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Macintosh LCシリーズ 概要
この方針により、Appleは次々とますます高価なコンピュータを生み出すことになった。社内では強い反対意見があったにもかかわらず、クラリスのチームが「Drama」というローエンドMacのプロジェクトを開始すると、ガセーはこれを積極的に潰した。一方その頃、Apple社内の別の場所では、H.L. チャン（H.L. Cheung）とポール・ベイカー（Paul Baker）の2人のエンジニアが、秘密裏に独自プロジェクトに取り組んでいた。彼らはそのカラーMacintosh の試作機を「Spin」と呼んでいた。この構想は、チャンがかつてApple IIの設計責任者として働いていた経験を踏まえ、Apple II の流れを汲む低価格システムを作り出そうというものだった。このマシンは、実質的にはビデオ内蔵でサイズを大幅に縮小したMacintosh IIに相当し、NuBus拡張スロットを持たず、前年に登場したApple IIGSと似たデザインの RGBモニターが付属する予定だった。開発の過程でプロジェクトは方向転換し、当時同時に開発されていたMacintosh IIciと同等のビデオ性能と処理能力を持つべきだと経営陣から指示が出された。1989年初頭にこの試作機はAppleの経営陣に披露された。経営陣はプロジェクト自体は気に入ったものの、既存モデルとの差別化が不十分であると判断し、引き続き開発する理由にはならないとして、プロジェクトは中止された。
Macintosh LCシリーズ 概要
同じ頃、AppleのCEOであったジョン・スカリーは、安価なMacintoshが存在しないことが主な理由とされた販売不振について世間から厳しい批判を受けていた。報道機関や投資家に対し「低価格の新しいMacintoshが登場する」と約束する中で、スカリーは最も低価格で実現可能なMacintoshを作るという目標のもと、「Spin」プロジェクトを復活させた。
ガセーはプロジェクトに対し「カラー表示機能を残すように」と強く主張し、その後この製品は社内で新たなコードネーム「Elsie」と呼ばれるようになった。これは後に販売される「LC」（＝ low-cost color）の同音語にちなんだものであった。当時のElsieの試作機は、キーボード一体型のApple IIcに似た外観をしており、800KBフロッピードライブを1基のみ搭載し、ハードディスクはなかった。しかしチームは重大な問題に直面していた――確かに安価ではあったものの、特にMC68000 CPUは許容できるパフォーマンスでカラー画面を表示するには性能が不足し、優れたコンピュータではなかったことだった。
Macintosh LCシリーズ 概要
1989年4月までに、このプロジェクトを3つの機種に分割することが決定された。より強力なMC68030 CPUを搭載するMacintosh IIsi、白黒ディスプレイを使用するMacintosh Classicと、Macintosh IIのMC68020 CPUを使用するMacintosh LCとなった。
価格を抑えるために、Appleは性能や機能の一部を削り、部品をより安価に再設計した。例えばIIsiとClassicに搭載されていた外付けフロッピーディスクドライブ用端子は、コネクタ分の数ドルを節約するためにLCでは省かれた。また、この時点で一体型キーボード案も廃止され、新たに設計された Apple Keyboard IIが採用された。
Macintosh LCシリーズ 概要
Macintosh LCは、 Macintosh Classic (古いMacintosh Plusの再パッケージ化) およびMacintosh IIsi ( Macintosh II シリーズの新しいエントリーレベルのマシン) とともに市場に導入された。廉価なカラー Macに対する根強い需要により、LCは売れ行きが好調で、1992年には後継としてMacintosh LC IIが登場した。更新されたマシンは、CPUのMC68020をMC68030に置き換え、ハンダ付けされたメモリを4MBに増やし、漢字Talk 7により適したものにした。ただし、初代LCと同じ16 ビットシステムバスと 10 MB RAM 制限 (4 MB SIMMを2枚増設すると2 MB分のRAM にはアクセスできない)により、パフォーマンスは、初代LCとほぼ同じであった。LC IIの MC68030の主な利点は、漢字Talk 7の仮想メモリ機能を使用できることだけであった。それにも関わらず、LC IIはLCよりも売れ行きが良かった。
Macintosh LCシリーズ 概要
Computer Gaming Worldは 1990 年にLCが高すぎると批判し、消費者はカラーモニタ付きの3,000ドルのLC よりもVGAグラフィックス付きの2,000ドルのIBM PS/1を好むだろうと述べた。当初はMacintosh Classicの方が人気があり、1992年5月までにLC (56万台販売) がClassic (120万台販売) を上回っていた。 出荷されたLCの半分以上が家庭や学校で使用された。 Appleは、学校のLCの約半分でIIeカードが使用され、安価なPC クローンに奪われた教育市場シェアを取り戻すのに役立ったと主張した。
Macintosh LCシリーズ 概要
1993年初頭、Apple はLC IIIを発売した。 MC68030の 25MHzバージョンであり、それまでの10MBから36MBまで最大メモリ容量は拡張された。米国では、LC IIIをベースに一連のLCシリーズが生み出された。そのほとんどは後に、LC の名前で教育界と従来のAppleディーラーを介した消費者に販売され、 Performaとして電器店やデパート（シアーズなど）で消費者市場に販売された。 (たとえば、 LC 475はPerforma 475としても知られた。 ) 最後の正式な「LC」は、1995年8月にリリースされ、1996年4月に廃止されたPower Macintosh 5300/100 LCだった。 LC 580は、680x0ベースの最後のデスクトップMacintoshとして注目された。
1993年半ば、Apple はMacintosh LC 520を発表した。これは、コンパクトMacintoshによって普及した従来のオールインワン・フォームファクタと、LC IIIのテクノロジ プラットフォームを組み合わせたものであった。内蔵の14インチ CRTディスプレイ、 CD-ROMドライブ、およびステレオスピーカを備え、Appleの教育市場向けMacintoshで主流となった。ケースは導入された Macintosh Color Classicと似ているが、画面が大きく、中央部が膨らんで大きな電子機器を内蔵するため、かなり大きくて重い。
次の2年間で、520、550、575、および580の4つのLC 500シリーズのモデルがリリースされた。520と550は両方ともMC68030の異なる速度を使用し、575と580は33MHzのMC68LC040プロセッサ以外はハードウェアが異なる。これらのコンピュータはすべて、同様のモデル番号でMacintosh Performaブランドのデパートを通じて消費者市場にも販売された。特にLCモデルは、設置面積が小さく、ケーブルが乱雑にならず、耐久性があるため、学校で非常に人気があった。 Appleは、また、LC 520をベースとしたMacintosh TVを米国でリリースした。これはLCとしてブランド化されていかったが、LC 520のケースの黒色バージョン、LC 550に似たロジックボード、および TVチューナーカードを搭載した。コンパクトなColor Classic シリーズは、初期のLC 500シリーズと多くのコンポーネントを共有し、ロジックボードを交換することができる。
Power Macintosh 5200 LCはLC 500シリーズのPowerPCベースの代替品として、米国で1995年4月に発売され、CPUはPowerPC 603 75MHzだった。同年8月には、 Power Macintosh 5300 LCがリリースされた。これは、同じロジックボードのデザインを維持しながら、より強力なPowerPC 603eと、Macintosh TVと同様のデザインと機能を備えた「ディレクターズ エディション」とされていた。モデル番号の先頭に「LC」を付けた以前の教育モデルとは異なり、5200/5300モデルは、当時のAppleの主要上位機種のPower Macintoshを使用し、末尾に「LC」を付加した。
Power Macintosh 5300 LC は「LC」としてブランド化された最後のモデルで、1997年初頭まで販売された。これに代わるものはPower Macintosh 5500で、教育に特化したモデルを構築する慣行を続けたが、専用ブランドにはしなかった (英国のみのPower Macintosh ONE/225を除く)。Appleは、2002年のeMacまで、教育市場向けブランド名を持つモデルのMacintoshを製造していない。
有限変形理論
連続体力学において、有限変形理論（ゆうげんへんけいりろん、finite strain theory）は、物体（連続体）のひずみや回転が無限小ひずみ理論における前提では通用しないような deformationsである場合を扱う。本理論の対象となるような状態においては、連続体の状態は、変形の前後で大きく異なるので、変形前後を明確に区別する必要がある。対象としては、エラストマー、塑性変形材料などの流体、生物学で見られるような軟組織ケースである。有限変形理論は、物体の変形の理論の一つで、微小変形理論と並立する。微小変形理論と比較して、現実の現象をより忠実に再現しようとする理論である。この理論を用いて行われるモデル化が大変形解析であり、地盤沈下の解析にこの理論を用いる場合、沈下量が大きくなるほど微小変形理論を用いた場合との差異が大きくなる。
有限変形理論 変形 (Displacement)
物体の変位は、剛体変位と変形の2つの要素から構成される。
連続体の配置の変化は  変位場 によって記述することができる。変位場とは、物体中のすべての粒子の変位ベクトルを集めたベクトル場であり、変形後の配置と変形前の配置を関連づける。任意の2つの粒子間の距離は、変形が起こった場合にのみ変化する。変形を伴わない変位は剛体変位と呼ばれる。
変数jでラベルされた粒子の変位は次のように表すことができる；
変形前の配置と変形後の配置における粒子の位置を結ぶベクトルをdisplacement vectorと呼ぶことにする。
の代わりにを、の代わりにを、いずれも座標系の原点から各点までのベクトルとして用いると、変位ベクトルのラグランジュ記述となる。即ち、
ここで、は、空間座標系(lab-frame)をなす正規直交基底である。
物質座標で表すと（ を、の関数として表すと）、変位場は次のようになる；
ここで、は剛体の並進を表す変位ベクトルである。
変位ベクトルの物質座標に対する偏微分から物質変形勾配テンソル（material displacement gradient tensor）、以下のように求まる;
有限変形理論 変形 (Displacement)
ここでは変形勾配テンソル（deformation gradient tensor）である。
オイラー表記の連続体力学において、変形前の配置にある粒子から変形後の配置の位置まで伸びるベクトルを変位ベクトル（displacement vector)と呼ぶ;
ここで、は物質座標系（ボディフレーム）の基底を定める単位ベクトルの組である。
空間座標で表現すると（つまり、 を の関数として）変位場は次のようになる;
変位ベクトルを空間座標に関して偏微分すると、空間変位勾配テンソルが得られる。
このようにして我々は、以下を得る。
は物質座標系の単位ベクトルと
空間座標系の単位ベクトルの間の方向余弦である。即ち、
と  の関係は以下で与えられる。
以下を踏まえると、

