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ダーティ・セブン キャスト
※括弧内は日本語吹替（初回放送1978年7月22日 TBS）
遠若町
遠若町（えんじゃくちょう）は、愛知県名古屋市港区の地名。現行行政地名は遠若町1丁目から遠若町3丁目。住居表示未実施地域。
遠若町 地理
名古屋市港区中央部に位置する。東は名四町、西は十一屋、南は大手町、北は品川町に接する。
遠若町 歴史
寛政町の小字名「九番遠若組」「十番遠若組」による。熱田前新田の中之割のうち「をの割」「わの割」「かの割」にあたることから、「を」の字源にあたる「遠」、「わか」から「若」の字を宛て、音読みしたものであるという。
遠若町 世帯数と人口
2019年（平成31年）3月1日現在の世帯数と人口は以下の通りである。
国勢調査による人口の推移
遠若町 学区
市立小・中学校に通う場合、学校等は以下の通りとなる。また、公立高等学校に通う場合の学区は以下の通りとなる。
遠若町 施設
2丁目に所在した名古屋市の処分場。面積は6,600平方メートル。1966年（昭和41年）11月から1967年（昭和42年）6月にかけて使用された。
風切羽〜かざきりば〜
『風切羽〜かざきりば〜』は、2013年6月22日公開の日本映画。監督は小澤雅人。
深刻な社会問題である児童虐待を題材に、家族から虐待されて心に深い傷を負った女子高生が、とある青年との出会いを通じて自分の居場所を見出す姿を描く。第14回全州国際映画祭インターナショナルコンペティション部門作品賞（ウソク賞）受賞作。
題名の「風切羽」は鳥が飛ぶ際に風を切る長くて強い羽毛で、ペットとして飼育する際に逃げないよう切除される。
風切羽〜かざきりば〜 あらすじ
東京都江戸川区にある児童養護施設で暮らしているサヤコは高校3年生。施設はサヤコを含め6人の少女がいるグループホーム。他には同世代の少女4人と幼い女の子1人がおり、サヤコは進んで他の子の面倒を見ていた。ここでは18歳を迎えると施設から出て行かなければならない。
サヤコの将来の夢はダンサーで、ダンスの専門学校に通いたがっている。近所の店でバイトをしているが、入学金が払えないため、密かに売春をする事でまとまった金を貯める。そんな折、久しぶりにサヤコの父親が面会に訪れた。面会が終わり、サヤコと父親は一緒にドライブする事になったが、サヤコが缶コーヒーを買いに行った際に父親は車ごと姿をくらます。父親に貯金通帳を盗まれたサヤコは、路肩で呆然と佇む。
父親はサヤコが幼い頃に離婚し家を出ており、サヤコは母親と姉の3人暮らしになっていた。残された母親は、姉と手を組んでサヤコに激しい虐待を続け、これが原因で、サヤコは児童養護施設に預けられることになった。母親は男性遍歴を繰り返し、今に至る。
風切羽〜かざきりば〜 あらすじ
夜になり、サヤコは母親のいるアパートに辿りついたが、そこにはヤクザ風の男性が来ており、母親に「ここはあんたの家じゃないの」と突き放されてしまう。サヤコはヤクザ風の男性を恐れ、いったんアパートから離れる。
サヤコが夜道で途方に暮れていると、自転車に乗ったケンタという青年に知り合う。ケンタは道で出会う人に、誰彼構わず「僕の事、何か知りませんか？」と聞いて回っていた。ケンタも父親の虐待を受けて育ったらしく、自分の中にもう一人の自分を育ててきた。互いに似た者同士だとわかったケンタは、サヤコを家に送るため二人乗りをして夜の東京の街を走る。するとケンタを追っていたケンタの父親と遭遇し、取っ組み合いが始まってしまう。サヤコは道端に落ちていたシャベルをケンタの父親の背後から振り下ろし、ケンタも同様に、父親にとどめを刺した。
その後、サヤコは実家の玄関先で、幼い頃母親に追い出された時のように扉の前に立っていた。やがて母親は昔の時のように無言で娘を家に招き入れる。
風切羽〜かざきりば〜 キャスト
サヤコ
演 - 秋月三佳（幼少：樋口舞）
高校3年生。激しい虐待が原因で、家族の元を離れて児童養護施設で生活している。
ケンタ
演　- 戸塚純貴（幼少：岸田瑛音）
自分探しの旅をする少年。
カズコ
演 - 五大路子
児童養護施設の職員。
川北
演 - 石田信之
印刷屋のおじさん。
ユカリ
演 - 川上麻衣子
サヤコの母。
マサカズ
演 - 重松収
サヤコの父。
サユリ
演 - 寺田有希
サヤコの姉。
ヤスオ
演 - 佐藤太
ケンタの父。
韓裕
韓 裕（はん ゆう、1963年4月17日 - ）は、日本の実業家。在日韓国人とのハーフとして生まれたが、現在は日本に帰化している。京都府中郡峰山町（現・京丹後市）出身。
2021年現在、パチンコ店最大手のマルハン代表取締役・東日本カンパニー社長。
韓裕 略歴
マルハン創業者の韓昌祐を父親に、日本人を母親に持ち、7人兄弟の次男として生まれる。通名は西原だったが、あまり使う機会はなかった。峰山町立峰山中学校、京都商業高等学校（現：京都先端科学大学附属中学校・高等学校）を経て、法政大学卒業。
高校時代は硬式野球部に所属し、1981年の第63回全国高等学校野球選手権大会ではレギュラーとして出場。決勝まで勝ち進んだが、金村義明を擁する報徳学園高に敗れ準優勝。この際にいわゆる通名ではなく本名で出場選手登録を行ったことで話題を呼び「手紙が段ボール箱いっぱいに届いた」。法政大学でも野球部に所属するが、本人曰く「エンジョイ野球に徹しよう」という状態で、練習後は毎日近所のパチンコ店に通うのが常だった。
韓裕 略歴
大学在学中の1983年、20歳になったのを期に日本国籍に帰化。ちなみにこの際、法務局から「なんで本名のままなんだ」と文句を言われたという。
大学卒業後の1988年に地産に入社、ゴルフ事業部に配属されるが、2年後の1990年に転職して、父親が経営するマルハンに入社。元々兄が若くしてアメリカで事故で亡くなったということもあり、「家族みんなで事業を支えていく」という状態だったという。
2008年にマルハンの社長に就任した。
2012年6月、日本遊技関連事業協会（日遊協）副会長に就任。
2021年4月、マルハンの社内カンパニー制導入に伴い、同社東日本カンパニー社長（関東地区、静岡県、長野県、山梨県を管轄）となった。
1981年の中日ドラゴンズ
1981年の中日ドラゴンズ（1981ねんのちゅうにちドラゴンズ）では、1981年の中日ドラゴンズにおける動向をまとめる。
この年の中日ドラゴンズは、近藤貞雄監督の1年目のシーズンである。
1981年の中日ドラゴンズ 概要
