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전문 공무원 복직을 위한 법률 법률 조항
이 법률의 제1조는 "국가적"이고 "전문적인" 공무원 제도를 재확립하기 위해 특정 집단의 종신직 공무원을 해고해야 한다고 주장했다. 아리아인 혈통이 아닌 공무원들은 은퇴해야 했다. 비아리아인은 비아리아인의 후손, 특히 유대인 부모나 조부모의 후손으로 정의되었다. 공산당 또는 관련 조직의 구성원은 해고되어야 했다. 이는 유대인, 기타 비아리아인, 정치적 반대자들이 교사, 교수, 법관 또는 기타 정부 직책을 맡을 수 없다는 것을 의미했다. 직후 변호사, 의사, 세무 컨설턴트, 음악가, 공증인에 관한 유사한 법률이 통과되었다.
이 법률이 빌헬름 프리크 내무장관에 의해 처음 초안되었을 때, "비아리아인 혈통"의 모든 사람들은 제국, 주 및 지방 정부 차원에서 즉시 해고되어야 했다. 그러나 독일 대통령 파울 폰 힌덴부르크는 이 법안이 세 가지 종류의 공무원을 금지 대상에서 제외하도록 수정될 때까지 반대했다.
전문 공무원 복직을 위한 법률 법률 조항
아돌프 히틀러는 이러한 수정안에 동의했고, 법안은 1933년 4월 7일에 법률로 서명되었다. 실제로 이 수정안은 대부분의 유대인 공무원을 제외시켰다. 1934년 힌덴부르크 사망 후, 이 수정안은 뉘른베르크법에 의해 완전히 대체되었다. 그럼에도 불구하고, 이 법의 통과는 독일 유대인의 1871년 마지막 독일 유대인들이 해방된 이후 독일에서 반유대주의 법이 통과된 첫 사례였다는 점에서 독일 유대인 역사에 중요한 전환점이 되었다. 이 법의 영향 중 특히 주목할 만한 예로, 알베르트 아인슈타인은 프로이센 과학 아카데미 직책을 사임하고 추방되기 전에 미국으로 이민을 갔다.
이 법의 제4조("이전의 정치 활동으로 인해 국가를 전적으로 지지할 것을 보장할 수 없는 공무원[...]에 관한 법률")는 당의 의지(글라이히샬퉁)를 실행하는 데 정치적 견해로 인해 신뢰할 수 없는 모든 인력을 제거하려는 의도를 가지고 있었다. 이 제4조는 "인종적" 기원과 관계없이 모든 독일에 영향을 미쳤다.
전문 공무원 복직을 위한 법률 내용
이 법령에 따라 알베르트 고르터는 아리아인 조항에서 '아리아인'이라는 용어를 다음과 같이 재정의했다.
아리아인(인도게르만인, 야페트족이라고도 함)은 코카서스인(백인 인종)의 세 가지 지파 중 하나이다. 이들은 서부(유럽) 아리아인, 즉 게르만족, 로마족, 그리스족, 슬라브족, 라트비아족, 켈트족 [및] 알바니아족으로 나뉘며, 동부(아시아) 아리아인, 즉 인도족(힌두족) 및 이란족(페르시아족, 아프간족, 아르메니아족, 조지아족, 쿠르드족)으로 나뉜다. 따라서 비아리아인은 다음과 같다: 1. 다른 두 인종, 즉 몽골인(황인)과 니그로이드(흑인) 인종의 구성원; 2. 코카서스 인종의 다른 두 지파, 즉 셈족(유대인, 아랍인)과 함족(베르베르인)의 구성원. 핀란드인과 헝가리인은 몽골로이드 인종에 속하지만, 법의 의도는 그들을 비아리아인으로 취급하는 것이 아니다. 따라서 … 유럽 민족의 비유대인 구성원은 아리아인이다...
전문 공무원 복직을 위한 법률 내용
그러나 이 정의는 비유럽 인종을 포함했기 때문에 받아들일 수 없었다. 아힘 게르케는 나중에 이 용납할 수 없는 정의를 인구 및 인종 정책 전문가 자문위원이 이미 사용했던 정의로 재정의했다. 즉 "아리아인은 독일 혈통과 부족적으로 관련 있는 사람이다. 아리아인은 기록된 역사 이래로 폐쇄된 부족 정착지에서 유럽에 거주해 온 민족의 후손이다"라고 명시했다. 이 새로운 정의는 공무원법이 '아리아인'과 '비아리아인'을 구별할 수 있도록 했다. 그러나 개인이 독일 민족에게 해를 끼치는 것으로 간주될 만큼 얼마나 많은 유대인 혈통을 가질 수 있는지는 여전히 논란의 여지가 있었다.
(다음은 이 페이지의 독일어 버전에서 번역되었습니다.)
국가사회주의의 정치적 반대자들("이전의 정치 활동으로 인해 국가를 전적으로 지지할 것을 항상 보장할 수 없는 공무원")은 강제 은퇴하거나 직장에서 해고되어야 했다.
또한, 1918년 이후에 직업을 시작했고 이제는 그들의 경력에 필요한 모든 훈련을 받았다는 것을 입증할 수 없는 공무원들은 해고되어야 했다. 이 사람들은 국가사회주의 선전에서 "당원증 공무원(Parteibuch-Beamte)"이라고 불렸다.
전문 공무원 복직을 위한 법률 내용
〈전문 공무원 복직을 위한 법률〉 시행을 위한 첫 번째 법령의 § 3 (1)에 따르면, 유대인의 첫 번째 정의는 다음과 같이 정의되었다.
비아리아인, 특히 유대인 부모나 조부모의 후손이라면 비아리아인으로 간주된다. 부모나 조부모 중 한 명이 비아리아인이면 충분하다. 이는 특히 부모나 조부모 중 한 명이 유대교를 믿었던 경우에 가정된다.
그들은 해고되거나 조기에 강제 은퇴할 수 있었다. 그러나 § 3 (2)에 따르면, 1914년 8월 이전부터 직책을 맡아왔던 "비아리아인" 공무원은 그 직책에 남을 수 있었다. 제1차 세계 대전에서 아들이나 아버지를 잃은 유대인 공무원 또한 해고를 면했다. 이 허점은 "최전선 전투원"(Frontkämpfer)에게도 적용되었다(참고: Frontkämpferprivileg). 공무원에 있는 모든 사람들은 유대인 혈통의 조상이 없음을 증명하기 위해 아리아인 증명서(Ariernachweis)를 제출할 수 있어야 했다. 이 허점은 1935년 뉘른베르크법에 의해 폐쇄되었다. 여전히 직책을 유지하고 있던 유대인 공무원들은 늦어도 1935년 12월 31일까지 해고 통지를 받았다.
전문 공무원 복직을 위한 법률 내용
이 법의 § 6에 따르면, 공무원은 "행정 간소화를 위해" 아무런 이유 없이 강제 은퇴할 수 있었다. 이 조치로 인해 비게 된 직위는 다시 채워지지 않았다.
빠른 속도로 수많은 규제가 폐지되었고, 공무원뿐만 아니라 라이히스방크(Reichsbank)의 많은 직원과 노동자들도 해고되었다.
이 법에 의해 연금 수급자로 강제 편입된 모든 사람들에게는 연금이 허용되지 않았다. 보장된 노령 연금은 1938년에 "제7차 라이히 시민법령"에 의해 삭감되었다.
1933년 9월 1일, 프리크는 "아리아인"과 "비아리아인"이라는 용어를 정의하기 위해 이 법률의 두 번째 보충 법령을 발표했다.
