强耦合形成的准粒子，空穴通过极化晶格产生局域势阱，形成自陷态，导致空穴被束缚在晶格畸变区域。
准粒子列表 光子准粒子
孤子极化子 Soliton polaron、孤子双极化子 Soliton Bipolaron：聚乙炔存在两类几何上的同分异构体：顺式和反式。反式聚乙炔是最简单的导电聚合物，按照电子能态相位的差别，它的最基本的形态是A相和B相。如果一条碳链上同时存在A相与B相，两相交界处会产生一个“缺陷”，随着A相与B相自身的位移，“缺陷”在碳链上也会随之运动，其形状不会改变（除非外加能量），对应一个孤子（也对应一个未配对成键的电子）。由于量子力学的不确定性原理，孤子并不能被定域在一个碳原子上，SSH模型计算以及实验表明孤子的全宽度约14个碳原子。中性孤子的自旋为1/2，不参与导电；导电孤子的带电量为一个单位的正电荷或负电荷，自旋为零。两个孤子可以融合成新的准粒子极化子（中性孤子与带电孤子形成）与双极化子（相同电性孤子形成）。
磁性自旋极化子 Magnetic spin polaron：磁性极化子 Magnetic Polaron，是由电子与周围晶格或磁性环境相互作用形成。在磁性半导体或量子阱中，载流子（如电子）的自旋通过耦合作用诱导周围磁化强度的集体响应，形成电子-磁化畸变云的束缚态。
准粒子列表 光子准粒子
激子磁性极化子 Excitonic magnetic polaron：Exciton Magnetic Polaron，由磁性半导体微结构中铁磁自旋耦合态与自由激子相互作用形成的复合元激发。
磁极化子 magneto-polaron：由电子（或空穴）与磁性材料中的磁激发（如磁振子）相互作用形成。电子的运动受到周围磁性环境的影响，形成一种结合了电子及其引发的磁畸变的“修饰态”。
自旋波极化子 Spinaron：是一种新型多体态磁极化子，自旋激发磁振子和电子或空穴耦合产生的磁极化子的原子局域化版本。
磁振子极化子 Magnon polaron：是具有磁振子和声子混合特征的基本激发，磁振子与声子耦合形成拓扑。手征磁振子极化子 chiral magnon polaron（手性声子）
拓扑磁振子极化子 topological magnon polaron：由 Dzyaloshinskii-Moriya (DM)相互作用诱导的磁振子-声子耦合。
谷极化子 Valley polaron：电子或空穴在特定能谷中的强局域化效应。
准粒子列表 光子准粒子
自旋极化极化子 spin-polarized polaron：自旋极化子 Spin polaron，由电子（或空穴）与材料（如反铁磁体或铁磁体）中局域自旋自由度（如磁性离子的自旋排列）强耦合形成“电子+自旋云”的复合准粒子。
自旋轨道极化子 Spin-orbital polaron (SOP)：磁性外尔费米子系统中单原子缺陷附近存在有一类特殊的激发态，在非磁性的硫表面上单原子空位周围会产生空间局域的磁性极化子，表现为三重旋转对称性的束缚态激发。
自旋轨道双极化子 spin-orbital bipolaron
范德华极化子 van der Waals polaron：位于团簇范德瓦尔斯间隙位置的受限电子与局域晶格畸变耦合。由范德华相互作用主导的分子间振动耦合稳定的极化子，表现出独特的极化子态和局部向上的能带弯曲。
里德伯极化子 Rydberg polaron：里德伯原子与玻色-爱因斯坦凝聚体（BEC）中的玻色子通过强相互作用形成的多体准粒子。
铁电极化子 Ferroelectric polaron：电子（或空穴）与铁电材料中局域极化晶格畸变强耦合形成的准粒子。
准粒子列表 光子准粒子
铁磁极化子 Ferromagnetic polaron：电子（或空穴）与铁磁材料中局域极化晶格畸变强耦合形成的准粒子。
CE型反铁磁极化子 CE-type antiferromagnetic polaron
齐纳极化子 Zener polaron：通过双交换（double exchange）机制铁磁耦合的两个铁磁极化子形成的二聚体（FM极化子二聚体）。
姜-泰勒极化子 Jahn-Teller polaron，反姜-泰勒极化子 Anti-Jahn-Teller polaron：由姜-泰勒效应（Jahn-Teller distortion）驱动的晶格畸变与电荷载流子耦合形成的准粒子。电子简并态通过自发对称性破缺降低系统能量，导致局域晶格畸变并捕获载流子。
