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태양질량 역사
측정의 단위로써 태양질량은 천문단위보다 먼저 사용되었으며 태양의 질량 상수는 정확하게 측정되었다. 이는 태양계 내 다른 행성의 상대적 질량 혹은 쌍성의 합산 질량은, 케플러 제3 법칙을 이용하여 행성이나 쌍성의 궤도 반지름 및 공전 주기로부터 태양질량 단위로 직접 계산할 수 있기 때문이다.(궤도 반지름은 천문단위, 공전 주기는 '년'을 써서 측정한다고 가정)
태양의 질량은 태어난 이래 계속 감소해 왔다. 이 작용은 두 가지 과정을 통해 일어나며 감소량은 두 과정이 서로 거의 비슷하다. 첫째, 태양 중심핵에서 핵융합(특히 양성자-양성자 연쇄 반응)을 통해 수소는 헬륨으로 바뀌며 이 반응은 질량 일부를 감마선 광자 형태의 에너지로 변환한다. 이 에너지 대부분은 종국적으로 태양으로부터 복사된다. 둘째, 태양 대기에 있는 고에너지의 양성자들과 전자들은 태양풍과 코로나 질량 방출 형태로 바로 우주로 분출된다.
태양질량 역사
과거 태양이 주계열성 단계에 돌입했을 때의 질량이 어느 정도였는지는 불확실하다. 초창기 태양의 질량 손실률은 지금보다 훨씬 높았으며 태양은 주계열이 된 후 지금까지 원래 있던 질량의 1~7%를 잃은 것으로 보인다. 태양의 질량은 소행성과 혜성 충돌로 극소량 늘어난다. 그러나 태양은 태양계 전체 질량의 99.86%를 차지하는 존재이기 때문에 이런 충돌이 태양의 에너지 복사 및 분출 작용으로 잃는 양을 메꿀 수는 없다.
태양질량 관련 단위
1 태양질량(M☉)은 다음 단위들로 변환할 수 있다.
태양질량은 일반 상대성이론에서 길이 또는 시간 단위로 질량을 표시하는 데에 자주 이용된다.
IAU Division | Working Group이 작성한 태양 질량 상수(G·M☉) 값들은 다음과 같다.
태양질량 다른 천체와의 비교
백조자리 X-1(Cygnus X-1)의 질량은 현재까지 밝혀진 관측 결과에 따르면 대략 8.7 태양질량에서 약 15 태양질량(Solar masses)인 것으로 보인다.
태양반경
태양반경은 천문학에서 항성들의 크기를 표현할 때 쓰이는 단위이다. 이는 태양의 반지름과 같은 값이며, 구체적인 수치는 다음과 같다.
(천문단위)
태양의 반지름은 지구의 약 109배에 이른다.
도와다시
도와다시(일본어: 十和田市)는 일본 아오모리현 동남부, 난부 지방 내륙부에 있는 시이다.
도와다시 지리
핫코다 산계의 기슭에 있으며 도와다호의 아오모리현 부분을 둘러싼다. 오이라세강이 시를 통과한다. 냉량한 해양성 기후로 시원한 여름과 폭설을 동반한 겨울이 특징이며 일본에서 벼농사의 북쪽 한계선이기도 하다. 일부는 도와다하치만타이 국립공원에 속해 있다.
도와다시 역사
오늘날의 도와다 주변 지역은 이전에는 산본기하라(三本木原)로 불리던 황무지였다. 1855년에 모리오카번의 난부씨가 토지 매립 계획에 착수하였다. 이 계획은 니토베 이나조의 할아버지인 니토베 쓰토의 지도 하에 진행되었다. 이 계획은 메이지 정부 때도 이어졌고 이 지역은 1885년에 일본 제국 육군에 의해 군마 사육장으로 지정되었다. 이 지역의 험한 기후는 만주와 시베리아 같은 추운 지역에서 사용될 말들을 사육하는 데 이상적으로 여겨졌다.
도와다시 경제
도와다의 경제는 주로 도와다호와 주변을 둘러싼 도와다하치만타이 국립공원, 온천 휴양지 등 관광업에 크게 의존하고 있다. 농업과 임업 또한 계속해서 중요한 역할을 하고 있다.
태양 광도
태양광도는 항성들의 밝기를 표현하기 위해 사용되는 단위이며, 광자의 형태로 발산되는 일률의 크기이다. 구체적 수치는 다음과 같다.
(와트)
(에르그/초)
만약 전자기파와 같은 태양중성미자 복사까지 태양광도에 포함시킬 경우, 광도량은 3.939×10^26 W (이는 4.382×10^9 kg/s 또는 2.107×10^−15 M☉/d)과 같다)로 약간 올라간다.
태양은 미약하게나마 변광성의 성질을 갖고 있기 때문에 광도도 변한다. 광도가 변하는 주된 주기는 11년으로(태양주기) 광도의 변화량은 전체 광도의 ±0.1% 수준이다. 200 ~ 300년 규모의 또다른 주기가 있는데 이는 11년 주기보다 변화량이 훨씬 더 작은 것으로 알려져 있다.
태양 광도 물리량 결정
태양광도는 지구상 또는 인공위성 궤도에서 측정한 복사 조도와 연관이 있다. 지구 대기권 상층에서 잰 평균 복사 조도를 종종 태양 상수(I☉)로 부른다. 복사 조도는 단위면적에 가해지는 압력으로 정의할 수 있으며, 여기서 태양광도(단위 시간 동안 태양이 뿜는 에너지의 총량)는 태양 상수에 태양과 지구 사이 거리를 반지름으로 하는 구체의 표면적을 곱한 값으로 표현할 수 있는데 공식은 다음과 같다.
여기서 A는 단위거리(1 천문단위)이며 k는 상수이다.
양석천
양석천(梁錫天, 1921년 ~ 1990년 11월 6일)은 대한민국의 희극인이다. 문화방송 코미디 프로그램인 《웃으면 복이와요》 ‘뚱뚱이와 홀쭉이’의 홀쭉이 역할로 유명하다.
양석천 생애
1921년 서울에서 태어나, 이문고등보통학교 졸업했으며 1942년 빅터레코드에서
가수로 데뷔했다. 그러나 노래를 부르면 관객 반응은 없고, 단역으로 몸짓을 하면
폭소가 터져 곧 코미디언으로 변신하게 되었다. 
1952년 양훈과 함께 "홀쭉이와 뚱뚱이" 콤비를 이루고 이후 함께 활동하였다. 
1955년 뮤지컬 춤추는 리버티함을 공연했고 1956년 영화 청춘쌍곡선으로 데뷔했다.
이후 희극인으로서 여러 활동을 하다가 1990년 11월 6일 호흡기 질환으로 
사망했다.
목성질량
목성질량(木星質量, 영어: Jupiter mass, MJup 또는 M♃, MJ)은 질량의 단위로 태양계 행성 목성 1개의 질량과 같은 값이다. 이 값은 목성 본체 질량 하나만을 의미하거나 목성의 위성들까지 합친 목성계 전체의 질량을 의미할 수도 있다. 목성은 단연코 태양계에서 가장 질량이 큰 행성이다. 그 값은 목성을 뺀 태양계 내 나머지 행성들을 모두 합친 질량의 대략 2.5배에 이른다.
목성질량은 태양계 외행성이나 외계 행성처럼 목성과 유사한 크기를 지닌 천체들의 질량을 표현하는 데 일반적으로 사용하는 단위이다. 갈색왜성의 질량을 표시하는 데에 사용하기도 한다.
목성질량 현재 가장 정확한 추산값
현재 가장 정확한 것으로 보이는 목성의 질량값은 1 898 130 요타그램 또는 다음과 같이 표시할 수 있다.
