hotchpotch/wikipedia-multilingual-ir-pairs huggingface dataset:
相态列表 超冷原子气
超冷玻色-爱因斯坦凝聚态（Bose-Einstein condensate，BEC）：1995年JILA的Eric Corne和Carl Wieman组在铷-87原子云，Rice大学的Randy Hulet小组在锂-7原子云和MIT的Wolfgang Ketterle小组在钠-23原子云里分别观察到玻色-爱因斯坦凝聚。1998，Fried等人实现了自旋极化氢原子的玻色-爱因斯坦凝聚。在实验上已经实现了玻色-爱因斯坦凝聚态的原子有铷元素的两种天然同位素：铷-87 和铷-85，钠元素的同位素钠-23，锂的同位素锂-7，自旋极化的氢原子，亚稳态的氦-4，钾元素的同位素钾-41，铯元素的天然同位素铯-133，以及稀土元素中钇元素的同位素钇-174。2004年中国研究人员李朝红实现。2017年2月中国研究人员清华大学尤力研究组实现量子纠缠的双数态原子玻色-爱因斯坦凝聚体（Twin-Fock Atomic Bose-Einstein condensates），这是一种原子在两个模式上具有同等粒子数的多体纠缠狄拉克态。稀薄原子气体玻色-爱因斯坦凝聚体 dilute atomic gas Bose-Einstein condensates、稠密原子气体玻色-爱因斯坦凝聚体 dense atomic gas Bose-Einstein condensates、中性原子玻色-爱因斯坦凝聚体 neutral atomic Bose-Einstein condensate、三维原子玻色-爱因斯坦凝聚体 three-dimensional atomic Bose-Einstein condensates、分子玻色-爱因斯坦凝聚体 molecular Bose-Einstein condensates、双原子分子玻色-爱因斯坦凝聚体 diatomic molecules Bose-Einstein condensates、准一维玻色-爱因斯坦凝聚体 quasi-one-dimensional Bose-Einstein condensates、准二维玻色-爱因斯坦凝聚体 Quasi-two-dimensional Bose-Einstein condensates、轴对称玻色-爱因斯坦凝聚体 Axisymmetric Bose-Einstein Condensates、环玻色-爱因斯坦凝聚体 Ring Bose-Einstein condensates、环形玻色-爱因斯坦凝聚体 toroidal Bose-Einstein condensates、环状玻色-爱因斯坦凝聚体 annular Bose-Einstein condensates、准二维环形玻色爱因斯坦凝聚体 quasi-two-dimensional ring-shaped Bose-Einstein condensates、双环玻色-爱因斯坦凝聚体 Double-Ring Bose-Einstein Condensates、圆柱形玻色-爱因斯坦凝聚体 cylindrical Bose-Einstein condensates、壳形玻色-爱因斯坦凝聚体 Shell-shaped Bose-Einstein condensates、扁圆形玻色-爱因斯坦凝聚态 oblate Bose-Einstein condensate、细长玻色-爱因斯坦凝聚体 elongated Bose-Einstein condensates、双带玻色-爱因斯坦凝聚体 two band Bose-Einstein condensates
相态列表 超冷原子气
自旋旋转玻色-爱因斯坦凝聚体 Spin rotating Bose-Einstein Condensates：自旋-1/2 玻色-爱因斯坦凝聚体 Spin-1/2 Bose-Einstein Condensates、自旋-1 玻色-爱因斯坦凝聚体 Spin-1 Bose-Einstein Condensates、自旋-3/2 玻色-爱因斯坦凝聚体 Spin-1/2 Bose-Einstein Condensates、自旋-2 玻色-爱因斯坦凝聚体 Spin-1 Bose-Einstein Condensates、准二维铁磁自旋-1 玻色-爱因斯坦凝聚态 quasi-two-dimensional ferromagnetic spin-1 Bose-Einstein condensates、单自旋玻色-爱因斯坦凝聚体 Single-Spin Bose-Einstein Condensates、一维人工自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体 one-dimensional artificial Spin–orbit-coupled Bose–Einstein condensates、二维自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体 Two-dimensional Spin-orbit Coupling for Bose-Einstein condensates、自旋轨道耦合旋量玻色-爱因斯坦凝聚体 spin-orbit-coupled spinor Bose-Einstein condensates、自旋轨道角动量耦合玻色-爱因斯坦凝聚体 spin-orbital-angular-momentum-coupled Bose-Einstein condensates、自旋轨道耦合自旋-2 旋量玻色-爱因斯坦凝聚体 spin-orbit-coupled spin-2 spinor Bose-Einstein condensates、拉什玻色子玻色-爱因斯坦凝聚体 rashbon Bose-Einstein condensates（由 Rashba 规范场决定的玻色子-拉什玻色子 rashbons）、拉什巴自旋轨道耦合自吸引玻色-爱因斯坦凝聚体 Rashba spin-orbit-coupled self-attractive Bose-Einstein condensates、拉什巴型自旋轨道耦合双层玻色-爱因斯坦凝聚体 Rashba Rashba-type spinorbit coupling bilayer Bose-Einstein condensates、二维拉什巴自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚态 two-dimensional Rashba spin-orbit couplings Bose-Einstein condensates、一维拉什巴-崔瑟豪斯自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体 One-Dimensional Rashba-Dresselhaus spin-orbit-coupled Bose-Einstein condensates、准二维拉什巴-崔瑟豪斯自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体 