hotchpotch/wikipedia-multilingual-ir-pairs huggingface dataset:
휠체어 리프트 규정
미국에서는 미국 장애인법 (ADA)에 따라 1993년 7월 1일 이후 운행을 시작한 모든 새로운 대중교통 차량은 휠체어 사용자가 접근할 수 있어야 했으며, 2000년대까지 이 요구 사항은 주로 휠체어 리프트를 포함하여 충족되었다. 1993년에는 휠체어 리프트 또는 휠체어 경사로를 장착한 시내버스가 미국에 29,033대 있었으며, 이는 전체 미국 시내버스의 52%를 차지했다. 2001년에는 이 수치가 58,785대로 증가했다 (리프트 장착 비율은 알 수 없음).
휠체어 리프트 규정
여러 국가의 법률 체계는 휠체어 리프트 사용을 규제하여 장치에 대한 표준을 정하고 특정 종류의 사업체에 이러한 장치를 장착한 차량에 주차 공간을 제공하도록 요구한다. 일부 경우 법적 합의를 통해 접근성 표준이 달성되었다. 예를 들어, 2005년 Dilworth 외 대 디트로이트 시, NO. 2:04-cv-73152 (E.D. Mich. 2005) 사건에서 피고 시는 ADA 및 이를 뒷받침하는 법률에 따라 "버스에 있는 휠체어 리프트를 작동 가능한 상태로 유지하고; 손상되거나 고장난 경우 휠체어 리프트를 즉시 수리하며; 휠체어 리프트에 대한 정기적이고 빈번한 유지보수 점검 시스템을 구축하고; 리프트가 작동하지 않는 경우 (제한된 예외를 제외하고) 차량을 서비스에서 제외하며; 리프트가 작동하지 않고 다음 접근 가능한 버스가 30분 이상 걸릴 경우 대체 교통수단을 제공해야 한다"고 인정했다.
미국 고속도로교통안전국 (NHTSA)의 명령에 따라 휠체어 리프트가 장착된 휠체어 접근 가능 밴에는 안전 리프트 인터록이 장착되어 있다. 휠체어 밴 또는 휠체어 리프트가 안전하지 않은 상황에서 작동하는 것을 방지하도록 설계된 안전 인터록은 안전하지 않은 상황이 존재할 경우 (예: 리프트가 펼쳐진 상태에서 차량이 움직이려고 할 때) 경보를 울리거나 휠체어 리프트가 작동 중일 때 차량이 주행 모드로 전환되는 것을 방지한다.
휠체어 리프트 경사로
2002년에는 혁신을 통해 사람들이 트럭 운전실에 진입하여 중장비를 운전하거나 조작할 수 있도록 돕는 휠체어 리프트가 개발되었다. 휠체어 리프트는 사람이 타지 않은 스쿠터를 차량으로 옮기는 데에도 사용될 수 있다.
저상버스 (버스, 노면전차, 라이트 레일 차량)는 리프트 대신 경사로 또는 브리지 플레이트를 장착하여 점차 중장비 대중교통 차량에서 리프트보다 더 흔해지기 시작했지만, 보조 교통수단 차량에서는 리프트가 계속 사용된다.
휠체어 리프트 경사로
일부 휠체어 접근 가능 밴은 탑승자가 탑승하는 것을 돕기 위해 전동 리프트를 사용하지만, 이 목적으로는 휠체어 경사로가 일반적으로 저렴하며 종종 미니밴에 설치된다. 풀사이즈 밴은 플랫폼 리프트를 사용해야 한다. 휠체어 접근 가능 밴에 설치되는 플랫폼 리프트에는 단일 암과 이중 암 두 가지 유형이 있다. 단일 암 휠체어 리프트는 측면 진입 애플리케이션에만 사용된다. 이들은 내부 공간을 적게 차지하고 승객 진입로를 개방 상태로 두지만, 이중 암 리프트보다 들어 올리는 용량이 적다. 대부분의 이중 암 휠체어 리프트는 최대 800파운드의 리프트 용량을 가지고 있다. 이 리프트는 더 많은 내부 공간을 차지하고 측면 진입로를 막으므로, 이러한 이유로 종종 후방 진입 애플리케이션을 위해 차량 후면에 장착된다.
휠체어 리프트 주거용 및 상업용 리프트
주거용 휠체어 리프트는 일반적으로 휠체어 접근을 제공하기 위해 개인 주택 내부 또는 외부에 설치된다. 대부분의 경우 휠체어 리프트는 데크, 현관 또는 높은 진입로 문에 설치된다. 리프트는 어떤 상황에서는 계단을 대체할 수 있다. 또한, 리프트 또는 계단을 통해 접근할 수 있도록 맞춤형 계단과 착륙장을 만들 수 있다.
상업용 휠체어 리프트는 엘리베이터가 비용이 많이 들거나 가끔만 사용될 경우 ADA 요구 사항을 충족하기 위해 종종 설치된다. 이러한 리프트는 일반적으로 상업/사업 공간의 건설 또는 리노베이션 중에 계획된다. 상업용 휠체어 리프트는 레스토랑, 바, 교회, 커뮤니티 센터 및 기타 여러 사업장에서 찾아볼 수 있다.
휠체어 리프트 실내 대 실외 수직 리프트
실내 수직 플랫폼 리프트는 승강로 또는 샤프트 내부에 설치되는 엘리베이터와 매우 유사하게 작동한다. 수직 플랫폼 리프트의 설치는 엘리베이터와 비슷하지만 훨씬 저렴하다. 일부 모델은 수직 플랫폼 리프트를 가정용 엘리베이터처럼 작동하도록 마감하는 옵션을 제공한다.
실외 수직 플랫폼 리프트에는 사용자를 날씨로부터 보호하고 건조하게 유지하는 공장 제작 인클로저가 포함될 수 있다. 인클로저는 유닛 내부에 샤프트 역할을 하며 입구 또는 출구에 게이트 또는 문이 추가된다.
미드 엔진 디자인
자동차공학에서, 미드엔진 레이아웃은 자동차 엔진이 후륜 축 앞에 있지만 전륜 축 뒤에 위치하는 것을 의미한다.
미드 엔진 디자인 역사
미드엔진, 후륜구동 형식은 자동차의 원래 레이아웃으로 간주될 수 있다. 1901년 오토카는 구동축을 사용하고 엔진을 좌석 아래에 배치한 최초의 가솔린 동력 자동차였다. 이 선구적인 차량은 현재 스미스소니언 협회 소장품에 있다.
미드 엔진 디자인 장점
엔진을 차량 전방 대신 중앙에 장착하면 후륜 타이어에 더 많은 무게가 실리므로 트랙션이 향상되고 차량 제동 시 전륜 타이어를 더 많이 보조하여 후륜 잠금 및 미끄러짐 또는 스핀아웃 가능성이 줄어든다. 미드엔진 차량이 후륜구동인 경우 후륜 타이어에 추가되는 무게는 미끄러운 노면에서의 가속도 향상시켜, 4륜구동 부품의 추가 무게와 비용 없이도 4륜구동의 많은 이점을 제공한다. 미드엔진 레이아웃은 ABS 브레이크 및 트랙션 제어 시스템이 더 나은 트랙션을 제공하여 더 잘 작동하도록 한다. 미드엔진 레이아웃은 차량이 곡선 구간에서 차선을 유지하지 못하거나 충분히 빨리 멈출 수 없는 경우 사고가 발생할 수 있으므로 차량을 더 안전하게 만들 수 있다. 미드엔진 설계는 또한 범퍼와 앞유리 사이의 차량 전방에 추가적인 빈 충돌 공간을 제공하는 방법이기도 하며, 이는 차량의 승객실 침투를 최소화하기 위해 정면 충돌 시 더 많은 충격력을 흡수하도록 설계될 수 있다.
