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捜索 刑事訴訟法
捜索は、原則として検察官、検察事務官または司法警察職員の請求により裁判官が発する令状により行われる（刑訴法218条）。この内、警察官である司法警察職員については、原則として、国家公安委員会または都道府県公安委員会が指定した警部以上の階級にある警察官（指定司法警察員）が令状の請求を行うとされている（規範137条）。令状には、被疑者等の氏名、罪名、捜索すべき場所・身体・物等、刑訴法第219条に規定する事項を記載し、裁判官の記名押印がなされなければならない。令状の請求に当たっては、その必要性を疎明する資料を添付しなければならない（規範139条）。
捜索の対象は令状により特定されていなければならず、複数の場所などを1通の令状で捜索することはできないと解されている。ただし、法律上別個の処分である捜索と差押の令状を1通とすることは違法ではないとされており、実務上も「捜索差押許可状」という書式が多用される。
被疑者の逮捕に際して必要な場合、令状無しで、住居等において被疑者を捜索し、または逮捕の現場について捜索を行うことができる（刑訴法220条1項）。ここでいう「逮捕の現場」とは、判例・通説によれば、逮捕行為に時間的・場所的に接着していることを要するとされている。
捜索 刑事訴訟法
逮捕に伴う捜索に令状を要しないことは、既に逮捕という法益侵害が許されている以上、被疑者の権利を侵害する度合いが少ないことと、証拠収集に必要性・緊急性が認められること、また、証拠存在の蓋然性が高いことが理由とされる。
刑訴法222条第1項では、捜索の執行にあたり、同法99条以下の裁判所が行う捜索についての規定を準用している。
令状に基づいて捜索する際は、処分を受ける者または立会人（立会人は規範141条2項による）に対してこれを提示しなければならない（刑訴法222条1項、110条）。また、住居主等のその場の管理者・責任者等に立ち合わせなければならず、これができない場合は隣人または地方公共団体の職員を立ち会わせなければならない。必要な場合は、被疑者を立ち会わせることができる。ただし、犯人を逮捕するための捜索（刑訴法220条1項1号）で緊急を要する場合は、立会人を要しない（刑訴法222条1項は110条を準用しているが、201条を準用していない）。
捜索に当たっては、錠や封を開き、その場の出入りを禁止し、その禁止に従わない者を退去させるなど必要な処分をすることができる（刑訴法222条1項、111条1項）。ただし、必要以上に器物を損壊し、書類を乱さないよう注意しなければならず、原状回復に努めなければならない（規範140条2項）。
捜索 刑事訴訟法
夜間（日の出前・日没後）の捜索は、令状に特に記載がない場合はすることができない（刑訴法222条4項）。これは、私人の夜間における平穏を保護するためと解されている。ただし、旅館・ホテル・ネットカフェや飲食店等夜間も公衆が出入りする場所や、賭場など風俗を害する行為に常用されるものと認められる場所については、前述の記載無しに夜間の捜索ができる（同条3項）。また、日没前に着手した捜索は、日没後も継続できる（同条4項）。
捜索の際は秘密を守り、処分を受ける者の名誉を害しないよう注意する（規則93条）とともに、必要以上に関係者に迷惑をかけないよう注意し（規範140条）なければならない。
令状による捜索は、令状の呈示が捜索開始の要件であるが、証拠隠滅の防止等、やむを得ない場合は実施着手後にこれを示すことも「準備行為」として適法とされている。
捜索 行政手続における捜索
行政手続においても、捜索が行われる場合があるが、特に犯罪捜査と密接な関連を有する行政手続を行う場合については、裁判所の許可状によって、捜索・差押等が認められている場合がある。具体的な根拠条文として以下のものがある。
捜索 国税徴収法
国税徴収法（昭和34年4月20日法律第147号、以下「徴収法」と略す）142 - 147条では、国税の滞納処分を行うため、財産調査の一環として、徴収職員による捜索の権限を認めている。
徴収法第142条では、滞納処分のため必要があるときは、滞納者の物または住居その他の場所につき捜索することができると規定している。この処分は、国税徴収上の自力執行権の一環として認められているものなので令状は必要なく、徴収職員が滞納処分上必要と認めればいつでも行うことができると解されている。ただし、徴収法上の捜索は犯罪捜査のために認められたものと解してはならない旨が、徴収法第147条第2項に規定されている。
徴収職員は、捜索に当たり身分証を携帯し、関係者の請求があったときはこれを呈示しなければならない（徴収法147条）。ただし、捜索開始前などに自発的に呈示する義務は、必ずしも無いと解されている。
捜索 国税徴収法
捜索する場所については、滞納者自身の住居・事務所等のほか、滞納者の財産を所持する第三者または滞納者の財産を所持すると認められる親族等の関係者がこれを引き渡さないときに限り、第三者の住居その他の場所を捜索することができる（徴収法142条1・2項）。徴収職員は、滞納者等（捜索先が第三者の関係箇所である場合はその第三者。以下同じ。）に戸や金庫等を開かせ、または自ら開くために必要な処分をすることができる（同条3項）。また、捜索のために必要な場合、滞納者等やその同居の親族、代理人以外がその場に出入りするのを禁止することができる
捜索は、旅館等夜間（日没後から日の出前）に公衆が出入りする場所でやむを得ない場合のほかは、夜間に行うことはできない。ただし、日没前に着手した捜索は、日没後も継続することができる（徴収法143条）。
捜索に当たっては、滞納者等・その親族・その従業員等で相当のわきまえのある者を立ち会わせなければならない。これらの者が不在であるか、立会いに応じない場合は、成人者2人以上・市町村の職員・警察官のいずれかを立ち会わせなければならない（徴収法144条）。ここでいう「相当のわきまえのある者」とは、例えば会社法10条にいう「支配人」や14条にいう「ある種類又は特定の事項の委任を受けた使用人」（一般にいう管理職相当の役職の者）と解されている。
捜索 国税徴収法
徴収職員は、捜索の結果差押可能な財産を発見した場合は、徴収法47条以下の規定に従いそれらを差し押えることができる。徴収職員は、捜索の結果財産の差押えを行わなかった場合には捜索調書を、差押えを行った場合は捜索調書に代えて徴収法54条に規定する差押調書をそれぞれ作成し、滞納者等や立会人にその謄本を交付しなければならない。
なお、地方税法（昭和25年7月31日法律第226号）では都道府県・市町村の徴税吏員が各種地方税の滞納処分について徴収法の例により行うことを認めているので、徴税吏員も地方税の滞納処分のために前述の捜索を行うことができる。この場合、上述の説明について「国税＝地方税」、「徴収職員＝徴税吏員」などと読み替えることになる。
濃尾地震
