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Convia 연구
Convia의 주요 연구는 기하학적 흐름(Ricci flow)과 Hodge 이론의 결합을 통해  복소 기하 및 Hodge 구조의 정규화를 연구하는 수학적 프로그램에 집중한다.
2025년 발표된 연구  Convia Mathematical Program I: Ricci–Schrödinger Correspondence (RSC) and the Hodge Problem  (저자: Hakjun H.J. Kim)은 Convia가 제안한 프로그램적·조건적 수학 프레임워크이다.
RSC 연구는 다음과 같은 개념을 포함한다.
이 연구는 제도권 기하학 연구와는 독립적으로 수행된 프로그램적 제안이며,  기존 Hodge 이론·Ricci 흐름 연구에 새로운 결합 모델을 도입하려는 실험적 성격의 연구로 분류된다.
Convia 제품
Convia는 자체 연구에서 제안한 수학적 개념을  소프트웨어 분석 기술에 적용하기 위해 실험적 도구를 개발하고 있다.
MistSeeker는 정적 분석을 기반으로 코드의 구조적·연산적 안정성을 평가하는  온프레미스 분석 소프트웨어로, 기업 내부에서 소스코드를 외부 전송 없이 분석하도록 설계되었다.
주요 특징:
MistSeeker는 RSC 논문의 수학적 연구와는 별개로,  Convia가 병행하여 개발 중인 엔지니어링 기반 분석 도구이다.
Convia 팀
Convia는 공동 창업자인 이승화와 김학준이 설립하였다.  두 창업자는 수학적 프레임워크와 소프트웨어 기술을 결합한 연구 및 개발을 진행하고 있다.
말레이시아의 농업
말레이시아의 농업은 국가 GDP의 12%를 차지한다. 말레이시아 인구의 16%는 어떤 형태로든 농업에 종사한다. 대규모 플랜테이션은 영국 식민지 시기 설립되었다. 이 플랜테이션은 고무 (1876년), 팜유 (1917년), 코코아콩 (1950년)과 같은 새로운 작물 재배 기회를 열었다. 바나나, 코코넛, 두리안, 파인애플, 쌀, 람부탄과 같은 여러 작물은 국내 소비를 위해 재배된다.
말레이시아의 농업 기후
말레이시아의 기후는 이국적인 농산물을 생산하기에 적절한 조건을 제공한다. 말레이시아는 동남아시아의 반도에 위치해 있다. 이 지역은 허리케인이나 가뭄의 영향을 거의 받지 않는다. 또한 적도에 가까운 국토 위치 때문에 약 90%의 습도를 유지한다. 날씨는 일년 내내 덥고 습하다.
말레이시아의 농업 말레이시아 농식품안보부
말레이시아의 농업을 맡는 정부 부처는 말레이시아 농업식량안보부(Kementerian Pertanian & Keterjaminan Makanan Malaysia)로도 알려져 있다. 이 부처는 민간 농업 기업들이 농업, 어로, 가축 분야 전문가로부터 자문을 받을 수 있도록 하는 기관 역할을 한다. 또한 정책, 전략, 다양한 개발 프로그램을 계획한다. 그리고 통합 농업 개발 프로젝트(IADP)에서 부여한 프로젝트를 모니터링하고, 조사하고, 지시하고, 실행한다. 이 부처는 과학을 통해 정보와 농업 데이터를 수집, 분석 및 복원하고 그 보고서를 농부들에게 제공하는 서비스도 제공한다. 또한 플랜테이션 소유주가 수집된 모든 농업 정보에 접근할 수 있도록 참고 자료와 농업 관리 시스템을 제공한다.
말레이시아의 농업 쌀 생산 및 소비
쌀은 말레이시아인의 일상 식단에서 중요한 부분이다. 1998년에 말레이시아는 194만 미터톤의 쌀을 생산했다. 높은 생산량에도 불구하고 말레이시아는 자급자족에 필요한 쌀의 80%만을 생산하며 나머지는 수입해야 한다. 말레이시아 시민의 1인당 연간 쌀 소비량은 평균 82.3 킬로그램이다. 증가하는 인구는 국내 쌀 소비를 위한 생산량 증대를 위해 더 많은 연구개발과 기술 발전을 요구한다.
말레이시아의 농업 통계
말레이시아 전체 면적의 거의 24%가 농업에만 전용된 토지로 구성되어 있다. 약 43,000대의 다양한 농기계와 트랙터가 있다. 말레이시아는 7,605,000 헥타르의 경작 및 영구 경작지를 가지고 있다. 말레이시아는 연간 535,000 미터톤의 바나나를 생산한다. 말레이시아 경작지의 약 5%만이 실제로 관개된다. 이 표는 2008년부터 2030년까지 쌀 소비량, 경작 면적, 인구 증가 간의 예측 관계를 보여준다.
말레이시아의 농업 고무 생산
고무나무는 1876년 영국령 말라야에서 처음 심어졌다. 최초의 상업적 고무 식재는 1896년에 이루어졌다. 1903년에는 말라야에서 20,000에이커가 고무 생산에 전용되었다. 1922년에는 이 수치가 2,260,000에이커로 증가했다. 고무 생산에 대한 두 가지 정치적 제한인 스티븐슨 계획 (1922-1928)과 국제 고무 규제 협정 (1934-1942)은 말라야 경제에 장기적으로 해를 끼쳤는데, 고무 제한이 말레이에서 가장 엄격하게 시행되었기 때문이다.
말레이시아는 한때 전 세계 고무 수출의 3분의 1을 담당했다. 그러나 대부분의 주에서 생산량이 감소했다. 2001년에서 2008년 사이에 생산 가치는 112억 4천만 달러에 달했다. 그러나 2009년에는 재배자가 더 수익성 있는 제품인 팜유로 전환하면서 생산량이 거의 6% 감소했다.
말레이시아는 고품질의 합리적인 가격의 고무 제품으로 전 세계적으로 좋은 평판을 얻고 있다. 말레이시아의 고무 제조업체는 미국, 일본, 중국 및 유럽의 여러 나라 목록에 의료용 장갑, 자동차 부품, 벨트, 호스와 같은 여러 고무 제품을 공급한다.
말레이시아의 농업 고무 생산
2019년 기준 말레이시아는 천연 고무의 여섯 번째로 큰 생산국이자 수출국이며, 고무 제품의 선두 생산국이다. 또한 천연 고무의 최대 소비국이며 세계 최대의 고무장갑 생산국이다. 2020년 말레이시아의 연간 고무장갑 수출액은 미국 달러 73억 달러 (말레이시아 링깃 298억 링깃)에 달했다.
코로나19 범유행으로 고무장갑 수요가 증가하여 연간 12%의 성장을 기록했다. 그러나 2020년 11월 25일 탑 글로브 공장에서 발생한 발병은 이들의 무역에 부정적인 영향을 미쳤다.
말레이시아는 전 세계 고무 생산량의 46%를 차지하며 연간 약 100만~500만 톤의 고무를 생산한다. 고무 생산량은 1990년대 615,222 미터톤에서 감소했다.
