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ひがたともこ
ひがた ともこ（1972年1月31日 - ）は、日本の北海道出身の女優。干潟 智子（読み同じ）名義で活動していた時期もある。ジャパンアクションクラブに所属していた。
イグラ (ドッキングシステム)
イグラ（ロシア語: Игла、針の意）はソ連のソユーズ宇宙船の自動ドッキングシステム。
最初の試作型は1965年後半に作成された。1967年10月30日、最初のソユーズの無人ドッキングが行われた。
イグラ (ドッキングシステム) クルス
1986年、イグラの役割は後継のクルスドッキングシステムに引き継がれた。クルスはソユーズTM-2ミッションで最初に使用された。
非有界作用素
数学の、特に関数解析や作用素論の分野における非有界作用素（ひゆうかいさようそ、英語: unbounded operator）は、位相線型空間のあいだの線型写像で不連続であること・全体では定義されていないことを許したようなものである。幾何学における微分作用素や量子力学における非有界オブザーバブルなどを扱うための抽象的な基礎付けをあたえるのに用いられる。
ここで「非有界作用素」という語は誤解を招く恐れがある。実際に意味するところは、
という点に注意されたい。
有界作用素の場合と異なり、非有界作用素は個々の作用素が異なった定義域を持ちうるため、非有界作用素同士の和や合成がいつでも意味を持つわけではない。
「作用素」という語はしばしば「有界線型作用素」を意味するが、この記事の文脈では「非有界作用素」を表すこととする（ここで上述の注意点に留意されたい）。以下の解説では主にバナッハ空間やヒルベルト空間の間の非有界作用素について説明するが、ほとんどの構成を適切な形に修正してより一般的な位相ベクトル空間へと一般化することができる。
非有界作用素 小史
非有界作用素の理論は、1920年代後半、量子力学に対する厳密な数学的基盤を構築するという試みから生じた。理論の系統的な発展はジョン・フォン・ノイマン と マーシャル・ストーンによるものであった。非有界作用素を解析するためにグラフを用いる手法は、フォン・ノイマンにより  において導入された(Reed & Simon 1980, Notes to Chapter VIII, page 305)。
非有界作用素 定義と基本性質
B1 および B2 をバナッハ空間とする。非有界作用素（あるいは単純に、作用素）T : B1 → B2 とは、B1 の線型部分空間 D(T) （すなわち、T の定義域）から空間 B2 への線型写像 T のことである。有界線型作用素の場合とは異なり、ここでは T は全空間 B1 上で定義されない場合も考慮する。二つの作用素が等しいとは、それらが共通の定義域を持ち、その定義域上で同一のものであることを意味する。
作用素 T に対して、もしそのグラフ Γ(T) が閉集合であるなら、T は閉であると言われるここで、グラフ Γ(T) は直和 B1 ⊕ B2 の線型部分空間で、ベクトル x をT の定義域内で動かして得られる対 (x, Tx) 全てからなる集合である。一般に直和上の(l1和ノルムの）グラフへの制限はグラフノルムと呼ばれるが、Tが閉作用素であるということはグラフノルムを用いて次のように表すことができる: 作用素 T が閉であることと、その定義域 D(T) がノルム
について完備空間であることは同値な条件である。このことを具体的に言い表すと、T の定義域に含まれる点からなる列 (xn) で、B1のベクトル x へと収束し、また Txn がB2のベクトル y へと収束するようなものがあったとき、x は T の定義域に含まれ、Tx = yが成立する、ということになる。
非有界作用素 定義と基本性質
作用素 T はその定義域が B1 において稠密であるとき稠密に定義されていると言われる。 これは全空間 B1 上で定義される作用素も含む。なぜならば全空間はそれ自身において稠密であるからである。定義域の稠密性は、その作用素の共役（adjoint）・転置（transpose）の存在のための必要十分条件である。また、SとTについてD(S) ⊂ D(T)かつT|D(S) = S が成り立つときSはTに含まれる（S ⊂ T）という。
もし T : B1 → B2 が閉で、その定義域上稠密に定義されており連続であるなら、それは全空間 B1 で定義される。
ヒルベルト空間 H 上稠密に定義された作用素 T は、ある実数 a に対して T + a が正作用素となるとき、下に有界であると言われる。これはすなわち、T の定義域内のすべての x に対して ⟨Tx|x⟩ ≥ −a·||x||2 が成立することを意味する。もし T と (–T) の両方とも下に有界であるなら、T は有界である。
非有界作用素 例
ルベーグ測度に関するL2空間H=L2[0,1] は [0,1] 上のすべての二乗可積分関数からなるヒルベルト空間である（より正確には、可測で、実数値あるいは複素数値の関数の同値類）。閉区間 [0,1] 上連続的微分可能なすべての関数 f(t) からなる集合 D(T) を定義域とし、tに関する微分によって定義された線型変換
は、 Hから Hへの非有界作用素を与えている。実際、二つの連続的微分可能関数 f および g の線型結合の微分について が成り立つため、これは線型作用素である。
この作用素は有界ではない。例えば、[0,1] 上の関数 fn を  で定めると、 であるが  となる。
この作用素は稠密に定義されているが、折れ線をグラフとするような区分線型関数とその微分の対などがグラフの閉包に含まれるため、閉作用素ではない。
C1級関数の空間をふくむ様々なバナッハ空間B1と連続関数の空間を含むバナッハ空間B2 に対して、上記のように微分を非有界作用素 B1 → B2と考えることができる。さらに、ノルムの選び方によってはこの構成から有界作用素が得られる。たとえば、定義域ではC1ノルム自身  を考え、値域ではsupノルムを考えれば、微分は連続写像になる。
非有界作用素 共役
非有界作用素の共役（adjoint）の定義には、二つの同値な方法がある。
一つ目として、有界作用素の共役を定義するときに用いられるものと同様な方法がある。すなわち、T の共役 T∗ : H2 → H1 は、次の性質を持つような最大の作用素として定義される:
T∗ のより正確な定義は以下のようにする。ベクトルy が、 が T の定義域上の連続線型汎関数となるようなものであるならば、この汎関数を全空間へと拡張したのち、
を満たすような z を見つけることが可能である。なぜならば、ヒルベルト空間上の線型汎関数の集合は、内積によってもとの空間自身と同一視できるからである。このような y それぞれに対して、上の条件を満たすz が一意に定められることと、対応する線型汎関数が稠密に定義されていること、すなわち T が稠密に定義されていることは必要十分である。このとき、T∗y = z とすることによって、T∗ が定められる。このようにしてT∗ の値がひとつに定まるためには、T が稠密に定義されていることが必要十分であることに注意されたい。
