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星際爭霸戰 角色
參見：星際爭霸戰演員群列表
蘇魯和烏蘇拉在影集裡只有姓沒有名，在紀錄片《威廉·薛特納的星艦奇航記回憶》（）裡，妮雪兒·尼柯斯（）在專訪中提到，她和羅登貝瑞在一起絞盡腦汁讓角色背景更為完整時，同意烏蘇拉的名字應該叫做「妮歐塔」（），這在斯瓦希里語中是「星星」的意思。蘇魯的名字「光」，記載於官方正式資料中，並在《邁入未來》中首次使用。
相對地較為年輕、一頭亂髮的俄籍領航員契可夫是在第2季加入的。根據一個普遍為人所知的傳說指出，這是回應一篇俄文報紙「真理报」的憤慨社論。這篇社論指出，蘇聯是第一個將人送入太空的。然而，沒有直接的證據說這是真的。官方文件說加入這個角色是為了更吸引青少年的市場，特別是女性的部分。
此外，影集最為人詬病的一點是常常有新進人員（通常是穿著紅制服的安全人員）在介紹過後不久就在任務當中被殺或是受傷。這些角色出現得太普遍了，所以就產生一個專有名詞——「紅衣人」，這些跑龍套的主要目的就是提醒主角們有危險情況發生。
星際爭霸戰 在“下一代”時期仍出现的角色
參見：《星艦奇航記》系列跨越演出人員
衍生影集《銀河飛龍》於1987年首播的時候，在影迷之間引起了一些爭議。因為羅登貝瑞選擇將它設定在《星際爭霸戰》約100年後的時空，使得原先《星際爭霸戰》的角色沒有辦法成為新影集的主要角色。
然而，隨著《銀河飛龍》以及它的衍生影集的故事發展，許多《星際爭霸戰》時期的角色還是在故事中出現：
除了上面的例子之外，這些年來在許多非正史的小說和漫畫書裡面會出現《星際爭霸戰》時期的航員透過時空旅行或是其他方式來到《銀河飛龍》時期的情節。
共轭体系
在化學當中，共軛體系是指具有单键-双键交替结构的体系，其中双键的p軌域通过电子离域相互连接，这通常會降低分子的總能量并增加其穩定性。这里的共軛是指由一个σ鍵相隔的p軌域之间发生轨道重疊（如果是大的原子，也可能涉及d軌域）
孤對電子，自由基或碳正離子都可能是此系統的一部分。這些化合物可能是環狀，非環狀，線狀或雜和狀。
一個共軛體系會有一個p軌域重疊，連接其中間的單鍵。它可以讓π電子游離通過所有相鄰對齊的p軌域。此π電子不屬於單鍵或原子，但是屬於一組的原子。
最大的共軛體系是在石墨烯、石墨、導電聚合物和奈米碳管中被發現的。
共轭体系在单键、双键相互交替（以及其他类型）的共轭体系中，由于分子中原子间特殊的相互影响，使分子更加稳定，内能更小键长趋于平均化的效应。
共轭体系
如苯分子中由于相邻的π键电子轨道的交迭而形成共轭，使其六个碳-碳键的键长均为1.39埃。这是分子在没有外界影响下表现的内在性质。
单双键交替部分的键长均匀化，即单键键长缩短，双键键长增加；
原子趋于共平面；
体系的能量降低，趋于稳定化；
出现特定的化学反应性能，如丁二烯易进行1,4-加成，苯分子易进行亲电取代反应，而不易进行加成反应。
形成条件：
①各原子都在同一平面上；②这些原子有相互平行的空的p轨道；③p轨道上的电子总数小于p轨道数的2倍。
共轭体系 机制
共軛可能透過單鍵或雙鍵來調控。只要相鄰原子擁有p軌域，此系統可視為共軛。例如呋喃（如圖）是一個擁有兩個會在其中彼此交替轉換的雙鍵和在1號位置上有氧原子的五元環結構。氧有兩對孤對電子，每一對都占據一個p軌域，因此維持一個五元環的共軛。像是羰基（C=O）、亞胺基（C=N）、乙烯基（C=C）、或陰離子中有出現氮元子或α族在環上面將都可以滿足一個π軌域的來源來維持共軛。
也有其他共軛的方式，「同源共軛」是一個由兩個π-系統重疊組成而被非共軛基像是CH2所分開。例如分子CH2=CH–CH2–CH=CH2（1，4-戊二烯）是同源共轭，因為兩個 C=C 雙鍵（這是π系統因為每個雙鍵包含一個π鍵）被一個CH2基分開。
共轭体系 有共軛的環狀化合物
環狀化合物可以是部分或完全的共軛。輪烯是一個完全共軛單環的碳氫化合物，可以是芳香烃，非芳香烃或反芳香烃。
是一個環狀平面有共軛的化合物，它遵守休克爾定則和有芳香烃特性以及展現出特有的穩定性。最典型的例子苯，其有六個π電子沿著平面的σ-環形成苯環。
不是所有單鍵雙鍵之間會互換的化合物都是芳香烃化合物。例如環辛四烯，它擁有單鍵和雙鍵之間的交換。這個化合物是個典型的桶狀結構。由於因為p軌域的分子無法自己對齊而形成非平面分子，所以電子很難輕易的在碳原子中彼此共享。這個分子仍被視為共軛，不過他既不是芳香烃化，也不是反芳香烃（由於它並不是平面的化合物）。
共轭体系 顏料中的共軛體系
共軛體系的獨特特性是能呈現濃厚的顏色。很多顏料利用電子體系（如長鏈碳氫化合物在β-胡萝卜素當中的共軛）製造出鮮豔的橘色。當電子在系統中吸收一個合適波長的光子，它可以被激發到更高的一個能級。。大部分這些電子的躍遷是一個π系統分子軌域（MO）從原本在同能階的偶數電子到另一能階變成基數電子（π 到 π*），但電子從其他能階也能被激發到π系統的MO中（n 到 π*），這種現象經常在電荷轉移復合物中發生。常常HOMO 到 LUMO的躍遷是由電子若依循選擇規則來進行電磁躍遷。共軛體系少於8個共軛的雙鍵的吸收度只有在紫外光範圍，此範圍顏色無法被人類的肉眼看見。每增加一個雙鍵，系統吸收光子的波長就越長（能量越低），化合物顏色的範圍從黃色到紅色。若化合物的顏色是藍色或綠色，那就並不單純是雙鍵的共軛。
在紫外光-可見光的光譜中大量使用了紫外光到可見光的吸光值範圍，它構成了整個光化學的基礎。
共軛體系現在被廣泛地使用在合成顏料和染劑，他們都是重氮化合物、偶氮化物或酞菁化合物。
共轭体系 顏料中的共軛體系
共軛體系不只是可見光範圍中低能量的激發，其也能輕易的接收或提供電子。酞菁類如酞菁藍和酞菁綠，常常包括躍遷金屬離子，也就是電子與錯合的躍遷金屬離子輕易的改變其氧化態。像這些顏料和染劑都是電荷轉移配合物。
卟啉有共軛分子的環狀系統（大环）出現在很多生物體的酵素當中。像是配體，卟啉和金屬離子如鐵離子在血紅素中組成大量的錯合物讓血液呈紅色。血紅素是運送氧氣到我們全身的細胞。卟啉和金屬的錯合物常常有鮮艷的顏色。一個類似的環狀結構分子二氢卟吩是相似於由鐵離子構成的錯合物，只是鐵由鎂離子取代。此組成最常見的就是葉綠素分子，顧名思義其顏色是綠色的。另一個類似的大环结构是二氢卟吩，其與鈷離子錯合，當行程部分的鈷胺素分子時，其會組成维生素B12，其為深紅色。咕啉單體有六個共軛雙鍵，不過並不是圍繞整個大分子環都是共軛。
共軛系統為構成發色環的基礎，其為一部分的分子吸收光能，使化合物有顏色。像是發色團常常出現在有機化合物當中，有時會出現在聚合物，他們會在黑暗中顯現色或發光。發色團組成一系列的共軛鍵結或環狀系統，一般是包括C–C、C=C、C=O或是N=N鍵結的芳香烃。
共軛發色團在很多有機化合物當中被發現，包括偶氮化物（食用色素），食物當中的化合物（茄紅素和花青素），眼睛裡的感光細胞，和某些藥物像是:
衍射
（英語：），又稱，是指波遇到障碍物时偏离原来直线传播的物理现象。:559-560