濃尾地震（のうびじしん）とは、1891年（明治24年）10月28日に濃尾平野北部で発生したマグニチュード（M）8.0の地震。日本史上最大級の内陸地殻内地震（直下型地震）である。10月31日までの4日間に、烈震4回、強震40回、弱震660回、微震1回、鳴動15回、合計720回を数え、死者は全国で7,273人、全壊・焼失家屋142,000戸という甚大な被害が発生した。
「濃尾」は美濃国と尾張国の併称であり、美濃・尾張地震（みの・おわりじしん）とも呼ばれ、これにちなんで「身の終わり地震」とも渾名された）。辛卯の年に発生したことから辛卯震災（しんぼうしんさい）と呼んでいる報告書もある。
濃尾地震 概要
濃尾地震は、1891年（明治24年）10月28日6時38分50秒に発生した。震源は、岐阜県本巣郡西根尾村（現・本巣市）にあると考えられている。
河角廣 (1951) は北緯35.6度、東経136.6度に震央を仮定し規模 Mk = 7.0 を与え、マグニチュードは M = 8.4 に換算されているが、明治・大正期の地震については0.5程度大きく見積もられているとされる。また、震央距離と震度との関係など当時のデータから後にM8.0とも推定される。アメリカ地質調査所 (USGS) でも最大M8として紹介している。モーメント・マグニチュードはMw7.5と推定されている。根尾谷断層帯が活動した典型的な内陸地殻内地震（いわゆる直下型地震）であり、これは記録が残っている日本の内陸域で発生した地震としては観測史上最大級である。世界的に見ても、2008年の四川大地震（Ms8.0、Mw7.9）などにほぼ匹敵する、最大級の内陸直下型地震であった。
濃尾地震 概要
同じく直下型地震であった1995年の兵庫県南部地震はM7.3であり、それと比較しても格段に大きな規模であった（M8.0はM7.3の約11.2倍の規模である）。日本周辺で発生する地震のうち、プレート境界地震であればM8クラスが発生することも多いが、直下型地震の多くはM7クラスであり、M8クラスが発生するのは非常に稀である。濃尾地震の規模（M8.0）を、日本周辺で発生した主なプレート境界地震と比較すると、1923年の関東大地震（M7.9）や1944年の東南海地震（M7.9）、1946年の南海地震（M8.0）などにほぼ匹敵する。
3日前の10月25日21時14分には揖斐川下流域を震源とする、前震と思われる地震 (M6.0) が発生している。
記録のある過去の歴史地震では、745年6月5日（天平17年4月27日）に美濃を中心として発生した天平地震が濃尾地震と類似した地震とする見方もある。また1586年1月18日（天正13年11月29日）に発生した天正地震も、この地域を襲っており、より広大な範囲に被害をもたらしているが、震源域は不明な点が多い。
濃尾地震 概要
両白山地から濃尾平野北方にかけて位置する濃尾断層帯のうち、根尾谷断層帯、梅原断層帯、温見断層北西部が活動をした。活動域は福井県境（福井県池田町野尻）付近から岐阜県を経て愛知県境（可児市古瀬）にまで及び、北北西―南南東方向に総延長約76kmの断層が出現した。地表の変位は両端ほど垂直成分が多く中央部では水平成分が多くなり、根尾谷断層に沿って水平変位は最大で7.6mを記録している。根尾村水鳥（みどり）地区での根尾谷断層は上下差6m横ずれ量4mにも及び、複数の撮影者によって発生直後に写真が記録されている。それらの写真のうち、世界的に有名な小藤文次郎の論文に掲載された写真の撮影者には瀬古安太郎、小川一真、日下部金兵衛など複数の名前が挙げられている。
この地震活動により、福井県境付近から岐阜県を経て愛知県境の断層に加え、地表には現れていないものの分岐する岐阜 - 一宮断層など、合計5個の断層が動いたと仮定する震源モデルが提唱されており、合計の地震モーメントは M0 = 1.5×1020N・m (Mw7.4) と推定されている。
北北西方向への延長線上には、1948年の福井地震を引き起こした福井地震断層が存在するほか、南南東方向への延長線上は1945年三河地震の深溝断層方向と同一である。
濃尾地震 被害
被害は岐阜県や愛知県を中心に、近隣の滋賀県や福井県にも及んだ。明治時代では最大規模の地震であり、宇佐美龍夫『新編日本被害地震総覧』によると、死者7,273人、負傷者1万7,175人、全壊家屋は14万2,177戸を数えた。震央近くでは揺れによって山の木が全て崩れ落ち、はげ山になったなどと伝えられる。また岐阜市と周辺では火災が発生し被害を大きくした。岐阜の壊滅を伝える新聞記者の第一報は「ギフナクナル（岐阜無くなる）」だったという。当時の『濃尾震誌』は、地震当時の状況を次のように記している。
轟然一声百雷の頭上に墜落せしと思ふ間もなく劇烈な震動をおこし、瓦飛び屋倒れ、地裂け井涸れ、瞬時にして全世界を絶滅すべき勢を現はせり — 《濃尾震誌》
濃尾地震の震度分布は大森房吉により求められ、名古屋など愛知県から岐阜県、福井県を貫く広い範囲で震度6相当となっている。しかし、当時の震度階級は4段階で最大でも震度6相当であり、根尾谷をはじめとして岐阜県西部から愛知県にかけて家屋倒壊率が90%を上回る地域もあり、現在の震度7相当と推定される地域も美濃から尾張（一部越前、三河）にかけて分布している。
濃尾地震 被害
建築物では、伝統的な土蔵の被害は比較的軽かったが、名古屋城の城壁や宿場町の江戸時代からの建物の被害は甚大であった。また、欧米の技術で作られた近代建築でさえ、長良川鉄橋の落下をはじめ、耐震構造になっていなかった橋梁や煉瓦の建築物などが破壊されたため、この地震によって耐震構造への関心が強まり、研究が進展する契機となった。また、この地震後に震災予防調査会が設置された。イギリス人お雇い外国人で、写真家でもあるウィリアム・K・バートンが、自らのカメラで被害状況を記録している。
なお震災の9年後に発表された『鉄道唱歌第一集東海道編』でも、岐阜の紹介では鵜飼と並んで濃尾地震が歌われている。
また唱歌『一月一日』（千家尊福作詞）を以下の様に捩った替え歌が震災直後の児童の間で流行した。
濃尾地震 各地の震度
地震の観測は中央気象台（現・気象庁）、測候所の他、灯台や郡役所などの委託観測所でも行われ、中央気象台に報告されていた。当時の震度階級は「烈」（震度6相当）、「強」（4-5）、「弱」（2-3）、「微」(1)の4段階であったが、特に強い場合は「激烈」、基準より弱めの場合は「稍（やや）烈」などの表現が用いられていた。
濃尾地震 前兆現象
数日前から「動物の異常行動」があり、本震の数時間前から「鳴動音」「地鳴り」「地震雲」などがあったことが報告されている。また、宇佐美の報告によれば、前々日や前日に前震活動があったことが報告されている。
濃尾地震 報道
電信線が寸断されたこともあって、濃尾地震の全容はすぐには把握されなかった。28日、大阪朝日新聞は号外を出し、彦根、四日市以東への電信が不通であること、難波紡績工場が倒壊したことを報じる。東京ではさらに把握が遅れ、東京日々新聞では、10月29日に金沢や横浜で大地震があったことを報道。翌30日になってようやく「安政の地震の再来」という認識で地震が報道され、以後情報が正確になっていった。
