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유니버설 메모리
유니버설 메모리(Universal memory)는 DRAM의 비용 효율성, SRAM의 속도, 플래시 메모리의 비휘발성 및 무한한 내구성, 그리고 긴 수명을 결합한 기억 장치를 의미한다. 이러한 장치가 개발될 수 있다면 컴퓨터 시장에 지대한 영향을 미칠 것이다. 일부는 이러한 유형의 메모리가 결코 가능하지 않을 것이라고 회의적으로 본다.
컴퓨터는 최근 역사 대부분 동안 여러 가지 다른 데이터 스토리지 기술에 동시에 의존해 왔다. 각 기술은 다른 기술이 부적합한 메모리 계층 구조의 특정 수준에서 작동한다. 개인용 컴퓨터에는 빠르지만 휘발성이고 비싼 몇 메가바이트의 SRAM이 CPU 캐시로, 기가바이트 단위의 느린 DRAM이 프로그램 메모리로, 수백 GB에서 몇 TB의 느리지만 비휘발성인 플래시 메모리 또는 "회전하는 플래터" 방식의 하드 디스크 드라이브가 장기 저장을 위해 포함될 수 있다. 예를 들어, 한 대학은 2015-2016년에 입학하는 학생들에게 다음과 같은 사양의 PC를 권장했다.
- 4×256 KB L2 캐시와 6 MB L3 캐시를 가진 CPU
- 16 GB DRAM
- 256 GB 솔리드 스테이트 드라이브, 그리고
- 1 TB 하드 디스크 드라이브
유니버설 메모리
연구자들은 비용을 절감하고 성능을 높이기 위해 이러한 여러 메모리 유형을 단일 유형으로 대체하려고 한다. 메모리 기술이 유니버설 메모리로 간주되려면 여러 메모리 기술의 최상의 특성을 가져야 한다. 다음을 충족해야 한다.
- 매우 빠르게 작동해야 한다. – SRAM 캐시처럼
- 실질적으로 무제한의 읽기/쓰기 주기를 지원해야 한다. – SRAM 및 DRAM처럼
- 전력 소모 없이 데이터를 무기한으로 유지해야 한다. – 플래시 메모리 및 하드 디스크 드라이브처럼
- 일반적인 운영 체제 및 응용 프로그램에 충분히 크면서도 저렴해야 한다. – 하드 디스크 드라이브처럼.
마지막 기준은 제조의 규모의 경제로 인해 비용이 절감되므로 가장 나중에 충족될 가능성이 높다. 실용적인 유니버설 메모리를 만들기 위한 목표로 많은 유형의 메모리 기술이 탐구되어 왔다. 여기에는 다음이 포함된다.
각 메모리에는 한계가 있으므로, 이들 중 어느 것도 아직 유니버설 메모리의 목표에 도달하지 못했다.
IBM 740
IBM 740 CRT 레코더(IBM 740 CRT Recorder)는 1954년에 발표되었으며, IBM 701, IBM 704, IBM 709 컴퓨터와 함께 사용되어 35mm 사진 필름 (즉, 마이크로필름) 위에 벡터 그래픽스 이미지를 점 단위로 그렸다. 740 필름 레코더에는 디지털-아날로그 변환회로와 7인치 고정밀 정전기 CRT가 포함되어 있었다. 래스터 크기는 1,024 x 1,024였지만, 수직 또는 수평선상에서는 256개의 해상도 스팟만 표시할 수 있었다. 점은 두 가지 강도 중 하나로 표시될 수 있었고, 점에서 수직 또는 수평으로 디스플레이 가장자리까지 선을 그려 축을 형성할 수 있었다.
표시될 각 점은 단일 36비트 워드에 저장되었는데, X 및 Y 좌표에 각각 10비트씩, 그리고 3개의 제어 비트가 있었다. 하나는 고강도 또는 저강도를 설정하는 데 사용되었고, 두 개는 주어진 점에서 시작하여 X 또는 Y 축이 그려질 것임을 나타냈다. X 및 Y 축 비트가 모두 설정되면 45도 선이 그려졌다.
IBM 740
740의 CRT는 짧은 잔광 P11 형광체를 사용했다. 사용된 필름은 35mm였고, 최대 100피트를 담을 수 있는 매거진에 저장되었다. ASA 200 속도 필름이 권장되었다. 필름은 컴퓨터 제어하에 전진할 수 있었다.
IBM 780 CRT 디스플레이는 740에 연결되어 740의 CRT에 그려지는 것을 작업자에게 반영하여 보여줄 수 있는 모니터였다. 780은 긴 잔광(명목상 2초) P7 형광체를 사용하는 21인치 CRT를 가지고 있었다.
IBM 701
IBM 701 전자 데이터 처리 기계(IBM 701 Electronic Data Processing Machine)는 개발 중에는 국방 계산기(Defense Calculator)로 알려졌으며, IBM의 첫 상업용 과학 컴퓨터이자 첫 양산형 메인프레임으로, 1952년 5월 21일 대중에 발표되었다. 이 기계는 제리어 해대드와 너새니얼 로체스터가 설계하고 개발했으며, 프린스턴의 IAS 머신을 기반으로 했다.
IBM 701은 1964년 IBM 시스템/360이 등장하기 전까지 IBM의 하이엔드 컴퓨터였던 IBM 700/7000 시리즈의 첫 번째 컴퓨터였다.
701의 비즈니스 지향 자매격 컴퓨터는 IBM 702였고, 저가형 범용 자매격 컴퓨터는 첫 양산형 컴퓨터로 명성을 얻은 IBM 650이었다.
IBM 701 역사
IBM 701은 과학 계산 시장에서 레밍턴 랜드의 유니박 1103과 경쟁했다. 1954년 초, 미국 합동참모본부 위원회는 합동 수치 일기 예보 프로젝트에 사용할 목적으로 두 기계를 비교해달라고 요청했다. 테스트 결과, 두 기계는 비슷한 계산 속도를 보였고 IBM 기계가 약간 유리했지만, 입출력에 있어서는 701이 훨씬 빠른 입출력 장비 때문에 만장일치로 선호되었다.
총 19대의 IBM 701 시스템이 설치되었다. 첫 번째 701은 뉴욕에 있는 IBM 본사에 인도되었다. 8대는 항공 회사로 갔다. 로렌스 리버모어 국립연구소에서는 IBM 701을 보유함으로써 과학자들이 핵폭발 계산을 더 빠르게 수행할 수 있었다.
IBM 701 역사
"컴퓨터 시장은 아마도 5대 정도일 것이다"라는 말은 1943년 IBM 회장이자 CEO였던 토머스 왓슨 시니어에게 자주 귀속된다. 이 오용된 인용구는 1953년 IBM 연례 주주총회에서 그의 아들 토머스 왓슨 주니어의 발언에서 비롯된 것일 수 있다. 왓슨 주니어는 IBM 701 컴퓨터의 시장 수용에 대해 설명하고 있었다. 생산이 시작되기 전, 왓슨은 잠재 고객인 20개 회사를 방문했다. 그가 주주총회에서 말한 내용은 다음과 같다: "우리가 5대의 기계 주문을 예상하고 떠났던 출장에서, 우리는 18대의 주문을 가지고 돌아왔습니다."
1953년 5월 11일자 항공 주간에 따르면 701의 임대료는 월 약 $12,000 (equivalent to $116,000 in 2024)이었다. 1953년 11월 9일자 아메리칸 에비에이션은 "40시간 근무조당 월 15,000달러. 두 번째 40시간 근무조는 임대료를 월 20,000달러로 올린다"고 보도했다.
