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젖음 설명
고체 물질이 액체로 젖는 것은 접착 힘이 액체(방울 형태)가 고체-액체 계면에서 고체 표면을 가로질러 퍼지게 할 때 발생한다. 그러나 액체-증기 계면에서 액체에 작용하는 응집 힘은 접착 힘에 반작용하여 방울이 표면과 완전히 접촉하는 것을 방지한다.
그림 1에서 볼 수 있는 접촉각 (θ)은 액체-증기 계면이 고체-액체 계면과 만나는 각도이며, 접착력과 응집력의 균형에 의해 결정된다. 액체 방울이 평평한 고체 표면 위로 퍼지는 경향이 증가할수록 접촉각은 감소한다. 따라서 접촉각은 젖음성의 역측정으로 사용된다.
90° 미만의 접촉각(낮은 접촉각)은 일반적으로 표면의 젖음성이 매우 유리하고 유체가 표면의 넓은 영역에 퍼질 것임을 나타낸다. 90°보다 큰 접촉각(높은 접촉각)은 일반적으로 표면의 젖음성이 불리하므로 유체가 표면과의 접촉을 최소화하고 콤팩트한 액체 방울을 형성한다는 것을 의미한다.
젖음 설명
물의 경우, 젖음성 표면은 친수성이라고도 할 수 있고 비젖음성 표면은 소수성이라고도 할 수 있다.
초소수성 표면은 150°보다 큰 접촉각을 가지며, 액체 방울과 표면 사이에 거의 접촉이 없음을 보여준다. 이를 때때로 "연잎 효과"라고 부른다. 표는 다양한 접촉각과 그에 해당하는 고체/액체 및 액체/액체 상호작용을 설명한다. 비수성 액체의 경우, 낮은 접촉각 조건에는 친액성이라는 용어를 사용하고 높은 접촉각이 나타날 때는 소액성이라는 용어를 사용한다. 유사하게, 옴니포빅(omniphobic)과 옴니필릭(omniphilic)이라는 용어는 극성 및 무극성 액체 모두에 적용된다.
젖음 설명
최근 연구에서는 표면이나 용질의 수화 껍질에서 수소 결합 결함을 안정화하는 데 필요한 에너지 비용을 기반으로 하는 소수성과 젖음 전이의 정량적 분자 정의를 도입했다. 이 접근 방식에 따르면, 시스템은 결여된 수소 결합의 에너지적 불이익을 벌크 물에서의 결함 비용(약 -6 kJ/mol, 전형적인 수소 결합 에너지의 약 30%)만큼 유리한 에너지로 보상하지 못하는 경우 소수성으로 간주된다. 이 기준은 결함 상호작용 임계값(DIT)으로 알려져 있으며, 고전적인 90° 접촉각 임계값과 놀랍게 일치하여 소수성 행동의 시작에 대한 임의적이지 않은 분자적 기반을 제공한다. 더욱이, 국소 수화 상호작용(물 분자의 가장 약한 및 두 번째로 약한 수소 결합 위치, 종종 V4S 및 V3S로 표기됨)을 DIT와 비교함으로써 완전 젖음, 부분 젖음(또는 부분 건조) 및 완전 건조(비젖음) 영역을 구분할 수 있게 된다.
젖음 고에너지 표면 대 저에너지 표면
액체는 두 가지 주요 유형의 고체 표면과 상호 작용할 수 있다. 전통적으로 고체 표면은 고에너지 고체와 저에너지 고체로 나뉘었다. 고체의 상대적 에너지는 고체 자체의 벌크 특성과 관련이 있다. 금속, 유리, 세라믹과 같은 고체는 그들을 결합시키는 화학 결합 (예: 공유 결합, 이온, 또는 금속 결합)이 매우 강하기 때문에 '단단한 고체'로 알려져 있다. 따라서 이 고체들을 깨는 데 많은 에너지가 필요하며 (또는 벌크를 자르고 두 개의 분리된 표면을 만드는 데 많은 에너지가 필요하다), 그래서 "고에너지"라고 불린다. 대부분의 분자 액체는 고에너지 표면에서 완전한 젖음을 이룬다.
다른 유형의 고체는 약한 분자 결정 (예: 플루오로카본, 탄화수소 등)으로, 분자들이 본질적으로 물리적 힘 (예: 반데르발스 힘과 수소 결합)에 의해 결합되어 있다. 이러한 고체는 약한 힘에 의해 결합되어 있기 때문에 그들을 깨는 데 매우 적은 에너지가 필요하므로 "저에너지"라고 불린다. 선택한 액체의 유형에 따라 저에너지 표면은 완전 젖음 또는 부분 젖음을 허용할 수 있다.
젖음 고에너지 표면 대 저에너지 표면
적절한 자극을 가하면 표면 에너지에 변화를 겪는 동적 표면이 보고되었다. 예를 들어, 광 구동 분자 모터를 나타내는 표면은 서로 다른 표면 에너지의 이안정성 형태 사이에서 전환될 때 물 접촉각의 변화를 겪는 것으로 나타났다.
저에너지 표면은 주로 분산력(반데르발스 힘)을 통해 액체와 상호 작용한다. 윌리엄 지스만은 몇 가지 중요한 발견을 했다:
지스만은 액체의 표면장력 (γLV)이 감소함에 따라 cos θ가 선형적으로 증가한다는 것을 관찰했다. 따라서 그는 다양한 유기 액체에 대해 cos θ와 표면장력 (γLV) 사이에 선형 함수를 설정할 수 있었다.
γLV와 θ가 낮을 때 표면은 더 젖음성이 좋다. 지스만은 cos θ = 1일 때 이 선들의 절편을 해당 표면의 임계 표면장력 (γc)이라고 불렀다. 이 임계 표면장력은 고체만의 특성이기 때문에 중요한 매개변수이다.
고체의 임계 표면장력을 알면 표면의 젖음성을 예측할 수 있다. 표면의 젖음성은 고체의 가장 바깥쪽 화학 그룹에 의해 결정된다. 구조가 유사한 표면 간의 젖음성 차이는 원자의 밀집도 차이 때문이다. 예를 들어, 표면이 가지 달린 사슬을 가지고 있으면 직선 사슬을 가진 표면보다 밀집도가 떨어진다. 임계 표면장력이 낮다는 것은 젖음성이 낮은 물질 표면을 의미한다.
젖음 이상적인 고체 표면
이상적인 표면은 평평하고, 단단하며, 완벽하게 매끄럽고, 화학적으로 균일하며, 접촉각 히스테리시스가 0이다. 히스테리시스가 0이라는 것은 전진 및 후진 접촉각이 동일하다는 것을 의미한다. 즉, 열역학적으로 안정적인 접촉각은 하나만 존재한다. 액체 방울이 이러한 표면에 놓일 때, 그림 1에 묘사된 것과 같은 특징적인 접촉각이 형성된다. 또한, 이상적인 표면에서는 방울이 교란되더라도 원래 모양으로 돌아온다. 다음 유도들은 이상적인 고체 표면에만 적용되며, 계면이 움직이지 않고 상 경계선이 평형 상태에 있는 경우에만 유효하다.
그림 3은 세 상이 만나는 접촉선을 보여준다. 평형 상태에서 세 상 사이의 경계선을 따라 작용하는 단위 길이당 순 힘은 0이어야 한다. 각 계면을 따라 방향으로 작용하는 순 힘의 성분은 다음과 같다:
여기서 α, β, θ는 그림에 표시된 각도이고 γij는 두 상 사이의 표면 에너지이다. 이러한 관계는 그림 4에 표시된 노이만 삼각형의 유사체로도 표현될 수 있다. 노이만 삼각형은 라는 기하학적 제약과 일치하며, 이에 사인 법칙과 코사인 법칙을 적용하면 계면 각도가 표면 에너지의 비율에 어떻게 의존하는지를 설명하는 관계가 도출된다.