이 값은 태양질량의 대략 1⁄1000배 또는 태양질량의 약 0.1%로 다음과 같이 표시할 수 있다.
목성의 질량은 지구의 약 318배로 정확한 값은 아래와 같다.
목성질량 값의 의미
목성의 질량은 태양계 내 나머지 행성들 전부를 합친 것보다 2.5배 크다. 이렇게 큰 질량 때문에 목성과 태양의 질량 중심은 태양의 중심으로부터 태양반경의 1.068배 지점, 다시 말해 태양 본체 바깥에 존재한다.
목성의 질량은 태양계의 여타 천체들에 비해 너무 크기 때문에 지구의 달과 같은 위성들의 궤도나 명왕성과 같은 천체들의 정확한 공전 궤도를 계산하려면 목성의 중력이 미치는 효과를 포함시켜야 한다.
목성질량 값의 의미
이론적 모형에 따르면 만약 목성이 지금보다 질량이 훨씬 크다면, 목성의 대기는 붕괴하여 행성은 쭈그러들 것이다. 질량이 약간 변하면 반지름은 뚜렷하게 바뀌지 않을 것이다. 그러나 지구질량의 500배(또는 목성질량의 1.6배)를 넘어가는 지점부터 행성 내부는 압력이 증가하면서 엄청나게 압축되어 물질의 양이 늘어남에도 불구하고 부피가 줄어들 것이다. 이상의 이론으로 볼 때 목성의 반지름은 그 조성물과 진화 역사로부터 나올 수 있는 최대한의 크기로 보인다. 질량이 커질수록 천체의 부피가 줄어드는 과정은, 목성질량 50배 정도의 고질량 갈색왜성처럼 천체 내부에서 일정 수준의 발화(發火)가 일어날 때까지 계속된다. 목성이 수소를 융합하여 항성이 되려면 현재 질량의 75배가 필요하다.
목성질량 중력 상수
목성질량은 목성 중력 상수(GMJ)를 중력 상수 G로 나누어 구할 수 있다. 목성, 지구, 태양과 같은 천체들의 GM 값은 G나 M 값보다 더 정확하게 밝혀져 있어서 천문학자들은 보통 질량값보다 중력 상수를 언급하는 것을 선호한다. 상기 GM 값들은 여타 천체들에 대한 목성의 질량비를 계산하는 데 사용된다.
2015년 국제천문연맹은 측정 정확도가 개선되는 것에 관계없이 일정한 값을 설정하자는 차원에서 '명목 목성 질량 상수'(nominal Jovian mass parameter)를 정의했다. 이 상수의 정확한 값은 다음과 같다.
만약 SI 단위로 목성의 질량을 구하고자 하면 GM을 중력 상수 G로 나누어 구할 수 있다.
목성질량 질량 구성물
목성 질량의 대부분은 수소와 헬륨으로 이 두 원소는 행성 전체 질량의 87%를 차지한다. 행성 내부에 수소와 헬륨보다 무거운 원소들의 총질량은 지구질량의 최소 11배 ~ 최대 45배이다. 목성을 이루는 수소 덩어리는 고체 상태이다. 증거에 따르면 목성의 중심부에는 압축된 중심핵이 있으며 만약 그렇다면 핵의 질량은 지구질량의 약 12배를 넘지 않을 것으로 보인다. 고체 수소가 매우 높은 압력에 처하면 어떤 상태로 되는지에 대해 밝혀진 것이 별로 없기 때문에 중심핵의 정확한 질량은 알 수 없다.
1951년 아시안 게임
1951년 아시안 게임은 1951년 3월 4일부터 3월 11일까지 인도 뉴델리에서 개최된 제1회 아시안 게임이다. 11개국에서 총 489명의 선수가 참가해 8개 종목에 걸쳐 기량을 겨루었다.
1951년 아시안 게임 대회 이전의 상황
아시안 게임 이전에는 극동 선수권 대회가 있었다. 극동 선수권 대회는 1913년 필리핀 체육인의 중심으로 만들어진 대회로 일본, 중국, 말레이시아, 필리핀, 홍콩을 중심으로 개최되었다. 그러나 이 대회는 1937년에 발발한 중일 전쟁을 계기로 폐지되고 만다.
그 후 지속하지 못하다가 다시 아시아인들의 위한 스포츠가 논의가 시작한 것은 1948년 런던 하계 올림픽이 열리던 기간이었다. 그때 아시아 13개국 단장들이 국제 올림픽 위원회(IOC)로부터 아시아 지역 대회 개최에 대한 사전 협의를 요청했다. 1948년 8월 8일에는 인도 올림픽 위원회 대표였던 구루 두트 손디(Guru Dutt Sondhi)가 아시안 게임을 창설하기로 결의했다. 1949년 2월 13일에는 인도 델리에서 아시아 경기 연맹(AGF)이 정식으로 창설되었다.
1951년 아시안 게임 참가국
총 11개국이 참가하였다. 네팔, 버마(현재의 미얀마), 실론(현재의 스리랑카), 싱가포르, 아프가니스탄, 이란, 인도, 일본, 태국, 필리핀이 처음으로 아시안 게임에 참가하였다. 인도, 인도네시아, 일본, 필리핀, 스리랑카, 싱가포르, 태국 7개국은 1회 대회부터 지금까지 아시안 게임 역사상 한 번도 빠짐 없이 참가하고 있다.
대한민국은 원래 1951년 아시안 게임에 참가할 예정이었지만 한국 전쟁의 여파로 인하여 불참했으며, 중화인민공화국은 국내 사정으로 인해 등록 마감 시한까지 선수 명단을 등록하지 못하여 불참했다. 또한 파키스탄은 인도와의 카슈미르 분쟁을 이유로 불참했으며, 소련, 베트남은 정치 체제를 이유로 참가 대상에서 제외되었다.
지구질량
지구질량(地球質量, 영어: Earth mass, ME 또는 M🜨)은 질량의 단위로, 1 지구질량은 지구의 질량과 같다. 현재 지구질량의 값은 M🜨 = 5.9722×1024 kg (표준 불확도 6×1020 kg, 상대 불확도 10−4)이다. 이 값은 지구의 평균 밀도인 5515 kg⋅m−3와 동등하다.
지구질량은 천문학에서 지구형 행성과 외계행성 등 행성의 질량을 나타내는 표준 단위로 사용된다. 1 태양질량은 지구질량의 약 333,000배이다.
질량 대부분은 철과 산소(각각 32%), 마그네슘과 규소(각각 15%), 칼슘, 알루미늄, 니켈(1.5%)이 차지한다.
지구질량의 정밀한 측정은 매우 어려운데, 이는 지구의 질량을 측정하는 것은 곧 중력 상수를 측정한다는 것을 의미하며, 중력 상수는 중력이 상대적으로 매우 약한 힘이기 때문에 측정 정밀도가 기본 물리 상수 중 가장 낮을 정도로 오차가 크기 때문이다. 지구의 질량은 1770년대 시할리온 실험에서 최초로 쟀으며, 1798년 캐번디시의 실험에서 오차율 1% 미만으로 측정하였다.
지구질량 천문학에서의 단위
지구의 질량은 다음으로 추정된다.
,
이 값은 태양질량으로 표현될 수 있다.
.
지구의 질량에 대한 달의 질량의 비는 매우 정밀하게 측정되어 왔으며, 현대의 측정값은
이다.
G M🜨 값은 지심 중력 상수라고 부르며, 그 값은 (398600441.8±0.8)×106 m3 s−2이다. 이 값은 LAGEOS 인공위성 등의 레이저 측정 결과에서 얻었다. G M🜨 값은 달의 움직임을 관측하거나 다양한 고도에서의 시계추의 주기를 측정하는 방법으로도 구할 수 있으나, 이러한 방법으로 구한 값은 인공위성 측정 값보다는 정확도가 떨어진다.