在古典物理学中，波在穿过狭缝、小孔或圆盘之类的障碍物后會发生不同程度的弯散传播。假設將一个障碍物置放在光源和观察屏之间，則會有光亮区域與陰暗区域出現於观察屏，而且這些区域的边界並不銳利，是一种明暗相间的复杂图。這现象称为衍射，當波在其传播路径上遇到障碍物时，都有可能發生这种现象。:519除此之外，当光波穿过折射率不均匀的介质时，或当声波穿过声阻抗不均匀的介质时，也会发生类似的效应。在一定条件下，不仅水波、光波能够产生肉眼可见的衍射现象，其他类型的电磁波（例如X射线和无线电波等）也能够发生衍射。由於原子尺度的實際物體具有類似波的性質，它們也會表现出衍射现象，可以通过量子力学进行研究其性质。:9
衍射
在適當情况下，任何波都具有衍射的固有性质。然而，不同情况中波发生衍射的程度有所不同。如果障碍物具有多个密集分布的孔隙，就会造成较为复杂的衍射强度分布图样。这是因為波的不同部分以不同的路径传播到观察者的位置，发生波叠加而形成的現象。
衍射的形式論还可以用來描述有限波（量度為有限尺寸的波）在自由空间的传播情况。例如，激光束的發散性質、雷达天线的波束形状以及超声波传感器的视野范围都可以利用衍射方程来加以分析。
衍射 衍射与干涉的关系
美国物理学家、诺贝尔物理学奖得主理查德·费曼指出：:30-1
他还提到，如果只有少数的波源（例如两个的时候），我们称这现象为“干涉”，例如我们称杨氏双缝实验实验中双缝所产生的两束光源产生了干涉现象。而当大量波源存在时，对应的过程被称作是“衍射”。在实际情况中，衍射和干涉往往是同时出现的。有文献这样总结：干涉是有限多个波束“相加”的结果，而衍射则是无限多个波束“积分”的结果。
衍射 研究历史
光的衍射效应最早是由弗朗西斯科·格里马第（）发现并加以描述，他也是“衍射”一词的创始人。这个词源于拉丁语词汇，意为“成为碎片”，即波原来的传播方向被“打碎”、弯散至不同的方向。格里马第观察到的现象直到1665年才被发表，这时他已经去世。他提出
“光不仅会沿直线传播、折射和反射，还能够以第四种方式传播，即通过衍射的形式传播。”（）:149:95
衍射 研究历史
英国科学家艾萨克·牛顿对这些现象进行了研究，他认为光线发生了弯曲，并认为光是由粒子构成。在19世纪以前，由于牛顿在学界的权威，光微粒说在很长一段时间占有主流位置。这样的情况直到19世纪几项理论和实验结果的发表，才得以改变。1803年，托马斯·杨进行了一项非常著名的实验，这项实验展示了两条紧密相邻的狭缝造成的干涉现象，后人称之为“双缝实验”。在这个实验中，一束光照射到具有紧挨的两条狭缝的遮光挡板上，当光穿过狭缝并照射到挡板后面的观察屏上，可以产生明暗相间的条纹。他把这归因于光束通過两條狭缝后衍射產生的干涉現象，并进一步推测光一定具有波动的性质。奥古斯丁·菲涅耳则对衍射做了更多权威的计算研究，他的结果分别于1815年:卷1，239-281和1818年:33-475被发表，他提到
“这样，我就展示了人们能够通过何种方式来构想光以球面波连续不断地传播出去……”（）:章1,p18
衍射 研究历史
法国科学院曾经举办了一个关于衍射问题的有奖辩论会，菲涅耳赢得了这次辩论。作为反对光波动说的其中一位，西莫恩·德尼·泊松提出，如果菲涅耳声称的结论是正确的，那么当光射向一个球的时候，将会在球后面阴影区域的中心找到亮斑。结果，评审委员会安排了上述实验，并发现了位于阴影区域中心的亮斑（它后来被称作泊松光斑）。这个发现极大地支持了菲涅耳的理论。:940他的研究为克里斯蒂安·惠更斯发展的光的波动理论提供了很大的支持。他与杨的理论共同反驳了牛顿关于光是粒子的理论。
在对衍射现象的探索过程中，人们也不断积累了对于衍射光栅的认识。17世纪，苏格兰数学家、天文学家詹姆斯·格雷戈里在鸟的羽毛缝间观察到了阳光的衍射现象。他是第一个发現衍射光栅原理的科学家。在1673年5月13日他写给约翰·科林斯（）的一封信中提到了此发现。:卷2：251-255；1786年，美国天文学家戴维·里滕豪斯用螺丝和细线第一次人工制成了衍射光栅，细线的密度达到每英寸100线，他用这个装置成功地看到了阳光的衍射。1821年，约瑟夫·夫琅禾费利用相似的装置（每厘米127线）证明了托马斯·杨关于衍射的公式（参见段落下方），并对衍射进行了许多重要研究。1867年，刘易斯·卢瑟福（）采用水轮机作为动力进行刻线、制作光栅。后来的亨利·奥古斯塔斯·罗兰 改良了光栅的刻划技术，并在1882年发明了在凹形球面镜上进行刻划的凹面光栅。其后的罗伯特·伍德（）改进了光栅的刻划形状，从而提高了光栅的衍射效率。近代的阿尔伯特·迈克耳孙提出利用干涉伺服系统控制光栅的刻划过程，于1948年实现了这一想法。20世纪下半叶，由于激光、光刻胶等新技术的出现，光栅制造技术取得很大的进步，制造成本显著降低，制造周期也得以缩短。
衍射 日常生活中的实例
衍射效应在日常生活中并不罕见。许多有关光的衍射实例都可以用肉眼观察到。例如，在CD或DVD光盘的表面，均匀地緊密排列着一系列的光轨，这些光轨相当于衍射光栅的作用。如果以一定的角度观察它们，會看到光在盘面表现出类似彩虹的彩色图样。將上述現象的基本原理加以利用，很多产生有意思衍射图样的衍射光栅，都可以被製備出來。衍射也是信用卡等所采用的全息摄影的技术基础之一。地球的大气层是由微小粒子组成的，因此它也能够使空间光源（例如太阳或者月亮）的光在大气层发生衍射，从而形成光环。此外，当激光照射到粗糙的光学界面上时，也能够发生衍射现象，产生散斑。上述所有例子都是光具有波动性的结果。
衍射是一切波的固有属性。即使是宏观的海浪，在防波堤或其他障碍物附近也能够发生衍射。此外，声波在障碍物边缘发生衍射，也是人站在障碍物（例如墙壁、树木）后面仍然能够听到声音的原因之一。:102不过，衍射也为照相机、望远镜和显微镜等光学仪器的分辨率设定了一定的限制。:190-192
衍射 物理机制
光波（或其他波）传播的路径不同，可能造成衍射现象的发生。可以用惠更斯－菲涅耳原理和波的叠加原理对现象进行描述。这个理论认为，可以把波前的每一点考虑为次波（球面波）的点波源，这些次波就是后续时刻的波面。这个原理最早由惠更斯于17世纪提出，不过他并未虑及波的时空周期性（他认为光是一种非周期性的、无规则的脉冲）。1818年左右，菲涅耳在巴黎科学院关于解释衍射现象的有奖竞赛中，吸收了惠更斯“次波”的思想，并加入了他对于干涉现象的理解，使上述理论得以发展和完善。后人将这个理论称为“惠更斯－菲涅耳原理”。根据这一理论，任意后续位置的波位移等于这些次波求和。求和并非简单的代数和，而必须虑及这些波各自的相对相位以及振幅。因此，它们叠加之后的振幅范围介于0（相互完全抵消）和所有次波振幅的代数总和之间。我们可以通过光学实验，观察到光波的衍射图样。光的衍射图样通常具有一系列明暗条纹（分别对应光波振幅的最大值和最小值）。:189
衍射 物理机制
人们为了分析波的衍射现象，构造了许多数学模型，其中包括从波动方程推导出的菲涅耳－基尔霍夫衍射公式、夫琅禾费衍射模型以及菲涅耳衍射模型。:198-200设为圆孔半径或狭缝宽度，为入射波的波长，为观察屏距离圆孔、狭缝等衍射物体的距离，如果它们满足
我们就称其为菲涅耳衍射，它是衍射的近场近似；
如果它们满足
我们就称其为夫琅禾费衍射，它是衍射的远场近似。