前年最下位の責任を取る方で解任された中利夫前監督に代わって近藤貞雄がこの年から監督に就任。戦力面では前年まで主軸の井上弘昭を日本ハムへ放出して富田勝を獲得し、衰えの見え始めた木俣達彦に代わってこの年ドラフト1位で入団の中尾孝義を正捕手に起用。投手陣ではそれまでの守護神だった小松辰雄を後半から先発に回し、代わって2年目の牛島和彦を抑えに起用するなどリリーフ陣を再編。チームは開幕直後に9連勝するなど4月は15勝4敗の好成績で首位に立つが、5月以降は他球団のマークが厳しくなり失速、一時は大洋と同率の最下位に転落。7月以降は持ち直し勝率5割目前まで行くものの、終盤は5連敗を喫するなど好不調の波が激しく、近藤監督の1年目は5位で終了。投手陣ではエースの星野仙一、この年の開幕投手三沢淳、この年ローテ入りの都裕次郎などが例年通りの成績を残し、小松も先発・抑えの両方で活躍しチーム防御率3.71の4位と健闘。打撃陣では4番の大島康徳や5番の宇野勝が前年から引き続いて主軸を打ち、引退した高木守道に代わって田尾安志が1番に定着し、田野倉正樹が二塁手のレギュラーを獲得するなど、世代交代が一気に加速。最終的にチーム本塁打は2位の広島に次ぐ151本を記録したが、併殺打や失策も多く目立った。シーズン途中には台湾から郭源治が兵役を終えて加入し、6試合に登板して1勝に終わっている。巨人以外の4球団に負け越して迎えた10月11日の巨人との最終戦で引き分け、巨人相手に12勝11敗3分けと勝ち越して巨人の完全優勝を阻止し、これが翌年のリーグ優勝につながっていく。
長塚古墳 (沼津市)
長塚古墳（ながつかこふん）は、静岡県沼津市東沢田長塚403番地にある前方後円墳である。
長塚古墳 (沼津市) 概要
長塚古墳は、愛鷹山の東南麓海抜約50メートルの丘陵上にある。沼津市に古墳がつくられた時期は、かつては5世紀後半頃と考えられていた。しかし、同市にある神明塚古墳が2005年（平成17年）の調査で前期古墳と判明、2014年（平成26年）に市長定例会見で高尾山古墳が230年築造と発表され、3世紀から古墳がつくられていたと考えられている。長塚古墳が愛鷹山東南麓に造られたのは6世紀前葉である。愛鷹山南麓では、長塚古墳の周辺にもいくつかの小円墳がある。当時の珠琉河（するが）国では、古墳時代を通じて政治権力が愛鷹山の東南麓で変遷したと推定される。長塚古墳もまた、有力な豪族の墳墓と考えられる。
1997年（平成9年）から1998年（平成10年）の調査により、幅9～10メートルの周溝が確認されたが、主体部は残されていないことが判明している。
また墳丘の上には、葺石がないこと、埴輪列があったことなども判明している。後円部からは副葬品と推定される鉄鉾が出土している。また、周溝から各種埴輪が見つかり、くびれ部では土師器や須恵器も見つかっている。
古墳の形状が前方後円墳だと分かりやすいことから、見学者が少なくない。地元から活用の要望を受けて、沼津市教育委員会は、2011年（平成23年）に墳丘部の主要な1千平方メートルの土地を地権者から寄付を受け取得している。
長塚古墳 (沼津市) 発掘の経緯
1956年（昭和31年）に沼津市誌編纂事業の一環として、当時としては数少ない古墳の構造に視点を定めた調査を明治大学の後藤守一教授を中心に行った。そのほかの発掘者は長田実、小野真一、大塚初重。この古墳は駿河国を治めた国造のものであると推定されている。
沼津市と長塚古墳土地所有者との古墳保存協議は、区画整理により古墳の近隣にまで住宅が迫ってきても進展しなかった。開発が進むと古墳の保存が困難になるため、土地所有者と再度協議を重ねて理解を得た。懸念となる保存・保護の措置を講じるための基礎資料を作成、静岡県教育委員会とも協議を重ねた。1997年度（平成9年度）に墳丘詳細測量及び試掘溝、1998年度（平成10年度）墳丘部（主体部）について部分発掘調査を国庫補助及び県費補助で実施した。
長塚古墳 (沼津市) 出土品
長塚古墳の出土品として、下記が見つかっている。
天水囲公園
天水囲公園（てんすいいこうえん、英語: Tin Shui Wai Park）は、香港新界元朗区天水囲ニュータウンの中央にある、面積14.8ヘクタールの公園であり、周囲を嘉湖山荘・置富嘉湖・天瑞邨・天耀邨といった住宅や天水囲体育館・天水囲運動場・天水囲遊泳池などに囲まれている。
天水囲公園 歴史
天水囲公園の前身は天水囲市鎮公園であり、天水囲ニュータウンの建設に際して、その中心となる公園として「天水囲第22区分区公園」が計画された。公園の用地はもともと嘉湖山荘の建設予定地のなかに含まれており、これを開発した長江実業の関連企業である巍城有限公司が1億1000万元以上をかけて建設した 。公園は2回に分けて完成し、第1期は1993年3月26日に、第2期は1997年1月16日に開園した。完成当初はそのほとんどが芝生であり、市民の憩いの場となっていたが、1998年には樹木も植えられている。ほかに、公園には人工湖があり、当初はボートで遊ぶことができたが、2003年より利用できなくなった。
天水囲公園 施設
園内には、公園の名前から「天」と「水」をイメージした人工湖や噴水が設置されている。ほかに、以下のような施設がある。
天水囲公園 喫煙
公園内には喫煙場所が設けられており、そのほかの場所では禁煙となっている。
ウェスタリー駅
ウェスタリー駅（英語：Westerly station）はアメリカ合衆国ロードアイランド州ウェスタリー レールロード・アベニュー14にある駅。 全米各地を結ぶ旅客鉄道のアムトラックが乗り入れている。
ウェスタリー駅 概要
当駅は元々は1837年11月17日にニューヨーク・プロビデンス・アンド・ボストン鉄道の駅として開業した。
1912年、ニューヘイブン鉄道によって現在の駅が建設された。ニューイングランド南部の20世紀初頭に建設された、数少ないスパニッシュ・リバイバル様式駅の1つである。
1990年代後半、ロードアイランド州はウェスターリー駅を購入した。 ロードアイランド州運輸省（RIDOT）は、町とアムトラックと協力して、1920年代の外観に戻した建物の完全な修復を計画し、実行し、空調や電気などの最新の機械設備のための手当てを行った。 約200万ドルで予算化されたプロジェクトの範囲には、屋根の交換、待合室の石膏と木工の修復、および外観の清掃と修理が含まれていた。 このプロジェクトの完成を祝うために、1999年にはパーティーが開催された。 2005年、ロードアイランド州運輸省は、連邦道路管理局の交通改善プログラムを通じて40,000ドルの連邦政府の補助金を受領した。この資金は、近隣のウェスタリーおよびキングストン駅での運営および維持管理に使用された。
ウェスタリー駅 概要
コネチカット沿岸の東西ルートは鉄道投資家にとってどんな路線でも数多くの川を渡り、入り組んだ海岸線を考慮する必要があったので挑戦的なものであった。 1848年、ニューヘイブン・アンド・ニューロンドン鉄道（NH＆NL）は、その名の通り両都市間を結ぶ線路を建設するために設立され、1852年の夏に開通した。ニューヘイブンで乗客はニューヨーク行きの列車に乗り換えた。テムズ川の反対側には、1852年、ニューロンドンとストーニントンを結ぶニューヨーク・プロビデンス・アンド・ボストン鉄道（NYP＆B）が建設された。 5年後、ニューロンドン・アンド・ストーニングトン鉄道は、ニューヘイブン・アンド・ニューロンドン鉄道と合併してニューヘイブン・ニューロンドン・アンド・ストーニングトン鉄道（NHNL＆S）となった。 