젖음 이상적인 고체 표면
이 세 가지 표면 에너지는 삼각형의 변을 이루기 때문에 삼각형 부등식, γij < γjk + γik에 의해 제약받는다. 이는 어떤 표면 장력도 다른 두 표면 장력의 합을 초과할 수 없음을 의미한다. 이 부등식을 따르지 않는 표면 장력을 가진 세 가지 유체를 접촉시키면 그림 3과 일치하는 평형 구성은 존재하지 않는다.
만약 β 상이 그림 5에 나타난 바와 같이 평평하고 단단한 표면으로 대체되면, β = π가 되고 두 번째 순힘 방정식은 영 방정식으로 단순화된다.
이는 세 상, 즉 고체, 액체 및 기체 사이의 표면 장력을 연관시킨다. 이어서, 관련된 세 가지 표면 에너지에 대한 지식으로부터 고체 표면 위의 액체 방울의 접촉각을 예측한다. 이 방정식은 "기체" 상이 첫 번째 "액체" 상의 방울과 섞이지 않는 다른 액체인 경우에도 적용된다.
계면을 에 대한 곡선 로 간주하자. 여기서 은 자유 매개변수이다. 최소화할 자유 에너지는
제약 조건 을 으로 쓰고 고정된 부피 를 가진다.
젖음 이상적인 고체 표면
제약 조건을 고려한 수정된 라그랑주 함수는 다음과 같다.
여기서 는 라그랑주 승수이다. 정의에 따라 운동량 와 해밀턴 함수 는 다음과 같이 계산된다.
이제 경계가  방향으로 자유롭고 이 자유 매개변수임을 상기한다. 따라서 다음을 만족해야 한다.
경계에서  및 이므로, 영 방정식을 다시 얻는다.
영 방정식은 종종 이상적인 표면이라고 불리는 완벽하게 평평하고 단단한 표면을 가정한다. 많은 경우에 표면은 이러한 이상적인 상황과는 거리가 멀고, 여기서는 두 가지 경우를 고려한다: 거친 표면의 경우  및 여전히 실제(유한하게 단단한) 매끄러운 표면의 경우. 완벽하게 매끄러운 표면에서도 방울은 소위 전진 접촉각 부터 소위 후진 접촉각 까지 광범위한 접촉각을 취한다. 평형 접촉각()은 타드모르(Tadmor)가 보여준 바와 같이 와 로부터 계산할 수 있다.
여기서
젖음 이상적인 고체 표면
영-뒤프레 방정식(토머스 영 1805; 아타나세 뒤프레와 폴 뒤프레 1869)은 γSG 또는 γSL이 다른 두 표면 에너지의 합보다 클 수 없다고 규정한다. 이 제약의 결과는 γSG > γSL + γLG일 때 완전 젖음을, γSL > γSG + γLG일 때 젖음이 없음을 예측한다. 영-뒤프레 방정식에 대한 해가 없다는 것은 그러한 상황에 대해 0에서 180° 사이의 접촉각을 가진 평형 구성이 없다는 지표이다.
젖음을 측정하는 데 유용한 매개변수는 확산 매개변수 S이다.
S > 0일 때, 액체는 표면을 완전히 젖게 한다(완전 젖음). S < 0일 때, 부분 젖음이 발생한다.
확산 매개변수 정의와 영의 관계를 결합하면 영-뒤프레 방정식이 나온다:
이것은 S < 0일 때만 θ에 대한 물리적 해를 갖는다.
젖음 이상적인 고체 표면
AFM, 공초점 현미경 및 SEM과 같은 측정 기술의 발전으로 연구자들은 점점 더 작은 규모의 액적을 생성하고 이미징할 수 있게 되었다. 액적 크기의 감소와 함께 젖음에 대한 새로운 실험적 관찰이 이루어졌다. 이러한 관찰은 수정된 영의 방정식이 마이크로-나노 규모에서는 유효하지 않음을 확인시켜 준다. 또한, 선 장력의 부호는 수정된 영의 방정식을 통해 유지되지 않는다.
정적 액적의 경우, 삼상 시스템의 자유 에너지는 다음과 같이 표현될 수 있다:
열역학적 평형 상태에서 부피가 일정할 때, 이 방정식은 다음과 같이 줄어든다:
일반적으로 VdP 항은 큰 액적의 경우 무시되었지만, 작은 규모에서는 VdP 작업이 중요해진다. 자유 액체-증기 경계에서 일정한 부피에서의 압력 변화는 라플라스 압력으로 인해 발생하며, 이는 액적의 평균곡률에 비례하고 0이 아니다. 위 방정식을 볼록 및 오목 표면 모두에 대해 풀면 다음과 같다:
여기서 상수 매개변수 A, B, C는 다음과 같이 정의된다:
,  그리고
젖음 이상적인 고체 표면
이 방정식은 접촉각 , 정적 액적의 기하학적 속성을 벌크 열역학, 삼상 접촉 경계의 에너지, 그리고 표면의 곡률 α와 연관시킨다. 평평한 표면 (α=0) 위의 정적 액적의 특수한 경우에 대해,
처음 두 항은 수정된 영 방정식이고, 세 번째 항은 라플라스 압력 때문이다. 이 비선형 방정식은 κ의 부호와 크기, 매우 작은 규모에서의 접촉각의 평탄화, 그리고 접촉각 이력 현상을 정확하게 예측한다.
많은 표면/흡착물 구성에 대해 표면 에너지 데이터 및 실험적 관찰이 불가능하다. 젖음 상호작용은 다양한 응용 분야에서 매우 중요하므로, 물 또는 다른 흡착물과 관련하여 특정 결정학적 방향을 가진 다양한 재료 표면의 젖음 거동을 예측하고 비교하는 것이 종종 바람직하다. 이는 분자동역학 및 밀도범함수 이론을 포함한 도구를 사용하여 원자론적 관점에서 수행할 수 있다. DFT와 같은 원시적인 접근법을 통한 젖음의 이론적 예측에서는 얼음이 일반적으로 물을 대체하는 데 사용된다. 이는 DFT 계산이 일반적으로 원자의 열적 운동이 없는 조건, 즉 시뮬레이션이 절대 영도에서 수행된다는 가정을 기반으로 하기 때문이다. 이러한 단순화는 그럼에도 불구하고 실제 조건에서 물의 흡착과 관련하여 유효한 결과를 산출하며, 젖음의 이론적 시뮬레이션에 얼음을 사용하는 것은 일반적이다.
젖음 비이상적인 거친 고체 표면
이상적인 표면과 달리 실제 표면은 완벽한 매끄러움, 강성 또는 화학적 균일성을 가지지 않는다. 이상성으로부터의 이러한 편차는 접촉각 이력 현상이라는 현상을 초래하며, 이는 전진 (θa) 및 후진 (θr) 접촉각 간의 차이로 정의된다.
접촉각이 전진과 후진 사례 사이에 있을 때, 접촉선은 고정된 것으로 간주되며 접촉각 히스테리시스와 같은 이력 현상이 관찰될 수 있다. 이 값들을 초과하면 그림 3과 같은 접촉선의 변위는 액적의 팽창 또는 수축에 의해 발생한다. 그림 6은 전진 및 후진 접촉각을 묘사한다. 전진 접촉각은 최대 안정 각도인 반면, 후진 접촉각은 최소 안정 각도이다. 접촉각 이력 현상은 비이상적인 고체에서 여러 가지 열역학적으로 안정적인 접촉각이 발견되기 때문에 발생한다. 이러한 다양한 열역학적으로 안정적인 접촉각을 준안정 상태라고 한다.
