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小宮有紗 出演
スーパー戦隊シリーズ（東映） - 宇佐見ヨーコ / イエローバスター 役
海賊戦隊ゴーカイジャーVS宇宙刑事ギャバン THE MOVIE（2012年1月21日） - 声のみ出演
仮面ライダー×スーパー戦隊 スーパーヒーロー大戦（2012年4月21日）
特命戦隊ゴーバスターズ THE MOVIE 東京エネタワーを守れ!（2012年8月4日）
特命戦隊ゴーバスターズVS海賊戦隊ゴーカイジャー THE MOVIE（2013年1月19日）
仮面ライダー×スーパー戦隊×宇宙刑事 スーパーヒーロー大戦Z（2013年4月27日）
獣電戦隊キョウリュウジャーVSゴーバスターズ 恐竜大決戦! さらば永遠の友よ（2014年1月18日）
2010年代
特命戦隊ゴーバスターズ（2012年、宇佐見ヨーコ / イエローバスター）
ラブライブ! スクールアイドルフェスティバル（2016年 - 2023年、黒澤ダイヤ）
ぷちぐるラブライブ!（2018年、黒澤ダイヤ）
グランブルーファンタジー（2018年、黒澤ダイヤ）
Shadowverse（2019年、黒澤ダイヤ）
ゲシュタルト・オーディン（2018年、凪沙リン）
ラブライブ! スクールアイドルフェスティバル ALL STARS（2019年 - 2023年、黒澤ダイヤ）
小宮有紗 出演
2020年代
少女☆歌劇 レヴュースタァライト -Re LIVE-（2020年、黒澤ダイヤ）
D4DJ Groovy Mix（2021年 - 2024年、嘉瀬茉奈）
ラブライブ!スクールアイドルフェスティバル 〜after school ACTIVITY〜 わいわい!Home Meeting!!（2021年、黒澤ダイヤ）
2023年
ラブライブ! スクールアイドルフェスティバル2 MIRACLE LIVE!（2023年 - 2024年、黒澤ダイヤ）
幻日のヨハネ -BLAZE in the DEEPBLUE-（ダイヤ）
2024年
幻日のヨハネ NUMAZU in the MIRAGE（ダイヤ）
北マリアナ諸島サッカーリーグ
北マリアナ諸島サッカーリーグ（英: NMIFA Men's Invitational Football League）は、北マリアナ諸島におけるサッカーリーグのトップディビジョンである。2005年創設。
北マリアナ諸島サッカーリーグ 概要
北マリアナ諸島外より数チームを招待する形でリーグが構成されている。
ヒッチコック劇場
『ヒッチコック劇場』（ヒッチコックげきじょう）は、アルフレッド・ヒッチコックが原作・プロデュースしたミステリードラマを放送していたアメリカ合衆国のテレビ番組である。
ヒッチコック劇場 概要
1955年にアメリカCBSで30分のミステリー番組『アルフレッド・ヒッチコック・プレゼンツ』（Alfred Hitchcock Presents）がスタートした。ヒッチコック自らストーリーテラー（解説）と一部作品の監督を手がけ、全7シーズン合計268エピソードが放送された。
30分枠での放送は1962年に一旦終了したが、同年から1時間枠に拡大した『ジ・アルフレッド・ヒッチコック・アワー』（The Alfred Hitchcock Hour）として放送され、最終シーズンのみ放送局をNBCに移して1965年まで続き、全3シーズン合計93エピソードが放送された。
それから20年後の1985年には、『アルフレッド・ヒッチコック・プレゼンツ』のリメイクバージョンが制作された。これは、既に故人となっていたヒッチコックの解説部分にコンピュータグラフィックスによるカラー処理を施したもので、ヒッチコックの作品を忠実に再現していた。
オープニングテーマ曲は、シャルル・グノー作曲の「操り人形の葬送行進曲」である。
ヒッチコック劇場 日本での放送
本作は、日本でも繰り返し放送された。翻訳は団鬼六。1962年まで本編前後に挿入されるヒッチコックの語りの部分は日本語字幕で放送された。しかし「たくみなジョークがそのままファンに伝わらずせっかくのニュアンスを失う」ことから1962年4月から声優による吹き替えに代わり、熊倉一雄・三島雅夫が担当した。
以下に挙げるのは、日本版のタイトルおよびそれらの放送時間である。
日本テレビ社史『テレビ夢50年』付属DVD-ROM、朝日新聞縮刷版より
グアムサッカーリーグ
グアムサッカーリーグ（英: Guam Soccer League）は、グアムにおけるサッカーリーグのトップディビジョンである。1990年創設。
More ! More ! ! More ! ! !
『More ! More ! ! More ! ! !』（モア!モア!!モア!!!）は、スリーピースガールズロックバンド・ステレオポニーの3rdアルバム。2011年12月7日リリース。
マックス・ミューラー
マックス・ミューラー（Max Müller, 1906年9月6日 - 1994年10月18日）は、ドイツの哲学者にして第二次世界大戦後に影響力のあったカトリックの知識人。フライブルク大学及びミュンヘン大学で教授として教鞭をとった。
マックス・ミューラー 概要
フランスとの国境にほど近いバーデン＝ヴュルテンベルク州オッフェンブルク出身。1930年に大学を卒業しており、同年にともに卒業した者としては哲学者にして心理学者のマルティン・ホネッカーがいる。
ミューラーは1937年にトマス・アクィナスの真理と理性に関する論文を仕上げている。この時期彼はカトリック青年運動 (Katholische Jugendbewegung) に参加してそこでマルティン・ハイデッガーの哲学から影響を受けており、このことが彼の「相互措定」(Auseinandersetzung) の思想の形成につながった。ナチス政権時代にはミューラーはカトリック青年運動共々反政府活動を行った。ナチスの教育方針に反したため、ミューラーはハイデッガーによって解雇された。
マックス・ミューラー 概要
彼はカトリックの教師として活動した。第二次世界大戦後、ホネッカー亡き後には彼の生前のフライブルク大学での地位を継承した。大学での活動に加えてミューラーはフライブルクで社会的な問題にも取り組んだ。1960年にフライブルク大学からミュンヘン大学に移り、1972年に退官したのちには再びフライブルク大学へ戻り、客員教授 (Honorarprofessor) として哲学と神学を教えた。フライブルクにて没した。
彼は主にホネッカー、エトムント・フッサール、ハイデッガーから影響を受けたが、歴史学者のフリードリヒ・マイネッケ、神学者のロマーノ・グアルディーニからも影響を受けた。
マックス・ミューラー 思想
ミューラーは古典的な形而上学とともにフッサールの現象学やハイデッガーの存在論も取り扱った。彼はそこから歴史的自由の哲学としての「メタ歴史学」を発展させた。歴史という概念はそれぞれの時代で異なっているものだと彼は考えた。人の「超越論的経験」は業としての世界での社会的成功を通して相互措定の内で生まれる。人々の間の個人的関係を伴った政治、宗教、科学技術によって、答えを出し有意義な業績を上げるための手段が手に入れられる、とした。
2011年全米オープン男子ダブルス
前年優勝のボブとマイクのブライアン兄弟組が1回戦でイボ・カロビッチ&フランク・モーサー組に敗退する波乱。
決勝でユルゲン・メルツァー&フィリップ・ペッシュナー組がマリウシュ・フィルステンベルク&マルチン・マトコフスキ組を 6–2, 6–2 で破り初優勝を果たした。
