hotchpotch/wikipedia-multilingual-ir-pairs huggingface dataset:
성운설 별과 원시행성계원반의 생성
외피의 물질이 원반에 계속 떨어지면서 외피는 종국적으로 농도가 옅어지다가 투명해져서 젊은 항성체(YSO)는 처음에는 원적외선에서, 나중에는 가시광선 파장에서 관측 가능하게 된다. 이 때를 전후하여 원시별은 중수소를 태우기 시작한다. 만약 원시별이 충분히 무거우면(목성질량의 80배 이상) 수소 융합이 뒤따라온다. 만약 천체의 질량이 너무 작으면 갈색 왜성이 된다. 이 새로운 항성이 태어나는 데 걸리는 시간은 성운의 붕괴가 시작된 뒤로 약 10만 년이다. 이 단계에서의 천체들은 I형 원시별로 '진화한 원시별' 혹은 '젊은 항성체', '젊은 황소자리 T형 항성'으로도 불린다. 이 시점까지 원시별은 원반 전체의 질량 중 대부분을 강착하였고 남은 외피 질량은 젊은 항성체 질량의 10~20%를 넘지 않는다.
성운설 별과 원시행성계원반의 생성
다음 단계에서 원반에 의해 물질을 빼앗긴 외피는 완전히 사라지고 원시별은 전형적인 황소자리 T형 항성이 되며 여기에 걸리는 시간은 약 100만 년이다. 전형적인 황소자리 T형 항성 주변에 있는 원반의 질량은 항성 질량의 약 1~3%이며 1년에 태양질량 10−7배의 물질이 중심별에 강착된다. 이 때 보통 한 쌍의 쌍극류 제트도 공존한다. 강착은 방출선에서의 강한 플럭스(항성의 본래 광도의 100%까지 올라감), 자기장 활동, 광구 활동의 변동, 제트 등 황소자리 T형 항성의 특이한 현상들의 원인이다. 방출선은 강착된 기체가 항성의 '표면'을 실제로 때릴 때 형성되며 이는 항성의 자극 근처에서 발생한다. 제트는 강착의 부산물이며 여분의 각운동량을 가지고 나간다. 전형적인 황소자리 T형 항성 단계는 약 1천 만 년 지속된다. 중심별로의 물질강착, 행성 생성, 제트에 의한 방출, 중심별·인접 항성의 UV 복사로 인한 광증발 등으로 인해 원반은 결국 사라진다. 그 결과 젊은 항성은 약선 황소자리 T형 항성이 되며 수 억 년의 시간에 걸쳐 천천히 평범한 태양형 항성으로 진화한다.
성운설 별과 원시행성계원반의 생성
원시행성계원반으로 불리기도 하는 이 원반에서 특정 상황이 만족되면 행성계가 탄생한다. 젊은 성단에 있는 항성 주변에는 매우 높은 확률로 원시행성계원반이 관측된다. 원반은 항성이 태어날 시점부터 존재하지만 극초반 단계에서는 항성 주변에 둘리어 있는 외피(外皮)의 불투명도 때문에 눈에 보이지 않는다. 0형 원시별의 원반은 중심에 있는 원시별에 물질을 공급하는 강착원반이다. 이 원반은 질량이 크고 뜨거운 것으로 보이는데 항성으로부터 5 AU 안쪽은 400 K, 1 AU 안쪽 온도는 1000 K를 가볍게 넘어간다. 원반이 가열되는 원인은 주로 원반 내 난류의 점성소실과 성운으로부터의 가스 유입 때문이다. 안쪽 원반은 온도가 높아서 휘발성 물질(물, 유기물, 일부 광물)은 증발하며 철처럼 열에 잘 견디는 물질만이 남는다. 얼음은 원반의 바깥쪽 부분에서만 살아남을 수 있다.
성운설 별과 원시행성계원반의 생성
강착원반의 물리학에서 주된 문제점은 '난류의 발생'과 '높은 유효점도의 원인이 되는 메커니즘'이다. 난류의 점성은 질량이 중심부 원시별로, 운동량이 원반 주변부로 수송되는 원인으로 보인다. 이는 강착에 반드시 필요하다. 왜냐하면 항성은 바깥쪽으로 밀려나는 일부 가스에 각운동량을 실어 보내는 방식으로 갖고 있던 각운동량 대부분을 잃어버려야 가스를 끌어당겨 자라날 수 있기 때문이다. 이 과정의 결과 원시별과 원반 반지름 둘 다 증가한다. 원반 반지름은 만약 초기 성운의 각운동량이 충분히 크면 1000 AU에 이를 수 있다. 오리온 성운처럼 다수 항성탄생영역에서 거대한 원반들이 흔하게 관측된다.
성운설 별과 원시행성계원반의 생성
강착원반의 수명은 약 1천만 년이다. 항성이 전형적인 황소자리 T형 단계에 이르면 원반은 얇아지고 차가워진다. 휘발성이 약한 물질은 원반 중심부 근처에서 응축하기 시작하여 결정질 규산염을 포함한 0.1 ~ 1 μm 크기의 먼지입자를 생성한다. 바깥쪽 원반으로부터 물질이 이동해 오면서 이 새로 형성된 먼지입자들과 원래 있던 원소들(유기물질과 기타 휘발성 물질을 포함)을 섞을 수 있다. 이 혼합작용으로 원시 운석에 성간먼지 입자가 있거나 혜성에 내화성 물질이 섞인 것과 같이 태양계 천체들의 조성물에 나타나는 몇몇 특이성들을 설명할 수 있다.
먼지입자들은 밀도 높은 원반환경에서 서로 달라붙는 경향이 있어서 좀 더 큰 수 센티미터 크기 입자들로 자라난다. 적외선 파장에서 원반 내 먼지입자의 성장과 응고 과정을 관측할 수 있다. 융합이 진척되면 지름 1 킬로미터 혹은 그 이상 크기의 미행성이 생성되며 이는 행성을 만드는 재료가 된다. 단순 접착(接着)은 먼지입자가 커질수록 비효율적으로 되기 때문에 미행성의 생성원리는 원반 물리학에서 또다른 미해결 문제이다.
성운설 별과 원시행성계원반의 생성
이를 설명하기 위한 시도로 진스불안정에 의한 생성 가설이 있다. 수 센티미터 또는 그 이상 크기의 입자들은 원반면을 중심으로 천천히 모여든 뒤 100 km 이하 두께의 매우 얇고 밀도 높은 층을 만든다. 이 층은 중력적으로 불안정하여 수많은 덩어리로 쪼개진 뒤 붕괴하여 미행성이 된다. 그러나 기체 원반과 원반면 가까이 있는 고체물질들의 속도 차이로 난류가 만들어질 수 있다. 이 난류는 입자층이 얇아져서 중력적 불안정으로 쉽게 쪼개지는 것을 막으며 원반 특정장소에서 고체물질의 집중도가 높아져 중력이 불안정해지고 미행성이 생겨나는 것을 방해할 것이다.
성운설 별과 원시행성계원반의 생성
미행성 형성을 설명할 수 있는 또다른 메커니즘으로 '흐름 불안정성'(streaming instability)이 있다. 입자들이 기체의 저항을 받으면 되먹임 효과가 발생하여 특정 영역의 입자 농도가 상승한다. 이렇게 농도가 짙어진 곳(집중체)은 원반 내 기체가 입자들에 가해지는 맞바람이 약해지는 영역을 만들도록 한다. 따라서 이 집중체는 더 빠르게 공전할 수 있으며 방사 흐름의 영향을 덜 받는다. 고립된 입자들이 집중체에 빨려 들어가면서 집중체의 질량은 증가한다. 최종적으로 이 집중체들은 질량 큰 필라멘트 구조가 되며 이 구조들은 다시 쪼개지고 중력에 의해 붕괴하여 대형 소행성 규모의 미행성을 만든다.
