hotchpotch/wikipedia-multilingual-ir-pairs huggingface dataset:
오루아누이 분화 분화
최종 분출 준비에 소요된 시간은 길어야 수십 년에 불과한 것으로 보인다. 분출 자체는 몇 달 동안만 지속되었으며, 아래에 설명된 대부분의 단계는 연속적이었다. 분출구의 위치는 분출의 처음 네 단계에 대해서만 알려져 있다. 1단계와 2단계 분출구는 현재 타우포호의 북동쪽 부분에 있었고, 세 번째 분출구(또는 여러 분출구일 가능성이 높음)는 후기 하테페 분화의 동쪽 정렬에 더 가까웠으며,:8 네 번째 분출구는 더 중앙에 있었다. 분출의 후기 단계에서는 현재 타우포호의 북부 대부분에서 분출이 있었을 수 있다.:39
화산쇄설류는 분화 내내 생성되었지만, 이그님브라이트 퇴적물에서 도달한 최대 거리는 8단계에서 약 90 km이었다.:8 이 단계는 10단계 이전의 다른 여러 단계와 마찬가지로, 타우포 화산의 후기 하테페 분화보다 그리 작지 않았다. 다양한 단계에서 분포된 화산재 (카와카와 테프라)는 뉴질랜드의 대부분 지역과 주변 해저에 전략적 층을 형성했는데, 이는 바람의 방향이 다양했고, 분출 기둥이 매우 높았으며, 화산재의 양이 매우 많았기 때문이다.
분화로 인한 테프라는 중앙 북섬의 대부분을 덮었으며, 이를 카와카와-오루아누이 테프라, 또는 KOT라고 부른다. 오루아누이 이그님브라이트는 최대 200 m 깊이이다.:529 화산재 낙하는 뉴질랜드 대부분에 영향을 미쳤으며, 850 km 떨어진 채텀 제도에는 18 cm 두께의 화산재 층이 퇴적되었다. 지역 생물학적 영향은 엄청났을 것이다. 오클랜드 남쪽부터 북섬 전체와 남섬 상단까지 10 cm의 화산재가 퇴적되었는데, 당시에는 해수면이 현재보다 훨씬 낮아 두 지역 모두 육지 면적이 더 넓었다. 화산쇄설류는 도달하는 모든 식물을 파괴했다.:530
이후의 침식 및 퇴적은 경관에 오래 지속되는 영향을 미쳤으며, 와이카토강이 하우라키 평원에서 현재의 와이카토를 거쳐 태즈먼해로 흐르는 경로로 바뀌게 했을 수 있다. 22,500년 전보다 적은 시기에, 타우포호는 현재 수위보다 약 75 m 높게 채워졌고, 초기에는 북서쪽 와이호라 출구를 통해 배수되다가 현재 타우포 출구 근처의 북동쪽 오루아누이 이그님브라이트 댐을 붕괴시켰으며, 이로 인해 호수 주변에 단구가 전혀 형성되지 않았다.(pp.  531–2 ) 약 60 km3 (14 cu mi)의 물이 방출되었고, 최소 망가키노까지 와이카토강 하류에 10 m 크기의 바위들을 남겼다. 영향은 다음과 같이 요약된다.:530
오루아누이 분화의 최종(열 번째) 단계 화산재 퇴적물은 지구화학적으로 5,000 km 떨어진 서남극 빙핵 퇴적물과 일치하며, 이는 남극의 마지막 최후 빙기에 대한 편리한 지표를 제공한다. 이 화산재 구름은 남반구를 한 바퀴 도는 데 약 2주가 걸린 것으로 모델링되었다. 분출된 호수 퇴적물에서 나온 돌말류는 채텀 제도에서 바람이 불어 850 km 떨어진 화산재 퇴적물에서 발견되었다.:2
오루아누이 분화 이후
오루아누이 분화 이후 타우포 화산에서 특성이 밝혀진 첫 번째 분화는 약 5천 년 후에 일어났다.:10 처음 세 번의 분화는 데이사이트성 분화였으며, 푸케타라타 분화도 그러했다.:10 현재까지 발생한 나머지 24번의 유문암성 사건들(서기 232년경으로 추정되는 주요 하테페 분화 포함)은 세 가지 다른 마그마원으로부터 기원했다.:10 이들은 지리적으로 집중된 분출구 위치와 다양한 분출량을 가졌으며, 9번의 폭발성 사건이 테프라 퇴적물을 생성했다.:10
쓰가네촌
쓰가네촌(津金村)은 야마나시현 기타코마군에 있던 촌이다. 현재의 호쿠토시에 해당한다.
호라이촌
호라이촌(鳳来村)은 야마나시현 기타코마군에 있던 촌이다. 현재의 호쿠토시 서부에 해당한다.
스가와라촌 (야마나시현)
스가와라촌(菅原村)은 야마나시현 기타코마군에 있던 촌이다. 현재의 호쿠토시에 해당한다.
고마기촌
고마기촌(駒城村)은 야마나시현 기타코마군에 있던 촌이다. 현재의 호쿠토시에 해당한다.
아프릴리아 SXR
아프릴리아 SXR(이탈리아어: Aprilia SXR)은 이탈리아의 모터사이클 제조업체인 아프릴리아의 스쿠터이다.
아프릴리아 SXR 역사
2020년 2월 델리의 오토 엑스포에서 미리 공개된 이 모델은 11월 말 피아지오의 바라마티 공장에서 생산된다.
SXR은 초기에는 인도 시장에 160 cm3 배기량으로 출시되었으며, 이어서 2021년 4월에 50 cm3, 7월에 125 cm3 모델이 각각 출시되었다.
모든 엔진은 피아지오의 I-Get 계열의 단일 실린더 4행정 사이클로 특징 지어지며, 유로 5 승인을 받았고, 전자 분사 시스템과 SOHC 3밸브 분배 시스템을 갖추고 있다.
프레임은 강철 튜브의 단일 요람 구조로 구성되어 있으며, 프레스 가공된 금속판 요소로 보강되었다. 전면에는 텔레스코픽 유압 포크가 있으며, 후방 차축에는 5단계 조절 가능한 단일 쇼크 업소버가 있다. 기어박스는 연속 가변 CVT 자동이다.
50 cm3 버전의 바퀴는 12인치이며, 120/70 크기의 타이어를 장착한다. 이 엔진은 6250 rpm에서 최대 토크 3.3 Nm, 7000 rpm에서 2.4 Kw의 출력을 제공한다. 제동 시스템은 이중 피스톤 캘리퍼가 있는 220 mm 전면 디스크와 140 mm 후면 드럼으로 구성된다.
50 버전만 유럽 시장에 수입되며, 2020년에 생산이 중단된 이전 아프릴리아 SR 맥스를 대체한다.
와타나베 슈토
와타나베 슈토(일본어: 渡邉 柊斗 (わたなべ しゅうと), 1997년 1월 28일~)는 일본의 축구 선수이다.
와타나베 슈토 구단 경력
그는 2019년 J1리그의 나고야 그램퍼스에 입단했다. 2021년 J2리그의 미토 홀리호크로 이적했다. 2022년부터 2023년까지 일본 풋볼 리그의 베르스파 오이타와 FC 마루야스 오카자키에서 뛰었다. 2024년 일본 지역 리그의 베로스크로노스 쓰노로 이적했다. 2024년후 현역 은퇴.
