运动学
运动学（kinematics）是力学的一门分支，专门描述物体的運動，即物体在空间中的位置随时间的演进而作的改变，完全不考慮作用力或质量等等影响運動的因素。運動学与、動力學不同。力動學专门研究造成运动或影响运动的各种因素。動力學綜合運動學與力動學在一起，研究力學系統由於力的作用隨著時間演進而造成的運動。
任何一个物体，像是车子、火箭、星球等等，不论其尺寸大小，假若能够忽略其内部的相对运动，假若其内部的每一部份都是朝相同的方向、以相同的速度移动，那麼，可以简易地将此物体视为質點，将此物体的质心的位置当作質點的位置。在运动学裏，这种質點运动，不论是直線运动或是曲線运动，都是最基本的研究对象。
假若不能忽略物体内部的相对运动，则当解析其运动时，必须先将物体理想化为刚体，即一群彼此之间距离不变的質點。涉及刚体的问题比较困难。刚体可能会进行平移运动、旋转运动或两者的综合。更困难的案例是多刚体系统的運動。在這系统内，几个刚体由连结在一起。運動學分析某連桿裝置的可能運動範圍，或反過來，設計滿足預定運動範圍的連桿裝置。起重機或引擎活塞系統都是簡單的運動系統。起重機是一種。活塞系統是四連桿組的一部分。
質點運動學研究關於單獨質點的運動。從這方面得到的知識可以應用於研究質點動力學、一群質點的研究和其它力學領域。按照路徑的彎曲與否，質點運動可以分為直線運動與曲線運動。
在三維空間裏，詳細設定一個點P的位置需要完成三件事，找到參考點O（通常稱為原點）、給出從點O到點P的距離、給出從點O到點P的直線方向；缺少其中任何資料，都會使得位置的描述不完全。例如，試想在您住家的南方，距離50公尺之遠，有一座巨塔。從這句話，可以知道，參考點是住家，距離是50公尺，方向是朝南方。假設，遊客問您：「巨塔在哪裡？」您只回答說：「巨塔是在南方，距離有50公尺之遠的地方。」很自然地，遊客會疑問：「在哪裏的南方50公尺？」假若您只回答說：「巨塔是在住家的南方。」遊客立刻就會問到：「離住家有多遠？」假若您只回答說：「巨塔離住家有50公尺遠。」則遊客緊接地就會問到：「是朝哪個方向？」所以，這三個資料唯一地決定了點P的位置。
將上述的資料數學化，用向量來描述位置。首先，為了要能夠一致地表示距離或方向，必須選擇一個三維坐標系，設定坐標系的原點O為參考點，以三維坐標系為參考系。這樣，位置向量的大小就是點P離參考點的距離，而位置向量的方向就是從參考點到點P的直線方向。
質點的位置向量是從參考系的原點到質點的位置的向量。這向量表達了從原點到質點位置的距離和方向。在三維空間裏，點P的位置向量 formula_1 表達為
其中，formula_3 、formula_4 、formula_5 分別為點P的直角坐標。
位置向量 formula_1 的大小是點P與原點之間的距離：
從不同的參考系觀測點P的位置，可以得到不同的位置向量。
從某參考系觀測，假若質點的位置向量隨著時間的演進而改變，則稱此質點處於「移動狀態」；假若質點的位置向量保持不變，則稱此質點處於「靜止狀態」。請注意，不論是移動狀態或是靜止狀態，都依賴選擇的參考系而定。對於某參考系，處於靜止狀態的質點，對於另一個參考系，可能處於移動狀態。所以，移動狀態或靜止狀態都不是絕對的，都跟選擇的參考系有關。例如，假設在一輛移動中的火車內部有一位乘客。相對於火車，這乘客處於靜止狀態；但相對於火車外面的山嶺，這乘客處於移動狀態。
一個質點的移動「路徑」是從初始點移動到終極點所經過的軌跡。假設這初始點就是終結點，而移動時，其它每一個經過的點都只經過一次，則稱此路徑為「閉合迴路」。
路徑的樣子與參考系的選擇有關。對於某參考系，路徑可能是直線；對於另一個參考系，同樣的路徑可能是曲線。 位移向量表達兩點之間位置的向量差。它可以表達一個質點在某時間間隔內由於運動而造成的位置改變。假設，點P的位置為 formula_8 ，點Q的位置為 formula_9 ，則從點Q到點P的位移 formula_10 為
位移向量的大小是點P與點Q之間的最短距離。位移向量與位置向量不同，位移向量不會因為選擇不同的參考系而改變。但是，在相對論裏，假設兩個參考系的相對速度不為零，則分別從這兩個參考系測量得到的位移向量也不相等。 距離是一種純量，表達一個質點從某一位置移動到另外一位置，所經過的路徑的長度。例如，一部跑車從初始點行駛到終結點，一共行駛了10公里距離的路程。但是，假若這路程是個閉合迴路，初始點與終結點相同，則這跑車的最終位移的大小（徑向距離）是０，這跑車最終回到了初始點。
