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陳平 (1924年) 生平
陳平一直希望重回馬來西亞，90年代之後他一直試圖通過法律途徑申請回國，但陳平的申請於2005年遭馬來西亞最高法院駁回，上訴庭在2008年又駁回陳平的上訴，理由是陳平無法出示文件證明在大馬出生，而陳平則堅稱其證件在1948年警方突襲其居所後被警方繳獲並銷毀，證件散失並非其本人責任。聯邦法院在2009年4月以同樣理由駁回陳平的申請，使他最終回國無望。馬來西亞政府表示，陳平回到馬來西亞會讓那些在馬共游擊戰中失去親人的家庭感到痛苦。2009年10月，配合《合艾和平协议》20周年记念，陳平首次透过马来西亚媒体专访时對馬來亞共產黨暴行，向受害者和家屬道歉：
「当时毕竟是战争时代，如果你认为我们杀害人民，但也有共产党员被保安部队杀死。」
「马共虽然强调不会残杀无辜，但是在一些情况下，他们确实可能犯错，杀害了无辜人民。」
「如果我们曾在有意下杀害无辜平民，那我道歉。我对那些受害者家属道歉，我对我的战友的所作所为负全责。」
「有时在战场上，我们是无法分辨谁是无辜，谁不是无辜者。」
陈平在接受《马来西亚局内人》访问时，曾经表态拒绝以毫无尊严的偷渡方式回国。但陈平之后改口，他不介意政府暗中安排他以低调的方式回国。不过他却斩钉截铁地表示，拒绝以公开道歉的方式来换取回国的最后心愿。
针对陈平应否回国的课题，也引起国内各方面的大辩论。马来西亚一些华裔政党和社会人士基于道德和历史因素则支持陈平回国。时任副首相慕尤丁则称，即使陳平道歉也不能回國。《当今大马》观点认为，陈平似乎采取一种既施压但不对抗，亦不道歉的做法，但放软姿态地公开喊出回国的心愿。透过媒体制造舆论压力之后，将责任推回到政府的脚下。
2013年9月16日，陈平病逝于泰国曼谷，终年89岁。当天正值马来西亚成立50周年纪念日（马来西亚成立日）。
陳平 (1924年) 身后
陈平生前希望重返马来西亚故土的遗愿，在他死后6年得以实现。2019年9月16日，陈平的骨灰偷偷从泰国运回马来西亚，其相关亲属在怡保低调举行追思会，之后返回陈平在霹雳州的老家探望，随后将其骨灰撒在红土坎大海和蒂迪旺沙中央山脈下， 实现陈平生前的最后遗愿。
陈平在2013年9月16日病逝于泰国曼谷后，其家属曾表示陈平是一名「伟人」，他的骨灰应该受到尊重，因此不会将骨灰偷运回国。
陳平 (1924年) 身后
直到2019年，由于陈平骨灰运回国事件并不被马来西亚大众所知，故此陈平相关亲属与骨灰处理工作组成员在同年11月26日举行新闻发布会，希望让马来西亚民众知道此事，以了解马来西亚相关历史过程，陈平生前的30多名老战友和老朋友皆有出席。该事件在网络新闻传播后，引起轩然大波，希盟政府遭受在野党如巫统和伊斯兰党等政党人士猛烈批评，质问政府批准陈平骨灰运回国是不顾及国情敏感和曾与马共作战时，牺牲军人的尊严和家属。内政部长慕尤丁强调，政府事前毫不知情，也不曾同意让陈平的骨灰返回马来西亚，指陈平的骨灰涉及偷运入境。马来西亚皇家警察在接获11个针对陈平骨灰运送回大马事件的投报后，对此援引刑事法典第504条文，即蓄意侮辱及破坏公共安宁，第505（c）条文，蓄意破坏公众安宁以及1998年通讯及多媒体法令第233条文调查所有相关人士。首相马哈迪·莫哈末呼吁所有反对者不要为这种琐碎事炒作成种族课题来打击政府，表示陈平人已逝去，带回骨灰不会为国家带来负面影响，如果有人对此不满意，可以投票罢免他。
2020年6月4日，警方将调查报告提呈给总检察署后，马来西亚总检察署基于证据不足，将「前马共总书记陈平骨灰运送回马事件」列为「没有进一步行动」（No Futher Action，NFA）。
樹脂基複合材料
树脂基复合材料是由以有机聚合物为基体的纤维增强材料，通常使用玻璃纤维、碳纤维或者芳纶等有机纤维。树脂基复合材料在航空、汽车、海洋工业中有广泛的应用。
成型工艺
树脂基复合材料的主要成型方式包括：模压成型、缠绕成型、拉挤成型、手糊成型、喷射成型、树脂浇铸成型等。其成型工艺使复合材料具有显著的各向异型，保证了材料在应用方向上的强度和刚度。
米倉加奈子
米倉加奈子（日语：／ Yonekura Kanako，1976年10月29日—），日本退役女子羽毛球运动员。東京都小平市出生，隸屬於Dydo Drinco公司。2008年正式退役，2009年出任日本羽毛球隊教練。
1998年，米倉在曼谷亞運會羽毛球女子單打決賽中，擊敗中國运动员龔智超，奪得金牌。
2000年，瑞典公开赛女单冠军。
2004年雅典奧運會羽毛球女子單打賽事中，在第32回合敗給悉尼奧運會亞軍丹麥選手卡米拉·马尔廷。
埃姆林·休斯
埃姆林·休斯，OBE（，1947年8月28日—2004年11月9日）是一名英格兰足球运动员，70年代在利物浦和英格蘭担任队长，被认为是当时最出色的球员之一。因为球风骠悍，被人称为“疯马”。1980年获得官佐勋章（），以表彰他在足球方面的卓著贡献。从1970年开始，埃姆林·休斯帮助球队两夺欧洲冠军杯奖杯，并且四次登上英格兰联赛冠军宝座。
埃姆林·休斯 生平
