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조 에슈거 메이저 리그 경력
1920년 5월 1일, 보스턴에서 브레이브스와 브루클린 로빈스와의 경기가 4,500여 명의 관중 앞에서 치러졌다. 브레이브스의 선발투수는 에슈거였고, 로빈스의 선발투수는 리온 커도어였다. 5회초에 아이비 올슨의 안타로 어니 크루거가 홈을 밟으면서 브루클린이 먼저 선취점을 가져갔다. 그러나 6회말에 월턴 크루즈가 3루타를 터뜨리며 주자 토니 보켈이 홈으로 득점하면서 경기가 동점이 되었다. 이후 이 경기는 26회까지 진행된 끝에 일몰로 인해 더 이상 경기를 진행할 수 없어 무승부로 처리되었다. 에슈거는 26이닝 동안 9안타만을 허용했고 타석에서는 9타수 1안타(2루타)를 기록했으며, 커도어는 26이닝 동안 15피안타를 기록했다. 만약 경기가 1이닝 더 진행되었을 경우 양 팀의 선발투수는 3경기를 쉬지 않고 뛴 것과 다름 없었다.
이해 에슈거는 15승 13패, 3.46의 평균자책점을 나타냈다.
조 에슈거 메이저 리그 경력
에슈거는 1921년 9월 8일에 필라델피아 필리스를 상대로 한 경기에서 4회 세 타자를 모두 삼구 삼진으로 잡아내며 메이저 리그에서 무결점 이닝을 기록한 네 번째 선수가 되었다. 또한 그해 에슈거는 20승을 기록하며 내셔널 리그 다승 부문 3위에 올랐다. 하지만 제구 불안을 겪으며 97볼넷, 몸에 맞은 공 10개를 허용했다.
이후 에슈거는 1922년과 1923년 통틀어 11승 36패, 두 시즌 연속 5점대 평균자책점을 기록하며 부진했다.
1923년 11월 11일, 보스턴 브레이브스의 에슈거, 빌리 사우스워스와 뉴욕 자이언츠의 데이브 밴크로프트, 케이시 스텡걸이 서로 팀을 맞바꾸는 트레이드가 진행되었다. 에슈거는 1924년 시즌에 뉴욕 자이언츠와 필라델피아 필리스 두 팀에서 뛰었고, 1925년 브루클린 로빈스를 마지막으로 메이저 리그 커리어를 마무리지었다. 통산 83승 116패를 기록했고, 월드 시리즈에는 한 번도 출전하지 못했다.
조 에슈거 이후의 삶
이후 샌프란시스코로 이주한 에슈거는 샌프란시스코 교육위원회 소속으로 27년간 교직에 몸담으며 체육 과목을 가르쳤다. 26이닝 경기와 관련해 꾸준히 사인 요청을 받아왔던 에슈거는 해당 경기의 박스 스코어 복사본을 여러 장 갖고 있다가 자신의 사인을 담아 요청자들에게 보내곤 했다. 필라델피아 필리스와 볼티모어 오리올스가 맞붙은 1983년 월드 시리즈 3차전에 초청받아 시구자로 나서기도 했다. 1986년에 캘리포니아주 로너트파크에서 94세의 나이로 사망했다.
비앙카 안드레스쿠
비앙카 안드레스쿠(Bianca Andreescu, 2000년 6월 16일 ~ )는 캐나다의 여자 프로 테니스 선수이다.
그녀는 WTA 여자 단식 세계 랭킹 최고 4위에 오른 바 있으며, WTA 투어 단식에서 세 차례 우승을 차지하였다. 주요 우승 경력으로는 2019년 인디언 웰스 오픈, 2019년 캐나다 오픈, 그리고 같은 해 US 오픈 단식 타이틀이 있다. 안드레스쿠는 캐나다인으로서는 남녀를 통틀어 최초로 메이저 단식 타이틀을 획득한 선수이자, 캐나다 오픈에서 50년 만에 우승을 차지한 선수이다.
비앙카 안드레스쿠
안드레스쿠는 부모의 모국인 루마니아에서 테니스를 시작한 뒤, 본국인 캐나다로 돌아가 선수 생활을 이어갔다. 주니어 시절에는 오렌지 볼에서 우승하고, 동료 카슨 브란스틴(Carson Branstine)과 함께 메이저 복식 타이틀 두 차례를 거머쥐며 세계 주니어 랭킹 3위까지 올랐다. 2018년 WTA 투어 무대에서 단 한 경기에도 출전하지 못했으나, 2019년에 돌풍을 일으키며 본격적으로 이름을 알렸다. 그녀는 프리미어 맨더토리 대회인 인디언 웰스 오픈에서 우승하며 주목을 받았고, 이어 캐나다 오픈과 US 오픈에서도 연이어 정상에 올랐다. 특히 두 차례 결승전에서 세리나 윌리엄스를 꺾으며 세계적인 명성을 얻었다. 비록 부상으로 몇 달간 경기에 결장했으나, 시즌 말 WTA 파이널스에 출전할 자격을 얻었고, 연말에는 세계 랭킹 5위로 시즌을 마무리하였다.
안드레스쿠의 플레이 스타일은 강력한 파워와 다채로운 전술을 결합한 것으로 평가된다. 그녀의 경기는 ‘관전의 재미가 있는 경기’로 널리 인정받고 있으며, 캐나다와 루마니아 팬들 모두에게 두터운 지지를 받고 있다.
연방 관보
연방 관보(영어: Federal Register, FR 또는 때때로 Fed. Reg.)는 미국 연방 정부의 관보로, 정부 기관의 규칙, 제안된 규칙 및 공공 통지를 포함한다. 연방 공휴일을 제외하고 매주 평일에 발행된다. 연방 기관이 공포하고 연방 관보에 게시된 최종 규칙은 궁극적으로 주제나 내용별로 재구성되어 분기별로 업데이트되는 미국연방규정집 (CFR)에 성문화된다.
연방 관보는 미국 국립문서기록관리청 내의 연방 등기소가 편집하고 미국 정부 인쇄국이 인쇄한다. 연방 관보에는 저작권 제한이 없으며, 미국 정부의 저작물로서 퍼블릭 도메인에 속한다.
연방 관보 내용
연방 관보는 정부가 정부 요건, 정책 및 지침 변경 사항을 대중에 알리는 수단을 제공한다.
제안된 정부 규칙과 최종 정부 규칙 모두 연방 관보에 게시된다. 규칙 제정 제안 공고 (또는 "NPRM")는 일반적으로 제안된 규칙에 대한 대중의 의견을 요청하고 제안된 규칙이 논의될 공개 회의에 대한 통지를 제공한다. 대중의 의견은 해당 정부 기관에 의해 고려되며, 최종 규칙의 내용과 의견에 대한 논의가 연방 관보에 게시된다. 연방 관보에 규칙을 제안하는 모든 기관은 기관에 의견을 제시하고자 하는 사람 및 조직을 위한 연락처 정보를 제공해야 하며, 기관은 해당 주제에 대한 최종 규칙을 발행할 때 이러한 우려 사항을 다루어야 한다.
행정절차법에 명시된 통지 및 의견 수렴 과정은 대중에게 기관의 규칙 제정에 참여할 기회를 제공한다. 연방 관보에 문서가 게시되는 것은 또한 추정적 통지를 구성하며, 그 내용은 주지의 사실로 인정된다.
미국 정부 매뉴얼은 연방 관보의 특별판으로 발행된다. 프로그램과 활동에 중점을 둔다.
연방 관보 형식
인쇄된 연방 관보의 매일 발행물은 네 가지 범주로 구성된다.
