In an external cavity (EC) quantum cascade laser, the quantum cascade device serves as the laser gain medium.  One, or both, of the waveguide facets has an anti-reflection coating that defeats the optical cavity action of the cleaved facets.  Mirrors are then arranged in a configuration external to the QC device to create the optical cavity.If a frequency-selective element is included in the external cavity, it is possible to reduce the laser emission to a single wavelength, and even tune the radiation.  For example, diffraction gratings have been used to create a tunable laser that can tune over 15% of its center wavelength.
A distributed feedback (DFB) quantum cascade laser is similar to a Fabry–Pérot laser, except for a distributed Bragg reflector (DBR) built on top of the waveguide to prevent it from emitting at other than the desired wavelength.  This forces single mode operation of the laser, even at higher operating currents.  DFB lasers can be tuned chiefly by changing the temperature, although an interesting variant on tuning can be obtained by pulsing a DFB laser.  In this mode, the wavelength of the laser is rapidly “chirped” during the course of the pulse, allowing rapid scanning of a spectral region.
This is the simplest of the quantum cascade lasers.  An optical waveguide is first fabricated out of the quantum cascade material to form the gain medium.  The ends of the crystalline semiconductor device are then cleaved to form two parallel mirrors on either end of the waveguide, thus forming a Fabry–Pérot resonator.   The residual reflectivity on the cleaved facets from the semiconductor-to-air interface is sufficient to create a resonator.  Fabry–Pérot quantum cascade lasers are capable of producing high powers, but are typically multi-mode at higher operating currents.  The wavelength can be changed chiefly by changing the temperature of the QC device.
有用な発光デバイスを作製するために量子カスケード利得材料を処理する最初のステップは、利得媒質を光導波路に閉じ込めることである。これにより放出された光をコリメートされたビームに向けることが可能になり、光が利得媒質に戻り結合するというレーザー共振器が構築される。2種類の光導波路が一般的に使われている。リッジ導波路は量子カスケード利得材料中に平行な溝をエッチングして、普通~10umの幅、数mmの長さの量子カスケード材料の孤立したストライプが生成される。普通、注入電流をリッジにガイドするために溝内に誘電材料が堆積され、リッジ全体が金で被覆され電気的接触を提供し、リッジが光を発するときに熱を取り除くのを助ける。光は導波路のへき開された端から放射され、普通は寸法がほんの数マイクロメートルの活性領域を有する。2番目は埋め込みヘテロ構造である。Here, the QC material is also etched to produce an isolated ridge.  Now, however, new semiconductor material is grown over the ridge.  The change in index of refraction between the QC material and the overgrown material is sufficient to create a waveguide.  Dielectric material is also deposited on the overgrown material around QC ridge to guide the injected current into the QC gain medium.  Buried heterostructure waveguides are efficient at removing heat from the QC active area when light is being produced.
現在は「全豪オープン」として知られるテニス競技大会は、1905年に第1回大会が創設された。最初は男子シングルス・男子ダブルスの2部門のみで始まり、会場もオーストラリア国内のあちこちの名門テニスクラブを転々とした。アレクサンダーが1908年の第4回大会を制した時は、シドニーの「ダブル・ベイ・テニスクラブ」が会場となった。彼は地元オーストラリアとニュージーランド勢以外の外国選手として、最初の全豪選手権参加者になり、決勝でアルフレッド・ダンロップ（1875年 - 1933年）に 3-6, 3-6, 6-0, 6-2, 6-3 の逆転勝利を収めた。ダブルスでは、アレクサンダーとダンロップがペアを組み、アンソニー・ワイルディング＆G・G・シャープ組を破って優勝する。こうして、フレッド・アレクサンダーは「全豪選手権史上初の外国人優勝者」になった。その後は、もうこの大会に参加しなかった。地元開催の全米選手権では、アレクサンダーは1906年から1922年まで出場記録を残しているが、彼のシングルス自己最高成績は1908年の「チャレンジ・ラウンド」（挑戦者決定戦）決勝進出であった。初期の全米選手権は、チャレンジ・ラウンドから「オールカマーズ・ファイナル」（大会前年優勝者とチャレンジ・ラウンド勝者で優勝を争う）への流れで優勝者を決定した。アレクサンダーは全豪で優勝した1908年のチャレンジ・ラウンドでビールズ・ライト（1879年 - 1961年）に 3-6, 3-6, 3-6 で敗れ、大会前年優勝者ウィリアム・ラーンド（1872年 - 1926年）との「オールカマーズ・ファイナル」に進めなかった。アレクサンダーは全米選手権の男子ダブルスで、ハロルド・ハケットと組んで1905年-1911年まで「7年連続」決勝進出の記録を残した。これは今なお、全米男子ダブルスの史上最多連続決勝進出記録である。1907年から1910年まで、アレクサンダーとハケットは男子ダブルス「4連覇」を達成したが、1911年に連続優勝記録が止まった。1914年に第1次世界大戦が勃発した後も、全米選手権は途切れることなく開催され、アレクサンダーは戦時中の全米選手権にも参加を続けた。ハケットとの男子ダブルス4連覇から7年後、1917年にアレクサンダーは当時19歳のハロルド・スロックモートン（Harold Throckmorton）と組んで5度目の優勝をした。同選手権の混合ダブルスでは、1918年にモーラ・マロリーと組んだ準優勝がある。フレッド・アレクサンダーは42歳を迎える1922年まで全米選手権に出場を続け、1961年に国際テニス殿堂入りを果たす。全豪選手権で最初の外国人優勝者となってから60年後、アレクサンダーは1969年3月3日にカリフォルニア州ビバリーヒルズにて88歳の長寿を全うした。