2011年全米オープン女子ダブルス
前年優勝者のバニア・キング&ヤロスラワ・シュウェドワ組を決勝でリーゼル・フーバー&リサ・レイモンド組が 4–6, 7–6(7–5), 7–6(7–3) で破り、優勝した。
1967年の相撲
1967年の相撲（1967ねんのすもう）は、1967年の相撲関係のできごとについて述べる。
2011年全米オープン混合ダブルス
2回戦で前年優勝者のリーゼル・フーバー&ボブ・ブライアン組を破った主催者推薦出場のメラニー・ウダン&ジャック・ソック組が決勝でヒセラ・ドゥルコ&エドゥアルド・シュワンク組を 7–6, 4–6, [10–8] のファイナルタイブレークで下し優勝した。
星空のアリア
「星空のアリア」（ほしぞらのアリア）は、1968年12月1日に日本グラモフォンから発売されたザ・キング・トーンズの2枚目のシングル。
ミヒャエル・トイニッセン
ミヒャエル・トイニッセン（Michael Theunissen, 1932年10月11日 - 2015年4月18日）は、ドイツの哲学者、現象学者。
神学・哲学の分野における論文で数々の栄誉や、2001年のレオポルト・ルカス賞 (Dr.-Leopold-Lucas-Preis)、2004年のカール・ヤスパース賞 (Karl-Jaspers-Preis) などの賞、その他いくつかの名誉博士号を受けている。
ミヒャエル・トイニッセン 経歴
ベルリン出身。ボンとフライブルクで哲学とドイツ学を学んだ。1955年にマックス・ミューラーのもとでセーレン・キェルケゴールの「深刻さ」に関する博士論文を書き上げ、また現代の社会的存在論の研究によって、1964年にベルリンで教授資格を得た。1967年にベルン大学の哲学教授となり、1971年にはハイデルベルク大学の教授に任じられた。1980年からは、1998年に引退するまでベルリン自由大学で理論哲学の教授を務めた。主な研究領域はゲオルク・ヴィルヘルム・フリードリヒ・ヘーゲル及びキェルケゴール、近代社会哲学や現象学、時間の哲学に加えて、ピンダロスをはじめとする古代ギリシャの詩であった。
組織神学の研究者でゲッティンゲン大学の伝統的な神学を批判しているヨアヒム・リングレーベンは「トイニッセンは古代哲学及び近代哲学に関して膨大にして精確な論文をものしており、学会においても最も著名な近代哲学者の一人となっている」と述べている。また、リングレーベンはトイニッセンを指して「まれにみる大きなカリスマを備えた学者、教員」だとも言っている。
神学と宗教哲学の分野では、トイニッセンは自身の研究において、啓示、哲学的キリスト論、絶望および祈りに対して我-汝の関係に特別な意味を持たせている。
ミヒャエル・トイニッセン 著作
Schicksal in Antike und Moderne (Erweiterte Fassung eines Vortrags, gehalten in der Carl-Friedrich-von-Siemens-Stiftung am 17. Mai 2004). München: Carl-Friedrich-von-Siemens-Stiftung 2004.
パリティ (物理学)
パリティ変換 (parity transformation) は、物理学において、空間座標のいくつかの成分の符号を反転させる操作である。パリティ反転 (parity inversion) とも呼ぶ。ただし、一般的な３次元においては、もっぱら空間座標の符号を３つとも反転することを指す：
この場合のパリティ変換 P を3×3行列であらわすと、値−1の行列式となる。必然的に行列式「1」となる回転へは還元できない。対応する数学的概念は点対称変換である。これらの条件は他の次元でも変わらない。よってパリティ変換は単なる「全ての条件の同時反転」ではない。
２次元平面においては180°の回転ではない。P行列の行列式は必ず−1であり、2次元の場合は2成分の内 のどちらか一方のみの符号を反転させる。(線対称/鏡像変換)
パリティ (物理学) 概要
量子力学において粒子はパリティという属性を持つ。量子力学においてはこの属性は不変量で空間対称性について保存していると定義する。ただし、弱い相互作用では保存されない場合がある。ナイーブには波動関数が偶関数か奇関数かの属性と考える事が出来る。
空間反転の操作自体をパリティ変換と呼ぶ。また、パリティはある現象のカイラリティに対するテストとしても考えることができる。パリティ反転は、カイラルな現象をその鏡像へと変換するが、アカイラル（非カイラル）な現象では恒等変換となる。
一般に、パリティ奇であるスカラーは擬スカラー、ベクトルは擬ベクトル（もしくは軸性ベクトル）と呼ばれる。
この他、偶数と奇数の足し算のような性質を持つ対称性変換の固有値にパリティの名を冠する場合がある。荷電共役変換 C での変換性をCパリティと呼ぶなど。
パリティ (物理学) 単純な対称性関係
古典的幾何学的対象は、回転に対する高階のスカラー、ベクトルおよびテンソルへと分類することができる。古典物理学では、物理的配置は各対称群の表現の下で変換する必要がある。
量子力学は、ヒルベルト空間中の状態は回転群の表現の下での変換を必要とせず射影表現だけを必要とすると予測している。射影という語は、各状態の位相を射影すると、ある量子状態の全体の位相はオブザーバブルでないことから、射影表現は通常の表現へ帰着するという事実を言及する。全ての表現は射影表現でもあるが、逆は真ではない、それゆえ量子状態の射影表現条件は古典状態の表現条件よりも弱い。
あらゆる群の射影表現は、群の中心拡大の通常の表現と同型である。例えば、3次元回転群の射影表現、つまり特殊直交群 SO(3) は特殊ユニタリ群 SU(2) の通常の表現である。表現ではない回転群の射影表現はスピノルと呼ばれ、量子状態はテンソルとしてだけではなくスピノルとして変換を行う。
これにパリティによる分類を加えると、これらは例えば次の概念に拡張できる、
ここで、以下のような鏡映を定義することができる
パリティ (物理学) 単純な対称性関係
これはまた負の行列式を持ち、妥当なパリティ変換を形成する。次に、それらの回転を実行し（または連続的にx、y、およびz軸に対する鏡映を実行し）、先に定義した特定のパリティ変換を得ることができる。しかし、次元数が偶数の場合には行列式が正になるため、最初に定義されたパリティ変換は機能しない。次元数が奇数の場合、後者のパリティ変換の例（または座標の奇数の鏡映）だけが用いられる。
パリティは、P2 = 1の関係によって、アーベル群 Z2を形成する。全てのアーベル群は一次元の既約表現だけを持つ。Z2については、二つの既約表現が存在する。一つはパリティの下で奇数 (Pφ = φ) 、もう一つは偶数 (Pφ = −φ) である。これらは量子力学において有用である。しかしながら、以下に詳しく述べられているように、量子力学において、状態はパリティの実際の表現の下での変換を必要とせず、ただ射影表現の下での変換が必要となる。そして、原理的にはパリティ変換はあらゆる位相によって状態を回転する。
パリティ (物理学) 古典力学
ニュートンの運動方程式 F = ma （質量が不変の場合）は二つのベクトルが等しいことを関連付け、それゆえパリティの下で不変である。重力の法則もまたベクトルのみを含み、それゆえパリティの下で不変である。しかしながら、角運動量L は軸性ベクトルである。
L = r × p,
P(L) = (−r) × (−p) = L.
