hotchpotch/wikipedia-multilingual-ir-pairs huggingface dataset:
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矢量孤子 vector solitons：粒子之间的碰撞相互作用表现出更丰富的现象，如强度重新分布、能量交换相互作用和分形结构。马纳科夫矢量孤子 Manakov vector solitons（亮-亮矢量孤子 bright-bright vector solitons、暗-亮矢量孤子 dark-bright vector solitons、暗-暗矢量孤子 dark-dark vector solitons）、单极矢量孤子 monopole vector solitons、偶极矢量孤子 dipole vector solitons、多级矢量孤子 multipole vector solitons、偶极-偶极矢量孤子 dipole-dipole vector solitons、三极-偶极矢量孤子 tripole-dipole vector solitons、偶极-三极矢量孤子 dipole-tripole vector solitons、偶极模矢量孤子 Dipole-Mode Vector Solitons、多峰矢量光空间孤子 Multihump vector optical spatial solitons、单峰矢量孤子 single-hump vector solitons、双峰矢量孤子 double-hump vector solitons、稳态双矢量孤子 Stable Dual Vector Soliton（正交偏振矢量孤子 orthogonally polarized vector solitons）、矢量飞秒光孤子 vector femtosecond optical solitons、项链矢量孤子 necklace vector solitons、自陷项链环矢量孤子 self-trapped necklace-ring vector solitons、贝塞尔型矢量孤子 Bessel-type vector solitons、耗散三维拓扑光孤子Dissipative three-dimensiona topologica optical solitons、高维矢量双分量孤子 higher-dimensional vector two-component soliton、亮-暗矢量双分量单孤子 bright–dark vector two-component one-soliton、亮-暗矢量双分量双孤子 bright–dark vector two-component two-soliton、矢量双分量一阶局域孤子 vector two-component first-order localized soliton
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传统孤子 Conservative Solitons：保守孤子，由非线性效应（如自相位调制）与反常色散平衡形成的稳态解，脉冲不与光纤进行能量交换。
高阶孤子 high-order solitons：如果脉冲能量是基阶孤子能量的整数平方倍，脉冲则为所谓的高阶孤子。
一维孤子 One-dimensional solitons
高维孤子 Higher-dimensional solitons：在高维空间系统中光孤子，稳定的高维孤子可以由以下物理系统产生: 具有可饱和和二次型的非线性介质，具有竞争或非局域非线性的材料， 失谐振两能级系统，光晶格系统，非均匀光钎，以及里德伯电磁感应透明(Rydberg-EIT)原子系统等。
表面孤子 Planar Solitons、表面孤子 surface soliton、界面孤子 Interfacial soliton
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时空孤子 spatiotemporal solitons：又称为光弹 light bullets，是空间和时间两个维度同时达到平衡的结果。时空耗散光子弹 spatiotemporal dissipative optical bullets（包括自陷孤子 self-trapped solitons、项链环孤子 necklace-ring solitons、环涡旋孤子 ring-vortex solitons、均匀环孤子 uniform-ring solitons、球形光子弹 spherical light bullets、菱形光子弹 rhombic light bullets、基本孤子 fundamental solitons、簇孤子cluster solitons）。三维时空光脉冲序列孤子 Three-Dimensional Spatiotemporal optical Pulse-Train Solitons、时空多模孤子 spatiotemporal Multimode solitons、时空单模孤子 spatiotemporal single-mode solitons、超短时空光孤子 ultrashort spatiotemporal optical solitons、时空孤子链 spatiotemporal soliton chains、时空光学暗X孤波 Spatiotemporal optical dark X solitary waves
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时间孤子 temporal solitons：时域孤子，被视为在非线性介质中无限传播的光脉冲，并通过平衡非线性自相位调制和线性色散来维持，分为基阶孤子(波形稳定)和高阶孤子(周期性压缩与分裂)。
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空间孤子 spatial solitons：在空间域中保持其形状的自导光束，并得到非线性自聚焦和线性衍射扩展之间平衡的支持。相干孤子 Coherent soliton、非相干孤子 incoherent soliton、随机相位孤子 random phase soliton（非相干孤子）、非退化孤子 Nondegenerate Solitons、离散空间光孤子 discrete spatial Optical soliton、非局域空间光孤子 non-local spatial Optical soliton、里德堡修饰孤子 Rydberg-dressed solitons、马纳科夫空间孤子 Manakov Spatial Solitons、循环空间孤子 Circulating spatial solitons（二维平面闭环轨道 two-dimensional plane closed-loop orbit）、空间弱光孤子 Spatial Weak-Light Solitons、多元空间孤子 multicomponent spatial solitons、同相束缚态孤子 in-phase bound-state solitons、异相束缚态孤子 out-of-phase bound-state solitons
