Revista de navegación y comercio (1896-04-15 00:00:00), página 4

IG é IH; por lo tanto, es debida, según ya sabemos, á la excéntrica ficticia IE que es la diagonal del paralelogramo HICE. De aquí, pues, esta conclusión que, si se traza la cuerda AB, que une las extremidades de los dos radios de excentricidad, y se la divide en el punto E proporcionalmente al sector CD dividido en M, el movimiento del punto M, es sensiblemente igual al que le sería comunicado por la excéntrica ficticia IE.

Se comprende por lo mismo como suceden las cosas cuando se hace correr el bastidor en uno ó en otro sentido; partiendo, por ejemplo, de la posición que corresponde á la marcha avante, la semi-carrera del repartidor disminuye desde IA hasta IR (fig. 6), mientras que el ángulo de calaje aumenta hasta que alcanza 180° cuando el bastidor se halla en el punto medio de su curso. Véase también que el movimiento del sector no sufre alteración si se sustituye una cualquiera de las excéntricas IA, IB ó las dos de una vez, por las excéntricas II, II'..... tales que sus puntos L, L'..... estén situados sobre la cuerda AB ó su prolongación. Se puede especialmente sacar partido de una excéntrica IR, fijada á 180°, la cual es á su vez, susceptible de suplirse por una transmisión de movimiento tomando conexión del vástago del embolo motor. Igualmente se vé sin dificultad alguna, cuál sería próximamente el movimiento de un punto cualquiera tomado en la prolongación del sector, hallando su homólogo en S sobre la cuerda AB, etc.

Apreciaciones de análoga naturaleza á las que preceden son aplicables en gran número de circunstancias. Consideremos por ejemplo, el caso de una barra ó palanca CD (Fig. 7) cuyos extremos poseídos de movimientos oscilatorios, describen curvas que se apartan poco de las dos rectas paralelas NN', PP', y supongamos además que el ángulo formado por CD con cada una de ellas es siempre muy próximo á 90°. En estas condiciones, los caminos recorridos por los puntos C y D permaneciendo casi exactamente normales á CD, se puede, sin duda alguna, pasar de una posición CD á otra infinitamente próxima C'D' por una doble rotación efectuada sucesivamente en torno de los puntos D' y C'. Por consiguiente, si los movimientos oscilatorios de dichos puntos son de tal naturaleza que se les puede considerar (a lo menos con aproximación) como debidos á las excéntricas IA é IB, el movimiento del punto M podrá de la misma suerte considerarse como producida por la excéntrica ficticia IE, siendo el punto E sobre la recta AB, homólogo de M sobre CD, es decir, que \( \frac{EA}{EB} = \frac{MC}{MD} \).

En otra parte podemos ver que estos razonamientos son susceptibles de mayor generalización todavía.

§ 5. Distribución Marshall.—Determinación de la excéntrica ficticia correspondiente á un punto cualquiera del bastidor.—En el sistema de distribución Marshall, una barra ó biega CD (Fig. 8) va por uno de sus extremos C conducida por una excéntrica IC acuñada á 0° ó bien á 180° con relación al cigüeñal motriz, en tanto que otro punto D está sometido á moverse sobre una directriz PQ. Como en los casos anteriores, se supone que dicha barra CD es bastante larga, para que no obstante, los notables movimientos transversales de sus extremos, no oscile más que un exiguo número de grados por cada lado de su posición media, que puede ser vertical por ejemplo. Si la directriz á cuyo largo se desliza el punto D es una curva, podemos suplirla por su tangente en D, y por fin suponemos, como de costumbre, que la barra del distribuidor es de longitud infinita. Se da por sabido que la barra del distribuidor va conectada en su pie al punto E de la barra de excéntrica CD, más acá ó más allá de D.

Así, pues, siendo muy poca la inclinación máxima de la recta CD respecto á la vertical, el punto D llega á sus excursiones extremas F y F' cuando C está en H ó en G sobre la vertical DI; se determinan estos puntos evidentemente, tirando horizontales por los puntos g y h situados en la vertical más arriba ó más abajo de E con distancias iguales al radio de excentricidad IC.

Resulta de lo que precede, que las extremidades C y D de la barra CD se mueven en el espacio de tal modo, que sus trayectorias proyectadas sobre las horizontales CK y DU paralelas al vástago de distribución, son movimientos oscilatorios cuyas amplitudes respectivas son CK y ff verificándose los puntos fin de curso C y f cuando la manivela motriz se halla respectivamente en I y en III. Observese también, que en virtud de la gran longitud de la barra CD con relación á la máxima amplitud de su movimiento, se puede sin error notable, suplir los puntos móviles C y D por sus proyecciones sobre las horizontales CK y DU; de este modo sucede, poco más ó menos, como si en efecto, tales puntos se movieran longitudinalmente sobre dichas horizontales, de suerte que la cuestión se halla, con evidencia, reducida al mismo caso que hemos estudiado anteriormente. Para saber, con aproximación, cuál es el movimiento de un punto cualquiera E, ó más bien, cuál es la proyección de este movimiento sobre el vástago del distribuidor, no hay más que trazar (Fig. 8 bis), las dos líneas rectangulares SC' = IC y SD' = DF que corresponden á los calajes C' y