지심 중력 상수의 상대 불확도는 2×10−9 인데, 이는 지구질량 자체의 상대 불확도보다 5만 배 작다. 이는 지구질량을 구하기 위해서는 지심 중력 상수를 중력 상수 G로 나누어야 하는데, G는 기본 물리 상수 중 상대 불확도가 4.6×10−5로 매우 큰 편이며, 따라서 지구질량의 상대 불확도는 이 값이 최선이다. 이렇기 때문에 천문학자들은 킬로그램 대신 지심 중력 상수 전체나 지구질량 또는 태양질량 사용을 선호한다.
지구질량 측정사
지구의 질량은 지구의 밀도, 중력, 중력 상수 등을 측정함으로써 간접적으로 측정했다. 1770년대 시할리온 실험에서 지구의 질량을 최초로 측정했으나 현대의 값보다 20% 부족했으며, 1798년 캐번디시의 실험에서는 오차 1% 미만의 값을 찾아냈다. 1890년대 들어 불확도는 0.2%로,  1930년대 들어 0.1%까지 감소했다.
1960년대부터 세계 지구 좌표 시스템의 발전으로 지구에 관련된 수치는 소숫점 네 자리 이상으로 정밀하게 측정되었으며, 이 시기부터 지구의 질량의 불확도는 중력 상수의 측정에서 생겨나는 불확도에서 기인하게 되었다. 현재의 상대 불확도는 10−4, 0.01%이며, 이 수치는 절대적으로 본다면 6×1020 kg으로 소행성체의 질량 (세레스의 70%) 정도이다.
중력 상수를 직접 측정하기 전에는 지구질량 측정은 지각 관찰 결과와 지구 부피 추정치를 통한 것으로 제한되었었다. 17세기 기준 지구의 부피는 위도 1도마다 거리 60 km에 해당한다는 결과를 통해 지구의 반지름을 5,500 km로 추정(현대 측정값인 6,371 km의 86%)하여 실제 값의 3분의 1가량 적게 계산되었다.
지구질량 측정사
당시 지구의 평균 밀도는 정확히 알려지지 않았다. 당시 지구의 구성에 대한 이론은 물이 대부분이라는 수성론과 화성암이 대부분이라는 화성론이 대립하고 있었으며, 두 이론 모두 실제 값보다 밀도를 낮게 추산해 지구의 총 질량을 1024 kg으로 계산했다. 아이작 뉴턴은 지구의 밀도가 물의 밀도의 대략 5~6배라는 가정을 통해 부피를 30%가량 작게 계산하여, 지구질량의 값을 (4.2±0.5)×1024 kg으로 계산했다.
18세기부터 만유인력의 법칙에서 유도되는 중력 상수를 통해 지구의 질량을 간접적으로 측정할 수 있게 되었다. 초기에는 시할리온 실험처럼 산 주변에서의 시계추의 미세한 굴절을 측정해 지구의 평균 밀도를 측정했으며, 뉴턴은 《프린키피아(과학 철학의 수학적 원리)》에서 측정 실험을 고안했으나 효과가 측정하기에는 너무 작을 것이라고 비관적으로 예측했다.
지구질량 측정사
1737년부터 1740년까지 피에르 부게르와 찰스 마리에 드 라 콩다민은 진자의 주기, 즉 중력의 세기를 고도에 따라 변하는 함수로 간주하는 방법으로 지구의 밀도를 측정하려고 시도했다. 실험은 피친차산과 침보라소산에서 진행되었다. 1749년 부게르가 발표한 바에 따르면 8 초 만큼의 굴절을 감하는 데 성공했으며, 이는 지구의 평균 밀도를 측정하기에는 정확도가 충분하지 않았으나 지구공동설이 사실이 아님을 입증하기에는 충분했다고 한다.
1772년 왕실천문관의 네빌 매스켈라인은 왕립학회에 더 진보된 실험을 제안했다. 왕립학회는 장소 물색을 위해 찰스 메이슨을 파견했으며, 1773년 여름 동안의 장소 물색 결과 스코틀랜드 고지의 시할리온이 최적의 장소로 선정되었다. 산 주변에는 다른 언덕이 없었고, 동쪽과 서쪽이 대칭적이어서 계산이 간편했으며, 북쪽 및 남쪽에는 절벽이 있어 실험이 질량 중심 근처에서 행해질 수 있었다. 실험은 네빌 매스켈라인, 찰스 허튼, 루우벤 버로우가 진행하여 1776년에 완료되었다.
지구질량 측정사
1778년 허튼은 지구의 평균 밀도가 시할리온 값의 으로 추정된다고 하였고, 이는 물의 밀도의 41⁄2(4.5 g/cm3)이며 현대 값에서 20% 부족한 값이지만, 일반 암석보다는 높은 값이며, 따라서 이 값은 최초로 지구의 내부에 금속이 포함되었을 가능성을 제기하는 결과였다. 허튼은 지구에서 금속이 지름의 20⁄31(65%)만큼을 차지하리라고 추정했다. 지구의 평균 밀도를 통해, 제롬 랄랑드의 행성 표에 있는 행성 간의 상대적인 수치를 정확한 값으로 추정할 수 있었다.
1798년 헨리 캐번디시
현대의 표기법으로 적으면, 지구의 질량은 중력 상수와 지구반경에서 유도된다.
여기서 g는 다음과 같다.
.
캐번디시는 지구의 밀도를 5.45 g/cm3으로 계산했으며, 이 값은 현대의 측정 값보다 약 1%p 작다.
지구질량 측정사
지구의 질량이 지구의 반지름과 밀도에서 유도되긴 했지만, 10의 제곱수를 사용한 과학적 기수법이 사용되기 전까지는 질량을 수치로 나타내려고 한 경우는 드물었다. 19세기 후반에만 일부 수치가 통용되었으며, 이 또한 전문적인 수치가 아닌, 통용되는 것에 불과했다. 1859년에는 지구의 질량이 "14자 파운드"로, 1871년에는 "58해 4200경 톤"으로 통했다. "중력적으로 측정한 지구의 질량"은 1902년 브리태니커 백과사전에 "9.81996×63709802"으로, "지구의 질량의 로그 값"은 "14.600522"으로 주어졌다. 단위는 표준 중력 변수의 단위와 같은 m3·s−2이다.
지구질량 측정사
1821년 프란시스코 카리니는 지구의 밀도를 밀라노 지역의 진자 운동을 근거로 ρ = 4.39 g/cm3으로 추산했고, 1827년 에드워드 사빈이 4.77 g/cm3으로, 1841년 카를로 지울리오가 4.95 g/cm3으로 갱신했다. 한편 조지 비델 에어리는 광산 내부와 지상에서의 진자의 운동의 변화를 측정함으로써 지구의 밀도를 측정하려고 했다. 첫 실험은 1826년부터 1828년까지 콘월에서 진행했는데, 화재와 침수로 실패했다. 이후 1854년 선덜랜드에서 재실험을 통해 ρ = 6.6 g/cm3을 얻어냈다. 1883년 로버트 폰 스터르넥은 작센과 보헤미아에서 같은 실험을 진행해 ρ = 5.0 ~ 6.3 g/cm3을 얻어냈는데, 이 결과를 통해 지각평형의 개념이 형성되어, 밀도를 정확히 측정하기 매우 어려워짐이 알려졌다. 이런 내용이 알려졌음에도 1880년 코윈 멘덴홀은 도쿄 후지산 정상에서 실험을 진행해 ρ = 5.77 g/cm3을 얻었다.