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光折变空间孤子 Photorefractive Spatial soliton：是指光束在光折变材料中由于光折变效应与光束的衍射发散作用相互平衡而形成一种无衍射的向前传播的光束。暗光折变空间孤子 Dark Photorefractive Spatial Solitons、灰光折变空间孤子 gray Photorefractive Spatial Solitons、亮光折变空间孤子 Bright Photorefractive Spatial Solitons、(1+1)维光折变克尔条纹孤子 (1+1)D photorefractive Kerr stripe solitons、(1+1)维光折变克尔孤立墙孤子 (1+1)D photorefractive Kerr solitary walls solitons、二维光折变涡旋孤子 two-dimensional Photorefractive Vortex Solitons、非相干多分量空间双稳态孤子 Incoherent multimode spatially bistable soliton、中心反演对称性光折变空间孤子 centrosymmetric photorefractive spatial soliton、光折变聚合物光空间孤子 Photorefractive polymeric optical spatial solitons、双光子光折变空间光孤子 two-photon photorefractive spatial optical solitons、光致异构聚合物空间孤子 photoisomerization polymer spatial solitons、(1+1)维光致异构圆偏振光学空间孤子 (1+1)D photoisomerization Circularly polarized optical spatial solitons
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光伏空间孤子 photovoltaic spatial solitons：是一种稳态孤子，由光伏效应引起的光伏电流形成光伏场，进而诱导晶体发生折射率改变而形成的。(1+1)维暗光伏孤子 (1+1)-dimensional dark photovoltaic spatial solitons、(1+1)维亮光伏孤子 (1+1)-dimensional Bright photovoltaic spatial solitons、(2+1)维暗光伏孤子 (2+1)-dimensional dark photovoltaic spatial solitons、(2+1)维亮光伏孤子 (2+1)-dimensional Bright photovoltaic spatial solitons、暗亮复色光光伏空间孤子 dark-bright photovoltaic spatial soliton、异色光伏空间孤子 Interaction between photovotaic spatial solitons、双波长分量光伏空间孤子 two-wavelength components photovotaic spatial soliton、多色光光伏空间孤子 polychromatic light photovoltaic spatial soliton、亮-亮多色光光伏空间孤子 bright-bright polychromatic light photovoltaic spatial solitons、暗-暗多色光光伏空间孤子 dark-darl polychromatic light photovoltaic spatial solitons、亮-暗多色光光伏空间孤子 brght-dark polychromatic light photovoltaic spatial solitons、高阶耦合光伏空间孤子 high-order coupled photovoltaic spatial solitons、空间非相干光伏空间孤子 spatially incoherent photovoltaic spatial soliton、亮光伏离散孤子 bright photovoltaic discrete soliton、暗光伏离散孤子 dark photovoltaic discrete soliton、一维暗光折变光伏空间孤子 one-dimensional dark photorefractive photovoltaic spatial solitons、一维灰光折变光伏空间孤子 one-dimensional gray photorefractive photovoltaic spatial solitons、一维亮光折变光伏空间孤子 one-dimensional Bright photorefractive photovoltaic spatial solitons、(2+1)维光折变光伏空间涡旋孤子 (2+1)-dimensional photorefractive photovoltaic spatial vortex solitons
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屏蔽孤子 screening solitons：是一种稳态孤子，起源于光激发载流子（电子或空穴）对外加电场的非均匀屏蔽。一维亮稳态光折变屏蔽孤子 one-dimensional bright Steady-State photorefractive screening solitons、一维暗稳态光折变屏蔽孤子 one-dimensional dark Steady-State photorefractive screening solitons、二维稳态光折变屏蔽孤子 Two-dimensional steady-state photorefractive screening solitons、暗非相干屏蔽孤子 dark incoherent screening solitons、亮非相干屏蔽孤子 bright incoherent screening solitons、三维屏蔽孤子 Three-dimensional screening solitons
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屏蔽光伏空间孤子 screening-photovoltaic spatial solitons：在光伏场和外电场共同作用下而形成的光折变空间孤子。暗屏蔽光伏空间孤子 dark screening-photovoltaic spatial solitons、灰屏蔽光伏空间孤子 gray screening-photovoltaic spatial solitons、亮屏蔽光伏空间孤子 Bright screening-photovoltaic spatial solitons
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准稳态孤子 quasi-steady-state soliton：是一种时变孤子，它只存在于光折变光栅形成之后和外加电场被显著屏蔽之前的时间窗口里，等效于一个电阻和一个电容的串联。全光双准稳态光折变空间孤子 all optical double-quasi-steady-state photorefractive spatial soliton、一维全光准稳态光折变空间孤子 one-dimensional All Optical Quasi-Steady-State Photorefractive Spatial Solitons、一维亮准稳态光折变空间孤子 one-dimensional bright quasi-steady-state photorefractive spatial solitons、一维暗准稳态光折变空间孤子 one-dimensional Dark quasi-steady-state photorefractive spatial solitons、(1+1)维亮光折变空间准稳态孤子 (1+1)-dimensional bright photorefractive spatial quasi-steady-state solitons、(1+1)维暗光折变空间准稳态孤子 (1+1)-dimensional dark photorefractive spatial quasi-steady-state solitons