姜-泰勒双极化子 Jahn-Teller bipolarons：自旋轨道姜-泰勒双极化子 Spin-orbital Jahn-Teller bipolarons
霍尔斯坦极化子 Holstein polaron
准粒子列表 光子准粒子
动态短程有序极化子 dynamic short-range-ordered polaron、静态长程有序极化子 static long-range-ordered polaron
耗散极化子 Dissipative Polaron：与环境中声子或光子强耦合的玻色子准粒子，适用于非马尔可夫动力学研究。
巡游量子极化子 Itinerant quantum polaron：在高度可极化的环境中，电子在原子间的快速运动使得它自然地引发周边偶极子的极化方向的快速变化（所谓的“量子涨落”）。
平移不变极化子 translation-invariant polaron、TI-polaron：TI极化子的基态是电子-声子系统的离域态，电子在空间任何点出现的概率都是相似的。电子密度和声子模的振幅（通过与电子的相互作用重新归一化）都是离域的。缺乏电子局域化（即自陷态）的极化子势阱（由局域声子形成）的概念。因此，平移不变极化子的激发极化电荷等于零。TI极化子可以产生束缚TI双极子态，这在超导理论中起着重要作用。
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反扭曲极化子 anti-distortive polaron：极化子的形成是局部抵消和扭曲运动的过程。
玻色极化子 Bose polaron：将原子杂质掺入玻色-爱因斯坦凝聚体，使用射频光谱，在远低于超流体临界温度的条件下，杂质形成了明确的准粒子，其反转寿命随温度呈线性增长，符合量子临界行为。微波修饰玻色极化子 microwave-dressed Bose polaron
激子玻色极化子 excitonic Bose polaron：
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费米极化子 Fermi polaron：由一个杂质和一个费米海组成的复合体。杂质可以是一个电子、原子或分子，而费米海则是由许多费米子组成的量子态，比如金属中的电子气。当杂质和费米海之间有强烈的相互作用时，杂质会激发出费米海中的涟漪，也就是声子或密度波。这些涟漪会跟随杂质移动，形成一个极化子。费米极化子既不完全是费米子，也不完全是玻色子。它们具有一定程度的混合性，取决于杂质和费米海之间的相互作用强度和范围。单重态极化子 Singlet polaron（激子与相同谷中的费米海发生耦合）、三重态极化子 Triplet polaron（激子与相反谷中的费米海发生耦合）、吸引费米极化子 Attractive Fermi polaron、排斥费米极化子 repulsive Fermi polaron
狄拉克费米极化子 Dirac Fermi polaron：狄拉克极化子 Dirac polaron，在狄拉克材料（如石墨烯、拓扑绝缘体、二维过渡金属硫化物）中形成的准粒子，由高迁移率狄拉克费米子（如电子或空穴）与周围集体激发（如声子、等离激元或杂质）强耦合产生。
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排斥费米极化子 repulsive Fermi polaron：磁性外尔费米子系统中单原子缺陷附近存在有一类特殊的激发态，在非磁性的硫表面上单原子空位周围会产生空间局域的磁性极化子，表现为三重旋转对称性的束缚态激发。
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等离激元 Plasmon：也叫電漿子、等离体子，由電漿震盪量子化产生的準粒子，是自由電子氣的集體震盪。在光的作用下，材料中的电子发生集体振荡。这些电子波可以沿着材料表面传播，从而在纳米尺度上操纵光。
等离极化子 Plasmaron：由等离激元和空穴耦合而产生的准粒子。
等离光子激元 Plasmariton：由等离激元与光子通过强耦合形成的混合准粒子。在纳米光子学系统中，当金属或石墨烯中的自由电子集体振荡（等离激元）与电磁场（光子）发生强相互作用时，形成具有新色散关系的杂化模式，兼具光子的传播性与等离激元的局域场增强能力。
隧穿电子等离激元 tunnelling electron Plasmon：将发光分子放置在纳米等离子体隧道结的隧穿路径中会导致上转换电致发光，其中发射的光子的能量超过激发电子的能量。
