1944年1月、霞ヶ浦海軍航空隊付、飛行教官に就任。1944年5月1日海軍大尉に進級。1944年5月11日に婚姻願を提出、5月26日に海軍大臣の許可が下りる。5月31日、関は福永恭助退役海軍少佐夫妻の媒酌のもと、渡辺満里子との結婚式を水交社で執り行った。1944年6月マリアナ沖海戦（あ号作戦）の翌々日、関は練習生に向かって「あ号作戦の敗北は知っているだろう。もうこうなったら爆弾を抱いて体当たりするしかない。お前らにそれができるか」と話したという。1944年9月、台南海軍航空隊の教官に着任。富士栄一によれば、9月末ごろ、搭乗員に対して一人子、妻帯者は外れろという指示がまずあり、誰も出ていかないと、続けてフィリピンで特攻をやるので志願するものは上司に願書を出すようにという話があったという。富士は願書を持って行く際に飛行長の前で関に会い、二人は笑って「いよいよしょうがないですな」と話し、二人で願書を提出したという。砂原大尉によれば、戸塚浩二大尉と関大尉との3人の間で、「特攻といっても決死隊と爆弾を抱えて突っ込んでいくのとあるが爆弾かな」という会話があり、関は手紙で知らせると言い、後で来た手紙には「その通り」とだけ書いてあったという。9月25日、第二〇一海軍航空隊に赴任。台湾沖航空戦で戦死した鈴木宇三郎海軍大尉の後任として、戦闘三〇一飛行隊長となった。関の赴任は零戦による降下訓練のためと発表されていたが、搭乗員の間では特攻の指揮官として呼ばれたものと考えられていた。
残留磁束によるローレンツ力説 （ベアリングモータ研究家　熊谷雄一）：　ベアリングモーターは，初動回転を与えてあげなければ回転しないが，場合によっては通電しただけで回ることもあるという実験報告にこの研究家は注目した模様。彼は，初期状態として存在するものは磁性以外に考えられないもの判断したようである。剛球に電流を流した結果，剛球内のあらゆる箇所では電流による残留磁化が生じているに違いないとし，その磁束密度とその部分を通過する電流との間で働くローレンツ力は、必ず剛球の初期転動方向と同じ向きの力になるものとした。以下は，その詳細である。　求められるベアリングの材質：ベアリングの外輪は一般に固定されるため，ここは磁性のないステンレスや銅のような導体でも問題ない。しかし、回転体となる剛球，またはシャフトに接する内輪の少なくともどちらかは原則として磁性体である必要がある。しかし，すべて磁性体としても極めて低効率なモーターであることに変わりないので，実際に回転を確認するためには剛球と内輪の双方は基本的に共に強磁性体でなければならないだろう。　基本的な回転原理：ベアリング内の個々の剛球が転動しているときに電流が流れると，電流ベクトルの変化に伴い，剛球内の磁束密度に磁気ヒステリシスが生じる。そして，このときの残留磁束密度とそこを経路とする電流との間でローレンツ力が生じ，そのベクトルは，剛球の転動方向と向きが一致するため、剛球は回転を加速し，ベアリングの摩擦とシャフト負荷の抗力による限界値まで加速してゆくことになりる。　回転の初期条件：全く着磁されていない静止しているベアリングに電流を流しただけでは，ベアリングは回転しない。このとき，ベアリングの外輪と内輪と接する剛球の２か所の接点を結ぶ中心線に対して，剛球の半径である外周が最大で，中心線部分の磁束密度はゼロとなっている。こうなるのはビオサバールの法則およびアンペールの法則から明らかである。このとき，剛球内のどこにおいてもローレンツ力は常に剛球の中心線方向であり、そのベクトルの総和はゼロになる。しかし，剛球がほんの僅かでも転動すると、剛球の中心線に対する転動方向側と後方側の磁束密度の分布が非対称になる。このため，剛球内各所のローレンツ力のバランスに差が生じ，剛球各所のローレンツ力の総和によって回転トルクが発生する。　したがって，最初にベアリングに電流を流すことと，剛球をわずかに転動、すなわち助力を与えてベアリングを回転させるという行為が必要になり、この２つによって回転の条件が整うことになる。　回転中の磁束分布：ベアリングモーターの回転中は，剛球の中心線の磁束はゼロではなくなる。回転している剛球の中心線の各点において、その半径における最大の残留磁束密度に移行するためである。同様に，剛球内の磁束密度のゼロポジションも転動方向に移動することになる。しかし，剛球の回転中心は常に磁束密度はゼロとなる。また，剛球の電流の入出力部となる接点エリアの中に磁束密度ゼロのポジションがある。そして，これらのポジションを結ぶ磁束密度がゼロとなるラインは，磁気ヒステリシス特性である，BH曲線上における保磁力Hｃの部分になる。したがって，回転中の磁束密度分布はすべて剛球のBH曲線に従うことになる。　内輪におけるローレンツ力：ベアリングの剛球に生じている現象と全く同じ現象が、強磁性体の内輪にも生じる。内輪の場合の電流は剛球との接点からの発散か，あるいは収束するかのどちらかである。しかし、どちらにも電流の単一指向性があるため，必ず磁界が発生するので，内輪であっても，磁性体による残留磁束密度の影響を受けることになる。ここで内輪が剛球の転動に伴って回転すると、内輪の剛球との接点を通る中心線の磁束密度は剛球の場合と同様，残留磁束密度に落ち着き、この残留磁束密度と、そこを経路とする電流との間で働くローレンツ力のベクトルは内輪の回転方向と一致することなる。　総合回転トルク：これまでの説明のとおり，ベアリングの個々の剛球には初動させる方向にローレンツ力が発生し，内輪にもシャフトの回転する方向にローレンツ力を発生させるというものである。そして，ベアリング内のすべての剛球とその接点およびそれに接する内輪に生じるローレンツ力の総和によって、ベアリングのシャフトに回転トルクが発生することになる。　微小エリアのローレンツ力：残留磁束によるローレンツ力発生の状況は、剛球と内輪との接触点という微小レベルでも見られる。微小レベルでは，剛球の接点は1か所であるとは限らない，さらに，実際の接点は点ではなく、微小ながらも面積を持つ。その面内を電流が一様に通過すると仮定した場合，剛球の転動に伴い接点位置が移行するが，そのときの磁束密度分布は、接触面エリアの中心はゼロから最大磁束密度へと移行する。その結果、接点エリアの大半において剛球を転動する力、すなわち回転トルクが働くのが分かる。