hotchpotch/wikipedia-multilingual-ir-pairs huggingface dataset:
2,3,5-트라이메틸피라진 합성
2,3,5-트라이메틸피라진은 2,3-뷰테인다이온과 1,2-다이아미노프로판으로부터 합성될 수 있다. 먼저, 1,2-다이아미노프로판은 암모니아와 수소화 촉매인 라니 니켈의 존재 하에 아이소프로판올아민의 아민화에 의해 합성된다. 라니 니켈 촉매의 양, 물질의 몰 비율, 반응의 영향은 다음과 같다: 아이소프로판올아민 대 암모니아의 몰 비율은 1:3.5, 반응 온도는 160 °C, 반응 시간은 5시간, 수소 대 아이소프로판올아민의 몰 비율은 1:5이다. 그 다음 반응은 2,3,5-트라이메틸-5,6-다이하이드로피라진과 2,3,5-트라이메틸피라진의 합성으로 구성된다. 2,3,5-트라이메틸-5,6-다이하이드로프로파이라진 합성의 최적 조건은 다음과 같이 확립된다: 무수 에틸 알코올과 혼합된 2,3-뷰테인다이온(무수 에틸 알코올 대 2,3-뷰테인다이온의 질량비는 5:1)은 무수 에틸 알코올과 1,2-다이아미노프로판의 혼합물(무수 에틸 알코올 대 1,2-다이아미노프로판의 질량비는 6:1)에 4시간 동안 균일한 속도로 떨어뜨리고, 2,3-뷰테인다이온 대 1,2-다이아미노프로판의 몰 비율은 1:1.1, 축합 반응 온도는 −5 °C이다. 최적의 탈수소 산화 조건은 다음과 같다: 공기를 산화제로 사용하고, 수산화 칼륨과 2,3,5-트라이메틸-5,6-다이하이드로피라진의 몰 비율은 3:1, 에탄올 대 2,3,5-트라이메틸-5,6-다이하이드로피라진의 질량비는 10:1, 반응 온도는 68 °C, 반응 시간은 7시간이다.
2,3,5-트라이메틸피라진 합성
2,3,5-트라이메틸피라진을 합성하는 몇 가지 다른 방법이 있다.
2,3,5-트라이메틸피라진 식품 사용 제한
FEMA (mg/kg)
청량음료 5.0～10
사탕 5.0～10
구운 식품 5.0～10
시리얼 2.0
양념 2.0
육류 2.0
유제품 1.0
수프 2.0
2,3,6-트라이메틸페놀
2,3,6-트라이메틸페놀(2,3,6-Trimethylphenol)은 화학식 (CH3)3C6H2OH를 갖는 유기 화합물이다. 비타민 E의 전구체로서, 여러 트라이메틸페놀 이성질체 중 가장 널리 사용된다.
2,3,6-트라이메틸페놀은 고체산의 존재하에 메타크레졸을 메탄올로 메틸화하여 산업적으로 생산된다.
감쇠 계수
선형 감쇠 계수(영어: linear attenuation coefficient), 감쇠 계수(영어: attenuation coefficient) 또는 협폭 빔 감쇠 계수(영어: narrow-beam attenuation coefficient)는 재료의 부피가 빛, 소리, 입자 또는 기타 에너지나 물질의 빔에 얼마나 쉽게 관통될 수 있는지를 나타낸다. 계수 값이 크면 주어진 매체를 통과할 때 빔이 '감쇠'되고, 값이 작으면 매체가 손실에 거의 영향을 미치지 않는다는 것을 의미한다. 감쇠 계수의 (유도된) SI 단위는 역미터(m−1)이다. 소멸 계수(영어: Extinction coefficient)는 이 양에 대한 또 다른 용어이며, 종종 기상학 및 기후학에서 사용된다. 감쇠 길이(영어: attenuation length)는 감쇠 계수의 역수이다.
감쇠 계수 개요
감쇠 계수는 특정 물질을 통과할 때 빔의 방사속이 얼마나 감소하는지를 설명한다. 다음 상황에서 사용된다.
감쇠 계수는 대기 중 태양 및 적외선 복사 전달의 맥락에서 "소멸 계수" 또는 때때로 흡수 계수라고 불린다.:423
감쇠 계수 값이 작으면 해당 물질이 상대적으로 투명하다는 것을 나타내고, 값이 크면 불투명도가 더 크다는 것을 나타낸다. 감쇠 계수는 물질의 종류와 복사의 에너지에 따라 달라진다. 일반적으로 전자기 복사의 경우, 입사 광자의 에너지가 높을수록, 해당 물질의 밀도가 낮을수록 해당 감쇠 계수는 낮아진다.
감쇠 계수 비어-람베르트 법칙
균질한 물질의 얇은 층을 통과할 때 빛의 감쇠는 층 두께 와 초기 강도 에 비례한다. 결과 강도는 다음으로 주어진다.

여기서 는 감쇠 계수이다. 이 공식은 비어-람베르트 법칙으로 알려져 있다.
이 감쇠 계수는 강도의 지수적 감쇠를 측정하며, 즉 강도 에너지가 물질의 단위 (예: 1미터) 두께를 통과할 때 원래 강도의 아래쪽 e-폴딩 거리 값을 측정한다. 따라서 감쇠 계수가 1 m−1이면 1미터를 통과한 후 복사가 e 인자만큼 감소하고, 계수가 2 m−1인 물질의 경우 두 번, 즉 e2만큼 감소한다. 다른 측정법은 아래의 십진 감쇠 계수와 같이 e가 아닌 다른 인자를 사용할 수 있다. 광폭 빔 감쇠 계수는 전방 산란 복사를 감쇠된 것이 아닌 투과된 것으로 간주하며, 방사선 차폐에 더 적용 가능하다.
질량 감쇠 계수는 물질의 밀도로 정규화된 감쇠 계수이다.
감쇠 계수 수학적 정의
부피의 감쇠 계수 μ는 다음과 같이 정의된다.
여기서
감쇠 계수가 z에 따라 변하지 않는 경우, 이 방정식은 =0에서 까지의 선을 따라 다음과 같이 해를 갖는다.
여기서 는 =0에서의 입사 복사속이고, 는 에서의 복사속이다.
부피의 주파수 스펙트럼 반구형 감쇠 계수(영어: spectral hemispherical attenuation coefficient in frequency)와 파장 스펙트럼 반구형 감쇠 계수(영어: spectral hemispherical attenuation coefficient in wavelength)는 각각 μν와 μλ로 표시되며, 다음과 같이 정의된다.
감쇠 계수 수학적 정의
여기서
부피의 방향 감쇠 계수(영어: directional attenuation coefficient) μΩ는 다음과 같이 정의된다.
여기서 Le,Ω는 방사휘도이다.
부피의 주파수 스펙트럼 방향 감쇠 계수(영어: spectral directional attenuation coefficient in frequency)와 파장 스펙트럼 방향 감쇠 계수(영어: spectral directional attenuation coefficient in wavelength)는 각각 μΩ,ν와 μΩ,λ로 표시되며, 다음과 같이 정의된다.
