heegyu/kowiki-sentences huggingface dataset:
기체로의 변이와 달리 일정한 압력 하의 이 변이에서는 평형상태가 없다.
그래서 과열이 발생하지 않으면, 그 액체는 결국 완전히 결정화할 것이다.
이 것이 오직 일정한 압력 하에서만 그렇다는 것을 주목해라.
그래서 예를 들어 닫혀진, 강한 컨테이너에 있는 물과 얼음은 두 상이 공존할 때에 평형상태에 도달할지도 모른다.
고체로부터 액체로의 전이에서, 우주에서의 액체가 녹는 것을 보아라.
이 상 도표는 왜 액체가 우주에서 존재하지 않는지 또는 다른 진공을 설명한다.
압력이 0이기 때문에(행성과 달의 표면과 내부를 제외하고는) 물과 우주에 노출된 다른 액체들은 그 온도에 따라 즉시 끓거나 얼을 것이다.
지구 근처의 우주 지역에서, 물은 해가 그 위에 직접적으로 빛나지 않는다면 얼 것이다.
그리고 그 햇빛에 있자마자 증기화할(절묘한) 것이다.
만약 물이 달 위에 얼음으로서 존재한다면, 또한 오직 해가 절대 빛나지 않고 주위를 둘러싸는 바위가 너무 많이 열을 내지 않는 그늘진 구멍에 존재할 수 있다.
토성 궤도 근처의 몇 지점에서, 해로부터의 빛은 너무 희미해서 얼음을 수증기로 숭고할 수 없다.
이 것은 토성의 고리를 구성하는 얼음의 오랜 지속성으로부터 분명하다.
액체는 불혼화성을 가지고 있다.
일상생활에서 가장 친숙한 섞이지 않는 두 액체의 혼합물은 이탈리아 샐러드 드레싱에서의 야채 기름과 물이다.
가장 친숙한 섞이는 액체들은 물과 알코올이다.
혼합물에서 액체 요소는 분별증류를 통해 하나로부터 분리될 수 있다.
액체에서, 원자는 결정 격자를 형성하거나 그들이 다른 긴 범위의 순서의 형성을 보여주지는 않는다.
이것은 엑스레이에서의 브래그 피크와 중성자 회절에 의해 알려졌다.
일반적인 환경하에서, 액체의 등방성을 나타내며 회절 무늬는 원형 대칭을 가지고 있다.
방사 방향에서, 회절 강도는 부드럽게 진동한다.
이것은 보통 탐침(광자 또는 중성자)의 파장λ과 브랙각θ에 의해 주어진 파상수 q=(4π/λ)sinθ로 정적 구조 인자(S(q))에 의해 설명된다.
S(q)의 진동은 액체의 가까운 배열, 즉 원자와 첫 번째로 가장 가까운, 두 번째로, ... 가까운 껍질 들 사이의 상관관계를 나타낸다.
이러한 상관관계의 직관적 설명은 기본적으로 S(q)의 푸우리엔 변화인 동경분포 함수 g(r)에 의해 주어진다.
그것은 액체에서 쌍 상관관계의 일시적 스냅샷의 공간의 평균을 나타낸다.
소리의 분산과 구조적 완화
소리 속도의 위 표현은 체적 탄성률을 포함한다.
만약 가 주파수와 관계가 없다면 소리가 소실 없이 모드 결합 없이 전파되기 위해서 액체는 선형 매체로서 행동한다.
사실, 어떤 액체도 몇몇 확산을 보인다.
증가하는 진동수와 함께 저주파의 액체 같은 한계 로부터 고주파의 고체 같은 한계로는 바뀐다.
일반적인 액체에서 대부분의 이러한 변화는 가끔 하이퍼사운드라 불리는 GHz와 THz 사이의 진동수에서 발생한다.
GHz 아래의 진동수에서, 일반적인 액체는 왜파를 지탱하지 못한다.
전단력의 0 진동수 한계는이다.
이것은 가끔 액체의 특징을 정의내림으로써 보여 진다.
그러나 체적 탄성률처럼 전단 탄성률는 주파수에 의존적이며, 하이퍼사운드 진동수에서 액체 같은 한계에서 고체 같은 0이 아닌 한계로의 비슷한 변화를 보여준다.
크라머스 크로니히의 관계식에 따르면 이러한 소리 속도에서의 확산(실제 와의 부분에 의해 주어진)은 소리가 가늘게 되는 것(소멸,와의 가상적 부분에 의해 주어진)에서 최대에 따르게 된다.
선형 반응 이론에 따르면 와의 푸리에 변형은 계가 외부 동요 후에 어떻게 평형 상태로 되돌아가는지를 묘사한다.
이러한 이유로 확산은 GHz에서 일어난다.
THz 지역도 또한 구조적 완화라 불린다.
변동 소산 원리에 따르면 평형상태로의 완화는 친밀히 평형상태에서 변동과 연결되어 있다.
소리의 파장과 연관된 밀도 변화는 브릴루인 산란에 의해 실험적으로 관찰될 수 있다.
유리 변화로의 액체를 과냉각하는 것에서 액체 같은 반응으로부터 고체 같은 반응까지의 크로스오버는 GHz에서 MHz, kHz, Hz, ... 로 이동한다.
이것은 앞에 언급된 유리 형성 액체의 점탄성 작용의 미세한 설명이다.
고체에서의 원자/분자적 확산(또는 미립자 이동)의 기작은 액체 물질에서의 점성 유동과 응결의 기작과 밀접하다.
액체 내의 분자 “자유 공간”에 관한 점도에 대한 서술은 분자들이 액체 상태, 일반적인 온도에서 “관련된” 것으로 알려져 있는 액체를 차지 하기 위해서 필요한 것으로서 수정되었다.
다양한 분자가 함께 모여 관련된 분자를 형성할 때 그들은 반 강체계에서 전에는 이동하는 분자들의 자유로운 공간으로서 이용 가능했던 확실한 양의 공간을 둘러싼다.
따라서, 대부분의 물질들이 냉각과 연관되려고 하는 경향 때문에 냉각에 따라 점도의 상승한다.
비슷한 논쟁이 '점도는 주로 한정된 압축성을 가진 액체의 부피의 기능이다'라고 추정될지도 모르는 점도에서의 압력의 효과를 설명하기 위해 사용되었다.
그러므로 압력의 증가로의 증가하는 점도는 예상된다.
게다가 만약 부피가 열에 의해 팽창한다면 다시 압력에 의해 감소될 것이다.
그러나 점도는 똑같이 남아있다.
작은 그룹에 있는 분자들의 방향으로의 국부적인 경향은 (전에 나타난)액체에게 확실한 온도의 연관성을 준다.
이러한 연관성은 액체 내에서의 상당한 “내부 압력”을 초래한다.
이것은 거의 대부분 그들의 일시적인 낮은 속도(멕스웰의 확산 법칙을 따르는) 때문에 다른 분자들과 합쳐진 분자들 때문이다.
몇몇의 그러한 분자들 사이의 내부의 압력은 고체 형태에서 분자들의 그룹 사이의 것과 일치할지도 모른다.
미분법()은 미분을 어떻게 할 것인지에 관한 법칙이다.
조금 더 넓게 다음까지도 기본 공식으로 취급하기도 한다.
고체(固體)는 물질의 상으로 일정한 결정을 가지고 있어 힘이나 압력의 변화에도 모양이나 부피가 변하지 않는 상태를 말한다.
고체를 다루는 물리학 분야를 고체물리학이라고 한다.
고체에는 소금(염화나트륨)이나 눈의 결정처럼 매우 규칙적인 형태를 취하는 것과 유리나 고무처럼 형태가 불규칙한 덩어리로 되어 있는 것이 있다.