埃姆林·休斯出生於欖球員家庭，六十年代已加盟英格蘭球會黑池。1967年轉投利物浦，司職中場，以球風強悍聞名，故「瘋馬」之名不脛而走。第一季埃姆林·休斯並沒有為利物浦贏得任何獎項，但已入選國家隊出賽。1970年世界盃，休斯也有入選國家隊出戰。
此後埃姆林·休斯國際賽生涯並沒有留下深刻印象，蓋因英格蘭在1974年世界盃並沒有出席，反而其功績是在球會方面。作為利物浦隊長，休斯帶領該隊贏得1977和1978年歐洲盃冠軍。在為利物浦隊服務的12年職場生涯中，他還為利物浦隊贏得兩屆歐洲錦標賽冠軍，和四屆聯賽冠軍。
此後埃姆林·休斯逐漸淡出，並於1984年宣告退役。作為球員，埃姆林·休斯予人的印象是一名極具比賽熱情的球員，僅在利物浦，他就出場657次。1980年獲得官佐勳章(OBE)，以表彰他在足球方面的卓著貢獻。
退役後的埃姆林·休斯主要把精力放在賽馬之上，也曾擔任球隊領隊以至班主。2004年他因癌症去世，終年57歲。
金文泰中學
金文泰中學（英語：），前稱官立漢文學校，於1926年成立，為香港第一所由英國殖民政府開辦的中文中學。
金文泰中學 歷史
官立漢文學校開設前，香港大部分中文學塾，都由民間私辦。根據李我所述，香港私塾仍然保留至太平洋戰爭結束。中文私塾的畢業生多數會往中國内地升學，課程亦銜接中國學制。
1925年12月，香港紳商周壽臣、羅旭龢、李右泉、曹善允、尹文楷、李景康、俞叔文、馮平山、劉子平、李亦梅等，藉中環華人行6樓華商俱樂部舉行敘會，商議請求政府撥地，創立一所官辦中文學塾，以中文作為教學語言。此議獲教育司庵氏（G. N. Orme）贊同，乃委派漢文視學官李景康負責草擬辦法，香港第一所由英國殖民政府開辦的中文學校因此誕生，定名「官立漢文學校」。
學校在1926年開課，首任校長為當時的漢文視學官李景康先生。校訓出自《論語．述而》:「子以四教：文、行、忠、信。」成立之初，以醫院道榮華台分設師範第1、2年級；假育才書社課室設中學1、2、3年級；另醫院道中華會館設高小1、2年級。學生共200人。1927年，漢文中學遷入西營盤官學堂薄扶林道舊址。1941年12月，日軍攻佔港島。太平洋戰爭期間，由於日軍佔領香港而停辦。
金文泰中學 歷史
戰爭結束後，於1945年復校，並在1946年易名為「官立漢文高級中學」，兼收女生。
1951年，殖民地政府為紀念前香港總督金文泰爵士對香港中文教學的貢獻，將學校易名為「金文泰中學」。金文泰爵士於1925年就任香港總督，是一位漢學家和「中國通」，精通中文和廣東話，並是皇家亞洲學會的會員，曾被前香港總督盧吉爵士提名出任香港大學創校校長，但因改派到英屬蓋亞那出任輔政司而未能成事。金文泰夫人得知學校易名一事後，於1958年1月4日自英國寄贈「金文泰爵士紀念杯」一座，以為紀念。現在金文泰中學圖書館仍藏有當年由金文泰爵士捐贈的中國典籍，故金文泰中學是全港最具歷史價值書籍的擁有機構之一。
戰後復校後，一度與皇仁書院共用堅尼地道校舍。
金文泰中學 歷史
新亞書院、崇基學院及聯合書院的獨立時期，三校中大部份學生都是金文泰中學的畢業生。及後金文泰中學的校友（例如馮秉芬爵士）亦參與中文大學創設，而金文泰中學的畢業生歷來亦多進入中文大學攻讀不同學科。由於金中與中大在七、八十年代的學制相接，至使中文大學創校初期有大部分學生來自金文泰中學，令當時金文泰在香港坊間有「中大預備學校」之稱。至今因為考試及學制的改革，中大已不是金文泰畢業生唯一的大學目的地，但至今有不少金文泰校友任教於中大、及擔任中大及其成員書院的校董。
1961年及以前， 香港政府以小學會考以定能否有機會升讀中學，當時香港中學學位嚴重不足，大半小學生要被淘汰失學。小學會考及升中試都會給每一個學生一個名次，全港首50名會得到葛亮洪獎學金，金文泰中學每年錄取了不少葛亮洪獎學金得主。1961年9月，隨著位於炮台山炮台山道的新校舍落成啟用，金文泰中學遷入現址至今。
該校於2001年獲校友提名，參加優質教育基金主辦的傑出學校獎勵計劃，結果在校風及培育一項評選中獲頒優異獎。
金文泰中學 校徽及校訓
1949年6月，梁世華校長邀請徐虹磯先生設計校徽圖形：徽形如盾，藍質白章，中繪木鐸，有橫列文行忠信四字，刻於鐸之兩旁上端，盾下作通心白色帶捲摺飄揚之狀。
徽形如盾者，取《禮經》所謂禮義以為干櫓之義也；木鐸，古者施教，振之以警眾者也；文、行、忠、信者，取夫子四教之義，即該校校訓也；色取藍白者，荀子曰:青取之於藍而青於藍。藍，蓋青之所自出也。今世謂弟子之勝師者，亦曰青出於藍，蓋欲學者不可忘其師承之所出自耳。白者，素色也，逸詩有素以為絢之辭，夫子有繪事後素之語，甘然後受和，白然後受采，學者當以美質為尚也。
校訓：文、行、忠、信
让-弗朗索瓦·商博良
让-弗朗索瓦·商博良（法語：，法語發音：[ʒɑ̃ fʁɑ̃swa ʃɑ̃pɔljɔ̃]，1790年12月23日—1832年3月4日），又譯尚波里庸、尚皮隆，法国历史学家、语言学家、埃及学家，是第一位识破古埃及象形文字结构并破译罗塞塔石碑的学者，从而成为埃及学的创始人。
让-弗朗索瓦·商博良 生平
商博良出生于法国南部的菲雅克，年轻时即表现出出色的语言天赋，20岁时就已经掌握除法语以外的拉丁语、希腊语和许多古代东方语言，包括希伯来语、埃塞俄比亚的阿姆哈拉语、古印度梵文、古代伊朗的阿維斯陀語和中古波斯语、阿拉伯语、古叙利亚语、古代小亚细亚半岛流行的迦勒底语，波斯语和汉语。
