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rar al rededor de cada uno de los ejes de coordenadas, y, proyectando con luz paralela el segundo sobre el primero por transparencia, llega á una coincidencia, por decirlo así, completa en el caso del ácido carbónico y del etileno.

Este medio mecánico dispensa así de cálculos laboriosos, con frecuencia dudosos, y establece de una manera indiscutible, fuera de toda hipótesis, que la ley de Van der Waals es mucho más aproximada de lo que hacían creer las investigaciones más recientes.

Después de la memoria del Sr. Amagat, el Sr. Raveau ha publicado unas observaciones muy interesantes sobre el mismo tema; indica en primer lugar un medio igualmente sencillo para proceder á la verificación de la ley, observando que si se toman como coordenadas los logaritmos de la presión y del volumen, las coordenadas de dos puntos correspondientes difieren de dos cantidades constantes, y las curvas correspondientes son idénticas. Semejante representación gráfica sería, por otra parte, aplicable á todo otro orden de cuestiones y permitiría evidentemente la comparación de series diferentes de medidas relativas, sobre un asunto.

Las curvas del Sr. Raveau, como las del Sr. Amagat, conducen á una verificación muy satisfactoria de la ley; de todos modos, el Sr. Raveau hace juiciosamente observar, que de esto no se deduce necesariamente que la ecuación característica de los fluidos sea más sencilla de lo que hacen creer las últimas investigaciones experimentales. Si esta ecuación es algebraica, no encierra más que tres constantes que caracterizan cada cuerpo, pero el número de los coeficientes para cada uno queda indeterminado. Las investigaciones de las fórmulas empíricas guardan pues un alto interés, pero se concibe que no darán resultado hasta que nos preocupemos también de poner en evidencia las propiedades calorimétricas de los cuerpos.

Experiencias calorimétricas son precisamente las que el Sr. Mathias ha proseguido sobre los líquidos saturados; determina de una manera completa los calores específicos de los gases licuados y de sus vapores saturados, como también los calores de vaporización interna y externa. El método empleado es, con razón, comparado por el autor al que usamos en Geometría para estudiar un sólido, determinando secciones paralelas á un plano dado, ó también al método de los cortes de la historia natural; es una serie de medidas calorimétricas, proseguidas con el orden necesario sobre una cantidad variable del cuerpo que se estudia y que está contenido en un vaso que va variándose desde el comienzo hasta el fin de una serie de experimentos.

Un peso conocido de una mezcla de líquido y de vapor saturado
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én un recipiente metálico; según que la masa es superior ó inferior á la que llenaría el vaso á la temperatura crítica, bajo la densidad crítica, el aparato está dispuesto para dar el calor específico del líquido ó el 'del vapor saturados.

A este efecto, se lleva el aparato á una estufa de temperatura constante, es mantenido en ella algunas horas á la temperatura inmediatamente vecina de aquella de que está lleno, sea líquido, sea vapor saturado, y después se le sumerge en un calorímetro.

Se mide así la cantidad de calor que hay que suministrar á la mezcla de líquido y del vapor saturado, á volumen constante, desde la temperatura final del calorímetro hasta la temperatura final de la estufa. Principiando con la mayor cantidad posible de líquido, y luego quitando progresivamente gas, se obtiene una serie de medidas que permite resolver completamente el estudio calorimétrico del cuerpo.

Este método, aplicado con gran cuidado, ha conducido al Sr. Mathias á interesantísimos resultados sobre el ácido sulfuroso; la discusión de estos bellos experimentos, por otra parte, ha sido hecha aquí mismo por el Sr. Amagat. (Rev. 15 Abril 1897.)

El Dr. A. Batelli ha seguido las investigaciones que ha acometido hace algunos años, y que constituyen ya un conjunto muy importante de medidas de las constantes térmicas y calorimétricas de los cuerpos; ha obtenido, en sus últimos experimentos, numerosos valores de los coeficientes de dilatación del alcohol y de las densidades bajo la presión del vapor saturado. Utilizando los resultados de estas investigaciones, como también los de los trabajos anteriores del Sr. Batelli sobre el éter y el sulfuro de carbono, el Sr. Van der Waals ha obtenido por su lado, una verificación satisfactoria de los estados correspondientes.

