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las teorías, sino también y más señaladamente en el terreno de las aplicaciones.

A la página 160 del tomo LXXXV de los Anales de Poggendorff, hallamos una apreciable memoria del aleman Knoblauch Sobre la propagación del calor irradiante en los cristales.

M. Melloni había propuesto este difícil problema: «La cantidad de calórico transmitida á través de un mismo cuerpo, de un cristal por ejemplo, ¿varía según la dirección de los rayos transmitidos?» Algunos experimentos hechos por el ilustre físico italiano parecían dar una respuesta negativa. M. Knoblauch, que había fracasado el primero, puso manos á la obra con nuevo ardor, y de esta vez ha sido más dichoso. Hé aquí los resultados que obtuvo operando con una pila termo-eléctrica muy sensible.

1.º El calórico irradiante atraviesa ciertos cristales, el de roca, el berilo, la turmalina, etc., en diversas proporciones, según la dirección del trayecto, y si además se someten á nuevas pruebas los rayos que salen después de haber seguido direcciones diferentes en el interior del cristal, se comprobará que tienen propiedades distintas; así v. gr., se verá que no se transmiten en la misma proporcion á través de una segunda ó de una tercera sustancia diaterma. La dirección de trasmisión hace, pues, diferentes los hacesillos bajo el doble aspecto de la cantidad y de la calidad. El modo, en fin, de polarización del hacesillo de calórico irradiante tiene también una influencia real sobre las diferencias de cantidad y calidad indicadas.

2.º El calórico irradiante atraviesa el cristal de roca ahumado, el berilo y la turmalina siguiendo la dirección perpendicular á los ejes ópticos, en distinta proporción que si sigue la dirección paralela á los ejes ópticos, cuando su plano de polarización forma un ángulo de noventa grados con el eje de la figura del cristal. Si por el contrario el plano de polarización no forma ángulo con el eje de figura, el calórico irradiante se transmitirá constantemente con la misma proporción en todas direcciones. En el primer caso, á saber, cuando el plano de polarización es normal al eje, la diferencia cualitativa entre los rayos transmitidos será la mayor posible; en el segundo, desaparecerá toda diferencia de esta especie.

3.º Los fascículos ó hacesillos que atraviesan el cristal á lo largo del eje no difieren, ni por la proporción transmitida, ni por sus propiedades cualitativas, en cualquier sentido que se dirija su plano de polarización. Lo mismo sucede con los rayos
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que atraviesan dichos cristales en diversas direcciones, todas perpendiculares al eje, puesto que tampoco difieren por la cantidad ni por la calidad.

En los propios Anales de Poggendorff, tomo LXXXV, página 209, se halla asimismo una memoria de M. Koosen Sobre la induccion electro-magnética, en que trata de exponer la explicacion y la teoria de los fenómenos notables observados en la produccion de la corriente de induccion por las máquinas electro-magnéticas. Si en el circuito cerrado de uno de estos aparatos puesto en movimiento, se coloca una brújula de tangentes á fin de poder medir á cada instante la intensidad de la corriente, resultarán probados los hechos siguientes:

1.º La intensidad de la corriente de induccion disminuye considerablemente por el moviento de la máquina, y tanto mas, cuanto que se acrecienta la velocidad cuando permanece invariable la fuerza de la pila. A medida que la velocidad disminuye, la corriente que atraviesa la brújula de las tangentes se aproxima á un valor determinado, que es precisamente el que tiene cuando la máquina se halla en reposo.

2.º Cuando la máquina no tenga que hacer otra cosa mas que vencer la resistencia del aire y del roce, ó cuando se aumente la fuerza de la pila, la velocidad de la rueda crecerá sin cesar en la misma proporcion que la corriente i que se produciría con la máquina en reposo; por el contrario, la intensidad de la corriente I de la brújula de los tangentes aumenta casi insensiblemente.

3.º Por último, si la máquina está cargada y tiene algo que hacer, de tal suerte que la resistencia del aire y del frotamiento pueda considerarse como nula, la corriente de la brújula aumentará un poco mas que en el primer caso. Si desde luego, cuando i se convierta en ni, creciese I en la relacion de la quinta raíz de n con la unidad, estando la máquina cargada crecerá en la relacion de la raíz cúbica de n con la unidad.