여기서
감쇠 계수 흡수 및 산란 계수
좁은(시준된) 빔이 부피를 통과할 때, 빔은 두 가지 과정으로 인해 강도를 잃는다: 흡광과 산란. 흡수는 빔에서 에너지가 손실되는 것을 나타내며, 산란은 빛이 (무작위) 방향으로 재지향되어 더 이상 빔에 없지만 여전히 존재하여 확산광을 생성하는 것을 나타낸다.
부피의 흡수 계수 μa와 부피의 산란 계수 μs는 감쇠 계수와 같은 방식으로 정의된다.
부피의 감쇠 계수는 흡수 계수와 산란 계수의 합이다.
좁은 빔 자체만 볼 때는 두 과정을 구별할 수 없다. 그러나 다른 방향으로 나가는 빔을 측정하기 위해 탐지기를 설치하거나, 반대로 좁지 않은 빔을 사용하면 손실된 방사속 중 얼마나 많이 산란되었고 얼마나 많이 흡수되었는지 측정할 수 있다.
이러한 맥락에서 "흡수 계수"는 흡수만으로 빔이 얼마나 빨리 방사속을 잃을지를 측정하는 반면, "감쇠 계수"는 산란을 포함한 좁은 빔 강도의 총 손실을 측정한다. "협폭 빔 감쇠 계수"는 항상 후자를 명확하게 지칭한다. 감쇠 계수는 흡수 계수보다 적어도 크거나 같으며, 산란이 없는 이상적인 경우에는 서로 같다.
감쇠 계수 밀도 및 단면적에 의한 표현
흡수 계수는 흡수 중심의 개수밀도 n과 흡수 단면적 σ로 표현될 수 있다. 면적 A와 두께 dz인 슬래브의 경우, 포함된 흡수 중심의 총 개수는 n A dz이다. dz가 너무 작아서 단면적의 겹침이 없다고 가정하면, 흡수에 사용할 수 있는 총 면적은 n A σ dz가 되고 흡수된 복사의 비율은 n σ dz이다. 따라서 흡수 계수는 μ = n σ이다.
감쇠 계수 질량 감쇠, 흡수 및 산란 계수
질량 감쇠 계수(영어: mass attenuation coefficient), 질량 흡수 계수(영어: mass absorption coefficient) 및 질량 산란 계수(영어: mass scattering coefficient)는 다음과 같이 정의된다.
여기서 ρm은 질량 밀도이다.
감쇠 계수 네피어 및 십진 감쇠 계수
공학 응용 분야에서는 종종 감쇠를 로그 단위인 데시벨, 또는 "dB"로 표현하며, 여기서 10 dB는 10배 감쇠를 나타낸다. 따라서 감쇠 계수의 단위는 dB/m (또는 일반적으로 dB/단위 거리)이다. dB와 같은 로그 단위에서 감쇠는 거리의 선형 함수이며, 지수 함수가 아니다. 이는 여러 감쇠 층의 결과가 각 개별 통과에 대한 dB 손실을 단순히 합산하여 찾을 수 있다는 장점이 있다. 그러나 강도가 필요한 경우, 로그는 다음 지수식을 사용하여 선형 단위로 다시 변환해야 한다.
십진 감쇠 계수(영어: decadic attenuation coefficient) 또는 십진 협폭 빔 감쇠 계수(영어: decadic narrow beam attenuation coefficient)는 μ10으로 표시되며 다음과 같이 정의된다.
감쇠 계수 네피어 및 십진 감쇠 계수
일반적인 감쇠 계수가 단위 길이의 물질에서 발생하는 e-배 감소 횟수를 측정하는 것처럼, 이 계수는 10배 감소가 발생하는 횟수를 측정한다. 1 m−1의 십진 계수는 1 m의 물질이 복사를 10배만큼 한 번 감소시킨다는 것을 의미한다.
μ는 단순히 "감쇠 계수"보다는 때때로 네피어 감쇠 계수(영어: Napierian attenuation coefficient) 또는 네피어 협폭 빔 감쇠 계수(영어: Napierian narrow beam attenuation coefficient)라고 불린다. "십진" 및 "네피어"라는 용어는 재료 샘플에 대한 비어-람베르트 법칙에서 지수 함수에 사용되는 밑에서 유래하며, 여기서 두 감쇠 계수가 역할을 한다.
여기서
균일한 감쇠의 경우, 이러한 관계는 다음과 같다.
불균일 감쇠의 사례는 대기과학 응용 분야 및 방사선 차폐 이론 등에서 발생한다.
감쇠 계수 네피어 및 십진 감쇠 계수
재료 샘플의 (네피어) 감쇠 계수와 십진 감쇠 계수는 N개의 감쇠종의 개수밀도 및 양 농도와 다음과 같이 관련된다.
여기서
이는 감쇠 단면적 및 몰 감쇠 계수의 정의에 따른 것이다.
감쇠 단면적과 몰 감쇠 계수는 다음으로 관련된다.
개수밀도와 양 농도는 다음으로 관련된다.
여기서 NA는 아보가드로 상수이다.
반가층 (HVL)은 투과된 복사의 방사속을 입사량의 절반으로 줄이는 데 필요한 물질 층의 두께이다. 반가층은 투과 깊이의 약 69% (ln 2)이다. 엔지니어는 이러한 방정식을 사용하여 복사를 허용 가능한 또는 규제 한계까지 감쇠시키는 데 필요한 차폐 두께를 예측한다.
감쇠 계수는 평균 자유 거리와도 역비례한다. 또한 감쇠 단면적과 매우 밀접하게 관련되어 있다.
2,3-다이클로로-5,6-다이사이아노-1,4-벤조퀴논
2,3-다이클로로-5,6-다이사이아노-1,4-벤조퀴논(2,3-Dichloro-5,6-dicyano-1,4-benzoquinone) 또는 DDQ은 화학식 C6Cl2(CN)2O2를 갖는 화학 시약이다. 이 산화제는 알코올, 페놀, 및 스테로이드 케톤의 탈수소화에 유용하다. DDQ는 물에서 분해되지만, 무기산 수용액에서는 안정하다.
2,3-다이클로로-5,6-다이사이아노-1,4-벤조퀴논 제조
DDQ 합성은 클로라닐의 사이안화를 포함한다. J. 틸레와 F. 귄터는 1906년에 6단계 제조법을 처음 보고했다. 이 물질은 탈수소화제로써의 잠재력이 발견될 때까지 관심을 받지 못했다. 2,3-다이사이아노하이드로퀴논으로부터의 단일 단계 염소화는 1965년에 보고되었다.
2,3-다이클로로-5,6-다이사이아노-1,4-벤조퀴논 반응
이 시약은 유기 분자에서 한 쌍의 수소 원자를 제거한다. 그 작용의 화학량론은 테트라린에서 나프탈렌으로의 전환으로 설명된다.
2 C6Cl2(CN)2O2 + C10H12 → 2 C6Cl2(CN)2(OH)2 + C10H8
생성된 하이드로퀴논은 전형적인 반응 용매(다이옥세인, 벤젠, 알칸)에 잘 녹지 않아 후처리를 용이하게 한다.
벤젠에 녹인 DDQ 용액은 전하 이동 복합체 형성으로 인해 붉은색을 띤다.
2,3-다이클로로-5,6-다이사이아노-1,4-벤조퀴논 안전성
DDQ는 물과 반응하여 고독성인 사이안화 수소 (HCN)를 방출한다.
