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半量子 Semion，反半量子 Anti-Semion：一类特殊的阿贝尔任意子，存在于具有二维拓扑序的量子多体系统中。两个半子交换位置时，系统的量子态会积累一个相位因子，而绕彼此一周（即双交换）的统计相位为，介于玻色子（相位+1）和费米子（相位-1）之间，反半量子交换相位为，多个符半子可以组成玻色子或费米子。半子通常携带分数化的电荷（如 ，为元电荷），与分数量子霍尔效应中的准粒子行为类似。理论研究表明，理想符半子气体的基态极可能是超流的，如果是带电的符半子，气体应呈现出超导性。有猜测电子可能是一对盘旋的带电符半子。
非阿贝尔任意子 Non-Abelian Anyons：当两个非阿贝尔任意子交换位置时，波函数不仅获得相位，还发生量子态的线性变换（由酉矩阵描述）。
伊辛任意子 Ising Anyons：属于非阿贝尔任意子中最简单的类型，其编织操作生成克利福德群(Clifford group)门，但它不能构建足够种类的逻辑门，不足以支持通用量子计算。
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斐波那契任意子 Fibonacci Anyons：Read-Rezayi态，支持通用量子计算，其编织操作可生成足够种类的逻辑门。其统计特性由斐波那契数列描述，是拓扑量子计算的核心模型之一。
拓扑序任意子  Symmetric Anyon：拓扑序属于有限群量子双模型，其任意子满足8阶二面体群的对称性，任意子的编织行为由群表示论决定，遵循非交换的编织规则（例如博罗米尼(Borromean)环结构）。对应不同的编织规则和融合通道，适用于容错量子计算中的复杂逻辑门操作。
拓扑序任意子  Symmetric Anyon：广义的二面体群拓扑序（如、等），其非阿贝尔性质与类似，但对称性更高。
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拓扑序任意子  Anyon：基于群的非阿贝尔拓扑序（如SU(2)₃），其准粒子激发满足特定的融合规则和非交换统计。拓扑序，类似于阿贝尔拓扑序，任意子种类少。拓扑序，开始出现非阿贝尔特性，可能有伊辛任意子。拓扑序，更复杂的非阿贝尔结构，可能涉及斐波那契任意子。（）拓扑序，随着k增大，会有更丰富的任意子种类和更复杂的融合规则。根据陈-西蒙斯理论，拓扑序可通过三维Chern-Simons场论描述，其拓扑性质由Wilson环算符的编织决定。根据共形场论，与相关的二维共形场论（如Wess-Zumino-Witten模型）提供任意子融合规则和统计的数学框架。
四元数群()拓扑序任意子 Quaternion Group () Anyon：在凝聚态系统中，香港科技大学团队通过传输线网络实验首次直接观测到基于四元数群（Q8）的非阿贝尔拓扑荷。这一体系的一维能带系统在动量空间中表现出非交换的旋转对称性（如拓扑荷、、），其边界态分布遵循非阿贝尔商准则（例如拓扑荷+i和+j的界面态对应-k的拓扑荷），突破了传统阿贝尔拓扑序的体-边对应关系。
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普法夫任意子 Pfaffian Anyon：填充态的基态波函数可用Moore-Read（Pfaffian）态描述。准粒子激发满足非阿贝尔统计。除Pfaffian态外，还存在时间反演对称的anti-Pfaffian态和粒子空穴对称 Pfaffian态。这些态在拓扑序和准粒子统计上与Pfaffian态不同，但同样具有非阿贝尔特性。康奈尔大学团队在双层转角MoTe₂中观测到的分数量子自旋霍尔效应迹象，推测其可能由两个互为时间反演的分数陈绝缘体构成，对应anti-Pfaffian态。在分数量子霍尔效应中，填充态被证实具有粒子-空穴普法夫（PH-Pfaffian）拓扑序。通过隔离其分数通道（电荷模式和中性模式），实验测得半量子化的热导率，直接支持了非阿贝尔任意子的存在。偶数分母态（如）的拓扑相变可能对应单分量Pfaffian态。
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哈普林任意子 Halperin Anyon：（标准哈普林331态 standard Halperin 331 state），通过向空陈带添加粒子并在占用陈带添加空空穴来构建。电子空穴哈普林态（PH-Halperin state），是阿贝尔拓扑有序态，等量的电子和空穴被添加到母体伊辛-陈绝缘体上，不同于在标准量子霍尔效应中构建的哈普林态，因为电子位于具有相反陈数的陈带上。它们也不同于分数量子自旋霍尔效应中讨论的哈普林电子态，因为它们通常破坏时间反转对称性，并且对两个谷的占用不相等。根据味内（intra-flavor，）和味间（inter-flavor，）指数的相关性电子空穴哈普林态有如下分数态：，PH 331 态，整数霍尔电导率，分数谷填充物和；，PH 332 态，整数霍尔电导率，分数谷填充物和；，PH 112 态，整数霍尔电导率，分数谷填充物和；，PH 113 态，整数霍尔电导率，分数谷填充物和。带电巡回准粒子 charged itinerant quasiparticle、带电漂移准粒子 charged drifting quasiparticle、中性巡回准粒子 neutral itinerant quasiparticle、中性漂移准粒子 neutral drifting quasiparticles
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准费米子 Parafermions：也称为仲费米子，是仲统计的一种具体实现，也可以看作任意子的扩展。它在凝聚态物理中指一种广义化的马约拉纳费米子，具有对称性（而非马约拉纳费米子的），其统计性质介于费米子和更复杂的非阿贝尔统计之间。
马约拉纳任意子 Majorana Anyon：是拓扑量子系统中的一种准粒子，具有非阿贝尔统计特性。其本质是电子与空穴的叠加态，通过编织操作(如交换路径)可编码量子信息，且不受局部扰动影响。
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马约拉纳粒子 Majorana particle：是由不同的产生湮灭算符线性叠加得到的自共轭算符所激发的准粒子。电子，空穴
马约拉纳零能模 Majorana Zero mode (MZM)：在凝聚态体系中，当超导态（1D-Kitaev Chain，2D波超导）的体态处于拓扑非平凡相时，由于体边对偶关系，将出现一系列定域在边缘的特殊零能模式（一维端点，二维涡旋）。这改变了涡旋的量子统计性质，形成了一种有非阿贝尔统计的新型粒子。乘法马约拉纳零模 Multiplicative Majorana zero-mode、棱马约拉纳平带 Hinge Majorana flat band（完整的马约拉纳平带，跨越整个棱布里渊区）、前体孤立马约拉纳模 Precursors of Majorana modes (PMMS)、螺旋马约拉纳模 Helical Majorana Modes、孤立马约拉纳模 Isolated Majorana modes (MMS)、基塔耶夫马约拉纳端态 Kitaev's Majorana end states、 马约拉纳克拉默对 Majorana Kramers pairs