말레이시아의 고무 제조업체에는 국내 소농, 플랜테이션, 다국적 기업 및 미국, 유럽, 일본과의 합작투자가 포함된다. 말레이시아의 총 고무 재배 면적은 107만 헥타르이며, 이 중 7.21%는 플랜테이션 회사 소유이다. 생산량의 90%는 일반적으로 40에이커 미만의 농지를 소유한 소농이 차지한다. 이러한 통계는 고무 가격이 하락하면 이들 소농이 다른 경제 활동으로 이동하는 경향이 있어 산업에 주요 관심사로 남아 있다.
말레이시아의 농업 고무 생산
말레이시아 고무연구소와 말레이시아 고무 위원회가 개발한 R&D 인프라는 상당한 기여를 했으며, 단일 상품에 대한 포괄적인 R&D 시스템 역할을 한다. 말레이시아는 또한 녹색 타이어 및 엔지니어링 제품에 사용될 수 있는 에폭시 천연 고무(에코프레나) 및 단백질 제거 천연 고무(퓨어프레나)와 같은 특수 고무를 생산한다. 이는 천연 및 재생 가능 재료에 대한 선호도 증가를 활용하기 위해 만들어졌다.
말레이시아에서 공급하는 고무 등급은 다음과 같다:
말레이시아의 농업 기타 제품
말레이시아는 목재, 후추, 담배 수출국이다.
말레이시아의 농업 관광
말레이시아의 농업 관련 관광지는 다음과 같다.
니시나 모리노부
니시나 모리노부(일본어: 仁科盛信, 1557년경~1582년 3월 25일)는 센고쿠 시대 말기 일본의 사무라이 가문인 다케다씨의 가신이었다. 다케다 신겐의 다섯째 아들로 태어났으며, 다케다 하루키요(武田晴清)로도 알려져 있었다. 1561년 모리노부는 신겐이 시나노국에 대한 통제를 강화하려는 계획의 일환으로 니시나 가문에 입양되었다.1581년 말 오다씨-도쿠가와씨 연합군의 고슈 정벌이 시작되자, 모리노부는 동맹 중 한 명인 오야마다 마사유키와 함께 시나노 남부의 다카토성 방어 임무를 맡았다. 그가 성에 요새를 구축하자, 오다 노부나가의 후계자로 지명된 오다군 사령관 오다 노부타다는 항복을 협상하기 위해 불교 승려를 보냈다.그러나 모리노부는 그 승려의 코와 귀를 잘라 응답했고, 이어진 성 공격에서 사망했다. 성이 함락되기 전 할복을 행하기에 앞서, 그는 오다 병사들에게 노부나가의 죽음에 대한 자신의 예언을 말했고, 이는 곧 실현되었다.
니시나 모리노부 생애
모리노부는 가이국의 전국 다이묘였던 다케다 신겐의 다섯번째 아들로 태어났다. 출생 연도에 대해서는 1557년이라는 설, 1558년이라는 설,, 그리고 1565년이라는 설 등이 있다. 그러나 형제자매 관계를 거슬러 올라가다보면 1552년부터 1557년 사이에서 태어난 것으로 추정해 볼 수 있기 때문에, 일본에서는 1557년을 정설로 받아들이고 있다.
아버지 신겐은 텐분 연간부터 시나노 침공을 본격화해 시나노국 사람들을 가신으로 편입하기 시작했으며, 정복한 시나노의 유력 명문가들과 혼인 관계를 맺어 일족으로 편입시키는 방식으로 그들을 회유하고자 했다. 시나노국 아즈미군의 국인 영주인 니시나씨 역시 1553년에 다케다 측에 귀속되었고, 이후 아버지의 의향에 따라 모리노부는 니시나씨를 계승하게 되었으며, 니시나씨의 통자(通字)인 ‘모리(盛)’의 편휘를 이어받아 니시나 모리마사(仁科盛政)의 양자가 된 것으로 여겨진다.
니시나 모리노부 생애
니시나 가문의 계승 시기에 대해서 『고요군칸』은 1561년에 아버지 신겐이 니시나 모리마사를 주살하고 모리노부가 그 가문을 이었다고 전하고 있다. 그러나 고문서에 따르면, 양부로 여겨지는 니시나 모리마사의 활동이 「시모노고 기청문」을 통해 1567년까지 확인되고 있고 그 2년 뒤인 1569년에 니시나 영지가 다케다씨의 직접 지배 하에 놓인 사실로 미루어볼 때, 니시나 가문의 상속은 그 이후가 아니겠느냐는 설이 제기되고 있다.
니시나 모리노부 생애
『다케다 겐지 일류 계보』(武田源氏一流系図)에 따르면, 모리노부는 처음에는 니시나 모리마사의 딸을 아내로 맞이했고, 이후 신겐의 동생인 다케다 노부시게의 딸과 다케다 노부카네의 딸을 각각 부인으로 삼았다고 한다. 학자 구로다 모토키는 모리노부가 니시나 가문의 데릴사위가 되었다는 전승에 부정적인 입장을 취하며, 모리노부의 정실은 노부시게의 딸이었고 그녀가 사망한 뒤 노부카네의 딸을 계실로 맞이한 것으로 추정한다. 또한 모리노부가 다케다 일문 중신들과 혼인관계를 맺고 있다는 점에서, 신겐의 정실인 산조 부인과 이치몬의 중신들은 모리노부와 노부시게의 딸을 결혼시켜 신겐의 뒤를 잇게 하려는 구상을 가지고 있었으며, 가쓰요리가 공식 후계자로 확정되는 것이 늦어진 것도 이치몬을 설득하는 데 시간이 걸렸기 때문이라는 추정도 제기하고 있다.
신겐의 사후에는, 새 당주가 된 이복형 가쓰요리를 섬겼으며, 덴쇼 연간에는 니시나 가문의 당주로서 각종 역무 면허나 지행(知行)의 보장을 시행하였다. 또한 아즈미군의 국중(国衆)인 도도로키 지우에몬 등에게 다케다 영지내 각 번(領国)과 대립하던 에치고국과의 국경 방비와 교통로 장악을 지휘하도록 했다.
니시나 모리노부 생애
가쓰요리와 우에스기 겐신 사이에 고에츠 동맹(甲越同盟)이 체결된 뒤에는 국경 방위를 맡아 수행했으며, 덴쇼 8년(1580년)에는 동맹에 따라 니가타현 이토이가와시에 위치한 네치성(根知城)의 니시하마 지역으로 진주하였다. 가쓰요리 말기에 이르러서는 오다·도쿠가와 세력과의 대립이 격화되었고,  1581년에는 오다·도쿠가와를 상대로 한 군사 재편 과정에서 본래의 거성인 시나노국 모리성 외에, 다카토성의 영주를 겸임하게 되었다.
모리노부는 시나노 사쿠군의 우치야마성 대리였던 오야마다 마사나리·다이가쿠스케 형제와 함께 다카토성에 들어가 농성하였다. 1581년 5월 7일 자 령쇼지(霊松寺) 향 금제 문서나 『고란키』에서는 모리노부를 ‘노부모리(信盛)’라고 기록한 사례가 있으며, 이로 미루어보아 1581년 2월에서 같은 해 5월 사이, 다카토오 성 입성을 계기로 개명한 것이 아니겠느냐는 견해가 제기되고 있다.