1809年，商博良19岁就已经成为格勒诺布尔學院的历史学教授。同年，他把焦點轉向了古埃及，心力全部放在學習科普特語上，以期終能找回法老王子民所說的語言。他甚至把掠過腦海的一切都翻譯成科普特語，認為這是學習純正埃及語真正有效的方法。他在給哥哥的信中說：「我要懂埃及文如法文，因為未來我在埃及莎草紙文獻上的重大研究，就要以這個語言為基礎。」這項明白表示要由科普特語通向古埃及文，且由此時起宣佈了他要進行的「重大研究」的雙重說明值得人們注意，因為埃及學的開端應該定在這個時期，即1809年3月，而非1822年9月。
商博良於1832年3月4日於巴黎因內出血死去，享年41歲。
让-弗朗索瓦·商博良 罗塞塔石碑研究
商博良对东方语言，尤其是古代埃及的科普特语深感兴趣，因此开始系统地研究罗塞塔石碑。早在1799年7月15日，拿破仑侵略埃及的军队一名上尉皮埃尔·弗朗索瓦·札維耶·布夏賀在埃及港口城市罗塞塔附近发现該石碑。石碑是公元前196年托勒密王朝时代刻的，上面有希腊字母、古埃及象形文字和古埃及通俗文字三种对照雕成的。石碑运到埃及的亚历山大，法国科学家开始进行研究。1801年，法国戰敗投降，英国军队要将全部研究成果没收，法国科学家威胁要全部烧掉，最后达成妥协，允许法国科学家保留研究成果和石碑拓片，但石碑被英国军队运往大英博物馆保藏。
根据法國保存的資料，商博良从1822年到1824年得以完全投入到对罗塞塔石碑的研究，发表多篇研究论文，成功地译解出古埃及象形文字的结构，这些符号有些是字母，有些是音节文字，有些则是义符，一个符号代表一整个事物，終於在1822年完成羅塞特碑碑文的全文翻譯。他编制出完整的埃及文字符号和希腊字母的对照表，为后来解读大量的古埃及遗留下的纸草文书提供了非常有用的工具。他还发现了一份记载着从拉美西斯二世以来所有埃及法老名录的纸草书的重要性。
让-弗朗索瓦·商博良 埃及學開創
商博良于1826年担任卢浮宫埃及文物馆馆长，1828年率领考古工作队去埃及考察，1831年担任法兰西学院专为他开设的埃及学讲座教授。
主要著作《古埃及象形文字体系概論》（Précis du système hiéroglyphique des anciens Égyptiens）於1824年出版，另外兩本鉅著《古埃及文法》（Grammaire égyptienne）及《古埃及象形文字典》（Dictionnaire égyptien en écriture hiéroglyphique）則在他死後出版。
餘弦定理
餘弦定理是三角形中三邊長度與一個角的余弦值（）的數學式，余弦定理指的是：
同樣，也可以將其改為：
其中是角的對邊，而和是角的鄰邊。
勾股定理則是余弦定理的特殊情況，當為時，，等式可被簡化為
當知道三角形的兩邊和一角時，余弦定理可被用來計算第三邊的長，或是當知道三邊的長度時，可用來求出任何一個角。
餘弦定理 歷史
余弦定理的歷史可追溯至公元三世紀前歐幾里得的幾何原本，在書中將三角形分為鈍角和銳角來解釋，這同時對應現代數學中余弦值的正負。根據幾何原本第二卷的命題12和13，並參考右圖，以現代的數學式表示即為：
其中，將其帶入上式得到：
餘弦定理 證明
見右圖，在上做高可以得到（投影定理）：
將等式同乘以c得到：
運用同樣的方式可以得到：
將的右式取代：
設中，，，。過點作的垂線，垂足為，如果在內部，則的長度為，的長度為，的長度為。根據勾股定理：
如果在的延長線上，證明是類似的。同理可以得到其他的等式。
設中，，，。過點作的垂線，垂足為，設，則，根據勾股定理：
如果在的延長線上，證明是類似的。同理可以得到其他的等式。
餘弦定理 應用
餘弦定理是解三角形中的一個重要定理。
餘弦定理可以簡單地變形成：
因此，如果知道了三角形的兩邊及其夾角，可由餘弦定理得出已知角的對邊。
余弦定理可以简单地变形成：
因為餘弦函數在上的單調性，可以得到：
因此，如果已知三角形的三邊，可以由餘弦定理得到三角形的三個內角。
居里点
居里点（英語：），又作居里温度（Curie temperature，Tc）或磁性转变点。是指磁性材料中自发磁化强度降到零时的温度，是铁磁性或亚铁磁性物质转变成顺磁性物质的临界点。低于居里点温度时该物质成为铁磁体，此时和材料有关的磁场很难改变。当温度高于居里点时，该物质成为顺磁体，磁体的磁场很容易随周围磁场的改变而改变。这时的磁敏感度约为10−6。居里点由物质的化学成分和晶体结构决定。居里温度是以皮埃尔·居里命名的，他表明在临界温度以上磁性材料会失去磁性。
居里點的溫度可以用平均場理論估計。
居里点 磁矩
磁矩是原子内的永久偶极矩，包含电子的角动量和自旋，他们之间的关系是 , me 是电子质量, μl 是磁矩, l是角动量; 这个比例被称作 gyromagnetic ratio（旋磁比）.
原子中的电子从它们自己的角动量和它们围绕原子核的轨道动量贡献磁矩。与来自电子的磁矩相比，来自原子核的磁矩是微不足道的。热作用在更高能量的电子上结果就是扰乱了秩序，并破坏了偶极子之间的对齐。