Tales son los hechos que M. Koosen ha tratado de explicar con sus doctas fórmulas y sus experimentos hábilmente practicados.

M. W. R. Grove ha publicado un opúsculo, rico en observaciones, intitulado Efectos caloríficos de la electricidad y del magnetismo. Después de una reseña bastante completa del descubrimiento y de los efectos caloríficos de la electricidad y del magnetismo, el profesor recuerda que los fenómenos que presenta lo que se llama calórico latente y calórico específico, podían hasta ahora explicarse de la manera mas sencilla con au-
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xilio de la teoría dinámica. Su objeto es poner de manifiesto algunos experimentos en favor de la extension de aspectos de la electricidad y del magnetismo, extension que ha tratado de propagar desde hace muchos años, y que á su modo de ver está basada en numerosas analogías.

Las atracciones y las repulsiones delos cuerpos electrizados no ofrecen dificultad alguna cuando se las considera como producidas por un cambio en el estado ó en las relaciones de la materia afectada, lo cual no puede hacer la atraccion de la tierra por el sol ó de una bala de plomo por la tierra; la hipótesis de un fluido no es considerada como necesaria para esta última clase de fenómenos, y menos por consiguiente para los de la primera.

En el caso de elevacion de temperatura ó combustion de un hilo conjuntivo ó de un cuerpo conductor á través del cual se trasmita eso que llamamos electricidad, se poseen pruebas numerosas de que la materia misma es afectada y modificada, temporalmente unas veces, y otras de una manera permanente. Así es que si un hilo de plomo es calentado hasta su fusion por la batería voltáica, manteniendo el plomo fundido en un tubo para evitar su dispersion, se va recogiendo gradualmente, como si las moléculas recibiesen la impulsion de una fuerza que las agitase trasversalmente en la línea de direccion de la electricidad; y después este plomo se reune en grupos pequeños, que se adhieren los unos á los otros como los higos encajonados, si es licito que nos valgamos de un símil vulgar.

Respecto al magnetismo hay muchos ejemplos de los cambios moleculares que las materias ferrosas ó magnéticas experimentan cuando se las magnetiza. Si las moléculas tienen libertad de moverse como las limaduras de hierro, toman una disposicion simétrica. Tal vez se podria hacer una objencion, fundada en la forma misma de las limaduras; pero desde 1845, M. Grove ha mostrado que el liquido sobrenadante, en cuyo seno se forma el óxido magnético y que contiene las moléculas magnéticas divididas, no mecanica sino químicamente, presenta cuando se le magnetiza, un cambio en la disposicion de las moléculas, como puede observarse por sus efectos sobre la luz transmitida. Tambien demuestran un cambio molecular el tono y el sonido producidos por el magnetismo.

Admitiendo que las moléculas de hierro cambian de posicion inter se por el magnetismo, pudiera producirse por medio de imantaciones repetidas en direcciones contrarias una cosa análoga al frotamiento; y del mismo modo que estirando un trozo
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vos que lo pueblan no podrian concebirse sin esta influencia lejana á que está sometido. El sol es su señor que, en razón de su enorme masa, lo retiene en una órbita constante y no le permite descarriarse en la inmensidad; la misma gravitacion inherente á la materia que liga las partículas terrestres alrededor de su centro, liga tambien los astros lejanos y determina sus formas y sus movimientos. Del mismo señor que la gobierna recibe el calor, sin el cual ninguna vida se desarrollaria en su superficie; y aunque contenga tambien una suma notable de un calórico que en su origen fué escasivamente intenso, y que concentrado al presente en las profundidades, va agotándose de dia en dia, sería un desierto frio é inanimado, tan helado como sus polos, si el sol no fuese un foco de rayos caloríficos. El sol tambien esparce con el calor la luz, no solamente dando el dia á la tierra, sino embelleciendo igualmente sus noches con la claridad que presta á la luna. Además, ejercen estos dos astros su accion sobre los mares de nuestro globo: cada vez que pasan por el meridiano elevan las aguas, y las estensas playas del Océano dos veces cubiertas y descubiertas en veinticuatro horas, atestiguan la subordinacion de todas las cosas. El medio mismo que la tierra recorre con una rapidez singular, no es indiferente al mantenimiento de nuestra temperatura, y por consiguiente á la existencia de los vejetales y de los animales que dependen de ella; se ha averiguado que los espacios inter-planetarios tienen una temperatura de 50° á 60° bajo 0, y á pesar de lo excesivo que este frío pueda parecer, no por eso deja de ser una de las condiciones que entran por mucho en la permanencia de cierta temperatura en la superficie del globo.