1582년 2월, 오다 노부나가의 명에 따라 오다군의 고슈 정벌이 시작되자, 병력 3,000명이 주둔한 다카토성은 노부나가의 장남 오다 노부타다가 이끄는 5만 대군에게 포위되었다. 이때 노부타다는 모리노부에게 항복을 권유했지만, 모리노부는 이를 거부하고, 사자로 온 승려의 귀를 잘라 돌려보냈다고 전해진다.
3월 2일 새벽부터 다카토오 성은 오다군의 맹렬한 공격을 받았고, 모리노부는 필사적으로 싸운 끝에 26세의 나이에  자결하였다. 약 500여 명의 가신들도 함께 전사하여 성은 함락되었다. 오다군 역시 300명의 사상자를 냈다고 한다. 모리노부의 할복 후, 그의 머리는 노부타다에게 보내졌고, 하세가와 소닌은 교토 이치조도리의 사형장에 가쓰요리·노부카츠·노부토요와 함께 효수되었다. 그러나 모리노부를 경모하던 지역 백성들은 그의 몸을 극진히 묻었다.
에도 시대 후기에 해당하는 1831년 3월, 다카토오 번주 나이토 요리아스는 다카토오 성내의 호도인 구루와에 모리노부를 제사하고, 3월 1일을 제일로 정해 ‘신조 신(新城神)’으로 모셨다.
말레이시아의 기후 변화
기후변화는 말레이시아에 상당한 영향을 미치고 있다. 기온 상승은 매년 발생하는 폭염의 수를 크게 증가시킬 것으로 예상된다. 강수량의 변화는 다양한 지역에서 가뭄과 홍수의 빈도를 증가시킬 수 있다. 해수면 상승은 일부 해안 지역을 침수시킬 수 있다. 이러한 영향은 수많은 환경적, 사회경제적 영향을 미쳐 기존의 환경 문제를 악화시키고 불평등을 강화할 것으로 예상된다.
말레이시아는 석탄과 천연가스를 상당량 사용하기 때문에 스스로 배출량에 기여한다. 그러나 21세기에는 수력 발전의 사용이 확대되었으며, 태양 에너지 발전 및 바이오매스와 같은 다른 잠재적인 에너지원이 탐색되고 있다. 정부는 보건 및 해안 방어와 같은 분야에서 적응할 필요성을 예상하고 있으며, 파리 협정을 비준했다.
말레이시아의 기후 변화 배출량
2000년 기준으로 온실 기체 배출의 가장 큰 부문별 기여는 에너지 부문으로, 5,800만 톤(Mt)의 CO2 등가 배출량은 전체 국가 배출량의 26%를 차지했다. 그 다음은 운송 부문으로 36Mt, 즉 16%였다.:7 다른 추정치에 따르면 에너지 부문은 2011년에 CO2 배출량의 55%, 2013년에는 46%를 생산했다.
말레이시아의 기후 변화 배출량
화석연료는 여전히 전력 생산의 주요 연료이다. 2017년 이전 10년 동안 전력 수요는 64% 증가했다. 2017년에는 전력의 44% 이상이 석탄 연소로, 38%는 천연가스로 생산되었다. 재생 가능 에너지로 생산된 17%는 거의 전적으로 수력 발전에서 나왔으며, 다른 재생 에너지원은 전력의 0.5%만을 생산했다. 석탄 사용은 증가하여 2010년에는 천연가스 사용량을 넘어섰다. 천연가스 생산 비율은 1995년 57%에서 감소하여 당시 석탄은 9%만을 생산했다. 대부분의 석탄은 국내 매장량 채굴 비용이 높아 수입된다. 이러한 변화의 대부분은 천연가스 사용량이 2000년 수준으로 의도적으로 유지되면서 추가 수요를 다변화의 일환으로 석탄이 충당하게 되었기 때문이다. 천연가스 생산은 계속 증가했지만 수출로 전환되었다. 한때 석유는 전력 생산의 중요한 연료로, 1995년 전력의 21%를 생산했지만 유가가 상승하면서 2010년에는 2%, 2017년에는 0.6%로 감소했다.
수력 발전은 동말레이시아에 집중되어 있지만, 페락주와 파항주에도 사용할 수 있는 잠재력이 존재한다. 최근 석탄 사용이 증가했음에도 불구하고 현재 계획에는 새로운 석탄 발전 용량은 예상되지 않으며 대신 천연가스와 태양광 및 수력 발전이 목표이다. CO2 및 틀:CH4 배출량은 수력 발전 확대 기간인 2010년부터 2017년까지 감소했으며, 틀:N2O 배출량 증가는 둔화되었다.
단기 기후 오염 물질은 주요 도시의 높은 수준의 대기 오염과 관련이 있다.:5
삼림 벌채, 특히 팜유 및 천연고무 생산을 위한 삼림 벌채는 국가의 온실 가스 배출에 주요 원인이다. 2016년 연구에 따르면 2010년에서 2015년 사이에 삼림 벌채와 토지 이용 변화는 연간 22.1백만 Mg의 CO2 배출에 기여했다.
말레이시아의 기후 변화 영향
말레이시아는 특히 지난 20년 동안 온난화와 강우 불규칙성을 경험했다.
천연자원에 대한 기존의 환경적 압력은 더욱 심화될 것으로 예상된다.:3 자연재해는 이미 연간 약 13억 달러의 피해를 입히고 있으며, 대부분 홍수로 인한 것이다.:21
말레이시아의 기후 변화 영향
말레이시아의 기온은 1970년부터 2013년까지 10년마다 0.14–0.25 °C 상승했다.:6 2090년까지 전 세계 배출량에 따라 0.8 °C에서 3.11 °C까지 추가로 상승할 것으로 예상된다.:2 기온 상승에 대한 계절별 변동은 거의 없을 것으로 예상된다.:10 그러나 폭염의 빈도와 강도가 증가할 것으로 예상된다. 현재, 예상 최고 기온에서 3일 동안 지속되는 기간은 발생 확률이 2%이다. 높은 배출 시나리오에서는 이는 93%로 증가하여 전반적인 고온을 반영한다.:12 이러한 고온은 이미 주변 지역보다 4–6 °C (39–43 °F) 더 높은 기온에 도달할 수 있는 쿠알라룸푸르와 같은 기존의 도시 열섬을 악화시킬 것이다.:20 노년층의 연간 열 관련 사망자는 높은 배출 시나리오에서 10만 명당 1명 미만에서 10만 명당 45명으로 증가할 수 있다.:1:23 산호 백화는 또 다른 예상되는 영향으로, 환경적 및 경제적 영향을 모두 미칠 것이다.:18 기온 상승으로 인해 반도 말레이시아에서는 수컷 거북이가 거의 태어나지 않고 있다.
