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유럽 포커 투어 시즌 2 결과 Results
많은 포커 선수들, 특히 스칸디나비아 출신 선수들이 예상치를 훨씬 뛰어넘는 인파를 형성했다. 토너먼트 디렉터 토마스 크렘저는 다음과 같이 말했다: "유럽 포커 투어의 시작을 위해 바르셀로나로 이렇게 많은 선수들이 올 것이라고는 아무도 예상하지 못했습니다. 놀랍습니다."
EPT 창립자 존 더시는 다음과 같이 말했다: "첫 EPT가 끝날 무렵 우리는 투어가 엄청난 성공을 거두었다는 것을 알았지만, 오늘날의 참가자 수는 정말 특별합니다. 선수들은 등록을 위해 몇 시간 동안 줄을 서 있었고, 우리는 여전히 모든 사람을 수용하기 위해 애썼습니다. 환상적입니다."
YouTube: EPT 런던 시즌 2 (더 그로브너 월드 마스터즈) - 1일차 (1시간 11분 1초)
YouTube: EPT 런던 시즌 2 (더 그로브너 월드 마스터즈) - 2일차 (58분 7초)
YouTube: EPT 런던 시즌 2 (더 그로브너 월드 마스터즈) - 파이널 테이블 (1시간 11분 6초)
유럽 포커 투어 시즌 2 결과 Results
이 토너먼트는 각각 118명의 플레이어로 구성된 두 번의 예선일과 이벤트에 참여할 수 없었던 포커스타스 온라인 예선 통과자들로 나뉘었다. 총 플레이어 수는 242명이었다. 파이널 테이블에는 그레이엄 클락슨과 이스트반 노박 두 명이 온라인 예선 통과자였다.
= 포커스타스 온라인 예선 통과자
YouTube: EPT 바덴 시즌 2 (포커 EM/EPT 바덴 클래식) - 파이널 테이블 (1시간 10분 49초)
YouTube: EPT 코펜하겐 시즌 2 (EPT 스칸디나비아 오픈) - 1일차 (1시간 10분 32초)
YouTube: EPT 코펜하겐 시즌 2 (EPT 스칸디나비아 오픈) - 파이널 테이블 (1시간 9분 34초)
= 포커스타스 온라인 예선 통과자
YouTube: EPT 도빌 시즌 2 (EPT 프랑스 오픈) - 1일차 (1시간 10분 36초)
YouTube: EPT 도빌 시즌 2 (EPT 프랑스 오픈) - 2일차 (1시간 10분 57초)
YouTube: EPT 도빌 시즌 2 (EPT 프랑스 오픈) - 파이널 테이블 (1시간 11분 43초)
= 팀 포커스타스
YouTube: EPT 몬테카를로 시즌 2 (유럽 포커 투어 그랜드 파이널) - 1일차 (51분 57초)
YouTube: EPT 몬테카를로 시즌 2 (유럽 포커 투어 그랜드 파이널) - 2일차 (50분 12초)
YouTube: EPT 몬테카를로 시즌 2 (유럽 포커 투어 그랜드 파이널) - 3일차 (52분 1초)
YouTube: EPT 몬테카를로 시즌 2 (유럽 포커 투어 그랜드 파이널) - 파이널 테이블 (51분 10초)
= 포커스타스 예선 통과자
태스크 (드라마)
《태스크》(영어: Task)는 HBO에서 2025년 9월부터 방영된 미국의 범죄 드라마이다.
유럽 포커 투어 시즌 3 결과
아래는 유럽 포커 투어 (EPT) 세 번째 시즌의 결과이다.
모든 통화 금액은 "€" 유로, U$ 달러(및 해당하는 경우 현지 통화)로 표시된다.
유럽 포커 투어 시즌 3 결과 결과
EPT 바르셀로나 시즌 3 (2006 바르셀로나 오픈) – 1일차 (1시간09분59초)
EPT 바르셀로나 시즌 3 (2006 바르셀로나 오픈) – 2일차 (1시간10분07초)
EPT 바르셀로나 시즌 3 (2006 바르셀로나 오픈) – 파이널 테이블 (1시간11분08초)
2006 바르셀로나 오픈: 유럽 포커 투어.
35세의 노르웨이인 비요른-에릭 글렌은 PokerStars.com 유럽 포커 투어 바르셀로나 오픈에서 세계 최고의 포커 플레이어들을 제치고 €691,000를 획득했다. 
4일간의 토너먼트가 끝난 후, 전 마케팅 매니저였던 그는 미국 슈퍼스타 필 아이비와의 헤즈업 대결에서 승리하며 €5,000 바이인 노리밋 텍사스 홀덤 이벤트에서 최고 상금을 차지했다. 
이 토너먼트는 EPT 시즌 3의 첫 번째 이벤트였으며, 480명의 선수라는 기록적인 참가자를 끌어모았다. 이는 전년보다 155명 증가한 수치로, EPT 이벤트 중 가장 많은 참가자를 기록하며 총 €2,304,000의 상금 풀을 형성했다.
유럽 포커 투어 시즌 3 결과 결과
YouTube: EPT 런던 시즌 3 (유럽 포커 챔피언십) – 1일차 (1시간09분16초)
YouTube: EPT 런던 시즌 3 (유럽 포커 챔피언십) – 2일차 (01시간09분44초)
YouTube: EPT 런던 시즌 3 (유럽 포커 챔피언십) – 파이널 테이블 (1시간11분23초)
비키 코렌, 34세, 유머리스트 앨런 코렌의 딸로, 정기적인 포커 해설가이자 가디언 신문에 칼럼을 쓰고 있다. 그녀는 채널 4의 레이트 나이트 포커 쇼에서 정기적으로 출연하며 명성을 얻었고, 최근에는 인기 있는 BBC 시리즈 발더대시 & 피플을 진행했다. EPT 런던 2006 이전까지 그녀의 최고 기록은 2004년 셀러브리티 포커 챌린지에서 £25,000를 획득한 것이었다.
"빅토리아 카지노에서 이 토너먼트를 우승하게 되어 정말 기쁘고 자랑스럽습니다. EPT 전체는 놀라운 일입니다. 어떤 EPT 이벤트든 우승하는 것은 환상적인 일이지만, 런던의 빅에서 우승하는 것은 저의 가장 큰 꿈을 넘어서는 일입니다."비키 코렌
유럽 포커 투어 시즌 3 결과 결과
YouTube: EPT 바덴 시즌 3 (더 빅 더블 2006) – 1일차 (1시간10분19초)
YouTube: EPT 바덴 시즌 3 (더 빅 더블 2006) – 파이널 테이블 (1시간11분53초)
EPT3 바덴 더 빅 더블
유럽 포커 투어 시즌 3 결과 결과
독일 함부르크 출신의 42세 셰프 탕 득 응우옌은 오스트리아 바덴에서 열린 PokerStars.com 유럽 포커 투어에서 €487,397를 획득했다. 
4일간의 토너먼트가 끝난 후, 응우옌은 뉴요커 벤 존슨과의 헤즈업 대결에서 승리하며 €5,000 바이인 노리밋 텍사스 홀덤 이벤트에서 최고 상금을 차지했다. 브루클린 출신의 29세 체스 선수 존슨은 2위로 €251,560를 받았다. 이 토너먼트에는 331명의 선수가 유명한 오스트리아 스파 리조트에 모였으며, 이는 2005년의 거의 두 배에 달하는 참가자 수로 총 €1,572,250의 상금 풀을 형성했다. 