미드 엔진 디자인 장점
대부분의 자동차, 특히 스포츠카에서는 이상적인 자동차 핸들링을 위해 코너링 시 전륜과 후륜 사이에 균형 잡힌 트랙션이 필요하며, 이는 미끄러지지 않고 곡선 구간에서 가능한 최대 속도를 내기 위함이다. 이러한 균형은 엔진의 무거운 무게가 차량의 전방이나 후방에 너무 멀리 떨어져 있을 때 달성하기 더 어렵다. 일부 자동차 설계는 엔진을 전방에, 기어박스와 배터리를 차량 후방에 두는 등 다른 수단으로 전후 무게 배분을 균형 잡으려고 노력한다.
또 다른 이점은 엔진의 무거운 질량이 좌석 뒤쪽에 가깝게 위치할 때 발생한다. 이는 서스펜션이 충격력을 흡수하기 쉽게 하여 탑승자가 더 부드러운 승차감을 느낄 수 있도록 한다. 그러나 스포츠카에서는 엔진 위치가 성능 향상에 다시 사용되며, 잠재적으로 더 부드러운 승차감은 일반적으로 더 단단한 완충기에 의해 상쇄된다.
이러한 레이아웃은 또한 모터, 기어박스 및 차동 기어를 단일 유닛으로 함께 볼트로 고정할 수 있게 한다. 구동 바퀴의 독립 서스펜션과 함께, 이는 섀시가 엔진 토크 반력을 전달할 필요를 없앤다.
미드 엔진 디자인 단점
미드엔진 차량의 가장 큰 단점은 후방 또는 전방(전방-미드 레이아웃의 경우) 승객 공간이 제한된다는 것이다. 결과적으로 대부분의 미드엔진 차량은 2인승 차량이다. 엔진은 사실상 후방 승객석을 전방 축 쪽으로 밀어낸다(엔진이 운전자 뒤에 있는 경우). 예외는 일반적으로 일부 승합차, 대형 트럭 및 버스에서와 같이 승객이 축 사이의 공간을 엔진과 공유할 수 있는 특이한 길이 또는 높이의 대형 차량을 포함하며, 엔진은 그들 사이 또는 아래에 있을 수 있다. 미드엔진 레이아웃(수평 엔진 포함)은 1950년대와 1960년대 싱글데커 버스에서 흔했다(예: AEC 릴라이언스). 페라리 몬디알은 현재까지 4인승 및 스포츠카/슈퍼카 성능을 갖춘 진정한 미드엔진 컨버터블의 유일한 성공적인 사례이다. 탈착식 루프 패널을 갖춘 로터스 에보라 버전이 예상되지만 확정된 날짜는 알려지지 않았다.
미드 엔진 디자인 단점
엔진이 전방에 장착되지 않고 바람을 마주 보지 않는 모든 레이아웃과 마찬가지로, 전통적인 "승객 뒤 엔진" 레이아웃은 엔진 냉각을 더 어렵게 만든다. 이는 일부 자동차에서 문제가 되었지만, 이 문제는 새로운 설계에서 대부분 해결된 것으로 보인다. 예를 들어, 살린 S7은 매우 높은 출력의 엔진에서 발생하는 열을 분산시키는 데 도움이 되도록 차체 측면과 후면에 큰 엔진실 통풍구를 사용한다.
미드엔진 차량은 운전자가 제어력을 잃고 차가 스핀을 시작할 경우 전방 엔진 차량보다 더 위험하다. (비록 우수한 균형으로 인해 처음에는 스핀을 유발하기가 더 어려울 수 있지만). 질량 중심 주변의 관성 모멘트는 축 사이의 질량 집중으로 인해 낮아서(놀이터 회전목마 중앙에 서 있는 것과 비슷하게) 스핀이 갑자기 발생하고, 차는 더 빠르게 회전하며, 회복하기가 더 어려울 것이다. 반대로, 전방 엔진 차량은 타이어가 트랙션을 잃을 때 점진적이고 제어 가능한 방식으로 이탈할 가능성이 더 높다.
미드 엔진 디자인 변형
슈퍼카, 스포츠카, 레이싱카는 핸들링 특성이 다른 요구 사항(예: 사용 가능한 공간)보다 더 중요하기 때문에 미드엔진 레이아웃을 자주 사용한다. 전용 스포츠카에서는 차량의 주행 역학을 최적화하기 위해 전방과 후방의 무게 배분이 약 50% 정도가 되는 것을 자주 추구한다. 이는 일반적으로 엔진을 전방 축과 후방 축 사이 어딘가에 배치해야만 달성할 수 있는 목표이다. 일반적으로 "미드엔진"이라는 용어는 주로 운전자와 후방 구동 축 사이에 엔진이 위치한 차량에 적용되어 왔다. 이 레이아웃은 후방 미드엔진, 후륜구동(또는 RMR) 레이아웃이라고 한다. RMR 차량의 기계적 레이아웃 및 패키징은 전방 엔진 또는 후방 엔진 차량의 그것과 상당히 다르다.
엔진이 운전자 앞에 있지만 전방 차축선 뒤에 완전히 있는 경우, 이 레이아웃은 덜 구체적인 용어인 전방 엔진 대신 전방 미드엔진, 후륜 구동 또는 FMR 레이아웃이라고도 불리며, 후자의 하위 집합으로 간주될 수 있다. 차량 레이아웃에서 FMR은 FR과 본질적으로 동일하지만, 무게 배분의 차이로 인해 핸들링이 다르다.
미드 엔진 디자인 변형
일부 차량은 공장 설치 엔진(I4 대 I6)에 따라 FR 또는 FMR로 분류될 수 있다. 역사적으로 포드 모델 T와 A와 같은 대부분의 고전적인 FR 차량은 FMR 엔진 차량으로 분류될 것이다. 또한 FR과 FMR의 구분은 유동적이며, 제조업체가 섀시 후방에 최대한 엔진을 장착함에 따라 전방 차축선 앞의 엔진 돌출 정도에 따라 달라진다. 모든 제조업체가 전방-미드 지정을 사용하는 것은 아니다.
미드 엔진 디자인 예시
이 차량들은 운전자와 전방 차축 사이에 엔진이 배치된 후륜구동 차량이다.
위에 설명된 FMR 레이아웃과 유사하게 운전자와 전방 차축 사이에 엔진이 위치하며, 전륜구동이 추가되어 4륜구동이 된다. 이 레이아웃의 엔지니어링 과제는 엔진을 지나 전륜으로 동력을 전달하는 것이다. 이는 일반적으로 엔진을 올려 구동축이 엔진 아래를 지나가게 하거나, 페라리 FF의 경우 크랭크축 양쪽 끝에서 두 개의 별도 기어박스로 동력을 가져오는 방식이 사용된다.
이 차량들은 운전자와 후륜 구동 축 사이에 전통적인 엔진 레이아웃을 사용한다. 일반적으로 이들은 단순히 MR; 미드-리어(엔진), 또는 미드엔진, 후륜구동 레이아웃 차량이라고 불린다.
이 차량들은 축 사이에 엔진을 배치한 미드십 4륜구동을 사용한다.