말레이시아의 기후 변화 영향
표면수에 대한 의존은 말레이시아를 강수량 변화에 취약하게 만들지만, 모델은 상당한 예상 변화를 보여주지 않으며 클란탄주와 파항주는 현재보다 더 많은 강수량을 볼 수 있다.:15 강수량은 증가할 것으로 예상되며, 반도 말레이시아보다 동말레이시아에서 더 많이 증가할 것이다. 증가의 정확한 규모는 예측과 잠재적 배출 시나리오에 따라 다르다. 높은 수준의 전 세계 배출량을 예측하는 시나리오에서는 현재 2,732 밀리미터 (107.6 in)보다 약 12% 증가할 것으로 예상된다. 극심한 강우 현상으로 인해 악화되는 홍수는 현재의 위험이며 증가하고 있다.:2, 6–7, 11 아무런 조치를 취하지 않으면, 높은 배출 시나리오에서 홍수는 2070년에서 2100년 사이에 연간 평균 234,500명에게 영향을 미칠 수 있다.:1 극심한 강우 현상은 2090년에 최대 32% 더 많은 비를 내릴 수 있다. 2010년에는 약 130,000명의 국내 주민이 25년에 한 번 발생하는 홍수 사건에 노출되었다. 높은 배출 시나리오에서는 2030년까지 이 수치는 200,000명으로 증가할 것이다. 낮은 배출 시나리오에서도 100년에 한 번 발생하는 사건은 25년에 한 번 발생하는 사건이 될 것으로 예상된다.:13–14 생태계 악화와 도시 지역의 확산은 자연적인 홍수 탄력성을 약화시켰다.:16
말레이시아의 기후 변화 영향
1993년부터 2015년까지 해수면은 위치에 따라 연간 3.3 밀리미터 (0.13 in)에서 5 밀리미터 (0.20 in) 사이로 상승했다.:16 미래에는 해수면이 0.4–0.7m 상승할 것으로 예상되며, 동말레이시아가 특히 취약하다. 해안 농업 지역은 위험 지역으로 지목되며, 현재의 맹그로브 서식지는 2060년까지 사라질 수 있다.:17 이러한 상승은 태풍의 영향을 증가시킬 것이며, 태풍 자체의 강도도 증가할 수 있다.:14–15 이는 해안 지역의 현재 생태관광에 위험을 초래한다.:18
농업은 가뭄과 홍수로 인해 더욱 위협받고 있다. 쌀 생산량은 60% 감소할 수 있다. 잠재적으로 영향을 받는 다른 제품으로는 고무, 팜유, 코코아가 있다.:2 현재 4%인 연간 가뭄 확률은 9%로 증가할 수 있다. 이러한 확률은 지역에 따라 다르며, 사바주에서 가장 높다.:12–13 전반적으로 강수량 변화는 기온 변화보다 농업에 더 큰 영향을 미칠 것이다.:19
온난화되는 바다와 변화하는 날씨 패턴은 어류 자원에 영향을 미치고 어업을 더 위험하게 만들고 있다. 기후변화의 영향에 가장 많이 노출된 지역사회는 육체노동, 농업, 어업에 종사하는 빈곤층이다. 따라서 기후변화의 영향은 기존의 불평등을 영향과 적응 능력 모두에서 강화할 것으로 예상된다.:22
말레이시아의 기후 변화 완화
국제재생에너지기구는 2014년에 말레이시아가 2030년까지 전력 생산량의 50% 이상을 재생 에너지로 충당할 수 있을 것이라고 예측했다.
2021년, 정부는 제12차 말레이시아 계획에서 2050년까지 탄소 순배출 제로 목표를 달성하겠다고 발표했다. 이스마일 사브리 야콥 총리는 또한 말레이시아가 새로운 석탄 발전소를 건설하지 않을 것이며, 전기차 인프라를 확대하고, 해안 개발을 위한 블루 경제 청사진을 도입할 것이라고 말했다.
사바주에서 200만 헥타르의 숲을 탄소 상쇄 크레딧으로 판매하려는 시도는 협의 부족과 수익금이 어디로 갈 것인지에 대한 질문으로 인해 지역 반발이 일어 2022년에 중단되었다.
말레이시아의 기후 변화 적응
기후 복원력 조치는 제10차 말레이시아 계획 및 제11차 말레이시아 계획에 포함되었다.:3 정부는 말라리아 위험 인구의 144% 증가와 뎅기열, 설사, 수계 질환의 증가를 예상하여 보건 서비스에 투자했다고 밝혔다.:23
제방 개선과 같은 적응 조치는 이번 세기 내에 해안 지역사회에 대한 해수면 상승의 영향을 크게 줄일 것이다.:3
말레이시아는 1994년에 기후변화에 관한 유엔 기본 협약을, 2002년에 교토 의정서를 비준했다. 2009년에는 국가 기후변화 정책과 국가 재생 에너지 정책이 제정되었다.:7 이 무렵 말레이시아는 2005년 대비 2020년까지 탄소 집약도를 40% 감축하겠다고 약속했으며,:1 2011년에는 지속가능에너지개발청법과 함께 재생에너지법이 채택되었다.:7
20세기 후반에는 에너지 안보를 위한 다각화가 에너지 정책의 중심이었다. 재생 에너지는 21세기에 더욱 중요해졌고, 2016~2020년 제11차 말레이시아 계획과 2016~2025년 국가 에너지 효율 행동 계획의 공식 정책의 일부가 되었다.
말레이시아의 기후 변화 적응
말레이시아는 2016년 11월 16일에 파리 협정을 비준하고 첫 번째 국가 결정 기여를 제출했다. 그 이전에 의도된 국가 결정 기여는 2015년 11월 27일에 제출되었다.:3 UNFCCC에 대한 제2차 국가 보고서에서는 개선된 수자원 관리를 강조한다.:16
2018년, 정부는 2025년까지 재생 에너지 비중을 20%로 늘리는 목표를 발표했다. 수력 발전은 2010년 에너지 혼합의 5%에서 2017년 17%로 성장하여, 그 기간 동안 증가한 수요의 상당 부분을 충족시켰다. 북남고속도로를 따라 설치된 태양광 발전은 가격이 하락하면서 더 많이 사용되었다. 농업 폐기물로부터의 바이오매스에 대한 관심이 증가하고 있다.
환경부가 수집한 배출량 데이터는 공개되지 않는다.
유클리드 양자 중력
이론물리학에서 유클리드 양자 중력(영어: Euclidean quantum gravity)은 양자 중력의 한 버전이다. 이는 위크 회전을 사용하여 양자역학의 원리에 따라 중력의 힘을 설명하려고 한다.
유클리드 양자 중력 일반인의 관점에서 본 서론
물리학에서 지안카를로 위크의 이름을 딴 위크 회전은 차원 동역학 문제에 대한 해를 찾는 방법으로, 하나의 공간 차원을 시간 차원으로 대체하여 차원에서 그 설명을 변환하는 방식이다. 보다 정확하게는 허수 변수를 실수 변수로 대체하는 변환을 통해 민코프스키 공간의 수학적 문제를 유클리드 공간의 관련 문제로 대체하는 것이다.
이것이 회전이라고 불리는 이유는 복소수를 평면으로 나타낼 때 복소수에 를 곱하는 것이 그 수를 나타내는 벡터를 원점을 중심으로  라디안 각도로 회전하는 것과 같기 때문이다.