젖음 비이상적인 거친 고체 표면
전진 및 후진 접촉각을 포함하는 이러한 상 경계의 움직임을 동적 젖음이라고 한다. 동적 젖음 각도와 정적 젖음 각도 사이의 차이는 모세관수 에 비례한다. 접촉선이 전진하여 액체로 표면을 더 많이 덮으면 접촉각이 증가하며 일반적으로 접촉선의 속도와 관련이 있다. 접촉선의 속도가 무한정 증가하면 접촉각이 증가하고, 180°에 가까워지면 액체와 고체 사이에 얇은 층으로 기상 물질이 포획될 것이다. 이는 접촉선이 너무 빠른 속도로 움직여 완전 젖음이 발생할 수 없기 때문에 발생하는 운동학적 비평형 효과이다.
젖음 비이상적인 거친 고체 표면
이상적인 조건에서 벗어나는 잘 알려진 현상은 관심 표면이 거친 질감을 가질 때이다. 표면의 거친 질감은 균일하거나 불균일한 두 가지 범주 중 하나에 속할 수 있다. 균일 젖음 영역은 액체가 거친 표면의 홈을 채우는 경우이다. 그러나 불균일 젖음 영역은 표면이 두 가지 유형의 패치로 구성된 복합 표면인 경우이다. 이러한 복합 표면의 중요한 예는 공기와 고체 패치로 모두 구성된 표면이다. 이러한 표면은 젖는 액체의 접촉각에 다양한 영향을 미친다. 캐시-백스터와 벤젤은 질감 있는 표면의 젖음을 설명하려는 두 가지 주요 모델이다. 그러나 이 방정식들은 방울 크기가 표면 거칠기 규모에 비해 충분히 클 때만 적용된다. 액적 크기가 기저 기둥의 크기와 유사할 경우, 선 장력의 영향을 고려해야 한다.
벤젤 모델은 그림 7에서 볼 수 있는 균일 젖음 영역을 설명하며, 거친 표면의 접촉각에 대한 다음 방정식으로 정의된다:
여기서 는 시스템의 안정적인 평형 상태(즉, 최소 자유 에너지 상태)에 해당하는 겉보기 접촉각이다. 거칠기 비율 r은 표면 거칠기가 균일한 표면에 어떻게 영향을 미치는지를 측정한다. 거칠기 비율은 고체 표면의 실제 면적 대 겉보기 면적의 비율로 정의된다.
젖음 비이상적인 거친 고체 표면
θ는 완벽하게 평평한 표면에 대해 정의된 열역학적 평형 상태에 있는 시스템의 접촉각이다. 벤젤 방정식은 거친 표면의 접촉각이 본질적인 접촉각과 다르다는 것을 보여주지만, 접촉각 이력 현상은 설명하지 못한다.
불균일한 표면을 다룰 때는 벤젤 모델만으로는 충분하지 않다. 다양한 물질이 관련된 경우 겉보기 접촉각이 어떻게 변하는지 측정하기 위해 더 복잡한 모델이 필요하다. 그림 8에서 볼 수 있는 이러한 불균일한 표면은 캐시-백스터 방정식(캐시의 법칙)을 사용하여 설명된다:
여기서 rf는 젖은 표면적의 거칠기 비율이고 f는 액체에 의해 젖은 고체 표면적의 분율이다. f = 1이고 rf = r일 때 캐시-백스터 방정식은 벤젤 방정식이 된다. 반면에 표면 거칠기의 분율이 여러 가지인 경우, 전체 표면적의 각 분율은 로 표시된다.
모든 의 합은 1 또는 전체 표면과 같다. 캐시-백스터는 다음 방정식으로도 재구성될 수 있다:
젖음 비이상적인 거친 고체 표면
여기서 는 액체와 증기 사이의 캐시-백스터 표면 장력이고, 는 모든 구성 요소의 고체-증기 표면 장력이며, 는 모든 구성 요소의 고체-액체 표면 장력이다. 언급할 가치가 있는 경우는 액체 방울이 기판에 놓여 그 아래에 작은 공기 주머니를 만들 때이다. 두 구성 요소 시스템에 대한 이 경우는 다음과 같이 표시된다:
여기서 주목할 만한 주요 차이점은 두 번째 표면 장력 구성 요소에 대해 고체와 증기 사이에 표면 장력이 없다는 것이다. 이는 노출된 공기 표면이 액적 아래에 있고 시스템의 유일한 다른 기판이라는 가정 때문이다. 결과적으로 방정식은 (1 – f)로 표현된다. 따라서 캐시 방정식은 캐시-백스터 방정식에서 쉽게 파생될 수 있다. 벤젤 대 캐시-백스터 시스템의 표면 특성에 대한 실험 결과는 캐시-백스터 모델로 분류되는 180도에서 90도 사이의 영각에 대한 고정 효과를 보여주었다. 이 액체/공기 복합 시스템은 대체로 소수성이다. 그 시점 이후에는 액적이 표면을 젖게 하지만 방울 가장자리 이상으로는 젖지 않는 벤젤 영역으로의 급격한 전환이 발견되었다. 실제로 영, 벤젤 및 캐시-백스터 방정식은 젖음의 변분 문제에 대한 횡단 조건을 나타낸다.
젖음 비이상적인 거친 고체 표면
고해상도 영상 기술의 발전으로 연구자들은 겉보기 접촉각을 계산할 때 캐시-백스터 방정식의 가정을 의문시하는 실험 데이터를 얻기 시작했다. 이 그룹들은 겉보기 접촉각이 삼중선에 크게 의존한다고 믿는다. 불균일한 표면과 접촉하는 삼중선은 나머지 액적처럼 불균일한 표면에 놓일 수 없다. 이론적으로는 표면 불완전성을 따라야 한다. 삼중선의 이러한 굽힘은 불리하며 실제 상황에서는 볼 수 없다. 캐시-백스터 방정식을 보존하면서 동시에 삼중선의 최소화된 에너지 상태를 설명하는 이론은 선구막의 아이디어에 달려 있다. 이 마이크로미터 이하 두께의 막은 액적의 움직임보다 앞서 전진하며 삼중선 주변에서 발견된다. 더욱이, 이 선구막은 삼중선이 원래 불리하다고 간주되었던 다른 형태를 구부리고 취할 수 있게 한다. 이 선구 유체는 벌크에 형성된 기공이 있는 표면에서 환경 주사 전자 현미경(ESEM)을 사용하여 관찰되었다. 선구막 개념의 도입으로 삼중선은 에너지적으로 실현 가능한 형태를 따를 수 있으며, 이로써 캐시-백스터 모델을 올바르게 설명한다.
젖음 비이상적인 거친 고체 표면
표면의 본질적인 소수성은 다양한 길이 규모의 거칠기로 질감을 입힘으로써 향상될 수 있다. 장미는 각 꽃잎에 초소수성에 충분한 거칠기를 제공하기 위해 마이크로 및 나노 구조의 계층을 사용하여 이를 활용한다. 더 구체적으로, 각 장미 꽃잎은 표면에 미세 유두의 집합체를 가지고 있으며, 각 유두는 차례로 많은 나노 주름을 가지고 있다. "꽃잎 효과"라는 용어는 장미 꽃잎 표면의 물방울이 구형이지만 꽃잎이 거꾸로 뒤집혀도 굴러 떨어지지 않는다는 사실을 설명한다. 물방울은 꽃잎의 초소수성(약 152.4°의 접촉각)으로 인해 구형을 유지하지만, 꽃잎 표면이 물과 높은 접착력을 가지기 때문에 굴러 떨어지지 않는다.
"꽃잎 효과"와 "연잎 효과"를 비교할 때, 몇 가지 눈에 띄는 차이점을 주목하는 것이 중요하다. 그림 9에서 볼 수 있는 연잎과 장미 꽃잎의 표면 구조는 두 가지 다른 효과를 설명하는 데 사용될 수 있다.