大多数情况，获得衍射方程的严格解析解较为困难，:559可以通过有限元分析和边界元分析方法来求得数值解。实际的衍射过程通常很复杂，不过，如果能够将实际情况简化到二维平面上，则对于衍射的数学描述将变得相对简单。例如，水波就可以近似地看做是分布在二维平面上的机械波。而对于光波，如果它遇到的衍射物体在某一个方向的尺度远大于光的波长，从而造成这个方向的衍射现象不显著，那么，在分析计算时可以将其忽略，这样做并不会严重影响分析结果。例如，狭缝问题就可以简化到二维的情况，这是因为其沿着缝隙方向的长度和入射光波长相差甚远，因此我们只需考虑它宽度和厚度这两个方向。然而，当我们考虑入射光穿过圆孔时，则必须完整地考虑其三维方向光的传播细节。:563-570
衍射 光的衍射
假设有一个不透明挡板，用小刀在上面刻一条狭长、笔直、透光的缝，然后在挡板的后面放置一个观察屏。照射單色平行光（）在这个挡板上。按照幾何光學，观察屏上只会有一条与狭缝轮廓相同的亮条纹。然而，精细的观察可以发现在这条亮条纹的两侧，对称地分布着一些亮条纹。发生这样现象是因为光在狭缝处发生了衍射。
衍射 光的衍射
假设狭缝宽度大於光波的波长，那么当这束光穿过狭缝后，会向擋板后的区域传播，并在那里发生干涉现象。实际上，狭缝的縫宽之间均匀分布着大量点光源，衍射图样是这些点光源的共同作用结果。为了简化对于该过程的分析，限定入射光具有單一的波长、都是单色光（频率相同），并且在波源位置具有相同的初始相位。在狭缝后面的区域中任意位置的光是上述所有点光源的“次光波”在那位置的疊加结果。:189因為次光波从狭缝的每個点光源到给定点所经过的路径不同，所以它们的光程不同，因此它们在给定点的相位将会不同。對於缝间任意两个点光源，假若分別来自它們的次光波在观察屏给定点的相對相位為，則這兩個次光波會干涉相长；假若相對相位為，則這兩個次光波會干涉相消。:104從這概念，可以找到衍射光強的极大值或极小值。在衍射图样中，它们分别表现为明暗条纹。
衍射 光的衍射
通过下面的推导，:941-942可以找到衍射光波的第一個極小值在观察屏上的位置。将宽度为的狭缝均分为上下两段，每段长度分别为。考虑来自上段顶部的一束光与来自下段顶部（即狭缝中点）的一束光（波长为），这两个点光源的距离为狭缝长度的一半。当两束光传播到观察屏中央亮条纹上距离极大值最远的位置（此处到狭缝中点连线与狭缝垂直平分线的夹角为），两束光的光程差等于半个波长，即
时（在等式两边同时乘以2，可以得到），二者将发生干涉相消。现在考虑上段中点和下段中点发出的两束光，如果它们在相应位置的光程差也等于半个波长，则也能发生相似的干涉相消现象。注意，在上面的讨论中，我们已经假定狭缝与观察屏的间距远大于狭缝的宽度，这样就可以近似认为狭缝间诸点光源以相同的角度平行地传播到第一极小值位置。可以想象，狭缝其他位置任意两个点光源，只要满足，那么都会在上述位置形成干涉相消，形成第一级暗纹。
衍射 光的衍射
回想先前的假設為狹縫寬度大於光波波長。注意到狹縫寬度越小，同時保持波長不變，則越大，也越大，因此观察屏展示的第一级暗纹離開中央越遠，直到當狹縫寬度等於光波波長時，，在观察屏表面再也找不到第一级暗纹，整個观察屏都被明紋覆蓋了。所以，只有當狹縫寬度大於光波波長時，才能夠展示出衍射的干涉圖樣。
上面考虑了第一极小值的情况。可以仿照上面的方法，将狭缝均分为4段、6段、8段......段，则级衍射极小值位置的衍射角满足下面的方程
这里是非零整数，表示第级暗纹（极小值）。
此外，輻照度分布可以由夫琅禾费衍射方程给出：
这里
菲涅耳半波带法是单缝衍射中一种简易的分析方法。
将平行入射光分成等分，其中
，（入射光半波长的偶数倍），对应暗纹中心。
，（入射光半波长的奇数倍），对应明纹中心。
衍射 光的衍射
当我们讨论双缝干涉时，为了简化问题，常常假设缝的宽度远小于入射光的波长。这样，在观察屏上就可以看到輻照度近似相等的干涉条纹。事实上，在真实的实验并不总能满足上述假设。呈现在观察屏上的亮条纹是中央最亮，两侧亮度逐渐衰减。因此，实际产生的图样是干涉、衍射效应的总和。简单地说，实际双缝实验的条纹，具有理想双缝干涉中条纹的位置，但是輻照度在观察屏上的分布类似单缝衍射中央强、两侧弱的情况。:950
考虑到衍射效应，实际的双缝干涉图样的輻照度可以用以下公式计算
其中，为干涉因子，源于缝间距为的双缝干涉效应；而为衍射因子，源于缝宽为的单缝衍射效应。:950
上述公式表明，实际的双缝干涉是干涉和衍射的共同效应。如果考虑问题时把缝宽忽略，把入射波考虑成来自少数几个具有相同相位的波源，那么就称看到的现象为“干涉”；如果把入射波考虑成来自同相位的波阵面（缝宽方向的大量点波源），那么就称看到的现象为“衍射”。这样的说法只是为了分析问题方便，事实上二者常常是同时发生的。:950
衍射 光的衍射
衍射光栅是狭缝按照一定规律分布的光学装置，它能够调整入射光的相位、振幅等属性，使透过它的光发生衍射、干涉，以达到所需的实验目的。光穿过衍射光栅后形成的图样形状与光栅的结构和数量都有关系。
所有衍射光栅的级极大衍射角满足下列光栅方程:229-230
这里
衍射光栅后面给定位置的光波，是衍射光栅诸狭缝衍射光的叠加。用于分离白光中不同频率成分光的分光计，就利用了衍射光栅的原理。:955
下面位于中间的这幅图显示了具有相同缝间距的双缝光栅和五缝光栅的衍射图样。可以看出，衍射光加强点的位置是相同的，但是光斑的宽度有所不同。
衍射光栅的强度分布是衍射因子和干涉因子的乘积：
其中 D 是 衍射因子
I 是干涉因子：
当平面光波入射穿过圆孔时，会形成圓对称的衍射图样，其中心部分最亮，这表示能量主要集中在其零级衍射斑处。上述图样的中心亮斑常被称为艾里斑（）。:214:189-190根据远场近似，:189
衍射 光的衍射
式中，为环状孔隙的半径，为波矢量的大小，等于，为一阶贝塞尔函数。孔隙越小，则给定位置的光斑越大，并且衍射光束偏离原来的传播方向越严重。沿着徑向，艾里斑的衍射图样表现为一系列明暗相间的同心圆环，不过徑向距離越大，各个明亮圆环的亮度越低。:189艾里斑对光学仪器的成像品质有一定的影响。
本条目中，向量與标量分別用粗體與斜體顯示。例如，位置向量通常用  表示；而其大小則用  來表示。檢驗變數或場變數的標記的後面沒有單撇號「」；源變數的標記的後面有單撇號「」。
從馬克士威方程式，可以推導出在自由空間裏，電場、磁場的波動方程式：:246
這裏，是光速，是電常數，是磁常數，是電荷密度，是電流密度。
這些方程式都具有同樣形式的波動方程式：
這裏，是描述純量波的波函數，是波源分佈。
假設這波源只發射出頻率為的單色波，
則前述含時波動方程式可以寫為不含時波動方程式：:135-152
（1）
這裏，是波向量的數值大小，是描述波的不含時波函數，。
方程式（1）乃是非齊次亥姆霍兹方程。設為波的源點，只要能夠找到對應的格林函數，就可以解析這方程式。這對應的格林函數必須滿足方程式:246
衍射 光的衍射
這裏，為任意位置向量，为三维狄拉克δ函数。
假若找到了對應的格林函數，那麼，假若在積分體積內，則波函數與格林函數、波源分佈的關係式為
格林函數的形式與邊界條件有關。對於邊界曲面為無窮遠的自由空間，格林函數只與有關：
這裏，是坐標系的原點。
從這方程式，可以觀察到，格林函數具球對稱性質。因此，採用球坐標，格林函數滿足