701의 후속 모델은 701 출시 4년 후 도입된 인덱스 레지스터를 갖춘 IBM 704였다. 그러나 704는 추가 기능을 지원하기 위해 명령 크기를 18비트에서 36비트로 늘렸기 때문에 701과 호환되지 않았다. 704는 또한 자기코어 메모리로의 전환을 알리는 모델이기도 했다.
IBM 701 사회적 영향
1952년, IBM은 조지타운 대학교의 언어학자들과 협력하여 컴퓨터용 번역 소프트웨어를 개발했다. 1954년 1월 7일, 이 팀은 IBM 701 컴퓨터가 러시아어를 영어로 번역할 수 있도록 하는 실험적인 소프트웨어 프로그램을 개발했다. 이것이 조지타운-IBM 실험이다. 미 공군을 위해 개발된 마크 1 번역 장치는 1959년에 첫 자동 러시아어-영어 번역을 수행할 수 있었고, 1964년에 대중에 공개되었다.
1954년, 한 과학자 집단은 IBM 701에서 수백만 번의 블랙잭 게임을 시뮬레이션하여 모든 카드 조합에 대한 최상의 플레이 결정을 찾았다. 이 연구의 결과는 블랙잭 게임에서 히트, 스탠드, 더블 또는 스플릿에 대한 올바른 규칙 세트였으며, 이는 오늘날에도 동일하게 적용된다.
IBM 701 사회적 영향
IBM 701은 1956년 2월 24일 아서 새뮤얼의 체커 플레이 프로그램에서 인공지능의 잠재력을 보여준 최초의 컴퓨터라는 주장을 할 수 있다. IBM 701에서 플레이하도록 개발된 이 프로그램은 텔레비전을 통해 대중에 시연되었다. 자칭 체커 명인 로버트 닐리(Robert Nealey)는 1962년 IBM 7094 컴퓨터에서 게임을 했고 컴퓨터가 승리했다. 이 프로그램은 여전히 인공지능의 이정표로 여겨지며, 1960년대 초 대중에게 전자 컴퓨터의 능력을 보여주는 사례를 제공했다.
리버모어의 캘리포니아 대학교 방사선 연구소는 IBM 701용으로 KOMPILER라는 언어 컴파일 및 런타임 시스템을 개발했다. 스피드코딩은 IBM 컴퓨터를 위해 만들어진 최초의 고급 프로그래밍 언어였다. 이 언어는 존 배커스가 1953년 IBM 701용으로 개발했으며, 부동소수점 계산을 지원하기 위함이었다. 배커스가 개발한 포트란 컴파일러는 IBM 704가 출시될 때까지 IBM에서 출시되지 않았다.
IBM 701 설명
IBM 701 시스템은 다음 장치로 구성되었다:
총 무게(구성마다 다름)는 약 20,516 파운드 (10.3 쇼트톤; 9.3 t)이었다.
이 시스템은 진공관 논리 회로와 정전기 저장 장치를 사용했으며, 각각 1024 비트 용량의 72개 윌리엄스관으로 구성되어 총 2048 워드의 36비트 메모리를 제공했다. 72개의 윌리엄스관 각각은 지름이 3인치였다. 메모리는 두 번째 72개 윌리엄스관 세트를 추가하거나 (나중에) 전체 메모리를 자기 자기코어 메모리로 교체하여 최대 4096 워드 36비트로 확장할 수 있었다. 윌리엄스관 메모리와 나중의 코어 메모리는 각각 12마이크로초의 메모리 사이클 시간을 가졌다. 윌리엄스관 메모리는 주기적인 새로 고침이 필요하여 701의 타이밍에 새로 고침 사이클을 삽입해야 했다. 덧셈 연산은 12마이크로초 사이클 5회 (그중 2회는 새로 고침 사이클)가 필요했고, 곱셈 또는 나눗셈 연산은 38회 사이클 (456마이크로초)이 필요했다. 또한, 자기 드럼과 자기 테이프가 보조 저장 장치로 사용되었다.
IBM 701 설명
명령어는 18 비트 길이의 단일 주소였다.
숫자는 36비트 또는 18비트 길이었고, 부호화된 크기, 고정소수점 형식이었다. 전체 워드는 약 10진수 자릿수 정밀도를 가졌다. 10진수 자릿수는  또는 3.322 비트에 해당한다.
IBM 701에는 프로그래머가 접근할 수 있는 레지스터가 단 두 개뿐이었다:
자기 드럼 판독/기록기는 존 폰 노이만의 권고에 따라 추가되었는데, 그는 고속 I/O의 필요성을 줄일 것이라고 말했다.
최초의 자기 테이프 드라이브는 테이프 처리 기계(TPM)에서 사용된 다음 701에 적용되었다.
베켄슈타인 경계
물리학에서 베켄슈타인 경계(Bekenstein bound, 야코브 베켄슈타인의 이름을 따서 명명됨)는 유한한 에너지를 갖는 주어진 유한한 공간 영역 내에 포함될 수 있는 열역학적 엔트로피 S 또는 섀넌 엔트로피 H의 상한선이다. 이는 양자 수준까지 주어진 물리계를 완벽하게 설명하는 데 필요한 최대 정보량과 동등하다. 이는 공간 영역과 에너지가 유한하다면 물리계의 정보, 또는 그 계를 완벽하게 설명하는 데 필요한 정보가 유한해야 한다는 것을 의미한다.
베켄슈타인 경계 방정식
이 경계의 일반적인 형태는 1981년 야코브 베켄슈타인이 다음 부등식으로 처음 발견했다.

여기서 S는 엔트로피, k는 볼츠만 상수, R은 주어진 계를 둘러쌀 수 있는 구의 반지름, E는 모든 정지 질량을 포함한 총 질량-에너지, ħ는 환산 플랑크 상수, c는 빛의 속력이다. 중력이 때때로 이 경계를 적용하는 데 중요한 역할을 하지만(예: 블랙홀), 경계에 대한 표현식에는 중력 상수 G가 포함되어 있지 않으므로 이 경계는 휘어진 시공간의 양자장론에도 적용되어야 한다.
3차원 블랙홀의 베켄슈타인-호킹 경계 엔트로피는 이 경계를 정확히 포화시킨다. 슈바르츠실트 반지름은 다음과 같이 주어진다.

여기서 M은 항성 크기 물체의 질량이다.
따라서 블랙홀 사건의 지평선의 2차원 면적은

플랑크 길이를 사용하면

베켄슈타인-호킹 엔트로피는
베켄슈타인 경계 방정식
이 경계에 대한 한 가지 해석은 엔트로피에 대한 작은 바른틀 공식을 사용한다.

여기서 는 계에 접근 가능한 에너지 고유상태의 수이다. 이는 계를 설명하는 힐베르트 공간의 차원이 다음과 같다고 말하는 것과 동등하다.
이 경계는 블랙홀 열역학, 홀로그래피 원리 및 양자 중력의 공변 엔트로피 경계와 밀접하게 관련되어 있으며, 후자의 강한 형태에 대한 추측으로부터 유도될 수 있다.
베켄슈타인 경계 기원
베켄슈타인은 블랙홀과 관련된 경험적 논증으로부터 이 경계를 유도했다. 만약 이 경계를 위반하는, 즉 너무 많은 엔트로피를 가진 계가 존재한다면, 베켄슈타인은 그 계를 블랙홀에 떨어뜨려 열역학 제2법칙을 위반하는 것이 가능할 것이라고 주장했다. 1995년 테드 제이콥슨은 베켄슈타인 경계와 열역학 법칙이 참이라고 가정하면 아인슈타인 방정식 (즉, 일반 상대성이론)을 유도할 수 있음을 입증했다. 그러나 열역학 법칙과 일반 상대성이론이 상호 일관성을 유지하기 위해 어떤 형태의 경계가 존재해야 한다는 것을 보여주는 여러 논증이 고안되었지만, 경계의 정확한 공식화는 2008년 호라시오 카시니의 연구까지 논쟁의 대상이었다.