젖음 비이상적인 거친 고체 표면
연잎은 무작위로 거친 표면과 낮은 접촉각 이력 현상을 가지고 있어 물방울이 스파이크 사이의 미세 구조 공간을 적시지 못한다. 이는 공기가 질감 내에 남아 있게 하여 공기와 고체로 구성된 이질적인 표면을 만든다. 결과적으로 물과 고체 표면 사이의 접착력이 매우 낮아 물이 쉽게 굴러 떨어지게 한다(즉, "자기 세정" 현상).
장미 꽃잎의 마이크로 및 나노 구조는 연잎보다 규모가 커서 액체 막이 질감을 침투할 수 있다. 그러나 그림 9에서 볼 수 있듯이 액체는 더 큰 규모의 홈에 들어갈 수 있지만 더 작은 홈에는 들어갈 수 없다. 이를 캐시 함침 젖음 영역이라고 한다. 액체가 더 큰 규모의 홈을 적실 수 있기 때문에 물과 고체 사이의 접착력이 매우 높다. 이것이 꽃잎이 기울어지거나 거꾸로 뒤집혀도 물방울이 떨어지지 않는 이유를 설명한다. 이 효과는 물방울의 부피가 10 μL보다 크면 무게와 표면 장력 사이의 균형이 깨지기 때문에 실패할 것이다.
캐시-백스터 모델에서 액적은 밑에 갇힌 공기와 함께 질감 표면 위에 놓여 있다. 캐시 상태에서 벤젤 상태로의 젖음 전이 동안, 공기 주머니는 더 이상 열역학적으로 안정하지 않으며 액체는 액적의 중간에서 핵을 형성하기 시작하여 그림 10에서 볼 수 있는 "버섯 상태"를 만든다. 침투 조건은 다음과 같다.
여기서
θC는 임계 접촉각
Φ는 액적이 표면과 접촉하는 고체/액체 계면의 분율
r은 고체 거칠기 (평평한 표면의 경우 r = 1)
침투 전선은 표면 에너지를 최소화하기 위해 액적 가장자리에 도달할 때까지 전파되어 벤젤 상태에 도달한다. 고체는 표면 거칠기 때문에 흡수성 물질로 간주될 수 있으므로, 이 확산 및 흡수 현상을 헤미위킹(hemiwicking)이라고 한다. 확산/흡수가 발생하는 접촉각은 0에서 π/2 사이이다.
벤젤 모델은 θC와 π/2 사이에서 유효하다. 접촉각이 ΘC보다 작으면 침투 전선이 액적을 넘어 퍼지고 표면에 액체 막이 형성된다. 그림 11은 벤젤 상태에서 표면 막 상태로의 전환을 묘사한다. 이 막은 표면 거칠기를 매끄럽게 하여 벤젤 모델이 더 이상 적용되지 않는다. 이 상태에서 평형 조건과 영의 관계는 다음을 산출한다.
표면 거칠기를 미세 조정하면 초소수성 영역과 초친수성 영역 사이의 전환을 달성할 수 있다. 일반적으로 표면이 거칠수록 소수성이 더 강하다.
젖음 확산 역학
방울이 매끄럽고 수평인 표면에 놓이면 일반적으로 평형 상태가 아니다. 따라서 평형 접촉 반경에 도달할 때까지 확산된다(부분 젖음). 모세관, 중력 및 점성 기여를 고려하면 시간의 함수로 방울 반경은 다음과 같이 표현될 수 있다.
완전 젖음 상황의 경우, 확산 과정 중 임의의 시간에서 방울 반경은 다음과 같다.
여기서
γLG는 유체의 표면장력
V는 방울 부피
η는 유체의 점성도
ρ는 유체의 밀도
g는 중력 상수
λ는 형태 인자, 37.1 m−1
t0는 실험 지연 시간
re는 평형 상태의 방울 반경
젖음 젖음성 특성 변경
많은 기술 공정은 고체 표면 위로 액체가 퍼지는 것을 제어해야 한다. 방울이 표면에 놓일 때, 완전히 젖거나, 부분적으로 젖거나, 표면을 전혀 적시지 않을 수 있다. 계면활성제로 표면 장력을 줄임으로써 비젖음성 물질을 부분적으로 또는 완전히 젖게 만들 수 있다. 고체 표면에 있는 방울의 과잉 자유 에너지(σ)는 다음과 같다.
γ는 액체-증기 계면 장력
γSL은 고체-액체 계면 장력
γSV는 고체-증기 계면 장력
S는 액체-증기 계면 면적
P는 액체 내부의 초과 압력
R은 액적 바닥의 반경
이 방정식에 따르면, γ가 감소하거나, γSL이 감소하거나, γSV가 증가할 때 과잉 자유 에너지가 최소화된다. 계면활성제는 액체-증기, 고체-액체, 고체-증기 계면에 흡착되어 소수성 물질의 젖음 거동을 변화시켜 자유 에너지를 감소시킨다. 계면활성제가 소수성 표면에 흡착되면 극성 머리 그룹은 용액 쪽으로 향하고 꼬리는 바깥쪽으로 향한다. 더 소수성인 표면에서는 계면활성제가 고체 위에 이중층을 형성하여 더 친수성이 되게 할 수 있다. 동적 방울 반경은 방울이 퍼지기 시작할 때 특성화될 수 있다. 따라서 접촉각은 다음 방정식에 따라 변화한다.
젖음 젖음성 특성 변경
θ0는 초기 접촉각
θ∞는 최종 접촉각
τ는 계면활성제 전달 시간 척도
계면활성제가 흡착되면 고체-증기 표면 장력이 증가하고 액적의 가장자리가 친수성이 된다. 결과적으로 액적은 퍼진다.
페로센은 산화환원 활성 유기금속 화합물로, 다양한 단량체에 통합되어 표면에 고정할 수 있는 중합체를 만드는 데 사용될 수 있다. 비닐페로센(페로세닐에텐)은 비티히 반응으로 제조된 후 중합되어 폴리스타이렌의 유사체인 폴리비닐페로센(PVFc)을 형성할 수 있다. 형성될 수 있는 또 다른 중합체는 폴리(2-(메타크릴로일옥시)에틸 페로센카복실레이트), PFcMA이다. PVFc와 PFcMA는 모두 실리카 웨이퍼에 고정되었으며, 중합체 사슬이 비전하일 때와 페로센 부분이 산화되어 양전하 그룹을 생성할 때 젖음성이 측정되었다. PFcMA 코팅된 웨이퍼의 물 접촉각은 산화 후 70° 더 작았고, PVFc의 경우 30° 감소했으며, 젖음성 전환은 가역적인 것으로 나타났다. PFcMA의 경우, 더 많은 페로센 그룹을 가진 더 긴 사슬(및 더 큰 몰 질량)의 효과가 조사되었으며, 더 긴 사슬이 훨씬 더 큰 접촉각 감소를 일으킨다는 것이 밝혀졌다.
젖음 젖음성 특성 변경
희토류 산화물은 본질적으로 소수성을 나타내므로 열적으로 안정적인 열교환기 및 고온 소수성을 포함하는 기타 응용 분야에 사용될 수 있다. 세륨 또는 기타 희토류 산화물 표면의 산소 결함의 존재는 표면 젖음성을 조절하는 데 중요하다. 산화물 표면의 물 흡착은 H2O 분자가 종단된 표면에 온전히 남아있는 분자 흡착으로 발생하거나 OH 및 H가 고체 표면에 별도로 흡착되는 해리성 흡착으로 발생할 수 있다. 산소 결함의 존재는 일반적으로 소수성을 향상시키면서 해리성 흡착을 촉진하는 것으로 나타났다.