이 차량들은 "미드십 엔진" 차량이지만, 운전자 앞에 엔진이 있는 전륜구동을 사용한다. 엔진의 위치가 여전히 차량 전방에 있기 때문에 FF 레이아웃으로 취급되지만, 엔진이 후륜 차축 앞에 배치되어 전륜으로 동력이 전달된다는 일반적인 믿음(RMF 레이아웃)과는 반대이다. 대부분의 예시에서 엔진은 FF 차량에서 흔히 볼 수 있는 가로 장착이 아니라 세로로 장착된다.
벽진초등학교 창리분교
벽진초등학교 창리분교는 대한민국 경상북도 성주군 벽진면 용암리에 있었던 초등학교 분교이다.
대가초등학교 금수분교
대가초등학교 금수분교는 대한민국 경상북도 성주군 금수강산면 광산리에 있었던 초등학교 분교이다.
최관식
최관식(1930년 ~ 2008년 8월 8일)은 대한민국의 기업인이다. 제일제당·대성중공업·코리아엔지니어링 등의 대표이사를 거쳐 삼성중공업에서 공동대표, 고문, 대표이사 회장으로 재직하였다. 제4대 한국조선공업협회 회장(1986~1992), 한·노르웨이 경제협력위원회 위원장(1989~1993), 대한상공회의소 비상근 부회장(1991~1994)을 역임했다. 1989년부터 2006년까지 영국 등기 삼성중공업 법인의 이사로 등재되었다. 1987년 12월 1일 이건희 회장 취임식에서 당시 입사일이 가장 빠른 직원으로 언급되었다.
최관식 생애
1930년 대구광역시에서 태어났다. 경북대학교 화학공학과를 졸업하였다. 공채 제도가 정착되기 이전인 1955년 제일제당에 입사하여 장기간 재직하였고, 그룹 내에서 ‘최고참’ 인사로 알려졌다. 2008년 8월 8일 지병으로 사망하였다.
최관식 가족
배우자는 백석용이며, 2남 2녀를 두었다. 장남 최동철은 삼성서울병원 알레르기내과 과장을 지냈다.
롤랑 부가티
롤랑 부가티(프랑스어: Roland Bugatti, 1922년 8월 23일~1977년 3월 29일)는 프랑스의 기술자이자 자동차 산업가이다. 그는 자동차 브랜드 부가티의 창립자이자 제작자인 에토레 부가티의 세 아들 중 한 명이며, 장 부가티의 동생이었다.
롤랑 부가티 생애
1939년 첫째 형 장 부가티가 사고로 세상을 떠나고, 1947년 아버지 에토레 부가티가 사망한 뒤, 롤랑 부가티(당시 25세)와 전직 파일럿이자 공장의 충실한 파트너였던 마르코 피에르(Marco Pierre)는 1951년에 부가티의 명맥을 이어가려 했지만 성공하지는 못했다.
그들은 부가티 타입 57의 후속 모델인 부가티 타입 101을 제작했다. 이 차는 진정한 마지막 부가티 자동차로 여겨진다. 1951년과 1952년에 여덟 대가 제작되었고(1965년에 한 대 추가), 그중 여섯 대가 판매되었다.
1956년 회사는 부가티 타입 251을 통해 포뮬러 원 대회에 복귀하려 시도했다.
1963년 부가티는 항공우주 회사인 이스파노 수이자에 매각되었다.
롤랑 부가티는 1977년 3월 29일 엑상프로방스에서 세상을 떠났다.
봉두국민학교
봉두국민학교는 대한민국 경상북도 성주군 금수강산면 봉두리에 있었던 국민학교이다.
우시엘 무뇨스
우시엘 무뇨스 갈라르사(스페인어: Uziel Muñoz Galarza, 1995년 9월 8일~)는 멕시코의 육상 선수로 주 종목은 포환던지기이다. 2024년 하계 올림픽에 참가했으며 세계 선수권 대회에서 은메달 1개, 팬아메리칸 게임에서 은메달 1개, 동메달 1개를 획득했다.
1918년 네덜란드 총선
1918년 네덜란드 총선은 전체 100석의 네덜란드 하원의원을 선출하기 위해 7월 3일 실시되었다.
호라이교
호라이교(蓬莱橋 (ほうらいばし) 호라이바시[*])는 일본 시즈오카현 시마다시에 있는 목조 보행자 및 자전거 전용 교량이다. 오이강을 가로지른다. 길이는 897.422 미터 (2,944 ft)이며, 폭은 2.7 미터 (9 ft)이다. 1879년에 완공되었고 이후 범람으로 피해를 자주 받자, 1965년에 교각 부분만은 콘크리트로 개조하였다. 1997년에 세계 제일 긴 목조 보도교로서 기네스 세계 기록에 인정되었다.
호라이교 역사
호라이교는 도카이도의 에도 시대 경로에 있으며 에도와 교토를 연결하였다. 도쿠가와 막부는 방어 목적으로 오이강 위에 다리를 건설하는 것을 명시적으로 금지하여 여행객이 얕은 곳을 걸어 건너야 했다. 그러나 강우량이 많거나 강이 범람할 때마다 강을 건너는 것이 불가능했다. 장마철에는 방문객이 때때로 시마다주쿠나 가나야주쿠에 머물러야 했고, 때로는 며칠 동안 머물기도 했다. 메이지 유신 이후 도쿠가와 가문에 충성했던 전직 사무라이들이 마키노하라 지역에 정착하여 차 농장을 개발하기 시작했다. 강을 건너기 쉽도록 이 다리는 1879년에 건설되었다. 1965년에 교각이 콘크리트로 교체되었다.
후안 셀라야
후안 마누엘 셀라야 에르난데스(스페인어: Juan Manuel Celaya Hernández, 1998년 9월 1일~)는 멕시코의 다이빙 선수이다. 2020년 하계 올림픽과 2024년 하계 올림픽에 참가했고 2024년 올림픽에서 남자 3m 싱크로 은메달을 획득했다. 또한 세계 선수권 대회에서 은메달 1개, 동메달 1개를 획득했다.
상대의급소는나의급소
상대의 급소는 나의 급소는 행마에 관한 격언 중 하나다. 흑백 양쪽에서 모양의 급소 한곳을 가리키는 말이며, 먼저 착점하는 쪽이 자체 보강을 하면서 상대에게 타격을 입힐 수 있다는 뜻이다. 수상전이나 사활에 한정되지 않고 공방 전반에 두루 쓰이는 용어다.
이즈 파노라마 파크
이즈 파노라마 파크(일본어: 伊豆 (いず)パノラマパーク 이즈 파노라마 파쿠[*])는 일본 시즈오카현 이즈노쿠니시에 있는 복합 관광시설이다. 로프웨이, 정상에 있는 전망대인 아오 테라스, 산기슭에 있는 이탈리안 레스토랑, 매점인 블루 마켓으로 이루어진 시설이다. 가쓰라기산 정상에서는 후지산과 스루가만을 바라볼 수 있는 아오 테라스와 사계절에 따른 식물과 꽃을 볼 수 있다.
김우재 (유전학자)
김우재는 행동유전학과 신경회로 연구를 수행하는 생물학자이자 하얼빈 공업대학 생명과학센터(중국)의 교수이다. 그는 모델 생물인 초파리를 이용해 사회성 행동과 시간지각의 유전·신경 기제를 연구했으며, 수컷 초파리의 경쟁자 노출이 교미시간을 연장하는 현상(LMD, longer mating duration)의 회로·신호 경로를 규명한 연구로 알려져 있다.
