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카르와르 지리
카르와르는 인도 반도 서해안의 항구 도시이다. 동쪽에는 서고츠산맥이 있다. 카르와르는 서고츠산맥의 비디 마을에서 발원하여 서쪽으로 아라비아해로 흐르는 칼리강 유역에 위치해 있다. 칼리강은 길이가 약 150 km (93 mi)이며, 이 지역의 주요 관개원이다.
카르와르의 바이트콜 항구는 육지 쪽의 언덕과 바다 쪽의 섬들이 사이클론으로부터 보호하는 자연 항구이다. 수심 4패덤(약 7.3m) 선이 해안에 가깝다. 조석 범위는 1.5–2.5 m (5–8 ft)이다.:172
칼리강 하구에는 안제디바섬과 데바가다구다섬을 포함한 여러 작은 맹그로브로 덮인 섬들이 있다. 섬의 아조수역은 생물 다양성이 높지만, 카르와르 앞바다는 정상보다 높은 대장균 수치가 기록되었다.:248
카르와르는 몬순 해안으로 알려진 해안 지대에 위치한다. 카르와르는 3월부터 5월까지 덥고 습한 여름(27~34 ℃)이 있으며, 온도는 최고 38 ℃에 달할 수 있다. 아라비아해는 일년 내내 따뜻하다. 12월부터 2월까지의 겨울은 온화(23~29 ℃)하며, 좀처럼 20 ℃ 아래로 떨어지지 않는다. 6월부터 9월까지의 바람이 많이 부는 계절풍 기간에는 평균 강수량이 400cm 이상이다.
카르와르 인구 통계
인도 정부에 따르면 2011년 기준 카르와르의 도시 외곽 지역을 포함한 총 인구는 77,139명이다. 2011년 기준 카르와르의 평균 문맹률은 93%로 전국 평균인 74%보다 높다. 남성이 인구의 49.7%를 차지하고 여성은 50.3%이다. 카르와르 인구의 10%는 6세 미만의 어린이였다.
카르와르 탈루카는 대부분 콘칸족이 모국어 사용자이다. 이곳은 주가 재편되기 전 영국 식민 통치 기간 동안 봄베이 관구의 일부였다. 원어민 콘칸어 사용자들은 뭄바이와 밀접한 관계를 맺었으며, 이는 결혼 관계까지 이어졌다. 카르와르와 조이다 탈루카에는 많은 마라티어 중학교도 설립되었다. 마라티 영화는 종종 카르와르에서 개봉되었다. 뭄바이와 푸네(푸네)에서 온 마라티 연극단의 방문은 연례 행사였다. 그러나 마라티인들이 콘칸어를 마라티어의 방언이라고 주장하기 시작하자 콘칸어 사용자들은 실망했다. 그들은 이를 반박하고 콘칸어가 독립적인 언어로서의 지위를 가지고 있다고 주장했다. 마하잔 위원회 앞에서 카르와르가 카르나타카의 필수적인 부분이라고 주장한 것은 고(故) P. S. 카마트가 이끄는 원어민 콘칸어 사용자였다.
카르와르 인구 통계
최근 마하라슈트라주와 고아주 모두 카르와르가 자신들의 주에 속해야 한다고 주장하고 있다.
카르와르 종교
카르와르는 주로 힌두교 지역이었다. 기독교는 16세기와 17세기 고아주를 통치하던 포르투갈인에 의해 카르와르에 전파되었으며, 현재의 카르와르 가톨릭 신자들은 초기 기독교인들의 후손들이다. 무슬림 해상 상인들은 데칸(바하마니) 왕국에서 카르와르로 이주했다. 카르와르는 아랍어로 "안전의 집"을 의미하는 바이트콜 또는 "안전한 장소"를 의미하는 바이트-에-콜로 불렸다. 카르와르의 무슬림 마을로는 시베시바르, 치타쿨라, 사와르 파이, 호테갈리가 있다. 이슬람 전통에 따르면, 무함마드의 사위인 알리의 후손인 두 형제가 시베시바르에 정착하여 이 마을을 이슬람 학습의 장소로 만들었다고 한다. 시베시바르에는 가이비 피르, 니잠 피르, 샤마수딘 피르-인 코트에 헌정된 세 개의 무슬림 성인 사당이 있다.
카르와르 산업
카르와르는 농업 지역이다. 일반적인 작물은 쌀, 땅콩, 녹색 채소, 양파, 수박, 꽃 등이다. 다른 1차 산업으로는 축산, 양잠업, 원예, 양봉, 새우 양식, 채집 및 벌목, 그리고 동종요법 약용 식물 재배 등이 있다.
카르와르의 해안 위치는 하리칸트, 콘칸 카르비스, 가비츠, 암비가에 집중된 어업과 수산업에 유리하다. 일반적인 어종은 고등어, 정어리, 게, 조개, 삼치, 새우 등이다. 어업은 육지에서 그물을 사용하거나 판디(모터 보트) 및 도니(파낸 카누)와 같은 보트를 사용하여 이루어진다. 기계화된 트롤링도 있다. 칼리 하구의 기수는 새우 양식에 적합하다.
다이바드냐 브라만 카스트 구성원들은 보석 디자인, 제조 및 금세공인업에 종사한다. 가죽 공예도 흔하다.
1638년 윌리엄 카운튼이 제분소를 연 이래로 카르와르 마을은 고급 모슬린 생산지였다. 1660년대에 공장은 번성했으며, 서인도에서 가장 좋은 모슬린을 수출했다. 직조 지역은 내륙 동쪽의 후블리 및 기타 중심지였으며, 이곳에서는 5만 명의 직공이 고용되었다. 모슬린의 대량 수출 외에도 카르와르는 후추, 카다멈, 카시아, 거친 푸른 면직물(둥간)을 제공했다. I
카르와르 산업
비나가 읍내에 있는 화학 회사 아디티아 비를라 케미칼(이전 Ballarpur Industries Ltd/Solaris Chemtech 소유)은 가성소다 잿물과 플레이크, 염소, 염산, 인산, 케스트라 파이프 및 브로민을 제조한다.:246
50km 떨어진 카이가에서는 인도 원자력공사가 880MW급 원자력 발전소를 운영하고 있다. 카르나타카 전력공사(Karnataka Power Corporation Ltd.)는 카르와르 타운에서 약 33 킬로미터 (21 mi) 떨어진 카드라와 말라푸르 읍내 사이에 댐과 150MW급 발전소를 운영하고 있다.
인도 해군은 비나가 읍내 근처의 만에 해군 기지를 운영하고 있다. 이곳은 해군에서 세 번째로 큰 기지이다. 이 기지는 프로젝트 시버드(Project Seabird)의 일환으로 설립되었다. 비나가 근처의 카수리나 해변(현재 카마트 만으로 불림)과 아르가 해변은 해군 자산으로 편입되었다. 대중은 12월 해군 주간과 교육 단체 방문 시 기지에 접근할 수 있다. 해군 기지에는 아마다리의 민간 지원 커뮤니티, 선박 리프트 및 병원이 포함되어 있다. INS 카담바는 인도 최대 항공모함 INS 비크라마디티야의 모항이다.
카르와르 산업
2015년 9월 9일 취역한 INS 바즈라코시는 카르와르에 있는 인도 해군의 최신 시설로, 특수 무장 및 미사일을 위한 특수 저장 시설 역할을 할 것이다. INS 바즈라코시는 필요한 모든 인프라를 갖추고 있으며, 이 정교한 미사일과 탄약에 대한 전문적인 서비스 시설을 제공하기 위해 전문가들이 배치될 것이다.
아디티아 비를라 케미칼즈 (인도) (ABCIL)는 아디티아 비를라 그룹의 계열사이다.