원반 자체의 중력적 불안정 때문에 행성의 탄생이 발동될 수 있다. 불안정한 중력은 원반을 여러 덩어리로 쪼개 놓는다. 쪼개진 덩어리 중 일부는 충분히 밀도가 높을 경우 붕괴할 것이며 이 붕괴로 가스행성이나 더 나아가 갈색 왜성은 1000년이라는 짧은 시간 내에 빠르게 만들어진다. 만약 이 덩어리들이 붕괴가 진척되면서 항성 가까이로 궤도를 옮길 경우 항성의 조석력 때문에 막대한 질량손실이 일어나 덩어리 일부만 남을 수 있다. 그러나 이 과정은 원반 질량이 태양질량의 30%보다 큰 곳에서만 가능하다. 이와 비교하여 전형적인 원반 질량은 태양질량의 1~3%이다. 질량이 큰 원반은 드물기 때문에 상기 행성탄생 메커니즘은 흔치 않을 것으로 보인다. 반대로 이 메커니즘은 갈색 왜성의 탄생에 중요한 역할을 담당할 수도 있다.
원시행성계원반이 소산(消散)되는 것에 발동을 거는 메커니즘은 여러 가지가 있다. 원반 안쪽 부분 물질은 중심별에 흡수되거나 쌍극류 제트에 의해 계 밖으로 내쳐지며 원반 바깥쪽 부분은 황소자리 T형 항성 기간 중 중심별이나 근처 항성의 강력한 자외선 복사가 일으키는 광증발효과에 흩어진다. 원반 중심부의 기체는 자라나는 행성에 의해 강착되거나 내쳐지고, 작은 먼지 입자들은 중심별의 복사압에 밀려난다. 마지막에 남는 것은 행성계 또는 행성 없는 먼지원반 잔해이다. 만약 미행성이 생겨나지 못했다면 아무것도 남지 않는다.
미행성들은 수효가 매우 많고 원시행성계원반 전체에 걸쳐 퍼져 있기 때문에 일부는 행성계가 생성된 뒤에도 살아남는다. 소행성은 잔존한 미행성들끼리 마찰이 일어나 덩치가 작아진 것으로 추정되며 혜성은 행성계 바깥쪽에서 안쪽으로 들어온 미행성으로 보인다. 운석은 행성 표면에 도달한 미행성의 표본으로 태양계 탄생에 관해 엄청난 양의 정보를 제공한다. 원시형(原始形, Primitive-type) 운석은 질량이 작은 미행성이 산산조각 난 덩어리로 열적 분화가 일어나지 않았다. 반면 진행형(進行形, processed-type) 운석은 질량 큰 미행성이 산산조각난 덩어리이다.
성운설 행성들의 생성
태양성운원반모형에 따르면 암석행성들은 원시행성계원반의 안쪽 부분에서 생겨난다. 이 곳은 동결선 안쪽으로 온도가 높아서 얼음 및 기타 물질들이 입자로 뭉쳐지지 못하며 대신 순수한 암석으로 이루어진 알갱이들이 생성되는데 이것들이 암석질 미행성으로 뭉쳐진다. 이런 조건들을 만족하는 환경은 태양 비슷한 항성의 경우 별로부터 3 ~ 4 AU 안쪽 원반 지역으로 보인다.
성운설 행성들의 생성
어떻게든 1 킬로미터 정도 되는 작은 미행성들이 생겨나면 폭주강착(runaway accretion)이 시작된다. 질량증가비가 R4~M4/3 에 비례하므로 '폭주'로 표현한다. 여기에서 R은 미행성의 반지름, M은 질량이다. 천체의 질량이 증가할수록 성장 속도가 증가하는 것은 확실하다. 이 때문에 작은 천체와 큰 천체는 그 덩치가 양극화 되는 양상을 보인다. 폭주강착은 1만 ~ 10만 년 사이 기간 동안 지속되며 제일 큰 천체들의 지름이 대략 1000 km를 넘어가면 끝난다. 남아 있는 미행성들에 대해 커다란 천체들이 중력으로 교란을 일으키면 강착은 느려진다. 거기에 커다란 천체들은 작은 천체들이 더 자라나는 것을 멈추게 만든다.
성운설 행성들의 생성
다음 단계는 과두강착(oligarchic accretion)으로 불린다. 이 단계는 과두천체(oligarch)로 불리는 커다란 천체들 수백 개가 일대를 압도하는 것으로 특징지을 수 있으며 이들은 천천히 미행성들을 흡수한다. 이 단계에서는 오직 과두천체들만이 덩치를 불릴 수 있으며 과두천체의 기하학적 횡단면으로부터 계산한 강착비율은 R2에 비례한다. 이 강착비는 M−1/3에 비례하는데 이는 천체의 질량이 증가하면 강착 속도가 감소함을 뜻한다. 이 때문에 작은 과두천체가 성장하여 큰 천체를 따라잡는 게 가능해진다. 남아 있는 미행성들의 영향 때문에 과두천체들은 대략 10·Hr[Hr=a(1-e)(M/3Ms)1/3은 힐 반지름이다. 여기에서 a는 긴반지름, e는 궤도 이심률, Ms는 중심별의 질량이다.]만큼 서로 떨어져 있다. 이들의 궤도 이심률과 경사각은 작게 유지된다. 과두천체들은 주변 원반에 있던 미행성들이 고갈될 때까지 강착을 계속한다. 가끔은 인접한 과두천체끼리 합쳐지기도 한다. 어떤 과두천체의 최종질량은 항성으로부터의 거리, 미행성들의 표면밀도에 달려 있고 이를 '고립 질량'(isolation mass)으로 부른다. 암석행성의 경우 고립 질량은 최대 지구의 10% 또는 화성 질량 정도이다. 과두단계의 마지막에 대략 달질량 100배 ~ 화성질량 정도 나가는 행성 배아들은 약 10·Hr의 일정한 간격을 두고 공간을 차지한다. 이들은 원반 안쪽의 '틈'을 따라 돌며, 잔존 미행성으로 이루어진 띠들이 과두행성들을 서로 떨어뜨려 놓는다. 이 단계는 수십만 년 정도 지속될 것이다.
성운설 행성들의 생성
암석행성 탄생의 마지막 단계는 '합병 단계'이다. 남아 있는 미행성 수가 적고 행성 배아들의 질량이 커져 서로를 흔들기에 충분해지면 미행성들의 궤도는 혼란스러워진다. 이 단계 동안 행성배아들은 남아 있는 미행성들을 바깥으로 내치며 서로 충돌한다. 1천만 ~ 1억 년 동안 진행되는 이 과정의 결과 극히 적은 수의 지구 정도 크기 천체만이 살아남는다. 행성 배아들 중 궤도가 타원형인 행성은 엇갈려 충돌하지만, 비교적 원형에 가까운 행성들은 그렇지 않고 살아남는 데 유리하기 때문이다. 모의실험에서 살아남는 행성의 수는 평균 2개에서 5개로 나왔다. 태양계의 경우 지구와 금성이 이 생존자의 예시이다. 두 행성의 형성에 대략 총 10~20개 행성배아 합병이 필요했으며 동시에 이와 비슷한 수의 배아가 태양계 밖으로 내쳐져 날아갔다. 소행성대에서 온 배아 행성 중 일부는 지구에 물을 가지고 온 것으로 추측된다. 화성과 수성은 앞의 경쟁에서 살아남은 잔류 행성배아로 추정할 수 있다. 운좋게 살아남아 덩치를 키울 수 있었던 암석 행성들은 궁극적으로는 어느 정도 안정된 궤도에 정착하는데 이들은 왜 행성계가 일반적으로 한계점까지 쭈그러드는지 또는 왜 행성계가 항상 불안정한 상태에 처해 있는 것처럼 보이는지를 알려준다.