19世紀、最後の25年では、これらの路線は殆どニューヘイブン鉄道に吸収された。ニューヘイブン鉄道は、ボストンとニューヨークを結ぶニューイングランド南部で急速に支配的な鉄道となった。1920年代までにニューヘイブン鉄道は3,200キロ以上の路線網を持ち、アメリカの旅客輸送量の10％を占めると推定された。コネチカット州の沿岸の路線には、マサチューセッツ州スプリングフィールドを通るメインラインと区別するため、「ショアライン」と呼ばれていた。
ウェスタリー駅 利用可能な鉄道路線／列車
アムトラックの停車する列車は下記の通り。
ボストンとワシントン、リッチモンド間の昼行長距離列車ノースイースト・リージョナル号 …1日4.5往復停車
西野吉則
西野 吉則（にしの よしのり）は、日本の光学技術者。北海道大学電子科学研究所光科学研究部門コヒーレント光研究分野教授。北海道大学グリーンナノテクノロジー研究センター センター長。
水晶振動子マイクロバランス
水晶振動子マイクロバランス（すいしょうしんどうしマイクロバランス、quartz crystal microbalance: QCM 、または quartz microbalance: QMB、quartz crystal nanobalance: QCN）は、水晶振動子の周波数変化を測定することで、単位面積当たりの質量変動を測定する装置である。振動子表面での酸化物の増減や薄膜の堆積により質量が微小に増減すると、振動子の周波数が変化する。QCMは真空下、気相中（「ガスセンサー」としてKingが初の使用を報告）、最近では液体環境でも使用される。真空中の薄膜堆積システムでは堆積速度のモニタリングに使用できる。液体中では、分子（特にタンパク質）と、その分子を認識できる官能基を付加した表面との間に起こる親和性の強さを効果的に測定できる。ウイルスや高分子などの大きな分子体の研究にも使用される。QCMは生体分子間の相互作用研究にも使用されている。周波数は高精度で測定できるため、1 μg/cm2未満の質量密度も容易に測定できる。周波数そのものの測定に加え、振動子の周波数変化の幅に相当する散逸率を測定して解析に用いることもある。散逸率は、振動のQ値の逆数であり、Q-1 = ω/frである。これは系の振動減衰を定量化するものであり、試料の粘弾性特性と関連する。
水晶振動子マイクロバランス 概要
適切な形状の水晶振動子は交流の電流を印加すると厚みすべり振動（Thickness-shear-mode resonator）により、一定の周波数で振動する。この周波数は水晶の厚みに依存し、薄いほど高周波数で発振する。1950年代に水晶振動子の電極上の物質の質量に応じてその周波数とQ値が変化する事象が報告された。水晶表面への物質堆積により厚みが僅かに増大した結果、振動数が初期値から減少するためである。いくつかの単純化した仮定を用いれば、この振動数の変化を定量化し、Sauerbrey方程式を用いて質量変化と正確に相関させることができる。この水晶振動子の周波数変化を検出することにより、電極上での物質の質量変化を計測する方法を水晶振動子マイクロバランス法（QCM法）と呼ぶ。
Sauerbreyの方程式
- 基本周波数 (Hz)
- 周波数の変移 (Hz)
- 質量の変移 (g)
- 圧電効率 能動面積 (電極間の面積 cm2)
- 水晶の密度 ( = 2.648 g/cm3)
- AT-カット水晶の剛性率 ( = 2.947×1011 g·cm-1·s-2)
水晶振動子マイクロバランス 概要
Sauerbreyの方程式を見ると、右項の分子に水晶振動子の基本周波数f0が入っており、これは水晶振動子の基本周波数を高くすればするほど周波数の2乗に比例して検出される振動数変化の値が大きくなることで質量検出感度が向上することを意味する。27 MHzの基本振動数を持つ水晶振動子の場合、1 Hzの振動数減少が0.62 ng/cm2のセンサー表面上の質量増加を示すことが理論的にも実験的にも確認されている。
以前は水晶板の振動が液相のように粘性の高い環境では強く減衰されてしまうために発振できないことや、水晶振動子の構造が金属薄膜で絶縁体である水晶を挟んだ一種のコンデンサーなので水中のような導電性の雰囲気中では両電極が通電してしまうことなどの問題点があったため、気相中の分子の測定に限られていたが、近年では液相中の分子の測定にも使用される。
薄膜の特性を測定するための他の関連技術としては、エリプソメトリー、表面プラズモン共鳴（SPR）分光法、マルチパラメトリック表面プラズモン共鳴、二重偏光干渉法が挙げられる。
水晶振動子マイクロバランス 用途
もっとも古典的なQCMの応用例の一つが微量重量測定（重量QCM）である。常温常圧下で簡便な装置を用いて、微小量（単原子膜層レベル）の重量変化を用意に測定できるため、気相中の化学物質の検出や薄膜蒸着時の膜厚測定などに古くから利用されてきた。薄膜が十分薄い場合、共振周波数は振動子の総厚に反比例するとみなせる。しかし膜厚が大きくなると、粘弾性効果を無視できなくなり、その大きな減衰効果の考慮が必要となる。特に液体中では粘弾性効果の共振特性への強い寄与が問題となる。1980年代後半には、適切な対策を講じることで、QCMは液体中でも動作可能であることが見出された。現在では、粘度や粘弾性特性の測定もQCMの重要な応用例となっている（非重量QCM）。
水晶振動子マイクロバランス 表面弾性波センサにおける位置づけ
QCMは、表面における音響波に基づく、より広い分類のセンシング装置の一つである。同様の動作原理を共有する装置には、せん断水平表面弾性波（SH-SAW）装置、弾性表面波装置 、ねじり共振器などがある。表面弾性波ベースの装置は、結晶表面における音響波の反射率が、隣接する媒質のインピーダンス（応力対速度比）に依存するという特性を利用している。これらの表面音響波に基づくセンシングの文脈では、QCMは「バルク音響波共振器(BAW-resonator)」または「厚み-せん断共振器」とも呼ばれる。無負荷のBAW共振器の変位パターンは、結晶表面に反ノードを持つ定在せん断波であり、解析の容易性にすぐれている。
水晶振動子マイクロバランス 装置
QCMが開発された当初は、天然の水晶を採取・選別した後に実験室でカットして使用していた。現在では、種水晶から成長させた人工水晶が用いられている。成長した結晶はカットされ、1～30MHzの範囲の厚みせん断共振をサポートする髪の毛ほどの薄さの平板へと研磨される。実用場面では"AT"または"SC"配向カットがおもに利用されている。研究レベルでは、水晶の代替材料としてランガサイト（La3Ga5SiO14、「LGS」）やガリウムオルトホスフェート（GaPO4）が研究されており、高温で動作可能といった特性が報告されている 。これらの代替材料を用いて作成したデバイスは水晶で構成されていないが、慣例的に「QCM」と呼ばれることがある。
水晶振動子マイクロバランス 装置