베켄슈타인 경계 기원
다음은 라는 상수에 대해 를 보여주는 경험적 유도이다. 임을 보이려면 더 기술적인 분석이 필요하다.
질량 인 블랙홀이 있다고 가정하면, 블랙홀의 슈바르츠실트 반지름은 이고, 블랙홀의 베켄슈타인-호킹 엔트로피는 이다.
이제 에너지 , 엔트로피 , 변 길이 인 상자를 가져온다. 이 상자를 블랙홀에 던져 넣으면 블랙홀의 질량은 로 증가하고, 엔트로피는 만큼 증가한다. 엔트로피는 감소하지 않으므로 이다.
상자가 블랙홀 안에 들어가려면 이어야 한다. 만약 두 값이 비슷하다면 이고, 그러면 BH 경계를 도출할 수 있다: .
베켄슈타인 경계 양자장론에서의 증명
양자장론의 틀에서 베켄슈타인 경계에 대한 증명은 2008년 카시니에 의해 주어졌다. 증명의 결정적인 통찰 중 하나는 경계의 양변에 나타나는 양들의 적절한 해석을 찾는 것이었다.
양자장론에서 엔트로피와 에너지 밀도의 순진한 정의는 자외선 발산으로 인해 어려움을 겪는다. 베켄슈타인 경계의 경우, 들뜬 상태에서 계산된 양과 진공 상태에서 계산된 동일한 양 사이의 차이를 취함으로써 자외선 발산을 피할 수 있다. 예를 들어, 공간 영역 가 주어졌을 때, 카시니는 베켄슈타인 경계의 좌변의 엔트로피를 다음과 같이 정의한다.

여기서 는 들뜬 상태 에서 와 관련된 환원 밀도 행렬 의 폰 노이만 엔트로피이고, 는 진공 상태 에 대한 해당 폰 노이만 엔트로피이다.
베켄슈타인 경계의 우변에서 어려운 점은 이 계의 특징적 길이 척도이고 가 특징적 에너지인 양 에 대한 엄밀한 해석을 제공하는 것이다. 이 곱은 로런츠 부스트의 생성자와 같은 단위를 가지며, 이 상황에서 부스트의 자연스러운 아날로그는 진공 상태 의 모듈러 해밀턴이다. 카시니는 베켄슈타인 경계의 우변을 들뜬 상태와 진공 상태에서 모듈러 해밀턴의 기댓값 차이로 정의한다.
베켄슈타인 경계 양자장론에서의 증명
이러한 정의를 사용하면 경계는 다음과 같다.

이는 다음과 같이 재배열될 수 있다.
이는 단순히 양자 상대 엔트로피의 양수성 진술이며, 이는 베켄슈타인 경계를 증명한다.
그러나 모듈러 해밀턴은 등각 장론에서, 그리고 가 구 (기하학)일 때만 가중된 에너지 형태로 해석될 수 있다.
이 구성은 국소화된 에너지 밀도가 진공보다 낮은, 즉 음의 국소화된 에너지를 갖는 카시미르 효과를 이해할 수 있게 한다. 진공의 국소화된 엔트로피는 0이 아니므로, 진공보다 낮은 국소화된 엔트로피를 가진 상태에서는 카시미르 효과가 가능하다. 호킹 복사는 국소화된 음의 에너지를 블랙홀에 쏟아부어 설명할 수 있다.
위상 인자
복소수를 극형식으로 쓸 때 (예: r eiθ), 위상 인자(Phase factor)는 복소 지수 (eiθ)이며, 여기서 변수 θ는 파동이나 다른 주기 함수의 위상이다. 위상 인자는 절댓값이 1인 단위 복소수이다. 이는 양자역학과 광학에서 흔히 사용된다. 위상 인자는 복소평면에서 단위원을 따르지 않는 임의의 크기를 가질 수 있는 페이저의 특수한 경우이다.
평면파 Aei(k·r − ωt)의 방정식에 위상 인자 r eiθ를 곱하면 파동의 위상이 θ만큼 변화한다:
양자역학에서 위상 인자는 켓  또는 브라 에 곱해지는 복소 계수 eiθ이다. 위상 인자의 도입은 에르미트 연산자의 기댓값을 변화시키지 않으므로, 그 자체로는 물리적인 의미를 갖지 않는다. 즉, 일 때 와 의 값은 동일하다. 그러나 두 상호작용하는 양자 상태 사이의 위상 인자 차이는 때때로 측정 가능하며 (예: 베리 위상에서), 이는 중요한 결과를 가질 수 있다.
광학에서 위상 인자는 간섭을 다룰 때 중요한 양이다.
포켈스 효과
광학에서 포켈스 효과 또는 포켈스 전기광학 효과는 전기장의 인가에 대한 반응으로 발생하는 광학 매질의 굴절률의 방향 의존적인 선형 변화이다. 이 효과는 1893년에 이 효과를 연구한 독일의 물리학자 프리드리히 카를 알빈 포켈스의 이름을 따서 명명되었다. 비선형 대응물인 커 효과는 인가된 전기장의 제곱에 비례하는 속도로 굴절률의 변화를 일으킨다. 광학 매질에서 포켈스 효과는 인가된 전기장의 강도에 비례하여 변하는 복굴절의 변화를 일으킨다.
포켈스 효과는 제일 인산 칼륨 (KH2PO4, 약칭 KDP), 중수소화 제일 인산 칼륨 (KD2PO4, 약칭 KD*P 또는 DKDP), 니오브산 리튬 (LiNbO3), 베타-바륨 보레이트 (BBO), 티탄산 바륨 (BTO) 및 전기장 폴링된 고분자 또는 유리와 같은 다른 비중심대칭 매질과 같이 대칭 중심이 없는 결정에서 발생한다. 포켈스 효과는 KDP와 같은 재료의 전기광학적 특성에 대한 광범위한 연구를 통해 밝혀졌다.
포켈스 효과 포켈스 셀
포켈스 셀의 핵심 구성 요소는 굴절률이 외부 전기장에 의해 제어되는 광축을 가진 비중심대칭 단결정이다. 즉, 포켈스 효과는 포켈스 셀 작동의 기본이다. 굴절률을 제어함으로써 결정의 광학 지연이 변경되어 입사광 빔의 편광 상태가 변경된다. 따라서 포켈스 셀은 전압 제어 파장판 및 기타 광자 응용 분야에 사용된다. 용도는 아래 응용을 참조하라. 포켈스 셀은 결정의 전기광학적 특성에 따라 종방향 및 횡방향의 두 가지 구성으로 나뉜다.
포켈스 효과 포켈스 셀
종방향 포켈스 셀은 결정 광축 또는 입사 빔 전파를 따라 인가되는 전기장을 사용하여 작동한다. 이러한 결정에는 KDP, KD*P 및 ADP가 포함된다. 전극은 빔이 통과하는 결정면에 투명 금속 산화물 막으로 코팅되거나 결정체 주위에 코팅된 금속 링 (보통 금으로 만들어짐)으로 코팅된다. 전압 인가를 위한 단자는 전극과 접촉한다. 종방향 포켈스 셀의 광학 지연 Δφ는 일반 굴절률 no, 전기광학 상수 r63 (m/V 단위) 및 인가 전압 V에 비례하고 입사 빔 파장 λ0에 반비례한다. 예를 들어, KDP 결정의 반파장 전압은 no = 1.51, r63 = 10.6×10−12 m/V (λ0에서) 및 Δφ = π일 때 약 7.6kV이다. 종방향 포켈스 셀을 사용하는 장점은 4분의 1 파장 또는 반파장 지연에 필요한 전압이 결정 길이 또는 직경에 의존하지 않는다는 것이다.