古典電気力学において、電荷密度 ρ はスカラー、電場 E および電流 j はベクトルであるが、磁場 H は軸性ベクトルである。しかしながら、軸性ベクトルの回転はベクトルであるので、マクスウェル方程式はパリティの下で不変である。
パリティ (物理学) 古典力学変数に対する空間反転の効果
古典的変数、主にスカラー量（空間反転によって不変）は以下のものを含む：
, イベントが起こったときの時間
, 粒子の質量
, 粒子のエネルギー
, 仕事率 （仕事がなされる速度）
, 電荷密度
, 電位（電圧）
, 電磁場のエネルギー密度
, 粒子の角運動量（軌道とスピンの両方）（軸性ベクトル）
, 磁場（軸性ベクトル）
, 補助場
, 磁化
マクスウェルの応力テンソル
弱い力に関係するものを除く全ての質量、チャージ、結合定数、および他の物理定数
古典的変数、主にベクトル（空間反転によって符号が逆転する）は以下のものを含む：
, ヘリシティ
, 磁束
, 三次元の粒子の位置
, 粒子の速度
, 粒子の加速度
, 粒子の直線運動量
, 粒子にかかる力
, 電流密度
, 電場
, 電束密度
, 分極電荷密度
, 電磁ベクトルポテンシャル
, ポインティングベクトル
パリティ (物理学) 量子力学
量子力学において、時空変換は量子状態に作用する。パリティ変換 P は量子力学におけるユニタリ演算子であり、状態 ψ に Pψ(r) = ψ(−r) のように作用する。全体の位相はアンオブザーバブルであるため、P2ψ(r) = eiφψ(r) である必要がある。
ある状態のパリティを二度反転する演算子 P2は時空不変性を保ち、位相 eiφによってその固有状態を回転する内部対称性である。もし P2 が位相回転の連続 U(1) 対称群の要素 eiQ であるならば、 e−iQ/2 はこの U(1) の一部分であり、そのため対称性でもある。特に、同様に対称性であるP = Pe−iQ/2 と定義することができ、Pをパリティ演算子と呼ぶことができる。P2 = 1 でPは固有値±1を持つことに注意すること。しかしながら、そのような対称群が存在しないとき、全てのパリティ変換は±1以外の位相である固有値を持つ。
パリティがアーベル群 Z2を生成するとき、パリティの下で偶数または奇数となるように量子状態の線形結合を取ることができる（図を参照）。このようにそのような状態のパリティは±1である。複数粒子状態のパリティは各状態のパリティの積である。言い換えると、パリティは乗法的な量子数である。
パリティ (物理学) 量子力学
量子力学において、ハミルトニアンはパリティ変換の下で不変量（対称性）である、もしPがハミルトニアンと可換であるなら。非相対論的量子力学では、これは例えばV = V(r) のようなスカラーであるすべてのポテンシャルについて起こる。それゆえポテンシャルは球対称である。次の事実は容易に証明できる：
H の非縮退固有関数のいくつかはパリティ Pの影響を受けず（不変で）、その他のものはハミルトニアン演算子とパリティ演算子が可換であるときただ符号を保存する：
PΨ = cΨ,
ここで c は定数で、 P の固有値である。
P2Ψ = cPΨ.
パリティ (物理学) 場の量子論
場の量子論において以下の3つの条件が全て満たされている場合、全ての状態に対して固有パリティを定義することができ、このパリティはあらゆる反応において保存することとなる。
量子電磁力学はパリティを保存する理論の代表的な例である。
このことを示すためには、その作用はパリティ不変であり、量子化もパリティを破らないことを証明する必要がある。以下では簡単のため、正準量子化が用いられることを仮定する。このとき、その真空状態は量子化の構築によってパリティの下で不変である。作用の不変性はマクスウェル方程式の古典的不変性から得られる。正準量子化手続きの不変性は達成することができるが、消滅演算子の変換に依存することが分かる：
Pa(p, ±)P+ = −a(−p, ±)
ここで p  は光子の運動量を表し、± はその偏光状態を表す。これは、光子は奇の固有パリティを持つことを意味する。
同様に全てのベクトル粒子は奇数の固有パリティを持ち、全ての疑ベクトル中間子は偶の固有パリティを持つことを示すことができる。
パリティ (物理学) 標準模型におけるパリティ
標準模型では弱い相互作用によってパリティ対称性は破れているが、その影響を無視できる状況下ではパリティが保存されるとみなすことができる。
パリティ演算子Pに対し、パリティが保存される理論では、ハミルトニアンHが、
を満たす。
また、標準模型においては、バリオン数 B、レプトン数 L および 電荷 Q は保存されるが、
これを用いて、新しいパリティ演算子を定義すると、
が成立する。すなわち保存量であるパリティの定義は一意に決めることができない。
この自由度を用いることにより、B、L および Qのチャージを持ち方が線形独立な3つの粒子に対して、固有パリティが+1となるようなパリティを定義することが可能となる。
陽子、中性子および電子に+1のパリティを割り当てるものが、よく用いられるパリティの定義である。
一般には、全ての粒子に対して固有パリティを+1か-1に取ることはできない。
以下、スティーヴン・ワインバーグの議論に従う。
が保存量である場合も保存量となる。もし、と書くことができた場合には、に対して、が成立するため、全ての粒子の固有パリティは+1か-1に取ることが可能である。
ただし、が離散的な対称変換の元になっていた場合はこのような再定義ができるかどうかはただちに結論付けることはできない。
具体的にはが次のように書かれる可能性がある。
パリティ (物理学) 標準模型におけるパリティ
ここで、Fはフェルミオン 数演算子である。
このような場合に、レプトン数などの保存量を持たないフェルミオンが存在するとから、そのような粒子のパリティは+iか-iである、ということが導かれる。
ただし、今までに知られている粒子については全てフェルミオン数Fはレプトン数とバリオン数の和F=B+Lであることが知られているため、上記のような場合にも、
と定義しなおすことで全ての粒子の固有パリティは+1か-1に取ることが可能である。
1954年、William Chinowskyおよびジャック・シュタインバーガーは、パイ中間子は負のパリティを持つことを実証した
。
パリティ (物理学) 標準模型におけるパリティ
彼らは、一つの重水素原子核 (d) および負の電荷のパイ中間子 (π–) から構成されているゼロ軌道角運動量 L = 0 状態にある"原子"が二つの中性子 (n) に崩壊する現象を解析した。