通过代换，可以得知，形式為射出的球面波的格林函數能夠滿足以下方程：:110-116
注意到，這格林函數假定點波源位於坐标系的原点。對於空间中任意点波源位置，格林函数为
假設波源是在xy-平面的面積分佈，，那麼，
這裏，為在積分曲面內的波源位置，以直角坐標表示，，又是積分曲面，是微小面積分元素，是一维狄拉克δ函数。
對於一般的面積分佈波源，
根據惠更斯－菲涅耳原理，波前的每一點都是次波的點波源，這些次波共同形成了稍後時刻的疊加波。:189假設有波入射於某孔隙，則可以假定這入射波的波前在孔隙內的每一點都是孔隙內的波源，並且推論孔隙內的波源與在同位置的入射波波函數有關：。雖然這裏並沒有給出確切關係式，必定存在乘法因子，滿足
衍射 光的衍射
假設入射波為平面波，，孔隙處於xy-平面，則在孔隙內，入射波為，估算的衍射波為
這裏，波源位置。
假設孔隙是半徑為的圓孔，孔心是xy-平面的原點，檢驗位置是在遠場區域，，則可以近似為，其中是的单位向量。衍射波為:490-495
這裏，是第一類  階貝索函數，的球坐標為。
假射觀察屏在遠場區域，則照射於觀察屏的干涉圖樣，其鄰近中央位置的任意點P與原點之間的距離，可以近似為觀察屏與原點之間的垂直距離，衍射波在觀察屏的輻照度為:467-471
這裏，是衍射波在干涉圖樣中央位置的輻照度。
更詳細運算，應用格林第二恆等式，可以得到德國物理學者古斯塔夫·基爾霍夫提出的基爾霍夫積分定理的方程式:510-512
這裏，是從源位置到檢驗位置的位移向量。
激光是一种特殊的可见光，具有极高单色性、定向性、相干性和能量强度。:354-355在理想的情况里，激光束是一种高斯光束。在右边的示意图中，如果定义輻照度在半径为的位置减少为光轴輻照度的，那么距离激光光轴半径为处的激光场强满足高斯光束（）分布，即
当激光穿过发光系统的镜片后，它的高斯光束参数将发生改变。激光源的输出镜片通常是一个孔隙，因此随后输出的光波形状是由这个孔隙决定。激光束的直径越大，其弯散程度越弱。
激光束的发散可以調低。將中央軸同線的兩個凸透鏡排列在一起，兩個凸透鏡之間的距離等於它們各自的焦距、的代數和：
這種複合透鏡組合，前焦距與後焦距都是無窮遠，是一種無焦光學系統（），由於兩個凸透鏡的焦點重疊在一起，是一種共焦（）雙透鏡系統。這組合也是克卜勒望遠鏡的基本構造。從前面照射進來的準直光束，通過這複合透鏡組合，從後面照射出去也是準直光束，並且截面會增加。這樣，可以調低激光束的发散。:38-39
另外，使用激光笔等激光器件照射物体时，常常会产生不希望得到的散斑圖樣（）。这是另一种衍射現象。当激光束照射在粗糙界面上时，由于光束以不同路径传播，不同相位波彼此叠加，會产生振幅、輻照度随机分布的波。
光学成像系统的成像质量或多或少都受到衍射的制约。其原因是，入射光在圆形镜片处会发生衍射，形成艾里斑，从而造成光路不能够汇聚到一个点。衍射对成像的影响，主要表现为画面细节模糊不清。在焦平面上，艾里斑的半径为
这里，为光的波长，为光学系统中镜头的焦比（焦距与孔径的相对比值）。对应的分辨角为
其中，为光学系统物镜（例如望远镜的主镜片）的尺寸。
給定两个点波源，它們會各自產生艾里圖樣。当這两个点波源相互越加靠近對方時，兩個艾里圖樣也会慢慢开始重叠，最后甚至会合并形成单一的图样，從而導致无法分辨出两个独立波源所对应的圖像。使用望远镜观察太空中的一对双星就很可能遇到这样的情况。瑞利准则指出，只有当两个像之间的距离大于或等于艾里斑的半径时，也就是说，当一个圆斑的中心（中央的主极大值位置）不在另一个圆斑的边缘（第一極小值位置）之內，:214:191才可以說這对应的两个独立波源能夠被明確分辨出來。
这样，当镜片孔径越大、波长越短，则光学系统的分辨率越好。这就是望远镜具有大口径镜头的原因。這也解释了显微镜观察细节的能力受到限制的原因。:190-192
衍射 衍射波的普遍性质
通过总结各种不同的实验现象，可以发现波的衍射具有以下普遍性质：
衍射 粒子衍射
量子理论指出，所有的实物粒子都具有波动性。特别的，大质量粒子可以发生明显的干涉和衍射现象。电子和中子的衍射是量子力学的重要关注对象。根据德布罗意假设，
这里为普朗克常数，是实物粒子的动量（低速情况下等于质量和速度的乘積）。
对于大多数宏观粒子来说，它们所具有的德布羅意波长非常短，不足以表现明显的波动性。:79例如，以每秒30,000米移動的钠原子，其德布羅意波长大約为50皮米（）。德布罗意在进行论文答辩时讓·佩蘭曾询问他如何证明他所谓的“物质波”，德布罗意回答说：“用晶体对电子的衍射实验可以做到”。:247后来，电子在镍晶体的衍射印证了他的假设。:21-24
即便是最小的宏观物体，其波长还是非常小，因此物质波的衍射现象只能在微观的粒子（例如电子、中子、原子和小分子）上体现。这些物质的短波长使得它们很适合用来研究固體和大分子（诸如蛋白质）的原子晶体结构。
一些相对较大的分子，像富勒烯，也能表现出衍射现象。
衍射 布拉格衍射
晶体具有周期性的物质结构。由于在这种周期性结构中，原子间距为10−10米数量级，因此它可以作为波的衍射光栅。:29如果满足一定的条件，就能够使入射波发生衍射现象，这样的衍射被称为布拉格衍射。:23它与光波在其他衍射光栅中发生的散射现象类似。同相位的入射波经过不同晶面，在晶格原子处发生衍射后，将会具有相位差，从而产生干涉相长或干涉相消，这就形成了布拉格衍射。若不考虑康普顿散射，则波束的波长在进入晶体前后不发生改变。根据布拉格定律，干涉加强位置所满足的条件为
这里
衍射 布拉格衍射
晶体学中的布拉格衍射可以利用短波长的波作为入射波。由于X射线的波长与原子间距具有相同的数量级，因此在实验中经常被用作入射波。此外，实验中还经常用到50千伏的电子束，当用电子束进行小角度倾斜入射时，它仅能够穿透大约5纳米的垂直距离，因此主要被用于薄膜材料的观察。而中子因为具有磁矩，常被用来研究磁性材料。:30由于这些入射波的波长小于或接近原子的间距，实验可以产生较明显的衍射輻照度分布谱线。通过测量入射电磁波衍射谱上布拉格尖峰的位置，并利用上面的衍射公式，就可以求得晶面间距，并由此推测晶体的结构。传统的布拉格衍射方法包括劳厄法、旋转单晶法和粉末衍射法等。:25由于发现布拉格定律的贡献，威廉·亨利·布拉格及其子威廉·劳伦斯·布拉格获得了1915年的诺贝尔物理学奖。
此外，在电子显微镜或X射线形貌器（）中，衍射衬度（）可以用来检验晶体中的缺陷以及局部应变场（），进行金属薄膜材料的相关研究。
衍射 光的相干性
同一波源发射的波，由於传播路径不同，會在观察屏上产生干涉情况。在这种描述裏，经过不同路径到达给定点的波之间的相位差只与它们的有效光程有关，而与时间无关。正因为如此，观察屏上给定点的明暗情况是确定的，这样总体上会形成稳定的图样。如果采用不相干入射光，那么其中的不同波传播到给定点时的相位差将会极快地、无规则地变化，这样在观察屏上就无法形成稳定的干涉相长或干涉相消的图样，而是在这两种情况之间不断变化，以至于无法观察到明暗条纹。:919
一束光波的相位在某段长度上是相關的，这段长度被称作是縱向相干长度，簡稱為「相干长度」。为了使干涉能够发生，光程差必须小于相干长度。有时候，这被称为波谱相干性，因为它与波中存在的不同频率成分有关。在原子跃迁發射光波的情况中，相干长度与原子产生跃迁的激发态的寿命有关。:314-316:71-74
