fschieber/wit-captions huggingface dataset:
Potentielle Energie 
  
    
      
        
          W
          
            
              p
              o
              t
            
          
        
        (
        r
        )
      
    
    {\displaystyle W_{\rm {pot}}(r)}
  
 und Gravitationspotential 
  
    
      
        V
        (
        r
        )
      
    
    {\displaystyle V(r)}
  
 im Umfeld einer Zentralmasse. Hierbei ist 
  
    
      
        
          F
          
            
              G
            
          
        
      
    
    {\displaystyle F_{\rm {G}}}
  
 die Gravitationskraft, 
  
    
      
        
          a
          
            
              G
            
          
        
      
    
    {\displaystyle a_{\rm {G}}}
  
 die Gravitationsbeschleunigung und 
  
    
      
        ∇
        V
      
    
    {\displaystyle \nabla V}
  
 der Potentialgradient.
Originaltext (ca. 1905): „Zum garnieren von Hermelin oder mit Hermelin besetzten Sachen, lassen sich gefällige Motife aus Hermelin herstellen. Fig. I zeigt eine Frange als Abschluss einer Etole. Es werden Streifen aus Hermelin der Länge nach geschnitten und rund, ungefähr eine Schweifstärke, über eine Schnur verzogen. Dann werden diese Schnüre nach einem Muster auf ein Brett gesteckt, mit Knoten aus Seiden oder Genillenpassementerie befestigt und als Abschluss Schweife angenäth. Diese Knoten aus schwarzer oder weisser Passementerie dienen um die zusammengehefteten Stellen zu bedecken und gleichzeitig als Zierde. Fig. 2 + 3 sind als Garnitur für die Brust von Etolen oder Mänteln gedacht. Die Herstellung ist dieselbe. Fig. 4 + 5 sind als Besätze für Kleider (Brautkleider, Ball u. s. w.) bestimmt. Die Einfasstreifen sind einfach Pelz, die Vergitterung rund verzogen gedacht.“[7]
Deutsch: Original-Begleittext: Zum garnieren von Hermelin oder mit Hermelin besetzten Sachen, lassen sich gefällige Motife aus Hermelin herstellen. Fig. I zeigt eine Frange als Abschluss einer Etole. Es werden Streifen aus Hermelin der Länge nach geschnitten und rund, ungefähr eine Schweifstärke, über eine Schnur verzogen. Dann werden diese Schnüre nach einem Muster auf ein Brett gesteckt, mit Knoten aus Seiden oder Genillenpassementerie befestigt und als Abschluss Schweife angenäth. Diese Knoten aus schwarzer oder weisser Passementerie dienen um die zusammengehefteten Stellen zu bedecken und gleichzeitig als Zierde. Fig. 2 + 3 sind als Garnitur für die Brust von Etolen oder Mänteln gedacht. Die Herstellung ist dieselbe. Fig. 4 + 5 sind als Besätze für Kleider (Brautkleider, Ball u. s. w.) bestimmt. Die Einfasstreifen sind einfach Pelz, die Vergitterung rund verzogen gedacht. English: Ermine (clothing) tail trimmings
שרשרת שמתחילה ב-
  
    
      
        
          
            
              R
            
          
          
            
              
              ′
            
          
        
      
    
    {\displaystyle {\mathbf {R} }^{'}}
  
, עוברת דרך 
  
    
      
        
          
            
              R
            
          
          
            
              
              ″
            
          
        
      
    
    {\displaystyle {\mathbf {R} }^{''}}
  
 אחרי 
  
    
      
        n
      
    
    {\displaystyle n}
  
 "צעדים" (או יותר מדויק: אחרי ריצת 
  
    
      
        n
      
    
    {\displaystyle n}
  
 של משתנה הפרמטריזציה אחרי גבול הרצף), ומסתיימת ב-
  
    
      
        
          R
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {R} }
  
 אחרי 
  
    
      