아라이 히로토
아라이 히로토(일본어: 新井 博人 (あらい ひろと), 1996년 6월 22일~)는 일본의 축구 선수이다.
아라이 히로토 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 기라반츠 기타큐슈에 입단했다. 2019년 J3리그 우승으로 J2리그로 승격했다. 2021년까지 28경기에 출전하여, 1득점을 넣었다. 2022년 일본 지역 리그의 본즈 이치하라로 이적했다. 2023년부터 2024년까지 난카쓰 SC에서 뛰었다. 2025년 도호 티타늄로 이적했다.
마에다 슈
마에다 슈(일본어: 前田 柊 (まえだ しゅう), 1993년 12월 2일~)는 일본의 축구 선수이다.
마에다 슈 구단 경력
그는 2016년 일본 풋볼 리그의 반라우레 하치노헤에 입단했다. 2018년 일본 풋볼 리그 3위를 기록하여 J3리그로 승격했다. 2021년까지 98경기에 출전하여, 3득점을 넣었다. 2022년 일본 풋볼 리그의 스즈카 포인트 게터스(아틀레티코 스즈카)로 이적했다.
다카미 게이타
다카미 게이타(일본어: 高見 啓太 (たかみ けいた), 1993년 7월 30일~)는 일본의 축구 선수이다.
다카미 게이타 구단 경력
그는 2016년 일본 풋볼 리그의 반라우레 하치노헤에 입단했다. 2018년 일본 풋볼 리그 3위를 기록하여 J3리그로 승격했다. 2021년까지 128경기에 출전하여, 13득점을 넣었다. 2022년부터 2023년까지 일본 풋볼 리그의 MIO 비와코 시가와 스즈카 포인트 게터스에서 뛰었다. 2023년후 현역 은퇴.
히라카와 겐키
히라카와 겐키(일본어: 平川 元樹 (ひらかわ げんき), 1996년 7월 8일~)는 일본의 축구 선수이다.
히라카와 겐키 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 이와테 그루자 모리오카에 입단했다. 2021년까지 18경기에 출전, 2021년후 현역 은퇴.
간메라 슈토
간메라 슈토(일본어: 上米良 柊人 (かんめら しゅうと), 1996년 7월 2일~)는 일본의 축구 선수이다.
간메라 슈토 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 SC 사가미하라에 입단했다. 2020년까지 37경기에 출전하여, 5득점을 넣었다. 2020년 9월 AC 나가노 파르세이루로 이적했다. 2021년까지 19경기에 출전하여, 3득점을 넣었다.
후카이 유키
후카이 유키(일본어: 深井 祐希 (ふかい ゆうき), 1996년 9월 6일~)는 일본의 축구 선수이다.
후카이 유키 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 아술 클라로 누마즈에 입단했다. 2021년까지 17경기에 출전하여, 1득점을 넣었다. 2022년 일본 풋볼 리그의 고치 유나이티드 SC로 이적했다.
나카무라 료
나카무라 료(일본어: 中村 亮 (なかむら りょう), 1996년 12월 31일~)는 일본의 축구 선수이다.
나카무라 료 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 가마타마레 사누키에 입단했다. 2021년까지 46경기에 출전하여, 4득점을 넣었다. 2022년 일본 지역 리그의 베로스크로노스 쓰노로 이적했다.
사와다 겐타
사와다 겐타(일본어: 澤田 健太 (さわだ けんた), 2000년 7월 26일~)는 일본의 축구 선수이다.
사와다 겐타 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 가마타마레 사누키에 입단했고, 3년동안 팀에서 뛰었다. 2022년 후쿠야마 시티 FC로 이적했다.
미야케 가이토
미야케 가이토(일본어: 三宅 海斗 (みやけ かいと), 1997년 8월 27일~)는 일본의 축구 선수이다.
미야케 가이토 구단 경력
그는 2019년 J2리그의 도치기 SC에 입단했다. 2020년 J3리그의 가고시마 유나이티드 FC로 이적했다. 2021년까지 26경기에 출전하여, 3득점을 넣었다. 2022년 일본 풋볼 리그의 스즈카 포인트 게터스(아틀레티코 스즈카)로 이적했다.
기요사토촌 (야마나시현)
기요사토촌(清里村)은 야마나시현 기타코마군에 있던 촌이다. 현재의 호쿠토시에 해당한다.
단자키 리쿠
단자키 리쿠(일본어: 檀崎 竜孔 (だんざき りく), 2000년 5월 31일~)는 일본의 축구 선수이다.
단자키 리쿠 구단 경력
그는 2019년 J1리그의 홋카이도 콘사돌레 삿포로에 입단했다. 2023년 머더웰 FC로 이적했다. 2023년 7월 웨스턴 유나이티드 FC로 이적했다.
에구사촌
에구사촌(江草村)은 야마나시현 기타코마군에 있던 촌이다. 현재의 호쿠토시에 해당한다.
오노다 마사히토
오노다 마사히토(일본어: 小野田 将人 (おのだ まさひと), 1996년 5월 4일~)는 일본의 축구 선수이다.
오노다 마사히토 구단 경력
그는 2015년 일본 지역 리그의 FC 이마바리에 입단했다. 2017년부터 일본 풋볼 리그로 승격했다. 2028년까지 75경기에 출전하여, 9득점을 넣었다. 2019년 J1리그의 쇼난 벨마레로 이적했다. 2020년 J2리그의 몬테디오 야마가타에서 뛰었다. 2021년 J3리그의 이와테 그루자 모리오카로 이적했다. 2021년 J3리그 준우승으로 J2리그로 승격했다.
야마야 유시
야마야 유시(일본어: 山谷 侑士 (やまや ゆうし), 2000년 6월 11일~)는 일본의 축구 선수이다.
야마야 유시 구단 경력
그는 2019년 J1리그의 요코하마 F. 마리노스에 입단했다. 2020년부터 2022년까지 미토 홀리호크, 가고시마 유나이티드 FC, 요코하마 FC에서 뛰었다. 2023년 게일랑 인터내셔널 FC로 이적했다. 2024년 아카데미스크 BK로 이적했다.
구와하라 가이토
구와하라 가이토(일본어: 桑原 海人 (くわはら かいと), 2000년 10월 5일~)는 일본의 축구 선수이다.
구와하라 가이토 구단 경력
그는 2019년 J2리그의 아비스파 후쿠오카에 입단했다. 2020년 J2리그 준우승으로 J1리그로 승격했다. 2021년 8월 J2리그의 레노파 야마구치 FC로 이적했다. 2023년 일본 풋볼 리그의 스즈카 포인트 게터스(아틀레티코 스즈카)로 이적했다.
나카무라 다이치 (축구 선수)
나카무라 다이치(일본어: 中村 太一 (なかむら たいち), 1993년 1월 5일~)는 일본의 축구 선수이다.
나카무라 다이치 (축구 선수) 구단 경력
그는 2015년 일본 지역 리그의 라인미어 아오모리에 입단했다. 2016년부터 일본 풋볼 리그로 승격했다. 2018년 반라우레 하치노헤로 이적했다. 2018년 일본 풋볼 리그 3위를 기록하여 J3리그로 승격했다. 2022년까지 113경기에 출전하여, 20득점을 넣었다.
고이케 다이키
고이케 다이키(일본어: 小池 大喜 (こいけ だいき), 1996년 12월 8일~)는 일본의 축구 선수이다.