ABCIL은 카르나타카주 카르와르에 위치한 Ballarpur Industries Ltd / Solaris Chemtech Industries Limited의 염소-알칼리 및 인산 사업부도 인수했다.
카르와르 교통
제안된 카르와르 공항은 인도 해군이 카르나타카주 안콜라 근처 알라게리 마을에 건설할 예정이다. 인도 공항 당국(AAI)은 해군의 1,000억 루피 규모의 프로젝트 시버드 2단계의 일부인 해군 비행장에서 민간 구역을 운영할 것이다. 건설 후 카르와르는 카르나타카에서 3가지 주요 운송 수단(항공, 해상, 육상)을 모두 갖춘 두 번째 도시가 될 것이다.
콘칸 철도는 카르와르를 대부분의 주요 도시와 연결한다. 카르와르에는 카르와르와 아스노티 두 개의 기차역이 있다. 가장 가까운 고아역은 18km 떨어진 롤리엠이다. 틀:Stnlnk은 북쪽으로 68km 떨어져 있고, 틀:Stnlnk은 남쪽으로 253km 떨어져 있다.
카르와르 항구는 칼리강 남쪽에 위치한 우타라 칸나다 지구에 있으며, 서해안에서 가장 좋은 천연 전천후 항구 중 하나로 인정받고 있다. 북카르나타카, 안드라프라데시, 마하라슈트라의 무역 수요를 충족시킨다. 이 항구는 뭄바이와 코치를 연결하는 인도에서 가장 번잡한 회랑 중 하나인 국도(NH66) 바로 옆 바이트콜에 위치해 있다. 또한 콘칸 철도망에서 불과 8km 떨어져 있다.
카르와르 교통
언덕과 해안 섬들은 이 항구를 아라비아해로부터 보호하는 천연 항구로 만든다. 카르나타카주 정부가 운영하며, 북부 카르나타카, 고아주, 남부 마하라슈트라의 내륙 지역에 서비스를 제공한다.
항구의 길이는 355 미터 (388 yd)이다. 부두에는 두 개의 선석이 있으며, 수심 용량은 9.25 미터 (30.3 ft)이다. 카르와르 항구는 또한 연안 선박을 정박시키며, 어선용 부두도 있다. 카르나타카 주 정부는 민관 협력 (PPP) 방식으로 카르와르 항구를 개발하여 6개의 추가 선석, 컨테이너 터미널, 그리고 카르와르 기차역과의 철도 연결을 제공할 계획이다.
이 항구는 "B" 및 "C"급 석유 제품을 포함한 모든 종류의 상품을 처리할 수 있다. 항구에는 아스팔트, 중유, 당밀, 고속 디젤유를 위한 액체 저장 탱크가 있다. 카르나타카 주에서 철광석 채굴 및 수출 금지 조치로 항구 혼잡이 줄어들었다. 항구에는 연안 선박 정박 시설과 어선용 부두가 마련되어 있다.
2012년 카르나타카주 정부는 항구, 접근 수로 및 인근 정박지에서 유지 보수 준설 작업을 수행했다. 항구는 5월 16일부터 9월 15일(몬순 시즌)까지 폐쇄될 수 있다. 2008년 힌디어 영화 골말 리턴즈의 일부는 카르와르 항구에서 촬영되었다.
카르와르 관광
"카르와르의 해변은 자연의 아름다움이 상상 속의 환상이 아니라 무한의 기쁨을 반영하며 우리를 그 속으로 빠져들게 한다는 것을 깨닫기에 참으로 적합한 장소이다. 우주가 그 법칙의 마법으로 자신을 표현할 때, 우리는 그 무한함을 놓칠 수 있지만, 가장 미천한 것의 아름다움 속에서 마음이 무한함과 즉각적으로 접촉할 때, 논쟁의 여지가 있을까?" – 라빈드라나트 타고르
카르와르 문화
카르와르는 해산물 요리로 유명하다. 카르와르 요리는 역사적으로 콘칸 및 고아 요리의 영향을 많이 받았으며, 많은 유사점과 공유되는 요리가 있다. 캐슈넛, 코코넛, 쌀을 넣은 생선 카레가 주식이다. 카르와르 카레는 생강과 강황을 사용하지만 항상 마늘을 사용하지는 않는다.
카라발리 우트사브, 라빈드라나트 타고르 해변에서 열리는 연례 3~4일 축제. 우타라 칸나다 지구 행정부가 문화 및 사회 행사로 주최한다. 타고르 해변에는 많은 상점과 노점이 설치된다. 지구의 모든 지역과 주 전역, 인근 고아주의 사람들이 참석한다. 저녁에는 발리우드 스타, 칸나다 영화 스타, 고아 예술가 및 현지 예술가를 포함한 지역, 국가 및 국제 예술가들이 공연하는 많은 문화 행사가 열린다.
언론 매체는 다음과 같다.
카르와르 교육
카르와르에는 주립 및 사립 공과 대학과 주립 의과 대학이 있다. 이 도시에는 PU, 디플로마 및 ITI 과정을 위한 사립 및 주립 학교와 기관이 있다.
카르와르 공립 폴리테크닉도 이 지역에 위치한다.
카르와르 저명한 주민
위 인물들은 카르와르의 몇몇 저명한 주민들이다.
카르와르 카르와르의 마을
카르와르는 다음 블록 또는 마을로 구성된다.
엘라 (2008년)
엘라(본명: 엘라 마켄지 그로스, 본명 영어: Ella McKenzie Gross, 2008년 12월 1일~)는 대한민국과 미국의 가수, 모델, 배우이다. 그녀는 두살때부터 모델을 시작했으며, 패션 브랜드 모델로 활동하였다. 그리고 2018년 더블랙레이블과 계약을 했으며, 2024년 9월 걸그룹 MEOVV로 데뷔했다.
에스토니아-핀란드 관계
에스토니아–핀란드 관계는 에스토니아와 핀란드 간의 양자 관계를 의미한다. 1917년 독립한 핀란드 공화국과 1918년 독립한 에스토니아 공화국은 1920년에 외교 관계를 수립하고 서로를 공식 인정하였다. 양국의 외교 관계는 제2차 세계 대전 동안 중단되었으며, 1991년 8월 29일, 공식적으로 복원되었다. 핀란드는 탈린에 대사관을 두고 있으며, 에스토니아는 헬싱키에 대사관을 두고 있다. 양국은 발트해 국가 이사회, 유럽 평의회, 합동원정군, 유럽 연합, 북대서양 조약 기구(NATO), 유로존의 정회원국이다. 핀란드는 에스토니아의 유럽 연합 가입을 전적으로 지지하였으며, 에스토니아 또한 핀란드의 NATO 가입을 적극적으로 지지하였다. 양국의 주 언어는 핀우그리아족에 속하는 언어로, 핀란드어는 에스토니아어와 밀접하게 연관되어 있으며, 이로 인해 역사적으로도 일정한 동질감이 존재해 왔다. 핀란드인의 76%가 에스토니아를 방문한 경험이 있으며, 2004년에는 180만 명의 핀란드인이 에스토니아를 방문한 것으로 보고되었다. 주류에 대한 소비세가 핀란드보다 에스토니아에서 낮기 때문에, 핀란드인들이 귀국할 때 대량의 주류를 구매하는 것은 흔한 일이다. 2014년 조사에 따르면 에스토니아에서 판매된 주류의 34%가 핀란드인에 의해 구매된 것으로 나타났다. 또한 핀란드와 스웨덴의 투자자는 에스토니아 최대의 해외 투자자이다.