以下を得る。
変形と未変形の座標系を重ね合わせるのが一般的で、その結果 となり、方向余弦はクロネッカーのデルタとなる、すなわち、
したがって、物質座標（変形していない）では、変位は次のように表すことができる：
また、空間座標（変形している）では、変位は次のように表すことができる：
有限変形理論 変形勾配テンソル (Deformation gradient tensor)
変形勾配テンソルは以下の式で表される。
 
これは、基準の配置(configuration)と現在の配置の両方の単位ベクトル
（、）を含むことからもわかるように、この両方に関連している。
従って、two-point tensorである。
に対する連続性の仮定により、は、逆関数、即ちを持つ。このは  空間変形勾配テンソル(spatial deformation gradient tensor) である。ここで、陰関数定理
よれば、ヤコビアン（即ち、
） は非退化(即ち、）とならねばならない。
物質変形勾配テンソル(Material deformation gradient tensor) は、２階テンソルであり、マッピング関数(mapping function) 
の勾配を表す。これは、連続体の運動を記述するものである。
物質変形勾配テンソルは、ある位置ベクトルで指示された物質上の点の近傍の局所的な変形を特徴付ける。
即ち、マッピング関数に連続性を仮定して、その点から発せられる物質線要素を基準配置から現在の配置または変形後の配置に変換（線形変換）することによって、隣接する点での変形を行う。 and time と時間について微分可能性を仮定するが、これは、変形中に亀裂や空隙が開閉しないことを意味する。
有限変形理論 変形勾配テンソル (Deformation gradient tensor)
このようにして、我々は以下を得る。
変形していない構成（図2）において、位置ベクトルを持つ粒子または物質点を考える。本体の変位後、新しい構成におけるで示される粒子の新しい位置は、位置ベクトルで与えられる。このように、変形していない構成と変形した構成の座標系は、便宜上重ね合わせることができる。
ここで、に隣接するという物質点を考える。Qのいちベクトルは、以下の通り。
.
変形された構成では、この粒子は、位置ベクトル

によって与えられる新しい位置を持つ。変形していない状態でも変形した状態でも、粒子とを結ぶ線分とはそれぞれ非常に小さいと仮定すると、とと表すことができる。したがって、図2から、以下を得る。
ここで、は相対変位ベクトルであり、変形された構成におけるに対するの相対変位を表す。
無限小要素に対して、変位場に連続性を仮定すると、高次の項を無視して点の周りのテイラー展開を用いて、隣接粒子の相対変位ベクトルの成分を次のように近似することができる。
従って、前述の方程式は次のように書ける。
物体の時間依存変形を含む計算では，変形勾配の時間微分を計算する必要がある場合が多い． このような微分を幾何学的に矛盾なく定義するには微分幾何学に踏み込む必要があるが，この記事ではそのような問題を避ける．
有限変形理論 変形勾配テンソル (Deformation gradient tensor)
の時間微分は次のようになる。
ここで、は（物質）速度である。 右辺の導関数は物質速度勾配を表している。微分の連鎖律を適用して空間勾配に変換するのが一般的である、即ち、
ここで、 は'空間速度勾配('spatial velocity gradient) であり、 は、における空間（オイラー）速度である。
空間的な速度勾配が時間的に一定であれば、上式を正確に解くと次のようになる;

assuming  at .  
上記の行列の指数を計算する方法はいくつかある。
連続体力学でよく使われる関連量として、変形率テンソルとスピンテンソルがあり、それぞれ次のように定義される：