        N
      
    
    {\displaystyle N}
  
 "צעדים" בסה"כ.
English: r tag tag
Революционният комитет в Енидже Вардар на 11 май 1906 г.   Членове          “  Първи ред, седнали, от ляво надясно: Димитър Карабашев, учител; Пенчо Кавракиров, учител от Солун; Григор Томов Фоцеларов от Енидже Вардар; Тома Костадинов Гърков от Енидже Вардар; Христо Сърбов Христов, шивач; Христо Пончанов (Чапоното), търговец от Енидже Вардар; Туфекчията; втори ред от ляво надясно: Христо Хаджи Койчев от Енидже Вардар, Антон Кривото от Енидже Вардар; Пампулов, председател на комитета, учител от Кюстендил; Михаил Каяфов, търговец от Енидже Вардар; трети ред отляво: Петър Генчанов, търговец от Енидже Вардар; Иван Тенекеджията, търговец от Енидже Вардар; Митцо Петров Шемов, учител от Енидже Вардар; Иван Христов Мандалчев, търговец от Енидже Вардар; Иван Хаджи Костов, учител от Енидже Вардар; Тодор Никезов, учител от Енидже Вардар; Михаил Кожухаров, файтонджия от Енидже Вардар ”
Български: Снимка на революционния комитет в Енидже Вардар: Димитър Карабашев, Пенчо Кавракиров, Глигор Томов Фоцеларов, Тома Костадинов Гърков English: Dimitar Karabashev, Pencho Kavrakirov, Gligor Tomov Fotselarov, Toma Kostadinov Garkov in Enidzhe Vardar
Finden lokale Extremstellen 
  
    
      
        
          
            
              
                x
                ~
              
            
          
          
            1
          
        
        ,
        
          
            
              
                x
                ~
              
            
          
          
            2
          
        
      
    
    {\displaystyle {\tilde {x}}_{1},{\tilde {x}}_{2}}
  
 der Fehlerfunktion 
  
    
      
        1
        
          /
        
        (
        37
        
          /
        
        12
        −
        x
        )
        −
        p
        (
        x
        )
      
    
    {\displaystyle 1/(37/12-x)-p(x)}
  
 mit 
  
    
      
        
          
            p
          
        
      
    
    {\displaystyle {\color {Blue}p}}
  
 als einem Polynom vom Grad 2.
Vector tensión en una superficie  S con vector unitario normal 
  
    
      
        
          n
        
        
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {n} \,\!}
  
. Dependiendo de la orientación del plano en cuestión, el vector tensión puede no ser necesariamente perpendicular a ese plano, es decir, paralelo a 
  
    
      
        
          n
        
        
        
      
    
    {\displaystyle \mathbf {n} \,\!}
  
, y puede descomponerse en dos vectores: un componente normal al plano, llamado tensión normal 
  
    
      
        
          σ
          
            
              n
            
          
        
        
        
      
    
    {\displaystyle \sigma _{\mathrm {n} }\,\!}
  
, y otro componente paralelo al plano, denominado tensión cortante 
  
    
      
        τ
        
        
      