에스토니아-핀란드 관계
양국은 유럽 연합, 솅겐 협정, 유로존의 회원국으로, 자유로운 국제 교역과 이동이 가능하다. 2012년 기준으로 핀란드는 에스토니아의 최대 수입 상대국으로, 전체 수입액의 15% 이상을 차지하였으며, 수출 시장에서는 스웨덴에 이어 두 번째로 큰 비중을 차지하였다. 핀란드 정부는 1920년 에스토니아의 독립을 승인하였다. 그러나 소련의 점령으로 외교 공관이 사실상 철수되었다. 에스토니아가 독립을 회복한 이후 이 "일시적 중단"은 해결되었다. 에스토니아 독립 회복 과정에서 핀란드는 소련을 자극하지 않기 위해 "문화 협력"이라는 명목 아래 비밀리에 상당한 경제적 지원과 기술적 노하우를 제공하였다. 핀란드는 장교 훈련, 장비 제공 등 군사적 측면에서도 지속적으로 기여하고 있다.
에스토니아-핀란드 관계 역사
핀란드인과 에스토니아인의 기원은 초기 철기 시대로 거슬러 올라간다. 양 집단은 기원전 1천년기 무렵 시베리아에서 이동하여 핀란드만의 북쪽과 남쪽에 정착한 핀우그리아어파 부족에서 뿌리를 찾을 수 있다. 언어학적으로 핀란드어와 에스토니아어는 우랄어족의 핀우그리아어파에 속한다. 그러나 언어적 근접성에도 불구하고 두 민족은 서로 독립적으로 발전하였으며, 에스토니아인은 비교적 이른 시기부터 게르만족 및 발트족과 더 밀접하게 접촉하였다. 고고학적 발견과 룬 문자는 현재의 에스토니아와 남부 핀란드 사이에 이미 바이킹 시대 (8세기~11세기)에 활발한 무역과 문화 교류가 존재했음을 보여준다.
에스토니아-핀란드 관계 역사
중세 시기 두 민족은 모두 외세의 지배를 받게 되었다. 13세기 이후 에스토니아는 점차 덴마크, 이어 독일-발트 귀족, 그리고 최종적으로는 스웨덴의 지배하에 들어갔으며, 핀란드는 1323년 이후 전적으로 스웨덴의 지배를 받았다. 1721년 뉘스타드 조약에 따라 에스토니아는 러시아 제국의 영토가 되었고, 1809년 프레드릭스함 조약을 통해 핀란드 역시 러시아 제국에 편입되었다. 19세기에 들어 양국에서 민족주의 운동이 일어나 자국의 언어와 문화를 고양하였고, 이 과정에서 상호 동질성에 대한 인식이 생겨났으며 범핀족주의 사상이 전개되었다.
에스토니아-핀란드 관계 역사
제1차 세계 대전 이후 러시아 제국이 붕괴하면서 두 개의 독립 국가가 등장하였다. 핀란드는 1917년에 독립을 선언하였고, 에스토니아는 1918년 2월 24일 독립을 선언하였다. 양국은 초기 독립 투쟁에서 서로를 지원하였는데, 약 3천~4천 명의 핀란드 자원병이 1918년부터 1920년까지의 에스토니아 독립 전쟁에서 에스토니아 측에 가담하였으며, 1944년 계속 전쟁에서는 많은 에스토니아 자원병이 핀란드군에 입대하였다. 도르파트 조약 이후, 핀란드는 1920년 6월 8일, 에스토니아를 최초로 승인한 국가가 되었다. 전간기 동안 양국은 긴밀한 문화, 경제 관계를 형성하였으며, 소련의 공격 가능성에 대비해 군사 문제에서도 비밀리에 협력하였다.
제2차 세계 대전 중 에스토니아는 소련에 점령되며 공식적인 관계가 단절되었다. 핀란드는 독립을 유지하였으나 냉전기 동안 강한 소련의 영향력 아래 있었기 때문에 에스토니아의 합병을 공개적으로 문제 삼을 수 없었다. 그럼에도 불구하고 많은 핀란드인과 에스토니아인은 비공식적인 접촉을 유지하였다. 1980년대까지 북부 에스토니아에서는 핀란드의 라디오와 텔레비전 방송을 수신할 수 있었으며, 이는 철의 장막 뒤 "서방으로의 창" 역할을 하였다. 1980년대 후반 핀란드는 비밀리에 에스토니아의 자유 회복 노력을 지원하였다. 마우노 코이비스토 대통령은 소련 붕괴 이전부터 시장 경제 수립을 위한 전문가 지원을 포함하여 에스토니아 독립 운동에 1억 핀란드 마르카 이상의 지원을 제공하였다.
1991년 에스토니아가 독립을 회복한 후 양국은 즉시 외교 관계를 복원하였다. 핀란드와 에스토니아는 민주 제도와 현대적 경제를 구축하는 과정에서 긴밀히 협력하였다. 이후 양국은 모든 수준에서 긴밀한 접촉을 유지해 왔으며, 발트해 지역과 유럽에서 외교 정책을 자주 조율하였다. 핀란드는 에스토니아의 2004년 유럽 연합 가입을 가장 강력히 지지한 유럽 국가 중 하나였다. 2020년 양국은 외교 관계 수립 100주년을 기념하였다. 러시아의 우크라이나 침공은 양국에 충격을 주었으며, 이에 따라 군사 협력이 강화되었다. 2023년 핀란드는 오랜 기간 유지해 온 중립 외교 정책을 포기하고 NATO에 가입하였으며, 에스토니아는 이미 2004년에 가입한 상태였다.
에스토니아-핀란드 관계 통일 제안
핀란드에서, 통합된 대핀란드의 생각은 1917년에 빠르게 인기를 얻고 영향력을 가졌으나, 제2차 세계 대전과 계속 전쟁 이후 지지를 잃었다.
1917년, 1918년, 그리고 1940년에, 에스토니아 대통령 콘스탄틴 패츠는 그의 정치적 유언에서 핀란드어족 국가들의 연합을 바랐으며, 통일 계획의 개요를 작성했다. 그는 공통의 국경법에 대해 이야기할 때, 핀란드와 에스토니아의 사람들과 나라들을 가리키기 위해 에스토니아어로 "soomesugu"라는 용어를 사용했다.
안나 (2005년)
안나(본명: 다나카 안나, 2005년 11월 17일~)는 대한민국에서 활동하는 일본의 가수이자 모델이며, 더블랙레이블 소속 걸그룹 MEOVV에 멤버이다.
안나 (2005년) 생애
안나는 2005년 11월 17일, 일본 도야마현에서 태어났다.
그녀는 11살이던 2016년부터 모델활동을 하기 시작했으며, 이후 2024년 9월 더블랙레이블 소속 걸그룹 MEOVV로 데뷔했다.
중세 그리스
중세 그리스는 중세 시대에 역사적으로나 현대적으로 그리스로 알려진 지역의 지리적 구성 요소를 말한다.
비에틴뱅크
베트남 산업무역 주식회사 상업은행(베트남어: Ngân hàng Thương mại Cổ phần Công thương Việt Nam) 또는 비에틴뱅크(베트남어: Vietinbank)는 베트남의 국유 은행이다. 2023년 기준 자산 운용 규모는 1,800조 동으로 베트남에서 두 번째로 큰 은행에 속한다.
비에틴뱅크 개요
1991년 베트남 국가은행은 공상은행을 설립, 은행 이원화 시스템을 도입하여 주로 우편, 통신, 가공, 건설 자재와 같은 우선 지원 분야의 대규모 정부 프로그램에 대출을 제공하였다. 공상은행은 2008년 4월 비엣틴뱅크(Vietinbank)로 사명을 변경, 이듬해 7월 호찌민 증권거래소에 상장되었다.
