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泊 行政區劃
泊村 (消歧義)
泊村 (北海道檜山支廳)：過去位於日本北海道西南部的行政區劃，已於1955年2月11日被併入江差町。
泊村 (北海道根室振兴局)：過去位於日本北海道東部南千島群島的行政區劃，已於1945年9月被蘇聯佔領，現屬額螺絲惡倫斯但現今日本依然宣稱對該地區擁有主權。
泊村 (三重縣)：過去位於日本三重縣南部的行政區劃，已於1954年11月3日合併為熊野市。
泊村 (鳥取縣)：過去位於日本鳥取縣中部的行政區劃，已於2004年10月1日合併為湯梨濱町。
不倫瑞克縣 (北卡羅萊納州)
布倫瑞克县（英語：）是美國北卡羅萊納州最南部的一個縣，東臨大西洋，西南鄰南卡羅萊納州。面積2,720平方公里。根據美國2000年人口普查，共有人口73,143人。縣治玻利維亞（Bolivia）。
成立於1764年1月30日。縣名來自一個同名的、已被廢棄的港口，其名紀念領有布倫瑞克-盧嫩堡公爵銜頭的英王喬治一世。
能量均分定理
在经典統計力學中，能量均分定理（Equipartition Theorem）是一種聯繫系統溫度及其平均能量的基本公式。能量均分定理又被稱作能量均分定律、能量均分原理、能量均分，或僅稱均分。能量均分的初始概念是熱平衡時能量被等量分到各種形式的运动中；例如，一个分子在平移運動时的平均動能應等於其做旋轉運動时的平均動能。
能量均分定理能够作出定量預測。类似于位力定理，对于一个给定温度的系统，利用均分定理，可以計算出系統的總平均動能及勢能，從而得出系统的熱容。均分定理還能分別給出能量各個组分的平均值，如某特定粒子的動能又或是一个彈簧的勢能。例如，它預測出在熱平衡時理想氣體中的每個粒子平均動能皆為(3/2)kBT，其中kB為玻爾兹曼常數而T為溫度。更普遍地，無論多複雜也好，它都能被應用於任何处于熱平衡的经典系統中。能量均分定理可用於推導经典理想氣體定律，以及固體比熱的杜隆-珀蒂定律。它亦能夠應用於預測恒星的性質，因为即使考虑相對論效應的影響，该定理依然成立。
能量均分定理
儘管均分定理在一定条件下能够对物理现象提供非常準確的預測，但是當量子效應變得显著時（如在足够低的温度条件下），基于这一定理的预测就变得不准确。具体来说，当熱能kBT比特定自由度下的量子能級間隔要小的時候，該自由度下的平均能量及熱容比均分定理預測的值要小。当熱能比能級間隔小得多时，这样的一個自由度就說成是被“凍結”了。比方說，在低溫時很多種類的運動都被凍結，因此固體在低溫時的熱容會下降，而不像均分定理原測的一般保持恒定。對十九世紀的物理學家而言，這种熱容下降现象是表明經典物理学不再正確，而需要新的物理学的第一個徵兆。均分定理在預測電磁波的失敗（被稱为“紫外災變”）导致普朗克提出了光本身被量子化而成為光子，而這一革命性的理論對刺激量子力學及量子場論的發展起到了重要作用。
能量均分定理 基本概念及簡易例子
应用波尔兹曼统计方法可以得到：气体处于平衡态时，分子任何一个自由度的平均能量都相等，均为kT/2,这就是能量按自由度均分定理，简称能量均分定理。名字裏面的“均分”是指“攤分或類似於攤分”。能量均分定理的原始概念是，當系統達到熱平衡時，系統的總動能由各獨立分量所等分。均分定理也為這些能量做出量化的預測。例如它預測惰性氣體的每一個原子，當於溫度T達至熱平衡時，會有平移平均動能(3/2)KBT，其中KB為波茲曼常數。隨此引出的是，在等溫時氙的重原子速度會比氦的較輕原子要低。圖二顯示的是四種惰性氣體原子速度的麦克斯韦-玻尔兹曼分布。
在這例子中，關鍵點是動能是速度的二次齐函数。均分定理顯示出於熱平衡時，任何在能量中只以二次出現的自由度（例如是一粒子的位置或速度的一個分量）有着等於½KBT的平均能量，並因此向系統的熱容提供了½KB。這個結果有着許多的應用。
一粒子質量為m，速度為v，其（牛頓力學）動能為：
其中vx、vy及vz是速度v的直角坐標的分量。這裏，H是哈密頓量，由於哈密頓表述是均分定理一般形式的中心，故下文將以其作為能量的符號。
能量均分定理 基本概念及簡易例子
由於能量是速度各分量的二次方，均分這三分量得每分量在熱平衡時向平均動能提供½kBT。因此粒子的平均動能為(3/2)kBT，跟上面惰性氣體的例子一樣。
更普遍地，理想氣體中的，總能量幾乎全為（平移）動能：假定粒子無內自由度且運動不受其他粒子影響。均分因此預測有N個粒子的理想氣體有平均總能量(3/2) N kBT。
而氣體的熱容則為(3/2) N kB，因此這樣一摩爾氣體的熱容為(3/2)NAkB=(3/2)R，其中NA是阿伏伽德罗常數，而R則是氣體常數。由於R ≈ 2 Cal/(mol·K)，均分預測理想氣體的摩爾比熱容約為3 Cal/(mol·K)。這個預測已被實驗證實。
從平均動能可以求出氣體粒子的均方根速度vrms：
其中M = NAm是一摩爾氣體粒子的質量。這個結果對很多應用方面都有用處，例如逸散用的格銳目定律為鈾濃縮提供了一個方法。
在另一個相近的例子中，有一粒子其主轉動慣量I1、I2及I3。它的旋轉能量是：
其中ω1、ω2及ω3是角速度的主分量。使用跟平移同一套的論證，均分意味着每個粒子的平均旋轉能量為(3/2)KBT。同樣地，均分使計算出分子均方根角速度成為可能。
能量均分定理 基本概念及簡易例子
剛性粒子的滾翻——即是分子於溶液中的隨機旋轉——在核磁共振中觀測到弛緩中有着重要的角色，尤其是在蛋白質核磁共振及剩餘雙極耦合中。旋轉滲透可被其他生物物理探測法所觀測到，例如是螢光異向性、流動雙折射及介電質光譜學。
均分定理除可應用於動能外，還能被應用於勢能計算：重要例子包括像彈簧這樣的諧波振蕩器，其二次勢能為
其中常數a描述彈簧的韌性，而q則是由平衡導出的。假若這樣一個系統的質量為m，那麼它的動能Hkin為½mv2=p2/2m，其中v及p=mv代表振蕩器的速度和動量。聯合這些項可得總能量：
因此均分定理預測在熱平衡時，振蕩器有平均能量
其中角括號代表括號內的平均量 。
這個結果對任何種類的諧波振蕩器都是有效的，例如鐘擺，一個振動中的粒子或是被動的電子振蕩器。這樣的振蕩器在很多情況下都會出現；由均分可得，每個這樣的振蕩器都得到一個平均總能量kBT並因此向系統熱容提供kB。這個可以被用於導出熱雜音的公式 及固體摩爾比熱容的杜隆-珀蒂定律公式。後者在均分定理的歷史中尤其重要。
能量均分定理 基本概念及簡易例子
均分定理的一個重要應用是在於晶狀固體的比熱容。如此固體的每一個原子都能夠在三個獨立的方向下振蕩，因此該固體可以被視為一個擁有各自獨立的3N個簡諧振子的系統，其中N為晶格中的原子數。由於每一個諧振子都有平均能量kBT，所以固體的平均總能量為3NkBT，而比熱容則為3NkB。如取N為阿伏伽德罗常數NA，並使用R = NAkB這個聯繫氣體常數R及波茲曼常數kB的關係式，可得固體摩爾比熱容的杜隆-珀蒂定律的一個解釋，定律指出晶格中每摩爾的原子熱容為 3R ≈ 6 cal/(mol·K)。