성운설 행성들의 생성
가스행성이 어떻게 생겨나는가는 행성과학에서 아직 해결되지 않은 문젯거리이다. 태양성운모형의 체계 안에서 가스 행성의 생성에 관해 두 가지 이론이 존재한다. 첫 번째는 '원반 불안정 모형'이다. 이 이론에서 가스행성들은 질량 큰 원시행성계원반 물질이 중력적으로 분열한 결과 태어난다. 두 번째 가능성은 '핵 강착 모형' 또는 '핵 불안정 모형'이다. 두 시나리오 중 후자가 유력해 보이는데 그 이유는 상대적으로 작은 질량(태양 질량의 10% 미만)의 원반에서 가스행성이 태어나는 것을 설명할 수 있기 때문이다. 이 모형에서 가스행성 생성은 두 단계로 나뉜다. 1. 대략 지구질량 10배 정도의 중심핵이 뭉쳐친다. 2. 원시행성계원반으로부터 가스가 강착된다. 두 이론은 갈색 왜성의 형성 과정도 설명할 수 있다. 2011년 기준 연구결과를 보면 핵 강착 모형이 행성 생성 메커니즘의 주류인 것으로 보인다.
성운설 행성들의 생성
가스행성의 중심핵 생성은 대체로 암석행성 생성과 비슷한 시기에 진행되는 것으로 보인다. 중심핵은 처음 미행성 단계에서는 폭주성장을 하다가 두 번째 과두 단계(oligarchic stage)에서 성장속도가 느려진다. 항성으로부터 먼 곳에서는 행성배아끼리의 충돌 가능성이 낮기 때문에 가설상 지구형 행성과 같은 병합 단계는 없었으리라 예측하고 있다. 추가적인 차이는 소위 동결선 너머에서 가스행성이 생겨나는 경우 미행성의 조성물이 주로 얼음(얼음 대 암석 비율이 대략 4대 1)으로 이루어져 있다는 것이다. 이 비율은 미행성의 질량을 네 배 불려준다. 그러나 지구형 행성이 탄생 가능한 최소질량의 원시행성계원반은 목성 정도의 거리(5 AU)에서 1천만 년 동안 지구 질량의 1~2배 정도 핵만을 만들 수 있다. 여기에서 1천만 년은 태양 비슷한 항성 주변에 가스원반이 유지되는 평균 시간을 뜻한다. 여기에 대한 설명으로 원반 질량이 기존 가설보다 10배 컸고 배아 행성이 궤도를 변경하여 보다 많은 미행성을 강착했고 마지막으로 배아 행성의 기체 외피가 주변 기체를 끌어당겨 강착 속도가 빨라졌다는 것 등이 있다. 위에 언급한 가설들을 조합하여 보통은 목성, 혹은 토성의 중심핵 형성까지 설명할 수 있을 것이다. 천왕성과 해왕성과 같은 행성들의 형성 과정은 더욱 불확실한 점이 많은데 어떤 이론도 중심별로부터 20~30 AU 떨어진 두 행성의 현재 위치에서 중심핵이 생겨나는 원리를 설명하고 있지 못하기 때문이다. 이를 설명하기 위한 가설 중 하나로 두 행성은 처음에 목성-토성 영역에서 강착되었으나 중력에 의해 밀려나 현재 위치로 이동했다는 것이 있다. 다른 가능성 있는 가설로 가스행성의 핵은 자갈강착(pebble accretion) 단계를 거쳐 성장했다는 것이 있다. 자갈장착에서 지름 1cm ~ 1m 물체들은 무거운 천체 표면으로 추락할 때 기체의 저항 때문에 속도가 느려지고 나선을 그리면서 다가간 뒤 표면에 강착된다. 자갈강착 방식의 성장속도는 미행성 강착에 의한 성장보다 1000배 더 빠를 것이다.
성운설 행성들의 생성
일단 질량이 충분하다면(지구 질량의 5~10배) 중심핵은 주변 원반으로부터 기체를 끌어당기기 시작한다. 처음에는 수백만 년에 걸쳐 지구 질량의 30배 정도까지 질량증가가 느리게 진행된다. 그 후 강착속도는 극적으로 증가하여 나머지 90% 질량은 약 1만 년만에 축적된다. 행성이 물질을 흡수한 곳을 따라 원반에 '밀도 낮은 틈'이 생겨나고 원반이 해체되면서 강착 속도는 서서히 줄어든다. 원반에 있던 물질이 모두 고갈되면 기체 강착은 멈춘다. 이 모형에서 천왕성이나 해왕성과 같은 얼음 가스행성은 거의 모든 기체가 이미 사라진 뒤 강착이 너무 늦게 시작된 '실패한 중심핵'이다. 폭주강착 이후 단계에서 새로 생겨난 가스행성들은 궤도를 변경하여 이동하며 강착 속도는 느려진다. 행성이동은 원반의 틈에 있는 행성과 남아 있는 원반과의 상호작용 때문에 발생한다. 행성이동은 원시행성계원반이 사라지거나 행성이 원반의 끝에 다다랐을 때 멈춘다. 후자의 경우를 이른바 '뜨거운 목성'이라고 하는데 이들은 원시행성계원반의 안쪽 공백지대까지 궤도를 옮긴 후 이동을 멈춘 것으로 보인다.
성운설 행성들의 생성
가스행성은 지구형 행성의 생성에 막대한 영향을 끼칠 수 있다. 가스행성의 존재는 암석행성 영역(태양계의 경우 태양으로부터 4 AU 안쪽)에 있는 미행성 및 행성배아들의 이심률과 경사각을 증가시키는 경향이 있다.(코자이 메커니즘) 만약 가스행성들이 너무 일찍 생겨난다면 이들은 내행성이 자라나는 속도를 느리게 하거나 혹은 성장 자체를 불가능하게 만들 수 있다. 반면에 우리 태양계의 경우처럼 가스행성이 과두강착 단계의 마지막 시기에 생겨난다면 이들은 행성배아들끼리 보다 격렬하게 병합하게 만들고 그 결과 암석 행성의 수는 줄어들고 질량은 보다 커진다. 덧붙여 행성계의 크기는 쭈그러드는데 그 이유는 암석행성들이 중심별에 보다 가까운 곳에서 태어날 것이기 때문이다. 태양계에서 가스행성들(특히 목성)의 영향력은 제한적이었던 것으로 보이는데 그 이유는 이들이 지구형 행성들로부터 상대적으로 멀리 떨어져 있었기 때문으로 보인다.
성운설 행성들의 생성
행성계에서 가스행성과 가까운 영역은 지구형 행성 지대와는 다른 방식으로 영향을 받을 것이다. 이런 장소에서 행성배아들의 궤도 이심률은 매우 커져서 가스행성 가까이를 지나가게 되며 이 때문에 배아들은 행성계에서 내쳐질 것이다. 행성배아가 모두 제거되면 이 영역에서 행성은 더 이상 생겨나지 않는다. 이후에도 막대한 수의 미행성이 살아 남는데 이는 가스행성들은 행성배아의 도움 없이 미행성들을 모두 청소할 수 없기 때문이다. 생존한 미행성들의 총질량은 미미한 수준인데 그 이유는 내쳐지기 전의 행성배아들과 가스행성들의 누적된 움직임은 작은 천체들 99%를 제거하기에 충분할 정도로 여전히 강력하기 때문이다. 이 영역은 종국적으로 태양으로부터 2~4 AU에 위치한 소행성대와 아주 흡사한 모양으로 진화할 것이다.