원래 베트남 호찌민시 출신인 응우옌은 최근 몇 달 동안 인상적인 승리를 거두었는데, 9월 PokerStars.com 월드 챔피언십 오브 온라인 포커에서 두 번의 파이널 테이블에 진출하여 총 €35,000를 획득했다. 이 우승 전에는 응우옌은 셰프로서의 본업을 포기할 준비가 되지 않았다고 말했지만, 이제는 "멋진 가족 휴가를 떠나는 것"을 고려하고 있다고 인정했다.
유럽 포커 투어 시즌 3 결과 결과
유럽 포커 서킷에서 큰 이름이 될 것으로 예상되는 22세의 용감한 이탈리아인 다리오 미니에리는 €125,780를 받으며 3위를 차지했다. 벨기에 포커스타스 예선 통과자 다니엘 도뎃은 4위로 €110,000를 받았다.
= PokerStars 온라인 예선 통과자
YouTube: EPT 더블린 시즌 3 (아일랜드 마스터즈) – 1일차 (1시간10분11초)
YouTube: EPT 더블린 시즌 3 (아일랜드 마스터즈) – 2일차 (1시간10분02초)
YouTube: EPT 더블린 시즌 3 (아일랜드 마스터즈) – 파이널 테이블 (1시간09분53초)
EPT3 더블린 – 롤랜드 드 울프, 더블린 EPT 우승
유럽 포커 투어 시즌 3 결과 결과
런던 출신의 롤랜드 드 울프, 27세는 2006년 10월 29일부터 15개월간의 놀라운 포커 성공을 이어가며 더블린에서 열린 PokerStars.com 유럽 포커 투어 이벤트에서 €554,300의 최고 상금을 차지했다.
전 포커 작가였던 드 울프는 4일간의 노리밋 텍사스 홀덤 이벤트에서 389명의 강한 경쟁자들을 물리쳤으며, 이 이벤트는 총 €1,847,750의 상금 풀을 형성했다. 2005년 월드 포커 투어 (WPT) 파리 이벤트를 우승했던 드 울프는 EPT와 WPT 타이틀을 모두 획득한 최초의 선수가 되었다.
포커스타스 예선 통과자 데이비드 타베르니에, 50세 – 취미로 포커를 치는 파리 출신 마취과 의사 –는 €314,120를 받으며 2위를 차지했고, 23세의 스웨덴 프로 윌리엄 토르슨은 €184,780를 받으며 3위를 차지했다.
드 울프는 이렇게 말했다:
"이번 주에는 아일랜드의 행운이 아니라 유럽 전체의 행운이 따랐습니다. 훌륭한 선수들이 많은 가운데 EPT 타이틀과 WPT 타이틀을 모두 획득한 첫 번째 선수가 된 것은 영광입니다. 정말 기쁩니다."롤랜드 드 울프
= PokerStars 온라인 예선 통과자
유럽 포커 투어 시즌 3 결과 결과
YouTube: EPT 코펜하겐 시즌 3 (EPT 스칸디나비안 오픈) – 1일차 (1시간10분08초)
YouTube: EPT 코펜하겐 시즌 3 (EPT 스칸디나비안 오픈) – 2일차 (1시간11분44초)
YouTube: EPT 코펜하겐 시즌 3 (EPT 스칸디나비안 오픈) – 파이널 테이블 (1시간09분35초)
EPT3 코펜하겐: 피터슨 우승
스웨덴의 마그누스 피터슨이 EPT 코펜하겐에서 팀 포커스타스의 엘키를 헤즈업으로 꺾고 €550,000를 획득했다. 그는 "정말 좋은 기분입니다. 초반에는 타이트하게 플레이했고, 중요한 순간에 기어를 바꿨습니다."라고 말했다.

엘키는 함께 앉았을 때 압도적인 리드를 가지고 있었지만, 두 번의 핸드로 상황이 뒤집혔다. 첫 번째는 피터슨이 리버에서 풀하우스를 만들어 엘키의 트리플을 이겼다. 그는 너트로 올인했고, 엘키는 콜할 수밖에 없었다.
피터슨은 이렇게 말했다:
유럽 포커 투어 시즌 3 결과 결과
"오늘 밤 특별한 계획은 없습니다. 아마 한 잔 할 수도 있겠네요. 제 여자친구는 스톡홀름에서 몇 시간 떨어진 곳에 살고 있고, 오늘 BMW를 샀습니다. 이 돈으로 그 차 값을 지불할 겁니다. 저는 재정 고문이라서 이제 저 자신에게 주식과 채권에 투자하라고 조언할 것입니다."마그누스 피터슨
= PokerStars 온라인 예선 통과자
YouTube: EPT 도르트문트 시즌 3 (EPT 저먼 오픈) – 1일차 (1시간10분25초)
YouTube: EPT 도르트문트 시즌 3 (EPT 저먼 오픈) – 2일차 (1시간11분07초)
YouTube: EPT 도르트문트 시즌 3 (EPT 저먼 오픈) – 파이널 테이블 (1시간11분42초)
EPT 도르트문트: 호이볼드, EPT 저먼 오픈 우승
기록적인 493명의 EPT 참가자, 유럽에서 가장 큰 상금 풀 중 하나, 타이틀을 차지한 가장 좋은 사람들 중 한 명. 안드레아스 호이볼드는 이곳 독일 도르트문트에서 EPT 저먼 오픈 트로피를 들어 올리며 €672,000의 엄청난 상금을 모았다. 하지만 그는 정말 열심히 노력해야 했다.
유럽 포커 투어 시즌 3 결과 결과
35세의 노르웨이인은 7시간에 걸친 힘든 파이널 테이블을 통해 그의 확실한 재능과 장난기 넘치는 유머 감각을 발휘하여 많은 새로운 친구들과 현금을 얻었다. 이 승리는 12월 런던 포커 밀리언에서 3위를 차지하며 $250,000를 확보한 이후 몇 달 만에 두 번째 큰 성과이다. 그가 불과 7개월 전에 프로로 전향하기로 한 결정은 이제 영감을 주는 것처럼 보인다. 이 승리로 그는 에릭-비요른 글렌이 바르셀로나에서 거둔 놀라운 성공에 이어 이번 시즌 두 번째 노르웨이인 EPT 타이틀 획득자가 되었다.
= PokerStars 온라인 예선 통과자
EPT 바르샤바: 피터 옙센, 폴란드 오픈 우승
피터 옙센이 EPT 바르샤바의 우승자이다. 전직 군인이었던 그는 이라크에서 심하게 부상을 입은 후 포커를 시작했고, 오늘 폴란드 오픈 타이틀을 거머쥐며 또 다른 종류의 영웅이 되었다. 이 덴마크인 선수는 항상 군사적인 정밀함으로 칩을 쌓았고, 냉정하고 체계적인 플레이 스타일을 가지고 있었기 때문에 이 EPT 타이틀을 차지하는 것이 거의 effortless하게 보였다.