공무원 복직을 위한 법률 제3조에 따라 아리아인 혈통의 개념을 정의함에 있어서 결정적인 것은 종교가 아니라 혈통, 인종, 혈액이다. 특히 부모나 조부모 중 한 명이 유대교에 속한 사람만이 비아리아인인 것은 아니다 .... 따라서 이 법률은 부모나 조부모 중 어느 누구도 유대교에 속하지 않았더라도 다른 수단을 통해 비아리아인 혈통이 확립될 수 있는 경우, 비아리아인 혈통의 가능성을 배제하지 않는다.
전문 공무원 복직을 위한 법률 각주
Hentschel, Klaus, editor and Ann M. Hentschel, editorial assistant and translator: Physics and National Socialism: An Anthology of Primary Sources. Birkhäuser: Basel, Berlin, Boston, 1996. ISBN 0817653120.
고차 고조파 생성
고차 고조파 생성(영어: High harmonic generation, HHG)은 표적(가스, 플라스마, 고체 또는 액체 시료)이 강한 레이저 펄스에 의해 조사되는 비선형 과정이다. 이러한 조건에서 시료는 생성 빔의 고차 고조파(5차 고조파 이상)를 방출한다. 이 과정의 일관된 특성 때문에 고차 고조파 생성은 아토초 물리학의 전제 조건이다.
고차 고조파 생성 섭동 고조파 생성
섭동 고조파 생성은 주파수 ω와 광자 에너지 ħω의 레이저 빛이 새로운 주파수의 빛을 생성하는 데 사용될 수 있는 과정이다. 새로 생성된 주파수는 원래 빛 주파수의 정수배 nω이다. 이 과정은 1961년 프랭켄(Franken) 등이 루비 레이저와 결정 석영을 비선형 매질로 사용하여 처음 발견했다.
유전체 고체에서 고조파 생성은 잘 이해되어 있으며 현대 레이저 물리학에서 널리 사용된다(참고: 이차 고조파 생성). 1967년 뉴(New) 등은 가스에서 첫 3차 고조파 생성을 관찰했다. 단원자 가스에서는 대칭성 때문에 홀수 고조파만 생성할 수 있다. 섭동(약한 필드) 영역에서의 고조파 생성은 고조파 차수가 증가함에 따라 효율이 급격히 감소하는 것이 특징이다. 이러한 행동은 원자가 n개의 광자를 흡수한 후 단일 고에너지 광자를 방출하는 것을 고려하여 이해할 수 있다. n개의 광자를 흡수할 확률은 n이 증가함에 따라 감소하며, 이는 초기 고조파 강도의 급격한 감소를 설명한다.
고차 고조파 생성 발전
최초의 고차 고조파 생성은 1977년 강한 CO2 레이저 펄스가 고체 표적에서 생성된 플라스마와 상호작용한 결과로 관찰되었다. 오늘날 훨씬 더 널리 응용되는 가스 내 HHG는 1987년 맥퍼슨(McPherson)과 동료들에 의해 처음 관찰되었고, 이후 1988년 페레이(Ferray) 등에 의해 놀라운 결과와 함께 관찰되었다. 고차 고조파는 예상대로 낮은 차수에서 강도가 감소하지만, 이후 강도가 여러 차수에 걸쳐 거의 일정하게 유지되는 고원(plateau)을 형성하는 것으로 관찰되었다.
수백 eV에 이르는 고원 고조파는 연 X선 영역까지 확장되는 것으로 측정되었다. 이 고원은 고차 고조파 차단(high harmonic cut-off)이라고 불리는 지점에서 갑자기 끝난다.
고차 고조파 생성 특성
고차 고조파는 여러 흥미로운 특성을 가진다. 이들은 구동 레이저와 동기화되고 동일한 반복률로 생성되는 XUV/연 X선용 튜닝 가능한 소형 소스이다. 고조파 차단은 고조파 생성이 멈추는 포화 강도(Isat)까지 레이저 강도 증가에 따라 선형적으로 변한다. 포화 강도는 더 가벼운 비활성 기체로 원자 종을 변경하여 증가시킬 수 있지만, 이들은 변환 효율이 낮으므로 필요한 광자 에너지에 따라 균형을 찾아야 한다.
고차 고조파 생성은 구동 레이저 필드에 크게 의존하므로 고조파는 유사한 시간적 및 공간적 일관성 특성을 갖는다. 고차 고조파는 종종 구동 레이저보다 짧은 펄스 지속 시간으로 생성된다. 이는 생성 과정의 비선형성, 위상 정합 및 이온화 때문이다. 종종 고조파는 위상 정합 조건이 충족될 때 매우 작은 시간 창에서만 생성된다. 이온화로 인한 생성 매질의 고갈 또한 고조파 생성이 주로 구동 펄스의 선행 에지에 국한됨을 의미한다.
고차 고조파는 구동 레이저와 함께 공동선형으로 방출되며, 때로는 기본 필드보다 발산이 적고 거의 가우스 빔 프로파일을 갖는 매우 좁은 각도 제한을 가질 수 있다.
고차 고조파 생성 반고전적 접근
고차 고조파 생성으로 생성 가능한 최대 광자 에너지는 고조파 고원의 차단(cut-off)에 의해 결정된다. 이는 레이저의 전기장에서 이온화된 전자가 얻을 수 있는 최대 에너지를 고전적으로 분석하여 계산할 수 있다. 차단 에너지는 다음 공식으로 주어진다.
여기서 Up는 레이저 필드로부터의 폰더로모티브 에너지이고 Ip는 이온화 전위이다.
이 차단 에너지는 종종 3단계 모델이라고 불리는 반고전적 계산에서 파생된다. 전자는 처음에 부모 원자로부터 터널 이온화될 때 양자 역학적으로 처리되지만, 그 후의 동역학은 고전적으로 처리된다. 전자는 초기 속도 0으로 진공에서 생성되어 레이저 빔의 전기장에 의해 가속된다고 가정한다.
이온화 후 광학 주기 절반이 지나면, 전기장의 부호가 바뀌면서 전자는 방향을 바꾸고 부모 핵으로 다시 가속된다. 부모 핵으로 돌아올 때, 전자는 원자와 재결합하는 과정에서 제동 복사와 유사한 복사를 방출하며 바닥 상태로 돌아올 수 있다. 이러한 설명은 고차 고조파 생성의 재충돌 모델(recollisional model)로 알려지게 되었다.
고차 고조파 생성 반고전적 접근
방출되는 복사의 주파수는 운동 에너지와 이온화 전위 모두에 의존하므로, 서로 다른 주파수는 서로 다른 재결합 시간(즉, 방출되는 펄스는 처프)에 방출된다. 또한, 모든 주파수에 대해 두 개의 해당 재결합 시간이 있다. 이 두 궤적을 짧은 궤적(먼저 방출됨)과 긴 궤적이라고 부른다.
반고전적 관점에서 HHG는 구동 레이저 필드가 선형 편광될 때만 발생한다. 레이저 빔의 타원성은 되돌아오는 전자가 부모 핵을 놓치게 만든다. 양자 역학적으로는 되돌아오는 전자 파동 묶음과 핵 파동 묶음의 중첩이 감소한다. 이는 실험적으로 관찰되었으며, 타원성 증가에 따라 고조파의 강도가 급격히 감소한다. 구동 레이저 강도를 제한하는 또 다른 효과는 로런츠 힘이다. 1016 W·cm−2 이상의 강도에서는 약한 필드 광학에서 무시되던 레이저 펄스의 자기 성분이 되돌아오는 전자를 편향시킬 만큼 강해질 수 있다. 이로 인해 전자는 부모 핵을 "놓치게" 되고 HHG를 방해한다.
