Revista de navegación y comercio (1895-02-28 00:00:00), página 13

madera conduce el aire expandido del cilindro á la cámara frigorífica. En dicho conducto va colocado un termómetro que penetra en su interior, en el que fácilmente puede leerse la temperatura para convencerse del buen funcionamiento del aparato.

El estado físico de un cuerpo está caracterizado por tres elementos: presión, volumen y temperatura. Estos tres elementos dependen el uno del otro, de tal manera, que no se puede alterar uno de ellos sin que varíen los otros dos. Estas variaciones, tratándose de los gases, tienen lugar en condiciones determinadas por una relación derivada de las fórmulas de Mariotte y de Gay-Lussac.

Aunque no es rigurosamente exacta, en el caso que nos ocupa es bastante aproximada esta relación que se escribe así:

\[
pv = RT
\]

en la cual \( pv \) son la presión y volumen á la temperatura \( t \).

\[
R = \frac{p_0 v_0}{273} \quad \text{y} \quad T = t + 273
\]

\( R \) es una constante específica de cada gas. Es igual á \( p_0 v_0 \), es decir, al producto de su presión y volumen á 0° centígrado por el coeficiente de dilatación \( a \). Este coeficiente \( a \) es igual á

\[
\frac{1}{273}
\]

por lo tanto \( R \) puede representarse por \( \frac{p_0 v_0}{273} \) y considerarlo constante.

\( T \) es la temperatura absoluta del cuerpo, ó sea á contar después del 0 absoluto, que se le considera á—273° C.

Ahora bien: conocidas las funciones y disposición de las diferentes partes de la máquina y suponiendo á ésta en plena marcha, podemos desde luego fijar la atención en una masa determinada de gas, y deducir detenidamente los fenómenos que la afectan, ó, mejor dicho, las variaciones de \( p \cdot v \cdot t \), á que está sujeta en su camino por los órganos de la máquina, es decir, desde que es aspirado el gas por la bomba de compresión hasta que se exhusta en retorno á la cámara frigorífica.

Si queremos que esta masa de aire sea, por ejemplo, la correspondiente á una embolada de la bomba de compresión, empezaremos por hallar prácticamente los valores de \( p \cdot v \) antes de la compresión ó sea tal como lo aspira la bomba.

Al efecto, siendo las dimensiones de este cilindro en la máquina que tomamos por tipo las siguientes:
- Diámetro, 9 m 432 igual 17 pulgadas.
- Curso del émbolo 0 m 381 id. 15 id.
- El área del émbolo será 0,1470.
- El volumen desplazado por el émbolo será igual 56,007 c/m³ igual 56 litros.

Y podemos suponer que en el momento de la experiencia sea la temperatura del aire = + 10° C. y su presión la de 1 kilogramo por c/m², término medio, pues siempre es algo menor que la atmósfera.

Así tenemos antes de la compresión:

\[
p = 1 \\
v = 56 \\
t = + 10^{\circ} \text{C.}
\]

Cuando se verifica la compresión de un gas sin que éste reciba ni se le quite cantidad alguna de calor, las variaciones de \( p \cdot v \) pueden representarse gráficamente con la línea llamada adiabática ó línea de nula transmisión. En tal caso, el aumento de temperatura que sufre la masa gaseosa es efecto de la misma compresión; es, pues, una producción de calorico equivalente al trabajo destruido y transformado al comprimir dicho gas. Pero en el caso que nos ocupa, tratándose de aire atmosférico, siempre algo húmedo, llevando en suspensión otros gases extraños, y además teniendo en cuenta que el cilindro en que tiene efecto la compresión lleva chaqueta envolvente con circulación de agua fría, la cual roba parte del calor producido, á pesar del corto espacio que el gas permanece en él, la línea que represente los diferentes estados \( p \cdot v \cdot t \) no es más que aproximada. En efecto, sacando un diagrama por medio del indicador de presiones, se ve que la curva producida difiere algo de la adiabática, aunque bastante aproximada.

Dicho diagrama es, pues, un buen elemento para deducir en la práctica