    
    {\displaystyle \tau \,\!}
  
.
Diagrama esquemático dunha micela – as colas lipófilas neutras do surfactantes permanecen dentro do aceite porque interaccionan máis fortemente co aceite que coa auga. As "cabezas" polares das moléculas do surfactante cobren a parte exterior da micela, xa que interaccionan máis fortemente coa auga, e deste modo forman unha micela esférica con parte exterior hidrófila que actúa como barreira entre unha micela e outra. Isto inhibe que as pingas de aceite (da parte interna hidrófoba da micela), se fusionen formando pingas máis grandes e menos numerosas, o que rompería a emulsión. Os compostos que cobren unha micela son anfipáticos, o que significa que as micelas poden ser estables tanto como pingas de solventes apróticos como o aceite en auga, coma en forma de solventes próticos como a auga en aceite. Cando a pinga é aprótica ás veces coñécese como micela inversa ou invertida.
Réponse optique d'un l'émetteur ponctuel. De gauche à droite: distributions d'intensité calculées x-y (haut) et r-z (bas), avec échelle logarithmique, pour une source ponctuelle imagée au moyen d'un champ large (a), 2PEF (b) et microscopie confocale (c). Les formes 2PEF et confocales présentent un meilleur rapport signal / bruit que le boîtier grand champ. La distribution 2PEF est plus grande en raison du fait qu'une longueur d'onde deux fois plus élevée que dans le cas de champ large et confocal est responsable de la distribution d'intensité. Ces distributions d'intensité sont également connues sous le nom de fonctions d'étalement des points. Conditions optiques: les longueurs d'onde d'excitation sont respectivement de 488 nm et 900 nm pour 1PEF et 2PEF; la longueur d'onde d'émission est de 520 nm; l'ouverture numérique est de 1,3 pour un objectif à immersion dans l'huile.
English: Original figure legend: Pointlike emitter optical response. From left to right: calculated x-y (above) and r-z (below) intensity distributions, in logarithmic scale, for a point like source imaged by means of wide-field, 2PE and confocal microscopy. Both 2PE and confocal shapes exhibit a better signal to noise ratio than widefield case. 2PE distribution is larger due the fact that a wavelength twice than in the wide-field and confocal case is responsible for the intensity distribution. Such intensity distributions are also known as point spread functions of the related microscopes. Optical conditions: excitation wavelengths are 488 nm and 900 nm for 1PE and 2PE, respectively; emission wavelength is 520 nm; numerical aperture is 1.3 for an oil immersion objective with oil refractive index value set at 1.515. Deutsch: Original Abbildungslegende: Optische Antwort eines punktförmigen Emitters. Von links nach rechts: berechnete xy (oben) und rz (unten) Intensitätsverteilung in logarithmischer Skala für eine punktförmige Quelle aufgenommen in einem Weitfeld-, 2-Photonenanregungs- und Konfokal-Mikroskop. Sowohl die 2-Photonenanregungs, als auch die konfokalen Verteilungen zeigen ein besseres Signal-zu-Rausch-Verhältnis als im Fall des Weitfeldbildes. Das 2Photonenanregungsbild is weiter weil die benutzte Wellenlänge im Vergleich doppelt so groß ist. Diese Verteilungen sind auch als Punktspreizfunktionen ihrer Mikroskope bekannt. Optische Parameter: Anregungswellenlänger bei 488 nm für 1 Photonenanregung und 900 nm für 2 Photonenanregung; Emissionswellenlänge bei 520 nm und numerische Apertue 1.3 für ein Öl-Immersionsobjektiv mit einem angenommenen Brechungsindex für Öl bei 1.515.
Bu 3 boyutlu diyagram doğrusal olarak poliarize olan düzlem dalgasının soldan sağa aynı dalga denklemleriyle yayıldığını gösterir, burada 
  
    
      
        
          E
        
        =
        
          E
          
            0
          
        
        sin
        ⁡
        (
        −
        ω
        t
        +
        
          k
        
        ⋅
        
          r
        
        )
      
    
    {\displaystyle \mathbf {E} =E_{0}\sin(-\omega t+\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} )}
  
 ve 
  
    
      
        
          B
        
        =
        
          B
          
            0
          
        
        sin
        ⁡
        (
        −
        ω
        t
        +
        
          k
        
        ⋅
        
          r
        
        )
      
    
    {\displaystyle \mathbf {B} =B_{0}\sin(-\omega t+\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} )}
English: Electromagnetic waves can be imagined as a self-propagating transverse oscillating wave of electric and magnetic fields. This diagram shows a plane linearly polarized wave propagating from left to right. The electric field is in a vertical plane and the magnetic field in a horizontal plane.http://weelookang.blogspot.com/2011/10/ejs-open-source-propagation-of.html
Ilustração de um caso simples de confusão: neste modelo gráfico, dada a variável 
  
    
      
        Z
      
    
    {\displaystyle Z}
  
, não há associação entre 
  
    
      
        X
      
    
    {\displaystyle X}
  
 e 
  
    
      