고이케 다이키 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 블라우블리츠 아키타에 입단했다. 2021년부터 2022년까지 YSCC 요코하마와 반라우레 하치노헤에서 뛰었다.
오다지마 료
오다지마 료(일본어: 小田島 怜 (おだじま りょう), 1996년 6월 10일~)는 일본의 축구 선수이다.
오다지마 료 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 SC 사가미하라에 입단했다. 2020년 일본 풋볼 리그의 이와키 FC로 이적했다. 2021년 일본 풋볼 리그 우승으로 J3리그로 승격했다. 2023년 오키나와 SV로 이적했다.
우에무라 도모야
우에무라 도모야(일본어: 植村 友哉 (うえむら ともや), 2000년 5월 19일~)는 일본의 축구 선수이다.
우에무라 도모야 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 YSCC 요코하마에 입단했고, 4년동안 팀에서 뛰었다.
후루야마 렌
후루야마 렌(일본어: 古山 蓮 (ふるやま れん), 1998년 11월 11일~)는 일본의 축구 선수이다.
후루야마 렌 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 YSCC 요코하마에 입단했고, 4년동안 팀에서 뛰었다.
요시다 마사야
요시다 마사야(일본어: 吉田 将也 (よしだ まさや), 1996년 10월 10일~)는 일본의 축구 선수이다.
요시다 마사야 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 더스파구사쓰 군마에 입단했다. 2020년 J2리그의 마쓰모토 야마가 FC로 이적했다. 2021년 도치기 SC로 임대 이적했다. 2022년 마쓰모토 야마가 FC로 복귀했다. 2023년 일본 풋볼 리그의 라인미어 아오모리로 이적했다.
시카야마 다쿠마
시카야마 다쿠마(일본어: 鹿山 拓真 (しかやま たくや), 1996년 5월 26일~)는 일본의 축구 선수이다.
시카야마 다쿠마 구단 경력
그는 2018년 J1리그의 V-파렌 나가사키에 입단했다. 2019년후 J2리그에 강등했다. 2021년 J3리그의 카탈레 도야마로 이적했다. 2022년후 현역 은퇴.
와타나베 유가
와타나베 유가(일본어: 渡辺 悠雅 (わたなべ ゆうが), 1996년 5월 15일~)는 일본의 축구 선수이다.
와타나베 유가 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 가마타마레 사누키에 입단했고, 4년동안 팀에서 뛰었다.
아베 슈토
아베 슈토(일본어: 安部 柊斗 (あべ しゅうと), 1997년 12월 5일~)는 일본의 축구 선수이다.
아베 슈토 구단 경력
그는 2019년 J1리그의 FC 도쿄에 입단했다. 2023년까지 94경기에 출전하여, 6득점을 넣었다. 2023년 RWDM Brussels로 이적했다. 2025년 J1리그의 감바 오사카로 이적했다.
자천 (드라마)
《자천》(紫川)은 2025년 방송되었던 중국의 웹 드라마이다.
슈윙거 효과
슈윙거 효과(영어: Schwinger effect)는 강한 전기장에 의해 물질이 생성되는 예측된 물리 현상이다. 이는 자우터-슈윙거 효과(Sauter–Schwinger effect), 슈윙거 메커니즘(Schwinger mechanism) 또는 슈윙거 쌍생성(Schwinger pair production)으로도 불린다. 이는 양자 전기역학(QED)의 예측으로, 전기장이 존재할 때 전자-양전자 쌍이 자발적으로 생성되어 전기장의 붕괴를 야기한다. 이 효과는 1931년 프리츠 자우터에 의해 처음 제안되었으며 1936년 베르너 하이젠베르크와 한스 하인리히 오일러에 의해 추가적인 중요한 연구가 수행되었다. 그러나 1951년에 이르러서야 줄리언 슈윙거가 완전한 이론적 설명을 제공했다.
슈윙거 효과는 전기장이 존재할 때의 진공 붕괴로 생각할 수 있다. 진공 붕괴라는 개념이 무(無)에서 무언가가 생성된다는 것을 시사하지만, 물리적 보존 법칙은 그럼에도 불구하고 준수된다. 이를 이해하려면 전자와 양전자가 서로의 반입자이며, 전하가 반대인 것을 제외하고는 동일한 특성을 가진다는 점에 유의해야 한다.
슈윙거 효과
에너지를 보존하기 위해 전기장은 전자-양전자 쌍이 생성될 때 만큼 에너지를 잃는다. 여기서 는 전자의 정지 질량이고 는 빛의 속력이다. 전자-양전자 쌍은 전하적으로 중성이므로 전하는 보존된다. 선형 및 각운동량은 각 쌍에서 전자와 양전자가 반대 속도와 스핀으로 생성되므로 보존된다. 실제로 전자와 양전자는 (거의) 정지 상태에서 생성된 다음 전기장에 의해 서로에게서 가속될 것으로 예상된다.
슈윙거 효과 수학적 설명
일정한 전기장에서의 슈윙거 쌍생성은 단위 부피당 일정한 속도로 발생하며, 일반적으로 로 나타낸다. 이 속도는 슈윙거에 의해 처음 계산되었으며 선행 (한 고리) 차수에서 다음과 같다.
여기서 은 전자의 질량, 는 기본 전하, 는 전기장 세기이다. 이 공식은 에 대한 테일러 급수로 확장될 수 없으며, 이 효과의 비섭동적 특성을 보여준다. 파인만 도형의 관점에서, 슈윙거 쌍생성 속도는 아래에 표시된 무한한 수의 도형들을 합산함으로써 유도할 수 있다. 이 도형들은 하나의 전자 고리와 어떠한 수의 외부 광자 다리(각각 에너지가 0인)를 포함한다.
슈윙거 효과 실험적 전망
원래의 양자 전기역학 슈윙거 효과는 필요한 전기장 세기가 극도로 강하기 때문에 아직 관측되지 않았다. 쌍생성은 전기장 세기가 슈윙거 한계보다 훨씬 낮을 때 기하급수적으로 느리게 발생하며, 이는 대략 1018 V/m에 해당한다. 현재 및 계획된 레이저 시설로는 이만큼 강한 전기장 세기를 구현하는 것이 불가능하므로, 과정을 가속화하고 관측에 필요한 전기장 세기를 줄이기 위한 다양한 메커니즘이 제안되었다.
시간 의존적 전기장에서는 쌍생성 속도가 크게 증가할 수 있으며, 따라서 익스트림 라이트 인프라스트럭처와 같은 고강도 레이저 실험을 통해 연구가 진행되고 있다. 또 다른 가능성은 강한 전기장을 생성하는 고전하 핵을 포함하는 것이다.
전자기 이중성에 의해, 자기장에서 동일한 메커니즘은 만약 존재한다면 자기 홀극을 생성해야 한다. 대형 강입자 충돌기를 사용한 MoEDAL 실험의 탐색에서는 홀극이 검출되지 않았으며, 분석 결과 95% 신뢰 수준에서 홀극 질량의 하한이 75 GeV/c2로 나타났다.
슈윙거 효과 실험적 전망
2022년 1월, 안드레 가임이 이끄는 국립 그래핀 연구소의 연구원들과 여러 다른 협력자들은 육방정계 질화 붕소(G/hBN) 위에 있는 그래핀의 초격자와 뒤틀린 이중층 그래핀(TBG)의 디랙점에서 전자와 양공 사이의 유사 과정을 관찰했다고 보고했다. 제너-클라인 터널링(제너 터널링과 클레인 터널링의 혼합)으로 해석하는 것도 사용된다. 2023년 6월, 파리의 고등사범학교 연구원들과 그들의 협력자들은 1D 기하학의 도핑된 그래핀 트랜지스터에서 슈윙거 쌍생성 속도를 정량적으로 측정했다고 보고했다.