다이하이드로퓨란
다이하이드로퓨란(Dihydrofuran)은 다음 뜻이 있다.
2,3-다이하이드로퓨란
2,3-다이하이드로퓨란(2,3-Dihydrofuran)은 화학식이 C4H6O인 헤테로고리 화합물이다. 2,5-다이하이드로퓨란과 이성질체 관계이다. 2,3-다이하이드로퓨란은 가장 단순한 엔올 에터 중 하나이다. 무색의 휘발성 액체이다.
2,3-다이하이드로퓨란 반응
뷰틸 리튬으로 처리하면 리튬화된다. 생성된 2-리튬화 유도체는 다용도 중간체이다.
2,3-다이하이드로퓨란 합성 및 발생
2,3-다이하이드로퓨란은 α-할로젠 케톤과 β-다이카보닐 화합물로부터 퓨란을 합성하는 파이스트-베나리 합성의 중간체이다.
2,3-다이하이드로퓨란 고리는 여러 방법으로 합성할 수 있다. 이러한 경로는 일반적으로 금속을 포함하는 촉매를 사용하여 카보닐 화합물의 고리화 또는 고리첨가 반응을 포함한다. 아이오딘도 촉매로 작용할 수 있으며 레이니 니켈도 마찬가지이다.
음향 감쇠
음향학에서 음향 감쇠(영어: Acoustic attenuation)는 음향 매질을 통한 음파 전파의 에너지 손실을 측정한 것이다. 대부분의 매질은 점성도를 가지고 있으므로 이상적인 매질이 아니다. 이러한 매질에서 소리가 전파될 때, 항상 점성도에 의해 발생하는 에너지의 열 소비가 있다. 이 효과는 스토크스 음향 감쇠 법칙을 통해 정량화할 수 있다. 음향 감쇠는 1868년 G. 키르히호프가 보여주었듯이 매질의 열전도도의 결과일 수도 있다. 스토크스-키르히호프 감쇠 공식은 점성도와 열전도도 효과를 모두 고려한다.
이질적인 매질의 경우, 매질의 점성도 외에도 음향 산란이 음향 에너지 제거의 또 다른 주요 원인이다. 손실성 매질에서의 음향 감쇠는 의료 초음파 검사, 진동 및 소음 저감과 같은 많은 과학 연구 및 공학 분야에서 중요한 역할을 한다.
음향 감쇠 멱법칙 진동수 의존 음향 감쇠
많은 실험 및 현장 측정 결과에 따르면, 연조직, 중합체, 흙, 다공성 암석과 같은 광범위한 점탄성 재료의 음향 감쇠 계수는 진동수에 대해 다음 멱법칙으로 표현될 수 있다.
여기서 는 압력, 는 위치, 는 파동 전파 거리, 는 각진동수, 는 감쇠 계수,  및 진동수 의존 지수 는 실험 데이터에 맞춰 얻은 실수 비음수 재료 매개변수이다.  값은 0에서 4까지 다양하다. 물에서의 음향 감쇠는 진동수의 제곱에 의존하며, 즉 이다. 많은 금속 및 결정질 재료에서의 음향 감쇠는 진동수와 무관하며, 즉 이다. 이와 대조적으로, 점탄성 재료의 는 0에서 2 사이라는 것이 널리 알려져 있다. 예를 들어, 퇴적물, 흙, 암석의 지수 는 약 1이며, 대부분의 연조직의 지수 는 1에서 2 사이이다.
음향 감쇠 멱법칙 진동수 의존 음향 감쇠
고전적인 소산성 음파 전파 방정식은 감쇠파 방정식 및 근사 열점성파 방정식과 같이 진동수 독립 및 진동수 제곱 의존 감쇠로 제한된다. 최근 수십 년 동안 일반적인 멱법칙 진동수 의존 음향 감쇠를 설명하는 정확한 모델 개발에 대한 관심과 노력이 증가하고 있다. 이러한 최근의 진동수 의존 모델 대부분은 복소수 파수의 분석을 통해 확립되었고, 이어서 비정상파 전파로 확장되었다. 다중 이완 모델은 서로 다른 분자 이완 과정의 기초가 되는 멱법칙 점성도를 고려한다. Szabo는 시간 합성곱 적분 소산성 음파 방정식을 제안했다. 한편, 분수 미분 점탄성 모델에 기반한 음파 방정식은 멱법칙 진동수 의존 음향 감쇠를 설명하는 데 적용된다. 첸과 홀름은 양수 분수 미분 수정 Szabo 파동 방정식과 분수 라플라시안 파동 방정식을 제안했다. 멱법칙 감쇠 모델의 분수 파동 방정식을 비교하는 논문은 을 참조하라. 멱법칙 감쇠에 대한 이 책도 이 주제를 더 자세히 다루고 있다.
음향 감쇠 멱법칙 진동수 의존 음향 감쇠
진동수 멱법칙을 따르는 감쇠 현상은 응력과 변형률 사이의 분수 구성 방정식에서 파생된 인과적 파동 방정식을 사용하여 설명될 수 있다. 이 파동 방정식은 분수 시간 미분을 포함한다.
및 그 참조 문헌도 참조하라.
이러한 분수 미분 모델은 복합 매질에서 측정된 감쇠를 야기하는 다중 이완 현상(Nachman 등 참조)에 대한 일반적으로 인정되는 가설과 연결된다. 이 연결은  및 조사 논문에서 더 자세히 설명되어 있다.
진동수 대역 제한파의 경우, Ref.는 Nachman 등의 프레임워크 내에서 일련의 이산 이완 메커니즘을 사용하여 인과적 멱법칙 감쇠를 달성하는 모델 기반 방법을 설명한다.
다공성 유체 포화 퇴적암인 사암에서는 음향 감쇠가 주로 고체 프레임에 대한 세공 유체의 파동 유도 흐름에 의해 발생하며, 는 0.5에서 1.5 사이로 변한다.
에테르 끌림 가설
19세기, 빛 파동의 전파를 위한 가상의 매질로서 광학 에테르 이론이 널리 논의되었다. 에테르 가설은 당시의 물리학자들이 물리적인 매질 없이 빛 파동이 전파되는 것을 상상할 수 없었기 때문에 제기되었다. 가상의 광학 에테르를 탐지하는 실험들이 실패하자, 물리학자들은 가상의 에테르 존재를 보존하는 설명을 고안했다.
에테르 끌림 가설(영어: Aether drag hypothesis)은 광학 에테르가 움직이는 물질에 의해 끌리거나 그 안에 갇힌다고 제안했다. 이 가설의 한 버전에 따르면, 지구와 에테르 사이에 상대적인 움직임은 존재하지 않는다. 다른 버전에 따르면, 지구는 에테르에 대해 움직이며, 측정된 빛의 속력은 이 움직임("에테르 바람")의 속도에 의존해야 하며, 이는 지구 표면에 정지한 기구로 측정 가능해야 한다. 1818년, 오귀스탱 프레넬은 에테르가 물질에 의해 부분적으로 끌린다고 제안했다. 1845년, 조지 스토크스는 에테르가 물질 내부 또는 근처에 완전히 끌려들어간다고 제안했다.