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马约拉纳束缚态 Majorana bound states (MBSs)：丐版马约拉纳粒子 poor man’s majoranas，是凝聚态物理中出现的非阿贝尔激发最简单的例子之一。基于一个纳米线中的两个量子点，可以扩展到一个更大的量子点Kitaev链，具有更稳健的马约拉纳粒子行为。它缺乏马约拉纳粒子的拓扑保护，只在非常小的参数范围内稳定。
安德列夫束缚态 Andreev Bound State (ABS)：安子，在超导体-正常金属界面处，电子和空穴对反射转换过程形成形成的束缚态、在拓扑系统中可能是马约拉纳零模的前身。在不均匀的超导体里面，任何体能隙内的束缚态都可以叫做ABS态，马约拉纳束缚态也可以看作是一种非常特殊的ABS态，CdGM态和YSR态也是ABS态。
于-柴-鲁西诺夫束缚态 Yu-Shiba-Rusinov (YSR) bound states：磁性杂质诱导的具有自旋极化的局部束缚态，超导体中两大类缺陷态之一。
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卡罗利-德热纳-马特里康束缚态 Caroli-de-Gennes-Matricon (CdGM) bound states：磁场诱导的磁通涡旋内的磁通束缚态，超导体中两大类缺陷态之一。
辫结子 Plekton；由 Klaus Fredenhagen 等人在 1990 年代的量子场论研究中提出，旨在描述一种更广义的辫结统计粒子，特别是在 (2+1) 维量子场论的背景下。其定义更强调其与局部量子场论的兼容性。其统计特性遵循辫群统计 (braid statistics)，即它们的交换行为由辫子群的表示决定，而不是置换群，在二维系统中，可以表现出阿贝尔或非阿贝尔统计。它与任意子有一些细微区别，其被设计为遵循代数量子场论的因果律，即仅要求可观测量在类空分离时对易，而非整个场算符。这种宽松的约束允许 辫结子在理论上具有更灵活的统计行为。
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仲粒子 Paraparticles：仲统计粒子 Parastatistics Particles，可以在三维空间中存在并遵循仲统计（parastatistics）的粒子。最早由澳大利亚物理学家 H.S. Green 于 1950 年提出，旨在解决量子场论中某些粒子可能表现出超出费米子和玻色子行为的统计特性。在某些高能物理或凝聚态物理系统中，研究者发现需要更灵活的统计规则来描述粒子的行为，尤其是在涉及高阶对称性或奇异量子态时。仲统计粒子的波函数具有更高阶的对称性，通常通过群论中的杨图表（Young Tableaux）来描述。例如，一个  的准玻色子系统可能对应于对称群的某个不可约表示，而不是简单的全对称或全反对称表示。仲统计引入了仲玻色子和仲费米子，它们通过一个参数 （称为“阶数”）来调控量子态的占用数限制，从而在费米统计和玻色统计之间提供了一个连续的过渡。（极限情况，：准玻色子 → 玻色子，准费米子 → 费米子。：准玻色子趋向于完全玻色子行为，而准费米子则无严格意义上的无限极限，因为其本质上仍受限于某种排斥性。）
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仲玻色子 Parabosons：与玻色子类似，准玻色子允许多粒子占据同一量子态，但不像玻色子那样可以无限堆积，而是受到最大占用数  的限制。当  时，准玻色子的行为退化为普通玻色子。当 增加时，准玻色子的行为逐渐偏离玻色子，但永远不会完全等同于费米子。
仲费米子 Parafermions：与费米子类似，准费米子受到占用数限制，但每个量子态的占用上限不是严格的 0 或 1，而是 。当  时，准费米子退化为普通费米子。当  增加时，准费米子允许更多粒子共享同一量子态，表现出介于费米子和玻色子之间的特性。
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量子E8粒子 Quantum  particles：一个能被例外李代数严格描述的量子可积模型，这个量子可积模型的低能激发包含8种带质量的准粒子，其中的物理现象可被这些粒子间的相互作用描述。其包含这些准粒子的质量谱由E8李代数的根系结构决定，而作为一个秩为8的例外李代数，其根系可以通过其嘉当(Cartan)矩阵或Dynkin图来表征。在量子E8可积模型中，这8种准粒子的质量是按照特定的数学关系排列的，通常记为，其中 是最轻的粒子质量，其他粒子的质量按一定比例递增。这些比例来源于E8根系的几何性质，并且可以通过E8的数学结构精确计算出来。你提到的 正是黄金分割比，这是质量谱的一个显著特征。以下是可积模型中8种准粒子的质量（以 为单位）的近似数值，这些质量的表达式来源于李代数根系的三角函数表示，具体推导涉及的Cartan矩阵的对角化和根系的投影，它们通常按照从小到大的顺序排列：
：最轻的准粒子，设为单位质量。
：第二个准粒子，质量与黄金分割比相关。
：第三个准粒子。
：第四个准粒子。
：第五个准粒子。
：第六个准粒子。
：第七个准粒子。
：第八个准粒子，也是最重的。
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拓扑费米子 Topological Fermion：在凝聚态物理中，由于集体行为（如电子相互作用、晶格对称性、自旋-轨道耦合等）而出现的有效准粒子，它们表现出类似费米子（如电子）的统计性质（服从费米-狄拉克统计）。
狄拉克费米子 Dirac Fermion：四重简并，有质量的反粒子与自身不同的费米子，以保罗·狄拉克命名，可以用狄拉克方程描述。一个狄拉克费米子相当于两个外尔费米子。根据倾斜项分为：第一类狄拉克费米子 type-I Dirac fermion（保持洛伦兹不变性）、第二类狄拉克费米子 type-II Dirac fermion（不满足洛伦兹不变性）、第三类狄拉克费米子 type-III Dirac fermion（高温相、高陈数、高阶倾斜项）。
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无质量狄拉克费米 Massless Dirac fermion：一维狄拉克费米子 One-dimensional Dirac fermion、二维狄拉克费米子 Two-dimensional Dirac fermion、三维狄拉克费米子 three-dimensional Dirac fermion、准二维狄拉克费米子 quasi-Two-dimensional Dirac fermion
有质量狄拉克费米 Massive Dirac fermion、随机质量狄拉克费米子 random mass Dirac fermion
手性狄拉克费米子 Chiral Dirac Fermion：味外尔费米子 flavor Weyl fermion，在一类弱自旋-轨道耦合的反铁磁体系中，由于电子自旋与晶格的旋转对称性部分分离，该体系隐含一种由晶格平移联合自旋转动生成的SU(2)同位旋对称性，这种对称性会将两个手性相同的外尔费米子联系起来，使之组合成为一个四重简并的非零手性费米子。
双折射狄拉克费米子 birefringent Dirac fermion：可以在界面输运上体现出双折射的效应。