성운설 강착의 뜻
단어 '강착'은 원시행성계원반의 진화에서 두 가지 의미로 쓰이므로 구별할 필요가 있다. 첫 번째는 원시행성계원반의 중심별에 물질이 떨어지는 것을 의미하는 것이다. 젊은 황소자리 T형 원시별이 수축하는 동안 가스가 원반의 안쪽 경계에서 항성 표면으로 떨어지기 때문에 원시행성계원반을 가끔 강착원반으로 바꿔 부를 때가 있다. 이 강착원반에서는 원반 바깥쪽에서 안쪽으로 질량의 진류량(眞流量, net flux of mass)이 발생한다.
두 번째는 행성이 생성되는 과정을 표현할 때이다. 이 경우 강착의 의미는 '원시행성계원반 내 원시별을 도는 냉각되고 고체화 된 먼지와 얼음의 입자들이 서로 부딪치고 달라붙어 점점 자라나고 크게는 미행성끼리 고에너지 충돌을 일으키는 것'을 뜻한다.
가스행성들은 태어난 후 첫 번째 의미에서 한때 자신만의 강착원반을 가졌을 것이다. 원시 가스행성의 중력에 붙잡힌 수소와 헬륨 기체 구름은 응축하고 회전 속도가 빨라지면서 평평해진 뒤 행성 표면에 물질을 떨어뜨렸다. 동시에 원반 내 고체 물질들은 가스행성의 거대 위성들로 자라났을 것이다.
장승수 생애
어렸을 때 도박에 미친 할아버지와 아버지를 여의고, 어머니를 따라서 경상북도 칠곡군 왜관읍으로 이사를 가서 힘든 나날을 보낸다.
1990년 대구 경신고등학교를 졸업할 때까지만 해도 성적이 나빴었다. 공부를 포기하고 놀기에만 전념한 장승수는 선생님과 선배들의 충고로 막노동판을 전전하였다.
그러다가 공부에 대한 욕망이 열병처럼 다다르게 되자, 본격적으로 공부를 시작하였고 공부를 시작한 지 1년 만에 큰 성적을 내었다.
이후 성적이 잘 오르지 않다가 다시 공부를 열심히 해서 성적을 최고점으로 올리는데 성공하였다.
그리고 마침내 1996년 서울대학교 인문사회계열 전체 수석을 차지하며 화제가 되었다. 법과대학에 입학한 그는 2003년 사법시험에 합격하였고, 현재 변호사로 활동하고 있다.
브릭스 당도
브릭스 당도 또는 브릭스(Brix)는 과일이나 와인과 같은 어떤 액체에 있는 당의 농도를 대략적으로 정하는 단위로, 독일 과학자인 아돌프 브릭스(Adolf Ferdinand Wenceslaus Brix)가 역시 당의 농도를 결정하는 Balling 척도를 개선한 것이다.
당이 있는 어떤 용액 100g에 x 그램의 당이 있으면 x 브릭스가 된다.
브릭스 당도 결정 방법
어떤 용액의 당도는 당도계(saccharometer)로 그 용액의 비중을 측정하거나 굴절계 (refractometer)로 그 용액의 굴절률을 측정하여 결정한다.
어떤 용액의 온도가 섭씨 20 도일 때 그 용액의 비중을 측정하는데 비중이 결정되면 브릭스는 대략 261.3 x (1 - 1/비중)으로 결정된다.
첩보
첩보(諜報, intelligence)는 별다른 분석을 거치지 않은 "수집한 정보"도 포함할 수 있는 지적 생산물이다.
산업, 치안, 경제, 군사 상의 목적 등을 위해서, 상대국이나 상대 조직의 정보를 수집하는 첩보 활동(intelligence operations) 중 비합법적 수단에 의한 정보 수집을 간첩 행위(Espionage)라고 한다.
첩보 개요
국가간에 일국이 타국의 비밀 정보를 수집하는 활동이다. 첩보는 좁은 의미에는 정보수집을 의미하지만, 넓은 의미에는 분석, 평가, 자료 작성 등의 활동을 포함시킨다.
첩보 활동은 주로 정보 기관(경우에 의해 첩보 기관이라고도 불린다)의 직원이나 그 협력자 등이 행하고, 이용하는 수단에 의해 몇인가로 분류된다. 신문, 언론 등에서 일반적으로 공개되어 있는 정보의 수집이나 정리, 분석·평가도 정보기관이 중요한 활동의 하나로서, 비밀·비합법활동에 의한 정보의 수집이 모두가 아니다. 또, 암호의 개발이나 해독 등에 최고 수준의 전문가가 투입되는 것도 진귀하지 않다. 스파이의 적발이나 선전, 선동, 암살, 파괴 공작 등의 모략활동 등은 보통 「첩보」에는 포함하지 않는다.
변분법
변분법(變分法, 영어: calculus of variations)이란 미적분학의 한 분야로, 일반 미적분학과는 달리 범함수를 다룬다. 이런 미적분학은 알려지지 않은 함수와 이 함수의 도함수를 다루는데, 주로, 어떠한 값을 최대화 하거나, 최소화하는 함수 모양이 어떻게 되는가를 다룬다.
변분법 정류값
변분법은 범함수의 극댓값, 극솟값을 연구하는데, 이를 합쳐서 정류값이라 한다. 함수가 변수에 의존하듯이, 범함수는 함수에 의존하므로 흔히 함수의 함수로 설명한다. 범함수는 정의역의 원소인 에 대해 정류값을 갖는다. 범함수 가 함수 에서 정류값을 갖는다는 것은 이 의 미소근방에서 같은 부호를 갖는다는 것이다. 함수 은 ‘’정류‘’함수 또는 정류점이라 한다. 정류값 은 의 미소근방에서 이면 극댓값이라 하고 이면 극솟값이라 한다.
변분법 오일러-라그랑주 방정식
오일러-라그랑주 방정식은 함수 의 함수인 범함수 를 최소나 최대로 하는 함수 를 찾기 위한 것이다. 여기서 는
이다. 여기서:
여기서 는 미분 가능한 함수고, 로 정해져 있다.
함수  가, 경계값 조건 를 만족하고, 다음과 같이 주어지는 범함수 를 최대 또는 최소로 만든다고 하자.
여기서 가 연속적인 편미분값을 가진다고 가정한다.
만일 가 범함수를 최대, 최소로 한다고 하면, 에 매우 작은 변화를 가했을 때,
의 값이 늘거나(가 를 최소화할때) , 의 값이 줄 수 있다(가 를 최대화할때).
여기서 에 매우 작은 변화를 준 함수 를 도입하자.
여기서 는 를 만족하는 미분가능한 함수이다.
이제,  대신 를 넣은 는 다음과 같은 함수가 된다.
이제 를 에 대해 미분한 전미분을 구하면,
전미분의 정의에서 다음과 같은 식이 나오며,
그러므로
만약 이 되면 이고,  가 를 극값으로 만드는 함수이므로,  이고,
좀 더 정리하기 위해, 두 번째 항에 부분적분을 한다. 그러면 다음과 같은 식을 얻는다.
이므로,
변분법의 기본정리를 적용하면, 다음과 같은 오일러-라그랑주 방정식을 얻는다.
((a,b)에서의 모든 컴팩트이면서 매끄러운 함수 에 대해 )
변분법 오일러-라그랑주 방정식의 응용
2차원 좌표평면상에 두 점 와 가 있다고 하자. 그렇다면 이 두 점을 연결하는 가장 짧은 곡선은 다음과 같은 범함수 를 최소로 만드는 곡선이다.
여기서 의 경우 두 점을 지나야 하므로 를 만족하는 함수이다.