假設質點的位置是時間的函數，formula_12 ，則從時間 formula_13 到時間 formula_14 ，這質點所移動的距離 formula_15 為
這方程式應用到一個論據：在一段無窮小時間間隔內，位移的大小等於經過的路徑的長度。這論據類似於幾何論據：曲線的一段無窮小曲弧與對應這曲弧的直弦重疊在一起。
平均速度是在一段時間間隔內的速度的平均值，以方程式定義為
其中，formula_18 是平均速度，formula_19 是質點的位移，formula_20 是時間間隔。
由於時間間隔 formula_20 大於零，平均速度 formula_18 與位移 formula_19 同向。
速度是一種向量，表達隨著時間的演進而發生的位移改變。瞬時速度定義為，當 formula_20 變得越來越小時，平均速度 formula_18 的極限值。注意到，在這裏，formula_19 與 formula_20 都會趨向於零，但是它們的比例 formula_18 會趨向於非零極限 formula_29 ：
以微分形式定義，速度是位移對於時間的導數。由於無窮小位移 formula_31 正切於實際路徑，速度也正切於實際路徑。
速率 formula_32 是速度的數值大小，是一種純量：
一個質點移動所經過的路徑距離是一種單調遞增物理量。因此，formula_34 是個非負數，速率是個非負數。
平均加速度是在一段時間間隔內的加速度的平均值，以方程式定義為
其中，formula_36 是平均加速度，formula_37 是質點在微小時間間隔 formula_20 內的微小速度改變。
加速度是一種表達質點移動速度隨著時間的演進而改變的向量。瞬時加速度定義為當 formula_20 趨向於零時，平均加速度的極限值，以方程式表達，
以微分形式定義，加速度是速度對於時間的導數。
上述速度和加速度的定義式可以逆反過來，以積分形式表達為
其中，formula_43 是初始時間，formula_44 是初始速度，formula_45 是初始位置。
假設，已知質點P、質點Q對於某參考點G的相對運動，應用向量代數，就可以描述質點P對於質點Q的相對運動。假設，從某參考系觀測，質點P、質點Q、參考點G的位置分別為 formula_46 、formula_47 、formula_48 ，則質點P、質點Q對於參考點G的相對位置分別為
質點P對於質點Q的相對位置為
換句話說，質點P對於參考點G的相對位置為
上述這些位移關係式，通過取時間導數，可以得到速度關係式：
取時間導數於這些速度關係式，可以得到加速度關係式：
特別注意，當速度接近光速時，上述這些位移關係式或速度關係式並不正確，必須改用狹義相對論推導出的關係式計算。
在直线运动中，質點沿着直线移动。如果将一个一维坐标系的坐标轴放在这直线上，那麼，就可以用其坐标来設定位置，从而计算出速度和加速度等等。假设，在时间是 formula_55 时，質點P的位置是 formula_3 ；经过 formula_20 时间间隔后，时间是 formula_58 ，質點P的位置是 formula_59 。那麼，位移是 formula_60 。質點P的平均速度 formula_61 和瞬时速度 formula_32 分别为∶
其中，formula_3 、formula_4 、formula_5 分别是質點的位置的三个分量，速度和加速度的三个分量分别为
在二维空间裡，极坐标系用半径坐标 formula_72 、角坐标 formula_73 来表示質點的位置。半径坐标是極點与質點的直线距离；角坐标是極點与質點的连线对於极轴的角弧。位置、速度、加速度分别表示为
其中，formula_77 是半径单位向量，formula_78 是角单位向量。
質點的「角位置」就是它的角坐标 formula_73 ，「角位移」 formula_80 则是質點在运动时前後角位置的差值，角速度的大小 formula_81 是角位置對於时间的导数 formula_82 ，角加速度的大小 formula_83 是角速度對於时间的导数：
類似等加速直线运动，假設曲線运动的角加速度 formula_83 是常数，則角位移与角速度分別是
其中，formula_90 是初始角位置，formula_91 是终结角位置，formula_92 是初始角速度，formula_93 是终结角速度。