非有界作用素 共役
定義により、T∗ の定義域は、  が T の定義域上で連続となるような元  からなることが分かる。したがって、T∗ の定義域はどのようなものでもあり得、例えば自明（すなわち、ゼロのみを含む）であるようなこともある。T∗ の定義域は、閉超平面で、その定義上至るところで T∗ が消失することもあり得る。
したがって、定義域上での T∗ の有界性は、必ずしも T の有界性を意味しない。一方で、もし T∗ が全空間で定義されるなら、T はその定義域上で有界であり、したがって連続性により全空間上の有界作用素へと拡張することが出来る。もし T∗ の定義域が稠密であるなら、それには共役 T∗∗ が存在する。稠密に定義された閉作用素 T が有界であることの必要十分条件は、T∗ が有界であることである。
共役作用素のもう一つの同値な定義は、グラフの直交空間を取ることにより得られる。線型作用素  を、 によって定義する。すると、  がある作用素 S のグラフであることの必要十分条件は、  が稠密に定義されていること、であることが分かる。簡単な計算により、この作用素 S は  を、T の定義域内のすべての x に対して満たすことが分かる。したがって、S は T の共役である。
非有界作用素 共役
上の定義により、共役 T∗ は閉であることがただちに分かる。特に、自己共役作用素（すなわち、T = T∗）は閉である。ある作用素 T が稠密に定義された閉作用素であるための必要十分条件は、T∗∗が存在してT∗∗ = T が成立することである。
有界作用素に対してよく知られているいくつかの性質は、稠密に定義された閉作用素に対して一般化される。閉作用素の核は閉である。さらに、稠密に定義された閉作用素 T : H1 → H2 の核は、その共役の値域の直交補空間と一致する。すなわち、
が成立する。
フォンノイマンの定理によれば、T∗T および TT∗ は自己共役であり、I + T∗T と I + TT∗ はともに有界な逆を持つことが分かる。もし  の核が自明であるなら、 の値域は稠密となる。さらに、T が全射であるための必要十分条件は、
を満たす  が存在することである（これは本質的にはいわゆる閉値域の定理である）。
特に、T の値域が閉であることと、T∗ の値域が閉であることは必要十分である。
有界の場合と対照的に、必ずしも (TS)∗ = S∗T∗ は成立しない。実際、(TS)∗ が存在しないことさえあり得る。しかし、例えば T が有界であればその式は成り立つ。
稠密に定義された閉作用素 T は、次の同値な条件のいずれかを満たすとき、正規であると言われる:
T = A + iB、
T∗ = A – iB, であり、 が T の定義域内のすべての x に対して成立するような自己共役作用素 A と B が存在する。
すべての自己共役作用素は正規である。
非有界作用素 転置
T : B1 → B2 を、バナッハ空間の間の作用素とする。このとき、T の転置（あるいは、双対） とは
がすべての x ∈ B1 および y ∈ B2* に対して成り立つような作用素のことを言う。ここで、記法  を用いた。
T の転置が存在するための必要十分条件は、T が稠密に定義されていることである（本質的には、上述の共役に対するものと同様の理由である）。
H をヒルベルト空間、y ∈ Hとするとき、 とおく。このとき、 によって与えられる反線型の同型を考える。この同型を用いて、転置 T' は共役 T∗ と、次のように関係付けられる:
ここで  である（有限次元の場合、これは行列の随伴が共役転置であることと対応する）。この等式は転置によって共役の定義を与えていることに注意されたい。
非有界作用素 対称作用素と自己共役作用素
稠密に定義された作用素 T が、 その定義域のすべての元 x と y に対して を満たすとき、T は対称であるという。つまり、稠密に定義された作用素で T∗ が T の拡張（次節を参照）になっているようなものが対称作用素である。ある作用素 T が対称であるための必要十分条件は、付随する二次形式が実であること、すなわち、数  が、T の定義域内のすべての x に対して実となることである。
さらに
T∗ = T が成り立つとき、作用素 T は自己共役であると言われる。共役作用素は必ず閉なので、自己共役な作用素は特に閉となる。稠密に定義された閉の対称作用素 T が自己共役であるための必要十分条件は、T∗ が対称になることである。対称作用素の中には自己共役でないものもある。
Jを上で用いた写像  とする。稠密に定義された作用素 T に対して、そのグラフ
Γ(T) が 
J(Γ(T)) と直交するなら、T は対称作用素になる。さらに、  が 
Γ(T) と 
J(Γ(T)) の内部直和になっているなら、T は自己共役である。
非有界作用素 対称作用素と自己共役作用素
作用素 T が稠密に定義された閉対称作用素で、さらに T の定義域上で定義された作用素 
T – i, および 
T + i が両方とも全空間 H への全射であれば、T は自己共役になる 。つまり、H 内のすべての x に対して、T の定義域に含まれるような y と z で 
T y – iy = x および 
Tz + iz = x. を満たすようなものが存在する、ということを意味する。
上記の方法は稠密に定義されていない閉作用素には適用できない。稠密に定義されていない作用素の対称性は、共役作用素ではなく直接あるいはグラフを通じて定義される。
対称作用素の研究はしばしばその有界変換であるケイリー変換を通じて行われる。
稠密に定義された作用素 T は、もしその二次形式が非負であるなら、すなわち  が T の定義域内のすべての x に対して成立するなら、正あるいは非負と呼ばれる。そのような作用素は、必ず対称である。
稠密に定義されたすべての閉作用素 T に対して、作用素 T∗T は、自己共役かつ正である。
スペクトル定理は、自己共役作用素や正規作用素へと適用されるが、一般的に、稠密に定義された作用素や閉作用素へは適用されない。なぜならば、それらはスペクトルが空となる場合があるからである。
至る所で定義された対称作用素は閉で、したがって有界である。これはヘリンジャー-テープリッツの定理として知られる。
非有界作用素 拡張に関すること
作用素 T が作用素 S の拡張であるとは、
Γ (S) ⊆ Γ (T)が成立することを言う。同値な定義として、S の定義域内のすべての x は T の定義域に属し、
Sx = Tx が成立する、ということが挙げられる。