에테르 끌림 가설
프레넬의 거의 정지된 이론은 피조 실험 (1851년)에 의해 분명히 확인되었지만, 스토크스의 이론은 마이컬슨-몰리 실험 (1881년, 1887년)에 의해 분명히 확인되었다. 헨드릭 로런츠는 자신의 에테르 이론에서 이러한 모순적인 상황을 해결했으며, 어떠한 형태의 에테르 끌림도 배제했다. 알베르트 아인슈타인의 특수 상대성이론 (1905년)은 에테르를 기계적 매질로서 배제한다.
상대성이론과 양자역학에 기반한 현대 물리학에서는, "운동 상태"를 가진 "물질"로서의 에테르는 더 이상 아무런 역할을 하지 않는다. 따라서 가능한 "에테르 끌림"에 관한 질문은 과학 공동체에서 더 이상 유의미하게 간주되지 않는다. 그러나 일반 상대성이론에 의해 예측되는 틀 끌림은 회전하는 질량이 시공간 계량을 왜곡하여 근처 입자의 궤도 세차 운동을 유발하는데, 이는 존재한다. 하지만 이 효과는 이 문서에서 논의된 "에테르 끌림"보다 훨씬 약하다.
에테르 끌림 가설 부분 에테르 끌림
1810년, 프랑수아 아라고는 입자 이론으로 예측되는 물질의 굴절률 변화가 빛의 속도를 측정하는 유용한 방법을 제공할 것이라고 깨달았다. 이러한 예측은 유리와 같은 물질의 굴절률이 공기 중과 유리 내 빛의 속도 비율에 따라 달라지기 때문에 발생했다. 아라고는 망원경 전면에 있는 유리 프리즘에 의해 빛의 입자들이 얼마나 굴절될지 측정하려고 했다. 그는 별들의 다양한 속도와 하루 중 다른 시간대 및 연중 다른 시기 지구의 움직임 때문에 다양한 굴절 각도가 있을 것이라고 예상했다. 이러한 예상과는 달리, 그는 별들 사이, 하루 중 시간대 사이, 계절 사이에서 굴절에 차이가 없음을 발견했다. 아라고가 관찰한 것은 평범한 수차였다.
에테르 끌림 가설 부분 에테르 끌림
1818년, 오귀스탱 프레넬은 빛의 파동 이론을 사용하여 아라고의 결과를 조사했다. 그는 빛이 파동으로 전달되더라도 유리가 에테르를 통과하여 지구가 회전하고 계절이 바뀔 때 들어오는 파동과 다른 속도로 부딪히면서 유리-공기 경계면의 굴절률이 변했어야 한다고 깨달았다. 프레넬은 유리 프리즘이 에테르의 일부를 함께 운반할 것이므로 "...프리즘 내부에 에테르가 과잉으로 존재한다"고 제안했다. 그는 파동 전파 속도가 매질의 밀도에 따라 달라진다는 것을 깨달았고, 그래서 프리즘 내 빛의 속도가 '끌림' 양만큼 조정되어야 한다고 제안했다. 어떤 조정도 없는 유리 내 빛의 속도 는 다음과 같다:
끌림 조정 는 다음과 같다:
여기서 는 환경의 에테르 밀도이고, 는 유리 내 에테르 밀도이며, 는 에테르에 대한 프리즘의 속도이다.
계수 는 로 쓸 수 있는데, 굴절률 n은 에테르의 밀도에 따라 달라지기 때문이다. 이것은 프레넬 끌림 계수라고 알려져 있다. 유리 내 빛의 속도는 다음과 같다:
이 보정은 아라고 실험의 null 결과를 성공적으로 설명했다. 이는 유리와 같은 물질에 의해 끌리지만 공기에는 끌리지 않는 대체로 정지된 에테르 개념을 도입한다. 이 성공은 이전의 입자 이론보다 파동 이론을 지지했다.
프레넬의 끌림 계수는 피조 실험과 그 반복 실험에 의해 직접 확인되었다. 일반적으로 이 계수를 사용하여 1차 효과를 감지하기에 충분히 민감한 모든 광학 에테르 표류 실험(예: 아라고, 피조, 훅, 에어리, 마스카르트의 실험)의 음성 결과를 설명할 수 있다. (거의) 정지된 에테르 개념은 수차와도 일치한다. 그러나 이 이론은 다음과 같은 이유로 반박된 것으로 간주된다.
에테르 끌림 가설 완전 에테르 끌림
조지 스토크스 (1845)에게 움직이는 물질에 전혀 영향을 받지 않거나 부분적으로만 영향을 받는 에테르 모델은 부자연스럽고 설득력이 없었으므로, 그는 에테르가 물질 내부 및 근처에서 완전히 끌리고, 더 먼 거리에서는 부분적으로 끌리며, 자유 공간에서는 정지 상태를 유지한다고 가정했다. 또한 하인리히 루돌프 헤르츠 (1890)는 갈릴레이 상대성 원리와 일치시키기 위해 맥스웰의 전자기 이론을 정교화하는 과정에서 완전 에테르 끌림 모델을 통합했다. 즉, 에테르가 한 기준 좌표계에서 물질 내부에 정지해 있다고 가정하면, 갈릴레이 변환은 물질과 (끌려들어간) 에테르가 다른 기준 좌표계에서 동일한 속도로 이동한다는 결과를 제공한다.
완전 에테르 끌림은 모든 에테르 표류 실험(예: 마이컬슨-몰리 실험)의 음성 결과를 설명할 수 있다. 그러나 이 이론은 다음과 같은 이유로 잘못된 것으로 간주된다.
에테르 끌림 가설 완전 에테르 끌림
수차 현상과 모순된다. 수차에서 망원경으로 관측한 별의 위치는 6개월마다 약 20.5초의 각도로 중심 위치를 기준으로 양쪽으로 흔들린다. 이 흔들림의 양은 지구의 공전 속도를 고려할 때 예상되는 양이다. 1871년 에어리는 망원경이 물로 가득 차 있을 때도 수차가 발생한다는 것을 입증했다. 에테르 끌림 가설이 사실이라면 빛이 망원경과 함께 움직이는 에테르를 통해 이동할 것이므로 수차가 발생하지 않을 것이다. 터널에 들어가려는 기차 위의 양동이를 생각해보고, 터널 입구에서 양동이의 정확히 중앙으로 물방울이 떨어진다고 상상해보자. 물방울은 양동이 바닥의 중앙에 맞지 않을 것이다. 양동이는 망원경의 통과 유사하고, 물방울은 광자이며, 기차는 지구이다. 만약 에테르가 끌린다면, 물방울은 떨어질 때 기차와 함께 이동하여 양동이 바닥의 중앙에 맞을 것이다. 수차의 양 는 다음과 같이 주어진다:
따라서:
지구가 태양 주위를 도는 속도 v = 30 km/s, 빛의 속도 c = 299,792,458 m/s를 대입하면 6개월마다  = 20.5 초의 각도가 나온다. 이 양의 수차가 관측되며, 이는 완전 에테르 끌림 가설과 모순된다.