quasi-two-Dimensional Rashba-Dresselhaus spin-orbit-coupled Bose-Einstein condensates、二维拉什巴-崔瑟豪斯自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体 two-Dimensional Rashba-Dresselhaus spin-orbit-coupled Bose-Einstein condensates、自旋轨道耦合四极玻色-爱因斯坦凝聚体 spin-orbit coupling quadrupolar Bose-Einstein condensates、自旋轨道拉比耦合密集玻色-爱因斯坦凝聚体 spin-orbit and Rabi couplings dense Bose-Einstein condensates、二维C4对称性狄拉克型自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体 two-dimensional C4 symmetry Dirac type spin-orbit couplings Bose-Einstein condensates、三维外尔型自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体 thatree-dimensional Weyl type spin-orbit couplings Bose-Einstein condensates、二维旋转玻色-爱因斯坦凝聚体 Two-dimensional rotational Bose-Einstein condensates、旋转旋量玻色-爱因斯坦凝聚态 rotating spinor Bose-Einstein condensates、旋量 F=1 玻色-爱因斯坦凝聚体 Spinor F=1 Bose-Einstein Condensates、旋量 F=2 玻色-爱因斯坦凝聚体 Spinor F=2 Bose-Einstein Condensates、自旋轨道耦合 F=2 玻色-爱因斯坦凝聚体 Spin-Orbit Coupled F=2 Spinor Bose Einstein Condensates、旋转里德伯-修饰玻色-爱因斯坦凝聚体 Rotating Rydberg-dressing Bose-Einstein condensates、旋转单原子玻色-爱因斯坦凝聚体 rotating single atomic Bose-Einstein condensates、旋转原子分子玻色-爱因斯坦凝聚体 Rotating atomic-molecular Bose-Einstein condensates、螺旋自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体 helicoidal spin-orbit coupling Bose-Einstein condensates、里德伯缀饰玻色气体 Rydberg-dressed Bose gas、自旋轨道耦合平均场玻色气体 Spin-orbit-coupled mean-field Bose gas、拉曼自旋轨道耦合玻色气体 Raman spin-orbit-coupled Bose gases、自旋轨道耦合玻色气体  spin-orbit-coupled Bose gas、拉比耦合玻色气体 Rabi-coupled Bose gases、稀轨道玻色气体 dilute -orbital Bose gas
相态列表 超冷原子气
偶极玻色-爱因斯坦凝聚体 dipolar Bose-Einstein condensates：反偶极玻色-爱因斯坦凝聚体混合物 antidipolar Bose-Einstein condensates、三维偶极玻色-爱因斯坦凝聚体 three dimensional dipolar Bose-Einstein condensates、自旋轨道耦合偶极玻色-爱因斯坦凝聚体 Spin-Orbit-Coupled Dipolar Bose-Einstein Condensates、拉什巴自旋轨道耦合偶极玻色-爱因斯坦凝聚体 Rashba Spin-Orbit-Coupled Dipolar Bose-Einstein condensates、旋量偶极玻色-爱因斯坦凝聚体 spinor dipolar Bose-Einstein condensates、铁磁性偶极旋量玻色-爱因斯坦凝聚体 ferromagnetic dipolar spinor Bose-Einstein condensates、非偶极玻色-爱因斯坦凝聚体混合物 nondipolar Bose-Einstein condensates mixture、二元反偶极玻色-爱因斯坦凝聚体 binary antidipolar Bose-Einstein condensates（反偶极和非偶极BEC混合物）
相态列表 超冷原子气
多组分玻色-爱因斯坦凝聚体 multicomponent Bose-Einstein condensates：双组分玻色-爱因斯坦凝聚体 dual-species Bose-Einstein condensates（费米-玻色混合物 Fermi-Bose mixture）、双组分原子玻色-爱因斯坦凝聚体 two-component atomic Bose-Einstein Condensates、相干耦合双组分玻色-爱因斯坦凝聚体 coherently coupled two-component Bose-Einstein condensates、自旋-1/2 双组分玻色-爱因斯坦凝聚体 spin-1/2 two-component Bose-Einstein condensates、自旋-1 三组分玻色-爱因斯坦凝聚体 spin-1 three-component Bose-Einstein condensates、可混溶多组分玻色-爱因斯坦凝聚体miscible multicomponent Bose-Einstein Condensates、二维二元玻色-爱因斯坦凝聚态 two-dimensional binary Bose-Einstein condensates、三组分超冷玻色气体 Three-Component Ultracold Bose Gas
相态列表 超冷原子气