포켈스 효과 포켈스 셀
횡형 포켈스 셀은 빔 전파에 수직으로 인가되는 전기장으로 작동한다. 횡형 포켈스 셀에 사용되는 결정에는 BBO, LiNbO3, CdTe, ZnSe, CdSe 등이 있다.
결정의 긴 측면은 전극으로 코팅된다. 횡형 포켈스 셀의 광학 지연 Δφ는 종형 포켈스 셀과 유사하지만, 결정의 크기에 따라 달라진다. 4분의 1파장 또는 2분의 1파장 전압 요구 사항은 결정 개구부 크기에 따라 증가하지만, 결정의 길이를 늘려 요구 사항을 줄일 수 있다.
포켈스 효과 포켈스 셀
두 개 이상의 결정이 횡형 포켈스 셀에 통합될 수 있다. 한 가지 이유는 포켈스 셀의 전체 길이를 연장하여 전압 요구 사항을 줄이기 위함이다. 다른 이유는 KDP가 이축성이며 종형 구성에는 r63, 횡형 구성에는 r41의 두 가지 전기광학 상수를 가지고 있기 때문이다. KDP(또는 그 동형체 중 하나)를 사용하는 횡형 포켈스 셀은 전압이 꺼져 있을 때 제로차 파장판을 형성하는 반대 방향의 두 결정으로 구성된다. 이는 종종 완벽하지 않으며 온도에 따라 변화한다. 그러나 결정 축의 기계적 정렬은 그다지 중요하지 않으며 나사 없이 손으로 하는 경우가 많다. 정렬 불량은 잘못된 광선(예: e 또는 o –  가로 또는 세로)에 일부 에너지를 유발하지만, 종형의 경우와 달리 손실이 결정의 길이에 걸쳐 증폭되지 않는다.
구성 방식에 관계없이 결정 축과 광선 축의 정렬은 중요하다. 정렬 불량은 복굴절을 유발하고 긴 결정 전체에 큰 위상 변화를 일으킨다. 이는 정렬이 편광에 정확히 평행하거나 수직이 아닐 경우 편광 회전을 유발한다.
포켈스 효과 포켈스 셀
결정 내부의 높은 상대 유전 상수 εr ≈ 36으로 인해 전기장의 변화는 c/6의 속도로만 전파된다. 따라서 빠른 비광섬유 셀은 일치하는 전송선에 내장된다. 이를 전송선 끝에 놓으면 반사가 발생하고 스위칭 시간이 두 배가 된다. 드라이버의 신호는 결정의 양 끝으로 이어지는 병렬선으로 분할된다. 결정에서 만나면 전압이 합쳐진다.
광섬유용 포켈스 셀은 전류 요구 사항을 줄이고 속도를 높이기 위해 진행파 설계를 사용할 수 있다.
사용 가능한 결정은 어느 정도 압전 효과를 나타내기도 한다. (RTP (RbTiOPO4)가 가장 낮고, BBO와 나이오브산 리튬이 가장 높다). 전압이 변한 후 음파가 결정의 측면에서 중앙으로 전파되기 시작한다. 이는 펄스 선택기에는 중요하지 않지만, 박스카 윈도우에는 중요하다. 긴 유지 시간을 위해서는 빛과 결정 면 사이의 보호 공간이 더 커야 한다.
음파 뒤에서 결정은 높은 전기장의 평형 위치에서 변형된 상태로 유지된다.
이는 편광을 증가시킨다. 편광된 부피가 증가함에 따라 파면 앞의 결정 내 전기장은 선형적으로 증가하거나 드라이버는 일정한 전류 누설을 제공해야 한다.
포켈스 효과 포켈스 셀
포켈스 셀은 설계상 축전기이며, 레이저 빔의 편광 상태를 변경하여 스위치 가능한 파장판으로 효과적으로 작동하려면 종종 고전압이 필요하다. 필요한 전압은 포켈스 셀의 유형, 빛의 파장, 결정의 크기에 따라 다르지만, 일반적으로 전압 범위는 1~10 kV 정도이다. 포켈스 셀 드라이버는 일반적으로 10 나노초 미만의 상승 시간을 갖는 매우 빠른 펄스 형태로 이 고전압을 제공한다.
기본적으로 두 가지 유형의 드라이버가 있다. 빠른 상승 시간을 가진 후 천천히 감쇠하는 퀵 또는 Q 드라이브. Q-드라이브를 사용하는 포켈스 셀은 때때로 Q-스위치라고도 한다. 다른 유형의 드라이버는 재생 또는 R 드라이브라고 한다. R 드라이브는 빠른 상승 시간과 빠른 하강 시간을 갖는다. 드라이버의 출력 펄스 폭은 응용 분야에 따라 나노초에서 마이크로초까지 다양할 수 있다. 드라이브 유형과 반복률은 레이저와 의도된 응용 분야에 따라 달라진다.
포켈스 셀은 다양한 과학 및 기술 응용 분야에서 사용된다. 포켈스 셀은 편광자와 결합되어 초기 편광 상태와 반파 위상 지연 사이를 전환하는 데 사용될 수 있으며, 나노초 내에 "열고" "닫을" 수 있는 빠른 셔터를 만든다. 동일한 기술을 사용하여 0°와 90° 사이의 회전을 변조하여 빔에 정보를 각인할 수 있다. 편광자를 통해 볼 때 나가는 빔의 세기는 진폭 변조된 신호를 포함한다. 이 변조된 신호는 결정이 미지의 전기장에 노출될 때 시간 분해 전기장 측정에 사용될 수 있다.
포켈스 셀은 짧고 고강도 레이저 펄스를 생성하기 위한 Q-스위치로 사용된다. 포켈스 셀은 레이저 공동에 편광 의존적인 손실을 도입하여 광학 증폭을 방지한다. 이를 통해 이득 매질이 높은 밀도 반전을 가질 수 있다. 활성 레이저 매질이 원하는 밀도 반전을 가질 때 포켈스 셀이 "열리고", 짧고 고에너지의 레이저 펄스가 생성된다. Q-스위칭 레이저는 의료 미학, 계측, 제조 및 홀로그래피와 같은 다양한 응용 분야에서 사용된다.
펄스 선택은 포켈스 셀을 사용하는 또 다른 응용 분야이다. 펄스 선택기는 일반적으로 발진기, 전기광학 변조기, 증폭기, 고전압 드라이버 및 포켈스 셀과 함께 주파수 배가 변조기로 구성된다. 포켈스 셀은 동기화된 전기광학 스위칭을 통해 레이저 유도 묶음에서 펄스를 선택하고 나머지를 차단할 수 있다.
포켈스 셀은 재생 증폭기, 처프 펄스 증폭, 그리고 공동 덤핑에서도 사용되어 레이저와 광학 증폭기로 광학 전력을 들고 나게 한다.
포켈스 셀은 광자를 편광시켜 양자 키 분배에 사용될 수 있다.
다른 EO 요소와 결합된 포켈스 셀은 전기광학 프로브를 형성하는 데 사용될 수 있다.
포켈스 셀은 이광자 현미경에서 마이크로초 단위로 전달되는 레이저 강도를 조절하는 데 사용된다.