야마모토 렌 (1999년)
야마모토 렌(일본어: 山本 廉 (やまもと れん), 1999년 5월 8일~)는 일본의 축구 선수이다.
야마모토 렌 (1999년) 구단 경력
그는 2018년 도치기 SC에 입단했다. 2018년부터 2019년까지 일본 지역 리그의 블랑듀 히로사키와 아르테리보 와카야마에서 뛰었다. 2020년 도치기 SC로 복귀했다. 2023년까지 71경기에 출전하여, 3득점을 넣었다. 2023년후 현역 은퇴.
쓰타 하야테
쓰타 하야테(일본어: 蔦 颯 (つた はやて), 1995년 6월 7일~)는 일본의 축구 선수이다.
쓰타 하야테 구단 경력
그는 2018년 일본 지역 리그의 아르티스타 아사마에 입단했다. 2019년 J3리그의 더스파구사쓰 군마로 이적했다. 2020년부터 J2리그로 승격했다. 2021년 J3리그의 블라우블리츠 아키타로 이적했다. 2021년 리그 데뷔, 2023년까지 32경기에 출전.
가와니시 마코토
가와니시 마코토(일본어: 河西 真 (かわにし まこと), 1996년 6월 21일~)는 일본의 축구 선수이다.
가와니시 마코토 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 후쿠시마 유나이티드 FC에 입단했다. 2023년까지 89경기에 출전. 2024년 일본 풋볼 리그의 라인미어 아오모리로 이적했다.
나가사와 다쿠미
나가사와 다쿠미(일본어: 長澤 卓己 (ながさわ たくみ), 1992년 5월 27일~)는 일본의 축구 선수이다.
나가사와 다쿠미 구단 경력
그는 2018년 YSCC 요코하마 2nd에 입단했다. 2019년 J3리그의 YSCC 요코하마로 승격했고, 5년동안 팀에서 뛰었다.
에노모토 이쓰키
에노모토 이쓰키(일본어: 榎本 樹 (えのもと いつき), 2000년 6월 4일~)는 일본의 축구 선수이다.
에노모토 이쓰키 구단 경력
그는 2019년 J1리그의 마쓰모토 야마가 FC에 입단했다. 8월 J3리그의 더스파구사쓰 군마로 임대 이적했다. 2020년 J2리그의 마쓰모토 야마가 FC로 복귀했다. 2021년후 J3리그에 강등했다. 2023년까지 마쓰모토 야마가 FC에서 66경기에 출전하여, 8득점을 넣었다.
하라다 고키
하라다 고키(일본어: 原田 虹輝 (はらだ こうき), 2000년 8월 6일~)는 일본의 축구 선수이다.
하라다 고키 구단 경력
그는 2019년 J1리그의 가와사키 프론탈레에 입단했다. 2021년 J3리그의 가이나레 돗토리로 이적했다. 2022년부터 2023년까지 AC 나가노 파르세이루에서 뛰었다. 2024년 일본 풋볼 리그의 라인미어 아오모리로 이적했다.
요시나레 다카야
요시나레 다카야(일본어: 吉馴 空矢 (よしなれ たかや), 2001년 6월 7일~)는 일본의 축구 선수이다.
요시나레 다카야 구단 경력
그는 J1리그의 세레소 오사카에 입단했다. 2019년부터 2020년까지 J3리그의 세레소 오사카 U-23에서 뛰었다. 2021년 J3리그의 가마타마레 사누키로 이적했다. 2022년 일본 풋볼 리그의 FC 오사카로 이적했다. 2022년 일본 풋볼 리그 준우승으로 J3리그로 승격했다.
가타오카 소
가타오카 소(일본어: 片岡 爽 (かたおか そう), 1992년 4월 20일~)는 일본의 축구 선수이다.
가타오카 소 구단 경력
그는 2015년 일본 지역 리그의 FC 이마바리에 입단했다. 2017년부터 일본 풋볼 리그로 승격했다. 2019년 J3리그의 후지에다 MYFC로 이적했다. 2021년 일본 풋볼 리그의 나라 클럽로 이적했다. 2022년 일본 풋볼 리그 우승으로 J3리그로 승격했다. 2023년까지 79경기에 출전하여, 12득점을 넣었다.
다케시타 도모야
다케시타 도모야(일본어: 武下 智哉 (たけした ともや), 2002년 5월 7일~)는 일본의 축구 선수이다.
다케시타 도모야 구단 경력
그는 2019년 J3리그의 가마타마레 사누키에 입단했다. 2023년까지 17경기에 출전. 2024년 FC 가리야로 이적했다.
웍서해치 애슬레틱스
웍서해치 애슬레틱스(Waxahachie Athletics)는 미국 텍사스주 웍서해치를 연고지로 했던 마이너 리그 베이스볼 팀이다. ‘애슬레틱스’(Athletics)라는 이름은 1915년부터 1916년까지만 사용되었고, 1914년에는 웍서해치 버펄로스(Waxahachie Buffaloes)라는 이름을 사용했다. 클래스 D 리그인 센트럴 텍사스 리그에 참가했었으며, 1914년에는 리그 우승을 차지했다. 홈 경기는 정글 파크에서 치렀다.
미국 야구 명예의 전당 헌액자인 로스 영스가 1915년에 이 팀에 몸담은 바가 있다.
웍서해치 애슬레틱스 역사
웍서해치 버펄로스는 1914년에 여섯 개의 마이너 리그 팀이 참가하는 클래스 D 리그인 센트럴 텍사스 리그의 출범과 함께 창단되었다. 리그 원년 참가 구단으로는 웍서해치 이외에도 코르시카나 애슬레틱스, 에니스 타이거스, 힐즈버러, 이탤리, 웨스트가 있었다.
원래 일정보다 단축된 센트럴 텍사스 리그 첫 시즌에 웍서해치 버펄로스는 리그 우승을 차지했다. 1914년 5월 10일에 시즌이 개막했고, 센트럴 텍사스 리그는 전반기와 후반기를 나눠 치르도록 되어 있었지만, 후반기 일정이 단축되었다. 그해 7월 25일에 시즌이 중단되었고, 그때까지 웍서해치는 루서 벌레슨 감독과 디 포인덱스터 감독의 지휘 아래 전반기와 후반기 통틀어 35승 23패로 리그에서 가장 좋은 성적을 거뒀다. 2위 웨스트와는 4.5경기 차가 났다. 특히 전반기에 26승 15패의 성적으로 전반기 리그 우승을 차지했고, 단축된 후반기 리그에서는 웨스트가 우승을 거뒀다. 정규 시즌 중단 이후 플레이오프가 치러졌는데, 여기서 웍서해치는 웨스트를 3승 2패로 꺾으며 리그 우승을 거머쥐었다. 홈 경기는 정글 파크에서 치렀다.>
웍서해치 애슬레틱스 역사
이전 시즌과 달리, 1915년 웍서해치 애슬레틱스는 참가 구단이 개편된 센트럴 텍사스 리그에서 꼴찌를 면치 못했다. 1915년 5월 17일에 리그가 시작되었지만, 센트럴 텍사스 리그는 전년도와 마찬가지로 다시 시즌이 중단되는 사태를 겪었다. 이해 리그 참가팀으로는 웍서해치 외에도 코르시카나 에이스, 에니스 타이거스, 코프먼 킹스, 멕시아 개서스, 테럴 컵스 등 6개 팀이었다. 시즌이 중단된 7월 24일을 기준으로 앤슨 콜 감독이 이끄는 웍서해치는 27승 34패의 성적을 기록 중이었고, 당시 1위에 올라 있던 에니스 타이거스와는 8경기 차가 났다.