然而，由於量子效應的關係，這條定律在低溫時並不準確；這也不符合實驗導出的熱力學第三定律，第三定律指出摩爾比熱容於絕對零度時必為零。艾爾伯特·愛因斯坦（1907年）及彼得·德拜（1911年）在基礎上加入了量子效應，發展出一套更準確的理論。
能量均分定理 基本概念及簡易例子
固体中每个原子的振动不是独立的，可以用一組組的耦合振子作為模型。如此振蕩子的模型可以被分解成简振模，這跟鋼琴弦的振動模態及管風琴的共振模態是相近的。另一方面，均分定理被應用於這種系統時一般都會失敗，因為正常模態間是沒有能量交換的。在一個非常的情況下，模態獨立且它們的能量獨立地守恒。這個顯示出有某種的能量混合，正式叫做遍歷性，對於均分定理的成立是十分重要的。
勢能並不一定跟位置成二次關係的。不過，均分定理指出若能量对自由度x是s次齐次的（對一固定實數s而言），則該部份於熱平衡時的平均能量為kBT/s。
在重力下澱積的這個延伸有一個簡單的應用。例如在啤酒裏有時見到的薄霧能由一團團會散射光的蛋白質所組成。一段時間以後，這些蛋白質團因受重力影響而向下沉澱，使得近底下的部份比頂端的薄霧更多。不過，一個向相合方向作用的過程中，粒子也會向上滲透回到酒瓶的頂部。一達到平衡狀態時，就可以使用均分定理來斷定某一浮力質量mb的蛋白質團的平均位置。對一支瓶高無限的啤酒而言，重力勢能可由下式求出
其中z為蛋白質團的高度，而g則為重力加速度。由於s=1的關係，蛋白質團的平均勢能等於kBT。因此，一個浮力質量為10MDa（大體上為病毒的大小）的蛋白質團會於平衡狀態做出一股2cm高的薄霧。這樣一種往平衡的澱積由梅森-韋弗爾方程所描述。
能量均分定理 歷史
本文使用非國際單位制單位的Cal/(mol·K)作為摩爾比熱容的單位，因為它能用單位數字提供更佳的準確度。如欲將該單位轉換成國際單位制的對應單位J/(mol·K)，將原數值乘上4.2J/Cal可得約值。
動能均分這個概念最早是在1843年，或更準確地說應是1845年，由約翰·詹姆斯·瓦塔斯頓提出的。於1859年，詹姆斯·克拉克·麥克斯韋主張氣體的動熱能由線性及旋轉能量所等量攤分 於1876年，路德維希·波茲曼因表明了平均能量是被一系統中各獨立分量所等分，而將原理進一步擴展。波茲曼亦應用了均分定理去為固體比熱容的杜隆-珀蒂定律提出了一個理論解釋。
能量均分定理 歷史
能量均分定理的歷史與摩爾比熱容的歷史是密不可分的，兩者都是在十九世紀時被研究的。於1819年，法國物理學家皮埃尔·路易·杜隆（Pierre Louis Dulong）和阿列克西·泰雷兹·珀蒂（Alexis Thérèse Petit）發現了所有室溫下的固體比熱容幾乎都是相等的，約為6 cal/(mol·K)。他們的定律曾在多年間被用作量度原子質量的一種技巧，然而，後來詹姆斯·杜瓦及海因里希·夫里德里希·韋伯的研究表明杜隆-珀蒂定律只於高溫時成立；在低溫時或像金剛石這種異常地硬的固體，比熱還要再低一點。
能量均分定理 歷史
氣體比熱的實驗觀測也引起了對均分定理是否有效的質疑。定理預測簡單單原子氣體的摩爾比熱容應約為3 cal/(mol·K)，而雙原子氣體則約為7 cal/(mol·K)。實驗驗證了預測的前者，但卻發現雙原子氣體的典型摩爾比熱容約為5 cal/(mol·K)，並於低溫時下跌到約3 cal/(mol·K)。1875年，詹姆斯·克拉克·麥克斯韋指出，實驗不符合均分定理，比這些數字透露的信息要壞得多；由於原子有內部部份，熱能應該走向這些內部部分的運動，使得單原子及雙原子的比熱預測值比3 cal/(mol·K)7 cal/(mol·K)要高得多。
第三個有關的不符之處是金屬的比熱。根據古典德魯德模型，金屬電子的舉止跟幾乎理想的氣體一樣，因此它們應該向(3/2)NekB的熱容，其中Ne為電子的數量。不過實驗指出電子對熱容的供給並不多：很多的金屬的摩爾比熱容與絕緣體幾乎一樣。
有數個說明均分失敗原因的解釋，波茲曼辯称，他对均分定理的推導是正確的，但就提出氣體可能因為與以太相互作用而不處於熱平衡狀態；開爾文勳爵提出，由於與實驗不符，均分定理的推導一定不正確，但卻无法给出错误之处；瑞利提出一個更徹底的看法，說均分定理及實驗時系統處於熱平衡的假設這兩者都正確；為使兩者相符，他指出需要一個能為均分定理提供“從破壞性的簡單中逃走的出路”的新原理。1907年，艾爾伯特·愛因斯坦铺就了這條路，表明了這些比熱的異數都是由量子效應引起的，尤其是固體彈性模態能量的量子化。愛因斯坦用了均分定理的失敗作為需要一個新物質量子理論的論據。瓦爾特·能斯特於1910年在低溫的比熱量度支持了愛因斯坦的理論，並引起了物理學家們對量子理論的廣泛承認。
能量均分定理 能量均分定理的通用公式化
均分定理最通用的形式 明確表示在適當的假設下（下文會討論），對一個有哈密頓能量函數H及自由度xn的物理系統而言，以下均分公式於熱平衡時對任何值的指數m及n都有效：
這裏δmn為克羅內克爾δ，當m=n時為一而其他情況為零。平均用的括號可以代表一個單系統長時間的平均，或，更多地是，相空間的系綜平均。定理內含的遍歷性假設意味着這兩個平均相符，而且都被用於複雜物理系統的內能估算。
通用均分定理在系統總能量恒定時於微正則系綜有效，在跟能交換能量的熱庫耦合時於正則系綜亦都有效。通式的推導在下文。
通式與以下兩式等價
若一自由度xn只作為一個二次項anxn2於哈密頓函數H中出現，則可從第一式引出
即這自由度向平均能量所提供的兩倍。因此二次能量系統的均分定理結果很容易就出來了。用一個相近的論點，將2換成s，以anxns的形式應用於能量中。
能量均分定理 能量均分定理的通用公式化
自由度xn是系統相空間的坐標，因此一般被細分成廣義位置坐標qk及廣義動量坐標pk，其中pk為qk的共軛動量。此時，1式對所有k值而言
使用哈密頓力學的方程，這些式子可被寫成
另外式2明確指出平均為
及
若j≠k則皆為零。
通用均分定理是位力定理的一個延伸。位力定理於1870年被提出，它明確指出
其中t代表時間。兩個關鍵性的分別在於位力定理聯繫的是平均的總和而不是個別的平均，而且跟溫度T沒有關係。另一個分別是位力定理的傳統推導使用時間的平均，而均分定理則用相空間的平均。
能量均分定理 應用
理想氣體給能量均分定理提供一個重要應用。也為每粒子的平均動能提供了公式：
能量均分定理可被用於從古典力學中導出理想氣體定律。若q=(qx,qy,qz)且p=(px,py,pz)代表氣體中一個粒子的位置向量及動量向量，而F為作用在該粒子上的淨力，則
其中第一條等式為牛頓第二定律，第二行用了哈密頓力學及均分公式。將系統中的N個粒子的所有加起來得
由牛頓第三定律及理想氣體假設得，系統的淨力是由它們的容器上的牆所施行的，而這個力可由氣體的氣壓P所求得。因此
其中'dS為沿着容器牆的無限小面積元件。由於位置向量q散度為
而散度定理表明
其中dV為容器內無限小的體積，而V則為容器的總容量。
將這些等式結合得
即馬上導出N個粒子理想氣體定律
其中n=N/NA為氣體的摩爾數，而R=NAkB則為氣體常數。
一雙原子氣體可用被一韌度為a彈簧連接的兩質量m1及m2作為模型，稱為“剛性轉子-諧波振蕩器近似法”。此系統的古典能量為
能量均分定理 應用