에테르 끌림 가설 완전 에테르 끌림
스토크스는 이미 1845년에 그의 이론을 실험 결과와 일치시키기 위해 몇 가지 추가 가정을 도입했다. 수차를 설명하기 위해, 그는 그의 비압축성 에테르가 비회전성이라고 가정했으며, 이는 그의 특정 에테르 끌림 모델과 결합하여 올바른 수차 법칙을 제공할 것이다. 프레넬의 끌림 계수(따라서 피조 실험을 설명하기 위해)를 재현하기 위해 그는 에테르가 매질 내에서 완전히 끌린다고 주장했다. 즉, 에테르가 매질에 들어갈 때 압축되고 다시 떠날 때 희박해지며, 이는 에테르와 빛의 속도를 모두 수정하여 프레넬의 것과 동일한 표현으로 이어진다.
스토크스의 수차 이론은 한동안 타당한 것으로 여겨졌지만, 로런츠가 1886년에 스토크스의 이론에서 에테르가 비압축성이고 에테르가 지구와 동일한 속도의 법선 성분을 가진다면, 에테르는 동일한 속도의 접선 성분을 가지지 않을 것이므로 스토크스가 제시한 모든 조건을 동시에 충족할 수 없다고 주장했기 때문에 포기해야 했다.
에테르 끌림 가설 완전 에테르 끌림
스토크스 모델의 또 다른 버전은 테오도르 데 쿠드레스와 빌헬름 빈 (1900)에 의해 제안되었다. 그들은 에테르 끌림이 중력 질량에 비례한다고 가정했다. 즉, 에테르는 지구에 의해 완전히 끌리고, 지구상의 더 작은 물체에 의해서는 부분적으로만 끌린다고 보았다. 그리고 스토크스의 수차 설명을 구하기 위해 막스 플랑크 (1899)는 로런츠에게 보낸 편지에서 에테르가 비압축성이 아니라 지구 근처에서 중력에 의해 응축될 수 있으며, 이것이 스토크스 이론("스토크스-플랑크 이론")에 필요한 조건을 제공할 것이라고 주장했다. 위의 실험들과 비교했을 때, 이 모델은 피조와 사냐크 실험의 양성 결과를 설명할 수 있다. 왜냐하면 이 장비들의 작은 질량은 에테르를 부분적으로만(또는 전혀) 끌 수 있기 때문이며, 같은 이유로 로지의 실험의 음성 결과도 설명한다. 또한 에테르가 지구의 큰 질량에 의해 완전히 끌리므로 하마르와 마이컬슨-몰리 실험과도 양립한다.
그러나 이 이론은 마이컬슨-게일-피어슨 실험 (1925)에 의해 직접적으로 반박되었다. 이 실험의 큰 차이점은 일반적인 사냐크 실험과 달리 지구 자체의 회전을 측정했다는 사실이다. 에테르가 지구의 중력장에 의해 완전히 끌린다면 음성 결과가 예상되어야 했지만, 결과는 양성이었다.
그리고 이론적인 측면에서 헨드릭 안톤 로런츠는 스토크스-플랑크 가설이 에테르 밀도가 50,000배 증가하더라도 빛의 속도에 영향을 미치지 않아야 한다고 지적했다. 그래서 로런츠와 플랑크 자신도 이 가설을 있을 법하지 않은 것으로 기각했다.
에테르 끌림 가설 로런츠와 아인슈타인
로런츠가 스토크스의 가설을 포기해야 했으므로, 그는 프레넬의 모델을 출발점으로 선택했다. 그는 1892년에 프레넬의 끌림 계수를 재현할 수 있었지만, 로런츠의 이론에서는 에테르 끌림의 결과가 아니라 빛 파동 전파의 변형을 나타낸다. 따라서 로런츠의 에테르는 완전히 정지하거나 움직이지 않는다. 그러나 이것은 이미 프레넬의 모델을 괴롭혔던 것과 동일한 문제로 이어진다: 마이컬슨-몰리 실험과 모순되었다. 따라서 조지 프랜시스 피츠제럴드 (1889)와 로런츠 (1892)는 길이 수축을 도입했는데, 이는 모든 물체가  계수로 운동 방향으로 수축한다는 것이다. 또한 로런츠의 이론에서 갈릴레이 군은 로런츠 변환으로 대체되었다.
그러나 정지된 에테르 개념을 구하기 위한 가설의 축적은 매우 인위적인 것으로 간주되었다. 그래서 알베르트 아인슈타인 (1905)은 특수 상대성이론을 발전시키고 완전한 로런츠 변환을 유도하기 위해 상대성 원리와 모든 관성 좌표계에서 빛의 속도의 불변성만을 가정하면 된다는 것을 인식했다. 이 모든 것은 정지된 에테르 개념을 사용하지 않고 이루어졌다.
에테르 끌림 가설 로런츠와 아인슈타인
막스 폰 라우에 (1907)가 보여주었듯이, 특수 상대성이론은 에테르 없이도 속도 덧셈 정리로부터 피조 실험의 결과를 예측한다. 만약 가 피조 장치에 대한 빛의 속도이고 가 물에 대한 빛의 속도이며 가 물의 속도라면:
이는 v/c가 작을 때 이항 전개를 사용하여 다음과 같이 확장될 수 있다:
이는 프레넬 방정식과 동일하다.
에테르 끌림 가설 알레 에테르 가설
모리스 알레는 1959년에 19세기 과학자들이 지지했던 표준 값인 30 km/s보다 훨씬 낮은 약 8 km/s의 바람 속도를 포함하는 에테르 가설을 제안했으며, 이는 마이컬슨-몰리 실험과 논란이 있는 데이튼 밀러 실험, 그리고 그 자신의 실험들과 양립한다. 논란이 많은 알레 효과는 일반 상대성이론에 의해 예측되지 않으며 그의 실험 결과는 논란이 있다.:211
비야디 송 플러스
비야디 송 플러스(BYD Song Plus,중국어: 比亚迪宋PLUS)는 2020년부터 비야디 자동차에서 제조한 컴팩트 크로스오버 SUV이다. 이 차량은 송나라의 이름을 딴 비야디 송 시리즈 SUV의 일부이다. 처음에는 1.5리터 터보 가솔린 기관이 장착된 내연기관 (ICE) 차량으로만 제공되었으나, 2021년 비야디는 플러그인 하이브리드 송 플러스 DM-i와 배터리 전기 송 플러스 EV를 출시했다. 가솔린 모델은 비야디가 ICE 차량 생산을 중단한 후 2022년에 단종되었다.
원래 Dynasty Series 라인업의 일부였던 송 플러스는 새로 설립된 Ocean Series의 제품군을 다양화하기 위해 2022년부터 Ocean Network 딜러망을 통해 중화인민공화국에서 판매되었다. 송 플러스의 Dynasty Series 모델인 송 L DM-i는 2024년에 출시되었다.
비야디 송 플러스
2023년, 비야디는 송 플러스 EV를 BYD 씰 U라는 이름으로 유럽에 출시했다. 플러그인 하이브리드 씰 U DM-i는 2024년 후반에 출시되었다. 2024년 중반에는 플러그인 하이브리드 모델이 비야디 실라이온 6 DM-i라는 이름으로 오스트레일리아, 뉴질랜드, 필리핀, 태국에서 출시되었다.
2024년 기준, 송 플러스는 중화인민공화국에서 가장 많이 팔린 비야디 SUV이다. 이 모델의 글로벌 누적 생산량 (ICE 구동 변형 제외)은 2024년 7월에 100만 대를 넘어섰다.