젖음 추가 문헌
de Gennes, Pierre-Gilles; Brochard-Wyart, Françoise; Quéré, David (2004). 《Capillarity and Wetting Phenomena》. Springer New York. doi:10.1007/978-0-387-21656-0. ISBN 978-1-4419-1833-8. S2CID 137894832.
수페르코파 이탈리아나 2015
수페르코파 이탈리아나 2015는 수페르코파 이탈리아나의 28번째 경기이며, 2015년 8월 8일 중화인민공화국 상하이에 소재한 상하이 체육장에서 열렸다. 매년 열리는 축구 경기로서 올해는 세리에 A 2014-15 우승팀이며 코파 이탈리아 2014-15의 우승팀이기도한 유벤투스 FC와 코파 이탈리아 2014-15의 준우승팀인 SS 라치오가 경기를 가졌다. 유벤투스가 7번째 트로피를 들어올렸으며, 이로서 본 대회 최다 우승팀이 됐다.
수페르코파 이탈리아나 2015 개요
이번 대회는 코파 이탈리아의 준우승팀과 더블을 이룩한 팀이 맞붙는 5번째 대회며, 이 전의 예로는 1995, 2000, 2006, 2010년 대회가 있다.
또한, 이번 대회는 유벤투스와 라치오 간의 3번째 맞대결이며, 이 전에는 1998년에 라치오가 토리노의 델레 알피에서 1-2로 우승했고, 2013년에는 유벤투스가 로마에 위치한 올림피코에서 4-0으로 우승했다.
두 팀은 수페르코파 이탈리아나 경기를 중국 (베이징)에서 2번 가진적이 있다. 라치오는 2009년 경기에서 모리뉴의 인테르를 1-2로 이겼으며, 2012년에는 유벤투스가 마차리의 나폴리를 4-2로 이겼다.
최재승 (1992년)
최재승은 대한민국의 레드불 스케이트보드 선수이다.
한불해
한불해(韓不害, ? ~ ?)는 전한 중기의 관료이다.
한불해 행적
천한 4년(기원전 97), 좌풍익에 임명되었다.
은주 (전한)
은주(殷周, ? ~ ?)는 전한 중기의 관료이다.
은주 (전한) 행적
태초 원년(기원전 104), 좌풍익에 임명되었다.
은주 (전한) 평가
사마천은 《사기》에서 은주를 두고 경조윤 무기와 함께 독사와 맹금처럼 잔인한 자라고 평하였다.
주덕 (전한)
주덕(周德, ? ~ ?)은 전한 중기의 관료이다.
주덕 (전한) 행적
원봉 6년(기원전 75년), 우부풍에 임명되었다.
소제가 붕어하고, 대장군 곽광은 창읍왕을 황제로 옹립하였으나 곧 폐위되고 선제가 옹립되었다. 주덕은 선제 옹립에 힘쓴 공로로 관내후에 봉해지고 식읍을 받았다.
주산부
주산부(朱山拊, ? ~ 기원전 69년)는 전한 후기의 관료로, 회계군 오현(吳縣) 사람이다. 주작도위 주매신의 아들이다.
주산부 행적
본시 4년(기원전 70년), 육안상에서 우부풍으로 승진하였으나 이듬해에 하옥되고 죽었다.
박 (우부풍)
박(博, ? ~ ?)은 전한 후기의 관료이다. '박'은 이름자로, 성씨는 알 수 없다.
박 (우부풍) 행적
지절 원년(기원전 69년), 우부풍에 임명되었다.
광 (우부풍)
광(廣, ? ~ ?)은 전한 후기의 관료이다. ‘광’은 이름자로, 성씨는 알 수 없다.
광 (우부풍) 행적
지절 2년(기원전 68년), 영천태수에서 우부풍으로 승진하였다.
한립
한립(韓立, ? ~ ?)은 전한 말기의 군인으로, 자는 자연(子淵)이다.
한립 행적
호서역기도위를 지내다가 집금오로 승진하였으나, 자신이 천거한 관리가 죄를 지어 면직되었다.
평 (집금오)
평(平, ? ~ ?)은 전한 후기의 관료이다. '평'은 이름자로, 성씨는 알려져 있지 않다.
평 (집금오) 생애
감로 4년(기원전 50), 집금오에 임명되었다.
현 (집금오)
현(賢, ? ~ ?)은 전한 후기의 관료이다. ‘현’은 이름자로, 성씨는 알 수 없다.
현 (집금오) 생애
신작 2년(기원전 60년), 남양태수에서 집금오로 승진하였다.
같은 해, 사례교위 갑관요의 상주문을 읽고 노한 선제가 대신들로 하여금 갑관요의 죄를 심리하게 하였다. 집금오 현은 상주문에 관하여 논의를 거친 후, 갑관요가 선양을 요구한 것으로 해석하여 대역죄를 저질렀다고 아뢰었다. 선제는 갑관요를 체포하게 하였고, 갑관요는 붙잡히기 전에 스스로 목숨을 끊었다.
광의 (집금오)
광의(廣意, ? ~ ?)는 전한 후기의 관료이다. ‘광의’는 이름자로, 성씨는 알 수 없다.
광의 (집금오) 생애
원강 4년(기원전 64), 집금오에 임명되었다.
엄연년 (장손)
엄연년(嚴延年, ? ~ ?) 또는 장연년(莊延年)은 전한 후기의 관료로, 자는 장손(長孫)이다.
엄연년 (장손) 생애
지절 3년(기원전 67년), 집금오에 임명되었다.
질원
질원(郅元, ? ~ ?)은 전한 후기의 관료이다.
질원 생애
지절 2년(기원전 68년), 집금오에 임명되었다.
연수 (집금오)
연수(延壽, ? ~ ?)는 전한 중기의 관료이다. '연수'는 이름자로, 성씨는 알 수 없다. 안사고는 이연수와 동일인물이라고 주장하였으나, 근거는 알 수 없다.
연수 (집금오) 생애
원평 원년(기원전 74년), 소제가 붕어하고 창읍왕이 즉위하였으나, 행실이 불량하였다. 대장군 곽광을 비롯한 대신들은 창읍왕 폐위를 주장하였고, 집금오 연수는 이에 동참하여 상주문에 이름을 올렸다.
벽병
벽병(辟兵, ? ~ ?)은 전한 중기의 관료이다. ‘벽병’은 이름자로, 성씨는 알 수 없다.
벽병 생애
본시 2년(기원전 72년), 집금오에 임명되었다.
표 (중위)
표(豹, ? ~ ?)는 전한 중기의 관료이다. ‘표’는 이름자로, 성씨는 알 수 없다.
표 (중위) 생애
원정 4년(기원전 113년), 수형도위에 임명되었다.
원정 6년(기원전 111년), 중위에 임명되었다.
Feelings (마룬 5의 노래)
"Feelings"는 미국의 팝 록 밴드 마룬 5의 노래이다. 다섯 번째 정규 음반 V의 다섯 번째이자 마지막 싱글이기도 하다.
장피
장피(張罷, ? ~ ?)는 전한 중기의 관료이다.
장피 생애
원정 2년(기원전 115년), 수형도위에 임명되었다. 이는 전한의 첫 수형도위이다.
염봉
염봉(閻奉, ? ~ ?)은 전한 중기의 관료이다. 사마천의 언급에 따르면, 사람을 함부로 때리고 뇌물을 받는 악독한 자였다.
염봉 생애
무제 때 관리들의 통치는 그저 죽이거나 잡아 가두는 것을 능사로 여겼는데, 염봉 또한 가혹한 자라는 이유로 등용될 정도였다.
원봉 원년(기원전 110), 수형도위에 임명되었다.
덕 (수형도위)
덕(德, ? ~ ?)은 전한 중기의 관료이다.
