稲尾岳の山名は稲穂に由来する。稲尾神社の祭神は不詳であり、古くは稲尾権現と呼ばれていた。九州の東海岸沿いを南下して大浦（肝付町岸良大浦）に達した平家の落人が稲尾岳を越えて大原（錦江町田代麓）や辺塚（南大隅町佐多辺塚）に移り住んだと伝えられている。江戸時代には稲尾権現に阿弥陀如来像、薬師如来像、観音菩薩像が安置されており、山麓の辺塚にある近津宮白佐権現で祭祀が行われていた。かつては大浦の八幡神社から稲尾岳に登る稲尾詣での風習があった。20世紀後半になると貴重な自然環境を保護する気運が高まり、1963年（昭和38年）、林野庁により学術参考保護林に、1967年（昭和42年）7月6日には文部大臣により山頂部の377ヘクタールが国の天然記念物（天然保護区域）に指定された。さらに1975年（昭和50年）5月17日、環境庁により同じく377ヘクタールが自然環境保全法に基づく自然環境保全地域に、1994年（平成6年）3月には林野庁により1,045ヘクタールが森林生態系保護地域（このうち457ヘクタールが保存地区、588ヘクタールが保全利用地区）に指定された。1993年（平成5年）9月3日、台風13号のため山間部において風速70メートルと推定される強風が吹き荒れ、モミノキや広葉樹林に立ち枯れや土砂崩落などの被害があった。2000年（平成12年）4月に「照葉樹の森稲尾岳ビジターセンター」が完成した。
年平均気温16℃、年間降水量2,500ミリメートルの温暖湿潤な気候に恵まれ、西南日本において極相となる照葉樹林の原生林が残されている貴重な場所である。標高300メートル以下にタブノキやスダジイなど、300-700メートルにイスノキやウラジロガシなど、700メートル以上にアカガシなど、山頂付近にモミ、イヌツゲ、アセビなど、海抜によって植生が異なる垂直分布の様相を呈する。このように限られた場所に多種の暖帯林がまとまって見られる例は世界的に珍しい。鳥類としてアオゲラ、オオアカゲラ、ヤマガラ、シジュウカラなどが確認されており、昆虫類としてはキリシマミドリシジミ、シリグロオオキノコムシの南限、チビサナエ、フチドリアツバコガネの北限分布地域となっている。イノシシ、ニホンアナグマ、ニホンザルも生息する。枯木岳と稲尾神社の間には比較的平坦で湿潤な盆地があり、シノブ、イワヤナギシダ、ヒメノキシノブ、シシラン、ヒトツバなどのシダ類が繁茂し、渓流にはブチサンショウウオ、アカハライモリ、タゴガエルなどが生息する。
北東から南西の方向に稜線が続いており、稜線上に枯木岳がある。枯木岳から南東へ約1キロメートル離れた尾根筋に稲尾神社のある稲尾岳が突出する。枯木岳には二等三角点が置かれている。西側山腹に「照葉樹の森稲尾岳ビジターセンター」がある。登山道は西方の花瀬林道を経て稲尾岳ビジターセンターからのルートが一般的であり、北方の内之牧林道からのルートもある。頂上付近からの展望はよくないが、枯木岳西方の自然石展望台から稲尾岳や種子島を望むことができる。
販促の目的で、公演場所付近の小学校等に無料の入場券を配布する事がある。又相乗効果の目的で、公演場所付近の施設との共通券が発売される事もある。公式サイトからはCNプレイガイドのオンラインチケット購入が可能となっている。
この道路の路線名の中の大山は、終点近くの板橋区の大山町を指している。路線の途中の渋谷区にも大山町（大山交差点）がある。大山という地名がどちらにもつく理由としては、神奈川県大山の阿夫利神社に参詣へ向かう大山街道がそれぞれの地域近辺を通っていたためとされる。
ナヒチェヴァンに最も行きやすいルートはバクー、ギャンジャから飛行機によるものである。トルコ東部まで1日数本のバス路線が結ばれている。市内交通としては、3路線からなるトロリーバス（Trolleybuses in Nakhchivan）が2004年まで存在した。
量子論の形成において、相対論的波動方程式は波動力学の基礎を築いたエルヴィン・シュレーディンガーによって、最初に考察された。シュレーディンガーは、波動力学の基礎方程式を導出する過程の中で、相対論的な方程式を考えたが、これは水素原子のスペクトル構造を正しく与えることができず、1926年に非相対論的なシュレーディンガー方程式を導くに至った。また、ルイ・ド・ブロイはド・ブロイ波の理論の中で、粒子性と波動性を持つ物質場を相対論的に論じた。シュレーディンガー方程式による量子力学の定式化が成功を収めて間もなく、非相対論的なシュレーディンガー方程式の相対論的な方程式への拡張として、クライン–ゴルドン方程式がオスカル・クライン、ヴァルター・ゴルドンによって提案された。また、同時期にウラジミール・フォック、J. Kudar、テオドール・ド・ドンデルらも同様な提案を行った。しかしながら、当初、クライン–ゴルドン方程式が記述するは波動関数として解釈されたため、いくつかの問題を抱えていた。を波動関数と見なした場合、クライン–ゴルドン方程式は時間について二階の微分方程式であり、確率密度が負の値を取りうるため、量子力学における確率解釈が困難であった。また、正のエネルギーの解に加えて、負のエネルギーの解が現れるため、粒子が安定な状態をとれない問題を抱えていた。こうした問題から、クライン–ゴルドン方程式は一旦、理論から放棄されることとなった。1928年にポール・ディラックは、この確率解釈の困難を解消すべく、クライン–ゴルドン方程式に代わる基礎方程式として、時間について一階の微分方程式であるディラック方程式を導いた。ディラック方程式にも負のエネルギーが現れるものの、これは波動関数ではなく、正負の電荷をもつスピン1/2のフェルミ粒子の場（ディラック場）を記述する方程式と理解され、相対論的量子力学の基礎方程式と位置付けられるようになった。ディラック方程式のみならず、クライン–ゴルドン方程式が、相対論的な場が満たす正しい方程式であることは、1934年にウォルフガング・パウリとヴィクター・ワイスコップによって示された。パウリとワイスコップは、正準量子化したスピン0のボース粒子の場の満たす方程式がクライン–ゴルドン方程式であることを明らかにした。後に、クライン–ゴルドン方程式を満たすスカラー場の理論は、パイ中間子の理論の発展に寄与することとなった。