すべての作用素に対して、至る所で定義された拡張が存在することに注意されたい。これは、代数的なベクトル空間としての基底の存在により説明され、選択公理に基づく純粋代数的な事実である。もし与えられた作用素が有界でないなら、その拡張は不連続線型写像となる。これは、与えられた作用素の重要な性質を保つことはなく（下記を参照）、一般的に一意ではないため、あまり有用性が無い。
作用素 T は、次の同値な条件のいずれかを満たすとき、可閉と呼ばれる:
y = 0 が成立する。
すべての作用素が可閉という訳ではない。
可閉な作用素 T は、最小の閉拡張  を持ち、それは T の閉包と呼ばれる。T のグラフの閉包は、 のグラフに等しい。他の、最小ではない閉拡張も存在することがある。
稠密に定義された作用素 T が可閉であるための必要十分条件は、T∗ が稠密に定義されていることである。この場合、 および  が成り立つ。すべての対称作用素は、可閉である。
非有界作用素 拡張に関すること
もし S が稠密に定義されており、T が S の拡張であるなら、S∗ は T∗ の拡張となる。
対称作用素は、それ自身を除いてもし対称な拡張が存在しないのなら、最大対称と呼ばれる。すべての自己共役作用素は、最大対称であるが、その逆は成立しない。
閉包が自己共役であるような作用素は、本質的自己共役と呼ばれる。ある作用素が本質的自己共役であるための必要十分条件は、それがただ一つの自己共役な拡張を持つことである。作用素には一つよりも多くの自己共役な拡張が存在する可能性があり、連続濃度の相異なる自己共役拡張が存在することさえある。稠密に定義された対称作用素 T が本質的自己共役であるための必要十分条件は、作用素 
T – i, および 
T + i が両方とも稠密な値域を持つことである。
T を稠密に定義された作用素とする。「T が S" の拡張である」という関係を S ⊂ T と表す（ Γ(S) ⊆ Γ(T) に対してよく用いられる省略記号である）。次が成立する。
非有界作用素 自己共役作用素の重要性
自己共役作用素の類は、数理物理学の分野において本質的に重要となる。すべての自己共役作用素は稠密に定義され、閉かつ対称である。その逆は、有界作用素に対しては成立するが、一般には成立しない。自己共役性は実質、それら三つの性質よりも制限の強いものなのである。自己共役作用素に対しては、有名なスペクトル定理が成り立つ。この定理と一径数ユニタリ群に関するストーンの定理を組み合わせることにより、自己共役作用素は、強連続1パラメータユニタリ群の無限小生成素であるということが示される（自己共役作用素を参照されたい）。そのようなユニタリ群は、古典力学や量子力学の分野における時間発展を表現する上で、特に重要となる。
呂号第百六潜水艦
呂号第百六潜水艦（ろごうだいひゃくろくせんすいかん）は、日本海軍の潜水艦。呂百型潜水艦（小型）の7番艦。
呂号第百六潜水艦 艦歴
1943年（昭和18年）3月15日 - 第8艦隊第7潜水戦隊に編入。
3月31日 - 佐世保を出航。
4月12日 - ラバウル着
4月22日 - ラバウルを出航。ガダルカナル島東方で活動。
5月31日 - ラバウルを出航。ガダルカナル島東方で活動。
6月30日 - ラバウルを出航。レンドバ島方面で活動。
7月18日 - 南緯09度03分 東経158度11分﻿ / ﻿南緯9.050度 東経158.183度﻿ / -9.050; 158.183のブランチェ水道で、米戦車揚陸艦LST-342を雷撃により撃沈。
9月1日 - ラバウルを出航。サンクリストバル方面で活動。
10月27日 - ラバウルを出航。
11月8日 - 佐世保着
12月17日 - 佐世保を出航。29日、ラバウル着。
撃沈総数1隻、撃沈トン数1,625トン。
呂号第百六潜水艦 歴代艦長
※『艦長たちの軍艦史』457-458頁による。
ダヴィデ像 (ドナテッロ)
『ダヴィデ像』（ダヴィデぞう、伊: David）は、ルネサンス初期のイタリア人彫刻家ドナテッロが制作した彫刻。1408年から1409年に制作された大理石のダヴィデ像と、1440年ごろに制作されたブロンズのダヴィデ像の2点があり、どちらもフィレンツェのバルジェロ美術館が所蔵している。美術史上からはブロンズ製の『ダヴィデ像』がより重要視されている。
ダヴィデ像 (ドナテッロ) 『旧約聖書』のダヴィデとゴリアテ
『ダヴィデ像』は、『旧約聖書』の『サムエル記』17章に記された、ダヴィデとゴリアテのエピソードをモチーフとした彫刻作品である。『サムエル記』によれば、イスラエル軍とペリシテ軍との戦争において、ペリシテ軍最強の巨人兵ゴリアテが、自分との一騎討ちで戦争全体の帰趨を決しようと何度もイスラエル軍を挑発した。イスラエル兵はゴリアテを恐れ、相手をしようとする者は誰もいなかったが、年少であったためにまだ兵役に就いていなかった羊飼いのダヴィデがゴリアテとの戦いに名乗りを上げる。イスラエル軍を率いていたサウル王はダヴィデに鎧と剣を与えたが、ダビデは兵士としての訓練を積んでいないとしてこれらを断り、投石器を手にしてゴリアテに対峙した。そしてダヴィデが放った石がゴリアテの頭部に命中してゴリアテを倒し、ダヴィデはゴリアテの剣を奪い取ってその首を落とした。その後、ペリシテ軍は約束を守って戦場から撤退したためにイスラエル軍は救われた。ダヴィデの特別な力は神からの恩恵であり、善は悪に打ち勝つということを描写したエピソードである。
ダヴィデ像 (ドナテッロ) ブロンズの『ダヴィデ像』
ドナテッロが1440年ごろに制作したブロンズ製の『ダヴィデ像』は、ルネサンス期に制作された最初の自立するブロンズ彫刻であり、古代ギリシア・ローマ時代以降で制作された最初の男性裸像として有名な作品である。ダヴィデは謎めいた微笑をうかべ、倒したばかりのゴリアテの首を左脚で踏みつけている。若きダヴィデはほぼ完全な裸体で、身につけているのは月桂樹で飾られた兜と長靴、そしてゴリアテから奪い取った剣のみである。
ダヴィデ像 (ドナテッロ) ブロンズの『ダヴィデ像』
この『ダヴィデ像』はメディチ家の依頼で制作されたもので、完成後はフィレンツェのメディチ・リカルディ宮殿 (en:Palazzo Medici Riccardi) の中庭中央部に置かれた。これはメディチ家が、都市国家フィレンツェの象徴たるダヴィデの後継者は自身たちメディチ一族であると自負していたためである。しかしながら、国家を象徴する英雄の像を自身の邸宅に設置することは、当時大きな非難を浴びる可能性があり、ドナテッロはこの彫刻がダヴィデではなく「単なる彫刻作品」であると言い逃れするための改変を施している。たとえば、ゴリアテとの戦いに望むダヴィデは全裸だったはずだが、この彫刻の人物は兜と長靴を身につけていること、足元のゴリアテがかぶっている兜には尖った羽飾りがあり、兜の羽飾りはギリシア神話のヘルメスを特徴付けるとされることなどである。フィレンツェを支配していたメディチ家は1494年の政変でフィレンツェから追放され、『ダヴィデ像』はメディチ・リカルディ宮殿から、ドナテッロの大理石製『ダヴィデ像』が安置されていたヴェッキオ宮殿へと移された。その後17世紀にピッティ宮殿、177年にウフィツィ美術館、そして1865年にバルジェロ美術館と所蔵場所が変遷している。