QCMは、両面に電極が蒸着された薄い圧電板で構成されている。したがって、電極を横切る交流電圧を印可することで圧電効果によりせん断変形を誘発する。同様に、せん断変形は電極を横切る交流電圧を誘発する。この圧電効果は、圧電剛性を介して共振周波数にわずかな影響を与えうる。本効果をセンシングへと応用した研究例もあるが、通常の用途では忌避される現象である。圧電効果の影響を避けるには、電気的・誘電的境界条件を十分に制御することが不可欠である。そのための方法の一つが、前面電極（試料と接触する電極）を接地である。同じ理由で「πネットワーク」が採用されることもある。πネットワークは、2つの電極をほぼ短絡させる抵抗の配列である。これにより、デバイスは電気的摂動の影響を受けにくくなる。
水晶振動子マイクロバランス 装置
ほとんどの音響波センサは圧縮波（縦波）ではなくせん断波（横波）を利用する。圧縮波は共振体と接するバルク（液体や気体）に対して放射され、測定セル内壁で反射して共振体へと影響を与えうるのに対し、せん断波は液体や気体の環境では急速に減衰するため、このような反射を回避することが出来る。例えば、水中での5 MHzのせん断波の浸透範囲はわずか250 nmである。この有限の浸透深さにより、QCMの検知範囲は表面特異的となる。さらに、液体や気体のせん断音響インピーダンスはかなり小さいため、共振体自体の振動を減衰させる効果は小さい。このように周辺環境との結合が弱いために、音響共振器は例外的に高いQ値を得ることが出来る。
水晶振動子マイクロバランス 装置
QCMを駆動する経済的な方法は、発振回路を利用することである 。発振回路は、発振器がクロックとして機能する時間および周波数制御アプリケーションでも広く採用されている。その他の動作モードには、インピーダンス解析、QCM-I、およびリングダウンQCM-Dがある。インピーダンス解析では、ネットワーク・アナライザを使用して、駆動周波数の関数としての電気コンダクタンスを決定する。コンダクタンス曲線に共振曲線をフィットさせることで、共振の周波数と帯域幅がフィッティングパラメータとして得られる。リングダウンでは、励起電圧を急激にオフにした後の電極間電圧を測定する。共振器は減衰する正弦波を発し、共振パラメータは発振周期と減衰率から抽出される。
水晶の縁に接触する水晶ホルダーによる振動エネルギーの散逸（振動の減衰）を避けるため、振動は水晶板小片の中心に閉じ込める必要がある(エネルギー・トラップ)。
水晶振動子マイクロバランス 装置
高周波数（10MHz以上）の水晶の場合、水晶の前面と背面の電極は通常鍵穴様の形状となっており、それによって共振器は縁よりも中央の方が厚くなる。電極の質量により、変位磁場が水晶ディスクの中心に閉じ込められる。振動周波数が5、6 MHz付近のQCM水晶は通常、平凸形状をしている。したがって、どちらの場合も、厚み-せん断振動の振幅は円盤の中心で最大となる。このことは、質量感度も中心でピークに達し、この感度は縁に向かって滑らかにゼロに減少することを意味する（高周波水晶の場合、振幅は小さい方の電極の外周のやや外側で消失する）。したがって、質量感度は水晶表面全体で非常に不均一であり、この不均一性は金属電極の質量分布（または非平面共振器の場合は水晶の厚さ自体）の関数となる。
表面弾性波は本来平面波であるが、エネルギーの閉じ込めによってわずかに歪むことになる。この平面的な厚み-せん断モードからの逸脱によって、変位パターンは屈曲寄与を伴うことになる。結晶を真空中で使用しない場合、この屈曲波は隣接する媒質に圧縮波を放出する。そして結晶と測定容器の壁（または液面）の間の液体中に定在圧縮波が形成され、この波が水晶振動子の周波数と減衰の両方を変化させる効果を及ぼす。
水晶振動子マイクロバランス 装置
平面共振器は、一般に、結晶面に平行な節面の数で示される数の倍音で動作させることができる。奇数倍音のみを電気的に励起することができるのは、これらの倍音のみが2つの結晶表面で逆符号の電荷を誘起するからである。倍音は、共振器の平面に垂直な節面を持つ非調和サイドバンド（スプリアスモード）と区別される。理論と実験が最もよく一致するのは、光学的に研磨された平面結晶で、n=5からn=13の間の倍音次数である。低次倍音ではエネルギー捕捉が不十分であり、高次倍音では非調和的なサイドバンドが主共振を妨害する。
横方向の変位の振幅がナノメートルを超えることはほとんどない。より具体的には、変位は以下の式で記述される。
ここで、u0は横変位の振幅、nは倍音次数、dは圧電ひずみ係数、Qは「Q値」、Uelは電気駆動の振幅である。圧電歪み係数は、ATカット水晶の場合、d=3.1-10-12 m/Vとして与えられる。振幅が小さいため、応力とひずみは通常互いに比例する。つまりQCMは線形音響の範囲で動作する。
音響共振器の共振周波数は、温度、圧力、曲げ応力の影響を受ける。したがって、QCMの動作には温度と応力の慎重な制御が不可欠である。特殊な水晶カットを採用することで、この温度と周波数のカップリングを最小限に抑えることが可能である。広く使われている水晶の温度補償カットはATカットである。
ATカット水晶は、Y軸を回転させた特異なカットで、発振中に水晶の上半分と下半分が反対方向に動く（厚みせん断振動） 。ATカット結晶は極端な温度勾配によって生じる内部応力によって容易に破壊されるため、高温や低温における使用には限界がある。さらにこれらの内部応力点は、結晶に望ましくない周波数シフトを生じさせ、精度を低下させる。温度と周波数の関係は3次曲線である。この3次関係は室温付近で変曲点を持つ。よって、ATカット水晶振動子は室温または室温付近で動作させる時に最も効果的である。室温を超えるうる用途では水冷が有効な場合が多い。ATカットは製造が容易で安価であることから、商業的にひろく用いられている。
高温動作時の温度勾配による周波数変化を最小限に抑えるためには、ストレス補償（SC）カット水晶振動子が利用可能である。SCカットはATカットと比較して変曲点が高温（約92 °C）であり、かつより滑らかな3次曲線関係を持つことから、屈曲点からの温度偏差に対しても影響を受けにくい特性がある。ただし、製造プロセスの難しさから高価であり、商業的には広く用いられていない。
詳しくはen:Electrochemical quartz crystal microbalanceを参照。
QCMは他の表面分析装置と組み合わせることができる。特に電気化学QCM（EQCM）の進展は著しい。EQCMを用いると、電極を通過した全電荷に対する、電気化学反応中に電極表面に堆積した質量の比を求めることができる。この比は電流効率と呼ばれる。
水晶振動子マイクロバランス 散逸過程の定量化
QCM-IやQCM-Dのような高度なQCMでは、共振周波数frと帯域幅wの両方を解析することができる。後者は振動からエネルギーを奪うプロセスを定量化する。これには、ホルダーによる減衰や、電極や結晶内部のオーミック損失が含まれる。帯域幅を定量化するために、w以外のパラメータを用いている研究例もある。Q値（品質係数）はQ = fr/wで与えられる。散逸係数Dは、Q値の逆数である（D = Q-1 = w/fr）。半値幅Γは帯域幅の半分の値（Γ = w/2）である。Γは、結晶の運動を支配する方程式の複雑な定式化する際に用いられる。複素共振周波数はfr* = fr + iΓと定義される。複素数表記を使うことで、周波数シフトΔfと帯域幅ΔΓを同じ方程式内で扱うことが可能となる。