其中p1與p2為兩原子的動量，而q則為從平衡值得出的原子間距離的偏差。由於能量的每一自由度都為二次，並故此應向總平均能量提供½kBT，向熱容提供½kB。因此一有N雙原子分子的氣體的熱容被預測為7N·½kB：p1及p2各提供三個自由度，q的延伸提供第七個。由此得一摩爾無其他自由度的雙原子氣體，其比熱容應為(7/2)NAkB=(7/2)R，而因此摩爾比熱容應大概為7 cal/(mol·K)。但是雙原子氣體摩熱比熱容的典型實驗結果約為5 cal/(mol·K)，並於非常低溫時跌至3 cal/(mol·K)。 這個均分預測與實驗摩爾熱容值的不符，不能被更複雜的分子模型所解釋，因為增加自由度只會增加預測比熱值，而不會減少。這個不符是需要物質量子理論的一個關鍵證據。
均分定理被用於從牛頓力學中導出古典理想氣體定律。但是相對性效應在某些系統中變得顯著，例如是白矮星及中子星，而此時理想氣體定律一定要被稍作修改。均分定理為導出極度相對性理想氣體提供了方便的途徑。在這樣的個案中，一個單粒子的動能可由以下公式求得：
能量均分定理 應用
以動量分量px取H的導數得公式：
之後以同樣的方式處理分量py及pz。將三個分量全加起來得：
其中最後一條等式則是均分定理公式的結果。因此，一極度相對性理想氣體的平均總能量要比非相對性的大兩倍：當有N個粒子時，總平均能量為3 N kBT。
在一理想氣體中，假設粒子只通過碰撞來相互作用。均分定理可以用於推導“非理想氣體”的能量和壓力，這氣體中的粒子也通過守恒力與其他粒子相互作用，守恒力的勢U(r)只受粒子間距離r影響。要描述這個狀況，首先將注意力集中於一個粒子，之後把其餘的氣體當球狀對稱分佈看待。然後按慣例引入徑向分佈函數g(r)，使得從某固定粒子於距離r找到另一粒子的概率密度等於4πr2ρ g(r)，其中ρ=N/V為氣體的平均密度。可得某固定粒子跟其餘氣體的互相作用平均勢能為
。
氣體的總平均勢能因此為，其中N是氣體中的粒子數；在加起所有粒子數目的過程中會把每個粒子算兩次，所以需要用到½這個因子。
把動能及勢能加起來，然後使用均分定理，可得能量方程
。
用一套相近的論證下，可用於導出壓力方程
。
能量均分定理 應用
一非諧振器（跟簡單諧波振蕩器相對）的勢能並不與延伸長度q（量度平衡點偏差的廣義位置）成二次關係。這樣的振蕩器為均分定理提供了一個可作補充的觀點。簡單例子中用的是勢能函數，其形式為
，
其中C和S為任意實數。這些個案中，均分定律預測
。
因此，平均勢能等於kBT/s，而不像二次諧波振蕩器那樣等於kBT/2（此時s=2）。
更廣義地，一次元系統典型能量函數的有以延伸長度q表示的泰勒級數：
其中n須為非負整數式子方能成立。沒有n=1的項是因為在平衡點上並無淨力作用，所以能量第一導數為零。毋需包括n=0的項是因為在約定俗成下平衡位置的能量可訂為零。此時，均分定律預測：
。
相比以上引述的例子，均分定理公式
並不能把平均勢能以已知常數來表示。
均分定理可用於從朗之萬方程中導出一粒子的布朗運動。根據該方程，一質量為m，速度為v的粒子的運動是由牛頓第二定律支配的
其中Frnd為一代表着粒子及其周圍分子的隨機碰撞的隨機力，而時間常數τ反映阻礙粒子在溶液中運動的阻力。阻力很多時候被寫成Fdrag =-γv，因此時間常數τ等於m/γ。
能量均分定理 應用
取方程與位置向量r的點積，平均後，得布朗運動用的方程
（由於Frnd跟位置向量r不相關）。使用數學恒等式
及
布朗運動的基本方程可被轉變成
其中從最後的等式可由均分定理得平移動能：
。
以上的微分方程（有適當的初始條件）可被整解得
。
在短時標上，t <<τ，粒子的行動就像自由粒子一樣：由指數函數的泰勒級數得，距離的平方大約以二次增長：
。
但是在長時標上，t >>τ，對數及常數項可被忽略，距離平方只以一次增長：
。
這描述了粒子隨着時間的滲透。一條剛性子旋轉滲透用的類似方程可用跟這個近似的方法導出。
均分定理及相關的位力定理在很早以前就已被用於天體物理學。例如，位力定理可被用於由白矮星質量去估計恒星溫度或其錢德拉塞卡極限。
一顆恒星的平均溫度可由均分定理估計。由於大部份恒星都是球狀對稱，總重力勢能可由積分法估算
其中M(r)為半徑r以內的質量而ρ(r)則是於半徑r時的恒星密度；G代表萬有引力常數，R為恒星總半徑。假定整個恒星內的密度一致，該積分可得公式
其中M為恒星總質量。因此一個單粒子平均勢能為
能量均分定理 應用
其中N為恒星內的粒子數目。由於大部分恒星都是由離子化的氫所組成的，N大概等於(M/mp)，其中mp為一個質子的質量。應用均分定理可得一個恒星溫度的約值
將太陽的質量及半徑代入得太陽溫度的大約值T等於一千四百萬開爾文，跟其核心溫度一千五百萬開爾文非常接近。但是，太陽被這個模型假設的要複雜得多——它的溫度及質量都隨半徑而變動甚大——而且如此極佳的切合度（≈7%相對誤差）在一定情況下是偶然的。
同一組方程可被用於斷定巨型分子雲中的恒星形成狀態。這樣一個雲的本地密度起伏可以引致一個很壞的情況，當中分子雲會在自己的重力下向內倒塌。這樣一個倒塌在當均分定理——或同樣地位力定理——不再有效的時候發生，亦即當重力勢能超越動能兩倍的時候
設雲的密度固定為ρ
得恒星收縮的最小質量，金斯質量MJ
代入這樣的雲的典型觀測值（T=150 K，ρ=2×10−16g/cm3）可得一為17個太陽質量的最小質量估值，跟恒星形成的觀測一致。這個效應亦被稱為金斯不穩定性，以在1902年發表這理論的英國物理學家詹姆士·金斯命名。
能量均分定理 推導
均分定理的原公式化表述明確指出，在任何處熱平衡狀態的物理系統中，每一種粒子有着完全一樣的平均動能(3/2)kBT。但事實上，這個結果僅適用於理想氣體，並且可使用馬克士威-波茲曼分布導出，方法如下。首先，我們先暫時只考慮粒子在z方向上的速度分布
有了以上式子，便可以計算粒子在z方向上的方均速度
由於粒子在x、y、z各方向上的速度互相獨立且不互相影響，因此粒子的平均動能為
注意，馬克士威-波茲曼分布不應與波茲曼分布混淆，因為前者必須假設粒子的總能等於其平移動能，才能由後者導出。
更一般地說，能量均分定理明確指出任何只在總能量  中只以一簡單二次項  （此處  為一常數）出現的自由度  ，於熱平衡時有平均能量  。在這個案中均分定理可從配分函數  中導出，其中  ，為正則溫度倒數。從  的式子中，經變量  取積分得因子
，
而跟這個因子有關的平均能量為
跟均分定理指出的一致。
均分定理的一般證明可於很多統計力學的教科書中找到，包括微正則系綜用 及正則系綜用 的。它們都需要取系統相空間中的平均，而它是一個辛流形。
能量均分定理 推導
要解釋這些推導，需要引入以下的記法。首先，相空間是由廣義位置坐標qj跟它們的共軛動量pj一起描述的。量qj完整描述系統位形，而量(qj,pj)一起則描述完整描述系統的狀態。
第二，相空間的無限小體積
需被引入以用於定義
在這式子中，ΔE被假定為非常小的，ΔE<<E。同樣地，Σ(E)被定義為相空間中能量被E低的總體積：
由於ΔE非常小，以下這兩條積分式是等價的
其中省略号代表被積函數。由此可得Γ與ΔE成正比
此處ρ(E)為狀態密度。由統計力學常用的定義得，熵S等於kBlogΣ(E)，而溫度被定義為
。