지구질량의 불확도는 1960년대 후반부터 전적으로 중력 상수 G의 오차에 의해 발생한다.G 값의 정밀한 측정은 악명 높게 어려우며, 1980년대부터 2010년대까지 정밀하게 진행된 측정 실험들은 상호 배타적인 결과를 산출했다.
1969년 사기토프는 1942년 하일과 흐샤노프스키가 측정한 G 값을 통해 M🜨 = 5.973(3)×1024 kg (상대 불확도 5×10−4)으로 추산했다. 이후 측정값의 정밀도는 미미하게 향상될 뿐이었으며, 현대의 실험 또한 캐번디시의 실험을 반복하는 것 뿐이었다. 1980년대부터 측정된 값은 6.672 ~ 6.676 ×10−11  m3 kg−1 s−2 (상대 불확도 3×10−4) 사이를 오갔다. 2014년 미국 국립표준기술연구소는 6.674×10−11  m3 kg−1 s−2 (상대 불확도 10−4 미만) 값 사용을 권장했으며, 2016년 Astronomical Almanach Online에서는 5.9722(6)×1024 (상대 불확도  1×10−4) 값을 권장했다.
지구질량 변동
지구의 질량은 유성진과 우주진에 의해 증가하기도 하고, 수소와 헬륨 기체의 방출로 인해 감소하기도 한다. 두 효과를 합치면 지구는 연당 5.5×107 kg (54,000 톤)을 잃고 있다. 지구는 매년 대기 탈출로 100,000 톤을 잃는 동시에 유성진과 우주진의 유입으로 45,000 톤을 얻고 있다. 이 값은 지구 전체 질량의 10−17에 해당하며, 이는 지구질량의 불확도인 0.01% (6×1020 kg) 범위 안에 들어가기 때문에, 지구질량의 값은 이 효과에 영향을 받지 않는다.
대기 탈출 효과 중 수소가 95,000 톤(3 kg/s)을, 헬륨은 1,600 톤을 차지한다.
지구질량 변동
유성진과 우주진의 유입은 연당 37,000 톤에서 78,000 톤으로 추정되며, 이 값은 변동을 많이 받는다. 극적인 예시로, 칙술루브 충돌체는 질량이 2.3 x 10^17 킬로그램으로, 연당 지구에 유입되는 양의 9억 배였다.
변화는 질량-에너지 등가에 의해서도 생겨나지만, 이 값은 무시할 수 있을 정도이다. 지구의 질량은 핵분열과 자연적인 방사성 붕괴로 연당 16톤씩 감소하지만, 이 효과로 지구의 전체 질량-에너지는 변화하지 않는다.
여기에 더해, 20세기 중반부터 우주선이 지구를 벗어남으로서 연당 65톤의 질량 손실이 발생하고 있다. 지구는 53년간 3473 톤을 잃었다.
평화민주당
평화민주당(平和民主黨, 약칭 평민당)은 1987년부터 1991년까지 존재한 대한민국의 민주당계 정당이다.
평화민주당 내력
통일민주당에 참여했던 동교동계 인사들이 탈당해 1987년 11월 12일 김대중을 총재 및 대선 후보로 추대함과 동시에 평화민주당을 창당하였다.
1987년 12월 16일의 제13대 대선에서 김대중은 3위에 그쳤고, 야권분열을 성토한 장기욱, 류제연, 김현수 의원의 통일민주당 복당으로 위기에 빠졌으나, 여성운동가 박영숙을 총재권한대행으로 영입하면서 전열을 정비해 제13대 총선에서는 지역구 54석에 전국구 16석을 합친 70석을 차지하여 통일민주당을 제치고 제1야당으로 급부상하였다.
당시 평민당은 전남 신안군을 제외한 호남 전 지역을 독식했을 뿐만 아니라 서울에서 무려 17석을 얻고 경기도에서도 2석을 차지하는 선전을 펼쳐 전국 득표수에서는 3위였지만 의석수에서는 민주정의당에 이어 2위로 올라설 수 있었다.
평화민주당 내력
이후 신민주공화당, 통일민주당 등과 함께 국가보안법 대체입법안, 5.18 진상조사 등 민주화 관련 법안에서 공조하기도 하였다. 신민주공화당과 통일민주당이 3당 합당에 동조한 이후 평화민주당은 이우정, 신계륜, 장영달 등의 재야운동가를 영입한 뒤 1991년 4월 15일에 신민주연합당(新民主聯合黨, 약칭 신민당)으로 당명을 변경하였다.
김대중 본인은 미국 민주당을 롤 모델로 중도좌파와 중도우파가 모두 참여하는 중도, 온건개혁주의 정당을 표방, 이후 1991년 9월 16일에 3당합당에 반대한 통일민주당 출신 인사들이 주축이 된 일명 꼬마민주당과 합당하여 민주당으로 새롭게 탄생하였다.
2010년, 평화민주당에서 활동했던 한화갑이 다시 평화민주당을 만들었으나 2012년에 소멸하였다.
평화민주당 역대 전당대회
1987년 11월 12일 평화민주당 창당대회
1988년 3월 3일 평화민주당 임시 전당대회
1988년 5월 7일 평화민주당 임시 전당대회
1990년 7월 27일 평화민주당 정기 전당대회
1991년 4월 15일 신민주연합당 전당대회
1991년 9월 14일 신민주연합당 임시 전당대회
1954년 아시안 게임
제2회 아시안 게임은 아시아 경기 연맹 주관 아래 1954년 5월 1일부터 5월 9일까지 9일간 필리핀 마닐라에서 열렸다. 19개국에서 총 970명의 선수가 참가해 여덟 종목에 결처 기량을 겨루었다. 참가국 수와 선수 모두 이전 1951년 뉴델리 대회 때보다 늘어났다.
1954년 아시안 게임 종목
육상, 수영, 농구, 권투, 축구, 사격, 레슬링, 역도의 8종목이다.
1954년 아시안 게임 참가국
총 19개국이 참가하였다. 대한민국, 말라야 연방(현재의 말레이시아), 베트남, 북보르네오(현재의 말레이시아 사바주), 이스라엘, 중화민국, 캄보디아, 파키스탄, 홍콩이 처음으로 아시안 게임에 참가하였다. 이란은 선수를 파견하지 않고 임원만 파견했다.
다음 국가는 선수단이 참가하지 않았고, 임원만 파견하였다.
요코하마 F. 마리노스
요코하마 F. 마리노스(일본어: 横浜F・マリノス 요코하마 에후 마리노스[*], Yokohama F·Marinos)는 일본 가나가와현 요코하마를 연고로 하는 J리그 소속 축구팀으로 J리그에서 가장 성공한 구단 중 하나로 손꼽힌다. 닛산 자동차 축구 클럽이 전신이며 J리그 출범 당시 클럽 명칭은 요코하마 마리노스였으나 1998년 요코하마 플뤼겔스의 스폰서였던 전일본공수와 사토 공업이 경영난으로 구단 후원을 포기하자 이 구단을 흡수 합병하여 지금의 이름으로 변경했으며 구단 명칭에서 추가된 이니셜 F는 플뤼겔스를 의미하며 마리노스는 '선원' 이라는 뜻의 스페인어이며 국제 항구도시 요코하마를 상징한다.
요코하마 F. 마리노스 역사
1972년에 닛산 FC로 시작, 팀의 발전을 위해 지역 유소년팀과 고등학교, 대학교와 협약을 맺기 시작했다. 1988, 1989년엔 JSL과 천황배를 모두 석권하는 기록을 세웠다.