피터는 자신의 승리에 대해 다음과 같이 말했다:
유럽 포커 투어 시즌 3 결과 결과
"돈도 좋지만, 저는 이 EPT 토너먼트에서 정말, 정말 우승하고 싶었습니다. 작년에 세인트 키츠에서 열린 토너먼트에서 $165,000를 땄지만, 제 이름으로 된 정식 타이틀을 갖는 것이 중요합니다."피터 옙센
= 팀 포커스타스 카티아 타터
(이름)+ = PokerStars 온라인 예선 통과자
바이인: €10,000 (€9,600+€400) (~$13,337)
YouTube: EPT 몬테카를로 시즌 3 (유럽 포커 투어 그랜드 파이널) – 1일차 (1시간10분41초)
YouTube: EPT 몬테카를로 시즌 3 (유럽 포커 투어 그랜드 파이널) – 2일차 (1시간11분38초)
YouTube: EPT 몬테카를로 시즌 3 (유럽 포커 투어 그랜드 파이널) – 3일차 (13분47초)
YouTube: EPT 몬테카를로 시즌 3 (유럽 포커 투어 그랜드 파이널) – 파이널 테이블 (1시간11분36초)
EPT 몬테카를로: 개빈 그리핀, EPT 그랜드 파이널 우승
미국인 개빈 그리핀은 EPT 그랜드 파이널에 참가하기 위해 처음으로 유럽을 방문했으며, 705명의 다른 포커 선수들과 함께 미국 이외 지역에서 개최된 가장 부유한 포커 토너먼트에 참가했다. 그는 세계 최고의 선수들과의 경쟁에서 승리하고 6일간의 노리밋 텍사스 홀덤 이벤트(2007년 3월 28일~4월 2일)에서 우승한 후, 240만 달러(€180만 유로) 이상의 상금을 가지고 오렌지 카운티, 캘리포니아의 집으로 돌아갔다.

원래 시카고 출신의 차분한 25세의 그는 포커스타스에서 $240 더블 슛아웃 예선전을 통해 그랜드 파이널 참가권을 획득했다. 그는 €10,000 바이인 이벤트에서 놀라운 포커 실력을 보여주었으며, 그의 분홍색으로 염색된 머리가 유방암 자선 단체를 위한 에이본 워크 참여를 상징한다는 사실이 알려진 후 토너먼트의 인기 스타가 되었다. 개빈과 그의 여자친구 크리스틴(21세)은 9월에 39마일, 이틀간의 로스앤젤레스 마라톤을 시작했다.

포커스타스는 개빈이 유방암을 위한 에이본 워크 기금을 더 많이 모을 수 있도록 도왔다. 즉시 $15,000를 기부했을 뿐만 아니라, 추가 기금을 모으기 위한 특별 계정을 개설했다. 4월 2일 파이널 테이블 동안 이루어진 모든 기부에 대해 포커스타스는 동일한 금액을 매칭했다. 총 모금액은 $10,000를 넘었다. 지금부터 기부하려면 에이본 사이트에 있는 개빈의 페이지를 방문하면 된다.

개빈 그리핀은 그의 우승에 대해 이렇게 말했다:
"이 토너먼트의 구조는 정말 대단했습니다. 믿을 수 없을 정도였죠. 유럽은 처음 방문하는 것이었는데, 다시 올 것이라고 확신합니다. 여자친구가 21살 때 유방암을 앓았기 때문에 저는 이곳에서 유방암 자선 단체를 지지하고 있습니다. 9월에는 이틀 동안 39마일을 걷는 자선 걷기 행사에 참여할 것입니다. 우리가 받은 것을 돌려주고 미래의 여성들을 돕는 것이 중요하다고 생각했기 때문입니다."개빈 그리핀
= PokerStars 예선 통과자
케일럽 보쉴리
케일럽 보쉴리(Caleb Boushley, 1993년 10월 1일 ~ )은 미국의 야구 선수이자, 현 kt wiz의 투수이다.
케일럽 보쉴리 미국 프로야구 시절
2023년에 밀워키 브루어스에 입단하였다.
케일럽 보쉴리 한국 프로야구 시절
2025년 11월 26일에 엔마누엘 데 헤수스를 대체할 외국인 선수로 영입되었다.
2025년 하계 데플림픽
2025년 하계 데플림픽(2025 Summer Deaflympics), 공식적으로 제25회 하계 데플림픽 또는 XXV 하계 데플림픽으로 알려진 이 대회는 2025년 11월 15일부터 26일까지 일본 도쿄도에서 개최되는 국제 종합 스포츠 행사이다. 이 종합 스포츠 행사는 데플림픽 창설 100주년을 기념하는 대회로, 첫 대회는 1924년에 열렸다. 일본에서 하계 데플림픽이 개최되는 것은 이번이 처음이다. 뉴질랜드(1989년), 오스트레일리아(2005년), 대만(2009년)에 이어 아시아-태평양 농아 스포츠 협회가 하계 데플림픽 개최권을 얻은 것은 이번이 네 번째이다. 이 대회는 코로나19 범유행으로 인해 2021년 하계 데플림픽이 2022년으로 연기된 후, 다시 4년 주기로 돌아왔다.
2025년 하계 데플림픽 유치 과정
전일본농아연맹과 일본농아스포츠연맹은 2021년 1월 18일 "데플림픽 2025 유치 준비부"라는 주제로 첫 회의를 개최했다. 이 회의에서 캠페인 활동 진행 보고 및 현황과 2025년 하계 데플림픽 개최국으로서 일본을 홍보하기 위한 일관된 유치 전략이 참석자들과 공유되었다. 2022년 6월, 고이케 유리코 도쿄도지사는 도쿄를 대회의 공식 개최 도시로 만장일치로 지명하며 유치 과정에 대한 지지와 협력을 표명했다. 이후 전일본농아연맹과 일본농아스포츠연맹은 하계 데플림픽 개최권을 따내려는 낙관론과 강한 관심을 보였다. 전일본농아연맹이 2025년 하계 데플림픽 유치를 위한 전략적 계획을 실행하기 위해 야심찬 노력을 기울인 것은 2018년이었다.
2022년 9월 10일, 빈에서 개최된 국제농아스포츠위원회 (ICSD) 총회에서 도쿄는 2025년 하계 데플림픽 개최 도시로 발표되었다. 다른 도시에서 유치 신청을 하지 않았기 때문이다.
2025년 하계 데플림픽 개발 및 준비
전일본농아연맹은 주로 도쿄에서 스포츠 대회를 개최하기 위한 초안 계획을 수립했다. 도쿄의 고마자와 올림픽 공원 경기장과 시즈오카현, 후쿠시마현의 경기장들이 보조 개최지로 고려되었다. 개회식과 폐회식은 도쿄 체육관에서 개최될 예정이다. 조직위는 자원 최적화를 목표로 국제 올림픽 위원회 (IOC)의 2020+5 아젠다에서 영감을 받았다. 1964년 하계 올림픽, 2020년 하계 올림픽, 1964년 하계 패럴림픽, 2020년 하계 패럴림픽에서 사용되었던 일부 시설들이 2025년 도쿄 데플림픽의 스포츠 경기장으로 선정되었다.
2025년 하계 데플림픽 개회식
개회식은 11월 15일 저녁 도쿄 체육관에서 열렸다. 선수단이 경기장에 입장할 때 아와오도리 춤 공연이 포함되었다. 일본 선수단은 가장 마지막에 입장했으며, 가라테 선수 오구라 료가 기수를 맡았다.
다카이치 사나에 총리가 개회식에서 연설했다. 아키시노 황태자 일가도 참석했다.
2025년 하계 데플림픽 대회
18개 종목(21개 세부 종목)에서 209개 세부 종목 (지난 대회보다 10개 감소):
79개 농아 스포츠 연맹이 도쿄에 선수단을 파견했다. 사상 처음으로 남수단 선수가 데플림픽 깃발 아래 출전하는 난민 팀이 구성되었다. 또한 라오스와 동티모르 선수들도 처음으로 참가했다. 이들 국가의 데플림픽 위원회는 최근에 인정받았으나, 도쿄 대회에 참가 등록할 시간이 부족하여 데플림픽 팀 자격으로 참가하게 되었다. 국제 올림픽 위원회 (IOC)가 정한 규정에 따라 ICSD는 러시아와 벨라루스 선수들이 해당 국제 연맹 (IF)이 허용하는 스포츠에 출전하는 것을 허용했다. 이 선수들은 도쿄 데플림픽에서 농아 개인 중립 선수 (DINA)로서 엄격히 중립적인 지위로 경쟁한다.