また、濃尾地震の情報は海外にも打電され、ロンドンの29日付のタイムズ紙でも報道された。同紙は30日には横浜からのロイター電として、大阪、神戸の被害が大きいという推測記事を掲載。日本を旅行中に大阪で濃尾地震に遭遇したメアリー・ジェーン・ビカーステスに、この報道を見た留守家族が、31日に日本へ安否確認の電報を打ち、彼女は11月1日に神戸でこの電報を受け取った。ビカーステスはその後12月28日、英国帰国直前、フランスのカレー駅で待ち受けていた記者から、地震体験の取材を受けている。
カメラが普及し始めた時期でもあり、被害の写真が比較的多く残されている。2021年、岐阜県は白黒写真を処理ソフトでカラー化した画像を公開した。
1 E2 s
102 - 103 s（100秒 - 約16.7分）の時間のリスト
ジョン・フラムスティード
ジョン・フラムスティード（John Flamsteed, 1646年8月19日 - 1719年12月31日）は、イギリスの天文学者。ケンブリッジ大学に学ぶ。フラムスチードと表記されることも多い。
ジョン・フラムスティード 業績
ジョン・フラムスティードは、1666年と1668年に起こった日食を正確に予言したことでその功績が認められ、1675年3月4日、初代のイングランド王室天文官に任命された。年俸は100ポンドであった。同年6月、王室天文官の任地となるグリニッジ天文台の建設がフラムスティード自身の手によって開始された。しかし、天文台が完成した後も観測器具は備え付けられず、フラムスティードは自費でこれらの器具を揃えることを余儀なくされた。不足する費用は自身の給料から賄い、それでも足りない分は家庭教師の副業や寄付によって補填した。観測器具の設計においては、ティコ・ブラーエの著作を参考に、それを望遠鏡用に改良を加えた。フラムスティード自身はティコにちなみ、自らを「宮廷付占星術師」と称したが、この呼称は一般には普及せず、代わりに人々は彼をグリニッジ天文台長と呼んだ。この慣例から、現代のイギリス英語においても王室天文官（Astronomer Royal）はグリニッジ天文台長を指す称号として用いられるようになった（ただし、1970年代以降、王室天文官とグリニッジ天文台長が別人である時代が存在するため、厳密にはこの2つの語は同義ではない）。
ジョン・フラムスティード 業績
1676年2月、フラムスティードは王立協会フェローに選出された。同年、サリー州のバーストー教区の僧侶となり、同地に居を構えた。1677年には再び王立協会フェローに選出されている。1684年、フラムスティードはグリニッジに移住した。
アイザック・ニュートンは、自身の著書『自然哲学の数学的諸原理』（1687年）の出版にあたり、フラムスティードの観測記録を要求した。フラムスティードはこれに応じて記録を送付したが、この観測記録はニュートンの理論とは合致しなかった。このため、ニュートンはフラムスティードが観測記録の送付を遅らせ、さらに意図的に誤った記録を送ってきたとして非難した。しかし、実際には、地球と月の関係はニュートンが想定したような単純な2つの質点間の相互作用では記述できず、より複雑な要素が必要であることがニュートンの死後に明らかになった。
ジョン・フラムスティード 業績
フラムスティードは自身の観測記録を集成した『天球図譜』の出版を計画したが、ニュートンとエドモンド・ハレーは、フラムスティードの作業の遅延と完成の見込みのなさを理由に、新たな観測記録ではなく、手元にあったフラムスティードの古く不正確な観測記録に基づいて、1712年に王立協会版『天球図譜』を独断で出版した。これに対し、フラムスティードは裁判を起こし、勝訴した。王立協会版『天球図譜』の在庫はすべてフラムスティードに引き渡され、彼はグリニッジ天文台でこれを焼却した。さらに、図書館などが購入した王立協会版『天球図譜』も可能な限り回収し、焼却処分とした。この事件により、ニュートンとの間の決裂は決定的なものとなり、ニュートンは『自然哲学の数学的諸原理』の第2版からフラムスティードの名前をほとんど削除した。
王立協会の協力を得られないことを悟ったフラムスティードは、自費で『天球図譜』の刊行を試みたが、生前にその出版を見ることはできなかった。彼の死後、1725年から1729年にかけて、フラムスティード夫人らによってこの『天球図譜』は刊行された。
1719年、ジョン・フラムスティードはグリニッジにて死去した。1720年、サリー州のバーストーに埋葬された。
ジョン・フラムスティード フラムスティード版『天球図譜』
ジョン・フラムスティードが作成した『天球図譜』は、長きにわたり航海術や測量術の基礎として重要な役割を果たした。本書によって、任意の地点とグリニッジ天文台との間の経度および緯度の差異を容易に算出することが可能となり、天文学および測量の分野において、グリニッジ天文台が自然と基準点として認識されるに至った。この影響は大きく、後の本初子午線決定の際にも、その基準点はグリニッジ天文台に置かれることとなった。日本においても、1943年に本書は再版されている。
『天球図譜』に収録された恒星に付与された番号は、独特の方式を採用している。具体的には、各星座において西端に位置する恒星から順に1からの番号が割り振られるというものであり、この命名規則はフラムスティード名（またはフラムスティード番号）として現在も広く用いられている。例えば、著名なオリオン座のα星であるベテルギウスは、フラムスティード記号ではオリオン座58番星と表記される。また、『天球図譜』における星座の形状は、従来の天球図とは異なり、地球上から観測されるそのままの形で描かれている。それまでの天球図は、天球の外側から見下ろすような視点で描かれるのが一般的であった。
フラムスティードは観測中に、偶然天王星を恒星と誤認し、おうし座34番星という名称を与えた。この誤認が原因となり、現在のおうし座の恒星リストにおいて34番は欠番となっている。
1 E3 s
103 - 104 s（16.7分 - 2.78時間）の時間のリスト
1 E4 s
104 - 105 s（2.78 時間 - 27.8 時間）の時間のリスト
1 E5 s
105 - 106 s（27.8 時間 - 11.6 日）の時間のリスト
単振動
単振動（たんしんどう、Simple harmonic motion）とは、量の時間変化が三角関数の正弦関数または余弦関数で表される振動である。調和振動（ちょうわしんどう）や、単調和振動、調和運動とも呼ばれる。余弦関数（コサイン）を使った表現では、
という形で表現される。単振動の表現にはいくつかのバリエーションがあり、三角関数の他に複素指数関数による表現もよく使われる。一般に、次の形で表される微分方程式（定数係数斉次2階線形常微分方程式）の一般解は単振動となり、この形の方程式は単振動の方程式として知られる。
単振動は、振動現象あるいは波動現象における最も単純な形の振動であり、様々な物理現象を記述するとても重要な概念といえる。単振動の代表例は、減衰が無いと仮定したときの、フックの法則に従うばねで吊り下げられた重りの振動である。単振動を起こす系は、一般に調和振動子と呼ばれる。単振動の重ね合わせ（単振動同士の和）も、振動・波動の様々な場面で現れる。直角2方向にそれぞれ単振動する点はリサジュー図形と呼ばれる軌跡を描く。