1991년 10월에 J리그 창립멤버로 가입이 승인되었고, J리그에 참여한 이 후에는 1992년과 1993년에는 아시안 컵위너스컵 우승, 1995년에는 J리그 챔피언 결정전 우승을 차지한다. 1999년에 같은 요코하마시를 연고지로 하던 요코하마 플뤼겔스가 경영난에 처하자 흡수 합병했지만 기존의 플뤼겔스 팬들의 반발이 엄청났고, 결국 플뤼겔스 팬들은 사재를 털어 시민구단 요코하마 FC를 창단, 2007년 J1에서 이 팀과 맞붙는 진풍경을 자아냈다.
요코하마 F. 마리노스 역사
2003년도에는 사상 두 번째로 J리그 전후기 리그 스테이지를 통합우승하게 되고, 2004년도에는 전기리그 우승 뒤 J리그 챔피언결정전에서 우라와 레드 다이아몬즈를 꺾고 2연패를 달성하게 된다. 우승 이후 성적은 하향세를 보이고 있으나 2009년에는 신인왕을 수상한 와타나베 가즈마의 활약으로 10위를 기록하였다.
2010년 3월엔 팀의 간판 스타 나카무라 슌스케가 복귀하였다.
2019시즌 J1리그 우승을 차지하며 15년만에 리그 우승을 거머쥐게 되었다.
요코하마 F. 마리노스 선수 명단
2025년 8월 22일 기준
참고: FIFA 자격 규정에 따라 소속된 국가대표팀 국기를 표시합니다. 선수는 복수의 FIFA 비회원국 국적을 가지고 있을 수 있습니다.
참고: FIFA 자격 규정에 따라 소속된 국가대표팀 국기를 표시합니다. 선수는 복수의 FIFA 비회원국 국적을 가지고 있을 수 있습니다.
마쓰다 나오키는 1995년부터 2010년까지 15년간 요코하마 소속으로 500경기 이상 출장을 기록하였다.
2011년 8월 훈련 도중 쓰러졌으며 끝내 심장마비로 숨졌다.
외계 행성의 겉 모습
외계 행성의 겉 모습은 거의 알려져 있지 않다. 그 이유로, 외계 행성은 지구로부터 너무나 멀리 떨어져 있기 때문에 망원경을 통하여 직접 관측하기가 어렵기 때문이다. 게다가 지금까지 발견된 외계 행성계 중 우리 태양계처럼 행성들이 배치되어 있는 곳은 거의 없으므로, 태양계 행성들의 외관을 기초로 외계 행성들의 모습을 유추하기도 쉽지 않다. 지금까지 발견된 대부분의 외계 행성은 '뜨거운 목성'이다.
외계 행성의 겉 모습 시야 사이를 지나가는 외계 행성
HD 189733 b처럼, 외계 행성이 항성과 우리 시야 사이를 지나가는 경우에 한하여 행성의 외관을 보다 용이하게 추측할 수 있다. HD 189733 b는 반사도가 0.14 이상으로 가시광으로 보면 푸른 빛을 띨 것으로 예상된다. 모항성의 앞을 통과하는 행성들은 대다수가 뜨거운 목성형 행성이다.
외계 행성의 겉 모습 관측이 불가능한 외계 행성
현재의 이론으로, 관측이 불가능한 외계 행성의 경우, 그 행성의 상층 대기에 가해지는 일사량의 정도에 따라 대기의 조성이 달라질 것으로 예상하고 있다. 이는 행성의 전체 조성이 목성과 비슷하더라도, 상층부 대기의 상태는 행성이 처한 조건에 따라 달라지며, 우주에서 바라보는 외관도 다르게 보일 것임을 의미한다.
외계 행성의 겉 모습 수다르스키의 행성 분류
수다르스키(Sudarsky) 행성분류 시스템은 외계행성 중 목성과 같은 가스행성들의 겉모습이 온도에 따라 달라진다는 이론적인 분류이다. 이 이론은 수다르스키가 집필한 논문인 Albedo and Reflection Spectra of Extrasolar Giant Planets에 처음 등장했고, Theoretical Spectra and Atmospheres of Extrasolar Giant Planets에서 보충 설명되었다.
분류 유형들은 로마 숫자로 번호를 매겨서, I에서 V까지 모두 5개이다. 이 이론의 전제 조건은 외계행성의 구성성분이 목성과 흡사하다는 것이다. 사실 외계행성이 어떤 물질로 이루어져 있는지는 확실하지 않다. 더 정교한 관측기술이 확보되어야 추측이 더 정확해질 것이다. 수다르스키의 이론을 우리 태양계의 가스행성에 적용한다면, 목성과 토성이 유형I에 해당된다.
그러나 지구 및 OGLE-2005-BLG-390Lb과 같은 지구형 행성이나, 천왕성 및 해왕성과 같은 얼음 가스행성의 경우 수다르스키의 이론으로는 외관이 어떻게 생겼을지를 추측할 수 없다.
외계 행성의 겉 모습 수다르스키의 행성 분류
이 형태에 속하는 외계행성의 상층부 대기는 암모니아 구름으로 가득하다. 이런 행성들은 모항성으로부터 멀리 떨어진 곳에서 발견된다. 이들은 150K 이하의 온도에서 존재한다. 태양과 비슷한 별 주위를 도는 유형I의 본드반사도는 0.57이다.(목성은 0.343, 토성은 0.342) 이론과 실제 사이의 차이는 톨린, 인(이들은 목성과 토성 상층대기의 구름 색의 원인이다.)의 불안정한 응고 때문이라고 설명할 수는 있으나, 완전한 해답이 되지는 못한다.
I형이 존재하려면, 모항성에서 비교적 가까이 돌면서 모항성이 어둡고 차거나, 또는 모항성이 태양처럼 밝고 뜨겁지만 모항성으로부터 멀리 떨어져서 도는 경우 두 가지 조건이 있다. 전자의 경우 모항성이 어둡기 때문에 발견하기가 어렵고, 후자의 경우 긴 공전주기만큼 관측시간을 확보해야 행성의 존재를 알 수 있다.
단, 목성보다 질량이 큰 가스행성의 경우 내부열을 더 많이 간직하고 있게 된다. 따라서 이들은 자체의 열로 가열되어 유형I과는 다른, 유형 II나 III 이상의 모습을 보여 줄 가능성이 크다.
외계 행성의 겉 모습 수다르스키의 행성 분류
2000년까지만 해도 당시 발견된 외계행성 중 수다르스키의 유형I에 해당되는 가스행성은 없었다. 그러나 현재 I형으로 추측되는 외계행성은 큰곰자리 47 c, 제단자리 뮤 c가 있다. 이들의 질량은 최소 목성의 1~2배 정도이며, 모항성은 태양 정도의 밝기를 지니고 있고, 공전궤도의 이심률은 크지 않고, 약 5AU 정도 떨어진 궤도를 돌고 있다.
II형에 속하는 가스행성들은 암모니아 구름이 생기기에는 상층부의 온도가 너무 높다. 그 대신 이들의 상층대기에는 수증기로 이루어진 구름이 생겨난다. 대략 250K 정도 온도를 갖는 행성에서 이런 환경이 조성될 것이다. 본드반사도는 0.81로 매우 밝게 빛날 것이다. 또한 메탄의 대기 때문에 이들을 인간의 눈으로 볼 경우 창백한 푸른 빛을 띤, 흰색의 공처럼 보일 것이다. 이들의 상층 대기는 우리에게 익숙한 물의 구름이 가득 찬 모습을 보여 줄 것이다. 그러나 대기성분은 수소와 메탄으로, 인간이 숨쉴 수 있는 환경과는 거리가 멀 것이다.