中性子はフェルミオンであり、フェルミ統計に従う。このことは反応の最終状態は中性子の入れ替えに対して反対称であることを意味する。重水素はスピン1でパイ中間子はスピン0であること、終状態が中性子の入れ替えに対して反対称であることを用いて、彼らは二つの中性子系の軌道角運動量 Lは 1 でなければならないと結論付けた。その全パリティは、その粒子の固有パリティ(intrinsic parity) と球面調和関数 (−1)L の外部パリティ (extrinsic parity) の積である。その軌道角運動量はこの過程で0から1に変化するため、もしその過程が全パリティを保存するなら、粒子の初期状態と最終状態固有パリティの積は逆符号でなくてはならない。
重水素原子核は陽子と中性子から構成されており、前述の陽子および中性子の固有パリティは+1とする定義を用いると、パイ中間子のパリティは二つの中性子のパリティの積を重水素中の陽子と中性子のパリティで割った値のマイナス、(−1)(1)2/(1)2、すなわち-1であることが導かれる。
このようにして、彼らはパイ中間子は擬スカラー粒子であると結論付けた。
パリティ (物理学) 標準模型におけるパリティ
パリティは電磁相互作用、強い相互作用および重力相互作用において保存するが、弱い相互作用では破れることが判明した。標準模型は、弱い相互作用をカイラルゲージ相互作用として表現することでパリティ対称性の破れを組み込んでいる。粒子の左巻き成分と反粒子の右巻き成分だけが標準模型における弱い相互作用に関与している。このことは、パリティが通常の宇宙とは反対方向に破れるような隠れたミラー領域が存在しない限り、パリティはわれわれの宇宙の対称性ではないことを示唆していた。
パリティは保存していないということは幾度となく異なる文脈において示唆されてきたが、これらの示唆を真剣に取り上げるだけの決定的な材料に欠けていた。しかし、理論物理学者の李政道および楊振寧によって注意深く調査され、パリティ保存は強い相互作用または電磁相互作用による崩壊においては検証されてきた一方で、弱い相互作用においては検証されていないことが示された。彼らは幾つかの可能な直接的な検証方法を提唱した。彼らの提案はほとんど無視されたが、李はコロンビア大学の彼の同僚である呉健雄を実験を試してみるよう説得することができた。そこで、彼女は特別な低温物理学施設と専門家を必要としたため、実験は国立標準局において行われた。
パリティ (物理学) 標準模型におけるパリティ
1957年、呉健雄、E. Ambler、R. W. Hayward、D. D. Hoppes、およびR. P. Hudsonはコバルト60のベータ崩壊において明白なパリティ保存の破れを観測した。実験が終わりに近づくにつれ、二重チェックが進められ、吳は李と楊にその実験がうまくいっており、さらに精査中であることを知らせた。そして、彼女は彼らにこのことは公にしないように頼んだ。しかしながら、李はこの結果をコロンビア大学の彼の同僚に、1957年1月4日のコロンビア大学物理学科の"金曜ランチ"セミナーにおいて打ち明けた。そのメンバーのうち三人、R. L. Garwin、レオン・レーダーマン、およびR. Weinrichは既存の低温物理学実験を修正して、直ちにパリティ対称性の破れを検証した。彼らは吳のグループが論文を投稿する準備が整うまで公表を遅らせ、こうして同じ物理の論文誌にこれら二つの論文が連続して掲載された。
その事実の後、1928年の実験は弱い崩壊におけるパリティ対称性の破れを事実上報告していたが、適切な概念は未だ開発されていなかったので、これらの結果は影響をもたらさなかったことが記されている。パリティ対称性の破れの発見は、直ちにK中間子物理学において未解決のτ–θ 問題を説明した。
2010年、RHIC（相対論的重イオン衝突器）の物理学者グループはクォークグルーオンプラズマにおいてパリティ対称性が破れたバブルが短寿命の間だけ作り出されたことを報告した。実験は、イェール大学のDonner教授を含む幾人かの物理学者によって率いられ、2000年から原子衝突実験を行っているSTAR実験の一部として行われた。パリティ自身の法則における変化を示した
自然がパリティを保存する限り、全ての粒子について固有パリティを割り当てることができる。ハドロンは弱い相互作用はしないが、結合に関わる強い相互作用の反応を吟味することによって、またはロー中間子がパイ中間子に崩壊するような弱い相互作用を含まない崩壊を通して、あらゆるハドロンについてパリティを割り当てることができる。
無限論理
数理論理学または順序数の概念に詳しくない者はまずそちらの記事を参考にすることが推奨される。
無限論理 (むげんろんり、英: infinitary logic) は、無限に長い言明および／または無限に長い証明を許す論理である。
無限論理 概要
いくつかの無限論理は標準的な一階述語論理とは異なる性質を持つ。特に、無限論理はコンパクト性や完全性を満たさないことが多い。コンパクト性や完全性の概念は、有限論理においては等価であることもあるが、無限論理においてはそうではない。無限論理においては強いコンパクト性や強い完全性の概念が定義される。この記事では、ヒルベルト型無限論理について主に述べる。この型はかなり研究されてきており、有限論理の最も直接的な拡張を構成している。しかしながら、これらは形式化されているまたは研究対象となっている唯一の無限論理ではない。
Ω-論理という無限論理が完全かどうかを考察することは連続体仮説の解明につながる。
無限論理 表記法に関する語および選択公理
無限に長い式・句を伴う言語が存在すると、全ての式を書き下すことは不可能である。この問題を避けるには、多くの都合の良い表記法が使われる。これらの表記法自体は厳密に言うと形式言語の一部ではない。は無限に長い式を表すために用いられる。それが明確ではないところでは、式の列の長さが後で記される。この表記法は曖昧で紛らわしいので、濃度の式の集合の無限の論理和を示すために、のような添字が用いられる。同じ表記法が、例えばのような量化子に応用されることもある。これは各に対する量化子の無限列を表すことを意味する。ここでである。
添字およびの使用法は全て形式無限言語の一部ではない。選択公理は（無限論理が議論されたときによくなされるのだが）実用的な分配性法則を持つために必須であるとして仮定される。
無限論理 ヒルベルト型無限論理の定義
一階無限論理Lα,β、ここでαは正則、β = 0 または ω ≤ β ≤ α、は有限論理と同じ記号の集合を持っており、有限論理の式の形成についての全ての規則といくつかの追加規則を用いる：
束縛変数の概念は、同様の方法で無限文にも適用される。これらの式における括弧の数は常に有限であることに注意。有限論理と同じように、全ての変数が束縛されている式は文と呼ばれる。
無限論理における理論Tは、その論理における言明の集合である。理論Tからの無限論理における証明は以下の条件に従う長さの文の列である：各文は論理的な公理Tの要素であるか、または推論規則を用いて過去の言明から推論（演繹）される。前述のものと同様に、無限論理における全ての推論規則と追加規則を用いることができる：
無限論理に特徴的な論理的公理図式を以下に与える。のような各およびについて、以下の論理的公理を持つ：