単振動 余弦関数による表現と基礎用語
何かの量が時間経過に応じて変動しているとする。この量 x が単振動するとき、 x と時間 t の関係は余弦関数 cos によって
と記述できる。変化量 x には変位、圧力、電圧、電流といったさまざまな量を当てはめることができる。x が電流あるいは電圧の場合は、単振動ではなく正弦波と呼ぶこともある。ただし、物理学の波動分野では、空間と時間を独立変数として正弦関数で表される進行波を指して正弦波と呼ぶ。
単振動の場合、上式の A, ω, φ は全て時間に依存しない定数である。式中の各パラメータの詳細は次のとおりである。
A は振幅と呼ばれる。一般的に A の値は正とする。x が物体の変位の振動を意味しているとすれば、変位の中立位置 (x = 0) から最大値に相当する。x の値が A と −A の間を往復する振動となる。
cos の中身 ωt + φ は位相と呼ばれる。三角関数の中身であるため、位相は物理的次元を持たない無次元量で、しばしば角度とみなしてラジアンや度の単位をあてる。ωt + φ を位相角とも呼ぶ。三角関数の性質によって、位相が 2π 増えるたびに、x は同じ値に戻ることになる。ここで π は円周率である。
単振動 余弦関数による表現と基礎用語
φ は初期位相や初期位相角と呼ばれる。これは、φ が t = 0 のときの位相の値を意味しているためである。φ を位相定数と呼んだり、単に位相角とも呼ぶこともある。φ に 2π の整数倍を加えた値、すなわち φ, φ ± 1 × 2π, φ ± 2 × 2π, … はいずれも同じ振動を表す。これらの中から、式がなるべく簡単になるように φ の値を決めることができる。
ω は角振動数や円振動数、角周波数と呼ばれる。振幅と同じく、一般的に ω の値は正とする。角振動数は、単位時間当たりの位相の変化量、あるいは位相の変化率を意味している。単位は rad/s（ラジアン毎秒）または 1/s（毎秒）か Hz（ヘルツ）となる。
上述のとおり、位相が 2π 増えるたびに x は同じ値に戻る。位相が 2π 増えるのに必要な時間を周期と呼ぶ。周期は記号 T などで表される。周期の定義より、周期 T と角振動数 ω には
という関係があるから、T は ω によって次のように表される。
また、周期の逆数 1/T を振動数あるいは周波数と呼ぶ。振動数は記号 f や ν などで表され、角振動数によって表現すれば
となる。振動数は 1 秒間に振動する回数を意味しており、単位は Hz（ヘルツ）である。混乱のおそれが無い場合は、角振動数 ω を指して単に振動数と呼ぶこともある。ただし、ω の値と f の値が 2π 倍違う点には常に注意を要する。
単振動 その他の表現
単振動は、下記に示すように他の形でも表現できる。どの形の表現が便利かは場合に依る。正弦関数 sin を用いた場合、単振動は
と表される。しかし、初期位相 φ の値を変えれば、sin の式でも cos の式でも全く同一の運動を表すことができる。そのため、単振動を sin で表すか cos で表すかの違いに重要性は無い。同一の単振動を、cos で表現したときの初期位相を φ とし、sin で表現したときの初期位相を φ′ とすれば、
という関係になる。cos 形式の単振動を sin 形式に置きかえるときは、cos 形式だったときの初期位相に π/2 を加えてずらせばよい。
単振動は、次のような余弦関数と正弦関数の和の形でも表現できる。
ここで、B1 と B2 は定数である。単振動の正弦関数による表現
と比較すると、B1、B2 は振幅 A、初期位相 φ と次のような関係がある。
単振動 その他の表現
自由振動の問題などでは、振幅と初期位相が既知として与えられるのではなく、t = 0 のときの x の値、および t = 0 のときの x の速度（後述参照）の値が与えられ、単振動の形が定まる。これらの値を x0、v0 と表すとする。 この cos と sin の和の形式の場合、cos 側が x0 を表現する役割を持ち、sin 側が v0 を表現する役割を持つ。すなわち、x0 と v0 が与えられたときの単振動は、下記のように表現できる。
e をネイピア数、i を虚数単位とすれば、複素指数関数とは αeiβ の形式で表現される関数である。単振動は、次のような複素指数関数の実部または虚部を取ったものに相当する。
ここで、Re() は括弧内の複素数の実部を取ることを意味し、Im() は括弧内の複素数の虚部を取ることを意味する。複素指数関数と三角関数にはオイラーの公式より、
という関係があるため、上記の式が導かれる。複素指数関数の定数係数 A を複素数 Ac に拡張すれば、φ を陽に表さずに次のように表現できる。
ここで、定数係数 Ac は A および φ と次のような関係である。
したがって、この形式では、振幅 A と初期位相 φ の情報は複素数 Ac の中に含まれる。複素数に拡張された振幅は複素振幅と呼ばれる。
単振動 その他の表現
複素指数関数の形式は微分・積分しても関数の形が変わらないという利点がある。また、振幅と初期位相という2つの数を1つの複素数にまとめることができ、数式処理が簡単となる。こういった利点のために、本来は実数である x を一旦複素数に拡張し、何らかの計算後に最後に実部を取るという手法によって、過程の計算を簡便にできる。このときに可能な計算は、和、差、微分、積分などの線形演算である。こういった手法は、特に定数係数の線形微分方程式の問題を解くときに半ば常識的に多用される。
同じく複素指数関数を用いた形式として、
という形でも単振動を表す。ここで、C1 と C2 は互いに複素共役な複素数の定数である。この形式では、虚部が自然に打ち消されるようになっており、実部や虚部を取るといった特段の操作は必要ない。この形式は実数の三角関数の式とあくまでも同一であり、表し方が違うだけである。余弦関数と正弦関数の和による表現
と比較すると、B1, B2, C1 と C2 の定数の間には次のような関係がある。
B1 と B2 は実数であるから、C1 + C2 は実数に、C1 − C2 は純虚数になる必要がある。この制約から、C1 と C2 を共役複素数とする必要性が理解できる。
単振動 速度と加速度
単振動する x の変化速度と変化加速度も三角関数で与えられる。cos 形式の x を t で微分すると、次のような速度 dx/dt が得られる。
この式をもう一度 t で微分すると、次のような加速度 d 2x/dt 2 が得られる。
したがって、速度と加速度は元の x と同じ角振動数の振動である。一方で、速度の振幅は元の x の ω 倍、加速度の振幅は元の x の ω2 倍となっている。上式を正符号の余弦関数に書き換えれば、
と表現できるので、速度の位相は元の x よりも π/2 (90°) 進んでおり、加速度の位相は元の x よりも π (180°) 進んでいることになる。