최근 몇 년 동안 포켈스 셀은 로렌스 리버모어 국립연구소에 위치한 국립점화시설에서 사용되고 있다. 192개 레이저 중 하나에 사용되는 각 포켈스 셀은 증폭기를 통해 나가기 전 광학 트랩 역할을 한다. 192개 레이저의 모든 빔은 결국 중수소-삼중수소 연료의 단일 목표물에 수렴하여 핵융합 반응을 유발하기를 희망한다.
양자 레이더
양자 레이더 또는 퀀텀 레이더(Quantum radar)는 불확정성 원리 또는 양자 얽힘과 같은 양자역학적 효과에 기반한 원격탐사 기술이다. 광범위하게 말하면, 양자 레이더는 마이크로파 범위에서 작동하는 장치로 볼 수 있으며, 방사선원 및 출력 검출 관점에서 양자 특성을 활용하고 고전적인 대응 장치보다 우수한 성능을 발휘할 수 있다. 한 가지 접근 방식은 수신기에서 적절한 간섭계적 양자 검출(특히 양자 조명 프로토콜과 밀접하게 관련됨)과 결합된 입력 양자 상관 관계(특히 양자 얽힘)를 사용하는 것이다.
기술적으로 실현 가능한 양자 레이더 시제품을 위한 길을 닦는 것은 일부 검토 기사에서 논의된 바와 같이 여러 실험적 난제의 해결을 포함하며, 후자는 언론의 "부정확한 보도"를 지적했다. 현재 실험 설계는 1미터 정도의 매우 짧은 범위로 제한되는 것으로 보인다. 이는 잠재적인 응용 분야가 근거리 감시 또는 생체 의학 스캔에 있을 수 있음을 시사한다.
양자 레이더 마이크로파 범위 모델의 개념
양자 레이더의 마이크로파 범위 모델은 2015년에 국제 연구팀에 의해 제안되었으며 가우스 양자 조명 프로토콜을 기반으로 한다. 기본 개념은 얽힌 가시 주파수 광자 흐름을 생성하고 이를 절반으로 나누는 것이다. 한 절반인 "신호 빔"은 원래의 양자 상태를 보존하는 방식으로 마이크로파 주파수로 변환된다. 그런 다음 마이크로파 신호는 일반적인 레이더 시스템과 같이 송신 및 수신된다. 반사된 신호가 수신되면 가시 광자로 다시 변환되어 원래 얽힌 빔의 다른 절반인 "아이들러 빔"과 비교된다.
마이크로파가 목표 물체로 이동하고 돌아오는 동안 양자 결어긋남으로 인해 원래 얽힘의 대부분이 손실되겠지만, 반사된 신호와 아이들러 빔 사이에는 여전히 충분한 양자 상관 관계가 남아 있을 것이다. 적절한 양자 검출 방식을 사용하면 시스템은 레이더에서 원래 보낸 광자만 골라내어 다른 모든 소스를 완전히 걸러낼 수 있다. 시스템이 현장에서 작동하도록 만들 수 있다면, 이는 탐지 능력의 엄청난 진전을 의미한다.
양자 레이더 마이크로파 범위 모델의 개념
기존 레이더 시스템을 무력화하는 한 가지 방법은 레이더가 사용하는 것과 동일한 주파수로 신호를 방송하여 수신기가 자체 방송과 스푸핑 신호(또는 "재밍")를 구별하지 못하게 하는 것이다. 그러나 이러한 시스템은 이론적으로도 레이더 내부 신호의 원래 양자 상태가 무엇이었는지 알 수 없다. 그러한 정보가 없으면, 그들의 방송은 원래 신호와 일치하지 않으며 상관기에서 걸러질 것이다. 지상 클러터 및 오로라와 같은 환경 소스도 마찬가지로 걸러질 것이다.
양자 레이더 역사
한 가지 설계는 2005년 국방 계약업체인 록히드 마틴이 제안했다. 이 작업에 대한 특허는 2013년에 부여되었다. 목표는 고전적인 레이더보다 더 나은 해상도와 더 높은 디테일을 제공하는 레이더 시스템을 만드는 것이었다. 그러나 이 설계는 양자 우위나 더 나은 해상도를 이론적으로 입증하지 못했다.
2015년에 국제 연구원 팀은 고전적인 설정보다 양자 우위를 달성할 수 있는 양자 레이더의 첫 번째 이론적 설계를 선보였다. 이 양자 레이더 모델에서는 밝은 마이크로파 배경에 내장된 낮은 반사율의 목표물을 원격 감지하는 것을 고려하며, 탐지 성능은 고전적인 마이크로파 레이더의 능력을 훨씬 뛰어넘는다. 적절한 파장의 "전기-광학-기계 변환기"를 사용하여 이 방식은 목표 영역을 탐색하기 위해 보내지는 마이크로파 신호 빔과 탐지를 위해 보존되는 광학 아이들러 빔 사이에 우수한 양자 얽힘을 생성한다. 목표 영역에서 수집된 마이크로파 반사 신호는 이후 광학 빔으로 변환된 다음 아이들러 빔과 함께 측정된다. 이러한 기술은 강력한 양자 조명 프로토콜을 더욱 자연스러운 스펙트럼 영역, 즉 마이크로파 파장으로 확장한다.
양자 레이더 역사
2019년에는 3차원 향상 양자 레이더 프로토콜이 제안되었다. 이는 3차원 공간에서 비협조적인 점과 같은 목표물의 위치를 파악하기 위한 양자 도량형학 프로토콜로 이해될 수 있다. 이는 양자 얽힘을 사용하여 독립적이고 얽히지 않은 광자를 사용하는 것보다 각 공간 방향에서 제곱적으로 작은 위치 불확실성을 달성했다.
서론에서 언급된 것 외에도 양자 레이더의 역사와 설계에 대해 더 자세히 다루는 검토 기사는 ArXiv에서 볼 수 있다.
양자 레이더는 예비 실험 시제품이 실현되었음에도 불구하고 현재 기술로는 구현하기 어렵다.
양자 레이더 과제 및 한계
실제 양자 레이더 시제품의 실험적 구현에는 짧은 범위에서도 여러 가지 비자명적인 과제가 있다. 현재 양자 조명 설계에 따르면, 중요한 점은 이상적으로는 잠재적 목표물에서 돌아오는 신호 펄스와 함께 공동으로 감지되어야 하는 아이들러 펄스의 관리이다. 그러나 이는 신호 펄스의 왕복 시간과 비교할 수 있는 시간 동안 작동할 수 있는 긴 코히어런스 시간을 가진 양자 메모리의 사용을 필요로 할 것이다. 다른 해결책은 신호 및 아이들러 펄스 간의 양자 상관 관계를 양자 우위가 사라질 정도로 저하시킬 수 있다. 이는 양자 조명의 광학 설계에도 영향을 미치는 문제이다. 예를 들어, 표준 광섬유를 사용하여 지연선에 아이들러 펄스를 저장하면 시스템이 저하되고 양자 조명 레이더의 최대 범위가 약 11km로 제한될 것이다. 이 값은 달성 가능한 범위와 혼동해서는 안 되는 이 설계의 이론적 한계로 해석되어야 한다. 다른 한계로는 현재 양자 설계가 한 번에 하나의 편파, 방위각, 고도, 범위, 도플러 빈만 고려한다는 사실이 포함된다. 마이크로파 양자 레이더의 주요 한계점은 최근 G. Pavan과 G. Galati의 논문 "Range Limitations in Microwave Quantum Radar"에서 분석되었다.https://www.mdpi.com/2865432
양자 레이더 응용 분야에 대한 언론의 추측
언론에서는 양자 레이더가 장거리에서 스텔스기를 탐지하고, 의도적인 재밍 시도를 걸러내고, 지상 클러터와 같은 높은 배경 잡음 지역에서도 작동할 수 있다는 추측이 있다.