超冷费米-狄拉克凝聚态（Fermionic - Dirac condensate）：1999年JILA的Jin小组成功将钾-40原子冷却到300nk，CCD成像显示超冷原子云有类壳层结构，是一个服从费米-狄拉克统计的宏观客体。2004年该研究小组利用费什巴赫（Feshbach）共振技术实现了强相互作用的简并费米气体（Degenerate Fermi Gas，DFG）。一维费米气体 One-dimensional fermionic gas、二维费米气体 Two-dimensional fermionic gas、三维费米气体 Three-dimensional fermionic gas、自旋轨道耦合简并费米气体 Spin-Orbit Coupled Degenerate Fermi Gases（一维、二维、三维）、双层自旋轨道耦合简并费米气体 bilayer spin-orbit-coupled degenerate Fermi gases、相等拉什巴-崔瑟豪斯自旋轨道耦合费米气体 equal Rashba-Dresselhaus (ERD) spin-orbit coupling Fermi gas、一维三组分自旋轨道耦合费米气体 one-dimensional Three-component spin-orbit coupling Fermi gases、三种混合物费米气体 three-species mixtures Fermi gases、二维超冷合成自旋轨道耦合费米气体 two-dimensional ultracold synthetic spin-orbit coupling Fermi gas、三维拉什巴自旋轨道耦合费米气体 three-dimensional Rashba Spin-Orbit Coupled Fermi Gases、自旋轨道耦合原子费米气体 spin-orbit-coupled atomic Fermi gases、自旋轨道耦合极化费米气体 spin-orbit coupling polarized Fermi gas、自由双组分费米气体（或称凝胶） free two-component Fermi gas (or jellium)、超冷双组分费米气体 ultracold two-component Fermi gas、极化费米气体 polarized Fermi gas、自旋极化简并费米气体 spin-polarized degenerate Fermi gas、强关联二维费米气体 strongly correlated two dimensional Fermi gas、强相互作用费米气体 strongly interacting Fermi gas、强相互作用准二维费米气体 strongly interacting quasi-two-dimensional Fermi gas
相态列表 超冷原子气
冷原子超流体（ultracold atomic Superfluid）：冷原子超流体和液氦超流体的不太一样，冷原子的低温状态是通过激光冷却和磁阱蒸发冷却控制的，把原子束缚住，原子热运动动能减小，相应的温度降低。当势阱很低时，原子可以按相同的动量向某个方向自由移动，系统形成超流相。与液氦相比，超冷原子具有无与伦比的可控性与纯净性，已逐渐成为实现并研究超流体最为理想的物理体系。2002年，德国科学家实现铷原子气体超流体态与绝缘态可逆转换。2005年，MIT的Ketterle小组利用锂原子实现了费米超流体（Fermi Superfluid），并观测到量子涡旋晶格。2024年中国复旦大学的陈焱研究团队发现在一维玻色-费米哈伯德模型混合物中，当两种粒子存在显著的质量与密度不平衡时，出现了一个手性超流体（chiral Superfluid，CSF）。在该相中，玻色子在链长L下以非零动量 凝聚。2025年观察到低温条件下氢团簇分子超流体（hydrogen clusters molecular superfluidity），当氢聚集至15至20个时，整个团簇表现出近乎完美的超流性。拉什玻色子超流体 Rashbon superfluids、二维软核玻色子超流体 two-dimensional soft-core bosons Superfluid、二维软核玻色子六方超流体 two-dimensional soft-core bosons hexatic Superfluid、同步超流体 synchronized superfluid、离域超流体 delocalized superfluid、原子区域超流体 Atomic Regional Superfluid、原子手性超流体 atomic chiral superfluid、自旋不平衡超流体 Spin-Imbalanced Superfluid、均匀平面超流体 Homogeneous planar superfluids、极化分子超流体 polarized molecular superfluid、极化共振配对超流体 polarized resonantly-paired -wave superfluids、平带超流体 band superfluid、不变量超流体  invariant superfluid、
相态列表 超冷原子气
配对超流体 pairing superfluid：费米配对超流体 Fermi pairing Superfluid、混合配对超流体 mixed pairing superfluid、BCS配对超流体 Bardeen-Cooper-Schrieffer (BCS) pairing superfluid、FFLO配对超流体 Fulde-Ferrell-Larkin-Ovchinnikov superfluid (FFLO) pairing superfluid、BCS+FFLO配对超流体 BCS+FFLO pairing superfluid、
四聚体超流体（Quartet superfluid，OSF）：是一种费米子超流体，表现出超越传统BCS配对范式的高阶关联性。由一个轻原子和三个重费米子组成的四重态束缚态的形成以往在不同物理体系中已经有一些研究，例如自旋3/2的四分量费米体系、核物理中的alpha粒子凝聚体、双激子凝聚体，以及charge-4e超导体等。
相态列表 超冷原子气
可重入超流体（Reentrant Superfluidity）：二维-三维混合维度费米冷原子气体下的理论形式，因为维度效应引发了两种组分费米面的高度失配，当晶格常数比较小的时候，系统在某个中间强度的相互作用区间内（BCS与深BEC区之间）出现。
量子限域超流体（Quantum-confined superfluid）：生物孔道中离子和分子以单链的量子方式快速传输，限域孔道内离子和分子的有序超流为“量子隧穿流体效应”，该“隧穿距离”与量子限域超流体的周期相一致。仿生人工体系也存在量子限域超流体现象。
相态列表 超冷原子气
多味玻色子超流体（Multi-flavor bosonic Superfluid）：将超冷原子从第零激发带到第一激发布洛赫带，可以实现新的多味玻色哈伯德哈密顿量。这里的“味”（flavor）指的是不同的粒子种类或状态，可能对应于原子在不同布洛赫带或不同方向上的激发状态。当原子被激发到第一布洛赫带时，其波函数的节点平面（nodal plane）会沿特定方向（如x、y、z）分布。一维单味玻色子超流体 single-flavors bosonic Superfluid、二维双味玻色子超流体 2D two-flavors bosonic Superfluid、三维三味玻色子超流体 3D three-flavors bosonic Superfluid
相态列表 超冷原子气