        Y
      
    
    {\displaystyle Y}
  
. Entretanto, não observar 
  
    
      
        Z
      
    
    {\displaystyle Z}
  
 criará uma associação espúria entre 
  
    
      
        X
      
    
    {\displaystyle X}
  
 e 
  
    
      
        Y
      
    
    {\displaystyle Y}
  
. Neste caso, 
  
    
      
        Z
      
    
    {\displaystyle Z}
  
 é a variável de confusão. Em outras palavras, 
  
    
      
        Z
      
    
    {\displaystyle Z}
  
 é a causa de 
  
    
      
        X
      
    
    {\displaystyle X}
  
 e 
  
    
      
        Y
      
    
    {\displaystyle Y}
  
.
Ioni (ružičasti  krugovi) teku  kroz membranu,  iz viših koncentracija na niže  (niz koncentracijskih gradijenata), što je dovelo do trenutne slike. 
Međutim, to stvara napon kroz membranu koja se protivi  prodoru iona. 
Kada napon dosegne vrijednost ravnoteže, prestaju obje   ravnoteže  i  oba protok iona. 
Prikaz dvije čaše, od kojih je svaka ispunjena vodom (svijjetlo-plava) i polupropusne membrane predstavljene isprekidanom vertikalno linijom, kada se tečnost podijeli na dvije jednake porcije. 
Čaša sa lijeve strane predstavlja početno stanje u nulto  vrijeme, gdje je mnogo veća koncentracija iona (ružičasti krugova) na jednoj strani membrane nego na  drugoj.
 Desna čaša predstavlja situaciju trenutak kasnije, nakon što su ioni tekli kroz membranu od najviše do najniže koncentracije pregrađene čaše, tako da je broj iona na svakoj strani membrane tada približno  jednak.
Veliki Rimski Požar (lat. Magnum Incendium Romae), počeo je u noći između 18. i 19. jula 64. n.e. i uništio veliki deo grada pre nego što je zaustavljen, nakon što je besneo skoro šest dana. Pojedini antički istoričari krive Nerona za požar, Kasije Dion navodi da je Neron odgovoran za požar koji je nakon toga posmatrao iz svoje palate na Palatinu i svirao liru. Svetonije daje sličnu teoriju, po kojoj je Neron takođe odgovoran za požar koji je izazvao zbog ludačkog hira i želje da izgradi novi, lepši i grandiozniji Rim na mestu starog. I Tacit piše da je Neron poslao ljude da podmetnu požar nakon čega je svirao liru. Najverovatnije je, međutim, da je požar izbio slučajno, pošto požari nisu bili retki u Rimu - iako ni približno destruktivni kao onaj iz 64. - a sam Neron za to vreme nalazio se van Rima, u Ancijumu. Tacit pominje da su za požar mogli biti odgovorni i hrišćani.
Jan Matejko Rzeczpospolita Babińska, 1881, Muzeum Narodowe w Warszawie, na obrazie Stanisław Pszonka w koronie ze słoneczników, arcybiskup gnieźnieński Mikołaj Dzierzgowski siedzi w fotelu, poeta i sekretarz królewski Andrzej Trzecieski z piórem w ręku obok Pszonki, wojewoda lubelski Piotr Firlej siedzi przy stoliku, Andrzej Frycz Modrzewski siedzi obok Firleja, Piotr Kaszowski w słomianym kapeluszu, Mikołaj Rej wsparty o stolik, ksiądz i pisarz Stanisław Orzechowski rozmawia z Rejem, jego żona Magdalena Chełmska huśta się obok, lutnista królewski Valentin Bakfark i lekarz-filozof Sebastian Petrycy siedzą na lewo pod drzewem, Jan Kochanowski z kronikarzem Marcinem Bielskim grają w szachy, heraldyk Bartosz Paprocki siedzi roześmiany za grającymi w szachy, ze wzniesionymi kielichami stoją magnaci: Jan Łaski, Mikołaj Oleśnicki i stolnik sandomierski Stanisław Lupa Podlodowski
La Pordo de Alcalá. La loknomo «pordo» multfoje aperas en la madridaj stratnomoj, ĝi estas la nomo de monumentaj pordoj kiaj tiu ĉi (dizajnita de Francesco Sabatini, 1776), la Pordo Sankta Vincento (1775), la Pordo de Toledo (Antonio López Aguado, 1827) modifado de antaŭa projekto de la epoko de la reĝo Jozefo la 1-a Bonaparte, aŭ la Fera Pordo (Francisco Nagle, 1753), enirejo al la Reĝa Loko de El Pardo kiu estis ĵuse translokita je kelkaj metroj de ĝia originala situo pro la ampleksiĝo de la Aŭtoŝoseo de la Nordokcidento. Aliaj, rilatantaj al la plnade de la mezepokaj muregoj, estis ĉirkaŭataj de la urbokreskado en la mezepoko mem aŭ en la moderna epoko, sed ili konservas la nomon: Placo Fermita Pordo, Pordo de la Vega, Pordo de Gvadalaĥaro, Pordo de la Suno. La Parko Retiro havas plurajn monumentajn pordojn, kiel la Pordo de Hispanio kaj la Pordo de Mariana de Neoburgo.
Español: Puerta de Alcalá de noche, Madrid, España.English: Puerta de Alcalá at night, Madrid, Spain. This is a photo of a monument indexed in the Spanish heritage register of Bienes de Interés Cultural under the reference RI-51-0005028.
Anregungsschema eines 4-Niveau-Lasers mit dem Anregungsniveau 
  