알려진 것 중 가장 가벼운 고체는 무게가 공기의 3배 밖에 되지 않는 에어로젤이다.
액체를 냉각시키면 분자들의 운동이 느려지다가, 마침내 어떤 온도 이하에서는 분자들이 일정한 배열을 이루게 되고 자유로이 돌아다닐 수 없게 된다.
이런 분자(또는 원자)들의 규칙적인 배열의 결과로 평면들로 둘러싸인 모양을 가지게 된 균일한 물질을 결정이라고 한다.
예를 들어, 소금물을 증발시키면 소금이 작은 정육면체들로 석출되는데, 정사각형 평면들로 둘러싸인 이 정육면체들이 소금의 결정인 것이다.
또, 붕산의 결정은 육각형의 얇은 판자 모양이고. 명반의 결정은 팔면체이다.
이와 같이, 결정의 형태는 물질의 종류에 따라 정해져 있다.
그리고 이들 결정은 그 모양의 특징에 따라 몇 개의 그룹으로 분류된다.
지금 염화나트륨 결정(정육면체)의 중심을 지나 각각의 면에 수직인 축을 생각해 보자.
이것들을 a축, b축, c축이라 하고, b축과 c축이 이루는 각을 α, a축과 c축이 이루는 각을 β, a축과 b축이 이루는 각을 γ라고 하면, 염화나트륨 결정의 경우는 α=β=γ이고, 이 각은 모두 90°이다.
또 중심으로부터 각 면에 이르는 a축의 길이를 a, b축의 길이를 b, c축의 길이를 c라고 하면 a=b=c, 즉, 길이가 같은 3축이 직교하는 것이 된다.
이와 같은 성질은 정육면체가 아니라 정팔면체인 명반의 결정에서도 성립된다.
그리하여 이러한 성질을 가진 결정을 일컬어 정방정계(또는 등축 정계)라고 한다.
육각형 결정에서는 전체의 모양이 육각형이라고 하면 축(결정축)은 4개가 된다.
위·아래에 있는 정육각형의 중심을 지나는 축(c축)에 대하여 다른 3개의 축이 이루는 각은 직각이지만, 3개의 축은 서로 60의 각도로 교차하고 있다.
즉, 길이가 같은 3축이 60로 교차하고, 이들 축이 만드는 면에 길이가 다른 네 번째 축이 직교하고 있다.
이와 같은 성질을 가지는 결정을 정방정계라고 한다.
이와 같이, 축의 길이나 그것이 교차하는 각도의 유형에 따라 결정은 아래 그림과 같이 다음의 7가지 결정계로 나뉜다.
① 등방 정계 ② 정방 정계 ③ 사방 정계 ④ 단사 정계 ⑤ 삼사 정계 ⑥ 육방 정계 ⑦ 마름모 정계
결정이 규칙적인 모양을 하고 있는 것은 그것을 이루고 있는 입자(원자－분자－이온)가 규칙적으로 배열되어 있기 때문이다.
지금 이 입자가 각각 크기가 같은 구체라 가정하고, 그 배열 방법을 생각해 보자.
공간에 빈틈없이 배열하는 데에는 위그림과 같이 두 가지 방법이 있다.
그림의 A와 B를 비교하면 B쪽이 더 빽빽이 배열되어 있다.
그래서 B와 같이 배열하여 첫 번째 층을 a, 두 번째 층을 b라고 하자.
그 위에 세 번째 층을 만드는데, 이때도 배열 방법에는 두 가지가 있다.
즉, 세 번째 층의 구체가 첫 번째 층의 구체의 바로 위에 겹치도록 배열하는 경우와 겹치지 않도록 배열하는 경우가 그것이다.
겹치게 배열한 경우를 육방 밀집 구조라고 하는데, 이것은 육방 정계의 구조가 된다.
또, 겹치지 않도록 배열한 경우를 입방 밀집 구조라고 하는데, 이것은 등방 정계의 구조가 된다.
금속의 결정 중에서 금·은·구리·알루미늄 등은 입방 밀집 구조를 취하고, 마그네슘·아연 등은 육방 밀집 구조를 취하고 있다.
나트륨이나 칼륨은 정육면체의 8개의 모서리와 중심에 구체가 있는 체심 입방 구조를 취하고 있는데, 이것은 입방 밀집 구조에 비해서 틈이 좀 더 벌어져 있다.
입방 밀집 구조를 비스듬히 옆으로 누이면 정육면체의 각면의 중심에 구체가 하나씩 들어간 면심 입방 구조가 된다.
이와 같이, 구체가 일정한 규칙에 따라 입체적으로 배열된 것을 공간 구조라고 한다.
공간 구조의 종류는 14종인데, 등축 정계에는 단순 입방 구조, 면심 입방 구조, 체심 입방 구조의 3종류, 육방 정계에는 육방 밀집 구조가 있다.
이 밖에 정방 정계에는 체심 정방 구조 외에 1종, 사방 정계에는 면심 사방 구조 외에 3종, 단사 정계에는 2종, 삼사 정계·마름모 정계에 각각 1종의 구조가 존재한다.
황가루를 시험관에 넣고 가열하여 녹인 것을 깔때기에 얹은 거름종이 위에 붓고 냉각시킨다.
거의 굳었을 때 거름종이를 펴면 황이 바늘 모양으로 결정(단사 정계)되어 있는 것을 볼 수 있다.
또, 황 가루를 이황화탄소에 녹여서 서서히 증발시키면 거의 팔면체인 결정(사방 정계)이 생긴다.
이에 대하여, 황 가루를 가열하여 녹인 다음 물속에 넣어서 갑자기 냉각시키면 거무스름한 덩어리가 되며 잡아당기면 고무처럼 늘어난다.
그리고 얼마 후에는 굳기 시작한다.
이 상태에서 황은 결정을 이루지 않았으므로 비결정성이라고 한다.
그 까닭은, 황을 천천히 냉각시키거나 용액에서 용매를 증발시킬 경우에는 황의 원자가 규칙적으로 배열할 시간적 여유가 있으므로 결정을 이루게 되고 시간이 지남에 따라 성장해 가지만, 갑자기 냉각시키면 원자가 규칙적으로 배열할 시간적 여유가 없어 액체 때의 불규칙한 배열 그대로 고체가 되기 때문이다.
비결정성 황은 오랫동안 방치해 두면 사방 정계의 결정이 된다.
비결정성 고체의 대표적인 것은 유리이다.
보통의 유리는 700-800°C로 가열하면 녹지만, 냉각시키면 그 성분인 규소 1원자와 산소 4원자가 만들고 있는 정사면체가 공간적으로 무질서하게 배열되어 그물처럼 이어지기 때문에 비결정성이 된다고 한다.
그리고 비결정성 고체는 내부에서 입자가 결합하는 힘도 고르지 않기 때문에 일정한 녹는점을 보이지 않는다.
비결정형 상태를 '유리상태'라고도 한다.
플라스마()는 물리학이나 화학 분야에서 디바이 차폐()를 만족하는 이온화된 기체를 말한다.
고체, 액체, 기체에 이어 4번째 상태로 원자핵과 자유전자가 따로따로 떠돌아다니는 상태이다.
자유 전하로 인해 플라스마는 높은 전기전도도를 가지며, 전자기장에 대한 매우 큰 반응성을 갖는다.
우주에 존재하는 물질의 99%가 플라스마로 이루어져 있다(물론 암흑물질과 암흑에너지를 제외하고). 물리적으로, 플라스마는 전기전도도를 가지는 전하를 띤 입자들의 집합체로, 외부 전자기장에 집합적으로 반응한다.
플라즈마는 일반적으로 중성 기체와 같은 집합체 또는 이온 빔의 형태를 취하지만, 티끌을 포함하기도 하며, 이러한 플라스마를 티끌 플라스마()라 한다.