玻色-费米双超流体（Bose-Fermi Dual Superfluids）：研究者一直希望将具有不同统计性质的两种液氦混合在一起，以期能实现这一量子物态。由于氦原子之间的相互作用太强，将液氦冷却至100μK以下，仍然无法实现氦-3和氦-4的双超流。2016年中国科学技术大学潘建伟团队实现了包含150万锂-6原子和18万钾-41原子的质量不平衡玻色和费米超流体混合物（Mass-Imbalance Bose and Fermi Superfluid Mixture），并在该双超流体中成功地产生和观测到玻色—费米量子涡旋晶格。氦-4和氦-3都属于氦原子，质量平衡，在质量不平衡的不同原子状态下实现双超流难度更大。
相态列表 超冷原子气
超流固体（Superfluid solid）：可以（在保持自身形状，不发生形变的情况下）完成完全无摩擦的运动，同时具有固体与流体的特征。像固体一样保留刚性结构；像超流体晶格内的原子必须能够在位置之间无阻力流动。类似氦超低温形成的超固体。2017年，麻省理工学院(MIT)沃尔夫冈·克特尔勒领导的团队利用钠原子和苏黎世的瑞士量子电子研究所(IQE)的团队利用铷原子分别实现。
相态列表 超冷原子气
超流气体（Superfluid gas）：在低温下拥有超流动性的气态原子，可以自由流动没有阻力，超流是指没有任何阻力和摩擦的物质状态。
超流玻色气体（Superfluid Bose gases）：玻色气体超流相，原子蒸汽中玻色-爱因斯坦凝聚这种弱相互作用的多粒子系统成为一种理想的研究超流性和宏观量子现象的模型。
相态列表 超冷原子气
超流费米气体（Superfluid Fermi gases）：冷原子气体在相互作用多体系统中引起了丰富的超流相。新的研究对自旋轨道耦合的冷费米气体提出了一系列新奇的量子相，包括空间各项异性的超流， 由横向磁场引起的Fulde-Ferrell (FF)配对超流， 以及纵向磁场驱动的基于Bardeen-Cooper-Schrieffer (BCS)配对的拓扑超流。破坏时间反演的拓扑超流态由拓扑整数来进行分类。拓扑量子数为奇数的拓扑超导的量子涡旋里面有奇数个马约拉纳费米子，此类拓扑态的准粒子满足非阿贝尔统计，并且由于具有非局域的拓扑性，可以抵抗局域的噪声干扰，所以已经有方案指出可以利用这些优势来做拓扑量子计算。p+ip超导是常见的破坏时间反演不变对称性的拓扑超导。在弱配对相里面，p+ip的手征超导体在边界上具有手征性的马约拉纳边缘态。超流体费米气体 Superfluid fermi gas、超流体幺正费米气体 Superfluid unitary fermi gas、自旋不平衡超流体费米气体 Spin-Imbalanced Superfluid Fermi Gas
相态列表 超冷原子气
量子气体（quantum gas）：拉曼修饰赝自旋-1自旋轨道耦合量子气体 Raman-dressed pseudospin-1 spin-orbit-coupled quantum gas、多组分量子气体 Multi-component quantum gases、旋转量子气体 rotating quantum gas、快速旋转量子气体 rapidly rotating quantum gas
费米-费米混合物（Fermi-Fermi mixtures）：量子简并费米-费米混合物 quantum degenerate Fermi-Fermi mixtures、双简并费米混合物 Double-degenerate Fermi mixtures、、强相互作用费米混合物 strongly interacting Fermi mixtures、二维质量不平衡费米混合物 Two-Dimensional Mass-Imbalanced Fermi Mixtures
相态列表 超冷原子气
玻色-玻色混合物（Bose-Bose mixtures）：一维对称玻色-玻色混合物 one-dimensional symmetric Bose-Bose mixtures、相互作用玻色-玻色混合物 interacting Bose-Bose mixtures、弱相互作用玻色-玻色混合物 Weakly-Interacting Bose–Bose Mixtures、排斥性玻色-玻色混合物 Repulsive Bose-Bose mixtures、自束缚超稀玻色-玻色混合物 self-bound ultradilute Bose-Bose mixtures、谐波囚禁玻色-玻色混合物 Harmonically trapped Bose–Bose mixtures、二元玻色-玻色混合物 binary Bose-Bose mixtures、稀玻色气体二元混合物 dilute bose gases Binary mixtures、螺旋自旋轨道耦合玻色-玻色混合物 helicoidal spin-orbit coupled Bose-Bose mixture、原子-分子玻色混合物 atom-molecule Bose mixtures
相态列表 超冷原子气
玻色-费米混合物（Bose-Fermi Mixtures）：简并玻色-费米混合物 Degenerate Bose-Fermi Mixtures、量子简并原子玻色-费米混合物 quantum degenerate atomic Bose-Fermi mixtures、准一维玻色-费米混合物 Quasi-one-two-dimensional Bose-Fermi mixtures、准二维玻色-费米混合物 quasi-two-dimensional Bose-Fermi mixtures、强相互作用玻色-费米混合物 Strongly interacting Bose-Fermi mixtures、4-ε维度强相互作用玻色-费米混合物 4-ε dimensions Strongly interacting Bose-Fermi mixtures、弱相互作用玻色-费米混合物来 weakly interacting Bose-Fermi mixture、二聚体-费米子混合物 Dimer–fermion mixture、三聚体-二聚体-费米子混合物 Trimer–dimer–fermion mixture、可调玻色-费米和费米-费米混合物 tunable Bose-Fermi and Fermi-Fermi mixtures、量子简并玻色-费米混合物 quantum degenerate Bose-Fermi mixtures、共振玻色-费米混合物 resonant Bose-Fermi mixtures、
相态列表 超冷原子气
固体玻色-费米混合物中 solid-state Bose-Fermimixtures
量子液滴（Quantum droplet）：量子液滴分子 Quantum droplet molecules、超稀自束缚量子液滴 Ultradilute self-bound quantum droplets
相态列表 超冷原子气
量子准晶体（Quantum QuasiCrystal）：由极低温度下的量子粒子形成准晶体结构。