연방 관보의 인용은 [권] FR [페이지 번호] ([날짜]) 형식이다. 예를 들어, 71 FR 24924 (April 7, 2006).
연방 기관이 공포하고 연방 관보에 게시된 최종 규칙은 궁극적으로 주제나 내용별로 재구성되어 매년 업데이트되는 미국연방규정집 (CFR)에 다시 게시(또는 "성문화")된다.
연방 관보 이용 가능성
연방 관보 사본은 미국 정부 인쇄국에서 얻을 수 있다. 미국 변호사 협회 공인 법학대학원과 관련된 대부분의 법학도서관과 연방 기탁 도서관에도 한 세트가 비치되어 있다.
연방 관보는 1994년부터 온라인으로 이용할 수 있었다. 미국 내 연방 기탁 도서관도 인쇄본 또는 마이크로피시 형식으로 텍스트 사본을 받는다. 미국 외의 일부 주요 도서관에서도 연방 관보를 소장하고 있을 수 있다.
연방 전자정부 전자규칙 제정 이니셔티브의 일환으로, 2003년 Regulations.gov 웹사이트가 구축되어 게시된 연방 관보 문서를 포함한 규칙 제정 프로젝트에 대한 기관 자료에 대중이 쉽게 접근할 수 있게 되었다. 대중은 Regulations.gov를 사용하여 참여 연방 기관의 전체 규칙 제정 자료에 접근할 수 있으며, 규칙 제정 초안을 작성하는 담당자에게 직접 온라인 의견을 제공할 수 있다. 연방 기관이 자료를 관리하는 데 도움을 주기 위해 2005년에 연방 자료 관리 시스템(FDMS)이 출범했으며, 이는 regulations.gov의 기관 측면이다.
연방 관보 이용 가능성
2009년 4월, Citation Technologies는 1996년부터 현재까지의 연방 관보 기사에 대한 무료 검색 가능한 웹사이트를 만들었다.
선라이트 재단의 Apps for America 2의 최종 후보였던 GovPulse.us는 기관 활동의 스파크라인과 현재 규칙의 지도를 포함하여 연방 관보에 대한 웹 2.0 인터페이스를 제공했지만, 더 이상 사용할 수 없다.
2010년 7월 25일, 연방 관보 2.0 웹사이트가 운영을 시작했다. 새로운 웹사이트는 GovPulse.us를 만든 개발자들과 미국 정부 인쇄국, 미국 국립문서기록관리청 간의 협력으로 만들어졌다.
2011년 8월 1일, 연방 관보는 연방 관보 콘텐츠에 대한 프로그래밍 방식 접근을 용이하게 하기 위한 새로운 응용 프로그래밍 인터페이스 (API)를 발표했다. API는 완전히 RESTful이며, HATEOAS 아키텍처를 활용하여 JSON 형식으로 결과를 제공한다. 자세한 내용은 개발자 페이지에서 확인할 수 있으며, 루비 및 파이썬 클라이언트 라이브러리를 사용할 수 있다.
연방 관보 이용 가능성
인쇄본 구매 또는 구독 외에도, 연방 관보의 내용은 여러 상업 데이터베이스를 통해 얻을 수 있다.
웨스트로 (1981년 1월 1일–): 46 FR 1 이후의 검색 가능한 텍스트 형식을 제공한다. 통합 의제와 1988년 1월 1일 발효된 1980년 국제 물품 매매 계약에 관한 유엔 협약의 공식 영어 텍스트가 포함된다. 선샤인 법 회의 통지는 1991년 이전에는 이용할 수 없다. 통합 의제 문서는 1989년 10월 이전에는 이용할 수 없다.
연방 관보 역사
연방 관보 발행 시스템은 1935년 7월 26일 연방 관보법에 따라 만들어졌다. 연방 관보의 첫 호는 1936년 3월 16일에 발행되었다. 1946년 행정절차법은 기관들이 규칙 제정 문서와 관련된 더 많은 정보를 연방 관보에 게시하도록 요구했다.
NGC 3261
좌표:  10h 29m 01.4531s, −44° 39′ 24.66″
NGC 3261은 돛자리에 있는 막대나선은하이다. 이 은하는 적색편이를 기준으로 지구에서 약 1억 1천만 광년 떨어져 있는데, 이는 겉보기 크기를 고려할 때 NGC 3261의 지름이 약 130,000광년이라는 것을 의미한다. 이 은하는 존 허셜이 1836년 3월 15일에 발견했다.
NGC 3261은 가운데 핵은 밝고, 막대의 표면 밝기는 낮다. 막대 끝에는 나선팔로 형성된 거의 완전한 내부 가짜고리가 있다. 이 고리에서는 반 바퀴 이상을 따라갈 수 있는 두 개의 희미한 나선팔이 뻗어 나온다. 동쪽 팔이 서쪽 팔보다 더 잘 정의되어 있지만 길이의 약 3분의 2 지점부터 희미해진다. 나선 패턴은 웅대구조 나선은하와 다중팔 패턴 사이 모양이며 적어도 10개의 나선 조각이 보인다.
NGC 3261
NGC 3261은 NGC 3261 은하군(LGG 198로도 알려져 있음)의 주요 구성원이며, 가르시아에 따르면 NGC 3256과 NGC 3256C도 은하군에 포함된다. NGC 3261 남쪽에는 4개의 동반 은하가 보이며, 그 중 2개는 NGC 3261 가까이에 있다. NGC 3261은 비슷한 적색편이에 위치한 공기펌프자리 은하단에서 약 9도 남쪽에 있다.
NGC 3261 초신성
NGC 3261에서 두 개의 초신성이 관측되었다.
COSMO 용매화 모델
COSMO (COnductor-like Screening MOdel)는 분자와 용매 사이의 정전기적 상호작용을 결정하는 계산 방법이다. COSMO는 유전체 연속체 모델 (일명 연속체 용해 모델)이다. 이 모델들은 계산화학에서 용해 효과를 모델링하는 데 사용될 수 있다. COSMO는 최근 몇 년 동안 이러한 용해 모델들 중에서 인기 있는 방법이 되었다. COSMO 형식은 호시(Hoshi) 등이 이전에 제안한 방법과 유사하다. COSMO 접근 방식은 다른 많은 유전체 연속체 모델과 마찬가지로 분자 표면의 표면 분할(일반적으로 '용매 접근 가능 표면' SAS 접근 방식이라고 함)을 기반으로 한다.
COSMO와 같은 연속체 용매 모델은 각 용매를 유전율 을 가진 연속체로 취급한다. 연속체 용매 모델은 용질 분자 외부의 분자 공동을 둘러싸는 유전체 연속체로 용매를 근사한다. 대부분의 경우 반데르발스 반지름보다 약 20% 더 큰 반지름을 가진 원자 중심 구의 집합으로 구성된다. 실제 계산을 위해 공동 표면은 육각형, 오각형 또는 삼각형과 같은 세그먼트로 근사된다.
COSMO 용매화 모델
다른 연속체 용매 모델과 달리 COSMO는 용질의 극성에 의해 야기되는 연속체의 분극 전하를 스케일링된 도체 근사치에서 유도한다. 용매가 이상적인 도체라면 공동 표면의 전위는 사라져야 한다. 분자 내의 전하 분포가 알려져 있다면, 예를 들어 양자 화학에서, 표면 세그먼트의 전하 를 계산할 수 있다. 유한 유전율을 가진 용매의 경우 이 전하 는 약  인자만큼 더 낮다.
인자 는 대략 다음과 같다.