如果一个物体不是垂直向上发射，而是与地平面呈 formula_94 角度射出，那麼，这物体会按照抛物线軌跡移动，它的水平运动与垂直运动可以各自独立计算。假设，这物体是以最初速率 formula_95 ，与地平面呈 formula_96 角度射出。
请问在碰到地面以前，它会在空中飞行多远？
垂直方向，这物体会感觉到 formula_97 加速度；水平方向，不会感觉到有任何加速度。所以，水平位移是
为要解答这问题，必须找到 formula_55 值。这是可以做到的，只需分析垂直的运动。假设垂直位移为零，用类似前面直线运动的方法来找 formula_55 值： 现在求解 formula_55 的表達式，代入原先的水平位移方程式。
在三維空間內，設定兩個參考系：空間參考系S與旋轉參考系R。空間參考系S的標準正交基為 formula_104 、formula_105 、formula_106 。旋轉參考系R的標準正交基為 formula_107 、formula_108 、formula_109 。兩個參考系的原點共點。空間參考系S靜止不動，旋轉參考系R繞著固定軸 formula_110 旋轉。四個單位向量 formula_104 、formula_105 、formula_107 、formula_108 共平面。這旋轉運動可以簡化為一個二維平面運動。
當計算質點的位置、速度、加速度之時，必須特別注意到旋轉參考系R是在持續地旋轉，單位向量 formula_107 、formula_108 也跟著旋轉。在取這些單位向量對於時間的導數時，必須顧慮到旋轉運動。假設 formula_107 和 formula_108 以角速度 formula_119 繞著 formula_120 旋轉，在初始時間 formula_121 ，
則在時間 formula_55 ，
兩個單位向量 formula_107 、formula_108 對於時間的導數分別為
對於含時向量 formula_131 ，其對於時間的導數為
設定 formula_133 、formula_134 分別為從空間參考系S、旋轉參考系R觀測到的向量 formula_135 對於時間的導數，上述方程式可以表達為
這方程式的叉積項目可以這樣理解：假設向量 formula_137 的尾部與空間參考系S的原點同點，向量 formula_137 以角速度 formula_139 繞著固定軸 formula_106 旋轉，則向量 formula_137 的頭部的速度是 formula_142 。
向量 formula_135 是任意向量，因此可以將 formula_144 、formula_145 當作算符，這樣，對應的算符方程式的形式為：
假設，從空間參考系S觀測，質點P的位置為
而從旋轉參考系R觀測，同一質點P的位置為
從空間參考系S觀測，質點P的速度 formula_149 為
其中，formula_151 是從旋轉參考系R觀測到的質點P的速度。
質點P的加速度為
其中，formula_153 是從空間參考系S觀測到的旋轉參考系R的角加速度。
應用算符方程式，
其中，formula_155 是從旋轉參考系R觀測到的質點P的加速度。
總合起來，質點P的加速度 formula_156 是
這方程式右手邊第一個項目是從旋轉參考系R觀測到的質點P的加速度項目，第二個是科里奧利力項目，第三個是從空間參考系S觀測到的旋轉參考系R的角加速度項目，第四個是向心力項目。
在物理学裏，理想刚体是一種有限尺寸，可以忽略形变的固体。不论是否感受到外力，在刚体內部，点与点之间的距离都不会改变。根據相對論，這種物體不可能實際存在，但物體通常可以假定為完美剛體，前提是必須滿足運動速度超小於光速的條件。
剛體是由一群數量超多的質點組成。實際而言，不可能精確地追蹤其中每一個質點的運動。為了簡化運算，通常，整個剛體的空間位形可以簡易地以參數設定：
歐拉旋轉定理表明，在三維空間裏，假設約束剛體內部一點固定不動，則其任意位移等價於繞著某固定軸的一個旋轉，而這固定軸必包含這固定點。換句話說，設定附體參考系B的原點為這固定點，則附體參考系B不會因為這位移而涉及任何平移運動，這位移等價於繞著某固定軸的一個旋轉。