衍射 光的相干性
如果光波由扩展光源发射，則可能會出現横向的不相干。当观察一束光的截面时，相位在某段横向距離上是相關的，这段横向距離被称作是「横向相干长度」。在杨氏双缝实验中，这意味着如果横向相干长度比两条狭缝的间距小，那么在观察屏上形成的图样看起来就像是两个独立单缝形成的衍射图样。:74-79
在电子、中子和原子等离子的情况中，相干长度与描述粒子的波函数的空间范围有关。:107
波长
波长（英語：）是一個物理學的名詞，指在某一固定的頻率裡，沿着波的传播方向、在波的图形中，離平衡位置的「位移」與「時間」皆相同的两个质点之间的最短距离。在物理學，波長普遍使用希臘字母λ來表示。
波长 横波与纵波的波长
在横波中，波长是指相鄰兩個有相同相位的點的距離，通常是相鄰的波峰、波谷或對應的過零點。在纵波中，波长是指相邻两个密部或疏部之间的距离。在這兩種波，「波峰是電場或磁場的變化。波的性質亦有其可量度，例如：聲波可以從它的頻率來量度，人耳可聽的聲波從20赫到20千赫；而波長從17公尺到17毫米不等；可見光從深紅色的700納米波長，到紫色的400納米波長。
波长 與頻率的關係
波長與頻率成反比關係。頻率就是某一固定時間內，通過某一指定地方的波數目。以下方程式表達了波長與頻率的關係：
當中的是波的相速度。在電磁波的例子，例如光在真空中的速度，亦即光速，是299,792,458 m/s（準確），大約是3×108 m/s。對於聲波在空氣中傳播的速度，在室溫大約是344 m/s（即1238 km/h）。
波長的單位一般是米及其導出單位；而頻率的單位是赫茲（Hz）及其導出單位。
波峰
波峰（英語：）是指波在一個波長的範圍內，波幅的最大值，與之相對的最小值則被稱為波谷。橫波突起的最高點稱為波峰，陷下的最低點稱為波谷。縱波最密集的部分稱為波峰，最稀疏的部分稱為波谷。
横波
橫波，又稱為高低波，是介質振動方向和波行進方向垂直的一種波。若此波沿著x軸移動，則介質的振動方向為与x轴垂直的方向上。舉例來說繩波就是一種橫波。水波在外表看起來具有橫波的樣子，但實際上水分子的振動並非單純地與波前進的方向垂直或平行，因此並不適合討論其為橫波或縱波，其形成是高低起伏的波形。
地震时产生的橫波的傳遞速率小於纵波（縱波包括聲波和某些地震引起的震波（P波），其特徵為介質粒子移動方向和行進方向平行）。
荃灣官立中學
荃灣官立中學（英語：，簡稱荃官），位於新界荃灣，是香港一所官立英文中學，由港英政府於1961年創辦，創校時為文法學校，亦是一所Band 1中學（第一派位組別）。另一所文法官中—筲箕灣官立中學於同期創校。
荃灣官立中學 四社文化
熱烈的社文化是荃官的優良傳統。學生分為松、梅、樟、竹四社，四社每年均舉辦多樣化的社際活動，例如周年大會、水運會、陸運會、社際音樂比賽、社際戲劇比賽以及各項球類比賽等等，以提升同學的組織能力和訓練領袖才能。學生對社非常有歸屬感，不但社員之間建立深厚友誼，學兄學姊亦十分關顧社的承傳，常常回校參與活動。薪火相傳的社文化，讓學生對學校有濃厚的歸屬感，也連繫了六十年來每一代不同的荃官學生。
荃灣官立中學 香港傑出學生選舉
截至2023年（第38屆），荃灣官立中學在香港傑出學生選舉共出產14名傑出學生，全港中學排名第9。
荃灣官立中學 公開考試佳績
在歷屆香港中學會考及香港中學文憑考試，荃灣官立中學是產生最多會考「10A狀元」及文憑試「7科5**狀元」（在甲類科目中至少3個選修科及4個核心科獲得5**成績）的學校之一，截至2024年，共有8位，全部為會考「10A狀元」，排名全港第9。
荃灣官立中學 著名/傑出校友
政界
法律界
醫學界
教育界
社會服務界、金融界、商業界
飛行界、航空教育界
錢耀昌：英女皇榮譽童軍、太平紳士、長途越野紀錄飛行家、資深飛行教練、臨床電子耳蝸專家、香港首位空童軍總監、香港童軍總會航空活動管理委員會主席、香港航空青年團總司令、香港童軍九龍180旅空童軍創建人/創旅旅長、香港童軍九龍1661旅空童軍創建人/創旅旅長、香港航空機主及飛行員恊會創建人/創會會長、香港飛行總會會董、廣東省中山大灣飛行俱樂部創建人及永遠榮譽會長。
藝術與文化界
體育界
多面体
多面體（英語：）是指三維空間中由平面多邊形、直邊和頂點組成的幾何形狀。
例如立方體就是一種多面體，其由6個平面正方形面、12條直邊和8個頂點組成。
多面體可以依特性分成凸多面體、凹多面體和非凸多面體，也可以依結構分成簡單多面體和複雜多面體。
凸多面體是限定凸集的多面體。
每個凸多面體都可以由其頂點構建其凸包，且對於每個不共面之有限的點集的凸包也都是凸多面體。
立方體和金字塔形都是凸多面體的例子。
多面體是多胞形在三維空間的例子。
多胞形是多面體在任意維度更一般化的概念。
多面体 定義
多面體可以定義為「由平面和直邊組成的有界體」。
然而這個定義方式並不明確，對現代數學而言更是不合格。
而另一個相關概念「凸多面體」則有明確的定義，且有多個等效的標準定義。
然而，將凸多面體的「凸」這個條件拿掉之後，這樣的更廣泛的「多面體」的正式數學定義一直存在問題。
「多面體」的許多定義都是在特定的上下文中給出的，有些定義比其他定義更嚴格，並且對於選擇哪一個定義還沒有達成普遍共識。
其中一些定義排除了一些通常會被視為是多面體的形狀（例如有自我相交的多面體），或包括了一些不被視為有效多面體的形狀（例如邊界不是流形的立體）。
克羅埃西亞數學家布兰科·格伦鲍姆曾評論道
多面體理論的原罪可追溯至歐幾里得，還有之後的克卜勒、龐索、柯西……各個時期……數學家們都未能準確定義何謂『多面體』。
自此，數學家雖以特定說法對「多面體」訂定了嚴謹的定義，但任一種卻都無法完全兼容其他定義方式。
多面体 定義
儘管如此，人們普遍認為多面體是一種立體幾何實體（solid）或（平的）曲面（surface），並且可以由其頂點（頂角的點）、邊（連接頂點的線段）和面（二維多邊形）來描述之，有時可以說它具有特定的三維內部體積。人們可以根據這些不同的定義來決定是否要將多面體描述成一個幾何實體，又或者是否要將多面體描述成一個（平的）曲面（surface）之表面，或者是否根據其重合幾何更抽像地描述它來區分這些不同的定義。
一個常見且有些纯朴的定義是：多面體是一種可以被有限多個平面覆蓋的實體，或者由有限個凸多面體聯集形成的實體。此定義的自然完善是要求立體有界，具有相連接的內部，並且可能還具有相連接的邊界。這種多面體的面可以定義為覆蓋它之每個平面內部邊界部分的連通元件，而邊和頂點可以定義為面與面相交的線段和點。然而這樣的定義無法囊括含有自相交部分且其面可能不是簡單多邊形的星形多面體，且也無法囊括某些邊可能屬於兩個以上之面的多面體（例如大二重扭稜二重斜方十二面體:138）。
多面体 定義