덕 (수형도위) 생애
원봉 4년(기원전 107년) 당시 수형도위였는데, 다른 관직으로 옮겨졌다. 주수창(周壽昌)은 소부 덕과 동일인물로, 덕이 수형도위에서 소부로 전임된 것이라고 주장하였다.
수 (수형도위)
수(守, ? ~ ?)는 전한 중기의 관료이다. ‘수’는 이름자로, 성씨는 알 수 없다.
수 (수형도위) 생애
태시 2년(기원전 95년), 수형도위에 임명되었다.
카디마
카디마(히브리어: הַלִכּוּד)는 이스라엘의 주요 정당 중 하나로 중도주의, 자유주의 정당이다. 카디마는 히브리어로 "전진"을 뜻한다.
카디마는 거의 아리엘 샤론 총리의 가자 지구 해방 정책을 돕기 위해 2005년 11월 24일에 창당되었고, 얼마 지나지 않아 비슷한 생각을 공유하는 이스라엘 노동당과 뜻을 함께 했다. 카디마의 당수, 에후드 올메르트는 샤론의 정책을 따랐다. 그리고 2006년 총선거에서 120석 중 29석을 얻어 크네셋의 제1당이 되었다, 그리고 연립 정부를 이끌었다.
비록 카디마는 치피 리브니 당수의 지도 아래 2009년 총선에서 최대 의석을 얻었을지라도, 카디마는 리쿠드의 연립 정부가 구성된 이후 처음으로 야당이 되었다. 치피 리브니는 2012년 전당대회에서 더욱 보수적인 샤울 모파즈에게 패배하였다. 치피 리브니가 패배함에 따라, 카디마의 진보적인 느낌도 많이 사라지게 되었고, 이는 새로운 정당, 하트누아를 창당하게 만들었다.
2013년 총선에서 카디마는 120석 중 2석만을 얻어, 가까스로 크네셋에 입성하여 군소 정당으로 전락하였다. 2015년 총선에서는 아예 한 석 조차도 얻지 못했다.
충격보병
충격보병(독일어: Sturmtruppen 슈투름트루펜[*], 영어: stormtrooper 스톰트루퍼[*])은 제1차 세계대전 당시 독일 육군의 특수병종이다. 1차 세계대전 말기 독일군은 적의 참호를 공격하기 위한 새로운 전술인 침투전술을 개발했고 이 용도로 훈련받은 병사들이 충격보병이다. 독일 제국은 대규모 군사 작전을 통해 전쟁에서 승리할 것이라는 확신을 가지고 전쟁에 참전했으며, 개인의 전투는 덜 중요시되었다. 그 결과 독일 총참모부의 장교들은 전투 수행보다는 기동전과 철도의 합리적인 이용에 관심을 가졌고, 이는 러시아, 루마니아, 세르비아, 이탈리아에서는 직접적인 기여를 했으나 서부 전선에서는 실패했다. 따라서 서부전선의 독일 장교들은 참호전을 타개하기 위한 필요성을 느꼈다.
충격보병
위 사건들을 분석해보면, 문제의 해결책을 찾기위한 2가지 개념의 시도가 드러난다. 첫 번째는 에리히 폰 팔켄하인의 주장으로, 적군을 단순히 죽이는 전술적 행동만으로도 전략적 목표를 달성할 수 있다는 것이다. 두 번째는 무수한 '제한된 목표 공격'의 경험과 참호로의 진격에서 나온 생각으로, 전투가 전술적인 것보다 작전적 고려가 뒤떨어지는 어려운 일이 되었다는 것이다. 이 논지의 마지막 주창자는 베르됭 전투에서 독일의 패배 후 독일 제국군의 실질적인 지휘관이 된 에리히 루덴도르프로, 기동전 재개를 위한 해결책으로 공격 대대의 개발에 결정적인 지원을 아끼지 않았다.
해 부대의 창설은 독일군이 참호전의 교착 상태를 타개하기 위한 최초의, 가장 혁신적인 시도였다. 자율적인 의사결정 능력을 갖춘 부사관들이 지휘하는 잘 훈련된 군인들을 이용하여 무인지대를 극복하고 사전에 정한 지점에서 적진을 돌파하여 이후 제대가 고립되고 혼란에 빠진 적들을 청산하고 전선에 틈을 열어 기동전을 재개하여 독일이 전투에서 승리할 수 있도록 하는 시도가 이루어졌다.
충격보병 역사
후장식 장전의 도입 이후로, 근접 보병의 종말이 다가왔다는 인식이 커졌다. 19세기 초까지 군대는 제 2차 이탈리아 독립전쟁(1859)에서 프랑스군이 한 것처럼 분산된 대형으로 범위 내로 이동하고 마지막만 돌격함으로써 문제를 회피하려고 했다. 오스트리아-프로이센 전쟁(1866), 또는 프랑스-프로이센 전쟁(1870~1871)에서 독일군이 프랑스에 맞서 싸웠다.
기관총의 출현과 유압식 반동 장치 포의 채택은 근접 보병 전술에 차질을 빚게 했다. 제 2차 보어 전쟁(1899~1902)에서 영국군에 대항한 보어인이 보여준 '보어 전술'에 대한 열정을 불태웠다.
전쟁 초기 참호에 대한 공격은 전선을 따라 긴 포격을 가하여 적을 분쇄한 후, 보병이 밀집된 곳으로 돌진하여 수비 병력을 압도하는 방식으로 이루어졌다. 하지만 이 과정은 실패하거나 짧은 거리에서만 얻을 수 있었고 막대한 사상자가 발생하였으며 참호전의 양상이 이루어졌다.
충격보병 역사
1915년 봄에 결성된 독일군 최초의 실험적 공격 부대로 칼소 소령이 설립하고 이후 윌리 로어가 지휘하고 개선했다. 이러한 방법은 본래 프로이센이 개발한 전쟁 전술을 더욱 발전시켜 독일 침투 전술의 기초를 형성했다. 해당 부대는 Stoßtruppen ("폭풍 부대")로 불렸다.
연합국 버전의 전술은 프랑스 육군 대위 앙드레 라파르크에 의해 최초로 제안되었다. 1915년 라파르크는 전투에서 얻은 경험을 바탕으로 '참호전에서의 공격'이라는 문서를 출간했다. 첫 번째 공격은 전선의 취약 지점을 식별하고, 그 이후 부대가 그곳을 공격한다는 내용이다. 프랑스는 정보를 제공하기 위해 라파르크의 문서를 출판했으나 실행하지는 않았다. 대영 제국은 번역하지 않았고, 라파르크의 제안이 비공식적으로 채택되었음에도 불구하고 대영제국군은 계속해서 화력을 강조했다. 미국 보병 저널에서는 1916년에 번역본을 출간했다.
독일군은 1916년에 라파르크의 사본을 캡처해 번역하여 부대에 발행했으나, 이 시점에서 그들은 두 달 전에 정교한 침투 전술을 이미 가지고 있었다. 독일과 프랑스의 차이점은 라파르크는 보병 웨이브를 강조했다는 것이다.
충격보병 역사
군인들은 사격을 기동을 용이하게 하는 수단으로 삼고 훈련을 받았다. 움직임은 사격 요구가 될 것이다. 맥마흔은 공격에 결합된 무기, 특히 분산된 화력 통제 및 전술 지휘 체계를 사용하는 경기관총 사용을 지지했다. 1909년 제안된 이 방법들은 6년 후 독일군이 사용한 충격보병과 강한 유사성을 보였다.