ダヴィデ像 (ドナテッロ) ブロンズの『ダヴィデ像』
ジョルジョ・ヴァザーリの著書『画家・彫刻家・建築家列伝』には、『ダヴィデ像』がメディチ・リカルディ宮殿中庭中央の、デジデーリオ・ダ・セッティニャーノがデザインした円柱の傍らに置かれており、円柱には『ダヴィデ像』が政治的記念碑としていかに重要な意味を持つかという銘が刻まれていたという記述がある。この銘は「勝利は祖国を守護する者すべてにもたらされる/神が邪悪な敵を打ち砕く/見よ、大いなる暴君を妥当した少年を。勝利は民とともに (Victor est quisquis patriam tuetur/Frangit immanis Deus hostis iras/En puer grandem domuit tiramnum/Vincite cives) というものだった。この『ダヴィデ像』に政治的意図があったことは多くの研究者が認めているが、こめられているであろう正確な意図に関しては多くの見解があり、定説となっているものはない。
ダヴィデ像 (ドナテッロ) ブロンズの『ダヴィデ像』
ほとんどの研究者が『ダヴィデ像』の依頼主はコジモ・デ・メディチであるとしているが、『ダヴィデ像』の制作年度ははっきりとせず、議論の的となっている。1420年代から1460年代まで様々な説があり、そのなかでも主流となっているのは、ミケロッツォ・ディ・バルトロメオが設計したメディチ・リカルディ宮殿が建築された1440年代とする説である。図像学的観点からすると、このブロンズ製『ダヴィデ像』は大理石製『ダヴィデ像』の延長線上にある。若き英雄ダヴィデは片手に剣を持ってたたずみ、その足元には刎ねたゴリアテの首が転がっている。しかしながら、外観としては二つの『ダヴィデ像』は全くの別物である。ブロンズ製の『ダヴィデ像』は兜と長靴以外全裸で、ひどく華奢な体つきをしており男性的な印象はまったく与えない。頭部の表現は古代ローマ皇帝ハドリアヌスが寵愛した彫刻家アンティノウスの影響を受けているといわれている。メアリー・マッカーシーが「服装倒錯であり、性的倒錯者を魅了する両性具有」と呼んだダヴィデの身体は、ゴリアテの巨大な剣と対照的に肉体を表現することによって、ダヴィデがゴリアテを打ち負かしたのは身体的能力ではなくすべて神の意思であるということを表し、重武装の巨人兵ゴリアテとは対極である全裸の少年ダヴィデが神の存在をさらに明確にしているのである。また、この彫刻のダヴィデにはユダヤ教徒であれば通例であるはずの割礼がなされていないが、これはルネサンス期のイタリアで制作された男性裸像をモチーフとした美術品に共通する特徴である。
ダヴィデ像 (ドナテッロ) ブロンズの『ダヴィデ像』
『ダヴィデ像』に関すると思われる制作当時の言及は残っていないが、フィレンツェの政庁舎たるヴェッキオ宮殿に移設されるまでの1490年代には様々な意見があった。16世紀初頭のフィレンツェ行政庁の役人が『ダヴィデ像』がやや不安定な印象を与えるとして「中庭にあるダヴィデ像は完璧とはいえない。右脚が下品だ」と言及している記録がある。16世紀半ばにはヴァザーリが『ダヴィデ像』に触れ、非常に写実的で実在のモデルがいるに違いないとしている。20世紀及び21世紀の美術史家たちの間では、この『ダヴィデ像』の解釈の仕方について多くの議論が展開されている。
ダヴィデ像 (ドナテッロ) ブロンズの『ダヴィデ像』
『ダヴィデ像』がもつ不思議な雰囲気は様々に解釈されてきた。なかにはドナテッロは同性愛者で、自身の性的嗜好をこの作品を通じて公表したのだというものや、当時のフィレンツェ社会では珍しくなかった同性愛を表現しているが、ドナテッロ自身の性的嗜好とは無関係だというものもある。古代ギリシア・ローマでは同性愛はごく普通のことで、同性愛のほうがより崇高な愛情であると信じられていた。しかしながら『ダヴィデ像』が制作されたルネサンス期の西欧では同性愛は違法であり、当時のフィレンツェでも14,000人以上が法を犯したとして告発されている。このため、当時は自身が同性愛者であるとほのめかすことすら危険な行為だった。他の解釈として、『ダヴィデ像』はドナテッロがそれまでにない革新的な男性裸像を表現しており、古代の彫刻の単なる模倣ではなく、ルネサンス美術における男性裸像の芸術性を追求しようと試みた作品であるとする説もある。いずれにせよ、ドナテッロの『ダヴィデ像』はそれまでの伝統的な彫刻からはかけ離れたもので、穏健な美術品とは程遠い作品となっている。
1939年にイェネ・ランジーが、ギリシア・ローマ神話の解釈を援用すると、着用している兜はギリシア神話のヘルメスの象徴であり、この彫刻のモチーフは昔から言われているようなダヴィデではないのではないかという疑義を呈した。以降現在に至るまでこのランジーの説に賛同する研究者は多く、この彫刻を『ダヴィデ＝マーキュリー像』（マーキュリーはヘルメスと同一視されるローマ神話の神）と呼ぶこともある。もしこの彫刻がダヴィデではなくヘルメス（マーキュリー）を表現しているのであれば、左脚で踏みつけているのはゴリアテではなく、ギリシア神話の巨人アルゴスの首ということになる。しかしながらこれらの推測はおそらく正しくない。15世紀のあらゆる記録が、この作品はダヴィデの彫刻だと断定しているのである。
『ダヴィデ像』は2007年6月から2008年11月にかけて修復を受けた。この『ダヴィデ像』が修復されたのはこのときが最初で、像の表面全体を覆う「石のように固着したワックス」のために18カ月という期間を要している。鍍金されていない部分は外科用メス、鍍金されている部分はレーザーを用いて表面のワックスが剥ぎ取られた。
ドナテッロの『ダヴィデ像』と同じ大きさで石膏を用いて複製された、剣部分が破損した彫刻がヴィクトリア&アルバート博物館のキャストコート展示室 (en:Cast Courts (Victoria and Albert Museum)) に所蔵されている。さらに、キューガーデンのテンペレートハウスの白大理石製複製彫刻など、イギリスには複数の『ダヴィデ像』の複製彫刻が存在している。また、アメリカ合衆国にもコネチカット州ノーウィッチのスレイター記念美術館に複製彫刻が所蔵されている。
ドナテッロの『ダヴィデ像』は、その後のイタリアの芸術後援者と芸術家に大きな関心を呼び起こした。ポッライオーロの板絵『ダヴィデ』（1470年ごろ、ベルリン美術館）、ヴェロッキオのブロンズ彫刻『ダヴィデ像』（1470年代、バルジェロ美術館）、ギルランダイオのフレスコ画『ダヴィデ』（1485年ごろ、サンタ・マリア・ノヴェッラ教会）、バルトロメオ・バラーノのブロンズ像『ダヴィデ像』（1480年ごろ、メトロポリタン美術館）、ミケランジェロの大理石彫刻『ダヴィデ像』（1501年 - 1504年、アカデミア美術館）、ベルニーニの大理石彫刻『ダヴィデ像』（1623年 - 1624年、ボルゲーゼ美術館）など多くの芸術作品に影響を与えている。