基於邊界為（平的）曲面（surface）而非整個立體為實體之概念的定義也很常見。例如奧羅克（O'Rourke）於1993年將多面體定義為凸多邊形（其面）的聯集在空間中排列，使得任何兩個多邊形的交集是共用的頂點、共用的邊或空集，因此它們的聯集是一個流形。如果此種定義下的（平的）曲面表面之平面的部分不是凸多邊形，則奧羅克要求將非凸多邊形細分為更小的凸多邊形，並且視這些細分出來的部分為倆倆之間具有平角的二面角的結構。更一般地說，格倫鮑姆（Grünbaum）將非自相交多面體（acoptic polyhedron）定義為形成嵌入式流形之簡單多邊形的集合，每個頂點最少會與三條邊相鄰，並且相鄰兩個面的相交處僅有共用的頂點和一條稜。克倫威爾的《多面體》給出了類似的定義，但沒有「每個頂點至少要和三條邊相連」的限制。同樣，這種類型的定義也無法囊括自相交的多面體。類似的概念構成了多面體拓樸定義的基礎，即拓樸流形細分為拓樸圓盤（多面體的面）、其成對的交點為點（多面體的頂點）、拓樸弧（多面體的邊）或空集。然而，即使所有面都是三角形，也存在不能實現為非自相交多面體（acoptic polyhedron）的拓樸多面體。
多面体 定義
一種現代方法是基於抽像多面體理論。其將多面體定義為部分有序集，其元素是多面體的頂點、邊和面。當頂點或邊是面之邊的一部分時，頂點元素小於邊元素、邊元素小於面元素（依此偏序）。而抽像多面體的要求通常都會被放寬，只要求相隔兩層的元素之間的部分與對應的線段具有相同的表述結構。（這意味著每條邊包含兩個頂點並屬於兩個面，並且面上的每個頂點都屬於該面的兩條邊。）以其他方式定義的幾何多面體可以用這種方式抽像地描述，但也可以使用抽像多面體作為幾何多面體定義的基礎。抽像多面體的具象化常被認為是從抽像多面體的頂點到幾何點的映射，使得每個面的點共面。然後可以將這樣的幾何多面體定義為抽像多面體的具象化。具象化的過程也可以考慮省略面平面性要求、施加額外的對稱性要求或將頂點映射到更高維空間來進行抽象多面體的具象化。這種定義方式與基於實體或基於（平的）曲面的定義不同，這樣的定義方式能有非常效地對星形多面體進行描述。然而，如果沒有施加額外的限制，在這個定義下就會允許退化或非實際的多面體（例如，將所有頂點映射到單一一個點所形成的幾何結構），並且如何約束具象化過程以避免這些退化的問題尚未被有效地探討及解決。
多面体 定義
在這些所有定義中，多面體通常被理解為能存於任意維度、更一般化的多胞形在三維空間中的例子。例如，多胞形在二維空間對應的多邊形具有二維實體但沒有面、四維多胞形具有四維實體和一組附加的三維多面體之「胞」。不過，有一些高維幾何的文獻也會使用術語「多面體」來表示其他含義，這些「多面體」不是三維多面體，而是在某種程度上與三維多面體不同的形狀。例如，一些來源將凸多面體定義為有限多個半空間的交集，將多面體定義為有界多面體。本文的其餘部分僅考慮三維多面體。
雖然未有任何附加條件的「多面體」在定義上尚無共識，但一些有限制條件的多面體（如凸多面體、簡單多面體）都有明確的意義，而有一種類型多面體也可以明確定義，即经典多面体。
在经典意义上，一个多面体是一个三维形体，它由有限个多边形面组成，每个面都是某个平面的一部分，面相交于边，每条边是直线段，而边交于点，称为顶点。立方体，棱锥和棱柱都是多面体的例子。多面体包住三维空间的一块有界体积；有时内部的体也视为多面体的一部分。一个多面体是多边形的三维对应。多边形，多面体和更高维的对应物的一般术语是多胞体。
多面体 特徵
多面體可以根據面數進行分類和命名。在中文語境中，多面體的名稱會將計算的多面體面數加上後綴「-面體」來命名，例如立方體有6個面，所以可稱為六面體。在英語中，多面體的命名系統基於古典希臘語，同樣是將計算的多面體面數作為前綴，並加上後綴「-hedron」形成組合詞，「hedron」的意義是「基底」、「座位」，並以此指稱為其面。例如，四面體是具有四個面的多面體，中文為「四」+「面體」，英文則是tetrahedron，其中「tetra-」代表四、五面體是具有五個面的多面體，中文為「五」+「面體」，英文則是pentahedron，其中「penta-」代表五、六面體是具有六個面的多面體，中文為「六」+「面體」，英文則是hexahedron，其中「hexa-」代表六，以此類推。
四面體、六面體、八面體、十二面體和二十面體的名稱有時在沒有額外限定的情況下通常用於指代柏拉圖立體；也有時僅是指稱指定面數的多面體，並未對其對稱性作任何假設。
多面体 特徵
有些多面體有兩側不同的表面。例如凸多面體紙模型的內部和外部可以分別指定不同的顏色，雖然內部顏色將隱藏於內部而不可見，但確實存在兩側（指定了兩種顏色）。這種多面體稱為可定向的多面體，所有的非自相交的非凸多面體也有此特性。一些非凸自相交多面體也可以用相同方式著色（即內側一色、外側另一色），但這些多面體可能因為存在優角又自相交所以導致「內側表面」在「外側可見」，這個情況會使得這樣的多面體模型外觀看起來有兩種顏色塗在不同區域，但儘管如此，只要他能分成內側及外側，他就可以被視為可定向的多面體。然而，對於一些具有簡單多邊形的自相交多面體，例如四面半六面體，其無法分辨內部與外部，因此不能用兩種不同的顏色對兩側進行著色，因為他只有一側，故其為不可定向的多面體。對於具有自相交面的多面體，相鄰面如何一致著色可能並不明確，但對於這些多面體，仍然可以透過考慮具有相同頂點、邊和面之間的關聯的拓撲胞腔複形來確定它是可定向還是不可定向。
多面體還有另外一種拓撲分類法，就是使用其歐拉特性來做區別。歐拉特性主要是透過計算欧拉示性数來描述一個幾何體的拓撲特性，它利用多面體的頂點數V、邊數E和面數F來計算出一個特徵數χ：
多面体 特徵
同樣的公式也能用於計算其他類型拓樸表面的歐拉特徵。 它是曲面的不變量，這意味著若將曲面以多種方式細分為頂點、邊和面時，這些細分結果的歐拉特性將相同。對於凸多面體，或任意與拓撲球體拓撲同構的簡單連接的多面體，其欧拉示性数始終等於2。對於更複雜的形狀，歐拉特性與表面中的環狀體、孔洞、手柄或十字帽的數量相關，這些形狀的欧拉示性数將小於2。
欧拉示性数為奇數的多面體都是不可定向的。欧拉示性数為偶數的多面體也有可能是不可定向的多面體。例如單孔環狀體和克萊因瓶，其欧拉示性数皆為零χ = 0，是偶數，但前者可定向，而後者不可定向。
所有的多面體都存在對應的對偶多面體，其為
凸多面體的對偶多面體可以透過極交換來構造。多面體與對偶多面體都是成對存在的，對偶多面體的對偶多面體是原來的多面體。有些多面體的對偶多面體就是原本的多面體，這稱為自身對偶多面體，其原始多面體和對偶多面體全等。
多面体 特徵
抽象多面體也存在對偶多面體，其可以透過反轉定義該抽象多面體的偏序集來得到。對偶多面體具有與原始多面體相同的歐拉特性和可定向性。而以抽象多面體來構造的對偶形式並不描述對偶多面體的形狀，僅描述其組合結構。某些非凸的幾何多面體的抽象對偶多面體不能在相同定義下具象化為實體的幾何多面體。
對於多面體的每一個頂點，皆可以定義頂點圖。頂點圖描述了多面體在頂點周圍的局部結構。頂點圖精確的定義各不相同，但大致上可以認為是透過切去多面體的頂點並觀察截面的形狀。對於柏拉圖立體和其他高度對稱的多面體，可以選擇從每條邊的中點來切割頂點以便觀察頂點圖的形狀，但其他的多面體中，同一頂角周圍之邊的中點未必共面，因此可能無法以邊的中點所構成的平面來切割出頂點圖。對於凸多面體，或更一般地對於任何凸頂點，這時切割頂點圖的切面可以選擇將頂點與其他頂點分開的任何平面。當多面體具有對稱中心時，切割頂點圖的標準選擇是選擇垂直於頂點到中心點之直線的平面來切割出頂點圖；在這種選擇下，頂點圖的形狀只差在割出面與頂點的距離，這些形狀皆相似，也就是頂點圖的形狀的決定不會因縮放而改變。當多面體的頂點不是凸頂點時，不一定會存在將每個頂點與其餘頂點分開的平面。在這種情況下，通常會改為使用以頂點為中心的小球體來切割多面體的頂角。同樣，這會產生的頂點圖不會因縮放改變形狀。對於可以應用這些方法的多面體而言，所有的方式都能形成具有相同組合的頂點圖形狀，不過也有可能會出現不同的幾何形狀。