玻色子量子准晶体（Bosonic Quantum QuasiCrystal）：准晶体结构由极低温度下的量子玻色子粒子形成，这是一种玻色子特有的宏观量子现象与准晶体独特的结构特性相互交织的状态。玻色子量子八边形准晶体 Bosonic Quantum octagonal QuasiCrystal、玻色子量子十边形准晶体 Bosonic Quantum decagonal QuasiCrystal、玻色子量子十二边形形准晶体 Bosonic Quantum dodecagonal QuasiCrystal
相态列表 超冷原子气
量子铁磁流体（Quantum ferrofluids）：是由偏振的偶极子（电偶极子或磁偶极子）组成的超流体量子气体（superfluid quantum gases）。这种偶极子之间打破对称的相互作用预计会导致新的物理现象。来自斯图加特大学的一个研究小组用原子之间的强各向异性磁性偶极子-偶极子相互作用成功生成了一个铬玻色-爱因斯坦凝聚态，它诱使该气体云的纵横比发生显著变化。
相态列表 超冷原子气
偶极量子气体（dipolar quantum gas）：由具有电偶极矩或磁偶极矩的的原子、分子或极性粒子组成的量子多体系统，在极低温（接近绝对零度）下表现出显著的量子力学效应。其核心特征在于粒子间存在长程各向异性相互作用。磁偶极量子气体中 magnetic dipolar quantum gases
偶极玻色子量子气体（dipolar bosonic quantum gases）：偶极玻色气体 dipolar Bose gas，由具有电偶极矩或磁偶极矩的玻色子组成的量子气体，在极低温度下表现出量子力学效应。这些偶极相互作用是长程和各向异性的，与传统的短程接触相互作用不同。倾斜偶极玻色子 Tilted dipolar bosons
相态列表 超冷原子气
偶极量子费米气体（Dipolar Quantum Fermi gas）：由具有电偶极矩或磁偶极矩的的费米子组成的量子多体系统，在极低温下表现出独特的量子行为。其核心特征在于粒子间的长程各向异性相互作用，与传统费米气体的短程接触相互作用不同。偶极相互作用的方向依赖性导致粒子间作用力随空间取向变化，当偶极子平行排列时表现为吸引力，反平行时为排斥力。2012年美国研究者用金属镝创造出，该费米子气体具有晶体和超流体二者看似矛盾的特征，有望据此发现量子液晶（Quantum liquid Crystal）或超固体。中国研究者提出了三维偶极费米气体（Three-Dimensional Dipolar Fermi Gas）组成的外尔超流体（Wely Superfluidity）。排斥超冷偶极费米气体 repulsive ultracold dipolar Fermi gas
相态列表 超冷原子气
偶极量子液体（Dipolar quantum Liquid）：与具有各向同性库仑排斥的简单电子气不同，偶极-偶极相互作用引入了固有的方向性，并可能导致各种丰富的相和激发。在足够高的密度和温度下，系统表现为液体，其特征在于短程有序但缺乏长程平移或取向有序。二维偶极量子液体 Two-Dimensional Dipole Liquid、二维类原子相互作用偶极量子液体 two-dimensional atomic-like interacting dipolar quantum liquid、激子暗高密度偶极液体 Excitons Dark High Density Dipolar Liquid、条纹偶极液态 striped Dipolar liquid、稀磁偶极量子液体 dilute magnetic Dipolar quantum liquid
相态列表 超冷原子气
偶极量子混合物（Dipolar Quantum Mixtures）：2018年首次实现高磁性铒和镝原子的异核偶极量子混合物。包括二元玻色-爱因斯坦凝聚态（binary Bose-Einstein condensation）和一种铒和-镝-玻色-费米混合物（Er-Dy Bose-Fermi mixture）。偶极量子简并费米玻色原子混合物（Dipolar quantum degenerate Fermi-Bose atomic mixture）
相态列表 超冷原子气
偶极超流体（Dipolar Superfluid）、偶极超固体（Dipolar supersolids）：偶极超流体表现为无粘性流动与量子化环流，是超固体与液滴的母相。偶极超固体结合了固体和超流体特性的状态，同时破缺平移对称性与超流对称性的量子态，兼具与无摩擦流动特性。二元偶极超固体 Binary Dipolar Supersolid、偶极超固体条纹态 Dipolar supersolid striped state
相态列表 超冷原子气
唐克斯-吉拉多气体（Tonks-Girardeau gas）：费米化的玻色子气体，一维硬核玻色气体 1D Bose gas，由全同粒子组成的玻色系统,当体系满足一维且粒子之间呈短程的强排斥作用。2004年，美国和德国两个小组分别在实验上成功制备和观测到强相互作用极限下的准一维的量子气体（Tonks-Girardeau gas）。他们的实验验证了强排斥作用极限下玻色TG气体（硬核玻色气体）具有费米气体的某些特征，得到了同理论符合非常好的结果。
相态列表 超冷原子气
超级唐克斯-吉拉多气体（super Tonks-Girardeau gas (sTG)）：一维偶极气体 1D dipolar gas，是一维体系独有的一类高度激发态，是具有吸引相互作用的粒子形成的气态，因其具备比硬核的Tonks-Girardeau 极限更强的关联效应和更高的排斥能。由强磁性的镝原子组成的气体中，外加磁场产生的偶极相互作用(dipole-dipole interaction)会使原子趋于沿磁场方向排列(θ=0)，从而抵御塌缩。即使偶极相互作用的强度远小于系统原本的接触相互作用(contact interaction)，塌缩也不会发生。当偶极相互作用变为排斥时(θ=π/2)，系统依然可以保持稳定。反复调节相互作用，原子可以逐渐向高能态运输，类似于量子阿基米德螺旋泵。实现了物理系统中的量子全息（quantum holonomy）。
相态列表 超冷原子气
费米超唐克斯-吉拉多气体（Fermi super Tonks-Girardeau gas）：硬核玻色-费米混合物 hard-core Bose-Fermi Mixtures，在强吸引极限下，配对的费米子形成束缚态。一维自旋1/2的费米气体中仍存在稳定的不配对气体相。假如系统的初始状态处在强排斥一端，系统的基态是没有配对的费米气体。如果我们突然通过Feshbach共振将原子之间的相互作用调节到强相互吸引一端，系统将处于一个没有配对的称为费米超TG气体相的高激发态上。强吸引的一维自旋1/2的费米气体的基态实际上可由等效的质量为二倍的复合玻色气体的超TG气体相描述。这些复合玻色子（费米对）之间存在等效的强吸引作用，而不是等效的排斥作用。
相态列表 超冷原子气