1917년 2월, 영국 육군은 매뉴얼 SS 143을 발표했다. 영국은 1916년처럼 소대를 기본 전술 부대로 만들었다. 소대는 루이스 경기관총, 총류탄, 수류탄, 소총 등 4개의 구역으로 구성되어 있었다. 새로운 조직은 소대가 솜 전투가 시작된 이래로 충분한 수량으로 보급된 참호 전투 장비를 최대한 활용할 수 있도록 했다. 또한 정교한 포병 섬광 탐지와 음역 측정으로 지원을 받았다. 대신 독일군은 더 정확한 측정 장치를 갖춘 청각적 방법에 의존했다.
충격보병 독일의 충격보병
충격보병이라는 개념은 1915년 3월 전쟁부가 제 8군에 Sturmabteilung Calsow를 창설하도록 지시했을 때 처음 등장했다. 본부, 두 개의 공병 중대 및 37mm 포 포대로 구성되었고, 공격 시 보호 수단으로 무거운 방패와 방탄복을 사용했다.
그러나 이들은 역할을 수행하지는 못했다. 대신 연합군의 대규모 공격 중 긴급 지원군으로 프랑스 전선에 파견되었다. 6월까지 부대는 이미 병력의 절반을 잃었고, 칼소 소령은 부대가 의도된 대로 사용되지 않은 것이 자신의 잘못이 아니라는 항의에 안도했다.
1915년 9월 8일부터 돌격대의 새로운 사령관은 이전 근위소총대대 사령관이었던 윌리 로어 대위였다. 돌격대에는 기관총 소대와 화염방사기 소대가 보강되었다. 기존 보병 지원포는 전장을 가로질러 이동하기 어려웠기 때문에 노획한 러시아 76.2mm 요새포를 기반으로 새로운 모델이 개발되어 돌격대에 지급되었다.
로어 대위는 돌격대에 방탄복과 방패를 추가해보았으나 빠른 속도가 더 나은 보호라는 것을 깨달았다. 결국 보강된 방어구는 강철 투구의 새로운 모델인 스탈헬름뿐이었다. 이후 독일 부대의 표준이 되어 2차 세계 대전 동안사용되었다.
충격보병 독일의 충격보병
로어 대위가 전선에서 이전 경험을 바탕으로 개발한 새로운 전술은 분대 규모의 돌격부대의 사용을 기반으로 했으며, 다수의 중지원 무기와 야포의 지원을 받았다. 가능한 한 낮은 수준에서 협력하고 수류탄으로 무장한 병력을 사용하여 적의 참호를 걷어 올리는 것에 기반을 두고 있었다. 이러한 전술은 1915년 10월에 보주 산맥에 있는 프랑스군 진지를 성공적으로 공격하면서 처음으로 테스트되었다.
1915년 12월, 돌격대는 새로운 돌격 전술에 대해 다른 독일 부대의 병사들을 훈련시키기 싲가했다. 이 무렵 돌격대의 장비 또한 더 가벼운 신발, 유니폼의 가죽 패치 강화 등이 이루어졌다. 수류탄 운반용 특수 가방은 오래된 벨트와 탄약 주머니를 대체했고, 표준 게베어 98 소총은 이전에 기병이 사용했던 가벼운 카라비너 98a로 교체되었다. 권총 또한 9mm 랑게08 권총이 32라운드 드럼 매거진과 함께 사용되기도 했다. 총검 또한 세이텐게 98 총검이 더 짧게 대체되었고, 참호 칼, 곤봉 및 기타 근접 무기로 보완되었다. 돌격대는 다른 부대를 계속 훈련시키면서 제한된 목표를 가지고 많은 작은 참호 습격과 공격에도 참여했다.
충격보병 독일의 충격보병
새로운 돌격대가 이끄는 첫 주요 공세는 1916년 2월 베르됭에서 있었던 최초 공격이었다. 이들은 첫 번째 웨이브에 있었고, 일부 부대를 프랑스 참호로 이끌고 포격이 끝난 후 몇 초 후에 공격했다. 독일군은 2월 21일 포격을 시작하고 25일 난공불락의 요새라 불리던 두오몽 요새를 점령하였다.
1916년 4월 1일, 돌격 부대는 로어 돌격대대로 재지정되었다. 이 무렵 2개에서 4개로 수가 늘었다. 동시에 몇몇 경보병 대대는 새로운 돌격대대로 재훈련되기도 하였다.
당시 8군을 지휘하던 오스카 폰 후티어 장군은 이러한 전술의 옹호자가 되었고, 이는 후티어 전술로 추후 알려지게 된다.
후티어는 이전 공격과 새로운 공격을 결합하는 새로운 접근 방식을 제안했다.
1. 수많은 독가스와 많은 포탄을 혼합해 사용하는 짧은 포격으로 적의 최전선을 무력화시키고 파괴하진
않는 짧은 포격이다.
2. 포병의 포격 하 분산된 명령으로 앞으로 나아간다. 가능하면 전투를 피하고, 이전에 확인된 취약점에서
연합군 방어선에 침투, 적 본부와 포병 거점을 파괴하거나 점령했다.
충격보병 독일의 충격보병
3. 경기관총, 박격포, 화염방사기를 갖춘 보병 대대는 돌격대가 놓친 연합군의 거점을 상대로 좁은 전선에
서 공격한다. 돌파구를 가속화하기 위해 박격포와 야포가 발사되기도 한다.
4. 마지막에서 정규 보병은 남은 연합군 잔당을 소탕한다.
새로운 방법은 모든 엄폐물을 사용하여 소그룹으로 돌진 및 전진하면서 같은 부대의 다른 그룹에 대한 제압 사격을 가하는 방식이었다. 전술적 기습을 달성하기 위한 새 전술은 적 전선의 가장 약한 부분을 공격하고, 강점을 우회화며, 원거리에서 통제할 수 있는 거대하고 상세한 작전 계획을 세우려는 헛된 시도를 포기하는 것이었다. 대신 초급 장교들이 현장에서 주도권을 행사할 수 있었다. 적의 강점은 제 2제대에게 맡긴다.
러시아의 철수와 함께 독일은 서부 전선을 강화하기 위해 동부 전선에서 병력을 이동시켰다. 이들은 충격보병으로 재훈련을 받았다.
1918년 3월 21일, 독일군은 미카엘 작전(춘계 공세)을 시작했다. 4차례에 걸친 독일군의 공세가 이어졌고, 4년 만에 참호전 교착 상태가 깨졌다. 하지만 독일의 진격은 결정적인 결과를 얻는 데 필요한 돌파구를 만들기에 실패했고, 그해 7월 연합군은 백일 공세를 시작했다.
충격보병 독일의 충격보병
많은 사상자 이외에도 돌격대가 실패한 이유는 다른 이유가 있다.
3개 보병 대대, 독일 제 703보병대대, 일부 기관총, 기병, 포병 부대, 제 3돌격중대, 제 46돌격중대가 시나이와 팔레스타인 전역에서 이집트 원정군(EEF)에 대한 반격을 했다. 1차 암만 전투에서 1918년 3월 말 암만에 대한 1차 트란스요르단 공격중 원정군을 몰아내는 데 성공했다.
돌격부대는 제병협동돌격분대로 편성됐다. 제 23보병사단 돌격분견대는 보병 1개 중대, 공병 소대 1개, 경기관총 팀 7개로 구성됐다. 돌격대 장교들은 사단 참모가 사단 내에서 선발했다. 돌격 부대는 독일식 충격보병전술을 4주간 훈련받았고, 이 과정에서 사단은 장교 한 명과 부사관 5명을 추가로 파견했다. 결국 돌격분견대는 돌격대대로 확대되어 제 23보병사단에 추가적인 전투능력을 부여했다.
제3대대 제 145보병연대(24보병사단)와 제 8기병연대, 제 9기병연대(3기병사단)로 구성된 제 24돌격중대(24보병사단)는 1918년 4월 말 살트에서 이집트 원정군을 몰아냈다.(2차 트란스요르단 공세)
충격보병 독일의 충격보병
살트 공격 중에 암만에 예비군으로 남아있었다.