유클리드 양자 중력 일반인의 관점에서 본 서론
예를 들어, 위크 회전은 거시적인 사건인 온도 확산(욕조 안에서와 같이)을 분자의 근본적인 열 운동과 연결하는 데 사용될 수 있다. 다양한 온도 기울기를 가진 욕조 부피를 모델링하려고 시도한다면 이 부피를 무한소 부피로 세분화하고 그것들이 어떻게 상호 작용하는지 살펴봐야 할 것이다. 우리는 그러한 무한소 부피가 사실 물 분자라는 것을 알고 있다. 문제 단순화를 위해 욕조의 모든 분자를 단 하나의 분자로 나타낸다면, 이 유일한 분자는 실제 분자들이 따를 수 있는 모든 가능한 경로를 따라 움직여야 한다. 경로 적분 공식화는 이 유일한 분자의 움직임을 설명하는 개념적 도구이며, 위크 회전은 경로 적분 문제를 분석하는 데 매우 유용한 수학적 도구 중 하나이다.
유클리드 양자 중력 일반인의 관점에서 본 서론
다소 유사한 방식으로, 양자역학으로 설명되는 양자 물체의 움직임은 동시에 다른 위치에 존재하고 다른 속도를 가질 수 있음을 의미한다. 이는 정확한 위치와 속도를 가진 단일 경로로 설명될 수 있는 고전적인 물체(예: 당구공)의 움직임과는 분명히 다르다. 양자 물체는 단일 경로로 A에서 B로 이동하는 것이 아니라 동시에 가능한 모든 방식으로 A에서 B로 이동한다. 양자역학의 파인만 경로 적분 공식화에 따르면, 양자 물체의 경로는 가능한 모든 경로의 가중 평균으로 수학적으로 설명된다. 1966년 디윗은 파인만의 새로운 규칙을 모든 차수로 확장하는 명시적으로 게이지 불변인 함수-적분 알고리즘을 발견했다. 이 새로운 접근 방식의 매력은 일반 상대성이론에서 특이점이 불가피할 때 특이점이 없다는 점이다.
일반 상대성이론의 또 다른 운영상의 문제는 사용되는 수학적 도구의 복잡성 때문에 계산이 어렵다는 점이다. 반면에 경로 적분은 19세기 말부터 역학에서 사용되어 왔으며 잘 알려져 있다. 또한, 경로 적분 형식주의는 고전 물리학과 양자 물리학 모두에서 사용되므로 일반 상대성이론과 양자 이론을 통합하기 위한 좋은 출발점이 될 수 있다. 예를 들어, 양자역학적 슈뢰딩거 방정식과 고전적 열 방정식은 위크 회전으로 연결된다. 따라서 위크 관계는 고전적 현상을 양자 현상과 관련시키는 좋은 도구이다. 유클리드 양자 중력의 목표는 위크 회전을 사용하여 거시적 현상인 중력과 더 미시적인 것 사이의 연결을 찾는 것이다.
유클리드 양자 중력 더 엄격한 처리
유클리드 양자 중력은 양자장론으로 공식화된, 위크 회전된 버전의 양자 중력을 의미한다. 이 공식화에서 사용되는 다양체는 유사 리만 다양체 대신 4차원 리만 다양체이다. 또한 다양체는 콤팩트, 연결되어 있고 경계가 없다(즉, 특이점이 없다)고 가정한다. 일반적인 양자장론적 공식화를 따르면, 진공에서 진공으로의 진폭은 이제 고려되는 양자장인 계량 텐서에 대한 함수 적분으로 작성된다.
여기서 φ는 모든 물질장을 나타낸다. 아인슈타인-힐베르트 작용을 참조하라.
유클리드 양자 중력 ADM 형식과의 관계
유클리드 양자 중력은 정준 양자 중력에 사용되는 ADM 형식과 관련되며 다양한 상황에서 휠러-디윗 방정식을 복구한다. 일부 물질장 가 있다면 경로 적분은 다음과 같다.
여기서 에 대한 적분은 3-계량, 경과 함수 , 이동 벡터 에 대한 적분을 포함한다. 그러나 우리는 가 경계에서 경과 함수와 이동 벡터에 독립적이어야 한다고 요구하므로 다음을 얻는다.
여기서 는 3차원 경계이다. 이 표현이 0이 된다는 것은 함수 미분도 0이 되어 휠러-디윗 방정식을 제공함을 의미한다. 미분동형사상 제약에 대해서도 유사한 진술을 할 수 있다(대신 이동 함수에 대해 함수 미분을 취한다).
유클리드 양자 중력 각주
DeWitt, Bryce S. (1967년 10월 25일). 《Quantum Theory of Gravity. II. The Manifestly Covariant Theory》 (영어). 《Physical Review》 162 (American Physical Society (APS)). 1195–1239쪽. Bibcode:1967PhRv..162.1195D. doi:10.1103/PhysRev.162.1195. ISSN 0031-899X.
Dewitt, Bryce S.; Esposito, Giampiero (February 2008). 《An introduction to quantum gravity》 (영어). 《International Journal of Geometric Methods in Modern Physics》 05. 101–156쪽. arXiv:0711.2445. Bibcode:2008IJGMM..05..101D. doi:10.1142/S0219887808002679. ISSN 0219-8878. S2CID 7909845.
유클리드 양자 중력 각주
Gibbons, G W; Hawking, S W (1993).  Gibbons, Gary W.; Hawking, Stephen W. (편집). 《Euclidean quantum gravity》 (영어). Singapore River Edge, NJ: World Scientific. doi:10.1142/1301. ISBN 978-981-02-0516-4.
Hawking, S. W. (May 1993). 〈15. The path-integral approach to quantum gravity〉 (영어). 《Euclidean Quantum Gravity》. WORLD SCIENTIFIC. 29–72쪽. doi:10.1142/9789814539395_0002. ISBN 978-981-02-0515-7.
유클리드 양자 중력 각주
Hartle, J. B.; Hawking, S. W. (1983년 12월 15일). 《Wave function of the Universe》 (영어). 《Physical Review D》 28 (American Physical Society (APS)). 2960–2975쪽. Bibcode:1983PhRvD..28.2960H. doi:10.1103/PhysRevD.28.2960. ISSN 0556-2821.  Formally relates Euclidean quantum gravity to ADM formalism.
Mottola, Emil (1995). 《Functional integration over geometries》. 《Journal of Mathematical Physics》 36. 2470–2511쪽. arXiv:hep-th/9502109. Bibcode:1995JMP....36.2470M. doi:10.1063/1.531359. ISSN 0022-2488. S2CID 15655004.
Veltman, Martin J.G. (March 1993). 〈Quantum theory of gravitation〉 (영어). 《Methods in Field Theory》. North Holland Publishing Company. 265–328쪽. doi:10.1142/9789814412674_0007. hdl:1874/4837. ISBN 978-9971-83-078-6.
이재성 (1962년)
이재성(1962년 4월 24일 ~ )은 전 KBO 리그 롯데 자이언츠의 2루수이다.