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非近轴孤子 non-paraxial solitons：非近轴空间孤子 non-paraxial spatial soliton、(1+1)维非近轴孤子 (1+1)-D non-paraxial solitons、非近轴(1+1)维亮孤子 Non-paraxial (1+1)-D bright solitons、非近轴(1+1)维暗孤子 Non-paraxial (1+1)-D dark solitons、非近轴(1+1)维椭圆偏振孤子 non-paraxial (1+1)-D elliptically polarized solitons、非近轴(1+1)维混合偏振孤子 non-paraxial (1+1)-D mixed polarized solitons、(2+1)维非近轴孤子 (2+1)-D non-paraxial solitons、非近轴(2+1)维圆偏振孤子 non-paraxial (2+1)-D circularly polarized solitons、非近轴(2+1)维圆柱对称性亮圆偏振孤子 Non-paraxial (2+1)-D cylindrical symmetry bright circularly polarized solitons、非近轴(2+1)维圆柱对称性暗圆偏振孤子 Non-paraxial (2+1)-D cylindrical symmetry dark circularly polarized solitons、圆偏振空间孤子 Circularly polarized spatial solitons、椭圆偏振空间孤子 elliptically polarized spatial solitons、混合偏振空间孤子 mixed polarized spatial solitons
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全息孤子 Holographic solitons：形成全息孤子的物理机理是全息聚焦，两束光波在非线性介质中通过干涉而产生折射率光栅，并通过布拉格反射而相互耦合，导致每一束光波能够相干地进入另一光束之中，当被反射的光束相对于原光束来说存在π/2相位延迟时，就会产生聚焦效应而导致两束光波同时变窄，当两束光之间的能量耦合是对称的即没有单向的能量传递，这两束光能同时演化成空间孤子，这时的全息孤子实际上是以孤子对形式存在的。光折变耗散全息孤子 photorefractive dissipative Holographic solitons、非对称光折变全息空间光孤子 asymmetric photorefractive holographic spatial optical solitons、二维全息孤子 two-dimensional Holographic solitons
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暗空间光孤子 Dark spatial Optical soliton：1987年 Pierre-Andre Belanger 等人第一次从自散焦的Kerr型非线性介质中光场的非线性薛定谔方程(NLS)出发,证明了在自散焦的Kerr 型非线性介质中可能存在TE模线偏振的(1+1)维暗空间光孤子，1991年G.A.Swartzlander等人在Na蒸汽中用连续激光第一次观察到以暗带和暗网格形式存在的(1十1)维暗空间光孤子，1992年H.T.Tran 采用线性分析的方法分析了(1+1)维暗空间光孤子的稳定性，1993年G.S.McDonald 等人用数值计算方法分析了准(1+1)维暗空间光孤子的三维不稳定性。
自相似孤子 self-similar solitons：正色散区中通过增益-色散平衡维持的抛物线形孤子，脉宽/脉高按比例缩放。
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可访问孤子 accessible solitons：在三维高度非局域非线性介质中引入的一类自相似光束。三维时空抛物线可访问孤子 three-dimensional spatiotemporal parabolic accessible solitons、三维时空高斯可访问孤子 three-dimensional spatiotemporal Gaussian accessible solitons、三维时空环项链可访问孤子 three-dimensional spatiotemporal ring necklace accessible solitons
展宽孤子 Broadening Solitons：在反常色散区中，传统孤子受增益、损耗或高阶色散扰动导致的脉宽动态展宽现象。
色散管理孤子 dispersion-managed solitons：通过交替色散段实现脉冲整形，能量提升但依赖周期性调控，非孤子的全局平衡解。
衍射管理孤子 diffraction-managed solitons：调控光束的宽度和离散空间孤子的振幅。
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双折射管理孤子 birefringence-managed soliton：双折射效应在脉冲形成过程中起主导作用的锁模脉冲。
啁啾孤子 Chirped soliton：是指其频率随时间变化的孤子，频率随时间增加，激光输出先是低频再是高频，反之亦然。可以分为正啁啾和负啁啾，正啁啾是频率随时间增加，而负啁啾则是频率随时间减少。非线性啁啾包络孤子 nonlinearly chirped envelope solitons
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耗散孤子 dissipative solitons：存在于非线性增益-损耗动态平衡的系统中，具有高能量和矩形光谱特性。动态孤子 dynamic solitons、瞬态孤子 transient solitons、准静态耗散孤子 quasi-static dissipative solitons、耗散奇异孤子 dissipative singular solitons、啁啾耗散孤子 Chirped dissipative soliton、高啁啾耗散孤子 high Chirped dissipative soliton、呼吸耗散孤子 Breathing dissipative solitons、 双色耗散孤子 Two-colour disipative solitons、双波长耗散孤子 Dual-wavelength dissipative solitons、多波长耗散孤子 multi-wavelength dissipative solitons、光机械耗散孤子 Optomechanical dissipative solitons、一维时域耗散孤子 one-dimensional temporal dissipative solitons、三维时空耗散孤子 three-dimensional spatiotemporal dissipative solitons