외계 행성의 겉 모습 수다르스키의 행성 분류
II형이 유력한 외계행성으로 수다르스키가 논문에서 언급한 행성으로는 큰곰자리 47 b, 안드로메다자리 웁실론 d가 있다. 그러나 안드로메다자리 웁실론 d는 모항성에서 멀리 떨어졌을 때는 II형이다가, 모항성과 접근하면서 III형으로 모습을 바꿀 것으로 예측된다.
350~800K의 온도상에서 상층대기에는 구름의 재료가 될 화학물질들이 부족하게 된다. 이런 상태에서 행성은 레일리산란 및 대기 중 메탄으로 인해, 특징없는 푸른 공처럼 보일 것이다. 빛을 반사하는 구름이 없기 때문에, 태양 비슷한 항성 주위를 도는 III형의 반사도는 0.12 정도에 불과할 것이다. 이들의 궤도는 수성 정도의 거리를 보인다. 수다르스키의 논문에서 III형의 후보로 언급한 행성은 글리제 876 b, 안드로메다자리 웁실론 c가 있다.
700K를 넘어가면 황화물과 염화물이 권운 형태의 구름을 상층부 대기에 생성하게 된다.
외계 행성의 겉 모습 수다르스키의 행성 분류
행성의 대기가 가열되어 900K를 넘으면, 상층 대기는 메탄 대신 일산화탄소가 주된 대기성분으로 바뀐다. 또한 대기 중에는 나트륨으로 이루어진 알칼리 금속성분이 급격히 증가한다. 이런 행성의 대기 스펙트럼에는 나트륨과 칼륨 성분이 강하게 나타날 것이다. 스펙트럼 상으로는 검출할 수 없으나, IV형 행성의 대기 속에는 규산염 및 철이 증발하여 이루어진 구름층이 여러 겹으로 존재할 것으로 추측된다. 반사도는 대기 중의 알칼리 금속 때문에 매우 낮아 0.03 정도에서 형성될 것이다. IV 및 V형을 통상적으로 '뜨거운 목성'으로 부른다.
게자리 55 b, HD 209458 b가 IV형의 후보이다. HD 209458b의 경우 2001년 NASA는 이 행성의 일면통과 과정에서 나트륨이 대기 중 포함되어 있음을 검출했다. 그러나 그 양은 생각보다 적었다.
HD 189733 b의 경우 온도는 920~1200K로 IV형으로 추측된다. 2007년 말 이 행성의 반사도는 0.14, 색채는 짙은 청색일 것으로 예상되었다.
1,400K 이상의 열을 받거나, 또는 그보다 온도가 낮아도 목성보다 질량이 작을 경우 V형이 생성된다. V형의 환경에서 규산염과 철로 이루어진 구름은 대기 밑에서 최상층으로 상승하여 행성 전체의 반사도를 높이는데, 예상되는 반사도는 0.55이다. 이 정도로 극심하게 뜨거운 행성은, 내부에서 나오는 열로 벌겋게 빛나는 것처럼 보일 것이다. 안시등급 4.50 이하의 별들 주위를 도는 V형은, 이론적으로 관측기구를 통하여 볼 수 있다.
V형의 후보로 HD 209458 b와 페가수스자리 51 b가 있다. 하지만 HD 209458 b의 기하 반사도는 0.3 이하로 측정되었다. 목동자리 타우 Ab의 경우 V형으로 추측되기는 하나 반사도는 0.39를 넘지 않는다.
샴무라마트 전설
전설에 따르면, 그녀는 재색을 겸비하였고, 사치와 허영을 좋아하여 호색하며 잔학무도하였다고도 전해진다. 그녀는 세계의 7대 불가사의 중 하나인 바빌론의 공중정원을 만들었다고 한다.
시리아의 여신 데르케트와 어느 시리아인과의 사이에서 태어났지만, 어려서부터 버림을 받아, 비둘기에게 교육을 받았다. 성장한 후, 니네베의 수도를 건축했던 아시리아 왕 니누스의 총애를 받아 왕자 니뉴아스를 낳았다. 그러나 최후에는 니뉴아스에게 배반당하게 되었는데, 신탁을 보다 니뉴아스의 모반을 알고 그에게 권력을 이양하고 비둘기가 되어 승천하였다고 전해 내려온다. 향년 62세, 섭정으로서재위는 42년에 달하였다. 또, “니누스 왕은 세미라미스가 독살하였다”라는 전설이 남아 있으며, 이것은 전설에 남아 있는 가장 오래된 독살 사건 가운데 하나이다. 그리하여 세미라미스 전설은 유럽의 연극과 가극의 소재로 즐겨 사용되었다.
측정
측정(測定)은 일정한 기준을 가지고 물건의 양을 수치화하는 작업을 말한다. 측정은 단위를 정하여 비교한다. 측정은 주로 자나 저울 같은 측정 장비를 통하여 이루어지는데, 이들 장비에는 도량형의 기준과 비교하도록 눈금이 매겨져 있다.
정확한 측정이 필요한 과학에서는, 측정값을 측정값과 오차 범위, 신뢰도를 사용하여 표현한다.
측정에는 수치 외에도 ‘언제’라고 하는 시간 개념, ‘~당(當) 몇 개’라는 미분 개념, ‘거의’라든가 ‘가장 자주’라든가 하는 확률 개념 따위도 필요하다. 그러나, 본질에 관해서만 말하자면 측정은 대응·분류·양자화의 세가지의 개념만으로 성립된다.
측정 대응·분류·양자화
측정을 이해하기 위해서는 먼저 수와 양의 개념, 즉 정량적인 개념을 어린이는 어떻게 하여 인식해 나가는가를 살펴보는 편이 빠르다. 3세쯤 되는 아이는 하나, 둘…이라는 수를 나타내는 말이나, 또는 많다, 적다는 따위의 양을 가리키는 말을 배운다. 그러나 그 본질에 접촉하게 되는 것은 역시 '대응'의 조작에서 비롯된다. 가령 알사탕 10개를 나누는 경우를 예로 든다면 5세 정도의 아이라면 5개씩 똑같이 나뉘어 있더라도 정돈되어 있는 것보다는 흩어져 있는 쪽을 더 많다고 여기기가 쉽다. 그러나 6세를 지나면 양쪽의 무더기에서 1개씩 끌어내어 맞추어 보고, 즉 대응을 해 보면 양쪽의 수가 같다는 것을 알게 된다. 한편 크고 작은 것 10개씩을 나누는 장면을 예로 들 경우 수의 개념만이 있는 아이라면 크기에는 관계없이 10개씩 갈라 놓을 것이다. 그러나 수와 함께 양에 대한 개념도 있는 아이라면 먼저 큰 것과 작은 것과의 두 무더기로 나누고, 즉 분류하고 나서 각각 5개씩을 갈라 놓을 것이다. 그리고 알사탕이 들어 있는 큰 봉지와 작은 봉지를 나누는 경우, 여기에서는 대응과 분류의 개념만으로써는 공평한 분배를 할 수가 없다. 이 때에는 봉지를 뜯고 속에 들어 있는 사탕을 셀 수밖에 없는 것이다. 여기에서의 알사탕 1개와 같이 물건을 재는 양을 단위라고 부른다. 그 단위를 기준으로 하여 그 몇 배를 세면 그 물건의 양을 수치에 의해서 정량적으로 나타낼 수가 있다. 이 조작을 양자화라고 한다. 말하자면 어린이는 그 성장과 더불어 양자화의 개념을 파악하여 나아가는 것이다.