2025년 하계 데플림픽 일정
일정은 2025년 11월 7일 최종 업데이트되었다.
모든 시간과 날짜는 일본 표준시 (UTC+09:00)를 사용한다.
2025년 하계 데플림픽 발전
도쿄가 2025년 하계 데플림픽의 개최 도시로 발표된 후, 도쿄도청은 데플림픽에 대한 인식을 알리기 위한 강력한 홍보 캠페인을 펼쳤다. 인식 개선 노력에는 스포츠 행사에서 특별 정보 부스를 제공하는 것이 포함되었다. 도쿄가 2025년 하계 데플림픽과 2025년 세계 육상 선수권 대회를 모두 개최할 예정이었기 때문에, 도쿄도청은 "누구와든, 언제든, 어디서든"이라는 모토 아래 도쿄를 포괄적인 도시로 홍보하는 데 주력했다. 도쿄도청은 또한 2025년 데플림픽이 도쿄도청의 행동 계획에 포함되면서 외국인 관광객들이 환승역에 도착했을 때 안내하기 위해 도쿄 전역의 지하철역에 투명 번역 스크린을 설치했다. 데플림픽에 대한 인식을 높이는 정보 팸플릿도 도쿄의 여러 초등학교에 배포되었다.
2025년 하계 데플림픽 발전
도쿄에 본사를 둔 일본 재단 파라스포츠 지원 센터가 2021년에 실시한 설문조사에서 수집된 정보를 검토한 후, 도쿄도청은 데플림픽에 대한 인식을 높이기 위한 계획을 착수했다. 2021년 설문조사 결과는 대중이 세계 농아 커뮤니티를 위한 스포츠 대회에 대해 깊이 알지 못한다는 것을 보여주었다. 설문조사에 따르면 응답자의 16.3%만이 데플림픽에 대해 알고 있었다. 이는 패럴림픽에 대한 설문조사에서 드러난 높은 인식 및 엄청난 반응과는 극명한 대조를 이뤘다.
2023년 11월, 도쿄도청은 2025년 하계 데플림픽을 앞두고 주요 이니셔티브의 일환으로 '미루 카페'를 공식적으로 개장했다. 이 카페는 데플림픽이 끝날 때까지 임시로 운영될 예정이다. 전 일본 올림픽 마라톤 선수 마스다 아케미가 도쿄 데플림픽 준비 사무소의 자문위원으로 임명되었다. 2025년 1월, 소식통에 따르면 스포츠 장비 회사 아식스가 하계 데플림픽 조직위원회와 총괄 지원 회원으로 전략적 협력을 발표했다고 보도되었다.
2025년 하계 데플림픽 농아 문화
2025년 하계 데플림픽 조직위원회는 국제 수화 통역사의 부족으로 어려움을 겪었다. 다양한 국가에서 크게 다른 농아 문화와 수화 패턴을 가진 많은 선수들이 참가하기 때문이다. 도쿄의 데플림픽 유치 성공에 앞장섰던 전일본농아연맹은 국제 수화가 일본의 일상생활에서 희귀하다는 점을 지적했다.
또한 일본에는 통역사를 국제 수화 통역에 대한 합의된 기준을 충족하는 것으로 분류하는 자격 시스템이 존재하지 않는 것으로 밝혀졌다. 수화 전문가라고 자부하는 일본인의 수를 보고하고 집계하는 것이 부족하다는 점에 대한 우려가 계속해서 제기되었다. 도쿄도청은 자격을 갖춘 국제 수화 통역사 부족 가능성에 대해 통보받았다. 도쿄도청은 또한 통역사들에게 국제 수화의 적절한 사용에 대한 집중 훈련 워크숍을 제공할 계획인 것으로 알려졌다.
2025년 하계 데플림픽 농아 문화
지지자들은 도쿄 데플림픽이 일본에서 거의 인정받지 못하는 농아 선수들의 발전에 긍정적인 변화를 가져올 것이라고 강조했다. 그들은 또한 일본 농아 선수들이 아지노모토 국립 훈련 센터에 대한 접근 제한을 포함하여 적절한 훈련 시설을 사용할 기회를 박탈당하고 있으며, 정부 자금 지원을 지속적으로 받지 못하고 있다는 점을 강조했다. 비평가들은 일본 정부 정책이 올림픽과 패럴림픽에만 상당한 지원과 관심을 기울이고 있으며, 데플림픽은 고려되지 않는다고 주장했다. 비평가들에 따르면, 일본 정부 정책은 올림픽과 패럴림픽 모두에 동등한 존중과 중요성을 강조하지만, 데플림픽에는 같은 수준의 인식이 적용되지 않는다고 한다.
싱가포르 아르메니아 교회
싱가포르 아르메니아 교회(영어: Armenian Church, Singapore)는 싱가포르에서 가장 오래된 기독교 교회이다. 정식 명칭은 계몽자 그레고리오 아르메니아 교회(Armenian Church of Saint Gregory the Illuminator)이다. 싱가포르의 센트럴 구역에 위치하고 있다. 이 교회는 1835년에 완공되어 다음 해에 봉헌되었다. 원래 기독교 교파인 아르메니아 사도교회의 성당이었으나, 1930년대 후반 싱가포르에서 아르메니아인 인구가 감소하면서 최후의 아르메니아 사도교회 교구 사제가 떠났다. 1973년 싱가포르 국가 유산으로 지정되었다. 현재 이 교회에서는 아르메니아 사도교회 및 오리엔탈 정교회 예배가 정기적으로 거행되고 있다.
로런츠 변환의 역사
로런츠 변환의 역사는 로런츠 군 또는 푸앵카레 군을 구성하는 선형 변환의 발전 과정을 포함하며, 로런츠 간격  및 민코프스키 내적 을 보존한다.
수학에서 나중에 로런츠 변환으로 알려진 변환과 등가인 다양한 차원의 변환은 19세기 이차 형식, 쌍곡기하학, 뫼비우스 기하학, 그리고 구면 기하학 이론과 관련하여 논의되었다. 이는 쌍곡 공간에서의 운동 그룹, 뫼비우스 군 또는 사영 특수 선형군, 그리고 라게르 군이 동형임을 통해 로런츠 군과 연결된다.
물리학에서는 20세기 초 맥스웰 방정식의 대칭성을 나타낸다는 것이 발견되면서 로런츠 변환이 알려졌다. 이후 로런츠 변환은 민코프스키 시공간의 대칭성을 나타내며 특수 상대성이론의 기초를 이루어 빛의 속력을 서로 다른 관성 좌표계 사이에서 불변하게 만들었기 때문에 모든 물리학의 기본이 되었다. 로런츠 변환은 일정한 상대 속도 v를 가진 두 임의의 관성 좌표계의 시공간 좌표를 연결한다. 한 좌표계에서는 사건의 위치가 x, y, z로 주어지고 시간은 t로 주어지며, 다른 좌표계에서는 동일한 사건이 x′, y′, z′ 및 t′ 좌표를 갖는다.