김우재 (유전학자) 생애
연세대학교 생물학과를 졸업한 뒤, 포항공과대학교에서 2008년에 박사학위를 받았다. 2008년부터 2014년까지 캘리포니아 대학교 샌프란시스코 잔 연구실(Jan Lab)에서 박사후연구원을 지냈고, 2014~2015년에는 같은 곳의 associate specialist로 근무했다. 2015년부터 2020년까지 오타와 대학교 조교수로 재직하면서 독립 연구실을 이끌었고, 2019~2020년에는 한국연구재단 브레인풀(Brain Pool) 초빙사업에 선발되어 공동연구를 수행했다. 2020년부터는 하얼빈 공업대학 생명과학센터 교수(PI)로 부임하였다.
김우재 (유전학자) 연구
김우재의 연구는 모델 생물의 행동 변화가 어떤 유전 네트워크와 신경회로를 통해 구현되는지를 해부하는 데 초점을 둔다. 그는 수컷 초파리가 경쟁자에 노출될 때 교미시간을 연장하는 적응적 행동(LMD)을 발견·정의하고, 이 현상이 시각 자극만으로 유도될 수 있으며 생체시계·시각·기억 회로의 상호작용을 통해 기억화됨을 보였다. 이어서 LMD의 핵심 회로가 PDF/NPF 뉴로펩타이드 신호축에 의해 매개된다는 사실을 보고하여, 사회적 맥락이 성행동 투자량을 조절하는 분자·회로적 기제를 제시했다.
오타와대 재직기에는 초파리의 분 단위 시간지각(interval timing)과 사회성 행동을 연결하는 주제를 확장해 학술 웨비나 및 강연으로 정리하였다. 하얼빈 공업대학 부임 이후에도 생명체의 내부 상태와 짝짓기 행동을 연결하는 신경·펩타이드 회로 주제에 관여했으며, 연구 관심사는 초파리에서 꿀벌 등 사회성 곤충으로도 확장되어 있다.
김우재 (유전학자) 저술 및 공론 활동
김우재는 생명과학의 역사·방법·정책을 대중에게 알리는 저술과 칼럼을 작성하였다. 장기 연재물인 주간경향 ‘김우재의 플라이룸’ 시리즈에서 과학 생태, 국제협력, 연구평가와 같은 주제를 다루고, 동아사이언스 ‘보통과학자’ 연재에서는 재현성 위기, 통계 문화와 과학 커뮤니케이션 문제를 분석했다.
김우재 (유전학자) 평가와 영향
그의 연구는 사회적 상호과정에서 개체의 생식 행동을 어떻게 재조정하는지를 분자·회로·행동 수준에서 통합적으로 보여주어 행동유전학과 사회 신경과학 간의 교량을 확장했다. 또한 대중 칼럼을 통해 통계적 유의성 중심 문화의 한계를 지적하며 추정통계·효과크기 관점의 확산을 촉구하는 등, 방법·정책 담론을 현장 연구와 연계해 전개했다.
농부의 결혼식
《농부의 결혼식》(영어: The Peasant Wedding)은 네덜란드와 플랑드르 르네상스 화가이자 판화가인 피터르 브뤼헐이 1567년에 그린 풍속화이다. 그는 농민의 삶을 여러 차례 묘사한 화가로 잘 알려져 있다. 현재 이 작품은 오스트리아 빈의 미술사 박물관에 소장되어 있다. 브뤼헐은 농민과 그들의 다양한 삶의 모습을 즐겨 그렸기 때문에 ‘농민 브뤼헐’이라는 별명으로 불리기도 했지만, 동시에 지식인이기도 했으며 그의 많은 작품은 상징적 의미와 도덕적 측면을 함께 담고 있다.
농부의 결혼식 장면
작품 속 신부는 초록색 천으로 된 벽 장식 앞에 두 손을 모아 앉아 있으며, 머리에는 종이 왕관을 쓰고 있다. 그녀는 주위에서 흥겹게 먹고 마시는 분위기와 달리 조용히 앉아 있는 듯하다. 반면, 작품 속 신랑이 누구인지는 여러 추측이 있다. 잔치는 여름철의 헛간에서 열리고 있는데, 곡식단 두 개와 갈퀴가 수확과 농민의 고된 삶을 상기시킨다. 하인들은 경첩에서 떼어낸 문짝을 쟁반 삼아 음식을 나르고 있다. 주된 음식은 빵, 죽, 수프이다. 두 명의 피리 연주자가 백파이프(파이프자크)를 연주하고 있고, 앞쪽에 모자를 쓰고 치마를 입은 소년은 접시를 핥고 있다. 오른쪽 끝에는 칼을 찬 부유한 남자가 프란체스코회 수도사와 이야기를 나누고 있으며, 흰 개 한 마리가 테이블 아래에서 빵 조각을 먹으려 얼굴을 내밀었다. 이 그림은 16세기 농민의 결혼식 풍습을 사실적으로 묘사한 것으로 알려져 있다.
농부의 결혼식 신랑
이 그림에서 신랑이 누구인지에 대해서는 많은 추측이 있어 왔다. 여러 비평가들은 신랑이 그림 중앙에서 옆모습으로 그려진 검은 코트를 입은 남자라고 주장하거나, 혹은 신부의 오른쪽 벽 쪽에 앉아 숟가락으로 음식을 먹고 있는 부유한 집안의 교양 없어 보이는 아들이라고 추측했다. 또 다른 의견으로는 당시의 풍습에 따라 신랑은 자리에 앉지 않고 맥주를 따르는 남자일 수 있다는 해석도 있다.
같은 풍습에 비추어 보면, 신랑은 붉은 모자를 쓰고 식탁 끝에서 손님들에게 음식을 건네는 남자일 수도 있다는 주장도 있다.
프로이트적인 해석에서 루디 러커는 다음과 같이 추측했다.
“…신랑은 붉은 모자를 쓰고 신부 쪽으로 음식을 건네고 있는 남자다. 이는 남편이 아내에게 다가가는 행위의 상징이라 볼 수 있다. 그의 주변으로 아내를 향해 뻗은 남자의 팔, 식탁 위의 칼, 그리고 소금통이라는 세 가지 남근적 상징이 있다. 그리고 남자의 팔 끝에 있는 타원형 접시가 각도와 위치상 신부의 질(膣)을 상징한다고 볼 수 있다.”
농부의 결혼식 신랑
일부 저자들은 그림 속에 아예 신랑이 등장하지 않는다고 주장하기도 했다. 반 데르 엘스트는 이는 “자신의 결혼식에조차 참석하지 못하는 가난한 사람”이라는 옛 플랑드르 속담을 묘사한 것일 수 있다고 추측했다. 또 어떤 이들은 이를 성서 속 가나의 혼인잔치와 연관시키기도 한다. 일부 학자들은 이 그림을 부패한 교회를 풍자하는 기독교적 우화로 해석했다. 성경에서는 교회를 그리스도의 신부로 비유하기도 하는데, 이 그림에서는 신랑(그리스도)이 나타나지 않아, 신부(교회)가 주인을 기다리지 못한 채 타락한 모습으로 남아 있다는 것이다.
농부의 결혼식 의문의 “세 번째 발”
그림을 본 많은 사람들은 오른쪽에서 쟁반(문짝)을 들고 있는 붉은 옷을 입은 하인에게 세 번째 발이 달려 있는 것처럼 보이는 이유를 의아해 했다. 브뤼헐의 아들이자 화가 소 피터르 브뤼헐은 이 발이 실수이거나 최소한 감상자들에게 혼란을 주는 요소라고 생각했다. 그래서 그가 1620년에 그린 아버지 작품의 모사본에서는 이 세 번째 발을 아예 지워버렸다. 그러나 학자 클로딘 마이첼스의 분석에 따르면, 인물들의 각도와 상대적 위치를 고려했을 때, 이 “세 번째 발”은 신랑으로 추측되기도 했던 접시를 테이블로 옮기고 있는 갈색 옷을 입은 남자가 반쯤 웅크리며 내밀고 있는 왼발이라고 주장했다.