정준 양자 중력
물리학에서 정준 양자 중력(영어: Canonical quantum gravity)은 일반 상대론의 정준 형식화(또는 정준 중력(영어: canonical gravity))를 양자화하려는 시도이다. 이것은 알베르트 아인슈타인의 일반 상대성이론의 해밀턴 형식화이다. 이 기본 이론은 브라이스 디윗이 1967년의 기념비적인 논문에서 개략적으로 설명했으며, 폴 디랙이 고안한 구속된 해밀턴 시스템에 대한 소위 정준 양자화 기술을 사용하여 피터 G. 베르그만의 이전 작업을 기반으로 한다. 디랙의 접근 방식은 고정된 게이지 선택에서 해밀턴 기술을 사용하여 게이지 대칭을 포함하는 시스템의 양자화를 허용한다. 디윗과 디랙의 작업을 부분적으로 기반으로 하는 새로운 접근 방식에는 하틀-호킹 상태, 레제 미적분, 휠러-디윗 방정식 및 루프 양자중력이 포함된다.
정준 양자 중력 정준 양자화
일반 고전 역학의 해밀턴 형식화에서 푸아송 괄호는 중요한 개념이다. "정준 좌표계"는 정준 푸아송 괄호 관계를 만족하는 정준 위치 및 운동량 변수로 구성된다.

여기서 푸아송 괄호는 다음과 같이 주어진다.

임의의 위상 공간 함수  및 에 대해. 푸아송 괄호를 사용하여 해밀턴 방정식은 다음과 같이 다시 쓸 수 있다.
이러한 방정식은 해밀턴 에 의해 생성되는 위상 공간에서의 "흐름" 또는 궤도를 설명한다. 임의의 위상 공간 함수 가 주어지면 다음이 성립한다.
정준 양자화에서 위상 공간 변수는 힐베르트 공간의 양자 연산자로 승격되고 위상 공간 변수 사이의 푸아송 괄호는 정준 교환 관계로 대체된다.
소위 위치 표현에서 이 교환 관계는 다음과 같은 선택에 의해 실현된다.
 및
역학은 슈뢰딩거 방정식에 의해 기술된다.

여기서 는  및  대체로 해밀턴 에서 형성된 연산자이다.
정준 양자 중력 구속이 있는 정준 양자화
정준 고전 일반 상대론은 완전히 구속된 이론의 한 예이다. 구속된 이론에는 여러 종류의 위상 공간이 있다. 구속 함수가 정의되는 제한 없는(운동학적이라고도 함) 위상 공간과 구속이 이미 해결된 축소된 위상 공간이다. 정준 양자화에서 일반적으로 위상 공간은 적절한 힐베르트 공간으로 대체되고 위상 공간 변수는 양자 연산자로 승격된다.
디랙의 양자화 접근 방식에서는 제한 없는 위상 공간이 소위 운동학적 힐베르트 공간으로 대체되고 구속 함수는 운동학적 힐베르트 공간에 구현된 구속 연산자로 대체된다. 그런 다음 해를 찾는다. 이러한 양자 구속 방정식은 적어도 일반적으로 사용되는 디랙 접근 방식에서 정준 양자 일반 상대론의 핵심 방정식이다.
정준 양자 중력 구속이 있는 정준 양자화
구속이 있는 이론에는 구속이 고전적 수준에서 해결되고 축소된 위상 공간의 위상 공간 변수가 양자 연산자로 승격되는 축소된 위상 공간 양자화도 있다. 그러나 이 접근 방식은 고전장 방정식에 대한 일반적인 해를 찾는 것과 동등해 보였기 때문에 일반 상대론에서는 불가능하다고 여겨졌다. 그러나 카를로 로벨리가 도입한 아이디어를 기반으로 비앙카 디트리히가 일반 상대론의 관측량을 계산하기 위한 체계적인 근사 체계를 (처음으로) 개발한 비교적 최근의 발전으로 토마스 티만(Thomas Thiemann)은 중력의 축소된 위상 공간 양자화를 위한 실행 가능한 체계를 개발했다. 그러나 `클록 변수'가 디랙 양자화의 경우와 달리 축소된 위상 공간 양자화에서는 고전적이어야 하므로 디랙 양자화와 완전히 동등하지는 않다.
정준 양자 중력 구속이 있는 정준 양자화
흔한 오해는 좌표 변환이 일반 상대론의 게이지 대칭이라는 것이다. 실제로는 진정한 게이지 대칭은 수학자가 정의한 미분동형사상이다(참고: 홀 논증) - 이는 훨씬 더 근본적이다. 일반 상대론의 1종 구속은 공간 미분동형사상 구속과 해밀턴 구속(휠러-디윗 방정식으로도 알려짐)이며 각각 이론의 공간적 및 시간적 미분동형사상 불변성을 각인한다. 이러한 구속을 고전적으로 부과하는 것은 기본적으로 초기 데이터에 대한 허용 조건이며, 또한 푸아송 괄호를 통해 '진화' 방정식(실제로는 게이지 변환)을 생성한다. 중요한 것은 구속 간의 푸아송 괄호 대수가 고전 이론을 완전히 결정한다는 것이다. 이는 양자 중력의 실행 가능한 이론이 되기 위해 정준 양자 중력의 준고전적 극한에서 어떤 식으로든 재현되어야 하는 것이다.
디랙의 접근 방식에서, 파동 함수에 부과된 1종 양자 구속은 게이지 변환을 생성하는 것으로 밝혀졌다. 따라서 고전 이론에서 구속 을 해결하는(초기 데이터에 대한 허용 조건을 해결하는 것과 동등) 두 단계 과정과 게이지 궤적을 찾는('진화' 방정식을 해결하는) 과정은 양자 이론에서 한 단계 과정으로 대체된다. 즉, 양자 방정식 의 해 를 찾는 것이다. 이는 양자 수준에서 구속을 분명히 해결하고, 가 게이지 변환의 양자 생성자이므로 게이지 불변 상태를 동시에 찾기 때문이다. 고전적 수준에서 허용 조건과 진화 방정식을 해결하는 것은 아인슈타인의 모든 장 방정식을 해결하는 것과 동등하며, 이는 정준 양자 중력에 대한 디랙 접근 방식에서 양자 구속 방정식의 핵심 역할을 강조한다.
정준 양자 중력 정준 양자화, 미분동형사상 불변성 및 명백한 유한성
미분동형사상은 동일한 좌표계에 머무르면서 계량(중력장)과 물질장을 맨다발 다양체 위로 동시에 '끌어당기는' 것으로 생각할 수 있으며, 따라서 단순한 좌표 변환 하에서의 불변성보다 훨씬 더 근본적이다. 이 대칭은 일반 상대론의 법칙이 사전에 주어진 시공간 기하학에 의존할 수 없다는 미묘한 요구 사항에서 발생한다.
이 미분동형사상 불변성은 중요한 의미를 갖는다. 정준 양자 중력은 명백히 유한할 것인데, 맨다발 다양체 위로 계량 함수를 '끌어당기는' 능력은 추상적으로 정의된 좌표점들 사이의 작고 큰 '거리'가 게이지 등가임을 의미하기 때문이다! 리 스몰린(Lee Smolin)은 더 엄밀한 주장을 제공했다.