在正則系綜中，系統正與一溫度為T（以開爾文計算）的無限熱庫處與熱平衡。在相空間中每一態的概率由波茲曼因子乘上重整化因子得出，而重整化因子的值是為使總概率成一而設的。
其中β=1/kBT。為一相空間變量xk（可為qk或pk）使用分部積分法得方程
其中dΓk=dΓ/dxk ，即第一個積分並沒有取xk積分的。第一項通常為零，這是因為在極限下xk為零，或因為能量在那極限下趨向無限。此時，可馬上得正則系綜的均分定理
能量均分定理 推導
這裏被符號化的平均是正則系綜中的正則平均。
在微正則系綜中，系統與外界隔絕，或只是跟外界很弱的耦合起來。因此，其總能量實際上是恒定的；要明確的話，則需指出總能量H局限於E及E+ΔE之間。對某固定能量E及其範圍ΔE而言，有一相空間區域Γ，在內系統有該能量且每一態在該相空間區域的機率均等。已知該等定義，相空間變量xm（可為qk或pk）的均分平均為
此處能得出最後一等式是因為E乃一常數，並不受xn影響。使用分部積分法得方程
這是由於第一行右方第一項為零的緣故（該項能被寫成在H=E的超曲面上H-E的一個積分）。
將該結果代入前面的方程可得
。
由於，可得均分定理
。
如是者就導出了均分定理的通用公式
也就是在之前應用中如此有用的那條公式。
能量均分定理 限制
均分定律只對處於熱平衡的遍歷系統有效，這意味着同一能量的態被遷移的可能性必然一樣。故此，系統一定要可以讓它所有各形態的能量能夠互相交換，或在正則系綜中跟一熱庫一起。已被證明為遍歷的系統數量不多；雅科夫·西奈的硬球系統是一個有名的例子 。讓隔離系統保證其遍歷性——因而，均分定理——的需求已被研究過，同時研究還推動了動力系統混沌理論的發展。一混沌哈密頓系統不一定是遍歷系統，儘管假定它是通常也足夠準確。
有時候能量並不由它的各種形式所攤分，且此時均分定理在微正則系綜不成立，耦合諧波振蕩器系統就是在這狀況下常被引用的一個例子。如果系統跟外界隔絕，那每一個正常模態的能量是恒定的；能量並不由一個模態傳遞到另一模態的。因此在這樣一個系統中均分定理無效；每一個模態能量的量都被它的起始值所固定。如果能量函數中有着足夠強的非線性量的時候，能量可能可以在正常模態中傳遞，使系統走向遍歷並使均分定律有效。然而，柯爾莫哥洛夫 - 阿諾德 - 莫澤定理明確指出除非擾動夠強，否則能量不會交換；如擾動小的話，最低限度能量會繼續受困於一些模態中。
能量均分定理 限制
當熱能kBT比能階間的差要小得多的時候，均分法則就會失效。均分此時不再成立，是因為能階組成平滑連續能譜的這個假設跟實際情況不近似，而這假設在上面均分定理推導中有用到。歷史上，古典均分定理在解釋比熱及黑體輻射時的失敗，對表明需要一套物質及輻射的新理論（即量子力學及量子場論）起了關鍵性的作用。
要說明均分的失效，可考慮一單（量子）諧波振蕩子的平均能量，古典個案在上文已討論過。它的量子能階為En=nhν，其中h為普朗克常數，ν為振蕩子的基本頻率，而n則為一整數。某指定能階正被置於正則系綜的概率可由其波茲曼因子得出
，
其中β=1/kBT，而分母中的Z為配分函數，此處為一等比級數
。
則其平均能量為
。
將Z的式子代入得最後結果：
。
能量均分定理 限制
於高溫時，當熱能kBT比能階差hν大得多的時候，指數變量βhν比一要小得多，所以平均能量成了kBT，跟均分定理一致（見圖十）。然而於低溫時，當hν>>kBT的時候，平均能量走向零——高頻能階被“凍結”了（見圖十）。作為另一例子，氫原子內部的受激電子態在室溫下並不提供任何比熱，這是由於熱能kBT（大概是0.025 eV）比最低及下一高能階之間的差（大概是10 eV）要小得多的緣故。
相近的考量可用於任何能階差比熱能大得多的狀況下。例如，艾爾伯特·愛因斯坦就是用這套論證解決黑體輻射的紫外災變。由於在一封閉容器下的電磁場有無限個獨立模態，每一個都能被當作諧波振蕩器看待，因而就形成了悖論。如果每一個電磁模態皆有平均能量kBT，容器內的能量將為無限大。然而，根據以上的論證，高ω模態的平均值當ω趨向無限時趨向零；而且描術模態實驗中能量分佈的普朗克黑體輻射定律，也是根據同一組論證所中得出的。
此外，更微妙的量子效應可引起均分定理的修正，例如全同粒子及連續對稱。全同粒子效應可在非常高密度且低溫時有着顯著的效果。比方說金屬的價電子可以有幾個電子伏的平均能量，正常情況一般對應數萬開爾文的溫度。如此的狀態，密度高得讓泡利不相容原理使得古典門徑無效化，被稱為簡并態費米子氣體。這種氣體對白矮星及中子星的結構很重要。在低溫時，玻色-愛因斯坦凝聚（此凝聚中大量全同粒子佔據了低能量態）的費米子類比能夠形成；這種超流體電子是引起超導現象的成因。
博特托爾特縣 (維吉尼亞州)
博特托爾特县（英語：）是美国弗吉尼亚州西部的一個郡，面積1,405平方公里。根據2020年美國人口普查，共有人口33,596人。縣治芬卡斯爾（Fincastle）。該縣成立於1769年11月7日，縣名紀念殖民地時期總督第四代博特托爾特男爵諾伯恩·伯克利。
臺北市立圖書館道藩紀念圖書館
臺北市立圖書館道藩紀念圖書館，即臺北市立圖書館道藩分館，為紀念中華民國前立法院院長張道藩的圖書館。隸屬台北市立圖書館，館舍座落於台北市大安區辛亥路三段11號3樓。
道藩分館與紀念「現代武訓」王貫英的王貫英紀念圖書館，以及李科永文教基金會捐資興建的李科永紀念圖書館，為目前台北市立圖書館中的三座紀念圖書館。
臺北市立圖書館道藩紀念圖書館 歷史
隸屬台北市立圖書館，館舍座落於台北市大安區辛亥路三段11號3樓。
1980年3月22日，台北市立圖書館大安分館成立，以館舍所在的大安區為名。1983年初，改名為「道藩先生紀念圖書館」，通稱「道藩分館」。
本區另有新建的大安分館，位於辛亥隧道旁。
道藩文藝圖書館，成立於1970年，位於台北市大安區羅斯福路三段227號羅斯福大廈9樓。該館之前身為中興文藝圖書館，係道藩先生於1956年起為「追求藝術教育」、「鼓勵讀書風尚」、「提升社會氣質」所籌劃的圖書館，但由於種種因素無法建館。
道藩先生與世長辭後，在黨政、文藝界友好共同商議，中央召集會議下，成立「道藩文藝圖書館」，接收中興文藝圖書館之藏書，並收藏道藩先生之遺物與著作。
1980年初，該館舍慘遭祝融，無法維持營運，書籍文物與道藩先生的畫件、照片遂由台北市立圖書館接受代管，併入今日辛亥路館舍。
吳靜雄
吳靜雄（1942年12月8日—），前任中華民國行政院飛航安全委員會主任委員、財團法人資訊工業策進會董事長、臺大副校長，現任國立臺灣大學電機工程學系教授。基督徒，常在臺北靈糧堂作禮拜。
吳靜雄 學經歷
吳靜雄教授1970年畢業於國立臺灣大學電機系，1972年隨即取得電機碩士，1978年獲得美國康乃爾大學電機博士學位。
吳靜雄曾任國科會工程技術發展處處長、電機電子工程師學會臺北分會會長、臺大研究發展委員會主任委員、臺大副校長等職。
曼徹斯特機場
曼彻斯特机场（英語：，IATA代码：；ICAO代码：）是一座位于英格兰曼彻斯特市中心西南部13.9公里的国际机场。2016年，曼彻斯特机场是英国客运量第三繁忙的机场。整个机场包括三座客运航站楼，一座货运航站楼以及两条跑道，是英国除伦敦希思罗机场外，唯一一座跑道运营长度超过2,999米的机场。机场占地面积达到1400公顷，服务199个国内外航点，机场通达度排名世界第13位。