共振器の運動抵抗 R1 も、散逸の尺度として使用される。R1は、高度な発振回路に基づく機器の出力パラメータである。後述のBvD回路モデルに基づけばR1は理論的には帯域幅wに比例するはずであるが、通常、R1はwに厳密には比例しない。またR1 は周波数ではなく電気量であるため、帯域幅よりも校正問題の影響を大きく受ける。
水晶振動子マイクロバランス 等価回路
音響共振器は一般に等価電気回路を用いてモデル化される。等価回路は、連続体力学に基づく記述や音響反射率による記述と代数的に等価である。これらの記法は単なる比喩表現ではなく、負荷変調に応じた共振パラメータの変化を予測するための道具として実用されている。
水晶振動子マイクロバランス 等価回路
等価回路は電気-機械結合系的なアナロジーに基づいている。抵抗のネットワークを流れる電流が抵抗の配置と印加電圧から予測できるのと同じように、機械的要素のネットワークの変位はネットワークのトポロジーと印加される力から予測できる。電気-機械結合系的なアナロジーは、力を電圧に、速度を電流に変換する。力と速度の比は「機械インピーダンス」と呼ばれる（ここでいう速度とは、音速ではなく変位の時間微分を意味する）。また、電気音響学的な類似性もあり、そこでは（力ではなく）応力が電圧にマッピングされる。音響学では、力は面積に正規化される。なお、応力と速度の比を「音響インピーダンス」と呼ぶのは避けるべきである（機械的インピーダンスのアナロジー）。この用語は、材料特性Zac = ρc（ρは密度、cは音速）で既に使用されているからである。結晶表面における応力と音速の比は、負荷インピーダンスZLと呼ばれる。同義語は「表面インピーダンス」と「音響負荷」である。負荷インピーダンスは一般に、材料定数Zac = ρc = (Gρ)1/2には等しくない。ZLとZacの値が同じになるのは、伝播する平面波の場合だけである。
水晶振動子マイクロバランス 等価回路
電気-機械結合系的なアナロジーでは、抵抗、インダクタンス、キャパシタンスに相当する機械的なものとして、dダンパー（抗力係数ξpで定量化）、点質量（質量mpで定量化）、バネ（バネ定数κpで定量化）がある。ダンパーの場合、インピーダンスの定義はZm=F / (du/dt)=ξm  (Fは力、(du/dt)は速度)である。振動運動をする点質量u(t) = u0 exp(iωt)の場合、Zm = iωmpとなる。バネはZm =κp/(iω)に従う。圧電カップリングは変圧器として記述される。これはパラメータφによって特徴付けられる。通常の変圧器ではφは無次元（巻数比）だが、電気-機械結合系の場合は電荷/長さの次元を持つ。トランスは、機械的インピーダンスZmが電気的インピーダンスZelとして電気ポートを横切って現れるという意味で、インピーダンス変換器として機能する。 ZelはZel = φ2 Zmで与えられる。平面圧電結晶の場合、φはφ = Ae/dqの値をとり、Aは有効面積、eは圧電応力係数（ATカット水晶の場合、e = 9.65·10-2 C/m2）、dqは振動子の厚さである。トランスは明示的に記述されないことが多い。むしろ、機械的要素は電気的要素 (コンデンサがバネに置き換わるなど) として直接記述される。
電気-機械アナロジーの適用には落とし穴があり、それはネットワークの描き方に関係している。バネがダンパーを引っ張る場合、通常は2つの素子を直列に描く。しかし、電気機械のアナロジーを適用する場合、2つの要素は並列に配置されなければならない。並列の2つの電気素子では、電流は加算される。ダンパーの後ろにスプリングを配置すると、速度（=電流）が加算されるため、この組み合わせは並列ネットワークで表現しなければならない。
右の図はButterworth-Van Dyke（BvD）等価回路である。水晶の音響特性は、運動インダクタンスL1、運動キャパシタンスC1、運動抵抗R1で表される。ZLは負荷インピーダンスである。負荷インピーダンスZLは、一度の測定で求めることは出来なず、負荷がかかった状態と負荷がかかっていない状態との比較から算出される。この回路は「4要素ネットワーク（four element network）」とも呼ばれる。L1, C1, R1の値は（ZLが明示的に含まれていない限り）負荷の存在下で変化する。
水晶振動子マイクロバランス 小負荷近似
BvD回路は共振パラメータを予測する。周波数シフトが周波数そのものよりもはるかに小さい限り、以下の単純な関係が成り立つことを示すことができる（小負荷近似）。
ffは基本周波数である。 Zqは材料の音響インピーダンスである（ATカット石英の場合、Zq = 8.8-106 kg m-2 s-1）。
小荷重近似はQCMデータの解釈において最も普通の手法である。これは任意のサンプルに対して成立し、平均的な意味で適用できる。 試料が培養細胞や粒子や泡の集合体、液滴などの複雑な物質であると仮定した場合でも、仮に結晶表面における試料の平均応力対速度比（負荷インピーダンス、ZL）を何らかの方法で計算することが出来るなら、QCM実験の定量的分析が可能となる。そうでない場合は、定性的な解釈に留まらざるを得ない。
周波数シフトが大きい、あるいは試料の粘弾性特性を導き出すためにΔfとΔ(w/2)の倍音依存性を詳細に分析する際に、小荷重近似の適用限界が問題となる。より一般的な関係は以下の通りである。
この方程式はΔf*における陰関数であり、数値的に解かなければならない。 小荷重近似とは別の近似解も存在する。小荷重近似は摂動論に基づく1次解である。
水晶振動子マイクロバランス 小負荷近似
負荷インピーダンスの定義は、応力と速度が比例し、その比が速度に依存しないことを暗黙の前提としている。この仮定は、線形音響学の法則が成立する場合（水晶振動子が液体中や空気中で動作する場合）には用いることができる。しかし、水晶振動子が粗い表面と接触している場合、応力は有限個の小さな荷重を支えるアスペリティを横切って伝達されるため、応力はしばしばひずみ（および速度）の非線形関数となる。接触点の応力は高くなり、すべり・部分すべり・降伏などの現象が生じる。これらは非線形音響学で扱われる範疇の問題である。小荷重を仮定できる場合、この問題を取り扱い可能な一般的な方程式がある。 応力σ(t)が時間的に周期的かつ結晶振動と同期している場合、次の式が成立する。
角括弧は時間平均を表し、σ(t)は外部表面によって及ぼされる（小さな）応力である。 関数σ(t)は調和的であっても非調和的であっても良い。駆動電圧に対する共振パラメータの依存性を確認することで、非線形挙動を示すか否かを常にテストすることが可能である。線形音響学が成り立つなら、各パラメータの駆動電圧依存性は存在しないはずである。ただし、水晶振動子自体も固有の駆動電圧依存性がを有しており、これを振動子と試料の間の非線形相互作用と混同しないように注意する必要がある。
水晶振動子マイクロバランス 粘弾性モデル