여기서  값은 중성 분자의 경우 0.5로, 이온의 경우 0.0으로 설정해야 한다. 원본 유도를 참조하라.  값은 Gaussian의 인기 있는 COSMO의 C-PCM 재구현에서 0으로 잘못 설정되어 있다.
이렇게 결정된 용매 전하 와 분자의 알려진 전하 분포로부터 용매와 용질 분자 사이의 상호작용 에너지를 계산할 수 있다.
COSMO 방법은 분자의 전하 분포를 결정할 수 있는 이론화학의 모든 방법, 예를 들어 준경험적 계산, 하트리-폭 방법 계산 또는 밀도범함수 이론 (양자물리학) 계산에 사용할 수 있다.
COSMO 용매화 모델 변형 및 구현
COSMO는 ADF, GAMESS-US, Gaussian, MOPAC, NWChem, TURBOMOLE, Q-Chem과 같은 여러 양자화학 또는 준경험적 코드에 구현되었다. 분극성 연속체 모델 PCM의 COSMO 버전도 개발되었다. 구현에 따라 공동 구성의 세부 사항과 사용된 반지름, 분자 표면을 나타내는 세그먼트 및 유전체 스케일링 함수 에 대한  값이 다를 수 있으며, 이는 때때로 출판된 결과의 재현성에 문제를 일으킨다.
COSMO 용매화 모델 다른 방법과의 비교
분자의 전하 분포에 대한 다중극 전개를 기반으로 하는 모델은 작고 거의 구형 또는 타원형 분자에 국한되지만, COSMO 방법은 (다른 많은 유전체 연속체 모델과 마찬가지로) 크고 불규칙한 형태의 분자 구조에 적용할 수 있다는 장점이 있다.
정확한 유전체 경계 조건을 사용하는 분극성 연속체 모델 (PCM)과 달리 COSMO 방법은 근사 스케일링 함수 를 사용한다. 스케일링은 근사치이지만, 이른바 외곽 전하에 대한 더 정확한 설명을 제공하여 해당 오차를 줄이는 것으로 밝혀졌다. 정확한 유전체 경계 조건과 감소된 외곽 전하 오차를 결합한 COSMO와 적분 방정식 형식 PCM(IEFPCM)의 방법 비교는 실험적 용해 데이터와의 편차에 비해 방법들 간의 차이가 작다는 것을 보여주었다. 따라서 수소 결합이나 재배향과 같은 효과를 무시하고 용매를 연속체로 취급함으로써 발생하는 오차가 다른 연속체 용해 방법의 세부 사항보다 실험 데이터를 재현하는 데 더 중요하다.
물 모델
계산화학에서, 물 모델(영어: Water model)은 분자동역학 또는 몬테카를로 방법을 사용하여 명시적 용매와 함께 물 분자단, 액체 물, 수용액을 시뮬레이션하고 열역학적으로 계산하는 데 사용된다. 이 모델은 물 분자 간의 분자간 힘을 설명하며 양자역학, 분자역학, 실험 결과 및 이러한 조합에서 결정된다. 분자간 힘의 특정 특성을 모방하기 위해 많은 유형의 모델이 개발되었다. 일반적으로 이들은 다음 세 가지 특성으로 분류될 수 있다. (i) 상호작용 지점 또는 사이트의 수, (ii) 모델이 강체인지 유연체인지 여부, (iii) 모델에 편극 효과가 포함되는지 여부.
명시적 물 모델의 대안은 연속체 모델이라고도 불리는 묵시적 용매화 모델을 사용하는 것이다. 이 유형의 모델에는 COSMO 용매화 모델, 편극 연속체 모델 (PCM) 및 하이브리드 용매화 모델이 포함된다.
물 모델 단순 물 모델
강체 모델은 가장 단순한 물 모델로 간주되며 비결합 상호작용에 의존한다. 이 모델에서 결합 상호작용은 홀로노믹 구속 조건에 의해 묵시적으로 처리된다. 정전기적 상호작용은 쿨롱 법칙을 사용하여 모델링되며, 분산 및 반발력은 레너드-존스 퍼텐셜을 사용하여 모델링된다. TIP3P(3개의 지점을 가진 전달 가능한 분자간 퍼텐셜) 및 TIP4P와 같은 모델에 대한 퍼텐셜은 다음으로 표현된다.
여기서 kC인 정전기 상수는 분자 모델링에 일반적으로 사용되는 단위로 332.1 Å·kcal/(mol·e²)의 값을 가진다. qi와 qj는 전자의 전하에 대한 부분 전하이고, rij는 두 원자 또는 전하를 띤 사이트 사이의 거리이며, A와 B는 레너드-존스 매개변수이다. 전하를 띤 사이트는 원자 또는 더미 사이트(고립 전자쌍 등)에 있을 수 있다. 대부분의 물 모델에서 레너드-존스 항은 산소 원자 간의 상호작용에만 적용된다.
아래 그림은 3에서 6개의 사이트 물 모델의 일반적인 형태를 보여준다. 정확한 기하학적 매개변수(OH 거리 및 HOH 각도)는 모델에 따라 다르다.
물 모델 2개 사이트
잘 알려진 3개 사이트 SPC 모델(아래 참조)을 기반으로 한 2개 사이트 물 모델은 사이트 재정규화 분자 유체 이론을 사용하여 물의 유전 특성을 예측하는 것으로 나타났다.
물 모델 3개 사이트
3개 사이트 모델은 물 분자의 3개 원자에 해당하는 3개의 상호작용 지점을 가진다. 각 사이트에는 점 전하가 있으며, 산소 원자에 해당하는 사이트에는 레너드-존스 매개변수도 있다. 3개 사이트 모델은 높은 계산 효율성을 달성하므로 분자동역학 시뮬레이션의 많은 응용 분야에 널리 사용된다. 대부분의 모델은 실제 물 분자와 일치하는 강체 기하학을 사용한다. SPC 모델은 관찰된 104.5° 각도 대신 이상적인 사면체 모양(HOH 각도 109.47°)을 가정한다는 점이 예외이다.
아래 표는 일부 3개 사이트 모델의 매개변수를 나열한다.
SPC/E 모델은 퍼텐셜 에너지 함수에 평균 편극 보정을 추가한다.
여기서 μ는 효과적으로 편극된 물 분자의 전기 쌍극자 모멘트 (SPC/E 모델의 경우 2.35 D)이고, μ0는 고립된 물 분자의 쌍극자 모멘트(실험에서 1.85 D), αi는 등방성 편극률 상수이며, 값은 1.608×10−40 F·m2이다. 모델의 전하가 일정하므로, 이 보정은 총 에너지에 1.25 kcal/mol (5.22 kJ/mol)을 추가하는 결과를 가져온다. SPC/E 모델은 SPC 모델보다 더 나은 밀도와 확산 상수를 제공한다.
물 모델 3개 사이트
CHARMM 힘장에 구현된 TIP3P 모델은 원본의 약간 수정된 버전이다. 차이점은 레너드-존스 매개변수에 있다. TIP3P와 달리 CHARMM 버전의 모델은 산소 외에도 수소 원자에도 레너드-존스 매개변수를 적용한다. 전하는 수정되지 않는다. 세 사이트 모델(TIP3P)은 비열 계산에서 더 나은 성능을 보인다.
유연한 단순 점전하 물 모델(또는 유연한 SPC 물 모델)은 3개 사이트 SPC 물 모델의 재매개변수화이다. SPC 모델은 강체이지만, 유연한 SPC 모델은 유연하다. 투칸과 라만의 모델에서 O-H 신축은 비조화적으로 만들어져 동적 거동이 잘 설명된다. 이것은 편극을 고려하지 않고 가장 정확한 3중심 물 모델 중 하나이다. 분자동역학 시뮬레이션에서 물의 정확한 밀도와 유전율을 제공한다.