로마니아 제국 영토 분할
로마니아 제국 영토 분할(라틴어: Partitio terrarum imperii Romaniae, 또는 그리스 왕국 영토 분할(라틴어: Partitio regni Graeci)은 1204년 제4차 십자군이 동로마 제국의 수도 콘스탄티노폴리스를 약탈한 후 십자군들 사이에 체결된 조약이었다. 이 조약은 라틴 제국을 세웠고 십자군 참가자들 사이에 동로마 제국의 영토를 명목상 분할하는 것을 주선했으며, 베네치아 공화국이 가장 큰 수혜자였다. 그러나 십자군이 실제로 제국의 대부분을 통제하지 못했기 때문에, 그리스 귀족들은 여러 후계 왕국(즉 니케아 제국, 트라페준타 제국, 이피로스 전제공국)을 세웠다. 그 결과, 십자군이 선언한 제국 분할의 상당 부분은 결코 이행될 수 없었다. 이 조약으로 세워진 라틴 제국은 1261년 니케아 제국이 콘스탄티노폴리스를 재정복하여 동로마 제국을 재건할 때까지 지속되었다. 남부 그리스와 에게해 제도의 여러 십자군 공국들은 14세기와 15세기에 오스만 제국이 정복할 때까지 훨씬 더 오래 지속되었다.
로마니아 제국 영토 분할 배경
1204년 3월, 4월 콘스탄티노폴리스 약탈 직전, 십자군들은 비잔티움 영토를 자신들끼리 분할하는 예비 협정을 맺었다. 이 문서는 십자군의 주요 지도자들, 즉 베네치아 도제 엔리코 단돌로, 몽페라 후작 보니파초 1세, 플랑드르 백작 보두앵 9세, 블루아 백작 루이 1세 사이에 체결되었으며, 교황 인노첸시오 3세의 서한 중에 보존되어 있다.
그 조항에 따르면, 베네치아인들은 비잔티움 황제들이 부여한 이전 특권을 유지하며, 6명의 베네치아인과 6명의 십자군으로 동등하게 구성된 공동 위원회가 도시 정복 후 수립될 라틴 제국의 황제를 선출하게 된다. 새로운 라틴 황제는 베네치아인이든 '프랑크인'(즉 십자군 남작 중 한 명)이든 전체 영토의 4분의 1, 그리고 블라헤르네 궁전과 부콜레온 궁전을 포함한 황궁과 도시의 4분의 1을 받게 된다. 패배한 쪽은 아야 소피아와 콘스탄티노폴리스 라틴 총대주교를 지명할 권리를 받게 된다. 도시와 나머지 비잔티움 영토의 4분의 3은 베네치아와 다른 십자군 사이에 동등하게 분할된다.
로마니아 제국 영토 분할 배경
5월 9일, 이전 십자군 지도자였던 몽페라의 보니파초 대신 플랑드르의 보두앵이 라틴 황제로 선출되었다. 십자군이자 연대기 작가인 조프루아 드 빌하르두앵에 따르면, 이전 합의에 따라 보니파초는 보스포루스 해협과 마르마라해 너머 "튀르키예 쪽" 영토와 "그리스 섬"을 받아야 했다. 그러나 보니파초를 달래기 위해 보두앵은 그에게 테살로니키 왕국을 대신 할당하기로 동의했다.
로마니아 제국 영토 분할 조약
이 합의는 아마도 1204년 9월 말 또는 10월 초에 공포되었을 것이며 12명의 베네치아인과 12명의 다른 십자군 지도자 대표로 구성된 24인 위원회에 의해 작성되었다. 베네치아인들은 이 지역에 대한 직접적인 지식을 가지고 있었기 때문에 절차에서 중요한 역할을 했으며, 최종 텍스트의 많은 조항은 알렉시오스 3세 앙겔로스가 1198년 베네치아에 부여한 제국 크리소불에서 기원한 것으로 볼 수 있다. 이 조약은 라틴 황제에게 이전 비잔티움 영토의 4분의 1을 직접 통제하게 했고, 베네치아에게 8분의 3을 주었으며, 나머지 8분의 3은 다른 십자군 지도자들에게 배분되었다. 콘스탄티노폴리스 자체에 관해서는 십자군이 차지한 도시 부분이 황제의 영토로 흡수되었다. 역사가 데이비드 자코비에 따르면, 이 분할은 남아 있지 않은 다른 합의에서 공식화되었을 가능성이 있으며, 심지어 약탈 자체 이전에 발생했을 수도 있다.
로마니아 제국 영토 분할 조약
이 조약은 여러 필사본으로 남아 있는데, 모두 베네치아 출신이다. 리베르 알부스(fol. 34ff.), 리베르 파크토룸(Vol. I, fol. 246ff. 및 Vol. II, fol. 261ff.), 코덱스 상티 마르치 284, folio 3, 무라토리우스 코디케스 암브로시아니 I, II. 이 조약의 첫 번째 비판적 판본은 고틀리에프 타펠과 게오르크 토마스가 빈 제국 과학 아카데미를 위해 1856년에 편찬한 베네치아 외교 문서집에 실렸으며, 1965년에는 A. 카릴레가 완전한 주석을 달아 최신판을 발행했다.
조약의 조항에 따르면, 영토는 "베네치아 공작 및 코무네의 영토"(pars domini Ducis et communis Venetiae), 라틴 황제의 영토(pars domini Imperatoris), 그리고 나머지 십자군, 즉 "순례자"의 영토(pars Peregrinorum)로 나뉘었다.
이름의 형태를 기반으로 볼 때, 조약 편집을 위한 원본 자료는 그리스어였으며, 에피스켑시스(episkepsis)와 같은 재정 용어의 사용은 중앙 비잔티움 행정부의 지적 및 세금 등록부를 사용했음을 나타낸다.
로마니아 제국 영토 분할 조약
영토 분할 협정에는 여러 지역이 누락되어 있다. 유럽에서는 마리차강과 바르다르강 사이의 마케도니아 (지역) 및 서트라키아 지역과 북동부 펠로폰네소스반도, 보이오티아현, 중앙 에비아섬이 빠져 있다. 이들은 몽페라의 보니파초 1세에게 할당된 땅이었으므로 일반 분할에서 분명히 제외되었다. 이 사실은 또한 조약의 테르미누스 포스트 켐을 지정하는 데 도움이 되는데, 즉 테살로니키 왕국을 설립한 1204년 5월 16일 보니파초와 플랑드르의 보두앵 사이의 합의이다.
자키티노스가 지적했듯이, 분할 협정과 소아시아에 대한 1198년 크리소불에 나타난 영토 분할은 유럽 지방보다 훨씬 더 보수적이며 "전통적인" 테마 구조를 훨씬 더 밀접하게 반영한다. 반면 두 문서는 언급하는 영토 범위에서 상당히 다르다. 1198년 크리소불에는 서부 소아시아의 중앙 및 북부 지역뿐만 아니라 아탈레이아, 킬리키아, 심지어 안티오키아가 있는 남부 해안도 포함되어 있는 반면, 분할 협정에는 파플라고니아에서 파브라이까지의 흑해 연안이 포함되어 있다.
로마니아 제국 영토 분할 역사적 자료로서의 중요성
분할은 현재 유실된 문서와 비잔티움 제국 재무부의 세금 장부, 그리고 알렉시오스 3세 앙겔로스의 1198년 크리소불에 기반을 두었기 때문에, 로마니아 분할 조약은 동로마 제국의 행정 구역 및  1203c.년 당시 다양한 비잔티움 귀족 가문의 영지, 그리고 당시 비잔티움 중앙 정부가 여전히 통제하던 지역에 대한 중요한 문서이다.
핵 구조
원자핵의 구조를 이해하는 것은 핵물리학의 핵심 과제 중 하나이다.
핵 구조 모형
클러스터 모형은 양성자-중성자 그룹(예: 알파 입자)의 분자 같은 집합체에 핵을 묘사하며, 하나 이상의 원자가 중성자가 분자 궤도를 차지한다.