플라스마는 윌리엄 크룩스에 의해 1879년에 방전관에서 처음으로 확인되었고, 당시 그는 이것을 발광물질이라고 칭했다.
영국의 물리학자 조지프 존 톰슨은 1897년에 크룩스 관()으로 음극선에 대하여 연구하였고, 1928년 어빙 랭뮤어는 "플라스마"라는 용어를 최초로 다음과 같이 정의하였다.
모든 이온화된 기체를 플라스마라고 하지는 않는다.
플라스마는 이온화 된 기체 중 집단적인 움직임을 보이는 극성과 비극성 입자들로 이루어진 준중성(Quasi neutrality)의 기체를 특별히 부르는 말이다.
준중성이란 용어는 디바이 차폐와 연관되어 있다.
여기서 집단적인 움직임이란 외부의 전자기장에 따른 플라스마 내부 입자들이 움직이면서 만드는 국소적인 전자기장에 따른 움직임도 포함한다.
이렇게 국소적으로 만들어진 전자기장은 다른 부분의 입자들에 영향을 미친다.
일반적으로 전기장은 역제곱 법칙을 따라 감소한다.
하지만 플라스마의 경우 감소 효과가 작아 비교적 먼 거리까지 전기장이 영향을 미친다.
이런 경우 국소적인 범위 내에서 상호작용뿐만 아니라 먼 거리에서의 상호작용도 일어난다.
위에서 말한 "집단적인 움직임"이란, 플라스마의 운동이 국소적인 상태뿐만 아니라 먼 거리의 상태까지 영향을 받는 운동이다.
우리 주변에서는 플라스마 상태의 물질을 쉽게 찾아볼 수 없는데, 그 이유는 사하 이온화 방정식()에서 찾아볼 수 있다.
사하 이온화 방정식에 따르면, 온도 formula_1에서 열적 평형에 있는 기체는 다음의 방정식을 만족한다.
지구의 조건을 대입해 이 값을 계산하면 formula_8에 가까운 비율이 나온다.
아주 높은 온도에서만 유의할 만한 비율이 나오기 때문에 플라스마를 물질의 기본적인 세가지 상태인 기체, 액체, 고체, 초임계 상태와 더불어 다섯번째 상태로 취급한다.
사하 이온화 방정식에 대한 자세한 이해는 필요는 없으나, 플라스마를 이해하기 위해 대략적인 물리적 의미는 알 필요가 있다.
이온화가 되기 위해선 에너지가 큰 원자가 충돌을 해 전자를 떼어내야 한다.
사하 이온화 방정식에서 지수 부분은 이런 에너지가 큰 원자가 빠르게 감소하는 것을 보여준다.
원자가 이온화되면 다시 안정된 상태로 돌아가기 위해서 전자와 결합해야한다.
결합률은 전자의 밀도에 비례해서 전자의 밀도가 클수록 원자는 빠르게 안정한 상태로 결합한다.
따라서 사하 이온화 방정식에서 formula_5항이 분모에 들어가게 된다.
플라스마에 대해 좀 더 알아보기 전에 온도에 대한 정의가 필요하다.
열평형에 있는 입자의 속력 분포는 맥스웰-볼츠만 분포를 따른다. 1차원의 맥스웰-볼츠만 분포 식은 다음과 같다.
속력 분포는 온도와 관련되어 있다.
온도의 정확한 의미를 알기 위해 입자의 평균 운동 에너지를 구해보자.
3차원에서 에너지 분포는 1차원에서와 같은 방식으로 구해보면 formula_18라는 결과가 나온다.
일반화 시키면 차원의 자유도가 증가할 때마다 formula_19 만큼 평균 에너지가 증가함을 알 수 있다.
이러한 결과들은 온도와 평균 에너지가 관계가 있음을 보여준다.
플라스마 내부에는 다양한 온도가 존재한다.
이것은 이온 간의 충돌과 전자 간의 충돌이 일어날 확률이 이온과 전자가 충돌할 확률보다 높기 때문에 나타난다.
따라서 각각의 입자간의 충돌 횟수에 따라 이온과 전자는 다른 온도를 갖는다.
또한 같은 입자라고 하더라도 다른 속력 분포를 나타낼 수 있다.
자기장이 일정한 방향으로 걸린 경우 자기장의 나란한 방향과 수직한 방향의 속도가 달라서 각각의 방향에 따라 온도가 다르다.
플라스마는 외부에서 걸어준 전위를 차폐시킨다는 특징이 있다.
이를 디바이 차폐()라고 한다.
플라스마 내부에 두 개의 대전된 구를 넣어 전기장을 만드는 경우를 가정해보자.
두 구는 외부 전지에 의해 전위가 유지되는 상태이다.
두 구는 반대 전하를 주변으로 끌어들여 전기장을 상쇄시킨다.
만약 플라스마의 온도가 낮은 경우라면 열에 의한 충돌이 없어, 전기장을 완벽히 상쇄시킨다.
따라서 외부에서 전기장은 0이 된다.
하지만 온도가 충분히 크다면 차폐가 완벽하게 일어나지 않는다.
이 경우 구를 둘러싼 전하 구름의 가장자리에서 전하는 전자기 퍼텐셜을 벗어날 정도의 에너지를 갖는다.
결국 전하 구름의 가장자리는 열 에너지 formula_20와 전기적 위치 에너지가 같아지는 지점에 형성된다.
이를 바탕으로 전하 구름의 두께를 계산해보자.
계산상 편의를 위해 이온이 전자에 비해 질량이 매우 커서 움직이지 않는다고 가정한다.
1차원에서의 푸아송 방정식은 다음과 같다.
한편, formula_28의 전기적 위치 에너지가 있을 때 전자의 속도 분포는 다음과 같다.
즉, 전기적 퍼텐셜 에너지가 클 수록 적은 수의 전자가 분포한다.
1차원 푸아송 방정식에 이를 적용하면
formula_35 인 곳에서 우변을 테일러 급수로 전개하면
이는 formula_37 가 큰 영역에서는 간단한 형태로 전개하기 어렵다. 하지만 이 영역은 전하 구름의 두께에 큰 영향을 미치지 않으며, 전위가 급격히 떨어진다.
formula_39 라고 정의 하면 1차항만 남은 푸아송 방정식의 해는
앞서 정의한 formula_41를 디바이 길이()라고 부르며, 차폐가 되는 길이를 말한다.
전자의 밀도가 증가하면 단위 면적 당 전자수가 증가하게 돼서 디바이 길이는 감소한다.
또한 열 에너지가 증가할수록 디바이 길이는 증가한다.
열 에너지가 작은 경우는 결합에 의해 전하 구름이 매우 얇아지기 때문에 디바이 길이는 열 에너지에 비례한다.
열 에너지에서 온도를 formula_42로 사용한 이유는 전자의 운동이 훨씬 더 활발하기 때문이다.
따라서 전자에 의해 차폐가 일어나기 때문에 전자의 운동이 차폐를 결정한다.
준중성은 이를 통해 정의할 수 있다.
만약 플라스마의 크기가 formula_41 보다 매우 크면 국소적인 전하의 밀집이나 외부 퍼텐셜에 의해 플라스마 내부에 생긴 전자기장이 완벽하게 차폐되지 않는다.
전하가 약간만 불균형을 이뤄도 formula_46에 비례하는 퍼텐셜이 생긴다.
플라스마가 준중성이란 뜻은 전자의 밀도와 이온의 밀도가 거의 비슷하지만 모든 전자기력이 상쇄되지 않을 정도로 중성을 띈다는 말이다.
즉, 이온화 된 기체를 플라스마라고 부를 수 있는 기준은 formula_41가 플라스마의 전체 크기보다 매우 짧을 때이다.