當剛體移動時，它的位置與取向都可能會隨著時間演進而改變。是歐拉旋轉定理的一個推論。根據沙勒定理，剛體的最廣義位移等價於一個平移加上一個旋轉。因此，剛體運動可分為平移運動與旋轉運動。剛體的現在位置與現在取向可以視為是從某個初始位置與初始取向經過平移與旋轉而成。
如右圖所示，從時間 formula_13 到時間 formula_14 ，當剛體在做平移運動時，任意內部兩點，點P與點Q的軌跡（以黑色實線表示）相互平行，線段 formula_160 （以黑色虛線表示）的方向保持恆定。
挑選剛體內部一點G來代表整個剛體，設定附體參考系B的原點於點G（稱為「基點」），則從空間參考系S觀測，在剛體內部任意一點P的位置 formula_161 為
其中，formula_163 、formula_164 分別是基點G的位置、點P對於基點G的相對位置。
從附體參考系B觀測，剛體內部每一點的位置都固定不變，但從空間參考系S觀測，剛體從時間 formula_13 到時間 formula_14 的運動，可以分為基點G從 formula_167 到 formula_168 的平移運動，與位移 formula_164 從時間 formula_13 到時間 formula_14 的旋轉運動。
從不同的參考系觀測剛體運動，可能會獲得不同的平移速度和不同的角速度。為了確保測量結果具有實際物理意義，必需先給定參考系。
剛體的平移速度是向量，是其位置向量的時間變化率，是附著於剛體的基點G的速度。對於純平移運動（沒有任何旋轉運動），剛體內部所有點的移動速度相同。假設涉及旋轉運動，則通常剛體內部任意兩點的瞬時速度不相等；只有當它們恰巧處於同一直軸，而這直軸平行於，則它們的瞬時速度相等。
角速度也是向量，描述剛體取向改變的角速率，和剛體旋轉時的瞬時轉軸的方向（歐拉旋轉定理保證瞬時轉軸的存在）。在任意時間，剛體內部每一個質點的角速度相同。
假設一剛體呈純旋轉運動，旋轉的角速度為 formula_139 ，其附體參考系B也會跟著旋轉，因此，對於任意向量 formula_137 ，從這附體參考系B與從空間參考系S觀測，會得到不同的結果。設定 formula_174 、formula_175 分別為從空間參考系S、附體參考系B觀測到的向量 formula_135 對於時間的導數，則
項目 formula_142 可以想像為，從空間參考系S觀測，剛體內部位置向量為 formula_137 的質點，由於剛體旋轉而產生的角速度。
向量 formula_135 是任意向量，因此可以將 formula_144 、formula_182 當作算符，這樣，對應的算符方程式的形式為：
這算符方程式可以作用於任意含時向量。
根據沙勒定理，剛體的最廣義位移等價於一個平移加上一個旋轉。挑選剛體內部一點G來代表整個剛體，設定附體參考系B的原點於基點G，則從空間參考系S觀測，在剛體內部任意一點P的位置 formula_161 為
其中，formula_163 、formula_164 分別是基點G的位置、點P對於基點G的相對位置。
點P的速度 formula_188 為
其中，formula_190 、formula_191 分別是基點G的速度、點P對於基點G的相對速度。
應用前段推導出的適用於任意含時向量的算符方程式，可以計算出formula_192 。由於從附體參考系B觀測，剛體內部每一點的位置都固定不變，項目 formula_193 等於零：
其中，formula_139 是剛體的角速度向量。
所以，點P的速度為
點P的加速度 formula_197 為
其中，formula_199 、formula_200 分別是基點G的加速度、點P對於基點G的相對加速度。
再應用前段推導出的算符方程式，可以計算出
其中，formula_202 是附體參考系B旋轉的角加速度向量。
「運動約束」指的是一個動態系統的運動必須符合的約束條件。以下列出一些例子：
假若，一個圓柱形物體於平面上，不做任何滑動運動（物體與平面之間，沒有任何滑動摩擦），則這物體的運動稱為「純滾動」，其質心的速度 formula_203 必須符合約束條件：
其中，formula_139 是旋轉的角速度，formula_206 是從物體與平面的接觸點到物體質心的位移向量。
對於物體在滾動時不傾斜或不轉彎的案例，這約束條件約化為
當感受到張力的作用時，「無伸縮性繩子」不會因為張力的大小而改變繩子的長度。對於涉及無伸縮性繩子的物理問題，約束條件是繩子長度保持不變。