电荷中性等离激元 charge neutral plasmon：异相电荷中性等离激元 out-of-phase charge neutral plasmon
光学等离激元 Optics Plasmon：电子在光的激励下沿相同方向振荡。
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声子等离激元 Phonon Plasmon：电子在声子的激励下沿相反方向运动。
声学等离激元 Acoustic Plasmon，图像等离体激元 image plasmon：异相声学等离子体激元 out-of-phase acoustic plasmon
磁等离激元 Magneto-plasmon：是指存在于磁场中的等离子体中的一种集体激发模式，当外部磁场作用于材料时，电子的轨道运动会受到洛伦兹力的影响，导致电子密度在空间上重新分布，从而形成磁等离激元。
磁性等离激元 Magnetic Plasmon：磁性材料中等离激元与自旋波耦合态，调控磁光效应。
体等离激元 Volume plasmon：由电子束或带电粒子在金属中引起的具有纵波或压缩波形式的自由电子的集体振荡。
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表面等离激元 Surface Plasmon：也叫表面電漿子，存在於任兩個其介電函數的實部在穿越交界面時改變正負號的物質的交界面間的相干電子震盪。是一种量子化的电荷密度波，是固体中自由电子相对于正电荷背景的离子实振荡的元激发。当光子照射到金属表面时，其与金属表面的自由电子发生耦合并导致金属表面的电子发生集体性的振荡。特别是当入射光频率与等离激元共振频率相同时，会产生表面等离激元共振现象。根据表面等离激元传播特性可分为表面等离极化激元和局域表面等离激元(Localized Surface Plasmon，LSP)。
赝表面等离激元 Sproof Surface Plasmons (SSP)
负频率等离激元 negative frequency plasmon：当原子高速运动时，多普勒效应会导致其与负频率等离激元共振，而后者对应的电磁场极化方向恰好是原子偶极矩的“镜像手性”。因此，原本“不匹配”的左旋原子反而成为摩擦力的“推手”。
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谷间等离激元 intervalley plasmon：原子薄的二维半导体，暴露于强光或电子掺杂时，会产生这种激发，增加紧密结合的电子-空穴对（或激子）之间的耦合。
双曲等离激元 hyperbolic plasmon，瞬态双曲等离激元 hyperbolic transient plasmon
莫尔等离激元 Moiré plasmon：激发莫尔超晶格中的莫尔等离激元。
莫尔磁等离激元 Moiré Magneto-plasmon：磁性莫尔超晶格中等离激元手性调控，实现太赫兹光偏振开关。
非线性等离激元 Nonlinear plasmon
狄拉克等离激元 Dirac plasmon
拓扑节线等离激元 topological Nodal-Line Plasmon
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三维外尔半金属等离激元 three-dimensional Weyl semimetals plasmon：三维拓扑等离激元（three-dimensional topological plasmon）包括体等离激元 bulk plasmons、表面/边缘等离激元 surface/edge plasmons、费米弧等离激元 Fermi-arc plasmons。
三维狄拉克半金属等离激元 three-dimensional Dirac semimetals plasmon
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极化激元 Polariton：也叫電磁極化子、偏振子，由電磁波之間的強烈耦合以及帶有電偶極子或磁偶極子的激發作用中产生，也可看為一顆受激的光子，它能解釋在共振中色散的光的交叉。光子，光学声子。