고차 고조파 생성 위상 정합
모든 비선형 과정과 마찬가지로, 위상 정합은 기체상 고차 고조파 생성에서 중요한 역할을 한다. 자유 초점 기하학에서, 파동 벡터 불일치(wavevector mismatch)의 네 가지 원인은 중성 분산, 플라스마 분산, 구이 위상(Gouy phase), 그리고 쌍극자 위상이다.
중성 분산은 원자에 의해 발생하고 플라스마 분산은 이온에 의해 발생하며, 둘은 부호가 반대이다. 구이 위상은 초점 근처의 파면 위상 점프 때문에 발생하며, 이를 따라 변한다. 마지막으로 쌍극자 위상은 HHG 과정에서 원자 반응에서 비롯된다. 가스 제트(gas jet) 기하학을 사용할 때, 짧은 궤적에서 방출되는 고차 고조파를 생성하기 위한 최적 조건은 생성 가스가 초점 뒤에 위치할 때 얻어지며, 긴 궤적에서 고차 고조파 생성은 생성 가스가 초점 앞에 위치할 때 축외(off-axis)에서 얻을 수 있다.
또한, 구동 필드에 대한 느슨한 초점 기하학을 구현하면 더 많은 방출자와 광자가 생성 과정에 기여하여 고조파 수율을 향상시킨다.
가스 제트 기하학을 사용할 때, 레이저를 마하 디스크에 초점을 맞추면 고조파 생성 효율을 높일 수 있다.
고차 고조파 생성 위상 정합
더 일반적으로, X선 스펙트럼 영역에서 물질의 굴절률은 1에 매우 가깝다. 위상 불일치 를 균형 맞추기 위해, 구동 레이저 파장에서 결합된 굴절률이 거의 1이 되도록 고차원 공간에서 적절한 매개변수를 찾아야 한다.
원자의 결합 포텐셜을 왜곡할 수 있는 강도 수준을 달성하려면 구동 레이저 빔을 초점화해야 한다. 이는 특정 기하학(예: 평면파 전파, 자유 초점화, 중공 코어 도파관 등)에 따라 위상 불일치에 영향을 미치는 분산 항을 도입한다. 또한, 고차 고조파 생성 과정에서 전자가 가속되고, 그 중 일부는 부모 이온으로 돌아와 X선 폭발을 일으킨다. 그러나 이 전자들의 대부분은 돌아오지 않고 대신 공동 전파하는 파동에 대한 분산에 기여한다. 돌아오는 전자들은 이온화, 재결합, 전파와 같은 과정으로 인해 위상을 지닌다. 또한, 이온화된 원자는 매질의 굴절률에 영향을 미쳐 또 다른 분산원을 제공할 수 있다.
위상 불일치(> 0 레이저의 위상속도가 X선보다 빠름)는 다음과 같이 나타낼 수 있다.
고차 고조파 생성 위상 정합
여기서 는 중성 원자의 기여, 는 이온의 기여(중성 원자가 이온화될 때, 이 항은 여전히 UV에서 충분히 클 수 있다), 는 플라스마의 기여, 는 자유 초점 기하학, 평면파 또는 도파관 기하학, 는 전자가 원자에서 떨어져 있는 시간 동안 축적되는 위상 등이다. 각 항은 특정 시간과 주파수에서 불일치를 균형 맞출 수 있는 특정 부호를 가진다.
전자의 기여는 파장에 대해 제곱에 비례하며: , 원자의 기여는 파장에 반비례하여:  스케일로 변한다.
고차 고조파 생성 위상 정합
따라서 긴 IR 파장에서는  항이 전자당 상당히 크고,  항은 상당히 작고 1에 가깝다. HHG 과정을 위상 정합하려면 매우 높은 압력과 낮은 이온화 수준이 필요하며, 이는 많은 수의 방출자를 제공한다. 반대편 UV 스펙트럼 영역에서는 가까이 위치한 UV 공명 때문에  항이 크고, 또한  항이 작다. 이 과정을 위상 정합하려면 낮은 압력이 필요하다. 더욱이 UV에서는 매우 높은 이온화 수준(100%보다 훨씬 높음)을 허용할 수 있다. 이는 구동 UV 레이저의 강도에 따라 HHG 광자 에너지 확장성을 제공한다. 평면파 기하학 또는 느슨한 초점 기하학은  항이 작을 때 고도로 동축적인 위상 정합과 최대 플럭스 추출을 가능하게 한다. 도파관에서의 고차 고조파 생성은 평면파 전파 특성에 가까운 전파를 허용한다.
이러한 기하학은 특히 IR 빔에 의해 생성되는 X선 스펙트럼에 유용하며 최적의 전력 추출을 위해 긴 상호작용 부피가 필요하다. 이러한 기하학에서는 1.6 keV까지 확장되는 스펙트럼이 생성되었다. UV-VIS 구동 고차 고조파의 경우 도파관 항은 작으며 위상 정합 그림은 평면파 기하학과 유사하다. 이러한 기하학에서는 탄소 가장자리(300 eV)까지 확장되는 좁은 대역폭 고조파가 생성되었다.
독일국의 국가원수에 관한 법률
〈독일국의 국가원수에 관한 법률〉(독일어: Gesetz über das Staatsoberhaupt des Deutschen Reichs)은 1934년 8월 1일 나치 독일 정부에 의해 제정된 법령으로, 아돌프 히틀러 한 사람에게 독일국의 대통령과 국가 총리의 직위를 통합시켰다.
독일국의 국가원수에 관한 법률 배경
바이마르 공화국의 국가원수는 1919년 바이마르 헌법 제1부 제3절에 의해 설치된 제국대통령이었다. 제국대통령은 또한 독일 독일 국가방위군의 최고 사령관이었고, 총리를 임명하고 해임할 권한을 가졌으며, 의회를 해산하고 새로운 선거를 소집할 수 있었고, 사면권을 가졌다.
1934년 여름, 대통령직은 1925년에 7년 임기로 선출되고 1932년에 재선된 파울 폰 힌덴부르크가 맡고 있었다. 당시 86세였던 그는 1934년 4월에 폐암에 걸려 건강이 급격히 악화되고 있었다. 6월 초, 그는 베를린에서 동프로이센의 노이데크(오늘날 오그로지에니에츠, 폴란드)에 있는 자신의 시골 저택으로 물러났다.
독일국의 국가원수에 관한 법률 배경
헌법은 원래 대통령직이 공석이 될 경우, 새로운 대통령 선거가 열릴 때까지 총리가 임시로 직무를 수행하도록 규정했다. 이는 초대 제국대통령 프리드리히 에베르트가 1925년에 사망했을 때 따랐던 절차였다. 그러나 미래의 대통령 승계와 관련하여 1932년 12월에 통과된 헌법 개정안에 따르면, 최고 법원의 총재가 총리를 대신하여 임시 제국대통령이 되었다. 1934년에는 에르빈 붐케가 이 직책을 맡았을 것이며, 그는 당시 독일 국가인민당의 일원이었다. 아이러니하게도, 나치당은 히틀러가 총리가 될 경우 대통령직 또한 히틀러의 통제하에 놓일 것이라는 우려를 완화하기 위해 히틀러의 권력 장악 이전에 이 변경을 제안했었다.