    
      
        
          E
          
            P
          
        
      
    
    {\displaystyle E_{P}}
  
, das sich schnell strahlungsfrei auf das Laserniveau 
  
    
      
        
          E
          
            M
          
        
      
    
    {\displaystyle E_{M}}
  
 entleert. Nach dem Abräumen durch stimulierte Emission gehen die Elektronen schnell von 
  
    
      
        
          E
          
            L
          
        
      
    
    {\displaystyle E_{L}}
  
 in den Grundzustand 
  
    
      
        
          E
          
            0
          
        
      
    
    {\displaystyle E_{0}}
  
 über, woraus sie erneut in 
  
    
      
        
          E
          
            P
          
        
      
    
    {\displaystyle E_{P}}
  
 gepumpt werden.
3D Plot der Kugelflächenfunktionen (hier 
  
    
      
        n
      
    
    {\displaystyle n}
  
 statt 
  
    
      
        l
      
    
    {\displaystyle l}
  
 und 
  
    
      
        θ
      
    
    {\displaystyle \theta }
  
 statt 
  
    
      
        ϑ
      
    
    {\displaystyle \vartheta }
  
) 
  
    
      
        
          Y
          
            n
            m
          
        
        (
        θ
        ,
        φ
        )
        ∝
        
          P
          
            n
            m
          
        
        (
        cos
        ⁡
        θ
        )
        exp
        ⁡
        (
        i
        m
        φ
        )
      
    
    {\displaystyle Y_{nm}(\theta ,\varphi )\propto P_{nm}(\cos \theta )\exp(im\varphi )}
  
 für Grad 
  
    
      
        n
        =
        5
      
    
    {\displaystyle n=5}
English: Spherical harmonics in 3D. Plot of the absolute value of the spherical P n m ( cos ⁡ θ ) exp ⁡ ( i m ϕ ) {\displaystyle P_{n}^{m}(\cos \theta )\exp(im\phi )} harmonic of degree n=5, and orders m=5,4,3,2,1,0,-4,-5 When the spherical harmonic order m is zero, the spherical harmonic functions do not depend upon longitude, and are referred to as zonal. When n = | m | {\displaystyle n=|m|} , there are no zero crossings in latitude, and the functions are referred to as sectoral. For the other cases, the functions checker the sphere, and they are referred to as tesseral. Spherical harmonics of negative order have the same appearance, but much smaller amplitude and sign (-1)^m Plotted with Matlab.
Obr. 1.: Vektor 
  