디바이 차폐는 충분히 많은 입자가 있는 경우에 적용된다.
만약 한두 개의 입자만 존재하는 경우 디바이 차폐는 의미가 없어진다.
formula_50는 디바이 길이를 반지름으로 하는 구 안의 입자 수를 뜻한다.
이온화 된 기체가 플라스마인지 아닌지 구분하는 세 번째 기준은 충돌과 관련되어 있다.
제트 엔진에서 방출되는 이온화 된 기체는 중성 원자와 많이 충돌을 하기 때문에 일반적인 유체역학의 법칙을 따른다.
정리하자면, 이온화된 기체를 플라스마라고 부를 수 있는 기준은 다음과 같다.
플라스마는 밀도가 기체와 액체의 중간 상태여서 수학적으로 분석하기 어렵다.
물 같이 밀도가 큰 액체는 유체 역학에서 적용되는 방정식을 통해 움직임을 이해할 수 있다.
반대로 밀도가 아주 작은 기체는 단일 입자의 운동으로 간주할 수 있다. 하지만 플라스마는 밀도가 큰 유체의 성질을 가질 때도 있고, 단일 입자와 같은 성질을 가질 때도 있다.
입자의 집합으로서의 플라스마.
플라스마에 대해 이해를 하기 위한 첫 단계는 단일 입자가 전자기장에 있을 때 어떻게 운동을 하는지 알아보는 것이다.
플라스마를 입자 하나하나로서 분석함으로써 토카막에 플라스마를 가두는 방법에 대한 이해를 할 수 있다.
일정한 전기장과 자기장에서 운동.
대전된 입자는 전기장과 자기장 속에서 힘을 받게 된다.
자기장은 항상 이동 방향과 수직하게 작용하기 때문에 속력에는 영향을 미치지 않고, 다만 속도의 방향에만 영향을 준다.
자기장 formula_60 에 의해 입자는 원 모양의 궤도를 따라 움직인다.
이를 수식으로 표현하면
사이클로트론 주파수() formula_79라는 물리량을 다음과 같이 정의하자.
formula_84는 전하의 부호에 따라 정해지고, formula_85는 자기장에 수직한 평면 상에서 움직이는 속력을 말한다.
이 때 원운동의 중심을 길잡이 중심()이라고 부른다.
전하를 띤 입자가 궤도를 따라 운동하면 자기장을 생성하는데 이 자기장의 방향이 맨 처음 입자들에게 걸어줬던 자기장 formula_60와는 정반대 방향이다.
플라스마 입자들이 자기장을 줄여주는 효과를 나타내며, 이 때문에 플라스마는 반자성을 띤다.
유한한 크기의 전기장이 동시에 존재할 경우.
일정한 전기장과 자기장이 동시에 입자에 작용하면 입자의 운동 방정식은 다음과 같다.
위 방정식들로부터 다음 2차 미분 방정식을 이끌어낸다.
위 미분방정식의 해는 다음과 같다.
즉, formula_117 방향으로 길잡이 중심이 formula_118의 속도로 움직이는 것을 제외하고는 전기장이 없을 경우와 거의 같은 움직임을 나타낸다.
일반적인 장이 함께 존재할 경우.
일반적인 힘 formula_123 에 의한 길잡이 중심의 이동 속도는 다음과 같다.
사실은 자기장이 일정하지 않을 때의 운동을 다루는 것은 정확한 해를 가지고 있지 않다.
시간에 대해서는 변하지 않으나 공간에 대한 함수로 나타낼 수 있을 때, 즉 자기장이 공간에 대해 일정하지 않을 때는 입자의 움직임이 영향 받을 수 있는 요인을 formula_128 와 자기장의 휘어짐, 두 가지로 나누어 고려한다.
자기장이 직선이고 자기력선 밀도만 변할 때.
자기력선이 모든 공간에서 직선이고 formula_129 방향으로 자기력선의 밀도만 증가하는 상황이라고 해보자.
자기장의 기울기에 의해서 입자에 힘이 가해진다.
한편 자기장을 원점에서 테일러 급수로 전개하면
위 테일러 전개가 타당하기 위해서는 formula_133 이어야 한다.
여기서 formula_134 은 자기장의 변화가 의미가 있을만한 크기의 단위 길이를 말한다.
이 자기력에 의한 길잡이 중심의 속도는 다음과 같다.
자기장이 휘어져 있을 때.
자기력선의 곡률 반지름 formula_138 와 formula_139의 값이 일정하다고 가정하고 입자가 받는 힘을 계산해보면 다음과 같다.
여기서 formula_141 은 한 회전 동안 자기장 방향의 속도 성분을 제곱해서 평균낸 것이다.
위 힘에 의한 길잡이 중심의 이동 속도는
플라스마에서 전기장과 자기장은 내부 전하들의 움직임에 의해 결정된다.
따라서 내부 전하들의 움직임에 따라 만들어지는 전기장과 자기장을 계산하고 다시 그로 인해 움직이는 경로를 구해야 플라스마의 움직임을 알 수 있다.
이 과정은 시간이 변함에 따라 이루어지기 때문에 시간도 고려를 해야 한다.
이는 일반적인 전하의 움직임을 계산하는 것보다 훨씬 복잡하다.
플라스마를 구성하는 입자들이 복잡한 경로를 따라 움직인다면 플라스마의 움직임을 예측하는 것은 거의 불가능 할 것이다. 하지만 대략 80%의 플라스마 현상은 비교적 쉬운 방법으로 해석을 할 수 있다.
이 방법은 유체 역학처럼 각각의 입자는 무시하고 전체의 움직임만 고려하는 것이다.
물론 플라스마에서 유체는 대전되어 있고, 입자들의 충돌이 다른 유체와 다르게 주기성이 없다는 차이가 있다.
플라스마를 유체로서 근사하자면, 플라스마를 두 개 이상의 유체로 이루어진 유체로 간주한다.
간단한 예로, 한 종류의 이온만 있는 경우 이온화 된 기체와 전자라는 두 가지 유체로 이루어진 유체로 볼 수 있다.
이때 각각은 독립적으로 서로 관통하는 유체로 고려해서 방정식을 세워 움직임을 예측한다.
부분적으로 이온화 된 경우 이온화 되지 않은 중성 기체 분자도 한 종류의 유체로 간주한다.
이온과 전자로 이루어진 유체는 서로 충돌과 전자기력에 의해 상호작용을 하며 중성 원자는 충돌로 다른 유체들과 상호작용을 한다.
플라스마 유체 운동 방정식.
전자기장에 놓인 단일 입자의 운동방정식은
우선 충돌과 열 운동이 없는 상태를 가정하자.
유체를 이루는 물질들은 같은 방향으로 움직이고, 평균 속도 formula_144는 각각의 입자의 속도 formula_61와 같을 것이다.
이를 단일 입자의 운동 방정식에 적용시키면
지만 이 식은 풀기 쉬운 형태가 아니다.
우변에서 미분은 입자의 위치에 대한 미분이다.
이보다는 유체의 입자들은 공간에 고정된 상태의 방정식을 푸는 것이 편하다.
변수들을 고정된 좌표계에서의 값으로 변화시키기 위해 함수 formula_148를 생각해보자.
이를 미분하면 축의 시간에 따른 변화를 얻게 되며, 축은 유체와 같이 움직이기 때문에 실제로는 유체의 시간에 따른 미분과 같은 결과를 내게 된다.
우변의 첫 항은 고정된 점에서 시간에 따른 formula_151의 변화율이다.
두 번째 항은 유체와 함께 이동하는 관찰자가 보는 formula_151의 시간에 따른 변화율이다. 3차원에서 이 식을 일반화하면
열 운동을 고려하면 압력에 의한 항이 위 식의 우변에 추가되어야 한다.