농부의 결혼식 대중문화 속에서
브뤼헐의 《농부의 결혼식》은 《아스테릭스 벨기에 원정》에서 패러디되었다. 또 하나의 패러디는 1979년 유로비전 송 콘테스트 벨기에 출품작의 엽서에서 등장했다.
친수공원
친수공원(親水公園)은 다음과 같은 뜻이 있다.
친수공원 (아타미시)
친수공원(親水公園 (しんすいこうえん))은 일본 시즈오카현 아타미시에 있는 공원이다. 아타미 선비치와 아타미항 사이에 있다. 주차장, 관광 안내소, 카페, 바다 측에는 스파 마리나 아타미라는 마리나와 아타미 유람선 산레모 승강장이 병설되어 있다.
웨이둥이
웨이둥이(중국어: 韦东奕, 영어: Wei Dongyi)는 중국의 수학자이다. 베이징 대학 수학과 조교수 겸 연구원으로 재직하며, 편미분 방정식(PDE)과 유체역학 안정성 이론, 무작위 행렬, 비선형 파동 방정식 등을 연구한다.
웨이둥이 생애
베이징 대학 수학과에서 2014년 학사, 2018년 박사 학위를 받았고, 박사후 과정(BICMR)을 거쳐 2019년부터 베이징 대학 수학과 조교수(겸 연구원)로 재직한다. 박사 학위 지도교수는 기하해석학자 톈강이다.
중등 시기 국제 수학 올림피아드(IMO)에 두 차례 참가하여 2008년·2009년 모두 만점(42점)으로 금메달을 받았다. 학부 재학 중에는 미국 대학생 수학경시대회(MCM/ICM)에서 Honorable Mention을 받았다(2012).
2010년 바오쑹(保送) 전형으로 베이징 대학 수리과학부에 입학하였다. 2014년 하버드 대학교의 제안을 거절하고 베이징 대학에 잔류하였다. 박사 학위는 약 3년 반의 기간에 완료하였다. 부친은 산둥건축대학교 수학과 교수이다.
웨이둥이 연구
웨이의 연구는 해석학적 PDE 기법을 중심축으로 유체·파동·확률 문제를 가로지른다.
2차원 Euler/NS 계에서 전단흐름 주변 선형화의 장시간 거동을 해석학적으로 분석하여, 단조 전단류의 속도 감쇠와 H¹ 산란을 증명하였다(Communications on Pure and Applied Mathematics, 2018). 이어 전단흐름에서의 와도 소멸(vorticity depletion) 현상까지 포함한 보다 강한 형태의 선형 비점성 감쇠를 정립하였다(Annals of PDE, 2019). 이 흐름의 해 장기 거동을 지배하는 에너지·스펙트럼 구조를 resolvent estimate 관점으로 해부하여 혼합과 확산의 향상 메커니즘을 제시하였다(arXiv, 2018). 또한 지구물리 맥락의 β-평면 방정식에 대해 단조 전단류에서의 선형 비점성 감쇠를 증명하였다(arXiv, 2018).
웨이둥이 연구
축대칭 Navier–Stokes에 대한 정칙성 기준을 제시하였고(Journal of Mathematical Analysis and Applications, 2016), 균질 자기장 근방의 비압축 MHD 방정식에 대해 전역 해의 존재를 증명하였다(Analysis & PDE, 2017).
가우스 직교 앙상블(GOE)의 최소 간격 분포가 정규화 후 포아송 분포로 수렴함을 증명하여, GUE 중심이던 고전적 결과를 GOE로 확장하였다(Geometric and Functional Analysis, 2019).
초임계 산란형 비집중(non-focusing) 비선형 파동방정식에서 유한시간 폭발해를 구성하였다(Forum of Mathematics, Pi, 2025). 또한 Chern–Simons–Higgs 방정식 해의 장시간 감쇠를 정량화하였다(Science China Mathematics / arXiv, 2024–2025).
1차원 screened Vlasov–Poisson(=Vlasov–Yukawa) 방정식의 비선형 안정성을 증명하여, Gevrey-2 정칙성 하에서 고차 밀도 도함수의 최적 감쇠율을 제시하였다(arXiv 2024; Communications on Pure and Applied Analysis 2025).
웨이둥이 대중적 활동
2025년 6월 단문 영상 플랫폼 더우인(抖音)에 개인 계정을 개설하였다. 개설 직후 짧은 자기소개 영상으로 대규모 팔로워를 확보하였고, 계정은 실명 인증으로 운영된다. 베이징 대학은 그의 건강 상태와 관련한 우려에 대해 “정기 검진 및 치료 계획 아래 관리 중”임을 고지하였다.
웨이둥이 평판
나비에–스토크스 및 유체역학 편미분방정식 분야의 권위자로 평가된다. 중국의 차세대 전투기 개발과 관련한 공기유체동력학·항공동역학의 난제 해결과 연계된 인물로 소개된다. 조교 시기 수업 맥락에서 난해한 문제 해결 역량에 대한 일화가 널리 회자되었다.
웨이둥이 주요 논문
Wei, Dongyi; Zhang, Zhifei; Zhao, Weiren. “Linear Inviscid Damping for a Class of Monotone Shear Flow in Sobolev Spaces.” Communications on Pure and Applied Mathematics 71, no. 4 (2018): 617–687. https://doi.org/10.1002/cpa.21672.
Wei, Dongyi; Zhang, Zhifei; Zhao, Weiren. “Linear Inviscid Damping and Vorticity Depletion for Shear Flows.” Annals of PDE 5, no. 1 (2019): Art. 3, 101 pp. https://doi.org/10.1007/s40818-019-0061-1.
웨이둥이 주요 논문
Wei, Dongyi; Zhang, Zhifei. “Global Well-Posedness of the MHD Equations in a Homogeneous Magnetic Field.” Analysis & PDE 10, no. 6 (2017): 1361–1406. https://doi.org/10.2140/apde.2017.10.1361.
Shao, Feng; Wei, Dongyi; Zhang, Zhifei. “On Blow-up for the Supercritical Defocusing Nonlinear Wave Equation.” Forum of Mathematics, Pi 13 (2025): e15. https://doi.org/10.1017/fmp.2025.7.
Wei, Dongyi. “Nonlinear Stability of the One-Dimensional Screened Vlasov–Poisson Equation.” Communications on Pure and Applied Analysis (2025). https://doi.org/10.3934/cpaa.2025054.
가브리엘라 아군데스
가브리엘라 벨렘 아군데스 가르시아(스페인어: Gabriela Belem Agúndez Garcia, 2000년 8월 4일~)는 멕시코의 다이빙 선수이다. 2020년 하계 올림픽과 2024년 하계 올림픽에 참가했고 2020년 올림픽에서 여자 10m 싱크로 동메달을 획득했다. 또한 세계 선수권 대회에서 은메달 3개를 획득했다.
전이 상태 이론
화학에서 전이 상태 이론(영어: Transition state theory, TST)은 기본 화학 반응의 반응 속도를 설명한다. 이 이론은 반응물과 활성화된 전이 상태 복합체 사이의 특별한 유형의 화학 평형 (준평형)을 가정한다.