    
      
        
          
            
              
                a
                →
              
            
          
        
      
    
    {\displaystyle \scriptstyle {\vec {a}}}
  
 v rovině s vyznačenou souřadnou soustavou. Číslo 
  
    
      
        
          
            d
            
              x
            
          
        
      
    
    {\displaystyle \scriptstyle d_{x}}
  
 představuje x-ovou souřadnici vektoru 
  
    
      
        
          
            
              
                a
                →
              
            
          
        
      
    
    {\displaystyle \scriptstyle {\vec {a}}}
  
 a číslo 
  
    
      
        
          
            d
            
              y
            
          
        
      
    
    {\displaystyle \scriptstyle d_{y}}
  
 jeho y-ovou souřadnici.
English: A vector in a two-dimensional plane, with its components in an orthogonal coordinate system marked.
Трансмісійна електронна мікроскопія колбочок підв'язкової змії західної, що мають характерну для паличок структуру, форму зовнішнього сегмента та мембранні диски, підтверджуючи теорію трансмутації Волльса що це трансмутовані палички. А. подвійні колбочки, які складаються з а) доповняльних та b) основних В. Велика одинична колбочка (Is) та мала одинична колбочка (ss) із внутрішніми (IS) та зовнішніми (OS) сегментами. Відмітною їх рисою є короткі, конусоподібні зовнішні сегменти та великі, цибулиноподібні внутрішні сегменти. С. Велика одинична колбочка та мала одинична колбочка. Цей тип малої одиничної колбочки має більш паличкоподібний зовнішній сегмент і менш цибулиноподібний внутрішній сегмент. D-F. Збільшення зовнішніх сегментів великої одиничної колбочки (D) та малої колбочки першого типу (E, F), з характерною для паличок шаруватою структурою відкритих дисків (стрілки)
English: Transmission electron microscope (TEM) images of Thamnophis proximus photoreceptor cells.
יח וַיְהִי כְּהַזְכִּירוֹ אֶת-אֲרוֹן הָאֱלֹהִים וַיִּפֹּל מֵעַל-הַכִּסֵּא אֲחֹרַנִּית בְּעַד יַד הַשַּׁעַר וַתִּשָּׁבֵר מַפְרַקְתּוֹ וַיָּמֹת כִּי-זָקֵן הָאִישׁ וְכָבֵד וְהוּא שָׁפַט אֶת-יִשְׂרָאֵל אַרְבָּעִים שָׁנָה. יט וְכַלָּתוֹ אֵשֶׁת-פִּינְחָס הָרָה לָלַת וַתִּשְׁמַע אֶת-הַשְּׁמוּעָה אֶל-הִלָּקַח אֲרוֹן הָאֱלֹהִים וּמֵת חָמִיהָ וְאִישָׁהּ וַתִּכְרַע וַתֵּלֶד כִּי-נֶהֶפְכוּ עָלֶיהָ צִרֶיהָ. כ וּכְעֵת מוּתָהּ וַתְּדַבֵּרְנָה הַנִּצָּבוֹת עָלֶיהָ אַל-תִּירְאִי כִּי בֵן יָלָדְתְּ וְלֹא עָנְתָה וְלֹא-שָׁתָה לִבָּהּ.כא וַתִּקְרָא לַנַּעַר אִיכָבוֹד לֵאמֹר גָּלָה כָבוֹד מִיִּשְׂרָאֵל אֶל-הִלָּקַח אֲרוֹן הָאֱלֹהִים וְאֶל-חָמִיהָ וְאִישָׁהּ. כב וַתֹּאמֶר גָּלָה כָבוֹד מִיִּשְׂרָאֵל כִּי נִלְקַח אֲרוֹן הָאֱלֹהִים.  — ספר שמואל א', פרק ד', פסוקים י"ח-כ"ב  מות עלי הכהן. מאחור כלתו, אשת פנחס כורעת ללדת. ציור מעשה ידי יוליוס פון שנור קארולספלד, מתוך סדרת "התנ"ך בתמונות", משנת 1860
English: Woodcut for "Die Bibel in Bildern", 1860. Deutsch: Holzschnitt aus "Die Bibel in Bildern", 1860. Français : Gravure en bois pour «Die Bibel in Bildern», 1860.
Plots of 200 trajectories of each of: Brownian motion with drift 
  