铁磁性、顺磁性、亚铁磁性和反铁磁性材料有不同的固有磁矩结构。在材料特定的居里温度(TC)下，这些属性会发生变化。从反铁磁性到顺磁性（或反之亦然）的过渡发生在奈尔温度(TN), 这与居里温度类似。
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
铁磁性，顺磁性，亚铁磁性和反铁磁性结构由固有磁矩组成。 如果结构中的所有电子都配对，则由于它们的相反自旋和角动量，这些力矩会抵消。 因此，即使施加磁场，这些材料也具有不同的性质，并且没有居里温度。
当一些材料的温度高于居里点时，材料会表现出顺磁性，这样的材料叫顺磁性材料。当没有受到外部磁场的影响时，顺磁性材料不会表现磁性；反之则会表现磁性。没有受到外部磁场影响时，材料内部的磁矩是无序排列的。也就是说，材料内部的粒子不整齐且没有顺磁力线方向排列。当受到磁场影响时，这些磁矩会顺磁场线整齐排列，并且产生感应磁场。
对于顺磁性，这种对外加磁场的响应是正的，称为磁化率。磁化率仅适用于居里温度以上的无序状态。
顺磁性的来源（具有居里温度的材料）包括：
超過居禮溫度後，原子被激發， 旋轉的方向變成隨機的，这种方向可以被作用場重新調整，此时即变为顺磁性。在居里温度以下，材料的固有结构经历了一次相变，原子变为有序，材料具有铁磁性。与铁磁性材料的磁场相比，顺磁性材料的感应磁场非常弱。
材料仅在其相应的居里温度以下具有铁磁性。在没有外加磁场的情况下，铁磁材料具有磁性。
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
当没有外加磁场时，材料具有自发磁化，这是有序磁矩的结果；也就是说，对于铁磁性材料，原子具有某种对称性并且在同一方向上排列，从而产生永久磁场。
磁性相互作用通过交换相互作用结合在一起；否则，热无序将克服磁矩的弱相互作用。交换相互作用的平行电子占据同一时间点的可能性为零，这意味着材料中会有一个倾向的平行排列。在这个过程中，玻尔兹曼因子贡献很大，因为它倾向于使相互作用的粒子在同一方向上排列。这会导致铁磁体具有较强的磁场和较高的居里温度，约 1000K（730℃）
在居里温度以下，原子有序排列，从而导致自发磁性，材料具有铁磁性。在居里温度以上，该材料是顺磁性的，因为当该材料经历相变时，原子会失去其有序的磁矩。
材料仅在其相应的居里温度以下具有亚铁磁性。在没有外加磁场的情况下，亚铁磁材料具有磁性，并由两种不同离子组成。
当没有外加磁场时，材料具有自发磁化，这是有序磁矩的结果；也就是说，对于亚铁磁性材料，一种离子的磁矩对准一个方向，有一个大小，另一种离子的磁矩对准相反方向，有一个不同的大小。因为磁矩在相反的方向有着不同的大小，所以仍然有自发磁化，存在磁场。
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
和铁磁性材料相似，磁性相互作用通过交换相互作用结合在一起。但是，磁矩的方向是反平行的，导致净势是一个减另一个。
低于居里点时，每个离子的原子都反平行对齐，有着不同的磁矩，造成自发磁化；材料具有亚铁磁性。高于居里点时，该材料是顺磁性的，因为当该材料经历相变时，原子会失去其有序的磁矩。
材料仅在其相应的奈尔温度以下具有反铁磁性。这与居里温度相似，高于奈尔温度时，该材料经历相变，变成顺磁性。也就是说，热能变得足够大，足以破坏材料内的微观磁有序性。 它以路易·奈尔（Louis Néel，1904-2000 年）的名字命名，他因在该领域的工作而获得了 1970 年的诺贝尔物理学奖。
材料有方向相反的相等磁矩，导致在奈尔温度以下磁矩为零和净磁性为零。反铁磁性材料在有或没有外加磁场的情况下有很弱的磁性。
与铁磁性材料相似，磁性相互作用通过交换相互作用结合在一起；否则，热无序将克服磁矩的弱相互作用。奈尔温度时无序出现。
下面列表中有几种物质的奈尔温度：
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
居里-韦斯定律是居里定律的修正版本，是基于平均场论近似的简单模型，在材料温度T远高于其对应居里温度TC（即T ≫ TC）时较为适用，但却因原子间的局部波动作用无法在居里点附近对磁化率χ进行描述。而T < TC的情况下，在居里定律和居里-韦斯定律均不成立。
Curie's law for a paramagnetic material:
The Curie–Weiss law is then derived from Curie's law to be:
where:
λ 是Weiss分子场常数。
For full derivation see 居里-韦斯定律.
As the Curie–Weiss law is an approximation, a more accurate model is needed when the temperature, T, approaches the material's Curie temperature, TC.
Magnetic susceptibility occurs above the Curie temperature.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