変形率テンソルは線要素の伸び率を与え、スピンテンソルは運動の回転率または渦度を示す。
有限ひずみを含む解析では、変形勾配の逆数の材料時間微分（基準形状を固定したまま）が必要になることがよくある。 この微分は
and noting that 
の物質的時間微分を取ることによって、上記の関係を検証することができる。
有限変形理論 面要素と体積要素の変形
変形された構成における面積に対して定義される量を、基準構成における面積に対する量に変換するため、あるいはその逆の変換も同様に行うため、
 
として表されるNansonの関係を使用する。ここで、は変形配置における領域の面積であり、は参照配置における同じ領域の面積である。は現構成における領域要素の外向き法線であり、は参照構成における外向き法線、は変形勾配であり、またである。
体積要素の変換に対応する式は次の通りである。
see also
この式がどのように導き出されるかを見るために、まず、基準コンフィギュレーションと現在のコンフィギュレーションにおける向き付けられた面積要素から始める：

要素の基準体積と現在の体積は次のとおりである。

ここで、.
従って、

or,

従って,

以上より、以下を得る

or,
有限変形理論 変形勾配テンソルの極分解
変形勾配テンソルの極分解（Polar decomposition of the deformation gradient tensor)に付いて説明する。
変形勾配 は、他の可逆2次テンソルと同様に、極性分解定理(polar decomposition theorem)を用いて2つの2次テンソルの積に分解できる (Truesdell and Noll, 1965): 即ち、
となる。ここで、  は proper orthogonal tensorである。
即ち
 及び , を満たし、回転を表す;
テンソル  は right stretch tensorである;
そして、テンソル  は left stretch tensorである。ここで、右と左という用語は、それぞれ、回転テンソルの右と左にあるという意味である。
と  は、ともに positive definiteである。 即ち、
有限変形理論 変形勾配テンソルの極分解
この分解は、未変形の配置における線要素の変形が、変形された配置におけるに写像されることを意味する。即ち. という結果は、
要素を、なんらかの でUによって、まず伸ばすという方法で得られ得る、つまり
まず、という変換を行い、
次に、回転、即ち を行う; 
等価な方法として、まず剛体回転 、つまり を行い、次に、による伸長、つまり  を行う方法もある（図3を参照）.
の直交性のため、となる。
その結果、とは同じ「固有値」、「principal directions（主方向）」を持つが、「固有ベクトル」（主方向）は、それぞれ
および
となり、異なる。主方向は以下のように関連している：
この極分解は、が逆行列を持ち、かつ正の行列式を持つため、一意的である。また、この極分解は特異値分解の帰結である。
有限変形理論 変形テンソル (Deformation tensors)
機械工学ではいくつかの回転非依存の変形テンソルが使用されている。その中でも固体力学では、
最も一般的なものは右Cauchy-Green変形テンソルと左Cauchy-Green変形テンソルである。
純粋な回転は可変体にひずみを誘起すべきではないため、連続体力学においては、回転非依存の変形の尺度を使うことがしばしば便利である。回転に続いて逆回転を行うと変化がないため（）、変形勾配テンソルに対してその転置を掛けることで回転を除外することができる。
右コーシー・グリーン変形テンソル（The right Cauchy–Green deformation tensor）について説明する。1839年、ジョージ・グリーンは、「右Cauchy–Green変形テンソル」または「グリーンの変形テンソル」として知られる変形テンソルを導入した。これは以下のように定義される：
物理的には、Cauchy–Greenテンソルは変形による距離の局所的な変化の2乗を表す。つまり、以下のように表される。
有限変形理論 変形テンソル (Deformation tensors)
の不変量は、しばしばひずみエネルギー密度関数の式に使用される。最も一般的に使用される不変量は、以下の通りである。
ここで、は変形勾配の行列式（determinant）であり、は単位繊維（unit fibers）の伸び率を示す。これらの繊維は、右（参照）伸びテンソル（right stretch tensor）の固有ベクトル方向に初めは沿って配置されている（一般的にこれらの方向は座標系の三つの軸とは一致しない）。
IUPAC（国際純正・応用化学連合）は、右Cauchy–Green変形テンソルの逆行列（この文書ではCauchyテンソルと呼ばれる）であるを「フィンガー変形テンソル」と呼ぶことを推奨している。ただし、この用語は応用力学全般で普遍的に受け入れられているわけでない。
左コーシー・グリーンテンソル（フィンガー変形テンソル：The left Cauchy–Green or Finger deformation tensor）について説明する。右のグリーン・コーシー変形テンソルの式の乗算の順序を逆にすると、左のコーシー・グリーン変形テンソルとなり、次のように定義される：
左Cauchy-Green変形テンソルはしばしばFinger deformation tensorと呼ばれ、Josef Finger (1894)にちなんで命名された。
有限変形理論 変形テンソル (Deformation tensors)
また、の不変量はひずみエネルギー密度関数の式でも使われる。 従来の不変量は次のように定義される
ここで、 は変形勾配の行列式である。
圧縮可能な材料については、少し異なる不変量のセットが使用される：
コーシの変形テンソル(The Cauchy deformation tensor)について述べる。
1828年の早期には、 オーギュスタン＝ルイ・コーシーは、左Cauchy–Green変形テンソルの逆行列として定義される変形テンソルを導入した。
このテンソルは、流体力学や流体力学の文献では、ピオラテンソルやフィンガーテンソル  といわれている。
もし3つの異なる主伸び率(principal stretches) がある場合、およびの固有分解（スペクトル分解）は以下のように表される。
さらに、
以下のことに注意するべきである。
したがって、スペクトル分解の一意性からもが導かれる。左伸長()は、「空間伸長テンソル」と呼ばれ、右伸長()は「物質伸長テンソル」とも呼ばれている。
変形勾配テンソルがに作用する効果は、ベクトルを倍に伸ばし、新しい方向に回転させることである。