1915년 시즌에 웍서해치에서 당시 18세였던 로스 영스가 선수로 뛰었는데, 106타수에서 .274의 타율을 기록했다. 영스는 후일 미국 야구 명예의 전당에 헌액된다.
웍서해치 애슬레틱스 역사
2년 연속 단축된 시즌을 치렀던 센트럴 텍사스 리그는 1916년에 다시 팀 개편이 이루어졌고, 웍서해치는 팀 역사상 마지막 시즌을 치렀다. 시즌은 그해 4월 28일에 개막했으며, 웍서해치는 센트럴 리그에서 5위에 머물렀다. 하지만 리그는 7월 16일에 다시 운영을 멈췄다. 이해 리그 참가팀으로는 웍서해치를 비롯해 에니스 타이거스, 말린 말린스, 멕시아 개서스, 템플 거버너스, 테럴 테러스가 있었다. 웍서해치가 고향인 디 포인덱스터의 지휘 아래, 웍서해치 애슬레틱스는 리그가 중단되기 전까지 26승 35패를 기록하며 1위 템플 거버너스와 10경기 차를 기록했다. 이해 시즌 후 웍서해치 애슬레틱스는 해체되었고, 이후 오늘에 이르기까지 웍서해치를 연고지로 하는 마이너 리그 팀은 나타나지 않았다.
웍서해치 애슬레틱스 경기장
웍서해치 버펄로스/애슬레틱스는 1914년부터 1916년까지 정글 파크에서 홈경기를 치렀다. 1909년에 개장한 이 구장은 1914년에 보수를 거쳤고, 1916년부터 1918년까지는 디트로 타이거스, 1919년에는 신시내티 레즈, 1921년에는 시카고 화이트삭스의 스프링 트레이닝 장소로 사용되었다. 이 구장은 현재에도 유지되고 있으며, ‘리처즈 파크’로 이름이 변경되어 웍서해치 고등학교 야구부의 홈구장으로 사용되고 있다. 이 구장에는 텍사스주 역사 유적 표지판이 설치되어 있으며, 사우스 호킨스 301번지에 위치하고 있다.
소콜로프-테르노프 효과
소콜로프-테르노프 효과(영어: Sokolov–Ternov effect)는 자기장에서 고에너지로 움직이는 상대론적 전자 또는 양전자의 자기-편극 효과이다. 자기-편극은 스핀 플립 싱크로트론 방사의 방출을 통해 발생한다. 이 효과는 이고르 테르노프에 의해 예측되었고, 아르세니 소콜로프가 디랙 방정식의 정확한 해를 사용하여 예측을 엄밀하게 입증했다.
소콜로프-테르노프 효과 이론
자기장 내의 전자는 자기장의 방향(위로 향한다고 가정)에 대해 같은 방향("스핀 업") 또는 반대 방향("스핀 다운")으로 스핀을 가질 수 있다. "스핀 다운" 상태는 "스핀 업" 상태보다 에너지가 더 높다. 편극은 싱크로트론 방사 방출을 통한 "스핀 다운" 상태로의 전이율이 "스핀 업" 상태로의 전이 확률보다 약간 크기 때문에 발생한다. 결과적으로, 처음에 편극되지 않은 고에너지 전자 빔이 저장 링에서 충분히 오랫동안 순환하면 스핀이 자기장과 반대 방향으로 정렬된다. 포화는 완전하지 않으며 다음 공식으로 명시적으로 설명된다.
여기서 는 편극의 한계 정도(92.4%)이고, 는 이완 시간이다.
소콜로프-테르노프 효과 이론
여기서 는 이전과 같고, 과 는 전자의 질량과 전하이며, 는 진공 유전율, 는 빛의 속도, 는 슈윙거 장, 는 자기장, 는 전자 에너지이다.
편극의 한계 정도 가 1보다 작은 것은 스핀-궤도 에너지 교환이 존재하기 때문인데, 이는 "스핀 업" 상태로의 전이를 허용한다("스핀 다운" 상태보다 확률이 25.25배 작음).
일반적인 이완 시간은 수 분에서 수 시간 정도이다. 따라서 고도로 편극된 빔을 생성하려면 충분히 긴 시간과 저장 링의 사용이 필요하다.
양전자의 자기-편극 효과는 유사하며, 유일한 차이점은 양전자의 스핀이 자기장 방향과 평행하게 정렬되는 경향이 있다는 점이다.
소콜로프-테르노프 효과 실험적 관찰
소콜로프-테르노프 효과는 소련, 프랑스, 독일, 미국, 일본, 스위스에서 1~50 GeV 에너지의 전자를 사용하는 저장 링에서 실험적으로 관찰되었다.
소콜로프-테르노프 효과 적용 및 일반화
복사 편극 효과는 다양한 실험에 사용될 수 있는 고에너지 전자 및 양전자 편극 빔을 생성하는 독특한 능력을 제공한다.
이 효과는 현재까지 실험적으로 달성 가능한 조건에서는 너무 작아서 관찰할 수 없는 언루 효과와도 관련이 있다.
소콜로프와 테르노프가 제시한 평형 편극은 궤도가 완벽하게 평면이 아닐 때 보정을 가진다. 이 공식은 데르베네브와 콘드라텐코 등에 의해 일반화되었다.
진공 편극
양자장론, 특히 양자 전기역학에서 진공 편극(영어: Vacuum polarization)은 배경 전자기장이 가상 전자-양전자 쌍을 생성하여 원래 전자기장을 생성했던 전하 및 전류의 분포를 변경하는 과정을 설명한다. 때로는 게이지 보손(광자)의 자체 에너지라고도 한다. 이는 유전체의 전기 편극과 유사하지만, 매질 없이 진공에서 발생한다.
진공 편극의 효과는 그 이후로 매우 잘 이해된 배경 효과로 일상적으로 실험적으로 관찰되어 왔다. 아래에서 일루프 기여라고 언급된 진공 편극은 렙톤(전자-양전자 쌍) 또는 쿼크에서 발생한다.
진공 편극 역사
진공 편극은 1934년 폴 디랙과 베르너 하이젠베르크의 논문에서 처음 논의되었다.
제2차 세계 대전 중 레이더 장비의 발전으로 수소 원자의 에너지 준위 측정 정확도가 높아지자 윌리스 유진 램은 램 이동과 전자의 변칙 자기 쌍극자 모멘트를 측정했다. 이러한 효과는 디랙 방정식이 예측하는 분광학적 전자 G-상수의 값 −2에서 벗어나는 것에 해당했다. 이후 한스 베테는 1947년 셸터 아일랜드 회의에서 코넬 대학교로 돌아오는 기차 안에서 진공 편극으로 인한 수소 에너지 준위의 이러한 이동을 이론적으로 계산했다.
진공 편극의 효과는 1935년 로버트 서버와 에드윈 알브레히트 우엘링에 의해 결합 상수에서 1차로 계산되었다.