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螺旋狄拉克费米子 Helical Dirac fermion：是一种特殊的电荷载体，其行为类似于无质量的相对论粒子，其内在的角动量（自旋）与其平移动量锁定在一起。
沙漏型狄拉克费米子 Hourglass Dirac fermion：综合空间反演、时间反演和多个滑移镜面，可以出现。
谷狄拉克费米子 valley Dirac fermion：单谷狄拉克费米子 Single valley Dirac fermion、双谷狄拉克费米子 Double valley Dirac fermion、自旋谷耦合狄拉克费米子 spin-valley coupled Dirac fermions（谷对比自旋极化狄拉克费米子 valley-contrasting spin-polarized Dirac fermions）
磁性狄拉克费米子 Magnetic Dirac fermion：铁磁狄拉克费米子 ferromagnetic Dirac fermion、反铁磁狄拉克费米子 antiferromagnetic Dirac fermion
弗洛凯-狄拉克费米子 Floquet-Dirac fermion
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三狄拉克费米子 Three-Dirac-fermion：具有三重简并能带的准粒子，其能带交叉点呈现狄拉克锥结构。
外尔费米子 Weyl Fermion：两重简并，無質量費米子，是赫尔曼·魏尔從狄拉克方程式中得出的解，被稱為魏尔方程式。狄拉克費米子可以視為左手的魏尔費米子與右手的魏尔費米子的組合。根据倾斜项分为：第一类外尔费米子 type-I Weyl fermion（保持洛伦兹不变性）、第二类外尔费米子 type-II Weyl fermion（不满足洛伦兹不变性）、第三类外尔费米子 type-III Weyl fermion（高温相、高陈数、高阶倾斜项），第四类外尔费米子 type-IV Weyl fermion（不稳定复频率）。
一维外尔费米子 One-dimensional Weyl fermion（one-dimensional Weyl mode）、二维外尔费米子 Two-dimensional Weyl fermion、三维外尔费米子 three-dimensional Weyl fermion
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双外尔费米子 double-Weyl fermion（二次色散双外尔费米子 quadratic double Weyl fermion）、三外尔费米子 triple-Weyl fermion（三次色散）
多重外尔费米子 Multifold Weyl Fermion：在特定手性晶体中，多个外尔点通过晶体对称性耦合，形成多重简并的能带交叉点，其准粒子激发具有更高阶的手性特征。
四重简并外尔费米子 Fourfold Degenerate Weyl Fermion（拓扑荷±2）、六重简并外尔费米子 Sixfold Degenerate Weyl Fermion（拓扑荷±3）、八重简并外尔费米子 Eightfold Degenerate Weyl Fermion（拓扑荷±4）
沙漏型外尔费米子 hourglass Weyl fermion、双沙漏型外尔费米子 double hourglass Weyl fermion
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克拉默-外尔费米子 Kramers-Weyl fermion：结合时间反演对称性和手性外尔费米子的特性，克拉默斯-外尔费米子在非中心对称晶体中由Kramers简并保护形成。其能带交叉点具有自旋-动量锁定特性，且表面态表现为螺旋型费米弧。
磁性外尔费米子 Magnetic Weyl fermion：铁磁外尔费米子 Ferromagnetic Weyl Fermion、反铁磁外尔费米子 antiferromagnetic Weyl Fermion
三端外尔复合体 Three-terminal Weyl complex：某些晶体中存在着手性相反且拓扑电荷不相等受到晶体旋转对称性的保护的外尔点，共同形成了非常规的三端外尔复合体。包含了单个拓扑电荷为+2的双外尔点和一对拓扑电荷为-1的单外尔点，使得总的拓扑电荷守恒。
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高折叠手性费米子 higher-fold chiral fermion：多层的类外尔费米子，在多个间隙中具有非零手性电荷。类狄拉克非手性费米子在每个间隙中都具有零手性电荷，而类外尔手性费米子在多个间隙中都具有非零手性电荷。对于N-重手性费米子，引入多间隙手性电荷 =（，，…，），其中包括每个带隙一个整数。从这里开始，体边界对应关系指定在间隙中存在手性表面态（费米弧）。这些状态也称为手性状态，因为在表面布里渊区中沿闭合路径选定的化学势下，存在净非零数量的向左或向右移动的准粒子。在多间隙情况下，多个间隙中左移子或右移子的净数量为非零，导致手性费米弧在能量方向上堆叠。三折叠手性费米子 threefold chiral fermion
狄拉克-外尔费米子 Dirac-Weyl fermion：是一对由时间反演对称性T相关的螺旋边缘态，它们连接了一个Dirac点和两个独立Weyl节点的投影，表明Dirac点与Weyl点作为一个整体是相互连接的。二维狄拉克-外尔费米子 Two-dimensional Dirac-Weyl fermion
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半狄拉克费米子 Semi-Dirac fermion：能带色散在某一动量方向呈线性（类似狄拉克费米子），而在垂直方向呈二次函数（类似普通费米子），形成非对称色散关系。
三重简并费米子 Threefold Degenerate Fermion：也称为三分量费米子 three-component fermion，在能量相同的点存在三个不同的能级，这些能级能量一样，但自旋数不一样，属于不同的能级。自旋张量和自旋矢量动量耦合之间的相互作用可以诱导三种不同单极电荷分类的三重简并费米子（）。
双三重费米子 double-triple fermion：type-I DTPs、type-II DTPs、type-III DTPs
多重简并费米子 Multifold Fermions：能带交叉点具有高于二重或三重的简并度（如四重、六重），通常与晶体的高对称性相关。
六重简并费米子 Sixfold Degenerate Fermion：能带在动量空间某点形成6个对称分布的支点（类似狄拉克锥但多分支），受晶体对称性（如立方体对称性）保护。
准粒子列表 统计特性
八重简并费米子 Eightfold Degenerate Fermion：能带在特定对称点（如立方体的体心）出现8个简并态，常见于具有四重对称性的材料（如过渡金属氧化物）。
十重简并费米子 Tenfold Degenerate Fermion、12重简并费米子 12-Fold Degenerate Fermion、14重简并费米子 14-Fold Degenerate Fermion、16重简并费米子 16-Fold Degenerate Fermion、18重简并费米子 18-Fold Degenerate Fermion（18重能带简并度的交叠羽毛状费米口袋）