同様に、
有限変形理論 変形テンソル (Deformation tensors)
不圧縮材料の一軸伸長
これは試料が1方向に伸長され、伸び率がである場合です。もし体積が一定であれば、他の2つの方向での収縮は or となる。
このとき:
単純せん断（Simple shear）
剛体の回転(Rigid body rotation)
「右コーシグリーン変形テンソルに関する、伸びのテンソル微分は、多くの固体、特に超弾性材料における応力-ひずみ関係を導出するために使用される。これらの導関数
は、以下の観察から導かれる。
を変形していない物体上に定義された直交曲線座標系とし、 を変形した物体上に定義された別の座標系とする。 変形していない物体内の曲線  を を用いてパラメータ化する。 その変形した物体内の像は  である。
変形されていない曲線の長さは次の式で与えられる。
変形後の長さは、
右の Cauchy-Green 変形テンソルは次のように定義されることに注意せよ。
したがって、

これは、長さの変化がによって特徴付けられることを示している。
有限変形理論 有限ひずみテンソル
「ひずみ」の概念は、特定の変位が剛体の変位と局所的にどの程度異なるかを評価するために使用される。
大きな変形に対するそのようなひずみの 1 つは、「ラグランジュ有限ひずみテンソル」です。これは、「グリーン ラグランジュひずみテンソル」または「グリーン – セントヴェナントひずみテンソル」とも呼ばれ、次のように定義される。
または変位勾配テンソルの関数として、
or
グリーン ラグランジアンひずみテンソルは、 が  とどの程度異なるかを示す尺度である。
変形した構成、つまりオイラー記述を参照する「オイラー・アルマンシ有限ひずみテンソル」は、次のように定義されまる。
または、我々が持っている変位勾配の関数として、
■ラグランジュおよびオイラーの有限ひずみテンソルの導出
変形の尺度は、変形されていない構成の微分線要素（ と  の二乗の差である） の変形された構成 (図 2)。差がゼロでない場合は変形が発生し、そうでない場合は剛体の変位が発生している。したがって、
ラグランジュ記述では、材料座標を基準枠として使用し、微分線間の線形変換は次のようになる。
有限変形理論 有限ひずみテンソル
それから、
ここで、  は「右 Cauchy–Green 変形テンソル」の成分である。. 次に、この式を最初の式に置き換えると、

or
ここで、 は、「Green – St-Venant ひずみテンソル」または「ラグランジュ有限ひずみテンソル」と呼ばれる 2 次テンソルの成分である。
オイラー記述では、空間座標を基準枠として使用し、微分線間の線形変換は次のようになる。
ここで、  は「空間変形勾配テンソル」の成分である。 . したがって、我々は、
ここで、2次テンソルは
は「コーシーの変形テンソル」と呼ばれる。. それから、
or
ここで、 、「オイラー アルマンシ有限ひずみテンソル」と呼ばれる 2 次テンソルの成分である。
LagrangianおよびEulerian有限ひずみテンソルは、変位勾配テンソルを用いて便利に表現することができる。Lagrangianひずみテンソルの場合、まず変位ベクトル  を材料座標  に関して微分して、材料変位勾配テンソル  を得る。
この方程式をラグランジュ有限ひずみテンソルの式に置き換えると、

or
有限変形理論 有限ひずみテンソル
同様に、オイラー アルマンシ有限ひずみテンソルは次のように表すことができる。
インド工科大学カラグプル校のB. R. Sethは、グリーンおよびアルマンジひずみテンソルがより一般的なひずみ尺度の特別な場合であることを最初に示した。 
この考えは、1968年にRodney Hillによってさらに拡張された。Seth-Hill ファミリのひずみ測定 (ドイル-エリクセン テンソルとも呼ばれる)
 は以下のように表現される。
異なるの値に対して、次のようなテンソルが得られる：
グリーン-ラグランジュひずみテンソル 
ビオひずみテンソル 
対数ひずみ、自然ひずみ、真のひずみ、またはヘンキーひずみ 
アルマンジひずみ 
これらのテンソルの2次の近似は次のとおりである：

ここで、は微小ひずみテンソルである。
テンソル  の他の多くの異なる定義は、それらがすべて次の条件を満たす場合に許容される。
例はテンソルのセットである。
セス-ヒルクラスに属さないが、の場合においての任意の値に対して、セス-ヒル尺度と同じ2次近似を持つものがある。
有限変形理論 伸長率
伸長率は、微小な線要素の伸長または法線ひずみの尺度であり、未変形構成または変形構成のいずれかで定義することができる。
未変形構成において、材料点で単位ベクトルの方向に微小要素（図）の伸長率は、次のように定義される：

ここで、は変形後の微小要素の大きさである。
同様に、変形構成において、材料点で単位ベクトルの方向に微小要素（図）の伸長率は、次のように定義される：
任意の方向における法線ひずみは、伸長率の関数として表される。
この方程式から、伸長率が1に等しい場合、すなわち変形がない場合には、法線ひずみがゼロであることがわかる。一部の材料、例えばエラストマーは、破壊するまで3または4の伸長率を持続できる一方、コンクリートや鋼などの伝統的な工学材料は、1.1程度の伸長率で破壊する（参考文献？）。
有限変形理論 有限ひずみテンソルの物理的解釈
ラグランジュの有限ひずみテンソルの対角成分は、法線ひずみと関連しており、例えば以下のようになる：
ここで、は方向における法線ひずみまたは工学的ひずみである。
ラグランジュの有限ひずみテンソルの非対角成分は剪断ひずみと関連しており、例えば以下のようになる：
ここで、はもともと直交していた二つの線要素の間の角度の変化であり、それぞれ方向がおよびであった。
特定の状況下では、つまり小さな変位と小さな変位速度では、ラグランジュの有限ひずみテンソルの成分は微小ひずみテンソルの成分に近似される場合がある。
■ ラグランジュとオイラーの有限ひずみテンソルの物理的解釈の導出
物質点における単位ベクトルの方向にある微小要素（図）のためのストレッチ比は、未変形の構成で定義される：
ここで、は微小要素の変形後の大きさである。
同様に、変形構成で、物質点における単位ベクトルの方向の微小要素（図）のためのストレッチ比は次のように定義される：
有限変形理論 有限ひずみテンソルの物理的解釈
ストレッチ比の二乗は次のように定義される：
となることを知っているので、以下が成り立ち：
ここで、とは単位ベクトルである。
任意の方向における法線ひずみまたは工学ひずみは、ストレッチ比の関数として表すことができる。
したがって、物質点における方向の法線ひずみは、ストレッチ比の関数として以下のように表すことができる。
について解くと、我々は以下を得る。
二つの直交している主方向およびに最初に配置された二つの線要素との間の角度の変化、または せん断ひずみ もストレッチ比の関数として表現できます。変形した線要素との内積から、以下を得る。
ここで、は変形した線要素との間の角度を表す。二つの最初に直交していた線要素間の角度の変化、またはせん断ひずみをと定義すると、次の関係が成り立つ。
thus,