측정 측정기
대응·분류·양자화라는 수준으로서 여러 가지의 양을 수치로 나타내는 조작, 즉 측정을 사람 대신, 또는 사람의 능력을 넘는 정도로까지 확장해서 감당하여 주는 것이 측정기이다. 알기 쉬운 예로서는 길이를 측정하는 경우가 적당하다. 길이의 단위를 정하는 방법엔 그 나름대로 문제가 있긴 하나 여기서는 어떻든간에 1 m라고 하는 신뢰할 수 있는 단위가 확정되어 있는 것으로 보는 점이 편리하겠다. 이제 현실적인 문제는 1 m라고 하는 단위의 2배, 3배, …라든가, 1/10배, 1/100배라든가를 계산해서 표시한 자를 정확하게 만들고, 이것을 물건에 대어, 그 길이 속에 단위가 몇 개 들어 있는가를 세는 일이다. 이 조작 중에서 측정이 잘되고 잘못됨을 지배하는 인자로서는 자의 정확성, 두 점에 자를 대는 확실성, 단위를 세는 방법의 정해성(正解性), 이 세가지가 결정적인 것이다.
측정 오차와 정밀도
초등학교 2학년의 어린이는 자에 관해 학습하는데, 이 중에는 어린이가 가지고 있는 30 cm자를 사용하여 종이 테이프로 줄자를 만들어서, 그것으로 교실의 너비를 재는 연습이 들어 있다. 그런데 2학년 어린이는 신축성이 있는 종이 테이프에 연필로써 정밀하지 못한 선을 긋고 숫자를 써 넣어서 줄자를 만드는 것이 보통이다. 그런 줄자를 이번에는 제나름대로 당기면서 10 m 정도나 되는 교실의 너비를 재는 것이므로, 5 cm쯤의 착오, 즉 오차는 이내 생기게 마련이다. 오차라는 것은, 물건의 양을 측정했을 때의 측정치와 진정한 치와의 차를 가리키는 말이다. 30 cm자로써 연필의 길이를 잴 경우라면 오차가 훨씬 적게 생기지만, 그래도 눈금을 대는 방법이나 눈금 읽기를 조심하지 않으면 2∼3 mm의 오차는 이내 생긴다. 한편 비록 전문가가 정확한 자로써 측정한다고 해도 30 mm에 0.2 mm 정도의 오차가 생기는 것은 거의 어쩔 수 없는 일이다. 이것은 자의 눈금에 0.2 mm 정도의 폭이 있고, 연필의 양끝에도 0.2 mm쯤의 톱니 상태가 있어서 자를 대고 그 길이를 눈금으로 읽는다고 하는 공간적인 대응 조작에서는 정밀성 자체에 한계가 있기 때문이다. 그렇다면 눈금을 아주 세밀하게 넣은 정확한 자로서 블록게이지(block gauge)와 같이 그 자체의 치수가 일정한 것을 잴 때에는 어떠할까. 이 경우에도 역시 한도가 있어서 0.1 mm 이하의 세밀한 판별은 할 수 없는 것이다. 그 까닭은 인간의 눈이 지니는 구조상의 한계 때문이다.
측정 오차와 정밀도
측정이 잘되고 잘못된 정도, 즉 정밀도에는 여러 층의 단계가 있다. 정밀도, 즉 정확한 정도를 나타내는 정확성과 세밀한 정도를 나타내는 정밀성을 향상시키는 것도, 측정에 관한 연구의 주된 목표의 하나인 것이다. 기계에 의한 측정에서는 인간의 감각에 의한 측정에서보다도 오차를 훨씬 작게 할 수가 있다. 공간적인 대응의 세밀성을 늘이기 위해서는 현미경·확대투영기 등 광선을 이용하는 수단이 여러 가지 고안되어 있다. 좀더 넓은 의미에서 근소한 거리차를 조사하기 위해서는 나사 따위를 이용한 기계적인 것, 전기 용량의 변화를 이용한 전기적인 것, 공기마이크로미터와 같은 유체적(流體的)인 것 등 여러 방법이 쓰이고 있다. 그리고 광학적 방법으로는 광전현미경이나 광파간섭계도 쓰인다. 이와 같은 때에서도 알 수 있듯이 어떤 양의 변화로 변환하는 조작은 측정의 수단에서 중요한 의미를 지니는 것이다. 얼른 보기에는 간단한 것같이 여겨지는 측정이라도 그 중에서 몇 단계의 변환이 연속적으로 작용됨으로써 물건의 양이 수치로 나타나는 것이 보통이다.
측정 측정의 오차
가령 둥근 직경 40.00 mm를 목표로 하여 원통이 되게끔 가공했다고 하자. 그런데 가공 후에 원통의 중앙에서 직경을 재었더니 40.05 mm였다면 목표 수치 40.00 mm와는 0.05 mm 차이가 난다. 실제 측정한 값, 즉 측정치와 목표치와의 차를 '오차'라 한다. 이 오차에는 측정의 오차와 가공의 오차가 포함되어 있다. 가령 눈금이 0.01 mm마다에 매겨진 정확한 측정기가 있다면, 눈금과 눈금 사이는 목측(目測)으로 절반 이상을 절상하고 절반 이하는 잘라 버리며 읽으니 40.05 mm로 읽은 수치는 사실 40.04500… mm보다 크고 40.0549… mm보다 작다고 하는 것을 보여 주고 있을 뿐으로서, 0.01 mm 폭의 애매성을 포함하고 있는 것이다. 실제 값(참된 값이라고 한다)은 완전한 측정기가 없는 한 알 수가 없지만 측정의 오차는 절상, 또는 잘라 버린 반 눈금인 0.005 mm보다 작은 것은 확실하다. 그뿐 아니라 측정기의 눈금은 인간이 가공해서 만든 것이므로 여기에 가공의 오차가 가산된다. 그 오차는 일반적으로 한 눈금의 절반 이하인데, 이것을 가미하면 측정오차는 0.01 mm를 넘지 않는 정도가 되며 참값은 40.040 mm에서 40.0599… mm 사이에 존재하게 된다. 참값은 분명치 않지만 가령 40.046 mm였다고 가정하면 목표치로부터의 편차 0.046 mm는 가공의 오차라고 할 수 있다.
측정 측정의 오차
오차와 대응해서 정도(精度)라는 용어도 쓰인다. 오차가 작은 것을 일컬을 때는 정도가 높다고 한다. 정도에도 측정의 정도와 가공의 정도가 있다. 같은 측정을 몇 번이고 되풀이하여 그 값에 기복이 적으면 정밀하다고 하며, 이들 측정치의 평균치가 목표인 값과의 편차가 작으면 정확하다고 한다. 정도의 내용에는 이처럼 정밀성과 정확성 등 양쪽을 포함하고 있어 한마디로 정도가 높다고 하는 표현이라도 어느쪽 의미인지를 확인하는 것이 중요하다. 1개의 철봉을 같은 장소에서 직경을 5회 측정하여 그 결과를 평균하면, 단 1회 측정했을 때보다 확실한 측정치를 얻게 된다. 다음에 같은 조건에서 가공한 10개의 철봉에서, 똑같은 측정을 되풀이하면 평균치를 10개 얻게 된다. 10개 중의 최대치와 최소치의 차는 가공의 기복이며, 가공의 정밀성을 보여 주는 것이 된다. 10개의 평균치를 다시 평균한 총평균치가 목표치에서 어느 정도의 편차를 보이는가는 가공의 정확성을 나타내는 척도가 된다. 다음에 어느 것이든 1개의 철봉을 선정, 중앙의 단면을 여러 방향으로 직경을 재어보면 단면의 형상이 정원이 아님을 알 수 있다. 이와 같은 진원의 정도를 진원도라 한다. 이번에는 철봉을 중심선을 지나는 세로로 잘랐을 때 절단면의 직경을 길이를 따라 측정해 보면 완전한 원통형이 아니고 다소 호리병박 형태, 쐐기형 등임을 알 수 있다. 이 같은 원통의 정도를 원통도라 부른다. 이와 같은 형상의 정도 외에 직각의 정도, 평행의 정도를 나타내는 직각도·평행도, 2개 이상의 원통 중심선의 일치의 정도를 나타내는 동심도 등이 있다. 또한 공작물의 표면을 국부적으로 자세히 조사해 보면, 매끈한 것이라든가 요철이 심한 것이라든가 여러 모양의 것이 있다. 이러한 표면 상태를 나타내는 것으로서 표면거칠기가 있으며, 이것은 요철의 높이에 따라 나뉜다. 가령 요철의 높이가 0.003 mm 이하이면 3－S, 0.006 mm 이하라면 6－S로 표시한다.