特定の集合は整列可能でなくてはならないので、最後の二つの公理図式は選択公理を必要とする。 Changの分配性法則が暗示するように最後の公理図式は厳密に言うと不要である。しかしながら、それは自然な論理の弱化を許す自然な方法として含まれる。
無限論理 完全性、コンパクト性、そして強い完全性
ある理論は言明のあらゆる集合である。モデルにおける言明の真理は再帰によって定義され、両方が定義されるところの有限論理に対する定義と一致する。理論Tが仮定されると、ある言明はTの全てのモデルにおいて真ならば理論Tに対して妥当（恒真）であると言われる。
論理は、全てのモデルにおいて妥当な全ての文SについてSの証明が存在するならば完全である。Tにおいて妥当な全ての文Sに関するどんな理論Tについても、TからのSの証明が存在するならば、それは強く完全である。無限論理は強く完全でなくても完全であり得る。
濃度の全ての理論Tについて、Tの全ての部分集合Sがモデルを持つならばTはモデルを持つとき、論理はコンパクトである。全ての理論Tについて、Tの全ての部分集合Sがモデルを持つならばTはモデルを持つとき、論理は強くコンパクトである。 ここで、Sは濃度を持つ。もし論理が強くコンパクトかつ完全であるなら、強く完全である。
がコンパクトであるなら、濃度  は弱くコンパクトである。また、が強くコンパクトなら、は強くコンパクトである。
無限論理 無限論理における概念表現可能性
集合論の言語において、以下の言明は正則性公理（基礎の公理）を表現する：
基礎の公理と違って、この言明は非標準の解釈を認めない。整礎性の概念は、個別の言明に無限に多くの量化子を許す論理においてのみ表現できる。その結果、有限論理においては適切に公理化できないペアノ算術を含む多くの理論は適切な無限論理において存在することができる。他の例は非アルキメデス体および捻れのない群の理論を含む。これら三つの群は無限の量化子なしで定義することができる。ここではただ無限の連結が必要となる。
無限論理 完全無限論理
二つの無限論理は特に完全性が際立っている。それらは、とである。前者は標準的な有限一階論理で、後者は可算サイズの言明だけを許す無限論理である。
もまた強く完全、コンパクト、そして強くコンパクトである。
無限論理 脚注
Barwise, Kenneth Jon (1969), “Infinitary logic and admissible sets”, J. Symbolic Logic 34 (2):  226–252, doi:10.2307/2271099, JSTOR 2271099, MR0406760, https://jstor.org/stable/2271099
点粒子
点粒子（英: point particle）は、物理学においてよく用いられる理想化された粒子である。理想粒子 (ideal particle) または点様粒子 (point-like particle, pointlike—) とも言う。
それを定義付ける特徴は空間的広がりを持たないことである。ゼロ次元であり空間を占有しない。
点粒子 概要
点粒子は大きさを持たない粒子のことで、空間上のある一点だけに分布する粒子である。通常の物体やそれを構成する原子や分子などは大きさを持ち、点状には分布していないが、ある尺度で点と見なせるような大きさしか持たないなら、それらは点粒子として扱うことができる。このとき、その物体の持つ内部構造などは点粒子の持つ内部自由度として解釈される。たとえばある質量分布を点粒子と見なすなら、その点粒子の質量は分布全体の質量の合計となり、質量の密度は無視される。
大きさを持つ物体を点粒子と見なし得る状況は例えば、物体の大きさに比べて充分長い距離から物体を観測する場合、その形状に関わらず物体は点粒子として振る舞う。この他にも、三次元空間で逆二乗の法則によって記述される相互作用をする球形物体は、その大きさにかかわらず球の外部では、それらの物質が中心に全て集中しているかのように振る舞う。球形物体が外部に作る重力場や電磁場といった場は、球の中心に位置する質量や電荷が等しい点粒子の場と同等であることが知られている。
点粒子 概要
重力などに関係する議論で、質点 (point mass) が用いられることがある。これは質量（マス）がゼロではないというだけの性質を持った点粒子である。同様に電磁気などに関係する議論で、点電荷 (point charge) が用いられることがある。これは電荷（チャージ）がゼロではないというだけの性質を持った点粒子である。他にもそれが必要な場合には、質量と電荷だけを持った点、といったものが用いられることもある。
物体の大きさを決定づけるのは物体同士の相互作用であり、物体そのものは点粒子として記述しつつも、粒子間の相互作用を与えることで物体の大きさを表現することが可能である。
量子力学においては、加えて不確定性原理によって、位置の不確定性から点粒子の「大きさ」を評価できる。例えば、水素原子中の 1s 軌道の電子は、10-30 m3 程度の体積を持つ。ここでいう「大きさ」とは点粒子の存在確率の分布を指し、通常の意味での粒子の大きさではない（点粒子の大きさはゼロである）。
素粒子が点粒子か否かについては議論がある所で、詳細は素粒子の記事を参考のこと。また、量子論的な粒子として、例えば電子を例に挙げると、古典電子半径の他、電子#大きさにあるように、議論の対象によっても扱い方が変わるため、「ある / なし」で単純に決めつけたり、径としてある1つの値を挙げたりできるようなものではない。
点粒子 質点
質点（しつてん、英: point mass）または点質量（てんしつりょう）は、点様質量（てんようしつりょう、英: pointlike mass）とも呼ばれ、質量のみを持った点である。
質点は一般的に重力場の解析に用いられる。系の重力を解析するとき、質量の全単位を個別に計上することは不可能となる。系の中の物体がどれも重心の外周の境界線との重なりを持たないとき、その物体をゼロ次元の質点と見なすことが可能となる。
統計学における質点は確率分布における不連続な断片である。そのような質点を計算するには積分が連続区間の確率分布上を確率変数の全定義域に渡って実行される。この積分結果は1に等しくなるように規格化すると、さらなる計算で質点を求めることができる。
点粒子 点電荷
点電荷 (point charge) は、電荷を持つ粒子を理想化したモデルであり、電荷をもつが大きさは無い点である。
静電気学の基本方程式はクーロンの法則である。これは二つの点電荷間の電気力を記述する。古典的点電荷と関連する電場は、点電荷からの距離がゼロに近づくにつれ無限に近づき、点電荷のエネルギー（質量）を無限大にする。量子電磁力学において、リチャード・ファインマンらによって開発された繰り込みの数学的手法は点電荷の無限の発散を除去する。
アーンショーの定理は、電荷の静電気学相互作用だけでは点電荷の集合は平衡配位において維持することができないことを述べている。