光子极化激元 Photon Polariton：光子与声子耦合的混合激发，常见于光机械系统中。杂化激子-光子-声子极化激元 hybridized exciton-photon-phonon polaritons、二次耦合声子-光子极化激元 quadratically coupled phonon-photon polariton、混合原子-分子-光子极化激元 hybrid atom-molecule-photon polaritons、光子晶体极化激元 Photonic Crystal Polariton。
聲子极化激元 Phonon polaritons (PhPs)：聲子-電磁極化子由紅外線光子及光學聲子（Optical phonon ）的耦合形成。
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纵向-横向声子极化激元 Longitudinal-Transverse Phonon Polariton (LTPP)：同时具有横向特性和纵向特性。
朗道声子极化激元 Landau-phonon polaritons (LPPs)：来自石墨烯中的狄拉克磁激子模式与 hBN 中的双曲声子极化子模式的相互作用。
幽灵聲子极化激元 Ghost phonon polaritons (g-PhPs)：红外领域中一类独特的声子极化子，其特点是在表面上具有超长无衍射传播能力，在体内具有倾斜波前。
中红外图像声子极化激元 mid-IR image phonon-polaritons
水波极化激元 Water Wave Polaritons：
激子极化激元 Exciton polaritons (EPs)：是半导体量子结构中光学受限光和电子受限激发（激子）的量子叠加态。局域激子极化激元 localized exciton polaritons
双激子极化激元 Biexciton polaritons：双激子跃迁和腔光子模式之间的强耦合状态。
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带电双激子极化激元 Charged biexciton polaritons：半导体-纳米腔体系中由带电双激子和等离激元相干耦合形成的五粒子极化激元。
螺旋态拓扑激子极化激元 helical topological exciton-polariton：由赝时间反演对称性保护。
负质量激子极化激元 Negative-mass exciton polaritons：准粒子的动力学中的负质量效应。
偶极极化激元 dipolaritons，dipolar polaritons：电极化激子-极化激元 electrically polarized exciton-polaritons，电极化激子-偶极极化激元 electrically polarized exciton-dipolaritons，是受限光子和电子激发相互作用的量子杂化，携带电偶极矩。板波导偶极极化激元 slab-waveguide dipolaritons、非线性偶极极化激元 nonlinear dipolar polaritons
库珀对极化激元 Cooper-pair polaritons：带有库珀对。
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轴子极化激元 axion polaritons：
暗极化激元 Dark Polaritons：电磁感应透明（EIT）中光与原子系综耦合形成的暗态激发，具有长寿命。
谷极化激元 Valley Polaritons：谷电子态与光子的耦合。
自旋极化激元 spin Polaritons：激子与光子强耦合形成，结合了激子的自旋自由度和光子的长程相干性。准自旋极化激元 quasispin polaritons
磁振子极化激元 Magnon polaritons：自旋波极化激元，磁振子-電磁極化子，是磁振子与光耦合的结果。
赝磁振子极化激元 pseudo-magnon-polaritons
表面磁振子极化激元 Surface magnon-polaritons：真空和旋磁介质（可以是铁磁或反铁磁）界面处形成的磁振子极化激元。
空腔磁振子极化激元 Cavity magnon polaritons：腔磁振子 cavity magnonics，腔光磁振子cavity optomagnonics，腔光子-磁子的强耦合体系，可理解为50%的光子态和50%的自旋态的混合叠加。
准粒子列表 光子准粒子
磁激子极化激元 Magneto-exciton polaritons：在外加磁场作用下，激子与光子通过强耦合作用形成的。