Nuestra morada tiene por todos lados al gran conjunto de que forma parte, y está subordinada á las leyes generales que rigen el mundo, siendo alguna cosa de particular para el medio de un vasto sistema, y á su vez, como es con relacion á nosotros alguna cosa de mas general, nos subordina á todas las leyes que regulan su existencia. La tierra depende del mundo; pero los vejetales y los animales dependen de la tierra. Así que, para conocer los seres vivos, es necesario conocer las condiciones de su vida, y que una justa gerarquía de las ciencias coloque en el primer grado lo que es mas general y por consecuencia mas sencillo, para venir á parar á lo que es mas particular y por consecuencia mas complicado; si bien cuando se quiere llegar al conocimiento de las sociedades y de la ley natural que las gobierna, se percibe que se hallan tambien bajo
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de caucho produce calórico, así también una barra de hierro dulce pudiera muy bien, sometiéndola á cambios rápidos del estado magnético, presentar efectos térmicos.

Por medio de un gran imán y de un commutador para cambiar la direccion de la electricidad, se ha imantado una barra de hierro dulce alternando en las direcciones opuestas. En pocos minutos, un termómetro colocado en una cavidad practicada en el hierro, ha presentado una elevación de temperatura de 1°, 5 Farheneit. Hallándose la barra separada del imán por una franela, y el imán á una temperatura mucho mas baja que la de la barra, semejante calórico no puede atribuirse mas que á la conductibilidad.

Los efectos de la electricidad en la descarga luminosa, así como el arco voltáico ó la chispa eléctrica, á primera vista parece que ofrecen mas dificultades para su explicacion en la teoría dinámica. El efecto brillante fenoménico de la descarga eléctrica, y la falta aparente de cambio en la materia afectada, hacen creer al autor que la electricidad es una entidad especifica.

Sin embargo, con la llama ordinaria ó los efectos aparentes de la combustion, se ha abandonado hasta cierto punto la idea de que semejantes efectos visuales sean debidos á una materia específica, y muchos físicos los consideran como un movimiento intenso de las moléculas del cuerpo que brilla. De igual suerte, por lo que respecta á la electricidad, si con relacion á la descarga con desprendimiento de luz se puede demostrar que la materia de los electrodes ó del medio interpuesto ha sido modificada, no habría necesidad de la hipótesis de un fluido ó de un éter, y sin entrar en el campo de las conjeturas, sería permitido considerar la electricidad como un movimiento ó una afeccion de la materia ordinaria.

Para hacer evidentes la relacion entre la descarga eléctrica y la combustion, y el hecho de que los electrodes colocados á las extremidades son realmente afectados, se forma el arco voltáico, primero entre dos puntos de plata, y luego entre otros dos de hierro: en el primer caso se produce una llama coloreada de un verde brillante; en el segundo un fulgor centellante rojizo, ó una señal de accion del fuego, absolutamente igual á la que se observa en la combustion de los metales.

La traslacion bien conocida de las moléculas de un electrode desde un polo al otro, los diferentes efectos de los diversos medios interpuestos sobre la induccion, como en los experimentos de Faraday, la tension polar de estos medios, etc., son otros
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tantos ejemplos de la marcha de los cambios moleculares, consecuencia de la accion eléctrica.

Como complemento de la obrita á que nos referimos, y porque su importancia lo exige, debemos citar la del célebre M. Poggendorff, sobre los Fenómenos que presentan los electro-imanes cerrados, que se ha leido en la Academia de ciencias de Berlin.

