Revista de navegación y comercio (1895-02-28 00:00:00), página 15



    TEMPERATURAS Absolutas. Centigr.
    TENSION del vapor en milímetros
    UN METRO CÚBICO DE AIRE contiene
    SUMA de calorías

    En gramos Aire seco
    Vapor
    En calorías Del aire
    Del vapor

    263
    -10
    2
    1337
    83'33
    1'94
    85'27

    273
    0
    4'6
    1285
    84'14
    4'36
    87'50

    283
    +10
    9'2
    1232
    85'63
    8'14
    93'77

    293
    +20
    17'4
    1177
    87'75
    15'66
    103'41

    303
    +30
    31'5
    1177
    80'29
    27'69
    107'98

    313
    +40
    54'9
    1046
    50'7
    46'60
    124'09

Se ve, pues, que en suma la cantidad de calorías contenidas en una masa de aire saturado pertenece una parte al vapor de agua, siendo ésta tanto más considerable cuanto mayor sea la temperatura. Si se calcula según este cuadro el número de calorías necesarias al enfriamiento de un metro cúbico de aire saturado de +30° a +10° se encuentra 16'80. En realidad en la práctica el número de calorías necesarias al enfriamiento es mucho menor, porque el aire atmosférico se encuentra raras veces saturado. Con menos motivo en este sistema de refrigeradoras que operan siempre con el mismo aire, siendo el conjunto cerrado sin comunicar con la atmósfera. No obstante, nunca es el aire completamente seco, porque cada vez que pasa por la cámara frigorífica absorbe una cantidad de vapor de los líquidos y sustancias húmedas que se hallan depositadas en conservación. De aquí la necesidad de purgar el condensador para extraer el agua y demás gérmenes precipitados con ella. Con esto se logra, no sólo purificar el aire, sino que se evitan en parte los depósitos de escarcha en los orificios del cilindro de expansión y conducto de exhaustación, que, á más de ser un obstáculo, son una pérdida considerable de energía, toda vez que al solidificarse esta agua despiden su calor de fusión.

En tal estado es conducido el aire al segundo condensador, en el que hemos dicho opera como refrigerador el mismo aire procedente de la cámara. Por tanto, si el aire de circulación tiene en este instante una temperatura= 0°C. y el aire comprimido otra=+20°C., podemos admitir que estas dos temperaturas se neutralizaran, resul-

tando una media para los dos gases, esto es = +10°, y el volumen disminuirá como en el caso anterior

\[
p_{III} = \frac{0'1979 \times (273 + 10)}{4'65} = 12'04
\]

Disponemos, pues, de una masa de aire caracterizada por

\[
p_{III} = 4'65 \\
v_{III} = 12'04 \\
t_{III} = +10^{\circ}C.
\]

Y siendo \( p_{III} \) mayor que la presión atmosférica, podremos aprovechar esta fuerza elástica para que desarrolle un trabajo expansionándose. Pero á toda producción de trabajo corresponde la destrucción de una cantidad de calor equivalente; por tanto, desaparecerá del aire una cantidad de calorífico equivalente al trabajo que efectúe.

Si el cilindro de expansión admite en cada embolada un volumen \( v_{IV} = 12,04 \), y actuando sobre el émbolo sigue su curso expansionándose según una línea adiabática, el valor de \( t_{IV} \), representado por el punto de expansión final de dicha curva, será mucho menor que \( t_{III} \).

En efecto, el termómetro del tubo de evacuación nos indica una temperatura = -15° C., y sabemos que la presión en dicho conducto es poco más que una atmósfera, supongamos la de 1,10 kilogramos; el volumen después de la expansión será:

\[
1,10 \times v_{IV} = 0,1979 \times (273 - 15)
\]
de donde \( v_{IV} = 46,4 \) litros.

Por fin esta masa de gas \( p_{IV} = 1,10 \)

\[
v_{IV} = 46,4 \\
t_{IV} = -15
\]

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