古典的には、ラマン効果は光が物質に入射した時、固体や分子の振動・回転等により光が変調され、その結果生じたうなりが、もとの波長とは異なる波長の光として観測されることに対応する。一般に、原子・分子に光が照射されると、光電場によって電気双極子モーメントが誘起される。αは分極率、E は光の電場である。ここで、分極率αが、分子のある振動（振動数νvibであるとする）によってのように変化していたとする。（t は時間）また入射光の電場E が振幅E₀ 、振動数νᵢₙを用いてと書けたとする。このとき、誘起双極子モーメントP はとなり、ここで出てきた第2項・第3項がラマン散乱光に対応する。実際には、電場は3次元空間のベクトルであり、分極率は6つの独立な成分を持つ2階の対称テンソルである。ラマン散乱にはレイリー散乱の振動数より低くなったストークス成分と、レイリー散乱の振動数より高くなった反ストークス（アンチ・ストークス）成分があるが、上式の第2項がストークス成分・第3項が反ストークス成分となる。
ラマン効果は光と物質の相互作用に伴う光散乱現象の１つである。下記のとおり古典論では分極率の変調による光周波数変化に対応するが、共鳴効果や選択則、強度などを考えるには量子論による取り扱いが必要である。
ラマン効果は、入射するフォトンと物質との間にエネルギーの授受が行われるために起こる光の非弾性散乱である。ラマン効果による散乱光と入射光とのエネルギー差は、物質内の分子や結晶の振動準位や回転準位、もしくは電子準位のエネルギーに対応している。分子や結晶はその構造に応じて分子振動や光学フォノンなど、特有の振動エネルギーを持つため、単色光源であるレーザーを用いることで物質の同定などに用いられている（ラマン分光法）。
ラマン効果（ラマンこうか）またはラマン散乱は、物質に光を入射したとき、散乱された光の中に入射された光の波長と異なる波長の光が含まれる現象。1928年インドの物理学者チャンドラセカール・ラマンとK・S・クリシュナンが発見した。
2010年、英国チェスグランドマスターのStuart Conquest（英語サイト）と共にロンドンのホーランド・パークに子供のためのジャイアントチェスセットを設置するプロジェクトを実施。2013年にはエディンバラのメドウズ・パークでもジャイアントチェスセットを設置した。また、CSCの公式チャリティーテーマ曲”Moving Forward”を作曲した。また、CSCの公式チャリティーテーマ曲”Moving Forward”を作曲した。 2011年には、ロンドンにてTsubasa Children’s Choirを設立。2012年にロンドンで毎年開かれるジャパン祭りでの合唱、また同年開催されたエリザベス女王即位60年記念ダイヤモンド・ジュビリーにおいてトラファルガー広場でホルストの組曲「惑星」から”木星”の合唱を指揮した。
1990年、リッツホテルで行われたスノードン伯爵夫人マーガレット王女（エリザベス2世女王の妹）の60歳の誕生日記念パーティーにゲストアーティストとして出演。また、同じ年にゼフィレッリの映画プレミア上映会でゲストピアニストとして出演した。1998年には、ロンドンのビクトリア&アルバート博物館において、明仁天皇の前で自らの編曲による“さくら”を披露。クーチャックは、1995年ロンドンで行われた阪神・淡路大震災チャリティーイベントでも同曲を演奏している。ジュリアン・ロイド・ウェバーと共演したこの曲はアルバム Cello Moods（英語サイト）に収録されており、1999年にはオリンピックフィギュアスケートの佐藤有香のプログラムに使用された。2011年と2013年のヨーロッパ戦勝記念日には、ロイヤルフィルハーモニー交響楽団と共演、巡洋艦HMSベルファスト上でロシア歌曲 ”Dark is the Night” を歌った。このほかに、人気作家ジョアンナ・トロロープ著の”The Other Family”のための楽作詞・作曲を担当。The Sage Gateshead[9]（英語サイト）で上演された。
木星の大気のダイナミクスを説明しようとする最初の試みは、1960年代に遡る。それは、当時から発展していた地球の気象学に部分的に基づくものであった。この浅灘モデルでは、ジェットは小規模の乱流によって発生し、その後は水の雲より上層の水蒸気の対流によって維持されると推定する。水蒸気の対流は、水の蒸発と凝結に関連する現象で、地球の気象の主な原因の1つでもある。このモデルでのジェットの発生は、いわゆる逆カスケードと呼ばれる、小さな乱流が融合して大きくなるという、二次元的な乱流のよく知られた性質に関係する。惑星の有限な大きさは、このカスケードによりある特定の大きさ以上の構造は生まれないことを意味する。木星ではこの大きさは、リネススケールと呼ばれ、ロスビー波の生成と関連する。この過程は、次のようになる。最大の乱流構造がある大きさに達すると、エネルギーが大きな構造の代わりにロスビー波に流れ始め、逆カスケードが停止する。球状で高速自転する惑星では、ロスビー波の分散関係は異方的で、赤道と平行な方向のリネススケールは、それに垂直な方向よりも大きい。上述の過程の最終的な結果は、赤道に平行な大規模で細長い構造の生成である。それらの経度方向の広がりは、実際のジェットの幅と合致する。そのため、浅灘モデルでは、渦はジェットに飲み込まれ、融合して消失する。このようなモデルでは、幅の狭いジェットがいくつも存在することを説明できるが、深刻な問題も抱える。このモデルの目に付く欠点は、順行の赤道ジェットについてである。稀な例外はあるが、浅灘モデルは、観測とは矛盾する強い逆光ジェットを予測する。さらに、実際のジェットは不安定で、時間を経ると消失することもある。浅灘モデルは、観測される大気の流れがどのようにして安定基準を破るのかを説明できない。さらに複雑な多層の浅灘モデルでは、循環はさらに安定になるが、多くの問題は残ったままである。ガリレオは、木星の風は水の氷の下、気圧5から7バールのところでも吹いていることを観測したが、これは木星の大気の循環が実はかなり深いことを示唆しているのかもしれない。