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耗散塔尔博特孤子 dissipative Talbot soliton：由塔尔博特效应产生，塔尔博特效应指周期性光场或脉冲在特定位置上的一类自成像现象，它在空间域和时间域分别由衍射和色散效应主导。稳态塔尔博特孤子 steady state Talbot soliton、呼吸态塔尔博特孤子 breathing state Talbot soliton
拉曼耗散孤子 Raman dissipative soliton：简称“拉曼孤子 Kerr soliton”，由受激拉曼散射产生的。
耗散克尔孤子 Dissipative Kerr Soliton (DKS)：简称“克尔孤子 Kerr soliton”，是典型的时域腔孤子，它的形成依赖于微腔内损耗和参量增益、色散和非线性的双重平衡。耗散克尔单孤子 Dissipative Kerr single soliton、双克尔孤子 dual Kerr soliton、类克尔孤子 Kerr-like Soliton
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无色散克尔孤子 Dispersion-less Kerr solitons：本质上不依赖于色散的新型孤子态，无色散孤子在理论上完全不存在色散的情况下也能够稳定存在。奈奎斯特孤子 Nyquist soliton，脉冲形状非常接近于理论上带宽受限的奈奎斯特脉冲。
奇数阶色散孤子 odd-order-dispersion solitons、 三阶色散孤子 third-order dispersion solitons、纯奇数阶色散孤子 pure-odd-order-dispersion solitons
二阶色散孤子 second-order dispersion solitons：耗散二次孤子 dissipative quadratic solitons、纯二次色散孤子pure quadratic dispersion solitons、暗纯二次孤子 dark pure-quadratic soliton
反常色散孤子 anomalous dispersion solitons：这种孤子的典型形状为双曲正割形，目前普遍被称为传统孤子。
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近零色散孤子 Near-zero-dispersion solitons：色散接近于零或微负值。
全正常色散孤子 All-normal-dispersion solitons
高阶色散孤子 higher-order dispersion soliton：六次色散孤子 sextic dispersion solitons、八次色散孤子 octic dispersion solitons、十次色散孤子 decic dispersion solitons
四阶色散孤子 quartic dispersion solitons：在具有Kerr非线性和四阶色散的介质中存在或不存在二阶色散（通常也称为群速度色散）的情况下产生的保持形状的脉冲。耗散四次孤子 dissipative Quartic solitons、保守四次孤子 conservative Quartic solitons （存在于负四阶色散）。
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广义色散克尔孤子 generalized-dispersion Kerr solitons：由克尔非线性和负纯高、偶数阶色散相互作用产生的无限孤子脉冲。广义四阶色散克尔孤子 Generalized quartic dispersion Kerr soliton（四阶色散占主导地位）、广义六阶色散克尔孤子 Generalized sextic dispersion Kerr soliton （六阶色散占主导地位）。纯高阶色散孤子 pure high-order dispersion solitons、纯高偶阶色散孤子 pure-high-even-order-dispersion solitons、纯六次孤子 Pure-sextic solitons、纯八次孤子 Pure-octic solitons、纯十次孤子 Pure-decic solitons
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纯四次孤子 Pure-quartic solitons (PQSs)：具有近零二阶色散和负四阶色散，由负四阶色散和Kerr非线性的相互作用产生。纯一词用于将这类孤立波与先前研究的四次孤子区分开来，出现在反常二阶色散和四阶色散的情况下。矢量纯四次孤子 vector pure-quartic soliton、耗散纯四次孤子 dissipative pure-quartic soliton、暗纯四次孤子 dark pure-quartic soliton（正四阶色散）、 腔纯四次孤子 cavity pure-quartic soliton、纯四次孤子分子pure-quartic soliton molecules、双折射管理纯四次孤子 birefringence-managed pure-quartic soliton
孤子分子 Soliton molecules (SMs)：是孤子之间的稳定束缚态。三维孤子分子 three-dimensional soliton molecules
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束缚孤子对 Bound soliton pairs：根据两个孤子之间的相位差，束缚孤子对可以分为四种类型：0（同相）、π（反相）和±π/2。束缚三孤子 bound tri-soliton、光学暗束缚孤子 optical dark bound solitons
耦合圆偏振电磁孤子 Coupled circularly polarized electromagnetic soliton：磁化等离子体中两个共传播电磁脉冲之间的相互作用，具有相同群速度的两个圆偏振波包，其特征是相反的圆偏振，分别为左手圆偏振或右手圆偏振（LCP或RCP），在某些频带中存在三种不同类型的矢量孤子模式：LCP亮/RCP亮耦合孤子对状态、LCP亮/RPC暗孤子对和LCP暗/RCP亮孤子对。
多色孤子分子 multi-colour soliton molecules：双色孤子分子 Dichromatic Soliton-Molecule、双色呼吸分子 Dichromatic Breather Molecules (DBMs)
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单稳态单孤子 Monostable Single Soliton：通过孤子与背景光的强相互作用打破多孤子简并性，实现仅存在单一孤子状态。