로런츠 변환의 역사 수학적 선사시대
대칭행렬 A의 계수, 관련 쌍선형 형식, 그리고 변환행렬 g를 통한 선형 변환을 사용하여 로런츠 변환은 다음 조건이 충족될 때 주어진다.
이는 O(1,n)이라는 로런츠 군이라고 불리는 부정직교군을 형성하며, det g=+1인 경우는 제한된 로런츠 군 SO(1,n)을 형성한다. 이차 형식은 민코프스키 공간(유사 유클리드 공간의 특수한 경우)의 부정 이차 형식의 관점에서 로런츠 간격이 되고, 관련 쌍선형 형식은 민코프스키 내적이 된다. 특수 상대성이론이 등장하기 훨씬 이전에 이는 케일리-클라인 거리, 쌍곡면 모델 및 쌍곡기하학의 다른 모델, 타원함수 및 적분의 계산, 부정 이차 형식의 변환, 쌍곡선의 압착 사상, 군론, 뫼비우스 변환, 구면파 변환, 사인-고든 방정식의 변환, 이중 사원수 대수, 분할 복소수, 클리퍼드 대수 등과 같은 주제에서 사용되었다.
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
특수 상대성이론에서 로런츠 변환은 상수 c를 빛의 속력으로 사용하고, 매개변수 v를 두 관성 좌표계 사이의 상대적 속도로 사용하여 민코프스키 시공간의 대칭성을 나타낸다. 위 조건을 사용하면 3+1 차원의 로런츠 변환은 다음과 같은 형태를 띤다.
물리학에서는 포크트(1887)가 비압축성 매체와 관련하여 유사한 변환을 도입했으며, 헤비사이드(1888), 톰슨(1889), 설(1896)과 로런츠(1892, 1895)는 맥스웰 방정식을 분석했다. 이들은 라머(1897, 1900)와 로런츠(1899, 1904)에 의해 완성되었고, 푸앵카레(1905)에 의해 로런츠 변환이라는 이름이 붙여져 현대적인 형태로 정립되었다. 결국 아인슈타인(1905)은 특수 상대성이론을 발전시키면서 상대성 원리와 빛의 속도 불변성만으로도 이 변환이 도출될 수 있음을 보였으며, 로런츠와 푸앵카레와 달리 역학적 에테르를 요구하지 않고 시공간의 전통적 개념을 수정했다. 민코프스키(1907–1908)는 이 변환을 사용하여 공간과 시간이 시공간으로서 분리될 수 없게 연결되어 있다고 주장했다.
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
로런츠 변환의 특수한 표현과 관련하여: 민코프스키(1907–1908)와 조머펠트(1909)는 허수 삼각함수를 사용했고, 프랑크(1909)와 바리차크(1910)는 쌍곡선 함수를 사용했으며, 베이트먼과 커닝햄(1909–1910)은 구면파 변환을 사용했고, 헤르글로츠(1909–10)는 뫼비우스 변환을 사용했으며, 플러머(1910)와 그루너(1921)는 삼각 로런츠 부스트를 사용했고, 이그나톱스키(1910)는 빛의 속도 가설 없이 변환을 유도했으며, 뇌터(1910)와 클라인(1910)뿐만 아니라 콘웨이(1911)와 질버슈타인(1911)은 이중 사원수를 사용했고, 이그나톱스키(1910/11), 헤르글로츠(1911) 등은 임의의 방향에 유효한 벡터 변환을 사용했으며, 보렐(1913–14)은 케일리-에르미트 매개변수를 사용했다.
볼데마어 포크트 (1887)는 도플러 효과와 비압축성 매체와 관련하여 현대적 표기법으로는 다음과 같은 변환을 개발했다.
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
만약 그의 방정식의 우변에 γ를 곱하면 현대의 로런츠 변환이 된다. 포크트의 이론에서는 빛의 속력이 불변하지만, 그의 변환은 상대론적 부스트와 시공간의 재조정(rescaling)을 혼합한다. 자유 공간에서의 광학 현상은 척도 불변, 등각 불변, 로런츠 불변이므로 이 조합 역시 불변이다. 예를 들어, 로런츠 변환은 계수 을 사용하여 확장될 수 있다.
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l=1/γ는 포크트 변환을, l=1은 로런츠 변환을 제공한다. 그러나 척도 변환은 모든 자연 법칙의 대칭이 아니라 전자기학의 대칭일 뿐이므로, 이 변환들은 일반적인 상대성 원리를 정립하는 데 사용될 수 없다. 푸앵카레와 아인슈타인은 위의 변환을 대칭적으로 만들고 상대성 원리가 요구하는 그룹을 형성하기 위해서는 l=1로 설정해야 함을 입증했으며, 따라서 로런츠 변환만이 유일하게 가능한 선택이다.
포크트는 1887년 논문을 1908년에 로런츠에게 보냈고, 이는 1909년에 다음과 같이 인정되었다.
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
1887년에 발표된 "Ueber das Doppler'sche Princip" (Gött. Nachrichten, p. 41) 논문은 유감스럽게도 수년 동안 내 눈에 띄지 않았지만, 포크트는 (이 책의 § 3에 있는) 방정식 (7) 형태 [즉 ]에 대해 공식 (287) 및 (288) [즉 ]과 동등한 변환을 적용했다. 위 (그리고 § 44에서) 사용된 변환의 아이디어는 포크트로부터 빌려왔을 수 있으며, 이것이 자유 에테르에 대한 방정식의 형태를 변경하지 않는다는 증명은 그의 논문에 포함되어 있다.
또한 헤르만 민코프스키는 1908년에 상대성 원리에서 중요한 역할을 하는 변환이 1887년에 포크트에 의해 처음으로 연구되었다고 말했다. 포크트는 같은 논문에서 자신의 이론이 전자기 이론이 아닌 빛의 탄성 이론에 기반을 두고 있다고 답했다. 그러나 그는 일부 결과가 실제로 동일하다고 결론지었다.
1888년 올리버 헤비사이드는 맥스웰의 전기역학에 따라 운동하는 전하의 특성을 조사했다. 그는 이 공식으로 표현되는 움직이는 물체의 전기장 내 비등방성 등을 계산했다.
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로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
그 결과 조지프 존 톰슨 (1889)은 다음 수학적 변환을 사용하여 움직이는 전하에 대한 계산을 상당히 단순화하는 방법을 발견했다 (로런츠나 라머와 같은 다른 저자들과 마찬가지로, 톰슨 또한 그의 방정식에서 암묵적으로 갈릴레이 군 z-vt를 사용했다).
이에 따라 비균일 전자기파 방정식은 푸아송 방정식으로 변환된다. 결국 조지 프레데릭 찰스 설은 1896년에 헤비사이드의 표현이 전기장의 변형을 초래하며, 이를 축비에 따른 "헤비사이드-타원체"라고 불렀다.
빛의 수차와 피조 실험 결과를 맥스웰 방정식과 일치시키기 위해 로런츠는 1892년에 에테르가 완전히 정지해 있고 에테르 내에서 빛의 속력이 모든 방향에서 일정하다는 모델("로런츠 에테르 이론")을 개발했다. 움직이는 물체의 광학을 계산하기 위해 로런츠는 에테르 시스템에서 움직이는 시스템으로 변환하기 위해 다음 양들을 도입했다 (그가 포크트, 헤비사이드, 톰슨의 영향을 받았는지는 알려져 있지 않다).