독일국의 국가원수에 관한 법률 배경
1933년 1월 30일 국가 총리로 임명된 히틀러는 이제 이러한 조치가 잠재적인 위협이 될 수 있다고 보았다. 새로운 대통령이 그를 해임할 권한을 가질 것이기 때문이었다. 그는 얼마 동안 대통령과 군대의 보수 세력이 그를 군사 독재자로 교체할 것을 우려하고 있었다. 따라서, 히틀러는 1934년 4월 일찍이 힌덴부르크가 그 해가 가기 전에 사망할 가능성이 높다는 것을 알게 된 후, 승계 규칙을 다시 변경할 계획을 세우기 시작했다. 이를 위해 히틀러는 군 최고사령관들을 설득하여 힌덴부르크의 후임으로서 자신을 지지하게 하려고 했다. 전권 위임법에 의해 부여된 비상 권한에 따라, 제국 정부(즉, 총리와 그의 내각)는 의회나 제국대통령의 개입 없이 법률을 제정할 수 있었다. 특정 상황에서는 이러한 법률이 헌법에서 벗어날 수 있었다. 그러나 이러한 예외 중 하나는 법 제2조에 있었는데, "대통령의 권리는 영향을 받지 않는다"고 명시되어 있었다. 이 조항은 오랫동안 히틀러가 대통령직을 조작하려는 시도를 금지하는 것으로 해석되어 왔다.
전권 위임법의 통과와 다른 모든 정당의 금지는 총리가 히틀러를 합법적으로 해임할 수 있는 유일한 수단이자 그의 권력을 견제할 수 있는 유일한 수단으로 남아 있는 대통령의 권력을 남겨두었다. 이 사실은 1934년 7월 히틀러에게 명확해졌다. 당시 힌덴부르크는 나치당의 과도한 행동에 너무나 분노하여 히틀러가 즉시 긴장을 완화하지 않으면 히틀러를 해고하고 계엄령을 선포하겠다고 위협했다. 히틀러는 장검의 밤을 명령하여 돌격대 지도자 몇 명, 가장 눈에 띄게는 에른스트 룀이 히틀러의 다른 과거 라이벌들과 함께 살해되었다.
1934년 8월 1일, 힌덴부르크의 주치의들은 히틀러에게 대통령이 24시간도 채 남지 않았다고 말했다. 히틀러는 그날 저녁 즉시 내각을 소집했다. 내각은 즉시 "〈독일국의 국가원수에 관한 법률〉"을 제정하여 제국대통령과 국가 총리 직위를 퓌러 및 국가 총리라는 칭호로 공식적으로 통합하고, 이 새로운 직책을 히틀러에게 부여하여 그의 거의 일방적인 통치를 확고히 했다.
독일국의 국가원수에 관한 법률 전문
대부분의 글라이히샬퉁 과정에서 통과된 법률과 마찬가지로, 이 법률은 매우 짧다. 법률의 전문 내용은 다음과 같다:
독일어 원문
Gesetz über das Staatsoberhaupt des Deutschen Reichs
Vom 1. August 1934
Die Reichsregierung hat das folgende Gesetz beschlossen, das hiermit verkündet wird:
§1
Das Amt des Reichspräsidenten wird mit dem des Reichskanzlers vereinigt. Infolgedessen gehen die bisherigen Bezugnisse des Reichspräsidenten auf den Führer und Reichskanzler Adolf Hitler über. Er bestimmt seinen Stellvertreter.
§2
Dieses Gesetz tritt mit Wirkung von dem Zeitpunkt des Ablebens des Reichspräsidenten von Hindenburg in Kraft.
독일국의 국가원수에 관한 법률 전문
한국어 번역
독일국의 국가원수에 관한 법률
1934년 8월 1일
국가정부는 다음의 법률안을 통과시켰으며, 이를 공포한다:
§1
국가 대통령직은 국가 총리직과 통합될 것이다. 따라서 국가 대통령직의 기존 권한은 총통이자 국가 총리인 아돌프 히틀러에게 이양될 것이다. 히틀러는 자신의 대리인을 임명할 것이다.
§2
이 법은 힌덴부르크 국가 대통령이 사망한 시점부터 발효된다.
이 법률은 국가 총리 히틀러, 부총리 프란츠 폰 파펜과 제국 내각의 다른 13명의 구성원들이 서명했다.
독일국의 국가원수에 관한 법률 여파
힌덴부르크 대통령은 법률이 제정된 다음 날인 8월 2일에 사망했다. 히틀러는 즉시 법률에 따라 대통령의 권한과 의무를 인수했으며 "퓌러 겸 국가 총리"로 불렸다. 이러한 변경에 대한 정당화로, 히틀러는 대통령직이 힌덴부르크와 너무나 밀접하게 연결되어 제국대통령이라는 칭호가 그와 "분리할 수 없이 통합"되어 다시 사용되어서는 안 된다고 주장했다. 또한 그는 이러한 조치를 비준하기 위해 8월 19일 국민투표를 요청했다. 투표 전날, 사망한 대통령의 아들 오스카르 폰 힌덴부르크는 전국 라디오 연설에서 국민투표를 지지하며 그의 아버지가 히틀러를 자신의 후임으로 지지했다고 주장했다.
나의 아버지는 아돌프 히틀러를 독일 국가원수로서 자신의 직접적인 후임으로 보셨으며, 나는 모든 독일 남녀에게 나의 아버지의 직위를 퓌러 겸 국가 총리에게 넘겨주는 것에 찬성표를 던지도록 요청함으로써 아버지의 뜻에 따라 행동하는 것이다.
독일국의 국가원수에 관한 법률 여파
이것은 전 대통령의 진정한 희망을 잘못 표현한 것이었다. 역사가 윌리엄 L. 샤이러에 따르면, 힌덴부르크는 자신의 죽음을 예상하고 입헌군주제에서 호엔촐레른가의 복원을 옹호하는 문서를 준비했었다. 이 문서는 대통령의 아들에 의해 발견되었고, 파펜 부총리를 통해 히틀러에게 전달되었다. 히틀러는 파펜에게 언제 이 문서를 출판할지 나중에 결정하겠다고 말했지만, 결국 출판되지 않았다. 제2차 세계 대전 말기에 압수된 수천 건의 비밀 정부 문서들 중에서 이 문서가 발견되지 않았다는 사실은 이 문서가 파괴되었을 가능성이 높다는 것을 시사한다. 또한 주목할 만한 점은 독일 국가방위군의 장교였던 오스카르 폰 힌덴부르크가 국민투표 직후 상급대장에서 소장으로 승진했다는 사실이다.
독일국의 국가원수에 관한 법률 여파
국민투표는 유권자 위협과 노골적인 선거 사기 분위기 속에서 진행되었다. 일부 투표소에서는 투표용지가 미리 "찬성"표로 표시되어 있었고, 다른 곳에서는 무효표가 찬성표로 계산되었으며, 일부 선거구에서 집계된 투표수는 실제 등록 유권자 수를 초과하기도 했다. 어쨌든 국민투표는 히틀러를 국가원수 및 정부수반으로 만들려는 모든 시도와 마찬가지로 전권 위임법 제2조를 위반했기 때문에 불법적이고 위헌적이었다. 그럼에도 불구하고 이는 법적으로나 대중적으로나 도전받지 않았다. 공식 수치에 따르면 이 법률은 95.7%의 투표율에 89.93%의 찬성률로 승인되었다.
히틀러는 두 직책을 자신에게 통합함으로써 국가원수에 의해 총리직에서 해임될 수 없도록 했다. 제국방위군의 최고 사령관이 됨으로써 그는 군대의 충성을 확보했는데, 특히 국방장관인 상급대장 베르너 폰 블롬베르크가 히틀러에 대한 충성 맹세를 변경하여 모든 군인들이 공화국이나 헌법이 아닌 히틀러 개인에게 무조건적인 충성을 맹세하도록 한 이후 더욱 그러했다. 이 맹세는 1934년 8월 2일 모든 군인에게 시행되었다.