위에서 증명한 오일러-라그랑주 방정식을 적용하게 되면, 함수 는
를 만족하여야 한다. 식을 조금 정리해보면,
평균값 정리에 의해 미분해서 0이되는 함수는 그 구간에선 상수함수이므로,
가 되고, 좌변의 분모를 양변에 곱한 후 양변을 제곱하여 정리하면 에 대한 이차방정식이므로 다음과 같은 해를 얻을 수 있다.
따라서 두 점 사이의 곡선중 길이가 최소인 곡선은 를 만족하는 직선이다.
페르마의 원리는 빛이 광로를 극소로 하는 경로를 따라 진행한다고 말한다. x좌표가 경로 의 매개변수일 때 광로는
으로 주어진다. 굴절률 는 매질에 따라 달라진다.
을 이용하면 A의 일계 변분(A의 ε에 대한 일계 도함수)는
이다. 첫째항에 대해 부분적분을 하면 오일러-라그랑주 공식을 얻게된다.
빛의 경로는 위 식을 적분함으로써 결정된다. 이 유도는 라그랑주 광학, 해밀턴 광학에 이용된다.
빛이 렌즈를 들어가거나 나갈때 굴절률은 불연속이다.
변분법 오일러-라그랑주 방정식의 응용
이라 하자. (여기서 , 은 상수이다.) 오일러 라그랑주 공식은 x<0 또는 x>0인 구간에서 성립하며 굴절률이 상수이므로 경로는 일직선이 된다. x=0,에서 f가 연속이어야 하지만 f' 는 불연속일 수도 있다. 각 범위에서 오일러-라그랑주 방정식에서 부분적분을 하면 일계 변분은
이 된다.
에 곱해진 항은 입사각의 sine값이며 에 곱해진 항은 굴절각의 sine이다. 굴절의 스넬의 법칙은 이 두항이 같아야 한다는 것이다. 즉, 스넬의 법칙은 광로의 일계 변분이 사라지는 것과 동치이다.
고전역학에서 작용 S는 라그랑지안 L의 시간에 대한 적분으로 정의된다. 라그랑지안은 에너지의 차이이다.
T는 역학계의 운동에너지이고 U는 퍼텐셜 에너지이다. 해밀턴의 원리 (또는 작용 원리)는 보존계는 작용 적분
이 경로 x(t)에 대해 정류값을 갖도록 운동한다는 것이다.
이런 역학계의 오일러-라그랑주 방정식은 라그랑주 방정식이라 불린다.
이는 뉴턴의 운동 방정식과 동치이다.
운동량 P는 다음과 같이 정의된다.
예로
이면
해밀턴 역학은 대신 운동량이 도입되고, 라그랑지안 L이 다음과 같이 정의된 해밀토니안 H으로 대채될 때 유도된다.
해밀토니안은 계의 역학적 에너지이다 : H = T + U.
스튀름-리우빌 연산자
상미분 방정식 이론에서, 스튀름-리우빌 연산자(Sturm-Liouville演算子, 영어: Sturm–Liouville operator)는 이산 스펙트럼을 갖는 특별한 형태의 2차 미분 연산자이다. 그 고유 함수에 대한 2차 상미분 방정식을 스튀름-리우빌 방정식(Sturm-Liouville方程式, 영어: Sturm–Liouville equation)이라고 하며, 이에 대한 이론을 스튀름-리우빌 이론(Sturm-Liouville理論, 영어: Sturm–Liouville theory)이라고 한다. 모든 2차 상미분 방정식은 항상 스튀름-리우빌 형으로 놓을 수 있다.
스튀름-리우빌 연산자 정의
실수의 닫힌구간 이 주어졌다고 하자. 그 위의 2차 연속 미분 가능 함수에 대한 스튀름-리우빌 연산자는 다음과 같은 꼴의 2차 미분 연산자이다.
여기서
닫힌구간  위의 로뱅 경계 조건(Robin境界條件, 영어: Robin boundary condition)이란  위의 연속 미분 가능 함수에 대한, 다음과 같은 꼴의 경계 조건이다.
여기서, 다음 조건이 성립해야 한다.
즉, 와 는 각각 실수 사영 직선 의 두 점의 동차 좌표를 이룬다.
로뱅 경계 조건을 골랐다면, 스튀름-리우빌 연산자는 힐베르트 공간
위의 자기 수반 작용소로 유일하게 확대될 수 있다. 이러한 확대는 선택한 로뱅 경계 조건에 의존한다.
스튀름-리우빌 연산자 의 고유 함수 방정식
즉 선형 상미분 방정식
을 스튀름-리우빌 방정식(영어: Sturm–Liouville equation)이라고 한다.
이 방정식은 선형 상미분 방정식이므로, 와 , 의 값에 따라 해의 공간은 벡터 공간을 이룬다. 스튀름-리우빌 문제는 스튀름-리우빌 미분 연산자의 고윳값을 구하는 문제이다.
스튀름-리우빌 연산자 성질
위의 무게 함수
에 대한 스튀름-리우빌 연산자
가 주어졌다고 하자. 그렇다면, 그 스펙트럼은 가산 집합이며, 하계를 가지며, 상계를 갖지 않으며, 중복되지 않는다. 즉, 다음과 같이 놓을 수 있다.
각 고윳값 에 대응하는 고유 함수의 공간은 1차원이며, 이는 해당 로뱅 경계 조건을 따르는 연속 미분 가능 함수로 구성된다. 또한, 이 함수는 열린구간  속에서 정확히 개의 영점을 갖는다.
이러한 고유 함수들의 집합 은 (의 내적에 따라 정규화하였을 때) 의 정규 직교 기저를 이룬다. 즉, 다음이 성립한다.
모든 2차 선형 상미분 방정식은 좌변에 적당한 적분 인자(integrating factor)를 곱해 스튀름-리우빌 방정식의 꼴로 놓을 수 있다. (2차 편미분 방정식이나, y가 스칼라가 아니라 벡터인 경우에는 성립하지 않는다.)
일반적으로 다음과 같은 2차 선형 상미분 방정식이 주어졌다고 하자.
양변을 P(x)로 나누고, 다시 양변에 적분 인자
를 곱한 뒤, 정리하면 스튀름-리우빌 형 방정식을 얻는다.
스튀름-리우빌 연산자 예
베셀 방정식
은 양변에 적당한 함수를 곱하면 다음과 같은 스튀름-리우빌 방정식이 된다.
즉, 이 경우 스튀름-리우빌 연산자는
이다.
르장드르 방정식
은 쉽게 스튀름-리우빌 형으로 만들 수 있다.
이므로, 르장드르 방정식은 다음 모양으로 만들 수 있다.
즉, 은 스튀름-리우빌 연산자
의 고윳값이다.
좀 더 복잡한 예로 다음 상미분 방정식을 생각하자.
양변을 x3으로 나누고
다시 양변에 다음과 같은 적분 인자를 곱한다.
그러면 다음과 같은 방정식이 나온다.
이 방정식은 스튀름-리우빌 형으로 바꿀 수 있는데,
이기 때문이다. 따라서 앞서 말한 미분 방정식은 아래의 스튀름-리우빌 미분 방정식과 같다.
즉, 스튀름-리우빌 연산자는 다음과 같다.
스튀름-리우빌 연산자 역사
자크 샤를 프랑수아 스튀름과 조제프 리우빌의 이름을 땄다.
자크 샤를 프랑수아 스튀름
자크 샤를 프랑수아 스튀름(Jacques Charles François Sturm, 1803년 9월 29일 ~ 1855년 12월 15일)은 프랑스의 수학자다. 조제프 리우빌과 함께 스튀름-리우빌 이론을 창시하였다.