Señálemos todavía, como ligándose á un orden de ideas semejantes, una nota del Sr. Leduc que muestra que el principio de Avogadro-Ampére, aparece como una ley límite exacta si se anuncia del modo siguiente: A temperaturas y presiones correspondientes, todos los gases tienen el mismo volumen molecular.

Entre los otros trabajos importantes efectuados en el dominio del calor, conviene citar las investigaciones del Sr. Lussana sobre el calor específico de los gases, los experimentos de los Sres. A Schuster y William Gaunou sobre la determinación del calor específico del agua en función de las unidades eléctricas internacionales, y también los estudios del Sr. Griffiths sobre la capacidad calorífica del agua á diversas temperaturas.

Desde los memorables experimentos de Rowland sobre el equivalente mecánico de la caloría, no queda duda que las fórmulas de Re-
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gnault no son exactas; la unidad calorimétrica á 15°, que es la mejor determinada directamente es mal conocida en función de la caloria media ó de la unidad á cero. El Sr. Griffiths, tomando de nuevo una idea análoga, emitida hace ya varios años por el Sr. Lippmaun, propone, á fin de remediar los inconvenientes que resultan de esta incertidumbre para la definición ordinaria de la caloría, tomar por unidad de calor el calor equivalente á 42 por \(10^6\) ergs. Imitando lo que se ha hecho para la unidad de resistencia, se podría dar así una definición teórica, ligando la unidad de cantidad de calor á una unidad del sistema C. G. S.; después, para las necesidades prácticas, los físicos podrían adoptar por convenio un estalón que representase suficientemente la unidad teórica (por ejemplo la caloría definida á 15°); la unidad práctica podrá ser ligeramente modificada á medida que las determinaciones fueran siendo más precisas. El Sr. Griffiths, que ha hecho estas proposiciones, hace más de un año, á la «Asociación británica para el progreso de las Ciencias», pide sobre este punto, la opinión de todos los físicos. Ciertamente habría un gran interés en obtener una unificación en las medidas de cantidades de calor, semejante á la que se ha realizado con tanto éxito para otras medidas de las magnitudes físicas.

A las investigaciones sobre las propiedades elásticas de los cuerpos, de que acabamos de hablar, convendría añadir el trabajo del Sr. Pousot sobre la congelación de las soluciones acuosas extendidas, y la bella memoria del Sr. Bonasse sobre la torsión de hilos finos, si estas dos memorias, presentadas como tesis, no tuvieran que ser estudiadas á parte.

II

TERMODINÁMICA

Los trabajos más importantes aparecidos durante un año en Termodinámica, son debidos al Sr. Duhem, cuya actividad científica no descansa. Ha publicado un trabajo considerable sobre la teoría Termodinámica de la viscosidad del frotamiento y de los falsos equilibrios químicos, es decir, de los estados de equilibrio que son experimentalmente realizables, por más que la Termodinámica ordinaria los declara imposibles. El Sr. Duhems llega á pensar que el establecimiento de las ecuaciones de la Termodinámica, y por consiguiente, también la de la Mecánica de los cuerpos sin frotamiento —que puede ser considerado como un caso particular—, supone, entre otras hipótesis, la siguiente, que es enteramente arbitraria: Cuando se da el estado de un sistema, las acciones exteriores capaces de mantenerle en este estado se determi-
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nan sin ambigüedad por unas ecuaciones llamadas condiciones de equilibrio del sistema. Si se rechaza esta hipótesis, entonces será permitido introducir en las leyes de la Mecánica y de la Termodinámica, proposiciones que aquella excluiría.

El Sr. Duhem trata, en suma, de hacer prevalecer dos ideas fundamentales; la primera—ya desarrollada por Navier en un caso particular—es que la viscosidad y el frotamiento no son siempre términos ficticios introducidos en las ecuaciones del movimiento de los sistemas para llegar á darse cuenta sumaria de perturbaciones complejas y mal conocidas, sino por el contrario de los términos esenciales é irreductibles; la segunda idea es, que los diversos cambios de propiedad de un sistema no pueden reducirse al movimiento local.