叶菲莫夫三聚体（Efimov trimers）：叶菲莫夫三体束缚态（Efimov three-body bound state），三个全同粒子可能形成一个稀疏的三体束缚态，20世纪70年代，苏联物理学家维塔利·叶菲莫夫（Vitaly Efimov）就预言：即使任意两个某种原子难以相互结合在一起，三个这种原子依然可以形成一种松散的束缚态。2006年，奥地利因斯布鲁克大学的科学家Hanns-Christoph Nägerl领导的研究小组在冷却到10nK的铯原子气中，首次发现了这种束缚态，这种束缚态只出现在玻色子（指具有整数倍而非半整数倍自旋值的微观粒子）中，仅存在于短程相互作用中。进一步的科学计算发现，如果相互作用每增加22.7倍，就会出现一个大22.7倍的新叶菲莫夫态。当相互作用趋于无穷大时，这一系列叶菲莫夫态的束缚能形成一串几何级数。每个叶菲莫夫态附近，还存在相关的四体、五体甚至更多粒子形成的束缚态。叶菲莫夫四聚体 Efimov tetramers、叶菲莫夫五聚体 Efimov pentamer
相态列表 超冷原子气
超叶菲莫夫三聚体（super Efimov trimers）：高激发态的空间扩展呈双指数增长。
半超叶菲莫夫四聚体（Semisuper Efimov tetramers）：当二体相互作用不存在但三体相互作用共振时，四个玻色子表现出无限的束缚态塔。
新类三体态（New Class of Three-Body state）：长程相互作用下，当原子受到非常弱的平方反比势能调制时，就应该会出现玻色子三体原子束缚态。当三个费米子具有相同的自旋方向时，也会出现三体束缚态。
叶菲莫夫重轻混合物（Efimov heavy-light mixtures）：N+1个非相互作用的相同重玻色子的少体性质，由N个玻色子和一个具有正散射长度的可区分粒子组成的N+1体系统，这些重玻色子通过大的s波散射长度与轻杂质相互作用。一个足够轻的原子能很容易绑定N个重费米子形成（N+1）束缚态。源于轻原子运动所诱导的重费米子之间的长程有效吸引力，当这种吸引力（依赖于重轻质量比）超过重费米子间的P波动能势垒时，束缚态就会形成。
相态列表 超冷原子气
异核叶菲莫夫三聚体（Heteronuclear Efimov trimers）：2+1 三聚体，三体叶菲莫夫效应 Three-body Efimov effect，由两个玻色子和一个具有正散射长度的可区分粒子组成的三体系统，三体散射阈值处的三体参数和连续Efimov共振之间的标度因子受两个玻色子之间的散射长度控制，与短程物理学近似无关。
异核叶菲莫夫四聚体（Heteronuclear Efimov tetramers）：3+1 四聚体，四体叶菲莫夫效应 Four-body Efimov effect，质量差比不大时的纯四叶菲莫夫效应（purely four-body Efimov effect），不含叶菲莫夫三聚体的弱结合四聚体（weakly bound tetramers）。
异核叶菲莫夫五聚体（Heteronuclear Efimov Pentamer）：4+1 五聚体，五体叶菲莫夫效应 Five-Body Efimov Effect
相态列表 超冷原子气
里德伯态（Rydberg matter）：属于强力的非理想等离子的其中一种介稳定状态，当电子处于很高的激发态后冷凝而形成。当到达某个温度时，这些原子会变成离子和电子。在2009年研究员成功由极冷的一粒里德伯铷原子和一粒基态铷原子中创造出里德伯分子（Rydberg molecule）。
里德伯极化体（Rydberg polaron）：在超低温下产生，其中一个非常大的原子在原子核和电子之间的空间中含有其他普通原子。为了形成这个原子，必须将原子物理的玻色-爱因斯坦凝聚体和里德堡原子两个领域结合起来。先将锶(Sr)原子转化到玻色-爱因斯坦凝聚态; 再用一束激光来激发原子，以将原子提升到高激发态;接着，激发电子开始以较平常更远的距离绕原子核转，从而成为了一个里德伯原子。电子的轨道变得如此之大，因而其他锶(Sr)原子可以轻易地放到里面：最多观察到了某个里德伯原子里塞下了170个原子。
相态列表 超冷原子气
三叶虫里德伯分子（trilobite Rydberg molecules）：是一种奇特的巨型二聚体，具有巨大的偶极矩。它们由一个里德伯原子和一个遥远的基态原子通过短程电子中性引力结合在一起组成。三叶虫态 trilobites、蝴蝶态 butteries、三叶虫三聚体态 trilobite trimer、斯塔克态 Stark state。
纯三叶虫里德伯分子（pure trilobite Rydberg molecules）：两个几乎等距的纯三叶虫里德堡分子。在三叶虫里德堡分子中，基态原子通过电子-原子散射与处于高角动量态叠加态的里德堡电子结合。这会产生一个同核分子，其永久电偶极矩在千德拜范围内。之前只观察到三叶虫分子混合了低-l 态。
多原子三叶虫里德伯分子（Polyatomic Trilobite Rydberg Molecules）：高极性、多原子三叶虫态在由随机定位的原子组成的稠密超冷气体中出乎意料地持续存在。
里德伯缀饰态（Rydberg-dressed state）：里德堡态原子与周围环境的相互作用（如与其他原子或光子耦合）可形成缀饰态。
相态列表 超冷原子气
里德伯原子链（Rydberg atom chains）：里德伯原子排列成链状结构时，原子间的强相互作用与量子涨落的竞争，催生出丰富的量子相变现象。
里德堡玻璃（Rydberg Glass）：拓扑相也可以存在于无相互作用的二维或三维非晶系统中，结构无序叶可以诱导出拓扑相。
相态列表 超冷原子气
负温度态（negative temperature state）：负绝对温度（Negative Absolute Temperature），不是一种负能量，只是一种反的能量分布，目前的实验达到了低于绝对零度数十亿分之一度。2016年英国剑桥大学的卢卡·多尼尼（Luca Donini）团队将一群钾原子放置于真空室内，并使用激光和磁场将它们冷却到接近绝对零度，精确操控原子的量子状态和能量水平，并最终将这群原子“诱导”成低于绝对零度的状态。
相态列表 超冷原子气
负质量超流体（Negative mass Superfluid）：像电荷有正负，物质也有负质量（Negative mass）。正质量物体符合牛顿第二运动定律，推动正质量物体时，物体会沿着力的作用方向运动。当给予负质量物体推力时，它不进反退，向后加速运动。根据牛顿第三运动定律，当一个小球撞击另一个小球，这两个小球应该相互撞开。但如果其中一个小球具有负质量，那么这两个小球相撞后应该会朝相同方向加速。通过超冷铷原子制造负质量流体。
相态列表 全息对偶态
在一个特定的时空几何，反德西特（AdS）空间中的引力理论，等价于其边界上低一个维度的共形场理论（CFT）。这就像一个三维物体的全部信息可以编码在其二维表面上一样，故被称为“全息”。
全息超导体（holographic superconductor）：是超导体的全息对偶。标准全息超导体 standard holographic superconductor、高斯-邦纳全息超导体 Gauss-Bonnet holographic superconductor（最小全息超导体 minimal holographic superconductor）、解析全息超导体 Analytic Holographic Superconductor、体块四维波全息超导体 bulk 4-dimensional -wave holographic superconductor、体块五维全息超导体 bulk 5-dimensional holographic superconductors、全息利夫希茨超导体 holographic Lifshitz superconductors