이 힘은 입자들의 무작위 운동에 의해 일어나며 단일 입자의 운동에서는 나타나지 않는다.
유체가 등방성을 갖고, 각각의 축에서 운동량의 변화는 그 축에서만 일어난다고 가정을 하면 다음 식을 얻을 수 있다.
하지만 실제로 압력은 한 축에만 작용하지 않는다.
그러면 A와 B 면으로 입자들이 이동을 하면서 formula_87축에서 위쪽을 향하는 운동량을 얻게 된다.
그로 인해 전체 유체의 formula_87축 운동량은 증가하게 된다.
중성 기체가 있는 경우면 극성을 띄는 유체는 운동량을 충돌을 통해 전달한다.
충돌에 의해 잃는 운동량은 상대 속도 formula_171에 비례할 것이다.
변형력과 중성 입자와의 충돌을 고려해 운동 방정식을 일반화하면 다음과 같다.
일반적인 유체와의 비교.
일반적인 유체는 나비에-스토크스 방정식을 따른다.
이 식은 전자기력과 서로 다른 종류의 입자간 충돌을 제외한 경우 플라스마의 운동 방정식과 같은 형태이다.
즉, 나비에-스토크스 방정식과 플라스마의 운동 방정식은 전자기력에 관한 항만 빼면 같다.
어빈 랭뮤어는 실험적인 관측으로 플라스마의 유체 이론이 근사적으로 성립함을 증명하였다.
정전기 검출기를 이용한 실험에서 랭뮤어는 전자의 분포도가 충돌이 없음에도 맥스웰-볼츠만 분포에 가까움을 알아냈다.
이 현상은 랭뮤어 역설()이라고 알려져 있으며, 고주파 진동에 잘 맞는다.
플라스마를 유체로 근사할 수 있는 다른 이유는 자기장 때문이다.
자기장이 존재할 경우 자기장이 입자 사이 충돌과 비슷한 효과를 만들어낸다.
전기장이 존재한다면 입자들은 가속을 하게 된다.
만약 입자가 충돌을 하게 되면 전기장 크기에 비례하는 종단 속력을 갖게 될 것이다.
자기장이 존재하는 경우에도 플라스마가 회전을 하게 만들어 일정한 흐름을 만들어 낸다.
이런 원인으로 실제로 충돌이 없는 플라스마도 충돌을 하는 유체와 비슷한 운동을 한다.
물론 자기장에 나란한 방향으로는 입자들이 자유롭게 움직인다.
이런 경우에는 유체로 근사가 힘들다.
따라서 자기장과 수직한 경우엔 유체 이론이 좋은 근사가 된다.
입자의 플럭스 밀도는 formula_182이기 때문에 발산 정리를 이용하면,
이는 어떠한 공간 V에 대해서도 성립해야 하기 때문에
와 같은 방정식을 만족한다.
이를 연속 방정식이라고 한다.
플라스마의 구성 물질에 따라 각각 다른 연속 방정식을 갖는다.
열역학 방정식을 이용하면 p와 n을 연관지을 수 있다.
이 방정식을 만족하려면 열전도를 무시할 수 있어야 한다.
즉, 열전도율이 작아야 한다.
이는 자기장에 평행할 때 보다 수직인 경우에 더 가깝다.
편의를 위해 플라스마는 두 가지 종류의 유체(이온 및 전자)로 이루어져있다고 하자. (더 많은 종류의 유체로 쉽게 확장할 수 있다.) 전하 밀도와 전류 밀도는 다음과 같다.
충돌과 점성을 고려하지 않도록 하면 유체를 나타내는 방정식들은 아래와 같다.
벡터를 3개의 스칼라 성분으로 나누면 이 방정식들에는 16개의 미지수가 있으며 18개의 스칼라 방정식이 있다. 하지만 8번과 6번 식에 발산정리를 이용하면 5번과 8번 식을 얻을 수 있기 때문에 2개의 식은 필요가 없다.
이 16개의 식과 16개의 미지수를 이용하면 유체로 근사한 플라스마의 운동을 해석할 수 있다.
어빙 랭뮤어와 통크스() 등이 1920년대에 최초로 플라스마를 이용하였다.
그들의 연구에서 진공관은 큰 전류를 흘려보내야 해서 이온화된 기체를 사용해야 됐다.
이들이 사용했던 플라스마는 에너지와 밀도가 작았다.
차폐현상은 이 실험을 통해 발견되었다.
최근에 기체 방전은 용접, 네온 사인 등에 사용된다.
현대 플라스마 물리는 1952년도에 시작되었다.
이 시기에 플라스마 물리의 목적은 수소 폭탄에서 핵융합 반응을 조절한 반응로를 만드는 것이었다.
중수소(D)와 삼중수소 (T)가 포함된 핵심적인 반응은 다음과 같다.
가속된 중수소는 핵융합 반응을 거치기 전에 산란되며 에너지를 잃어 수소 폭탄이 제대로 작동하지 않게 된다.
이 때문에 수소폭탄을 제대로 작동시키기 위해서 열 에너지가 formula_216 근방이 되도록 플라스마를 유지시켜야 한다.
이런 플라스마를 가열하고 보관해야 하는 문제들은 1952년 이후 플라스마 물리가 빠르게 발전하는 원동력이 되었다.
이 문제는 여전히 풀리지 않았으며, 대부분의 플라스마 물리 연구는 이 문제를 푸는데 초점을 맞추고 있다.
그 밖에, 천체물리학이나 기체 레이저 등에 플라스마가 쓰인다.
세계 최고봉 에베레스트 산(8,848m)를 등정한 최초의 한국인이다.
본관은 제주(濟州)이며 제주특별자치도 제주시에서 출생하였고 충청북도 청주시에서 성장하였다.
청주대학교 경영학과 2학년을 마치고 중퇴하였다.
청주대학교 시절, 산악반에서 전문적 등반 훈련을 받았었다.
중퇴 후 청주 연초 제조창에서 근무하기 시작하며 직장 내에 '상당 산악회'를 조직해 활동하였다.
1970년 3월에는 대한 산악 연맹 회원으로 활동을 시작했고, 1974년~1977년까지 에베레스트 산 원정대 훈련에 참가하였다.
1975년엔 제1차 정찰대로 에베레스트 산 현지 훈련에 참가하고 1977년, 에베레스트 산 원정대 정규 대원으로 선발된다.
1971년 네팔 정부에 입산허가서를 제출한 지 6년 만인 1977년에 등반할 수 있었고, 그해 9월 15일 낮 12시 50분 에베레스트 산을 한국인 최초로 등정하였다.
우리나라는 세계에서 여덟번째로 에베레스트를 등정한 국가가 되었다.
당시 고상돈이 한 말은 “여기는 정상. 더 오를 곳이 없습니다”였다.
정상의 눈을 손으로 파헤친 뒤 성서(성경) 한 권하고 사진 석 장을 묻음으로써 먼저 간 동료들을 추모했다고 한다.
박훈규는 운이 좋게도 목숨은 건졌으나 10개의 발가락과 7개의 손가락을 잃는 중상을 입었다.
한라산 해발 1,100m 고지에 묘소가 있다.
그가 죽은 후, 고상돈대원 기념사업회가 조직되어 해마다 추모사업을 벌이고 있다.
여수고등학교(麗水高等學校)는 전라남도 여수시 수정동에 있는 공립 고등학교이다.
대한민국 야구 국가대표팀의 선수로도 활약하여 시드니 올림픽에서 동메달을 획득했으며, 월드 베이스볼 클래식과 아시안 게임에도 참가해 메달을 획득했다.