위와 관련하여 양자 레이더가 잠재적인 대스텔스 기술로 사용될 것이라는 언론의 상당한 추측이 있다. 스텔스기는 신호를 레이더에서 멀리 반사하도록 설계되었으며, 일반적으로 둥근 표면을 사용하고 부분 코너 리플렉터를 형성할 수 있는 모든 것을 피한다. 이는 레이더 수신기로 돌아오는 신호의 양을 너무 많이 줄여 목표물이 (이상적으로) 열잡음에 묻히게 한다. 스텔스 기술은 여전히 양자 레이더 수신기에서 원래 신호를 효과적으로 반사시키겠지만, 다른 소스에 압도당하더라도 남아 있는 미미한 신호를 분리해내는 시스템의 능력이 매우 은밀한 설계에서도 반사 신호를 포착할 수 있게 한다. 현재 이러한 장거리 응용 분야는 추측에 불과하며 실험 데이터에 의해 뒷받침되지 않는다.
최근에는 워털루 대학교에서 레이더 탐지를 위한 많은 수의 얽힌 광자 생성에 대한 연구가 이루어졌다.
약한 측정
양자역학 (및 양자 컴퓨팅 및 정보)에서 약한 측정(Weak measurement)은 평균적으로 시스템에 대한 정보를 거의 얻지 못하지만 상태를 거의 방해하지 않는 양자 측정의 한 유형이다. 부시의 정리에 따르면 모든 양자 시스템은 측정에 의해 필연적으로 방해받지만, 방해의 양은 측정 강도라는 매개변수에 의해 설명된다.
약한 측정은 POVM으로 알려진 연산자에 의해 기술되는 더 일반적인 형태의 양자 측정의 하위 집합이며, 측정의 강도가 낮은 경우이다. 문헌에서 약한 측정은 또한 불명확한(unsharp), 모호한(fuzzy), 무딘(dull), 시끄러운(noisy), 근사적인(approximate), 그리고 온화한(gentle) 측정으로도 알려져 있다. 또한 약한 측정은 약한 값이라는 구별되지만 관련된 개념과 종종 혼동된다.
약한 측정의 가장 일반적인 방법은 양자 시스템을 보조 큐비트에 결합하고 보조 큐비트를 투영적으로 측정하는 것(이것은 관심 양자 시스템에 대한 약한 측정으로 이어진다), 큰 얽힌 시스템의 작은 부분을 측정하는 것, 그리고 원자 물리학의 경우 위상차 영상을 이용하는 것이다.
약한 측정 역사
약한 측정은 양자 시스템의 약한 연속 측정의 맥락에서 처음으로 고려되었다. (즉, 양자 필터링 및 양자 궤적). 연속 양자 측정의 물리학은 다음과 같다. 예를 들어 장 또는 전류와 같은 보조 장치를 사용하여 양자 시스템을 탐색한다고 가정해 보자. 시스템과 탐침 간의 상호작용은 두 시스템을 상관시킨다. 일반적으로 상호작용은 시스템과 보조 장치를 약하게만 상관시킨다(구체적으로, 상호작용 유니타리 연산자는 섭동 이론에서 1차 또는 2차까지만 확장하면 된다). 보조 장치를 측정하고 양자 측정 이론을 사용하여 측정 결과에 따라 시스템의 상태를 결정할 수 있다. 강한 측정을 얻기 위해서는 많은 보조 장치를 결합하고 측정해야 한다. 보조 장치가 연속체로 존재할 때 측정 과정은 시간적으로 연속적이 된다. 이 과정은 다음 인물에 의해 처음으로 기술되었다: 미하일 멘스키; 뱌체슬라프 벨라프킨; 알베르토 바르키엘리, L. 란츠, G. M. 프로스페리; 바르키엘리; 칼턴 케이브스; 케이브스와 제럴드 J. 밀번. 이후 하워드 카마이클과 하워드 M. 와이즈먼도 이 분야에 중요한 공헌을 했다.
약한 측정 역사
약한 측정의 개념은 종종 야키르 아하로노프, 데이비드 앨버트 및 레브 바이드만에게 잘못 귀속된다. 그들의 논문에서 그들은 약한 측정의 한 예시(그리고 아마도 "약한 측정"이라는 문구를 만들어냈다)를 고려하고 이를 사용하여 그들이 처음 정의한 약한 값의 정의를 설명한다.
약한 측정 예시: 약한 슈테른-게를라흐 자석의 한계
슈테른-게를라흐 실험은 전자의 스핀 각운동량의 양자화를 보여주는 전형적인 예시이다. 이 실험은 강한 자기장 기울기를 포함하며, 이는 자기장을 통과하는 전자에 스핀 의존적인 힘을 가하여 장치에서 두 개의 순수 스핀 전자 빔을 생성한다.
이 장치의 자석이 방해석 결정 조각과 같이 매우 약한 기울기를 생성했다고 가정해 보자.
약한 측정 이론: 보조 장치 결합
약한 측정에 대한 보편적으로 받아들여지는 정의는 없다. 한 가지 접근 방식은 크라우스 연산자 중 일부 또는 전부가 항등 연산자에 가까운 일반화된 측정이라고 선언하는 것이다. 아래에서 다루는 접근 방식은 두 시스템을 약하게 상호작용한 다음 그 중 하나를 측정하는 것이다. 이 접근 방식을 자세히 설명한 후 예시를 통해 설명할 것이다.
양자 상태 에서 시작하는 시스템과 상태 에서 시작하는 보조 장치를 고려해 보자. 결합된 초기 상태는 이다.
이 두 시스템은 해밀토니언 를 통해 상호작용하며, 이는 시간 진화  (  단위)를 생성한다. 여기서 는 "상호작용 강도"이며 역시간 단위를 가진다. 고정된 상호작용 시간 와 가 작아서 이라고 가정한다.
에 대한 의 급수 전개는 다음과 같다.
유니타리를 섭동 이론의 낮은 차수까지만 확장하면 되므로 이를 약한 상호작용이라고 부른다. 또한 와 가 작기 때문에 유니타리가 주로 항등 연산자라는 사실은 상호작용 후의 상태가 초기 상태와 근본적으로 다르지 않음을 의미한다. 상호작용 후 시스템의 결합된 상태는 다음과 같다.
약한 측정 이론: 보조 장치 결합
이제 시스템에 대해 알아내기 위해 보조 장치에 측정을 수행한다. 이를 보조 장치 결합 측정이라고 한다. 우리는 (보조 장치 시스템에서)  기저에서 측정을 고려할 것이며, 이다. 두 시스템에 대한 측정의 작용은 결합 상태 에 대한 투영 연산자 의 작용으로 기술된다. 양자 측정 이론에 따르면 측정 후의 조건부 상태는 다음과 같다.
여기서 는 파동함수의 정규화 상수이다. 보조 장치 시스템 상태가 측정 결과를 기록한다는 점에 유의한다. 는 시스템 힐베르트 공간의 연산자이며 크라우스 연산자라고 불린다.
크라우스 연산자에 대한 결합 시스템의 측정 후 상태는 다음과 같다.
는 POVM의 요소이며 를 만족해야 하므로 해당 확률의 합은 1이 된다: . 보조 장치 시스템이 주 시스템과 더 이상 상관관계가 없으므로 단순히 측정 결과를 기록하는 것이며, 우리는 그것을 추적할 수 있다. 그렇게 하면 주 시스템만의 조건부 상태를 얻을 수 있다.