TST는 주로 화학 반응이 어떻게 일어나는지 질적으로 이해하는 데 사용된다. TST는 절대 반응 속도 상수를 계산하려는 원래 목표에서는 덜 성공적이었는데, 이는 절대 반응 속도 계산에 퍼텐셜 에너지 표면에 대한 정확한 지식이 필요하기 때문이다. 그러나 특정 반응의 속도 상수가 실험적으로 결정된 경우 표준 활성화 엔탈피 (ΔH‡, Δ‡Hɵ로도 표기), 표준 활성화 엔트로피 (ΔS‡ 또는 Δ‡Sɵ), 그리고 활성화의 표준 깁스 에너지 (ΔG‡ 또는 Δ‡Gɵ)를 계산하는 데 성공했다. (‡ 표기법은 전이 상태에서의 관심 값을 나타낸다. ΔH‡는 전이 상태의 엔탈피와 반응물의 엔탈피 간의 차이이다.)
이 이론은 1935년 프린스턴 대학교에 있던 헨리 아이링과 맨체스터 대학교의 메러디스 그윈 에반스 및 마이클 폴라니에 의해 동시에 개발되었다. TST는 "활성화 착물 이론", "절대 속도 이론", "절대 반응 속도 이론"으로도 불린다.
전이 상태 이론
TST가 개발되기 전에는 아레니우스 속도 법칙이 반응 장벽에 대한 에너지를 결정하는 데 널리 사용되었다. 아레니우스 방정식은 경험적 관찰에서 파생되었으며, 반응물이 생성물로 전환되는 과정에서 하나 이상의 반응성 중간체가 관여하는지 여부와 같은 어떤 메커니즘적 고려도 무시한다. 따라서 이 법칙과 관련된 두 매개변수, 즉 사전 지수 인자 (A)와 활성화 에너지 (Ea)를 이해하기 위한 추가 개발이 필요했다. 아이링 방정식으로 이어진 TST는 이 두 가지 문제를 성공적으로 해결했지만, 1889년에 아레니우스 속도 법칙이 발표된 시점부터 1935년에 TST에서 파생된 아이링 방정식까지 46년이 걸렸다. 그 기간 동안 많은 과학자와 연구자들이 이론 발전에 크게 기여했다.
전이 상태 이론 이론
전이 상태 이론의 기본 아이디어는 다음과 같다.
전이 상태 이론 발전
TST 발전에는 아래에 요약된 세 가지 접근 방식이 사용되었다.
1884년 야코뷔스 판트호프는 가역 반응의 평형 상수의 온도 의존성을 설명하는 판트호프 방정식을 제안했다.
여기서 ΔU는 내부 에너지 변화, K는 반응의 평형 상수, R은 기체 상수, T는 열역학 온도이다. 실험 연구를 바탕으로 1889년 스반테 아레니우스는 다음과 같이 주어진 반응 속도 상수에 대한 유사한 표현을 제안했다.
이 표현을 적분하면 아레니우스 방정식이 나온다.
여기서 k는 속도 상수이다. A는 빈도 인자 (현재는 지수 전 인자라고 불림)로, Ea는 활성화 에너지로 간주된다. 20세기 초까지 많은 사람들이 아레니우스 방정식을 받아들였지만, A와 Ea의 물리적 해석은 여전히 모호했다. 이로 인해 많은 화학 반응속도론 연구자들은 A와 Ea를 화학 반응에 직접적으로 관여하는 분자 동역학과 연결하려는 시도로 화학 반응이 일어나는 방식에 대한 다양한 이론을 제시했다.
1910년, 프랑스 화학자 르네 마르셀린은 활성화의 표준 깁스 에너지 개념을 도입했다. 그의 관계는 다음과 같이 쓸 수 있다.
전이 상태 이론 발전
마르셀린이 자신의 공식을 연구하던 거의 동시에, 네덜란드 화학자 필립 아브라함 콘스탐, 프랑스 에포 코르넬리스 스케퍼, 비둘트 프랑스 브란츠마는 활성화의 표준 엔트로피와 활성화의 표준 엔탈피를 도입했다. 그들은 속도 상수 방정식을 다음과 같이 제안했다.
그러나 상수의 본질은 여전히 불분명했다.
1900년대 초, 막스 트라우츠와 윌리엄 루이스는 기체 분자 운동론에 기반한 충돌모형을 사용하여 반응 속도를 연구했다. 충돌모형은 반응 분자를 서로 충돌하는 단단한 구로 취급하며, 분자 간의 충돌이 완전히 탄성적이라고 가정하므로 엔트로피 변화를 무시한다. 루이스는 자신의 처리를 반응 2 HI  →  H2 + I2에 적용하여 실험 결과와 잘 일치하는 결과를 얻었다. 그러나 나중에 동일한 처리를 다른 반응에 적용했을 때 이론적 결과와 실험적 결과 사이에 큰 불일치가 발생했다.
전이 상태 이론 발전
통계역학은 TST 발전에 중요한 역할을 했다. 그러나 통계역학이 TST에 적용된 것은 매우 느리게 진행되었는데, 이는 19세기 중반에 제임스 클러크 맥스웰, 루트비히 볼츠만, 레오폴트 파운들러가 분자 운동 및 분자 속도의 통계 분포 측면에서 반응 평형 및 속도를 논의하는 여러 논문을 발표했음에도 불구하고 진척이 없었다.
프랑스 화학자 알프레드 베르투가 맥스웰-볼츠만 분포 법칙을 사용하여 속도 상수에 대한 표현을 얻은 것은 1912년이 되어서였다.
여기서 a와 b는 에너지 항과 관련된 상수이다.
2년 후, 르네 마르셀린은 화학 반응의 진행을 위상 공간 (물리학)에서 한 점의 움직임으로 취급함으로써 중요한 기여를 했다. 그는 깁스의 통계-역학적 절차를 적용하여 이전에 열역학적 고려 사항에서 얻었던 것과 유사한 표현을 얻었다.
전이 상태 이론 발전
1915년, 또 다른 중요한 기여는 영국 물리학자 제임스 라이스로부터 나왔다. 그의 통계 분석에 기초하여, 그는 속도 상수가 "임계 증가분"에 비례한다고 결론지었다. 그의 아이디어는 리처드 체이스 톨먼에 의해 더욱 발전되었다. 1919년, 오스트리아 물리학자 카를 페르디난트 헤르츠펠트는 통계역학을 평형 상수에, 운동론을 역반응의 속도 상수 k−1에 적용하여 이원자 분자의 가역 해리 반응을 다음과 같이 나타냈다.
그는 정반응의 속도 상수에 대해 다음 방정식을 얻었다.
여기서 는 절대 영도에서의 해리 에너지, kB는 볼츠만 상수, h는 플랑크 상수, T는 열역학 온도, 는 결합의 진동 주파수이다. 이 표현은 TST의 핵심 구성 요소인 kBT/h 인자가 속도 방정식에 처음으로 나타났기 때문에 매우 중요하다.
1920년에 미국 화학자 리처드 체이스 톨먼은 라이스의 임계 증가분 개념을 더욱 발전시켰다. 그는 반응의 임계 증가분(현재 활성화 에너지로 불림)이 반응을 겪는 모든 분자의 평균 에너지에서 모든 반응물 분자의 평균 에너지를 뺀 값과 같다고 결론 내렸다.
전이 상태 이론 발전
퍼텐셜 에너지 표면의 개념은 TST의 발전에 매우 중요했다. 이 개념의 기초는 1913년에 르네 마르셀린이 놓았다. 마르셀린은 화학 반응의 진행이 원자 운동량 및 거리의 좌표를 갖는 퍼텐셜 에너지 표면의 한 점으로 설명될 수 있다고 이론화했다.