액체 방울 모형은 카를 프리드리히 폰 바이츠제커가 1935년에 제안한 핵 구조의 첫 번째 모형 중 하나이다. 이 모형은 핵을 중성자와 양성자로 이루어진 반고전적인 유체로 설명하며, 양성자의 수에 비례하는 내부 반발 정전기력을 가진다. 이 입자들의 양자 역학적 특성은 같은 종류의 두 핵자는 같은 상태에 있을 수 없다는 파울리 배타 원리를 통해 나타난다. 따라서 이 유체는 실제로 페르미 액체로 알려져 있다.
이 모형에서  양성자와  중성자를 가진 핵의 결합 에너지는 다음과 같이 주어진다.
여기서 은 총 핵자의 수(질량수)이다. 와 에 비례하는 항은 액체 방울의 부피와 표면 에너지를 나타내고, 에 비례하는 항은 정전기 에너지를 나타내며, 에 비례하는 항은 파울리 배타 원리를 나타내고, 마지막 항 는 짝짓기 항으로, 양성자 또는 중성자의 짝수 개수에 대해 에너지를 낮춘다.
계수 와 짝짓기 항의 강도는 이론적으로 추정하거나 데이터에 맞춰 조정할 수 있다. 이 간단한 모형은 핵의 결합 에너지의 주요 특징을 재현한다.
핵 구조 모형
핵을 페르미 액체 방울로 가정하는 것은 핵 전체 차트에서 핵 결합 에너지의 좋은 재현과 알려지지 않은 핵에 대한 예측에 필요한 정확성으로 인해 유한 범위 방울 모형(FRDM)의 형태로 여전히 널리 사용된다.
"껍질 모형"이라는 표현은 두 가지 다른 대상을 지칭한다는 점에서 모호하다. 이전에는 현재 평균장 이론이라고 불리는 접근 방식에 따라 핵자 껍질의 존재를 설명하는 데 사용되었다. 오늘날에는 양자화학에서 사용되는 배열 상호작용 형식론과 유사한 형식론을 지칭한다.
원자핵의 결합 에너지에 대한 체계적인 측정은 액체 방울 모형에서 추정된 값과 체계적인 편차를 보여준다. 특히, 특정 수의 양성자 및 중성자를 가진 일부 핵은 액체 방울 모형이 예측하는 것보다 더 강하게 결합되어 있다. 이러한 핵을 단일/이중 마법수 핵이라고 한다. 이러한 관찰은 과학자들로 하여금 핵 내부의 핵자(양성자와 중성자)가 원자 내부의 전자와 같은 껍질 구조를 가지고 있다고 가정하게 했다.
핵 구조 모형
실제로 핵자는 양자 개체이다. 엄밀히 말하면 개별 핵자의 에너지에 대해 이야기해서는 안 되는데, 그 이유는 핵자들이 서로 모두 상관되어 있기 때문이다. 그러나 근사적으로는 핵자들이 개별적으로 전파되는 평균 핵을 상상할 수 있다. 양자적 특성으로 인해 핵자들은 이산적인 에너지 준위만 차지할 수 있다. 이 준위들은 결코 균일하게 분포되어 있지 않다. 일부 에너지 구간은 밀집되어 있고 일부는 비어 있어 가능한 에너지에 틈이 생긴다. 껍질은 넓은 빈 틈으로 다른 준위들과 분리된 이러한 준위들의 집합이다.
에너지 준위는 다른 모든 핵자들에 의해 생성된 평균 퍼텐셜 내에서 움직이는 단일 핵자에 대한 슈뢰딩거 방정식을 풀어 찾는다. 각 준위는 핵자에 의해 점유되거나 비어 있을 수 있다. 일부 준위는 같은 에너지를 가진 여러 다른 양자 상태를 수용한다. 이들은 퇴화되었다고 한다. 이는 특히 평균 핵이 구형 모양과 같은 특정 대칭을 나타낼 때 발생한다.
핵 구조 모형
껍질 개념은 일부 핵이 다른 핵보다 더 강하게 결합되는 이유를 이해하는 데 도움이 된다. 이는 같은 종류의 두 핵자가 같은 상태에 있을 수 없기 때문이다(파울리 배타 원리). 베르너 하이젠베르크는 아이소 스핀 개념의 도입을 통해 파울리 배타 원리를 핵자로 확장했다. 핵자들은 두 종류의 입자, 즉 중성자와 양성자로 구성되어 있다고 생각되며, 이들은 아이소 스핀 양자수와 관련된 본질적인 특성이 다르다. 이 개념은 중수소의 결합 상태를 설명할 수 있게 하는데, 중수소에서는 양성자와 중성자가 스핀과 아이소 스핀을 두 가지 다른 방식으로 결합할 수 있다. 따라서 핵의 최저 에너지 상태는 핵자들이 바닥에서 어떤 준위까지 모든 에너지 준위를 채우는 상태이다. 양성자 또는 중성자의 홀수 개수를 가진 핵은 짝수 개수를 가진 핵보다 덜 강하게 결합된다. 완전한 껍질을 가진 핵은 예외적으로 안정하며, 이는 설명될 것이다.
핵 구조 모형
전자 껍질 모형의 전자와 마찬가지로, 가장 바깥쪽 껍질에 있는 양성자는 그 껍질에 양성자가 거의 없을 경우 핵 중심에서 가장 멀리 떨어져 있기 때문에 핵에 비교적 약하게 결합된다. 따라서 완전한 외부 양성자 껍질을 가진 핵은 비슷한 총 양성자 수를 가진 다른 핵보다 더 강하게 결합되고 더 높은 결합 에너지를 갖는다. 이는 중성자의 경우에도 마찬가지이다.
더 나아가, 핵을 들뜨게 하는 데 필요한 에너지(즉, 핵자를 더 높은, 이전에 비어 있던 준위로 이동시키는 것)는 이러한 핵에서 예외적으로 높다. 이 비어 있던 준위가 완전한 껍질 다음의 준위일 때, 핵을 들뜨게 하는 유일한 방법은 핵자 하나를 틈을 넘어 들어 올리는 것이므로 많은 양의 에너지가 소모된다. 그렇지 않은 경우, 가장 높은 점유 에너지 준위가 부분적으로 채워진 껍질에 있다면 핵자를 같은 껍질 내에서 더 높은 상태로 들어 올리는 데 훨씬 적은 에너지가 필요하다.
핵 구조 모형
안정된 핵에서 관찰되는 껍질 구조의 일부 진화는 안정성 계곡에서 멀리 떨어진 곳에서 예상된다. 예를 들어, 불안정한 동위 원소의 관찰은 껍질 구조를 구성하는 단일 입자 준위의 이동 및 심지어 재배열을 보여주었다. 이는 때로는 역전의 섬의 생성 또는 전통적인 마법수 위의 여기 에너지 갭 감소로 관찰된다.
껍질 모형에 정확한 개념적 틀을 제공하기 위해 몇 가지 기본 가설이 제시된다.
껍질 모형 계산에 사용되는 일반적인 과정은 다음과 같다. 먼저 핵에 대한 해밀토니언이 정의된다. 일반적으로 계산의 실용성을 위해 이 정의에서는 1체 및 2체 항만 고려된다. 상호작용은 유효 이론이다. 즉, 실험 데이터에 맞춰야 하는 자유 매개변수를 포함한다.
핵 구조 모형
다음 단계는 단일 입자 상태의 기저를 정의하는 것, 즉 가능한 모든 핵자 상태를 설명하는 파동 함수 집합을 정의하는 것이다. 대부분의 경우 이 기저는 하트리-폭 계산을 통해 얻어진다. 이 1입자 상태 집합으로 슬레이터 행렬식이 구성된다. 즉, Z개의 양성자 변수 또는 N개의 중성자 변수에 대한 파동 함수이며, 단일 입자 파동 함수의 반대칭 곱이다(반대칭이란 임의의 핵자 쌍에 대한 변수 교환 시 파동 함수가 부호만 바뀐다는 의미이다).