等离激元激子极化激元 Plasmon-exciton polaritons、等离激元激子 Plexciton、激子等离激元 Excimon：等离激子激元，等离子体与激子耦合而成。
连续域束缚态极化激元 bound states in the continuum (BICs) Polaritons
费米极化子极化激元 Fermi polaron-polaritons：表现出强束缚的三角子(trion)和极化子。等离激元-激子-三重子极化激元 Plasmon-Exciton-Trion polaritons
界面等离极化激元 Interface plasmon polaritons
准粒子列表 分数化
多体分数化 Fractionalization in many-body systems：分数化准粒子（Fractional Quasiparticle），是强关联量子系统中构成物质的基本物理单元（如电子、自旋）在相互作用下分裂为携带分数化量子数的元激发。
准粒子列表 分数化
分数电荷粒子 fractional charge particles：在某些量子系统中，由于电子的强相互作用和拓扑效应，系统可以“分裂”出携带分数电荷的准粒子。这些准粒子不是真正的独立粒子，而是整个系统的集体激发，电荷值可以是e的分数，比如、、、等。奇数分母电荷粒子与偶数分母电荷粒子的性质不同。分数态包含多种奇异量子相，包括陈绝缘体，分数量子拓扑绝缘体（FTI）、分数量子自旋霍尔态、非阿贝尔分数态。空穴掺杂侧（），电子掺杂侧（）。已发现的分数态：-8/3、-5/2、-7/3、-2、-5/3、-3/2、-4/3、-1、-4/5、-2/3、-1/2、-2/5、-1/3、-1/5、0、1/7、2/7、1/3、2/5、3/7、1/2、4/7、2/3、3/4、6/7、1、6/5、4/3、3/2、5/3、9/5、2、11/5、7/3、5/2、8/3。
准粒子列表 分数化
奇数分母分数电荷粒子：如、最常见于分数量子霍尔效应的劳克林态(Laughlin)。这些态出现在填充因子（是奇数，如 1/3、1/5、1/7）时。劳克林准粒子（Laughlin quasiparticles）的电荷是，比如时，电荷为；时，电荷为。这是因为电子通过强相互作用“分担”电荷，形成了一个新的有效粒子。这些准粒子是任意子，它们的统计介于费米子和玻色子之间。具体来说，它们的交换相位是分数形式的，比如（是奇数）。这意味着交换两个准粒子时，波函数会乘以一个相位，而不是简单的（玻色子）或 （费米子）。
准粒子列表 分数化
偶数分母分数电荷粒子：如、，出现在更复杂的量子霍尔态中，比如 （是偶数）。这些状态不像奇数分母那样可以用简单的单层劳克林波函数描述，而是涉及多层结构、复合费米子理论或非阿贝尔态。，准粒子电荷可能是 ， ，准粒子电荷为 或其倍数（如 ），具体取决于激发类型。这些准粒子也可以是任意子，但可能具有更复杂的统计行为。比如 （偶数分母态）中的准粒子被认为是非阿贝尔任意子，交换它们不仅改变相位，还可能改变量子态空间的结构。非阿贝尔性质意味着它们的统计依赖于交换顺序，这与奇数分母的阿贝尔任意子（交换顺序无关）不同。
劳克林态 Laughlin state：电荷分数化最著名的例子之一是第个劳克林态（-th Laughlin state）中携带电荷的基本激发（准粒子或准空穴），它描述了分数量子霍尔态，是强关联系统的原型之一。
激子劳克林态 Excitonic Laughlin states：具有谷数分数化但没有电荷分数化的特征，并且具有与伊辛磁体相同的量子化电荷霍尔电导率，, 在这些能带中可以构建的具有最高激子密度的劳克林态是玻色子劳克林态，即使自发地破坏了时间反转对称性，也没有谷极化。
复合费米子 Composite Fermions：凝聚态物理中用于解释分数量子霍尔效应的核心概念。通过将电子与偶数个（通常为2个）量子磁通量（）绑定在一起，通过这种结合，电子的统计行为和物理性质会发生显著改变。两通量复合费米子 two-flux composite fermions、四通量复合费米子 four-flux composite fermions、六通量复合费米子 Six-Flux Composite Fermions