아마 시절엔 150Km까지 던질 수 있는 불같은 강속구를 갖고 있었으나 혹사에 기인한 부상으로 인해 빠른공보다는 코너웍을 바탕으로 하는 스타일로 전환한다.
그럼에도 불구하고 전력 투구시 최고 148km/h의 강속구를 던질 수 있었다.
물론 2009년 어깨 부상을 당한 이후에는 다소간의 구속 하락은 있었지만 NC에서 불펜으로 활약하던 시절에도 140km대 초중반의 직구 평속은 기록했다.
초창기에는 부상과 팀 성적과 맞물려 좋은 내용을 보여주지는 못했지만, 2004년 점차 만개하여 마침내 2005년에는 방어율 2.46에 18승 7패 1세이브, 방어율과 다승 부문 2관왕 및 MVP, 투수 골든 글러브 등 화려하게 떠오른다.
이해 롯데의 성적은 5위였다.
팀이 포스트시즌에 진출하지 못했음에도 MVP를 수상한 최초의 선수이다.
그 후로도 10승은 보장해주는 활약을 보였으며, [21] 2007년에는 상조회장으로 있으면서도 좋은 성적을 거둬, 그간 있던 '롯데 상조회장이 되면 성적이 막장화된다'라는 징크스도 깨버렸다.
최동원-윤학길-주형광을 이은 에이스. 2000년대 롯데 마운드의 기둥이라 할 수 있는 선수이다.[22]
위 연혁에도 잠깐 언급되었지만 투구 패턴이 정 반대로 바뀐 타입의 투수. 아마때의 활약을 본 사람들의 증언에 따르면 140km/h 후반대의 직구와 커브, 슬라이더 위주의 투구를 펼쳤다고 한다.
실제로 프로 초창기 및 2001년에만 해도 어느 정도는 직구에 의존하는 투구 패턴을 보이기도 했다.
다만 파워피칭이라고 할 지라도 탈삼진 능력이 빼어나지는 않았다.
투구 스타일을 바꾼후엔 포크볼을 장착하여[23][24] 다양한 구종으로 맞춰잡는다.
이 포크볼의 구위는 매우빼어나며 손민한이 삼진을 잡을 때 주로던지는 결정구이다.[25] 물론 삼진을 잡아내기보단 내야땅볼 유도를 더 많이 하는 편이다.
투구폼으로 봐도 와인드업을 거의 하지 않은 채 던지기 일쑤라 모르는 사람이 보면 참 성의없이 설렁설렁 던지는 것처럼 보이지만, 이를 통해 빠른 타이밍으로 주자의 움직임을 최소화 하고 볼 판별 시간을 줄이는 등 많은 효과를 보고 있다.
물론 와인드업시 전력투구를 할 때는 147~148km/h 정도의 공을 던질수 있는 듯 하다. 하지만 대개 와인드업을 생략하고 빠른 타이밍으로 던지면서 140km/h 초반대의 직구와 변화구로 맞춰잡는 투구를 구사하며 많은 재미를 보고 있다.
어쨌든 손민한 최고의 강점은 소위 습관이 분명한 편인데도 불구하고, "원하는 곳에 원하는 구질을 찔러넣어" 상대 타자를 잡아내는 데 있다고 하겠다.
원하는 곳, 원하는 구질임에도 공략이 어려운 이유는 대략 타자가 정확히 노린 곳과 2%의 차이로 요약할 수 있을 손민한의 로케이션 능력. 손민한의 전성기에 주자 있는 상황에 맥없는 투수땅볼로 병살을 엮어내는 장면은 그의 피칭 스타일을 가장 잘 보여주는 장면이 아닐까 싶다.
전성기때는 한이닝에 안타 두개 이상씩 맞고도 이 스킬로 실점은 안하고 꾸역꾸역 무실점 행진하는 모습을 많이 보여줘
타팀 팬들이 뒷목을 잡다가 운민한이라는 별명을 붙이면서 열폭한 적도 있었다.
그도 그럴것이 그냥 보는 입장에서는 금방 털릴것 같은 투수를 못털고 병살타로 자폭해버리니 손민한이 운이 좋아보인다는 것이었는데 그야말로 야구 모르는 인간들의 헛소리. 이런 범타 유도를 통한 맞춰잡기는 필연적으로 피안타율을 높일 수밖에 없다.
상식적으로 매 투구가 완벽하게 로케이션될 수 있다면 손민한은 지금쯤 팀을 한국시리즈 정상에 올려놓았을 것이다.
참고로 역대 투수중 최고의 수비실력을 가지고 있다는 평도 있다.
땅볼 처리 능력이 탁월하다는 이야기. 그래서 공을 던진 후에는 한명의 내야수라는 소리도 한다.
부산고등학교 2학년 때인 1991년 제 43회 화랑대기 전국고교야구대회에서 염종석, 주형광 등과 함께 부산고등학교의 우승을 이끌었다.
3학년이던 1992년에는 세계청소년야구선수권대회에 국가대표팀으로 선발됐으나 메달을 획득하지 못했다.
이후 1993년 고려대학교 체육교육학과에 진학했다.
1995년에는 아마야구 최우수선수상을 수상했다.
1997년 신인 드래프트에서 롯데 자이언츠는 부산고등학교 동기이자 고려대학교 체육교육학과 시절까지 배터리로 함께한 포수 진갑용 중 누구를 선택할지 고심하다가 투수인 그를 지명했다.
진갑용은 웨이버 방식으로 진행된 2차 지명에서 전년도 최하위였던 OB 베어스의 2차 1순위 지명을 받았고, 입단 2년 후 트레이드 마감일이었던 1999년 7월 31일 삼성에 트레이드되었다.
이 액수는 당시 임선동(7억)에 이어 차명주(5억)와 함께 역대 두 번째로 많은 계약금이었다. "프로에 적응력을 키우는 것이 최우선이고 팀 전력에 도움을 줄 수 있는 선수가 되도록 노력하겠다."라고 소감을 밝혔다.
입단 초기에는 같은 해에 입단한 문동환과 함께 미래의 에이스 후보로 떠올랐다.
그러나 입단 첫 해 개막전에 등판하여 끝내기 폭투를 범해 데뷔 전에서 패전 투수가 됐고 이후 3년 간은 부상으로 이렇다 할 활약은 하지 못하고 4년째인 2000년에 12승을 올려 간신히 기대에 부응했다.
시드니 올림픽 대표팀으로 발탁되어 팀이 동메달을 획득해 병역 혜택을 받았다.
2001년에는 신윤호와 함께 15승(신윤호는 구원으로만 15승, 손민한은 선발로만 15승)으로 최다승 및 승률왕 타이틀을 획득했다.
그러나 2002년과 2003년에 또 다시 부진에 빠져, 한 자리수 승리에 그쳤다.
2004년 전반기에는 마무리 투수로 활약했으나 8세이브로 기대에 미치지 못했다.
그러나 2004년 7월 12일 박석진, 김대익과의 트레이드로 노장진, 김승관이 입단하여 노장진이 마무리를 맡게 되자 2004년 후반기부터 다시 선발로 전향하여 9승을 거두어 재기 가능성을 보였다.
그리고, 2005년에 18승을 거두며 완벽히 재기하여 최다 승과 평균 자책 1위 등 2관왕을 차지하고, MVP를 수상했으며 17선발승으로 86년 선동열과 정규시즌 MVP 최다 선발승 타이기록을 세웠지만 다음 해 류현진(18선발승), 2007년 리오스 (22선발승)에 의해 갱신되기도 했다.
포스트 시즌에 진출하지 못한 팀에서 MVP가 나온 사례는 1982년 KBO 리그가 출범한 이래 그가 유일했으며 2012 시즌 넥센 히어로즈의 박병호가 두 번째로 포스트시즌에 진출하지 못한 팀에서 MVP가 나왔다.