원칙적으로 유한한 에너지에서 단일 핵자에 사용할 수 있는 양자 상태의 수는 유한하다. 이를 n이라고 하자. 핵의 핵자 수는 사용 가능한 상태 수보다 작아야 한다. 그렇지 않으면 핵이 모든 핵자를 보유할 수 없다. 따라서 n개의 가능한 상태 중에서 Z(또는 N)개의 상태를 선택하는 여러 가지 방법이 있다. 조합론에서 n개 중에서 Z개의 개체를 선택하는 방법의 수는 이항 계수 CZn이다. n이 Z(또는 N)보다 훨씬 크면 이 수는 대략 nZ처럼 증가한다. 실질적으로 이 수는 너무 커서 A=N+Z가 8보다 큰 경우 모든 계산이 불가능해진다.
이러한 어려움을 극복하기 위해 가능한 단일 입자 상태 공간은 화학과 유사하게 코어와 원자가로 나뉜다(핵심부 전자 및 원자가 전자 참조). 코어는 비활성으로 간주되는 단일 입자 집합이다. 즉, 잘 결합된 최저 에너지 상태이며, 그 상황을 다시 조사할 필요가 없다고 가정한다. 이들은 슬레이터 행렬식에 나타나지 않는다. 반대로 원자가 공간의 상태는 코어에 없는 모든 단일 입자 상태이지만, (Z-) N체 파동 함수의 구성 선택에서 고려될 수 있는 상태이다. 원자가 공간에서 가능한 모든 슬레이터 행렬식의 집합은 (Z-) N체 상태에 대한 기저를 정의한다.
마지막 단계는 이 기저 내에서 해밀토니언의 행렬을 계산하고 대각화하는 것이다. 코어의 고정으로 인한 기저 차원의 감소에도 불구하고 대각화할 행렬은 쉽게 109 차원에 도달하며, 특정 대각화 기술을 요구한다.
껍질 모형 계산은 일반적으로 실험 데이터와 훌륭하게 일치한다. 그러나 이들은 주로 두 가지 주요 요인에 크게 의존한다.
핵 구조 평균장 이론
핵자 간 상호작용은 강한 상호작용의 결과로 핵자를 핵 내부에 결속시키며, 유한한 범위의 특이한 행동을 보인다. 즉, 두 핵자 간의 거리가 너무 멀어지면 사라지고, 중간 범위에서는 인력적이며, 아주 짧은 범위에서는 반발적이다. 이 마지막 특성은 두 페르미온(핵자는 페르미온이다)이 같은 양자 상태에 있을 수 없다는 파울리 배타 원리와 관련이 있다. 이로 인해 핵 내 핵자의 평균 자유 거리가 매우 크게 예측된다.
독립 입자 접근 방식의 주요 아이디어는 핵자가 핵 내의 특정 퍼텐셜 우물(핵에 결속시키는) 내에서 다른 핵자와 독립적으로 움직인다는 것이다. 이는 N체 문제(N개 입자가 상호작용하는)를 N개의 단일체 문제로 대체하는 것과 같다. 이 문제의 본질적인 단순화는 평균장 이론의 초석이다. 이들은 원자물리학에서도 널리 사용되는데, 전자가 중심 핵과 전자 구름 자체로 인한 평균장 내에서 움직인다.
핵 구조 평균장 이론
독립 입자 모형과 평균장 이론(여러 변형이 존재함을 알 수 있다)은 유효 상호작용이나 유효 퍼텐셜에서 시작하여 핵의 특성을 설명하는 데 큰 성공을 거두었으며, 따라서 원자핵 이론의 기본 부분이다. 또한 핵자 짝짓기나 핵자의 회전 또는 진동과 같은 집단 운동과 같은 효과를 도입하기 위해 형식론에 해당 에너지 항을 추가하여 모형을 확장하기가 상당히 쉽다는 점에서 충분히 모듈식이라는 점도 주목해야 한다. 이는 많은 표현에서 평균장이 집단 여기 및 핵자 전달과 같은 특성을 재현하는 상관 관계를 도입하는 보다 완전한 설명을 위한 출발점에 불과하다는 것을 의미한다.
평균장 이론에서 발생하는 실제적인 어려움의 대부분은 평균장 자체의 퍼텐셜의 정의(또는 계산)이다. 크게 두 가지 접근 방식으로 나눌 수 있다.
현상학적 접근 방식은 적절한 수학적 함수로 핵 퍼텐셜을 매개변수화하는 것이다. 역사적으로 이 절차는 스벤 예스타 닐손이 (변형된) 양자 조화 진동자 퍼텐셜을 사용하여 가장 큰 성공을 거두었다. 가장 최근의 매개변수화는 예를 들어 산란 실험을 더 정확하게 설명하는 보다 현실적인 함수를 기반으로 한다. 특히 우즈-삭슨 퍼텐셜로 알려진 형태를 언급할 수 있다.
핵 구조 평균장 이론
자기 일관적 또는 하트리-폭 접근 방식은 유효 핵자-핵자 상호작용으로부터 핵 퍼텐셜을 수학적으로 유도하는 것을 목표로 한다. 이 기술은 퍼텐셜이 결정될 파동 함수에 의존하기 때문에 초기 파동 함수에서 시작하여 변분적으로 개선하는 반복적인 방식으로 슈뢰딩거 방정식을 푸는 것을 의미한다. 후자는 슬레이터 행렬식으로 작성된다.
하트리-폭 접근 방식의 경우, 문제는 핵 퍼텐셜을 가장 잘 설명하는 수학적 함수를 찾는 것이 아니라 핵자-핵자 상호작용을 가장 잘 설명하는 함수를 찾는 것이다. 실제로 상호작용이 알려져 있는(쿨롬 상호작용) 원자물리학과 달리 핵 내부의 핵자-핵자 상호작용은 분석적으로 알려져 있지 않다.
핵 구조 평균장 이론
이러한 사실에는 두 가지 주요 이유가 있다. 첫째, 강한 상호작용은 핵자를 구성하는 쿼크들 사이에서 본질적으로 작용한다. 진공 상태의 핵자-핵자 상호작용은 쿼크-쿼크 상호작용의 단순한 결과이다. 후자는 높은 에너지에서는 표준 모형의 틀에서 잘 이해되지만, 색가둠과 점근 자유성으로 인해 낮은 에너지에서는 훨씬 더 복잡하다. 따라서 쿼크-쿼크 상호작용으로부터 핵자-핵자 상호작용을 유도할 수 있는 근본적인 이론은 아직 없다. 더욱이 이 문제가 해결된다 하더라도 진공 상태에서 상호작용하는 두 핵자의 이상적인(그리고 개념적으로 더 간단한) 경우와 핵 물질 내에서 상호작용하는 이들 핵자의 경우 사이에는 큰 차이가 남을 것이다. 더 나아가기 위해서는 유효 상호작용 개념을 발명해야 했다. 후자는 기본적으로 여러 임의의 매개변수를 가진 수학적 함수이며, 이들은 실험 데이터와 일치하도록 조정된다.
핵 구조 평균장 이론
대부분의 현대 상호작용은 토니 스카임이 도입한 것처럼 두 핵자가 접촉할 때만 작용하는 영거리이다. 도미니크 보테린과 데이비드 M. 브링크의 획기적인 논문에서 밀도 의존적인 스카임 힘이 원자핵의 기본 특성을 재현할 수 있음을 입증했다. 다른 일반적으로 사용되는 상호작용은 유한 범위의 고그니 힘이다.