Estos nuevos modos de ver se alejan de las ideas generalmente admitidas; presentan, sin embargo, un alto interés, pues no puede dudarse que la Termodinámica parece poder volver, cada día más, la ciencia más general, aquella de la cual la Mecánica sería tan sólo una rama especial y que permitiría sin duda reunir también en un solo haz las diversas partes de las ciencias físicas y químicas. Pero si quedase encerrada en los límites clásicos que los físicos le habían señalado, cuando buscaban, con una tendencia totalmente opuesta, hacerla entrar como un caso particular en el estudio de la Mecánica, la Termodinámica no podrá llegar á ser esta especie de ciencia universal que se aspira á establecer. Las tentativas del género de las que prosigue el Sr. Duhem permiten, por el contrario, legítimas esperanzas de éxito.

III

INVESTIGACIONES SOBRE LOS GASES LIENADOS

Después de los progresos realizados en estos últimos años en los procedimientos operatorios que permiten obtener y manipular los gases liendados, se ha conseguido estudiar la mayor parte de las propiedades físicas de los diferentes cuerpos en el estado líquido; en particular los trabajos del Sr. Dewar han suministrado resultados preciosos.

Este año el Sr. Dewar, con ayuda de colaboradores más particularmente competentes, ha seguido la determinación de las diferentes constantes físicas del aire líquido.

Primeramente ha combinado un aparato de laboratorio que permite la preparación fácil de oxígeno y del aire líquido, y cuyo principio es en suma el del aparato empleado en 1878 en las conocidas investigaciones del Sr. Cailletet. Por medio de la detención súbita parcial del aire comprimido, y enfriado á su vez por la detención súbita de una
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masa de ácido carbónico, se obtiene cómodamente un litro de aire líquido; haciendo el vacío en un recipiente que contenga este aire líquido, se obtiene enseguida una masa gelatinosa espesa y transparente que, colocada en un campo magnético, deja correr oxígeno líquido y debe, por consiguiente, estar compuesta de una gelatina de nitrógeno conteniendo oxígeno líquido.

El Sr. Dewar ha estudiado igualmente la liquefacción del hidrógeno; muestra que la temperatura crítica de este cuerpo es muy baja, pero la presión crítica poco elevada; tomado á—194°, punto de ebullición del aire, el hidrógeno está en un estado tal, que su liquefacción directa, á partir de esta temperatura, debe ser considerada como comparable á la del aire tomado en una atmósfera á 60°. Sin embargo, el autor ha podido licuar el hidrógeno á una temperatura de—200°, bajo una presión de 200 atmósferas. El oxígeno, ó el aire líquido, colocado en un chorro de este hidrógeno, se transforma muy rápidamente en una nieve blanca, muy diferente, por su aspecto, del hielo formado ordinariamente por el aire sólido.

Con el concurso del Sr. Liveing, el Sr. Dewar ha determinado, por una variante del método de la reflexión total, los índices de refracción del oxígeno líquido para diversas radiaciones, y, en colaboración con el Sr. J. A. Fleming, ha comparado también la permeabilidad magnética del oxígeno líquido con la del oxígeno gaseoso á la temperatura de la ebullición normal—183°. Los dos autores determinan, á este efecto, la relación de los valores del coeficiente de inducción mutua de las dos bobinas de un transformador, cuando su núcleo es en oxígeno líquido ó en oxígeno gaseoso; los números hallados para la permeabilidad del oxígeno líquido colocan á este cuerpo, bajo el punto de vista de las propiedades magnéticas, al lado de una solución saturada de percloruro de hierro.

Los Sres. Dewar y Heming han podido igualmente determinar las constantes dieléctricas del oxígeno y del aire licuados, midiendo la carga de un condensador en el cual estos cuerpos separan las armaduras: el oxígeno y el aire líquidos son dieléctricos tan perfectos como el petróleo; el oxígeno líquido obedece muy aproximadamente á la ley de Maxwell.