정준 양자 중력 정준 양자화, 미분동형사상 불변성 및 명백한 유한성
"배경 독립 연산자는 항상 유한해야 한다. 이는 정규화 절차에서 규제 스케일과 배경 계량이 항상 함께 도입되기 때문이다. 이는 규제 매개변수가 참조하는 스케일이 규제된 연산자의 구성에서 도입된 배경 계량 또는 좌표 차트 측면에서 설명되어야 하기 때문에 필요하다. 이 때문에 규제된 연산자의 차단 또는 규제 매개변수에 대한 의존성은 배경 계량에 대한 의존성과 관련된다. 규제 매개변수가 0으로 가는 극한을 취하면 사라지지 않는 항만 분리된다. 이 항들이 규제 매개변수에 대한 의존성(항이 발산하는 경우)을 가지면 배경 계량에 대한 의존성도 가져야 한다. 반대로, 규제자가 제거되는 극한에서 사라지지 않는 항들이 배경 계량에 대한 의존성이 없으면 유한해야 한다."
사실, 아래에서 언급했듯이 토마스 티만은 루프 양자중력(정준 양자 중력의 잘 발달된 버전)이 모든 형태의 물질이 존재하더라도 명백히 유한하다는 것을 명시적으로 증명했다! 따라서 재규격화 및 무한대 제거가 필요 없다. 그러나 다른 연구에서 토마스 티만은 양자화 모호성을 해결하는 방법으로 재규격화의 필요성을 인정했다.
정준 양자 중력 정준 양자화, 미분동형사상 불변성 및 명백한 유한성
섭동 양자 중력에서(비재규격화 논증이 시작된 곳), 모든 섭동 방식과 마찬가지로, 거대 스케일에서 시공간이 평평한 공간으로 잘 근사될 것이라는 합리적인 가정을 한다. 이 근사적으로 평평한 배경 위에서 중력자를 산란시키면 그 산란 진폭이 뉴턴 상수의 재정의로 흡수될 수 없는 발산을 가진다는 것을 발견한다. 정준 양자 중력 이론가들은 이 주장을 받아들이지 않는다. 그러나 그들은 섭동 처리에서 비재규격화 가능하다고 발견된 항들이 어떻게 되는지 이해하는 데 사용될 수 있는 중력자 산란 진폭에 대한 대안적인 계산을 아직 제공하지 않았다. 오랫동안 기대되어 온 것은 정준 양자 중력과 같은 양자 기하학 이론에서 면적 및 부피와 같은 기하학적 양이 양자 관측량이 되어 0이 아닌 이산 값을 취하며, 물질 기여에서 오는 무한대를 포함하여 이론에서 무한대를 제거하는 자연적인 규제자를 제공한다는 것이다. 이러한 기하학적 관측량의 '양자화'는 사실 루프 양자 중력(LQG)에서 실현된다.
정준 양자 중력 계량 변수에서의 정준 양자화
양자화는 계량 텐서를 다음과 같이 분해하는 것에 기반한다.

여기서 반복되는 지수에 대한 합은 내포되어 있으며, 지수 0은 시간 을 나타내고, 그리스 지수는 모든 값 0, . . ., 3을 포괄하며, 라틴 지수는 공간 값 1, . . ., 3을 포괄한다. 함수 은 시간 간격 함수라고 불리며, 함수 는 이동 함수라고 불린다. 공간 지수는 공간 계량 와 그 역 를 사용하여 위아래로 올리거나 내린다.  및 , 이며, 여기서 는 크로네커 델타이다. 이 분해 하에서 아인슈타인-힐베르트 라그랑지안은 전미분까지 포함하여 다음과 같이 된다.

여기서 은 리만 계량 에 대해 계산된 공간 스칼라 곡률이고, 는 외재적 곡률이다.

여기서 은 리 미분을 나타내고, 은 상수  표면에 대한 단위 법선이며, 는 계량 에 대한 공변미분을 나타낸다. 임을 유의하라. 드윗은 라그랑지안이 "외재적 곡률이 운동 에너지 역할을 하고, 내재적 곡률의 음수가 퍼텐셜 에너지 역할을 하는 고전적인 '운동 에너지 빼기 퍼텐셜 에너지' 형태를 갖는다"고 썼다. 이 라그랑지안 형태는 공간 좌표의 재정의 하에서 명백히 불변하지만, 일반 공변성을 불투명하게 만든다.
정준 양자 중력 계량 변수에서의 정준 양자화
시간 경과 함수와 이동 함수는 게이지 변환에 의해 제거될 수 있으므로 물리적 자유도를 나타내지 않는다. 이는 해밀턴 형식론으로 이동할 때 그들의 켤레 운동량인 와 가 각각 항등적으로 사라지는 (질량껍질) 사실에 의해 나타난다. 디랙은 이를 1차 구속이라고 불렀다. 동시 게이지라고 불리는 인기 있는 게이지 선택은 과 이지만, 원칙적으로 좌표의 임의 함수로 선택할 수 있다. 이 경우, 해밀턴은 다음 형태를 취한다.

여기서

이며 는 에 대한 켤레 운동량이다. 아인슈타인 방정식은 해밀턴과 푸아송 괄호를 취함으로써 복구될 수 있다. 디랙이 2차 구속이라고 부르는 추가적인 질량껍질 구속은 푸아송 괄호 대수의 일관성에서 발생한다. 이것들은 과 이다. 이것이 정준 양자 중력 접근 방식에서 양자화되는 이론이다.
시간 진화를 기술하는 6개의 아인슈타인 방정식(실제로는 게이지 변환)은 3-계량과 그 켤레 운동량을 공간 미분동형사상 및 해밀턴 구속의 선형 조합과 푸아송 괄호를 계산하여 얻을 수 있음을 보일 수 있다. 구속의 소멸은 물리적 위상 공간을 제공하며, 이는 나머지 4개의 아인슈타인 방정식이다. 즉, 다음을 갖는다.
정준 양자 중력 계량 변수에서의 정준 양자화
공간 미분동형사상 구속

의 값마다 무한히 많이 존재하며, 소위 이동 함수 에 의해 펴져서 동등한 일련의 펴진 공간 미분동형사상 구속을 제공할 수 있다.
이것들은 이동 함수 에 의해 정의된 궤도를 따라 공간 미분동형사상을 생성한다.
해밀턴 구속

무한히 많이 존재하며, 소위 시간 경과 함수 에 의해 펴져서 동등한 일련의 펴진 해밀턴 구속을 제공할 수 있다.
위에서 언급했듯이, (펴진) 구속 간의 푸아송 괄호 구조는 고전 이론을 완전히 결정하기 때문에 중요하며, 모든 양자 중력 이론의 준고전적 극한에서 재현되어야 한다.
정준 양자 중력 휠러-디윗 방정식
휠러-디윗 방정식(때로는 해밀턴 구속, 때로는 아인슈타인-슈뢰딩거 방정식으로 불림)은 양자 수준에서 역학을 인코딩하기 때문에 상당히 중요하다. 이는 슈뢰딩거 방정식과 유사하지만, 시간 좌표 가 비물리적이기 때문에 물리적 파동 함수는 에 의존할 수 없으며 따라서 슈뢰딩거 방정식은 구속으로 축소된다.
계량 변수를 사용하면 고전적 표현을 잘 정의된 양자 연산자로 승격하려 할 때 극복할 수 없을 것 같은 수학적 어려움이 발생하여, 이 접근 방식으로는 수십 년 동안 진전이 없었다. 이 문제는 아쉬테카르-바르베로 변수와 루프 표현의 도입으로 해결되었으며, 이 잘 정의된 연산자는 토마스 티만에 의해 처음 공식화되었다.