ダヴィデ像 (ドナテッロ) 大理石の『ダヴィデ像』
ドナテッロがこの『ダヴィデ像』の制作依頼を受けたのは1408年のことである。この依頼はフィレンツェのサンタ・マリア・デル・フィオーレ大聖堂の現場作業員たちからの要望が発端で、大聖堂の控え壁を『旧約聖書』に記された12人の預言者で装飾したいというものだった。ドナテッロと同じくフィレンツェ出身の彫刻家ナンニ・ディ・バンコ (en:Nanni di Banco) も同年に依頼を受け、ドナテッロの『ダヴィデ像』と同じ大きさの『イザヤ像』の大理石彫刻を制作している。完成した『ダヴィデ像』と『イザヤ像』のどちらかが1409年に地面よりも高所に設置されたが、見上げて鑑賞するには像が小さすぎて不向きであるとして設置が取止められている。そしてその後、どちらの彫刻も現場作業員の作業所に数年間放置されていた。
ダヴィデ像 (ドナテッロ) 大理石の『ダヴィデ像』
1416年に、事実上フィレンツェを支配していたメディチ家が、『ダヴィデ像』を自分たちが住居としていたヴェッキオ宮殿に移すよう求めた。これは、若きダヴィデが宗教的英雄であると同時に、フィレンツェの政治的象徴として有効であるとみなされたためだった。ドナテッロは彫刻の細部の修正、おそらくはあまり預言者然として見えないようにすることを求められ、さらにダヴィデを安置する銘が入った台座も用意された。この台座に刻まれた銘は「祖国のために戦う勇者には、神が強大な敵に立ち向かう力を与えてくれる (PRO PATRIA FORTITER DIMICANTIBUS ETIAM ADVERSUS TERRIBILISSIMOS HOSTES DII PRAESTANT AUXILIUM )」というものだった。
この大理石の『ダヴィデ像』はドナテッロのキャリア最初期における重要な作品であり、伝統的な表現で制作されてはいるが、後に円熟したドナテッロが発展させた革新的表現手法の萌芽を見て取ることができる。脚部の表現には伝統的なコントラポストを採用しているように見えるが、全体的な姿形はロレンツォ・ギベルティの表現技法に由来する、優雅にゆらめくようなゴシック様式で表現されている。顔部分の造形は不思議なほどに無表情で、自然主義ではなく典型的なゴシック様式で表現されており、足元に転がっているゴリアテの首を全く意識していないかのようにも見える。これは傲岸不遜ともいえるダヴィデの性格の一面を表したもので、半身の姿勢と腰にあてられた左腕からもこの説が裏付けられるとする研究者もいる。
実録・日本極道列伝 極道者
『実録・日本極道列伝 極道者 』（じつろく にっぽんごくどうれつでん ごくどうもの）は、2002年12月20日に発売されたオリジナルビデオ。
自己回帰モデル
自己回帰モデル（じこかいきモデル、英: autoregressive model）は時点 t におけるモデル出力が時点 t 以前のモデル出力に依存する確率過程である。ARモデルとも呼ばれる。
自己回帰モデルは、例えば自然科学や経済学において、時間について変動する過程を描写している。（古典的な）自己回帰モデルは実現値となる変数がその変数の過去の値と確率項（確率、つまりその値を完全には予測できない項）に線形に依存している。ゆえに自己回帰モデルは一種の確率差分方程式の形状を取る。
自己回帰モデルはより一般的な時系列の自己回帰移動平均モデル（ARMAモデル）の特別なケースである。また、一つ以上の確率差分方程式からなるベクトル自己回帰モデル（VARモデル）の特別ケースでもある。推計統計学・機械学習における生成モデルとしても自己回帰モデルは表現でき、古典的な（線形）自己回帰生成モデルを拡張した非線形自己回帰生成モデルも盛んに研究されている。
自己回帰モデル 定義
という記法はオーダー p の自己回帰モデルを意味している。AR(p) モデルは以下のように定義される。
ここで  はモデルのパラメーターであり、 は定数項、  はホワイトノイズである。この式は後退オペレーター B を用いることで以下のような同値である表現で書き表すことが出来る。
よって、左辺の総和を移項し多項式表現を用いれば、
と表せる。ゆえに自己回帰モデルは、ホワイトノイズを入力値とする、全ての極における無限インパルス応答の出力値として見なすことも出来る。
自己回帰モデルが弱定常であるためにはいくつかのパラメーター制約が必要になる。例えば、 であるAR(1) モデルで表現される過程は定常ではない。より一般的に、AR(p) モデルが弱定常であるためには、多項式  の根が単位円の内側になくてはならない。つまり全ての根  が  を満たさなくてはならない。
自己回帰モデル ショックの異時点間における影響
自己回帰モデルにおいて、一時点でのショックは将来の更新変数の値に恒久的に影響を与える。例えば、AR(1) モデル  を考えてみよう。t=1 時点での  の値がゼロでなければ、 の量だけ  に影響がある。この時、 から見た  についてのAR方程式により、 は  の量だけ  に影響を与える。さらに、 から見た  についてのAR方程式により、 は  の量だけ  に影響を与える。これを繰り返すことで  の効果は永久に波及することが分かる。しかしながら、過程が定常過程ならば、この効果は極限において0となる。
全てのショックが、それが起こった時点から X に恒久的に影響を与えるため、任意の与えられた Xt の値は過去に起こったショック全てから影響を受ける。これは自己回帰方程式
（ここで定数項は変数が平均からの逸脱として測定されると仮定することで無視できる）が以下のように書き直せることからもまた分かる。
右辺における多項式の除算が可能なのであれば、 に適用される後退オペレーターによる多項式は無限次元のオーダーを持つ。つまり、 のラグ値が方程式の右辺において無限個現れる。
自己回帰モデル 特性多項式
AR(p) 過程の自己相関関数は以下のように表すことが出来る。
ここで  は以下の多項式の根である。
ここで B は後退オペレーターであり、 は自己回帰を定義する関数、 は自己回帰における係数である。
AR(p) 過程の自己相関関数は指数減衰する部分の和となっている。
自己回帰モデル AR(p) 過程のグラフ
最も単純なARモデルは AR(0) であり、項の間に依存関係がない。誤差/イノベーション/ノイズ項のみが過程の出力に寄与し、ゆえに図で示されているように AR(0) はホワイトノイズに対応する。
の値が正である AR(1) 過程について、その過程の以前の項とノイズ項のみが出力に寄与する。もし  が0に近ければ、その過程は依然としてホワイトノイズのように見える。しかし、 が1に近いならば、出力はノイズに比べて現在の項に大きな影響を受ける。結果として出力の"スムージング"もしくは和分が起こり、ローパスフィルタと似たものとなる。