히틀러는 1945년 4월 30일 자살할 때까지 국가원수로 남아 있었다. 그의 최종 정치 유언장에서 그는 카를 되니츠 제독을 제국대통령으로 지명하여, 약 11년 전에 사실상 찬탈했던 직책을 부활시켰다.
독일국의 국가원수에 관한 법률 출처
Noakes, Jeremy; Pridham, Geoffrey 편집 (1998). 《Nazism 1919-1945, Volume 1: The Rise to Power 1919-1934》. University of Exeter Press. ISBN 0-85989 598 X.  지원되지 않는 변수 무시됨: |orig-date= (도움말)
고강도 저합금강
고강도 저합금강(영어: High-strength low-alloy steel, HSLA)은 탄소강보다 더 나은 기계적 특성 또는 더 큰 내식성을 제공하는 일종의 특수강이다. HSLA강은 특정 화학적 조성보다는 특정 기계적 특성을 충족시키기 위해 만들어진다는 점에서 다른 강과 다르다. 이들은 성형성과 용접성을 유지하기 위해 0.05에서 0.25% 사이의 탄소 함량을 가진다. 다른 합금 원소로는 최대 2.0%의 망가니즈와 소량의 구리, 니켈, 나이오븀, 질소, 바나듐, 크로뮴, 몰리브데넘, 타이타늄, 칼슘, 희토류 원소, 또는 지르코늄이 포함된다. 구리, 타이타늄, 바나듐 및 나이오븀은 강도 향상을 위해 첨가된다. 이러한 원소들은 일반적으로 페라이트-펄라이트 집합체인 탄소강의 미세구조를 변경하여 거의 순수한 페라이트 기지 내에 합금 탄화물의 매우 미세한 분산을 생성하는 것을 목표로 한다. 이는 펄라이트 부피 분율의 인성 감소 효과를 제거하면서도 결정립 크기를 미세화하여 재료의 강도를 유지하고 증가시키는데, 페라이트의 경우 평균 결정립 직경이 절반으로 줄어들 때마다 항복 강도가 50% 증가한다. 시효 경화도 작은 역할을 한다. 항복 강도는 250–590 메가파스칼 (36,000–86,000 psi) 사이일 수 있다. 높은 강도와 인성 때문에 HSLA강은 탄소강에 비해 성형하는 데 25~30% 더 많은 에너지가 필요하다.
고강도 저합금강
구리, 실리콘, 니켈, 크로뮴, 인은 내식성을 높이기 위해 첨가된다. 지르코늄, 칼슘, 희토류 원소는 성형성을 높이는 황화물 개재물 형상 제어를 위해 첨가된다. 이는 대부분의 HSLA강이 방향에 민감한 특성을 가지기 때문에 필요하다. 성형성과 충격 강도는 결정립에 대해 길이 방향과 횡방향으로 시험할 때 크게 달라질 수 있다. 길이 방향 결정립에 평행한 굽힘은 인장 하중을 받기 때문에 바깥쪽 모서리 주변에서 균열이 발생하기 쉽다. 이러한 방향성은 황화물 형상 제어를 위해 처리된 HSLA강에서 상당히 감소한다.
이들은 자동차, 트럭, 크레인, 교량, 롤러코스터 및 많은 응력을 처리하도록 설계되거나 우수한 강도-중량비가 필요한 기타 구조물에 사용된다. HSLA강 단면과 구조물은 일반적으로 동일한 강도의 탄소강보다 20~30% 가볍다.
고강도 저합금강
HSLA강은 또한 펄라이트가 없기 때문에 대부분의 탄소강보다 녹에 더 강하다. 펄라이트 내 페라이트(거의 순수한 철)와 시멘타이트의 미세한 층이다. HSLA강은 일반적으로 약 7800 kg/m3의 밀도를 가진다.
군용 장갑판은 대부분 특수강으로 만들어지지만, 소화기에 대한 일부 민간용 장갑은 현재 극저온 담금질을 거친 HSLA강으로 만들어진다.
고강도 저합금강 분류
일반적인 미세 합금강 유형은 개선된 성형성을 가진 HSLA강이다. 이는 최대 80,000 psi (550 MPa)의 항복 강도를 가지지만, A36 강(36,000 psi (250 MPa))보다 24%만 더 비싸다. 이 강철의 단점 중 하나는 연성이 30~40% 낮다는 것이다. 미국에서는 이러한 강철이 시트 금속의 경우 ASTM 표준 A1008/A1008M 및 A1011/A1011M, 판재의 경우 A656/A656M에 의해 규정된다. 이 강철은 강도를 잃지 않고 무게를 줄이기 위해 자동차 산업을 위해 개발되었다. 사용 예로는 도어 침투 빔, 섀시 부재, 보강 및 장착 브래킷, 조향 및 서스펜션 부품, 범퍼 및 휠이 있다.
고강도 저합금강 SAE 등급
자동차 기술자 협회 (SAE)는 자동차 응용 분야에서 자주 사용되기 때문에 HSLA강 등급에 대한 표준을 유지한다.
고강도 저합금강 HSLA강의 제어 압연
제어 압연
제어 압연은 정밀하게 제어된 온도에서 압연하여 오스테나이트 기지에 페라이트 핵 생성 부위를 많이 도입함으로써 강철의 결정립을 미세화하여 강철의 강도를 증가시키는 방법이다. 제어 압연에는 세 가지 주요 단계가 있다:
강화 메커니즘
제어 압연된 HSLA강은 다양한 강화 메커니즘의 조합을 포함한다. 주요 강화 효과는 결정립계 강화에서 오는데, 여기서 강도는 결정립 크기가 감소함에 따라 증가한다. 다른 메커니즘으로는 고용 강화와 미세 합금 원소로부터의 석출 강화가 있다. 강철이 오스테나이트-페라이트 영역의 온도를 통과한 후, 가공 경화에 의해 추가적으로 강화된다.
제어 압연된 HSLA강은 일반적으로 높은 강도와 인성을 가지며, 낮은 연성-취성 전이 온도 및 연성 파괴 특성을 가진다. 아래는 기계적 특성을 개선하는 데 사용되는 몇 가지 일반적인 미세 합금 원소이다.
미세 합금 원소의 영향
고강도 저합금강 HSLA강의 제어 압연
나이오븀: Nb는 재결정 온도를 약 100 °C 증가시킬 수 있어, 비재결정 영역을 확장하고 결정립 성장을 늦춘다. Nb는 석출 강화 및 결정립 미세화를 통해 강도와 인성 모두를 증가시킬 수 있다. 또한, Nb는 강한 탄화물/질화물 형성 원소이며, 형성된 Nb(C, N)은 오스테나이트-페라이트 전이 동안 결정립 성장을 방해할 수 있다.
바나듐: V는 석출 강화를 통해 강도와 전이 온도를 크게 증가시킬 수 있다.
타이타늄: Ti는 결정립 미세화와 석출 강화를 통해 강도를 약간 증가시킨다.
Nb, V, Ti는 HSLA강의 세 가지 일반적인 합금 원소이다. 이들은 모두 좋은 탄화물 및 질화물 형성 원소이며, 형성된 석출물은 결정립계를 고정하여 결정립 성장을 방지할 수 있다. 또한 이들은 모두 페라이트 형성 원소로서 오스테나이트-페라이트 2상 영역의 전이 온도를 증가시키고 비재결정 영역을 감소시킨다. 비재결정 영역의 감소는 변형 밴드 및 활성화된 결정립계의 형성을 유도하며, 이는 결정립계 외에 대체 페라이트 핵 생성 부위가 된다.