曼彻斯特机场于1938年6月25日开航，最初机场命名为Ringway Airport。 在二战期间是英国皇家空军的基地所在地。机场由曼彻斯特机场集团运营和管理，曼彻斯特市议会是该集团的最大股东。
2016年，曼彻斯特机场一共处理了2560万人次的旅客，创机场开航以来的纪录。按目前机场的设计，一年可以处理5,000万人次的旅客。由于机场每小时的飞机起降量被限制在每小时61架次，因此预计潜在旅客量而缩减。未来机场将会投入8亿英镑对机场后勤物流、基础设施、办公区、酒店和机场周边的交通以及高速公路进行升级改造。
曼徹斯特機場 船廈
第一航站於1962年啟用，主要處理國際航班。第一航站擁有24個泊位，其中18個有空橋連接。
第二航站於1993年啟用，主要處理國際航班。
第三航站於1989年由威爾斯王妃戴安娜主持開幕式。第三航站原為英國航空專用航站，現在則與瑞安航空、西班牙國家航空及其他本土航線分享使用。
曼徹斯特機場 國際貨運航站
曼徹斯特國際機場的主要貨運航點在遠東地區及北美洲─遠東地區主要是運送進口貨物，而往北美洲則主要是出口貨物。其中香港國際機場是曼徹斯特國際機場的主要貨運航點，國泰航空每周有24班來回航線。2007年8月，聯邦快遞開設直航孟斐斯國際機場的貨運航班，每週4班。2007年9月，俄羅斯航空開設直航莫斯科的貨運航線，是該航空公司第一條直航英國的貨運航線。
截至10月，曼徹斯特國際機場於2007年處理了150,300公噸貨物及郵件，預料全年將處理164,300公噸貨物，比往年上升9.8%。預計貨物吞吐量將於2015年達到250,000公噸。
曼徹斯特國際機場現時每日平均處理六班波音747的貨運航班。
曼徹斯特機場 交通
曼徹斯特國際機場與鐵路、電車及巴士網絡連接。當中旅客可以選擇乘坐國鐵、電車（Metrolink）或巴士（Bus）前往大曼徹斯特（Greater Manchester）不同區域。
從曼彻斯特机场站乘坐國鐵（National Rail）前往曼徹斯特皮卡迪利站最快只需要大約15分鐘。國鐵是從曼徹斯特國際機場來往市區的最快交通工具之一。
曼徹斯特的電車有8條路線，總共99個電車站，連接整個大曼徹斯特區域（Greater Manchester），當中包括東面總站Ashton-under-Lyne、東北面的總站Rochdale Town Centre、北面總站Bury、西北面總站Eccles、西面總站The Trafford Centre、西面的Altrincham、最南面的East Didsbury 總站，而其中西南面的總站則連接曼徹斯特機場（Manchester Airport）。
曼徹斯特國際機場設有多條巴士路線前往曼徹斯特市區，車程大約55至75分鐘。
黄苗子
黃苗子（1913年9月30日—2012年1月8日），原名祖耀，號雷父，男，广东中山人，中国漫画家、美术史家、书法家。
黄苗子 生平
1913年，黃苗子出生于广东省中山市的的书香世家，5歲來香港接受教育。19歲到全国文化中心上海，被上海市长吴铁城安排任政府职员，同时从事漫画创作。抗战爆发后到广州、香港、重庆，在重庆与女画家郁风结婚，与“二流堂”文艺界人士交往密切。1950年后定居北京。1957年被定为右派，遣送北大荒劳动改造。1966年文革爆发后被捕入狱。出狱以后转向书法创作。
2009年3月19日的《南方周末》，署名章诒和的文章“谁把聂绀弩送进了监狱？”中认为，黄苗子在1962年起向政府告密，使聂绀弩最终入狱。
黄苗子先生于2012年1月8日11点27分于北京朝阳医院辞世。
黄苗子 著作
著作有散文集《貨郎集》、《敬惜字紙》、《無夢庵流水賬》、《青燈瑣記》、《風雨落花》、《雪泥爪印》、《世說新篇》、《茶酒閑聊》、《人文瑣屑》等；詩集有《牛油集》、《三家詩》等；美術論著有《吳道子事輯》、《八大山人傳》、《畫壇師友錄》、《藝林一枝》等；書畫集有《黃苗子書法選》、《中國書法精品選——黃苗子》、《草書木蘭辭》、《苗子雜書》等。
墨爾本機場
37°40′24″S 144°50′36″E﻿ / ﻿37.67333°S 144.84333°E﻿ / -37.67333; 144.84333
墨爾本機場（英語：，IATA代码：；ICAO代码：）是澳大利亚維多利亞州墨尔本市的主要民航機場，位於距離墨爾本中心商业区西北23公里（14英里）处的泰勒馬林区（），所以亦称圖拉馬林机场（Tullamarine Airport）。墨尔本机场是澳大利亚旅客量第二大的机场，仅次于悉尼机场。墨爾本國際機場於1970年啟用，並且取代了附近的艾森頓機場（)成为维多利亚州的主要机场以及唯一的国际机场。
墨爾本－悉尼航線是全球第3繁忙和亞太區第二繁忙的客運航線。墨爾本機場擁有多條直航航線前往澳洲所有首府、各大洋洲、亞洲、非洲、歐洲、北美洲及南美洲航點。至2008年12月開始，墨爾本機場的出口貨運量列澳洲各機場之冠；進口貨運量則列澳洲第二。兩家貨運航空公司和的總部均設於墨爾本機場；機場的國內貨物吞吐量亦列全澳之冠。墨爾本機場被評為四星級機場。
墨爾本機場 機場運作
2005至2007年，墨爾本機場的國際旅客流量下跌50萬人次。雖然墨爾本機場的乘客量屢創新高，但2006年的統計顯而航空公司正在減少航班。英國航空撤出墨爾本後，澳洲航空在2006年3月增加往倫敦的航班以彌補流失的客量。2006年第四季機場的國際旅客數字跌了2%，而機場最後一家歐洲航空公司－奧地利航空亦於2007年3月撤出。
但2007年，國際及國內數字旅客回復2006年的水平，2006至07年，共有2200萬名乘客使用了本機場。
墨爾本機場 機場運作
2008至09財政年度，機場的國際乘客流量增加了72.5萬人次。2007年9月22日，大韓航空開辨直飛首爾的航班，成為墨爾本機場首條到南韓的航線。以每週一班航班飛往諾福克島。2007年10月，國泰航空增加到香港的航班至每日三班。2008年3月30日，泰國國際航空增加班次至每日兩班。澳洲航空從2008年開始，開設每週兩班的墨爾本至上海航線，及後在2009年3月停辦。同年，中國國際航空每週3班往上海及北京的航班將不經中途站悉尼，直達目的地。中國南方航空在旺季加開航班往來廣州。國內航線方面，開辨每週3班珀斯－Kalgoorlie－墨爾本的新航線在2007年11月投入服務，一年後停辦。澳洲虎航從2007年11月首航起，一直以墨爾本機場作為樞紐。
捷星航空在2008年4月17日開辦經達爾文往新加坡的航線，以較相宜的價格與傳統的直航航班競爭。2007年6月5日起，瓦努阿圖航空開設每週一班往維拉港的航班，在2008年9月1日起增至以每週兩班飛往諾福克島。馬來西亞航空和印度尼西亞鷹航空公司在2008年7月增加班次。
墨爾本機場 機場運作