AR(2) 過程について、以前の二つの項とノイズ項が出力に寄与する。 と  が共に正ならば、出力はノイズの高周波数領域が減衰するローパスフィルタに似通ったものとなる。もし  が正である一方で  が負であれば、過程はその項の間で符号が変わりやすくなる。出力は循環的となる。これは方向におけるエッジ検出もしくは変化検出と結びつけることが出来る。
自己回帰モデル 例: AR(1) 過程
AR(1) 過程は以下で与えられる。
ここで  は平均0のホワイトノイズ過程でありその分散は定数  である（注記:  の下につく添え字をなくしている）。もし  ならば、この確率過程は弱定常である。というのもこの過程はホワイトノイズを入力とする定常フィルターの出力として得られるからである（もし  ならば  の分散は無限大となり、ゆえに弱定常ではなくなる）。結果として、 を仮定すれば、平均  は全ての t の値について同じとなる。もし平均を  と書くのであれば、以下の式
より次の式
が成り立ち、ゆえに以下が得られる。
特に、  ならば、平均は0である。
分散は以下のように定まる。
ここで  は  の標準偏差である。これは以下の式、
と上の量は安定な不動点となることから示される。
自己共分散は以下で与えられる。
自己共分散関数は  の減衰時間（または時定数）で減衰していくことが分かる[これを見るために  と書く。ここで  は  に依存しない。この時、 であり、指数減衰法則  と一致する]。
スペクトル密度とは自己共分散関数のフーリエ変換である。離散時間の場合、フーリエ変換は離散時間フーリエ変換に対応する。
自己回帰モデル 例: AR(1) 過程
この表現は  の離散的性質により周期的となり、それは分母におけるコサイン項によって明らかとなっている。もしサンプリング時間 () が減衰時間 () より非常に小さいと仮定するならば、 の連続体近似を用いることが出来る。
これにより、コーシー分布（ローレンツ型プロファイル）のスペクトル密度が得られる。
ここで  は減衰時間  に対応した角周波数である。
についての  を定義式にまず代入することで、 の別表現が得られる。これを N 回繰り返せば
となる。N を無限大まで発散させれば、 は0に近づき、
となる。 は  の核で畳み込まれたホワイトノイズに定数の平均を足したものとなることが分かる。もしホワイトノイズ  がガウス過程ならば  もまたガウス過程である。他の場合として、中心極限定理により  が1に近づけば  は正規分布に近似的に近づくことが分かる。
AR(1) 過程は連続時間におけるオルンシュタイン＝ウーレンベック過程の離散時間のアナロジーである。ゆえに AR(1) モデルの性質を理解するために同様の形式に変換することが時として有用になる。この形式において AR(1) モデルは以下で与えられる。
ここで  であり  はモデルの平均である。これを  の式に当てはめ  についての系列に展開することで次が示される。
, and
.
自己回帰モデル 最大ラグの選択
AR(p) 過程の偏自己相関はラグが p + 1 より大きい時にゼロとなり、結果として適切な最大ラグはそのラグより大きいラグでの偏自己相関が全てゼロになるものである。
自己回帰モデル ARパラメーターの計算
ARモデルの係数の推定には多数の方法があり、例えば最小二乗法の手続きや、もしくは（ユール–ウォーカー方程式（英: Yule–Walker equation）を通した）モーメント法がある。
AR(p) モデルは以下の方程式で与えられる。
この方程式はパラメーター  i = 1, ..., p に基いている。これらのパラメーターと過程の共分散関数の間には直接的な対応が存在し、その対応は（共分散から得られる）自己相関関数からパラメーターを決定する為に裏返すことができる。これはユール–ウォーカー方程式を用いて行われる。
ユール–ウォーカー方程式は、ウドニー・ユールとギルバート・ウォーカーにちなんで名づけられたもので、以下の方程式からなる。
ここで m = 0, ..., p であり、p + 1 個の方程式からなる。さらに  は Xt の自己共分散関数、 は入力ホワイトノイズの標準偏差、 はクロネッカーのデルタである。
各方程式の最後の部分がゼロとならないのは m = 0 の時に限られるので、この方程式は m > 0 の方程式を行列形式に表すことで解くことが出来る。よって次の方程式が得られる。
自己回帰モデル ARパラメーターの計算
これは全ての  について解くことが出来る。残りの m = 0 についての方程式は
となり、一度  の値を知ってしまえば、この方程式を  について解くことが出来る。
他の定式化として自己相関についてのものがある。ARパラメーターは自己相関  の最初の p + 1 個の要素で決定する。完全な自己相関関数はこの時、再帰的な計算によって導出できる。
幾つかの低い次数の AR(p) 過程についての例は
上の方程式（ユール–ウォーカー方程式）は、理論的な共分散を推定値に置き換えることで、 AR(p) モデルのパラメーターを推定する為にいくつかの方法を提供する。下記のような方法が考えられる。
ここで予測値 Xt は同じ系列の p 個の将来の値に基づいている。このARパラメーターの推定方法はジョン・バーグ（John P. Burg） によるものでバーグの方法（英: the Burg method）と呼ばれる。バーグや後続の研修者はこの特別な推定値を"最大エントロピー推定量"と呼ぶが、この背後にある理論は推定パラメータ―のどのようなセットについても適用できる。前進予測方程式のみを用いた推定スキームと比べると、異なる自己共分散の推定値が得られ、推定量は異なる安定性の性質を持つ。バーグ推定量は特に最大エントロピースペクトル推定と関連している。
自己回帰モデル ARパラメーターの計算
他の考えられる方法として最尤法がある。異なる二つの最尤法が利用できる。一つは（大体は最小二乗スキームによる前方予測と同じだが）考慮する尤度関数を系列における当初の p 此の値を所与とした系列の後の値の条件つき分布に対応させるものである。もう一つは考慮する尤度関数を観測された系列の全ての値の無条件の同時分布に対応させるものである。これらの方法の結果における本質的な違いは観測系列が短い、もしくは過程が非定常に近い時に現れる。
自己回帰モデル スペクトル
ノイズ分散が  である AR(p) 過程のパワースペクトル密度は以下のようになる。
ホワイトノイズ (AR(0)) については以下のようになる。
AR(1) については以下のようになる。
AR(2) 過程は特性方程式の根に依存する3つのグループに分割される。
そうでなければ実数根を持ち、
根が単位円の外側にある時、この過程は定常である。
根が単位円の内側にある、もしくは同じことだが係数が三角形  の内部にある時、安定である。
完全なパワースペクトル密度関数は以下のように表される。
自己回帰モデル n 期先予測
自己回帰