五重简并费米子 Fivefold Degenerate Fermion：能带交叉点具有5重简并，受非西尔韦斯特对称性（如螺旋对称或滑移对称）保护，可能出现在手性晶体中。
七重简并费米子 (Sevenfold Degenerate Fermions：能带在高对称点形成7重简并，可能与奇数对称性（如旋转对称）相关。
准粒子列表 统计特性
九重简并费米子 (Ninefold Degenerate Fermions：能带交叉点具有9重简并，可能由多重对称性叠加（如旋转对称和镜面对称）产生。
节点线费米子 Node-line Fermion：能带在动量空间中形成一条连续的线状节点（类似贝里曲率偶极子），受晶格对称性保护。根据倾斜项分为：第一类节点线费米子 type-I Node-line fermion（保持洛伦兹不变性）、第二类节点线费米子 type-II Node-line fermion（不满足洛伦兹不变性）、第三类节点线费米子 type-III Node-line fermion（高温相、高陈数、高阶倾斜项）。
节点点费米子 Nodal-point Fermion（零维，狄拉克费米子、外尔费米子），单极型外尔点 Monopole Weyl Points、陈数-1 单极性外尔点 charge-one isolated Weyl points、陈数-2 单极性外尔点 charge-two isolated Weyl points、陈数-4 单极性外尔点 charge-4 isolated Weyl points
准粒子列表 统计特性
节点线费米子 Nodal line fermion（一维）、狄拉克节点线费米子 Dirac nodal-line fermion、外尔节点线费米子 Weyl nodal-line fermion、克拉默节点线费米子 Kramers nodal-line fermion、复合外尔节点点-线费米子 composite Weyl Nodal Point-Line Fermion、复合外尔节点点-面费米子 composite Weyl nodal point-surface Fermion、复合外尔节点线-面费米子 composite Weyl nodal line-surface Fermion、沙漏节点线费米子 Hourglass nodal-line fermion、双节点线费米子 double Nodal-line fermion、二次型色散节点线费米子 quadratic dispersion nodal-line fermion、三次型色散节点线费米子 cubic dispersion nodal-line fermion
准粒子列表 统计特性
节点圈费米子 Nodal loop fermion、第一类节点圈费米子 Type-I nodal loop fermion、第二类节点圈费米子 Type-II nodal loop fermion、狄拉克节点圈费米子 Dirac Nodal Loop Fermion、外尔节点圈费米子 Weyl Nodal loop fermion、、沙漏节点圈费米子 hourglass Nodal loop fermion、双外尔节点环米子 double Weyl nodal rings fermion、狄拉克节点球费米子 Dirac-Nodal-Sphere fermion、赝狄拉克节点球费米子 Pseudo Dirac-Nodal-Sphere fermion
准粒子列表 统计特性
节点面费米子 Nodal surface fermion：二维，分两类 Class-I nodal surface 和 Class-II nodal surface，在不考虑自旋轨道耦合情况下，Class-I nodal surface 由时空反演对称（space-time inversion symmetry）和子格子对称（sublattice symmetry）保护，可以用一个拓扑数来表征；Class-II nodal surface是由两重螺旋（two fold screw symmetry）和时间反演（time reversal symmetry）联合操作对称保证的。
联结费米子 Nexus Fermion：能带在动量空间中形成复杂的扭结（Nexus）交叉，而非简单的点或线。当破坏结构中的水平镜面之后，之前连接两个三重简并点的节线会劈裂成四条节线，其中新增的三条节线位于三个垂直的镜面上而之前沿心方向的节线仍然保留，三重简并费米子就变成了联结费米子，它可以被认为是多条节线的起始点。一个联结（Nexus）费米子，应该会变成两个Weyl 费米子，并且这两个Weyl 费米子不属于一对。
准粒子列表 统计特性
多重节点费米子 Multi-nodal Fermions：由多种对称性共同保护形成多个节点（如点、线、环）的准粒子。
准粒子列表 统计特性
赝自旋-1/2 狄拉克-外尔费米子 pseudospin-1/2 Dirac-Weyl fermion、赝自旋-1 狄拉克-外尔费米子 pseudospin-1 Dirac-Weyl fermion、赝自旋-3/2 狄拉克-外尔费米子 pseudospin-3/2 Dirac-Weyl fermion、赝自旋-2 狄拉克-外尔费米子 pseudospin-2 Dirac-Weyl fermion、赝自旋-1 外尔费米子 Pseudospin-1 Weyl Fermion 、赝自旋-1 三重简并费米子 pseudospin-1 Threefold Degenerate fermion（赝自旋-1 麦克斯韦费米子 pseudospin-1 Maxwell fermion）、双重自旋-1/2 四重费米子 double spin-1/2 fourfold fermion、自旋-3/2 四重费米子 spin-3/2 fourfold fermion（Massive fourfold spin-3/2 Rarita-Schwinger-Weyl (RSW) fermion）、双自旋-1 六重费米子 double spin-1 sixfold fermion（sixfold double spin-1 Weyl fermion）、自旋-1/2 外尔费米子 spin-1/2 Weyl fermion、自旋-1/2 双外尔费米子 Spin-1/2 double-Weyl fermion、自旋-1 三重点费米子 Spin-1 triple-point fermion、自旋-1 双三重点费米子 Spin-1 double-triple-point fermion、拓扑荷-1 外尔费米子 Charge-1 Weyl fermion、拓扑荷-2 外尔费米子 Charge-2 Weyl fermion、拓扑荷-3 外尔费米子 Charge-3 Weyl fermion、拓扑荷-4 外尔费米子 Charge-4 Weyl fermion、二次色散外尔费米子 quadratic Weyl fermion、拓扑荷-2 二次色散外尔费米子 Charge-2 quadratic Weyl fermion、三次色散外尔费米子 cubic Weyl fermion、三重费米子 Triple fermion、拓扑荷-2 三重费米子 Charge-2 triple fermion、二次色散三重费米子 Quadratic triple