An accurate model of critical behaviour for magnetic susceptibility with critical exponent γ:
The critical exponent differs between materials and for the mean-field model is taken as γ = 1.
As temperature is inversely proportional to magnetic susceptibility, when T approaches TC the denominator tends to zero and the magnetic susceptibility approaches infinity allowing magnetism to occur. This is a spontaneous magnetism which is a property of ferromagnetic and ferrimagnetic materials.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
Magnetism depends on temperature and spontaneous magnetism occurs below the Curie temperature. An accurate model of critical behaviour for spontaneous magnetism with critical exponent β:
The critical exponent differs between materials and for the mean-field model as taken as β = 1/2 where T ≪  TC.
The spontaneous magnetism approaches zero as the temperature increases towards the materials Curie temperature.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
The spontaneous magnetism, occurring in ferromagnetic, ferrimagnetic and antiferromagnetic materials, approaches zero as the temperature increases towards the material's Curie temperature. Spontaneous magnetism is at its maximum as the temperature approaches 0 K.That is, the magnetic moments are completely aligned and at their strongest magnitude of magnetism due to no thermal disturbance.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
In paramagnetic materials temperature is sufficient to overcome the ordered alignments. As the temperature approaches 0 K, the 熵 decreases to zero, that is, the disorder decreases and becomes ordered. This occurs without the presence of an applied magnetic field and obeys the 热力学第三定律.
Both Curie's law and the Curie–Weiss law fail as the temperature approaches 0 K. This is because they depend on the magnetic susceptibility which only applies when the state is disordered.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
硫酸钆 continues to satisfy Curie's law at 1 K. Between 0 and 1 K the law fails to hold and a sudden change in the intrinsic structure occurs at the Curie temperature.