렙톤으로부터의 진공 편극은 1940년대에 처음 관찰되었지만, 1997년 일본의 트리스탄(TRISTAN) 입자 가속기를 사용하여 더 최근에도 관찰되었다. 쿼크로부터의 후자 편극은 1970년대 초부터 1990년대 중반까지 러시아 시베리아의 부드커 핵물리 연구소의 VEPP-2M 입자 가속기와 전 세계의 다른 많은 가속기 연구소에서 여러 쿼크-글루온 루프 기여와 함께 관찰되었다.
진공 편극 설명
양자장론에 따르면, 상호작용하는 입자들 사이의 진공은 단순히 빈 공간이 아니다. 오히려 그것은 짧은 수명을 가진 가상 입자-반입자 쌍(렙톤 또는 쿼크 및 글루온)을 포함한다. 이 짧은 수명의 쌍을 진공 거품이라고 부른다. 이는 어떤 과정에도 측정 가능한 영향을 미치지 않는다는 것을 보일 수 있다.
가상 입자-반입자 쌍은 광자가 전파될 때도 발생할 수 있다. 이 경우, 다른 과정에 대한 영향은 측정 가능하다. 페르미온-반페르미온 쌍의 진공 편극에 대한 일루프 기여는 다음 다이어그램으로 나타낼 수 있다:
진공 편극 설명
이러한 입자-반입자 쌍은 쿼크나 글루온과 같은 양자 색역학에 종속되는 경우 색전하와 같은 다양한 종류의 전하를 운반하거나, 전하를 띠는 렙톤이나 쿼크인 경우 더 친숙한 전자기 전하를 운반한다. 가장 친숙한 전하를 띠는 렙톤은 전자이며, 질량이 가장 가볍기 때문에 위에서 언급한 에너지-시간 불확정성 원리로 인해 가장 많이 존재한다; 예를 들어, 가상 전자-양전자 쌍. 이러한 전하를 띠는 쌍은 전기 쌍극자 역할을 한다. 전하를 띠는 쌍은 예를 들어 전자 주위의 전자기장과 같은 전기장이 존재할 때 스스로 위치를 변경하여, 결과적으로 장을 부분적으로 상쇄한다(부분적인 차폐 효과, 유전 효과). 따라서 장은 진공이 완전히 비어 있을 때 예상되는 것보다 약해질 것이다. 이 짧은 수명을 가진 입자-반입자 쌍의 재배열을 진공 편극이라고 부른다.
진공 편극 전기장 및 자기장
극도로 강한 전기장과 자기장은 전자-양전자 쌍의 여기를 유발한다. 맥스웰 방정식은 양자 전기역학의 고전적인 한계이며 어떤 고전 이론으로도 설명될 수 없다. 점 전하는 환산 콤프턴 파장  ()보다 훨씬 작은 거리에서 수정되어야 한다. 미세 구조 상수, 에서 가장 낮은 차수까지, 점 전하의 정전기 퍼텐셜에 대한 QED 결과는 다음과 같다:
이는 유전율을 가진 매질에 의한 점 전하의 차폐로 이해될 수 있으며, 이것이 진공 편극이라는 용어가 사용되는 이유이다. 보다 훨씬 큰 거리에서 관찰될 때, 전하는 유한 값 로 재규격화된다. 우엘링 퍼텐셜도 참조.
진공 편극의 효과는 외부장이 슈윙거 한계에 접근할 때 중요해지는데, 이는 다음과 같다:
이러한 효과는 맥스웰 방정식의 선형성을 깨뜨리므로 중첩 원리를 깨뜨린다. 천천히 변하는 장에 대한 QED 결과는 진공에 대한 비선형 관계로 쓸 수 있다. 가장 낮은 차수 에서, 가상 쌍 생성은 다음으로 주어진 진공 편극 및 자화를 생성한다:
2019년 기준 이 편극과 자화는 직접적으로 측정되지 않았다.
진공 편극 진공 편극 텐서
진공 편극은 자체 에너지 또는 진공 편극 텐서 Πμν(p)에 의해 정량화되며, 이는 광자가 운반하는 4-운동량 p의 함수로 유전 효과를 설명한다. 따라서 진공 편극은 운동량 전달에 의존하거나, 다른 말로 하면 전기 상수는 스케일 의존적이다. 특히 전자기학의 경우 미세 구조 상수를 유효 운동량-전달-의존량으로 쓸 수 있다; 보정의 1차까지는 다음과 같다

여기서 이고 아래 첨자 2는 선행 차수-e2 보정을 나타낸다. Πμν(p)의 텐서 구조는 워드-다카하시 항등식에 의해 고정된다.
진공 편극 각주
Brown, Douglas H.; Worstell, William A (1996). 《The Lowest Order Hadronic Contribution to the Muon g − 2 Value with Systematic Error Correlations》. 《Physical Review D》 54. 3237–3249쪽. arXiv:hep-ph/9607319. Bibcode:1996PhRvD..54.3237B. doi:10.1103/PhysRevD.54.3237. PMID 10020994. S2CID 37689024.
Dirac, P. A. M. (1934). 《Discussion of the infinite distribution of electrons in the theory of the positron》. 《캠브리지 철학회 수학회보》 30. 150–163쪽. Bibcode:1934PCPS...30..150D. doi:10.1017/S030500410001656X. JFM 60.0790.02. Zbl 0009.13704.
진공 편극 각주
Heisenberg, W. (1934). 《Bemerkungen zur Diracschen Theorie des Positrons》. 《Zeitschrift für Physik》 (독일어) 90. 209–231쪽. Bibcode:1934ZPhy...90..209H. doi:10.1007/BF01333516. ISSN 0044-3328. S2CID 186232913.
Levine, I.;  외. (TOPAZ Collaboration) (1997). 《Measurement of the Electromagnetic Coupling at Large Momentum Transfer》. 《Physical Review Letters》 78. 424–427쪽. Bibcode:1997PhRvL..78..424L. doi:10.1103/PhysRevLett.78.424.
캉 켁 이우
캉 켁 이우(크메르어: កាំង ហ្គេកអ៊ាវ, 1942년 11월 17일~2020년 9월 2일)는 동지 두치(크메르어: សមមិត្តឌុច) 또는 행 핀이라는 가명으로도 알려져 있으며, 캄보디아 출신의 유죄 판결을 받은 전범이자 크메르 루주 운동의 일원이었다. 크메르 루주는 1975년부터 1979년까지 민주 캄푸치아를 통치했다. 툴슬렝(S-21) 감옥소의 소장이자 산테발의 책임자로서, 캉 켁 이우는 수천 명의 개인을 심문하고 고문한 일에 책임이 있었으며, 여성과 어린이를 포함한 최소 12,272명의 처형에 대해 유죄 판결을 받았다. 그의 지휘 아래 최대 14,000명이 사망했을 것으로 추정된다.
그는 크메르 루주 정권의 범죄에 대해 크메르 루주 특별재판소(ECCC)에 의해 재판을 받은 최초의 크메르 루주 지도자였으며, 반인륜적 범죄, 살인, 고문 혐의로 유죄 판결을 받고 징역 30년형을 선고받았다. 2012년 2월 2일, 예수의 성전 봉헌 축일에, 캄보디아 특별재판소는 그의 형을 무기징역으로 연장했다.