우리는 여전히 이것을 측정 결과 로 표시한다. 실제로 이러한 고려 사항을 통해 양자 궤적을 도출할 수 있다.
약한 측정 이론: 보조 장치 결합
바르키엘리, 란츠, 프로스페리; 및 케이브스와 밀번이 제시한 가우스 크라우스 연산자의 정식 예시를 사용할 것이다. 를 취하고, 두 시스템의 위치와 운동량은 일반적인 정준 교환 관계 를 가진다. 보조 장치의 초기 파동 함수가 가우스 분포를 가진다고 가정한다.
보조 장치의 위치 파동 함수는 다음과 같다.
크라우스 연산자는 (위의 설명과 비교하여 로 설정) 다음과 같다.
해당 POVM 요소는 다음과 같다.
이는 를 만족한다. 문헌에서 종종 다른 표현이 나타난다. 위치 연산자의 스펙트럼 표현 를 사용하여 다음과 같이 쓸 수 있다.
임을 주목한다. 즉, 특정 한계에서 이 연산자들은 위치의 강한 측정으로 제한된다; 의 다른 값에 대해서는 측정을 유한 강도(finite-strength)라고 부르고; 일 때는 측정을 약하다(weak)고 말한다.
약한 측정 이론: 위상차 영상
위상차 영상은 원자 물리학에서 차갑고 밀도 높은 희석 기체 원자, 가장 일반적으로 보스-아인슈타인 응축에 사용되는 영상 방법이다. 이는 원자를 렌즈로 사용하고 원자에 의해 위상 이동된 빛과 원자를 통과하지 않는 빛 사이의 간섭을 측정한다.
측정 강도는 영상 빛의 주파수 편이(detuning)와 빛과 원자 사이의 상호작용 시간에 의해 결정된다.
약한 측정 정보 이득-교란 트레이드오프
위에서 언급했듯이 부시의 정리는 공짜 점심이 없음을 방지한다. 즉, 교란 없이는 정보 이득이 있을 수 없다. 그러나 정보 이득과 교란 사이의 트레이드오프는 C. A. 푹스와 애셔 페레스; 푹스; 푹스와 K. A. 제이콥스; 그리고 K. 바나셰크를 포함한 많은 저자들에 의해 특성화되었다.
최근 정보 이득-교란 트레이드오프 관계는 "온화한 측정 보조 정리(gentle-measurement lemma)"라는 맥락에서 검토되었다.
약한 측정 응용
초기부터 약한 측정의 주요 용도는 양자 시스템의 피드백 제어 또는 적응형 측정에 있을 것이라는 점이 분명했다. 실제로 이것이 벨라프킨의 많은 연구를 촉발시켰고, 케이브스와 밀번은 명시적인 예를 제시했다. 적응형 약한 측정의 초기 적용은 돌리나르 수신기였으며, 이는 실험적으로 구현되었다. 약한 측정의 또 다른 흥미로운 적용은 약한 측정 이후 (약한 측정 결과에 따라 조건부일 수 있는) 유니타리를 사용하여 다른 일반화된 측정을 합성하는 것이다. 와이즈먼과 밀번의 책은 많은 현대적 발전에 대한 좋은 참고 자료이다.
친서민생활 고충민원처리기동대 (제천시)
친서민생활 고충민원처리기동대는 충청북도 제천시가 운영하는 생활민원 현장 출동형 공공서비스이다. 2012년에 운영을 시작하였으며, 전등 교체, 보일러·싱크대 수리, 하수구 정비 등 소규모 주거 불편을 처리한다. 기초생활보장 수급자, 차상위 계층, 만 65세 이상 독거노인 등 취약계층에는 수선에 필요한 부품비를 최대 10만 원 한도에서 지원한다. 2023년 기준 연간 처리 건수는 3,325건이다.
친서민생활 고충민원처리기동대 (제천시) 명칭
정식 명칭은 친서민생활 고충민원처리기동대이다. 약칭으로 고충민원처리기동대를 사용한다.
친서민생활 고충민원처리기동대 (제천시) 조직과 운영
기동대는 남녀 대원 6명으로 구성되며 2인 2개조 체계로 운영한다. 민원은 전화 접수 후 현장 출동·처리 방식으로 진행하며, 인건비는 받지 않고 재료비만 부담하는 것을 원칙으로 한다.
친서민생활 고충민원처리기동대 (제천시) 업무 범위
위 항목은 대표 예시이며, 전문장비·고난도 위험 작업 등은 제외한다.
친서민생활 고충민원처리기동대 (제천시) 이용 대상과 비용
일반 가정은 재료비를 본인이 부담한다. 기초생활보장 수급자, 차상위 계층, 만 65세 이상 독거노인 등 취약계층은 수선에 필요한 부품비를 최대 10만 원 범위에서 지원받는다.
친서민생활 고충민원처리기동대 (제천시) 접수와 연락처
민원 접수는 제천시 고충민원처리기동대 전용 전화로 받는다(043-641-4801~3).
친서민생활 고충민원처리기동대 (제천시) 평가
KTV 국민방송은 제천시 사례를 현장 취약계층의 생활불편을 해소하는 대표적 지방자치단체 모델로 소개하였다.
아이슬란드의 지진 목록
Lua 오류: No named coordinates found in 아이슬란드의 지진 목록.
아이슬란드의 몇몇 주목할 만한 지진은 규모가 매우 유사하고 인명 피해, 사망 및 재산 피해에 기여한 여러 지진과 함께 군발지진으로 발생했다. 따라서 가장 큰 지진이 이 문서에 표시될 수 있으며, 다른 지진도 주목할 만한 기여를 했다. 아이슬란드의 주목할 만한 지진은 인구 밀집 지역에 가까이 위치하는 경향이 있어 높은 지역 지진 활동의 전체 분포를 반영하지는 않는다. 이 분포에는 쉬뒤르 아이슬란드 지진대(SISZ) 및 퇴르네스 균열대의 변환 단층뿐만 아니라 화산 열곡대의 활동도 포함된다.
아이슬란드의 지진 목록 지질
아이슬란드는 아이슬란드 열점, 즉 주요 맨틀 상승류의 영향을 받는 대서양 중앙 해령(MAR)의 확장축에 있다. MAR의 활성 확장축은 열점에 대해 서쪽으로 이동하고 있다. 이는 열점 위의 활성 균열이 점차 동쪽으로 이동하여 섬 북부와 남부에 두 개의 주요 변환대가 발달하게 했음을 의미한다. 남쪽에는 약 20 km 너비의 SISZ가 있으며, 이 지역은 지진 활동이 활발하고 서-동 방향의 경향을 보인다. 이 지역의 대부분의 지진은 남북 방향의 우수향 주향 이동 단층 운동과 관련이 있지만, WSW-ENE 방향의 단층에 대한 증거도 있다.
역사 기록에 따르면 11세기부터 2000년 6월까지 SISZ에서 33건의 피해 지진이 발생했으며, 가장 최근에는 1896년과 1912년에 있었다.
아이슬란드의 지진 목록 추가 자료
Sigbjörnsson, R.; Rupakhety, R. (2014). 《A saga of the 1896 South Iceland earthquake sequence: magnitudes, macroseismic effects and damage》. 《Bulletin of Earthquake Engineering》 12. 171–184쪽. Bibcode:2014BuEE...12..171S. doi:10.1007/s10518-013-9579-4. ISSN 1570-761X. S2CID 129370418.
Einarsson, P.; Beer, M. (2014). 〈Mechanisms of earthquakes in Iceland〉.   Beer, M.; Patelli, E.; Kougioumtzoglou, I.A.; Au, S.K. (편집). 《Encyclopedia of Earthquake Engineering》. Springer, Berlin, Heidelberg. doi:10.1007/978-3-642-36197-5_298-1. ISBN 978-3-642-36197-5. 2024년 1월 2일에 확인함.