後述するように、多くの典型的な実験構成について、周波数と帯域幅のシフトとサンプル特性とを関連付ける理論式が知られている。それらの方程式の多くに共通する暗黙の仮定は以下の通りである：
半無限媒質の場合、以下が成立する。
η’とη’’はそれぞれ粘度の実部と虚部である。Zac = ρc =(G ρ)1/2 は媒質の音響インピーダンスであり、ρは密度、cは音速、G= i ωηはせん断弾性率である。
ニュートン液体（η’ = const, η’’ = 0）では、ΔfとΔ(w/2)は等しく反対である。 これらは倍音次数n1/2の平方根としてスケールする。粘弾性液体（η’=η(ω)、η’’≠ 0）の場合、複素粘性率は次のように求めることができる。
重要なことは、QCMは結晶表面にごく近い領域のみが観測範囲となるということである。したがって、表面粗さ、ナノバブル、スリップ、圧縮波が粘度測定の妨げになることがある。また、高周波数（MHzなど）で測定された粘度は、低周波の粘度と異なることがある。この点で、ねじり共振器（周波数100 kHz前後）は、厚みせん断共振器よりもより実用条件に近い。
水晶振動子マイクロバランス 粘弾性モデル
詳しくはen:Sauerbrey equationを参照。
結晶に強く結合された薄い試料（薄膜など）によって誘起される周波数シフトはSauerbrey方程式で記述される。ここでu0は振動の振幅、mFは単位面積あたりの（平均）質量である。この結果を小荷重近似に入れると以下が成立する。
膜の密度がわかっていれば、単位面積あたりの質量mFから厚さdFに変換できる。このようにして導き出された厚さは、周波数シフトにSauerbrey方程式を適用して導き出されたことを示すためにSauerbrey厚とも呼ばれる。Sauerbrey方程式が成り立つ場合、帯域幅のシフトはゼロである。したがって、帯域幅をチェックすることは、Sauerbrey方程式の適用可能性をチェックすることになる。
Sauerbrey方程式は1959年にen:Günter Sauerbreyによって初めて導出されたもので，圧電結晶の振動周波数の変化とその上に堆積した質量との相関を示す．彼は同時に、水晶振動子を発振回路の周波数決定成分として使用することで、共振周波数とその変化を測定する方法を開発した。彼の方法は、周波数を質量に変換するための水晶振動子マイクロバランス実験における主要なツールとして現在も使用されている。
水晶振動子マイクロバランス 粘弾性モデル
膜は厚みの延長として扱われるため、Sauerbreyの式は、(a) 堆積した質量が水晶と同じ音響特性を持ち、(b) 周波数の変化が小さい（Δf / f < 0.05）系にのみ適用される。
周波数の変化が5%より大きい場合、つまりΔf / f > 0.05の場合、Z-match法を用いて質量の変化を決定しなければならない。Z-match法の公式は以下のとおりである。
kF は膜内部の波動ベクトルであり、dF はその厚さである。kF = 2·π·f /cF = 2·π·f·ρF / ZF と dF = mF / ρF を代入することで以下が得られる。
粘弾性膜の場合、周波数シフトは次のようになる。
ここで、ZF は膜の音響インピーダンスである (ZF = ρFcF = (ρFGf)1/2)= (ρF/Jf)1/2), kF は波動ベクトルであり、dF は膜厚である。Jf は膜の粘弾性コンプライアンス、 ρFは密度である。
接線の極 (kF dF = π/2) は膜共振を定義する。膜共鳴ではdF = λ/4となる。膜共鳴の付近ではしばしば実験と理論の一致が悪くなる。一般的に、QCMがうまく機能するのは、音波長の4分の1よりもはるかに小さい膜厚（膜の柔らかさや倍音次数にもよるが、数マイクロメートルに相当する）の場合だけである。
水晶振動子マイクロバランス 粘弾性モデル
QCMで決定される膜の特性は、音響インピーダンスZF = ρFcFと単位面積あたりの質量mF = dF/ρFの2つのパラメータによって完全に規定されていることに注意すべきである。波数kF = ω/cFは、ZF と mFから代数的に独立していない。膜密度が独立して分かっていない限り、QCMは単位面積あたりの質量しか測定できず、幾何学的な厚さそのものを測定することはできない。
液体に浸された膜の場合、周波数シフトは以下で表される。
添え字FとLiqはそれぞれ膜と液体を表す。ここで、標準状態は液体に浸された（膜で覆われていない）状態の結晶である。薄膜の場合、上の式をdFの一次式までテイラー展開すると、次のようになる。
括弧内の項を除けば、この方程式はSauerbrey方程式と等価である。括弧内の項は粘弾性補正であり、液体では柔らかい層は硬い層よりも小さなSauerbrey厚になるという実験事実を扱うことができる。
周波数シフトは材料の音響インピーダンスに依存する。周波数シフトは材料の音響インピーダンスに依存し、後者は材料の粘弾性特性に依存する。したがって、原理的には複素せん断弾性率（あるいは複素粘性率）を導出することができる。しかし、いくつかの注意点がある：
水晶振動子マイクロバランス 粘弾性モデル
液体中の薄膜については、薄膜の弾性コンプライアンスJF'をΔ(w/2)とΔfの比に関連付ける近似的な解析結果がある。せん断コンプライアンスは、せん断弾性率の逆数Gである。薄膜限界では、Δ(w/2)と-Δfの比は膜厚に依存しない。これは膜の本質的な特性である。
気相中の薄膜についても、類似の解析結果がある。
ここでJは粘性せん断コンプライアンスである。
液中のQCM測定から得られる周波数シフトを正しく解釈することは難しい。Sauerbrey厚は、異なる実験を比較するのに役立つことは確かであるが、幾何学的厚さと素朴に同一視してはならない。考慮すべき点は以下の通りである:
a) QCMは常に面質量密度を測定しており、決して幾何学的厚さを測定しているわけではない。面的質量密度から厚さへの変換には、通常、物理的密度を独立した入力として必要とする。
b) QCMデータから粘弾性補正係数を推測することは困難である。しかし、補正係数が単一から大きく異なる場合、それは帯域幅Δ(w/2)に影響し、また倍音次数に依存することが予想される。逆に、そのような影響がない場合（(Δ(w/2) « Δf, Sauerbrey厚がすべての倍音次数において等しいと見なせる場合)、(1-ZLiq2/ZF2)≈1と仮定することができる。
水晶振動子マイクロバランス 粘弾性モデル
c) 複雑なサンプルはしばしば横方向に不均一である。
d) 複雑な試料は、しばしば複雑な界面を持つ。 柔らかな（fluffy）界面はしばしば粘弾性補正を引き起こし、その結果、ゼロでないΔ(w/2)や倍音に依存するSauerbrey質量をもたらす。このような効果がない場合、膜の外側の界面は固い（sharp）と結論づけることができる。