光孤子分子 optical soliton molecules：光孤子具有粒子特性，通过光孤子间的吸引和排斥等相互作用，多个孤子通过相互作用可以形成各种各样的束缚态。亮孤子形成孤子对（soliton-pair）、孤子三重态（soliton-triplet）、孤子四重态分子（soliton-quartet molecules）、暗孤子对。
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多原子孤子分子 Polyatomic soliton molecule（PSM）：由不同基本类型（亮孤子、暗孤子）的孤子间的相互作用形成。在具有近零群速度色散（ZGVD）的单模光纤（SMF）激光器中形成的各种形式新孤子分子，包括由一个标量暗孤子和一个标量亮孤子，或两个标量暗孤子和一个标量亮孤子，或者一个矢量暗孤子和矢量亮孤子（称为普通暗-亮孤子，ODBS）组成的新型孤子分子。基于三阶色散，在实验中实现了暗-反暗孤子分子的观测。暗-反暗孤子 dark-anti-dark solitons、暗-反暗旋量孤子 dark-antidark spinor solitons、矢量反暗孤子 vector anti-dark solitons、矢量反暗孤子分子 vector anti-dark soliton molecules
三维时空孤子分子 Three-dimensions spatiotemporal soliton molecules：三维双孤子分子 3D dual-soliton molecules、三维三孤子分子 3D three-soliton molecules
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拓扑孤子 topological solitons：携带有拓扑荷(topological charge)的孤子。可以在拓扑保护的情况下快速移动，像未固定的斯格明子。非互易拓扑孤子 Non-reciprocal topological solitons、拓扑保护孤子 topologically protected solitons、拓扑角孤子 topological corner solitons：二次拓扑角孤子 quadratic topological corner solitons（二次谐波 second-harmonic）、拓扑边孤子 topological edge Solitons、单向二次边孤子 unidirectional quadratic edge solitons（二次谐波 second-harmonic）、谷霍尔边缘孤子Valley Hall edge solitons、暗拓扑谷霍尔边缘孤子 Dark topological valley Hall edge solitons、拓扑亮谷霍尔边缘孤子 topological bright valley Hall edge solitons、拓扑表面孤子 topological surface solitons、反传播表面孤子 counterpropagating surface solitons、拓扑体孤子 topological bulk solitons、拓扑间隙孤子 topological Gap Solitons、狄拉克拓扑孤子 Dirac topological solitons、布拉格拓扑孤子 Bragg topological solitons、拓扑弗洛凯孤子 topological Floquet Solitons、拓扑π孤子 topological π solitons、移动拓扑孤子 mobile topological solitons（一维拓扑绝缘体的局域拓扑模（localized topological modes）、移动整数拓扑孤子 mobile integer  topological solitons、移动分数拓扑孤子 mobile fractional topological solitons：分数电荷为±2e/3相位缺陷2π/3拓扑孤子 fractional charges ±2e/3 phase defects 2π/3 topological soliton、分数电荷为±4e/3相位缺陷4π/3拓扑孤子 fractional charges ±4e/3 phase defects 2π/3 topological soliton
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比昂子 BIon：玻恩-因费尔德粒子 Born-Infeld particles，在场论（如玻恩-因费尔德 Born-Infeld 模型）中，Bion 特指该模型的解，强调其携带狄拉克δ函数源的特性，与常规孤子（光滑无源解）区分。当Born-Infeld模型与广义相对论耦合时，解称为 “爱因斯坦-玻恩-因费尔德孤子”（EBIon），用于研究引力与非线性电动力学的相互作用。两个孤子通过相互作用形成的稳定复合结构，它的形成依赖于孤子间的干涉力或外场调控。当这种束缚态伴随周期性振荡时，也称为呼吸子(breather)。
D-膜孤子 D-brane soliton：在某些场论模型中，由畴壁和附着在壁上的涡线连接点组成的复合孤子。在场论模型中，这些点形成了畴壁涡端缺陷或界面奇异点被称为布经(boojum)的缺陷，即涡流和壁的负结合能，以及单个单极子负电荷的一半。
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铁暗孤子 Ferrodark soliton：在自旋-1的超流体中的一种物理质量为负而惯性质量为正的拓扑暗孤子，它的最大传播速度不是由“声速”给出，而是由一个全新的速度速度极限给出。这个速度极限在某些参数范围内可以比该超流体的“声速”大。这个孤子有一个相伴的孤子，这个伴随孤子具有负的物理质量和负的惯性质量以及更高的激发能量，在极限速度时，这两类孤子变得完全一样。在线性势场中的振荡相关结果给出了在超流体中的一类新的严格孤子解。一型铁暗孤子（type-I Ferrodark soliton）具有正惯性质量，并表现出单一的动态不稳定性，产生平面自旋缠绕，从而引起极核自旋涡旋偶极子，正惯性质量导致孤子在横向扰动下发生弹性振动。二型铁暗孤子（type-II Ferrodark soliton）具有负惯性质量，表现出蛇形不稳定性以及自旋扭曲不稳定性，后者涉及平面外自旋缠绕的产生。
费米子霍普夫孤子 Fermionic Hopf solitons
磁振子孤子 Magnon Soliton：自旋波（磁振子）与拓扑孤子的混合准粒子，具有局域化的拓扑保护自旋激发，表现出稳定的非线性行为。
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涡旋 vortex：携带非零角动量的孤子，在拓扑相位错(或相奇异点)周围具有非平凡相位分布，并且是具有螺旋相位的高维孤子。磁涡旋 Magnetic Vortex、电涡旋 Electric Vortex、磁电涡旋 Magnetoelectric Vortex、声学涡旋 acoustic vortex、光学涡旋 Optical vortex、等离子体涡旋 plasmonic vortex、电子涡旋 Electron Vortex、电磁波涡旋 Electromagnetic Vortex、微波涡旋 Microwave vortex、X射线涡旋 X-ray vortex、电子束涡旋 electron beam vortex、中子束涡旋 neutron beam vortex、玻色子涡旋 boson-vortex、费米子涡旋 Fermion-Vortex