태풍 장미 (2008년)
태풍 장미(태풍 번호: 0815, JTWC 지정 번호: 19W, 국제명: JANGMI, 필리핀 기상청 지정 이름: Ofel)는 2008년의 제15호 태풍으로 2008년 9월 24일에 발생하여 2008년 10월 1일에 소멸하였고, 2008년에 발생한 태풍 중에서 가장 낮은 기압인 905 hPa을 기록하였다. "장미"는 대한민국에서 제출한 이름이다.
태풍 장미 (2008년) 태풍의 진행
2008년 9월 23일 야프섬 북동쪽 해상에서 열대저기압이 발생하여 다음날인 9월 24일 오후 9시에 필리핀 마닐라 동쪽 약 1690 km 부근 해상에서 태풍 장미가 되었고, 9월 25일 오전 9시에 일본 기상청(JMA)은 태풍 장미의 등급을 강한 열대폭풍(STS)으로 상향 조정하였다. 9월 26일 오전 3시에 태풍(TY)으로 상향 조정하였고, 미국 합동태풍경보센터(JTWC)도 태풍 장미의 1분 최대풍속이 90 kt (165 km/h)에 도달하여 2등급 태풍으로 상향 조정하였다. 그리고 같은날 (9월 26일) 오후에 일본 기상청은 태풍 장미의 강도를 맹렬한 태풍으로 상향 조정하였다. 9월 27일 합동태풍경보센터는 태풍 장미의 1분 최대풍속이 135 kt (250 km/h)에 도달하여 등급을 4등급 슈퍼태풍으로 상향 조정하였고, 같은날 오후에 1분 최대풍속이 140 kt (260 km/h)에 도달하여 5등급 슈퍼태풍이 되었으며, 이때가 바로 태풍 장미가 최대로 발달했을 때였다. 당초 일본 기상청의 속보해석에서 태풍 장미의 최성기 때의 중심기압은 910 hPa로 해석되었으나, 사후해석으로 태풍 장미의 최성기는 중심기압 905 hPa, 최대풍속 115 kt (약 60 m/s)로 발달한 9월 27일 오후 9시부터 9월 28일 오전 3시로 해석되었다. 그 후 대만에 점차 가까워 지면서 약화되기 시작하였고, 9월 28일 태풍 장미는 4등급 태풍으로 약화된채 대만 동부 해안에 위치한 이란현에 상륙하였다. 대만을 통과한 후 대만 북쪽 해안으로 빠져나온 태풍 장미는 9월 29일 오전 9시에 소형의 강한 열대폭풍(STS)으로 약화되었고, 편서풍의 영향으로 진로가 북동쪽으로 바뀌기 시작하였고, 오후 9시에 소형의 열대폭풍(TS)로 더욱 약화되었다. 태풍 장미는 열대폭풍 상태로 일본 남해상을 향하여 동쪽으로 진행하였고, 10월 1일 오후 12시에 일본 규슈 남동쪽 약 200 km 부근 해상에서 온대저기압으로 변질되었다.(일본 기상청 RSMC에서는 10월 1일 오전 9시에 온대저기압으로 변질.)
태풍 장미 (2008년) 피해
태풍 장미의 직접적인 영향을 받은 대만에서는 강풍과 호우 등으로 36명이 부상당하였으며, 77만 가구에 정전이 발생하였다. 또한 이란현의 타이핑산에 692 mm, 타이베이시 난강구에 463 mm의 강우량이 기록되었다.
핵자기공명 양자 컴퓨터
핵자기공명 양자 컴퓨터(영어: nuclear magnetic resonance quantum computer)는 양자 컴퓨터의 큐빗을 표현하기 위해 분자의 스핀 상태를 이용한다. 핵자기공명(NMR)은 다른 양자 컴퓨터와는 달리 계의 앙상블을 이용하고 있는데, 이 분자에서 앙상블은 열역학적 평형을 이용해 초기화된다. (양자 통계 역학 참조) 수학에서 표현할 때, 이 상태는 밀도 행렬을 통해 표현된다.
이 방정식에서 H는 개개 분자의 해밀토니안이다.
NMR 양자 컴퓨터에서 계산을 할때는 강한 자기장을 걸어둔 앙상블에, 강력한 자석을 이용해 자기장 펄스를 가해서 상태를 바꾼다. (핵자기공명 참조)
NMR 기술을 기반으로 한 양자 알고리즘을 실행해보려는 노력이 몇 번 성공한 예가 있다. 2001년 NMR 양자 컴퓨터를 이용해 7비트 짜리 큐빗을 구현해, 쇼어의 알고리즘을 실행하는 것에 성공했다고 한다.
홋타 마사토시
홋타 마사토시(일본어: 堀田正俊, 1634년 12월 31일 ~ 1684년 10월 7일)은 에도 시대 전기의 후다이 다이묘이다. 고즈케 안나카 번주를 거쳐 시모사 고가 번의 초대 번주가 되었고, 에도 막부에서는 로주, 다이로 등을 역임하였다.
홋타 마사토시 생애
간에이 11년(1634년) 11월 12일, 에도 막부 3대 쇼군 도쿠가와 이에미쓰 정권 하의 로주였던 홋타 마사모리의 셋째 아들로 태어났다. 이듬해인 간에이 12년(1635년) 가스가노 쓰보네의 양자가 되어, 그 인연으로 간에이 18년(1641년)에는 양모의 주선으로, 쇼군 이에미쓰의 후계자 다케치요(竹千代. 도쿠가와 이에쓰나)의 고쇼(小姓)에 임명되어 두각을 드러냈다. 이 기간 동안 3천 석의 소령을 받았다.
게이안 4년(1651년) 쇼군 이에미쓰의 사망으로 아버지 마사모리가 이에미쓰를 따라 순사하면서, 그 유령 중에서 시모쓰케국 내의 새로 개간한 농지 1만 석을 분할 증여받아 1만 3천 석의 다이묘가 되었다. 이와 동시에 종5위하 빗츄노카미에 서임되었다. 그 후 이에쓰나 시대 때에도 순조롭게 승진을 거듭하여, 만지 원년(1660년)에는 소자반이 되어 고즈케국 안나카 번 2만 석 영지를 받았다. 간분 10년(1670년)에는 와카도시요리가 되었고, 엔포 7년(1679년)에는 로주로 취임하여 2만 석 영지를 추가로 받았다.
홋타 마사토시 생애
엔포 8년(1680년) 4대 쇼군 이에쓰나의 사망으로, 이에쓰나 정권 시대에 권세를 떨쳤던 다이로 사카이 다다키요와 대립하여, 이에미쓰의 이복동생인 도쿠가와 쓰나요시를 후계자로 내세웠다. 덴나 원년(1681년) 12월 11일, 다다키요를 대신하여 다이로에 임명되었다. 취임 후에는 마키노 나리사다와 함께 「덴나의 치(天和の治)」라 불리는 여러 정책을 시행하여 특히 재정면에서 큰 성과를 올렸다.
조쿄 원년(1684년) 8월 28일, 에도 성중에서 종숙부로 당시 와카도시요리로 재직 중이었던 이나바 마사야스(미노국 아오노 번주)의 손에 살해되었다. 이때 그의 나이 51세였다. 막부 측의 기록에 의하면 마사야스가 발광하여 마사토시를 살해했다고 기록되어 있으나, 사건은 여러 가지 억측을 불러왔고, 오사카의 요도강 치수 사업에 관한 의견 대립으로 살해했다는 설도 있었다. 또, 마사야스가 그 자리에서 살해되었기 때문에, 이 암살 사건에는 쇼군 쓰나요시가 관여했다는 소문도 나돌았다.
사후 가독은 장남 마사나카가 상속을 허락받았으나, 저택과 소령은 이전되었다.