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
여기서 x*는 갈릴레이 변환 x-vt이다. 시간 변환의 추가 γ를 제외하면 이것은 완전한 로런츠 변환이다. t가 에테르에 정지한 관찰자에게는 "진정한" 시간인 반면, t′은 움직이는 시스템에 대한 과정을 계산하기 위한 보조 변수일 뿐이다. 로런츠와 후에 라머도 이 변환을 두 단계로 공식화했다는 점도 중요하다. 처음에는 암묵적인 갈릴레이 변환을, 그 다음에는 로런츠 변환을 사용하여 "가상의" 전자기 시스템으로 확장했다. 마이컬슨-몰리 실험의 부정적 결과를 설명하기 위해 그는 1892년에 분자간 힘도 유사하게 영향을 받는다는 추가 가설을 도입하고 (그가 인정했듯이 증명 없이) 자신의 이론에 길이 수축을 도입했다. 동일한 가설은 이전에 조지 프랜시스 피츠제럴드가 1889년에 헤비사이드의 연구를 바탕으로 제기한 바 있다. 로런츠에게 길이 수축은 실제 물리적 효과였지만, 그는 시간 변환을 단지 경험적 작업 가설이자 수학적 규정으로만 간주했다.
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
1895년에 로런츠는 자신의 이론을 더욱 정교하게 다듬고 "대응 상태 정리"를 도입했다. 이 정리는 (에테르에 상대적으로) 움직이는 관찰자가 자신의 "가상의" 장에서 정지한 관찰자가 자신의 "실제" 장에서 v/c의 1차 항까지 동일한 관측을 한다는 것을 말한다. 로런츠는 에테르와 움직이는 좌표계의 정전기 시스템의 차원이 이 변환에 의해 연결된다는 것을 보였다.
광학 문제를 해결하기 위해 로런츠는 다음 변환을 사용했으며, 여기서 수정된 시간 변수를 그가 "국소 시간"(독일어: Ortszeit)이라고 불렀다.
이 개념을 통해 로런츠는 도플러 효과, 빛의 수차, 그리고 피조 실험을 설명할 수 있었다.
1897년 라머는 로런츠의 작업을 확장하여 다음 변환을 유도했다.
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
라머는 분자의 구성이 전기적이라고 가정하면 피츠제럴드-로런츠 수축이 이 변환의 결과이며, 이는 마이컬슨-몰리 실험을 설명한다고 언급했다. 주목할 만한 점은 라머가 이 변환의 결과로 어떤 종류의 시간 팽창이 발생한다는 것을 처음으로 인식했다는 것이다. "개별 전자는 [정지] 시스템에 대해 1/γ 비율로 더 짧은 시간에 해당 궤도 부분을 기술한다"는 그의 언급에서 알 수 있다. 라머는 (v/c)2보다 높은 차수의 항을 무시하고 자신의 전기역학 방정식과 변환을 작성했다. 그의 1897년 논문이 1929년에 재인쇄되었을 때, 라머는 다음 주석을 추가하여 v/c의 모든 차수에 대해 어떻게 유효하게 만들 수 있는지를 설명했다.
아무것도 무시할 필요가 없습니다. 방정식에서 v/c2를 εv/c2로 대체하고 t에서 t′으로의 변화에도 동일하게 적용하면 변환은 정확합니다. 이는 Aether and Matter (1900), p. 168에 설명되어 있으며, 로런츠도 1904년에 이를 발견하여 내재적 관계적 상대성 이론의 현대적 체계를 자극했습니다.
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
이 주석과 일치하게, 라머는 1900년에 출판된 그의 저서 "에테르와 물질"에서 1897년 표현 t′=t-vx/c2 대신 t″=t′-εvx′/c2라는 수정된 국소 시간을 사용했는데, 이는 v/c2를 εv/c2로 대체한 것으로, t″는 이제 로런츠가 1892년에 제시한 것과 동일하며, 이를 x′, y′, z′, t′ 좌표에 대한 갈릴레이 변환과 결합했다.
라머는 마이컬슨-몰리 실험이 (v/c)2 인자에 의존하는 운동의 효과를 감지하기에 충분히 정확하다는 것을 알고 있었기 때문에 "2차 항까지 정확한" (그의 표현대로) 변환을 찾았다. 따라서 그는 최종 변환 (x′=x-vt와 t″는 위와 같음)을 다음과 같이 작성했다.
이로써 그는 완전한 로런츠 변환에 도달했다. 라머는 맥스웰 방정식이 이 2단계 변환에 대해 "v/c의 2차 항까지" 불변임을 보였는데, 로런츠(1904)와 푸앵카레(1905)는 이 변환에 대해 v/c의 모든 차수에서 실제로 불변임을 나중에 보였다.
라머는 1904년에 발표된 두 편의 논문에서 로런츠에게 공로를 돌렸으며, 로런츠의 좌표와 장 구성에 대한 1차 변환에 대해 "로런츠 변환"이라는 용어를 사용했다.
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
p. 583: [..] 로런츠의 변환은 정지된 전기역학적 물질 시스템의 활동 영역에서 에테르를 통해 균일한 병진 속도로 움직이는 시스템으로 이동하기 위한 것입니다. p. 585: [..] 로런츠 변환은 즉각적으로 분명하지 않은 것을 보여주었습니다 [..]  p. 622: [..] 로런츠가 처음 개발한 변환: 즉, 공간의 각 지점은 시간이 측정되는 고유한 원점을 가져야 하며, 로런츠의 용어로 "국소 시간"이라고 불리고, 그런 다음 정지 시스템에서 분자 사이의 에테르 내 모든 지점에서의 전기 및 자기 벡터 [..] 값은 해당 국소 시간에서 대류 시스템의 벡터 [..] 값과 동일합니다.
로런츠 또한 1899년에 그의 대응 상태 정리를 확장했다. 먼저 그는 1892년의 것과 동등한 변환을 작성했다 (다시, x*는 x-vt로 대체되어야 한다).
그 다음 그는 결정할 방법이 없다고 말한 인자 ε을 도입하고, 다음과 같이 자신의 변환을 수정했다 (여기서 위 t′ 값은 삽입되어야 한다).
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
이것은 x″과 t″에 대해 풀면 ε=1일 때 완전한 로런츠 변환과 동등하다. 라머처럼 로런츠도 1899년에 진동하는 전자의 주파수와 관련하여 "S에서의 진동 시간이 S0에서의 진동 시간보다 kε배 더 길다"는 일종의 시간 팽창 효과를 발견했다 (여기서 S0는 에테르 프레임이다).
1904년에 그는 l=1/ε로 설정하여 방정식을 다음과 같은 형태로 다시 썼다 (다시, x*는 x-vt로 대체되어야 한다).
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
v=0일 때 l=1이라고 가정하면, 그는 l=1이 모든 속도에서 성립해야 함을 증명했고, 따라서 길이 수축은 운동 방향에서만 발생할 수 있다. 이렇게 계수 l을 1로 설정함으로써 로런츠의 변환은 이제 라머의 변환과 동일한 형태를 띠게 되었고 완성되었다. 맥스웰 방정식의 공변성을 2차 항까지 보여주는 데 그친 라머와 달리, 로런츠는 그 공변성을 v/c의 모든 차수로 확장하려고 노력했다. 그는 또한 전자기적 질량의 속도 의존성에 대한 정확한 공식을 유도했으며, 변환 공식이 전기적 힘뿐만 아니라 모든 자연의 힘에 적용되어야 한다고 결론지었다. 그러나 그는 전하 밀도와 속도에 대한 변환 방정식의 완전한 공변성을 달성하지 못했다. 1904년 논문이 1913년에 재인쇄되었을 때, 로런츠는 다음과 같은 주석을 추가했다.