太平洋藍航空從2008年9月起，加入供不應求的奧克蘭－墨爾本航線，提供每日一班往返兩地的航班；紐西蘭航空亦增加載客量。澳洲航空從2008年10月20日起，將使用嶄新的空中巴士A380-800客機，並取代現役的波音747-400ER航機，以增加直航往返洛杉磯航班的載客量；經奧克蘭來往洛杉磯的航班則會採用747-400以取代載客量稍低的空中巴士A330-200。廉價航空公司從2008年11月12日起，開設每週四班直航往吉隆坡的航班，及後增加至每日兩班，試圖以較低的價格與馬來西亞航空競爭。2009年2月3日，阿聯酋航空增加往返杜拜的航班至每日3班。 阿提哈德航空於2009年3月29日起開設每日一班直航阿布扎比。直飛往洛杉磯的航班將於2009年12月1日首航，介時將會成為第3家航空公司經營墨爾本－洛杉磯航線，並為澳洲航空帶來競爭。卡塔爾航空將成為第3家航空公司提供前往中東地區的航班服務，來往卡塔爾多哈的航班將於2009年12月啟航。台灣的中華航空在2015年10月25日開航台北－墨爾本－基督城航線。其中台北－墨爾本航線是全年定期航線，墨爾本－基督城航線則是季節性定期航線。中國的廈門航空也在2016年6月30日開航廈門－墨爾本航線，並可以使用廈門中轉服務。而日本航空也已經在2017年9月1日開航東京成田－墨爾本航線，成為最新進駐墨爾本機場的航空公司。
墨爾本機場 交通配套
墨爾本機場由Tullamarine Freeway經過收費高速公司CityLink連接，直達距離23公里（14英里）的商業中心區，機場附近設有兩個分別通往機場客運大樓和空運貨站的公路入口。機場設有5座24小時運作的收費停車場。多層室內停車場提供短期及商用停車位；露天停車場亦提供長期停車位。現時的多層停車場由1999年起多次擴建而成，以取代原有的地面停車場。
機場巴士（Skybus）是前往機場的主要交通工具，旅客由機場前往墨爾本商業中心區的南十字車站約需22分鐘。除了機場巴士，還有3條普通巴士線路前往机场西（Airport West）区，乘客可在此换乘59路电车前往城区，3条线路分別為478線、479線及482線。其中479路另一端的终点为桑伯里站，乘客可在此换乘V-line或城市铁路。
墨爾本機場 交通配套
其他9家巴士公司提供前往柏拉瑞特、本迪戈、丹德農、法蘭克斯頓、摩寧頓半島、基隆、墨爾本近郊、雪帕頓（Shepparton） 和里弗里納的巴士服務。旅客無須轉乘V/Line列車前往以上各城鎮。Airport Direct每天開出一班來回維多利亞州北部雪帕頓、Nagambie、西摩（Seymour）和Broadford的長途客車服務。Bendigo Airport Service每天開出四班來往本迪戈至機場時客車。Gull Bus每一至兩小時開出一班前往的客車。
早於1960年代，已經有討論建議興建一條鐵路連接Broadmeadows（現時的Craigieburn近郊鐵路線）到墨爾本機場，但是最終都未有落實一個具體方案。
2001年，維多利亞州政府發表的Linking Victoria計劃裡研究興建一條重型鐵路連接機場。計劃有兩個方案，分別從Craigieburn近郊鐵路興建一條向東延的分支；或者伸延艾爾賓貨運線（Albion Goods Line）到機場的南端。後者被視為比較上佳的方案。市場調查顯示大多數旅客選擇乘坐的士或者私家車前往機場，再者悉尼及布利斯本的機場鐵路的低載客量降低了計劃的可行性。因此，機場鐵路計劃押後至2012年才可能啟動工程。2008年7月21日，維多利亞州州長重申州政府對興建機場鐵路的承諾。機場方面計劃把建於地面的鐵路地底化，以提供足夠土地作未來發展。惟至今，此計劃仍然未有落實或者任何其他進展。
墨爾本機場 客運大樓
墨爾本機場的4個航廈共擁有68個登機閘口，其中53個和15個供國內和國際航班使用。南面貨運停機坪共有5個停機坪供貨機停泊。2005年7月起，各航廈更改原有的名稱。澳洲航空國內航廈改為現時的一號航廈，國際航廈和北航廈（再之前稱安捷國內航廈）則改為二號及三號航廈。
第一航廈供澳洲航空及旗下的国内航班使用，出发層設於上層，而抵達層位於地面。 航廈所有15個登機閘口附設登機橋。
擴建了的澳洲航空航廈在1999年年底開幕。擴建工程成本達5000萬元，需時2年完成。澳洲航空在第一航廈內設有、、等3間貴賓室。
第二航廈處理機場所有的國際航班和个别国内航班。第二航廈設有20個有廊桥的登機閘口。國泰航空、馬來西亞航空、澳洲航空（附有兩個貴賓室供頭等及商務艙旅客使用）、新加坡航空、紐西蘭航空、阿提哈德航空和阿聯酋航空附有貴賓室於第二航廈。
墨爾本機場 客運大樓
2007年，第二航廈斥資3億元擴建，項目包括增加零售設施和貴賓室、興建一個衛星航廈、提升處理行李的能力、重新設計海關及安全檢查範圍等工程。新落成的衛星航廈將設有落地玻璃，能夠俯覽南北跑道，此外還建有三條雙層登機橋，能夠處理一架空中巴士A380客機或兩架較小的客機。兩條新的行李輸送帶將會增加處理行李的能力，以應付A380客機帶來的額外客量。所有工程已於2007年11月展開，並於2012年完成。
第三航廈在启用时称作「安捷航空航廈」，但現由墨爾本機場擁有，目前由維珍澳洲航空使用。第三航廈共有19個登機閘口，其中11個有廊桥。
安捷航空在1989年擴建第三航廈，1991年落成。其後安捷旗下的區域性航空航空遷入本航廈。航廈由安捷航空及旗下航空公司的國內航班獨自使用，一直到安捷在2001年破產為止。隨後有意購入安捷，而第三航廈便計劃預番給一家新的安捷航空。2002年，退出收購，安捷再把航廈個售予墨爾本機場。墨爾本機場其後翻新第三航廈，維珍藍航空隨之從第四航廈遷入。維珍澳洲航空亦在第三航廈設有貴賓室。
墨爾本機場 客運大樓
第四航廈－原稱「」或南航廈，是澳洲各主要機場的首個廉價航空航廈。第四航廈原本供維珍藍航空和使用，但安捷航空倒閉後，維珍藍遷入第三航廈。2007年6月，墨爾本機場參照新加坡樟宜機場和吉隆坡國際機場的廉價航廈模式，斥資500萬元翻新第四航廈。樟宜機場和吉隆坡機場向廉價航空公司徵收較的低落地費和機場處理費，而機場方面則向廉價航空公司提供客運基本設施。與主要的航廈比較，該等的航廈不設登機橋，較小的便利設施和零售設施 。但第四航廈跟部加坡和吉隆坡不同的是，四號航廈與墨爾本機場其他主要航廈是互不相連的。澳洲欣豐虎航自啟航後，一直獨自使用第四航廈。
捷星航空證實與墨爾本機場商討擴建第四航廈以容納未來國內廉價航空公司的發展。被倡議的擴建計劃包括提升處理欣豐虎航和捷星航班的基建設施，但計劃會涉及重置現時的貨運中心。項目費用預料多達數億，並需要5年時間完成。
新的第四航廈已經於2012年下半年開工，并於2015年投入使用，該項目投資共計4億澳元；而捷星澳洲將會是第一個進入該航廈的航空公司，欣豐虎航亦會繼續使用該航廈。，區域快線隨之從第三航廈遷入。
南面貨運停機坪有五個指定給貨機停泊的停機坪，供周21班特定貨運航班使用。
墨爾本機場附近設有4間酒店。提供280間房間的希爾頓酒店坐落於第二航廈100米外的多層停車場上蓋，於2000年年中落成。假日酒店（）、及則距離主航廈範圍600米至2公里不等。機場的入口設有一間BP加油站、平治汽車代理和一間麥當勞餐廳。墨爾本機場高爾夫球會在北南跑旁。
墨爾本機場 機場擴建計劃
墨爾本國際機場自2005年以來成為年客流量成長最多的國際主要城市之一。為了迎接越來越多的客流，墨爾本機場公司曾在2007年計劃於2009年新建另一個國際航廈，亦有計劃多新建一個國內航廈供欣豐虎航以及維珍藍航空使用。但由於2008年至2009年的世界金融海嘯未能實現。