The Ising model is mathematically based and can analyse the critical points of phase transitions in ferromagnetic order due to spins of electrons having magnitudes of ±1/2. The spins interact with their neighbouring dipole electrons in the structure and here the Ising model can predict their behaviour with each other.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
This model is important for solving and understanding the concepts of phase transitions and hence solving the Curie temperature. As a result, many different dependencies that affect the Curie temperature can be analysed.
For example, the surface and bulk properties depend on the alignment and magnitude of spins and the Ising model can determine the effects of magnetism in this system.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
Materials structures consist of intrinsic magnetic moments which are separated into domains called Weiss domains.This can result in ferromagnetic materials having no spontaneous magnetism as domains could potentially balance each other out.The position of particles can therefore have different orientations around the surface than the main part (bulk) of the material. This property directly affects the Curie temperature as there can be a bulk Curie temperature TB and a different surface Curie temperature TS for a material.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
This allows for the surface Curie temperature to be ferromagnetic above the bulk Curie temperature when the main state is disordered, i.e. Ordered and disordered states occur simultaneously.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
The surface and bulk properties can be predicted by the Ising model and electron capture spectroscopy can be used to detect the electron spins and hence the magnetic moments on the surface of the material. An average total magnetism is taken from the bulk and surface temperatures to calculate the Curie temperature from the material, noting the bulk contributes more.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
The angular momentum of an electron is either +ħ/2 or −ħ/2 due to it having a spin of 1/2, which gives a specific size of magnetic moment to the electron; the Bohr magneton.Electrons orbiting around the nucleus in a current loop create a magnetic field which depends on the Bohr Magneton and magnetic quantum number.Therefore, the magnetic moments are related between angular and orbital momentum and affect each other. Angular momentum contributes twice as much to magnetic moments than orbital.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
For terbium which is a rare-earth metal and has a high orbital angular momentum the magnetic moment is strong enough to affect the order above its bulk temperatures. It is said to have a high anisotropy on the surface, that is it is highly directed in one orientation. It remains ferromagnetic on its surface above its Curie temperature while its bulk becomes ferrimagnetic and then at higher temperatures its surface remains ferrimagnetic above its bulk Néel Temperature before becoming completely disordered and paramagnetic with increasing temperature. The anisotropy in the bulk is different from its surface anisotropy just above these phase changes as the magnetic moments will be ordered differently or ordered in paramagnetic materials.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
Composite materials, that is, materials composed from other materials with different properties, can change the Curie temperature. For example, a composite which has silver in it can create spaces for oxygen molecules in bonding which decreases the Curie temperatureas the crystal lattice will not be as compact.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
The alignment of magnetic moments in the composite material affects the Curie temperature. If the materials moments are parallel with each other the Curie temperature will increase and if perpendicular the Curie temperature will decreaseas either more or less thermal energy will be needed to destroy the alignments.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
Preparing composite materials through different temperatures can result in different final compositions which will have different Curie temperatures.Doping a material can also affect its Curie temperature.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
The density of nanocomposite materials changes the Curie temperature. Nanocomposites are compact structures on a nano-scale. The structure is built up of high and low bulk Curie temperatures, however will only have one mean-field Curie temperature. A higher density of lower bulk temperatures results in a lower mean-field Curie temperature and a higher density of higher bulk temperature significantly increases the mean-field Curie temperature. In more than one dimension the Curie temperature begins to increase as the magnetic moments will need more thermal energy to overcome the ordered structure.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
The size of particles in a material's crystal lattice changes the Curie temperature. Due to the small size of particles (nanoparticles) the fluctuations of electron spins become more prominent, this results in the Curie temperature drastically decreasing when the size of particles decrease as the fluctuations cause disorder. The size of a particle also affects the anisotropy causing alignment to become less stable and thus lead to disorder in magnetic moments.
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The extreme of this is superparamagnetism which only occurs in small ferromagnetic particles and is where fluctuations are very influential causing magnetic moments to change direction randomly and thus create disorder.
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The Curie temperature of nanoparticles are also affected by the crystal lattice structure, body-centred cubic (bcc), face-centred cubic (fcc) and a hexagonal structure (hcp) all have different Curie temperatures due to magnetic moments reacting to their neighbouring electron spins. fcc and hcp have tighter structures and as a results have higher Curie temperatures than bcc as the magnetic moments have stronger effects when closer together.This is known as the coordination number which is the number of nearest neighbouring particles in a structure. This indicates a lower coordination number at the surface of a material than the bulk which leads to the surface becoming less significant when the temperature is approaching the Curie temperature. In smaller systems the coordination number for the surface is more significant and the magnetic moments have a stronger affect on the system.
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Although fluctuations in particles can be minuscule, they are heavily dependent on the structure of crystal lattices as they react with their nearest neighbouring particles. Fluctuations are also affected by the exchange interactionas parallel facing magnetic moments are favoured and therefore have less disturbance and disorder, therefore a tighter structure influences a stronger magnetism and therefore a higher Curie temperature.