캉 켁 이우
캉 켁 이우는 다른 많은 크메르 루주 간부들과는 달리, 자신의 범죄를 부인하거나 정당화하지 않았다. 그는 자신이 잘못했으며 끔찍한 일들을 저질렀다고 인정했으며, 회개했고 기독교로 개종했다고 밝혔다. 그의 재판 과정에서 그는 툴슬렝 수용소와 크메르 루주 체제 내부에서 벌어진 일들에 대한 구체적인 증언을 제공했으나, 그의 증언은 때때로 모순을 포함했고, 재판 말미에는 석방을 요청하기도 했다.
데르베
데르베(그리스어: Δέρβη, 그리스어: Δέρβεια) ) 또는 더베(개역개정)는 소아시아의 갈라티아에, 나중에는 리카오니아에, 그 후에는 이사우리아와 카파도키아에 속했다. 이 도시는 사도행전에서 14:6, 14:20, 16:1, 20:4에 언급된다. 데르베는 신약성서에 언급된 도시 중 주민들이 바울의 기독교를 즉시 받아들인 유일한 도시다.
데르베 어원
데르베는 데르벤트에서 유래했으며, 데르벤트는 페르시아어 "다르반드"(Darband, 페르시아어: دربند, '문'을 뜻하는 dar와 '빗장'을 뜻하는 band에서 유래)에서 파생된 것으로, 인접한 좁은 통로나 입구를 의미한다.
데르베 위치
데르베(좁은 문 또는 입구라는 의미)가 주로 지리적 지명(데르벤트 등)이기 때문에 데르베라는 이름을 가진 도시가 여러 개 있었을 수도 있다.
스트라본은 데르베를 이사우리아 “측면에” 거의 카파도키아에 위치시킨다. 다른 곳에서는 카파도키아의 11번째 행정구역에 있었다고 말한다. 사도 바울과 바르나바가 데르베를 방문했을 때 그곳은 리카오니아에 속해 있었다. 비잔티움의 스테파누스는 데르베를 이사우리아에 위치시킨다.
1956년 마이클 발랑스는 서기 157년의 비문을 근거로 데르베의 위치를 현대 튀르키예의 에키뇌쥐 마을 근처, 카라만(고대 라란다)에서 북동쪽으로 약 15 마일 (24 km) 떨어진 케르티 휘위크라는 언덕으로 확정했다. 논란의 여지가 있지만, 이곳이 가장 유력한 유적으로 여겨진다.
비잔티움의 스테파누스는 데르베에 항구(λιμήν, limēn)가 있었을 것이라고 말했지만, 이 도시는 내륙에 위치했기 때문에 이는 명백한 오류다. 이 오류는 더 멀리 떨어져 있긴 하지만 근처에 호수들이 있기 때문에 림네(λίμνη, '호수') 형태로 수정되었다. 현대 튀르키예에는 콘야 시와 가까운 곳에 호수 근처에 데르벤트라는 마을이 있다. 또한 데르벤트라는 지명도 있다.
데르베 역사
키케로의 친구였던 데르베의 안티파터는 데르베의 통치자였으나, 갈라티아의 아민타스에게 살해당했고, 아민타스는 데르베를 자신의 영토에 추가했다.
클라우디오데르베는 로마 황제 클라우디우스 재위 기간에 데르베에 부여된 특별한 칭호였으며, 2세기 데르베 주화에 나타난다.
사도 바울과 바르나바는 루스드라에서 폭동을 피하고 투석형에서 살아남은 후 약 75 마일 (120 km) 떨어진 데르베로 왔다(사도행전 14:19).
데르베 주교구는 이코니움의 대리 주교구가 되었다. 이후의 노티티아 에피스코파투움에는 언급되지 않는다. 381년부터 672년까지 단 네 명의 주교만 알려져 있다. 데르베는 로마 가톨릭교회의 명목상 교구 목록에 포함되어 있다.
데르베 역사
성 티모테오는 데르베(또는 루스드라) 출신이었다. 데르베는 또한 데르비시 또는 데르비시(문자 그대로 탁발승, '구걸하는 자', '집집마다 다니는 자'를 의미)와 관련이 있을 수 있는데, 이는 13세기 페르시아 신비주의자 루미와 직접적으로 연관된 이코니움 출신의 신비주의 수피즘 형제단으로, 그들의 가장 일반적인 수행인 사마와 관련이 있다. 루미의 장남인 벨레드는 데르베 근처에서 기적적으로 죽음을 모면했다. (다른 자료에서는 루미의 둘째 아들이 기적적으로 죽음을 모면했다고 보고한다.) 기적이 일어난 장소는 마이어스 여행 서적에 "바울의 동굴"로 언급되어 있다. 아마도 사마 의식에 앞서 행해지는 데브르 이 벨레디라는 춤도 데르베와 관련이 있을 수 있다. 일부 소문에 따르면, 할례 의식 동안 연주되었던 데브르 이 벨레디는 루미의 아버지 바하 웃 딘 왈라드의 순례 중 할례를 의미하며, 이 행동은 성 티모테오의 할례와 어떻게든 연관되어 있다고 한다.
데르베 각주
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프루아사르-스토라 방정식
프루아사르-스토라 방정식(영어: Froissart–Stora equation)은 스토리지 링에 있는 고에너지 전하 입자 빔이 스핀 동조에서 공명을 통과할 때 겪게 되는 편극의 변화를 기술한다. 이 방정식은 프랑스 물리학자 마르셀 프루아사르와 레이몽 스토라의 이름을 따서 명명되었다.
공명 통과 후의 편극은 다음 식으로 주어진다.
여기서 은 공명 강도이고 은 공명을 통과하는 속도이다. 는 공명 통과 전의 초기 편극이다.
공명은 에너지를 높여 스핀 동조가 공명을 통과하게 하거나, 스핀 진동과 공명하는 주파수의 횡방향 자기장으로 구동하여 통과할 수 있다.
프루아사르-스토라 방정식은 응집 물질 물리학의 란다우-제너 효과와 직접적인 유사성을 가진다.
프루아사르-스토라 방정식 기타 스핀 동역학 효과
원래 프루아사르-스토라 방정식은 편극 양성자를 위해 도출되었다. 이 방정식은 저장 링의 편극 전자에 대해서도 적용될 수 있다. 이 경우, 싱크로트론 방사로 인한 추가적인 편극 효과가 발생한다. 특히, 소콜로프-테르노프 효과는 스핀 뒤집힘 방사로 인한 편극을 설명한다. 비평면 링의 경우, 데르베네프와 콘드라텐코가 수행한 바와 같이 이를 일반화해야 한다.
아인슈타인의 사고 실험
알베르트 아인슈타인 경력의 특징은 물리적 문제를 이해하고 자신의 개념을 다른 사람들에게 설명하기 위한 근본적인 도구로서 시각화된 사고 실험(독일어: Gedankenexperiment)을 사용했다는 것이다. 아인슈타인의 사고 실험(영어: Einstein's thought experiments)은 다양한 형태를 띠었다. 젊은 시절 그는 빛의 빔을 정신적으로 쫓았다. 특수 상대성이론을 설명하기 위해 그는 움직이는 기차와 번개 섬광을 사용했다. 일반 상대성이론을 설명하기 위해 그는 지붕에서 떨어지는 사람, 가속하는 엘리베이터, 곡선 표면을 기어가는 눈 먼 딱정벌레 등을 고려했다. 현실의 본질에 대한 닐스 보어와의 논쟁에서 그는 적어도 개념적으로는 불확정성 원리를 피할 수 있는 방법을 보여주려는 가상의 장치를 제안했다. 양자역학 문헌에 기여하면서 아인슈타인은 잠시 상호작용하다가 서로 멀리 떨어져 나가 상태가 상관관계를 갖는 두 입자를 고려했는데, 이는 양자 얽힘으로 알려진 현상을 예견한 것이었다.