다른 합금 원소는 주로 실리콘, 망가니즈, 크로뮴, 구리 및 니켈을 포함한 고용 강화를 위한 것이다.
빛의 궤도 각운동량
빛의 궤도 각운동량(영어: Orbital angular momentum of light, OAM)은 광 빔의 각운동량 구성 요소로, 편광에 의존하지 않고 필드 공간 분포에 의존한다. OAM은 두 가지 유형으로 나눌 수 있다. 내부 OAM은 나선형 또는 뒤틀린 파면과 관련된 광 빔의 원점 독립적인 각운동량이다. 외부 OAM은 광 빔 위치(빔의 중심)와 총 선형 운동량의 벡터곱으로 얻을 수 있는 원점 의존적인 각운동량이다. 레이저 광학에서 널리 사용되지만, 빛의 스핀과 궤도 각운동량에 대한 고유한 분해는 없다.
빛의 궤도 각운동량 개념
광 빔은 선형 운동량 를 전달하므로 외부 각운동량 를 부여할 수 있다. 이 외부 각운동량은 좌표계의 원점 선택에 따라 달라진다. 원점을 빔 축에 두고 빔이 원통형 대칭(적어도 운동량 분포에서)이면 외부 각운동량은 사라진다. 외부 각운동량은 편광과 관련이 없고 광학장의 공간 분포에 따라 달라지므로 OAM의 한 형태이다.
OAM의 더 흥미로운 예는 근축 광 빔이 소위 "나선형 모드"에 있을 때 나타나는 내부 OAM이다. 전자기장의 나선형 모드는 중심에 빔 축을 따라 빛 소용돌이가 있는 나선 모양의 파면을 특징으로 한다(그림 참조). 이러한 파동의 축 주위에서 위상이 변하면 궤도 각운동량을 전달한다.
오른쪽 그림에서 첫 번째 열은 빔 파면 모양을 보여준다. 두 번째 열은 가색상으로 표시된 빔 단면의 광학 위상 분포이다. 세 번째 열은 빔 단면의 빛 강도 분포이다(중앙에 어두운 소용돌이 핵이 있음).
빛의 궤도 각운동량 개념
나선형 모드는 양수 또는 음수의 정수 으로 특징지어진다. 이면 모드는 나선형이 아니며 파면은 여러 개의 연결되지 않은 표면, 예를 들어 평행 평면의 시퀀스이다("평면파"라는 이름에서 유래). 이면 의 부호에 의해 결정되는 왼손잡이(handedness)로, 파면은 파장 와 동일한 계단 길이를 가진 단일 나선형 표면으로 형성된다. 이면 파면은 개의 구별되지만 서로 얽힌 나선으로 구성되며, 각 나선 표면의 계단 길이는 와 같고 왼손잡이(handedness)는 의 부호에 의해 결정된다. 정수 은 또한 빛 소용돌이의 소위 "위상 전하(topological charge)"이다. 나선형 모드에 있는 광 빔은 0이 아닌 OAM을 전달한다. 예를 들어, 회전 모드 번호 을 가진 모든 라게르-가우스 모드는 이러한 나선형 파면을 가진다.
빛의 궤도 각운동량 공식
궤도 각운동량의 고전적인 표현은 다음과 같다:

여기서 와 는 각각 전기장과 벡터 퍼텐셜이며, 는 진공 유전율이고 SI 단위를 사용한다.  첨자 기호는 해당 벡터의 직교 성분을 나타낸다.
단색파의 경우 이 표현은 다음으로 변환될 수 있다.
이 표현은 파동이 원통형 대칭이 아닐 때 일반적으로 0이 아니다. 특히 양자 이론에서 개별 광자는 다음 OAM 값을 가질 수 있다:

여기서 위상 전하 은 소용돌이 빔의 전기장 프로파일에서 수치적으로 추출할 수 있다.
해당 파동 함수(OAM 연산자의 고유 함수)는 다음과 같은 일반적인 표현을 가진다:

여기서 는 원통 좌표이다. 서론에서 언급했듯이, 이 표현은 중심에 빔 축을 따라 광학 소용돌이가 있는 나선형 파면(위 그림 참조)을 가진 파동에 해당한다.
빛의 궤도 각운동량 빛의 SAM 및 OAM 정의에 대한 논쟁
광자와 글루온과 같은 질량이 없는 보손에 대한 총 각운동량을 스핀 부분과 궤도 부분으로 분해하는 것은 고전 및 양자장론에서 오랫동안 논쟁의 대상이었다. 이러한 분해는 질량 있는 입자에 대해 잘 정의되어 있지만, 빛에 대해 많은 다른 SAM 및 OAM 연산자가 정의되었으며 이들 모두가 근본적인 요구 사항과 일치하지 않는 것으로 나타났다. 질량 있는 입자에 대한 연산자에서 시작하여 질량 0의 극한은 위상 특이점에 의해 방해받는다. 이 방해는 빛의 각운동량 분해를 근본적으로 방해하는 것으로 보인다. 그럼에도 불구하고 후속 연구에서는 나선도 연산자를 대안으로 사용할 수 있음을 보여주었다.
빛의 궤도 각운동량 생성
을 가진 궤도 각운동량 상태는 자연적으로 발생한다. 임의의 을 가진 OAM 상태는 나선형 위상판, 공간 광 변조기 및 q-플레이트와 같은 다양한 도구를 사용하여 인공적으로 생성할 수 있다.
플라스틱 또는 유리로 만들어진 나선형 위상판은 재료의 두께가 나선형 패턴으로 증가하여 빛이 통과할 때 위상 기울기를 각인하는 플레이트이다. 주어진 파장에 대해 주어진 의 OAM 상태는 계단 높이, 즉 플레이트의 가장 얇은 부분과 가장 두꺼운 부분 사이의 높이가 로 주어져야 한다. 여기서 은 플레이트의 굴절률이다. 위상판 자체는 효율적이지만 생산 비용이 상대적으로 비싸고 일반적으로 다른 파장의 빛에 대해 조정할 수 없다.
빛의 위상을 변조하는 또 다른 방법은 회절격자를 사용하는 것이다.  상태의 경우 회절 격자는 평행선으로 구성된다. 그러나  상태의 경우 "포크" 전위(dislocation)가 발생하며, 전위 위쪽 선의 수가 아래쪽보다 하나 더 많다. 을 가진 OAM 상태는 전위 위와 아래 선의 수의 차이를 늘림으로써 생성할 수 있다. 나선형 위상판과 마찬가지로 이 회절 격자는 에 대해 고정되어 있지만 특정 파장에 제한되지 않는다.
빛의 궤도 각운동량 생성
공간 광 변조기는 회절 격자와 유사하게 작동하지만 컴퓨터로 제어하여 다양한 OAM 상태를 동적으로 생성할 수 있다.
이론적 연구에 따르면 일련의 광학적으로 구별되는 발색단은 여기자 완화 과정에서 0이 아닌 위상 전하의 방사 모드가 직접 생성되는 대칭성을 가진 여기자 상태를 지원할 수 있다.