유연한 SPC는 MDynaMix 및 아발론 프로그램에 구현되어 있다.
물 모델 4개 사이트
4개 사이트 모델은 3개 사이트 모델의 HOH 각도의 이등분선(그림에서 M으로 표시됨)을 따라 산소 근처에 하나의 더미 원자를 추가하여 4개의 상호작용 지점을 가진다. 더미 원자는 음전하만 가진다. 이 모델은 물 분자 주위의 정전기 분포를 개선한다. 이 접근법을 사용한 첫 번째 모델은 1933년에 발표된 베르날-파울러 모델이며, 이는 또한 가장 초기의 물 모델일 수 있다. 그러나 BF 모델은 밀도 및 기화열과 같은 물의 벌크 특성을 잘 재현하지 못하므로 역사적 관심만 있을 뿐이다. 이는 매개변수화 방법의 결과이다. 현대 컴퓨터가 사용 가능해진 후 개발된 새로운 모델은 메트로폴리스 몬테카를로 또는 분자동역학 시뮬레이션을 실행하고 벌크 특성이 충분히 잘 재현될 때까지 매개변수를 조정하여 매개변수화되었다.
물 모델 4개 사이트
1983년에 처음 발표된 TIP4P 모델은 계산화학 소프트웨어 패키지에 널리 구현되어 있으며 생체분자 시스템 시뮬레이션에 자주 사용된다. 특정 용도에 대한 TIP4P 모델의 후속 재매개변수화가 있었다. 에발트 합산 방법과 함께 사용하기 위한 TIP4P-Ew 모델, 고체 얼음 시뮬레이션을 위한 TIP4P/Ice, 응축된 물의 전체 상평형 그림을 시뮬레이션하기 위한 일반적인 매개변수화인 TIP4P/2005, 그리고 시뮬레이션에 양자 효과가 포함될 때 고체 및 액체 물의 특성을 정확하게 설명하도록 설계된 유사한 모델인 TIP4PQ/2005가 있다.
대부분의 4개 사이트 물 모델은 자유 물 분자의 OH 거리와 HOH 각도를 사용한다. 한 가지 예외는 물 분자의 기본 C2v 분자 대칭 외에 기하학적 제약이 없는 OPC 모델이다. 대신, 점 전하와 그 위치는 물 분자의 정전기를 가장 잘 설명하도록 최적화된다. OPC는 일반적으로 사용되는 여러 강체 n-사이트 물 모델보다 포괄적인 벌크 속성 세트를 더 정확하게 재현한다. OPC 모델은 AMBER 힘장 내에 구현되어 있다.
기타:
물 모델 5개 사이트
5개 사이트 모델은 산소 원자의 고립 전자쌍을 나타내는 더미 원자(L로 표시됨)에 음전하를 배치하며, 사면체와 유사한 기하학을 가진다. 이 유형의 초기 모델은 1971년에 제안된 벤-나임과 스틸링어의 BNS 모델이며, 곧이어 1974년에 스틸링어와 라만의 ST2 모델이 나왔다. 주로 높은 계산 비용 때문에 5개 사이트 모델은 마호니와 요르겐슨의 TIP5P 모델이 발표된 2000년까지 많이 개발되지 않았다. 초기 모델과 비교할 때, TIP5P 모델은 물 이합체의 기하학에서 개선 사항을 제공하고, 중성자 회절로부터의 실험적 방사형 분포 함수를 더 잘 재현하는 "사면체" 물 구조, 그리고 물의 최대 밀도 온도를 제공한다. TIP5P-E 모델은 에발트 합과 함께 사용하기 위한 TIP5P의 재매개변수화이다.
그러나 BNS 및 ST2 모델은 정전기 항에 대해 쿨롱 법칙을 직접 사용하지 않고, 스위칭 함수 S(r)을 곱하여 단거리에서 축소된 수정된 버전을 사용한다.
따라서 RL 및 RU 매개변수는 BNS 및 ST2에만 적용된다.
물 모델 6개 사이트
원래 물/얼음 시스템을 연구하기 위해 고안된 4개 및 5개 사이트 모델의 모든 사이트를 결합한 6개 사이트 모델은 나다와 반 데르 에르던에 의해 개발되었다. 주기적인 정전기 조건(에발트 합산)에서 사용될 때 매우 높은 녹는점을 가졌기 때문에, 쿨롱 상호작용 추정을 위해 에발트 방법을 사용하여 최적화된 수정된 버전이 나중에 발표되었다.
물 모델 기타
다체 모델. 양자역학적으로 해결된 훈련 세트 구성을 사용하여 구축된 물 모델로, 잠재 에너지 표면을 추출하기 위해 기계 학습 프로토콜을 사용한다. 이러한 잠재 에너지 표면은 응축상 시스템의 물리적 특성을 계산하는 데 전례 없는 정확도를 위해 MD 시뮬레이션에 공급된다.
다체 모델의 또 다른 분류는 기본 정전기의 확장을 기반으로 한다(예: SCME(단일 중심 다중극 확장) 모델).
물 모델 계산 비용
물 시뮬레이션의 계산 비용은 물 모델의 상호작용 사이트 수에 따라 증가한다. CPU 시간은 계산해야 하는 원자 간 거리 수에 대략적으로 비례한다. 3개 사이트 모델의 경우, 각 물 분자 쌍에 대해 9개의 거리가 필요하다(한 분자의 모든 원자와 다른 분자의 모든 원자, 또는 3 × 3). 4개 사이트 모델의 경우, 10개의 거리가 필요하다(모든 전하를 띤 사이트와 모든 전하를 띤 사이트, 그리고 O–O 상호작용, 또는 3 × 3 + 1). 5개 사이트 모델의 경우, 17개의 거리가 필요하다(4 × 4 + 1). 마지막으로, 6개 사이트 모델의 경우, 26개의 거리가 필요하다(5 × 5 + 1).
분자동역학에서 강체 물 모델을 사용할 때, 구속 조건 알고리즘을 사용하여 구조를 제약하는 것과 관련된 추가 비용이 발생한다(물론 결합 길이가 제약되면 시간 단계를 늘릴 수 있는 경우가 많다).
2025년 코리아컵 결승전
2025년 코리아컵 결승전은 2025년 코리아컵의 우승팀을 가리기 위한 경기이다. 결승전은 단판 승부로 열기로 했다. 결승전 장소는 서울월드컵경기장에서 개최하는 것으로 정했다.
검 목록
검 목록(Gum catalog)은 남쪽 하늘의 발광 성운 84개를 수록한 천문 목록이다. 오스트레일리아의 천문학자 콜린 스탠리 검(1924~1960)이 스트롬로산 천문대에서 광시야 사진술을 이용해 만들었다. 검은 1955년에 《남쪽 H-알파 확산 성운 연구》라는 제목의 연구에서 84개의 성운 또는 성운 복합체를 수록한 목록을 발표했다. 유사한 목록으로는 샤플리스 목록과 RCW 목록이 있으며, 많은 검 천체가 이들 다른 목록에서도 반복된다. 하지만 RCW 목록과 검 목록은 주로 남반구 천체들을 다루었다 (스트롬로산은 남반구에 있다).
검 성운은 검이 "검 12"로 발견한 천체로 검 이름을 따서 명명되었다. 이 성운은 남쪽 별자리인 돛자리와 고물자리에서 찾을 수 있는 발광 성운이다.