分数磁旋子 fractional Magneto-roton：一个带分数正电荷的任意子，和分数负电荷的任意子形成的态。其长波可以看成正负任意子对的激子，短波可以看成一种正负任意子等离子体的密度波(声子)。劳克林(Laughlin)态中的磁旋子是分数量子霍尔效应中的最低能量中性集体激发，由Girvin， MacDonald和Platzman类比液氦中的旋子而提出，可理解为复合费米子的激子。
准粒子列表 极子
极子 pole：通常用于描述电荷、磁荷或其他物理量的分布。多极展开基于球谐函数 ，其阶数  为非负整数（）。每一阶对应  极子。
准粒子列表 极子
单极子 Monopole：BPS (Bogomol'nyi-Prasad-Sommerfield equations) monopoles
电单极子 electric monopole：具有孤立电荷的准粒子（区别于普通电子），具有球对称的电荷分布和势能分布。
磁单极子 Magnetic monopole：在固体材料中，许多邻近电子的自旋协同作用时，可以形成特定的自旋纹理模式，表现为孤立的正或负磁荷区域，这些区域在物理上表现为单一的正或负的磁荷。
动量空间单极子 momentum-space monopole
矢量磁单极子 Vector Magnetic Monopole：其行为类似于传统理论中的磁单极子，具有特定的矢量特性，可通过材料中原子或电子的集体行为表现出来。其磁荷是量子化的，并由拓扑陈数刻画。
狄拉克磁单极子 Dirac magnetic monopole：存在于三维空间，自旋1/2阿贝尔-狄拉克单极子 spin-1/2 Abelian Dirac monopoles
外尔磁单极子 Weyl magnetic monopole：凝聚态物质中的外尔点也被称为外尔磁单极子。
准粒子列表 极子
非配对外尔磁单极子 unpaired Weyl magnetic monopole
三重简并单极子 Threefold Degenerate band magnetic monopole：自旋1三重简并拓扑单极子 spin-1 threefold band degeneracies topological monopoles
杨磁单极子 Yang monopole：弯曲单极子，存在于五维动量空间中的四重简并点，其磁荷拓扑性质由第二陈数（Chern number）描述。它源于杨-米尔斯理论中的非阿贝尔规范场，对应的贝里曲率积。自旋3/2非阿贝尔-杨单极子 spin-3/2 non-Abelian Yang monopoles
张量磁单极子 Tensor Magnetic Monopole：存在于四维参量空间，由张量规范势描述，磁荷由Dixmier-Douady拓扑不变量刻画。
分形跳跃单极子 Fractal-hopping monopole
准粒子列表 极子
轨道角动量单极子 orbital angular momentum monopole (OAMM)：类单极轨道-动量 Monopole-like orbital-momentum，轨道角动量源自电子波函数的空间配置，在手性拓扑半金属中，缺乏镜像对称性导致轨道角动量的非平凡分布，形成类似磁单极的结构。
声学单极子 Acoustic monopole：在流体力学或声学中，“单极子”指一个点状的声源（如脉动小球），向外辐射球对称的声波。虽然这是经典的单极子概念，但与电磁单极子的数学形式类似。
光学单极子 Optical monopole：通过设计周期性介电结构，在光子能带中引入等效的贝里曲率奇点，模拟外尔点或单极子行为。
轴子单极子 Axion monopole：在轴子场与磁场的耦合模型中，轴子场的拓扑结构可能诱导出等效的磁单极子。
引力单极子 gravitational monopole：假设的时空拓扑缺陷或非平庸结构，引力场中是否存在类似电磁学中磁单极子的孤立极源。
准粒子列表 极子
上极子 anapole：在对称群 的所有变换下变换为某个多极子（或相应的矢量球谐函数）的电流系统，但不会辐射到远场。
光子上极子 Photonics anapole：作为散射谱中特定多极米氏系数(Mie-coefficient)的零点出现，也可以解释为笛卡尔多极子（cartesian multipole）和环形多极子（toroidal multipole）的相消干涉。
准粒子列表 极子
偶极子 Dipole：指相距很近的符号相反的一对电荷或磁荷。线性四极子、方四极子
点偶极子 point dipoles：是通过在保持偶极矩固定的情况下让间隔趋向于 0 而获得的极限。它的场形式特别简单，多极子展开中的 1 阶项恰好是点偶极子场。