이때부터 전국구 에이스라는 닉네임을 얻었다.
2006년 WBC 국가대표팀에도 선발되어 미국전에서 선발 투수로 호투해 승리 투수가 되었다.
2008 시즌에는 리그에서 가장 많은 퀄리티스타트와 퀄리티스타트+(각각 21회, 18회)를 하고도 계투진의 난조와 유독 손민한이 등판했을 때 타선의 지원 부족으로 단 12승밖에 거두지 못하는 불운을 겪었다.
2008 시즌 후 FA 자격을 얻어 롯데 자이언츠와 재계약하였다.
또한 2009년 WBC 대표팀의 주장으로 뽑혔다. 하지만 결승전까지 단 1경기에도 등판하지 않았는데, 그 이유는 컨디션 난조 때문이었으며 실제로 그는 그 때 어깨가 좋지 않았다.
이를 본 팬들은 "그가 실종됐다"는 패러디성 유머를 만들어 희화화하기도 했다.
2009 프로 야구가 개막한 이후로도 자신이 회장으로 있던 선수협의 노조 결성 논란으로 인해 출전이 없었다가, 2009년 6월 7일 두산 베어스전에 2008년 준 플레이오프 2차전 이후 7개월만에 1군 경기에 등판하여 6이닝 동안 무실점으로 팀의 영봉승을 이끌어 냈다.
같은 해 6월 26일에 한화 이글스전에서 역대 20번째 통산 100승을 거뒀다.
그러나 그는 2009년 WBC 때부터 안 좋은 어깨 때문에 2009년 10월 2일 미국 LA 다저스 지정병원인 조브 클리닉에서 감바델라 박사의 집도로 오른쪽 어깨 관절경 수술을 받았다.
수술 후 미국에서 1차 재활을 마친 뒤 귀국해 2010 시즌까지 계속 재활 훈련을 했다.
그러나 재활 훈련 도중 통증이 재발되어 복귀가 무산됐고 2011년에도 시범 경기에 등했으나 또 다시 악순환을 거듭하여 결국 회복하지 못하고 시즌 후 방출됐다.
방출 후 당시 신생 구단이었던 NC 다이노스의 입단 테스트를 받았다.
우여곡절 끝에 선수협 문제가 해결됐고 메디컬 테스트도 통과했다.
하지만 결국 정식 선수 등록 마감일까지 이적할 팀을 찾지 못했다.
2013년에 선수로 복귀하기 위해서 신고선수로 입단해 6월 1일 이후부터 1군 등록이 가능한 신고선수 등록 기간에 돌아오는 길밖에 없었다.
NC 다이노스에서도 그의 부상 이력 때문에 최대한 몸을 만들 때까지 복귀를 서두르지 않을 거라 판단하고, 코칭스태프가 전지 훈련을 마치고 돌아오는 3월에 테스트를 거쳐 신고선수 영입 여부를 결정하려고 했다.
이후 2013년 4월 15일에 연봉 5,000만원의 조건으로 신고선수 계약을 맺었다.
퓨처스 팀에 합류해, 몸 상태를 고려하여 퓨처스 경기에 등판했다.
2013년 6월 5일 노성호를 대신해 4년 만에 1군 경기에 올라왔다.
SK 와이번스전에서 선발 등판하여 1,378일 만에 1군 복귀전을 치뤘고, 김광현을 상대로 1,407일 만에 선발 승을 거뒀다.
2013년 6월 한 달 동안 4경기에 선발 등판해 3승, 평균자책 0.77, 8탈삼진으로 활약했으며, KBO 리그 6월 MVP에 선정됐다. 하지만 그는 선발로 나설 때마다 투구 수에 대한 부담으로 당시 감독이었던 김경문에게 불펜 전환 의사를 표명했고, 김경문도 이를 승인해 불펜으로 전환했으며, 마무리 투수도 겸했다.
2013년 7월 24일 삼성 라이온즈전에서는 데뷔 첫 홀드를 기록했다.
2013년 8월 13일 한화 이글스전에서는 프로 데뷔 후 처음으로 타석에 섰으나, 김혁민을 상대로 삼진을 당했다.
2014년 4월 24일 SK 와이번스와의 경기에서 2이닝 1실점을 기록하면서 역대 18번째 1600이닝을 달성했다.
5월 13일 KIA 타이거즈와의 경기에서 역대 15번째 통산 110승을 구원 승으로 기록했다.
준플레이오프 4경기에 모두 출장해 3이닝 2피안타, 무실점을 기록했다.
LG 트윈스와의 3차전에서 한 점차로 추격을 허용했으나 홀드를 기록했다.
2015년 시즌에서 선발진에 합류하며 시즌을 시작했다.
4월 5일 한화 이글스와의 경기에서 6이닝 5피안타, 3탈삼진, 1실점(비자책)으로 선발 승을 기록했다.
그는 40세 3개월 3일의 나이로 송진우, 박철순에 이어 3번째 최고령 선발 승을 기록했다.
5월 28일 두산 베어스와의 경기에서 역대 17번째 통산 7,000타자 상대를 달성했다.
경기에서는 6이닝 5피안타, 1볼넷, 무실점으로 시즌 6승을 기록했고, 이 승리로 팀 창단 최다 연승인 8연승을 기록했다.
6월 18일 KT 위즈와의 경기에서 5이닝 6피안타, 3탈삼진, 4실점(2자책)을 기록하면서 시즌 7승을 기록했으며, 역대 19번째 통산 1700이닝을 기록했다.
6월 24일 KIA 타이거즈와의 경기에서 5이닝 5피안타, 2볼넷, 2탈삼진, 무실점으로 시즌 8승이자 역대 13번째 개인 통산 120승을 달성했다.
2015년 한국프로야구 올스타전에 감독 추천 선수로 발탁됐다.
특히, 올스타전 기준 나이 40세 6개월 16일로 종전 최고령 투수이던 김용수의 40세 2개월 21일을 깨고 최고령 올스타전 투수가 됐다.
7월 24일 두산 베어스와의 경기에서‘오른손 투수’중 최고령 선발 등판 기록을 갱신했다.
40세 6개월 22일의 나이로 종전 기록인 박철순의 40세 5개월 23일을 갱신했고, 송진우, 구대성에 이어 역대 세 번째로 많은 나이에 선발 등판한 선수가 됐다.
경기에서는 2.1이닝 6피안타, 1사구, 5실점으로 패전 투수가 됐다.
9월 11일 넥센 히어로즈와의 경기에서 5이닝 5피안타(1피홈런), 1탈삼진, 2실점을 기록하면서 시즌 10승을 기록했다.
이는 2008년 시즌 12승을 거둔 후 7년만이었으며, 40세 8개월 9일로 역대 최고령 10승 투수가 됐다.
10월 21일 두산 베어스와의 플레이오프 3차전에서 선발 등판해 5이닝 3피안타, 3볼넷, 2실점(1자책)을 기록하며 승리 투수가 됐다.
이 승리로 포스트시즌 최고령 선발 승리 투수(40세 9개월 19일)로 기록됐고, 롯데 자이언츠 시절인 1999년 10월 17일 삼성 라이온즈를 상대로 플레이오프 5차전에서 승리한 이후 16년 만에 포스트시즌 승리 투수가 됐다.
시즌 후 은퇴를 선언했다.
은퇴 선언 직후 2016년부터 NC 다이노스의 유소년팀 코치로 활동했다.
2017년에는 김해대곡초등학교에 티볼을 코치하러 왔다.
2018년 시즌 후 이동욱 수비코치가 감독으로 승격되자 NC 다이노스의 1군 수석코치 겸 투수코치로 활동했으며, 2019 시즌 후 강인권을 수석코치로 새로 영입하면서 투수코치로만 나서게 됐다.