하트리-폭 접근 방식의 N체 문제에서 출발점은 N개의 운동 에너지 항과 퍼텐셜 항을 포함하는 해밀토니언이다. 앞에서 언급했듯이 평균장 이론 가설 중 하나는 2체 상호작용만 고려한다는 것이다. 해밀토니언의 퍼텐셜 항은 N개의 페르미온 집합에서 가능한 모든 2체 상호작용을 나타낸다. 이것이 첫 번째 가설이다.
두 번째 단계는 시스템의 파동 함수가 1입자 스핀-궤도함수의 슬레이터 행렬식으로 작성될 수 있다고 가정하는 것이다. 이 진술은 독립 입자 모형의 수학적 번역이다. 이것이 두 번째 가설이다.
이제 이 슬레이터 행렬식의 구성 요소, 즉 핵자의 개별 파동 함수를 결정해야 한다. 이를 위해 시스템의 총 파동 함수(슬레이터 행렬식)가 에너지를 최소화한다고 가정한다. 이것이 세 번째 가설이다.
핵 구조 평균장 이론
기술적으로는 (알려진) 2체 해밀토니언의 기댓값을 (알려지지 않은) 슬레이터 행렬식에 대해 계산하고, 그 수학적 변분이 0이 되도록 해야 한다. 이는 개별 파동 함수가 미지수인 방정식 집합, 즉 하트리-폭 방정식으로 이어진다. 이 방정식을 풀면 핵자의 파동 함수와 개별 에너지 준위가 얻어지고, 따라서 핵의 총 에너지와 파동 함수가 얻어진다.
하트리-폭 방법의 간략한 설명은 왜 이 방법이 변분적 접근 방식이라고도 불리는지 설명한다. 계산 시작 시 총 에너지는 "개별 파동 함수의 함수"(이른바 범함수)이며, 이 범함수가 최소값을 갖도록(바라건대 절대 최소값이며 국소 최소값이 아닌) 이 파동 함수를 최적화하기 위해 모든 것이 이루어진다. 더 정확히 말하면, 에너지는 개별 파동 함수의 제곱의 합으로 정의되는 밀도의 범함수임을 언급해야 한다. 하트리-폭 방법은 원자물리학 및 응집물질물리학에서도 밀도 범함수 이론(DFT)으로 사용된다.
핵 구조 평균장 이론
하트리-폭 방정식을 푸는 과정은 반복적일 수밖에 없다. 이 방정식은 사실 슈뢰딩거 방정식인데, 여기서 퍼텐셜은 밀도에 따라 달라지며, 이는 정확히 결정되어야 하는 파동 함수에 달려 있다. 실제로 알고리즘은 대략적으로 합리적인 개별 파동 함수(일반적으로 양자 조화 진동자의 고유 함수) 집합으로 시작된다. 이를 통해 밀도를 계산하고, 거기서부터 하트리-폭 퍼텐셜을 계산한다. 이 작업이 끝나면 슈뢰딩거 방정식을 새로 풀고, 계속해서 진행한다. 계산은 두 successive 반복에 대한 파동 함수 또는 에너지 준위 간의 차이가 고정된 값보다 작을 때 – 수렴에 도달한다 – 중단된다. 그러면 평균장 퍼텐셜이 완전히 결정되고, 하트리-폭 방정식은 표준 슈뢰딩거 방정식이 된다. 해당 해밀토니언은 하트리-폭 해밀토니언이라고 불린다.
핵 구조 평균장 이론
1970년대 존 더크 발레카의 양자 하드론 동역학 연구에서 처음 시작된 핵의 상대론적 모형은 1980년대 후반 P. 링과 동료들에 의해 더욱 정교해졌다. 이 접근 방식의 출발점은 양자장론이다. 이 맥락에서 핵자 상호작용은 가상 입자인 중간자의 교환을 통해 발생한다. 첫 번째 단계는 이러한 상호작용 항을 포함하는 라그랑지언을 구성하는 것이다. 두 번째로, 최소 작용 원리를 적용하여 운동 방정식을 얻는다. 실제 입자(여기서는 핵자)는 디랙 방정식을 따르고, 가상 입자(여기서는 중간자)는 클라인-고든 방정식을 따른다.
강한 상호작용의 비섭동적 특성과 또한 핵자 그룹 간의 이 상호작용의 정확한 퍼텐셜 형태가 비교적 잘 알려져 있지 않다는 점을 고려할 때, 원자핵의 경우에 이러한 접근 방식을 사용하는 것은 급진적인 근사값을 필요로 한다. 주요 단순화는 방정식에서 모든 장 항(수학적 의미에서 연산자)을 기댓값(함수)으로 대체하는 것이다. 이러한 방식으로 연립 미분-적분 방정식을 얻는데, 이는 분석적으로 해결할 수 없다면 수치적으로 해결할 수 있다.
상호작용하는 보손 모형(IBM)은 핵자들이 쌍으로 표현되는 핵물리학 모형으로, 각 쌍은 0, 2 또는 4의 정수 스핀을 가진 보손 입자로 작용한다. 이는 더 큰 핵에 대한 계산을 가능하게 한다.
이 모형에는 여러 가지 분기가 있는데, 그 중 하나(IBM-1)에서는 모든 유형의 핵자를 쌍으로 묶을 수 있고, 다른 것들(예를 들어 IBM-2)에서는 양성자와 중성자를 쌍으로 따로 고려한다.
모든 물리학의 초점 중 하나는 대칭이다. 핵자-핵자 상호작용 및 실제로 사용되는 모든 유효 상호작용은 특정 대칭성을 갖는다. 이들은 평행 이동(방향이 변경되지 않도록 기준 프레임을 변경하는 것), 회전(어떤 축을 중심으로 기준 프레임을 회전시키는 것) 또는 반전성(축의 방향을 변경하는 것)에 대해 불변하다. 즉, 상호작용은 이러한 연산 중 어느 것에 의해서도 변하지 않는다. 그러나 하트리-폭 접근 방식에서는 이러한 대칭성에 대해 불변하지 않은 해가 나타날 수 있다. 이때 자발 대칭 깨짐이라고 부른다.
정성적으로 이러한 자발적 대칭 깨짐은 다음과 같이 설명할 수 있다. 평균장 이론에서 핵은 독립 입자 집합으로 설명된다. 평균장에 들어가지 않는 핵자들 간의 대부분의 추가 상관 관계는 무시된다. 그러나 이는 평균장 해밀토니언의 대칭이 깨짐으로써 나타날 수 있는데, 이는 단지 근사치일 뿐이다. 하트리-폭 과정의 반복을 시작하는 데 사용되는 밀도가 특정 대칭을 깨뜨리면, 최종 하트리-폭 해밀토니언은 총 에너지 관점에서 이러한 대칭이 깨진 상태를 유지하는 것이 유리하다면 이러한 대칭을 깨뜨릴 수 있다.
또한 대칭 해로 수렴할 수도 있다. 어떠한 경우든 최종 해가 대칭성을 깨뜨리면, 예를 들어 회전 대칭을 깨뜨려 핵이 구형이 아니라 타원형으로 나타나면, 이 변형된 핵에서 회전에 의해 유도된 모든 구성은 하트리-폭 문제에 대한 마찬가지로 좋은 해가 된다. 이때 핵의 바닥 상태는 퇴화된다.
핵자 짝짓기에서도 유사한 현상이 발생하는데, 이는 바리온 수 보존을 위반한다(아래 참조).