이 작업에서 아인슈타인의 상대성 이론 변환 방정식이 완전히 도달하지 못했다는 것을 알 수 있을 것이다. [..] 이러한 상황 때문에 이 작업의 많은 후속 고려 사항들이 어색해졌다.
로런츠의 1904년 변환은 알프레드 부헤러에 의해 1904년 7월에 인용되고 사용되었다.
또는 빌헬름 빈에 의해 1904년 7월에 인용되었다.
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
또는 에밀 콘에 의해 1904년 11월에 (빛의 속도를 1로 설정하고) 인용되었다.
또는 리처드 간스에 의해 1905년 2월에 인용되었다.
로런츠나 라머는 국소 시간의 기원에 대해 명확한 물리적 해석을 제공하지 않았다. 그러나 앙리 푸앵카레는 1900년에 로런츠의 "놀라운 발명품"인 국소 시간의 기원에 대해 언급했다. 그는 움직이는 기준계에서 시계들이 신호 교환을 통해 동기화될 때 발생하며, 이 신호들이 양방향으로 동일한 속도 로 이동한다고 가정하여 오늘날 동시성의 상대성이라고 불리는 현상으로 이어진다고 언급했다. 다만 푸앵카레의 계산에는 길이 수축이나 시간 팽창이 포함되지 않았다. 지구 (x*, t* 좌표계)에서 시계들을 동기화하기 위해 한 시계 (원점)에서 다른 시계 (x*)로 빛 신호를 보냈다가 다시 보낸다. 지구는 어떤 정지 시스템 (x, t)에서 x 방향 (= x* 방향)으로 속도 v로 움직인다고 가정한다 (즉, 로런츠와 라머에게는 광 에테르 시스템). 바깥으로 나가는 비행 시간은 다음과 같다.
그리고 되돌아오는 비행 시간은 다음과 같다.
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로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
신호가 돌아왔을 때 시계에 경과된 시간은 δta+δtb이고, 빛 신호가 멀리 있는 시계에 도달한 순간에 t*=(δta+δtb)/2의 시간이 할당된다. 정지 좌표계에서는 그 순간에 t=δta 시간이 할당된다. 약간의 대수를 통해 반사 순간에 할당된 서로 다른 시간 좌표 사이의 관계를 얻을 수 있다. 따라서
이는 로런츠(1892)와 동일하다. 이라는 가정하에 γ2 인자를 제거하면 푸앵카레는 t*=t-vx*/c2라는 결과를 얻었는데, 이는 로런츠가 1895년에 사용한 형태이다.
국소 시간에 대한 유사한 물리적 해석은 나중에 에밀 콘 (1904)과 막스 아브라함 (1905)에 의해 제시되었다.
1905년 6월 5일 (6월 9일 출판), 푸앵카레는 라머와 로런츠의 것과 대수적으로 동등한 변환 방정식을 공식화하고 현대적인 형태를 부여했다.
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로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
분명히 푸앵카레는 라머의 공헌을 알지 못했던 것 같다. 왜냐하면 그는 로런츠만을 언급했고, 따라서 "로런츠 변환"이라는 이름을 처음으로 사용했다. 푸앵카레는 빛의 속도를 1로 설정하고, l=1로 설정함으로써 변환의 군 특성을 지적했으며, 상대성 원리를 완전히 만족시키기 위해 로런츠의 전자기학 방정식 유도를 일부 세부 사항에서 수정/교정했다. 즉, 이들을 완전히 로런츠 공변적으로 만들었다.
1905년 7월 (1906년 1월 출판) 푸앵카레는 최소 작용 원리의 결과로서 변환과 전자기 방정식이 어떻게 되는지를 상세히 보여주었다. 그는 자신이 로런츠 군이라고 부른 변환의 군 특성을 더 자세히 설명했고, x2+y2+z2-t2의 조합이 불변임을 보였다. 그는 를 네 번째 허수 좌표로 도입함으로써 로런츠 변환이 4차원 공간에서 원점을 중심으로 한 단순한 회전임을 알아차렸고, 사차원 벡터의 초기 형태를 사용했다. 그는 또한 이미 1905년 5월 로런츠에게 보낸 미출판 편지에서 유도했던 속도 덧셈 공식을 공식화했다.
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로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
1905년 6월 30일 (1905년 9월 출판) 아인슈타인은 오늘날 특수 상대성이론이라고 불리는 이론을 발표하고, 상대성 원리와 빛의 속도 불변성 원리에만 기반하여 변환의 새로운 유도를 제시했다. 로런츠가 "국소 시간"을 마이컬슨-몰리 실험을 설명하기 위한 수학적 규정 장치로 간주했던 반면, 아인슈타인은 로런츠 변환에 의해 주어진 좌표가 실제로 상대적으로 움직이는 기준 좌표계의 관성 좌표임을 보였다. v/c의 1차 항까지는 푸앵카레도 1900년에 같은 방식으로 수행했지만, 아인슈타인은 이 방법으로 완전한 변환을 유도했다. 에테르 내의 실제 시간과 움직이는 관찰자에 대한 겉보기 시간을 여전히 구별했던 로런츠와 푸앵카레와 달리, 아인슈타인은 이 변환이 움직이는 좌표계의 운동학에 적용된다는 것을 보였다.
이 변환의 표기법은 1905년 푸앵카레의 것과 동일하지만, 아인슈타인은 빛의 속도를 1로 설정하지 않았다.
아인슈타인은 또한 속도 덧셈 공식을 정의했다.
그리고 광행차 공식:
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
로런츠, 아인슈타인, 막스 플랑크의 상대성 원리 연구는 푸앵카레의 4차원 접근 방식과 함께 헤르만 민코프스키에 의해 1907년과 1908년에 쌍곡면 모델과 더욱 정교하게 결합되었다. 민코프스키는 특히 전기역학을 4차원 방식으로 재구성했다 (민코프스키 시공간). 예를 들어, 그는 x, y, z, it를 x1, x2, x3, x4 형태로 썼다. ψ를 z축 주위의 회전 각도로 정의하여, 로런츠 변환은 (c=1일 때) 다음 형태를 취한다.
민코프스키는 허수 iψ를 사용했지만, 한 번은 속도 방정식에서 쌍곡 탄젠트를 직접 사용했다.
with .
민코프스키의 표현은 ψ=atanh(q)로도 쓸 수 있으며, 나중에 신속도라고 불렸다. 그는 또한 로런츠 변환을 행렬 형태로 작성했다.
로런츠 변환의 그래픽 표현으로 그는 민코프스키 다이어그램을 도입했는데, 이는 상대성 이론에 대한 교과서 및 연구 논문에서 표준 도구가 되었다.
민코프스키와 같은 허수 신속도를 사용하여 아르놀트 조머펠트 (1909)는 삼각함수와 구면 코사인 법칙을 사용하여 로런츠 부스트와 상대론적 속도 덧셈을 공식화했다.
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
필리프 프랑크 (1909)는 ψ를 신속도로 사용하여 로런츠 변환을 유도하면서 쌍곡선 함수를 사용했다.
소푸스 리 (1871)의 허수 반지름 좌표와 4차원 등각 변환 사이의 관계에 대한 연구와 연관하여, 베이트먼과 커닝햄 (1909–1910)은 u=ict를 허수 4차 좌표로 설정함으로써 시공간 등각 변환을 생성할 수 있음을 지적했다. 이차 형식 뿐만 아니라 맥스웰 방정식도 λ의 선택에 관계없이 이러한 변환에 대해 공변적이다. 이러한 등각 또는 리 구면 변환의 변형을 베이트먼은 구면파 변환이라고 불렀다. 그러나 이러한 공변성은 전기역학 같은 특정 영역에 한정되며, 관성 좌표계의 자연 법칙 전체는 로런츠 군에 대해 공변적이다. 특히, λ=1로 설정하면 로런츠 군 SO(1,3)는 15개 매개변수 시공간 등각 군 Con(1,3)의 10개 매개변수 부분군으로 볼 수 있다.