    
      
        0
      
    
    {\displaystyle 0}
  
 and 
  
    
      
        
          σ
          
            2
          
        
        =
        1
      
    
    {\displaystyle \sigma ^{2}=1}
  
 (black); Ornstein-Uhlenbeck with 
  
    
      
        
          σ
          
            2
          
        
        =
        1
      
    
    {\displaystyle \sigma ^{2}=1}
  
 and 
  
    
      
        α
        =
        −
        4
      
    
    {\displaystyle \alpha =-4}
  
 (green); and Ornstein-Uhlenbeck with 
  
    
      
        
          σ
          
            2
          
        
        =
        1
      
    
    {\displaystyle \sigma ^{2}=1}
  
 and 
  
    
      
        α
        =
        −
        40
      
    
    {\displaystyle \alpha =-40}
  
 (orange).
English: Plots of 200 trajectories of each of: Brownian motion with drift 0 and variance 1 (black); Ornstein-Uhlenbeck with attraction -4 (green); and Ornstein-Uhlenbeck with attraction -40 (orange).
সুভাষ চন্দ্র বসুর শেষ বিমানযাত্রাগুলো। সম্পূর্ণ উড়ানের যাত্রাপথগুলো নীল রঙে দেখানো হয়েছে। ১৯৪৫ খ্রিস্টাব্দের ১৬ অগস্ট তিনি সিয়াম (বর্তমান থাইল্যান্ড), ব্যাংকক যাওয়ার জন্যে সিঙ্গাপুর ছাড়েন। হয় সেই ১৬ তারিখেই অথবা ১৭ তারিখ সকালে তাঁর উড়ান ব্যাংকক থেকে সায়গন, এখনকার হো চি মিন সিটি যায়। ১৭ অগস্ট বিকেলে তিনি সায়গন থেকে ফরাসি ইন্দো-চিন তৌরেন, (বর্তমান ভিয়েতনামের দানাং) উড়ে যান। পরদিন ভোর ৫টায় তৌরেন থেকে তাইহোকু, ফরমোসা, (বর্তমান তাইপেই, তাইওয়ান) যাত্রা করেন। ১৮ অগস্ট, বেলা ২:৩০ নাগাদ তিনি দাইরেন, মাঞ্চুকুও, (বর্তমান দালিয়ান, চিন) যাত্রা করেন, কিন্তু তাঁর বিমান মাটি ছেড়ে আকাশে ওঠার অল্প সময়ের মধ্যেই ধ্বংস হয়, এবং সুভাষ চন্দ্র কয়েক ঘণ্টার মধ্যেই একটা জাপানি সেনা হাসপাতালে শেষ নিশ্বাস ত্যাগ করেন। ওই বিমান ধ্বংস না-ঘটলে বিমানটা সম্ভবত সুভাষ চন্দ্রকে দাইরেনে নামিয়ে দিয়েছিল এবং  পাশাপাশি পরবর্তী পদক্ষেপ হিসেবে ম্যাপে দেখানো লাল রঙের উড়ানপথে টোকিও নিয়ে গিয়েছিল।
English: Map of Asia at the UT-Carlos-Castenada Libaray, cropped and annotated by Fowler&fowler (talk) 05:41, 14 November 2013 (UTC) to show the last journeys of Indian nationalist Subhas Chandra Bose, between 16 August 1945 and 18 August 1945. The paths of completed flights are shown in blue, those not completed in red. Bose's plane crashed in Taihoku (now Taipei, Taiwan). Bose was to have disembarked in Dairen, Manchuria (now Dalian China) on the Manchurian peninsula, and the plane was to have continued on to Tokyo.