軍隊もハインラインに大きな影響を与えた。生涯を通じて忠誠心、リーダーシップといった理想を信じたのも軍隊の影響である。1925年にアナポリスの海軍兵学校に入学。1929年に卒業するとアメリカ海軍の士官となった。1931年、空母レキシントン (CV-2) に乗る。このころ無線通信に取り組み、さらに実用化されたばかりの航空機にも取り組んだ。当時の艦長アーネスト・キングは、第二次世界大戦期にはアメリカ海軍作戦部長になっている。後にハインラインはアメリカ海軍初の現代的空母の艦長だったアーネスト・キングについて、軍事史家から頻繁にインタビューを受けている。1933年から1934年まで駆逐艦 USS Roper (DD-147) に勤務。その間に中尉に昇進している。兄弟のローレンス・ハインラインは陸軍、空軍、ミズーリ州軍に勤務し、少将となっている。1929年、カンザスシティ出身の女性とロサンゼルスで結婚。しかし、1年で破局した。1932年には2度目の結婚をしている。このときの相手は政治的に過激な思想を持っており、アイザック・アシモフによればこのころのハインラインは妻に影響され「激しい自由主義者」だったと記している。
1907年7月7日ミズーリ州バトラーで、ドイツ系の家庭に生まれる。カンザスシティで育つ。この時代のこの地方の価値観（ハインラインはバイブル・ベルトと呼んだ）が作品に強く影響しており、特に晩年の『愛に時間を』や『落日の彼方に向けて』の設定や雰囲気に反映されている。しかし、最盛期の作品ではそういった価値観や道徳観を打破しようとする傾向があった。
1950年、イリノイ州エバンストンに生まれる。母親は演出家、英語教師、評論家で、父親は俳優、スピーチ・セラピスト、脚本家だった。母親と父親の影響で、幼い頃から舞台に立ち、演劇に親しんだ。サンフランシスコ州立大学で演劇を本格的に学び、カリフォルニア大学サンディエゴ校で演技を学んだ後は俳優として活動するまで、学校の代理教師や森林火災の消防隊員などで生計を立てていた。しばらくしてからオフ・ブロードウェイや地方舞台などで徐々に頭角を現していき、1985年に『マッドドッグ・ジョー/ 覆面レスラーの正体を暴け!』で劇場映画デビュー。その後は個性派俳優としてコンスタントにテレビ、映画へのキャリアを重ねてコーエン兄弟の『オー・ブラザー!』やM・ナイト・シャマランの『ハプニング』、テレビドラマでは『ドクタークイン 大西部の女医物語』等の出演作が近年では知られている。
同志社大学教授の中井晨氏は樋口の退官に際し、「樋口秀雄先生をお送りする」という一文の中で、樋口の人物像をこう伝えている。「（前略）田辺移転問題にかかわる激しい学内紛争たけなわであった。晩秋、明徳館前の団交。学生たちに取り囲まれて仮設の壇上に座っておられたのを思い出す。 その場面には何故か鮮やかな色彩が欠けている。とにかく寒い日であった。 私が先生にお会いしたのは、先生がアーモスト大学から在外研究を終えて帰国されたその秋であった。 以前から「あのときの樋口さんは･･･」、「樋口さんが･･･」と、いたるところで耳にしていて、これは大変な人らしいと思っていた。 事実、大変な人であった。それ以来のおつきあいだが、愉快な逸話・秘話は数えきれない。 射し障りのない例に限って言えば、その頃からすでにそうだったけれど、『先生。先生の名前なんて言ったっけね』と、当人を前にして 尋ねられるのである。この被害を免れた人はあるまい。（中略）『ひぐちラレル』という、私たちが樋口先生のお名前を拝借した動詞を使いはじめたのはそのためである。（後略）」
長野県松本市生まれ。 長野県松本県ヶ丘高等学校 を経て、1954年、同志社大学文学部英文科卒。 1961年、同志社大学大学院英米文学研究科修了。1963年立命館大学に奉職。1967年より以降29年間に渡り、同志社大学法学部助教授、同志社大学文学部教授、同志社大学言語文化教育センター初代所長、アーモスト大学日本代表を歴任。同志社大学名誉教授。 退官後は聖徳大学教授を務めた。
磁場 B に垂直な電場 E がかかると、荷電粒子の円軌道の半分では加速されて旋回半径が大きくなって、旋回中心が粒子から遠ざかる。そして反対側へ来ると減速され、旋回半径が小さくなり、旋回中心が粒子に近づく。こうして旋回中心はいつでも減速側に動き、粒子自体も一方向に移動する。この磁場に垂直な旋回中心の移動をドリフト（drift)といい、その速度をドリフト速度という。粒子自身も磁場に垂直にはドリフト速度で移動する。この場合のドリフト速度 vd はとなり、荷電粒子の種類、速度に依存しないのがその特徴である。この事柄は次のように理解される。静止系で磁場 B と電場 E とからなる電磁場がある場合は、速度 V で動く座標系で見ると E ' = E + V × B の電場があるように感じる。従ってドリフト速度 vd で動く座標系では粒子の感じる電場は E + vd × B = 0 となって、粒子はこの座標系では電場のない場合と同じ円運動をすることになり、もとの座標系でみると速度 vd でドリフトしていることになる。電場以外の外力 f が働く場合にも Eeff = f/q という実効的な電場に置き換えて考えればすぐにドリフト速度が求まる。重力などの場合はイオンと電子とではドリフト速度は大きく異なり、向きも反対である。磁場の大きさが磁場自身と垂直方向に変化している場合も、同じように軌道のある部分と反対側では旋回半径の大きさが異なり、やはりドリフトが起こる。また磁力線が曲がっている場合はそこを通る粒子の遠心力もドリフトに寄与する。さらに興味深いのは、磁場に垂直方向に粒子密度の勾配がある場合である。この時は粒子の旋回中心の移動は起こらない。しかし、ある一点でそこを通る粒子数を考えると、旋回中心が密度の高い側にある粒子の方が、低い側にある粒子よりも沢山通り、これらが打ち消し切らずに平均速度が残って、一方向に粒子の流れ速度を生ずる。これは密度勾配によるドリフトと呼ばれ、磁場で閉じ込められたプラズマの境界での性質を支配する重要な要素の一つである。