点粒子 量子力学において
量子力学において、素粒子と複合粒子は区別される。電子、クォークや光子は素粒子であり内部構造を持たない。一方、陽子や中性子のような複合粒子は素粒子から成る内部構造を持つ粒子である（図を参照）。
素粒子も複合粒子も、不確定性原理のため空間的に局在化しておらず、その波束はいつもゼロではない体積を持つ。例えば、原子軌道では、電子は素粒子だがその量子状態は三次元パターンを形成する。それでも素粒子を点粒子と呼ぶことには意味がある。量子状態に対しては重ね合わせの原理が成り立ち、非局在化した状態の波束を局在化した状態の重ね合わせに分解して表現することができるためである。これは複合粒子を多粒子系として扱う限りにおいては成り立たない。この意味で、物理学者は粒子に固有の内在的な大きさ、すなわち、その波束の「大きさ」ではなくその内部構造の大きさを議論することができ、素粒子の大きさは厳密にゼロである。なお、空間･長さの最小単位の候補としてプランク長があり、素粒子とのプランク長以下の距離を定義可能であるかどうかは明らかではない。
点粒子 量子力学において
例えば電子について、実験的証拠は電子の「大きさ」は 10-18 m 以下であることを示している。これは厳密なゼロという期待値と矛盾しない（古典電子半径と混同しないこと。これは実際の電子の大きさとは関係しない概念である）。電子には外部と内部を明確に区別をする境界基準が存在しない。上記プランク長スケールより短い距離が存在しない場合には、そのスケール(逆にプランク長より小さな、無限に短い距離が定義可能である場合には素粒子にはシュバルツシルト半径が存在することになる。)で点粒子とみなすには困難を伴うことから、プランク長スケールにおいては有限の大きさを持つ紐として扱う超弦理論も提案されている。
粒子崩壊
粒子崩壊 (りゅうしほうかい、英: Particle decay) は、一つの素粒子が他の素粒子に変換する自発的過程 である。この過程の間、素粒子はより質量の小さい粒子とミュー粒子崩壊におけるWボソンのような媒介粒子へ変化する。次に、媒介粒子は他の粒子へと変換する。もし生成された粒子が安定でないなら、その崩壊過程は継続する。
粒子崩壊はハドロンの崩壊も言及するが、この用語は典型的には放射性崩壊を記述するのに用いられない。その二つは概念的には似ているが。放射性崩壊では、不安定原子核が粒子または放射線を放出することでより軽い原子核へと変換する。
この記事では、自然単位系、を用いる。
粒子崩壊 粒子の生存期間と寿命の確率
粒子崩壊はポアソン過程であり、それゆえ粒子が崩壊前に生存する時間tは時定数が粒子の速度に依存する指数分布によって与えられる：
ここで
は（静止）粒子の平均寿命で、
は粒子のローレンツ因子である。
全てのデータはParticle Data Groupによる。
粒子崩壊 崩壊率
粒子の寿命は崩壊率の逆数で与えられる。これは単位時間あたりに粒子が崩壊する確率である。質量 M および四元運動量 P の粒子について、微分崩壊率は一般式によって与えられる：
ここで
n は元の崩壊によって生成された粒子数、
S は区別できない有限状態を説明するための組み合わせ因子（以下を参照）、
 は初期状態と最終状態をつなぐ不変行列要素または確率振幅（通常はファインマンダイアグラムを用いて計算される）、
は位相空間の要素、
は粒子 iの四元運動量である。
因子 S は次によって与えられる
ここで
m は最終状態の区別できない粒子の集合の数、
は 型jの粒子の数で、である。
位相空間は次によって決定される
ここで
は四次元のディラックのデルタ関数、
は粒子 iの（三元）運動量、
は粒子 iのエネルギーである
規定された最終状態の全崩壊率を得るためには、位相空間に渡り積分する。
粒子が異なる最終状態への複数の崩壊分岐またはモードを持つとき、その全崩壊率は全ての分岐の崩壊率の総和を取ることによって得られる。各モードの分岐率はその崩壊率を全崩壊率で割った値で得られる。
粒子崩壊 2体崩壊
質量Mの粒子が崩壊する二つの粒子を1および2とラベルする。崩壊粒子の静止系で
これは四元運動量がその崩壊で保存すること要求することで得られる。例えば、
球面座標系では
デルタ関数を用いて二体の最終状態について位相空間をおよびで積分すると、崩壊粒子の静止系での崩壊率を次のように得ることができる
実験室系における放射粒子の角度は運動量中心系における放射粒子の角度と次の式によって関係している：
粒子崩壊 3体崩壊
一つの粒子が三つに崩壊する位相空間要素は次の通りである：
粒子崩壊 複素質量および崩壊率
不安定粒子の質量は形式的に複素数である。その実部は通常の意味での質量であり、虚部は自然単位系における崩壊率である。虚部が実部に比べて大きい場合、その粒子は通常、粒子と言うよりも共鳴と見なされる。これは場の量子論において質量M（実数）の粒子はよく二つの他の粒子間で交換するためである。これは、それを生成するのに十分なエネルギーがないとき、これらの他の粒子間の運動時間が1/Mのオーダーで十分に短ければ、不確定性原理に従って起こる。質量の粒子にとって、粒子は1/Mの時間は運動可能だが、のオーダーの時間の後に崩壊する。ならば、粒子は通常その運動を終える前に崩壊する。
江東六州
江東六州（こうとうろくしゅう）は、高麗の西北面の興化（홍화、現在の義州郡）、龍州（용주、現在の龍川郡）、通州（통주、現在の宣川郡）、鉄州（철주、現在の鉄山郡）、亀州（귀주、現在の亀城市）、郭州（곽주、現在の郭山郡）の6州である。全て現在は朝鮮民主主義人民共和国の平安北道に属する。
江東六州 歴史
この地域は古くは高句麗の領土で、一時的に唐が支配した後は、渤海の支配下で女真族が居住していた。993年の契丹の高麗侵攻の講和に際し、高麗は宋とは断交し、契丹の年号を使用し、契丹に朝貢することになったが、高麗と契丹の途上にある女真の存在が障害になるといって、江東6州を高麗の領土とすることを認めてもらった。高麗は、この地域に住んでいた女真を征服して城を築いた。これによって高麗は、それまで清川江が北限だった領土を鴨緑江まで拡大した。
1009年に康兆が穆宗を殺害して顕宗を擁立すると（康兆の政変）、不義を正すとして、1010年に再び契丹の侵攻を受けた。康兆は契丹に捕らえられて処刑され、契丹は高麗の首都である開京を占領した。この講和条件として、江東6州を契丹に渡すことになったが、高麗は条件を守らず江東6州を領有し続けた。このためさらに1018年にも契丹の侵攻を受けるが、亀州で高麗が契丹を破り（亀州大捷）、契丹は高麗による江東6州領有を認めることとなった。
ニュースこまち
『ニュースこまち』は、NHK秋田放送局で、2007年4月2日から秋田県向けに放送されている平日夕方の『NHKニュース』のローカルワイドニュース番組。前番組は『ニュースパークあきた』。