1931년, 헨리 아이링과 마이클 폴라니는 반응 H + H2  →  H2 + H에 대한 퍼텐셜 에너지 표면을 구성했다. 이 표면은 양자 역학적 원리뿐만 아니라 진동 주파수 및 해리 에너지에 대한 실험 데이터에 기반한 3차원 다이어그램이다. 아이링-폴라니 구성 1년 후, 한스 펠처와 유진 위그너는 퍼텐셜 에너지 표면에서 반응 진행을 추적함으로써 중요한 기여를 했다. 이 작업의 중요성은 퍼텐셜 에너지 표면의 골 또는 안장점 개념이 처음으로 논의되었다는 점이었다. 그들은 반응 속도가 그 골을 통한 시스템의 움직임에 의해 결정된다고 결론 내렸다.
헨드릭 안토니 크라머르스는 반응을 1차원 반응 좌표를 따른 랑주뱅 운동으로 모델링하여 반응 좌표를 따른 퍼텐셜 에너지 표면의 형태와 시스템의 전이 속도 사이의 관계를 유도할 수 있었다. 이 공식화는 퍼텐셜 에너지 지형을 일련의 조화 우물로 근사하는 것에 의존한다. 2상 시스템에서는 세 개의 우물이 존재한다: 상태 A를 위한 우물, 퍼텐셜 에너지 장벽을 나타내는 뒤집힌 우물, 그리고 상태 B를 위한 우물.
과감쇠("확산성") 영역에서 상태 A에서 B로의 전이 속도는 우물의 공진 주파수와 관련이 있다.
여기서 는 상태 A를 위한 우물의 주파수, 는 장벽 우물의 주파수, 는 점성 감쇠, 는 장벽 상단의 에너지, 는 상태 A를 위한 우물의 바닥 에너지, 는 시스템의 온도와 볼츠만 상수를 곱한 값이다.
일반적인 감쇠(과감쇠 또는 저감쇠)에 대해서도 유사한 공식이 있다.
전이 상태 이론 아이링 방정식의 정당화
헨리 아이링, 마이클 폴라니, 메러디스 그윈 에반스가 도입한 가장 중요한 특징 중 하나는 활성화 착물이 반응물과 준평형 상태에 있다는 개념이었다. 그런 다음 속도는 이러한 착물의 농도에 그들이 생성물로 전환되는 빈도(kBT/h)를 곱한 값에 직접 비례한다. 아래에서는 아이링 방정식의 함수 형태에 대한 비엄격한 타당성 논증을 제시한다. 그러나 핵심적인 통계-역학적 인자 kBT/h는 정당화되지 않으며, 아래에 제시된 논증은 아이링 방정식의 진정한 "유도"를 구성하지 않는다.
준평형은 고전적인 화학 평형과는 다르지만 유사한 열역학적 처리로 설명할 수 있다. 다음 반응을 고려해보자.
여기서 활성화 착물 [AB]‡를 포함한 시스템 내의 모든 종들 사이에 완전한 평형이 달성된다. 통계 역학을 사용하여 [AB]‡의 농도는 A와 B의 농도로 계산할 수 있다.
전이 상태 이론 아이링 방정식의 정당화
TST는 반응물과 생성물이 서로 평형 상태에 있지 않더라도 활성화 착물이 반응물과 준평형 상태에 있다고 가정한다. 그림 2에 나타난 바와 같이, 어느 순간이든 활성화 착물은 소수 존재하며, 그 중 일부는 바로 직전까지 반응물 분자였으며, 이는 [ABl]‡로 지정된다 (왼쪽에서 오른쪽으로 움직이기 때문에). 나머지는 바로 직전까지 생성물 분자였다 ([ABr]‡).
TST에서는 두 방향으로의 활성화 착물의 흐름이 서로 독립적이라고 가정한다. 즉, 모든 생성물 분자가 반응 시스템에서 갑자기 제거되더라도 [ABr]‡의 흐름은 멈추지만, 왼쪽에서 오른쪽으로의 흐름은 여전히 존재한다. 따라서 기술적으로 정확하게 말하면, 반응물은 [ABl]‡, 즉 바로 직전까지 반응물이었던 활성화 착물과만 평형을 이룬다.
활성화 착물은 볼츠만 에너지 분포를 따르지 않지만, 그들이 따르는 분포로부터 "평형 상수"를 여전히 유도할 수 있다. 준평형에 대한 평형 상수 K‡는 다음과 같이 쓸 수 있다.
따라서 전이 상태 AB‡의 화학적 활동도는
전이 상태 이론 아이링 방정식의 정당화
그러므로 생성물 생성에 대한 속도 방정식은
여기서 속도 상수 k는 다음과 같이 주어진다.
여기서 k‡는 활성화 착물을 생성물로 전환시키는 진동 모드의 빈도에 직접 비례한다. 이 진동 모드의 빈도는 이다. 모든 진동이 반드시 생성물 형성을 유도하는 것은 아니므로, 이 효과를 설명하기 위해 투과 계수라고 하는 비례 상수 가 도입된다. 따라서 k‡는 다음과 같이 다시 쓸 수 있다.
평형 상수 K‡에 대해 통계 역학은 다음과 같이 주어진 온도 의존적 표현으로 이어진다.
k‡와 K‡에 대한 새로운 표현을 결합하면 새로운 속도 상수 표현을 쓸 수 있으며, 이는 다음과 같이 주어진다.
정의에 따라 ΔG‡ = ΔH‡ –TΔS‡이므로, 속도 상수 표현을 확장하여 아이링 방정식의 대체 형태를 얻을 수 있다.
정확한 차원성을 위해, 이 방정식은 단분자 반응이 아닌 반응의 경우 추가 인자 (c⊖)1–m를 가져야 한다.
여기서 c⊖는 표준 농도 1 mol⋅L−1이고 m은 분자도이다.
전이 상태 이론 TST에서 얻은 추론 및 아레니우스 이론과의 관계
전이 상태 이론에서 얻은 속도 상수 표현은 실험 속도 데이터를 사용하여 ΔG‡, ΔH‡, ΔS‡, 심지어 ΔV‡(활성화 부피)를 계산하는 데 사용할 수 있다. 이러한 소위 활성화 매개변수는 출발 물질과 비교하여 전이 상태의 본질(에너지 함량 및 질서도 포함)에 대한 통찰력을 제공하며, 물리유기화학에서 반응 메커니즘을 규명하는 표준 도구가 되었다. 활성화 자유 에너지, ΔG‡는 전이 상태 이론에서 가 성립하는 에너지로 정의된다. 매개변수 ΔH‡와 ΔS‡는 다양한 온도에서 ΔG‡ = ΔH‡ – TΔS‡를 결정함으로써 추론할 수 있다.
전이 상태 이론 TST에서 얻은 추론 및 아레니우스 이론과의 관계
아이링 방정식과 아레니우스 방정식의 함수 형태가 유사하기 때문에 활성화 매개변수를 아레니우스 처리의 활성화 에너지 및 사전 지수 인자와 연관시키고 싶은 유혹이 있다. 그러나 아레니우스 방정식은 실험 데이터에서 파생되었으며, 메커니즘의 전이 상태 수에 관계없이 두 가지 매개변수만을 사용하여 거시적 속도를 모델링한다. 대조적으로, 활성화 매개변수는 다단계 메커니즘의 모든 전이 상태에 대해 원칙적으로 찾을 수 있다. 따라서 활성화 엔탈피, ΔH‡가 종종 아레니우스의 활성화 에너지 Ea와 동일시되지만, 그들은 동등하지 않다. 응축상(예: 용액상) 또는 단분자 기체상 반응 단계의 경우, Ea = ΔH‡ + RT이다. 다른 기체상 반응의 경우, Ea = ΔH‡ + (1 − Δn‡)RT이며, 여기서 Δn‡는 전이 상태 형성 시 분자 수의 변화이다. (따라서 이분자 기체상 과정의 경우 Ea = ΔH‡ + 2RT이다.)