화학적 이동
핵자기 공명(NMR) 분광법에서 화학적 이동(영어: Chemical shift)은 자기장 내에서 표준에 대한 원자핵의 공명 주파수이다. 종종 화학적 이동의 위치와 개수는 분자의 구조를 진단하는 데 사용된다. 화학적 이동은 광전자 분광학과 같은 다른 형태의 분광학에서도 신호를 설명하는 데 사용된다.
일부 원자핵은 자기 모멘트(핵 스핀)를 가지고 있으며, 이는 자기장에서 서로 다른 에너지 준위와 공명 주파수를 발생시킨다. 핵이 경험하는 총 자기장은 분자 궤도의 전자 전류에 의해 유도되는 국부 자기장을 포함한다(전자 자체도 자기 모멘트를 가짐). 동일한 유형의 핵(예: 1H, 13C, 15N)의 전자 분포는 일반적으로 분자기하(결합 파트너, 결합 길이, 결합 간 각도 등)에 따라 달라지며, 각 핵에서의 국부 자기장도 달라진다. 이는 스핀 에너지 준위(및 공명 주파수)에 반영된다. 전자 분포의 변화로 인해 발생하는 동일한 종류의 핵의 핵자기 공명 주파수 변화를 화학적 이동이라고 한다. 화학적 이동의 크기는 기준 주파수 또는 기준 시료(참조: 화학적 이동 참조)에 대해 주어지며, 일반적으로 전자 분포가 거의 왜곡되지 않은 분자이다.
화학적 이동 동작 주파수
자석의 동작(또는 라모어) 주파수 (일반적으로 MHz 단위의 절대값으로 인용됨)는 라모어 방정식에서 계산된다.
여기서 B0는 자석의 유도(SI 단위 테슬라)이고, 는 핵의 자기회전비율이다. 이것은 각 핵의 구조의 세부 사항에 의해 결정되는 경험적으로 측정된 기본 상수이다. 예를 들어, 1테슬라 자석에 대한 양성자 작동 주파수는 다음과 같이 계산된다.
MRI 스캐너는 종종 자기장 세기 B0(예: "7 T 스캐너")로 언급되는 반면, NMR 분광계는 일반적으로 해당 양성자 라모어 주파수(예: "300 MHz 분광계", 7 T의 B0를 가짐)로 언급된다. 화학적 이동은 단위가 다른 자기장 세기에 걸쳐 동일하도록 참조되지만, 헤르츠 단위의 실제 주파수 분리는 자기장 세기(B0)에 비례한다. 결과적으로 두 신호(ppm) 간의 화학적 이동 차이는 B0가 더 큰 장비에서 더 많은 수의 헤르츠를 나타내므로, 결과 스펙트럼에서 신호가 겹칠 가능성이 적다. 이러한 해상도 증가는 분석에 중요한 이점이다. (더 큰 자기장 장비는 볼츠만 분포에 의해 발생하는 본질적으로 더 높은 신호 때문에 선호된다.)
화학적 이동 화학적 이동 참조
화학적 이동 Δ는 일반적으로 주파수에 의해 ppm 단위로 표현되는데, 이는 다음 식에서 계산되기 때문이다.
여기서 νsample은 시료의 절대 공명 주파수이고, νref는 동일한 인가 자기장 B0에서 측정된 표준 기준 화합물의 절대 공명 주파수이다. 분자가 일반적으로 헤르츠로 표현되고 분모가 메가헤르츠로 표현되므로 δ는 ppm으로 표현된다.
1H, 13C 및 29Si 핵에 대해 감지된 주파수(Hz)는 일반적으로 TMS(테트라메틸실레인), TSP(트라이메틸실릴프로판산), 또는 DSS에 대해 참조되는데, 이들은 위 정의에 따라 기준으로 선택될 경우 화학적 이동이 0이다. 다른 핵의 화학적 이동을 설정하기 위해 다른 표준 물질이 사용된다.
따라서 TMS 공명 주파수가 300 MHz인 TMS 신호보다 300 Hz 더 높은 주파수에서 관찰된 NMR 신호는 다음과 같은 화학적 이동을 가진다.
절대 공명 주파수는 인가 자기장에 따라 달라지지만, 화학적 이동은 외부 자기장 세기와 무관하다. 반면, NMR의 해상도는 인가 자기장에 따라 증가한다.
화학적 이동 화학적 이동 참조
실질적으로 NMR 실험에서 화학적 이동을 참조하기 위해 다양한 방법이 사용될 수 있으며, 이는 간접 및 직접 참조 방법으로 세분화될 수 있다. 간접 참조는 관심 채널이 아닌 다른 채널을 사용하여 화학적 이동 스케일을 올바르게 조정하는 방법이다. 즉, 중수소(잠금) 채널의 용매 신호를 사용하여 1H NMR 스펙트럼을 참조할 수 있다. 간접 및 직접 참조는 세 가지 다른 절차로 수행될 수 있다.
내부 참조, 여기서 참조 화합물은 연구 중인 시스템에 직접 첨가된다. 이 일반적인 방법에서 사용자는 보정된 스펙트럼 테이블로 1H 또는 13C NMR 스펙트럼의 잔여 용매 신호를 조정한다. 용매 자체 외의 물질이 내부 참조에 사용되는 경우, 시료는 참조 화합물과 결합되어야 하며, 이는 화학적 이동에 영향을 미칠 수 있다.
화학적 이동 화학적 이동 참조
대체 방법: 시료와 참조 화합물에 대해 별도의 원통형 튜브를 사용하며, (원칙적으로) 각 시료에 대해 개별적으로 스펙트럼을 기록한다. 외부 참조와 유사하게, 이 방법은 시료 오염 없이 참조를 가능하게 한다. 중수소 용매의 2H 신호를 통한 자기장/주파수 잠금이 사용되고 참조 및 분석물 용매가 동일한 경우, 이 방법을 사용하는 것은 간단하다. 참조 화합물과 시료에 다른 용매가 사용되는 경우 (외부 참조와 마찬가지로) 자기 감수성 차이를 이론적으로 보정해야 하므로 문제가 발생할 수 있다. 이 방법을 자기장/주파수 잠금 없이 사용하는 경우, 시료와 참조 간의 시밍 절차는 인가 자기장을 변경하므로(따라서 화학적 이동에 영향을 미침) 피해야 한다.
현대 NMR 분광계는 일반적으로 TMS의 1H 신호를 양성자 NMR에서 0 ppm으로 정의하고 다른 모든 핵의 중심 주파수를 TMS 공명 주파수의 백분율로 정의하는 절대 스케일을 사용한다.
중수소(잠금) 채널, 즉 중수소화된 용매의 2H 신호 및 절대 스케일의 Ξ 값을 사용하는 것은 내부 참조의 한 형태이며, 특히 국부 참조 화합물이 항상 사용 가능하거나 쉽게 사용되지 않을 수 있는 이핵 NMR 분광법(예: 15N NMR 분광법을 위한 액체 NH3)에서 유용하다. 그러나 이 시스템은 분광계 소프트웨어에 기록된 정확하게 결정된 2H NMR 화학적 이동과 IUPAC에 의해 올바르게 결정된 Ξ 값에 의존한다. 최근 19F NMR 분광법에 대한 연구에서는 절대 스케일 및 잠금 기반 내부 참조 사용이 화학적 이동에 오류를 초래했음을 밝혀냈다. 이러한 오류는 보정된 참조 화합물을 포함하여 상쇄될 수 있다.