비야디 송 플러스 페이스리프트 이전 (2020–2023)
송 플러스는 2020년 9월에 BYD 송 프로의 더 크고 "고급스러운" 대안으로 출시되었지만, BYD 탕보다는 아래에 위치했다. 이 차량은 중화인민공화국의 B-세그먼트 SUV 부문을 차지하며, 이는 글로벌 D-세그먼트에 해당한다. 이 차량은 처음에는 내연기관으로만 제공되었으며, 플러그인 하이브리드 (DM-i) 및 배터리 전기 (EV) 변형은 2021년 후반에 라인업에 추가되었다. 가솔린 모델은 2022년 초에 단종되었다. 송 플러스 초기 버전에는 3세대 DiLink 시스템이 탑재된 12.8인치 회전식 중앙 인포테인먼트 화면, 가라오케 기능, 그리고 완전 LCD 계기판이 장착되었다.
2020년부터 2021년 사이에 잠시 판매된 가솔린 버전은 1.5리터 BYD472ZQA I4 터보 가솔린 기관과 7단 습식 듀얼 클러치 변속기를 사용하여 136 kW (182 hp; 185 PS)의 출력을 낸다.
비야디 송 플러스 페이스리프트 이전 (2020–2023)
송 플러스의 플러그인 하이브리드 버전은 2021년 3월 중화인민공화국에서 판매를 시작했다. 이 모델은 가솔린 버전 및 EV 버전과 다른 전면 스타일링을 특징으로 한다. 페이스리프트 이전 모델의 경우 송 플러스 DM-i는 51km 및 110km 변형으로 제공되었으며, NEDC 전기 주행 거리는 각각 51 km (32 mi) 및 100 km (62 mi)이다. 이 하이브리드 시스템은 네 가지 주요 제어 모드 (EV, HEV 직렬, HEV 병렬, 엔진 직접 구동)를 제공한다.
51km 변형의 주장된 연비는 4.4 L/100 km (22.7 km/l; 53.5 mpg-US)이며, 0–100 km/h (0–62 mph) 가속 시간은 8.5초, 복합 주행 거리는 1,150 km (715 mi)이다. 110km 변형의 연비는 4.5 L/100 km (22.2 km/l; 52.3 mpg-US)이며, 0–100 km/h (0–62 mph) 가속 시간은 7.9초, 복합 주행 거리는 1,200 km (746 mi)이다.
송 플러스의 배터리 전기 버전은 2021년 4월 중화인민공화국에서 판매를 시작했다. 송 플러스 EV는 더 작은 그릴 개구부를 가진 다른 전면 디자인을 채택했다. 71.7 kWh LFP 블레이드 배터리가 장착되어 있다. 중화인민공화국에서 송 플러스 EV는 e-Network 딜러망을 통해 판매되었으며, 나중에 Ocean Network로 이름이 변경되었다.
비야디 송 플러스 2023 페이스리프트
업데이트된 송 플러스는 2023년 6월 중화인민공화국 시장에 송 플러스 챔피언 에디션으로 처음 출시되었다. DM-i 및 EV 변형으로 제공된다. 비야디 씰과 유사한 헤드램프 유닛이 포함된 재설계된 전면 및 후면 디자인을 특징으로 한다. 비야디는 또한 송 (宋) 엠블럼을 표준 비야디 로고로 교체하여 오션 시리즈 차량과 일치시켰다.
EV 버전은 605 km (376 mi)의 주행거리와 218 hp (163 kW; 221 PS)의 출력을 제공한다. DM-i PHEV는 110 hp (82 kW; 110 PS)를 생산하는 1.5리터 엔진과 197 hp (147 kW; 200 PS)를 생산하는 전기 모터를 특징으로 한다.
2023년, 비야디는 송 플러스 EV 챔피언 에디션의 수출 버전인 BYD 씰 U를 공개했다. 2023년 9월 씰 제품군의 일부로 유럽에서 데뷔했다. 2024년 5월, 이 차량은 오스트레일리아 및 기타 시장에 BYD 실라이온 6으로 출시되었다.
비야디 송 플러스 시장
실라이온 6 DM-i는 2024년 7월 25일 필리핀에 출시되었으며, 필리핀에서 첫 번째 플러그인 하이브리드 BYD 모델이다. 단일 트림으로 제공된다.
실라이온 6 DM-i는 2025년 7월 18일 싱가포르에 출시되었으며, 싱가포르에서 첫 번째 플러그인 하이브리드 BYD 모델이다. 단일 트림으로 제공된다.
실라이온 6 DM-i는 2024년 8월 8일 태국에 출시되었으며, 태국에서 첫 번째 플러그인 하이브리드 BYD 모델이다. Dynamic과 Premium 두 가지 트림 레벨로 제공되며, 둘 다 1.5리터 DM-i 자연 흡기 가솔린 엔진과 전륜구동으로 구동된다.
실라이온 6 DM-i는 2025년 4월 18일 베트남에 출시되었으며, 베트남에서 첫 번째 플러그인 하이브리드 BYD 모델이다. 실라이온 8과 함께 출시되었다. Dynamic과 Premium 두 가지 트림 레벨로 제공되며, 둘 다 1.5리터 DM-i 자연 흡기 가솔린 엔진과 전륜구동으로 구동된다.
비야디 송 플러스 시장
이 차량은 2024년 5월 오스트레일리아와 뉴질랜드에 실라이온 6으로 판매를 시작했으며, 이들 국가에서 첫 번째 플러그인 하이브리드 BYD 모델이다. 이 모델은 제안된 이름인 씰 U에서 마지막 순간에 변경된 후 판매되었다. Dynamic과 Premium 두 가지 변형이 있으며, 둘 다 플러그인 하이브리드 DM-i 모델이다. Premium 트림은 더 강력한 1.5리터 DM-i 터보 가솔린 엔진으로 구동되며 듀얼 모터 4륜구동이 장착되어 있다. 보급형 Essential 변형은 2025년 1월에 출시되었다. 기본 Dynamic 모델은 2025년 1월 가격 인하 후 단종되었다. 2025년 모델 연도에는 비야디는 기능이 축소된 Essential과 변경되지 않은 Premium 변형만 라인업에 포함시켰다. Dynamic 모델은 2025년 8월에 Standard Range (18.3 kWh) 및 Extended Range (26.6 kWh) 변형으로 재출시되었다. Premium 모델은 2025년 9월에 Extended Range (26.6 kWh) 변형으로 출시되었다.
비야디 송 플러스 시장
송 플러스는 유럽에서 BYD 씰 U로 판매되며, "유틸리티"를 나타내는 추가 "U" 접미사와 함께 씰 세단과 이름을 일치시킨다. EV 모델은 2023년 9월에 처음 출시된 후 2024년 2월에 판매를 시작했다. 71.8 kWh 배터리를 제공하는 Comfort와 87 kWh 배터리가 장착된 Design 두 가지 변형이 있다. 배터리 전기 씰 U는 영국과 아일랜드와 같은 우측 운전 시장에서는 사용할 수 없다.
플러그인 하이브리드 모델은 2024년 5월에 씰 U DM-i로 출시되었으며, 이 지역에서 첫 번째 플러그인 하이브리드 BYD 모델이다. 이 차량은 2024년 6월부터 영국과 같은 우측 운전 시장을 포함한 일부 유럽 국가에서 판매를 시작했다.