이러한 발전 이전에는 휠러-디윗 방정식은 양자 우주론과 같은 대칭 축소 모델에서만 공식화되었다.
정준 양자 중력 아쉬테카르-바르베로 변수 및 LQG에서의 정준 양자화
정준 양자 중력의 많은 기술적 문제는 구속을 중심으로 전개된다. 정준 일반 상대론은 원래 계량 변수로 공식화되었지만, 정준 변수에 대한 고도로 비선형적인 의존성 때문에 구속을 양자 연산자로 승격시키는 데 극복할 수 없는 수학적 어려움이 있는 것처럼 보였다. 아쉬테카르의 새로운 변수 도입으로 방정식이 훨씬 단순해졌다. 아쉬테카르 변수는 게이지 이론의 변수와 더 유사한 새로운 켤레 변수 쌍을 사용하여 정준 일반 상대론을 기술한다. 그렇게 함으로써 공간 미분동형사상 및 해밀턴 구속 외에 추가 구속인 가우스 게이지 구속을 도입했다.
루프 표현은 루프 관점에서 게이지 이론의 양자 해밀턴 표현이다. 양-밀스 이론의 맥락에서 루프 표현의 목적은 가우스 게이지 대칭에 의해 도입된 중복성을 피하여 가우스 게이지 불변 상태 공간에서 직접 작업할 수 있도록 하는 것이다. 이 표현의 사용은 아쉬테카르-바르베로 표현에서 자연스럽게 발생했는데, 이는 정확한 비섭동적 설명을 제공하고 공간 미분동형사상 구속이 이 표현 내에서 쉽게 처리될 수 있기 때문이다.
정준 양자 중력 아쉬테카르-바르베로 변수 및 LQG에서의 정준 양자화
루프 표현 내에서 티만은 모든 형태의 물질이 존재하는 경우에 잘 정의된 정준 이론을 제공하고, 그것이 명백히 유한하다는 것을 명시적으로 증명했다! 따라서 재규격화가 필요 없다. 그러나 LQG 접근 방식은 플랑크 스케일에서의 물리학을 설명하는 데 적합하므로 친숙한 저에너지 물리학과 연결하고 올바른 준고전적 극한을 설정하는 데 어려움이 있다.
정준 양자 중력 시간의 문제
일반 상대론의 모든 정준 이론은 시간의 문제를 다루어야 한다. 양자 중력에서 시간의 문제는 일반 상대론과 양자 역학 사이의 개념적 갈등이다. 정준 일반 상대론에서 시간은 일반 공변성의 결과로 단지 또 다른 좌표일 뿐이다. 양자장론, 특히 해밀턴 형식론에서 형식화는 3차원의 공간과 1차원의 시간으로 나뉜다. 대략적으로 말하면, 시간의 문제는 일반 상대론에는 시간이 없다는 것이다. 이는 일반 상대론에서 해밀턴은 사라져야 하는 구속이기 때문이다. 그러나 모든 정준 이론에서 해밀턴은 시간 변환을 생성한다. 따라서 우리는 일반 상대론에서 "아무것도 움직이지 않는다"("시간이 없다")는 결론에 도달한다. "시간이 없기" 때문에 주어진 순간의 양자 역학 측정에 대한 일반적인 해석은 무너진다. 이 시간의 문제는 형식론의 모든 해석적 문제에 대한 광범위한 명칭이다.
제임스 W. 요크의 기하동역학의 등각 분해에 대한 정준 형식론은 일반 상대성이론의 "요크 시간"으로 이어지며, 찰스 왕 (이론물리학자)에 의해 개발되었다. 이 연구는 그 후 그와 그의 공동 연구자들에 의해 확장되어 광범위한 척도 불변 딜라톤 중력-물질 이론에 적합한 시간 식별 및 양자화 접근 방식으로 발전되었다.
정준 양자 중력 양자 우주론의 문제
양자 우주론의 문제는 정준 양자 중력의 구속을 해결하는 물리적 상태가 전 우주의 양자 상태를 나타내므로 외부 관찰자를 배제한다는 점이지만, 외부 관찰자는 대부분의 양자 역학 해석에서 중요한 요소이다.
정준 양자 중력 내용주
^  Bergmann, P. (1966). 《Hamilton–Jacobi and Schrödinger Theory in Theories with First-Class Hamiltonian Constraints》. 《피지컬 리뷰》 144. 1078–1080쪽. Bibcode:1966PhRv..144.1078B. doi:10.1103/PhysRev.144.1078.
^  Dirac, P. A. M. (1958). 《Generalized Hamiltonian Dynamics》. 《Proceedings of the Royal Society of London A》 246. 326–332쪽. Bibcode:1958RSPSA.246..326D. doi:10.1098/rspa.1958.0141. JSTOR 100496.
정준 양자 중력 내용주
^  Thiemann, T. (1996). 《Anomaly-free formulation of non-perturbative, four-dimensional Lorentzian quantum gravity》. 《Physics Letters B》 380. 257–264쪽. arXiv:gr-qc/9606088. Bibcode:1996PhLB..380..257T. doi:10.1016/0370-2693(96)00532-1. S2CID 8691449.
정준 양자 중력 출처
Arnowitt, R.; Deser, S.; Misner, C. W. (2008). 《The Dynamics of General Relativity》. 《일반 상대론과 중력》 40. 1997–2027쪽. arXiv:gr-qc/0405109. Bibcode:2008GReGr..40.1997A. doi:10.1007/s10714-008-0661-1. S2CID 14054267.
Dirac, P. A. M. (1958). 《The Theory of Gravitation in Hamiltonian Form》. 《Proceedings of the Royal Society of London A》 246. 333–343쪽. Bibcode:1958RSPSA.246..333D. doi:10.1098/rspa.1958.0142. JSTOR 100497. S2CID 122053391.
노르웨이 국립미술관
국립미술관 (노르웨이어:  Nasjonalgalleriet)은 노르웨이 오슬로에 있는 미술관이다. 2003년부터 행정적으로 국립 예술, 건축 및 디자인 박물관의 일부가 되었다.
노르웨이 국립미술관 역사
이 미술관은 1836년의 노르웨이 의회 결정에 따라 1842년에 설립되었다. 처음에는 노르웨이 왕궁에 위치해 있었으나, 1882년에 하인리히 에른스트 시르머와 아돌프 시르머가 설계한 자체 박물관 건물을 갖게 되었다. 박물관의 이전 명칭으로는 "Den norske stats sentralmuseum for billedkunst"이었으며, 1903년부터 1920년까지는 'Statens Kunstmuseum'이란 명칭을 사용하였다. 역대 관장으로는 옌스 티스 (1908–1941), 시구르 빌로크 (1946–1973), 크누트 베르그 (1975–1995), 톤 스케드스모 (1995–2000), 아니켄 투에 (2001–2003) 등이 있다.
2013년에는 미술관이 그림 보관에 기술적으로 부적합하다는 잘못된 보고가 있었다. (이전에 박물관의 내구성에 대한 연구는 적합성 수준에 대해 결론을 내린 적이 없었으며, 노르웨이 의회는 실제로는 존재하지 않는 결론에 대해 잘못된 정보를 받은 것이었다.)