本項目では、関連番組として放送されている『ニュースこまち845』ならびに『ニュースこまちサタデー・サンデー』、『ニュースこまち645』についても記述する。
2023年6月5日より、NHKプラスの「ご当地プラス（東北エリア）」において見逃し配信を開始した。
ニュースこまち 放送時間
平日 18:10 - 19:00
祝日・年末年始は休止し、後述の通り18:45 - 18:59に『ニュースこまち645』を放送したあと、『NHKニュース7』に接続している。また、平日であっても春の大型連休の谷間やお盆休み、年末年始（12月28日までと1月4日以降）は特別編成のため休止となり、18:45までは別番組を、18:45から『ニュースこまち645』をそれぞれ放送する。
ニュースこまち 年末スペシャル
かつては年末スペシャルや年末ハイライトを放送していたが、2019年以降は行われていない。
ニュースこまち 派生番組
2017年度の放送から、平日の20:45のニュースを『NHKニュースあきた845』から新たに『ニュースこまち845』にタイトル変更。秋田局のアナウンサーが交代で担当する。2025年9月16日より、NHKプラスの『ご当地プラス（東北エリア）』において見逃し配信を開始した。
また、2018年度から、土曜・日曜の夕方のニュースも『ニュースこまち645』にタイトルを変更したが、『645』は2020年3月29日で終了し、2020年4月4日からは仙台からの放送となっていた。その後、2022年4月9日から再び『ニュースこまちサタデー・サンデー』のタイトルで秋田局から放送する。
キャスターは固定で2022年4月4日から2024年3月31日まで山中翔太が、2024年度からは西尾文花が担当するほか、生駒里奈が番組内のコーナー「生駒ちゃんとバースデーアーカイブス」に出演している。
平日と重なる祝日や通常の平日でも春の大型連休の谷間やお盆、年末年始（12月28日までと1月4日以降）に通常の『ニュースこまち』が短縮または休止となる場合には『ニュースこまち645』を放送。
2025年9月20日より、NHKプラスの『ご当地プラス（東北エリア）』において見逃し配信を開始した。
ニュースこまち 放送倫理に関する事例
2019年1月21日放送の『ニュースこまち845』において、秋田県内の国公立大学で過去5年間にハラスメント（セクシャルハラスメント、アカデミックハラスメントなど）での処分者数が5人いた内容を報道。NHK秋田放送局が情報公開に基づいて報道したが、その中で大学名が特定できる内容（放送では大学名を公表）や公開された文章に記載された「小中学生でもできる」などの記述を拡大して放送された。これに対し、処分を受けた男性教員が報道の内容が事実に反し勤務できない状況が作られたとして、同局の謝罪を求め放送倫理・番組向上機構（BPO）の放送と人権等権利に関する委員会に申し立てし同年5月21日開催の同委員会において審理入りを決定した。
審議の結果、委員会は放送において教員の個人名が特定できた可能性がないとし名誉毀損には該当しないと判断した。また、NHK側は大学に追加取材も行っており、事実の正確性と真実に迫る努力などの観点に照らして、放送倫理上は問題がないとも判断した。
パンとあこがれ
『パンとあこがれ』はTBS「ポーラテレビ小説」枠で1969年3月31日から9月27日まで放送された連続テレビドラマである。白黒作品。全156回。
パンとあこがれ 概要
「ポーラテレビ小説」第2作。新宿中村屋を創業した相馬黒光と夫相馬愛蔵との波瀾万丈な半生を描く一代記ドラマ。登場人物は全て仮名になっている。ヒロインには文学座の新人だった宇津宮雅代が抜擢され、本作以降新人女優による主演が定例となる。
パンとあこがれ 物語
1893年（明治26年）仙台。貧乏士族の末娘吉本綾は名門仙台女学院に入学した。父はすでに亡く、一家の生活は兄孝太郎の収入に頼っている。胸を病む姉美代を抱えた吉本家には綾を進学させる余裕はなかったが、綾の熱意にほだされて、母の敬が内職をすることでなんとか遣り繰りをしていた。女学生生活を謳歌する綾は親友静子の兄朔に片想いするが、学校の方針に不満を抱く上級生に感化されて一緒に建白書を提出、大騒動の末自主退学を余儀なくされる。やがて恩師野口の紹介で見合いをした相馬隆蔵と結婚することになる。
クールベ美術館
クールベ美術館（クールベびじゅつかん、仏: Musée Courbet）は、フランスのフランシュ・コンテ地方オルナンにある美術館である。
クールベ美術館 沿革
画家ギュスターヴ・クールベの生家である邸宅が美術館となっている。2008年から3年間の改装工事が行われ、隣接する2棟の家も美術館の一部となり、美術館の総面積は500 M2 から2000 M2へと大幅に拡張された。
クールベ美術館 日本にて
2005年に三鷹市美術ギャラリー等で「クールベ美術館展」が開催された。
アイラッシュカーラー
アイラッシュカーラー（英: eyelash curler）とは、まつげを挟んで上向きにそらせる化粧具のことである。日本では使用者の間で「ビューラー」という名称があたかも普通名称のごとく用いられているが、これはあくまで商標名である。
上まつげの根元をゴム（シリコン）で挟む（はさむ）ことで上に反ったくせをつける、つまりカールさせるために用いる。それによって、あたかも目がぱっちりとしているかのような印象を見る人に与える、という目的で用いられている。下まつ毛用のもの、部分用で幅が小さいもの、電熱線が入っていてまつ毛に熱を与えてより強くカールさせることができる製品などもある。
アイラッシュカーラー 歴史
考案者は諸説あり、英米において、1923年、1931年、1940年の特許が出されている。日本ではハリウッド美容室の初代メイ牛山による1928年の著書に「カーラッシュ」の名で紹介されており、すでにこの時点で「日本でも使用者がだいぶいる」と書いている。カーラッシュはアイラッシュカーラーを販売していたロチェスター (ニューヨーク州)の「カーラッシュ・カンパニー」のことと思われ、同社のen:William Beldueはアイラッシュカーラーの考案者の一人とされている。
アイラッシュカーラー 日本製品
1930年に啓芳堂製薬株式会社が睫毛カール器を実用新案として、「ビウラ」の商標で、登録した。同社は戦後焼け出された際に、残った商品を商権とともに化粧品会社に売却した。その当時の製造元は、後述の沼澤製作所。
世界的に流通しているアイラッシュカーラーの商品パッケージに記載されているブランド名としては、例えば「資生堂」「シュウウエムラ」等々が知られているが、その実際の製造者については、埼玉県八潮市の沼澤製作所が製造したものが年間製造数200万個で、日本でのシェア 70%、世界での推定シェア 30%とされる（世界最大）。つまりアイラッシュカーラーの7割なり3割は、沼澤製作所がOEM生産し各化粧品会社に供給しているものである。
獲得工作
獲得工作（かくとくこうさく）とは、情報機関が協力者を得るために使う工作活動の一種。
獲得工作 概要