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Pressure changes a material's Curie temperature. Increasing pressure on the crystal lattice decreases the volume of the system. Pressure directly affects the kinetic energy in particles as movement increases causing the vibrations to disrupt the order of magnetic moments. This is similar to temperature as it also increases the kinetic energy of particles and destroys the order of magnetic moments and magnetism.
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Pressure also affects the density of states (DOS).Here the DOS decreases causing the number of electrons available to the system to decrease. This leads to the number of magnetic moments decreasing as they depend on electron spins. It would be expected because of this that the Curie temperature would decrease however it increases. This is the result of the exchange interaction. The exchange interaction favours the aligned parallel magnetic moments due to electrons being unable to occupy the same space in timeand as this is increased due to the volume decreasing the Curie temperature increases with pressure. The Curie temperature is made up of a combination of dependencies on kinetic energy and the DOS.
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The concentration of particles also affects the Curie temperature when pressure is being applied and can result in a decrease in Curie temperature when the concentration is above a certain percent.
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Orbital ordering changes the Curie temperature of a material. Orbital ordering can be controlled through applied strains.This is a function that determines the wave of a single electron or paired electrons inside the material. Having control over the probability of where the electron will be allows the Curie temperature to be altered. For example, the delocalised electrons can be moved onto the same plane by applied strains within the crystal lattice.
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The Curie temperature is seen to increase greatly due to electrons being packed together in the same plane, they are forced to align due to the exchange interaction and thus increases the strength of the magnetic moments which prevents thermal disorder at lower temperatures.
居里点 在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料
In analogy to ferromagnetic and paramagnetic materials, the term Curie temperature (TC) is also applied to the temperature at which a ferroelectric material transitions to being paraelectric. Hence, TC is the temperature where ferroelectric materials lose their spontaneous polarisation as a first or second order phase change occurs. In case of a second order transition the Curie Weiss temperature T0 which defines the maximum of the dielectric constant is equal to the Curie temperature. However, the Curie temperature can be 10 K higher than T0 in case of a first order transition.
Materials are only ferroelectric below their corresponding transition temperature T0.Ferroelectric materials are all pyroelectric and therefore have a spontaneous electric polarisation as the structures are unsymmetrical.
Ferroelectric materials' polarization is subject to hysteresis (Figure 4); that is they are dependent on their past state as well as their current state. As an electric field is applied the dipoles are forced to align and polarisation is created, when the electric field is removed polarisation remains. The hysteresis loop depends on temperature and as a result as the temperature is increased and reaches T0 the two curves become one curve as shown in the dielectric polarisation (Figure 5).