화학적 이동 유도 자기장
핵 주위의 전자들은 자기장에서 순환하며 2차 유도 자기장을 생성한다. 이 자기장은 렌츠의 법칙에 따라 인가된 자기장에 반대하며, 유도 자기장이 높은 원자(즉, 높은 전자 밀도)는 전자 밀도가 낮은 원자에 비해 차폐되었다고 불린다. 예를 들어, 전자를 주는 알킬기는 차폐를 증가시키고, 전자를 끄는 치환체인 나이트로기는 핵의 탈차폐를 유발한다. 치환체뿐만 아니라 결합 전자도 차폐 및 탈차폐 효과를 일으킬 수 있다. 이에 대한 눈에 띄는 예는 벤젠의 파이 결합이다. 초공액 시스템을 통한 순환 전류는 분자의 중심에서 차폐 효과를, 가장자리에서 탈차폐 효과를 일으킨다. 화학적 이동의 경향은 차폐 또는 탈차폐 정도에 따라 설명된다.
핵은 내부 표준의 왼쪽(또는 드물게 오른쪽)으로 넓은 범위에서 공명한다. 더 높은 화학적 이동을 가진 신호가 발견될 때:
반대로 낮은 화학적 이동은 반자성 이동이라고 불리며, 업필드이고 더 차폐되어 있다.
화학적 이동 반자성 차폐
실제 분자에서 양성자는 인접한 결합과 원자로 인해 전하 구름으로 둘러싸여 있다. 인가된 자기장(B0)에서 전자들은 순환하며 인가된 자기장에 반대하는 유도 자기장(Bi)을 생성한다. 핵에서의 유효 자기장은 B = B0 − Bi이다. 핵은 반자성 차폐를 경험한다고 말한다.
화학적 이동 화학적 이동의 원인 요소
화학적 이동에 영향을 미치는 중요한 요소는 전자 밀도, 인접 그룹의 전기 음성도 및 이방성 유도 자기장 효과이다.
전자 밀도는 핵을 외부 자기장으로부터 차폐한다. 예를 들어, 양성자 NMR에서 전자 밀도가 낮은 트로필리움 이온은 양성자가 9.17 ppm으로 다운필드에 있으며, 전자 밀도가 높은 사이클로옥타테트라에닐 음이온의 양성자는 6.75 ppm으로 업필드 이동하고, 그 이음이온은 5.56 ppm으로 더욱 업필드 이동한다.
전기 음성 원자 근처의 핵은 전자 밀도가 감소하여 핵이 탈차폐된다. 메틸 할라이드(CH3X)의 양성자 NMR에서 메틸 양성자의 화학적 이동은 I < Br < Cl < F 순으로 2.16 ppm에서 4.26 ppm으로 증가하며 이러한 경향을 반영한다. 탄소 NMR에서는 탄소 핵의 화학적 이동이 동일한 순서로 약 -10 ppm에서 70 ppm으로 증가한다. 또한 전기 음성 원자가 더 멀리 떨어져 있을수록 효과는 감소하여 더 이상 관찰되지 않는다.
화학적 이동 화학적 이동의 원인 요소
이방성 유도 자기장 효과는 순환하는 전자들로부터 핵이 경험하는 국부적인 유도 자기장의 결과이며, 이는 인가된 자기장에 평행할 때 상자성 또는 반대될 때 반자성일 수 있다. 이는 알켄에서 관찰되며, 이중 결합은 외부 자기장에 수직으로 배열되고 파이 전자들도 직각으로 순환한다. 유도 자기장 선은 알켄 양성자 위치에서 외부 자기장에 평행하여 양성자들이 4.5 ppm에서 7.5 ppm 범위로 다운필드 이동한다. 반자성 이동이 발생하는 삼차원 공간은 외부 자기장과 정렬된 원뿔 모양의 차폐 영역이라고 불린다.
외부 자기장 내 알켄의 유도 자기장, 회색으로 표시된 자기장 선
방향족 화합물의 양성자는 반자성 고리 전류의 결과로 벤젠의 신호가 7.73 ppm으로 훨씬 더 다운필드 이동한다.
반면 알카인 양성자는 2–3 ppm 범위의 고자장에서 공명한다. 알카인의 경우 가장 효과적인 방향은 외부 자기장이 삼중 결합 주위의 전자 순환과 평행할 때이다. 이런 방식으로 아세틸렌 양성자는 원뿔형 차폐 영역에 위치하므로 업필드 이동이 발생한다.
외부 자기장 내 알카인의 유도 자기장, 회색으로 표시된 자기장 선.
화학적 이동 가장 일반적인 핵의 자기적 특성
1H와 13C만이 NMR 실험에 민감한 핵은 아니다. 여러 다른 핵도 감지될 수 있지만, 해당 핵의 NMR 실험에서 상대적 민감도가 낮고(1H에 비해) 자연 및 유기 화합물에서의 존재 비율이 적기 때문에 이러한 기술의 사용은 일반적으로 드물다.
1H, 13C, 15N, 19F 및 31P는 NMR 실험에서 가장 중요한 다섯 가지 핵이다.
화학적 이동 화학적 이동 조작
일반적으로 신호 대 잡음비 및 해상도 향상은 점점 더 높은 자기장 세기를 지향해 왔다. 그러나 제한적인 경우에서는 낮은 자기장이 선호된다. 예를 들어 화학적 교환 시스템의 경우, NMR 실험에 대한 교환 속도가 추가적이고 혼란스러운 선폭 확대를 유발할 수 있다. 마찬가지로, 일반적으로 2차 커플링 회피가 선호되지만, 이 정보는 화학 구조 해명에 유용할 수 있다. 자유 유도 감쇠의 연속적인 점 기록 사이에 배치된 재초점 펄스를 MRI의 스핀 에코 기술과 유사한 방식으로 사용하여 화학적 이동 변화를 조정하여 고자기장 분광계에서 겉보기 저자기장 스펙트럼을 제공할 수 있다. 이와 유사하게, 기존 스핀 진화와 함께 추가 J-커플링 진화 기간을 포함하는 펄스 시퀀스를 사용하여 화학적 이동에 대한 J-커플링 효과를 확대할 수 있다.
화학적 이동 기타 화학적 이동
나이트 이동(1949년 처음 보고됨)과 슐러리 규칙은 각각 순수 금속과 메틸렌기에서 관찰된다. 현재의 의미에서의 NMR 화학적 이동은 1950년에 학술지에 처음 등장했다. 다른 의미의 화학적 이동은 X선 광전자 분광학에서 특정 화학적 환경으로 인한 원자 코어 수준 에너지의 이동으로 나타난다. 이 용어는 뫼스바우어 분광학에서도 사용되며, NMR과 유사하게 국부 화학 결합 환경으로 인한 피크 위치의 이동을 의미한다. NMR의 경우와 마찬가지로 화학적 이동은 원자핵에서의 전자 밀도를 반영한다.
박건우 (2006년)
박건우(2006년 11월 28일 ~ )는 KBO 리그 kt wiz의 투수이다.
박건우 (2006년) kt wiz 시절
2025년에 입단하였다. 2025년 8월 29일 KIA 타이거즈와의 경기에 출전하며 데뷔 첫 경기를 치렀고, 경기에서 1⅓이닝 무실점을 기록하였다.