e) (b)で議論した粘弾性補正が重要でない場合、これは決して膜が溶媒によって膨潤していないことを意味しない。膨潤した膜が周囲の液体よりもはるかに硬いことを意味するだけである。よって、湿潤試料だけで得られたQCMデータだけでは膨潤の程度を推測することはできない。 膨潤量は、湿潤時と乾燥時の厚さの比較から推測することができる。表面プラズモン共鳴（SPR）分光法やエリプソメトリーなどで測定した光学的厚みと音響的厚み（Sauerbrey法）を比較することでも、膨潤の程度を知ることができる。膜に含まれる溶媒は通常音響的な厚みに寄与するが、光学的な厚みには寄与しない（溶媒分子の分極率は、それが膜内部にあるときには変化しないため）。乾燥質量と湿潤質量の違いはQCM-DとMP-SPRを用いて、例えばナノセルロースへのタンパク質吸着 やその他のソフトマテリアルの系で示される。
水晶振動子マイクロバランス 点接触
粘弾性特性に関する方程式は平面積層系を想定している。周波数シフトは、結晶が小さな、荷重を受けるアスペリティを横切って離散的な物体と接触する場合にも誘発される。このような接触は、粗い表面でしばしば観測される。応力-速度比は平均応力-速度比に置き換えることができ、平均応力は横方向の力を結晶の活性面積で割ったものであると仮定できる。
多くの場合、外部物体は非常に重いため、慣性のために結晶の高周波振動（MHz）に影響を与えない。その場合、水晶振動子は実験室のフレームに固定される。結晶表面が横方向に変位すると、接触によって結晶表面に復元力が働く。この応力は接点の数密度NSと平均バネ定数κSに比例する。バネ定数は複素数（κS* = κS’ + iκS’’）である場合があり、虚数部は結晶振動からのエネルギーの引き抜きを定量化する（例えば粘弾性効果による）。 このような状況では、小負荷近似は次のようになる。
これを応用することで、QCMを用いた複数のアスペリティ接触部のせん断剛性の非破壊検査が可能となる。
髙木優吾
髙木 優吾（たかぎ ゆうご、1986年6月19日 - ）は、NHKのアナウンサー。
戸籍上の表記は俗字の「髙（はしごだか）」が含まれた「髙木」だが、常用外漢字等の使用に制限がある一部メディアでは、正字体の「高（くちだか）」を含めた「高木」に修正して表記される。
髙木優吾 人物
東京都目黒区出身。攻玉社中学校・高等学校、慶應義塾大学文学部卒業後、2010年に入局。
髙木優吾 過去の担当番組
鹿児島放送局時代（2010年度 - 2015年度）
大津放送局時代（2016年度 - 2018年7月）
仙台放送局時代（2018年8月 - 2023年7月）
G-Media時代（2023年8月 - ）
1983年の中日ドラゴンズ
1983年の中日ドラゴンズ（1983ねんのちゅうにちドラゴンズ）では、1983年の中日ドラゴンズにおける動向をまとめる。
この年の中日ドラゴンズは、近藤貞雄監督の3年目のシーズンである。
1983年の中日ドラゴンズ 概要
前年リーグ優勝を果たし、2年連続の優勝と日本一奪回が期待されたシーズンであったが、開幕から波に乗れず、5月には正捕手中尾孝義の戦線離脱なども響き最下位に転落するなど苦しい戦いが続いた。6月以降は持ち直してAクラス争いに加わったものの、勝負所の10月に失速し、10月3日から15日にかけて8連敗を喫した。最終的に首位の巨人に17ゲーム差をつけられ、前年の優勝から一転して5位に終わった。投手陣は、郭源治がチーム最多の11勝を挙げ、小松辰雄も9勝を記録したが、前年に引退した星野仙一の穴は大きく、チーム防御率はリーグ3位の4.11であった。打撃陣では大島康徳が自身初の本塁打王、田尾安志が2年連続の最多安打を獲得する活躍を見せた。しかし、チーム全体では攻守に精彩を欠き、特に守備面ではリーグワーストの121失策を記録し、安定感を欠いた。巨人には9勝16敗1分と大きく負け越したことが、優勝争いから脱落する一因となった。シーズンの全日程を終えた翌日の10月24日、近藤監督は成績不振の責任を取り辞任した。
桑園
桑園（そうえん）は、北海道札幌市中央区の一部を指す地名。明治時代、養蚕のため桑畑が広がっていたことに由来する。名称に桑園を冠した鉄道駅（桑園駅）や道路（福住桑園通、北海道道326号桑園停車場線）、学校が、札幌駅や札幌駅前通から見て西方にあり、桑園地区町会連合会も存在するが、住居表示などに使われる公式の町丁ではないため明確な境界は存在しない。
桑園 歴史
1875年（明治8年）、開拓大判官を務めていた松本十郎は、札幌の南1条から北、西8丁目から西の地域を切り開くため、出身地の旧庄内藩（当時は酒田県）から元・武士157人を招聘した。彼らは郷里で、養蚕を営む松ヶ岡開墾場（現・山形県鶴岡市）を立ち上げた経験があった。6月から9月にかけて約100日間、月明かりのある夜は午前0時まで作業して約4万本の桑の苗木を植える穴を掘り、21万坪の土地を開拓してから帰郷した。北海道知事公館は旧庄内藩士の宿舎跡に建てられ、西門近くに「桑園碑」という石碑がある。
その翌年には、桑畑は48万坪まで拡大した。このため一帯は「桑園」と呼ばれるようになり、大正時代まで入居者は誰しもカイコを飼うことを約束させられた。
元は桑畑が広がっていた一帯も明治の末から民家が増え始め、大正になって区画整理がされたことで急速に宅地化が進行した。1927年（昭和2年）、札幌市電北五条線が札幌駅から開通。さらに1929年（昭和4年）には、桑園駅から北五条線に接続して市の中心部までいける桑園線が開通した。しかしこの桑園線は単線で運行本数を増やせなかったことと、当時の桑園駅はまだ貨物駅としての運用が中心で旅客が少なかったことから、1960年（昭和35年）に廃止された。残る北五条線も1971年（昭和46年）に廃止されている。
桑園 歴史
こうして一帯から市電は消えたが、1988年（昭和63年）の函館本線高架化を契機に、桑園駅前は大規模な開発が行われて再活性化。かつての市電停留所近辺にもマンションが林立するようになっている。
桑園 大学村
北6条西12丁目のあたりは、かつて北海道大学の教授たちが居を構えていたことから、通称「大学村」や「桑園博士町」と呼ばれている。
1909年（明治42年）12月に時任一彦農学部教授が移り住んだのを初めとし、宮部金吾など多いときには十数名の教授たちが集っていた。彼らは1912年（大正元年）12月から毎月「村会」という集まりを設け、途中で隔月に変更しつつも1995年（平成7年）秋に至るまで共同体を維持していた。
教授たちが建てた文化住宅の街並みはさっぽろ・ふるさと文化百選のNo.76に選定されているが、選定時には6棟あった住宅も1998年（平成10年）の時点で2棟にまで減少。周辺にはマンションが建ち並び、往時の雰囲気をうかがい知ることはもはやできない。
宮部金吾の邸宅跡は、1991年（平成3年）に整備されて「宮部記念緑地」となっている。
桑園 桑園延命地蔵尊
石山通が函館本線と交差する地点は、高架化以前には絶えず人身事故が起きており、人々から「魔の踏切」と呼ばれていた。そこで1927年（昭和2年）、市民の寄付によって高さ5メートルを超える大きさの「桑園延命地蔵尊」が建立された。
線路の高架化によって事故の心配が無くなった。
地元有志が集う桑園延命地蔵尊保存会により、毎年7月24日には慰霊祭が執り行われている。
キャプチャー・ザ・フラッグ 月への大冒険!