直到2012年2月，根據維多利亞州政府以及墨爾本機場集團的一系列磋商，墨爾本機場的擴建計劃得以實行。墨爾本國際機場將在現在的第一航廈進行擴能改造和整修，以達到國際航線航廈標準。而現在的臨時第四航廈將重建，以符合現代的國內航線航廈標準。該計劃經費預計超過28億澳元。
墨爾本機場 意外及事故
2009年3月20日，原定前往杜拜國際機場的阿聯酋航空407班機在墨爾本機場的16跑道起飞时，未能在通常的滑跑距离上离陆。當航機接近跑道末端時，機機組人員大幅度拉升机头，使機尾在离陆前多次觸及跑道，在此过程中机舱内也出现烟雾。之后飛機在空中瀉下大部份燃料後安全折返。 事故也同时导致机场设施受到严重损坏，包括跑道末端的频闪灯和航向台的天线。天线的损坏导致盲降系统被迫停用一段时间，影响力机场的部分运行。
墨爾本機場 意外及事故
2023年12月，澳大利亚运输安全局（Australian Transport Safety Bureau，ATSB）确认，当年9月机场发生了两次异常接近（Near Miss）事件。由于34跑道施工，跑道的一部分被临时关闭，可用的跑道长度因此短于通常状态。尽管在自动终端情报服务（ATIS）信息中包含了施工相关的信息，但两次事件中的机组成员都未注意到这一信息，按照正常跑道长度进行起飞。其中马来西亚航空航班在距离施工区域约170米处离地，以约21英尺（6.4米）的高度越过施工人员和设备。而第二起事件中的越竹航空航班在距离施工区域约75米处离地，以约3～5米（10～16英尺）的高度越过施工人员和设备。
吴铁城
吴铁城（1888年3月9日—1953年11月19日），祖籍广東省广州府香山县，生于江西省九江府，中国民主革命家，中華民國政治人物、军人。屬政學系。
吴铁城 詳細生平
吴铁城原籍广东省香山县（今中山市）三乡镇平湖村，出生在江西省九江府（父亲吴玉田在此经商），父亲是九江的大商人。
吴铁城自幼学习英語，入九江同文书院。
1909年（宣統元年），和到九江工作的林森成为好友，吴铁城协助林森在九江设立革命派宣传机关，并经林森介绍参加中国同盟会。
1911年10月，武昌起義爆发的消息傳到江西省。吴铁城也参加了革命派的起义。10月23日，革命派成立江西軍政府，吴铁城任总参議，负责和軍事有关的民政事務。11月，吴铁城随林森赴上海、南京，吴铁城作为江西省代表出席了各省都督府代表联合会会議。12月，孫中山歸國。12月14日，代表17個省份的各省諮議局代表雲集南京，共計44人。12月29日，同盟會連夜赴南京召集代表開會，提出成立政府，結果孫中山以16票當選為中華民國臨時大總統，吴铁城在此见到了孙中山，因为祖籍同为广东省香山县，故吴铁城来到孙中山身边工作。
吴铁城 詳細生平
清廷雖被推翻了，但時局不穩。1912年11月26日，時任中華民國大總統的袁世凱發布一份名為《嚴懲倡言二次革命黨徒通令》的文告。翌年（1913年），二次革命爆发，吴铁城访问江西都督李烈鈞促成起义，但以失敗告終，吴铁城逃往日本。
吴铁城逃往日本後，進入明治大学学习法律。
1914年，聽說孫中山在日本组织中華革命党，吴铁城率先加入。此後，吴铁城經常以打倒袁世凱之名进行宣传。
1915年8月5日，受孙中山之委託前往檀香山主持党务，并任华侨《自由新报》主笔，力倡反袁。
1916年春天，吴铁城归国，在香港及澳门继续反袁活動。
1917年7月，孫中山到广州开始護法運動，吴铁城与其汇合，護法軍政府成立后，吴铁城任大元帥府参軍。
1920年9月，討賊軍总指揮朱執信遭到暗殺，吴铁城代理总指揮，和粤軍陳炯明、許崇智合作驱逐了反对孫中山的旧桂系。
1921年，在香山县的竞选中当选为县长，成为中国历史上首位民选县长。
1922年6月，陈炯明发动六一六事变，吴铁城组织民軍抵抗，失敗后逃往上海。
吴铁城 詳細生平
1923年1月4日，孫中山发表讨伐陳炯明宣言，吴铁城和許崇智合作在福建省组织東路討賊軍，吴铁城任東路討賊軍第1路軍总司令。2月，陈炯明被驅逐，孫中山在广州重建大元帥府，吴铁城任广州市公安局長、广东省警務处長。他还兼任广东省警卫军司令。
1923年10月，吴铁城成为中国国民党臨時中央執行委員，负责中国国民党的改組事務，其指揮的警衛軍開辦警衛軍講武堂，培育基層軍官。
1924年5月，警衛軍講武堂併入黃埔軍校。9月，吴铁城随孙中山北伐，任陆海军大元帅大本营参軍長。
1924年10月，广州商团叛乱发生，吳鐵城麾下的警衛軍投入镇压廣州商團的作戰。
1925年3月12日孙中山逝世後，吴铁城被视为接近孙科的“太子派”人士。
1925年8月20日，中国国民党左派廖仲恺遭暗殺身亡。时任广州市公安局長的吴铁城事先得知有人要暗杀廖仲恺，但未对廖仲恺加强警卫。“廖案”发生当天（1925年8月20日），吴铁城传嫌疑人梅光培到广州市公安局问话，并予以拘留；同时吴铁城派警员逮捕郭敏卿。吴铁城称：“关于廖案之搜索，逮捕嫌疑人犯，所有命令，均由我亲手书写。”随后，“廖案”检察委员会成立，吴铁城为检察员之一。
吴铁城 詳細生平
1925年秋，汪精卫與蒋介石等人以侦办“廖仲恺遭暗殺一案”的名义，驱逐了胡汉民及许崇智，将政治异见人士邹鲁、林森等人变相调离广州，拘捕了川军将领熊克武。西山会议派由此催生，该派反对汪精卫、广州中国国民党中央。“太子派”人士成了西山会议派的争取对象。
1925年12月，中国国民党广州特别市党部成立，孙科任组织部长，吴铁城任工人部长，傅秉常任商民部长，黄季陆等人任常委。广州市党部反共，孙科、吴铁城、伍朝枢等人是广州反共阵营中的骨干；據《邵元冲日记》载，孙科、吴铁城、许崇智等人在上海经常出现在西山会议派的活动场合。
1926年1月4日至19日在廣州舉行的中国国民党第二次全国代表大会上，孙科仍当选为中央执行委员，吴铁城当选为候补中央执行委员。1926年1月14日，中国国民党第二次全国代表大会议决：“责成第五军军长李福林、广州市公安局长吴铁城，于一个月内，将行剌故委员廖仲恺案内主谋要犯朱卓文拿获归案讯办。”2月10日，吴铁城作为检察员在“廖案”特别法庭上陈述有关事项。
吴铁城 詳細生平
1926年，吴铁城兼任国民革命军第六军第十七师师长兼广州卫戍司令。1926年3月初，吴铁城、孙科、伍朝枢三人到黄埔军校见校长蒋介石，请求制裁中国共产党，蒋介石称考虑再说。后来，1926年3月中山舰事件发生。事件打击了中国共产党，汪精卫被迫离职，苏联顾问也被排除。但蒋介石未能找到中共“谋叛”的证据。黄埔军校教育长邓演达当面对蒋介石说：“你搞的是不是反革命行动，很值得怀疑。”蒋介石为平众怒，于4月2日拘留了欧阳格这位中山舰事件的前台人物，并将第二十师第五团第三营营长李树森撤职，还在4月7日的《广州民国日报》上称：中山舰事件是因李树森“措施无方，行动谬所致。”因该事件被捕的中国共产党党员李之龙于4月14日获释。《蒋介石年谱初稿》载，4月23日，“议决免吴铁城广州市公安局长”，“因吴袒护右派”。4月24日，“令李章达武装往接公安局长任。”
吴铁城 詳細生平