핵 구조 평균장 이론의 확장
평균장 이론에 가장 일반적으로 확장되는 것은 핵자 짝짓기이다. 짝수 개의 핵자를 가진 핵은 홀수 개의 핵자를 가진 핵보다 체계적으로 더 강하게 결합된다. 이는 각 핵자가 다른 핵자와 결합하여 쌍을 형성하며, 결과적으로 시스템이 공통 평균장에 노출된 독립 입자로 설명될 수 없음을 의미한다. 핵이 짝수 개의 양성자와 중성자를 가질 때, 각각의 핵자는 짝을 찾는다. 이러한 시스템을 들뜨게 하려면 최소한 한 쌍을 깨뜨릴 만큼의 에너지를 사용해야 한다. 반대로 홀수 개의 양성자 또는 중성자를 가진 경우, 짝을 이루지 못한 핵자가 존재하며, 들뜨게 하는 데 더 적은 에너지가 필요하다.
이 현상은 고체 물리학의 1종 초전도 현상과 매우 유사하다. 핵자 짝짓기에 대한 첫 번째 이론적 설명은 1950년대 후반 오게 닐스 보어, 벤 모텔손, 그리고 데이비드 파인즈에 의해 제안되었다(보어와 모텔손의 1975년 노벨 물리학상 수상에 기여했다). 이는 금속 초전도 현상을 설명하는 바딘, 쿠퍼, 슈리퍼의 BCS 이론과 유사했다. 이론적으로 BCS 이론에 의해 설명되는 짝짓기 현상은 평균장 이론과 결합된다. 핵자들은 평균장 퍼텐셜과 짝짓기 상호작용 모두의 영향을 받는다.
핵 구조 평균장 이론의 확장
하트리-폭-보고류보프(HFB) 방법은 짝짓기 및 평균장 상호작용을 일관되게 동등하게 고려할 수 있는 보다 정교한 접근 방식이다. HFB는 이제 핵 시스템의 평균장 처리에서 사실상의 표준이다.
평균장 방법의 특징은 명시적인 대칭 깨짐을 통해 핵 속성을 계산하는 것이다. 자기 일관적인 방법(예: 하트리-폭)으로 평균장을 계산하는 것은 회전 대칭을 깨뜨리고, 짝짓기 속성을 계산하는 것은 입자 수를 깨뜨린다.
좋은 양자수에 투영하여 대칭을 복원하는 여러 기술이 개발되었다.
평균장 방법(궁극적으로 대칭 복원을 고려하는)은 독립 입자 시스템을 가정하더라도 시스템의 바닥 상태에 대한 좋은 근사치이다. 고차 보정은 입자들이 상관 관계를 통해 서로 상호작용한다는 사실을 고려한다. 이러한 상관 관계는 독립 입자 자유도의 결합, 양성자 및 중성자의 짝수 시스템의 저에너지 집단 여기를 고려하여 도입할 수 있다.
이러한 방식으로, 들뜬 상태는 랜덤 위상 근사 (RPA)를 통해 재현될 수 있으며, 궁극적으로 바닥 상태에 대한 보정(예: 핵장 이론을 통해)을 일관되게 계산할 수 있다.
핵 구조 더 읽어보기
A. Bohr & B. Mottelson; Nuclear Structure, 2 vol., Benjamin (1969–1975). Volume 1 : Single Particle Motion; Volume 2 : Nuclear Deformations. Réédité par World Scientific Publishing Company (1998), ISBN 981-02-3197-0.
톰슨 산란
톰슨 산란(영어: Thomson scattering)은 고전 전자기학에 의해 설명되는, 자유 하전 입자에 의한 전자기파의 탄성 산란이다. 이것은 콤프턴 산란의 저에너지 한계이다. 즉, 산란 결과 입자의 운동 에너지와 광자의 주파수는 변하지 않는다. 이 한계는 광자 에너지가 입자의 질량 에너지보다 훨씬 작을 때 유효하다. 즉,  또는 이와 동등하게 빛의 파장이 입자의 콤프턴 파장보다 훨씬 클 때 유효하다(예: 전자의 경우, 경엑스선보다 긴 파장).
톰슨 산란 설명
톰슨 산란은 자유 입자로부터 전자기파가 산란되는 고전적 한계를 설명한다. 입사하는 평면파는 하전 입자를 가속시키고, 이 입자는 결과적으로 동일한 주파수의 복사선을 방출한다. 이 순 효과는 입사 복사선을 산란시키는 것이다.
톰슨 산란은 플라스마 물리학에서 중요한 현상이며, 조지프 존 톰슨에 의해 처음 설명되었다. 입자의 운동이 상대론적이 아닐 때(즉, 속도가 빛의 속도보다 훨씬 작을 때), 입자 가속의 주된 원인은 입사파의 전기장 성분 때문이다. 첫 번째 근사에서는 자기장의 영향을 무시할 수 있다.:15 입자는 진동하는 전기장의 방향으로 움직이며, 이는 전자기 쌍극자 복사를 발생시킨다. 움직이는 입자는 가속 방향에 수직인 방향으로 가장 강하게 복사하며, 그 복사선은 운동 방향을 따라 편광된다. 따라서 관찰자의 위치에 따라 작은 부피 요소에서 산란된 빛은 다소 편광되어 보일 수 있다.
톰슨 산란 설명
이 다이어그램에서는 모든 것이 다이어그램 평면에서 일어난다. 입사파와 나가는 파의 전기장은 수직 성분으로 나눌 수 있다. 평면에 수직인 성분은 "접선" 성분이며 영향을 받지 않는다. 평면에 놓인 성분은 "방사" 성분이라고 한다. 입사파와 나가는 파의 방향도 평면 내에 있으며, 평소와 같이 전기 성분에 수직이다. (이 용어들을 자연스럽게 보이게 하기는 어렵지만, 이것은 표준 용어이다.)
나가는 파의 진폭은 입사파와 산란된 나가는 파 사이의 각도인 의 코사인에 비례한다는 것을 보일 수 있다. 진폭의 제곱인 강도는 cos2() 인자에 의해 감소된다. 접선 성분(다이어그램 평면에 수직인)은 이런 방식으로 영향을 받지 않는다는 것을 알 수 있다.
톰슨 산란 설명
산란은 방출 계수 ε로 가장 잘 설명된다. 여기서 ε dt dV dΩ dλ는 부피 요소 가 시간 dt 동안 파장 λ와 λ + dλ 사이의 입체각 dΩ로 산란하는 에너지이다. 관찰자의 관점에서 볼 때, 방사형으로 편광된 빛에 해당하는 εr과 접선으로 편광된 빛에 해당하는 εt의 두 가지 방출 계수가 있다. 비편광 입사광의 경우, 이들은 다음과 같이 주어진다.

여기서 은 산란 지점에서의 하전 입자 밀도이고, 는 입사 플럭스(즉, 에너지/시간/면적/파장)이며, 는 입사 광자와 산란 광자 사이의 각도(위 그림 참조)이고, 는 아래에 정의된 하전 입자에 대한 톰슨 단면적이다. 부피 요소 가 시간 dt 동안 파장 λ와 λ + dλ 사이에서 방출하는 총 에너지는 모든 방향(입체각)에 대해 방출 계수의 합을 적분하여 찾는다.
방출 계수의 합과 관련된 톰슨 미분 단면적은 다음과 같이 주어진다.

여기서 q는 입자당 전하, m은 입자의 질량, 는 자유 공간의 유전율이다. (CGS 단위계로 표현하려면 4πε0 계수를 삭제한다.) 입체각에 대해 적분하면 톰슨 단면적을 얻는다.
중요한 특징은 단면적이 빛의 주파수와 무관하다는 것이다. 단면적은 질량 m과 전하 q를 가진 점입자의 고전전자반지름의 제곱에 단순한 수치 계수에 비례한다.:17
또는 이것은 콤프턴 파장인 와 미세 구조 상수로 표현될 수 있다.
전자(electron)의 경우, 톰슨 단면적은 수치적으로 다음과 같이 주어진다.