複素指数関数による形式では次のとおりである。単振動の複素指数関数の形式を t で1回微分すれば
となり、t で2回微分すれば、
となる。したがって、元の x に iω を1回掛ければ速度となり、元の x に iω を2回掛ければ加速度になる。また、
単振動 速度と加速度
という関係があるので、上式は次のような位相の関係が明確にした形に変形できる。
これらの実部が、cos 形式の x の速度と加速度に対応する。
速度 dx/dt を改めて変数 v と表し、x と v の組を状態点とすれば、単振動のxv-相平面における軌道について考えられる。このとき、単振動は次のような2変数の微分方程式系で表される。
上式の第1式両辺に ω2x を掛けたものと、上式の第2式両辺に v を掛けたものとを足し合わせると、
という式が得られる。これを t で積分し、積分定数を C とすれば、次のような式になる。
したがって、xv-相平面上での単振動の軌道は楕円になる。この楕円軌道は、時間経過に従って時計回りに進む。上平面 (v > 0) では、dx/dt が正なので軌道は右方向へ進む。下平面 (v < 0) では、dx/dt が負なので軌道は左方向へ進む。
単振動 単振動が現れる系
単振動は、物理学全域でさまざまな形で現れる。力学的なものから電磁気学的なものまで、単振動の実例は幅広い。単振動は、振動および波動という現象における最も単純な形であり、なおかつ様々な物理現象を記述する概念として高い重要性を持つ。
単振動が起こる系は調和振動子と呼ばれる。調和振動子の代表例の一つが、質点とばねの系である。重り（質点）がばねで吊り下げられて揺れている系を考える。ばねはフックの法則に従うとする。現実には空気の抵抗などによって振動は次第に止まるが、そのような減衰作用は今は無視する。重りの質量を m、ばねのばね定数を k、吊り下げられた重りが静止している状態からの上下方向変位を δ とする。この重りの運動方程式は
となる。さらに、両辺を m で割り、k/m = ωn2 とおいて
と変形する。この式は定数係数の斉次2階線形常微分方程式であり、δ の一般解は次のような単振動で与えられる。
その他の単振動の表現（余弦関数と正弦関数の和や複素共役な複素指数関数の和）も、δ の一般解である。この単振動の角振動数 ωn は
単振動 単振動が現れる系
であるから、揺らし始めるときに重りを最初に動かす量や重力の大きさなどとは無関係に決まっている。ωn は、ばね定数と質量という系に固有の値のみで決まるため、固有角振動数と呼ばれる。一方、振幅 A と初期位相 φ の値は、最初にどのような状態が重りに与えられるかによって決まる。t = 0 で与えられる変位を δ0 、速度を v0 と表せば、A と φ は次のように与えられる。
一般に、ω を正の定数として、
という形で表される微分方程式は単振動の方程式と呼ばれ、その一般解は単振動となる。dx/dt = v と表すとき、単振動の系は次のようなハミルトニアン H を持つため、系はハミルトン系としての特性を持つ。
すなわち、
が満たされ、dH/dt が常に 0 より H の値は時間に対して不変である。物理的な系では、ハミルトニアン H は系が持つエネルギーに相当し、H が時間不変であることは単振動がエネルギーを保存しながら運動していることを意味する。
物理学で現れるその他の単振動の例には、振り子、電気回路のLC回路、2原子分子の熱振動などがある。一般的に、保存力を受ける系で、そのポテンシャルエネルギーの極小点近傍で振動していれば、その運動は調和振動子に近似できる。
単振動 重ね合わせ
単振動同士の和を作ることを、単振動の重ね合わせや単振動の合成と呼ぶ。単振動の重ね合わせは、振動・波動の多くの場面で現れる。例えば、自由度 n の線形多自由度系の振動の非減衰自由振動は、単振動の n 個の重ね合わせで表現できる。また、フーリエ級数を使えば、与えられた様々な周期運動を単振動の無限の重ね合わせで表現できる。
2つの単振動する量 x1 と x2 を考える。これらが同一方向（同じ x 軸方向）の振動だとすれば、その重ね合わせは、
となる。単振動を幾何ベクトルとして考えれば、単振動の重ね合わせとは、円運動するベクトル OP1 と円運動するベクトル OP2 の和 OP = OP1 + OP2 を作成して、OP を軸へ射影していることに等しい。上式は、合成や加法定理といった三角関数の公式を用いて下記のように変形できる。
ただし、ここで振幅 A と位相角 ψ は下記のような時間の関数である。
簡単な場合として、2つの単振動の角振動数が同じ (ω1 = ω2) ときは、重ね合わされた振動も単振動になる。このとき、A と ψ は時間依存しない定数になる。2つの単振動の同一角振動数を ω とすれば、重ね合わされた振動も ω の単振動となる。このときの単振動は次式で与えられる。
単振動 重ね合わせ
2つの単振動の角振動数が異なるときは、重ね合わされた振動は複雑な形となり、もはや単振動ではなくなる。2つの単振動の角振動数の比 ω2/ω1 あるいは ω1/ω2 が有理数ならば、重ね合わされた振動は、複雑だがある周期を持った振動である。一方、角振動数の比が無理数ならば、重ね合わされた振動には周期が存在せず、同一波形が繰り返されることのない振動になる。2つの単振動の角振動数の比が近い (ω1 ≈ ω2) 場合は、うなりと呼ばれる振動波形になる。
互いに直角する方向の単振動の重ね合わせも考えられる。xy-平面上の点が、x 方向に
という単振動をして、なおかつ y 方向に
という単振動をしている場合を考える。このときの点の軌跡は、一般にリサジュー図形と呼ばれる曲線になる。もし ω1 = ω2 であれば、軌跡は楕円となる。なおかつ初期位相の差 φ2 − φ1 が π の整数倍であれば、軌跡は直線になる。同一方向のときと同様に、ω1/ω2 が有理数であれば、周期的な軌跡となり、リサジュー図形は閉曲線となる。ω1/ω2 が無理数であれば、リサジュー図形は閉じることのない曲線となる。
陰核包皮
陰核包皮（いんかくほうひ、英: Clitoral hood）とは、陰核亀頭を被う包皮の名称である。陰核を約半分ほど覆っている長い包皮で前陰唇交連の辺りから伸びており、小陰唇に繋がる部分でもある。男性における陰茎包皮に相当する。
女性が性的に興奮すると、陰核の勃起が起こり陰核亀頭が膨張するので、包皮が剥けて亀頭部が露出する。陰核が勃起しても亀頭部が包皮から露出しない場合や、亀頭部が包皮と癒着している場合のことを陰核の真性包茎と言う。
1 E6 s
106 - 107 s（11.6 日 - 116 日）の時間のリスト
振幅
振幅（しんぷく、英語：amplitude）とは、波動の振動の大きさを表す非負のスカラー量である。波の1周期間での媒質内における最大変位量の絶対値で表される。