机械波
机械波（英語：，又稱為力學波）是物质的机械振动在空间中的传播現象，是波的一种。机械波的特点是必须透过介质才能传播。另外有一些波，比如电磁波、引力波就不需要介质，在真空中也可传播（严格地讲，是通过场传播），這些則不是机械波。
虽然波可以远距离传播，但相比之下，介质本身的运动是很有限的，振荡材料不会远离初始平衡位置。机械波只能在具有弹性和惯性的介质中产生。生活中常見的機械波有绳波、水波和声波等。
与所有波一样，机械波也传递能量，传播方向与波的方向相同。波需要初始能量输入，一旦输入了，就会在介质中传播，直到能量全部传播完毕。
机械波 機械波的種類
横波
是一种波的形式，其中介质粒子围绕其中间位置垂直于波的运动方向振动。
纵波
其介质粒子的运动方向与波的运动方向相同。
面波
沿密度不同的介质表面传播的波。
机械波 横波
横波是介质粒子垂直于波方向，在平衡位置振动的波。
光虽然是电磁波，也具有横波的性质。
机械波 纵波
纵波是介质粒子平行于波方向的振动，由多次压缩与稀释组成。折射率越高，纵波速度越快，因为被压缩介质中的原子距离越近。
声波是纵波。
机械波 面波
这类波沿两种不同密度的介质的界面传播，例如水上的涟漪。面波可分为两种：瑞利波和勒夫波。
瑞利波又称地滚波，类似于水面的涟漪。这类波慢于体波。瑞利波只在两个维度上损失能量，因此在地震中比传统体波（如P波、S波）更具破坏性，后者在三个方向上都会损失能量。
勒夫波的水平波与传播方向相剪或垂直，传播速度通常比瑞利波略快，约为体波速度的90%，振幅也最大。
传递介质
一种物质存在于另一种物质内部时，后者是前者的介质。
某些波状运动，如声波、光波中，则称傳播的物质为这些波状运动的介质。
介質分爲光介質、電介質、機械波介質、磁介質等等。
丁二烯
1,3-丁二烯简称丁二烯，是分子式為C4H6的有機化合物，一種重要的化工原料，可作為單體用於製造合成橡膠（丁苯橡胶、顺丁橡胶、丁腈橡胶、氯丁橡胶）。當這個詞丁二烯被使用的情況下，大多數時候是指1,3 - 丁二烯。
這個名稱丁二烯還可以指同分異構體：1,2-丁二烯，它是一個累积二烯烃。然而，這种丁二烯難以製備，並且沒有工業價值。
丁二烯 历史
法国化学家E. Caventou于1863年从戊醇热分解的产物中分离丁二烯。它之后由亨利·爱德华·阿姆斯特朗在1886年从石油分离并确认。
丁二烯 结构
1,3-丁二烯分子中，碳原子都是以sp2方式杂化成键，每个碳原子还有一个垂直于分子平面的p轨道，相互平行重叠构成一个离域大π键。
1,3-丁二烯的最稳定构象是s-反式构象，两对双键分别处于C-C单键的两侧，此时空间效应最小，两种构象的能垒相差24.8 kJ/mol（5.9 kcal/mol）。
即使1,3-丁二烯的s-顺式构象有更高的能量，但仍会以此构象作为四电子组分参与协同的环加成反应，如Diels-Alder反应。
经过实验和计算，s-反-1,3-丁二烯的双键键长为133.8pm，而乙烯中的碳碳双键键长为133.0pm，这也被认为是π键被离域效应削弱和增长的证据，可见如图所示的共振结构式。
并且，1,3-丁二烯中的碳碳单键的键长也明显小于烷烃中碳碳单键的键长，这种现象被称为键长的平均化，是共轭烯烃的特征之一。
丁二烯 性质
丁二烯是無色有微弱芳香气味的无色易液化氣體，难溶于水，可溶于醇、醚、丙酮、苯等有机溶剂。在氧气存在下容易发生聚合。
1,3-丁二烯分子中的碳-碳单键可以自由旋转，故無顺式和反式异构体。丁二烯还有另一种异构体：1,2-丁二烯，它是一个累积二烯烃，与1,3-丁二烯相比非常不稳定。
丁二烯是狄尔斯-阿尔德反应常用的双烯体之一，它与缺电子亲双烯体发生狄尔斯-阿尔德反应，可以制取蒽醌、四氢苯酐、丁烷四羧酸、六氢苯二甲酸酐等很多化工产品。丁二烯也可以与二氧化硫发生螯变反应，然后加氢生成工业溶剂环丁砜。
当把丁二烯通入溴水，起加成反应时，除了生成溴直接和双键加成生成的1-二溴丁烯外，还生成2-二溴丁烯——在加成时，两个双键中比较活泼的键一起断裂，同时生成新的双键。如果丁二烯通入得较慢，而且溴水又多又浓，最后会生成1,1,3,3-四溴丁烷。
丁二烯 生产
丁二烯的工业生产方法有：
此法目前应用于美国、西欧和日本。乙烯装置副产C4抽提（脂肪烃于900°C以上发生水蒸气裂解制取乙烯和其他烯烃时的副产品）。此法正逐步替代其他方法，成为制取丁二烯的主要方法。生成的丁二烯可通过乙腈或二甲基甲酰胺等极性非质子溶剂萃取出来，并蒸馏提纯。
通过丁烷或丁烯催化脱氢生产。首个用此丁烷脱氢法生产丁二烯的工厂于1957年建于美国休斯顿，年产65000吨丁二烯。此法正被逐步淘汰。
2 CH3CH2OH → CH2=CH-CH=CH2 + 2 H2O + H2
CH3CH2OH + CH3CHO → CH2=CH-CH=CH2 + 2 H2O
动能
动能 （英語：）是物體因為具有速率而擁有的能量，其大小等於把物體從靜止加速到某個速率所需做的功。由于运动是相对的，动能也是相对于某参照系而言。同一物体在不同的参照系会有不同的速率，也就是有不同的动能。动能的国际单位是焦耳（J），以基本单位表示是千克米平方每秒平方（kg·m2·s−2）。一个物体的动能只有在速率改变时才会改变。
动能 经典力学
在经典力学，一个质点（一个很小的物体，它的大小基本可以忽略）或者一个没有自转的刚体的动能、速率与质量的关系是：
其中代表动能，代表质量，代表速率。
而当一个物体的质量不变，一个物体平移的动能、速率与质量的关系亦同上。
一个物体的动能与動量的关系为：
其中代表动能，代表动量的数值及代表质量。
我们可选择任意一个惯性参考系来考虑动能。一个物体原来静止，在受到作用力之后便加速。它所得到的动能是总共的作用力对它所做的功。
其中代表功，代表物体所受到的总共的作用力，代表物体的位移。
根据牛顿第二定律，
其中代表力，代表动量，代表时间。
动量、速度与质量的关系为：
其中代表动量，代表质量，代表速率。
在牛顿力学中，一个物体的质量不随速率的改变而改变。
其中代表功，代表动量，代表时间，代表速度，代表速率，代表质量，代表不定常数。当物体的速率为零时，其动能亦为零。因此，
其中代表动能，代表质量及代表速率。
如果一个物体自转，它便有自转动能。自转动能是它的每一质点的平移动能的和。
其中代表自转动能，代表速率，代表角速度，代表质量及代表质点到旋转轴间的距离。
动能 相对论
在狭义相对论中，我们必须改变线性动量的表达式。
使用表示静止质量，和分别表示物体的速度和速率， 而表示真空中的光速，我们假设线性动量， 其中
分部积分得到
回忆，我们得到：
其中作为积分常数。
于是:
通过观察 且 ，得到积分常数应为
并给出通常的公式