빛의 궤도 각운동량 생성
가장 최근에, 기하학적 위상 개념이 OAM 생성에 채택되었다. 기하학적 위상은 공간 위상 의존성 인자, 즉 OAM을 전달하는 파동의 와 일치하도록 변조된다. 이런 방식으로 이방성 산란체를 사용하여 기하학적 위상이 도입된다. 예를 들어, 회전 대칭 방식으로 분포된 선형 편광자로 구성된 메타 물질은 1차 OAM을 생성한다. 고차 OAM 파동을 생성하기 위해 스핀-궤도 결합 효과를 생성할 수 있는 나노 안테나를 설계한 다음 서로 다른 위상 전하를 가진 메타 표면을 형성하도록 배열한다. 결과적으로 전송된 파동은 OAM을 전달하며, 그 차수는 위상 전하 값의 두 배이다. 일반적으로 투과형 메타 표면의 경우 변환 효율이 높지 않다. 높은 투과율을 달성하기 위한 대안적인 해결책은 상보형(Babinet-역전) 메타 표면을 사용하는 것이다. 반면에 복합 PEC-PMC 메타 표면과 같은 반사형 메타 표면에서는 심지어 100% 효율까지 높은 변환 효율을 달성하기가 훨씬 쉽다.
자유 공간에서의 OAM 생성 외에도 집적 광자 접근 방식은 온칩 OAM을 전달하는 광학 소용돌이를 구현할 수도 있다. 대표적인 접근 방식에는 패턴화된 링 공진기, 서브파장 홀로그래픽 격자, 비헤르미트 소용돌이 레이저, 및 메타-도파관 OAM 이미터가 있다.
빛의 궤도 각운동량 측정
빛의 스핀 각운동량(SAM)을 결정하는 것은 간단하다. SAM은 빛의 편광 상태와 관련이 있다. AM은 왼쪽 및 오른쪽 원편파 빔에서 각각 광자당 발생한다. 따라서 SAM은 파장판을 사용하여 빛의 원형 편광을 p- 또는 s-편광 상태로 변환한 다음 빛의 상태를 투과하거나 반사하는 편광 빔 스플리터를 사용하여 측정할 수 있다.
그러나 빛의 궤도 각운동량(OAM)을 측정하기 위한 간단하고 신뢰할 수 있는 방법의 개발은 빛 조작 분야에서 중요한 문제로 남아 있다. OAM(광자당)은 빔의 진폭 단면에서 발생하므로 스핀 각운동량과 독립적이다. SAM은 두 개의 직교 상태만 가지는 반면, OAM은 임의의 정수 값 N을 가질 수 있는 상태로 설명된다. 빛의 OAM 상태는 무한하므로, l의 모든 정수 값은 다른 모든 값과 직교(독립)한다. 빔 스플리터가 SAM의 두 상태를 분리할 수 있는 반면, N(2보다 큰 경우)개의 OAM 모드를 분리할 수 있는 장치는 없으며, OAM 측정 문제를 최종적으로 해결하기 위해서는 모든 N개의 잠재적 상태를 완벽하게 감지하는 것이 분명히 필요하다. 그럼에도 불구하고 OAM 측정에 대한 몇 가지 방법이 연구되었다.
빛의 궤도 각운동량 측정
실제 시나리오에서 궤도 각운동량(OAM)을 전달하는 광 빔은 대기 난류, 광학 정렬 불량 또는 산란으로 인한 왜곡 때문에 종종 단일 순수 모드로 구성되지 않는다. 이러한 불완전성은 빔 내에서 여러 OAM 모드의 중첩을 초래한다. OAM 스펙트럼을 측정하는 것은 모달 구성을 정량화하고 빔의 품질을 평가하는 데 필수적이며, 이는 광 통신, 이미징 및 양자 정보 처리와 같은 응용 분야에 중요하다.
소용돌이 모드 스펙트럼을 결정하기 위해 일반적인 방법 중 하나는 복합 광학장을 구성하는 각 고조파로 분해하는 것이다. 극좌표로 표현된 스칼라 복합장에 대한 이 분해는 다음과 같다.
여기서 합계는 모든 정수 OAM 모드 에 대해 실행된다. 이 분해는 필드의 진폭과 위상 모두에 대한 지식을 필요로 한다. 직접 위상 측정은 어렵지만, 위상 복원 알고리즘, 특히 단일 빔 다중 이미지 재구성(SBMIR) 방법 —은 보조 기준 빔 없이도 강도 측정만으로 위상 프로파일을 안정적으로 복구하여 높은 해상도를 달성할 수 있게 한다.
각 모드의 진폭을 나타내는 계수 는 필드를 해당 각 고조파에 투영하여 얻는다.
빛의 궤도 각운동량 측정
각 OAM 모드 의 정규화된 강도(또는 전력)는 전파 거리 에서 의 제곱 모듈러스를 반경 좌표 에 대해 적분하여 계산된다.
여기서 분모는 모든 모드에 걸쳐 총 전력으로 정규화를 보장하므로 는 0과 1 사이의 무차원 분수이다. 이 스펙트럼은 빔의 OAM 순도 및 모드 분포를 직접 측정한다.
OAM을 전달하는 빔은 나선형 위상 구조를 가지고 있다. 이러한 빔을 균일한 평면파와 간섭시키면 관찰된 나선형 프린지 분석을 통해 입력 빔의 위상 정보를 얻을 수 있다. 마흐-젠더 간섭계에서 나선형 위상을 가진 소스 빔은 동일선상 경로를 따라 평면파 참조 빔과 간섭한다. 빔 웨이스트의 평면 및 레일리 범위에서 간섭 프린지가 관찰된다. 경로가 동일선상이므로 이 프린지는 소스 빔의 상대 위상 구조의 순수한 결과이다. 패턴의 각 프린지는 한 단계를 나타낸다. 프린지를 세는 것으로 l 값을 결정하기에 충분하다.
빛의 궤도 각운동량 측정
컴퓨터 생성 홀로그램은 위상 특이점을 포함하는 빔을 생성하는 데 사용될 수 있으며, 이는 OAM을 전달하는 빔을 생성하기 위한 표준 도구가 되었다. 이 생성 방법은 역으로 적용될 수 있다. 즉, 설정된 입구 조리개를 가진 단일 모드 광섬유에 연결된 홀로그램이 OAM 필터가 된다. 이 접근 방식은 단일 광자 수준에서 OAM을 감지하는 데 널리 사용된다.
이러한 광학 요소의 위상은 다중화될 값 집합에서 선택된 위상 전하를 전달하는 여러 포크-홀로그램의 중첩 결과이다. 원거리장에서 채널의 위치는 각 포크-홀로그램 기여를 해당 공간 주파수 캐리어에 곱함으로써 제어할 수 있다.
빛의 OAM을 측정하는 다른 방법으로는 회전 도플러 효과, 도브 프리즘 간섭계를 기반으로 하는 시스템, 갇힌 입자의 스핀 측정, 조리개에서 회절 효과 연구 및 광학 변환 등이 있다. 후자는 회절 광학 요소를 사용하여 OAM 모드의 각 위상 패턴을 푸리에 공간에서 해결할 수 있는 평면파 위상 패턴으로 펼친다. 이러한 방식의 해상도는 입력 빔 폭의 나선 수만큼 출력 스트립 모양 모드의 위상 범위를 확장하는 나선형 변환으로 향상될 수 있다.
빛의 궤도 각운동량 응용 분야
OAM에 대한 연구는 광파가 광섬유를 통해 전례 없는 양의 데이터를 전달할 수 있음을 시사했다. 예비 테스트에 따르면 8가지 다른 원편파로 분할된 광 빔을 따라 이동하는 데이터 스트림은 초당 최대 2.5 테라비트의 데이터(66개의 DVD 또는 320 기가바이트에 해당)를 전송할 수 있는 용량을 시연했다. 라디오 및 밀리미터 파장 주파수에서 OAM 다중화에 대한 추가 연구는 예비 테스트에서 공중으로 초당 32 기가비트의 데이터를 전송할 수 있음을 보여주었다. 궤도 각운동량 다중화의 근본적인 통신 한계는 현재 MIMO 연구에 점점 더 시급해지고 있다. 이 한계는 엄격한 그린 함수 방법과 함께 각-스펙트럼 분석을 통해 독립적인 산란 채널 또는 산란 필드의 자유도(DoF) 측면에서 명확히 되었다.