then
or
有限変形理論 曲線座標系での変形テンソル
変形テンソルの表現は、非線形シェル理論や大きな塑性変形などの連続体力学の多くの問題にとって有用である。空間内の位置ベクトルを座標から構築する関数をとする。これらの座標は、連続体内のラグランジュ粒子に対する一対一の写像に対応している場合、「convected（運ばれた）」と言われる。もし座標グリッドが初期構成で物体に「塗られている」場合、このグリッドは変形して物質の運動と共に流れ、変形構成では同じ物質粒子に塗られたままになり、グリッド線がどちらの構成でも同じ物質粒子で交差するようになる。変形された座標グリッド線曲線の接ベクトルは、位置において以下のように与えられる：
位置での3つの接ベクトルは、局所基底を形成する。これらのベクトルは、逆基底ベクトルと以下のように関連している：
成分を持つ2階のテンソル場（メトリックテンソルとも呼ばれる）を定義しよう。

第1種のクリストッフェル記号は、以下のように表すことができます。
クリストッフェル記号が右コーシー-グリーン変形テンソルとどのように関連しているかを見るために、変形された格子線に接する基底と、変形前の格子線に接する別の基底を同様に定義してみよう。つまり、
有限変形理論 曲線座標系での変形テンソル
曲線座標におけるベクトル場の勾配の定義を用いて、変形勾配は以下のように書くことができる。
右の Cauchy-Green 変形テンソルは次の式で与えられます。

If we express  in terms of components with respect to the basis {} we have

Therefore,
そして、対応する第 1 種クリストッフェル記号は次の形式で書くことができる。
からへの一対一の写像を考え、以下の条件を満たす2つの正定値で対称な2階のテンソル場とが存在すると仮定する。