時としてこの距離は「最大振幅」と呼ばれ、他の振幅の概念とは区別される。特に電気工学で使用される二乗平均平方根 (RMS) 振幅がそれにあたる。最大振幅は、正弦波、矩形波、三角波といった相対的、周期的なはっきりした波動に使用される。1方向への周期的なパルスといった非相対的な波動では、最大振幅は曖昧になる。
非対称な波（一方向への周期的パルスなど）の場合には最大振幅は多義的となる。なぜなら、最大値と平均値との差をとるか、平均値と最小値との差をとるか、最大値と最小値との差の半分をとるか、によって得られる値が変わるためである。
複雑な波、特にノイズのように繰り返しのない信号の場合には、RMS振幅が一般に用いられる。一意に求まり、物理的意味を持つ量だからである。例えば、音や電磁波や電気信号として伝えられる仕事率の平均は、RMS振幅の2乗に比例する（最大振幅の平方根には一般的には比例しない）。
振幅を形式化するいくつかの方法が存在する。
振幅
簡単な1次元波動方程式について、その特殊解を正弦波とすると、
この場合、が波動の振幅である。なお、その他は次のような意味を持つ。
振幅の構成単位は波動の種類によって異なる。
弦の振動 (en:vibrating string) による波や、水などの媒質を伝わる波の場合、振幅とは変位である。
音波や音響信号では、振幅は便宜上音圧を指す。ただし粒子の移動（空気やスピーカーの振動板の動き）の振幅を指すこともある。振幅の常用対数を取ったものはデシベル (dB) と呼ばれ、振幅0の場合には -∞ dB となる。en:Loudnessは振幅に関連があり、通常の音はindependently of amplitudeとして認識されるものの強度は音に関する最も分かり易い量である。
電磁放射では、振幅は波動の電場と対応する。振幅の2乗は波動の強度に比例する。
振幅は、連続波 (en:continuous wave) の場合は一定であり、一般には時刻と位置によって変化する。振幅の変化の形はエンベロープ (en:Envelope (waves)) と呼ばれる。
振幅 複素振幅
振動や波動を複素表示した場合、時間を含まない部分を複素振幅という。
例えば  方向に進行する電場が
と表される場合、複素振幅は
である。
長沼駅 (東京都)
長沼駅（ながぬまえき）は、東京都八王子市長沼町にある、京王電鉄京王線の駅である。京王西管区所属。駅番号はKO32。
長沼駅 (東京都) 歴史
駅開設場所が、駅所在地付近を流れる浅川と湯殿川（ゆどのがわ）の合流地点であり、長くて広い沼地であったことから、「長沼」と名付けられる。
長沼駅 (東京都) 駅構造
相対式ホーム2面2線を有する高架駅。
トイレは1F改札口内にあり、ユニバーサルデザインの一環として「だれでもトイレ」も併設されている。2008年（平成20年）3月に改札階とホーム間を連絡するエレベーター新設とトイレ改修工事が完了した。その他、自動運転式エスカレーターも設置されている。
長沼駅 (東京都) 利用状況
2024年度（令和6年度）の1日平均乗降人員は3,840人である。京王電鉄全駅では府中競馬正門前駅に次いで2番目に利用者が少ない。
近年の1日平均乗降・乗車人員の推移は以下の通り。
長沼駅 (東京都) 駅周辺
駅の北側は住宅地が立ち並び、南側は八王子市立長沼小学校がある。宅地開発が進んでおらず、駅周辺でも畑が多く点在している。
長沼駅（八王子市コミュニティバス「はちバス」）
長沼駅 (東京都) 隣の駅
京王電鉄
京王線
京王ライナー・■特急・■急行
通過
■区間急行（上りのみ）・■快速（下りのみ）・■各駅停車
平山城址公園駅 (KO31) - 長沼駅 (KO32) - 北野駅 (KO33)
長沼駅 (東京都) ミュージックビデオの撮影
シンガーソングライターの優里が作詞作曲をした「おにごっこ」のミュージックビデオの撮影が行われた。
メリクロン
メリクロンとは、メリステム（meristem、主として茎頂 (shoot apex) のメリステム）とクローン (clone) をつなぎ合わせて作られた言葉。すなわち、茎頂培養のことを言う（メリステムのことを和訳して分裂組織という）。
植物体の頂端分裂組織近辺にある細胞は一般的にウイルスフリーであるため、理論上、この細胞を培養することでウイルスフリーの植物体を作ることができる。しかし、実際には一度の培養ではウイルスフリー株を作ることは難しいため、数段階の培養を経てウイルスフリー化している。
また、ランなど繁殖が難しい植物では、繁殖方法の1つとして用いられている方法でもある。
1 E7 s
107 - 108 s（116 日 - 1160 日）の時間のリスト
1 E8 s
108 - 109 s（3.2 年 - 32 年）の時間のリスト
新伊勢崎駅
新伊勢崎駅（しんいせさきえき）は、群馬県伊勢崎市中央町にある東武鉄道伊勢崎線の駅である。駅番号はTI 24。
新伊勢崎駅 駅構造
伊勢崎市今泉町 - 伊勢崎駅間2.2 kmの連続立体交差事業が2013年（平成25年）10月19日に完了し、当駅は高架駅となった。
地上時代は2面3線のホームと中線を持つ構造だったが、高架化に伴って長さ130 mの2面2線で、相対式ホームとなった。
また、バリアフリー化のため、エレベーター2基や多機能便所なども整備されることになった。
なお、高架駅の供用開始後に仮駅舎などの解体を行い、西口に駅前広場が整備されるが、この事業では東口側には駅前広場は計画されなかった。
伊勢崎行きの普通列車では東日本旅客鉄道（JR東日本）両毛線との乗換駅は当駅ではなく隣の伊勢崎駅である旨のアナウンスがある。
新伊勢崎駅 利用状況
2024年度の一日平均乗降人員は1,146人である。
近年の一日平均乗降人員の推移は下表のとおりである｡
新伊勢崎駅 駅周辺
コミュニティバスあおぞらの宮郷・名和連絡バスのみ乗り入れている。
新伊勢崎駅 隣の駅
東武鉄道
伊勢崎線
■特急「りょうもう」・■特急「リバティりょうもう」停車駅
■普通
剛志駅 (TI 23) - 新伊勢崎駅 (TI 24) - 伊勢崎駅 (TI 25)
新伊勢崎駅 脚注
東武鉄道の1日平均利用客数
関東交通広告協議会
1 E9 s
109 - 1010 s（32 年 - 320 年）の時間のリスト
ウイルスフリー
ウイルスフリーとは、生物がウイルスに感染していない状態のことを言う。感染してもウイルスの影響が出現しないウイルス抵抗性とは異なる。
一般的にウイルスフリーの植物では個体の成育が旺盛になる。植物は動物と異なり、ウイルスを免疫系によって排除することができない。つまり、一度ウイルスに感染した植物は一生そのウイルスから逃れられない。しかし、希にウイルスに対する抵抗性を有した突然変異株が生じる事があり、その変異株は選抜育種される。また、ウイルス抵抗性を有していない優良特性を有した品種とを交配し、ウイルス抵抗性を有した新品種の作出（品種改良）が行われる事もある。
ウイルスフリー ウイルスフリーにする方法
植物体の茎の先端部にある分裂組織（茎頂）や雄蕊（おしべ）の葯壁細胞はウイルスに感染していないことが知られており、この細胞を増殖させることでウイルスフリー化した苗を大量生産することができる。
代表的な方法は、
がある。