IV

CUESTIONES DE ELECTRICIDAD

Como siempre, la electricidad ha atraído este año á un gran número de investigadores; se han adquirido resultados muy interesantes.
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La electricidad estática continúa enseñándose con frecuencia, partiendo de la hipótesis de las acciones á distancia. Este antiguo modo de ver no está de acuerdo con la manera de ver moderna acerca del papel de los medios intermediarios, y las ideas de Maxwell tienden, cada día más, á prevalecer. Como se sabe, el ilustre físico inglés ha enseñado que hay una equivalencia matemática entre las consecuencias de las leyes de Coulomb y las consecuencias de esta hipótesis: que, colocado en un campo eléctrico, un dieléctrico está sometido á fuerzas de tensión en el sentido de las líneas de fuerza y de presión según las normales á estas líneas, cuando es homogéneo. En la mayor parte de las investigaciones emprendidas para poner en evidencia estas fuerzas en el interior de los dieléctricos, se han buscado sus efectos en la superficie de separación de dos cuerpos diferentes; pero en este caso, la hipótesis de que el dieléctrico es homogéneo no ha sido comprobada naturalmente. Por otra parte, el Sr. H. Poincaré, ha mostrado que, para explicar los fenómenos electrostáticos por acciones del medio, la hipótesis de Maxwell no es necesaria, y que ésta no puede ser aceptada sino modificándola algún tanto.

El Sr. Pellat ha pensado que sería posible edificar la Electrostática dejando de lado toda hipótesis y haciéndola asentar sobre bases experimentales, bastante latas para comprender, desde el principio, el caso de varios dieléctricos colocados en el campo, pero dejando de lado las leyes de Coulomb, puesto que no son directamente aplicables á este caso. Su memoria, aparecida desde 1895, es una tentativa de las más interesantes para introducir en la enseñanza de la Electricidad estática reformas que se imponen. Por el método seguido, Pellat llegó, además, á demostrar que, un dieléctrico no electrizado, colocado en un campo eléctrico, puede ser sometido á diversas fuerzas; hasta daba la expresión analítica de estas fuerzas. Este año ha podido verificar, sea con dieléctricos sólidos, sea con dieléctricos líquidos, las fórmulas que préviamente había establecido.

Dentro el mismo orden de ideas, pero colocándose bajo un punto de vista casi opuesto, el Dr. Guy trata y consigue demostrar que se puede seguir admitiendo, con los fundadores de la Electrostática, que la fuerza que se ejerce entre dos partículas elásticas es bien independiente del medio ambiente, con la condición de que se tenga cuenta de los efectos indirectos que producen fuerzas aparentes; así, en los dieléctricos fluidos, una presión hidrostática interviene modificando la acción eléctrica.

No hay que admirarse de ver así, que con puntos de partida muy diferentes, se llega á interpretar de una manera satisfactoria los mismos
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resultados experimentales. Se sabe perfectamente, en efecto, que hipótesis mecánicas enteramente distintas pueden conducir á resultados idénticos, aún en sus más ulteriores consecuencias. Pero, si la ausencia misma de los fenómenos debe permanecer oculta, las tentativas del género de las que acabamos de hablar no dejan por eso de guardar un elevado interés filosófico.

Los dieléctricos han sido también objeto de un gran número de investigaciones experimentales; citaremos, particularmente, una memoria del Sr. Houllevigne, que ha estudiado el calentamiento de un condensador sometido á una serie de cargas ó de descargas; este calentamiento, descubierto por Siemens, había sido ya el objeto de cierto número de experimentos con alguna discordancia; los resultados del señor Houllevigne están enteramente conformes con la teoría.

La Electrolisis ha suministrado su habitual contingente de trabajos. Los procedimientos operatorios que hacen penetrar más y más en la industria los métodos de preparación ó de análisis eléctricos, han recibido perfeccionamientos de detalle. Bajo el punto de vista científico, hay que señalar pocos resultados nuevos. Citemos, sin embargo: una nota del Sr. Joumbin sobre la conductibilidad de las sales moleculares en disolución, en la cual el autor deduce, de la ley anunciada por el Sr. Bonty, interesantes consecuencias; un trabajo del Sr. Sokolow sobre la electrolisis del agua, en la que el autor elucida cierto número de cuestiones delicadas y consigue restablecer el acuerdo entre las consecuencias deducidas por Helmholtz de la ley de la energía libre aplicada á los fenómenos de la electrolisis y de la polarización, y los resultados experimentales encontrados por diversos autores; una memoria del Sr. Bagard, que contiene la demostración experimental de la existencia del fenómeno de Hall en los líquidos y de las medidas sobre este fenómeno; los experimentos del Sr. Braun sobre la conductibilidad del aire electrizado y sobre la corriente magnética.