光子量子涡旋 photons Quantum vortex：光子彼此之间的相互作用不多，需要非线性介质来增强和诱导相互作用。双光子涡旋 two-photon vortex、三光子涡旋 three-photon vortex
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手性磁准粒子 Chiral Magnetic Quasiparticles：在不同晶格位置的自旋磁矩方向上存在非共面性。这种特征的非共面性有一个拓扑起源，它对转变为平庸的自旋织构（如铁磁态）具有鲁棒性，可以看作是涡旋和反涡旋的叠加。即使拓扑电荷为零，它们的拓扑也是非平庸的，受到关联磁双半子的间接保护。
磁通涡旋 flux vortex：在超流体或超导体中，流体或磁通量线的旋转结构，涡旋由正常态芯子和包围芯子的超导电流组成，一个磁通涡旋可被认为是由直径为两倍相干长度的正常态芯子与周围环绕的尺度为两倍穿透深度的超导电流组成的。其动态行为有时被量子化为涡旋子（Vortexon），与斯格明子有些类似，但更直接与流体力学或超导相关。
阿布里科索夫涡旋 Abrikosov Vortex：经典涡旋，是第二类超导体中的磁通量子化涡旋，表现为超流序参量的涡旋状分布，核心区域为正常态。
安德森-图卢兹涡旋 Anderson-Toulouse Vortex：是超流氦-3中的一种三维拓扑缺陷，表现为超流序参量的涡旋状分布，核心区域为正常流体。
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阿哈罗诺夫-玻姆涡旋 Aharonov-Bohm Vortex：在超导环或纳米结构（如超导纳米线、环形器件）中，由阿哈罗诺夫-玻姆（Aharonov-Bohm, AB）效应诱导的相位涡旋，磁通量量子化但不一定伴随正常态核心。
约瑟夫森涡旋 Josephson Vortex：超导体-绝缘体-超导体（SIS）接合中的一种拓扑磁通量量子化缺陷，磁通量沿结平面传播，无正常态核心。表现为超流相位差（）在空间中的涡旋状分布，并携带一个量子化的磁通量（）。
科斯特利茨-索利斯涡旋 Kosterlitz-Thouless Vortex：是二维超导薄膜或二维超导体中由热涨落诱导的拓扑缺陷，涉及超导相位场的涡旋-反涡旋对。
薄饼涡旋 Pancake Vortex：高度各向异性层状超导体（如高Tc铜氧化物超导体Bi₂Sr₂CaCu₂O₈，BSCCO）中沿c轴（垂直于层）形成的扁平涡旋，形似“煎饼”。
珍珠涡旋 Pearl Vortex：是超薄超导膜（厚度 \(d < \lambda\)）中形成的涡旋，磁场分布扩展到膜外，形似二维涡旋。
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磁通涡旋束缚态 Vortex Bound States：项链状涡旋束缚态 Necklacelike pattern vortex bound state
界面涡旋 Interface Vortex：在超导-非超导异质结（如超导-拓扑绝缘体、超导-铁磁体界面）中形成的涡旋，磁通量量子化，核心可能位于界面或异质区域。
量子磁通涡旋 quantum vortex：量子涡旋表示某个物理量的量子化磁通环流。在大多数情况下，量子涡流是超流体和超导体中表现出的一种拓扑缺陷。
量子反常磁通涡旋 quantum anomalous vortex，QAV：在没有外加磁场的条件下可在磁杂质上自发形成，其产生机制非常类似于量子反常霍尔绝缘体，并因此而得名。
ℤ₂磁通涡旋  Vortex： 规范场的磁通量。
多量子涡旋 Multi quantum vortex：是单一涡旋携带多个磁通量量子（\(n \Phi_0\)，\(n > 1\)），常见于快速旋转或强磁场下的超导体。
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分数磁通涡旋 fractional Vortex：拓扑超导体或异质超导系统中磁通量非整数倍 \(\Phi_0\)（如 \(\Phi_0/2\)）的涡旋，常与分数统计或拓扑序相关。
阴阳磁通涡旋 Yin-Yang vortex：在垂直磁场下，表面的局部态密度呈现出明显的暗亮对比，类似于道教的阴阳图。每个阴阳涡旋都包含一个量子化的磁通量，阴阳部分之间的边界与U晶体学a轴对齐。在阳部分存在一个尖锐的零能量电导峰，而在阴部分则存在一个具有明显相干峰的超导间隙特征，这甚至比在远离涡旋核心或没有磁场的情况下测量的更尖锐。表面上的阴阳涡旋是由与自旋三重态配对相关的无隙表面态与涡旋束缚态之间的相互作用引起的。
磁通子 fluxon：在超导研究方面，约瑟夫森(Brian D. Josephson)效应中的磁通量子实际上就是孤立子。
BPST瞬子 Belavin-Polyakov-Schwarz-Tyupkin instanton (BPST) instanton
极熵子 Maxon：超流体中与熵相关的准粒子，与旋子在能量动量谱中对称。
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旋子 Roton：超流氦-4中的基本激发，又称为超流子 Superfluidons，超流体中的量子涡旋。1962年，物理学家朗道预测超流体液4He具有独特的声子色散关系，声子能量（频率）与动量（波数）增大不是简单递增，而是先增加后降低再增加，即色散曲线具有极小值。对于极小值处的准粒子激发，朗道推测其与分子局部转动有关，并称其为旋子（roton）。
类旋子 Roton-like：超材料基于非近邻作用设计类旋子色散曲线。
量子转子 Quantum Rotor：周期性驱动量子转子 periodically driven quantum rotors
量子受激转子 Quantum Kicked Rotor：作为一个周期性驱动的量子系统，不断周期性地激发量子气体，在动量空间中会呈现出局域化的特性，而单粒子情况也被看作是动量空间中的安德森局域化。自旋1/2 量子受激转子 spin-1/2 Quantum kicked rotor
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声子-转子声波准粒子 phonon-roton sound-wave quasiparticles：液氦4和超流费米气体中的声子-质子耦合。转子-声子 roton-phonon
γ准粒子 γ-quasiparticles：液氦4中的无自旋玻色子转子和自旋1/2冷原子费米气体中的自旋费米子BCS型对破缺激发都表示为γ准粒子，在这两种情况下都表现出能隙∆>0。
电子旋子 Electronic rotons：对于二维电子或偶极液体，在没有磁场的情况下，已经预测排斥相互作用形成旋子最小值。
磁旋子 Magnetoroton：也叫做磁转子、转子，一个带分数正电荷的任意子，和分数负电荷的任意子形成的态。其长波可以看成正负任意子对的激子，短波可以看成一种正负任意子等离子体的密度波(声子)。磁旋子是分数量子霍尔效应中的最低能量中性集体激发，由Girvin， MacDonald和Platzman类比液氦中的旋子而提出，可理解为复合费米子的激子。
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引力子激发子 Graviton Mode：这里的引力子与量子引力理论中的基本引力子有很大不同。明显的区别是，这里有2个而不是量子引力中的3个(或更高)空间维度。量子霍尔引力子背后的几何是纯空间的, 而爱因斯坦广义相对论(量子引力的经典版本)的几何是时空的。这些量子霍尔引力子是有能隙的, 而量子引力理论的引力子必须是无能隙(或者说是无质量)的, 这样引力才能长距离传播。