『キャプチャー・ザ・フラッグ 月への大冒険!』（原題: Atrapa la bandera ）は、 2015年のスペインの3DCGによる3Dアニメ映画。制作はパラマウント・ピクチャーズ。アメリカ合衆国では、2015年8月25日に公開され、スペインでは、同年8月28日に公開された。日本では、劇場未公開だが、2016年7月6日にDVDで発売された。
キャプチャー・ザ・フラッグ 月への大冒険! ストーリー
貪欲な億万長者であるリチャードカーソンIIIは、月を植民地化したいと考えています。彼は、アポロXI宇宙飛行士の業績の痕跡をすべて消去して、将来のクリーンエネルギーであるヘリウム3を探検することを計画しています。これを防ぐために、米国の大統領は、過去の成果を確実にし、衛星の商業的利用を防ぐために、NASAにできるだけ早く月への新しい旅行を組織するように命じます。新しい宇宙船を作る時間がないため、40年前のロケットが再利用され、その操作方法が誰にもわからないため、過去の宇宙飛行士数人がこの新しい試みを支援するために呼び出されます。わずか12歳の男の子であるマイクゴールドウィングが、ミッションの失敗後に家族を去った祖父フランクの父である現在の宇宙飛行士スコットゴールドウィングと再会するのに理想的なチャンスです。
大牟田悠人
大牟田 悠人（おおむた ゆうと、1995年5月15日 - ）は、日本のリポーター、タレントである。
大阪府出身。スターダストプロモーション芸能1部キャスターチーム所属。慶應義塾大学卒業。
大牟田悠人 略歴
第1回スターダストプロモーション芸能1部キャスターオーディションに合格。
キャスターユニット「イケキャス.」のメンバーである。
練馬区立平和台体育館
練馬区立平和台体育館（ねりまくりつへいわだいたいいくかん）は、東京都練馬区平和台二丁目にある体育館。東京ドームグループ・大泉スワロー共同事業体が運営する。
練馬区立平和台体育館 概要
「生涯スポーツを通じて健康で活き活き暮らせる　ねりま」を目指し、スポーツ・レクリエーションの振興を図り、区民の心身の健全な発達および交流の促進に寄与することを目的とした施設。
傾いた道しるべ
「傾いた道しるべ」（かたむいたみちしるべ）は、1975年10月25日発売の布施明のシングル曲である。
上津具村
上津具村（かみつぐむら）は、愛知県北設楽郡にかつて存在した村。
現在の設楽町津具地区西部（旧・津具村西部）に該当する。
消災吉祥陀羅尼
消災吉祥陀羅尼（しょうさいきちじょうだらに）は、正式には『仏説熾盛光大威徳消災吉祥陀羅尼』といい、仏教の陀羅尼の1つで、災いを除くために星に祈るもの。略称は『消災呪』。
消災吉祥陀羅尼 概要
不空によって漢訳され、日本では主に禅宗で称えられる。
消災吉祥陀羅尼 経文
नमः समन्तबुधानाम् अप्रतिहतशासनानां तद्यथा ॐ ख ख खाहि खाहि हूं हूं ज्वल ज्वल प्रज्वल प्रज्वल तिष्ठ तिष्ठ ष्ट्रि ष्ट्रि स्फुट स्फुट शान्तिकश्रिये स्वाहा
曩謨三満哆　　母駄喃　　阿盋囉底　賀多舎　娑曩喃　　怛姪他　唵　佉佉　　佉伵　佉伵 
吽吽　　入縛囉　入縛囉　　盋囉入縛囉　盋囉入縛囉　底瑟娑　底瑟娑　至瑟哩　至瑟哩
娑發舎偌　娑發偌　扇底迦　　室哩曳　娑婆訶
前文
「国が安定せず災難が起こるならば、修行僧を呼び、法に従って道場を作り、仏像を安置し、結界を作り、加持して香華灯燭を相応に供養すれば、生きとし生けるものが幸福になること無量で、その災いはたちまちになくなるだろう。」
本文
帰命し奉る。一切の仏たちに。破壊し難い教え主である諸仏に。すなわち、オーン。虚空よ、虚空よ、呑み尽くし給え、呑み尽くし給え。フーン、フーン。輝きたまえ、輝きたまえ、大いに輝きたまえ、大いに輝きたまえ。止まり給え、止まり給え。星よ、星よ、現れ給え、現れ給え。平安な繁栄のために万歳。
陽ざしの中で
「陽ざしの中で」（ひざしのなかで）は、1976年4月21日発売の布施明のシングル曲である。
イケキャス.
イケキャス.は、芸能事務所スターダストプロモーションに所属するキャスターを目指す男性タレントで構成されたグループである。
イケキャス. 概要
スターダストが男性キャスター部門を設立し、2016年12月に同ユニットを結成した。「民放各局の情報番組を制覇すること」を目標に掲げて活動する。業界初の男性キャスターユニットである。
下津具村
下津具村（しもつぐむら）は、愛知県北設楽郡にかつて存在した村。
現在の設楽町津具地区東部（旧・津具村東部）に該当する。
伊形城
伊形 城（いがた じょう、1996年6月12日 - ）は、東京都出身の日本の元リポーター、元タレントである。スターダストプロモーション芸能1部に所属し、キャスターユニット「イケキャス.」のメンバーであった。東京大学中退。
関正生
関 正生（せき まさお、1975年7月3日 - ）は、日本の英語講師、YouTuber。埼玉県立浦和高等学校卒業後、1年間の浪人を経て、慶應義塾大学商学部に入学。大学2年次より慶應義塾大学文学部（英米文学専攻）に転部。唐須教光研究会に所属。1999年に慶應義塾大学文学部（英米文学専攻）を卒業。現在、スタディサプリ英語講師を務める。元東進ハイスクール、北九州予備校、秀英予備校、永田塾英語講師。TOEIC Listening & Reading Testで990点満点取得。
関正生 著書
『関先生が教える 世界一わかりやすい 英語の勉強法』
中経出版、2011年6月14日、中経出版 ISBN 9784806140801
KADOKAWA、2011年6月14日 ISBN 9784046026507
「改訂版」KADOKAWA、2016年5月12日 ISBN 9784046015969
「カラー改訂版」KADOKAWA、2020年6月19日 ISBN 9784046047984
『関先生が教える 世界一わかりやすい TOEICテストの授業』KADOKAWA
「CD付  Part1-4 リスニング」2014年4月26日 ISBN 9784046002853
「Part 5&6 文法」2014年4月26日 ISBN 9784046002860
「Part 7 読解」2014年4月26日 ISBN 9784046002877
『新形式問題対応 改訂版』KADOKAWA
「CD2枚付 Part 1‐4 リスニング」2016年4月14日 ISBN 9784046016058
「Part 5&6 文法」2016年4月14日 ISBN 9784046016041
「Part 7 読解」2016年4月27日 ISBN 9784046016065