La conductibilidad de los metales, ha sido igualmente el objeto de varias investigaciones. El Sr. Heming, por ejemplo, ha efectuado medidas de la conductibilidad de los metales y de las aleaciones á bajas temperaturas; muestra que la resistencia de los metales puros, tiende hacia cero, á medida que nos acercamos al cero absoluto de temperatura, mientras que la de las aleaciones, parece, por el contrario, que tiende hacia un límite finito. Pequeñas cantidades de materias extrañas producen, para ciertos cuerpos, variaciones enormes en el valor de la resistencia. El autor señala hechos análogos para las propiedades magnéticas del hierro y de sus aleaciones. Lord Rayleigh opina que, tal vez podrían explicarse los fenómenos observados
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Las emociones psíquicas desagradables, los esfuerzos y el coito impetuoso determinaban la aparición de dichos ataques, que menudearon en proporción directa del abultamiento cervical, siempre en aumento.

Primera inspección: La enferma, de talla corpulenta y glándulas abundosas, no se ha demacrado; la cara algo abotagada y aspecto moral apático. El examen físico revela completa normalidad funcional, excepción hecha de cierta hiperkinesia cardíaca.

Aparte lo manifestado, salta á la vista el hecho objetivo que se nota en la parte media é inferior del cuello; viéndose desde luego que se trata de una hipertrofia del cuerpo tiroides, particularmente del lóbulo izquierdo y del istmo. Por la palpación puede apreciarse que el tumor es blando, al menos en su superficie, y movible debajo de los músculos de la región; que se mueve también sobre la traquea, y, dato interesante, la parte que está en relación directa ó en contacto con ésta es más dura, como cartilaginosa. Es de suponer que no ha sufrido gran variación desde que apareció.

Por el examen detenido de sus relaciones anatómicas, no se ve que ejerza gran presión sobre la parte superior del tubo respiratorio, pues se le hace saltar ó bascular fácilmente encima de la horquilla del externón, se le desvía á un lado y á otro y no es muy voluminoso, y por tanto su peso es escaso.

Por la blandura y movilidad del tumor, tampoco es de creer que haya contraído relaciones directas con los vasos, ni haya englobado el nervio recurrente. Deduje, en suma, que se trataba de un bocio perteneciente á la variedad folicular, blanda, glandular ó parenquimatosa, lobulado en la superficie, con placas ó núcleos de dureza cartilaginosa en la profundidad, de crecimiento lento y por entonces de naturaleza benigna. Sin embargo, dada la existencia de los citados núcleos duros, fácilmente perceptibles por la palpación, es de temer que adquiera con el tiempo la forma quística, con sus colec-
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por el Sr. Fleming sobre las aleaciones, suponiendo que estos cuerpos sean heterogéneos y constituidos de laminillas de composiciones diversas; se producirían entonces, bajo la influencia de una corriente, efectos Peltier que engendrarían fuerzas contra-electromotrices proporcionales á la intensidad; estas fuerzas electromotrices jugarían en las medidas, exactamente el mismo papel que un aumento de resistencia.

Tal vez se produzcan parecidos efectos en los fenómenos curiosos observados por el Sr. Brauly; sin embargo no pueden bastar para explicarlos satisfactoriamente. El Sr. Brauly ha logrado mostrar que existe una resistencia de paso entre dos superficies metálicas, resistencia que es con frecuencia considerable, aunque las superficies hayan sido bien pulimentadas, bien limpias, que estén mantenidas en contacto por presión y en apariencia sean perfectamente adherentes. Si esta resistencia es despreciable con los conductores que constituyen de ordinario los circuitos, tiene importancia con algunos metales, tales como el aluminio ó el plomo.—(Continuará)

REVISTA CRITICA BIBLIOGRAFICA

Tratamiento curativo de la tuberculosis pulmonar. Tesis de recepción en la Real Academia de Medicina y Cirugía de Barcelona, por el Dr. D. MANUEL RIBAS Y PERDIGÓ. Discurso de contestación del Dr. D. Bartolomé Robert.—Barcelona, 1898.

DESPUÉS de algunas generalidades acerca la universalización y letalidad de la dolencia, sobre su microbiología, partiendo del bacilo descubierto por Koch y citando los encontrados por otros bacteriólogos, quienes les han atribuido análoga aptitud fímógénea que á aquél, y de recordar la importancia de la predisposición orgánica ó receptividad morbosa para el desarrollo y curso de la enfermedad, y de la constitución, herencia y otras causas en vez del pronóstico, plantea el doctor Ribas, como cuestión previa, la de si la tuberculosis pulmonar es