fermion、二次色散接触点三重费米子 Quadratic contact triple fermion、狄拉克费米子 Dirac fermion、拓扑荷-2 狄拉克费米子 Charge-2 Dirac fermion、拓扑荷-4 狄拉克费米子 Charge-4 Dirac fermion、二次色散狄拉克费米子 Quadratic Dirac fermion（四重简并）、拓扑荷-4 二次色散狄拉克费米子 Charge-4 quadratic Dirac fermion、二次色散接触点狄拉克费米子 Quadratic contact Dirac fermion、三次色散狄拉克费米子 Cubic Dirac fermion、三次色散交叉狄拉克费米子 Cubic crossing Dirac fermion、六重费米子 Sextuple fermion、拓扑荷-4 六重费米子 Charge-4 sextuple fermion、二次色散接触点六重费米子 Quadratic contact sextuple fermion、八重费米子 Octuple fermion、外尔节线费米子 Weyl nodal-line fermion、外尔节线网费米子 Weyl nodal-line net fermion、二次色散节线费米子 Quadratic nodal line fermion、三次色散节线费米子 Cubic nodal-line fermion、狄拉克节线费米子 Dirac nodal-line fermion（fourfold degenerate nodal line fermion）、狄拉克节线网费米子 Dirac nodal-line net fermion、节面费米子 Nodal surface fermion、7节线联结四重简并费米子 four-fold degenerate 7-nodal-line-nexus fermion、13狄拉克节线联结费米子 13 Dirac nodal-line nexus fermion、三重沙漏外尔费米子 Triple hourglass Weyl fermion、全自旋极化沙漏拓扑荷-3外尔费米子 Fully spin-polarized hourglass charge-three Weyl fermion、沙漏狄拉克节线环费米子 hourglass Dirac nodal loop fermion、沙漏外尔节线环费米子 hourglass Weyl nodal loop fermion、沙漏狄拉克节线链费米子 hourglass Dirac nodal chain fermion、沙漏外尔节线链费米子 hourglass Weyl nodal chain fermion、二次色散四重简并狄拉克费米子 0D quadratic dispersion four-fold degenerate Dirac fermion、八重简并双狄拉克费米子 eightfold-degenerate double Dirac fermion、二次/线性节点线费米子 1D quadratic/linear nodal-line fermion、 沙漏节点线狄拉克费米子 1D hourglass nodal-line Dirac fermion，二维对称性强制节点表面费米子 2D symmetry-enforced nodal surface fermion
准粒子列表 统计特性
墙纸费米子 Wallpaper fermion：物理上，表面态的简并和相容关系可以约束为17个二维墙纸群的不可约共表示。
墙纸狄拉克费米子 Wallpaper Dirac Fermion：四重简并狄拉克费米子 fourfold-degenerate Dirac fermion，非对称晶体可以容纳特征性的双面狄拉克锥，在狄拉克点上具有四倍简并性，受壁纸群对称性的保护。
莫比乌斯费米子 Möbius Fermion：能带结构具有非平庸的拓扑缠绕特性，类似于莫比乌斯带的几何结构。其波函数在动量空间中经历周期性相位翻转，导致独特的量子输运行为（如分数化电荷激发）。
沙漏费米子 HourGlass Fermion：能带在三维动量空间中形成沙漏状的交叉节点，通常出现在磁性材料或强关联体系中。
螺旋费米子 Helicoid fermionic：具有螺旋弧量子态（helicoid-arc quantum states）的拓扑手性晶体，这些晶体表面的电子显示出一种极不寻常的螺旋状费米子结构，它绕着两个高度对称的动量旋转，表明电子的拓扑手性。体乘简并带费米子的存在是由晶体对称性来保证的。
准粒子列表 统计特性
平带费米子 Flat-Band Fermion：在具有平坦能带（能量与动量无关）的系统中出现的费米子，通常由几何挫折或强关联体系中。
电荷中性费米子 charge-neutral fermion：在电子强大的相互作用下产生的一种电中性费米子，不带正电或负电的中性粒子有可能存在于绝缘体中并能自由移动。
无自旋轨道费米子 spinless fermion：忽略自旋轨道耦合效应的准粒子模型，其能带简并度较低，且量子态仅由动量空间位置决定。无自旋间隙类复合费米子 spin-less gapped composite-fermion-like
高自旋手性费米子 higher-spin chiral fermion
双重态費米子 two-fold fermion：1964年，尤金·维格纳（Eugene Wigner）提出了一种可能的新型费米子理论，除了自旋自由度，还存在一个离散自由度 ，称为“维格纳简并性”。 自由度源自宇称（）和时间反演（）对称性的非常规表示，可能导致自旋与统计关联的修正。双重态费米子共有四种状态组合，其对称性群的投影表示允许新的统计行为。
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馬約拉納費米子 Majorana fermion：反粒子与自身相同的费米子。由马约拉纳对狄拉克方程式改写得到了马约拉纳方程式。它同时是半个电子和半个空穴。一次色散马约拉纳费米子 linear dispersions Majorana fermion、三次色散马约拉纳费米子 cubic dispersions Majorana fermion、哑铃马约拉纳费米子 Dumbbell Majorana fermion（哑铃费米子 Dumbbell fermion）、弗洛凯马约拉纳费米子 Floquet Majorana fermions、手性马约拉纳费米子 Chiral Majorana fermions、螺旋马约拉纳费米子 helical Majorana fermions、缀饰马约拉纳费米子 Dressed Majorana Fermion、a型偶然简并马约拉纳费米子 a-Type accidental degeneracy Majorana Fermion、b型对称性强制简并马约拉纳费米子 b-Type symmetry-enforced degeneracy Majorana Fermion
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麦克斯韦费米子 Maxwell Fermion：用麦克斯韦方程（满足自旋1的对易关系）描述的费米子激发。在具有线性色散的能带交叉点中，能带色散满足麦克斯韦方程形式。
