『宇宙戦艦ヤマトIII』に登場する東部方面軍の総司令部。東部方面軍総司令官ガイデルが座乗。第17空母艦隊や次元潜航艇隊を丸ごと収容可能なサイズを持つ巨大要塞。塗装は本体がグリーンで、ハッチ部分はパープル。兵装は各所に回転速射砲塔が目立つ程度であるが、防御面ではヤマトの主砲が全く通用しないほどの堅固さを誇る。特異な構造になっており、本体左右の機関ブロックと要塞上方部が伸張・展開可能な可変型になっている。移動能力を持ち、第15話ではフラーケンの次元潜航艇部隊と呼応して進撃し、ヤマトを挟撃。その巨体と可変構造で威圧してヤマトが下面に潜りこんだところで自らも降下し、対波動砲用の反射板を装備した格納庫内に鹵獲することに成功する。
PS用ゲーム『さらば宇宙戦艦ヤマト 愛の戦士たち』に登場する。ストーリー07「双子座カストル宙域」に登場する白兵戦マップ。カストル宙域にあった小惑星で、大きさはおよそ1000メートル。外見はただの小惑星となんら変わらないが、内部には大規模な工場が設営されている。工場内には対侵入者用の武装ロボットが多数配備されている。ある程度は自律航行も可能である。「ポルックスとカストルに配備されていた無人要塞の建造に利用されていた」と劇中で真田が推測している。カストル宙域で偵察ついでに行なった複座型コスモタイガーのテスト飛行において、新米用に調整しておいた機体に斎藤始が乗り込んだことによって生じたアクシデントから、偶然不時着する。工場としてはすでに破棄されており、ヤマトへの体当たり攻撃のために移動を開始するが、工場の存在に気付いた加藤・山本・斎藤の3人によって動力機関を爆破され、消滅する。
PS用ゲーム『さらば宇宙戦艦ヤマト 愛の戦士たち』に登場する要塞。ストーリー06「双子座ポルックス宙域」とストーリー07「双子座カストル宙域」に登場。双子座のポルックス星系とカストル星系に1基ずつ配置された、無人要塞。全方向に穴が開いており、周囲にはソーラーパネルのようなものが浮遊している。恒星の光をエネルギー源とする強力な光子砲を持ち、恒星を除いた射程圏内にある150立方メートル以上の大きさの物体すべてに無差別攻撃を仕掛ける。そのため、惑星は破壊し尽くされ、星系には150立方メートル以下の大きさのアステロイドしか残っていない。また、要塞には光以外のすべてを遮断するバリアが張られているため、ヤマトの兵器では破壊不可能となっている。しかし、150立方メートル以下の物体には反応しないことから艦載機などにとっては無害であるほか、対象の細かい区別がつかないことからデコイに引っかかりやすいという弱点を持つ。ヤマトはそれを利用し、艦載機で艦の反対側にバルーンのデコイを設置して囮にする間、ポルックス星系を突破する。また、光子砲の発射前にはレーザーによる測敵が行われており、それを探知して発射タイミングを把握すれば、かろうじて回避が可能である。それを利用し、ヤマトはカストル星系の要塞の攻撃をしのぐ。最終的には、ポルックスから追撃してきた要塞とカストルの要塞が互いを破壊対象とみなし、光子砲で相打ちとなる。
『宇宙戦艦ヤマト2202 愛の戦士たち』に登場する。太陽系辺境の第十一番惑星の周囲を周回している、緑色に発光する人工天体。波動機関を光源にしている。ガミラスが地球との戦争中に第十一番惑星を開拓するため、環境改造用として設置した。第7話において、ガトランティスの集合兵器「レギオネル・カノーネ」のエネルギー源として利用されそうになる。しかし、直前にヤマトの波動砲で機関の臨界炉を撃ち抜かれたことで、波動共鳴（波動エンジンの動作を狂わせる干渉波）が発生し、逆に敵艦隊全てに機関異常を発生させて行動不能に陥らせる。小説版『2202』第2巻では、伏線として「戦争当時、臨界炉の異常で頻繁に波動共鳴を引き起こす問題を抱えており、そのため第十一番惑星は冥王星基地壊滅後の地球攻略拠点にならなかった」という解説が追加されている。
純粋な固体を絶対零度から絶対温度 T まで加熱する場合を考える。相転移がこの温度範囲で起らなければ、温度 T、圧力 P における物質のモルエントロピーSₘ(T, P) は温度 T ' < T、圧力 P におけるこの固体の定圧モル熱容量 CP,m(solid; T ', P) と以下の関係がある。熱力学第三法則により、絶対零度における完全結晶のエントロピーは、任意の圧力 P において S(0, P) = 0 である。従って、絶対零度において完全結晶となり、かつ絶対零度から温度 T までの間に相転移がない固体の温度 T における標準モルエントロピーは以下の式で求められる。絶対零度から温度 T までの間に相転移が存在する場合は、相転移エントロピー変化  を加算しなければならない。一般には、絶対零度から温度 T までの間に複数回の相転移が起こりうるので、一般式はとなる。ただし Ttr,ᵢ は、標準圧力 P° のもとで絶対零度から温度 T まで準静的に固体を加熱した時に相転移が起こる i 番目の温度であり、 は、i 番目の相転移のモルエンタルピー変化である。絶対零度から温度 T に至るまで相転移が存在しない場合は、上式の第二項の寄与はゼロである。複数の相転移が存在する場合は、それぞれの相転移について相転移エントロピー変化  を加算しなければならない。絶対零度まで冷却すると完全結晶となる温度 T の液体の場合は、融点 Tfus における融解エントロピー変化  を加算しなければならない。以上のことから純物質の固体と液体の標準モルエントロピー S°ₘ(T) は、絶対零度から温度 T に至るまでの定圧モル熱容量 CP,m と、温度 T より低い温度にあるすべての相転移点と潜熱から算出できることが分かる。