홋타 마사토시 암살 음모설
마사토시가 암살되기 직전에 쇼군 도쿠가와 쓰나요시가「겐로쿠 살생금지령」을 포고한다는 입장을 표명하였는데, 마사토시는 이에 대해 반대하고 있었다. 그로 인해 두 사람 사이에 대립이 발생하였기 때문에, 「쓰나요시에 의한 음모설」이 제기되었다. 또, 이 사건 이후 쓰나요시는 안쪽 어전에서 정무를 돌보게 되어, 이로 인해 쇼군과 로주 사이에 거리가 발생하였다. 그 때문에, 야나기사와 요시야스, 마키노 나리사다 등 쇼군과 로주 사이를 연락하는 소바요닌이 막부 내에서 권세를 떨치게 되었다.
대경교통
대경교통은 부산광역시 부산진구 초읍동에 본사를 둔 버스 운송 업체였다. 초읍동에서 출발하는 노선을 주로 보유했다.
2004년 9월 부도처리되었음에도 불구하고 동년 11월까지 노선을 운영하였으나 2004년 11월 초부터 기사들의 급여 및 기타 문제로 인해 파업을 시작한 것으로 알려졌다. 2005년 2월 81번과 201번은 동원여객에, 83-1번의 대경교통 운행분은 한창여객에 인수되면서 폐업하고 말았다.
201번은 이후 동원여객에서 운행하다 2007년 5월 15일 노선개편 때 초읍동 구간이 폐지되면서 부산공항여객에서 운행하다가 부산공항여객의 폐업으로 인하여 대도운수로 넘어갔고 83-1번은 용화여객과 한창여객에서 공동배차하다가 2007년 5월 15일 부로 용화여객으로 넘어갔다.
아스토르 피아졸라
아스토르 판탈레온 피아졸라(스페인어: Ástor Pantaleón Piazzolla 아스토르 판탈레온 피아솔라[*], 스페인어 발음: [piasola](피아솔라), 1921년 3월 11일 ~ 1992년 7월 4일)는 아르헨티나의 탱고 음악 작곡가이자 피아노 연주자, 반도네온 연주자이다. 자신만의 탱고 스타일로 독창적인 아르헨티나 탱고의 시대를 열었다. 그의 고향에서 그는 "위대한 아스토르"(스페인어: El Gran Ástor 엘 그란아스토르[*])란 칭호를 듣고 있으며, 탱고의 혁명가로도 불린다.
아스토르 피아졸라 생애
1921년 3월 11일 아르헨티나의 부에노스아이레스주의 마르델플라타에서 이발사 아버지와 재봉사 어머니 사이에서 태어났다. 열 살 때부터 반도네온을 연주하기 시작하였다. 뇌출혈로 쓰러진 후, 오랜 투병 끝에 폐렴과 장출혈 등 합병증으로 1992년 7월 4일 사망하였다.
아스토르 피아졸라 음악 스타일
1960년, 부에노스 아이레스에서 킨테토 누에보 탕고(Quinteto Nuevo Tango, 탱고 5중주단)를 결성한 이후부터 누에보 탕고라 불리는 독창적인 아르헨티나 탱고의 시대를 열었다.
아스토르 피아졸라 작품 목록
conducted by Leo Brouwer. The concerto was performed by Piazzolla with Cacho Tirao, the Historia by Guy Lukowski and Marc Grawels.
대한민국 국민권익위원회
국민권익위원회(國民權益委員會)는 고충민원의 처리와 이에 관련된 불합리한 행정제도를 개선하고, 부패의 발생을 예방하며 부패행위를 효율적으로 규제하는 대한민국의 중앙행정기관이다. 위원장 1인은 장관급 정무직공무원으로, 부위원장 3인은 차관급 정무직공무원으로 보한다.
「부정청탁 및 금품등 수수의 금지에 관한 법률」의 주무 기관이며, 부패행위 및 공익침해행위 신고자에 대한 보호 기능을 수행하고 있다. 또한 부패행위신고 및 공익침해행위신고를 접수받아 처리하고 있다. 그 밖에 공공기관을 대상으로 하는 청렴도 측정제도, 공무원 행동강령 제도를 운영하고 있으며 유엔 부패 방지 협약 제6조에 따른 대한민국의 부패방지기구(Preventive Anti-corruption Body)에 해당한다. 또한 대국민 민원종합포털인 국민신문고시스템을 운영하고 있으며 대형 갈등민원을 조정하여 해결하는 역할을 수행한다. 행정심판법에 따라 중앙행정심판위원회를 운영하여 위법, 부당한 처분 등에 대한 정부 내 권리구제 기능을 수행하고 있다.
대한민국 국민권익위원회 역사
정부 민원이 급증하면서 1960년대 각 부처는 민원실을 운영하기 시작했다. 이후 1971년 지금의 정부서울청사인 중앙청에 정부민원상담실을 설치하여 민원 통합 서비스를 개시했다. 상담실장은 총무처 기획관리실장이 겸임했으며 제도 개선·민원 협조 등의 업무를 담당했고 공무원의 비위에 대한 민원은 감사원으로 이첩하도록 했다. 이후 지방청·경찰서·노동청 등 전국적으로 민원실이 확대되었다. 하지만 정부민원상담실은 행정 절차 안내·상담 처리·관계 부처로 이첩 등 유명무실하다는 비판을 받았고 이를 시정하고자 1980년 정부합동민원실로 확대 개편하였다. 정부합동민원실은 각급 행정기관 소속 민원실에 대한 감독 기능을 가지고 민원 처리 상황을 감사할 수 있으며 민원 제도에 대한 조사 연구 권한도 가지게 되었다.
대한민국 국민권익위원회 역사
그럼에도 불구하고 행정편의주의적 입장을 가지는 공무원들에 의한 민원 처리는 한계가 있었다. 이에 김영삼 정부 때인 1994년 「행정규제및민원사무기본법」을 제정하여 행정기관과 특정한 이해관계가 없는 인사들로 구성되는 국민고충처리위원회가 출범하게 되었다. 신설된 위원회는 중앙정부와 지방자치단체뿐 아니라 공공단체·협회·조합 등의 민원까지 처리하며 30일 이내에 민원 처리를 끝내도록 법제화하여 신속한 구제에 도움이 되도록 하였다. 1996년에는 정부합동민원실을 국민고충처리위원회 산하 사무처로 흡수하여 민원창구를 일원화했다.
한편 공직자 비리 근절을 위해 부정부패를 뿌리뽑기 위한 노력도 역대 정부별로 이루어져 왔다. 기존의 「공직자윤리법」이 다루지 않는 부정부패를 규제할 필요성이 대두되었지만 이렇다 할 성과를 거두지 못했다. 김영삼 정부에서 「부정부패방지법」 제정에 나섰으나 결실을 맺지 못했다가 2001년 김대중 정부에서 비로소 「부패방지법」이 제정되고 이에 따라 부패방지위원회가 2002년 출범했다. 부패방지위원회는 부패 방지 시책 및 제도 개선 사항을 수립·권고하는 역할을 맡았으며 또한 내부고발자를 보호하고 차관급 이상 공직자의 부패 행위에 대한 고발권을 가졌다.
대한민국 국민권익위원회 역사
노무현 정부가 출범한 뒤인 2005년에는 「부패방지법」을 개정하여 부패방지위원회를 국가청렴위원회로 개편했다. 부패방지라는 소극적 목표보다 국가청렴도 제고라는 적극적 목표를 지향하겠다는 것이 주된 이유였다. 이와 함께 부패 행위를 강요·제의·권고·유인하거나 은폐를 강요하는 것도 부패 행위의 범주에 포함시키고 법령의 부패유발요인을 분석해 소관기관에 권고할 수 있는 권한이 주어지는 등 관련 제도가 보완되었다.