Por electro-imanes cerrados entiende el autor los que bajo la forma de anillo ó de herradura presentan, después de la apsicion de una áncora, una continuacion mas ó menos completa. Hasta ahora ha sido poco estudiada la primera clase; pero la segunda, bajo la relacion de la fuerza con que es retenida el áncora, ha sido con frecuencia objeto de experimentos; y en particular la comparacion de esta fuerza, que se ha llamado fuerza portante, con la energia de la corriente galvánica que el magnetismo produce, ha sido estudiada por Fechner, Lenz y Jacobi, y OErsted. Pero de los resultados obtenidos por estos fisicos, los unos son inexactos, los otros contradictorios; por esta razon le ha parecido al autor que no seria superfluo pro-seguir el examen de este punto, sobre todo cuando con él tie-nen natural conexion otras cuestiones interesantes y no resuel-tas aun.

Los experimentos que M. Poggendorff ha emprendido, confirman, en su concepto, lo mismo que los de OErsted y algunos de los de MM. Lenz y Jacobi habian hecho prever, esto es, «que las fuerzas portantes crecen con mas lentitud que las fuerzas de la corriente,» pero añadiendo este corolario: «que este aumento se efectua con tanta menos rapidez á medida que la fuerza de la corriente se eleva de modo que la portante se aproxima como una asintota de valor constante,» valor cuya magnitud absoluta depende regularmente de la naturaleza del iman y de su áncora.

Por via de ejemplo citaremos tan solo el resultado de una serie de experimentos en los cuales el iman y el áncora estaban en contacto inmediato, y en que las fuerzas de la corriente han sido medidas con el auxilio de la brújula de los senos:

    Fuerza relativa de la corriente.
    Fuerza portante relativa.

    10,530
    3,149

    9,648
    2,960

    7,378
    2,851

    6,025
    2,797
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Fuerza relativa de la corriente.        Fuerza portante relativa.

    5,070
    2,608

    4,117
    2,595

    3,181
    2,392

    2,375
    2,000

    1,846
    1,757

    1,000
    1,000,

números que confirman el principio propuesto cuando se examinan los cuocientes de las diferencias entre las fuerzas de corrientes y las fuerzas portantes que les corresponden.

Debemos citar entre las obras de física dignas de leerse, la que con el título de Documentos relativos á los temblores de tierra, etc., ha escrito en ruso el profesor Perrey, y que nosotros hemos anunciado en el núm. 69 del Eco LITERARIO, Boletín pág. 156.

No nos detendremos en hacer análisis de las Investigaciones de física terrestre por M. Henri Hennessy, que han sido presentadas en dos partes á la Sociedad real de ciencias. En estas investigaciones, puramente teóricas, el autor parte de la hipótesis habitual de que la tierra fué en su origen una masa fluida heterogénea, que no poseía propiedades algunas, si se exceptúan las generales que pertenecen á los fluidos. Admite, además, que el volumen de la masa entera y la ley de densidad del fluido han sufrido algún cambio por la solidificación de una parte de dicho fluido. Suponiendo luego que la forma de la masa es una elipsoide de revolución, obtiene expresiones analíticas generales con respecto á su elipticidad y á la variación de la pesantez en su superficie. Resulta, pues, de todo ello:

1.º La estabilidad del eje de rotación de la tierra aumenta progresivamente á medida que la solidificación se efectúa.

2.º El espesor de la corteza terrestre está necesariamente comprendido entre 18 y 600 millas, ó sea de 6 á 200 leguas.

3.º La elipticidad de la tierra en el estado de fluidez completa era menor que al presente, aunque con muy escasa diferencia.

4.º Si existe una zona de menor perturbación cerca del paralelo de la presión media, las direcciones de las grandes líneas de solevantamiento deberán ser paralelas ó perpendiculares al ecuador. Probando la observación que estas direcciones no existen, resulta que la presión variable no tomaba nada de la presión constante. Se puede ir más lejos, y admitir que esta
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última tomaba mucho de la primera, y que por consecuencia las direcciones de las líneas de solevantamiento han debido ser comparativamente arbitrarias.

5.º Existe un frotamiento y una presión considerables en la superficie de contacto del núcleo y la cubierta, lo cual está conforme con los resultados enunciados por M. Hopkins.

6.º La cantidad de gas elástico rechazada en la superficie del núcleo, decrece rápidamente á medida que el espesor de la cubierta aumenta.