相态列表 全息对偶态
全息拓扑半金属（holographic topological semimetal）：全息狄拉克半金属 Holographic Dirac semimetal、全息外尔半金属 holographic Weyl semimetal、全息节点线半金属 holographic Nodal Line semimetal、全息双单层狄拉克半金属 Holographic Double Monolayer Dirac Semimetal、
相态列表 准粒子激发相态
电子-正电子晶格（Electron-Positron Lattice）：M.Simhony 提出的理论被称为“电子-正电子晶格理论”（Electron-Positron Lattice Model，简称 EPOLA）。理论假设真空空间是由电子和正电子构成的一种中性晶体结构，类似于晶格。这种晶格被认为是一种特殊的介质，能够支持光的传播。空间中充满了一种由电子和正电子交替排列形成的面心立方（FCC）晶格结构。这种晶格中的电子和正电子通过强大的库仑力相互束缚，形成了稳定的结构，其束缚能量为 1.02 MeV（正好是电子-正电子对湮灭时释放的能量）。光是通过这种电子-正电子晶格作为介质传播的，光波被视为晶格中的弹性波。
相态列表 准粒子激发相态
电子态（Electronic matter）：电子-电子、电子-晶格作用可以形成的各种电荷有序相（charge-ordered phases）。电子的电荷、自旋和轨道三种自由度能够各自或同时形成物态。和晶格一样，电子多重自由度的短程有序可以形成电子玻璃态（Electronic glassy state），而长程有序则能形成晶体态，也就是电子晶体（Electronic Crystal）。原子晶体以及单电子单晶（Electronic monocrystal）已经被广泛研究。而对于有些电子单晶以及多重量子序电子单晶（Electronic Multiple Ordering Crystal），则研究较少。电子也存在类似气、液、固等状态。金属中电子总是存在相互作用的，如果它们之间的库仑相互作用较弱，可以近似看做电子液体。电子依靠中间媒介两两配对后成库珀对可以凝聚成具有零电阻的超导态；电子自旋磁矩取向一致的时候可以形成磁性很强的铁磁态；相邻电子聚拢在一起可以形成电荷密度波态等。
相态列表 准粒子激发相态
双电子凝聚态（two-electron Condensed matter）：量子化的磁通是揭示超导体中电子配对的强有力工具，电阻随磁场的周期性振荡，振荡周期对应于h/2e的量子磁通，被认为是双电子库珀对存在的关键证据。
多电子凝聚态（multi-electron Condensed matter）：由四个电子和六个电子相干形成的多电子超导态，CsV3Sb5环形超导器件与周期性量子振荡的发现，揭示了电荷6、4的超导磁通量子的存在，表明样品中存在相位相干的六电子与四电子超导凝聚态。四电子、六电子凝聚超导态的发现揭示出磁通量子的分数化，拓展了分数量子化和多费米子态的研究。
相态列表 准粒子激发相态
电子四重凝聚态（Electron quadruplets condensate）：表现出长程有序，而电子库珀对不表现出长程有序。此类状态出现在具有多重对称性破缺的系统中，这是由于底层低温有序的部分熔化造成的，这会破坏库珀对的凝聚态，但保留由预先形成的费米子对形成的凝聚态。提出的一个例子是电荷4超导。另一个例子是四次金属相（quartic metal phase），它与标准BCS理论解释的超导体相关，它不是像迈斯纳效应那样排斥磁力线，而是产生磁力线，这是一种自发的能斯特效应，表明时间反演对称性破缺，相关态可以在对密度波系统中形成。在对称性破缺数量更多的系统中，理论研究已经证明了电荷-6和更复杂序的存在。
相态列表 准粒子激发相态
维格纳晶体（Wigner crystal）：维格纳固体 Wigner solids，1934年，尤金·维格纳（Eugene Wigner）第一次预言的电子的晶体相。在二维或三维空间中均匀、惰性、中性（即 Jellium 模型）的背景上移动的电子气，如果其电子密度小于一个临界值，电子间的库伦势能将大于动能，因而电子的空间排布变得重要。为了使势能尽可能小，三维空间的电子会形成体心立方结构，二维空间的电子会形成三角晶格，一维的电子则会形成均匀分隔的晶格。二维电子气体的结晶状态也可以通过施加足够强的磁场来实现。更一般地说，Wigner 晶相也可以指在非电子系统中出现的低密度晶相。一维维格纳晶格 one-dimensional Wigner lattice、二维维格纳晶格 two-dimensional Wigner lattice、三维维格纳晶体 three-dimensional Wigner crystal、空穴维格纳晶体 hole Wigner crystal、电子维格纳晶体 electron Wigner crystal、受抑维格纳晶体 frustrated Wigner crystal
相态列表 准粒子激发相态
维格纳微晶（Wigner crystallites）：在实际系统中，诸如衬底效应、杂质和粒子间相互作用的具体形式等因素会影响维格纳晶体的性质，甚至导致形成称为维格纳微晶的较小的局部晶体有序区域。这些微晶可以被视为宏观维格纳晶体的涨落前兆，其中电子在更无序的环境中表现出短程晶体有序。
维格纳分子晶体（Wigner molecular Crystal）：如果晶格的每个位点不是一个，而是多个局域电子，那么这个概念可以推广到维格纳分子晶体。
广义维格纳晶体（generalized Wigner crystal）：存在=1/3，2/5、1/2、3/5、2/3、8/9、10/9、4/3分数电子填充下的不同维格纳晶格，其中n是每个位点的电子数。n=1/3和n=2/3维格纳晶体分别呈现三角形和蜂窝状晶格，以尽量减少最近邻占据。n=1/2态自发地打破了原始的C3对称性，形成了条纹相。
相态列表 准粒子激发相态
拉廷格液体（Luttinger liquid）：全称朝永-拉廷格液体（Tomonaga-Luttinger liquid），体系中的关联函数均以幂律（power-law）衰减，且幂指数的大小反映了体系中相互作用的强度（Luttinger参数），体现在输运行为就是电导随能量（如温度或偏压等）的降低而以幂律形式趋近于零。一维电子气体作为玻色子的低能量激发，将一条很细的纯净度极高的量子线冷却到接近绝对零度(-273 ℃)，再对材料施加一个横穿磁场，消除杂质的破坏性作用，材料中的自由电子云将变成只有左、右方向运动的电子，电子互相连接着，就象火车车厢一样一起运动，1994年的美国一个研究证实了这种物质形态。在低但有限的温度下，，自旋相关性被破坏，一维维格纳晶体是一种自旋非相干的卢廷格液体。自旋多极拉廷格液体 spin multipolar Luttinger liquid、自旋偶极拉廷格液体 spin dipolar Luttinger liquid、自旋四极拉廷格液体 spin quadrupolar Luttinger liquid、自旋八极拉廷格液体 spin octupolar Luttinger liquid、自旋十六极拉廷格液体 spin hexadecupolar Luttinger liquid