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手性引力子 Chiral graviton：类引力子元激发 graviton-like excitations，引力子模，四极激发的手性自旋2的长波磁旋子具有引力子特征，被称为分数量子霍尔效应引力子。存在着一种量子度规，对于主要的分数量子霍尔态，例如1/3态，该度规可描述复合玻色子（一个电子绑上三个磁通量子）的形状，或者近似地，复合费米子（一个电子绑上两个磁通量子）回旋运动轨道的形状。引力子模在电子型分数量子霍尔液体(如1/3填充的Laughlin态)中自旋为–2, 而在空穴型分数量子霍尔液体(如2/3填充态)自旋为+2, 这些带有特定手性的引力子为手性引力子。在1/2填充的玻色子Laughlin态, 存在自旋为–2的手性引力子。由于玻色子系统没有简单的空穴型分数量子霍尔液体, 自旋为 +2的手性引力子只能来自准空穴凝聚导致的高阶分数量子霍尔态, 并与自旋为–2的手性引力子共存。可以利用引力子手性来探测朗道能级填充因子为5/2的分数量子霍尔液体的拓扑序, 最有可能的态是非阿贝尔的在电子型Moore-Read Pfaffian态和空穴型的anti-Pfaffian态，在电子型的Moore-Read Pfaffian态中引力子模自旋为–2, 而在空穴型的anti-Pfaffian态中引力子模自旋为+2。
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斯格明子 Skyrmion：最早是由英国粒子物理学家托尼·斯格明(Tony Skyrme)于1961年提出局域孤子模型来表示一类核子的拓扑结构，满足此模型的拓扑准粒子被称为斯格明子。表现为拓扑稳定的自旋纹理，由分布在二维平面（例如xy平面）上的一些有序的单位矢量（三维）组成。有序的单位矢量具有的性质，矢量之间的方向是连续变化的；同时这些矢量包含了三维空间所有的方向。注意：这里矢量的位置是分布在二维平面上的，但是矢量的方向是可以指向三维空间中的任意方向的。斯格明子具备各种不同的形态，为方便分析，可将局限在二维平面上的斯格明子矢量分布映射到单位球体上。根据映射方式的不同，大致可归类为四大类：斯格明子、嵌套斯格明子、双半子、嵌套双半子，而其中每一类又可再归类为Néel型、Bloch型和反型，其矢量分布特性由极性、涡度和初始相位γ共同决定。另外还有抗旋型，位于两条对角线上的自旋沿径向旋转，而其他自旋垂直于半径旋转，以及混合型，包括Bloch型和Néel型自旋旋转。类斯格明子 Biskyrmion-like、三维离散斯格明子 three-dimensional discrete skyrmions、小斯格明子 baby-skyrmions（二维斯格明子、婴儿斯格明子）、嵌入离域场气泡的二维离散婴儿斯格明子 skyrmionsembedded delocalized field bubble 2D discrete baby skyrmions、初级斯格明子 Elementary Skyrmion（基础斯格明子）、高阶斯格明子 high-order skyrmion、呼吸斯格明子 breathing skyrmion
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布洛赫斯格明子 Bloch Skyrmion：自旋矢量在垂直径向方向连续旋转的布洛赫型(Bloch type)的斯格明子的，也称为径向斯格明子（Radial Skyrmion），刺猬斯格明子(hedgehog skyrmion)，它的特征是涡旋状构型，自旋在垂直于斯格明子核心的平面内平滑旋转。
奈尔格明子 Néel Skyrmion：自旋矢量在径向连续地旋转奈尔型(Néel type)的斯格明子，也称为手性斯格明子（Chiral Skyrmion），螺旋斯格明子（spiral skyrmio），其自旋向内或向外径向指向中心，形成类似刺猬的结构。
反斯格明子 Antiskyrmion：拓扑电荷与普通斯格明子相反，并且表现出相反的绕线行为。一阶反斯格明子 first-order antiskyrmions、二阶反斯格明子 second-order antiskyrmions
双斯格明子 Biskyrmion：由两个绑定的斯格明子组成。
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嵌套斯格明子 Skyrmionium：其矢量从纹理中心的向上/下方向逐渐转变到向下/上方向后又逐渐转变到纹理边缘的向上/下方向，可视为由极性相反的两个斯格明子连接而成，其斯格明子数为0。
靶态斯格明子 Target Skyrmion：斯格明子，在嵌套斯格明子中，其矢量完成角度总和为2的翻转，其斯格明子数视为奇数±1或偶数0。
半斯格明子 half-skyrmion，半反斯格明子 half-anti-skyrmion：半斯格明子对 half-skyrmion pair
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半子 Merons，反半子 Antimeron：有界半块 bounded half-lumps，平面内斯格明子in-plane skyrmions ，麦纫、麦韧、分数斯格明子，斯格明子的拓扑半结构，在磁性薄膜或超薄层中表现为半整数拓扑荷（Skyrmion number）。对于扭曲系统，是Bloch型，而对于应变系统则是Néel型。铁电向列相液晶中的极化涡旋的极化强度与弹性各向异性的竞争关系，决定了最终形成的拓扑结构是拓扑结构是同心圆类半子 concentric meron-like（C-meron），还是发散型类半子 divergent meron-like（D-meron）。赝自旋半子 Pseudospin meron、斯托克斯半子 Stokes meron（动量空间半子 Momentum-space merons）、畴壁半子 domain-wall meron、畴壁反半子 domain-wall antimeron、液晶腔半子 Liquid-crystal-cavity （二阶半子）
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双半子 Bbimeron（分数斯格明子对）、半双半子 half-bimeron 、半子链 bimeron chains、半子网 bimeron web
嵌套双半子 Bimeronium
三重半子 triplet-meron：时空半子 Space-time merons
磁半子 Magnetic meron，铁电半子 Ferroelectric meron、波半子 wave meron