威尔逊费米子 Wilson Fermion：在狄拉克点附近具有线性色散，但破坏了手性或奇偶对称性，从而可以在晶格上实现不成对的狄拉克锥。形态表现为类似于半斯格明子(half skyrmion)、半斯格明子对(half-skyrmion pair)和奈尔斯格明子(Néel-skyrmion)结构的拓扑自旋纹理，具体取决于它们的质量。一维威尔逊费米子 1D Wilson fermions、二维威尔逊费米子 2D Wilson fermions、广义威尔逊-狄拉克费米子 Generalized Wilson-Dirac fermions、轻威尔逊费米子 light Wilson fermion、无质量威尔逊费米子 massless Wilson fermions、负质量威尔逊费米子 negative-mass Wilson fermions
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卡洛西-拉廷格-马特里肯费米子 Caroli-de Gennes-Matricon Fermions：在第二类超导体的磁通涡旋核心处，超导能隙的抑制会导致准粒子形成离散的束缚态。
拉里塔-施温格费米子 Rarita-Schwinger Fermion：两位物理学家William Rarita和Julian Schwinger在1941年预测了这种类型的准粒子，后来被称为Rarita-Schwinger费米子。
布朗-扎克费米子 Brown-Zak Fermion：在石墨烯超晶格中，强磁场下由朗道能级与晶格周期耦合形成，具有螺旋对称性，具有高迁移率和独特量子数。
安德森费米子 Anderson Fermions：在强关联电子系统或无序体系中，因量子干涉效应局域化的费米子准粒子。
戈德斯通费米子 Goldstone Fermion：理论上可能存在高自旋（如自旋-3/2）的对称性生成元，其破缺可能产生费米性戈德斯通粒子。
路德维希费米子 Luttinger Fermion：一维费米液体理论中的准粒子。
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玻戈留玻夫复合费米子 Bogoliubov composite fermion：流动中性粒子，存在于摩尔-里德态（Moore-Read state）或 标准哈普林331态（standard Halperin 331 state）。中性玻戈留玻夫复合费米子 neutral Bogoliubov composite fermion
重费米子 Heavy Fermions：强关联电子体系中因局域化f电子与传导电子杂化形成的准粒子，其有效质量可达自由电子的数百至数千倍。二维重费米子 Two-dimensional heavy fermions 、重外尔费米子 heavy Weyl Fermion、重狄拉克费米子 heavy Dirac Fermion
正交费米子 Orthogonal Fermions：将正交费米场与伊辛物质场组合可以得到复合费米子，正交费米子由于不具有规范不变性，不能通过常规的观测费米面的实验手段，如角分辨光电子能谱测量到。
独占费米子 Exclusive Fermions：当两个自旋相反的费米子被禁止占据同一量子能级时，就会出现一个独占费米子系统。
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非厄米费米子 Non-Hermitian Fermions：在开放系统（如存在耗散或光子耦合）中，能带具有虚部，导致粒子随时间演化时发生指数衰减或增强。
非厄米外尔费米子 Non-Hermitian Weyl Fermion：在非厄米系统中（如开放系统或有耗散的晶体），外尔点出现在复能谱中，具有手性和拓扑性质。
非厄米狄拉克费米子 Non-Hermitian Dirac Fermions
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拓扑玻色子 Topological boson
拓扑狄拉克玻色子 Topological Dirac bosons：通常是指光子、声子、磁子等玻色子准粒子，在特定人工或自然系统中（比如蜂巢晶格或拓扑结构）表现出狄拉克型的线性色散。它们不像电子那样来自费米子，而是集体激发的产物，常出现在光子晶体、磁性材料或超冷原子实验中。狄拉克光子（Dirac Photon）、狄拉克声子（Dirac Phonon）、狄拉克磁子（Dirac magnons）。在光学晶格中，用超冷玻色原子模拟的系统中，可以通过调整相互作用和晶格对称性，构造出具有狄拉克锥的玻色子激发。在拓扑光子学或声学中，周期性结构的边界态可能支持狄拉克型的玻色子模式。
拓扑外尔玻色子 Topological Weyl bosons：指的是某种具有类似外尔点（Weyl point）特征的玻色准粒子，玻色子激发（比如光子、声子或磁子）在这种外尔点附近的量子化形式。
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拓扑三分量玻色子 Topological three-component bosons：在光子晶体、声子晶体或光学晶格中，可以通过对称性设计，让玻色子激发具有三个独立的模式。三重简并点（triple degeneracy）附近的准粒子可被描述为三分量玻色子。
外尔光子 Weyl photons、拓扑荷±1 外尔光子 charge±1 Weyl photons、拓扑荷±4 外尔光子 charge±4 Weyl photons、拓扑荷±2二次简并双外尔光子 two-fold quadratically degenerate double Weyl photons、二次拓扑荷-2 外尔光子 quadratic charges-2 Weyl photons、三重简并自旋-1 外尔光子 three-fold degenerate spin-1 Weyl photons
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外尔声子 Weyl phonons、狄拉克声子 Dirac phonons、节点线声子 nodal-line phonons、节点环声子 nodal-ring phonons、拓扑节点盒声子 topologically nodal-box phonons、拓扑节点链声子 topologically nodal-chain phonons、拓扑节点网声子 topologically nodal-net phonons、拓扑节点笼声子 topologically nodal-cage phonons、沙漏声子 hourglass phonons、双外尔声子 Double-Weyl Phonons、陈数-2 外尔声子 charge-two Weyl phonons、陈数-4 外尔声子 charge-four Weyl phonons、自旋-1 外尔声子 spin-1 Weyl phonons、双重简并节点外尔声子 twofold degenerate nodal points Weyl phonons、成对陈数-2 狄拉克-外尔声子 Paired charge-2 Weyl-Dirac phonons、四重简并狄拉克点声子 fourfold degenerate Dirac point phonons、一维外尔节点线声子 1D Weyl nodal-line phonons、二维外尔节点面声子 2D Weyl nodal-surface