송 플러스 DM-i는 2022년 11월 브라질에서 BYD의 세 번째 제품으로 한 및 탄 EV에 이어 판매를 시작했다. 한 가지 변형으로 제공되었다. 2024년 6월, BYD는 2025년 모델 연도 송 플러스를 출시했다. 페이스리프트 이전 스타일을 유지하면서도, 이 차량은 이전 8.3 kWh 배터리 대신 더 큰 18.3 kWh 배터리를 장착했다.
비야디 송 플러스 시장
2024년 11월, 송 플러스 프리미엄은 브라질에서 판매를 시작했다. 2023년 페이스리프트 스타일을 채택한 이 차량은 1.5리터 터보 가솔린 엔진과 238 kW (319 hp; 324 PS)의 복합 출력을 가진 4륜구동 플러그인 하이브리드이다. 이전 송 플러스와 함께 판매된다.
송 플러스 DM-i는 2023년 12월 멕시코에서 첫 번째 플러그인 하이브리드 BYD 모델로 판매를 시작했다. 1.5리터 터보 가솔린 엔진과 듀얼 모터 4륜구동이 장착된 단일 변형으로 제공된다. 출시 당시, 이 차량은 멕시코에서 판매되는 가장 저렴한 플러그인 하이브리드 차량이었다.
실라이온 6 DM-i는 2025년 4월 4일 남아프리카 공화국에서 실라이온 7 및 샤크 6과 함께 출시되었다. Comfort, Dynamic, Premium 세 가지 트림 레벨로 제공된다. Comfort 및 Dynamic 트림은 1.5리터 DM-i 자연 흡기 가솔린 엔진과 전륜구동 구성을 사용하며, Premium 트림은 1.5리터 DM-i 터보 가솔린 엔진과 듀얼 모터 4륜구동 구성을 사용한다. 출시 당시, 실라이온 6 DM-i는 남아프리카 공화국에서 판매되는 가장 저렴한 플러그인 하이브리드 차량 (PHEV)이었다.
비야디 송 플러스 판매 및 생산
2024년 7월 20일, BYD는 100만 번째 송 플러스 신에너지 (DM-i 및 EV 합산)를 생산했다.
모모야마 문화
모모야마 문화(일본어: 桃山文化) 또는 아즈치모모야마 문화(일본어: 安土桃山文化)는 오다 노부나가와 도요토미 히데요시가 일본의 통일을 이룩한 아즈치모모야마 시대의 일본 문화를 가리킨다. 이 시기 전란의 시기가 끝나가고 천하통일이 가까워지면서 신흥 다이묘와 고쇼가 출현했고 동시에 중국과 조선으로부터 문화가 유입되면서 화려한 문화가 발달하게 되었다.
'모모야마 문화'라는 명칭은 주로 일본 예술사 구분에서 시기 구분을 위해 많이 사용되며, 17세기 도쿠가와 이에야스가 연 에도 막부 초기 시기도 모모야마 문화에 포함시키는 경우도 있다. 예술사 구분에 따르면 16세기 중순부터 17세기 초까지 일본 문화를 모모야마 문화로 규정하지만, 실질적으로 아즈치모모야마 시대는 1600년 세키가하라 전투 이후 1603년 도쿠가와 이에야스가 스스로 쇼군 직에 오르면서 종결되었다.
모모야마 문화 특징
'천하포무'라는 인장을 만들고 일본의 재통일을 시작한 오다 노부나가와 그의 계승자 도요토미 히데요시가 통치한 시기를 두 사람의 주요 거성의 이름을 따서 '아즈치모모야마 시대'라고 부른다. '모모야마'라는 이름은 교토시 후시미구의 '모모야마 구릉'에서 유래했으며, 히데요시가 이 지역에 후시미성을 지었다. 1781년 <후시미감>(伏見鑑)에 따르면 후시미성 일대에 복숭아 나무가 많이 자라 이 지역을 '모모야마'(桃山)라고 불렀다고 한다.
아즈치모모야마 시대가 이어진 약 100년은 센고쿠 시대가 거의 끝나고 권력과 부가 특정 다이묘에게 집중되고 통일 정권이 들어선 시기였다. 새롭게 열린 시대의 감각이 웅대하고 장려하며 화려하고 찬란하고, 또 발랄하면서도 신선미가 가득한 모모야마 문화를 탄생시켰다. 이러한 문화에는 센고쿠 시대 전쟁을 통해 새로운 지배자가 된 신흥 다이묘나 전쟁과 무역을 통해 막대한 부를 쌓고 도시에 거주하는 고쇼의 기풍이 다채롭게 반영되었다.
모모야마 문화 특징
신을 중심으로 하는 요소들이 강하게 나타났던 일본 고대나 중세 문화와 다르게 모모야마 문화는 인간 중심주의적인 요소들이 나타나는 것이 큰 특색이다. 이전까지 다양하게 문화에 영향력을 행사했던 사원과 불교 세력은 오다 노부나가와 도요토미 히데요시의 정책으로 인해 세력이 약화되었고 다수의 사원은 몰락했다. 이로 인해 모모야마 시대 예술작품에는 종교적 특징보다 세속적이고 현실적인 특징이 많이 나타난다.
통일 정권이 등장함에 따라 문화가 일본 각지로 확산되었고 이 문화가 서민까지 퍼지게 되었다. 교토, 오사카, 사카이, 하카타 등 도시에서 활동하는 상공업자들이 새로운 문화를 형성하는데 앞장섰다. 중세부터 내려오던 내세주의는 아즈치모모야마 시대에 후퇴하였고 현실에서 쾌락이나 행복을 찾는 사상이 퍼지게 되었다. 하가는 이런 사상이 전파된 것에 상공업자들의 활동이 그 원인 중 하나라고 분석하고 있다.
모모야마 문화 특징
16세기 중반 포르투갈인이 내항하면서 유럽 문화가 전래되었고, 왜구를 비롯하여 많은 일본인이 해외로 진출하면서 이 영향으로 다양한 해외 문화가 일본으로 들어왔다. 모모야마 문화는 다채로우면서도 이국적인 요소가 가미된 특징을 보여준다고 평가받는다. 이 시기 일본은 자체적으로 도자기나 악기를 생산할 수 있었다. 임진왜란을 통해 유입된 조선 문화도 모모야마 문화에 영향을 주었다. 모모야마 문화 말기인 17세기 초에는 네덜란드 동인도 회사를 통해 네덜란드의 학문과 기술, 그리고 17세기 유럽의 문물이 전래되었다.
새로운 문화의 발달로 이전까지 일본 문화의 근간이었던 선종 사회는 센고쿠 다이묘의 고문관 역할을 하게 되었고, 문화 발전에 역할을 하게 된 공가가 영향력이 점차 커지게 되었다. 하가에 따르면 이들은 안정적인 경제를 바탕으로 성장하고 있었다. 아즈치모모야마 시대는 센고쿠 다이묘가 이끄는 무가 문화와 공가가 주도하는 공가 문화가 함께 발달했으며, 국풍 문화나 히가시야마 문화와 같은 이전 문화를 계승하는 요소들이 포함된 문화가 발달하여 일본  고유의 문화가 자리잡게 되는 시기로 평가받고 있다.