电偶极子 electric Dipole (ED)：两个相距很近的等量异号点电荷组成的系统。
纯电偶极子 Pure electric Dipole：點電偶極子 point electric dipoles，是一对相等且相反的电荷，它们之间的距离是固定的。
基本电偶极子 elementary electric Dipole：两个带等量异种电荷且间距为原子或分子距离的点电荷。
原子偶極子 Atomic dipoles、分子偶極子 Molecular dipoles（永久偶極子 Permanent dipoles、瞬時偶極子 Instantaneous dipoles、感應偶極子 Induced dipoles）
非弹性电子隧穿偶极子 inelastic electron tunnelling dipoles
准粒子列表 极子
磁偶极子 Magnetic Dipole (MD)：一个非常小的载流回路大约是一个磁点偶极子（point Magnetic dipoles），这种回路的磁偶极矩是回路中流动的电流与回路的（矢量）面积的乘积。静态磁偶极子 static magnetic dipole
引力偶极子 Gravitational Dipole (TD)：在引力的情境下，系統的動量為偶極矩對時間的一階導數，是守恆量，不隨時間變化，因此偶極矩不產生引力輻射。
环偶极子 Toroidal Dipole (TD)：环形矩是电磁场多极展开中的一个独立项，与磁多极和电多极不同，最近有研究称环形多极矩可能不是一个单独的多极子族，而是电多极矩的高阶项。静态环形偶极子 static toroidal dipole、动态环形偶极子 Dynamic toroidal dipole、经典环形偶极子 Classical toroidal dipole、量子环形偶极子 Quantum toroidal dipole
准粒子列表 极子
电环形偶极子 electric toroidal dipole：轴向环形偶极子 axial toroidal dipole，描述环形（圆环形）电荷排列，
磁环形偶极子 magnetic toroidal dipole：极性环形偶极子 polar toroidal dipole，也称为上极子 anapole，对应于弯曲成圆环的螺线管的磁场。
引力多极子 Gravitational Multipoles：引力四極矩在廣義相對論中也十分重要。如果它隨時間變化，就能產生引力波。只有引力四極矩或更高階的矩能向外輻射出引力波。而四極矩可隨時間變化，因此它是能產生重力波輻射的最低階多極矩。引力四极子 Gravitational quadrupole (GD)、引力六极子 Gravitational hexapole (GH)、引力八极子 Gravitational octupole (GO)
点四极子 point quadrupole，在平行四边形的4个角上有4个交替的点电荷，例如边长为“a”的正方形，“四极矩”对应于一个二阶张量，点八极子 point octopole，在平行六面体的八个角上有八个交替的点电荷，例如边长为“a”的立方体。这种排列的“八极矩”对应于三阶非零对角张量。更高的多极，例如阶，将通过点偶极子（point dipoles）（四极、八极等）的偶极（四极、八极等）排列获得，而不是通过低阶点单极子（point monopoles）获得，例如。（单个极点由两个具有相反符号的移位极点的叠加来近似）。
贝里曲率单极子 Berry curvature monopole：由贝里相位(Berry phase)连接定义的贝里曲率的源或汇则对应于单极子。具有破缺反演对称性的WSMs，导致移位电流响应中的大峰值或发散的体光伏效应。贝里曲率偶极子 Berry curvature dipole、贝里曲率四极子 Berry curvature quadrupole、贝里曲率八极子 Berry curvature octupole
三极子 tripole、五极子 pentapole：1、呈现三极或五极对称性，本质上是高阶四极子（）或八极子（）的微观叠加效应。2、等效“三极矩”的瞬态行为，实为磁偶极子与四极子的动态耦合。3、在动量空间中，外尔点携带拓扑荷 ，类似于磁单极子，若存在三个外尔点，其集体行为可能等效为“三极子”，实际是单极子对的组合。4、在Kitaev自旋液体模型中，分数化的马约拉纳费米子与通量相互作用，可能形成等效三极或五极激发，但其拓扑荷为分数（如 ），需通过非阿贝尔统计描述。