7.º La expresion obtenida por la variacion de la gravedad demuestra que si la velocidad angular de rotacion de la tierra subsistiese invariable, las aguas de su superficie tenderian á acumularse hácía el ecuador, porque el aumento de pesantez procediendo del ecuador á los polos, disminuiria con el aumento del espesor de la cubierta.

M. Quetelet ha escrito una memoria acerca de la Influencia del período lunar sobre las lluvias. Los sabios se han ocupado bastante en inquirir si existe una influencia lunar sobre nuestro planeta, y si esa influencia se hace sensible particularmente sobre las cantidades de lluvia. Varios han resuelto la cuestion en un sentido afirmativo; sin embargo, cuando se ha entrado en un exámen atento de los hechos, se ha visto que la presupuesta influencia era tan débil, que ofrecia dudas sobre su modo de accion. Sobre este asunto recomendamos á nuestros lectores las investigaciones de Toaldo, Pilgram, Schubler, Flaugergues, Bouvard, Gautier, Dove, Kaemtz, y finalmente las de M. Eug. Bouvard, insertas en la Correspondance mathémat. et physi-que de Bruxelles, tomo VIII, págs. 257 y siguientes.

M. Quetelet ha calculado el término medio de agua caída por cada dia del período lunar. En la primera inspeccion de los números seria difícil encontrar una ley determinada, pues parece probable que las observaciones recogidas son demasiado insignificantes para que se pueda reconocer una ley en la sucesion de los números relativos á cada dia. Formando, empero, grandes grupos, se llega á resultados mas satisfactorios: así, dividiendo todo el período lunar en dos partes solamente, contando la una á partir desde el dia undécimo de la luna, y desde el vigésimo-sexto la otra, se hallan los números 20, 86 y 17,69 milímetros, que se hallan en la relacion de 6 es á 5, poco mas ó menos. La parte del período lunar que sigue por algunos dias al primer cuarto, y que comprende el plenilunio y se extiende á ciertos dias después del último cuarto, daria por tanto mas agua que el resto del período.
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Agrupando las cantidades de tres en tres dias, á contar desde el undécimo del período lunar, resultan los valores siguientes:

    Dias del período lunar.
    Milimetros de lluvia.
    Dias del período lunar.
    Milimetros de lluvia.
    Relacion.

    11, 12, 13,
    4,95
    26, 27, 28,
    3,66
    1,35

    14, 15, 16,
    4,02
    29, 30, 1,
    3,40
    1,18

    17, 18, 19,
    3,92
    2, 3, 4,
    3,94
    1,00

    20, 21, 22,
    4,58
    5, 6, 7.
    3,16
    1,39

    23, 24, 25,
    3,59
    8, 9, 10,
    3,53
    1,02

Hay, pues, en la primera parte del período dos maxima que son diametralmente opuestos á dos minima. Los términos extremos de una parte están separados por los valores 3,92 y 3,59 milimetros, que son casi iguales á sus opuestos 3,94 y 3,53.

De la luminosa obrita de M. G. Wertheim, intitulada Doble refraccion producida artificialmente en los cristales del sistema regular, se puede hacer el resumen que sigue:

1.º El coeficiente de elasticidad tiene un valor constante por cada especie mineral perteneciente al sistema regular, y se determina con una exactitud suficiente por medio del sonido fundamental de las láminas talladas en el cristal y que vibran trasversalmente quedando libres las dos extremidades; el coeficiente de elasticidad deberia ser comprendido entre los caracteres físicos de que se sirve la mineralogía.

2.º Los cristales que no presentan mas que las facetas del cubo, se conducen, bajo la accion de fuerzas externas, como cuerpos homogéneos; pero en circunstancias iguales, una misma fuerza produce siempre idéntica diferencia de camino entre los dos rayos.

3.º En punto á la sal gemma y al espato flúor, que cristalizan en cubos, la diferencia de marcha que corresponde á una misma compresion lineal es evidentemente igual á la que M. Wertheim ha encontrado en las diferentes especies de vidrio; el poder bi-refringente especifico es, pues, siempre uno mismo.

4.º La alumbre, que cristaliza en octaedros regulares, no obra como un cuerpo ópticamente homogéneo, aunque su elasticidad sea igual en todos sentidos; las fuerzas que es menester aplicar para producir una diferencia de marcha dada, varian con frecuencia en la relacion de 1 á 4, según la direccion.