베이트먼 (1910–12)은 라게르 반전과 로런츠 변환 사이의 항등식도 언급했다. 일반적으로 라게르 군과 로런츠 군 사이의 동형성은 엘리 카르탕 (1912, 1915–55), 앙리 푸앵카레 (1912–21) 등등에 의해 지적되었다.
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
펠릭스 클라인 (1889–1897)과 프리케 & 클라인 (1897)의 케일리 절대, 쌍곡 운동 및 그 변환에 대한 연구를 따라, 구스타프 헤르글로츠 (1909–10)는 1개 매개변수 로런츠 변환을 록소드로믹, 쌍곡, 포물선, 타원형으로 분류했다. 일반적인 경우(왼쪽)와 로런츠 변환 또는 압착 사상과 동등한 쌍곡선 경우는 다음과 같다.
조머펠트 (1909)에 이어, 블라디미르 바리차크는 1910년부터 여러 논문에서 쌍곡선 함수를 사용했으며, 바이어슈트라스 좌표를 사용하여 쌍곡기하학에 기반한 특수 상대성이론 방정식을 표현했다. 예를 들어, l=ct와 v/c=tanh(u) (u는 신속도)로 설정하여 로런츠 변환을 다음과 같이 작성했다.
그리고 구더만 함수 및 평행각과의 신속도 관계를 보였다.
그는 또한 속도 덧셈을 쌍곡 코사인 법칙과 연관시켰다.
이후 E. T. 휘태커 (1910) 또는 앨프레드 롭 (1911, 신속도라는 용어를 만들었다)과 같은 다른 저자들도 유사한 표현을 사용했으며, 이는 현대 교과서에서도 여전히 사용되고 있다.
헨리 크로지어 키팅 플러머 (1910)는 삼각함수를 사용하여 로런츠 부스트를 정의했다.
로런츠 변환의 역사 전기역학과 특수 상대성이론
이전 로런츠 변환의 유도와 공식화가 처음부터 광학, 전기역학 또는 빛의 속도 불변성에 의존했던 반면, 블라디미르 이그나톱스키 (1910)는 상대성 원리(및 관련 군론 원리)만을 사용하여 두 관성 좌표계 사이의 다음 변환을 유도할 수 있음을 보였다.
변수 n은 실험을 통해 또는 전기역학과 같은 알려진 물리 법칙으로부터 값을 결정해야 하는 시공간 상수이다. 이를 위해 이그나톱스키는 위에서 언급한 헤비사이드 타원체를 사용했는데, 이는 운동 방향으로 x/γ만큼 정전기장의 수축을 나타낸다. 이는 n=1/c2일 때만 이그나톱스키의 변환과 일치하며, p=γ와 로런츠 변환이 도출된다. n=0일 때는 길이 변화가 발생하지 않고 갈릴레이 변환이 따른다. 이그나톱스키의 방법은 필리프 프랑크와 헤르만 로테 (1911, 1912)에 의해 더욱 발전되고 개선되었으며, 이후 여러 저자들이 유사한 방법을 개발했다.
펠릭스 클라인 (1908)은 케일리 (1854)의 4D 사원수 곱셈을 "Drehstreckungen"(인자를 제외하고 이차 형식을 불변으로 남기는 회전의 관점에서 직교 치환)으로 설명했으며, 민코프스키가 제공한 현대 상대성 원리가 본질적으로 이러한 Drehstreckungen의 결과적인 적용일 뿐이라고 지적했지만, 자세한 내용은 제공하지 않았다.
클라인과 조머펠트의 "팽이 이론" (1910) 부록에서 프리츠 뇌터는 을 사용하여 이중 사원수를 통한 쌍곡 회전을 공식화하는 방법을 보여주었으며, ω2=-c2로 설정하여 이를 빛의 속도와도 연결했다. 그는 이것이 로런츠 변환 군의 합리적인 표현을 위한 주요 요소라고 결론지었다.
뇌터는 아서 케일리 (1854)의 사원수 관련 표준 작품 외에 슈투디 (1899)의 클라인 백과사전 항목과 엘리 카르탕 (1908)의 프랑스어 버전을 언급했다. 카르탕 버전에는 슈투디의 이원수, 클리퍼드의 이중 사원수 (쌍곡기하학을 위한  선택 포함), 클리퍼드 대수에 대한 설명과 스테파노스 (1883), 부흐하임 (1884–85), 발렌 (1901–02) 등의 참고 자료가 포함되어 있다.
뇌터를 인용하여 클라인 자신은 1910년 8월에 로런츠 변환 군을 형성하는 다음 사원수 치환을 발표했다.
또는 1911년 3월에
아서 W. 콘웨이는 1911년 2월에 속도 λ에 대한 다양한 전자기량의 사원수 로런츠 변환을 명시적으로 공식화했다.
또한 루드비히 질버슈타인은 1911년 11월과 1914년에 속도 v에 대한 로런츠 변환을 공식화했다.
질버슈타인은 케일리 (1854, 1855)와 슈투디의 백과사전 항목 (1908년 카르탕의 확장된 프랑스어 버전), 그리고 클라인과 조머펠트 책의 부록을 인용한다.
블라디미르 이그나톱스키 (1910, 1911년 출판)는 임의의 속도와 좌표를 허용하도록 로런츠 변환을 재구성하는 방법을 보였다.
구스타프 헤르글로츠 (1911) 또한 임의의 속도 v=(vx, vy, vz) 및 좌표 r=(x, y, z)를 허용하도록 변환을 공식화하는 방법을 보였다.
이것은 루드비히 질버슈타인 (1911년 왼쪽, 1914년 오른쪽)에 의해 벡터 표기법을 사용하여 단순화되었다.
동등한 공식은 볼프강 파울리 (1921)에 의해서도 주어졌으며, 에르빈 마델룽 (1922)은 행렬 형태를 제공했다.
이 공식들은 크리스티안 묄러 (1952)에 의해 "회전 없는 일반 로런츠 변환"이라고 불렸으며, 그는 추가적으로 카르테시안 축이 다른 방향을 가진 훨씬 더 일반적인 로런츠 변환을 3차원 회전 연산자 를 사용하여 제시했다. 이 경우 v′=(v′x, v′y, v′z)는 -v=(-vx, -vy, -vz)와 같지 않지만, 대신  관계가 성립하며 결과는 다음과 같다.
에밀 보렐 (1913)은 3차원 유클리드 운동을 오일러-로드리게스 매개변수로, 4차원 유클리드 운동을 케일리(1846) 매개변수로 시연하는 것으로 시작했다. 그런 다음 쌍곡 운동과 로런츠 변환을 표현하는 부정 이차 형식과의 연결을 시연했다. 3차원에서는 다음과 같다.
4차원에서는 다음과 같다.
민코프스키 공간의 그래픽 표현을 단순화하기 위해 폴 그루너 (1921)는 (요제프 자우터의 도움을 받아) 오늘날 뢰델 다이어그램이라고 불리는 것을 다음 관계를 사용하여 개발했다.
다른 논문에서 그루너는 대체 관계를 사용했다.