のパラメーターが一度推定されてしまえば、この自己回帰は将来の任意の時点での予測に用いることが出来る。まず、t をデータが使えない最初の時点とする。既知の値Xt-i for i=1, ..., p を自己回帰方程式に代入し、誤差項  をゼロと置く（なぜならば Xt をその条件つき期待値と一致させるように予測し、観測されない誤差項の期待値は0であるから）ことで予測ができる。自己回帰方程式の出力は最初のデータが観測されない時点についての予測となる。次に、t をデータが使えない 次の 時点とする。もう一度自己回帰方程式を予測を作るために使うことができる。ただし一つ異なる点がある。X の今予測している時点より一期前の値は未知である。よってその期待値、つまり前の予測ステップでの予測値を代わりに用いる。この時、将来の時点において同じ手続きが用いられ、p 回の予測の後に、全ての p 個の右辺の値が事前のステップによる予測値となるまで、予測方程式の右辺における予測値を用いる。
自己回帰モデル n 期先予測
この方法で得られた予測値について四つの不確実性のソースがある。(1) 自己回帰モデルが正しいモデルかどうかという不確実性、(2) 自己回帰方程式の右辺においてラグ値として用いられる予測値の正しさについての不確実性、(3) 自己回帰係数の真の値についての不確実性、(4) 予測機関における誤差項  の値についての不確実性である。最後の三つは定量化可能で n ステップ後の予測についての信頼区間として与えられる。右辺の変数についての推定値が増えるため信頼区間は n が増えれば広くなる。
自己回帰モデル 予測の質の評価
自己回帰モデルの予測性能は、クロス・バリデーションが行われるならば、推定の後に即座に評価できる。この方法においては、最初の方の利用可能なデータはパラメーターの推定の為に用いられ、データセットにおける後の方のデータはアウトオブサンプルのテストとして残しておく。他には、パラメーター推定が行われた後にしばらくしたあと、より多くのデータが利用可能になり予測性能を新しいデータを使うことで評価できる。
どちらのケースも、評価可能な予測性能には2つの側面がある。1期先予測の性能と n 期先予測の性能である。1期先予測の性能について、推定パラメーターは予測を行った期以前の全ての期における X の観測値と共に自己回帰方程式が用いられ、方程式の出力は1期先予測となる。この手続きはアウトオブサンプルの観測値についての予測を得るために用いられる。n 期先予測の質を評価する為には、予測を得るために前の節での予測手続きが用いられる。
予測値のセットと対応する様々な期間の X の本当の値のセットが与えられたとして一般的な評価のテクニックは平均二乗予測誤差を用いることである。他の尺度もまた用いられる。
自己回帰モデル 予測の質の評価
ここで測定された予測の正しさをどのように解釈するのかという問題が持ち上がる。例えば平均二乗予測誤差が"高い"（悪い）もしくは"低い"（良い）とはどういう事なのだろうか。比較の上で二つのポイントがある。第一に他のモデルの仮定もしくは推定手法の下で推定された代替モデルの予測の正しさは比較目的に使用できる。第二にアウトオブサンプルの正確さの尺度は十分に前のデータを用いることが出来るならば、つまり最初の p 個のデータポイントを落として p 期以前のデータを使わないならば（パラメーター推定に用いられた）インサンプルのデータポイントでの同じ尺度と比較できる。モデルはインサンプルのデータポイントに出来るだけ適合するように特定化されて推定されるので、普通はアウトオブサンプルの予測性能はインサンプルの予測性能より悪い。しかし予測の質がアウトオブサンプルで（正確には定義できないが）"そう悪くない"のであれば、予測値は十分なパフォーマンスを見せていると言える。
自己回帰モデル 統計モデル・生成モデルとしての表現
上記のように自己回帰モデルは、決定論的/deterministicな線形変換に、確率的/probabilisticなブレ（確率項）が線形に追加されるモデルである。別の表現として、自己回帰モデルは統計モデル（生成モデル）で表すことができる。
自己回帰モデル AR(n) を考えるとし、因果関係を持つ時点 t から時刻 t-n までの値の組を
とする。Xn の確率分布すなわち xt ~ xt-nの同時確率 pAR(n) は
であり、条件付き確率の定義を用いる（確率の連鎖律）と
となる（条件付確率分布の積、因子分解の積）。モデルのn次自己回帰性（== 過去方向にn次までしか依存しない）より xt-n はそれ単体で分布が定まる。
p(xt-k|xt-k-1, xt-k-2, ..., xt-n)を考えると（線形変換・ガウス確率項）ARモデルは確率項がガウス分布に従い、その平均値統計量は決定論的な線形変換で決まるため、
自己回帰モデル 統計モデル・生成モデルとしての表現
であるといえる。xt-k-1より過去の系列の情報はすべてxt-k-1の実現値として集約されている。
以上をまとめると、n次自己回帰モデルは統計モデル/生成モデルとして以下のように定式化できる。
・・・(1)
確率分布が計算可能なため、データ（標本）が与えられた際の母集団パラメータを最尤推定を用いて推定することができる。また生成モデルであるため、モデルに従う系列の生成（例: 現時刻までのデータに基づいた将来系列の生成）が可能である。もし音声を時系列とみなせば音声合成をおこなうことが可能になる。
自己回帰モデル 非線形自己回帰生成モデル
古典的な自己回帰モデルは系列要素間の関係を線形と仮定してきたが、近年では非線形自己回帰モデルも提唱されている。人工ニューラルネットワークと深層学習の発達により発達した自己回帰生成ネットワーク（Autoregressive Generative Networks）がその代表例である。
自己回帰モデルを生成モデルとして表現したとき、xt はそれ以前の値（xt-1, xt-2 ,...）で条件づけられた確率分布からサンプリングされる。線形の自己回帰モデルではガウス分布の平均値が前要素の線形変換になるとモデル化するが、この条件は緩和することができる。上記の（１）式、すなわち過去値に条件づけられた確率分布関数を非線形関数を含む任意の関数とすることでこれが達成できる。
確率分布を人工ニューラルネットワークによって表現することで非線形性を導入し深層学習によって実データに基づく分布の推定/学習（最尤推定など）をおこなったものが自己回帰生成ネットワークである。DeepMind社が開発したWaveNetはAutoregressive Generative Networksの代表例であり、音声波形を系列とみなして自己回帰モデル化・学習することにより、人の声と区別がつかない音声の合成に成功している。
自己回帰モデル 非線形自己回帰生成モデル
非線形自己回帰生成モデルは制約を緩めた分、いくつかの変種（モデル上の違い）がある。
非線形自己回帰生成モデルの難点の1つは、非線形性からくるパラメータ推定の難しさにある。統計的推論には最尤推定がしばしば用いられるが、古典的な（線形）ARモデルと比較してパラメータ推定の難易度が高い。