측정 측정의 오차
목수가 집을 짓는다든지, 문을 짜서 달 때 자세히 관찰하면 하나하나 상대와 맞춤으로써 틈새가 생기지 않도록 짜맞추고 있는 것을 알 수 있다. 우측과 좌측의 문을 서로 바꾼다든지 해 보면 틈새가 생겨서 꼭 맞지 않는 수가 많다. 상대와 맞춰서 짜맞추는 방식은 기계를 조립하는 경우에도 많이 보게 된다. 그러나 이 방법에서는 익숙한 사람이 솜씨 좋게 짜맞춘 기계는 성능이 좋으나, 서툴게 조립한 것은 성능이 좋지 못하기도 하고 곧 고장을 일으킴으로써 기계의 구조상 결함이 생기고 기계의 정밀도가 떨어진다. 또 사람의 손이 많이 가므로 완성까지에는 시간도 오래 걸릴 뿐 아니라 뒷날 부분품을 교환할 경우에도 기성품을 그대로 쓸 수 없는 불편이 있다. 그 때문에 기계를 만드는 데는 될수록 부분품을 미리 정밀도 높게 만들어, 그대로 조립하는 것만으로 완성할 수 있도록 하는 것이 좋을 것이다. 즉 부분품을 정해진 오차 범위 내로 머물도록 만드는 것이다.
측정 측정의 오차
일상생활에 흔히 쓰이는 물품 중 전구·필름·나사 등은 같은 종류의 것이라면 국내의 어디에서든 그대로 쓸 수 있다. 낡은 전구와 새 전구 사이에서는 정확히는 동일 치수가 아니지만 어떤 정해진 치수 범위 안에 들도록 만들어져 있기 때문이다. 이처럼 서로 바꿀 수 있는 성질을 호환성이라고 하며 공업의 발달에는 매우 중요한 사항이다. 서로 맞춰지는 암과 수의 부분품, 가령 암나사와 수나사 등에는 각각에 허용되는 오차가 국가규격(KS)으로 정해져 있다. 이 규격은 감합규격이라고 불린다. 가령 직경 40 mm의 구멍에 H7이라는 기호로 표시되는 감합 치수를 지시하면, 이것은 40.000 mm에서 40.025 mm까지의 범위로 구멍을 뚫으면 된다는 것을 의미하며, 이것과 짜맞추는 축에 G6이라는 지시를 하면 축은 39.975 mm에서 39.991 mm까지 사이로 만들면 된다. 구멍과 축을 짜맞추면 최소 0.009 mm, 최대0.050 mm의 틈새가 생겨서 빡빡하지도 않고 헐겁지도 않을 한쌍의 축과 축받이가 만들어지는 것이다. 보통의 톱니바퀴의 치면은 인벌류트라고 하는 곡선으로 마무리되는 것이 정상인데 잘못 제작하면 이 곡선이 제대로 잡히지 못할 수도 있으며 치면이 거칠고 요철이 생기거나 한다. 이처럼 오차가 큰 톱니바퀴를 서로 맞물리면 격심한 진동이나 소음이 생기게 된다. 이런 경우 역시 오차가 문제가 되는 경우이다.
측정 측정의 오차
측정의 오차이든 가공의 오차이든, 도저히 피할 수 없는 오차와 조심하면 피할 수 있는 오차가 있다. 우선 주의하면 피할 수 있는 것으로서는, 작업자의 과실로부터 오는 오차, 그리고 측정기·공작기계·공구의 적절하지 못한 사용에서 파생되는 오차 등이 있다. 측정기의 적절하지 못한 사용이란 필요 이상으로 큰 힘을 가한다든지 온도차가 큰 상태에서 측정한다든지 하는 경우로 측정물이 변형되어 오차가 생긴다. 가공의 잘못인 경우에는 적절한 절삭 조건을 선정치 않으면 공작물의 표면이 매끈하게 마무리되지 않고, 치수라든가 형상적인 오차가 생긴다. 도저히 회피할 수 없는 것으로서는 측정기구·공작기계 등의 분해능이라든가, 이것들이 원래부터 지니고 있는 오차이다.
측정 측정의 오차
분해능이란 기계에 부속하고 있는 척도의 최소 1눈금에 해당하는 길이 혹은 각도를 말하며, 이 1눈금보다 가공오차를 작게 한다는 것은 기대할 수가 없다. 기계류가 원래부터 지니고 있는 오차로서는 극단적인 예로서, 주축이 정확하게 회전하지 못하고 네모난 형상을 그리며 돌고 있는 선반을 사용해서 진원의 철봉을 가공한다는 것은 불가능하다. 또 공구를 부착하는 왕복대를 안내하는 안내면이 정확한 직선이 아닐 때에는 깎여진 공작물은 정확한 원통이 되지 못한다. 선반으로 나사를 깎을 때 엄지나사를 사용하는데, 이 엄지나사가 정확하지 못하면 이에 따라서 만들어지는 나사도 결코 정확하게는 되지 않는다. 또 엄지나사가 정확하더라도 엄지나사의 축과 공작물을 고정하고 있는 주축을 연결하는 톱니바퀴가 불량할 경우에는 올바른 나사가 만들어질 수 없게 된다. 톱니바퀴를 만드는 경우에도 근본이 되는 엄지톱니바퀴가 정확하지 않으면 좋은 톱니바퀴는 만들 수 없다. 이상과 같이 오차가 생기는 원인에는 여러 가지가 있다.
측정 측정의 오차
오차를 완전히 없앨 수는 없다. 또 오차를 작게 하려면 그에 비례해서 수고와 비용이 많이 들게 된다. 따라서 될 수 있는 한 큰 오차를 허용하도록 하는 편이 유리하다. 그러나 허용할 수 있는 오차에는 한도가 있으므로 용도에 따라서 그 범위가 제한된다. 감합규격은 그와 같은 목적에 이용된다. 톱니바퀴나 나사인 경우 접촉하고 있는 치면, 나사산 면의 반대쪽에 반드시 틈새가 있다. 이 틈새는 '백래시(back lash)'라 불리는데, 백래시가 없으면 원활한 운동을 할 수 없다. 톱니바퀴나 나사가 완전히 이상적으로 만들어졌다면 백래시는 불필요한 것이지만, 실제로는 톱니나 나사산의 형태라든가 각도에 오차가 있으며, 톱니와 톱니의 간격(피치)도 고르지 않기 때문에 필요하게 된다. 톱니바퀴인 경우 이 줄기 방향으로 오차가 있으면 끝면에 가까운 부분만이 접촉되는 현상이 생긴다. 이를 피하기 위해 톱니바퀴의 양 측면에 가까운 부분을 약간 깎아서 잇줄의 가운데가 약간 튀어나오게 만드는데, 이것을 크라우닝(crowning)이라고 한다. 이처럼 실제로 만들어진 제품에 오차가 있게 마련인 것을 전제로 하여 이 오차의 영향을 피하는 수단을 강구한다.