Revista de navegación y comercio (1896-04-15 00:00:00), página 3

Inversamente (Fig. 2), si IT é IF son los radios de excentricidad de dos excéntricas que haciendo mover las dos válvulas sobre espejos fijos producirán cada una separadamente una distribución dada, el movimiento resultante de la válvula de expansión es el que determina la manivela ID diagonal del paralelogramo construido sobre IT é IF. ¡O cual puede definirse diciendo que en la hipótesis de ser infinita la longitud de las barras, las excéntricas se comportan entre sí conforme al teorema del paralelogramo, exactamente como las velocidades y las fuerzas.

Es a proposición, debida al Sr. Guinotte, simplifica considerablemente el estudio de los órganos de expansión y en particular permite, como vamos a demostrarlo, determinar con brevedad la disposición que conviene adoptar para los órganos de expansión, según sean el sistema de distribuidor, y el grado de expansión requerida. Supongamos, por ejemplo, que se trata de un distribuidor que admite por sus aristas exteriores y cuya excéntrica forma un ángulo de calaje de 125° próximamente, y distingamos, desde luego, el caso en que se quiere obtener una introducción bastante fuerte; fácil es reconocer inmediatamente con el diagrama circular, que una válvula ó placa de expansión admitiendo por las aristas exteriores, deberá para hallarse en las mejores condiciones posibles, estar conducida por una excéntrica ficticia IF. (Fig. 3) no difiriendo mucho de IT, de suerte que la excéntrica resultante ID, á la que fuera preciso recurrir, tendría un radio de excentricidad considerable, lo cual sería un grave inconveniente.

Si por el contrario se hace uso de un órgano de expansión introduciendo por las aristas interiores, se llega á una disposición tal, como en las figs. 1 y 2, que con un curso moderado, realiza ventajosamente la expansión exigida.—En el caso de pequeñas introducciones, puede verse que también empleando una válvula de expansión admitiendo por las aristas externas, se encuentra en buenas condiciones disponiendo las cosas, poco más ó menos como indica la fig. 4. Generalmente se arregla de modo que la excéntrica ID sea fijada á 180° del cigüeñal motor; gracias á esta circunstancia, la expansión está igualmente bien dispuesta para la marcha atrás, que para la marcha avante. En cambio la disposición de la fig. 4 no conviene para fuertes introducciones; como hemos visto más arriba, es á la de la fig. 1 á la que entonces será preciso recurrir.

Semejante disensión es también aplicable en el caso de que el distribuidor admitiera el vapor por sus aristas interiores.

§ 3. Bastidor de Stephenson.—Determinación de la excéntrica ficticia conduciendo un punto cualquiera del sector.—Sea un bastidor Stephenson, conducido por barras ó bielas que suponemos infinitas como en el estudio que precede. Desde luego, el sector, sabemos que debe considerarse rectilíneo, y sin alejarse sensiblemente de la realidad, puede admitirse que cada uno de los puntos C y D (fig. 5), influye poco ó nada en el movimiento del otro. En tales condiciones, veamos como se mueve un punto cualquiera M del sector á D, que divide, por ejemplo, su longitud CD en razón de 1 a 3. Tracemos la recta AB que une los extremos de los dos radios de excentricidad, sobre AB marquemos el punto E que divida esta cuerda según la misma razón dicha de \( \frac{1}{3} \) y tracemos EG y EH paralelos á los radios de excentricidad; así tendremos evidentemente \( IG = \frac{2}{3} IA \)

\[
IH = \frac{1}{3} IB
\]

Toda vez que los movimientos de los puntos C y D pueden ser considerados perceptiblemente independientes el uno del otro, se comprende que puede pasar de la posición DC á la otra muy próxima D'C' por medio de un doble movimiento efectuado primeramente de DC á DC', y después de C'D á C'D', supuesta la barra BD desconectada para el primero de dichos movimientos. Bajo este punto de vista, la traslación definitiva MM' del punto en cuestión M es la resultante de otras dos, Mm y mM'. Luego es evidente que \( Mm = \frac{2}{3} CC' \); por consiguiente ya que la traslación CC' está producida por la excéntrica IA, Mm puede considerarse producida por la excéntrica IG = \( \frac{2}{3} IA \). Así mismo, el corto camino elemental mM que es igual á \( \frac{1}{3} DD' \) es debido á la excéntrica

\[
IH = \frac{1}{3} IB
\]

En resumen, la traslación real MM' del punto M, resulta de la superposición de dos movimientos producidos separadamente por las excéntricas