Revista de navegación y comercio (1895-02-28 00:00:00), página 9

tidad de trabajo que puede producir una caloría es igual á 425 kilogramos, á lo cual se da el nombre de equivalente mecánico del calor.

Si designamos por E dicho equivalente mecánico, y llamamos A al equivalente calórico del trabajo, tendremos:

\[
A = \frac{1}{E} = 0'00235.
\]

El célebre físico Jonh Tindall en su obra titulada El calor como modo de movimiento, relata una curiosa experiencia para demostrar la transformación del calor en trabajo mecánico, y reciprocamente la del trabajo en calor. Esta experiencia puede servirnos aquí para patentizar el principio fundamental de las máquinas refrigeradoras.

Al efecto (1) se toma un recipiente ó vaso cerrado de paredes resistentes y provisto de un pequeño grifo; por medio de una bomba se le inyecta aire, calentándose este gas en virtud de la compresión que sufre en el vaso. Luego se le deja enfriar el tiempo necesario, hasta que vuelve á tomar la temperatura del ambiente. Si entonces abrimos el grifo saldrá el aire con violencia, á causa de su propia fuerza expansiva, produciéndose un enfriamiento en su masa, lo cual se puede comprobar dirigiendo el chorro de aire á una pila termo-eléctrica, ó bien al mercurio de un termómetro. La causa de este enfriamiento, según la teoría termodinámica, es debida á que una parte del calórico del aire es transformada en trabajo que efectúa el gas al expulsarse á sí mismo.

Lo mismo que en este experimento sucede en las máquinas refrigeradoras; primero transformación del trabajo motor en calórico al comprimir una masa de aire; luego se enfriá éste, quedando otra vez á la temperatura normal y, por fin, transformación reíproca de calor en trabajo.

En otros términos y de un modo más explícito, puede decirse que las operaciones se reducen á tres:

Se comprime el aire atmosférico con una bomba, sin comunicarle ni quitarle calor alguno, y su temperatura aumenta con la compresión.

Se enfría este gas comprimido con el agua de mar á su temperatura ordinaria; su temperatura decrece hasta la del mar próximamente y su volumen también disminuye (suponiéndole á presión constante), en virtud de la ley de contracción y dilatación de los gases.

Se deja expandir el aire, sin comunicarle ni quitarle calor alguno, pero su temperatura decrece hasta ponerse muy por debajo á la del ambiente. Es, pues, en este instante cuando se produce el frío utilizable.

El aire así enfriado es conducido á la cámara frigorífica, en donde absorbe el calor de las sustancias en conservación, y de allí otra vez pasa á la bomba de compresión y empieza el mismo ciclo que se repite indefinidamente.

 Nótese que existe en estas máquinas una causa de pérdida inevitable de energía. Se comprime en ellas un gas, hasta alcanzar cierto estado de presión, volumen y temperatura; si entonces le dejásemos dilatar libremente, volvería á su estado primitivo restituyendo exactamente todo el calórico recibido por la compresión. Pero antes de dejarlo dilatar se le enfría; por consiguiente, teniendo el gas una presión menor, se enfría relativamente menos durante la expansión, y el descenso de temperatura no es igual al aumento que recibió durante la compresión.

El tipo de refrigeradoras construido para los buques lleva su motor propio montado sobre el mismo armazón; es una máquina de vapor del sistema de Voolf, horizontal, formando sus dos cilindros un par tandem; el eje motor tiene dos cigüeñales en ángulo recto: el uno recibe los esfuerzos de los cilindros de vapor; el otro transmite estos esfuerzos á las bombas que constituyen la refrigeradora propiamente dicha, montadas al lado de los cilindros de vapor y paralelas á ellos. Con esta disposición de los cigüeñales se logra mayor regularidad en la marcha, pues se tiene que el vapor obra á toda presión precisamente en el momento que la bomba solicita mayor esfuerzo, por

(1) Véase también en la física de Canot.