情報機関員が対象組織（政府、軍隊、政党など）の内部に協力者を獲得し、情報収集に利用する。いわゆる諜報活動の中心となる手法の一つである。
獲得工作は協力者の弱みを握って脅し、情報を取るとは限らない。相手は脅されれば逃げることもある。例えば、上海総領事館員自殺事件では外交官は転勤を願い出ており、認められている。この後から中国当局は脅迫を強め、外交官は自殺に追い込まれた。
工作にかかった人間を相手が守る場合もある。イギリスなどでは、工作にかかった人間を救出する仕組みがある。そうすることで情報漏洩を防げるし、偽情報を流すことも出来るからである。
よい情報を得たり、工作を行うためには協力者が進んで協力するという状態にまで相手を運営する必要がある。そのためには情報機関員が協力者と信頼関係を築くことが重要である。
獲得工作 概要
協力者獲得の意義は情報収集と積極工作を行うことである。
情報機関が対象組織の情報を収集する場合、情報機関員が自ら情報収集を行うには限度がある。
そこで、内部の人間を利用して情報収集を行う必要がある。
対象組織の中にいる協力者を利用することで、都合のよい方向に誘導できる可能性がある。
このような、対象組織を都合よく誘導する工作を積極工作（アクティブ・メジャーズ）という。
どんな人間に工作をかけるかは場合によって異なる。対象組織の幹部などを一本釣りする場合もあれば、対象組織の人間を獲得してから幹部に育て上げる場合もあるとされる。
また、獲得しやすい人物は、以下のような人物といわれる。
KGBでは具体的な例として、秘書、不満を抱えたインテリを挙げている。
獲得工作 手法
協力者になりそうな人物の経歴、組織内での地位、性格、趣味などを調べ上げる。
基礎調査を元に誰を工作するか選定する。
対象者にどう工作をかけるかを計画する。
対象者に接触する。
接触の方法はさまざまなものがある。仕事を使ったり、偶然を装う、脅して呼び出すなどの方法がある。
接触すると、機関員は対象者に近付き、問題を解決したりして恩義や親近感を得ると共に、何か協力すると「お礼」として金銭を渡し、既成事実を積み重ねていく。中野学校ではこの段階を「極意はすりよる心なり」と教えている。
身分を明かし、対象者に協力を要請する。
この段階が一番難しく、断られることも多い。その場合は積み上げてきた既成事実を使って断れない話を持ちかけることになる。
ここで対象者が了承すると、獲得となり、「協力者」として登録される。
獲得工作 獲得後
より良い工作を行うためには、協力者が組織で出世することが望ましい。
そのために金銭を与えたり、様々なケアを行う。
情報機関では、協力者を重要度、地位等で分けて管理している。
連絡して情報を貰うほか、協力者と会って信頼関係を深める。しかし接触は危険であるため、出来るだけ顔を合わせずに連絡を行い、乱数放送やデッド・ドロップといった様々な技術を使う。接触する前は尾行点検を行い、時間や場所を工夫をしたりと細心の注意を払う。
協力者が出世するように金銭を与えるなどの援助を行う。
レンセラー駅
レンセラー駅（英語：Rensselaer Station）は、インディアナ州レンセラー ノース・カレン・ストリート776にある駅。
レンセラー駅 利用可能な鉄道路線／列車
アムトラックの停車する列車は下記の通り。
シカゴとワシントン間の夜行長距離列車カーディナル号… 週3往復停車
シカゴとインディアナポリス間の昼行中距離列車フージャー・ステート号… 週4往復停車（カーディナル号の運休日に運行）
藤原知家
藤原 知家（ふじわら の ともいえ）は、鎌倉時代前期の公家・歌人。藤原北家末茂流、正三位・藤原顕家の子。官位は正三位・中宮亮。大宮三位入道等とも呼ばれる。新三十六歌仙の一人。
藤原知家 経歴
建久4年（1193年）従五位下に叙爵し、翌年美作守に任ぜられる。中務少輔・左兵衛佐・中宮亮などを歴任の後、承久元年（1219年）従三位に叙せられて公卿に列し、寛喜元年（1229年）には正三位に至る。嘉禎4年（1238年）病により出家し、蓮性と称した。
歌人としては始め藤原定家に師事し、『新古今和歌集』・『新勅撰和歌集』で勅撰集入集を果たすが、やがて葉室光俊らと共に御子左派への対抗勢力を形成。『蓮性陳状』によってその立場を主張した。
野田内閣 (第1次改造)
野田第1次改造内閣（のだ だいいちじ かいぞうないかく）は、衆議院議員、民主党代表の野田佳彦が第95代内閣総理大臣に任命され、2012年（平成24年）1月13日から同年6月4日まで続いた日本の内閣。
野田内閣 (第1次改造) 概要
2011年（平成23年）9月2日に発足した野田内閣では、第179臨時国会にて、国家公安委員会委員長山岡賢次が自らのマルチ商法関与疑惑、防衛大臣一川保夫が自らの失言及びブータン国王歓迎宮中晩餐会を個人的理由で欠席したなど、閣僚としての資質を問われて参議院でそれぞれ問責決議が可決される事態となった。
こうした状況を受け、また、内閣総理大臣野田佳彦が東北地方太平洋沖地震（東日本大震災）復興政策の実現、自らが目指す消費税増税を含めた『社会保障と税の一体改革』を実現すべく、第180通常国会を前に人心一新と体制強化を図る狙いから、2012年（平成24年）1月13日に内閣改造を実施した。
2012年（平成24年）1月20日、民主党政権発足の鳩山由紀夫内閣以来政治主導方針のもと、内閣法制局長官は官僚であるとし、政府特別補佐人と認めていなかったが第180回国会から政府特別補佐人とすると方針転換の実際的措置をする。
野田内閣 (第1次改造) 人事
所属政党・出身:
  民主党   国民新党
中央省庁・民間
・2012年（平成24年）1月13日任命。
Apple A5
Apple A5はAppleによって開発および設計が行われたPoPである。CPUコアとGPUなどの周辺回路を集積したSoCにDRAMダイを重ねたパッケージになっている。本項では、メモリ帯域とGPUの性能を向上させたApple A5Xもまとめて記載する。
Apple A5 概要
CPUコアは32ビットARMアーキテクチャベースで、 A4のARM Cortex-A8からCortex-A9へ置き換えられた。iPad 2、iPhone 4S、iPod touch (第5世代)、iPad (第3世代)、iPad mini (第1世代)はデュアルコア。Apple TV第3世代はシングルコア。
GPU は Apple A5 は PowerVR SGX 543MP2 (2コア) 200MHz、Apple A5X は PowerVR SGX 543M4 (4コア) 200MHzを採用している。それぞれ、12.8 GFLOPSと25.6 GFLOPS。
メインメモリは、LPDDR2-800。バス幅はApple A5が64ビット（デュアルチャネル）、Apple A5Xが128ビット（4チャンネル）。メモリ帯域はApple A5が6.4GB/sec、Apple A5Xが12.8GB/sec。メモリ容量は、Apple A5 搭載商品が512MB、Apple A5X 搭載商品が1GB。