當速度趋向光速，動能趋向無限，因此限制了速度的上限為光速，體現了相對論的自恰性。
利用泰勒公式：
低速情況下，相對論中的表達式趨向於經典力學中的表達式。
免疫
免疫力（英語：），指生物机体识别和排除抗原物质的一种保护性反应。其中包括特异性免疫（後天免疫系統）与非特异性免疫（先天免疫系統）。
免疫 词源
“免疫”一词，最早见于中国明代医书《免疫类方》，指的是“免除疫疠”，也就是防治传染病的意思。
2000多年前，人类就发现曾在瘟疫流行中患过某种疾病的人，对这种疾病的再次感染具有抵抗力，称之为“免疫”。免疫（）这个词是来自罗马时代描述免除个人劳役或对国家义务的一个拉丁文词“”。
免疫 作用
一般机体免疫保护机体受到外部损害，对机体有利，但有时会令机体产生变态反应，被认为是对机体不利的。
辅酶
辅酶（英語：）是指酶的一种辅因子，为酶催化活性所需（但非绝对必需），且与酶蛋白结合松散的小分子量非蛋白复合有机分子。辅酶本身不是酶的组分，也无催化作用，但在酶促反应中有传递电子、原子或某些功能基团的作用。
辅酶大多源自于磷化水溶性维生素和其他有机必需营养素（如ATP就是一种辅酶），在大多数情况下，可通过透析或其他方法将辅酶除去。
輔酶被消耗在其幫助的反應上，如NADH輔酶被氧化還原反應轉化至NAD+。但輔酶是會再產生的，且其在細胞內的濃度會維持在一穩定的程度。輔酶的一特殊子集為輔基。其輔因子(或稱輔助因子)會緊緊黏在酵素上，且不會在反應中被消耗。輔基包含有鉬蝶呤、硫辛胺和生物素。
酶蛋白與輔酶單獨存在時，一般無催化能力，只有二者結合成完整的分子時，才具有活性，此完整的酶分子稱為全酶（holoenzyme）。
108
108（一百零八）是107与109之间的自然数。
北京—珠海高速公路
京珠高速公路（又称G030或030国道）為連接中华人民共和国首都北京市與廣東省珠海市高新區金鼎的高速公路，目前该名称及编号已废止，该路线现在是国家高速公路网 京港澳高速及其並行路段 广澳高速的主要部分。
北京—珠海高速公路 概述
京珠高速全長约2310公里，穿越省市包括北京、河北省、河南省、湖北省、湖南省及廣東省。
北京—珠海高速公路 各省路况
全通。
全通。最初设计为双向四车道，2012年京港澳高速河北段改扩建工程开工，通车后为双向八车道。
全通。
其中安阳至漯河段2010年实现了双向八车道或双向六车道的通行，漯河至信阳段2012年起开始进行改扩建工程，通车后为双向八车道。
全通。
全通。
京港澳高速于湖南境内共由4条高速公路路段组成。
临长段为京港澳高速公路湖南段最北段，北起鄂界的临湘市坦渡河（坦渡乡永和村竹嘴组），南至长潭段牛角冲，全长183公里，途径岳阳、长沙二市辖域的临湘、岳阳、汨罗、平江和长沙5县（市），共设11处收费出口。工程于2000年5月开工，2002年11月30日通车，总投资50.92亿元，其中交通部投资10.07亿元，世界银行贷款2亿美元。全线采用改性沥青铺成，为湖南省境内第一段沥青路面高速。
全通。
三通
三通是臺海两岸直接“通郵”、“通商”、“通航”的简称，主要是中國大陸提出與臺灣方面就兩岸之間的交流提議，中華民國政府則長期採取三不政策：“不接觸”、“不談判”、“不妥協”作為對應。
因為兩岸政府主张之管轄區域重叠，且除了民進黨政府外，雙方領導人各自宣稱「一個中國」，此航線一般定义為：不是國內航線（道）、也不是國際航線（道），而是两岸航线。
三通 歷史背景
1949年中華民國政府遷台後，基於政治與軍事理由，两岸斷絕了交通往來。1977年行政院頒訂《取締匪偽物品管理辦法》，對两岸交流採負面態度。1979年元旦，中國大陸全國人大常委會在《告臺灣同胞書》中提出兩岸應該立即「通商、通郵、通航」，是為三通。1987年，蔣經國政府宣佈解嚴後不久立即開放台灣人民到中國大陸觀光及探親，也不再視中共政權為叛亂團體，但依舊拒絕三通。由於當時海峽兩岸仍未有正式交通方式直接往來，當時台灣旅客需先飛往英屬香港，然後再以其他交通方式或轉機前往中國大陸。
1990年代，中國大陸發生多起劫機案件，有部分客機更被迫降落於台灣機場。後來兩岸就劫機問題達成人機分離處理並視同犯罪案件處理的共識，這些案件才逐漸減少。
三通 三通歷史
2005年1月，中国国际航空、中国东方航空、中国南方航空、上海航空、厦门航空、海南航空6家大陆籍航空公司开始申请两岸节日包机谈判，并于1月15日达成共识：2005年春节包机采取双方对飞，飞经香港不落地的方式；包机时间为2005年1月29日至2月20日；飞行地点为北京、上海、广州、台北、高雄；参与飞行的航空公司双方各6家，班次是双方各24个往返航班。飞经香港不落地指两岸飞机利用香港飞航情报区靠近台北飛航情報區的ELATO点（22°12′N 117°18′E﻿ / ﻿22.2°N 117.3°E﻿ / 22.2; 117.3）过境，进入对方领空的飞行情报区。2006年、2007年春节期间继续执飞。
三通 三通歷史
2008年11月4日两岸签订《海峡两岸空运协议》，除对直航航点和定期安排等事项同意进行进一步协商外，还同意在原经过香港的过境航路的基础上开通台湾海峡北线空中双向直达航路R596：两岸航线利用东海上空，上海飞行情报区、台北飛航情報區、福冈飞行情报区和仁川飞行情报区交界SULEM点（27°26′20″N 122°25′19″E﻿ / ﻿27.43889°N 122.42194°E﻿ / 27.43889; 122.42194）过境，进入对方领空飞行情报区的B576航线BERBA点（27°00′N 123°00′E﻿ / ﻿27.0°N 123.0°E﻿ / 27.0; 123.0）和温州东山导航台（27°45′00″N 120°37′48″E﻿ / ﻿27.75000°N 120.63000°E﻿ / 27.75000; 120.63000）。
三通 三通歷史
2009年7月29日，海峽兩岸空中直航再增加一条北航线B591，并开通第一条南航线R200，过境点为KASKA（28°41′57″N 123°41′39″E﻿ / ﻿28.69917°N 123.69417°E﻿ / 28.69917; 123.69417）和OLDID（23°00′00″N 117°30′00″E﻿ / ﻿23.00000°N 117.50000°E﻿ / 23.00000; 117.50000），分别和上海飞行情报区和广州飞行情报区交界。第二条北航线是中国北方飞往台湾，南航线是广州飞往台北。
2008年12月15日，在馬英九總統任期內，两岸实现直接通邮，各封發局可直接交换邮件，而无需经过第三地；中華郵政董事長吳民佑寄出第一封快捷郵件給中國郵政總經理劉安東。
三通 大三通航點及封發局
中國大陸（63個）：丹東、大連、營口、唐山、錦州、秦皇島、天津、黃驊、威海、煙台、龍口、嵐山、日照、青島、連雲港、大豐、上海、寧波、舟山、台州、嘉興、溫州、福州、松下、寧德、泉州、肖厝、秀嶼、漳州、廈門、汕頭、潮州、惠州、蛇口、鹽田、赤灣、媽灣、虎門、廣州、珠海、茂名、湛江、北海、防城港、欽州、海口、三亞、洋浦（48個海港），太倉、張家港、常熟、南通、江陰、揚州、常州、泰州、鎮江、南京、蕪湖、馬鞍山、九江、武漢、城陵磯（15個河港）