ダムは人々に大きな利益をもたらしたが、一方でコロンビア川でのサケ漁を生活の軸としていたアメリカ先住民（ネイティブ・アメリカン）に対しては不利益をもたらした。グランドクーリーダムやチーフジョセフダムはサケの遡上を永久にわたって阻害するものであり、上流にあった産卵場所も失われた。またコロンビア川沿いのコルビル (Colville) で暮らしていた人々の土地はダム建設により水没し、彼らは移転を余儀なくされた。現地住民はダム建設は自らの生活様式を一変させるものであったとして訴えを起こし、政府は補償金として総額5,200万ドルを支払った。
グランドクーリーダムに3番目となる発電所を建設する増設工事が1966年から1974年にかけて行われた。この工事によりダム北東側が切り崩され、新たな土台のもとに6台の発電機を追加、堤頂長は1.6キロメートルとなった。このとき設置された3台の60万キロワット発電機ともう3台の80万5,000キロワット発電機は当時最大級のものであった。その後の増設工事を含め1980年代前半に完了し、現在では発電所数 4、水車発電機台数 33、落差 116 メートル、最大総出力 680万9,000 キロワット、年間発電電力量 210億キロワット時となり、アメリカ合衆国最大、世界でも3番目に大きい水力発電所となった。
1941年、グランドクーリーダムは当時世界最大のダムとして完成した。ただ、時代は戦争中であり、アルミニウムの精錬などに利用するための電力を発生することが第一とされ、当初の目的であったかんがい用水の整備は一時見送られた。この電力は最高機密であったマンハッタン計画の一部分として、ハンフォード (Hanford) にあるハンフォード核施設 (Hanford Site) のプルトニウム生産用原子炉と再処理工場の稼働にも利用された。また、このダムはアメリカ北西部の産業発展に貢献した。かんがい用水の整備が再開されたのは戦後のことである。用水路はコロンビア川の古代河床であるグランドクーリーに構築された。さらにダムやサイフォン、運河が建設され、渓谷は広大な用水路網へと姿を変えた。1951年、かんがい用水の供給が開始された。現在の平均放流量は3,100立方メートル毎秒で、2,000平方キロメートルの地域にかんがい用水を供給している。
グランドクーリーダムは、砂漠地帯であったコロンビア盆地へのかんがい用水供給を目的とした公共事業 (Columbia Basin Project) の一環として建設計画が立案されたものである。もとより発電のためというわけではなかった。建設は1933年12月に始まり、第二次世界大戦の初期に完成した。当初、ダムの高さは現在よりも低いものと計画され、後でかさ上げができるものとした。現在の高さとするよう変更されたのは建設中、カナダへ向けて水をせき止め始めたときのことである。
すべての有限次元ノルム空間は回帰的である。なぜならば、単純に、そのような空間とその双対および二重双対はすべて同じ線形次元を持ち、したがって定義から線形単射である J は、階数・退化次数公式により、全単射となるからである。無限大で 0 へと収束するようなスカラー列（数列）からなるバナッハ空間 c₀ で、そのノルムを上限ノルムとするような空間は、回帰的ではない。これは後述の一般的性質として ℓ¹ および ℓ∞ は回帰的ではないことから従う。なぜならば ℓ¹ は c₀ の双対と同型で、ℓ∞ は ℓ¹ の双対と同型だからである。すべてのヒルベルト空間は回帰的であり、また 1 < p < ∞ であるようなLᵖ空間も回帰的である。より一般的に、すべての一様凸バナッハ空間は、ミルマン-ペッティスの定理にしたがい、回帰的となる。空間 L¹(μ) および L∞(μ) は、例えば μ が有限集合の測度であるような、有限次元の場合の除いて、回帰的ではない。同様に、[0, 1] 上の連続関数からなるバナッハ空間 C([0, 1]) は回帰的ではない。ヒルベルト空間 H 上のシャッテンクラス作用素からなる空間 Sₚ(H) は一様凸であり、したがって 1 < p < ∞ であるときには回帰的となる。H の次元が無限である場合、S₁(H) （トレース級）は ℓ¹ と同型な部分空間を含むため、回帰的ではない。また S∞(H) = L(H) （有界作用素）は、ℓ∞ と同型の部分空間を含むため、回帰的ではない。すべての有限次元ハウスドルフ位相ベクトル空間は回帰的である。なぜならば、線形代数により J は全単射であり、有限次元ベクトル空間上にはただ一つのハウスドルフベクトル空間位相が存在するからである。モンテル空間は回帰的な局所凸位相ベクトル空間である。すべての半回帰的なノルム空間は回帰的である。技巧的ではあるが、半回帰的であって回帰的でないような空間の例を次に挙げる:Y を無限次元の回帰的なバナッハ空間とし、X を位相ベクトル空間 (Y, σ(Y, Y ′))、すなわち、弱位相を備えたベクトル空間 Y とする。このとき、X の連続双対は集合 Y ′ であり、X の有界部分集合はノルム有界であるため、バナッハ空間 Y ′ は X の強双対である。Y は回帰的であるため、X ′ = Y ′ の連続双対は、標準埋め込み J に関する X の像 J(X) と等しいことになるが、X 上の位相は強位相β(X, X ′) ではなく、これは Y のノルム位相と等しい。