更にウイルスフリー化した植物の種類（トマト）によっては、ウイルスが無い圃場で育成し種子を得ることで大量生産することが出来る。
ウイルスフリー ウイルス感染による植物への影響
ウイルス感染は植物の生長に影響を与える。感染の結果、植物体の枯死・樹勢劣化・葉の萎縮・早期落葉・成長阻害などを生じる。その結果、農作物は「収量減少」「果実の糖度低下」「品質低下」などを引き起こす。
サツマイモの品種「ベニアズマ」ではウイルスフリー化した事で立枯病に対する抵抗性が低下するとの報告がある。
ウイルスフリー 伝染
植物の親から子への世代間や種間の伝染（感染拡大）は、種子、土、動物、虫（特に、アブラムシ）、感染植物との接触した人・農機具・刃物によっておきる。
例えば、ササゲやアズキなどの豆類に感染するモザイク・ウイルスでは、低い頻度ではあるが種子の胚を経由して世代間の伝播がおきる。
「トマトに感染するタバコモザイクウイルスの場合、タバコとして市販されている葉に触れた喫煙者を通した接触感染が起こる」とされていたが、ウイルスの種類が異なり起こりにくいとの指摘がある。
ヘンリー・キャヴェンディッシュ
ヘンリー・キャヴェンディッシュ（Henry Cavendish、1731年10月10日 – 1810年2月24日）は、イギリスの自然哲学者、化学者、物理学者。
ヘンリー・キャヴェンディッシュ 概要
貴族の家に生まれ育ち、ケンブリッジ大学で学んだ。寡黙で人間嫌いな性格であったことが知られている。遺産による豊富な資金を背景に研究に打ち込み、多くの成果を残した。
金属と強酸の反応によって水素が発生することを見出した。電気火花を使った水素と酸素の反応により水が生成することを発見し、水が化合物であることを示した。この結果をフロギストン説に基づいて解釈している。
彼の死後には、生前に発表されたもののほかに、未公開の実験記録がたくさん見つかっている。その中には、ジョン・ドルトンやジャック・シャルルによっても研究された気体の蒸気圧や熱膨張に関するものや、クーロンの法則およびオームの法則といった電気に関するものが含まれる。これらの結果はのちに同様の実験をした化学者にも高く評価された。（ただしこれらは、未公開であったがゆえに、科学界への影響はほとんどなかった。「もし生前に公開されていたら」と、ひどく惜しまれた。）
ハンフリー・デービーはキャヴェンディッシュの死に際し、彼をアイザック・ニュートンに比して評価した。19世紀には彼の遺稿や実験結果が出版され、彼の名を冠したキャヴェンディッシュ研究所が設立されている。
ヘンリー・キャヴェンディッシュ 生涯
ヘンリーは他人と関わるのを極度に嫌う性格であったため、個人的な生涯史については分からない点が多い。しかし、家系については良く知られている。ヘンリーの祖先であるジョン・キャヴェンディッシュは1366年にエドワード三世により英国の首席裁判官に任命され、その息子はナイトの爵位を得た。そしてその後キャヴェンディッシュ家はデヴォンシャー公爵の称号を得た。
ヘンリーの父親であるチャールズ・キャヴェンディッシュは第二代デヴォンシャー公ウィリアムの息子であり、政治家の傍ら科学者としても著名であった。最高と最低の温度を記録する温度計の制作やライデン瓶を使った電気実験などに業績があり、物理関係の研究を行っていた。温度計の研究で、科学に業績のあった人物に送られるコプリ・メダルを1757年に受賞している。
ヘンリーの母親のアン・グレイは初代ケント公爵ヘンリー・グレイの4女であった。アンは病弱であったため、ヘンリーは英国内ではなく、療養先のニースでの出生となった。しかしアンは2年後の1733年9月20日、二男のフレデリック（1733-1812）を産んだあとに死去した。
ヘンリー・キャヴェンディッシュ 生涯
ヘンリーは1742年、当時貴族の子供の教育に定評のあったニューカム博士の学校に入学した。卒業後の1749年には、18歳でケンブリッジ大学トリニティ・カレッジに入学した。大学では物理学と数学において優れた成績を収めていたが、そこでは学位をとることなく、1753年に退学した。退学の理由は明らかにされていないが、学位授与式における宗教上の問題を回避したためと推測されている。
退学後、ロンドンに住む父親の住居で生活するようになった。1760年から王立協会会員となり、1766年以降、同会においていくつかの論文を発表している。
ヘンリー・キャヴェンディッシュ 生涯
ヘンリーの父親は多くの財産を所有していたが、息子に生活費として与える金額は年間500ポンドに過ぎなかったので、ヘンリーはつつましい生活をしていた。ところが1783年に父親が死去すると、長男であるヘンリーには多額の遺産が入りこんだ。そのため以後は生活に不自由することなく研究に打ち込めるようになった。ジョルジュ・キュヴィエやジャン＝バティスト・ビオによれば、父親の遺産を相続する前にも、インドで財をなした伯父から財産を相続したとされており、ビオによるとその金額は年間30万ポンドとされている。さらにトマス・トムソンは、伯母がキャヴェンディッシュに多くの財産を残したと述べている。そのためキャヴェンディッシュは父の生前から巨額の富をもっていたという証言もあるが、キャヴェンディッシュ家の系図にはその伯父や伯母に該当する人物を見つけ出すことはできないため、その真偽は定かではない。結局のところ、わからない、と言うしかない。だが後述されるように、死亡時点で多額の財産と定期収入があったことは史実である。
父親の死後、ヘンリー・キャヴェンディッシュはモンタギュー広場とガウアー街の角にある屋敷に引っ越した。さらに資料を置くための別邸、および郊外のクラパムの別荘を所有した。別邸は図書館として一般にも開放した。またクラパムの別荘は、実験室と工作室として使用した。
1810年2月24日、病床にあったヘンリー・キャヴェンディッシュは召使いを呼び、
「私の言うことをよく聞きなさい。私はもうじき死ぬ。私が死んだら、いいかい、必ず死んでからだよ、ジョージ・キャヴェンディッシュ卿（キャヴェンディッシュのいとこ）のところへ行って、そのことを伝えなさい。わかったら、下がってよろしい。」
と告げた。その30分後、再び召使いを呼び出し、先ほどの指示の内容を復唱させてから、ラベンダーの香水を持ってこさせた。さらにその30分後、召使いが様子を見に部屋に入ると、キャヴェンディッシュはすでに息を引き取っていた。
ヘンリー・キャヴェンディッシュの遺体はダービーの教会内にあるキャヴェンディッシュ一族の墓に葬られた。また、残した遺産としては5万ポンドの預金のほかに、毎年8000ポンドの収入が保証された財源と運河があった（当時の中産階級の平均所得は200–800ポンド）。さらには額面にして115万7000ポンドの公債があり、英国最大の公債所有者であった。これらの財産は弟のフレデリック・キャヴェンディッシュにより承継された。
ヘンリー・キャヴェンディッシュ 人物