1926年5月30日上午，蒋介石曾下令要拿办吴铁城。中国国民党内有人对此质疑时，蒋介石在7月24日《复张继书》中给出的借口是“铁城则以廖案发生时，有纵逃凶犯之嫌疑。”。作为替罪羊，吴铁城不但失去了广州市公安局长及兼任的第十七师师长职务，还被关押到上横档炮台。熊克武、林直勉也囚禁在此。吴铁城在此仅被关押了4个月，经家人营救，孙科、马超俊斡旋，10月初即获释。
吴铁城 詳細生平
1927年4月12日，蒋介石在上海发动四一二事件，吴铁城表态支持蒋介石，呼吁武漢国民政府的汪精卫、孫科与蒋介石合流。同年6月，吴铁城任广東省建設厅厅長。翌年秋，被派往中国東北，劝说張学良实行东北易幟。1928年，当选国民政府立法院立法委员。1929年，吴铁城当选中国国民党中央執行委員。他还担任南京总理陵管理委员会委员。1930年5月，中原大战爆发，長袖善舞的吳鐵城奉蔣介石之命遊說張学良，使張学良作为蒋介石一派入關參戰，吳鐵城由此獲得蔣介石信任。1931年寧粤分裂，吴铁城因同粤派的孫科关系很深，故吴铁城代表蒋派从事促成寧粤合流的活动。九一八事变后，1931年12月，两派实现大团結。1931年，吴铁城任警察总监、侨务委员会委员，仍兼任国民政府委员。
吴铁城 詳細生平
1932年1月6日，吴铁城就任上海市市長兼淞滬警備司令，任內積極開展上海市政及防務建設。当时，上海日軍同中国的衝突迫在眉睫。1月27日，日本駐上海領事发出最後通牒，要求中国方面取缔抗日組織，向日本方面謝罪。结果，日军同蒋光鼐、蔡廷鍇率领的十九路軍爆发战斗，一二八事变爆发。十九路軍奋力抗战，最後撤退。5月5日，《上海停战協定》缔结。此後，吴铁城继续留任上海市市長。
1937年3月21日，中國國民黨中央政治會議決定吴铁城繼任广東省政府主席，3月23日由行政院決議任命。4月2日，國民政府令吳鐵城兼廣東省保安司令，吳鐵城於4月16日視事:5388。5月18日，行政院決議改組廣東省政府，吳鐵城兼民政廳長，徐景唐兼建設廳長:5427。
1938年10月，日军攻占广州市，广东省政府迁往連县。1938年12月、吴铁城被免去广东省政府主席职务，召还重慶。此後，吴铁城在香港、澳门从事中国国民党党務工作。1940年，吴铁城任中国国民党中央海外部部長。任内，他外遊東南亚，在華僑中进行抗日宣传，呼吁提供資金。1941年春，回到重慶，任南洋華僑協会、国民外交協会理事長。後来，任中国国民党中央秘書長。
吴铁城 詳細生平
1945年，中国抗日战争结束。1946年1月，吴铁城作为中国国民党代表出席在重慶召开的政治協商会議。1947年1月4日，中國國民黨中央秘書長吳鐵城對記者稱：政府確在準備改組，正與參加國民大會各黨派商洽改組辦法，現一面布置改組，一面謀恢復和談:8255-8256。1月28日，中國國民黨中央秘書長吳鐵城抵達上海，分別與民社黨張君勱、中國青年黨陳啟天晤談:8274。吳鐵城發表談話稱：和談暫時已無恢復希望；改組政府事正依計劃積極進行，短期内當可使其實現:8274。2月3日，國民政府代表吳鐵城、陳立夫與中國青年黨代表左舜生等，商談改組國民政府問題:8279。3月20日，中國國民黨三中全會舉行第五次大會，秘書長吳鐵城報告中國國民黨黨務概況，分析黨務缺點與成功，提出希望中共問題即刻解決，挽救經濟危機，安定民生大業:8317。6月20日，國民政任吳鐵城為立法院副院長:8373。7月23日，中國國民黨中常會通過《黨團統一組織原則》，決定設立中央黨團統一委員會，由吳鐵城、陳誠、陳立夫、劉健群召集；決定9月9日召開中央黨團聯席會議及六屆四中全會，任命李俊龍、陶希聖為中央宣傳部副部長:8387。
1948年11月，孫科任行政院長，应孫科之邀，吴铁城任行政院副院長兼外交部長。12月25日，行政院副院長兼外交部長吳鐵城在接見美國合眾社記者時稱：「新政府的唯一目標為繼續對共黨作戰。現內閣為戰時內閣，非投降內閣。」:8760並稱要加強江南防務，重振仍在北方之軍隊:8760。
1949年1月，蒋介石下野，李宗仁代理总统，开始同中国共产党进行和平交涉，孫科、吴铁城表示反对，乃辞任。3月4日，派李惟果赴溪口，轉告其望蔣介石「出洋之意」:165。4月22日，吳鐵城從南京經溪口回到廣州，告訴美國公使克拉克，蔣和李宗仁今天在杭州會晤，討論未來計畫；吳堅稱蔣仍全力支持李:21。5月26日，中國國民黨中政會臨時會議，決定推派吳鐵城、閻錫山、于右任、朱家驊、陳立夫五人，攜李宗仁之親筆函往謁，請蔣到廣州主持大計；下午吳鐵城等一行乘專機到台:8927。5月28日，吳鐵城等五專使由台灣返廣州，語記者稱：蔣決定短期內來廣州主持黨務，「領導全黨同志參加反共鬥爭」，除黨務之外，一切人事問題，包括中央與各省及作戰等決策，「決不干涉」；次日上午，中國國民黨中政會、中常會聯席會議，聽取吳鐵城等報告謁蔣經過:8929。8月24日下午，政務委員吳鐵城晉謁李宗仁、閻锡山，報告赴日本經過。
第二次国共内战後，國軍大敗，吴铁城隨国民政府往臺灣，任總統府資政。1949年12月24日，特派吳鐵城為中華民國慶賀荷蘭王國向印尼聯邦移交主權及印尼共和國獨立典禮特使；派蔣家棟為副使。
1952年7月20日，在香港循道會英語堂（今循道衞理聯合教會國際禮拜堂）由該會顧克牧師 (Rev. Clifford V. Cook) 施行洗禮成為基督徒。
1953年11月19日，吴铁城在臺北市病逝。享年66岁（满65歳）。
吴铁城 政治理念
長年在孙中山身边工作的吴铁城，内心反对聯共的三大政策。
余姚斜桥邵家
余姚邵氏家族，为清朝末年民国初年浙江、上海的著名官宦家族。出自浙江余姚，后移居北京、上海及北美。
参见：
余姚斜桥邵家 家族特色
斜桥邵家是清朝著名的“寺卿家族”，其中邵灿遍历清廷各大寺卿（鴻臚寺卿、光祿寺卿、太常寺卿、大理寺卿）及水运总督（漕运总督、河道总督），终内阁学士。其长子邵曰濂也历任光祿寺卿、太常寺卿。次子邵友濂对台湾近现代历史有不可磨灭之影响，台北即在其任上确定为台湾首府。
余姚斜桥邵家 家族成员列表
邵灿，咸丰年间巨宦，漕运总督
邵曰濂（？--1901年），同治七年进士，光禄寺卿、太常寺正卿。
邵济
次子早殇
邵友濂（？--1901年），同治四年舉人，俄羅斯欽差大臣，湖南巡撫，臺灣巡撫，官至正一品。妻柴氏
邵頤：輪船招商局督辦 == 元配李氏（李鴻章六弟李昭慶之三女），繼室史氏
邵畹香==蒯景生（合肥蒯光典之後）
邵恒 == 盛樨蕙（盛宣怀第四女）
邵洵美（邵雲龍）== 盛佩玉（盛宣懷長子盛昌頤之第五女）。邵洵美，過繼给邵頤，出版家、文學家。
邵祖丞（前妻帶子改嫁）
邵綃红（女）==夏照壁，口腔科醫師，著有《我的爸爸邵洵美》
夏農
邵小玉（女）
邵小珠（女）==方平（翻譯家）
邵小燕（女）
邵小羅
邵雲鵬==王氏
邵雲芝（女）（居美）
邵雲駿
邵小蘭，中醫
邵雲麒==許雲
邵林，收藏家
邵宛澍，作家、美食家、翻译家，笔名“梅玺阁主”，曾任美国商务部驻远东及太平洋地区系统主管，获得美国商务部最高之青铜勋章，现寓居洛杉矶帕萨迪那
邵雲麟（邵式軍） == 蔣冬榮（蔣尊簋之女）。蔣尊簋：浙江都督，孙中山大元帥府参謀總長
邵立==蔣文姬
邵宛譽
邵蓓蒂
邵雲驤==邵藹令
余姚斜桥邵家 家族成员列表
军]]） == 蒋冬荣（蒋尊簋之女）。蒋尊簋：浙江都督，孙中山大元帅府参谋总长
李爭 (舉重運動員)
李爭（1986年1月12日—），中國男子舉重運動員，在廣西出生。