A modified version of the Curie–Weiss law applies to the dielectric constant, also known as the relative permittivity:
A heat-induced ferromagnetic-paramagnetic transition is used in magneto-optical storage media, for erasing and writing of new data. Famous examples include the Sony Minidisc format, as well as the now-obsolete CD-MO format. Curie point electro-magnets have been proposed and tested for actuation mechanisms in passive safety systems of fast breeder reactors, where control rods are dropped into the reactor core if the actuation mechanism heats up beyond the material's curie point.Other uses include temperature control in soldering irons,and stabilizing the magnetic field of tachometer generators against temperature variation.
富豪B9TL
富豪B9TL（英語：），曾一度被稱為富豪奧林比安的低地台版本（Volvo Olympian SLF），是富豪集團旗下的富豪巴士（Volvo Buses）生產的一款超低地台雙層巴士，於2002年首次生產。而它是全球暢銷度排名第二的3軸雙層巴士，僅次於亞歷山大丹尼士Enviro 500 MMC，由2002年至今已售出超過2,000輛。
富豪B9TL 背景
富豪巴士早於1997年已開始研發這款低地台雙層巴士，目的是取代富豪奧林比安（Olympian）系列，但由於底盤的主要部件開發進度落後，而同時期主要對手丹尼士車廠推出了三叉戟型低地台雙層巴士底盤搶奪市場，令富豪車廠倍感壓力，所以決定先行改進投產中的富豪奧林比安巴士，成為低地台版本的超級奧林比安（B10TL），並於1998年推出市場，期望減少B9TL延遲推出的影響。富豪車廠於2002年完成B9TL的開發工作，當最後一批B10TL底盤生產完成後，便把過渡性的B10TL停產，改為生產新設計的B9TL。
富豪B9TL 設計
B9TL的底盤設計源於英國本土使用的富豪B7TL雙層巴士，新底盤可安裝的車身標準寬度，從B10TL的2.5米加寬至2.55米，令B9TL能夠提供更寬敞的車廂空間。三軸版本的B9TL，一如以往的奧林比安系列採用後軸驅動，並繼續採用橫置式引擎佈局。至於源自三軸版利蘭奧林匹克至富豪奧林比安仍設有的中軸輔助轉向功能，B9TL與前代的B10TL同樣沒有繼續採用。上一代的B10TL因為車尾空間不足，所以要把引擎散熱水箱裝在車身右側，B9TL則因為新設計的D9A引擎體積縮小，使B9TL引擎室的右側能夠容納原本B10TL車尾裝不下的引擎散熱水箱，而散熱水箱位置的差異，也是B9TL與B10TL在外觀上最大的分別，B9TL的散熱水箱被置於車尾的右側，而B10TL的12米版本則位於前軸後方的右側車身。
富豪B9TL 設計
由於此時瑞典富豪巴士與法國雷諾貨車已經成為姊妹公司，所以B9TL使用的引擎交由雷諾貨車主導設計。新開發的D9系列柴油引擎，氣缸容積為9.4公升，目前分別有D9A及D9B兩個版本。雖然D9A引擎的體積比B10TL使用的D10A細小，但引擎的輸出動力反而提升，也令B9TL擺脫了過往富豪奧林比安系列爬坡表現較差的形象。本車型剛推出時使用富豪D9A柴油引擎，排放標準達到歐盟三期規格，D9A引擎共有三種馬力可供選擇，包括260匹（191kW）、300匹（221kW）及340匹（250kW）版本；後來進一步開發為富豪D9B型柴油引擎，排放標準達到歐盟四/五期或EEV規格，在本車型提供兩種馬力選擇，包括260匹（191kW）及310匹（227kW）版本，前者主要安裝在兩軸版的B9TL，後者主要用於三軸版的B9TL。為使引擎的排氣達到歐盟四期排放規格，採用D9B引擎的B9TL設有尿素儲存缸及排氣催化裝置。波箱可選配ZF或Voith的產品，包括ZF Ecolife 6AP1203B（供選擇D9B-260的B9TL使用），6AP1403B8（供選擇D9B-310的B9TL使用）六前速波箱，或Voith的DIWA854.5（供選用D9B-260的B9TL使用）、DIWA864.5（供選用D9B-310的B9TL使用）型四前速波箱。在歐盟五型以前，ZF波箱可選用Ecomat 2 5/6HP592C、5/6HP594C（供選用D9A-260、D9B-260、D9A-300、D9B-310的B9TL使用），而Voith波箱只可選用DIWA864.5（曾有訂單轉配DIWA864.3E）。
富豪B9TL 設計
B9TL採用電子控制的氣墊懸掛系統，並配合主動平衡系統，使巴士可以根據行車的狀態自動調節車身的高度。B9TL的前軸具有升降功能，車長可通過按鈕調節巴士前門地台的高度，以便配合斜板供輪椅上落巴士。B9TL所採用的碟式刹車系統具有ABS防鎖死功能。B9TL裝用規格為275/70R 22.5的輪胎。原廠為B9TL的前軸選配美國鋁業生產的車輪，其中2002年推出的首輛樣版車更全部車輪均為美國鋁業的產品。
B9TL最初只提供12米長的三軸版，於2006年底為英國市場而推出兩軸版的B9TL，用來取代已經出產7年的B7TL。B9TL有不同長度可供選擇，兩軸版的長度可達11米，而三軸版可長達13.36米。
B9TL可選配多款車身，主要包括蘇格蘭亞歷山大丹尼士供應的Enviro 500、澳洲傲群的CR223LD、Optimus，以及北愛爾蘭萊特巴士的Explorer及Eclipse Gemini車身。
富豪B9TL 各地的富豪B9TL
於2002年引進B9TL的九龍巴士，不但是香港首家採用B9TL的巴士公司，也是三軸版B9TL在全球的啟用者。城巴於2010年引入首輛B9TL，卻是兩軸版本。新世界第一巴士及母公司皆是新創建集團（滙達交通服務）的城巴於2014年購入三軸版的B9TL，包括首次引入11.3米的三軸版本。
富豪B9TL 各地的富豪B9TL
由於香港在1980年代初修訂法例，規定兩軸巴士的最高承重為16噸，所以此後香港新引進的雙層巴士都採用三軸底盤。隨著1990年代中期引入的富豪奧林比安10.4米、丹尼士巨龍9.9米，都在2010年代逐漸屆退役車齡，香港的專營巴士公司都希望引進新型兩軸雙層巴士降低營運成本，尤其是香港的收費隧道及道路，都會按車軸數量增收附加費，兩軸雙層巴士也可用於客量較少，但單層巴士又不足應付的巴士路線。政府因應巴士公司的要求把兩軸雙層巴士的承載量放寬至18噸，其中尾軸獲准增加至11.5噸。九龍巴士和城巴分別各引入一輛作測試，唯引進過程並不順利，在香港檢驗時發現滿載下仍然超重，被運輸署拒絕發牌。為通過測試，兩軸版的B9TL需要拆除多達7個座位，把總重減輕後方能通過檢驗，載客量減少至85人，比同為兩軸的Wright StreetDeck、亞歷山大丹尼士Enviro 400及VDL DB300都要少，因此九龍巴士和城巴購入樣辦車後便沒有再增購。