teacher forcing は自己回帰入力に教師信号を用いる、自己回帰モデル学習技法の1つである。自己回帰モデルは系列長が長くなるほど誤差を蓄積する特性をもつ。teacher forcingは学習時に教師信号を自己回帰入力することで、誤差のない（理想的な）入力に基づいた学習を可能にする。
teacher forcingで学習したモデルに関して、推論時に与えられる自己回帰入力は文字通り「自己回帰」であり、学習時に得られるようなノイズの無い理想信号とは限らない。ゆえに学習が不十分なモデルでは推論時の自己回帰入力が学習時と乖離してしまうため、その振る舞いは予期できないものになる。この問題を exposure bias という。
チトー主義
チトー主義（チトーしゅぎ、セルビア・クロアチア語: Titoizam / Титоизам、英語: Titoism、チトーイズム）は、ユーゴスラビア共産党（以下「党」）を支配政党とする社会主義国ユーゴスラビア（以下「ユーゴ」）において、1948年のスターリン率いるソビエト連邦との対立（コミンフォルムからの追放）以降、1992年に社会主義体制が解体するまでの時期に採用された諸政策（労働者自主管理、市場社会主義、非同盟外交など）、およびそれを支える理論・イデオロギーの総称。1980年までの最高指導者ヨシップ・ブロズ・チトー（以下「チトー」）の名にちなむ。
チトー主義 概要
「チトー主義」と呼ばれる思想・政策が、同様にマルクス・レーニン主義から派生した「毛沢東思想」や「チュチェ思想」などと大きく異なる点は、当事者自らがこの呼称を積極的に用いたのではないことである。チトー以下ユーゴ指導部にとって、自分たちがよって立ち、かつ国民を導く思想はあくまで「マルクス主義」ないし「マルクス・レーニン主義」であり、個別の諸政策に上記の名前を与えていたにすぎない。
「チトー主義」という呼称が用いられたのは、まず、1948年以降ユーゴを敵視したソ連他の社会主義国、各国共産党の間においてであり、当然ながらそれは、「マルクス・レーニン主義から逸脱した修正主義」という否定的なニュアンスであった。この、「もともと他称、批判的呼称であった」という点は、「トロツキー主義」が、当初はスターリンを頂点とするソ連および国際共産主義運動の「正統派」（コミンテルン）からの攻撃的呼称であったこと、また「スターリン主義」が、スターリン批判後に既存のソ連型社会主義を批判する文脈で用いられたことと類似している。
「チトー主義」を、独自の社会主義という積極的な意味で用いたのは、まずは西側のジャーナリストや国際政治の研究者であり、スターリン批判後は、多様な社会主義のモデルを模索するマルクス主義思想家・運動家の間でもこの用語が認知された。
チトー主義 影響・評価
上で述べたように、スターリン没後の1955年にソ連とユーゴが和解するまでは、西側諸国で「チトー主義」が一定の評価を受ける一方、東側諸国や各国共産党内部では「チトー主義者」は「トロツキスト」とならぶ「異端者の烙印」であった。ユーゴへの包囲と並行して行われた東ヨーロッパ諸国指導部の粛清においては、しばしば「チトー主義者」が「罪名」の一つに挙げられたのである。特にアルバニアのエンヴェル・ホッジャはチトー主義を激しく批判し続け、国際関係を重視したユーゴと対照的にアルバニアは鎖国を行った。
ガンスリンガー ストラトス
『ガンスリンガー ストラトス』（GUNSLINGER STRATOS）は、2012年7月12日に日本のスクウェア・エニックスより稼働されたアーケードゲーム。通称『ガンスト』
ガンスリンガー ストラトス 概要
オンラインによる4vs4の3D対戦アクションシューティングゲーム。合体可能な2つのガンコントローラー「ダブルガンデバイス」によるアクションが特徴。
NESiCA×Liveが提供するICカード「NESiCA」を利用することで、1枚につき1キャラクター分のプレイヤー情報（戦績・武器カスタマイズなど）を保存することができる。『ガンスリンガーストラトス2』からは、カード1枚で、追加キャラクターを含めたすべてのキャラクターのデータが保存可能となり、キャラクターを新たに使い始めるごとに「ランク振り分け戦」が行われていたが、Ver.1.08で廃止となり、現在はプレイヤーランクから初期ランクが設定される。
稼働日当日より、携帯電話/スマートフォン向けサービス「GUNSLINGER STRATOS.net」も開始。会員登録自体は無料で行うことができるが、キャラクターのカスタマイズなどをするには有料登録をする必要がある。（会員登録した月の月末までは無料でキャラクターのカスタマイズ、ウエポンパックの購入などが可能。）
2012年1月11日に行われたスクウェア･エニックス主催の特別内覧会にて初披露され、4月11日から4月22日にかけて東京と大阪の計3店舗でロケテストが行われた。このロケテストは”βテスト（βイベント）”と銘打たれ、ゲストを招いてのイベントや、正式稼動前大会なども併せて実施された。
ガンスリンガー ストラトス 概要
開発はバイキングが行い、シリコンスタジオが開発した国産ゲームエンジン「OROCHI」の採用第一弾タイトルである。シナリオに海法紀光、森瀬繚、華南恋が参加している。
2013年1月には東京で、8月に大阪で大会ツアーが行われ、両大会合わせた賞金総額は1000万円というゲームにおける大会でもトップクラスの賞金が用意された。また、大阪大会終了直後に続編として『ガンスリンガー ストラトス2』を発表、2014年2月20日より稼働が開始された。
また、1のマイナーチェンジPC版「ガンスリンガー ストラトス リローデッド」の運用テストが2015年に行われた。リローデッドは、1と2の時代の間に起きた出来事を描く。
2016年5月12日より、シリーズ最新作『ガンスリンガー ストラトス3』の稼働が開始された。
2017年4月24日からは各キャラクターにキャラクタータイプを追加、リスポーン・覚醒の仕様変更、ウェポンパックの新規作成・削除を行ったバージョン「∑(シグマ)」が稼働開始。アトラクトムービーでは「3」の表記を反転させ、「もっと戦略的に」と打ち出している。
ガンスリンガー ストラトス 概要
2018年8月19日に行われた6周年記念イベント「ストラトスパーティーⅥ」において、世界進出に向けて注力するため、9月実施予定のオンラインアップデートをもってメジャーアップデートの終了(充電期間に入るとのこと)が発表された。ネットワークサービス自体は継続されていたが、2021年4月1日を以てネットワークサービスを終了。
60インチのプラズマディスプレイを採用した専用筐体を使用している。新型システム基板「Taito Type-X3」のパワーを生かし、フルHDかつ60FPS（可変フレームレート）のグラフィックを実現している。また、ヘッドホン端子が用意されており、プレイヤーが持ち込んだヘッドホンやイヤホンでゲーム音を聞きながらプレイができる。インカムにも対応しており、ローカル接続しているプレイヤー同士で会話することもできる。