라모어 세차 운동
물리학에서 라모어 세차 운동(영어: Larmor precession, 조지프 라모어의 이름을 따서 명명됨)은 물체의 자기 모멘트가 외부 자기장에 대해 세차 운동하는 것이다. 이 현상은 외부 돌림힘을 가하는 중력장에서 기울어진 고전적인 자이로스코프의 세차 운동과 개념적으로 유사하다. 자기 모멘트를 가진 물체는 각운동량에 비례하는 각운동량과 유효 내부 전류도 가지고 있다. 여기에는 전자, 양성자, 다른 페르미온, 많은 원자 및 원자핵 시스템뿐만 아니라 고전적인 거시적 시스템도 포함된다. 외부 자기장은 자기 모멘트에 돌림힘을 가한다.
여기서 는 돌림힘, 는 자기 쌍극자 모멘트, 는 각운동량 벡터, 는 외부 자기장, 는 벡터곱을 나타내고, 는 자기회전비율로 자기 모멘트와 각운동량 사이의 비례 상수를 나타낸다.
각운동량 벡터 는 라모어 주파수(영어: Larmor frequency)라고 알려진 각진동수로 외부 자기장 축을 중심으로 세차 운동한다.
,
라모어 세차 운동
여기서 는 각진동수이고,
는 가해진 자기장의 크기이며,
는 기본 전하 를 가진 입자에 대한 자기회전비율이다. 이는 와 같으며, 여기서 은 세차 운동하는 시스템의 질량이고 는 시스템의 G-상수이다. G-상수는 시스템의 각운동량과 내재된 자기 모멘트를 관련시키는 단위 없는 비례 상수이다. 고전 물리학에서는 전하와 질량 밀도가 동일하게 분포된 모든 강체에 대해 1이다. 라모어 주파수는 와  사이의 각도와는 무관하다.
핵물리학에서 주어진 시스템의 G-상수는 핵자 스핀, 궤도 각운동량 및 각운동량 결합의 영향을 포함한다. 일반적으로 이러한 다체 시스템에 대한 G-상수는 계산하기 매우 어렵지만, 대부분의 핵에 대해 높은 정밀도로 측정되었다. 라모어 주파수는 핵자기 공명 분광법에서 중요하다. 주어진 자기장 세기에서 라모어 주파수를 제공하는 자기회전비율은 측정되어 표로 작성되었다.
중요하게도, 라모어 주파수는 가해진 자기장과 자기 모멘트 방향 사이의 극각과 무관하다. 이것이 핵자기 공명(NMR) 및 전자 스핀 공명(EPR)과 같은 분야에서 핵심 개념이 되는 이유이다. 세차 운동 속도가 스핀의 공간적 방향에 의존하지 않기 때문이다.
라모어 세차 운동 토마스 세차 운동 포함
위 방정식은 대부분의 응용 분야에서 사용되는 방정식이다. 그러나 완전한 처리는 토마스 세차 운동의 효과를 포함해야 하며, 다음 방정식을 얻는다 (E와 B가 동일한 단위를 가지도록 CGS 단위를 사용함):
여기서 는 상대론적 로런츠 인자(위의 자기회전비율과 혼동하지 말 것)이다. 특히, 전자 스핀 g는 2에 매우 가깝기(2.002...) 때문에 g = 2로 설정하면 다음을 얻는다.
라모어 세차 운동 바르그만–미셸–텔레그디 방정식
외부 전자기장 내 전자의 스핀 세차 운동은 바르그만–미셸–텔레그디(BMT) 방정식(발렌타인 바르그만, 루이 미셸 및 발렌타인 텔레그디의 이름을 따서 명명됨)으로 설명된다.
여기서 , , , 는 각각 편광 4-벡터, 전하, 질량, 자기 모멘트이고, 는 전자의 4-속도( 인 단위계에서), , 이며, 는 전자기장 강도 텐서이다. 운동 방정식을 사용하여
BMT 방정식의 오른쪽 첫 번째 항은 로 다시 쓸 수 있으며, 여기서 는 4-가속도이다. 이 항은 페르미–워커 수송을 설명하고 토마스 세차 운동으로 이어진다. 두 번째 항은 라모어 세차 운동과 관련이 있다.
전자기장이 공간적으로 균일하거나 와 같은 기울기 힘을 무시할 수 있을 때, 입자의 병진 운동은 다음으로 설명된다.
BMT 방정식은 다음으로 작성된다.
토마스-BMT의 빔 광학 버전은 하전 입자 빔 광학의 양자 이론에서 가속기 광학에 적용할 수 있다.
라모어 세차 운동 응용
레프 란다우와 예브게니 립시츠가 1935년에 발표한 논문은 라모어 세차 운동의 강자성 공명의 존재를 예측했으며, 이는 1946년에 J. H. E. 그리피스(영국)와 E. K. 자보이스키(USSR)의 실험에서 독립적으로 검증되었다.
라모어 세차 운동은 핵자기 공명, 자기공명영상, 전자 스핀 공명, 뮤온 스핀 공명, 중성자 스핀 에코에서 중요하다. 또한 우주진 입자의 정렬에도 중요하며, 이는 별빛의 편광의 원인이 된다.
자기장 내 입자의 스핀을 계산하려면 일반적으로 입자가 움직이는 경우 토마스 세차 운동도 고려해야 한다.
라모어 세차 운동 세차 운동 방향
전자의 스핀 각운동량은 자기장 방향에 대해 반시계 방향으로 세차 운동한다. 전자는 음전하를 가지므로 자기 모멘트의 방향은 스핀의 방향과 반대이다.
아네탄 선거구
아네탄 선거구은 나우루의 선거구 중 하나이며, 아네탄구와 에와구의 두 개 구로 이루어져 있다. 면적은 2.2km2이며, 인구는 1,332명이다. 두 명의 의원을 선출한다. 나우루의 최북단 선거구이다.
보에 선거구
보에 선거구는 나우루의 선거구 중 하나이다. 나우루 의회로 두 명의 의원을 선출한다.
술레이만 오베이드
술레이만 오베이드(سليمان العبيد‎, 1984년 3월 24일 ~ 2025년 8월 6일)는 팔레스타인의 축구 선수로, 포워드와 윙어 포지션을 맡았다. ‘팔레스타인의 펠레’라 불리기도 했다.
팔레스타인 축구 협회에 따르면 그는 2025년 8월 6일 다른 시민들과 인도주의적 지원을 받기 위해 기다리던 중 이스라엘 군의 총격을 맞고 살해당했다.
돛자리 뮤
돛자리 뮤(μ Vel, μ Velorum)는 남쪽 돛자리 별자리에 있는 쌍성계이다. 이 두 별의 겉보기등급은 2.69이며, 맨눈으로도 쉽게 볼 수 있다. 시차 측정에 따르면 이 쌍성까지의 거리는 117 광년 (36 파섹)이다.
돛자리 뮤 특징
두 별은 138년의 공전 주기와 0.94의 매우 높은 궤도 이심률을 가지고 서로를 공전한다. 이들의 긴반지름은 50 천문단위이지만, 이 높은 이심률로 인해 근성점에서의 분리는 3.1 AU에 불과하며, 원성점에서의 분리는 약 100 AU이다. 이 계는 약 3억 6천만 년 되었다.
주성분은 겉보기등급이 2.7이고 항성 분류가 G5 III인 거성이다. 태양 반지름의 약 13배로 팽창한 대기에서 태양의 광도의 약 107배를 방출한다. 이 별의 질량은 태양의 3.3배이다. 1998년, 극자외선 탐사선 우주 망원경은 전체 별의 출력과 거의 같은 X선 방출을 일으키는 강력한 플레어를 감지했다. 돛자리 뮤 A의 정지 X선 광도는 약 1.7 × 1030 erg s−1이다.