すると、

以下に注意すると
我々は、以下を得る。

以下を定義する。

従って、

以下を定義する。

すると

Define the Christoffel symbols of the second kind as

すると、

従って、

The invertibility of the mapping implies that

同様の結果をに関する微分で表すこともできる。したがって、
有限変形理論 互換性条件
連続体力学における互換性の問題は、物体上の許容される単一値連続場の決定を含む。これらの許容条件は、変形後に物体に物理的な隙間や重なりが残らないようにする。ほとんどの場合、これらの条件は単連結な物体に適用されます。多重連結な物体の内部境界には追加の条件が必要である。
単連結な物体上で互換性のある場の存在のための必要十分条件は次のとおりである：
単連結な物体上で互換性のある場の存在のための必要十分条件は次のとおりである：
これらは、リーマン–クリストッフェル曲率テンソルの混合成分であることが示される。したがって、の互換性のための必要条件は、変形のリーマン–クリストッフェル曲率がゼロであることである。
三次元の左カウシー・グリーン変形テンソルについて一般的な十分条件は知られていない。二次元の場の互換性条件は、Janet Blumeによって見出された。
処刑の島
『処刑の島』（しょけいのしま）は、1966年7月2日に公開された篠田正浩監督の映画、主演は新田昌。原作は武田泰淳の『流人島にて』。篠田正浩の松竹退社後の初監督作品である。
処刑の島 あらすじ
憲兵の毛沼という男が西原家の3人を惨殺する事件が起きた、その事実を隠蔽するため、日本軍は西原家の遺児である三郎と、毛沼を小島と呼ばれている島へ閉じ込めた。三郎はその島の大嶽という男から酷い扱いを受けていたが、ある日その大嶽により海へ突き落された。偶然にも漁師に救出され、それから二十年の月日が流れ、三郎は再び小島へとやって来る。そこで三郎は亜矢という名の美しい娘と出会うのだが、その女が二十年前には少女だった大嶽の娘であると知る。
ステフォン・ディグス
ステフォン・マーショーン・ディグス（Stefon Mar'sean Diggs, 1993年11月29日 - ）は、アメリカ合衆国バージニア州アレクサンドリア出身のプロアメリカンフットボール選手。NFLのニューイングランド・ペイトリオッツに所属している。ポジションはワイドレシーバー。
ステフォン・ディグス 大学時代
メリーランド州のカレッジパークにあるメリーランド大学に入学し、2012年から 2014年までプレーした。
ステフォン・ディグス 大学時代
1年生シーズンの2012年に、12試合のうち11試合にワイドレシーバー及びスペシャルチームとして出場した。1試合の欠場は、足首の怪我によるものだった。その年には、アトランティック・コースト・カンファレンスで2位、1試合あたり172.4ヤードのラン・パス獲得ヤードで全国で8位にランクインし、1,896ヤードのラン・パス獲得ヤードは学校史上2番目に多く、これは2009年に2,192ヤードを記録したトーリー・スミスに次ぐものだった。また、レシーブ獲得ヤード（1試合あたり77.1ヤード）でカンファレンス5位、キックリターン平均 (28.5ヤード) で2位、パントリターン平均 (10.0ヤード) で5位の成績を残した。キャッチ数（54）、レシーブ獲得ヤード（848）、タッチダウンレシーブ（6）はチーム首位だった。ウェストバージニア大学戦では、3回のキャッチで113ヤードと2タッチダウン、3回のキックオフリターンで63ヤード、4回のパントリターンで25ヤードを含む合計201ヤードを記録した後、ACC週間最優秀新人賞を受賞した。ウェイクフォレスト大学戦では、5回のキャッチで105ヤードを記録し、2試合連続の100ヤード越えのレシーブゲームを記録し、その試合の活躍で再びACC週間最優秀新人賞に選ばれた。バージニア大学戦では、4回のキャッチで89ヤード (60ヤードのロングゲイン含む) で 、3回のキックオフリターンで147ヤード (100 ヤードのリターンタッチダウン含む) の、合計239ヤードを記録し、ACC週間最優秀スペシャルチーム賞を獲得した。その後、シーズン最高の11回のキャッチで合計152ヤードを記録し、3度目のACC週間最優秀新人賞を獲得した。シーズン終了後、ACC年間最優秀新人賞の投票で、マイアミ大学のデューク・ジョンソンに次いで2位となった。
ステフォン・ディグス 大学時代
2013年の2年生シーズンでは、ディグスはウェイクフォレスト大学戦でシーズン終了の怪我を負った後、シーズンの最後の6試合を欠場し、わずか7試合しかプレーしていないのにもかかわらず、メディアとコーチによるオール・ACCの有力候補だった。ディグスの2年生シーズンのハイライトプレーは、オールドドミニオン大学戦でキャリア最高の179ヤードのレシーブと1タッチダウンを記録し、ACC・レシーバー・オブ・ザ・ウィークを獲得した。彼は 110 レシーブ ヤードを獲得し、コネチカットに対して 1 回のタッチダウンを記録しました。 ウェイクフォレスト大学戦で、ディグスは右腓骨を骨折し、シーズン終了となった。その試合で、ディグスは8回のキャッチで67ヤードを獲得している。シーズンを通して、彼は34キャッチで587ヤード、3タッチダウンを記録した。
ジュニアイヤーは、メリーランド大学での最後のシーズンで、ディグスは10試合に出場したが、怪我で再び試合に出場できなかった。彼はコーチからオール・ビッグテンのセカンドチームに入り、メディアからオール・ビッグテンの有力候補として取り上げられた。彼は、10試合で62回のキャッチ、792ヤード、5タッチダウンでチームをリードした。彼はシーズン中に3回の100ヤード越えのレシーブゲームを行い、カンファレンスで4位となった。彼は9月13日のウェストバージニア大学戦での77ヤードのタッチダウン (彼のキャリアの中で最長のタッチダウンレセプション) を含め、5回のボールキャリーで127 ヤードを記録した。彼は出場停止でミシガン州立大学の試合を欠場し、腎臓の裂傷のため、最後の2試合を欠場した。
ステフォン・ディグス プロキャリア
ジュニアイヤーシーズンの後、ディグスはシニアイヤーシーズンをプレーせず、2015年のNFLドラフトへの参加を表明した。
ディグズ（6フィート0インチで (1.83 m) 、 190ポンド (86 kg) ）は、 2015年のNFLコンバインの40ヤードダッシュで4.46 秒を記録した。彼は20ヤードシャトルを4.11秒で走り、60ヤードシャトルタイムは11.46秒だった。
ディグスは、2015年のNFLドラフトで5巡目全体146位指名をされ、バイキングスに入団した。彼は4年250万ドルのルーキー契約にサインした。
ステフォン・ディグス プロキャリア
ディグスは、シーズンのバイキングの最初の3試合の間、インアクティブだった。彼は、レシーバーのチャールズ・ジョンソンとジャリウス・ライトが負傷したため、第4週のブロンコス戦で、出場の機会を得て、6回のキャッチ（10回のターゲット）でチーム最高の87ヤードを記録し、得たチャンスをものにした。ディッグスは、第7週のライオンズ戦では、チームメイトのマイク・ウォレスと逆サイドで、正式にワイドレシーバーとして先発出場した。ディグスは、2試合連続で100ヤード越えを記録し、6回のキャッチで108ヤードを記録した。第3クォーターに、ディグスはベテランコーナーバックのラシーン・マティスをダブルムーブで破り、36ヤードのタッチダウンキャッチをキャッチした。これは、彼のNFLキャリアの初のものであった。1998年のランディ・モス以来、ディグスは最初の100ヤード越えの試合を連続して記録した最初のバイキングスのルーキーであり、最初の3試合で80ヤード以上のレシーブヤードを記録した。ディグスの4試合でのヤード数は、1960 年以降の最初の4試合で、全NFL選手の中で2位にランクされ、これは2003年のアンクアン ・ボルディンの464ヤードに次ぐものである。
ステフォン・ディグス プロキャリア