모모야마 문화 모모야마 건축
모모야마 문화를 상징하는 것 중 하나는 성곽 건축이다. 성곽은 군사시설로서 활용되었지만, 아즈치모모야마 시대의 성곽은 본래 용도에 일본 고유의 양식을 더했다는 특징이 있다.
아즈치모모야마 시대의 성곽은 중세부터 지어졌던 산성에서  구릉이나 고원의 가장자리에 지어진 평산성, 그리고 평야나 개활지에 지어진 평성으로 변화했다. 여기에 다양한 굴과 합쳐져 돌벽을 쌓기도 하고, 층을 이루어 덴슈(천수각, 일본어: 天守)나 망루를 지어 성의 방어를 강화하기도 했다.
모모야마 문화 모모야마 건축
'天守'라는 말이 문헌에 처음 등장한 것은 16세기 전반 기나이에서 발생한 전란을 묘사한 군기물인 <호소카와 양가기>(細川両家記)에 따르면 16세기 초반 셋쓰국 이타미성(현 효고현 이타미시)에 '天守'가 있었다는 기록이다. 동시대에 '天守'라는 단어는 일반적으로 쓰이지 않았고, 에도 시대 이전의 문헌자료에서는 '殿守', '殿主' 등으로 표기하는 경우가 많았다. 또한 이전 불교 건축에서 불탑이나 산몬 등을 지을 때도 다층 구조의 건축물이 지어진 경우가 있었으며, 중국 대륙 문화의 영향을 받아 지어진 다층 구조물도 많았다. 이와 대응해 덴슈는 일본인이 직접 창조한 다층 건축양식으로 여겨진다. 높은 덴슈에는 혼마루의 바깥쪽에 도루이나 깊은 해자를 감싸는 다층 망루인 구루와를 설치했고, '니노마루', '산노마루', '니시노마루', '기타노마루'와 같은 호칭을 써서 각 루를 연결하는 구조물을 만들었다. 성 내부에는 쇼인즈쿠리를 도입해 이를 거실이나 저택으로 활용했다.
모모야마 문화 모모야마 건축
이시가키노츠미의 석벽이나 해자도 본래는 침입한 적을 지연시키는 방어시설의 기능을 가지고 있었지만 아즈치모모야마 시대에는 이 방어시설들에도 예술성을 추구했다. 대표적인 예시로 오쓰시의 사카모노에 있는 아노슈가 있다. 이를 통해 아즈치모모야마 시대에 지어진 성들은 단순한 요새의 의미를 넘어 이 성을 축조한 지역의 정치적 중심지 역할을 하였고, 주민들이 성을 축조한 다이묘들을 우러러보면서 다이묘들의 권위를 상징하는 건축물이 되었다.
모모야마 문화 모모야마 건축
1576년 노부나가는 비와호 동쪽에 나라, 교토, 사카이의 공인을 동원해 아즈치성을 건설했다. 아즈치성은 노부나가가 북쪽의 우에스기씨, 동쪽의 다케다씨, 서쪽의 모리씨를 감시하기에 유리한 교통과 통신의 요지였다.지상 6층과 지하 1층짜리 누각을 짓고 이를 '天主'라고 불렀다. 이 누각의 이름을 天主라고 한 것에 대해 기독교의 하나님을 의미한다는 설, 또는 불교나 제석천 등에서 유래했다는 설 등이 있으나 노부나가가 스스로 천하의 중심임을 공표하기 위해 이 이름을 사용했다는 지적도 있다. 루이스 프로이스는 아즈치성에 대해 '구조가 견고함과 패옥의 화려함은 유럽의 장대한 성과도 같다'라고 평가하였지만, 이 성은 1582년 음력 6월 야마자키 전투에서 덴슈와 혼마루가 모두 불에 타 소실되었다. 스탠퍼드 대학교에서 해당 유적을 조사한 결과, 다수의 유교 관련 그림이 아즈치성에서 발견되었다.
모모야마 문화 모모야마 건축
1583년 9월경 도요토미 히데요시는 잇코 잇키의 거점이었던 이시야마 혼간지를 철거하고 남은 땅 위에 오사카성을 짓기 시작했다. 오사카성은 10층 규모의 거대한 천수각이 솟아있고 혼마루, 야마자토마루의 중심 역할을 하는 니노마루와 산노마루 등 총 4개의 둘레로 이루어진 거대한 성곽이었다. 오사카성은 규모나 그 거대한 화려함으로도 아즈치성을 능가했지만 시골스러운 느낌이 나는 야마자토를 남겨두었다. 1994년 연구 결과에서는 도요토미가 완공했을 당시의 오사카성의 덴슈는 복합식 또는 연결식 망루형의 5중 6층·지하 2층 구조였으며, 1층의 규모는 남북 11간 × 동서 12간(기둥 간격 7척간) 정도였던 것으로 추정했다.
모모야마 문화 모모야마 건축
히데요시는 이후 하치만야마성 (시가현 오미하치만시 위치), 고리야마성 (나라현 야마토코리야마시 위치), 요도성 (교토시 후시미구), 주라쿠다이 (교토시 가미교구 위치), 후시미성을 건축했다. 도쿠가와 이에야스는 히데요시에 맞서 니조성 (교토시 나카교구 위치), 슨푸성 (시즈오카시 아오이구 위치), 나고야성, 에도성 등을 축조했다. 이 외에도 덴쇼 연간부터 간에이 연간까지 여러 성곽이 지어졌으나 세키가하라 전투 발발 후 성곽을 짓는 것이 일본 전국으로 확대되었다. 덴슈, 로, 문, 벽 등 성곽을 구성하는 건축물에 화재 방비를 위해 흙이나 플라스터를 섞어 만들기 시작한 것도 세키가하라 전투 이후에 나타나는 현상이었다. 오사카 전투 이후 에도 막부는 오사카성을 비롯하여 도요토미 히데요시가 지은 몇몇 성들을 개축하기도 했다.
모모야마 문화 모모야마 건축
오늘날 일본에 남아있는 대표적인 모모야마 건축 양식을 따른 일본성에는 이케다 데루마사가 하리마국에 지은 히메지성이 있다. 이 외에도 이누야마성, 마쓰모토성 등도 모모야마 건축양식을 따른 일본성이다. 모모야마 건축 양식을 유지한 성들은 메이지 유신 이후인 1873년 전국성곽존폐령에 따라 많이 사라지게 되었고, 1929년 국보법에 따라 성곽의 보존이 결정되었지만 태평양 전쟁 당시 일본 본토 공습으로 인해 많이 소실되었다. 나고야성이나 오사카성 등 주요 성은 주민들의 성금이나 지자체 , 혹은 일본 정부의 후원을 받아 복원되었다. 히메지성과 슈리성은 세계문화유산에, 히코네성은 세계문화유산 잠정등재목록에 지정되어 있다
현대 일본에서는 덴슈가 남아있는 모모야마 시대 성을 하나로 묶어 현존천수(現存天守)라는 이름으로 부르고 있다. 2025년 기준, 현존천수에 속한 일본성은 총 12개로, 이 중 일본의 국보로 지정된 성에는 히메지성, 이누야마성, 마쓰모토성, 히코네성, 마쓰에성이 있다. 각 성들의 특징을 살펴보면 아래와 같다.