DoF 한계는 안테나, 메타표면 등과 같이 미리 정의된 물리적 조리개를 가진 평면 전자기 장치에 의해 시작되는 임의의 공간-모드 다중화에 보편적이다.
빛의 궤도 각운동량 응용 분야
OAM 상태는 결맞는 중첩으로 생성될 수 있으며 얽힐 수도 있다. 이는 양자 정보 프로토콜의 계획에 필수적인 요소이다. 매개 변수 하향 변환 과정에 의해 생성된 광자 쌍은 OAM에서 자연스럽게 얽히며, 공간 광 변조기(SLM)를 사용하여 상관 관계가 측정된다.
(2단계 큐비트와 달리 d 단계의) 큐디트를 사용하는 것이 양자 키 분배 계획의 견고성을 향상시키는 것으로 나타났다. OAM 상태는 이러한 시스템의 적절한 물리적 구현을 제공하며, 개념 증명 실험( 에서 까지 7개의 OAM 모드 사용)이 시연되었다.
2019년, 왕립천문학회 월간 공지에 발표된 서신은 5천만 광년 이상 떨어진 M87* 블랙홀 부근에서 OAM 라디오 신호가 수신되었다는 증거를 제시했으며, 이는 광학 각운동량 정보가 천문학적 거리에 걸쳐 전파될 수 있음을 시사한다.
팔리아치
팔리아치(pagliacci, 단수: 팔리아초 pagliaccio)는 이탈리아어로 ‘광대들’을 뜻하며, 다음 뜻으로도 쓰인다.
《팔리아치》(1892) - 레온카발로의 오페라.
《팔리아치》(I Pagliacci, 1915) - 이탈리아의 영화.
《팔리아치》(I Pagliacci, 1923) - 영국의 영화.
《팔리아치》(Pagliacci, 1931) - 미국의 영화.
《팔리아치》(Pagliacci, 1936) - 영국·이탈리아의 영화.
《팔리아치》(Pagliacci, 1948) - 이탈리아의 영화.
《팔리아치》(Pagliacci, 1982) - 이탈리아의 영화.
팔리아치 농담 - 슬픈 광대 역설에 관한 농담.
TNL
TNL 또는 T&L은 다음을 가리킨다.
모타디리벤차
모타디리벤차(Motta di Livenza)는 이탈리아 베네토주의 트레비소도에 위치한 코무네(지방자치단체)이다.
안노네베네토, 체살토, 키아라노, 고르고알몬티카노, 메두나디리벤차, 산스티노디리벤차 등과 경계를 접하고 있다.
모타디리벤차 국제 관계
모타디리벤차는 다음 도시와 자매 결연을 맺고 있다:
루산 성명
루산 성명 (중국어 정체자: 廬山聲明, 간체자: 庐山声明)은 1937년 7월 17일 장시성 주장시 루산도서관에서 중화민국 국민정부 군사위원장 장제스 명의로 발표된 선언문으로, 중일 전쟁과 관련한 연설이다. 이 연설에서 장제스는 중국 침략 일본군의 도발에 대한 양보의 최저선이 어디인지를 지목했으며, 이를 통해 중화민국 국민정부가 일본의 중일 전쟁 도발에 대해 정면으로 대항하겠음을 선언한 사건으로 평가된다.
루산 성명 역사
1937년 7월 7일, 루거우차오 사건으로 일본 제국이 중일 전쟁을 도발하게 되자, 중화민국 국민정부 군사위원회위원장 장제스는 7월 15일부터 20일까지 장시성 주장시 루산도서관에서 중국국민당 주요 파벌 등 주요인사 150인이 참석한 가운데 군사위원회 회의를 소집하고, 이 이후 공식 발표문으로 루산 성명을 발표하게 되었다.
연설의 요지는 "만약 토지와 주권을 포기한다면, 이는 중화민족의 영원한 죄인이다. 그때는 온 민족의 생명을 바쳐 우리의 마지막 승리를 바랄 뿐이다. 마지막 순간에 국가의 생존을 구하기 위해 온 민족의 생명을 바쳐야 한다. 마지막 순간이 다가오면 우리는 끝까지 희생하고 항전해야 하며, 땅을 가리지 않고 동서남북을 가리지 않으며, 남녀노소를 가리지 않고 모두 국토를 지키며 항전할 책임이 있다."라는 대부분의 내용이 중화민국이 일본 제국의 중일 전쟁 도발에 대해 철저히 항전하겠음을 지적한 것이다. 장제스의 이 연설은 일본 제국의 도발에 대해 이제 타협의 여지가 전혀 없음을 강조한 것이다.
특히 장제스는 다음과 같은 요지의 경고를 언급했다.
케리식
케리식(말레이어: kerisik}, 자와어: كريسيق)은 미낭카바우어로 암부-암부(ambu-ambu)라고 부르며, 인도네시아어로는 켈라파 공셍(인도네시아어: kelapa gongseng)이라고 불린다. 케리식은 코코넛야자를 갈아서 볶아 만든 조미료 또는 향신료로, 인도네시아, 말레이시아 및 싱가포르의 말레이족과 미낭카바우족 공동체에서 요리에 사용한다. 코코넛 버터라고도 부른다. 코코넛 밀크를 추출하는 과정에서 나오는 부산물로 집에서 만들거나 미리 만들어진 것을 구입할 수 있다. 케리식은 케라부 샐러드, 나시 울람, 굴라이, 그리고 특히 른당과 같은 요리에서 그레이비 소스의 육수를 내는데 사용한다.
케리식은 말레이시아어로 '마른'을 의미하는 단어로, 마른 잎이나 갈아놓은 코코넛을 뜻한다. 신선한 케리식은 신선한 코코넛을 갈아 약한 불에 볶은 후, 절구와 공이로 찧어 만든다. 코코넛을 갈아서 건조시켜 사용할 수도 있지만, 최종 결과물의 향이 덜하다. 미리 만들어진 케리식은 불쾌한 냄새를 풍길 수 있다.
인도네시아, 말레이시아 및 싱가포르 이외 지역에서는 쉽게 찾아볼 수 없으며, 이들 국가 밖에서는 주로 아시아 전문 식료품점에서만 볼 수 있을 가능성이 높다.
케리식 등급 분류
케리식은 향긋하고 크리미하며 달콤한 맛과 견과류 향이 나는 'A' 등급과, 좋은 케리식을 선택하는 데 핵심적인 향긋한 풍미가 적은 경향이 있는 'B' 등급으로 분류한다. 마지막 등급인 'C' 등급의 경우, 코코넛 밀크를 생산하고 남은 코코넛 찌꺼기를 사용했을 가능성이 높다. 'C' 등급 케리식은 견과류 맛은 나지만 뒷맛이 텁텁하고 밋밋해서 맛이 없다. 시중에서 찾을 수 있는 케리식은 대부분 'C' 등급 케리식이다.
케리식 각주
틀:인도네시아 요리
틀:말레이시아 요리
2009년 아리마 기념
2009년 아리마 기념은 중앙경마의 G1급 중상경주 아리마 기념의 54번째 대회로, 2009년 12월 27일에 나카야마 경마장에서 개최되었다.
드림 저니가 부에나 비스타등을 제치고 우승을 차지했다.