2016年1月19日、ディグスはプロフットボール・ライターズ・オブ・アメリカ(PFWA) の2015年のNFLオール・ルーキー・チームに指名された。2015年の最初の3試合がインアクティブであったにもかかわらず、ディグスは52回のキャッチでチームをリードし、720 ヤードを記録した。これは、当時レイダースのワイドレシーバーであった、アマリ・クーパー(1,070ヤード)に次いで、その年のルーキーによるパス獲得ヤードで2番目に多いものだった。
ステフォン・ディグス プロキャリア
9月11日の2016年シーズン開幕戦のタイタンズで、ディグスは7回のキャッチで103ヤードを記録し、チームをリードした。第 2 週のサンデーナイトフットボールのパッカーズ戦で、ディグスは活躍した。パッカーズのディフェンスプランがはまり、バイキングスのランゲームが機能しなくなると、ディグスは2年目のコーナーバックのダマリアス・ランドールのマンツーマンカバレッジを掻い潜って、攻撃の中心となり、バイキングスが17-14で勝利するのに重要な役割を果たした。パッカーズは、9回のキャッチで182ヤードを記録し、キャッチ数、パス獲得ヤードの両方でキャリア最高としてゲームを終えた。この試合は、サム・ブラッドフォードのバイキングスの選手としての最初の試合であり、チームにとっては新しいUSバンク・スタジアムでの最初の試合だった。彼はNFC・オフェンシブ・プレーヤー・オブ・ザ・ウィークに選ばれ、マイク・ジマーヘッド コーチの下で NFC・プレーヤー・オブ・ザ・ウィークを獲得した9人目のバイキングスの選手となった。 182ヤードと、第1週のタイタンズ戦での103ヤードのパフォーマンスを合わせたディグスは、チーム史上3番目のレシーバーとなり、シーズンの最初の2試合で連続して100ヤード越えの試合を記録し、ジーン・ワシントン（1969 年に152ヤードと172ヤード）とクリス・カーター（1997年に121ヤードと 107ヤード）と並んだ。第2週以降、ディグスはNFLのパス獲得ヤード数で首位に立った。第9週のライオンズ戦では、ディグスは自己ベストとなる13回のキャッチで80ヤードを記録し、ライオンズ戦でのキャッチ数でランディ・モスとパーシー・ハービン（それぞれ10回）を越した。彼の13回のキャッチ数は、11月の試合でほとんどのキャッチ数におけるチーム記録を樹立し、リッキー・ヤング（15）とクリス・カーター（14）に次ぐ歴代3位にランクインした。ディグスは、アダム・シーレンとともにレシーバーデュオを担い、2000年にランディ・モスとクリス・カーターが達成して以来、それぞれ900ヤードのバイキングスのワイドレシーバーのペアとなった。ディグスは、84回のキャッチで903ヤード、3タッチダウンでシーズンを終えた。彼の75%のキャッチ率は、2016年にNFLのワイドレシーバーの中で5位にランクされた。
ステフォン・ディグス プロキャリア
第4週のライオンズ戦で98ヤードを獲得し、彼は1週から4週までの獲得ヤードでNFLをリードした。第5週のシカゴベアーズ戦では、ディグスは1回のキャッチで4ヤードしか記録せず、鼠径部の怪我でフィールドを去った。鼠蹊部の負傷により、ディグスは第6週のパッカーズ戦と第7週のレイブンズ戦の両方を欠場することとなった。14回の先発出場で、ディグスは849ヤードのパス獲得ヤードと8タッチダウンで、2017年のレギュラーシーズンを終えた。
バイキングスは 2017年シーズンを13勝3敗の記録で終え、プレーオフの第1ラウンドでNFC北地区を制し、ファーストラウンドバイを獲得した。NFCディビジョンラウンドのセインツ戦で、ディグスは137ヤードと1タッチダウンで終えた。第4クォーターの残り時間残り10秒で、ディッグスは61ヤードのタッチダウンを記録し、バイキングスに「ミネアポリスの奇跡」と呼ばれる29-24の奇跡の勝利をもたらした。NFCチャンピオンシップのイーグルス戦で、彼は8回のキャッチで70ヤードを記録したが、チームは38-7で敗北し、2017年シーズンを終えた。彼は2018年のNFLトップ100プレーヤーで65位にランクインした。
ステフォン・ディグス プロキャリア
2018年7月31日、ディグスは2023年シーズンまでの5年7200万ドルの契約にサインした。1週目のフォーティナイナーズ戦では、カーク・カズンズのバイキングスとして最初のタッチダウンパスをキャッチした。第2週のパッカーズパッカーズ戦では、29-29で引き分け、ディッグスは9回のキャッチで128ヤード、2タッチダウンを記録し、そのうち1つはキャリア最長の75ヤードのタッチダウンだった。
ディグスは2018年シーズンを102回のキャッチで1,021ヤード、9回のタッチダウンで終えた。ディグスとアダム・シーレンは、2000年のランディ・モスとクリス・カーター以来の、バイキングスに1,000ヤード以上を達成したレシーバーデュオとなった。
第6週のイーグルス戦では、ディグスはNFLベストヤードとキャリア最高の3タッチダウンを記録し、2005年のマーカス・ロビンソン以来の偉業を達成した最初のバイキングスのチームの一員となった。
ディグスは、63回のキャッチで1,130ヤード、6タッチダウンで2019年シーズンを終えた。
プレーオフのディビジョナルラウンドでのフォーティナイナーズ戦で、ディグスは2回のキャッチで41ヤードのタッチダウンレセプションを含む57ヤードを記録したが、チームは 27-10で敗北した。
ステフォン・ディグス プロキャリア
2020年3月20日、ディグスは2020年の NFLドラフトの1巡目指名権 (ジャスティン ジェファーソン)、5、6巡目指名権、2021年の4巡目指名権と引き換えにバッファロー・ビルズにトレードされた。彼はすぐにビルズのクォーターバックのジョシュ・アレンと親密な関係を築き、9月13日のジェッツ戦でのビルズとしてのキャリアデビューで、ディグスは8回のキャッチで86ヤードを記録し、チームの27-17での勝利に貢献した。
バッファローの第13週のプライムタイムのフォーティーナイナーズ戦までの記録で、ディグスは3シーズン連続で1,000ヤードを越した。彼は、1シーズンのキャッチ数でちょうど100回を記録し、フランチャイズレコードにおいてエリック・モールドと並んだ。彼はまた、新しいチームで1シーズンに100回のキャッチを達成したNFL史上最速の選手となった 。16週目に、ディグスは1シーズンあたりの獲得ヤードにおいてエリック・モールドのフランチャイズ記録を破った。この功績により、彼はその週のAFCオフェンシブプレーヤー賞を獲得した。2020年のシーズンにディグスは127回のキャッチで1,535ヤードを記録し、どちらの値もNFLのレシーバーをリードした。ディグスはキャリア初のプロボウル入りを果たし、AP通信のオールプロチームのファーストチームに選ばれた。
ステフォン・ディグス プロキャリア
プレーオフのワイルドカードラウンドでのコルツ戦で、ディグスは6回のキャッチで128ヤード、1タッチダウンを記録し、チームのディビジョンラウンド進出に貢献した。
ディビジョンラウンドでのレイブンズ戦で、ディグスは8回のキャッチで106ヤード、1タッチダウンを記録し、チームは17-3で勝利した。
AFCチャンピオンシップでのチーフスとの対決で、ディグスは6回のキャッチで77 ヤードを記録した。
オフシーズン中、ビルズはベテランワイドレシーバーのエマニュエル・サンダースと契約し、パスゲームでディグスの負担を減らすことを試みた。
ディグスは2021年シーズンを通して、1,225ヤードとキャリア最高の10タッチダウンで終え、2年連続でプロボウルに選ばれた。
2022年4月6日、ディグスはビルズと2026年シーズンまでの4年9600万ドルの契約延長にサインした。キャリアハイを更新する11タッチダウンレシーブを記録して3年連続でプロボウルに選出された。フラッグフットボールゲームでは弟のトレイボン・ディグスにインターセプトを喫した。
107回のレシーブで1,183ヤードを獲得し、アマリ・クーパーの代理として4年連続のプロボウルに選出された。4シーズン連続で100回以上のレシーブを記録した史上4人目の選手となった。