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磁斯格明子 Magnetic Skyrmion：微纳米尺度上的一种自旋结构，由于受到拓扑保护，其具有较高的稳定性，同时可以被很低的电流所驱动。根据拓扑磁结构的产生机制，磁性斯格明子可以分成非中心对称结构诱导的DMI（Dzyaloshinskii-Moriya Interaction）磁性斯格明子和偶极相互作用与各向异性共同诱导的DDI（Dipolar-Dipolar Interaction）磁性斯格明子。把一个斯格明子拉伸到三维，便会形成一条三维斯格明子弦，而霍普夫子可以理解为一个2π扭曲的斯格明子弦，两端相连。凝聚斯格明子 condensed skyrmions、一维畴壁斯格明子 One-dimensional domain wall skyrmion、二维圆形斯格明子 One-dimensional circular skyrmions、椭圆形斯格明子 elliptical magnetic skyrmion、多边形斯格明子 polygonal skyrmions、条纹斯格明子 stripe skyrmions、双扭曲斯格明子 double-twist skyrmions、 高阶磁斯格明子 high-order magnetic skyrmion、局域表面等离激元斯格明子 localized magnetic plasmon skyrmions、极性斯格明子 polar-skyrmion、偶极斯格明子 Dipolar skyrmions、偶极反斯格明子 Dipolar antiskyrmions、铁磁斯格明子 ferrimagnetic skyrmion、反铁磁斯格明子 Antiferromagnet skyrmion、合成反铁磁斯格明子 synthetic antiferromagnetic skyrmions、合成亚铁磁斯格明子 synthetic ferrimagnetic skyrmions、  轨道磁斯格明子  Orbital Magnetic Skyrmions、局域磁等离激元斯格明子 localized magnetic plasmon skyrmions
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波格明子 wave skyrmion
电斯格明子 Electric skyrmion：具有与电偶极子相似的拓扑结构。极性格明子泡 polar skyrmion bubbles
荷电斯格明子 Charged skyrmions：带电的拓扑结构。单电荷e斯格明子Single-charge e skyrmion、荷电2e斯格明子 charge 2e skyrmion
磁电斯格明子 Magnetoelectric skyrmions：通过近似相互作用，局域偶极子和自旋矩之间存在等周期双射关系。
电磁斯格明子 electromagnetic skyrmions：拓扑复杂的瞬态电磁场提供了对非平凡光物质相互作用的访问，并为信息传输提供了额外的自由度。
谷斯格明子 valley skyrmion：基于谷自由度的拓扑结构。
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光学斯格明子 Optical skyrmions：在光学中，斯格明子是一种光束，它的光强分布呈现出旋转对称的环形，而它的偏振分布呈现出螺旋状的旋转。、赝自旋斯格明子 Pseudospin skyrmion、自旋斯格明子 Spin skyrmion、场斯格明子 Field skyrmion、斯托克斯斯格明子 Stokes skyrmion（自由空间斯格明子 Free-space skyrmions）、非局域斯格明子 Non-local skyrmion、局域表面磁性等离激元斯格明子 localized Surface magnetic plasmon skyrmions、电场矢量光学斯格明子 electric field vector optical skyrmions、电磁场矢量光学斯格明子 electromagnetic field vector optical skyrmions、自旋矢量光学斯格明子 spin vector optical skyrmions、赝自旋矢量光学斯格明子 pseudospin vector optical skyrmions、磁矢量光学斯格明子 magnetized vector optical skyrmions、斯托克斯矢量光学斯格明子 Stokes vector optical skyrmions、光学能流斯格明子 optical energy flow skyrmions（坡印廷矢量光学斯格明子 Poynting vector Optical skyrmions）。高阶光学斯格明子 high-order optical skyrmion，一阶斯格明子 1st-order skyrmion、 1st-order 3 skyrmion、 1st-order 5 skyrmion，二阶斯格明子 2nd-order skyrmion、 2nd-order 3 skyrmion、 2nd-order 5 skyrmion，三阶斯格明子 3rd order skyrmion、 3rd-order 3 skyrmion、 3rd-order 5 skyrmion。
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一维磁孤子 one-dimensional magnetic solitons：一维手性磁孤子，类似于磁性斯格明子，具有拓扑性和特殊的单轴螺旋磁结构。
斯格明子管 Skyrmion tube， 斯格明子弦 Skyrmion string：径向扭曲结构的三维斯格明子，将一个二维斯格明子的构型扩展到三维并保持其自旋方向不随z方向位置变化，便可以得到一个笔直的斯格明子管(tube)或斯格明子弦(string)。偶极弦（dipole strings）末端有两个布洛赫点。
斯格明子茧 skyrmionic cocoon：变形椭球形状
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霍普夫子 Hopfion：Faddeev–Hopf knots，又称为磁涡旋环 magnetic vortexring，三维拓扑孤子，1975年，Faddeev在Skyrme—Faddeev模型框架内提出了一个稳定的孤子解，其拓扑结构可以用霍普夫不变量(Hopf invariant，或霍普夫荷Hopf charge，简写为QH)来描述。包括 Néel 型（刺猬）、Bloch 型（涡旋）和反型（马鞍）纹理。阻挫磁体模型中的霍普夫子构型，其霍普夫荷分别为 QH = 3 (a)、6(b)、7(c)和10(d)，其中(a)和(b)为环状，(c)为链状，(d)为三叶结拓扑结构。斯格明霍普夫子 skyrmionic hopfions、霍普夫环 hopfion ring、霍普夫链 Hopf Link
磁霍普夫子 magnetic Hopfions：Bloch（涡旋）和 Néel（刺猬）类型的磁霍普夫子可以被激发并以稳定状态存在于手性磁体中。
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光学霍普夫子 optical hopfion：由斯托克斯矢量光学斯格明子闭环扭曲形成的拓扑结构，其每根“光丝”均对应于特定的偏振椭圆轨迹，形成了霍普夫子矢量光束。斯托克斯霍普夫子 Stokes Hopfion、矢量光学霍普夫子 vector optical hopfion、时空标量光学霍普夫子 Spatiotemporal Scalar optical hopfion、时空脉冲编织标量光霍普子 Spatiotemporal pulse weaving scalar optical hopfions、等相位线标量霍普夫子 equiphase line scalar hopfion。
莫比乌斯环 Möbius strip
光学莫比乌斯环 optical Möbius strip：在时空光场中，光学调控过程也对应了物理对接和扭转。时空涡旋管经过光学变换对接为时空涡旋环，而空间涡旋相位则扭转了相位条带。光学相位莫比乌斯环 optical phase Möbius strip、光学偏振莫比乌斯环 Optical Polarization Möbius Strips