La Guirnalda (Madrid) (1873-04-01 00:00:00), página 10

no les lastimen, ni puedan producirles vicios orgánicos ni enfermedades peligrosas. Por esto lo mejor son los corsés elásticos de alambre llamados escalas, de doce centímetros de ancho, que les sujeta el cuerpo sin molestarles ni impedir su desarrollo.

Como para todas edades es muy conveniente el corsé-cintura que debe hacerse á la medida y según la forma especial del cuerpo de la persona que debe usarlo, terminamos estas noticias recomendando la fábrica de éstos establecida en esta capital con el título La Guirnalda, que tiene su despacho en la calle del Desengaño núm. 15, tienda.

ELEMENTOS DE FÍSICA

PARTE PRIMERA

Notiones de Mecánica.

I.

COMPOSICION DE LAS FUERZAS E IDEA DE LOS MOVIMIENTOS.

Fuerzas componentes y fuerzas resultantes: punto de aplicación.—Frecuentemente observamos que un cuerpo cambia de lugar, ó lo que es lo mismo, está en movimiento. Este movimiento reconoce alguna causa y á ésta se llama fuerza: la ciencia que trata exclusivamente de los movimientos y de las fuerzas es la Mecánica y pertenece á las matemáticas: puede, sin embargo, estudiarse su parte elemental en la Física, y sirve para explanar varias ideas de ésta.

Sean las fuerzas meras abstracciones, según opinan la mayoría de los mecánicos, ó existan realmente en los cuerpos naturales cuyo movimiento se estudia, es lo cierto que puede haber varias causas que soliciten á uno de estos, ó lo que es lo mismo, varias fuerzas que actúen sobre él. Pero como quiera que el cuerpo no puede seguir en cada instante más que un solo camino, es claro que puede considerarse como una sola causa inmediata la que produce entonces el movimiento: de aquí la denominación de fuerzas componentes á las primeras y de resultante á esta última. Aquellas son sustituidas en dicho momento por ésta, y recíprocamente puede la resultante reemplazarse por varias componentes.

Así, por ejemplo, si dos hombres tiran de un objeto que está en el suelo y cada uno con una cuerda, dicho objeto no puede seguir á la vez la dirección de ambas cuerdas, sino otra que provendrá del ángulo que estas formen y de la intensidad de las fuerzas que desarrollen los hombres. Esta fuerza ideal que sustituye á las anteriores es su resultante, y con su solo auxilio podremos examinar el movimiento del cuerpo.

Las fuerzas son comparables unas con otras y se toma como tipo el peso llamado kilogramo, cuyo carácter físico fijaremos más adelante, bastándonos por ahora el concepto vulgar del mismo. Así, una fuerza 5 quiere decir que equivale á tres kilogramos, u á n kilogramos. También se representan las fuerzas por medio de rectas, cuyas magnitudes son proporcionales á dichos pesos. Así, por ejemplo, si yo tomo como unidad de longitud representativa la distancia que hay entre dos renglones de esta página, una longitud doble equivaldrá á 2 kilogramos, y otra n veces mayor medirá á kilogramos. De este modo representaremos las fuerzas en nuestras figuras.

Estas rectas representativas son limitadas e indican la dirección y sentido de la fuerza; uno de sus extremos señala el punto del cuerpo sobre el cual obra la fuerza, al que se llama punto de aplicación, y con este nombre lo designaremos en lo sucesivo.

Traslación de una fuerza de un punto de su dirección á otro en un cuerpo no deformable.—Designase de este modo un importante principio fundamental de la mecánica, que vamos á explicar sobre un ejemplo. Sea un cuerpo cualquiera solicitado por una fuerza M A cuyo punto de aplicación es A y su sentido el de la flecha (Fig. 1.º); pues bien, si trasladamos la fuerza en la misma dirección que éste hasta situarse en N B, obrando en B, cuyo punto está invariablemente unido al A, la fuerza producirá en este último caso el mismo efecto que en el primero. Entiéndese por invariablemente unido el punto B con el A, cuando las distancias mutuas de las moléculas que constituyen el cuerpo en la recta A B se conservan las mismas á pesar de haber trasladado dicha fuerza: esto sucede por ejemplo en un cuerpo sólido cuando éste es bastante consistente y la fuerza no muy considerable.

Es fácil comprobar el principio citado por medio de la experiencia; pues lo mismo da tirar de un objeto por un punto de una cuerda que por otro de la misma, con tal de que esta se halle en línea recta y en el caso de que la cuerda no sufra alteración en su longitud con dicha tracción.

Composición de las fuerzas concurrentes.—Hemos dicho que cuando dos fuerzas solicitan á un punto, éste sigue una dirección distinta de la de ambas, la cual puede ser supuesta en aquel momento como efecto de una fuerza única llamada resultante, que sustituye á las componentes. Sean dos estas últimas aplicadas al punto O (Fig. 2.º) y representadas por O D y O E: si por el punto D tiro una paralela á O E, y por E una paralela á O D, la intersección de estas dos paralelas nos da un punto R, que unido con O forma la diagonal R O del paralelogramo O D R E. Esta diagonal representa en posición y magnitud la fuerza resultante, según demuestra la Mecánica. Nada más fácil por lo tanto que hallar la resultante de dos fuerzas concurrentes en un punto O.

Si el ángulo que estas formaran fuera nulo, esto es, si O D y O E estuvieran en la misma dirección, la resultante estaría también en ella, según lo indica la construcción anterior. Entonces las fuerzas se sumarian, si obraban en el mismo sentido, ó se restarian si obraban en el opuesto. Así dos hombres que tiran de una misma cuerda, esto es, que ejercen su acción en igual dirección y sentido, producen una resultante que es la suma de sus fuerzas: si obran en sentido opuesto, la resultante es la diferencia. No sucedería así si las cuerdas de que tiraran los hombres fueran dos que formaran un cierto ángulo: entonces estamos en el caso de la fig. 2.º, y la resultante vendrá representada por