전이 상태 이론 TST에서 얻은 추론 및 아레니우스 이론과의 관계
활성화 엔트로피, ΔS‡는 전이 상태(반응에 관여하거나 교란되는 용매 분자를 포함하여)가 출발 물질에 비해 얼마나 더 무질서한지를 나타낸다. 이는 아레니우스 방정식에서 사전 지수 인자 A에 대한 구체적인 해석을 제공한다. 단분자, 단일 단계 과정의 경우, 대략적인 동등성 A = (kBT/h) exp(1 + ΔS‡/R) (또는 이분자 기체상 반응의 경우 A = (kBT/h) exp(2 + ΔS‡/R))가 성립한다. 단분자 과정의 경우, 음수 값은 바닥 상태보다 더 질서 있고 엄격한 전이 상태를 나타내고, 양수 값은 더 느슨한 결합 또는 더 큰 형태적 자유도를 가진 전이 상태를 반영한다. 차원성 문제로 인해 이분자 또는 그 이상의 반응은 선택된 표준상태 (특히 표준 농도)에 따라 ΔS‡ 값이 달라진다는 점에 유의해야 한다. 대부분의 최근 출판물에서는 1 mol L−1 또는 1 몰농도를 선택한다. 이 선택은 몰량과 부피에 대한 단위 정의에 기반한 인위적인 구성물이므로, 단일 반응에 대한 ΔS‡의 크기와 부호 자체는 무의미하다. 동일한 표준 상태에서 이루어진 "알려진"(또는 가정된) 메커니즘의 기준 반응 값과의 비교만이 유효하다.
전이 상태 이론 TST에서 얻은 추론 및 아레니우스 이론과의 관계
활성화 부피는 ΔG‡를 압력에 대해 편미분하여 (온도를 일정하게 유지하면서) 구한다: . 이는 전이 상태에서의 크기와 결합 정도에 대한 정보를 제공한다. 연합 메커니즘은 음의 활성화 부피를 가질 가능성이 높고, 해리 메커니즘은 양의 값을 가질 가능성이 높다.
평형 상수와 정방향 및 역방향 속도 상수 사이의 관계인 에 따르면, 아이링 방정식은 다음을 의미한다.
TST의 또 다른 함의는 커틴-햄밋 원리이다. R에서 두 생성물 A와 B로 가는 운동학적으로 제어되는 반응의 생성물 비율은 각 생성물로 이어지는 해당 전이 상태의 에너지 차이를 반영한다. 단일 전이 상태가 각 생성물로 이어진다고 가정한다.
().
(위 ΔΔG‡ 표현에서 A와 B가 평형 상태에 있는 두 가지 다른 종 SA와 SB에서 형성된 경우, 추가적인  항이 있다.)
열역학적으로 제어되는 반응의 경우, 생성물 A와 B의 자유 에너지에서 RT ln 10 ≈ (1.987 × 10−3 kcal/mol K)(298 K)(2.303) ≈ 1.36 kcal/mol의 차이가 실온(298 K)에서 선택도에 10배의 인자를 유발하는데, 이를 "1.36 규칙"이라고 한다.
전이 상태 이론 TST에서 얻은 추론 및 아레니우스 이론과의 관계
().
마찬가지로, 활성화 자유 에너지에서 1.36 kcal/mol의 차이는 실온에서 운동학적으로 제어되는 과정에 대한 선택성에서 10배의 인자를 유발한다.
().
아이링 방정식을 사용하면 ΔG‡, 1차 속도 상수, 주어진 온도에서의 반응 반감기 사이에 직접적인 관계가 있다. 298 K에서 ΔG‡ = 23 kcal/mol인 반응은 k ≈ 8.4 × 10−5 s−1의 속도 상수와 t1/2 ≈ 2.3 시간의 반감기를 가지며, 이 수치들은 종종 k ~ 10−4 s−1 및 t1/2 ~ 2 시간으로 반올림된다. 따라서 이 정도 크기의 활성화 자유 에너지는 실온에서 밤새 완료되는 일반적인 반응에 해당한다. 비교를 위해, 사이클로헥세인 고리 뒤집힘은 약 11 kcal/mol의 ΔG‡를 가지며 k ~ 105 s−1로, 실온에서 빠르게 (NMR 시간 척도보다 빠르게) 일어나는 동적 과정이다. 스케일의 다른 끝에서는 2-뷰텐의 시스/트랜스 이성질화는 약 60 kcal/mol의 ΔG‡를 가지며, 298 K에서 k ~ 10−31 s−1에 해당한다. 이는 무시할 만한 속도이다. 반감기는 우주의 나이보다 12배 더 길다.
전이 상태 이론 한계
일반적으로 TST는 연구자들에게 화학 반응이 어떻게 일어나는지 이해하기 위한 개념적 기반을 제공했다. 이 이론은 널리 적용 가능하지만 한계도 있다. 예를 들어, 다단계 반응의 각 기본 단계에 적용될 때, 이 이론은 각 중간체가 다음 단계로 진행하기 전에 볼츠만 에너지 분포에 도달할 만큼 충분히 오래 지속된다고 가정한다. 중간체의 수명이 매우 짧을 때 TST는 실패한다. 이러한 경우, 반응물에서 중간체로의 반응 경로의 운동량은 생성물 선택성에 영향을 미치도록 전달될 수 있다. 그러한 반응의 한 예는 2,3-디아자비시클로[2.2.1]헵트-2-엔의 기체상 열분해에서 생성된 사이클로펜테인 이라디칼의 고리 닫힘이다.
전이 상태 이론 한계
전이 상태 이론은 또한 원자핵이 고전역학에 따라 행동한다는 가정에 기반한다. 원자나 분자가 전이 구조를 형성하기에 충분한 에너지로 충돌하지 않으면 반응이 일어나지 않는다고 가정한다. 그러나 양자 역학에 따르면, 유한한 에너지 양을 가진 모든 장벽에 대해 입자가 장벽을 터널링할 가능성이 있다. 화학 반응과 관련하여 이는 분자들이 에너지 장벽을 극복하기에 충분한 에너지로 충돌하지 않더라도 반응할 가능성이 있음을 의미한다. 이 효과는 높은 활성화 에너지를 가진 반응에서는 무시할 수 있지만, 터널링 확률이 장벽 높이가 감소함에 따라 증가하므로 상대적으로 낮은 에너지 장벽을 가진 반응에서는 중요한 현상이 된다.
전이 상태 이론은 고온에서 일부 반응에 대해 실패한다. 이 이론은 반응 시스템이 퍼텐셜 에너지 표면의 가장 낮은 에너지 안장점을 통과할 것이라고 가정한다. 이러한 설명은 상대적으로 낮은 온도에서 발생하는 반응에 일치하지만, 고온에서는 분자가 더 높은 에너지 진동 모드를 채우고, 그들의 움직임은 더욱 복잡해지며 충돌은 가장 낮은 에너지 안장점에서 멀리 떨어진 전이 상태로 이어질 수 있다. 전이 상태 이론으로부터의 이러한 편차는 이원자 수소와 수소 유리기 사이의 단순한 교환 반응(H + H2  →  H2 + H)에서도 관찰된다.
이러한 한계들을 고려하여, 전이 상태 이론에 대한 몇 가지 대안이 제안되었다. 이 이론들에 대한 간략한 논의가 이어진다.