大まかな定義として、オシムが2003年から日本代表監督に就任する2006年まで監督を務めたジェフユナイテッド市原での教え子を「オシムチルドレン」と呼ぶ。主にレギュラー格であった阿部勇樹・巻誠一郎・山岸智・羽生直剛・坂本將貴・佐藤勇人・水野晃樹・水本裕貴らを指すが、ジェフユナイテッド市原・千葉の選手全員の総称として使われたこともあった。オシムが2006年から日本代表監督に就任すると、ジェフユナイテッド市原・千葉の選手を多く招集した。一方で過去にA代表に招集歴のなかった選手で、日本代表のスターティングメンバーに名前を連ねることが多くなった鈴木啓太・中村憲剛・田中マルクス闘莉王等も、「オシムチルドレン」と称されるようになる。特に鈴木はオシムジャパンの全試合で先発出場し、ジェフの教え子以上に重用されていた。Sports Graphic Number694号では、「オシムチルドレンは語る」と題し、阿部・巻・山岸・羽生・鈴木・闘莉王らが紹介された。
唯一単独でリリースした本作はキリンビール「日本ブレンド」CMソングで、ゲストボーカルに宇徳敬子を迎えた曲。カップリング「For You & Me」は1枚目のアルバム『Equator』収録曲「FOR ME & YOU」のリメイク。
富士TSでトヨタ・スターレットを駆り活躍し、全日本ツーリングカー選手権にも参戦。最終年度の1993年には、BMW・M3 で自身のプライベートチームの牧口エンジニアリングから参戦し､クラス優勝も果たしている。また、全日本GT選手権にも1994年からGT2クラス(のちのGT300)に全日本ツーリングカー選手権で使用していたM3で参戦。クラス優勝も果たした。その後もスーパー耐久でも活躍した。
未来の政界を背景に、恐妻家の政治家などが「恐妻党」という新党を誕生させ、妻たちと張り合い、これに新聞記者の若山がからむ内容。山本嘉次郎が出演している珍しい作品でもある。プロローグとエンディングでは、弘之進博士役の有島一郎が「ストーリーテラー」としても登場する。
10歳から子役として、テレビを中心に活動。『ハリー・ポッター』シリーズのオリバー・ウッド役で知られる。家族は、父、母、妹。妹ジェニーはショーンと17歳違い。
掛取引とは、まず納品（商品の引渡し）が行われ、後日代金の決済が行われる取引である。売買契約成立後、納品すると売上債権（受取手形または売掛金）が発生し、その後に請求を行い、代金を回収（受領）したときに売上債権は消滅する。
オクラホマ州タルサ出身。スタンフォード大学卒業。1983年、『アウトサイダー』の端役でデビュー。翌1984年、『エルム街の悪夢』のヒロイン、ナンシー・トンプソン役にウェス・クレイヴン監督により200人の候補の中から抜擢される。映画は大ヒットし、彼女もアボリアッツ・ファンタスティック映画祭で主演女優賞を受賞し、ホラー映画ファンの間で有名となる。その後は続編『エルム街の悪夢3 惨劇の館』、『エルム街の悪夢 ザ・リアルナイトメア』に出演したほか、テレビドラマにも活躍の場を広げた。ナンシー・ケリガン襲撃事件を描いたテレビ映画『ハーディングVSケリガン/疑惑の殴打事件・隠された真実』（1994年）では、ナンシー・ケリガンを演じた。『エルム街の悪夢』についてのドキュメンタリーにも多数出演しているほか、ウェス・クレイヴンが監督した映画『ショッカー』にカメオ出演するなど、『エルム街の悪夢』、ウェス・クレイヴンとのつながりが深い。
「かもめ」は、昭和29年度330t甲型駆潜艇第3003号艇として、浦賀船渠で1956年1月27日に起工され、1956年9月3日に進水、1957年1月14日に就役し、大湊地方隊に編入された。1957年3月1日、大湊地方隊隷下に第2駆潜隊が新編され「つばめ」、「みさご」とともに編入。1960年3月1日、大湊地方隊隷下に第3駆潜隊が新編され「みさご」、「うみたか」、「おおたか」とともに編入。1961年10月1日、第3駆潜隊が隊番号交換により第5駆潜隊に改称。1963年3月30日、呉地方隊第2駆潜隊に編入。1977年12月1日、除籍。
ボルツマン分布に従う系において、エネルギーが ε に等しい一つの準位にある粒子の数はで与えられる。分布関数を特徴付けるパラメータ β は系の温度と解釈され、熱力学温度 T と β=1/kT で関係付けられ、逆温度と呼ばれる。比例係数 λ は活量で、μ は化学ポテンシャルである。比例係数を除いた e⁻βε=e⁻ε/ᵏᵀ の項は、エネルギー ε をもつ粒子の割合を表し、ボルツマン因子と呼ばれる。エネルギーが ε の準位の占有数と ε+Δε の準位の占有数の比はとなる。同じ温度では、高いエネルギー（大きな ε）の準位の方が一つの準位あたりの粒子数が小さくなる。また、同じエネルギーの準位でも、高い温度（小さな β、大きな T）の条件では一つの準位あたりの粒子数が大きくなる。複雑な粒子間相互作用がなく、エネルギー準位の分布が占有数によって変化しないことを仮定する。エネルギーが ε と ε+dε の範囲にある準位の数を g(ε)dε とすれば、この範囲にある粒子の数は f(ε)g(ε)dε で与えられる。系の全粒子数は、全てのエネルギーの範囲で積分してで与えられる。また、系の全エネルギーはで与えられる。エネルギー準位の分布が離散的な場合は、エネルギーが εᵢ に等しい準位の数を gᵢ として、エネルギーが εᵢ である粒子の数 nᵢ はとなり、系の全粒子数と全エネルギーはで与えられる。ボルツマン分布は気体の温度が充分に高く、密度が充分に低く、かつ量子効果が無視されるような系において適用される。βε=ε/kT が大きな値を取るような場合、もしくは状態密度が小さい場合のように、古典的粒子として扱うには限界が生じ、かつ粒子の波動関数が実質的に重複していない場合は、ボース=アインシュタイン分布およびフェルミ=ディラック分布の両方がボルツマン分布になる。