미국에서 미국인의 추방
미국인의 미국 추방은 종종 미국 법집행기관에서 범죄로 유죄 판결을 받은 후 미국 시민을 다른 국가로 불법적으로 추방하거나 송환하는 행위를 말한다. 이러한 추방 절차의 대상에는 미국 출생자와 8 U.S.C. § 1427에 따라 귀화한 합법 이민자 또는 2000년 아동 시민권법에 따라 미국 국민으로 인정된 사람들이 포함된다. 미국 시민은 법적으로 추방될 수 없으며, 언제든지 미국으로 돌아올 법적 권리를 지니고 있다.
미국에서 미국인의 추방 법적 배경
일부 미국 시민들이 이민 구치소에 수용되어 추방될 위기에 처했으나, 이후 석방된 사례가 존재한다. 한 학술 연구에 따르면 2010년에 4,000명이 넘는 미국 시민이 이민 구금이나 추방을 경험한 것으로 조사됐다.
8 CFR 239.2에 따라, 8 CFR 239.1에 명시된 모든 공무원은 다음 중 하나에 해당하는 사람에 대한 '출석 통지서'(notice to appear)를 언제든지 해지 또는 해제 할 수 있다. 첫째, 미국 국민으로 밝혀진 자, 또는 둘째, 이민 및 국적법에 따라 강제 퇴거 대상이 아닌 자이다.
또한 8 CFR 1239.2에 의거해 모든 이민 판사는 미국 국민으로 확인되거나 이민 및 국적법에 따라 강제 퇴거 대상이 아닌 사람에 대한 추방 절차를 종결할 수 있다.
중대한 허위 정보가 포함되거나 중대한 사실이 누락된 '출석 통지서'는 법적으로 전체 추방 절차를 처음부터 무효(void ab initio)로 만든다.
미국에서 미국인의 추방 법적 배경
미국에서 불법적으로 강제 추방된 피해자는 사법적 구제를 신청할 자격이 있다. 이들은 연방 불법 행위 배상 청구법(FTCA)과 '비벤스 대 미확인 연방 요원 6인'(Bivens v. Six Unknown Named Agents) 판례에 따라 법무장관이나 국토안보부 장관을 상대로 적절한 이민 혜택 및 손해 배상을 요구하는 선언적 판결과 금지 명령을 청구할 수 있다.
미국에서 미국인의 추방 미국에서 물리적으로 추방된 미국인
수많은 미국 시민이 이민 구치소에 수감되어 추방될 위기에 처했다가 나중에 석방되었다. 노스웨스턴 대학교의 정치학 교수인 재클린 스티븐스의 연구에 따르면, 이민 구치소에 구금된 전체 인원 중 최대 1%가 미국 국민이다.
다음은 실제로 미국에서 추방을 경험한 미국 시민의 불완전한 목록이다.
1999년, 매사추세츠주 로렌스에서 태어난 로베르토 도밍게스가 도미니카 공화국으로 추방되었다. 도밍게스는 그곳에서 10년간 살다가 2009년 9월 미국 출생증명서를 제시해 미국 여권을 발급받은 후 미국으로 돌아왔다. 2011년 10월, 연방 당국은 매사추세츠주에 그를 구금해 달라고 요청하고 도밍게스에게 미국 여권을 반납할 것을 요구했다. 정부는 이 사건에 대해 확신하지 못했으며, 같은 이름의 두 사람이 같은 월과 해에 태어났다고 주장했다. 정부에 따르면, 두 아이 모두 같은 주소의 부모에게서 태어났고, 한 아이는 도미니카 공화국의 수도인 산토도밍고에서 태어났다.
미국에서 미국인의 추방 미국에서 물리적으로 추방된 미국인
에스테반 티즈나도-레이나는 멕시코에서 태어났지만, 아버지가 애리조나주 출생증명서를 가지고 있었다. 이 증명서는 이민 법원에서 신뢰할 수 없는 것으로 판명되었다. 티즈나도는 2008년 미국 불법 재입국 혐의에 대해 무죄 판결을 받았음에도 불구하고, ICE는 판결과 상관없이 그를 추방했다. 이후 1980년대에 USCIS가 보류했던, 그의 시민권 증거를 보여주는 서류가 발견되었다.
2024년 4월, `V.M.L. v. Miller` 사건에서 연방지방법원 판사는 두 살짜리 미국 시민(이니셜 V.M.L.로만 확인됨)이 임신한 어머니와 함께 "의미 있는 절차 없이" 온두라스로 추방되었다고 밝혔다. 어머니는 아이의 시민권에도 불구하고 아이를 데려가겠다고 요청한 것으로 알려졌다. 판사는 리틀 대 미국 사건을 인용하며, "미국 시민을 추방하거나, 추방 목적으로 구금하거나, 추방을 권고하는 것은 불법적이고 위헌"이라고 말했다.
2017년, 뇌성마비를 앓는 10세 미국 시민 소녀 로사 마리아 에르난데스(Rosa Maria Hernandez)는 응급 담낭 수술을 받기 위해 텍사스의 한 병원으로 이송되던 중 국경순찰대 요원들에 의해 구금되었다. 요원들은 병실 밖을 지키다가 수술 후 소녀를 아동 구치소로 이송했다. 이 사건은 인도주의적 논란을 일으켰으며, ACLU의 소송 제기 이후 소녀는 가족에게로 돌아갈 수 있었다.
2025년 탬파베이 레이스 시즌
2025년 탬파베이 레이스 시즌은 메이저리그의 프로 야구단 탬파베이 레이스의 2025년 시즌을 일컫는다. 케빈 캐시 감독이 팀을 이끈 11번째 시즌으로, 팀은 아메리칸리그 동부지구 5팀 중 4위에 그쳐 포스트시즌 진출에 실패했다.
야후 뮤직
야후 뮤직(영어: Yahoo Music)은 야후!가 인터넷 라디오, 온라인 음악 서비스, 음악 스트리밍 서비스, 미디어 플레이어, 오리지널 프로그램을 포함한 음악 서비스를 제공했던 브랜드였다. 야후 뮤직은 2008년 초 랩소디에 매각되었다.
야후 뮤직 제품
2001년 6월, 닷컴 버블 붕괴 이후, 야후!는 재정난을 겪고 있던 LAUNCH Media를 1,200만 달러에 인수했다. 음악 뉴스 및 비디오 웹사이트 외에도 추천 시스템에서 선택한 노래를 평가하여 사용자가 개인화된 인터넷 라디오 방송국을 만들 수 있는 인터넷 라디오 서비스를 제공했다. 사용자들은 또한 150개의 사전 설정된 인터넷 라디오 방송국에서 음악을 들을 수 있었다. 이 서비스는 광고 지원 무료 버전과 구독료 기반 프리미엄 버전을 모두 제공했다. 야후에 인수될 당시 이 서비스는 740만 명의 사용자를 보유하고 있었다.
2008년 12월, 로열티 요율 인상으로 인해 이 서비스는 CBS 라디오에 통합되었으며, CBS는 광고 및 판매를 포함한 서비스의 완전한 통제권을 가지고 모질라 파이어폭스 및 사파리와의 호환성을 추가했다.
이 서비스는 2012년 6월 아이하트라디오와 통합되어 청취자에게 아이하트라디오 뮤직 페스티벌과 같은 독점적인 음악 이벤트 접근을 제공했다. 이 서비스는 아무런 발표 없이 2014년 초에 중단되었다.