더 어두운 동반성인 돛자리 뮤 B는 겉보기등급 6.4인 주계열성이며 항성 분류는 G2V로 지정되었다. 그러나 이 분류는 의심스럽다. 스펙트럼을 자세히 살펴보면 이 별은 실제로 F4V 또는 F5V로 분류될 수 있으며, 이는 태양 질량의 약 1.5배의 질량을 시사한다. 이러한 별은 일반적으로 현저한 수준의 자기 활동을 보이지 않는다.
부아다 선거구
부아다 선거구는 나우루의 선거구 중 하나이다. 나우루 의회에 두 명의 의원을 선출한다. 나우루에서 유일하게 내륙에 있는 선거구이다.
메넹 선거구
메넹 선거구는 나우루의 선거구 중 하나이다. 나우루 의회에 세 명의 의원을 배출한다. 이전에는 메넹 선거구에서 두 명의 의원을 배출했지만, 2013년 6월 선거법이 개정되어 선거구에 추가 의원 한 명이 추가되었다. 나우루의 가장 남쪽에 있는 선거구이다.
우베니데 선거구
우베니데 선거구는 나우루의 선거구로, 바이티, 데니고모두, 니보크, 우아보에 네 개의 구로 이루어져 있다. 면적은 4.5 km2로 면적 기준으로 두 번째로 큰 선거구이며, 인구는 3,300명으로 가장 인구가 많은 선거구이다. 야렌에 있는 나우루 의회에 4명의 의원을 배출하며, 4명의 의원을 배출하는 유일한 선거구이다.
우베니데 선거구 지리
우베니데는 선거구를 구성하는 4개 구의 약자로, 우아보에(Uaboe), 베이디(Beidi, 바이티의 옛 이름), 니보크(Nibok), 데니고모두(Denigomodu)에서 따왔다. 우베니데는 나우루의 북동쪽 해안을 따라 위치하며, 아네탄, 아나바르, 부아다 및 아이워 선거구와 경계를 접한다. 나우루 철도가 언덕을 가로질러 선거구를 통과한다.
야렌 선거구
야렌 선거구는 나우루의 선거구 중 하나이다. 야렌의 야렌에서 나우루 의회에 두 명의 의원을 선출하며, 나우루의 실질적 수도이기도 하다.
Return of the King
《Return of the King》은 대한민국의 헤비 메탈 밴드 백두산의 네 번째 정규 음반이다. 2009년 4월 20일에 발매되었으며, 총 9곡이 수록되어 있다.
Return of the King 배경 및 발매
이 음반은 1992년 음반 《Baekdoosan III》 이후 17년만에 원년 멤버 중심으로 재결성하며 컴백을 선언하였다.
당시 라인업은 보컬 유현상, 기타 김도균, 베이스 김창식, 드럼 한춘근으로 구성되었으며, 기존 히트곡인 〈주연 배우〉, 〈Up In The Sky〉, 〈반말마〉를 비롯해 팬들의 요청이 많았던 곡들을 포함하였다.
《Return of the King》은 상반기 컴백 기념작이자 통산 4집으로, 이전 라이브 공연에서 선보였던 곡 〈우리가 대한민국이다〉 등 총 9곡을 수록하였다.
돛자리 오미크론
돛자리 오미크론 (ο Vel, ο Velorum)은 남천구 돛자리에 있는 항성이다. 이 별은 육안으로 볼 수 있는 느슨한 산개 성단 IC 2391, 즉 돛자리 오미크론 성단의 가장 밝은 구성원이다.
돛자리 오미크론은 평균 겉보기등급이 +3.60인 청백색 B형 별이다. 이 별은 아마도 주계열 천체일 가능성이 높지만, 준거성 또는 거성으로 분류되기도 했다. 오미크론은 지구에서 약 495 광년 떨어져 있다.
앨런 윌리엄 제임스 커즌스는 1959년에 돛자리 오미크론이 변광성이라는 사실을 발견했다. 느린 맥동 B형성인 이 별은 2.8일에 걸쳐 3.57등급에서 3.63등급 사이를 오간다.
돛자리 오미크론
돛자리 오미크론의 올바른 바이어 명명법에 대해서는 논쟁이 있었다. 라카유는 아르고자리의 밝은 별에 하나씩 그리스 문자 순서를 할당했다. 이 라카유 명명법은 현재 용골자리, 고물자리, 돛자리의 세 현대 별자리에 나누어 공유되어 (오미크론을 제외하고) 각 그리스 문자는 세 별자리 중 하나에만 존재한다. 그러나 ο (오미크론)은 현재 돛자리와 고물자리에 각각 하나씩, 두 별에 일반적으로 사용된다. 《Coelum Australe Stelliferum》 자체에서는 돛자리 오미크론이 ο (오미크론) Argus (프랑스어판에서는 du Navire)로 표시되어 있는 반면, 고물자리 오미크론는 (라틴어로) o Argus in puppi (프랑스어판에서는 Pouppe du Navire)로 표시되어 있다. 일부 후대 저자는 라카유가 실제로 오미크론을 고물자리 오미크론에 할당하고 라틴어 소문자 'o'를 돛자리 오미크론에 할당했다고 반대로 주장한다. 현대 성표와 성도에서는 일반적으로 두 별 모두에 오미크론을 사용한다.
사춘기 (이선희의 음반)
《四春期 (사춘기)》는 이선희의 13집 정규 음반 및 라이브 실황 음반이다.
'The Dreams
《'THE DREAMS》는 조용필의 13집 정규 음반이다. 이 앨범은 꿈에 관한 제목을 지닌 음반답게 타이틀곡 〈꿈〉을 필두로 꿈과 관련된 곡이 전체 10곡 중 6곡이나 수록되어 있기도 하다.
우하형
우하형(禹夏亨)은, 조선 후기의 무신이다.
이인좌의 난이 일어났을 때 곤양군수(昆陽郡守)로써 공을 세웠으며, 난을 진압할 당시의 진중의 상황을 《무신토적일기》(戊申討賊日記)로 남겼다.
우하형 생애
숙종 36년(1710년)에 25세의 나이로 무과에 급제하고 이듬해(1711년)에 선전관에 제수되었다. 계사년(1713년)에 부인 이씨가 세상을 떠나, 그 상을 마치고 6품에 올라 훈련원주부(訓鍊院主簿), 판관(判官), 첨정(僉正) 및 황해도 우후(黃海道虞候)를 역임하였다.
경종 1년(1721년)에 아버지의 상을 당한 뒤에는 상을 마치고도 한동안 관직에 나아가지 않았다. 영조 3년(1727년)에 장연현감(長連縣監)이 되었으나 부임하지 않다가, 얼마 뒤 곤양군수가 되어 부임하게 되었다.
영조 4년(1728년) 봄에 이인좌의 난(무신난)이 일어났다. 이인좌와 함께 난을 일으킨 이웅보(李熊輔)와 정희량(鄭希亮) 등이 영남에서 세를 떨쳐서 열흘 만에 다섯 고을이 함락되었다. 이웅보와 정희량의 군세는 함양(咸陽)에서 거창(居昌)으로 돌아와 군사를 둘로 나누어 각각 우지령(牛旨嶺, 우지치) 아래와 생초역(省草驛)에 진을 치고서 지례(知禮)와 무주(茂朱)로 나아갈 기세였는데, 선산부사(善山府使) 박필건(朴弼健)이 금오진(金烏鎭)의 군사를 거느리고 우지령의 험한 곳을 먼저 점거하고, 무주 고갯길에도 전라도의 군사가 점거하여 틀어막아 양측이 대치하고 있는 상황이었다.