phonons、二维沙漏型节环声子 two dimensions Hourglass nodal loop phonons、沙漏型节点鸟笼费米子 hourglass nodal birdcage fermion（蝶状沙漏II类节点鸟笼声子 Butterfly-shape hourglass type-II nodal birdcage phonons）、交叉实节线费米子 Crossed real nodal-line fermion（交叉实节线声子 Crossed real nodal-line phonons）、简并拓扑节线面声子 Degenerate topological line surface phonons、二次外尔节线声子 quadratic Weyl nodal lines phonons（I型、II型和III型）、多重二次节线声子 multiple quadratic nodal-line phonons、线性外尔节线声子 linear Weyl nodal lines phonons（I型、II型和III型）、节线面杂化声子 nodal line surface hybrid phonons、混合的节面和节线声子 Hybrid nodal surface and nodal line phonons、对称性约束II型外尔声子 Symmetry-enforced type-II Weyl phonons、杂化外尔节线声子 hybrid Weyl nodal-line phonons、声子外尔对 Phononic Weyl pair、声子外尔复合体 phononic Weyl complex（包括一个二次节点和两个线性外尔点）、二维谷外尔点声子 2D valley Weyl point phonons、二维二次节点声子 2D quadratic nodal point phonons、二维狄拉克点声子 2D Dirac point phonons、外尔点声子 Weyl point phonons、C-1 外尔点声子 C-1 Weyl point phonons、C-2 外尔点声子 C-2 Weyl point phonons、C-3 外尔点声子 C-3 Weyl point phonons、C-4 外尔点声子 C-4 Weyl point phonons、狄拉克点声子 Dirac point phonons、三重点声子 triple point phonons、六重点声子 sextuple point phonons、节点线声子 nodal line phonons、外尔节点线声子 Weyl nodal line phonons、狄拉克节点线声子 Dirac nodal line phonons、开外尔节点线声子 Open Weyl nodal line phonons、闭合外尔节点线声子 close Weyl nodal line phonons、不同形状节点线声子 different shapes nodal line phonons、节点表面声子 nodal surface phonons、一节点表面声子 one-nodal surface phonons、二节点表面声子 two-nodal surface phonons、三节点表面声子 three-nodal surface phonons
准粒子列表 统计特性
狄拉克磁振子 Dirac magnons、外尔磁振子 Weyl magnons、三分量磁振子 three-component magnons、手性磁振子 Chirality magnons、狄拉克节线磁振子 Dirac nodal line magnons、拓扑荷-2 三重磁振子 C-2 triple magnon、拓扑荷（2）-2 六重磁振子 C2-2 sextuple magnon、拓扑荷-4 八重磁振子 C-4 octuple magnon、拓扑荷-4 六重磁振子 C-4 sextuple magnon、拓扑荷-8 狄拉克磁振子 C-8 Dirac magnon、十二重磁振子 duodecuple magnon、八重磁振子 octuple magnon、六重磁振子 sextuple magnon、三重磁振子 triple magnon、八重节线磁振子 octuple nodal line magnon、四重节面磁振子 quadruple nodal plane magnon、四重节面网磁振子 quadruple nodal plane net magnon、交替磁性劈裂手性磁振子 altermagnetic-splitting chiral magnon
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利布-林内格玻色子 Lieb-Liniger Bosons：具有接触相互作用的 Lieb-Liniger 模型的玻色子。
唐克斯-吉拉多玻色子 Tonks-Girardeau Bosons：强排斥作用极限下 Tonks-Girardeau模型的玻色子。
狄拉克玻色子 Dirac boson：具有显著轨道对称性（如p波或d波）的费米子超流（超导）相，支持在能隙内具有非阿贝尔编织统计特性的边缘态费米子打开。在玻色子系统中也有类似的现象，由于相互作用和轨道对称性的相互作用，拓扑基本激发自然发生在交错手性玻色子超流体中。通过调整和分量的粒子数不平衡，发生了拓扑相变，同时在狄拉克锥附近出现了体隙。这导致有限系统的间隙边缘激励中的能量有限，拓扑保护的边缘激发是由背景手性超流体产生的，实现了拓扑手性费米子超流的玻色子对应物。π贝里通量狄拉克玻色子 π Berry flux Dirac bosons、磁性狄拉克玻色子 magnetic Dirac bosons
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整数自旋费米子 integer spin Fermion：有两条途径可以实现整数赝自旋的费米子激发。在晶体中，庞加莱对称性破缺，准粒子只需要满足庞加莱对称群的一些特定子群(如空间群)，并不受庞加莱对称性的约束。在考虑自旋-轨道耦合和双值群表示(即自旋1/2特性，波函数旋转2π给出负号)的限定条件下，搜寻了晶体中所有的230种空间结构，发现其中3重简并点对应的费米准粒子激发具有自旋为1的特性。超冷原子研究的碱金属原子中，具有偶数个核子的电中性原子是费米子，而具有奇数个核子中性原子则是玻色子。把它们放在光晶格中时，无论玻色原子还是费米原子，都可选择最外层电子的几个能态来研究。选择2个内态则是赝自旋1/2，选择3个内态则是赝自旋1。模拟赝自旋1的准费米子激发需要选择3个内态的费米原子激发。
准粒子列表 统计特性
分形粒子 Fracton particle：体系在局域算符的作用下产生的原激发显示出受拓扑约束限制的运动，类似于相位子对准晶的特殊动态。出现在高秩规范理论（如Haah码）中，与量子纠错码相关。Type I仅可沿特定方向移动，Type II可移动但需集体激发。
分形子 Fracton：在具有分形结构的基底上的集体量子化振动，是声子的分形模拟。原激发无法移动(除非产生额外激发)，零维受限（不可自由移动）。
次维度粒子 subdimensional particle：子维度粒子，在孤立状态下不动的突然发生的拓扑准粒子激发。原激发只能在某些特定方向移动。
线子 Lineon：一维沿直线路径的移动的准粒子（如磁通或电荷），是一维受限准粒子。表现为沿晶格边界的弦状缺陷，其运动自由度受限于晶格的几何结构。