한국프로야구선수협회 사건.
2007년 12월 16일에 열린 한국프로야구선수협회 정기총회에서 2008년 ~ 2009년을 이끌어갈 선수협회회장으로 선출됐다.
2008년 현대 유니콘스의 해체를 막기위해 10억을 기탁하는 등 이전과는 달리 더 적극적으로 선수협 활동을 이끌었다.
2008년 5월 7일에는 나진균 총장의 후임으로 권시형 서울대 스포츠과학연구소 책임연구원을 선임했다.
7월 8일에는 정기 이사회를 열어 도핑테스트를 수용하기로 합의하였다.
또한 11월에는 히어로즈의 장원삼 트레이드 사건을 비판하며 선수에게 트레이드 거부권을 달라고 요구하기도 했다.
하지만 2011년 말 선수협 간부가 한 온라인게임업체와 선수 초상권 사용 계약을 맺는 과정에서 브로커로부터 뇌물을 받으면서, 8개구단 고참급 선수들이 손그의 퇴진을 요구하였고, 결국 선수협 회장직에서 물러났다.
롯데 자이언츠(Lotte Giants)는 대한민국 부산광역시를 연고지로 하는 KBO 소속 프로 야구 팀이다.
주식회사로서 롯데그룹의 계열사이며, 사직야구장을 홈구장으로 사용하고 있으며, 울산문수야구장을 제2홈구장으로 사용하고 있다.
1975년에 실업 야구단으로 창단되어 역대 KBO구단중 가장 오래된 구단이다.
1982년에 프로 야구단으로 전환했다.
1984년과 1992년 두 차례 한국시리즈 우승을 차지했고, 2008년부터 2012년까지 5년연속 포스트시즌 진출을 이루어냈다.
롯데 자이언츠의 별명은 부산광역시의 상징 새가 갈매기이고, 구단의 대표적 응원가도 〈부산갈매기〉라서 “부산 갈매기"라고 부른다.
롯데 자이언츠 야구단은 1975년 5월 6일 서울에서 창단되어 실업야구연맹에 10번째로 가입한 구단이었다.
미래의 프로야구단을 지향하여 롯데 자이언츠라는 구단명을 사용하였다. (다만, 보도 자료에 따라 구단명이 "롯데 자이언트"라고 표기된 자료가 혼재한다.) 창단 감독은 김동엽이었다.
실업 야구단이던 롯데 자이언츠는 1982년 2월 12일 부산, 경남을 연고지로 하는 프로 야구단으로 전환했다.
초대 감독은 박영길이었다.
구단주는 애초 서울특별시를 연고지로 창단하고자 했으나 마지못해 부산직할시를 선택했다.
이는 해태 타이거즈를 제외한 전 구단이 서울 연고를 희망했기 때문이다.
결국 롯데를 포함한 전 5개 구단이 희망했던 서울 연고는 MBC 청룡의 몫이 되었다.
프로야구 첫 경기는 1982년 3월 28일 구덕야구장에서 열린 해태 타이거즈와의 경기로 14-2로 승리했다.
그러나 당해 시즌 승률 .388을 기록하며 6개 팀 중 5위의 저조한 성적을 거두었다.
프로 원년 롯데 자이언츠의 부진은 최동원, 유두열, 심재원 국가대표 주전 3명이 세계 야구 선수권 대회 참가로 롯데 입단을 1년 미루었기 때문이라는 분석이 있다.
당시, 모처럼 한국이 유치한 1982년의 제27회 세계 야구 선수권 대회를 맞아 대표팀 전력 강화를 위한 대한야구협회의 요청으로, 7명의 선수가 프로 전향을 유보하고 실업팀 등에 남았고, 그중 3명이 롯데 소속이었으며 3명 모두 주전이었다.
또한 국가대표 4번 타자였던 김용희가 부상으로 팀을 이탈하였다.
참고로 당시 국가대표 차출을 이유로 프로입단을 연기한 선수는 심재원, 유두열, 최동원, 김재박, 이해창, 임호균 등 6명이었다.
최동원은 당시 소속팀이던 실업팀 롯데 자이언츠가 프로로 전향하자 다른 실업팀인 '한국전력공사'로 소속을 옮겨두게 되었다.
최동원, 심재원, 유두열 등 국가대표 선수들이 합류했으나 6개 팀 중 6위로 첫 최하위를 기록하였다.
1984년은 롯데 자이언츠가 첫 우승을 한 시즌으로 이해 전기리그에서는 6개 팀 중 4위에 머물렀다.
그러나 후기리그에서 8월 11일부터 시작된 홈 5연전을 모두 승리하며 1위로 올라섰다.
후기리그 우승을 차지한 롯데는 전기리그 우승 팀 삼성과의 한국시리즈에서는 최동원의 역투(7전 4선승제 중 5경기 등판 4승1패)와 유두열의 역전 3점 홈런으로 시리즈 전적 4승 3패로 우승했다.
최동원은 이해 정규리그 MVP와 27승(9선발승)으로 다승왕(최다 선발승-김시진 15선발승)을 차지했으며 탈삼진 223개로 역대 탈삼진 1위라는 기록도 세웠다.
1985년 0.536의 승률로 전체 2위의 성적을 내지만 삼성의 전후기 통합우승으로 한국시리즈에는 진출하지 못하였다. (전기/후기 리그는 1988년까지 지속되었다.) 86년에는 5위를 기록하였으며 87년 3위, 88년 3위, 89년에는 7위, 90년에는 6위를 차지하였다.
91년에는 4위를 차지하였는데, 이해에 롯데는 1,001,920명의 관중을 동원, 국내 프로 스포츠 사상 최초로 홈경기 100만 관중을 돌파하였다.
롯데는 1984년부터 1989년까지 6년 연속 프로야구 관중 동원 1위를 기록하였다.
1992년에 정규시즌을 3위로 마친 롯데 자이언츠는 준 플레이오프 2차전(對 삼성, 4-0), 플레이오프 5차전(對 해태, 10-4), 한국시리즈 5차전(對 빙그레, 4-2)을 연속으로 승리하며 한국시리즈 우승을 차지했다.
남두오성이라고 불리는 5명의 3할 타자(김민호, 김응국, 이종운, 박정태, 전준호)를 배출했고, 윤학길과 염종석이 각각 17승(윤학길-모두 선발(이강철과 선발승 공동 1위) 염종석-15선발승(장호연과 선발승 공동 3위))을 따내었다.
고졸 신인으로 17승(15선발승)을 따내고 평균자책점 1위를 차지한 염종석은 신인왕과 투수 골든글러브를 수상했다.
롯데 자이언츠는 홈경기 누적 관중 1,209,632명, 평균 관중 19,201명을 기록하여 2년 연속 역대 최다 관중 기록을 경신하였다.
93년에는 92년의 영광이 한번더 재현될거라는 팬들의 기대가 컸지만 정작 해주는 선수는 윤형배와 전준호 둘뿐이었고 5월까지 3할 5푼의 고타율을 기록하던 박정태의 부상이 뼈저리게 아팠다.
미비한 성적을 보이던 롯데는 6위를 기록하고 94년에도 6위라는 초라한 성적표를 받았다.
95년에도 기대가 크지는 않았다.
군대에 입대하면서 선수로 뛸수있는 마지막 년도였기 때문에 롯데의 전력선수가 군복무를 마치기 위해 입대한 상태여서 전력에 큰 손실을 입긴 하였다.
김용희 감독은 개막전부터 신인타자 마해영을 4번타자로 기용하며 꾸준히 기회를 주었고 마해영은 그해 18홈런(당시 홈런왕 OB 베어스의 김상호는 25개)을 기록하여 '마림포'라는 별명까지 지어졌다.