로버트 조지 리슨 웨이트의 나치즘의 선봉대(Vanguard of Nazism)와 클라우스 테웰라이트의 Male Fantasies에 따르면, 충격보병으로서 경험의 심리적, 사회적 측면 중 일부는 바이마르 공화국 기간 동안 모든 정당의 준 군사 조직에 영향을 미쳤다. 제 1차 세계대전의 참전용사로서, 장교와 사병 사이의 공식적인 장벽은 대부분 무너지고 맹렬한 충성심으로 대체되었다. 참호전 특유의 암울한 여건이 잔혹한 과정을 만들기도 했다. 그러한 집단에는 전선병사동맹 철모단(Der Stahlhelm), 독일 공산당의 준군사 조직인 적색전선전사동맹(RFB), 그리고 나치당이 자체 준군사 조직을 위해 징발한 돌격대(Sturmabteilung)이 포함되었다.
충격보병 참고문헌
Erickson, Edward J. (2007). Gooch, John; Holden eid, Brian (eds.). Ottoman Army Effectiveness in World War I: A Comparative Study. Cass: Military History and Policy. Abingdon: Routledge.
복소기하학
수학에서 복소기하학은 복소수를 기반으로한 기하학적 대상에서 발생하거나 설명되는 기하학적 구조 및 구성에 대한 연구이다. 특히, 복소기하학은 복소다양체(complex manifold)와 복소대수다형체(complex algebraic variety), 복소 다변수 함수, 정칙 선형 다발, 연접층과 같은 정칙적 공간에 대한 연구와 관련이 있다. 대수기하학에 대한 초월적 방법의 적용은 복소 해석학의 더 많은 기하학적 측면과 함께 이 범주에 속한다.
복소기하학
복소 기하학은 대수기하학, 미분기하학, 복소 해석학의 교차점에 있으며 세 영역의 방법을 모두 사용한다. 다양한 영역의 기술과 아이디어가 혼합되어 있기 때문에 복소 기하학의 문제는 일반적으로 다루기 쉽거나 구체적이다. 예를 들어, 극소 모형 프로그램과 모듈라이 공간의 구성을 통한 복소 다양체와 복소 대수다형체의 분류는 가능한 매끄러운 다양체의 분류가 훨씬 더 어려운 미분 기하학과 다른 분야를 형성한다. 또한 복소기하학의 추가 구조는 특히 콤팩트인 경우에서 야우싱퉁의 칼라비 추측 증명, 히친-고바야시 대응성, 비아벨 호지 대응성을 포함하여 전역 해석 결과와 켈러-아인슈타인 계량 및 상수 스칼라 곡률 켈러 계량에 대한 존재 결과를 성공적으로 증명할 수 있도록 한다. 이러한 결과는 종종 복소 대수 기하학으로 다시 피드백되며, 예를 들어 최근 K-안정성을 사용한 파노 다양체의 분류는 해석학적 기법과 순수 쌍유리 기하학 모두에서 엄청난 이점을 얻었다.
복소기하학
복소 기하학은 등각 장론, 끈 이론 및 거울 대칭을 이해하는 데 필수적인 이론 물리학에 중요한 응용 프로그램이다. 보렐-바일-보트 정리로 이어지는 복소 기하학을 사용하여 일반화된 플래그 다형체를 연구할 수 있는 표현론 또는 리만기하학에서 켈러 다양체가 상징적인 사교 기하학을 포함하여 수학의 다른 영역에서 예제의 소스가 되는 경우가 많다. 복소 다양체가 칼라비-야우 다양체 및 초켈러 다양체 와 같은 이국적인 계량 구조의 예를 제공하는 기하학과 정칙 벡터 다발이 종종 양-밀스 방정식과 같은 물리학에서 발생하는 중요한 미분 방정식에 대한 해를 허용하는 게이지 이론 에서. 복소 기하학은 또한 켈러 다양체의 호지 이론 과 같은 복소 설정의 해석 결과가 p-진 호지 이론 뿐만 아니라 다형체 및 체계에 대한 호지 구조에 대한 이해를 고취시키는 순수 대수기하학에 추가로 영향을 미친다. 도식의 다형체 이론과 복소 다양체의 코호몰로지에 대한 결과는 베유 추측 과 그로텐디크의 표준 추측 공식화에 영감을 주었다. 다른 한편으로, 이러한 많은 분야의 결과와 기술은 종종 복소 기하학으로 다시 피드백되며, 예를 들어 끈 이론과 거울 대칭 수학의 발전은 끈 이론가들이 SYZ 추측을 통해 라그랑주 fibrations의 구조를 가지며, 사교 다양체의 그로모프-위튼 이론의 개발로 인해 복소다형체의 기하학이 발전했다.
밀레니엄 수학 난제 중 하나인 호지 추측은 복소 기하학의 문제이다.
복소기하학 아이디어
대체로 복소 기하학은 어떤 의미에서 복소 평면에 모델링된 공간 및 기하학적 대상과 관련이 있다. 복소평면의 특징과 방향성 (즉, 복소 평면의 모든 점에서 반시계 방향으로 일관되게 90도 회전할 수 있음)의 내재적 개념, 정칙함수의 경직성(즉,, 단일 복소 도함수의 존재는 모든 차수에 대한 복소 미분 가능성을 의미함)은 복소 기하학 연구의 모든 형태에서 나타나는 것으로 보인다. 예를 들어, 모든 복소 다양체는 정규적으로 방향을 지정할 수 있으며 리우빌 정리 형식은 콤팩트 복소 다양체 또는 사영 복소 대수다형체에 적용된다.
복소 기하학은 실수직선의 기하학적 및 해석적 특성을 기반으로 하는 공간 연구인 실 기하학이라고 할 수 있는 것과 성격이 다르다. 예를 들어, 매끄러운 다양체는 일부 열린 집합에서 값이 1이고 다른 곳에서는 값이 0일 수 있는 매끄러운 함수의 집합 단위 분할을 허용하는 반면, 복소 다양체는 그러한 정칙 함수 집합을 허용하지 않는다. 이것은 일변수 복소 해석학에서 전형적인 결과인 항등 정리이다. 어떤 의미에서 복소 기하학의 참신함은 이 근본적인 관찰로 거슬러 올라갈 수 있다.
복소기하학 아이디어
모든 복소 다양체는 매끄러운 다양체이다. 이는 복소 평면  때문이다. 복소 평면은, 복소 구조를 잊으면, 실수 평면 과 선형 대수학적으로 동형이다. 그러나 복소 기하학은 일반적으로 매끄러운 다양체에 대한 연구인 미분 기하학의 특정 분야로 간주되지 않다. 특히 세르의 GAGA 정리는 모든 사영 해석 다형체는 실제로는 대수다형체이며, 해석적 다양체에 대한 정칙적인 정보를 연구하는 것은 대수적 정보를 연구하는 것과 동일하다고 말한다.
이 동등성은 복소 기하학이 어떤 의미에서 미분기하학 보다 대수기하학에 더 가깝다는 것을 나타낸다. 복소 평면의 특성으로 다시 연결되는 이것의 또 다른 예는 일변수 복소 해석학에서 유리형 함수의 특이점을 쉽게 설명할 수 있다는 것이다. 대조적으로, 실수 값 연속 함수의 가능한 특이 작용은 특성화하기가 훨씬 더 어렵다. 그 결과, 미분 기하학에서 특이 공간에 대한 연구는 종종 기피되는 반면, 단일 복소 해석적 다양체 또는 특이 복소 대수다형체과 같은 복소 기하학에서 특이 공간을 쉽게 연구할 수 있다.