2008년 출범을 앞둔 이명박 정부는 국민고충처리위원회와 국가청렴위원회, 그리고 법제처 소속 행정심판위원회를 통합해 총리 직속 국민권익위원회를 신설하기로 했다. 국민의 권리 구제와 권익 보호를 위한 기능이 여러 기관에 나뉘어져 있어 혼란과 불편을 초래한다는 것이 그 이유였다. 하지만 참여연대는 "청렴위를 폐지하는 것은 반부패 정책을 크게 후퇴시키는 결과를 초래할 것", 경제정의실천시민연합은 "반부패 정책을 수립하고 비리를 제보받아 조사하는 청렴위와, 행정기관으로부터 피해를 받은 국민들의 권리구제를 목적으로 하는 옴부즈맨 기구인 고충처리위는 성격이 상이한 단체"라는 성명을 각각 발표하며 두 위원회를 통합하기보다 오히려 청렴위의 권한을 강화해야 한다고 비판했다. 이후 여야 합의를 통해 두 기관을 합쳐 2월 29일 국민권익위원회가 정식으로 출범했다.
대한민국 국민권익위원회 조직
위원장 1명, 부위원장 3명, 상임위원 3명, 비상임위원 8명 등 총 15명의 위원으로 구성한다. 위원은 고충민원과 부패방지에 관한 업무를 공정하고 독립적으로 수행할 수 있다고 인정되는 사람 중에서 대통령이 임명한다. 위원장과 부위원장은 국무총리의 제청으로 대통령이 임명하고 상임위원은 위원장의 제청으로 대통령이 임명한다. 비상임위원은 8명 중 3명은 국회가, 3명은 대법원장이 추천하여 대통령이 임명한다. 위원의 임기는 3년이며 한 차례 연임이 가능하다.
회의는 재적위원 과반수의 출석으로 개의하고 출석위원 과반수의 찬성으로 의결한다. 고충민원을 심의·의결하기 위해 위원 3명으로 구성하는 소위원회를 둘 수 있으며 위원회의 효율적 업무 수행을 위해 분야별 분과위원회를 둘 수 있다. 업무수행을 위해 자문기구를 둘 수 있으며 사무를 처리하기 위해 사무처를 둔다.
대한민국 국민권익위원회 정원
국민권익위원회에 두는 공무원의 정원은 다음과 같다.
대한민국 국민권익위원회 재정
총수입·총지출 기준 2023년 재정 규모는 다음과 같다.
대한민국 국민권익위원회 사건·사고 및 논란
서울동부지법 형사11부는 만취한 부하 직원을 호텔로 데려가 성폭행한 혐의로 구속 기소된 권익위 고위간부 박모(55)씨에 대해 징역 2년 6월을 선고했다. 재판부는 "만취상태의 부하직원을 성폭행하고 그냥 두고 나온 점 등 죄질이 좋지 않다"며 양형 이유를 밝혔다. 박씨는 2011년 5월 3일 오후 9시 40분쯤 부하 직원 A씨와 술을 마신 뒤 만취한 A씨를 서울 강동구의 한 호텔로 데려가 강제로 성폭행해 강간치상 혐의로 구속 기소됐다.
의지와 표상으로서의 세계
《의지와 표상으로서의 세계》(독일어: Die Welt als Wille und Vorstellung)는 19세기 독일의 철학자 아르투어 쇼펜하우어의 철학 주저다. 독일 관념론의 한 전제에서 출발하면서도 '이성'에 완전히 등을 돌려버린 쇼펜하우어의 철학은 그가 자신을 가졌음에도 불구하고 당시의 강단철학(講壇哲學)으로부터 전적으로 무시당했는데 이 책의 부록격인 《여록과 보유》(한국에서 인생론이라 알려진 책)를 통해 '선각자(先覺者)'로서 재평가를 받기에 이르렀다.
의지와 표상으로서의 세계 내용
"세계는 나의 표상이다"라는 명제로 시작되는데, 인식론적으로는 칸트의 주관주의를 계승한다. 사물은 그것이 우리에게 현상(現象)하는 한에서만 인식된다. 때문에 "세계는 나의 표상이다"라는 것 이상으로 확실한 진리는 없으며, 이러한 관점에서 칸트의 인식론을 단순화하여 여러 가지 인식 형식을 오직 한가지 인과율(因果律)의 범주로 환원하였다. 모두 인식할 수 있는 것은 현상이요, 그 현상은 시간과 공간 속에 있어 인과율에 지배되는 것이다. 그러나 세계는 거기에 머물지 않는다. 무엇인가 본질적인 것, 현상 이상인 것이 있지 않으면 안 된다. 그렇지 않으면 세계는 꿈이나 환상과 같이 알맹이 없는 것이 되고 만다. 이 본질의 인식은 우리들의 신체를 통하여 비로소 가능하다. 결국 우리들은 한편으로 인식의 주관(主觀)이지만 동시에 다른 한편으로 하나의 수수께끼를 가지는 것이며 의지를 가지는 것이다. 그러나 의지와 신체 관계는 인과적인 것이 아니라 동일적인 것이며, 따라서 신체는 의지의 객관태(客觀態), 즉 객관화된 의지이다. 이것은 모든 존재에 적용된다. 인간의 의지와 자연의 곳곳에서 힘으로 작용하고 있는 것은 외견상으로는 아무리 다르다고 하더라도 원리적으로는 같은 것이다. 그러나 이러한 의지는 원인도 없고 목적도 없다.
의지와 표상으로서의 세계 내용
의지의 개별적인 작용에는 원인과 목적이 있다고 할지라도 근원적인 의지는 인과율의 밖에 선 '존재에의 무의식적 충동'이며 '살려고 하는 의지'이다. 그러므로 만약 우리들이 마음의 편안함을 얻으려고 한다면 이러한 의지에서 자유로워져 이데아를 관조(觀照)해야 하는데, 이것은 미적 태도의 본질로 예술적 및 철학적 천재만이 할 수 있다. 쇼펜하우어는 예술 중에서도 특히 음악을 높이 평가하였으나 이 미적 해탈(解脫)은 아직도 시간 제약을 받아서 불충분한 것이다. 세계는 근원적으로 악(惡)이기 때문에 어떠한 노력으로써도 향락은 얻을 수 없다고 하는 염세적인 체념과, 모든 물질은 근본에 있어서 하나라고 하는 긍정으로부터 자기를 해방하는 열반(涅槃)의 경지에서 비로소 참다운 마음의 평정을 얻을 수 있는 것이다. 그가 서양 사상보다 인도철학(우파니샤드)와 불교를 긍정적으로 본 것은 자신의 이러한 생각과 유사성을 갖기 때문이다.
의지와 표상으로서의 세계 주요 개념
쇼펜하우어에게 있어서 "의지"(독일어: Wille)란 개념은, 일반적인 의미의 뜻뿐만이 아니라, 인간의 다른 맹목적인 감성인, "욕망", "갈구함", "추구", "노력", "고집"까지 포괄하는 개념이다.
"표상"(독일어: Vorstellung) 이란 단어는, 영국 경험주의-칸트 등이 쓰고 있는 용어로서, 마음 밖에 있는 어떤 물체나 대상에 대해 가지는 심상(Sensory Image)을 표현하는 말이다. 표상에는 신체가 포함된다. 쇼펜하우어는 사람마다 가진 자기 자신의 몸을 "직접적 대상" 이라고 불렀는데, 이는 뇌가 마음이 깃든 자리이기 때문이다.
쇼펜하우어는 생의 의지를 부정하여 인식을 최대한으로 높이는 삶을 영위하라고 충고했다.