寡黙であり、また大変な人間嫌いでほとんど誰とも言葉を交わすことがなかったといわれる。他人と会う機会は、王立協会の会合などに限られた。その会合では、彼の機嫌が良く、近くで他人が興味のある話をしている時は、話に加わることがあった。しかし彼に直接話しかけて、答えが返ってくることはほとんど無かった。それにもかかわらず、キャヴェンディッシュの深い知識と高い才能は周囲に広く知られていた。ハンフリー・デービーは「ニュートンの死以来、キャヴェンディッシュの死ほどイギリスが大きな損失を被ったことはない」と讃えている。とはいえ、王立協会の会合には毎週欠かさず出席し、50年間会員であり続け、27年間に渡って協会の評議員を務めている。
また、キャヴェンディッシュは女性を嫌い、会うことを極力避けた。女性の使用人に夕食の注文をするときも、メニュー（基本的に羊の肉しか食べなかったが）をノートに書き、ホールのテーブルの上に置いて知らせ、直接顔を合わせないよう心がけた。屋敷内で彼の前に姿を見せてしまったために解雇された使用人もいた。しかし一方では、暴れまわる牛に追われている婦人を、散歩中のキャヴェンディッシュが救ったというエピソードも伝えられている。
ヘンリー・キャヴェンディッシュ 人物
ビオが「キャヴェンディッシュは、科学者の中で一番の金持ちであり、金持ちの中で最も偉大な科学者である」と語っているように、キャヴェンディッシュは莫大な資産を持っていたが、政治的な名誉や経済的な成功は望まず、生活も大変に質素であった。銀行への預金額が8万ポンドを超えた時、銀行員が彼のもとを訪れ、資金を投資に活用するよう熱心に説いたが、キャヴェンディッシュは聞く耳をもたず「これ以上私を煩わせるようなことをすると預金を全部引き落とす」と答えた。また、募金を求められた時は、他の人の募金額のリストを見て、一番多い金額と同じ金額を寄付することを常としていた。そのため募金を求める人は、キャヴェンディッシュに自分の望みの額を出させるため、嘘のリストを見せることもあった。科学を産業に結び付けることに高い関心は持っていたが、自分から商売や産業を起こすことはなかった。
ヘンリー・キャヴェンディッシュ 生前に発表された研究
1766年の論文で、亜鉛・鉄・スズに硫酸あるいは塩酸を加えると、可燃性の気体が発生すると発表した。この気体こそが水素である。しかしキャヴェンディッシュはフロギストン説を支持していたため、この気体は金属から発生したフロギストンであると考えた。さらにキャヴェンディッシュはこの気体の性質を調べ、これは通常の空気と比べて11分の1の質量しかもたないと発表した（現在の測定では、空気と水素分子の質量比は約14.4:1）。
この実験において、硫酸や塩酸の代わりに硝酸を使用しても気体が発生することを確かめた。しかしこの気体は可燃性をもたなかった。この結果については、金属から出たフロギストンが、硝酸と結合することで可燃性を失うからだと考えた。
1781年、ジョセフ・プリーストリーは水素と空気を電気火花で爆発させると容器の中が湿ることに気付いた。これを知ったキャヴェンディッシュは追試を続けて、この反応では水が生み出され、反応の際に体積が5分の1だけ減少することを確かめ、この結果を1784年に発表した。
この反応は水素と酸素から水が合成されたこと、すなわち水は単独の元素ではなく化合物であることを意味する。しかしキャヴェンディッシュはフロギストン説の立場から、
ヘンリー・キャヴェンディッシュ 生前に発表された研究
水素 = 水 + フロギストン
酸素 = 水 − フロギストン
と考え、この両者が反応して水が生成されたと解釈した。
また水素と窒素（当時はフロギストン空気と呼ばれていた）を電気火花で反応させると、硝酸が生成することも発見した。そして空気中の窒素をこの方法ですべて反応させ、さらに酸素も取り除くと、あとには何物とも反応しない少量の気体が残ると記した。この気体は1世紀以上あとの1894年、ジョン・ウィリアム・ストラットとウィリアム・ラムゼーによって再確認され、ライナス・ポーリングによってアルゴンと名付けられた。
1797から1798年にかけて、いわゆる「キャヴェンディッシュの実験」を行い、地球の比重を測定し、その結果を1798年に発表した。後年の科学者は、この実験の結果と万有引力の法則から万有引力定数が算出できることに気付いた。キャヴェンディッシュ自身は万有引力定数を算出したわけではないが、今日ではこの実験は「地球の密度を測定した」というよりは「万有引力定数を測定した」と捉えられていることが多い。
ヘンリー・キャヴェンディッシュ 死後の反響
存命中は王立協会の『フィロソフィカル・トランザクションズ』に18報の論文を発表したにすぎないが、未発表の原稿の中にはのちに日の目を見る優れた実験記録も残された。それらの論文の一部が初めて公表されたのは1839年のことだった。この年、英国科学振興協会会長のハーコートは、バーリントン伯爵（当時。1858年に第7代デヴォンシャー公となる）が持っていた遺稿を読み、そのうちの化学や熱に関する論文の一部を「英国科学振興協会報告」の中で発表した。
キャヴェンディッシュの遺稿はその後、バーリントン伯からウィリアム・スノー・ハリス卿に引き継がれた。ハリスはその中の電気の研究に関して、キャヴェンディッシュが同時代あるいは後世の科学者の発見を先取りしていたことに気付き驚いた。また、ウィリアム・トムソンもハリスを通じてその遺稿を読み、これらの原稿は非常に価値があると評し、完全な形での出版を望んだ。
ヘンリー・キャヴェンディッシュ 死後の反響
1867年、ハリスが死去し、原稿はごく一部が出版されたが、大部分はそのままデヴォンシャー公の元に戻った。デヴォンシャー公は1870年、自らの財産でケンブリッジに実験物理学の研究所を作る計画を立て、その研究所の教授をジェームズ・クラーク・マクスウェルに依頼した。マクスウェルはこれを受諾し、1871年に着任、1874年に研究所の建物が竣工すると、初代所長になった。この研究所はキャヴェンディッシュ研究所と命名された。このときデヴォンシャー公はマクスウェルに、キャヴェンディッシュの原稿を手渡した。
マクスウェルはこの原稿を整理したうえで実験を再現し、1879年『ヘンリー・キャヴェンディシュ電気学論文集』として刊行した。キャヴェンディッシュの死から69年後に出された同書により、キャヴェンディッシュの電気に関する研究内容の全貌が初めて明らかになり、その研究の先進性が広く知られるようになった。
ヘンリー・キャヴェンディッシュ 死後に発表された研究
1777年から1779年に、蒸気圧をさまざまな温度条件で測定した。この実験は1805年にドルトンによっても行われ、1830年代まではドルトンの測定値が一般に使われていた。しかしドルトンは高温では測定をしていなかったため、測定結果はキャヴェンディッシュのほうが正確だった
また1779年から1780年に、いくつかの気体の熱膨張率を測定した。その結果、膨張率は気体の種類によらず、温度が華氏1度上昇するごとに体積が370分の1だけ膨張することを示した。これはシャルルの法則であり、1787年にシャルルによって発見され、ジョセフ・ルイ・ゲイ＝リュサックによって1802年に発表されたため、キャヴェンディッシュはそれとは独立に発見したことになる。