弦子 Stringon：在分形子相或其他高维拓扑系统中，与弦状拓扑缺陷相关的准粒子（如磁通弦或电荷弦），特指在一维弦路径上受限移动的激发。
平面子 Planon：在分形子相（fracton phases）中，沿二维平面自由移动的准粒子（如电荷或磁通），是二维受限的准粒子。
准粒子列表 统计特性
体积子 Volumeon：在三维空间中，某些激发可能表现为与整个体积相关的激发态。
偶极分形子 Dipolar Fracton：可沿特定方向移动，但需与其他分形子组成偶极对（类似“粒子-反粒子”束缚态），表现为一维线状运动或二维平面内运动
空心分形子 Hollow Fracton：在分形子系统中，空心指拓扑缺陷或空位激发的分形子，其激发模式类似于空穴。
幽灵统计粒子 Ghost Statistics Particles：幽灵统计（Ghost Statistics）通常出现在量子场论中，如规范场论的 Faddeev-Popov 幽灵，用于处理规范对称性。它们不完全是物理粒子，但在某些理论模型中表现出奇异统计。幽灵场可能是费米子型（反对易）或玻色子型（对易），但其物理意义与传统粒子不同。在某些超对称理论中，可能表现出混合统计。
准粒子列表 载流子
载流子（charge carrier），簡稱載子（carrier）。
电子与空穴
准电子 Elctron quasiparticle、Quasi-electron：受固体电子中其他力和相互作用影响的电子。電子在運動過程中受到來自原子核以及其它電子的作用，其行為可以視作帶有不同質量（有效质量）的自由電子。电荷载流子。电子
准空穴 Hole quasiparticle、Electron hole：又称为电洞，在半导体中共價鍵上流失一个电子，留下空位的現象，在半導體的價帶集體行進的電子，其行為可以視作半導體中存在著帶正電的電洞往反方向運行。空穴载流子。重空穴、轻空穴、自旋-轨道劈裂空穴。电子，阳离子
电子相空间空穴 electron phase-space holes：一种防止低速电子靠近静电孤立波源的结构。这些相空间空穴，就像 ESW 本身一样，可以稳定地穿过周围的等离子体。由于大多数等离子体总体上是电中性的，因此这些相空间空穴通常最终表现为正伪粒子（positive pseudoparticle）。
双据子 Doublon：两个粒子占据同一晶格位点的束缚态。电子、空穴
准粒子列表 载流子
库珀对 Cooper pair：在低温超导体中，电子并不是单个地进行运动，而是以弱耦合形式形成配对，形成库珀对的两个电子，一个自旋向上，另一个自旋向下。也是一种电-声子作用导致的“极化子”。
四电子（electron quartets）：两个库珀对，具有周期性量子振荡，揭示了电荷4（Charge-4）的超导磁通量子的存在，表明样品中存在相位相干的四电子超导凝聚态。
六电子（electron sextets）：三个库珀对，具有周期性量子振荡，揭示了电荷6（Charge-6）的超导磁通量子的存在，表明样品中存在相位相干的六电子超导凝聚态。
拉什玻色子 rashbons：由 Rashba 规范场决定的玻色-爱因斯坦凝聚体中两个费米子的束缚态，属于玻色子。
准粒子列表 载流子
玻戈留玻夫粒子 Bogoliubon：也称为 Bogoliubov quasiparticle，是以苏联物理学家尼古拉·玻戈留波夫（Nikolai Bogoliubov）的名字命名的。它是玻色系统中粒子激发的一种线性组合，线性负电荷电子和带正电荷电子空穴激发的组合的量子叠加态。玻戈留波夫通过一种数学变换（叫玻戈留波夫变换），把原来的粒子算符（描述创建和湮灭粒子的算符）重新组合成了新的算符，这些新算符对应的就是玻戈留波夫准粒子。破碎的库珀对，具有费米子性质。
预迈斯纳对 PreMeissner Pair：高温超导体中未形成库珀对的短程关联电子对。
准粒子列表 载流子
安德烈夫反射准粒子 Andreev Reflection Quasiparticle：一个电子入射，反射回来一个空穴的现象叫做安德列夫反射（Andreev Reflection）。长程交叉安德烈夫反射（Long-range crossed Andreev reflection，CAR）一个电子从纳米线的一端打入，和另一端的电子配对，形成一个超导库珀对。安德烈夫束缚态（Andreev bound states，ABS）（安子），超导-正常金属界面中电子-空穴对的转换过程形成的准粒子。超导体中具有两大类缺陷态，磁性杂质诱导的具有自旋极化的局部束缚态于-柴-鲁西诺夫束缚态（Yu-Shiba-Rusinov (YSR) bound states）和磁场诱导的磁通涡旋内的磁通束缚态卡罗利-德热纳-马特里康束缚态（Caroli-de-Gennes-Matricon (CdGM) bound states）。在不均匀的超导体里面，任何体能隙内的束缚态都可以叫做ABS态，马约拉纳束缚态也可以看作是一种非常特殊的ABS态，CdGM态和YSR态也是ABS态。
准粒子列表 载流子
朗道准粒子 Landau quasiparticles：特指费米液体理论中的准电子/空穴。
热载流子 Hot Carrier：非平衡态下高能电子或空穴的集体激发。超快热载流子 ultrafast hot carrier
准粒子列表 载流子
声子 Phonon：晶格中与原子位移有关的机械振动模式，是刚性原子晶格中发生的量子化振动模式。长波长声子的特性导致固体中产生声音，因此得名声子。声子被称为玻色子，具有零自旋。
声学波声子：用 A 表示，是由一个晶胞中所有原子一起“同向”振动引起，引起的原子位置变化会造成电子感受到的周期势场的变化，从而对电子产生附加势而对其运动造成散射。频率随着波长的增加而变小，对应于晶格中的声波。纵向声子和横向声子通常分别缩写为 LA 和 TA 。
光学波声子：用 O 表示，是由一个晶胞中所有原子一起“相向”振动引起，这种光学波振动不会引起晶体形变，但是会产生一个极化电场。其出现在一个晶胞含有多个原子的晶格中。被称为光学的，是因为在离子晶体中很容易被光激发。通常缩写为 LO 和 TO，分别表示纵向和横向类型。
圆偏振声子 Circularly polarized phonon：也被称为手征声子，具有非零角动量（AM）。
缀饰声子 Dressed phonon：指声子与其他自由度（如电子、光子）耦合后被修饰的准粒子态。
准粒子列表 载流子
缀饰光子-声子 Dressed-Photon-Phonon：指光子和声子通过强耦合形成的混合准粒子，其能量本征态是光子与声子的叠加态，常见于光力学（Optomechanics）系统或光与晶格振动的相互作用中。
多色声子 Multicolor phonon：利用太赫兹腔激发，转化为晶格振动。
高压声子 HighPressure Phonon：高压下晶格结构变化导致的声子色散异常（如硅在高压下的软化）。
莫尔声子 Moiré Phonon：二维材料叠层形成莫尔超晶格时，局域晶格振动的量子化模式。与莫尔激子共同调控材料光学性质。
表面声子 Surface phonon：晶体表面或界面处原子振动的集体模式，其振动幅度和频率与体材料不同，由表面晶格对称性破缺引起。
扭曲声子 Twist Phonon：莫尔超晶格局域晶格畸变的量子化激发，主导超导转变温度。
扩散子 Diffuson：在非晶材料热传导研究中，振动模式两类之一，描述无序系统中粒子（如电子或声子）的扩散行为。它不像声子那样是规则振动，而是捕捉了随机传播的集体特性。