2024年4月3日、2024年のドラフトの6巡目および2025年のドラフトの5巡目選択権とともに、2025年ドラフトの2巡目選択権とのトレードで、ヒューストン・テキサンズに移籍した。第8週のインディアナポリス・コルツ戦で前十字靭帯を損傷し、シーズンの残りの試合を欠場した。
2025年3月、ニューイングランド・ペイトリオッツと契約した 。
ステフォン・ディグス 私生活
ディグスには2人の弟、ダレズ・ディグスとトレイボン・ディグスがいる。トレイボンはNFLのダラス・カウボーイズでプレーしている。 ディグスの父アーロンは2008年1月にうっ血性心不全により39歳で亡くなり、当時14歳だった兄のステフォンは、弟たちの父親としての責任を負うこととなった。そして、ダレズはアラバマ大学バーミンガム校でプレーし、トレイボンはアラバマ大学でプレーした後、カウボーイズにドラフトされ、2022年にはステフォン、トレイボン兄弟共にプロボウル入りを果たした。
弾塑性
弾塑性（だんそせい）とは、弾性と塑性を両方とも持っている性質のこと。すなわち、加えた力が降伏応力に満たない場合は弾性が働き、物体が元の形に戻るが、加えた力が降伏応力を上回る場合は塑性が働き、物体は元の形に戻らなくなる性質。また、弾塑性を持つ物体を弾塑性体と呼ぶ。
定常流
定常流（ていじょうりゅう）とは、時間によって圧力・密度・速度などの要素に変化が起こらない流体の流れのこと。完全流体の定常流においてはベルヌーイの定理が成立する。ただし、微視的に考えると要素が変化している場合でも、より長い時間で見れば要素の平均値が一定に保たれている場合も定常流と呼ぶ場合がある。定常流では、流れの速度は位置のみで定まる。
固体力学
固体力学（こたいりきがく）とは、連続体力学の一分野で、固体の運動や変形について取り扱う学問である。さらに細かい分野として弾性力学や塑性力学がある。固体力学で物体の運動を記述するには、固体内の粒子の外力による変位に注目するのが通常である。固体力学を用いると、物体にかかる負荷や、物体の強度について理論的に説明できる。このため、機械工学において機械を設計したり、事故の原因を突き止めたりするには固体力学の知識が不可欠である。
ケネス・ホィッティング (水上機母艦)
ケネス・ホィッティング（USS Kenneth Whiting, AV-14）は、アメリカ海軍のケネス・ホィッティング級水上機母艦のネームシップ。船名はラングレーを指揮し、航空母艦の多くの基本的な考え方を確立したと評価されたアメリカ海軍将校のケネス・ホィッティングに因む。
ケネス・ホィッティングはワシントン州タコマのシアトル・タコマ造船所で建造され、エドナ・アンドレセン・ホィッティング夫人の後援により1943年12月15日に進水した。
ケネス・ホィッティング (水上機母艦) 初期の活動
西海岸での海上公試後、1944年7月21日にサンディエゴを出航し、8月14日にサイパンに到着、マリアナ諸島での作戦に参加した。ケネス・ホィッティングのPB2Y部隊が行った偵察飛行により、連合軍の作戦成功に必要となる重要な情報が収集された。サイパンのタナパグ港では、日本軍が使用していた水上機用ランプを利用して整備施設を増強し、航空機の稼働率を向上させた。11月20日にコッソル水道に向けて出港し、3日後に現地で水上機母艦ポコモケ（AV-9）と交代し、1945年2月5日までパラオに留まった。
ケネス・ホィッティング (水上機母艦) 沖縄
2月6日、ウルシー環礁に到着したケネス・ホィッティングは、水上機の配備を開始した。3月11日、ケネス・ホィッティングがウルシー環礁を離れていた際、日本軍の特攻機2機が基地を攻撃、1機はソーレン島に墜落したが、2機目は空母ランドルフに激突した。4月2日にウルシー環礁を出発、グアムとサイパンで食料と物資の補給を行い、沖縄へ向かった。4月25日、沖縄に到着後、直ちに索敵と戦闘を開始した。5月11日、監視員はゲルム島の海岸で白旗を振っている29人の朝鮮人の一団を発見した。ケネス・ホィッティングからボートが下され、武装した船員が彼らを拘束し、座間味島の捕虜収容所に移送した。沖縄滞在中、ケネス・ホィッティングは船団の郵便局および航空機の生存者を収容するために運用されていた。
6月21日、ロイ・ガイガーが沖縄の安全を宣言してから5時間後の18時30分、神風特別攻撃隊の編隊が慶良間諸島に侵入した。ケネス・ホィッティングは一式戦闘機を撃墜したが、同機の一部が船体に命中し、船体への軽い損傷を負い、5名の負傷者を出した。しかし、その後も終戦まで沖縄での作戦を継続し、7月にはケネス・ホィッティングから発艦した航空機が日本、韓国および中国の海岸部の偵察を行い、第3艦隊の攻撃目標を探した。
ケネス・ホィッティング (水上機母艦) 沖縄
ケネス・ホィッティングは9月19日に沖縄を出港し、2日後に佐世保に停泊した。その後中国に配備されることとなり、10月14日に香港に到着した。哨戒飛行隊（VPB）は哨戒任務に従事し、11月28日に解任されるまでこれを継続した。12月22日にサンフランシスコに到着し、572名の海軍将校が任務を終えた。終戦と核時代の到来により、ケネス・ホィッティングは1946年5月6日にサンディエゴを出発し、ビキニ環礁での核実験の支援部隊として活動した。その後8月30日にサンディエゴに戻り、10月30日にサンペドロに移動し、1947年5月29日に同地で退役した。
ケネス・ホィッティング (水上機母艦) 冷戦時代
ケネス・ホィッティングは1951年10月24日にサンディエゴで再就役し、極東での任務に就くため1952年3月13日に出航した。3月29日に横須賀に到着し、台湾巡視艦隊（CTF72）の旗艦として岩国、沖縄、台湾、スービック湾、香港を定期的に訪問し、10月16日に米国に向け出港した。
ワシントン州ブレマートンにてオーバーホールを行った後サンディエゴの沿岸での作戦に参加した。ケネス・ホィッティングは1953年3月2日に再び太平洋西部へ出航し、朝鮮戦争末期の水上機の作戦を支援した。
戦後、ケネス・ホィッティングは第7艦隊の活動を支援するため、毎年極東に派遣された。1955年夏には、中国国民党領の島々において共産主義者の度重なる圧力を受けたため、台湾および澎湖諸島の海域で行動した。1957年3月29日、ワシントン州のクレセント・ハーバーに到着した後、8月12日に再び極東遠征に出航。1958年1月31日にフィリピンのスービック湾を出港し、3月10日にクレセント・ハーバーに戻るまで第7艦隊で作戦を継続した。
ケネス・ホィッティングは9月30日にピュージェット湾で退役、1961年7月1日に海軍船籍から抹消され、1962年2月21日に売却された。
ケネス・ホィッティング (水上機母艦) 受章
ケネス・ホィッティングは第二次世界大戦の戦功により、2つの従軍星章を受章した。
中尾英武
中尾 英武（なかお ひでたけ、1943年 - 2021年）は兵庫県柏原町生れの日本画家。堂本印象に師事。東丘社展に加え、日展でも活躍した。
中尾英武 略歴
1943年、兵庫県柏原町にて日本画家山本茂斗萌の実子として生まれる。1967年に京都市立美術大学日本画科を卒業し、堂本印象が主催する画塾東丘社に入塾。1969年、日展に初入選してから、特選は2回（1972年、2000年）、入選30回を数え、日春展日春賞・奨励賞などを受賞する。2014年から日展会員。2021年に逝去した。
中尾英武 人物
大画面の人物画を得意とし、初期には母子や朝市や漁港で働く人を題材にした力強い作品を手掛けた。晩年は白や淡い色が目立つようになった画風がよく表われ、上品さと儚さのまじりあった女性像を描いた。父親の山本茂斗萌は、好んで舞妓を描いたが、中尾も和装の女性の作品を多く残した。
評論家の田中裕は、昭和10年代後半期に生まれた作家の中で、中尾を現代美術のホープとして取り上げた。
フランス世紀末文学叢書
フランス世紀末文学叢書（フランスせいきまつぶんがくそうしょ）は、1984年から1990年にかけて国書刊行会より刊行されたフランス文学の叢書。全15巻。四六判、函入りハードカバー。19世紀末のフランス文学によるアンソロジー。