아인슈타인의 사고 실험 서론
사고 실험은 상상의 (가설적이거나 심지어 반사실적인) 시나리오 내에서 제시된 논리적 논증 또는 정신적 모델이다. 특히 과학적 사고 실험은 이상화된 환경(질량 없는 트랩도어, 마찰 부재)에서 허구적 및 자연적 특성(분자를 분류하는 악마, 방사성 붕괴에 따라 생명이 좌우되는 고양이, 밀폐된 엘리베이터 안의 사람들)의 도움을 받아 이론, 법칙 또는 원리 집합의 함의를 조사할 수 있다. 이는 특정하고 필요한 일부 이상화를 제외하고는 실제로 수행될 수 있는 실험을 설명한다.
물리적 실험과 달리 사고 실험은 새로운 경험적 데이터를 보고하지 않는다. 사고 실험은 시작 가정에서 연역적 또는 귀납적 추론에 기반한 결론만 제공할 수 있다. 사고 실험은 결론의 일반성과 무관한 특수성을 불러온다. 사고 실험에 실험과 같은 모습을 부여하는 것은 이러한 특수성의 호출이다. 사고 실험은 항상 무관한 특수성 없이 직접적인 논증으로 재구성될 수 있다. 저명한 과학 철학자 존 D. 노턴은 "좋은 사고 실험은 좋은 논증이고, 나쁜 사고 실험은 나쁜 논증이다"라고 언급했다.
아인슈타인의 사고 실험 서론
효과적으로 사용될 때, 직접적인 논증을 사고 실험으로 바꾸는 무관한 특수성은 독자들이 시나리오에 대한 이해에 직관을 적용할 수 있는 능력을 자극하는 "직관 펌프" 역할을 할 수 있다. 사고 실험은 오랜 역사를 가지고 있다. 아마도 현대 과학사에서 가장 잘 알려진 것은 갈릴레오가 낙하하는 물체가 질량에 관계없이 같은 속도로 떨어져야 한다는 것을 증명한 것이다. 이는 때때로 피사의 사탑에 올라가 두 개의 무거운 추를 떨어뜨리는 실제 물리적 증명으로 여겨지기도 했다. 사실, 이는 갈릴레오가 Discorsi e dimostrazioni matematiche (1638)에서 설명한 논리적 증명이었다.
아인슈타인은 물리학에 대한 매우 시각적인 이해를 가지고 있었다. 특허청에서의 그의 작업은 "[그가] 이론적 개념의 물리적 영향을 볼 수 있도록" 자극했다. 그의 사고 방식의 이러한 측면들은 그가 자신의 논문을 생생한 실제적 세부 사항으로 채우도록 영감을 주었으며, 이는 예를 들어 로런츠나 맥스웰의 논문과는 상당히 달랐다. 여기에는 사고 실험의 사용도 포함된다.:26–27;121–127
아인슈타인의 사고 실험 특수 상대성이론
말년에 아인슈타인은 다음과 같이 회고했다.
...16세 때 이미 부딪혔던 역설: 만약 내가 빛의 속도 c(진공에서의 빛의 속도)로 빛의 빔을 쫓는다면, 나는 공간적으로 진동하지만 정지해 있는 전자기장으로서 그러한 빛의 빔을 관찰해야 한다. 그러나 경험에 의해서도 맥스웰 방정식에 의해서도 그러한 것은 없는 것 같다. 처음부터 나에게는 그러한 관찰자의 관점에서 모든 것이 지구에 대해 정지해 있는 관찰자와 동일한 법칙에 따라 일어나야 한다는 것이 직관적으로 명확해 보였다. 왜냐하면 첫 번째 관찰자가 자신이 빠른 균일 운동 상태에 있다는 것을 어떻게 알거나 결정할 수 있겠는가? 이 역설에서 특수 상대성 이론의 씨앗이 이미 포함되어 있음을 알 수 있다.:52–53
아인슈타인의 젊은 시절 상념에 대한 회상은 그의 후기 위대한 발견에 대한 힌트를 제공하기 때문에 널리 인용된다. 그러나 노턴은 아인슈타인의 회상이 아마도 반세기 동안의 회고에 의해 채색되었을 것이라고 언급했다. 노턴은 아인슈타인의 이야기에 대한 여러 가지 문제점을 역사적, 과학적 측면에서 나열한다.
아인슈타인의 사고 실험 특수 상대성이론
1. 16세였고 아라우 김나지움의 학생이었을 때, 아인슈타인은 1895년 말부터 1896년 초에 사고 실험을 했을 것이다. 그러나 여러 자료에 따르면 아인슈타인은 1898년 대학에 가서야 맥스웰 이론을 배웠다고 한다.
2. 19세기의 에테르 이론가는 사고 실험에 아무런 어려움을 느끼지 않았을 것이다. 아인슈타인의 진술, "...경험에 비추어 볼 때 그런 것은 없는 것 같다"는 반론으로 간주되지 않았을 것이며, 단지 사실의 진술에 불과했을 것이다. 왜냐하면 아무도 그런 속도로 이동한 적이 없었기 때문이다.
3. 에테르 이론가는 "...맥스웰 방정식에 의해서도 아니다"를 단순히 아인슈타인의 오해로 간주했을 것이다. 빛의 속도가 우주의 한계를 나타낸다는 어떤 개념에도 얽매이지 않은 에테르 이론가는 단순히 속도를 c와 같게 설정하고, 그렇다, 빛은 얼어붙은 것처럼 보일 것이라고 언급한 다음 더 이상 생각하지 않았을 것이다.
아인슈타인의 사고 실험 특수 상대성이론
사고 실험이 에테르 이론과 전혀 양립할 수 없다는 (실제로는 그렇지 않다) 것보다는, 젊은 아인슈타인은 옳지 않다는 직관적인 느낌에서 시나리오에 반응했던 것으로 보인다. 그는 광학 법칙이 상대성 원리를 따라야 한다고 느꼈다. 나이가 들면서 그의 초기 사고 실험은 더 깊은 의미를 얻었다. 아인슈타인은 맥스웰 방정식이 모든 관성 운동 관찰자에게 동일해야 한다고 느꼈다. 맥스웰 방정식에서 하나의 빛의 속도를 추론할 수 있으며, 이 계산에는 관찰자의 속도에 의존하는 것이 없다. 아인슈타인은 뉴턴 역학과 맥스웰 방정식에 의해 결정되는 빛의 일정한 속도 사이에 충돌을 감지했다.:114–115
위에 설명된 역사적, 과학적 문제와 상관없이 아인슈타인의 초기 사고 실험은 물리 이론의 타당성을 확인하는 데 사용했던 일련의 시험 사례 중 하나였다. 노턴은 사고 실험의 진정한 중요성은 1905년 이전에 아인슈타인이 수년간 연구했던 빛의 방출 이론에 강력한 반대 의견을 제시했다는 점이라고 제안한다.
아인슈타인의 1905년 특수 상대성이론 도입 논문의 첫 문단에서 그는 다음과 같이 썼다.