相态列表 准粒子激发相态
近藤凝聚体（Kondo condensates）：当磁矩嵌入金属中时，它会捕获附近的流动电子，形成近藤云。当磁性杂质足够密集，以至于它们各自的云相互重叠时，会形成相关的电子基态。磁性杂质（如4f/5f电子）与周围传导电子的自旋反平行配对，形成近藤单态（Kondo singlet），导致局域磁矩被完全屏蔽。这种量子纠缠态可视为一种凝聚态，因其在低温下主导系统的基态行为。
相态列表 准粒子激发相态
有限温度超窄相位交叉（finite-temperature ultranarrow phase crossover，UNPC）：在传统不可相变的具有短程相互作用的一维键修饰伊辛模型系统中，存在隐形相变。在有限温度下存在极尖锐的熵跳跃。“半冰半火”与“半火半冰”是孪生态，一个出现在零温下磁场诱导的极限点，另一个隐藏在有限温的极小窗口内。这两者可以切换。只需微调温度或磁场，整个系统的宏观相态就会剧烈翻转，熵变之大，接近理想制冷机的理论极限。它的存在条件是一维链式结构+自旋不对称耦合+可调磁场，这种相变不是传统连续相变，而是介于相变与超锐交叉行为（ultranarrow crossover）之间的一种新机制。在有限温度下，系统的熵变化近乎台阶状下降，表明非连续、非扩展的熵重组过程。半冰半火态 half-ice, half-fire state、1/3冰，2/3火态 1/3-ice, 2/3-fire state、混合冰火态 mixed ice-fire states
相态列表 准粒子激发相态
半火半冰（alf-Fire, Half-Ice）：2016年，在研究磁性材料Sr₃CuIrO₆（钛铜铱氧化物）时，发现的一种极为反常的电子自旋态，在这种由外加临界外部磁场感应的状态下，铜位点上的“热”自旋在原子晶格上完全无序，磁矩较小，而铱位上的“冷”自旋是完全有序的，具有较大的磁矩。自旋系统的响应不是连续变化，而是一种类似量子临界行为的骤变。
半冰半火（alf-Ice, Half-Fire）：半火半冰的镜像态，磁性材料Sr₃CuIrO₆（钛铜铱氧化物）自旋的冷热分布是可翻转的，铱位点上的“热”自旋在原子晶格上完全无序，磁矩较小，而铜位上的“冷”自旋是完全有序的，具有较大的磁矩。这种翻转发生在一个极其狭窄但不是零的温度窗口中，不是连续滑过的平稳过渡，而是近乎跃迁式的陡变。它满足了“相变”的定义，但逃脱了传统热力学模型的检测机制。
相态列表 准粒子激发相态
自由空穴气体（free hole gas）：尽管空穴只是没有电子，但它的行为很像粒子。空穴带正电荷，它们具有明显的或“有效”的质量，就像电子一样，这反映了它们在给定材料中移动的能力。如果与材料中的原子碰撞导致空穴对外部电场反应迟缓，则空穴可能实际上是“重”的。一维空穴气体 one dimensional hole gas、二维空穴气体 two-dimensional hole gas，2DHG、三维空穴气体 three-dimensional hole gas，3DHG（三维流动空穴气体 three-dimensional mobile hole gas）、准三维空穴气体 quasi-three-dimensional hole gas
相态列表 准粒子激发相态
自由电子气（free electron gas）：自由电子气是借用理想气体模型描述费米子系统性质的量子力学模型。其具有费米能的量子态都处于动量空间中的一个确定的曲面上，这个曲面称为费米面。自由电子气的费米面是一个球面；周期体系中的费米面则通常是扭曲面。费米面包围的体积决定了系统中的电子数，而费米面的拓扑结构则与金属的各种传导性质（如电导率）直接相关。对费米面的研究有时被称为“费米学”（Fermiology）。电子之间的相互作用很弱，近似为自由电子，按电子运动维度可分为一维，二维和三维。一维电子气 one-dimensional electron gas， 1DEG是指电子沿单个轴方向自由移动，但在垂直方向上则受到限制的现象。二维电子气 two-dimensional electron gas，2DEG是指电子可以在二维方向自由移动，而在第三维上则受到限制的现象。在某些材料表面，电子密度很高，是一种平面电子集合，是一种二维液体。三维电子气 Three-dimensional electron gas，3DEG、多铁性（铁电性和磁性）二维电子气 multiferroics （ferroelectricity and magnetism） two-dimensional electron gas
相态列表 准粒子激发相态
电子晶体（electride）：在离子性材料里存在周期性的空档，而电子正好落在这些空档里，充当了阴离子（anion）的角色。按照空档的维度来分类，有0维，1维和2维的电子晶体。这个维度指的是陷落电子势阱维度。电子晶体是一种双曲材料。一维和二维电子晶体材料从结构上就有严重的各向异性：电子在一个多两个方向不局域代表有很强的金属性，而在另外的方向金属性很弱，满足双曲材料最本质的要求。
相态列表 准粒子激发相态
拓扑电子晶体（topological electronic crystal）：石墨烯中的电子冻结成一个有序阵列固定在原地，但又同步旋转，电流在样品的边缘无阻力地流动，而内部则保持绝缘，因为电子被固定不动。沿边缘流动的电流量由两个基本物理常数，普朗克常数和电子电荷的比值精确决定。这种值的精确性由电子晶体的拓扑性保证。莫尔驱动拓扑电子晶体 Moiré-driven topological electronic Crystal
量子维格纳晶体（Quantum Wigner Crystal）：双层量子维格纳晶体 Bilayer Quantum Wigner Crystal
量子霍尔晶体（Quantum Hall Crystal）：维格纳-霍尔晶体 Wigner-Hall Crystal、量子霍尔维格纳固体 quantum Hall Wigner solid、伽利略量子霍尔晶体 Galilean quantum Hall crystal
相态列表 准粒子激发相态
量子反常霍尔晶体（Quantum Anomalous Hall Crystal）：在稀薄的二维电子气体中，部分填充带中的电子可以自发地打破连续的平移对称性和时间反转对称性产生的一种拓扑电子晶体。其形成是由莫尔阱势驱动的。晶体形成于每4个摩尔粒子（ν = 1/4）有1个电子的带填充，使单位细胞面积增加了4倍，与整数量子反常霍尔效应相一致。态的陈数是特别可调的，它可以在电场和磁场的作用下在+1和-1之间可逆地切换。其他几个拓扑电子晶体出现在适度的磁场中，起源于ν = 1/3, 1/2, 2/3和3/2。反常维格纳-霍尔晶体 anomalous Wigner-Hall Crystal